JP2002176180A - 薄膜半導体素子及びその製造方法 - Google Patents
薄膜半導体素子及びその製造方法Info
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Abstract
さい結晶粒子の集合体を形成する。 【解決の手段】 非晶質シリコン膜に対してレーザ光を
複数回照射させることによって、複数の結晶粒子から構
成され、かつ隣接する結晶粒子の境界部分での突起の発
生を抑制した。これにより、少なくとも2個以上の結晶
粒子の集合体であるクラスタ結晶を少なくとも一部に内
在させた多結晶シリコン薄膜素子を実現し、200cm
2/Vs以上の高移動度特性を可能にした。
Description
に低温poly−Siを用いた薄膜トランジスタ素子に
係り、それを用いた液晶表示素子またはエレクトロルミ
ネッセンス表示素子等のフラットパネルディスプレイ及
びそれらの製造方法に関する。
いられている薄膜半導体素子は、例えば(1)‘99年
最新液晶プロセス技術(日経BP社刊,1999年)5
4頁に記載されているように、ガラス基板上にPE−C
VD(Plasma EnhancementChemical Vapor Depositio
n)法を用いて非晶質シリコン膜を形成した後、この非
晶質シリコン膜に含まれる水素を低減するための脱水素
アニール処理を行い、次にエキシマレーザアニール処理
によって多結晶化していた。
01号公報に記載された結晶性半導体薄膜の形成方法に
よれば、非晶質シリコン膜をオゾンを含む溶液を用いた
洗浄を施して非晶質シリコン膜上に酸化膜を形成後、フ
ッ酸水にて酸化膜を除去し、その後レーザアニール処理
を行うことにより、表面の突起発生を防止した多結晶シ
リコン膜を得ていた。
晶粒径と電子移動度との間には相関があり,結晶粒径が
小さいと電子移動度も小さくなる。これは電子移動度が
結晶粒界における電子の散乱によって支配されることが
1つの原因として挙げられる。
結晶シリコン膜の結晶化を行った場合,レーザの照射エ
ネルギー密度が小さいと十分な大きさに結晶が成長せ
ず,結晶後の多結晶シリコン膜の粒径が高々100nm
以下でしかない。
場合、レーザの照射エネルギー密度を大きくすることに
よって,結晶粒径の増大を図ることが可能である。しか
しながら結晶粒径の増大とともに,結晶粒界において少
なくとも50nm以上の突起が発生し、素子形成プロセ
スへの適用に大きな問題を引き起こしていた。即ち、大
きな突起を有する結晶化シリコン膜の上に絶縁膜を形成
するとき、突起が絶縁膜を突き破ってその特性を損なわ
せることがあった。
とによってレーザアニール処理後の結晶粒界に起因した
突起を低減させることが可能である。しかしながらレー
ザアニール処理前にフッ酸水処理や純水等を用いた洗浄
処理を施すことが必須条件であるため、プロセスが複雑
になるばかりでなく、スループットの低下という結晶化
シリコン薄膜の生産に大きな課題を残していた。
結晶粒界における突起の形成を大幅に低減させることに
よって高電子移動度を有し、かつ信頼性の高い多結晶ポ
リシリコン膜を提供することにある。
方に半導体薄膜を形成し、この半導体薄膜が粒子径50
0nm以下なる複数の結晶粒子から構成され、かつ少な
くとも2個以上の結晶粒子が集合したクラスタ結晶を少
なくともその一部に内在させることによって達成され
る。
らなり、これらの結晶粒子で構成されたクラスタ結晶に
おいて、個々の結晶粒子が接する部分は個々の結晶粒子
が結晶学的に同方位を有するため,見かけ上は結晶粒界
が存在するにもかかわらず実質的には単一の結晶と同等
の特性を発揮させることが出来る。
個々の結晶粒子の結晶方位は、少なくとも透過電子顕微
鏡による結晶格子像観察または電子線後方散乱回折を用
いた回折パターン観察によって同定される。
ともその一部に内在させた半導体薄膜であって、その平
均膜厚が10nm以上100nm以下とすることにより
達成される。
のX線回折強度比を用いることが可能であって、基板面
に平行する面のX線回折測定による(111)面のX線
回折強度と(220)面のX線回折強度との比が5以上
であることにより達成される。
nm以下で、表面凹凸の標準偏差(RMS)を10nm
以下とし、結晶粒界における突起を小さくすることによ
って達成される。
移動度を200cm2/V・S以上とすることにより達
成される。
ランジスタにおいて、この半導体薄膜は基板面に平行な
方向に(111)優先配向した結晶粒子の集合体であっ
て、結晶粒子の少なくとも2個以上が集合したクラスタ
結晶をその薄膜内に内在させることにより達成される。
性半導体薄膜は、基板上に非晶質半導体薄膜を成膜した
のち、この非晶質薄膜をレーザ光を用いて複数回照射
し、非晶質薄膜の少なくとも一部分を結晶化させること
によって形成されるのであって、結晶の配向性に優れ、
しかも結晶粒界における突起の発生を抑制させた結晶性
半導体薄膜の形成を可能にする。
を用いて具体的に説明する。
の形成工程を説明するための工程概略図である。ここで
はシリコン薄膜の場合を例示するが、ゲルマニウム薄膜
あるいはシリコン−ゲルマニウム化合物の薄膜であって
も同様に扱うことが出来る。
9ガラスを基板として、このガラス基板上に良く知られ
たプラズマCVD法を用いて窒化珪素膜(膜厚50n
m)を形成する。そして、この上に同じくプラズマCV
D法を用いて酸化珪素膜(膜厚100nm)を成膜す
る。更に、プラズマCVD法を用いて非晶質シリコン膜
(膜厚50nm)を成膜する。
間、上記した基板上の薄膜をアニール処理することによ
って、非晶質シリコン膜中に含まれる水素の脱離処理を
行う。
質シリコン膜を例えばXeClレーザ(波長308n
m)を用いてレーザ結晶化を行った。なお本実施例では
レーザ光のエネルギー密度は300〜500mJ/cm
2とした。
個所に対してレーザ光を複数回照射することにより,非
晶質シリコン膜の結晶化を行っている。ここで、複数回
照射する方法として,一回目のレーザ光を照射したあ
と,レーザ光を所定の間隔で非晶質シリコン膜上をスキ
ャンさせ、そして再びレーザ光の照射を行なうというス
テップを繰り返すようにした。このようにレーザ光の照
射及び所定の間隔でスキャンを繰り返すことによって、
非晶質シリコン膜の同一個所が実質的には複数回のレー
ザ光が照射されることになる。
ム幅、レーザ光のスキャン幅等は目的に応じて適宜選択
される。例えば、レーザ光のビーム幅を600μm、そ
のスキャン幅を30μmとすれば,非晶質シリコン膜の
同一個所に照射されるレーザ光の照射回数は20回とな
る。
範囲で変化させ、またレーザ光のエネルギー密度を30
0〜500mJ/cm2の範囲で変化させて非晶質シリコ
ン膜の結晶化を行った結果を表わしている。横軸はレー
ザ光の照射回数を、そして縦軸は所定の回数をレーザ光
照射した領域の平均結晶粒径である。
く知られた走査電子顕微鏡観察を用い、その顕微鏡写真
に基づいて結晶粒子の長軸と短軸を測長し,その平均値
を当該の結晶粒子の粒径と定義した。
出する場合,個々の結晶粒子の結晶粒界を明瞭に識別す
るために,あらかじめ結晶化させた多結晶シリコン膜の
表面をフッ酸水溶液を用いたライトエッチング処理を行
っている。また平均結晶粒径は,10μm×10μmの
範囲内にある結晶粒子を全て観察し,その個々の結晶粒
子について粒径を測定したのち,その平均値を当該のレ
ーザ光照射条件における平均結晶粒径と定義した。
m2のエネルギー密度でレーザ光を照射した場合,レー
ザ光を一回だけ照射した場合の平均結晶粒径は約150
nmであるが,20回照射した場合の平均結晶粒径は4
50nmであり,レーザ光の照射回数に伴って平均結晶
粒径は著しく増大することが判った。この傾向は400
mJ/cm2あるいは500mJ/cm2のレーザエネル
ギー密度においても同様である。
ルギー密度を500mJ/cm2、その照射回数を1回
とした場合の平均結晶粒径は約450nmであり、この
粒径は、例えばレーザ光のエネルギー密度を300mJ
/cm2、その照射回数を20回とした場合の平均結晶
粒径がほぼ同一の大きさを示すということである。
の大きなエネルギー密度を有するレーザ光を照射すれば
それに対応した大きさの結晶粒径を持つシリコン結晶が
形成され、またそれよりも小さなエネルギー密度を有す
るレーザ光であってもレーザ光を複数回照射すれば同程
度の大きさの結晶粒子に成長することを意味している。
あっても、後述するようにその結晶粒子が示す結晶学的
性質や物理的、電気的性質が大きく異なるのである。
いて、その表面凹凸の評価を良く知られたAFM法を用
いて行い、その結果を図3に示す。
0回の範囲で変化させた。またパラメータとしてレーザ
光のエネルギー密度を300〜500mJ/cm2の範囲
で変化させた。各条件で作成した各試料の任意の点につ
いて20μm×20μmの範囲で結晶薄膜の表面形状を
測定した。この測定範囲における最大高低差をRmax
として凹凸の指標とし、それを縦軸に表わした。
ー密度でレーザ光を照射した場合,1回のレーザ光照射
におけるRmaxは約20nmであって、この値はレー
ザ光の照射回数にはほとんど依存しない。また、レーザ
光のエネルギー密度を400mJ/cm2あるいは50
0mJ/cm2と変化させた場合、表面凹凸の絶対値は
増加するが、レーザ光の照射回数にはほとんど依存しな
いことが判明した。
度を有するレーザ光を照射した場合,1回の照射におけ
るRmaxは50nm程度であるが,20回の照射では
Rmaxは45nm程度である。また500mJ/cm
2のエネルギー密度の場合、1回のレーザ光照射におけ
るRmaxは70nm程度であって、20回照射でもR
maxは65nm程度である。
示した表面凹凸(Rmax)との結果を総合的に検討
し、次のことが明確になった。
を照射して結晶化を行なう場合、レーザ光の照射回数を
増加させるに従って平均結晶粒径は著しく増加するが、
その表面凹凸(Rmax)は殆んど変化せず、特に表面
凹凸(Rmax)は最初のレーザ光照射で形成された表
面凹凸がその後行なわれる複数回のレーザ光照射におい
ても保存されることである。
のエネルギー密度で20回のレーザ光を照射した場合と
500mJ/cm2のエネルギー密度で1回だけのレー
ザ光照射を行った場合を比較すれば、何れの場合におい
ても平均結晶粒径は450nm程度であるが、表面凹凸
(Rmax)は著しく異なっており、前者の照射条件に
おけるRmaxが約18nmであることに対して後者の
照射条件ではRmaxは65nmである。
を照射して、表面凹凸(Rmax)を小さく保ったま
ま,レーザ光の照射領域における結晶粒径だけを大きく
する場合,比較的低いエネルギー密度を有するレーザ光
を複数回照射することが極めて有効であることが判明し
た。
数との関係を形成された多結晶シリコン結晶の表面形状
という観点で検討した。図4A及びBはレーザ光のエネ
ルギー密度が300mJ/cm2の場合であり、図5A
及びBはレーザ光のエネルギー密度が500mJ/cm
2の場合である。また、図4A及び図5Aはレーザ光の
照射回数が1回の場合であり、また図4B及び図5Bは
照射回数が20回の場合である。
0mJ/cm2のエネルギー密度で1回のレーザ光照射
を行なった場合、小さな結晶粒子が多数形成されている
が(図4A)、同じエネルギー密度で複数回のレーザ光
照射を行うことによって小さな結晶粒子が複数個集合し
てひとつの大きなクラスタ結晶を形成している(図4
B)。しかしながら、500mJ/cm2のエネルギー
密度で1回だけレーザ光を照射した場合、結晶粒子その
ものは大きくなるが、上記した図4Bに示されたような
小さな結晶粒子の集合した痕跡は認められない(図5
A)。尚、更にレーザ光の照射を繰り返すことによって
部分的にクラスタ結晶に成長する(図5B)。
からも明らかのように、比較的エネルギー密度の小さい
レーザ光を複数回照射することによって、本来小さな表
面突起を有する結晶粒子が、表面突起の大きさを保った
まま結晶粒子のみが集合して、おおきな結晶、すなわち
クラスタ結晶を形成すると考えられる。
折法による測定結果を図6に示す。この例では、300
mJ/cm2のエネルギー密度で20回のレーザ光照射
を行い、非晶質シリコン膜の結晶化を行った場合であ
る。
の生じた領域において、(111)結晶面と(220)
結晶面とを示す明瞭なピークが観察された。
程度を表す指数として、(111)結晶面における回折
強度と(220)結晶面における回折強度との比((1
11)/(220)回折強度比)を結晶配向率と定義し
た。
ダム配向している場合の結晶配向率は約1.8である。
この値が大きくなるほど、(111)結晶面に配向の揃
った結晶であると言える。
と照射回数)と結晶配向率との関係を表わしている。
0mJ/cm2のエネルギー密度で1回のレーザ光照射
を行った場合、(111)/(220)強度比である結
晶配向率はランダム配向に近い値を示している。そして
レーザ光の照射回数が増加するに従って、(111)結
晶配向率は著しく増加し始める。この傾向は他のエネル
ギー密度を有するレーザ光の場合も同様である。
J/cm2に比較して大きなエネルギー密度を有するレ
ーザ光、例えば400mJ/cm2あるいは500mJ
/cm2のエネルギー密度を有するレーザ光を1回だけ
照射する場合よりも、300mJ/cm2のエネルギー
密度を有するレーザ光を20回照射した場合の方が結晶
配向率が大きくなることである。言い換えれば、より高
い(111)配向性を実現させることが可能である。
を20回とした時、レーザ光のエネルギー密度300m
J/cm2、400mJ/cm2、500mJ/cm2に
対して、結晶配向率は各々6、10、12という大きな
値を示す。
の照射条件と結晶粒径との関係について述べたように、
非晶質シリコン膜にレーザ光を照射するという方法を用
いて結晶成長を促す場合、複数回のレーザ光を照射する
という作用がレーザ光照射によって形成された個々の結
晶粒子を更に集合させながら成長を繰り返し、その過程
において同時に(111)結晶面に結晶方位を揃えつつ
成長するため、その結果として優れた結晶配向性を示す
と考えられる。
よって結晶粒子を集合させ、ひとつのクラスタ結晶が形
成されると言うことを確認する手法として、良く知られ
た透過電子顕微鏡を用いた結晶格子像の観察が有効であ
る。
度を有するレーザ光を20回照射した場合の多結晶シリ
コン膜において、結晶粒子が集合した境界部分の断面透
過電子顕微鏡写真を示したものである。結晶粒子の集合
体であるクラスタ結晶の大きさは約500nmである。
この図からも明確であるように上記した境界部分では結
晶粒子Aと結晶粒子Bとが結晶学的に方位を同じくして
接している。
するレーザ光を複数回照射させることによって少なくと
も2個以上の結晶粒子を集合させたクラスタ結晶は、実
質的に単一の結晶と同等の性質を有していると考えるこ
とが出来る。
果を示したが,結晶性の評価可能な他の手法を用いても
同様の評価結果を得ることが可能である。
ン膜の結晶学的方位を、良く知られた電子線後方散乱回
折法を用いて評価した例である。
に収束された電子線を測定対象物に照射し,測定対象物
からの回折線を検出することによって,測定対象物の結
晶学的方位を決定する方法である。特に照射する電子線
の径が100nm程度であるため,結晶表面における結
晶粒子個々の結晶方位を解析することが可能である。
同一の領域について電子線後方散乱回折による測定を行
った結果を模式的に示した。図中、太線で囲まれた領域
がクラスタ結晶(図中、クラスタ結晶A、クラスタ結晶
B等で表わす)であり、クラスタ結晶の内部には複数の
小粒径結晶(図中、a1、a2等で表わす)が集合して
いる状態を表わしている。そして、クラスタ結晶内部の
細線で示した部分が隣接する結晶粒子の境界領域を表わ
している。
を用いて詳細に調べ、結晶方位の同じ物には同一の記号
を用いて図中に識別して示した。この結果、多結晶シリ
コン膜は種々の結晶方位を有するクラスタ結晶で構成さ
れるが、ひとつのクラスタ結晶を構成する個々の結晶粒
子はすべて同一の方位を示しており,粒界は存在するけ
れどもクラスタ結晶自身が実質上単一の結晶と同等の性
質を有していることが判明した。
に対してレーザ光を複数回照射することによって隣接す
る結晶粒子の境界における突起の発生を抑制し、かつ結
晶方位の揃った結晶粒子の集合体である大きなサイズの
クラスタ結晶を成長させることが可能である。
059ガラスを用いたが、これに限定されることなく石
英やPET(ポリエチレンテレフタレート)等の透明基
板を用いても良い。また上記の本実施例では非晶質シリ
コン膜をプラズマCVD法を用いて成膜した後に、雰囲
気温度が450℃である炉体中でアニールすることによ
って,膜中に含まれる脱水素処理を行っているが,この
非晶質シリコン膜の形成方法はLPCVD法(低圧化学
的気相法)やスパッタリング法、蒸着法等のであっても
良い。
ことなく、少なくともシリコンまたはゲルマニウムを含
む混合物であっても良い。また、結晶化の方法も本実施
例で述べたXeClレーザ(波長308nm)に限ら
ず、エキシマレーザであるKrFレーザ(波長248n
m)やYAGレーザ、Arレーザ等であっても構わな
い。
シリコン膜を用いた薄膜トランジスタについて説明す
る。
面図であって、ガラス基板11上の第1下地層12、第
2下地層13、半導体シリコン層14,絶縁層15,電
極層16,絶縁層17,コンタクトホール18,電極1
9の積層構造からなっている。
上に良く知られたプラズマCVD法を用いて第1の下地
層である窒化珪素膜12(膜厚50nm)を形成する。
そして、この上に同じくプラズマCVD法を用いて第2
の下地層である酸化珪素膜13(膜厚100nm)を成
膜する。更に、プラズマCVD法を用いて非晶質シリコ
ン膜14(膜厚50nm)を成膜する。ガラス基板は石
英やPET(ポリエチレンテレフタレート)等の透明基
板であっても良い。また、LPCVD法(低圧化学的気
相法)やスパッタリング法あるいは蒸着法等を用いて非
晶質シリコン膜14を形成しても良い。
ス基板11を450℃の炉体中で30分間のアニール処
理を行ない、非晶質シリコン膜14の脱水素処理を行
う。この際炉体中の雰囲気は窒素雰囲気にて行った。
XeClレーザ(波長308nm,パルス幅20nse
c)を用いて結晶化を行った。レーザ光の種類はエキシ
マレーザであるKrFレーザ(波長248nm)、YA
Gレーザ、Arレーザ等であっても構わない。結晶化の
条件は、レーザ光のエネルギー密度を300〜500m
J/cm2の範囲で、照射回数を1〜20回の範囲で行
った。尚、レーザ光の照射雰囲気は真空中であるが、窒
素雰囲気下で実施しても同様の結果が得られる。
法を用いて多結晶シリコン膜22に所定のパターンを形
成する。その後、引き続いて例えばプラズマCVD法を
用いてSiO2からなる絶縁膜15をパターニングされ
た多結晶シリコン膜22を覆うようにして形成する。
尚、本実施例ではSiO2絶縁膜15の膜厚を100n
mとした。
知られたスパッタリング法を用いて形成する。ここで
は、電極層16としてTiW(膜厚200nm)を用い
た。
を用いて所定のパターンに加工した後、電極層16をマ
スクとして上記した多結晶シリコン膜22に対してイオ
ン注入を行い、チャネル領域22a,ソース領域22
b,ドレイン領域22bを形成する。N型半導体を形成
する場合には,N型の不純物としてリンを注入し,また
P型半導体を形成する場合には,P型の不純物として,
ボロンを注入する。
オン注入時のダメージを回復させるため,RTA(ラピ
ッドサーマルアニーリング)法による活性化アニールを
行う。ダメージ層の活性化アニールは炉体を用いたアニ
ール処理であっても可能である。
O2絶縁層17(膜厚500nm)を電極層16を覆う
ようにして形成する。そして、このSiO2絶縁層17
の所定の位置にソース領域22b及びドレイン領域22
bとの電気的な接続を確保するためのコンタクトホール
18を形成し、更にコンタクトホール18の内部を埋め
込むようにしてソース領域22b及びドレイン領域22
bに対応させた電極層19(材質TiW/Alの多層
膜)を形成する。
ニール処理を施して多結晶シリコン膜を用いた薄膜トラ
ンジスタが完成する。
ランジスタの電子移動度特性と非晶質シリコン膜の結晶
化条件(レーザ光のエネルギー密度、照射回数)との関
係を示した図である。図中には薄膜トランジスタの特性
測定における信頼性を考慮して,各条件に対して50点
の測定を行い、その特性の平均値とばらつきとを併記し
た。
平均値はレーザ光の照射回数の増加に伴って顕著な増加
傾向を示し、この傾向はレーザ光のエネルギー密度を変
化させても同様の結果を示す。
晶化に用いたレーザ光のエネルギー密度が比較的小さい
場合、例えば300mJ/cm2であっても、そのレー
ザ光の照射回数を増加させることによってレーザ光のエ
ネルギー密度を増加させた場合(500mJ/cm2)
とほぼ同様の電子移動度を実現させることが可能であ
り、しかもその特性ばらつきを併せて低減させることが
可能であることが明らかになった。
行った薄膜トランジスタを通常の駆動条件で動作させた
ところ、薄膜トランジスタの特性変動、例えばしきい電
圧値の増加が結晶化時のレーザ光エネルギー密度の大き
い場合ほど顕著であって、薄膜トランジスタとしての機
能が低下することが判明した。この原因は電子の走行す
るチャンネル層22aにおいて、隣接する結晶粒子の境
界部分で形成される突起の大きさが照射エネルギー密度
が高いほど顕著であって(図3参照)、この突起がチャ
ンネル層22aを覆うようにして形成されたゲート絶縁
膜13に対してその絶縁特性を損なわしめるように作用
するためと考えられる。
膜を用いた薄膜トランジスタとして大きな電子移動度の
特性を発揮し、かつその信頼性にも優れた素子を実現さ
せるためには、結晶化に用いるレーザ光のエネルギー密
度を適切な値まで低減させ、その照射を繰り返すことが
極めて重要であることが判明した。
型の液晶表示装置における駆動回路等に応用することに
よって、高品質で優れた表示特性を実現する液晶表示装
置を提供することが可能である。
めのプロセスフロー図である。
射エネルギー密度と照射回数)と形成された多結晶シリ
コンの平均結晶粒径との関係を示した図である。
射エネルギー密度と照射回数)と形成された多結晶シリ
コン膜の表面凹凸(Rmax)との関係を示した図であ
る。
真であって、結晶化条件はA:レーザ光のエネルギー密
度300mJ/cm2、照射回数1回の場合、B:レー
ザ光のエネルギー密度300mJ/cm2、照射回数2
0回の場合である。
真であって、結晶化条件はA:レーザ光のエネルギー密
度500mJ/cm2、照射回数1回の場合、B:レー
ザ光のエネルギー密度500mJ/cm2、照射回数2
0回の場合である。
を示す典型的な説明図である。
射エネルギー密度と照射回数)と形成された多結晶シリ
コンの(111)結晶配向率との関係を示した図であ
る。
その境界部分を説明するための透過電子顕微鏡写真であ
る。
晶シリコン膜におけるクラスタ結晶の様子とその結晶配
向性との関係を説明するための模式図である。
薄膜トランジスタの断面構造図である。
ー密度と照射回数)と薄膜トランジスタの電子移動度と
の関係を説明するための図である。
4…非晶質シリコン層、15…絶縁層、16…ゲート電
極層、17…絶縁層、18…コンタクトホール、19…
電極層、22…多結晶シリコン層
Claims (15)
- 【請求項1】基板の上方に設けられた半導体薄膜であっ
て、前記半導体薄膜が複数の結晶粒子から構成され、か
つ少なくとも2個以上の前記結晶粒子が集合したクラス
タ結晶を少なくともその一部に内在させてなることを特
徴とする薄膜半導体素子。 - 【請求項2】前記クラスタ結晶は、粒子径500nm以
下の結晶粒子が少なくとも2個以上集合してなることを
特徴とする請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項3】前記クラスタ結晶は、結晶学的方位が略同
一なる少なくとも2個以上の結晶粒子の集合体であるこ
とを特徴とする請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項4】前記結晶粒子の結晶学的方位が、少なくと
も透過電子顕微鏡による結晶格子像観察または電子線後
方散乱回折による回折パターン観察を用いて同定されて
なることを特徴とする請求項3記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項5】前記半導体薄膜の基板に垂直な方向の平均
膜厚が10nm以上100nm以下であることを特徴と
する請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項6】前記半導体薄膜が、少なくともSiまたは
Ge若しくはSiとGeの混合物の何れかを含んでなる
ことを特徴とする請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項7】前記クラスタ結晶、前記基板の表面に対し
て略平行な方向に(111)優先配向してなることを特
徴とする請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項8】前記クラスタ結晶が、前記基板の表面に対
して略平行な方向に(111)優先配向してなり、かつ
前記クラスタ結晶の(220)結晶面に対する(11
1)結晶面のX線回折強度比が5以上であることを特徴
とする請求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項9】前記半導体薄膜の表面凹凸(Rmax)
が、30nm以下であることを特徴とする請求項1記載
の薄膜半導体素子。 - 【請求項10】前記半導体薄膜の表面凹凸の標準偏差
(RMS)が、10nm以下であることを特徴とする請
求項1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項11】前記半導体薄膜の平均電子移動度が、2
00cm2/V・S以上であることを特徴とする請求項
1記載の薄膜半導体素子。 - 【請求項12】基板の上方に非晶質半導体薄膜を成膜す
る工程と、該非晶質半導体薄膜にレーザ光を照射して加
熱する工程を備え、前記レーザ光を複数回照射すること
によって前記非晶質半導体薄膜の少なくとも一部の領域
をクラスタ結晶化することを特徴とする薄膜半導体素子
の製造方法。 - 【請求項13】基板の上方に積層して設けられた半導体
薄膜と、チャネル領域と、絶縁膜と、ゲート電極と、ソ
ース電極と、ドレイン電極とを備え、前記ソース電極と
前記ドレイン電極とが前記半導体薄膜の少なくとも一部
の領域に前記チャネル領域を挟んで設けられたソース領
域とドレイン領域とに各々接続されてなり、かつ、前記
半導体薄膜が前記基板の面に対して略平行な方向に(1
11)優先配向した少なくとも2個以上の結晶粒子が集
合したクラスタ結晶を少なくともその一部に内在させて
なることを特徴とする薄膜トランジスタ。 - 【請求項14】前記チャネル領域における前記半導体薄
膜の(220)結晶面に対する(111)結晶面のX線
回折強度比が、前記ソース領域及び前記ドレイン領域に
おける前記半導体薄膜の(220)結晶面に対する(1
11)結晶面のX線回折強度比よりも少なくとも大きい
ことを特徴とする請求項13記載の薄膜トランジスタ。 - 【請求項15】前記チャネル領域における前記半導体薄
膜の(220)結晶面に対する(111)結晶面のX線
回折強度比が10以上であることを特徴とする請求項1
4記載の薄膜トランジスタ。
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