DE922425C - Anordnung zur Ausuebung eines Verfahrens zum Betrieb von Laufzeitroehren - Google Patents

Anordnung zur Ausuebung eines Verfahrens zum Betrieb von Laufzeitroehren

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DE922425C
DE922425C DEA10506D DEA0010596D DE922425C DE 922425 C DE922425 C DE 922425C DE A10506 D DEA10506 D DE A10506D DE A0010596 D DEA0010596 D DE A0010596D DE 922425 C DE922425 C DE 922425C
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Description

Die Erfindung !betrifft eine Anordnung zur Ausübung eines Verfahrens nach dem Patent 908 743. Gegenstand des Hauptpatents ist im Prinzip ein Verfahren zum Betrieb von Laufzeitröhren, und zwar in der Weise, daß ein Elektronenstrahl durch eine Steuereinrichtung derart in seiner Geschwindigkeit moduliert wird, daß sich die Geschwindigkeitsmodulation erst außerhalb des Wirkungsbereiches der Steuereinrichtung in eine Dichtemodulation umwandelt. Des weiteren ist im Hauptpatent auch eine Reihe von Anordnungen zur Ausübung dieses Verfahrens vorgeschlagen:
Für die Erzielung eines guten Wirkungsgrades bei einem derartigen Verfahren zum Betrieb von Laufzeitröhren ist es nun erforderlich, den Elektronenstrahl gebündelt zu halten, vor allem dann, wenn dieser eine beträchtliche Weglänge zu durchlaufen hat. In diesem Fall tritt nämlich leicht eine zunehmende Zerstreuung des Elektronenstrahles ein, die auf den gegenseitigen abstoßenden Kräften zwischen den einzelnen Elektronen des Strahles beruht.
Zur Vermeidung dieses Nachteiles, d. h. zur Erzielung1 einer Bündelung des Elektronenstrahles in
einer Anordnung zur Ausübung eines Verfahrens nach dem Hauptpatent wird· nun gemäß .der Erfindung vorgeschlagen, längs des Elektronenstrahlweges mehrere 'bündelnde elektrostatische Elektronenlinsen vorzusehen.
Die Erfindung· wird im folgenden 'an Hand von Ausführungsibeispielen erläutert, und zwar in Anwendung des Verfahrens nach dem Hauptpatent. In Abb. ι ist eine Elektrodenanordnung dargestellt, ίο wie sie bereits im Patent 908 743 'beschrieben ist, und weilche 'sich dazu eignet, einen Elektronenstrahl in seiner Geschwindigkeit zu 'modulieren;
Abb. 2 zeigt schematise!! eine elektrische Entladungsröhre zur Ausübung des Verfahrens nach dem Hauptpatent, die mit einer erfinüungsgemäßen Einrichtung zur gebündelten Führung· des Elektronenstrahles versehen ist; die
Abb. 3 bis. 5 dienen der allgemeinen Erläuterung der Erfindung; in der
Abb·. 6 ist in schematischer Weise ein Ausführungslbeispiel der Einrichtung nach Abb. 2 wiedergegeben, und die
Abb. 7 und 8 zeigen Ausführungsbeispiele für die E lektronenlinsen.
In den Abbildungen sind gewisse .Spannungen für die Elektronenlinsien angegeben, welche für den Betrieb der verschiedenen Elektroden geeignet sind. Selbstverständlich sind diese Werte nur beispielsweise angegeben. Die Spannungswerte können näm-Hch innerhalb weiter Grenzen, sogar unter Änderung der Größenordnung, verändert werden.
In dem Patent 908 743 ist erläutert, daß ein Elektronenstrahl in zweierlei Weise .moduliert werden kann, entweder in seiner Geschwindigkeit oder in seiner Ladungsdichte. Bei den üblichen elektrischen Entladungsgefäßen sind diese beiden Modulationsarten unvermeidbar miteinander gekoppelt. In den im Patent 908 743 vorgeschlagenen Anordnungen wird eine Trennung· des Modulationsprozesses erreicht, so daß eine Verbesserung des Betriebes derartiger Entladungsgefäße bei ultrakurzen Wellen bewirkt wird. Dieses wird durch die Verwendung " einer Steuereinrichtung ermöglicht, welche den Strahl in seiner Geschwindigkeit moduliert, ohne daß in der Nähe der Steuerelektrode merkliche Laidungsdichteänderungen auftreten. Diese Geschwindigkeitsmodulation wird sodann in eine Ladungsdichtemodülation von höherer Größenordnung umgeformt. Der in seiner Ladungsdichte modulierte Strahl dient dann ,zur Erregung eines Ausgangskreises.
In der Abb. 1 sind die Grundelemente eines Elektrodensystems dargestellt, .welches dazu geeignet ist. die Geschwindigkeitsmodulation zu bewirken. Diese Grundelemente bilden einen Modulationsraum, welcher im wesentlichen von der Elektronenquelle oder Kathode abgeschirmt ist. Durch eine solche Abschirmung bewirken .Strom- oder Spannungsänderungen, welche in dem Modulationsraum .auftreten, weder Änderungen der Kathodenmission noch Ladungsdichteänderungen.
Ein Modulationsraum besteht beispielsweise aus einem Raum, durch den der Elektronenstrahl fließt, und 'dessen Eingangs- und Ausgangsgnenzen zueinander an festen .Spannungen liegen. Beispielsweise ist in der besonderen Anordnung, welche in der Abb. ι dargestellt ist, ein Modulationsraum mit zwei mit öffnungen versehenen leitenden Grenzen oder Diaphragmen 10 und 11 gebildet, welche elektrisch miteinander verbunden sind und an einer ■bestimmten Spannung gegen Erde liegen. Die so gebildete Kammer wird im Betrieb durch einen Elektronenstrahl 13 durchflossen, welcher durch eine entsprechende öffnung 16 in dem Diaphragma 11 die Kammer verläßt.
Um eine Modulation der Geschwindigkeit des Strahles· zu 'bewirken, müssen die Potentialflachen eines Zwischenteiles des Modulationsraumes periodisch steigen und abnehmen in bezug zu den Grenz spannungen, und zwar in einem solchen Betrag, daß die Geschwindigkeit eines Elektrons gleichartig beeinflußt wird-, wenn das Elektron sich einem .derartigen Zwischenteil nähert oder sich davon- entfernt. Bei der in Abb. 1 dargestellten Anordnung wird dies beispielsweise durch die Verwendung einer Steuerelektrode erreicht, welche die Form eines Rohres 19 besitzt und zwischen den Diaphragmen 10 und 11 derart angeordnet ist, daß das Rohr kaum von diesen Diaphragmen entfernt ist. Wenn die Spannung dieser Elektrode über oder unter derjenigen der Diaphragmen liegt, was beispielsweise durch die Verbindung mit einer periodisch veränderlichen S teuer spannung 21 ermöglicht wird, wird eine 'Geschwindigkeitsmodulation des durchfließenden Strahles erreicht. Aus hier nicht weiter zu erläuternden Gründen wird diese Geschwindigkeitsmodulation ohne bedeutende Leistungsverluste in dem Steuerkreis erreicht. Der Wirkungsgrad dieser Anordnung liegt zum Teil darin, daß geringe Geschwindigkeitsveränderungen, welche ohne wesentliehe Lei'stungsverluste erzeugt werden, sodann in Ladedichtungsänderungen von viel höherer Größenordnung umgeformt werden, so daß eine Verstärkerwirkung erzielt wird.
In der Abb. 2 ist schematisch ein vollständiger Gesohwindigkeitsmodulationsverstärker dargestellt. Bei der dort dargestellten Konstruktion besteht das Entladungsgefäß aus einem Wandungsteil 25, welcher gestrichelt gezeichnet ist. Innerhalb dieser Wandung sind Mittel zur Erzeugung eines Elektronenstrahles von im wesentlichen konstanter Durchschnittsintensität und -geschwindigkeit vorgesehen. Diese Mittel bestehen beispielsweise aus einer elektrischen Kanone. Die Elektronenquelle besteht aus einer Kathode mit einem Heizdraht 26 und einem emittierenden Zylinder 27. Die Kathode als Ganzes wird von einer Fokussierungselektrode, welche die Form eines leitenden rohrförmigen Teiles besitzt, umgeben. Der Zylinder 29 ist unter Zwischenfügung von Isolierstoff 30 an einem iao zweiten zylinder förmigen Teil 31 befestigt. Der äußere Zylinder 31 ist an einem Quer stück 32, welches eine Grenze des Geschwindigkeitsmodulationsraumes bildet, angebracht.
Beim Betrieb 'des Entladungsgefäßes wird der Heizdraht 26 durch eine Spannungsquelle 33 ge-
speist. An die zur Fokussierung dienende Elektrode 29 wird Kathodenspannung oder eine Spannung, welche wenig negativer als die Kathodenspannung ist, gelegt, um die von der Kathodenoberfläche emittierenden Elektronen zu einem durch einen zylindrischen Mantel begrenzten Strahl zu bündeln. (Eine Batterie 34 dient als Steuerspannungsquelle.) Mittels einer Batterie 35, welche zwischen Kathode und dem Diaphragma 32 liegt, wird dem Elektronenstrahl eine gewünschte Geschwindigkeit gegeben.
In einer geringen Entfernung von dem leitenden Teil des Diaphragmas 32 ist ein zweites Diaphragma 37 angeordnet, welches an der gleichen Spannung wie das erste Diaphragma liegt, da es elektrisch durch einen Leiter 38 mit dem ersten Diaphragma verbunden· ist. Diese Diaphragmen sind mitzentralen öffnungen 39 und 40 versehen und bilden einen Modulationsraum, welcher von der Elektronenquelle oder Kathode abgeschirmt ist. Innerhalb dieser Kammer wird durch eine rohrförmige Steuerelektrode 42, welche derjenigen entspricht, die an Hand der Abb. 1 beschrieben wurde, der Strahl in seiner Geschwindigkeit moduliert.
Beim Betrieb dieser Anordnung als Verstärker oder Empfänger wird die Spannung der Elektrode 42 abwechselnd gesteigert und erniedrigt, indem an diese Elektrode eine periodisch veränderliche S teuer spannung angelegt wird. Diese Steuerspannung wird beispielsweise mittels einer Antenne 43 einem abgestimmten Kreis, welcher aus einem Kondensator 44 und einer Selbstinduktion 45 besteht, zugeführt.
Bei normalem Betrieb wird der aus der Öffnung 40 austretende Elektronenstrahl in seiner Geschwindigkeit moduliert sein, d. h. längs des Strahles werden wiederholte. Veränderungen der Elektronengeschwindigkeit bestehen. Der Modulationsgrad wird sehr gering sein, wenn nur schwache Steuerspannungen zur Verfügung stehen-; aber eine geringe Geschwindigkeitsmodulation kann in eine weit größere Ladungsdichtemodulation übergeführt werden, wie im folgenden beschrieben ist.
In der Abb. 3 ist der Elektronenstrahl dargestellt, wenn er den Modulationsraum verläßt. Zu dieser Zeit !besteht er aus abwechselnden Gruppen von schnellen und langsamen Elektronen. Die schnellen Elektronen sind durch schwarze und die langsamen durch helle Punkte dargestellt.
In Abb. 4 ist der Strahl in einem etwas späteren Zeitpunkt dargestellt. Die schnellen Elektronen haben die vor ihnen laufenden langsamen Elektronen aufgeholt, so daß bestimmte Unregelmäßigkeiten in der Verteilung der Ladungsdichte bestehen, entsprechend einem hohen Modulationsgrad der Ladungsdichte. Die eingetretene Veränderung erfordert nun eine gewisse Zeit sowie die Abwesenheit von fremden Einwirkungen, welche entgegengesetzt auf den Strahl einwirken. Um diese Einflüsse herabzusetzen, wird der in seiner Geschwindigkeit modulierte Strahl durch einen verhältnismäßig langen abgeschirmten Raum (Laufraum), welcher nicht von äußeren elektrischen Feldern beeinflußt werden bann, geschickt.
Die Länge des Laufraumes ist durch verschiedene Faktoren, beispielsweise Geschwindigkeit und Dichte des Strahles, Raumdimensionen und auf den Strahl einwirkende äußere elektrostatische oder magnetische Felder, bestimmt. Im allgemeinen ist die Zeit, welche erforderlich ist, um die maximale Ladungsdichtemodulation aus einer gegebenen Geschwindigkeitsmodulation zu gewinnen, in der Größenordnung von jedoch etwas geringer als 1U Periode der S teuer spannung geteilt durch die Geschwindigkeitsmodulation pro Einheit. Die günstigste Länge des Laufraumes ist diese Zeit multipliziert mit der Durchschnittsgeschwindigkeit des Strahles durch die Röhre. Diese Länge läßt sich experimentell aus einer Reihe von Versuchen bestimmen.
Die Verwendung eines Laufraumes von beträchtlicher Länge macht es erforderlich, Betrachtungen darüber anzustellen, wann ein Elektronenstrahl defokussiert wird. Diese Schwierigkeit, insofern sie bei der Verwendung eines Lauf raumes besteht, kann wesentlich durch die Verwendung einer Röhre behoben werden, wie sie in der Abb. 2 dargestellt ist. In diesem Fall ist der Laufraum durch eine, Reihe von elektrisch getrennten ähnlichen leitenden Teilen 50 bis 54 umgeben, von denen jeweils die mit geraden bzw. mit ungeraden Zahlen bezeichneten Teile miteinander elektrisch verbunden sind. Die Elektrode 50 liegt vorzugsweise an einer verhältnismäßig niedrigen Spannung (beispielsweise 100 Volt negativer als die Grenze des Diaphragmas 37), so daßd'ieDurchschnittsstrahlengeschwindigkeitherabgesetzt wird, wenn der Strahl in den Laufraum, eintritt. Wenn beispielsweise die mit geraden Nummern bezeichneten Teile des Laufraumes an dieser Spannung liegen, während die übrigen Teile an einer verhältnismäßig höheren Spannung (beispielsweise 200 Volt positiver) liegen, wird ein wiederholtes Fokussieren des Strahles eintreten, wenn der Strahl den Laufraum durchquert. Als Spannungsquellen für die Elektroden. 5obis 5 4 diiemein die Batterien 5 6 und 5 7.
Die fokussierende Wirkung dieser Elektroden des Laufraumes· ist in der Abb. 5 erläutert, in der die Laufraumelektroden 51, 52 und 53 zusammen mit einer typischen Feldverteilung in den Zwischenräumen zwischen diesen Elektroden dargestellt sind. Die Mantellinien des Strahles sind durch punktierte Linien 59 gekennzeichnet.
Nach bekannten Prinzipien der Elektronenoptik werden die verschiedenen Einzelstrahlen des Elektronenstrahles·, wenn sie den feldfreien Raum innerhalb des Zylinders 51 verlassen, von einer Kraft beeinflußt, welche senkrecht zu den äquipotentialen Oberflächen wirkt. Die auf den Mantel 59 des Strahles einwirkende Kraft ist als Vektor F dargestellt. Diese Kraft hat eine Komponente F', welche auf den Strahl verzögernd einwirkt und eine andere Komponente F", die eine Streuung des Strahles bewirkt. Diese Komponenten herrschen so lange vor, bis der Strahl die Ebene A durchquert hat. Danach ist die auf den Strahl einwirkende Kraft durch den Vektor G und seine Komponenten G' und G" dargestellt. Die transversale Komponente G"
bewirkt ein Zusammenziehen oder Fokussieren des Strahles. Aus der VorhergehendenDiskussion könnte 'hergeleitet werden, daß die .beiden Wirkungen sich gerade genau ausgleichen. Daß dieses nicht der Fall ist, rührt daher, daß der Strahl während seines Durchganges durch die Elektroden 51 und 52 infolge der Spannungsdifferenz, welche zwischen diesen Elektroden liegt, verzögert wird. Folglich ist die Durchschnittsgeschwindigkeit des Strahles zwischen der Ebene A und dem äußeren· Teil der Elektrode 52 geringer als die Durchschnittsgeschwindigkeit des Strahles zwischen dem äußeren Teil der Elektrode 51 und der Ebene A. Der Strahl befindet sich also innerhalb- des fokus sderenden Feldes rechts von der Ebene A eine längere Zeit, als- er durch das defokussierende Feld links von der Ebene A beeinflußt wird. Es wird somit eine reine fokusBiierende Wirkung erreicht.
In ähnlicher Weise erfolgt die Fokussierung in dem Raum zwischen der Elektrode 52 und der Elektrode 53, in dem die Beschleunigung des Strahles stattfindet. In diesem Teil dies Laufrauines herrscht die fokussierende Wirkung längs des Strahles links der Ebene B vor, während der Strahl rechts dieser Ebene B einem defokussierenden Feld unterworfen wird. Da jedoch die Zeiträume verschieden sind, während derer die fokussierenden bzw. defokussierenden Felder auf den Strahl einwirken, überwiegt die fokussierenide Wirkung.
Eine derartige Fokussierung kann unbegrenzt .wiederholt werden, indem entsprechende Elektroden in dem Laufraum vorgesehen werden, welche abwechselnd an hohe und niedrige Spannungen gelegt werden. Durch ein derartiges Elektrodensystem wird die Durchschnittsgeschwindigkeit des Strahles nicht übermäßig !beeinflußt, da die Beschleunigung mittels einer Elektrode durch die Verzögerung mittels einer anderen Elektrode ausgeglichen wird. Bei geeigneter Wahl der geometrischen und elekirischen Beziehungen kann der Laufnaum jede gewünschte Länge annehmen, ohne daß eine merkliche Streuung des Strahles eintritt.
Nachdem der Elektronenstrahl den Laufraum durchquert hat und die Geschwindigkeitsmodulation in eine Modulation der Ladungsdichte umgewandelt ist, kann die Energie des in seiner Ladungsdichte modulierten Strahles zur Anregung eines äußeren Kreises verwendet werden. Dieses wird beispielsweise dadurch erreicht, daß der Strahl von einer weiteren rohrförmigen Elektrode 60 umgeben wird, die innerhalb eines durch die Diaphragmen. 61 und 62 gebildeten Raumes angeordnet ist.
Wie in dem Patent 908 743 ausführlich dargelegt ist, nimmt die Elektrode 60, falls sie geeignet ausgebildet ist, Energie von dem durchgehenden Strahl auf. Diese Energie kann zu einem abgestimmten Ausgangs'kreis geleitet wenden, 'welcher im wesentlichen aus einem Kondensator 64. und einer Selbstinduktion 65 besteht, wobei diese mit Ausgangsanschlüssen 66 gekoppelt sind. Nachdem der Strahl die Elektrode 60 verlassen hat, kann er durch eine Anode 69 aufgefangen werden, welche an eine geeignete positive Spannung gelegt ist.
Ein anderes Ausführungsbeispiel nach der Erfindung ist in Abb. 6 dargestellt, bei dem alle Hohlelektroden Teile des Fokussieraangssystems bilden. Bei dieser Anordnung sind die Grenzdiaphragmen 32 und 37 der Anordnung nach. Abb. 1 durch Zylinder 70 und 72 und die Diaphragmen 61 und 62 durch Zylinder 78 und 80 ersetzt. Die anderen Teile des Fokussierungssystems haben im wesentlichen dieselbe Form wie vorher beschrieben, so· daß das Elektrodensystem als Ganzes aus einer Reihe von ähnlichen Zylindern 70 bis 80 besteht. Jeder zweite der Zylinder liegt an einer verhältnismäßig hohen Spannung, beispielsweise durch Verbindung mit einer Batterie 82, während' die übrigen Zylinder an verhältniismäßiig niedriger Spannung durch Verbindung mit einer Batterie 83 liegen. Auf diese Weise werden sämtliche Elektroden zur Fokussierung verwendet.
Die besondere Ausbildung der Fokussierungselektrode ist - in keiner Weise wesentlich für die Zwecke der Erfindung. In Abb. 7 sind beispielsweise Elektroden dargestellt, welche vorteilhaft zur Ersetzung derjenigen nach Abb. 2 dienen können. Bei diesem Ausführungsbeispiel bestehen die fokussierenden Elemente aus einer Reihe von hohlen abgestumpften Kegeln 90 bis 94, welche so zueinander angeordnet sind, daß wechselsei tigdie abgestumpften Teile einander gegenüberliegen. Diese Kegel sind abwechselnd an hohe und niedrige Spannung derart gelegt, daß 'der durch die punktierte Linie 96 angedeutete Elektronenstrahl in den Gebieten fokussiert wird, wo der Querschnitt der Kegel am kleinsten ist. Folglich wird an den Stellen größten Durchmessers der Kegel die maximale Defokussierung erfolgen. Da die Elektroden kegelförmig ausgebildet sind, werden somit auch die äußersten Elektronen des Strahles, kaum von den Elektroden abgefangen werden.
In der Abb. 8 ist ein anderes Au&führungsibeispiel nach der Erfindung dargestellt, bei dem die Tatsache in Betracht gezogen ist, daß sogar bei dem obengenannten. Fokussierungssystem gewisse Komponenten des Strahles nicht fokussiert bleiben. Diese Komponenten, welche 'aus Elektronen bestehen, deren Geschwindigkeit ziemlich verschieden von der Durchschnittsgeschwindigkeit 'des Strahles ist, sind stets in einem Elektronenstrahl vorhanden, und zwar entstehen dieselben durch irgendwelche Zufalls- no effekte oder durch die Modulation der Geschwindigkeit, welche durch die Steuerelektrode bewirkt wird. Selbst wenn das Fokussierungssystem derart ausgebildet ist, daß es die gewünschte Wirkung auf die Elektronen mit Durchschnittsgeschwindigkeit -ausübt, werden wenigstens einige Elektronen von anderer Geschwindigkeit nach außen gegen die Elektrodendbernäche gestreut werden.
Durch die Verwendung einer Reihe von Fokussierungselementen 98 bis 102, deren Durchmesser fortschreitend größer wind, wenn man längs des Strahles blickt, wie in der Abb. 8 dargestellt ist, kann man die Anzahl der gestreuten und durch die Elektroden aufgefangenen Elektronen herabsetzen. Der größere Durchmesser der Elektroden auf der rechten Seite ermöglicht einen größeren Querschnitt
des Strahles, ohne daß merklich Elektronen aufgefangen werden. Die Änderung des elektrostatischen Feldes, welche durch die Vergrößerung des Durchmessers der Fokussierungselektrodlen hervorgerufen wird, kann durch gleichzeitige geringe Vergrößerung der Länge der Elektroden ausgeglichen werden. Die Elektroden größten Durchmessers besitzen also auch die größte Länge. Eine derartige Anordnung ist beispielsweise in der Abb. 6 dargestellt.
Der im vorhergehenden beschriebene anGeschwindigkeitsmodulationsanordnungen erläuterte Gegenstand der Erfindung ist ebenfalls bei anderen Anordnungen anwendbar, bei denen ein gebündelter Strahl einen verhältnismäßig langen Raum durchqueren muß. Ebenfalls 'ist der Gegenstand der Erfindung bei derartigen Anordnungen anwendbar, wo es erwünscht ist, eine krummlinige Bewegung des Strahles ohne Streuung zu ermöglichen. Im letzteren Fall müssen die Fokussierungselektroden um den krummlinigen Weg des Strahles angeordnet werden.

Claims (7)

  1. Patentansprüche:
    i. Anordnung zur Ausübung eines Verfahrens nach Patent 908743, bei dem ein Elektronenstrahl durch eine Steuereinrichtung (Modulationskammer) derart in seiner Geschwindigkeit moduliert wird, daß sich die Geschwindigkeitsmodulation erst außerhalb des Wirkungsbereiches der Steuereinrichtung in eine Dichtemodulation umwandelt, dadurch gekennzeichnet, daß längs des Elektronenstrahlweges mehrere 'bündelnde elektrostatische Elektronenlinsen vorgesehen sind.
  2. 2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß längs des Elektronenstrahlweges eine Reihe von leitendien, den Strahl umfassenden Elementen vorgesehen ist, von denen jeweils jedes zweite an verhältnismäßig hoher Spannung liegt, während die übrigen Elemente an einer verhältnismäßig niedrigen Spannung liegen.
  3. 3. Anordnung nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die leitenden Elemente als rohrförmige Zylinder ausgebildet sind.
  4. 4. Anordnung1 nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die leitenden Elemente kegelstumpfförmig ausgebildet sind.
  5. 5. Anordnung nach Anspruch 2, 3 oder 4, dadurch gekennzeichnet, daß in Strahlrichtung aufeinanderfolgende leitende Elemente außerdem als Steuereinrichtung für die Geschwindigkeitsmodulation oder als Auskoppelvorrichtung für die Dichtemodulation vorgesehen sind.
  6. 6. Anordnung nach Anspruch 2, 3 oder 5, dadurch gekennzeichnet, daß die leitenden Elemente derart ausgebildet sind, daß ihr Durchmesser, in Richtung des Elektronenstrahles gesehen, fortschreitend zunimmt.
  7. 7. Anordnung nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, daß die leitenden Elemente derart ausgebildet sind, daß außerdem ihre Länge mit zunehmendem Durchmesser bzw. Querschnitt zunimmt.
    Angezogene Druckschriften:
    Britische Batentschrift Nr. 488 416.
    Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
    1 9581 1.55
DEA10506D 1937-07-14 1939-04-15 Anordnung zur Ausuebung eines Verfahrens zum Betrieb von Laufzeitroehren Expired DE922425C (de)

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