DE2545871B2 - Feldeffekttransistor mit verbesserter Stabilität der Schwellenspannung - Google Patents
Feldeffekttransistor mit verbesserter Stabilität der SchwellenspannungInfo
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Description
Die Erfindung betrifft einen Feldeffekttransistor mit einem monokristallinem Halbleiterkörper aus P-Ieitendem
Silicium, mit einen Abstand voneinander aufweisenden, zwischen sich einen Kanalbereich definierenden
Source- und Drain-Zonen des N-Leitungstyps, wobei mindestens die Drain-Zone aus einem Zentraibereich
relativ hoher Störelement-Konzentration und einem diesen Zentralbereich umgebenden Randbereich relativ
niedriger Störclement-Konzentration besteht, sowie mit einer auf der Oberfläche des Halbleiterkörpers
angebrachten isolierschicht und mit Source-, Gate- und Drain-Elektroden.
Derartige Feldeffekttransistoren sind beispielsweise bereits aus der DE-OS 24 04 184 bekannt
Die Entwicklung von Halbleitervorrichtungen und insbesondere von Feldeffekttransistoren hat ganz
allgemein zum Ziel, das Betriebsverhalten zu verbessern, indem man die Dichte erhöht die Kapazität
verringert und die Empfindlichkeit heraufsetzt. Durch Verringerung der Dichte wird der Kanalbereich
verkürzt, wodurch sich eine größere Packungsdichte und ein schnelleres Ansprechverhalten ergibt Mit der
Verkürzung der Kanallänge ergeben sich jedoch Einschränkungen in bezug auf die Betriebsspannung.η
des Feldeffekttransistors. Die Störelementgradienten relativ flacher Diffusionszonen niedrigen spezifischen
Widerstandes mit N-Ieitenden Störstellen, wie z. B. Arsen oder, zu einem geringeren Grad, Phosphor sind
hoch. Die Durchbruchsspannung kurzer, mit N-Ieitendem
Kanal versehener Feldeffekttransistoren mit isolierter Gate-Elektrode kann sehr klein sein- FOr eine
gegebene Betriebsspannung hat dies eine Beschränkung der Minimallinge von N-Kanal-Transistoren zur Folge
und umgekehrt beschränkt eine vorgegebene minimale Kanaliänge die Höhe der Betriebsspannung. Für einen
vorgegebenen Feldeffekttransistor mit sehr kleiner Kanallärige ist das elektrische Feld in der Nachbarschaft
der Drain-Zone sehr hoch. Wird die Spannung zwischen Source- und Drain-Zone erhöht, dann tritt ein
ίο Lawinendurchbruch zunächst unmittelbar anschließend
an die Drain-Zone in der Nähe der Oberfläche der Halbleitervorrichtung auf. Durch den Lawinendurchbruch
werden Elektronen und Löcher erzeugt wobei sich die Elektronen in die dielektrische Schicht zwischen
der Gate-Elektrode und dem Halbleiterkörper einlagern.
Dadurch ergibt sich aber eine negative Aufladung, die die Schwellenspannung der Halbleitervorrichtung
wesentlich beeinflußt Wenn also die Längen der einzelnen Kanäle von Feldeffekttransistoren immer
kurzer werden, dann wird die zulässige Betriebsspannung
zwischen Source- und Drain-Zone ebenfalls kleinen
Die Erfindung hat e« sich zur Aufgabe gestellt diese
einschränkenden Randbedingungen dadurch etwas zu mildern, daß eine Struktur eines Feldeffekttransistors
angegeben wird, wodurch für eine gegebene an sich schon geringe Kanallänge höhere Betriebsspannungen
bei stabiler Schweilenspannung benutz; werden können.
j» genannten Art dadurch erreicht daß die Kanallänge
0,635 bis 234 χ 10~3 mm beträgt daß der Zentralbereich
mit Arsen und der den Zentralbereich umgebende Randbereich mit Phosphor dotiert ist und daß die
Oberflächen-Störelernentkonzentration im Zentralbe-
r. reich etwa I χ 10» bis 6 χ 10» Atome/cm3 und in dem
den Zentralbereich umgebenden Randbereich etwa 3 χ 10" bis 5 χ 10"· Atome/cm3 beträgt
Vorzugsweise zeichnet sich dieser Feldeffekttransistor dadurch aus, daß auch die Source-Zone aus einem
4» mit Arsen dotierten Zentraitrereich und einem mit
Phosphor dotierten Randbereich besieht und daß die Oberflächen-Störstellenkonzentration im Zentralbereich
1 χ !O20Ws 6 χ 1020 Atome/cm3 und im Randbereich
3 χ 1017 bis5 χ 10"Atome/cm3beträgt.
π Die Erfindung wird nunmehr an Hand eines Ausführungsbeispiels in Verbindung mit den Zeichnungen
näher beschrieben. Die unter Schutz zu stellenden Merkmale sind den Patentansprüchen im einzelnen zu
entnehmen.
Ί(ΐ In den Zeichnungen zeigt
Fig. 1—7 eine Folge von Schnittansichten zur Darstellung eines Verfahrens zur Herstellung eines
erfindungsgemäß aufgebauten Feldeffekttransistors mit einem kurzen Kanal,
t> Fig.8A und 8B eine vergrößerte Teilschnittansicht
des Drain-Bereiches des erfindungsgemäß aufgebauten
und
M) Betriebsspannung über der Kanallänge, woraus die
erhöhte Betriebsspannung, die sich bei erfind-mgsgcmqß
aufgebauten Feldeffekttransistoren ergibt, erkennbar ist.
h'> Feldeffekttransistoren deren Wirksamkeit nachteilig
beeinflußt, ist die durch Lawinenzusammenbruch hervorgerufene Injektion heißer Elektronen in das
Gate-Dielektrikum. Es kann gezeigt werden, daß die
Stabilität und das Betriebsverhalten von Feldeffekttransistoren,
bei denen diese Schwierigkeit auftritt, sich bis auf unannehmbare Werte verschlechtert. Heiße Elektronen
werden durch starke elektrische Felder im Verarmungsbereich der Drain-Zone hervorgerufen, die
eine Stoßionisation und Vervielfachung der Ladungsträger zur Folge hat, die zu einer lawinenartigen Injektion
von Elektronen in das Dielektrikum führt Diese im Verarmungsbereich auftretenden hohen Feldstärken
können dadurch herabgesetzt werden, daß man die Dicke des Veiarmungsbereichs der Drain-Zone heraufsetzt
In den F i g. 1 bis 7 ist eine Folge von Querschnittansichten
dargestellt, die der Erläuterung eines Herstellungsverfahrens dienen. In F i g. 1 ist eine Maskenschicht
10, vorzugsweise aus Siliciumdioxid gezeigt die beispielsweise durch thermische Oxidation eines monokristallinen
Siliciumkörpers 12 in einer oxydierenden Atmosphäre erzeugt wird, wobei die Oxidationszeit so
gewählt wird, daß eine Schichtdicke der Schicht 10 im Bereich zwischen 600 und 1000 nm erzielt wird,
öffnungen 14 und 16 werden durch übliche photolithographische und Ätzverfahren hergestellt. Die Öffnungen
14 und 16 liegen über den Source- und Drain-Bereichen, die in dem Halbleiterkörper 12
hergestellt werden sollen. Wie aus Fig.2 zu ersehen,
wird zunächst ein erstes Störelement eingeführt Dabei wird Phosphor durch die öffnungen 14 und 16 in den
Halbleiterkörper 12 zur Bildung der Zonen 18 und 20 eingebracht. Das Störelement kann entweder durch
übliche Diffusion oder durch Ionenimplantation eingebracht werden. Falls das Störelement durch Diffusion
eingebracht wird, soll die Oberflächenkonzentration in
der Größenordnung von 4 χ ΙΟ18 Atomen/cm3 liegen.
Wenn das Störelement durch lonenbeschuß eingebracht wird, sollte die Dosierung der Ionen so gewählt sein, daß
sich eine Konzentration auf oder in der Nähe der Oberfläche von 4 χ 1018 Atomen/cm3 ergibt. Der
lonenbeschuß wird normalerweise in der Größenordnung von 50 KeV liegen. Wie in F i g. 3 angedeutet, wird
der Halbleiterkörper 12 anschließend für eine so lange Zeit auf eine erhöhte Temperatur aufgeheizt, so daß das
erste N-leitende Störelement in den Halbleiterkörper 12 hineingetrieben wird und sich dort ausbreitet. Dabei
geht man gewöhnlich so vor, daß man den Halbleiterkörper in einer Stickstoffatmosphäre für ein bis vier
Stunden auf eine Temperatur in der Größenordnung von 1100"C aufheizt. Nach diesem Verfahrensschritt
zum Eintreiben der Diffusion sollte der spezifische Widerstand auf oder in der Nähe der Oberfläche der
Zonen 18 und 20 in der Größenordnung von 340 Ohm/Quadrat liegen, was einer Oberflächen-Störelementkonzentration
von 1,6 χ 10" Atomen/cm3 entspricht. Wie aus F i g. 4 zu erkennen, wird anschließend
Arsen durch die öffnungen 14 und 16 zur Bildung hoher Störelementkonzentrationcn in den Bereichen 22 und
24 in den Halbleiterkörper 12 eingebracht. Die Bereiche 22 und 24 dienen der Herstellung der elektrischen
Kontaktverbindung an die Source- und Drain-Bereiche beim fertiggestellten Feldeffekttransistor. Das Arsen
kann durch Kapseldiffusion eingeführt weruen. Andererseits läßt sich das Störelement auch durch
lonenbeschuß mit geeigneter Energie und Dosierung einbringen, so daß sich in den Bereichen 22 und 24 eine
hohe Oberflächenkonzentration in der Größenordnung von 1 bis 6 χ l02''Atome/cm3ergibl. Wie aus Fig. 5 zu
erkennen, werden dann, falls erforderlich, die Oberflächen und Öffnungen gereinigt, und der Halbleiterkörper
wird zur Bildung einer Schicht 26, die eine Dicke in der Größenordnung von 400 nm aufweist, thermisch oxidiert
Wie Fig,6 zeigt, wird dann der Teil der
dielektrischen Schicht 10 zwischen den öffnungen 14 und 16 entfernt so daß die Oberfläche des Kanalbereichs
28 freiliegt Dies läßt sich dadurch erreichen, daß man auf der Oberfläche der Schicht 10 eine Photolackschicht
aufbringt und entwickelt so daß über dem Kanalbereich 28 eine öffnung verbleibt und daß man die
ίο freiliegende Oxidschicht abätzt Die sich dabei ergebende
Struktur zeigt Fig,6. Anschließend wird über dem
Kanalbereich 28 durch thermische Oxidation oder durch andere geeignete Verfahren zur Bildung des Gate-Dielektrikums
eine Schicht 30 erzeugt und es werden für die Source- und Drain-Kontakte mit den Bereichen 22
und 24 neue öffnungen 32 und 34 hergestellt Durch metallischen Niederschlag und photolithographische
Verfahren wird die Metallisierung hergestellt und somit erhält man eine Source-EIektrode 36, ^ine Gate-EIektrode
38 und eine Drain-Elektrode 40. Dieser Aufbau ist in Fig.7 gezeigt Selbstverständlich läßt sich dieses
Verfahren zum Herstellen eines iv-zifischen Gate-Dielektrikums
in beliebiger Weise abwandeln.
F i g. 8A und 8B zeigen die Art der Störelementvertei-
F i g. 8A und 8B zeigen die Art der Störelementvertei-
2*> lung oder des Störelementprofils in den Zonen 20 und
24, d. h, hier wenigstens im Drain-Bereich der dargestellten Halbleitervorrichtung. Die Kurve 42 stellt
dabei die Störelementkonzentration im Bereich 24 dar, während die Kurve 44 das Störelement-Konzentra-
ii) tionsprofil im Bereich 20 zeigt Das Profil ist jeweils in
den Mittelabschnitten der Bereiche ermittelt
Feldeffekttransistoren mit einem abgestuften Störelementprofil im Drain-Bereich lassen sich bei höheren
Betriebsspannungen betreiben. Wenn ein Feldeffekt-
r> transitor in den Sättigungsbereich vorgespannt ist, dann
fließen Elektronen durch diesen Kanal in den Raumladungsbereich, die den Drain-Übergang umgibt. Wenn
das elektrische Feld im Raumladungsbereich ausreichend stark ist, dann wird ein Kanalelektron so stark
-)() beschleunigt, daß es eine ausreichend hohe kinetische
Energie besitzt, um nach einem Zusammenstoß mit einem Siliciumatom ein Löcher-Elektronenpaar freizusetzen.
Dieser in dem den Drain-Bereich umgebenden Verarmungsbereich ablaufende Vorgang einer Stoßio-
·»"' nisation wird als Ladungsträger-Vervielfcchung bezeichnet.
Die durch diese Stoßionisation erzeugten Elektronen sind auf einem sehr hohen Energieniveau. In
Feldeffekttransistoren des Anreicherungstyps zieht eine an der Gate-Elektrode 38 angelegte positive Ladung
ίο das Elektron an. Diese Elektronen können in der
dielektrischen Schicht der Gate-Elektrode 30 eingelagert werden, wodurch sich eine permanente negative
Aufladung ergibt. Diese negativen Ladungen nahen einen starken Einfluß auf die Schwellenspannung und
">' r!am!t auf den Betrieb des Feldeffekttransistors.
Das nachfolgende Beispiel soll der Erläuterung einer bevorzugten Ausiührungsform der Erfindung dienen
und zeigen, daß dieser Feldeffekttransistor tatsächlich betriebsfähig und praktisch herstellbar ist.
Ein Halbleiterplättchen mit einer P-Ieitenden Störelementkonzentration
und einem spezifischen Widerstand von 0,6 Ohm cm wurde gereinigt und anschließend
»>■> wurde auf der Oberfläche durch thermische Oxidation
der Oberfläcne zu S1O2 eine Maskenschicht mit einer Dicke von ungefähr 600 nm aufgebracht. Anschließend
wurden fünf verschiedene Gruppen von Source- und
Drain-Öffnungen in dem Halbleiterplättchen durch Maskieren, photolithographische Verfahren und Ätzen
hergestellt. Die Abstände zwischen den einzelnen Source- und Drain-Öffnungen waren 2,54, 3,1. 3,8. 4,45
bzw. 5,7 χ iodinin Anschließend wurde in dem
Halbleiterplättchen in einer Arsenkapsel eine Arsendiffusion in der Weise durchgeführt, daß das Halbleiterplättchen
für 105 min in Arsendampf auf 10500C erhitzt wurde. Die dabei in dem Halbleiterkörper erzeugten
Source- und Drain-Bereiche hatten eine Oberflächen-Störelementkonzentration von 5 χ IO20 Atome/cm3 und
einen spezifischen Widerstand von 10.2 Ohm/Quadrat. Nach Reoxidation der öffnungen wurden elektrische
Kontaktanschlüsse an die Source- und Drain-Bereiche sowie die Source-, Drain- und Gate-Elektrode durch
Verdampfen von Metall, photolithographische Verfahren und Abätzen hergestellt. Die effektive Kanalbreite
zwischen Source und Drain wurde durch die folgende
- L
wobei Lm„i,e der Abstand zwischen Source und Drain
auf der Maske selbst ist und Un die tatsächliche
wirksame Länge des Kanals zwischen Source- und Drain-Bereich und L den Gesamtabstand darstellt, bis
zu dem die Störelemente unter dem Abschnitt der Maske, die über dem Kanal liegt, diffundiert sind.
Die folgende Beziehung wurde dabei verwendet:
Die folgende Beziehung wurde dabei verwendet:
/,= yW!LciJ(V,- V,- V4Jy)V4,.
wobei Id der vom Drain-Bereich nach dem Substrat
fließende Strom, γ der Leitwert des Halbleitermaterials in dem Kanal, JVdie Tiefe des Substratkörpers, V, die
Gate-Spannung, V, die Schwellenspannung und VA die
Spannung zwischen Drain und Source ist. Der obenstehende Ausdruck kann vereinfacht werden, wenn
V* viel kleiner ist als Vg— V1, so daß sich der folgende
Ausdruck ergibt
ld wurde über V1 für jeden der Feldeffekttransistoren
für verschiedene Gate-Spannungen aufgetragen. Der Punkt, an dem die Kurve die waagrechte Achse der
Kurve schneidet, ist die Schwellenspannung V1. Verwendet
man die Ausdrücke
Steigung (S) = -^7--
dann wird eine zweite Kurve des Reziprokwertes der Steigung über den Werten von LmAe aufgetragen. Der
Schnittpunkt der Kurve mit der waagrechten Achse gibt den Wert für L, d. h, den Abstand, über den sich die
Diffusion unter der den Gate-Bereich bedeckenden Oxidschicht ausgebreitet hat Kennt man Lnuitr und L,
dann kann mit Hilfe der ersten Gleichung Lrf-berechnet
werden. Dasselbe Verfahren wurde mit allen Feldeffekttransistoren mit unterschiedlichen Kanallängen durchgeführt,
jeder der Feldeffekttransistoren wurde dann durchgeprüft um die Spannung Vp zu messen, d. h. die
Spannung zwischen Drain und Substrat bei der der
Feldeffekttransistor in die Sättigung übergeht. Vd ist die
Spannung, die gemessen wird, wenn ein Strom vom Substrat nach dem Drain-Bereich zu fließen beginnt,
wenn die Gate-Spannung für einen Kleinstwert der Spannung Vu eingestellt ist. Die verschiedenen F.rgebnisse
sind in der folgenden Tabelle zusammengefaßt:
I, H | |
(Sourcc-Drain) | |
( K) ' nun) | 111) |
2.54 | 1.4 |
3.18 | 2.0 |
3.8 | 2.67 |
4.45 | 3,3 |
5.7 | 4.57 |
'/) (Voll
mm) (IO ' mm)
,14 6.5
,14 7.0
,14 7.2
,14 7.4
,14 7.5
Die Ergebnisse wurden in F i g. 9 aufgetragen, in der eine Kurve von Vo dargestellt ist. die ein Maß für die
maximale Betriebsspannung des Transistors über der tatsächlich erzielten Länge des Kanals ist. Das Ergebnis
zeigt Kurve 50 in F i g. 9.
Das gleiche Verfahren wurde mit einer zweiten Gruppe von Feldeffekttransistoren wiederholt, wobei
jedoch die Source- und die Drain-Zone aus einem Zentralttreich relativ hoher Arsen-Konzentration und
einem diesen Zentralbereich umgebenden Randbereich relativ niedriger Phosphor-Konzentration bestanden.
Eine Maske mit öffnungen für Source- und Drain-Diffusionen mit einem Abstand zwischen
1,9 χ 10-3mm und 6,3 x 10-3mm wurde in einem
Siliciumsubstrat in der zuvor beschriebenen Weise hergestellt. Eine Implantation von Phosphor-Ionen
wurde zunächst bei 50 KeV mit einer Dosierung von 1,7 χ 10M Atomen/cm2 durchgeführt. Nach der Phosphor-Ionenimplantation
wurde das Substrat für 60 min in einer Stickstoffatmosphäre für eine Dispersion der
ersten implantierten Ionen erhitzt Anschließend an diese Aufheizung wurde eine Arsendiffusion durch die
gleiche Maske bei 10500C für 30 min in einer Kapsel durchgeführt. Die sich dabei ergebende Oberflächenkonzentration
von Arsen betrug 5 χ I020 Atome/cm3. Die effektive Breite des Kanals wurde für jede Gruppe
von Feldeffekttransistoren in der zuvor beschriebenen Weise ermittelt ebenso wurde die Betriebsspannung in
gleicher Weise ermittelt Die Ergebnisse sind in der folgenden Tabelle zusammengefaßt:
l-mtnke | L1.,, I | .88 | 1» (Vo.t) |
(Source-Drain) | 1,88 | ||
(Ι(Γ3 mm) | ,88 | ||
1,95 | ,88 | 5,3 | |
2,54 | (10''mm) (lO'mm) | ,88 | 6,8 |
3,18 | 0,254 | ,88 | 7.7 |
3,8 | 0,66 | 8,3 | |
4,45 | U9 | 8,6 | |
6J5 | 1,93 | 9,2 | |
2,56 | |||
4,47 |
Die Ergebnisse der Tabelle sind in F i g. 9 als Kurve 52
dargestellt
Aus einer Betrachtung der Kurven 50 und 52 erkennt man, daß für eine gegebene effektive Kanaiiänge in dem
dargestellten Bereich eines doppelt diffundierten Source- und Drain-Bereiches, die einen Störelementgra-
7 8
dienten ergibt, der fddeffekttransistor bei einer reich nach der Lrfindung ausgebildet sind. Ls sei hier
wesentlich höheren Betriebsspannung betrieben wer- bemerkt, daß für sehr kurze Kanäle, d.h. mit einer
den kann. Betrachtet man die Situation etwas anders, so Länge von weniger als 0.653 χ 10-1 mm, die Durchsieht
man, daD für eine gegebene Betriebsspannung die bruchsspannune kleiner sein kann als V/>
Unter dieser Kanallänge beträchtlich kurzer sein kann, wenn Source- ">
Bedingung ist die Betriebsspannung auf die Durch- und Drain-Bereich, insbesondere aber der Drain-Be- bruchsspannung beschränkt.
.■.j lliei/u 2 Watt Zeichnungen :i|
Claims (2)
1. Feldeffekttransistor mit einem monokristalliiiem
Halbleiterkörper aus P-Ieitendem Silicium, mit
einen Abstand voneinander aufweisenden, zwischen sich einen Kanalbereich definierenden Source- und
Drain-Zonen des N-Leitungstyps, wobei mindestens die Drain-Zone aus einem Zentralbereich relativ
hoher Störelement-Konzentration und einem diesen Zentralbereich umgebenden Randbereich relativ
niedriger Störelement-Konzentration besteht, sowie mit einer auf der Oberfläche des Halbleiterkörpers
angebrachten Isolierschicht und mit Source-, Gate- und Drain-Elektroden, dadurch gekennzeichnet,
daß die Kanallänge 0,635 bis 2^4 χ I Ο-3 mm
beträgt, daß der Zentralbereich (24) mit Arsen und der den Zentralbereich umgebende Randbereich
(20) mit Phosphor dotiert ist und
daß die Oberflächen-Störelementkonzentration im Zentralbprsich (24) etwa 1 χ 10» bis 6 χ 10» Atome/cm3 und in dem den Zentraibereich umgebenden Randbereich (20) etwa 3 χ 10I7bis5 χ ΙΟ18 Atome/cm3 beträgt
daß die Oberflächen-Störelementkonzentration im Zentralbprsich (24) etwa 1 χ 10» bis 6 χ 10» Atome/cm3 und in dem den Zentraibereich umgebenden Randbereich (20) etwa 3 χ 10I7bis5 χ ΙΟ18 Atome/cm3 beträgt
2. Feldeffekttransistor nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet
daß die Source-Zone aus einem mit Arsen dotierten
Zentralbereich und einem mit Phosphor dotierten
Randbereich besteht und
daß die Oberflächen-Störstellenkonzentration im
Zentralbereich 1 χ 1020WsO χ ΙΟ20Atome/cm3und
im Randberoich 3 χ 1017 bis 5 χ 10" Atome/cm3
beträgt
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