JP4819267B2 - パルスプラズマ処理方法および装置 - Google Patents
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Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、気体種がイオン化され、解離され、あるいはプラズマ中で変更されて、この変更された気体種もしくはその成分が基板を打つように発生されるプラズマアシスト基板処理(plasma assisted substrate processing)のモードに関する。
【０００２】
【従来の技術】
過去数十年に渡って、様々の産業で、プラズマアシスト基板処理の需要の増加が見られた。特に、半導体産業においてこの需要の増加は顕著であった。半導体産業では、基本的な処理工程に、反応イオンエッチング（ＲＩＥ）と、プラズマアシスト化学気相成長（ＣＶＤ）と、スパッタリングと、反応スパッタリングと、イオンアシスト物理気相成長（ＰＶＤ）とが含まれている。これらの産業で一般に利用される処理は、通常、連続的なモードで実施される。即ち、経時的か一時的に変更されるかもしくは変調(modulation)される唯一のパラメータは、無線周波数(radio frequency)（ＲＦ）エネルギーである。これは、本質的に、ＲＦ励起信号期間に変化する。
【０００３】
事実、ＲＦ期間と比較してもいぜんとして長いが、処理時間に比べて短い時間に起こる処理パラメータの一時的な調整は、調査のために選択された幾つかの領域に限定されている。気体種の一時的な調整は、原子層エピタキシー(atomic layer epitaxy)（ＡＬＥ）と、パルス(pulsed)ジェットエピタキシー(pulsed jet epitaxy)（ＰＪＥ）と、ＡＬＥの派生物とで利用される。また、ごく最近、ＲＦパワーの一時的な変調が、電子温度制御の結果として意図的に選択性を改良することを実証している。
【０００４】
これまで研究され用いられてきたＲＦパワー(power)の一時的な変調は、単に、ＲＦ振幅の一時的な変調を伴って生じた。断続的な機能（時間の）を処理する際には、離散フーリエスペース(discrete Fourier space)でこれらの機能を表わすのが従来的である。即ち、
【数１】
【０００５】
ここで、Ａｎは、フーリエ振幅であり、ωｎは、角周波数（＝２πｎｆＯ）である。一般に、適用されたＲＦ信号は、上述の形式を取る。ここで、フーリエ調波振幅Ａｎは、時間とは無関係である。しかしながら、パルスＲＦ(pulsed RF)の適用は、一般にＡｎ＝Ａｎ（ｔ）を有する。
【０００６】
エッチングと、蒸着と、関連した処理とを実行する際にＲＦパワーをパルス化(pulsing)することと組み合わせられるパルス化ガスの概念が、例えばＨｅｉｎｅｃｋｅ等への米国特許４，８２４，６９０号に開示されている。この特許は、振動させる方法で夫々異なったガスを処理チャンバに交互に、処理ガス交換レートと時間尺度で一致する交換レート(exchange rate)で導入することと、各ガスの交換サイクルの始めと一致するＲＦパワーを同時にパルス化することとを考慮したプラズマリアクタを提案している。ＲＦパワーは、各ガスの導入パルス(pulse)の開始のパルスの幅が５０乃至５００ミリ秒(msec)である（ほぼ０．１乃至１％のデューティーサイクル(duty cycle)）ほぼ６０ｋＷとオフの間でパルス化される。Ｈｅｉｎｅｃｋｅ等への米国特許４，９３５，６６１号は、高圧下のガス吸気をパルス化することによってガス交換レートが改良され得ることを開示している。 上述のＨｅｉｎｅｃｋｅ等への２件の特許は蒸着処理に方向付けられているが、これらは、エッチングのような他の処理のために開示された技術の適用についても言及している。
【０００７】
先にも言及したように、ガス種の一時的調整は、いくつかの学問分野に及ぶ。それは、原子層エピタキシー(atomic layer epitaxy)（ＡＬＥ）、化学気相成長（ＣＶＤ）、分子ビームエピタキシー（ＭＢＥ）、パルスジェットエピタキシー（ＰＪＥ）、パルス分子ビーム、パルスガス注入、およびパルスガスバルブを含んでいる。特許文献では、パルスジェット；作動(run)／通気(vent)；およびパルス“列(train)”；のパルスガス注入の３つのタイプが確認されてきた。パルスジェット注入は、その名前が意味するように、ガスを一連の個別のパルスの形状で注入するために、ガス注入を制御することによって達成される。作動／排出構造において、１つまたはそれ以上のガス流は、（“作動”）チャンバ注入または（“通気”）排出間で交互に切り換えられる。排出すなわち通気システムは、チャンバ状態(すなわち圧力など)を模倣(mimic)しなければならない。パルス“列”ガス注入は、一次搬送ガス内への周期的注入によって、異なったガスが周期的にその中に導入されるような連続的に流れる搬送ガスを使用し、それによってガス“列”を生成する。隣接する種間のガス拡散を最小にするために、ガスパルスは、搬送ガスが拡散バリヤーとして作用することを可能にするために、十分低いデューティーサイクル(duty cycle)で操作する。換言すれば、２つまたはそれ以上の異なったが処理ガスが交互に注入される場合、両方または全ての処理ガスの流れは、いずれかのガスの搬送流内への注入に先立って短い周期で阻止され、それによって、２つまたはそれ以上の処理ガスの連続する一定量は互いに分離される。これらの３つのタイプのパルスガス注入は、例えば、Ｂｌａｋｅｓｌｅｅの米国特許３，７２１，５８３号；Ｂｏｕｃｈｅｒの米国特許３，９７９，２３５号；Ｓｕｎｔｏｌａ等の米国特許４，０５８，４３０号；およびＳｕｎｔｏｌａ等の米国特許４，４１３，０２２号に記載されている。
【０００８】
公知のＡＬＥ処理中のガスの交換は、しばしば低圧注入下と、リアクタ(reactor)ガス滞留時間、すなわち、数分から数十分よりも十分に長いガス交換周期にわたって起きる。
ＰＪＥは、ＡＬＥの延長であり、高いレートで超音波ジェットを持って操作する。Ｏｚａｋｉ等のいくつかの文献は１００ミリ秒程度の低い周期を有するガス交換レートでの高速ジェットの使用に関する。これらの文献は、Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．、５３巻１６頁(１９８８)の「速いガスを使用したＧａＡｓの原子層エピタキシーへの新しいアプローチ」；薄いソリッドフィルム、１７４巻頁(１９８９)の「新しい原子層エピタキシー技法によるＧａＡｓとＡｌＡｓの成長」；および、Ｊ．Ｃｒｙｓ．Ｇｒｏｗｔｈ、１０７巻頁(１９９１)の「ＩＩＩ−Ｖ混合物のパルスジェットエピタキシー」である。
【０００９】
さらに、Ｅｒｅｓ等の米国特許５，１６４，０４０号は、処理ガスを数トール(Torr)から１平方インチ当たり２００ポンド（２００Ｐｓｉ）の範囲の分布圧力で提供する供給リザーバによって供給されたパルス超音波ジェットの列を採用するＰＪＥ技法を開示している。さらに、複数のジェットは、いかなる周波数でもパルス化でき、互いに関して位相を合わせられる。
ＡＬＥと同様に、ＰＪＥ技法は選択的エピタキシーを促進し、高度に均一な蒸着を生成できる。
【００１０】
最後に、パルス分子ビームの研究は、短い一時的パルス幅および高反復レートを有するパルス分子ビーム生成の可能性を示唆している。代表的なものとして、文献は、車両燃料注入バルブおよび圧電装置にある程度類似した高速ＥＭバルブを使用して、パルス分子ビームが発生されてきたことを報告している。例示によれば、このタイプの技術は次のような文献に述べられている。すなわち、ＧｅｎｔｒｙおよびＧｉｅｓｅによるＪ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．、６７巻１１頁(１９７７)の「ＨＤ＋Ｈｅ衝突における解決された単一量子回転励磁……」；Ｂａｌｌｅ等によるＪ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．、７２巻２頁(１９７９)の「弱い分子複合物の回転スペクトルを観察するための新規な方法……」；Ｂａｓｓｉ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５２巻１頁(１９８１)の「パルス分子ビームソース」；Ｃｒｏｓｓ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５３巻３８頁(１９８２)の「高反復レートパルスノズルビームソース」；およびＡｎｄｒｅｓｅｎ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５６巻１１頁(１９８５)の「圧電パルスノズルビームの特性」である。フライト時間(time-of-flight)からの結果と蛍光測定を引き起こされたＵＶレーザは、５０μ秒程度に短いパルス時間と、１０００Ｈｚ程度に高い反復レートが達成されることを示している。
【００１１】
ＲＦパワーをプラズマにパルス化することは、チャージ損傷(charging damage)に影響を及ぶすのと同様に、選択性、および／または、均一性を促進するために主として利用されてきた。従来の研究の焦点は、オフとオンとの間でＲＦパワーを一時的に変調し、それにより、パルス幅とパルス反復レート（ＰＲＲ）を変調することによって改良された選択性と均一性とを達成する。特に、従来、プラズマにおいて解離を生成しついでエッチングまたは付着化学物の反応物を制御するために、一時的にＲＦパワーを変調することが提案されてきた。ＲＦパワーのパルス変調は、本質的にパルスサイクルを超える平均的感覚で電子温度を減少し、そして、電子エネルギー分布の時間平均に直接影響をおよぼす。プラズマ内の分子の解離とイオン化の程度またはレート(rate)は、電子の数と衝突断面積に比例し、後者は電子エネルギーに依存する。引き続いて、プラズマ内の電子エネルギー分布を制御することによって、基板処理用の化学反応物を制御できる。
【００１２】
Ｈｏｕ等への米国特許３，６７７，７９９号は、硼素コーティング蒸着を制御するためにパルスＲＦパワーを使用することを開示している。Ｇｏｒｉｎ等への米国特許４，２６３，０８８号は、エッチング処理の終了を決定するための放射分光学の使用を開示している。ここでは、ＲＦパワーが、連続モードからパルス化モードに切り換えられる。いくつかの他の特許は、反応物をかなり枯渇させる時間と比較して少ない時間尺度でＲＦパワーをパルス化することを示唆している。例えば、Ｅｎｇｌｅ等への米国特許４，４０１，５０７号と、Ｅｌｌｅｎｂｅｒｇｅｒ等への米国特許４，５００，５６３号を参照してほしい。そのようなパルス化はエッチング／蒸着の選択性と均一性を促進するために示されてきた。
【００１３】
ごく最近、エッチング選択性を制御するためのＲＦパルス化の使用が報告されている。Ｓｕｇａｉ等によるＭａｔ．Ｒｅｓ．Ｓｏｃ．Ｓｙｍｐ．Ｐｒｏｃ．、４０６巻１５頁(１９７７)の「高密度プラズマの診断(diagnostics)と制御」は、誘電的に結合されたプラズマリアクタへの改良された診断の達成を述べている。パルス幅、振幅および反復レートの変化を通じて、ＳｉＯ２からＳへの選択性の改良は、ＣＦ２からＣＦ３、ＣＦおよびＦへの相対的濃度を制御することによって達成されてきた。事実、ＳａｍｕｋａｗａによるＪｐｎ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．、３３(１)巻２１３３頁（１９９４）の「パルス時間変調されたＥＣＲプラズマにおける高度に選択性の、また、高度に異方性のＳｉＯ２エッチング」は、ＣＦ２からＦへの比率とパルス持続期間との間の直接的関係を確認している。さらに、環境にやさしい半導体製造推進用のＮＳＦ／ＳＲＣエンジニアリングリサーチセンターの遠隔会議(１９９７年１１月６日)の、Ｌａｂｅｌｌｅ等による「パルスＰＥＣＶＤフルオロカーボン薄膜の特性の前兆の影響」は、パルスＰＥＣＶＤフルオロカーボン薄膜の研究における高められたＣＦ２比率を報告している。
【００１４】
酸化エッチング処理における改良された選択性に加えて、Ｓａｍｕｋａｗａ等によるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ｂ、１２(６)巻３３００頁(１９９４)の「高度に選択性のパルス時間変調電子サイクロトロン共振プラズマエッチング……」は、パルスＲＦパワーを使用するポリシリコンエッチングにおけるイオンエネルギースペクトルの制御を議論している。Ｙｅｏｎ等によるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ｂ、１５(１)巻６６頁(１９９７)の「無線周波数パワー変調による微粒子構成とその制御の研究……」は、ＲＦ変調による微粒子構成を減少することを主張している。
【００１５】
さらに、Ｏｎｏ等による１９９８年のドライ処理シンポジューム（Ｖｌ−５）、１４１〜１４６頁の「時間変調バイアス方法によるポリＳｉエッチングの選択性とプロフィル制御」は、改良されたポリＳｉからＳｉＯ２エッチングの選択性、改良されたエッチングの異方性、および、パルスがチャック(chuck)バイアスを調整した場合の抑制されたマイクロトレンチ現象を報告している。
【００１６】
最後に、Ｏｈｔａｋｅ等によるドライ処理シンポジューム（Ｖ−１）、９７〜１０２頁の「パルス時間変調プラズマによるトポグラフィー(topography)依存チャージ損傷の減少」、および、Ｍａｔｕｉ等によるドライ処理シンポジューム（ＩＶ−２）、８５〜９０頁の「極微細構造のチャージ構築のパルス変調されたプラズマの影響」は、トポグラフィー依存チャージ損傷の軽減に関するパルス変調されたプラズマを調査している。
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】
ガス種またはプラズマに供給されたＲＦパワーを一時的に変調(またはパルス化)する概念はこのようにして知られている。事実、これらの概念は、すでに述べたように広範囲にわたって調査されてきた。しかしながら、誘電的に結合されたプラズマ（ＩＣＰ）技術に基づく公知のウエハー処理技術は、反応化学物およびイオンボンバードメント(ion bombardment)の独立した制御に欠けている。例えば、処理ガスの解離によって最適なエッチング反応物を製造するために必要なプラズマ状態は、最適なイオンエネルギー(およびイオンエネルギー分布)を基板に供給するために必要な状態とは同一ではない。
さらに、公知のチャンバ構造は、反応ガスの有効な使用、または、蒸発したエッチング生成物を有効に除去することができない。
【００１８】
【課題を解決するための手段】
本発明の主要な目的は、誘電的に結合されたプラズマ（ＩＰＣ）化学技術に基づく公知のウエハー処理手順に固有の複数の制限を除去することである。
本発明のより詳細な目的は、エッチングの選択性と側壁外形を改良するために、異なった処理段階を最適化するための方向へ処理変数の独立制御を可能にすることである。
本発明の他の詳細な目的は、ガス使用効率を改良し、それゆえポンプ速度要求を減少するために、パルスガスおよびパルスＲＦ変調を利用することである。
本発明のさらに他の詳細な目的は、明らかに異なった一連の（時間における）処理ステップを可能にし、与えられた処理ステップ用に明らかに異なった状態に影響するために、パルスガス、および／または、パルスＲＦ変調を利用することであり、一連の処理ステップが基板へのより大きな処理用に組み合わされている。
【００１９】
本発明によれば、上述のおよび他の目的は、リアクタチャンバの基板にプラズマアシスト処理を施すための方法において：少なくとも１つの処理ガスをリアクタチャンバ内に導入し；チャンバ内でＲＦ電磁場を確立し電磁場を処理ガスと相互作用することによってリアクタ内でプラズマを生成し；各エネルギーレベル値が基板の各異なった処理プロセスを生成するかまたはその達成と関連されるように、電磁場が、いずれもプラズマを維持するのに十分な少なくとも２つの異なった値間で周期的に変化するエネルギーレベルを有するようにし、各エネルギーレベル値は、基板への各異なった処理プロセスを製造するか、またはその実行と関連付けられている方法によって達成される。
【００２０】
【発明の実施の形態】
本発明の有意な態様によれば、プラズマを維持するために処理チャンバに供給されるＲＦパワーは、２つの値の間で一時的に変調される。これら値の夫々は、プラズマを維持するのに十分である。各パワーの値は、夫々異なった基板処理プロセスの実施を実行させるか、この実行と関係している。
【００２１】
ここで考慮されているタイプのシステムにおいて、基板は、ＲＦバイアスパワー(RF bias power)が、イオンを基板表面に引き付けるように働くＤＣ自己バイアスを生じるように適用されるチャック(chuck)すなわち基板ホルダーに設けられる。後述するように、プラズマを維持するか発生するという主要な目的のために、誘導コイル（好ましいアプローチ）もしくは基板の反対側の電極（容量性放電におけるように）に適用されるＲＦパワーは、ＲＦソースパワー(RF source power)として説明されている。プラズマから基板表面にイオンを引き付けるという主要な目的のために、チャックすなわち基板ホルダーに適用されたＲＦパワーは、ＲＦバイアスパワーとして説明されている。ＲＦパワーに限って言及すると、ＲＦパワーのどちらか一方もしくは両方のタイプを適用し得る状況に適用する。
【００２２】
ＲＦソースパワーおよび／もしくはＲＦバイアスパワーの変調は、気体種が処理中に変化しないとき、もしくは夫々パワーの値が供給された際、プラズマ内に存在すべき夫々異なった気体種が各々連続的に導入されるとき、結果として向上を生じ得る。かくして、同じ気体種もしくは気体種の混合物の連続的な流れを維持する間、ＲＦソースパワーとＲＦバイアスパワーとをパルス変調するのが好ましいプロセスがある。他のプロセスでは、ＲＦバイアスパワーを一定に維持する間、ガスの流れをチャンバとＲＦソースパワー中にパルス化させるのが好ましい。
【００２３】
本発明の好ましい実際の実施形態において、チャンバ中に導入される処理ガスは、ＲＦソースパワーの一時的な変調と協働作用する順番で、２つの種の間で変化する。この目的は、２つのプロセスを実行するか、これに替えて、夫々異なった気体種を用いることである。最大とまではいわないが、本発明が意図されているこのタイプのプロセスの多くにとって、また、他の欠かせないケースにおいても、プラズマ処理の実施を向上させるために、処理される基板を支持するチャックにかけられるＲＦバイアスパワーを変調することは効果的である。このような変調は、ＲＦソースパワーの一時的な変調と協働作用する。また、ＲＦソースパワーのパルスの変調とＲＦバイアスパワーとの間、もしくはこれら変調の一方もしくは両方と処理ガスの導入が変化するパターンとの間の位相の差を導入することが望ましい。かくして、変調波形形状および処理ガス導入パターンは、互いに一致する必要がないが、一致した関係は、多くの処理において好ましい。
【００２４】
プラズマリアクタ中の２つの気体種を“素早く”交換し、また、プラズマを維持する誘電的に結合された無線周波数（ＩＣＲＦ）パワーおよび多分チャックへのＲＦバイアスパワーを同時に変調することによって、２つのプロセスは、相対的に高いレートを交替するように形成され得る。かくして、この方法は、連続したサイクルで実行され得る。各プロセスは、連続的な各サイクルの夫々半分のサイクルの間に実行される。 本発明は、１つの典型的な方法の文脈で説明されるが、本発明はこの方法に限定されるものではないことが理解されるだろう。典型的な方法は、二酸化珪素、ＳｉＯ２、をエッチングするために利用される。
【００２５】
これに代わる気体種には、例えばアルゴン（Ａｒ）、四フッ化炭素、ＣＦ４、があるが、ＣＦＣｌ、ＣＨＦのような他の組成物も使用され得る。ＡｒとＣＦ４は、エッチングプロセスで夫々に異なった役割を果たす。更に、ＲＦパワーは、標準的には２ｋＷより下の低い値と、標準的には５ｋＷである高い値との間でパルス化され、ＣＦ４とＡｒの導入に夫々一致する。最後に、チャックに供給されるＲＦパワーの振幅は、ＤＣ自己バイアス圧力とイオンエネルギーとに影響するように変調される。異なった複数のガス間の切り替えと様々の変調とが幅広いパターンもしくは波形形状で実行され、振幅の形状と、ガスおよびＲＦ成分の位相変調さえも取り得ることが予見される。
【００２６】
ガス成分の位相変調は、各気体種とこれら夫々のＲＦパワーの対応物との間の所定の位相シフトの確立を伴う。ここでのシナリオでは、ＲＦパワーパルスおよび／もしくは気体種パルスは長方形であるが、必ずしもそうである必要はない。波形形状は、周期的な傾斜(ランプ)（ramp）もしくは、夫々異なった周波数ω＋Δωおよびω―Δω（２Δωによって分けられる。ここではΔω＜＜ω）での位相における一致した２つのサインカーブ状信号の線形重畳でのサインカーブ状の機能であり得る。この場合、周波数Δω（即ち波形パケット）で打つ（もしくは振幅変調）周波数ωのサインカーブ状信号を得ることができる。
【００２７】
本方法の夫々の第１半サイクルの間、不活性気体であるフレオン１４としてもまた命名されたＣＦ４は、プラズマリアクタ中に導入される。しかしながら、この形状はプラズマ中では短命である。ここで、不活性ガスＣＦ４分子は、ＣＦ３、ＣＦ２、ＣＦ、Ｆ等のような様々の基中に解離され得る。ＣＦ４と異なり、イオンボンバードが加えられて揮発反応生産物、即ちＳｉＦ４、ＣＯ２、ＣＯ等を生じるとき、これらの基は、酸化物（ＳｉＯ２）に多少反応する。これら揮発反応生産物全てが、周囲のチャンバ圧力を超える蒸気圧を有する。しかしながら、フォトレジスト（ＰＲ）とＳｉＯ２のエッチング生産物との間の相互作用は、リアクタの構成部品を形成している排出ラインの壁に形成された複合Ｓｉ有機体の発生を導く。かくして、この影響を減じるように、排出ラインは加熱されなくてはならない。
【００２８】
ＣＦ４がプラズマ中に導入されると、反応性エッチング化学処理は始められ、それによって、プラズマが反応性基種を活性化し、また、比較的少ない程度まで、この“低い”ＲＦパワーの半サイクル中に発生されたイオンは、基板コーティングプロセスおよび反応性エッチング化学プロセスをアシストする。
【００２９】
図１Ａは、ＣＦ４処理ガスのフルオロカーボンプラズマ中への導入を含む第１の半サイクルを概略的に示す。図示されたように、フルオロカーボンプラズマを使用する目的は、ＣＦ４を解離してＣＦ２の製造を最大化することにある。こうすることにより、Ｓｉへの選択性を向上させると考えられている。これによって、基板全体とこれの関連するＰＲマスクとの、露出されたＳｉＯ２面およびＰＲマスク上に吸着されるＣＦ２の均一な層のコーティングが導かれる。基板は、チャック（図示せず）に設けられる。このチャックに対して、ＤＣ自己バイアスの潜在能力が、チャックおよびプラズマに適用されたＲＦ信号によって引き出される。このＲＦバイアスの変調は、これに対応するＤＣ自己バイアスの変調を生じさせる。この結果、基板の最適なコーティングに貢献する。
【００３０】
ＣＦ２コーティングは、引き続いて高指向性かつ活動的なイオンボンバードに露出される際に、次の２つの目的を果たす。それは、（i）ＰＲマスクを保護して、ＰＲへのエッチングの選択性を与えるという目的と、（ii）ＳｉＯ２をエッチングするという目的である。後者は、フッ素の欠乏により、ＳｉへのＳｉＯ２のエッチングの選択性を与える。また、溝もしくは、エッチングプロセスによって形成された微小溝の側壁は、イオンボンバードの指向性によって、最小限にエッチングされるか、もしくはエッチングされない。 各第１半サイクルの終わりに、ＣＦ４およびこれの解離生産物は、リアクタ(reactor)チャンバから排出される。
【００３１】
各第２半サイクルにおいて、図１Ｂに示されるように、Ａｒは、夫々異なったプロセスの実行ために処理チャンバ中に導入される。ソースに供給されるＲＦパワーは、高イオン化Ａｒガスプラズマとソース内の高イオン電流とを発生させるように増加される。チャックに適用されるＲＦバイアスパワーの対応する増加は、高活性Ａｒガスイオンの基板表面への供給を可能にする。即ち、これらイオンが表面に力強く激突するようにさせ、表面のＳｉＯ２との反応のためのエネルギーを与える。更に、イオンボンバードは、次の反応性サイクルを確実にするために、表面格子構造体に損傷を与え、イオンボンバードは、汚染物質のエッチングされた表面を洗浄し、高異方性のエッチングの実施を果たすことができる。
【００３２】
ＡＬＥ（ガスサイクルにつき１つの原子層を形成する）の概念と同様に、１またはそれ以上の単層は、サイクルごとに取り除かれ得る。したがって、半サイクルは、高レートで交替する。これは、十分なエッチングレートを果たすためである。例えば、統計的な平均において、単一の単層が酸化物エッチング方法の各サイクル中に取り除かれると仮定する場合、単層は、エッチングレートマイクロメータ／分（μｍ／ｍｉｎ）が、各プロセス半サイクルの逆の期間τ（タウ）に対して線形に比例している。ＳｉＯ２結晶格子の単層は、３〜１０オングストローム（Å）の厚さを有する。これは、τが１０ミリ秒の適度のパルス期間を有して、１から３μｍ／分のエッチングレートが果たされ得ることを提案している。ここでは、統計的な平均で１単層がプロセスサイクルにつきエッチングされることを想定している。τが１ミリ秒(msec)パルス期間に減じることができる場合、１０から２０μｍ／分のエッチングレートを達成することが可能になる。
【００３３】
要するに、本発明は、幾つかの処理部品の一時的な変調に基づいた基板処理のための方法を提供している。さらに、気体種と、処理形式と、ＲＦソースパワーおよびＲＦバイアスパワーの一時的な変調によって、化学反応物質、反応物質のウエハーでの濃縮、イオン密度、イオンエネルギー、およびイオンエネルギーの特別な分布とを含む１もしくは複数のパラメータは、エッチングの性能、特にエッチングの選択性を制御するために変調され得る。
【００３４】
気体種の急速な交換は、いくつかの目的を果たし得る。上述された好ましい実施形態において、２つのガスの夫々、ＡｒとＣＦ４は、エッチングプロセスにおいて夫々異なった役割を果たす。Ａｒはイオンボンバードのために使用される。ＣＦ４は、反応性化学プロセスの実行のために使用される。いうまでもなく、リアクタにアクセスするに際して配置された制約（constraints）外に連続的に導入され得る夫々異なったガスの種類（即ち、個々のガス、予め混合されたガス等）に制限はない。同様に、他の処理パラメータの選択に依存して、各気体種は、夫々異なったプロセスでの役割を果たし、基板上に夫々異なった蒸着層を形成するために夫々異なったガスが導入される。
【００３５】
上述のエッチングプロセスにおけるガスの交換もしくは変調は、ＲＦソースパワーの変調と直接的に関係している。例えば、ＣＦ４ガスを導入する間、ソースは、“低い”パワーで駆動される。これは、解離機構として働くプラズマを有するのが望ましいからである。しかしながら、“高い”パワーは、基板のイオンボンバードのために高イオン化プラズマを発生させるために最も望ましい。“低い”、“高い”という用語は、言うまでもなく相対的なものであり、これら自身が定量値を識別するものではない。しかしながら、これらは、特別なプロセスにおいて各用語によって包含される定量値の範囲を容易に理解できるような当業者にとっては意味がある。前述されたように、プラズマソースに供給されるパルスＲＦ波形形状を形成するのに制限はない。本発明の概念は、複雑な振幅の変調とガス交換波形形状に対する位相の変調とを考慮している。
【００３６】
ガスの交換とＲＦソースパワー変調とを組み合わせることは、チャックに供給されるＲＦバイアスパワーの変調である。同様に、本発明の概念は、複雑な振幅の変調と他の処理パラメータに対してチャックに供給されるＲＦバイアスパワーの位相変調とを包含している。更に、基板処理中に、チャックに供給されるＲＦ信号の調和含量の制御が行われる。上述されたパラメータの各細部は、以下で説明される。
【００３７】
以下の説明は、本発明を実施するためのリアクタの構成に伴う考察に向けられている。これらのリアクタは、開示されたパルスモードエッチング（ＰＭＥ）リアクタである。特に、ガスが交換され得るレートのような、少なくとも現在の技術の状況におけるこのようなリアクタの基本的な制限が話題にされている。このレートで、プラズマ密度と自己バイアスによるイオンエネルギーとは、最大のＲＦパワーをプラズマソース(plasma source)もしくはチャック等へ移動させることによって変調され得る。
【００３８】
前述したように、“急速に”という用語は、気体種の交換レートを識別するために使用されており、ほぼ１ミリ秒程度の半サイクルのパルス幅が説明されている。これは、高いエッチングレートへ変調を果たすための重要性を所望の順番で示す。本発明に係わるパルスモード処理に関連した全てのパラメータのうち、リアクタチャンバ中で夫々異なった気体種が交換されるレートは、達成可能なエッチングレートに位置される基本的な制限である。
【００３９】
エッチングレートを最大化する１つのアプローチは、リアクタチャンバの体積を最小化し、リアクタチャンバのガス流コンダクタンスを最大化することである。この課題は、以下において詳しく後述される。しかしながら、基板処理を感知可能に、即ちプラズマ化学およびエッチング化学等の必要性を満たすために、これらのパラメータには最小限の制限がある。更に、ガスがチャンバ外に排出(pump)されるレートに対する最大限の制限がある。例えば、現在達成可能な最も高い排出能力は、所定のターボ分子ポンプによって発生されるほぼ５０００リッター／秒程度である。これに替わるアプローチは、３３００リッター／秒が排出できるポンプのような、幾つかの低能力ポンプを有するものである。しかしながら、これらのポンプの少数のみが、リアクタチャンバで有用な排出を与えるように配置され得る。
【００４０】
以下は、ガス排出の流体機械的な状態を説明しており、やや従来的なチャンバのための達成可能なガス交換レートを識別している。チャンバは、プラズマソースおよびこれに存在する基本的な構成部品、即ちチャック、注入板、ポンプ等の大体の大きさに対してのみ従来的である。 第１に、低圧で直面する中立の流れ状態を考慮しなくてはならない。ここでは、低圧が、１から１０００ミリトール(mTorr)の範囲のチャンバの圧力であると想定され得る。しかしながら、ＰＭＥリアクタの動作は、この範囲の圧力に限定されない。これら低いチャンバ圧力で、ガスの動作（behavior）は、自由分子流(free molecular flow)の特性を想定するようになり、もはや、運動量搬送用のＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓの方程式に従う連続流体(continuum fluid)として全く機能しない。ガスが自由分子流または連続流体のようにふるまう範囲を決定するために、単に流れ領域における傾斜長さ尺度(gradient length scale)に対する平均自由工程(mean free path)の比率であるＫｎｕｄｓｅｎ数、Ｋｎ、を評価しなければならない。傾斜長さ尺度は、特性自由剪断層厚さすなわち特性境界層厚さである。しかしながら、これは一般的に、通常各形状の流れ領域から取った特性長さ尺度と置き換えられる。それ故、Ｋｎの定義は、Ｋｎ＝λ／Ｌになる。ここで、λは平均自由工程であって、Ｌは流れ領域の特性長さである。
【００４１】
自由分子流の開始の解明は、平均自由工程と比較してどちらの長さ尺度を選択するかに依存する。一般に、１(unity)よりも大きいＫｎｕｄｓｏｎ数の値は、自由分子流の開始の基準として使用される。例えば、チャンバ圧力が１０ミリトールで平均自由工程はほぼ０．５ｃｍである。チャンバの特性寸法と比較した場合、Ｋｎｕｄｓｏｎ数は１よりも非常に小さい。しかしながら、オリフィス直径と比較した場合、Ｋｎｕｄｓｏｎ数は１より大きい。このように、自由分子流のための状態は、解明の“尺度”に依存する。
【００４２】
第１の次元への平均自由工程が圧力の逆数として変わるので、Ｋｎは、圧力および当然ながら特性長さ尺度と逆に変化することとなる。第１に、全体的(global)Ｋｎは、“全体的”すなわち大きな寸法のガス力学を規定するリアクタの有効直径に基づいて導かれる。Ｌが２０ｃｍ用に、上述した１から１０００ミリトールのチャンバ圧力を超えて、Ｋｎは０．０００２５と０．２５との間で変化する。しかしながら、比較的小さい尺度、すなわちガス注入オリフィスの下流（オリフィス直径と比較可能な尺度において）または基板の近傍でガス力学を考慮した場合、Ｋｎを再評価し適切な長さ尺度(流れの巨視的特性が越えて変化する傾斜尺度)をもって規定しなければならない。例えば、圧力が１０ミリトールで、全体的Ｋｎはほぼ０．０２５であり、オリフィス出口面でのＫｎは、５００ｓｃｃｍの流量(mass flow)用にほぼＯ．１のオーダーであり、そして、オリフィスのわずかに下流(〜１ｃｍ)でのＫｎの局部的定義は５のオーダーである。一般に、１よりも大きいＫｎの値は、自由分子流形態(regime)を示し、また、０．０１より小さいＫｎの値は連続流形態を示す。多くのプラズマアシスト処理は、遷移形態０．０１＜Ｋｎ＜１を生ずる(少なくとも全体的尺度において)。中立流力学は、ほとんどの低圧処理用に非常に複雑にできる。
【００４３】
分子ガス力学および連続流体力学の各Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程式解法（ＤＳＭＣ、直接シミュレーションモンテカルロ(Direct Simulation Monte Carlo)を使用して）およびＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法の詳細に入ることなく、貴重な洞察は、限定ケースの簡単な第１オーダー分析から得ることができ、Ｋｎ→(無限大)およびＫｎ→０(または実際上、Ｋｎ＞＞１およびＫｎ＜＜１)である。Ｋｎ＜０．０１の場合、ガスは連続流としてふるまい、また、その運動は、Ｎａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法によって管理される。しかしながら、低圧領域へのＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法の応用可能性は、Ｋｎが０．１までほぼ受入可能である。このことは、Ｂｉｒｄ，Ｇ．Ａ．，分子ガス力学およびガス流の直接シミュレーション、１９９４年Ｏｘｆｏｒｄ、Ｃｌａｒｅｎｄｏｎ Ｐｒｅｓｓを参照してほしい。Ｋｎが０．０１以下にさらに減少するにつれて、流れは粘性層の外側で等エントロピー(isentropic)になり、Ｅｕｌｅｒ方程式(粘性応力を除外するＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式の誘導形式)で処理される。
【００４４】
流れ領域が不変と推定できる場合、すなわち、チャンバ圧力が一定の値の傾向の期間にわたって（または、換言すれば、連続ガスパルスが、チャンバ圧力が変化しないで留まるように）、システム中への流量(mass flow)は、システムから出る流れレートとバランスしなければならない。すなわち、制御体積を、リアクタ体積を収容するために規定する場合、チャンバに侵入する流量ρ＊ｕ＊Ａ＊ ｔは、チャンバを出る流量ρｃＳとバランスしなければならない。ここで、ρ＊はチャンバ入口のガス密度であり、ｕ＊はチャンバ入口のガス速度であり、Ａ＊ ｔは全オリフィス領域（Ａ＊ ｔ＝ＮＡ＊；Ｎ＝オリフィスの数、Ａ＊＝オリフィス領域）であり、ρｃはチャンバガス密度であり、Ｓは排出平面でのチャンバポンプ速度である。
【００４５】
処理チャンバの出口平面でのポンプ速度Ｓは、ほぼＳ＝（ＣＳｉｎｌｅｔ）／（Ｃ＋Ｓｉｎｌｅｔ）と推定される。ここで、Ｃは、ポンプ入口とチャンバ出口平面との間の流れコンダクタンス（チャンバの形状とこれらの２つの点の間の圧力に依存する）であり、Ｓｉｎｌｅｔは、ポンプ入口でのポンピング(pumping)速度、すなわちポンプ入口での流れ容積レートであってこれは入口圧力に依存する。Ｃ、ＳおよびＳｉｎｌｅｔは、全て単位時間当たりのガス体積の単位である。例えば、図１４Ｂにおいてチャンバ出口平面は、注入板１８’の平面であり、ポンプ入口平面は、線２１で現わされている。代表的な効率曲線（すなわちＥ＝Ｓ／Ｓｉｎｌｅｔ）は図３に示されている。連続限界において、平均圧力領域は、チャンバを通して連続的パルスを“プッシュ(push)”する。
【００４６】
図４は、チャンバに入る量（時間τのパルス長さすなわち１つの半サイクル）の、与えられたチャンバ圧力内で出る量に対する比率を示している。比率が１またはそれ以下の値になった場合の状態は、連続限界におけるガス交換レートを規定する。図４には曲線の２つの集団があり、実線で示された第１は、３２ｃｍの基部直径、６２ｃｍの頂部直径、および１７ｃｍのチャンバ高さ、Ｈ、の寸法を有する大きな半円錐チャンバにおけるガス交換用の比率値を示している。点線で示された第２は、曲線の第１のセットに関連する寸法よりも２つ小さい因数の寸法を有する半円錐チャンバにおけるガス交換用の比率値を示している。入口流量に依存して、図４は、３０％ほども変わる最小パルス幅を示している。この流量変化は、高圧での改良された単にポンピング効率に帰される。６インチ基板用の小さいチャンバにおいて、最小パルス時間は、１．５ミリ秒程度に短くできる。チャンバにおけるガス交換レートを改良するためのガス注入の調整は、以下において議論する。
【００４７】
限界Ｋｎｕｄｓｏｎ数＞＞１において、分子は、壁の衝突がそれらの移動方向を指示する出口平面へ、チャンバを通って移動することが期待されている。すなわち、それらの平均自由工程はチャンバ構造と比較して大きい。ガス分子は、衝突なしでチャンバを通って基板に移動する場合、弾性的に基板表面と衝突し、それがチャンバと離れた出口平面に跳ね返る最短の移動時間を有することが期待される。この状態は図２Ｂに示されている。この前提とともに、ガス分子の最小滞留時間は、ほぼ２Ｈ／ａであることが想定可能である。ここで、Ｈはチャンバの高さであり、ａは室温での音速である。これは、上記で規定された小さい方のチャンバ用の０．６ミリ秒の推定最小滞留時間τｒを与える。滞留時間を決定するために、ＤＳＭＣ手引きを使用して、滞留時間用の見込み分布関数(probability distribution function)（ＰＤＦ）を決定するためのいくつかの粒子の経路を追従することが必要である。“いくつか”の粒子は、出来事(event)の統計的平均を得るのに十分な数を意味している。
【００４８】
しかしながら、上記で紹介された議論は、プラズマの複雑な態様をまだ含んでいるのではない。プラズマの存在において、中立流(neutral flow)に影響するいくつかの第１のオーダー(order)が観察できる。プラズマの１つの重要な態様は、チャンバ内でイオン搬送が直接的または間接的に中立搬送に影響するイオン中立流ポンピングであろう。第１に、例えば、ＲＦパワー適用によるイオン化可能なガスの励起によって発生されたイオンは、プラズマから境界面に連続的に変化するプラズマ電位傾斜(plasma potential gradient)に直接比例する静電気の適用下で、壁に流れる(ここにおいて、主要な電位傾斜がシース(sheath)を交差して生ずる)。壁との衝突に際して、イオンは電子と再結合し、中立種を形成する。したがって、中立粒子は効果的にイオン化され、静電気により壁へ搬送され、それ故それらは再結合する。第２に、イオンが壁へ搬送されるにつれて、中立粒子を出すために外方流れ運動量を交換でき、それ故、それらを外方へ再方向付けするか、または本質的に中立粒子をポンピングする。しかしながら、両方のポンピング効果の意味は、チャンバ圧力およびより重要には平均自由工程に直接依存する。この効果は、大きく単純化され、イオン化、解離、再結合、ガス過熱、壁吸着、壁重合、等の効果を導くプラズマの複雑さの中のただ１つの効果を有する。
【００４９】
中立流に結合されたプラズマの複雑な態様は、確かに滞留時間に影響し、多分理想的ケースからそれを増加する。しかしながら、上述の交換レートは、少なくとも達成可能な最小可能滞留時間の提供を意味する簡単な物理学に基づいて合理的に評価できる。要約すると、従来のチャンバは、τが１０ミリ秒のレートのガス交換の達成が可能である。処理体積の跳躍面でポンピング速度を最大化するために適応された真空構造、および、ガス注入に向けられた高速用に実行する方法を備えて、１ミリ秒(および多分サブミリ秒)動作を達成することが可能である。
ここで先に示唆したように、ガス注入システムが、ほぼ１ミリ秒の長さ、すなわち、その間に各ガス種が導入される期間τがこの持続期間を有するガスパルスを生成した場合、ガス注入システムの繰り返し操作の周波数、ｆ＝１／２τ、は５００Ｈｚである。ガス注入システムに要求するこのことは、極めて実質的であるが、しかし、プラズマ実験用の超音波パルスガス注入の分野において達成されてきた結果の観点から可能性がある。
【００５０】
この可能性を有するパルスガス注入システムの構造は、低圧環境に入る連続的およびパルス化されたガスシステムのガス力学、ガスパルス作動の方法、およびガスバルブ構造の主要部の考慮を必要とする。以下の議論は、本質的にガス注入システム用の構造の好ましい形状に関するが、それに替わる解決法もカバーする。
【００５１】
最初に連続流注入システムのガス力学を理解し、次いでパルスガス注入システムの不安定な力学用にこの理解の適用可能性を考慮してほしい。第１に、その中にガスが注入されるべき低圧環境は、限定されるものではないが、ほぼ１＜Ｐｃ＜１０００ミリトールにわたり、ソースの全圧力は０．１＜Ｐｔ＜１００トールにわたる。全圧力は、注入板の後方にあるガス空間内のガスの滞留圧力、すなわち、ガス速度が等エントロピー的に零に減少された場合のガス圧力である。全圧力の用語は、一般に、静圧と動圧の合計を対象とする。これらの圧力範囲を横切って、ガス力学は、局部的圧力のＫｎｕｄｓｅｎ数の依存と、先にも述べたように、連続流から自由分子流への結果としての遷移とにより大きく変更でき、これは引き続く比較的大きいＫｎとなる。
【００５２】
先にも述べた圧力の上端部（Ｐｔ＞１０〜１００トール）で、注入オリフィス(直径が０．５ｍｍ)を通るガス流は、流れが連続方法で行動し、また、Ｎａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式を使用してよく現わすことができる非常に多くの数の衝突と遭遇する。さらに，Ｋｎｕｄｓｏｎ数は十分に小さく、または、Ｒｅｙｎｏｌｄ数は十分に大きく、連続オリフィス流は、等エントロピーとして考慮され、続いてＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式すなわちＥｕｌｅｒ方程式の誘導された形に従う。
【００５３】
これらの状態が存在する場合、また、オリフィスを横切る圧力比、すなわちオリフィスに出口を越えた周囲の圧力に対する入力全圧力比が十分に大きい場合、オリフィスは、“チョークされた(choked)”状態に達する。チョークされた状態において、体積流レート(volume flow rate)は、この場合チャンバ圧力であるバック圧力(back pressure)(この分野でよく知られた用語)の更なる減少、または、入力全圧力の増加のいずれかとともに不変である。事実、オリフィスを通る流量は、入力全圧力の増加によってのみ増加でき、それ故ガス濃度に影響をおよぼす。もちろん、これは、スロート(throat)またはオリフィス領域の変更が維持できないことを推量する。
オリフィスがチョークされると、マッハ数(Mach number)(局部的音速に対する局部的速さの比率)はオリフィススロート(最小断面領域)で１の値を呈する。一定領域オリフィス用に、スロートは、摩擦効果のためのオリフィス出口平面を生ずる。流れがスロートで一旦音速になると、領域内で増加を体験した場合に超音速（Ｍ＞１）に加速される(領域拡大中に減速する音速以下の流れと異なる)。
【００５４】
図５は注入オリフィスの概略を示していて、発散ノズルに入る一定領域オリフィスを有している。この概略は、圧力領域定義変更のための配置を示していて、ソースの全圧力Ｐｔ、オリフィススロート圧力Ｐ＊、オリフィス出口圧力Ｐｅ、およびチャンバ圧力Ｐｃを有している。一定領域オリフィス(すなわち、発散部分のない)のために、スロート圧力は出口圧力に等しい。
【００５５】
超音波オリフィスまたはノズルの校正用に重要な他のパラメータは、スロート縦横比である。縦横比は、スロート(最小断面領域)の直径に対する最小断面領域の部分の長さに関連する。一般的に、１より小さくて好ましくは１より大きくない縦横比を有することが望ましい。図５、８、９、および１２は、そのような構成の取り組みを示している。アクチュエータと拡張オリフィスとの間に延びる部分がスロートの直径よりも大きい直径である限りにおいて、ガスパルスアクチュエータが、拡張オリフィス／ノズルから離間して配置されることに注目してほしい。しかしながら、この部分が長くなればなるほど、ガス注入遅延時間が大きくなる。
【００５６】
一定領域注入オリフィスに沿ったマッハ数と静圧変化は、各図６Ａと６Ｂに示されている。明らかに、ガスは、注入長さの最後の２０％を越えて音速状態（Ｍ＝１）に加速され、この拡張中の静圧の対応する低下を伴う。一定領域オリフィスと関連する条件下で、ガスは、真空チャンバ内のオリフィスの下流でのいくつか(５〜１０)のオリフィス直径内の自由分子流への連続流から急激な遷移を受ける。
【００５７】
一般に、チャンバ圧力に対するソース全圧力の比は、１から２の大きさによって臨界圧力比を超える。したがって、スロート圧力または一定領域オリフィス用出口圧力は、周囲のチャンバ圧力よりも非常に大きい。これは一般的に、拡張下での状態として参照される。出口圧力が周囲のチャンバ圧力と等しい圧力一致状態を達成するために、適切に構成された領域拡大または発散ノズルが使用される。この状態は、低圧環境に入る一定に向けられたガスジェットの特性を表わす。しかしながら、発散ノズルが使用された場合、ガス膨張によるＫｎの上昇が再び遭遇される。それ故これは、遷移流効果を注目するために考慮可能である。
【００５８】
上述した圧力範囲（０．５＜Ｐｔ＜１０トール）による中間で、粘度は、オリフィスを通るガス流の成長役割をし、最終的には、等エントロピーとして処理される領域は流れ領域内にはない。比較的低い圧力で、オリフィス内で起きる衝突は、ガス流が、自由分子流の動作(behavior)を表わす範囲までより頻繁ではなくなる。そして、連続方向(continuum sense)における包括的特性(macroscopic property)は、流れの行動をもはや適切に述べることができない。
【００５９】
要約すると、ガス注入の条件は、連続動作の前提、および理想的な等エントロピーで連続動作がなされる比較的高圧で最も理解される。特に、比較的高い流量レートが達成された場合、比較的高い全圧力すなわち５００から１０００ｓｃｃｍおよびそれ以上の流量レートが得られる。これらの条件下での操作の本来の利点は、基板の衝突に際し合体(coalesce)するために組織された、高度に管理的なガスジェットの生成である。さらに、出口平面で自由分子流に遷移するために構成できる。この特性のガス注入構造は、比較的大きい搬送レートを可能にし、チャンバガス交換レートを減少できる。
【００６０】
上記の議論は、高圧ガス注入のいくつかの利点を明らかにした。事実、低圧処理と調和して使用された高圧ガス注入は、一般に、高い流量レートまたは処理量(throughput)を必要とする。したがって、処理リアクタの出口平面またはウエハー平面でのポンピング速度を最適化し最終的に増加することが望ましい。これは、ポンプ入口と処理容積との間に大きなターボ分子ポンプおよび良好な真空構造を有することによってなされる。さらなる改良は、改良されたポンピング方法が開発されるにつれて可能になるであろう。
【００６１】
今までは、連続的オリフィス流すなわち安定的流れのみが考慮されてきた。しかしながら、パルスガス注入の概念がここで導入されてきた。比較的高い圧力で、オリフィス流が等エントロピーである連続流として行動する場合、最小パルス時間は、ガスが流れない状態から音速状態へ加速するために必要な時間の合計と、膨張を受ける分子の十分な数の領域を確立するために必要な時間と、ガスパルス密度がパルスの開始と終了とで速度分散によって影響されないような十分に長い時間とを超える（Ｊ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．Ｖｏｌ．７５、Ｎｏ．５(１９８１)のＳａｅｎｇｅｒ，Ｋ．Ｌ．による“パルス分子ビーム：十分に展開された超音波膨張用のパルス持続時間の下限”参照）。例えば、Ｐｔが２００トールで、最小パルス時間は１０μ秒のオーダーである。これは１から１０ミリ秒よりも十分小さい。
【００６２】
この注入システム用のガスパルスを作動するために、所望のパルス幅とパルス周波数が想起される現在利用可能ないくつかの方法がある。いくつかの例は次のものの使用である。すなわち、キャパシタが急速に放電される電磁バルブの使用であり、Ｇｅｎｔｒｙ＆ＧｉｅｓｅによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．４９、Ｎｏ．５、ｐ１８８８（１９７８）の、１μ秒パルス分子ビームソースおよび急速イオン化検知器、に開示されていて；類似する目的のために修正されてきた自動車燃料注入バルブの使用であり、ＫｅｎｄａｌｌによるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ａ、Ｖｏｌ．５、Ｎｏ．１（１９８７）の、残留ガス分析装置のオンライン較正用パルスガス注入、Ｒｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５１、Ｎｏ．８（１９８０）の、超音波ノズル実験に使用するためオン単純なパルスバルブ、およびＢｅｈｌｅｎ等のＣｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．Ｎｏ．６０、ｐ３６４（１９７９）に開示されていて；ならびに、圧電電子バルブの使用であり、Ｃｒｏｓｓ＆ＶａｌｅｎｔｉｎｉによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５３、Ｎｏ．１、ｐ３８（１９８２）の、高反復レートパルスノズルビームソース、ＢａｔｅｓおよびＢｕｒｅｌｌによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５５、Ｎｏ．６（１９８４）の、プラズマ物理実験用急速ガス注入システム、に開示されている。
【００６３】
電磁バルブは、１〜１０Ｈｚと同じくらいの高さのパルス反復レート（ＰＲＲ）を有する１０から１００μ秒と同じくらい短いパルス持続期間を達成できる。しかしながら、これらの値は、一般にかなりのノイズを生成し、高電流レベルを切り換える複雑な高電圧電力供給装置を必要とし、寿命が短い。
【００６４】
商業的に利用可能な自動車用燃料注入バルブは、５０ＨｚまでのＰＲＲを有して、使用が簡単であるけれども遅い。さらに、改変された自動車用燃料注入バルブ（パルス変調ビーム用に使用される）は、数百ｋＨｚを越えるＰＲＲを達成できる。ここにおいて先に述べた電磁バルブは、しかしながら、貧弱なデューティーサイクルを有するパルス用の比較的短い持続時間を達成できる。本発明による処理においてほぼ５０％のデューティーサイクルが望まれるので、パルス幅または持続時間は、求められているものである。したがって、商業的に利用可能な自動車用燃料注入バルブの技術に基づいた注入バルブは、微粒子の発生を最小にでき、５０％デューティーサイクルを有する高ＰＲＲを達成し、そして低電圧電力供給装置を必要とするので好ましい。
代表的には、最新式の圧電バルブは、２００Ｈｚ以上の反復レートと３ミリ秒より小さいパルス幅を有するパルス方法で操作できる。ガスパルスの上昇時間と下降時間は、各０．１秒と０．２５秒とを得ることができる。上述のＢａｔｅｓとＢｕｒｒｅｌｌは、超音波ジェットを生成するためにガスチューブを有する標準的ＶｅｅｃｏＰＶ-１０の圧電バルブを採用している。事実、上述のＣｒｏｓｓとＶａｌｅｎｔｉｎｉとによって報告されたバルブは、パルス幅が１００μ秒程度に短い７５０ＨｚのＰＲＲで特定される。
【００６５】
図８は、圧電バルブ、ガス入力ライン、注入ノズル、およびパルス監視用のマイクロホンまたは圧力トランスデューサを有する注入システムの例を示している。処理チャンバは、複数のそのようなシステムと組み込まれていて、各システムは、図示したような高圧ガス供給ラインによって供給される。各ガス供給とその関連する単一の注入システムまたは複数のシステムとの間に、ソース圧力または流量を調整するための高応答圧力調整装置、および流量センサ（図示せず）が設けられている。これらの構成要素は、処理チャンバの外側である。
【００６６】
各注入システムにおいて、ガスラインは、ガスシールドによって取り囲まれた小さいバルブプレナム(plenum)を供給する。プレナムは、バルブ操作に際し小さい注入ポート(port)に間歇的に曝される。マイクロホンと、圧力調整装置と、流量センサとは、次いでこのフィードバックによりパルスレートと流量を制御するコンピュータによって全て監視される。バルブ機構は、燃料注入バルブ、または上記で参照したタイプのバルブの他のもののような電磁バルブである。ガスパルスが低圧チャンバ内に拡大する前にその中を移動するガスラインは、滞留時間を最小にするために長さが短くなければならず、また、薄層状の流れを確実にするために小さい直径を有していなければならない。このラインのガスパルス用の代表的な滞留時間は、２ｃｍライン用に０．０８ミリ秒であり、これは、ラインの長さに沿ったガス速度の逆数(inverse)を積分することによって決定される。より一般的には、ラインは、０．５から２ｃｍの長さを有していて、対応する直径は０．５ｃｍのオーダーであり、また、０．２から１ｃｍの縦横比を有するオリフィスの直径は、０．５から１ｍｍである。
【００６７】
プラズマ処理チャンバは、代表的には、交互に導入されるべき２つまたはそれ以上のガスの適切な分布を可能にするために設けられなければならないようなバルブ装置と関連する注入板を供えている。２つの独立したバルブを使用する２つのガスの交互用に、各バルブは、互いに位相を異にして１８０度で開成され閉成される。
さらに、２つのガスバルブは、単一のガス注入ポートに結合でき、これは、図９に示されたように、各バルブとバルブプレナムが各ガスＡおよびＢ用に設けられている。図９はさらに、２つのガスＡとＢの流れを制御するためにバルブに供給される閉成および開成制御信号の波形を示している。
【００６８】
ガス注入用の第２の例は、注入板の周囲から接近することである。この場合において、ガスパルスバルブは、板の周りの種々の周囲部分に設けられ、ガスは、機械加工されたチャンネルを介して板の内部に分布される。このアプローチは、注入板の頂部にアクセスするための何らかの障害物がある場合にのみ応用可能である。この配置を有する問題点は、ガスパルス開始から注入出口までの時間が長くなることであって、それ故、注入ラインの入口から出口までのガスの滞留時間は、パルス時間と同様のオーダーかまたは大きくなる。低圧チャンバに侵入するパルスの時間にわたってある制御をするために、２つのガスのパルスは、ガスパルスの“列(train)”を生成するために同一の注入ラインに交互に間に合うように導入される。最悪の場合、２つの異なったガスＡとＢのパルスは、パルス開始とチャンバ入口との間である程度のタイムラグを有して連続する。１つの利点は、そのようなガス列が連続的ガス流を模写(mimic)することであって、これは、特にガス特性すなわちガス定数、特定過熱比率などが類似している場合である。
【００６９】
しかしこのアプローチをもっても、注入ラインの長さは、各ガスパルスのコヒーレンス(coherence)に厳格である。換言すれば、移動距離が長くなればなるほど、隣接するパルスのガス種間の拡散は大きくなる。２つのガスが最初互いに隣接しているので、２つのガスパルスが注入ライン内へ連続して導入された場合、２つのパルスに含まれたガスは、徐徐に互いの中へ拡散する。２つのパルスからのガスが、互いの中へ拡散するガス流の方向の距離は、ガスパルス拡散長さとして知られている。拡散に加えて、各ガスパルスの空間的長さは、注入ラインからの発生(emergence)まで注入ライン内で遭遇された加速流によって次第に増加する。先にすでに規定されたように、これらの注入流は激しくなく、したがって、搬送は完全に分子拡散に依存する。しかしながら、分子拡散性の係数は、特にチャンバの入口近傍において顕著にできるが、これは圧力に反比例する。この圧力は、図６Ｂに示されたように、ガスが膨張するにつれて低下する。
【００７０】
注入ラインに沿った距離、ｘ、に関するガスパルス拡散長さ、δ、の成長の例は図１０に示されている。直ぐに、δは境界層の発生(developing)と類似して増加する。しかしながら、それは、分子拡散性の係数が顕著に増加した場合に、端部に向かって画期的に変化する。比較的大きい流量または比較的短い滞留時間のために、相対的拡散長さδ／ｌ(ここで、ｌは各ガスパルスの存在する空間長さ)は、図１１に見られるように、５％のような受入可能な限界以下に維持できる。
【００７１】
要約すると、ガス“列”アプローチを使用することが、ほぼ数ミリ秒のパルス幅を有するコヒーレントなガスパルスを生成するために、ＡＬＥ文献においてなされた作業と調和して、適切な条件下で実行可能である。
第３の変形例は、第２の変形例と同様に、第２の処理ガス、例えば、ＣＦ４の搬送ガスとして、アルゴン（Ａｒ）ガス流を使用する。すなわち、Ａｒガス流は、Ａｒガス流内へのＣＦ４ガスパルスの間歇的注入を有してチャンバへ連続的に流れる。この場合において、Ａｒガスは、チャンバ内に常に存在し、ＣＦ４は、離れた時間間隔中にチャンバ内でＡｒガスと混合される。
【００７２】
ガス注入用の第４の変形例は図１２に示されている。作動／通気タイプの注入システムとして注目でき、ガスＡとガスＢとは各入力ライン内に連続的に流入し、摺動バルブは２つのガス流を適切に再方向付けするために２つの端部間で振動する。図１２に示されたように、摺動バルブが一番左端にある場合、ガスＡは排出され、ガスＢはチャンバ内に注入される。逆に、摺動バルブが一番右端にある場合、ガスＡはチャンバ内に注入され、ガスＢは排出される。
【００７３】
図１３は、本発明の１つの実施例に基づいて、ガスパルスの処理チャンバへの供給を制御するためのシステムを示す概略線図である。２つのガス、ＡとＢとは高圧下においてガスリザーバの各部分に貯蔵され、ガスは各リザーバ部から複数の圧力調節装置へ供給される。各調節装置に供給されたガスは、典型的には流量センサを含む各流量制御装置を通って、各ガス注入システムの関連する入口に導かれる。この実施例において、各ガス注入システムは、図９に示されたような形状を有していて、図８に示されたような圧力トランスデューサによって補足されている。コンピュータ制御システムは、全部の流量センサからの流量信号と、全部のガス注入システムからの圧力信号を受けるために接続されている。制御システムはさらに、各圧力調節装置の圧力設定を制御するためと、各ガス注入システムのバルブの開成と閉成とを制御するために接続されている。制御システムは、調節装置の出口での所望のガス圧力を維持するために、また、ガス注入システムを適切な周波数と位相関係で操作するために、この分野ですでに知られた原則に従って構成されプログラムされている。制御システムが、圧力トランスデューサから圧力情報を受けるので、ガスの流量レートとガスパルスレートのフィードバック制御は達成される。
【００７４】
図９に示されたように、ガス流は、矩形波(square wave)関数に従って変調される。しかしながら、先にも述べたように、ガス流は、周期的なランプ関数(ramp function)または正弦関数(sinusoidal function)を表わす波形に従って変調される。制御されたランプ関数は、ランプ関数に接近する増加ステップ(incremental step)のシリーズにおいて流れレートを変えることによって生成される。これは、流量制御装置（図１３に示されている）をランプ関数の特質と関連された方法でステップするか、または、超音波注入用の調整可能なスロート領域であるガス注入オリフィスの開成と閉成をステップするかのいずれかによって実行できる。前者の場合において、各ステップの時間的持続期間は、１００ミリ秒を超える。後者の場合、各ステップは、１００ミリ秒よりも小さい持続期間を有する。ランプ関数を発生する付加的な手段は、緩慢(slow)応答ＥＭまたは圧電バルブを使用することであり、与えられたパルス用の上昇時間は１から１００ミリ秒のオーダーである。このアプローチは、制御しにくいという欠点を有しているが、装着するのがかなり簡単にできる。同様のアプローチは、正弦応答(すなわち、Ｓｌｏｐｐｙの“矩形”波)用に行なわれる。
【００７５】
ガスパルス作動のいくつかのアプローチが提案されているが、図５、８および９に示されたようなガス注入システムの使用を伴う第１の解決方法と、図１２に示されたような多分第４の解決方法は、現在において好ましい。それは、パルス波形、パルス幅、パルス周波数および流量の必要で活発な制御を提供するために、これらがより容易に構成できることが信じられているからである。
【００７６】
本発明によるガス注入システムは、従来のプラズマ処理システムに採用されたタイプのガス注入板に設けることができる。そのような板は、ＲＦプラズマに直面する板を冷却するための冷却チャンネルを含んでいる。さらに、いずれの図面にも示されていないけれども、注入システムノズルは、注入板に形成されてもよく、公知の方法で機能的に冷却されてもよい。しかしながら、ノズルの機能的冷却は、各ノズルでのガス膨張によって生成される冷却の観点から必要ではないかもしれない。
【００７７】
本発明によるエッチング方法を実行するためのリアクタは、パルスモードエッチング（ＰＭＥ）リアクタとして構成される。そのようなリアクタの実施例を、反応チャンバコンダクタンスを改良するこれらの特徴を強調してこれから述べる。それらの内の２つの実施例が図１４Ａと１４Ｂとに示されている。これらの２つの実施例は、ガスの注入と排出の取り扱いにおいてのみ、他のものとは異なる。これらの実施例は、Ｊｏｈｎｓｏｎによって米国を指定して、「インピーダンス減少チャンバ」の表題で１９９９年４月１２日に出願された出願中の普通に所有されている国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／０７６２に開示されている態様を組み込み、その開示をここで参照して取り込む。
【００７８】
各実施例は、基板を支持する垂直に移動可能なチャック６を収容するロードロック(load lock)４を装着された円錐状の下端部を有する逆半円錐状の処理チャンバを収容するハウジング２を備えている。基板は、代表的には、ウエハー８の形状であり、その上面はエッチングされるようになっている。チャック６は、ウエハー８の交換を可能にするために、また、プラズマ領域の底部をシールするために垂直移動(translation)用に設けられている。ハウジング２は円錐状の形状を有し、変調されたＲＦ電流を受けるために接続されている複数回巻回された螺旋コイル１４によって取り囲まれている。ＲＦ電流は、ハウジング２によって囲まれた円錐状の処理領域にＲＦ領域を発生する。ハウジング２は、この分野で知られた原則に従って、処理領域を電磁気的にシールドするために構成されている。ハウジング２はさらに、処理領域の頂部の処理ガス注入アセンブリ(assembly)１８、１８’と、処理ガス注入アセンブリ１８の上方に配置された排出ポンプアセンブリ２０とを有している。ポンプアセンブリ２０は、詳細には示されないが、適切なターボ分子ポンプによって公知の方法で構成される。各図は、第１の半サイクルのスタートの瞬間を示していて、ＣＦ４ガスは、処理領域内にポンピングされ、Ａｒガスは外へポンピングされる。
【００７９】
図１４Ａに示された実施例において、処理ガス注入アセンブリ１８は中央に配置された注入板を備えている。使用されたガスおよびエッチングされた生産物は、注入板とハウジング２の壁との間の環状の領域を通して上方へポンプアセンブリ２０に排出される。 図１４Ｂに示された実施例において、アセンブリ１８’の注入板は、処理領域を完全に横切って延びていて、処理領域の上部境界を一様に横切るのにいずれも貢献する注入ポートと排出ダクトとを有している。 これらの各実施例において、処理されるべき基板は、逆半円錐状の基部に配置されている。注入板は、チャンバの頂部に配置されている。
【００８０】
注入板すなわちマニホールド１８、１８’の例示的実施例は、各１５Ａと１５Ｂとに示されている。図１５Ａにおいて、２０個の小さい注入オリフィスがあり、これらはそのスロート(throat)でほぼ１ｍｍの直径であり、図５に示されたような発散ノズルの入口端部である。板１８に設けることができるオリフィスの数は、２０個に限定されない。板１８はさらに、ノズルの内部配列を取り巻く４つの大きいポンピング象限が設けられている。図１５Ｂに示された第２の注入／排出板は、注入ガスと排出ガスとの間の相互作用を最小にし排出ダクト領域を最大にする意図をもって、プラズマソースの頂部を横切って注入ポートと排出ダクトとを一様に分布する。これらの実施例は、１２インチウエハー処理または構造的に類似する他の変形用に寸法を定めることができる。
【００８１】
本発明によるエッチング方法を実行するためのリアクタの３つの更なる実施例は、図１６Ａ、１６Ｂおよび１６Ｃに示されている。３つの全ての構造において、ガス注入は、基板およびチャックすなわち基板ホルダーに対向して行なわれ、また、真空ポンプはチャックを取り囲む環状の領域を通って処理容積にアクセスする３つの全ての実施例において、コイル１４はハウジング２の頂部部分を取り囲む。このように、処理領域またはプラズマソースは、ハウジング２の頂部部分に配置されている。３つの構造間での唯一の相異は、コイル１４の形状、従って処理領域である。容積構造は、１６Ａに示されたような円筒状の構造、図１６Ｂに示されたような円錐台状の構造、および図１６Ｃに示されたような半球状の構造図を有している。
【００８２】
これらの実施例の処理チャンバ内において、壁の傾斜はいくつかの機能を達成する。高いＫｎｕｄｓｏｎ数限界で、チャンバのコンダクタンス(conductance)を改良するために、内面領域に関して可能な限り大きい出口領域を有することが望ましい。さらに、ガスが頂部からチャンバに注入されチャンバから排出された場合、図２Ｂに示されたように、単一跳ね返り(single bounce)原子／分子動作が生じる大きな可能性がある。これと対照的に、自由分子形態(regime)において操作する従来のリアクタは、チャンバを出るために原子／分子用に少なくとも２回の壁衝突を必要とする。低いＫｎｕｄｓｏｎ数限界で、連続流と関連して、側壁の傾斜は、チャンバの底部と側壁との間に形成されたコーナー内で流れの分離を伴わないで、概略的に図２Ａに示されたように流れを促進する。さらに、傾斜した側壁は、表面的に円形の円筒状チャンバ構造の容積を最小にする。
【００８３】
ガス注入の調整とチャンバのコンダクタンスの増加に加えて、チャンバポンピング容量の増加がガス交換時間を付加的に改良する。チャンバに隣接した５０００リッター／秒のポンプの配置、または、チャンバ上へのいくつかの１５００リッター／秒のポンプの配置は、ポンプ科学技術の包絡線を後押しできる。最後に、その開示をここで参照して取り込むが、Ｄａｎｄｌ等によって米国を指定して、「プラズマ真空ポンピングセル」の表題で１９９９年６月２９日に出願された出願中の普通に所有されている国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／１２８２７に開示されているように、増加されたポンピング達成が期待される。
【００８４】
要約すると、本発明は、ガスがリアクタ内で交換できるレートを最大化するために、高いコンダクタンスチャンバにおいて、調整されたガス注入技法を従来のポンピング能力に結合する。本発明によるＰＭＥリアクタの１つの実務的実施例は、図１７Ａにその側部立面図が、図１７Ｂにその平面図が、図１７Ｃにその端部立面図が示されている。図１７Ａと図１７Ｃから明らかなように、この実施例の構成要素は、リアクタを製造設備内のあらゆる所望の位置にもたらすことができるためにローラに設けられた支持フレームによって運ばれる。リアクタの個々の構成要素の全ては公知であって、それ自身この分野ですでによく知られた原則に基づいて構成できるか、またはここで開示されているかのいずれかである。
【００８５】
示されたＰＭＥリアクタは、プラズマソース３０と、ロードロックチャンバ３２と、ウエハー取り扱いシステム３４と、図２Ａと２Ｂに関連して上述したように垂直移動用に設けられ自己バイアスを生成するためにＲＦパワーが適用される垂直に移動可能なチャック３６と、自由走行オシレータ(free running oscillator)（ＦＲＯ）と、多分インピーダンス整合ネットワーク(match network)を有しプラズマソースコイル用にＲＦ流を生成するソースパワー供給装置３８と、ソース３０上の中間真空チャンバ４０と、ターボ分子ポンプ４２と、ソース３０とポンプ４２上の板４４と、線形移動バルブ４６と、板４４上の排出ガス流領域４８とから成る。バルブ４６は、バルブ４６がポンプ４２上で板４２の開口をブロックする完全に閉成された位置と、バルブ４６が板４４の開口から最大の距離である位置にある完全に開成された位置との間の位置の範囲を越えて移動可能である。このようにして、バルブ４６は、板４４の開口部によって形成された排出ガス流経路と、排出ガス流領域４８を通って流れるガスのレートを制御するために操作可能である。リアクタはさらに、適切な処理ガスおよび冷媒供給カップリング(図示せず)を有している。
【００８６】
ＲＦ流は、ＦＲＯである別個の装置４９、または、従来のソリッドステートＲＦ発生器からのパワー移動を最大化するための整合ネットワークである別個の装置４９によってチャック３６に適用できる。
ソース３０は、この分野の標準的慣例に従って、ＦＲＯ３８によって生成された（または、整合ネットワーク３８により従来のソリッドステートＲＦ発生器によって同等に生成された、または、個々のＲＦ信号励磁機および整合ネットワーク３８によるＲＦパワー増幅器によって最後に生成された）ＲＦ流を受けるための螺旋コイル５０と、静電シールド３２と、図１５Ａと１５Ｂとに示された一方の形状を有するガス注入アセンブリ（図示しない）とを備えている。
【００８７】
ポンプ４２は、５０００リッター／秒のターボ分子ポンプが商業的に入手可能であり、プラズマソース３０に隣接して設けられ、中間真空チャンバ４０と排出ガス流領域４８を介してプラズマソース３０に接続されている。現在入手可能な５０００リッター／秒のターボ分子ポンプが上下逆に向けられないので、この据え付け配置が選択される。
【００８８】
ソース３０と関連するガス注入アセンブリは、注入オリフィスと排出領域の両方を備えていて、後者は、中間真空チャンバ４０を介してポンプ４２と連通している。このように、ガス注入アセンブリと排出オリフィスの両方は、プラズマソース３０によって取り囲まれた処理領域を中間真空チャンバ４０から分離する。
第２の実施例は、いくつかの比較的小さいターボ分子ポンプを中間真空チャンバの上方に採用することができる。
【００８９】
第３の実施例は、その開示をここで参照して取り込むが、「プラズマポンプ」の表題で１９９８年１２月３０日に出願番号０６／１１４，４５３号として米国予備特許出願された出願中の代理人整理番号第７１４６９／２３８０７３、および、先に引用した国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／１２８２７に開示されている。この実施例は、改良されたポンピング効率と空間利用を提供する。
【００９０】
図１８は、図１７Ａに類似したもので、本発明によるＰＭＥリアクタの更なる実際的実施例を示している。図１８に示されたリアクタの多くの構成要素は、図１７Ａ、１７Ｂおよび１７Ｃに示されたこれらのものと同一である。これらの構成要素は、図１７Ａ、１７Ｂおよび１７Ｃで採用された参照符号によって識別され、再度記述はしない。
【００９１】
図１７に示された実施例のケースにおけるように、図１８に示された実施例の構成要素は、リアクタを製造設備内のあらゆる所望の位置にもたらすことができるためのローラに設けられた支持フレームによって運ばれる。 プラズマソース３０の頂部は、ガスライン入口６２が装備されたガス注入／排出板６０によって限界が定められている。図１７の実施例は、ガス注入／排出板とガスライン入口とともに装着することができるけれども、これらは図１７において特に識別されていない。
【００９２】
図１８に示された実施例は、本質的に、プラズマ３０の上方でこれと垂直配置のターボ分子ポンプ６４の配置によって図１７のものと異なっている。ターボ分子ポンプ６４は、ゲート入口バルブ６６と変移(transition)ダクト６８とによって板６０から分離されている。 図１８に示されたリアクタの好ましい実施例において、ターボ分子ポンプは、単一の３０００リッター／秒ポンプであり、図１７の５０００リッター／秒ポンプに替わるものである。
【００９３】
図１８には示されているが図１７に示されていないものとして、ベローズ７０と、チャック３６に関連するリフトピン７２とがある。この分野の従来のように、ベローズ７０は、チャックの垂直移動を可能にするけれども、プラズマソース３０によって取り囲まれた処理領域はシールされたままに維持されるのを保証する。この分野で同様に慣例的なリフトピン７２は、ウエハー取り扱いアセンブリ３４によって処理領域から取り除くために、ウエハーを静電チャック３６から持上げるのに操作される。
【００９４】
図１９Ａ、１９Ｂおよび１９Ｃは、図１７のリアクタと同様に、図１８のリアクタに利用することができる注入／排出板の３つの可能な実施例を示す平面図である。 図１９Ａにおいて、板８０は、ポンプ６４と連絡する真空戻しポート８４の列を含む中央領域を取り囲んだガス注入ポート８２のいくつかの集中的列が設けられている。境界８６は、ポート８２によって占められた領域をポート８４によって占められた領域から分離する。 図１９Ｂは、真空戻しポート９４の丸い列によって取り囲まれたガス注入ポート９２の列を有する板９０を示している。境界９６は、注入ポート９２によって占められた領域を戻しポート９４によって占められた領域から分離する。この実施例において、ポンプ６４と連絡する戻しポートは、比較的大きい直径を各有している。
【００９５】
図１９Ｃは、板１００の実施例を示していて、ガス注入ポート１０２は、真空戻しポート１０４とともに実質的に点在されている。ガス注入ポート１０２は、真空戻しポート１０４のリングに替わるガス注入ポート１０２のリングを有し、真空戻しポート１０４のように、複数の円形の集中的リングを形成するために配置されている。ここで先にも述べたように、プラズマソースに供給されたＲＦパワーの振幅は、特定の処理に望ましいプラズマ状態を生成するために変調される。例えば、本発明によれば、ＲＦソースパワーは、例えば、チャンバ内のＣＦ４とＡｒガスの交換と同期して“低(low)”パワーレベルと“高(high)”パワーレベルとの間で変調される。しかしながら、パワーレベル調整とガス交換との間のπ輻射(radiant)と比較して小さい位相シフトがある。
【００９６】
この時間尺度のＲＦパワーの一時的変調は、主として、プラズマソースの負荷インピーダンスを変更する時間を整合する能力によって制限され、またそれ故、１００％のパワー伝達を維持する。キャパシタを調整するために機械的装置に使用する従来のＲＦ整合ネットワークは、１％以内の正確さでＲＦパワーパルスを規定するために１００ステップを想定する２〜５秒の制御されたパルス幅のみを得ることができる(最速整合ネットワークの応答時間は、２５０から５００ミリ秒に達する)。ガス交換レートに関連して先に議論したように、ＲＦソースパワーの変調は、ガス滞留時間(またはガス交換時間)と比較可能なパルス幅を有して操作するためである。これは、現在の整合ネットワークの能力を確実に超える１〜１０ミリ秒の時間尺度でＲＦパワーソースをパルス化する可能性を必要とする。
【００９７】
本発明によれば、所望のパワー変調レートは、その開示をここで参照して取り込むが、「誘導的に結合されたプラズマを発生するための無線周波数パワーソース」の表題で１９９９年７月１３日に特許出願番号６０／１４３５４８として米国予備特許出願された出願中の代理人整理番号第２５１１０５に開示されているような、自由走行オシレータ（ＦＲＯ）を使用することによって得られるであろう。ＲＦパワー供給装置は、負荷共振(resonant)周波数の変化に応じて入力ＲＦ周波数を自動的に変調する自由作業オシレータを組み込む。ＦＲＯの使用は、整合ネットワークとソリッドステートＲＦパワー供給装置の必要性を除去し、それらをプラズマソースに占められた(local)ＲＦ部分と、離隔して配置されたＤＣパワー供給装置とで置き換える。ＲＦパワー、圧力、温度、流量、および／または、ガス種によってプラズマ状態がＥＳＲＦソースに変わるので、ＲＦ周波数（またはオシレータ周波数）は、プラズマソースの自然周波数の変化に応じて変調する。これには、提案された解決方へのいくつかの利点があり、それは、信頼性、反復可能性、速度、パルス能力、および、プラズマ状態の診断として監視する周波数の使用である。
【００９８】
ＦＲＯのプラズマソース変化に対する応答は、入力変化によるリアクタ内を安定するためにガス／プラズマ用の時間に限定される。これは、運転状態中で何十μ秒であり、開始状態中で１ミリ秒ほどの高さである。ＦＲＯが、運転状態と開始状態の両方における機械的調整を全く必要としないという事実は、入力ＲＦパワー供給装置の応答において付加的遅滞が全くないことを意味する。それ故、ＦＲＯは、零と一定のパワーレベルとの間、および各３０μ秒および５０μ秒の上昇および下降時間を有するパワーの異なったレベルで、ＲＦパワーをパルス化する能力を実証する。２から５秒の持続時間または幅を有するパルスの生成が可能な整合ネットワークを有するソリッドステートパワー供給装置と異なり、ＦＲＯは、３から５ミリ秒の一時的なパルス幅を有するＲＦパワーパルスを生成できる。さらに、パワーの異なったレベル間でパルス化するためのＦＲＯの能力は、複雑なマルチレベル、時間との周期的または非周期的依存を使用してＲＦパワーの変化を可能にする。
【００９９】
ＦＲＯシステムは、高電圧ＤＣパワー供給装置と、電子管を通って流れる電子を制御するための可変電位グリッドを備えた電子管を有するオシレータを備えている。これらの全ての構成要素は、螺旋コイルによってプラズマソースに誘電的に結合されている。結果としての振動の持続性は、帰還電圧のゲインが単一よりも大きいか否かに依存する。プラズマの状態が変化するにつれて、帰還によって電位が電子管を横切り、そしてそれに続いて電子管は振動周波数を自己変調する。
【０１００】
最後に述べた出願中の米国予備特許出願には、２つの変形が述べられている。パルス化操作達成の１つの方法は、電子グリッド電位をパルス化することである。この方法とともに、各３０μ秒および５０μ秒のパルス上昇および下降時間が得られる。第２の方法は、Ｂ＋パワー供給をパルス化する。このパルス化は比較的高いパワーであるが、パルス上昇および下降時間が比較的短く、反復レートが比較的高くできる。
【０１０１】
このように、ＦＲＯは、パルスＲＦパワーをチャックと同様プラズマソースに分布するのに現在好ましいシステムであり、これは以下に述べられる。これは、５００Ｈｚ以上に高いレートでパルス処理することを可能にし、ＲＦパワーレベルまたはプラズマ密度の制御用に強固なシステムを提供する。プラズマ密度制御は、プラズマ密度の測定と測定されたプラズマ密度値の帰還を必要とする。
より高価に見える他のアプローチは、周波数の帰還制御用の位相／量検知器とともに周波数が機敏な(agile)ＲＦパワー発生器を使用する必要がある。このようにして、ＲＦパワーは変調できるのに対して、最大パワー移動は、ＲＦ周波数を変えることによって維持される。このタイプの発生器は、１９９７年１１月１８日にＨａｎａｗａに対して発行された米国特許５，６８８，３５７号に記載されている。しかしながら、本発明によるシステム用に、すでに存在する増幅器の位置にパルス変調されたＲＦ増幅器を含むように修正され得る。
【０１０２】
さらに他のアプローチは、パワーパルス化可能性を有する従来のソリッドステートＲＦ発生器またはＲＦ信号励磁器、および、各パワーレベル用に構成されたプリセットキャパシタ設定を有する整合ネットワークとともにパルス化パワーの可能なＲＦ増幅器を使用することである。キャパシタ設定が固定されるので、パルス時間は機械的構成要素の応答に制限されない。第１の例は、プリセットキャパシタ間での切り換えが可能なスイッチを備えている。そのようなシステム用の第２の例は、共通の励磁機、共通の励磁機信号出力間の位相シフター(phase shifter)、２つまたはそれ以上のＲＦ増幅器、特定のパワーレベル用に構成された２つまたはそれ以上のプリセット整合ネットワーク、および、プラズマソースを取り囲む２つまたはそれ以上の誘電コイルを備えることができる。例えば、２つのパワーレベルが選択された場合、一連の連続したＲＦパワーを生成するために位相を異にして、２つのパワー増幅器が１８０度(degree)操作される。しかしながら、信号間の位相差および各信号のデューティーサイクルは変えられる。両方の場合において、正確なインピーダンス整合は、整合ネットワークの固定された特性のために達成できない。しかしながら、反射されたパワーが受入可能である場合、前方へのパワーは、増幅器からの全パワー出力を増加することによって、所望のレベルに増加する。
【０１０３】
パルス変調されたＲＦパワーを持ったプラズマソースを駆動するために以上述べたような方法を備え、ガス種の変更を制御するための方法をここで述べる。ガス種としてＣＦ４およびＡｒを使用するエッチング処置は先に述べた。変更されるべき２つのガス種は、ここにおいてより一般的にＡおよびＢとして識別される。しかしながら、ある処置のために、２つ以上のガス種および対応するＲＦサイクルができることを理解しなければならない。このことは以下により詳細に述べる。
図２０Ａ、２０Ｂおよび２０Ｃは、増幅の例と３つの一時的に変調された処理構成要素の相対的位相を示す線図である。すなわち、ガス種が図２０Ａに、ＲＦソースパワーが図２０Ｂに、およびチャックに適用されるＲＦバイアスパワーが図２０Ｃに示されている。ガス交換パルス周期Ｔｇは、各ＲＦソースとチャックバイアスパワー周期ＴＲＦ−ＳおよびＴＲＦ−ｂに、少なくともほぼ等しいことが想定される。しかしながら、一般的に、これは常に正確である必要はない。
【０１０４】
図２０Ａにおいて、ガス交換サイクルはその周期、Ｔｇ、によって規定され、２つのガスの半サイクルの各パルス幅はτＡとτＢであり、２つのガスの各流量レートはＦＡとＦＢである。
同様に、図２０Ｂにおいて、ＲＦソースパワーサイクルはその周期、ＴＲＦ−Ｓ、によって規定され、各ＲＦソースパワーサイクルの２つの半サイクルの各増幅はＰＡ１とＰＢ１であり、各ＲＦソースパワーサイクルの各半サイクルの各パルス幅はτＡ１とτＢ１であり、各ＲＦソースパワー半サイクルの各位相は各ガス種の半サイクルに関してφＡ１とφＢ１である。
【０１０５】
図２０Ｃは、チャックに適用されたＲＦバイアスパワー用の比較可能な変数を示していて、それらは、ＲＦバイアスパワーサイクル周期、ＴＲＦ−ｂ、各ＲＦバイアスパワーサイクルの２つの半サイクルの各増幅ＰＡ２とＰＢ２、各ＲＦバイアスパワーサイクルの半サイクルの各パルス幅τＡ２とτＢ２、および、各ガス種半サイクルに関するＲＦソースパワー半サイクルの各位相φＡ２とφＢ２である。
【０１０６】
さらに本発明によれば、ソースパワー、バイアスパワー、および／または、ガス流の変調は、チャンバ状態の変更、および／または、処理要求に依存する変更周期性を有することができる。図２０Ｄは、そのような変調パターンの１つの例を示していて、反復周期τ１を有するパルスがその間に提供される第１の時間間隔Ｔ１、反復周期τ２を有するパルスがその間に提供される第２の時間間隔Ｔ２、および、その間に変調がない第３の時間間隔Ｔ３からなる。そのようなパターンは、エッチングまたは蒸着処理がいくつかのステップから成る多くの応用において有利である。各ステップは、時間間隔Ｔ１、Ｔ２、Ｔ３の各１つなどに関連する。各ステップは、異なったチャンバ状態、処理端点に先立つエッチングレートの可能な減少のような異なったエッチングレート用の要求、エッチング処理の異なった選択性等に関連する。
【０１０７】
上述したシステムの複雑さゆえに、また特に独立した複数の変数ゆえに、集中型コンピュータは、データベースから、電気システムからの元の場所の診断、および／または、所望のエッチングレート、選択性、特徴態様変数、等を含む予め蓄積された処理データを受け、また、最適処理結果を達成するための大きな変数空間を調整するニューラルネットワークを採用することが有用である。複数変数統計的分析用のニューラルネットワークの使用は、文献でよく立証されている。
【０１０８】
今まで提供された記述において、最小パルス幅が最小ガス交換時間に制限されることが想定されてきた。これは１から１０ミリ秒であろう。しかしながら、ガスとＲＦパワーのパルス化は、この時間尺度に制限される。これらは例えば１ミリ秒に調整される。ガスがこの時間間隔において完全に交換できず、それ故、ガスパルス化に関するＲＦパワー応用に位相整合することによって調整できる遅延時間があることが生ずる。これは単に１つの例に過ぎない。位相シフトは、非常に高いパルスレートでの非最適状態の観点から、処理を最適の状態にするために変調することを可能にする。
【０１０９】
２つ以上のガス構成要素および処理構成要素が可能である。従って、これらの構成要素は、Ｐｉｊおよびφｉｊ等によって表わされる。ここで、“ｉ”と“ｊ”は、ガス構成要素と処理構成要素とを各表わす。各変数は、標準的には経験に基づいてセットされ、処理結果の観察に基づいて変更できる。例えば、以下において議論されるプラズマ密度監視、または、本来の場所の放射分光学は、これらの変数を調整するために、システム較正要素への帰還によりリアルタイムな制御を提供するために採用できる。
【０１１０】
ガス種とＲＦソースパワーの変調は、イオンエネルギーとイオンエネルギー分布を制御するために、チャックに適用されるＲＦバイアスパワーの変調とともに結合されている。イオンエネルギーは、基板に存在し、プラズマシース(sheath)を横切って基板内に陽イオンを加速するために駆動ポテンシャルを与えられたＤＣ自己バイアスに直接関連する。
ＲＦパワーが、結合キャパシタにより基板を保持するチャックに適用された場合、ＤＣ自己バイアスは、電子の可動性とプラズマシースを横切る陽イオンにおける差の結果として開始する。ＤＣ自己バイアスを発生するためのメカニズムおよび技法は、この分野で既によく知られている。
【０１１１】
チャックに供給されたＲＦパワーの変調は、次のものからなる。すなわち、（ｉ）ＲＦパワーの振幅の変調、（ｉｉ）パルス較正要素間の位相の変調、および（ｉｉｉ）ＲＦ信号内の調波成分の変調である。それぞれの意味は、以下に提起される。
振幅の一時的変調とチャンバ内のガスの交換に関連するチャックに供給されたＲＦバイアスパワーの位相は、振幅の一時的変調とＲＦソースパワーの位相に関して上述したのと類似した方法で実現される。ＲＦソースパワーと同様に、自由走行オシレータ（ＦＲＯ）がＲＦパワーをチャックに供給するために採用できる。
【０１１２】
調波成分の変調およびＲＦバイアスされたチャックに関連して、プラズマシースを制御する本質に考慮が与えられなければならない。酸化エッチングにおいて、一般に、現在利用可能なプラズマリアクタが、ウエハーＲＦ駆動と、プラズマシースのインピーダンスを大規模以上によって越える接地との間の回路インピーダンスを呈することが信じられている。そのような高インピーダンスレベルは、有効なプラズマシース制御の達成を阻止する。十分低いインピーダンスを有するプラズマリアクタ構造は、先に引用した出願中の国際出願ＰＣＴ／ＵＳ／９９／０７９６２に開示されている。
【０１１３】
代表的には、プラズマリアクタ内において、リアクタの接地電極と被駆動電極（すなわちチャック）との間のインピーダンスは、いくつかの較正要素に貢献する。リアクタ構造は、チャックとその支持部を取り巻くベローズを通過して、チャックからチャンバ壁に延びたスポークを外壁の上へ通過して、プラズマソースを通過して注入板へ、チャックから接地への電気経路を必要とする。これは、先に引用した出願中の国際出願ＰＣＴ／ＵＳ／９９／０７９６２に開示されている。図１４Ａと１４Ｂに示されたリアクタ構造は、上記電気経路のいくつかの較正要素、例えば、チャンバ壁、ベローズおよびチャンバ底部のスポークを省略する。チャックは、プラズマソース底部に直接隣接して配置されていて、チャックは事実リアクタの底壁として役立つ。チャックは、ウエハーを受容し供給するために、垂直に下方のロードロックチャンバ内に移動でき、次いで垂直上方へ移動しプラズマソース基部のように役立つその走行位置内にロックできるように、上下に移動するために構成されている。いくつかのリアクタンスの省略によるチャンバインピーダンスの減少によって、プラズマシースの制御はより実用に合うようになる。
【０１１４】
プラズマソースに分布されたＲＦパワーをパルス化する方法と、１％の正確さの達成が可能なＦＲＯを使用した矩形波の形状におけるＲＦ振幅の変調は、先にも既に述べられた。しかしながら、最終的目的は、ＲＦ振幅の制御に類似した方法でプラズマ密度を制御することである。これはＲＦ振幅を変調する制御システム用の帰還を提供するためのプラズマ密度の監視を必要とする。
パルスガス注入とＲＦパワーレベルとに加えて、本発明によるプラズマ処理操作は、処理チャンバ圧力を、一方のガスまたはパワーレベルパルスから、他方のまたはそのような各パルス中に変えることを同様に有する。
【０１１５】
本発明のいくつかの例示的実施例のみが上記において詳細に述べられたが、この分野の当業者は、本発明の新規な教示と利点から多くの変更が可能であることを容易に評価する。したがって、そのような変更は本発明の目的内に含まれるようにいとされている。
【図面の簡単な説明】
【図１Ａ】 本発明に係わる処理の一例を構成する基板エッチング処理におけるステージを示す拡大された正面図である。
【図１Ｂ】 本発明に係わる処理の一例を構成する基板エッチング処理におけるステージを示す拡大された正面図である。
【図２Ａ】 逆円錐側壁を有するプラズマ処理チャンバでの、異なった流れの状態におけるガスの流れのパターンを示す概略図である。
【図２Ｂ】 逆円錐側壁を有するプラズマ処理チャンバでの、異なった流れの状態におけるガスの流れのパターンを示す概略図である。
【図３】 プラズマ処理チャンバ内の異なった動作パラメータの変化を示す図である。
【図４】 プラズマ処理チャンバ内の異なった動作パラメータの変化を示す図である。
【図５】 本発明に係わるガス注入システムの第１の実施形態の断面図である。
【図６Ａ】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図６Ｂ】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図７】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図８】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図９】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図１０】 本発明に係わるプラズマ処理システムの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図１１】 本発明に係わるプラズマ処理システムの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図１２】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図１３】 本発明に係わるガス供給システムの概略図である。
【図１４Ａ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された概略図である。
【図１４Ｂ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された概略図である。
【図１５Ａ】 図１４Ａのリアクタの構成部品を形成する注入／排出面の一実施形態の平面図である。
【図１５Ｂ】 図１４Ｂのリアクタの構成部品を形成する注入／排出面の一実施形態の平面図である。
【図１６Ａ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１６Ｂ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１６Ｃ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１７Ａ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の側面図である。
【図１７Ｂ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の平面図である。
【図１７Ｃ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の端部正面図である。
【図１８】 図１８は、本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の更なる実際的な実施形態の、部分的に断面が示された側面図である。
【図１９Ａ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図１９Ｂ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図１９Ｃ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図２０Ａ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｂ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｃ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｄ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２１】 本発明に係わって動作するプラズマリアクタ開口のウエーハチャック上の自己バイアスの発生を示す信号図である。
【発明の属する技術分野】
本発明は、気体種がイオン化され、解離され、あるいはプラズマ中で変更されて、この変更された気体種もしくはその成分が基板を打つように発生されるプラズマアシスト基板処理(plasma assisted substrate processing)のモードに関する。
【０００２】
【従来の技術】
過去数十年に渡って、様々の産業で、プラズマアシスト基板処理の需要の増加が見られた。特に、半導体産業においてこの需要の増加は顕著であった。半導体産業では、基本的な処理工程に、反応イオンエッチング（ＲＩＥ）と、プラズマアシスト化学気相成長（ＣＶＤ）と、スパッタリングと、反応スパッタリングと、イオンアシスト物理気相成長（ＰＶＤ）とが含まれている。これらの産業で一般に利用される処理は、通常、連続的なモードで実施される。即ち、経時的か一時的に変更されるかもしくは変調(modulation)される唯一のパラメータは、無線周波数(radio frequency)（ＲＦ）エネルギーである。これは、本質的に、ＲＦ励起信号期間に変化する。
【０００３】
事実、ＲＦ期間と比較してもいぜんとして長いが、処理時間に比べて短い時間に起こる処理パラメータの一時的な調整は、調査のために選択された幾つかの領域に限定されている。気体種の一時的な調整は、原子層エピタキシー(atomic layer epitaxy)（ＡＬＥ）と、パルス(pulsed)ジェットエピタキシー(pulsed jet epitaxy)（ＰＪＥ）と、ＡＬＥの派生物とで利用される。また、ごく最近、ＲＦパワーの一時的な変調が、電子温度制御の結果として意図的に選択性を改良することを実証している。
【０００４】
これまで研究され用いられてきたＲＦパワー(power)の一時的な変調は、単に、ＲＦ振幅の一時的な変調を伴って生じた。断続的な機能（時間の）を処理する際には、離散フーリエスペース(discrete Fourier space)でこれらの機能を表わすのが従来的である。即ち、
【数１】
ここで、Ａｎは、フーリエ振幅であり、ωｎは、角周波数（＝２πｎｆＯ）である。一般に、適用されたＲＦ信号は、上述の形式を取る。ここで、フーリエ調波振幅Ａｎは、時間とは無関係である。しかしながら、パルスＲＦ(pulsed RF)の適用は、一般にＡｎ＝Ａｎ（ｔ）を有する。
【０００６】
エッチングと、蒸着と、関連した処理とを実行する際にＲＦパワーをパルス化(pulsing)することと組み合わせられるパルス化ガスの概念が、例えばＨｅｉｎｅｃｋｅ等への米国特許４，８２４，６９０号に開示されている。この特許は、振動させる方法で夫々異なったガスを処理チャンバに交互に、処理ガス交換レートと時間尺度で一致する交換レート(exchange rate)で導入することと、各ガスの交換サイクルの始めと一致するＲＦパワーを同時にパルス化することとを考慮したプラズマリアクタを提案している。ＲＦパワーは、各ガスの導入パルス(pulse)の開始のパルスの幅が５０乃至５００ミリ秒(msec)である（ほぼ０．１乃至１％のデューティーサイクル(duty cycle)）ほぼ６０ｋＷとオフの間でパルス化される。Ｈｅｉｎｅｃｋｅ等への米国特許４，９３５，６６１号は、高圧下のガス吸気をパルス化することによってガス交換レートが改良され得ることを開示している。 上述のＨｅｉｎｅｃｋｅ等への２件の特許は蒸着処理に方向付けられているが、これらは、エッチングのような他の処理のために開示された技術の適用についても言及している。
【０００７】
先にも言及したように、ガス種の一時的調整は、いくつかの学問分野に及ぶ。それは、原子層エピタキシー(atomic layer epitaxy)（ＡＬＥ）、化学気相成長（ＣＶＤ）、分子ビームエピタキシー（ＭＢＥ）、パルスジェットエピタキシー（ＰＪＥ）、パルス分子ビーム、パルスガス注入、およびパルスガスバルブを含んでいる。特許文献では、パルスジェット；作動(run)／通気(vent)；およびパルス“列(train)”；のパルスガス注入の３つのタイプが確認されてきた。パルスジェット注入は、その名前が意味するように、ガスを一連の個別のパルスの形状で注入するために、ガス注入を制御することによって達成される。作動／排出構造において、１つまたはそれ以上のガス流は、（“作動”）チャンバ注入または（“通気”）排出間で交互に切り換えられる。排出すなわち通気システムは、チャンバ状態(すなわち圧力など)を模倣(mimic)しなければならない。パルス“列”ガス注入は、一次搬送ガス内への周期的注入によって、異なったガスが周期的にその中に導入されるような連続的に流れる搬送ガスを使用し、それによってガス“列”を生成する。隣接する種間のガス拡散を最小にするために、ガスパルスは、搬送ガスが拡散バリヤーとして作用することを可能にするために、十分低いデューティーサイクル(duty cycle)で操作する。換言すれば、２つまたはそれ以上の異なったが処理ガスが交互に注入される場合、両方または全ての処理ガスの流れは、いずれかのガスの搬送流内への注入に先立って短い周期で阻止され、それによって、２つまたはそれ以上の処理ガスの連続する一定量は互いに分離される。これらの３つのタイプのパルスガス注入は、例えば、Ｂｌａｋｅｓｌｅｅの米国特許３，７２１，５８３号；Ｂｏｕｃｈｅｒの米国特許３，９７９，２３５号；Ｓｕｎｔｏｌａ等の米国特許４，０５８，４３０号；およびＳｕｎｔｏｌａ等の米国特許４，４１３，０２２号に記載されている。
【０００８】
公知のＡＬＥ処理中のガスの交換は、しばしば低圧注入下と、リアクタ(reactor)ガス滞留時間、すなわち、数分から数十分よりも十分に長いガス交換周期にわたって起きる。
ＰＪＥは、ＡＬＥの延長であり、高いレートで超音波ジェットを持って操作する。Ｏｚａｋｉ等のいくつかの文献は１００ミリ秒程度の低い周期を有するガス交換レートでの高速ジェットの使用に関する。これらの文献は、Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．、５３巻１６頁(１９８８)の「速いガスを使用したＧａＡｓの原子層エピタキシーへの新しいアプローチ」；薄いソリッドフィルム、１７４巻頁(１９８９)の「新しい原子層エピタキシー技法によるＧａＡｓとＡｌＡｓの成長」；および、Ｊ．Ｃｒｙｓ．Ｇｒｏｗｔｈ、１０７巻頁(１９９１)の「ＩＩＩ−Ｖ混合物のパルスジェットエピタキシー」である。
【０００９】
さらに、Ｅｒｅｓ等の米国特許５，１６４，０４０号は、処理ガスを数トール(Torr)から１平方インチ当たり２００ポンド（２００Ｐｓｉ）の範囲の分布圧力で提供する供給リザーバによって供給されたパルス超音波ジェットの列を採用するＰＪＥ技法を開示している。さらに、複数のジェットは、いかなる周波数でもパルス化でき、互いに関して位相を合わせられる。
ＡＬＥと同様に、ＰＪＥ技法は選択的エピタキシーを促進し、高度に均一な蒸着を生成できる。
【００１０】
最後に、パルス分子ビームの研究は、短い一時的パルス幅および高反復レートを有するパルス分子ビーム生成の可能性を示唆している。代表的なものとして、文献は、車両燃料注入バルブおよび圧電装置にある程度類似した高速ＥＭバルブを使用して、パルス分子ビームが発生されてきたことを報告している。例示によれば、このタイプの技術は次のような文献に述べられている。すなわち、ＧｅｎｔｒｙおよびＧｉｅｓｅによるＪ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．、６７巻１１頁(１９７７)の「ＨＤ＋Ｈｅ衝突における解決された単一量子回転励磁……」；Ｂａｌｌｅ等によるＪ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．、７２巻２頁(１９７９)の「弱い分子複合物の回転スペクトルを観察するための新規な方法……」；Ｂａｓｓｉ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５２巻１頁(１９８１)の「パルス分子ビームソース」；Ｃｒｏｓｓ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５３巻３８頁(１９８２)の「高反復レートパルスノズルビームソース」；およびＡｎｄｒｅｓｅｎ等によるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、５６巻１１頁(１９８５)の「圧電パルスノズルビームの特性」である。フライト時間(time-of-flight)からの結果と蛍光測定を引き起こされたＵＶレーザは、５０μ秒程度に短いパルス時間と、１０００Ｈｚ程度に高い反復レートが達成されることを示している。
【００１１】
ＲＦパワーをプラズマにパルス化することは、チャージ損傷(charging damage)に影響を及ぶすのと同様に、選択性、および／または、均一性を促進するために主として利用されてきた。従来の研究の焦点は、オフとオンとの間でＲＦパワーを一時的に変調し、それにより、パルス幅とパルス反復レート（ＰＲＲ）を変調することによって改良された選択性と均一性とを達成する。特に、従来、プラズマにおいて解離を生成しついでエッチングまたは付着化学物の反応物を制御するために、一時的にＲＦパワーを変調することが提案されてきた。ＲＦパワーのパルス変調は、本質的にパルスサイクルを超える平均的感覚で電子温度を減少し、そして、電子エネルギー分布の時間平均に直接影響をおよぼす。プラズマ内の分子の解離とイオン化の程度またはレート(rate)は、電子の数と衝突断面積に比例し、後者は電子エネルギーに依存する。引き続いて、プラズマ内の電子エネルギー分布を制御することによって、基板処理用の化学反応物を制御できる。
【００１２】
Ｈｏｕ等への米国特許３，６７７，７９９号は、硼素コーティング蒸着を制御するためにパルスＲＦパワーを使用することを開示している。Ｇｏｒｉｎ等への米国特許４，２６３，０８８号は、エッチング処理の終了を決定するための放射分光学の使用を開示している。ここでは、ＲＦパワーが、連続モードからパルス化モードに切り換えられる。いくつかの他の特許は、反応物をかなり枯渇させる時間と比較して少ない時間尺度でＲＦパワーをパルス化することを示唆している。例えば、Ｅｎｇｌｅ等への米国特許４，４０１，５０７号と、Ｅｌｌｅｎｂｅｒｇｅｒ等への米国特許４，５００，５６３号を参照してほしい。そのようなパルス化はエッチング／蒸着の選択性と均一性を促進するために示されてきた。
【００１３】
ごく最近、エッチング選択性を制御するためのＲＦパルス化の使用が報告されている。Ｓｕｇａｉ等によるＭａｔ．Ｒｅｓ．Ｓｏｃ．Ｓｙｍｐ．Ｐｒｏｃ．、４０６巻１５頁(１９７７)の「高密度プラズマの診断(diagnostics)と制御」は、誘電的に結合されたプラズマリアクタへの改良された診断の達成を述べている。パルス幅、振幅および反復レートの変化を通じて、ＳｉＯ２からＳへの選択性の改良は、ＣＦ２からＣＦ３、ＣＦおよびＦへの相対的濃度を制御することによって達成されてきた。事実、ＳａｍｕｋａｗａによるＪｐｎ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．、３３(１)巻２１３３頁（１９９４）の「パルス時間変調されたＥＣＲプラズマにおける高度に選択性の、また、高度に異方性のＳｉＯ２エッチング」は、ＣＦ２からＦへの比率とパルス持続期間との間の直接的関係を確認している。さらに、環境にやさしい半導体製造推進用のＮＳＦ／ＳＲＣエンジニアリングリサーチセンターの遠隔会議(１９９７年１１月６日)の、Ｌａｂｅｌｌｅ等による「パルスＰＥＣＶＤフルオロカーボン薄膜の特性の前兆の影響」は、パルスＰＥＣＶＤフルオロカーボン薄膜の研究における高められたＣＦ２比率を報告している。
【００１４】
酸化エッチング処理における改良された選択性に加えて、Ｓａｍｕｋａｗａ等によるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ｂ、１２(６)巻３３００頁(１９９４)の「高度に選択性のパルス時間変調電子サイクロトロン共振プラズマエッチング……」は、パルスＲＦパワーを使用するポリシリコンエッチングにおけるイオンエネルギースペクトルの制御を議論している。Ｙｅｏｎ等によるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ｂ、１５(１)巻６６頁(１９９７)の「無線周波数パワー変調による微粒子構成とその制御の研究……」は、ＲＦ変調による微粒子構成を減少することを主張している。
【００１５】
さらに、Ｏｎｏ等による１９９８年のドライ処理シンポジューム（Ｖｌ−５）、１４１〜１４６頁の「時間変調バイアス方法によるポリＳｉエッチングの選択性とプロフィル制御」は、改良されたポリＳｉからＳｉＯ２エッチングの選択性、改良されたエッチングの異方性、および、パルスがチャック(chuck)バイアスを調整した場合の抑制されたマイクロトレンチ現象を報告している。
【００１６】
最後に、Ｏｈｔａｋｅ等によるドライ処理シンポジューム（Ｖ−１）、９７〜１０２頁の「パルス時間変調プラズマによるトポグラフィー(topography)依存チャージ損傷の減少」、および、Ｍａｔｕｉ等によるドライ処理シンポジューム（ＩＶ−２）、８５〜９０頁の「極微細構造のチャージ構築のパルス変調されたプラズマの影響」は、トポグラフィー依存チャージ損傷の軽減に関するパルス変調されたプラズマを調査している。
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】
ガス種またはプラズマに供給されたＲＦパワーを一時的に変調(またはパルス化)する概念はこのようにして知られている。事実、これらの概念は、すでに述べたように広範囲にわたって調査されてきた。しかしながら、誘電的に結合されたプラズマ（ＩＣＰ）技術に基づく公知のウエハー処理技術は、反応化学物およびイオンボンバードメント(ion bombardment)の独立した制御に欠けている。例えば、処理ガスの解離によって最適なエッチング反応物を製造するために必要なプラズマ状態は、最適なイオンエネルギー(およびイオンエネルギー分布)を基板に供給するために必要な状態とは同一ではない。
さらに、公知のチャンバ構造は、反応ガスの有効な使用、または、蒸発したエッチング生成物を有効に除去することができない。
【００１８】
【課題を解決するための手段】
本発明の主要な目的は、誘電的に結合されたプラズマ（ＩＰＣ）化学技術に基づく公知のウエハー処理手順に固有の複数の制限を除去することである。
本発明のより詳細な目的は、エッチングの選択性と側壁外形を改良するために、異なった処理段階を最適化するための方向へ処理変数の独立制御を可能にすることである。
本発明の他の詳細な目的は、ガス使用効率を改良し、それゆえポンプ速度要求を減少するために、パルスガスおよびパルスＲＦ変調を利用することである。
本発明のさらに他の詳細な目的は、明らかに異なった一連の（時間における）処理ステップを可能にし、与えられた処理ステップ用に明らかに異なった状態に影響するために、パルスガス、および／または、パルスＲＦ変調を利用することであり、一連の処理ステップが基板へのより大きな処理用に組み合わされている。
【００１９】
本発明によれば、上述のおよび他の目的は、リアクタチャンバの基板にプラズマアシスト処理を施すための方法において：少なくとも１つの処理ガスをリアクタチャンバ内に導入し；チャンバ内でＲＦ電磁場を確立し電磁場を処理ガスと相互作用することによってリアクタ内でプラズマを生成し；各エネルギーレベル値が基板の各異なった処理プロセスを生成するかまたはその達成と関連されるように、電磁場が、いずれもプラズマを維持するのに十分な少なくとも２つの異なった値間で周期的に変化するエネルギーレベルを有するようにし、各エネルギーレベル値は、基板への各異なった処理プロセスを製造するか、またはその実行と関連付けられている方法によって達成される。
【００２０】
【発明の実施の形態】
本発明の有意な態様によれば、プラズマを維持するために処理チャンバに供給されるＲＦパワーは、２つの値の間で一時的に変調される。これら値の夫々は、プラズマを維持するのに十分である。各パワーの値は、夫々異なった基板処理プロセスの実施を実行させるか、この実行と関係している。
【００２１】
ここで考慮されているタイプのシステムにおいて、基板は、ＲＦバイアスパワー(RF bias power)が、イオンを基板表面に引き付けるように働くＤＣ自己バイアスを生じるように適用されるチャック(chuck)すなわち基板ホルダーに設けられる。後述するように、プラズマを維持するか発生するという主要な目的のために、誘導コイル（好ましいアプローチ）もしくは基板の反対側の電極（容量性放電におけるように）に適用されるＲＦパワーは、ＲＦソースパワー(RF source power)として説明されている。プラズマから基板表面にイオンを引き付けるという主要な目的のために、チャックすなわち基板ホルダーに適用されたＲＦパワーは、ＲＦバイアスパワーとして説明されている。ＲＦパワーに限って言及すると、ＲＦパワーのどちらか一方もしくは両方のタイプを適用し得る状況に適用する。
【００２２】
ＲＦソースパワーおよび／もしくはＲＦバイアスパワーの変調は、気体種が処理中に変化しないとき、もしくは夫々パワーの値が供給された際、プラズマ内に存在すべき夫々異なった気体種が各々連続的に導入されるとき、結果として向上を生じ得る。かくして、同じ気体種もしくは気体種の混合物の連続的な流れを維持する間、ＲＦソースパワーとＲＦバイアスパワーとをパルス変調するのが好ましいプロセスがある。他のプロセスでは、ＲＦバイアスパワーを一定に維持する間、ガスの流れをチャンバとＲＦソースパワー中にパルス化させるのが好ましい。
【００２３】
本発明の好ましい実際の実施形態において、チャンバ中に導入される処理ガスは、ＲＦソースパワーの一時的な変調と協働作用する順番で、２つの種の間で変化する。この目的は、２つのプロセスを実行するか、これに替えて、夫々異なった気体種を用いることである。最大とまではいわないが、本発明が意図されているこのタイプのプロセスの多くにとって、また、他の欠かせないケースにおいても、プラズマ処理の実施を向上させるために、処理される基板を支持するチャックにかけられるＲＦバイアスパワーを変調することは効果的である。このような変調は、ＲＦソースパワーの一時的な変調と協働作用する。また、ＲＦソースパワーのパルスの変調とＲＦバイアスパワーとの間、もしくはこれら変調の一方もしくは両方と処理ガスの導入が変化するパターンとの間の位相の差を導入することが望ましい。かくして、変調波形形状および処理ガス導入パターンは、互いに一致する必要がないが、一致した関係は、多くの処理において好ましい。
【００２４】
プラズマリアクタ中の２つの気体種を“素早く”交換し、また、プラズマを維持する誘電的に結合された無線周波数（ＩＣＲＦ）パワーおよび多分チャックへのＲＦバイアスパワーを同時に変調することによって、２つのプロセスは、相対的に高いレートを交替するように形成され得る。かくして、この方法は、連続したサイクルで実行され得る。各プロセスは、連続的な各サイクルの夫々半分のサイクルの間に実行される。 本発明は、１つの典型的な方法の文脈で説明されるが、本発明はこの方法に限定されるものではないことが理解されるだろう。典型的な方法は、二酸化珪素、ＳｉＯ２、をエッチングするために利用される。
【００２５】
これに代わる気体種には、例えばアルゴン（Ａｒ）、四フッ化炭素、ＣＦ４、があるが、ＣＦＣｌ、ＣＨＦのような他の組成物も使用され得る。ＡｒとＣＦ４は、エッチングプロセスで夫々に異なった役割を果たす。更に、ＲＦパワーは、標準的には２ｋＷより下の低い値と、標準的には５ｋＷである高い値との間でパルス化され、ＣＦ４とＡｒの導入に夫々一致する。最後に、チャックに供給されるＲＦパワーの振幅は、ＤＣ自己バイアス圧力とイオンエネルギーとに影響するように変調される。異なった複数のガス間の切り替えと様々の変調とが幅広いパターンもしくは波形形状で実行され、振幅の形状と、ガスおよびＲＦ成分の位相変調さえも取り得ることが予見される。
【００２６】
ガス成分の位相変調は、各気体種とこれら夫々のＲＦパワーの対応物との間の所定の位相シフトの確立を伴う。ここでのシナリオでは、ＲＦパワーパルスおよび／もしくは気体種パルスは長方形であるが、必ずしもそうである必要はない。波形形状は、周期的な傾斜(ランプ)（ramp）もしくは、夫々異なった周波数ω＋Δωおよびω―Δω（２Δωによって分けられる。ここではΔω＜＜ω）での位相における一致した２つのサインカーブ状信号の線形重畳でのサインカーブ状の機能であり得る。この場合、周波数Δω（即ち波形パケット）で打つ（もしくは振幅変調）周波数ωのサインカーブ状信号を得ることができる。
【００２７】
本方法の夫々の第１半サイクルの間、不活性気体であるフレオン１４としてもまた命名されたＣＦ４は、プラズマリアクタ中に導入される。しかしながら、この形状はプラズマ中では短命である。ここで、不活性ガスＣＦ４分子は、ＣＦ３、ＣＦ２、ＣＦ、Ｆ等のような様々の基中に解離され得る。ＣＦ４と異なり、イオンボンバードが加えられて揮発反応生産物、即ちＳｉＦ４、ＣＯ２、ＣＯ等を生じるとき、これらの基は、酸化物（ＳｉＯ２）に多少反応する。これら揮発反応生産物全てが、周囲のチャンバ圧力を超える蒸気圧を有する。しかしながら、フォトレジスト（ＰＲ）とＳｉＯ２のエッチング生産物との間の相互作用は、リアクタの構成部品を形成している排出ラインの壁に形成された複合Ｓｉ有機体の発生を導く。かくして、この影響を減じるように、排出ラインは加熱されなくてはならない。
【００２８】
ＣＦ４がプラズマ中に導入されると、反応性エッチング化学処理は始められ、それによって、プラズマが反応性基種を活性化し、また、比較的少ない程度まで、この“低い”ＲＦパワーの半サイクル中に発生されたイオンは、基板コーティングプロセスおよび反応性エッチング化学プロセスをアシストする。
【００２９】
図１Ａは、ＣＦ４処理ガスのフルオロカーボンプラズマ中への導入を含む第１の半サイクルを概略的に示す。図示されたように、フルオロカーボンプラズマを使用する目的は、ＣＦ４を解離してＣＦ２の製造を最大化することにある。こうすることにより、Ｓｉへの選択性を向上させると考えられている。これによって、基板全体とこれの関連するＰＲマスクとの、露出されたＳｉＯ２面およびＰＲマスク上に吸着されるＣＦ２の均一な層のコーティングが導かれる。基板は、チャック（図示せず）に設けられる。このチャックに対して、ＤＣ自己バイアスの潜在能力が、チャックおよびプラズマに適用されたＲＦ信号によって引き出される。このＲＦバイアスの変調は、これに対応するＤＣ自己バイアスの変調を生じさせる。この結果、基板の最適なコーティングに貢献する。
【００３０】
ＣＦ２コーティングは、引き続いて高指向性かつ活動的なイオンボンバードに露出される際に、次の２つの目的を果たす。それは、（i）ＰＲマスクを保護して、ＰＲへのエッチングの選択性を与えるという目的と、（ii）ＳｉＯ２をエッチングするという目的である。後者は、フッ素の欠乏により、ＳｉへのＳｉＯ２のエッチングの選択性を与える。また、溝もしくは、エッチングプロセスによって形成された微小溝の側壁は、イオンボンバードの指向性によって、最小限にエッチングされるか、もしくはエッチングされない。 各第１半サイクルの終わりに、ＣＦ４およびこれの解離生産物は、リアクタ(reactor)チャンバから排出される。
【００３１】
各第２半サイクルにおいて、図１Ｂに示されるように、Ａｒは、夫々異なったプロセスの実行ために処理チャンバ中に導入される。ソースに供給されるＲＦパワーは、高イオン化Ａｒガスプラズマとソース内の高イオン電流とを発生させるように増加される。チャックに適用されるＲＦバイアスパワーの対応する増加は、高活性Ａｒガスイオンの基板表面への供給を可能にする。即ち、これらイオンが表面に力強く激突するようにさせ、表面のＳｉＯ２との反応のためのエネルギーを与える。更に、イオンボンバードは、次の反応性サイクルを確実にするために、表面格子構造体に損傷を与え、イオンボンバードは、汚染物質のエッチングされた表面を洗浄し、高異方性のエッチングの実施を果たすことができる。
【００３２】
ＡＬＥ（ガスサイクルにつき１つの原子層を形成する）の概念と同様に、１またはそれ以上の単層は、サイクルごとに取り除かれ得る。したがって、半サイクルは、高レートで交替する。これは、十分なエッチングレートを果たすためである。例えば、統計的な平均において、単一の単層が酸化物エッチング方法の各サイクル中に取り除かれると仮定する場合、単層は、エッチングレートマイクロメータ／分（μｍ／ｍｉｎ）が、各プロセス半サイクルの逆の期間τ（タウ）に対して線形に比例している。ＳｉＯ２結晶格子の単層は、３〜１０オングストローム（Å）の厚さを有する。これは、τが１０ミリ秒の適度のパルス期間を有して、１から３μｍ／分のエッチングレートが果たされ得ることを提案している。ここでは、統計的な平均で１単層がプロセスサイクルにつきエッチングされることを想定している。τが１ミリ秒(msec)パルス期間に減じることができる場合、１０から２０μｍ／分のエッチングレートを達成することが可能になる。
【００３３】
要するに、本発明は、幾つかの処理部品の一時的な変調に基づいた基板処理のための方法を提供している。さらに、気体種と、処理形式と、ＲＦソースパワーおよびＲＦバイアスパワーの一時的な変調によって、化学反応物質、反応物質のウエハーでの濃縮、イオン密度、イオンエネルギー、およびイオンエネルギーの特別な分布とを含む１もしくは複数のパラメータは、エッチングの性能、特にエッチングの選択性を制御するために変調され得る。
【００３４】
気体種の急速な交換は、いくつかの目的を果たし得る。上述された好ましい実施形態において、２つのガスの夫々、ＡｒとＣＦ４は、エッチングプロセスにおいて夫々異なった役割を果たす。Ａｒはイオンボンバードのために使用される。ＣＦ４は、反応性化学プロセスの実行のために使用される。いうまでもなく、リアクタにアクセスするに際して配置された制約（constraints）外に連続的に導入され得る夫々異なったガスの種類（即ち、個々のガス、予め混合されたガス等）に制限はない。同様に、他の処理パラメータの選択に依存して、各気体種は、夫々異なったプロセスでの役割を果たし、基板上に夫々異なった蒸着層を形成するために夫々異なったガスが導入される。
【００３５】
上述のエッチングプロセスにおけるガスの交換もしくは変調は、ＲＦソースパワーの変調と直接的に関係している。例えば、ＣＦ４ガスを導入する間、ソースは、“低い”パワーで駆動される。これは、解離機構として働くプラズマを有するのが望ましいからである。しかしながら、“高い”パワーは、基板のイオンボンバードのために高イオン化プラズマを発生させるために最も望ましい。“低い”、“高い”という用語は、言うまでもなく相対的なものであり、これら自身が定量値を識別するものではない。しかしながら、これらは、特別なプロセスにおいて各用語によって包含される定量値の範囲を容易に理解できるような当業者にとっては意味がある。前述されたように、プラズマソースに供給されるパルスＲＦ波形形状を形成するのに制限はない。本発明の概念は、複雑な振幅の変調とガス交換波形形状に対する位相の変調とを考慮している。
【００３６】
ガスの交換とＲＦソースパワー変調とを組み合わせることは、チャックに供給されるＲＦバイアスパワーの変調である。同様に、本発明の概念は、複雑な振幅の変調と他の処理パラメータに対してチャックに供給されるＲＦバイアスパワーの位相変調とを包含している。更に、基板処理中に、チャックに供給されるＲＦ信号の調和含量の制御が行われる。上述されたパラメータの各細部は、以下で説明される。
【００３７】
以下の説明は、本発明を実施するためのリアクタの構成に伴う考察に向けられている。これらのリアクタは、開示されたパルスモードエッチング（ＰＭＥ）リアクタである。特に、ガスが交換され得るレートのような、少なくとも現在の技術の状況におけるこのようなリアクタの基本的な制限が話題にされている。このレートで、プラズマ密度と自己バイアスによるイオンエネルギーとは、最大のＲＦパワーをプラズマソース(plasma source)もしくはチャック等へ移動させることによって変調され得る。
【００３８】
前述したように、“急速に”という用語は、気体種の交換レートを識別するために使用されており、ほぼ１ミリ秒程度の半サイクルのパルス幅が説明されている。これは、高いエッチングレートへ変調を果たすための重要性を所望の順番で示す。本発明に係わるパルスモード処理に関連した全てのパラメータのうち、リアクタチャンバ中で夫々異なった気体種が交換されるレートは、達成可能なエッチングレートに位置される基本的な制限である。
【００３９】
エッチングレートを最大化する１つのアプローチは、リアクタチャンバの体積を最小化し、リアクタチャンバのガス流コンダクタンスを最大化することである。この課題は、以下において詳しく後述される。しかしながら、基板処理を感知可能に、即ちプラズマ化学およびエッチング化学等の必要性を満たすために、これらのパラメータには最小限の制限がある。更に、ガスがチャンバ外に排出(pump)されるレートに対する最大限の制限がある。例えば、現在達成可能な最も高い排出能力は、所定のターボ分子ポンプによって発生されるほぼ５０００リッター／秒程度である。これに替わるアプローチは、３３００リッター／秒が排出できるポンプのような、幾つかの低能力ポンプを有するものである。しかしながら、これらのポンプの少数のみが、リアクタチャンバで有用な排出を与えるように配置され得る。
【００４０】
以下は、ガス排出の流体機械的な状態を説明しており、やや従来的なチャンバのための達成可能なガス交換レートを識別している。チャンバは、プラズマソースおよびこれに存在する基本的な構成部品、即ちチャック、注入板、ポンプ等の大体の大きさに対してのみ従来的である。 第１に、低圧で直面する中立の流れ状態を考慮しなくてはならない。ここでは、低圧が、１から１０００ミリトール(mTorr)の範囲のチャンバの圧力であると想定され得る。しかしながら、ＰＭＥリアクタの動作は、この範囲の圧力に限定されない。これら低いチャンバ圧力で、ガスの動作（behavior）は、自由分子流(free molecular flow)の特性を想定するようになり、もはや、運動量搬送用のＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓの方程式に従う連続流体(continuum fluid)として全く機能しない。ガスが自由分子流または連続流体のようにふるまう範囲を決定するために、単に流れ領域における傾斜長さ尺度(gradient length scale)に対する平均自由工程(mean free path)の比率であるＫｎｕｄｓｅｎ数、Ｋｎ、を評価しなければならない。傾斜長さ尺度は、特性自由剪断層厚さすなわち特性境界層厚さである。しかしながら、これは一般的に、通常各形状の流れ領域から取った特性長さ尺度と置き換えられる。それ故、Ｋｎの定義は、Ｋｎ＝λ／Ｌになる。ここで、λは平均自由工程であって、Ｌは流れ領域の特性長さである。
【００４１】
自由分子流の開始の解明は、平均自由工程と比較してどちらの長さ尺度を選択するかに依存する。一般に、１(unity)よりも大きいＫｎｕｄｓｏｎ数の値は、自由分子流の開始の基準として使用される。例えば、チャンバ圧力が１０ミリトールで平均自由工程はほぼ０．５ｃｍである。チャンバの特性寸法と比較した場合、Ｋｎｕｄｓｏｎ数は１よりも非常に小さい。しかしながら、オリフィス直径と比較した場合、Ｋｎｕｄｓｏｎ数は１より大きい。このように、自由分子流のための状態は、解明の“尺度”に依存する。
【００４２】
第１の次元への平均自由工程が圧力の逆数として変わるので、Ｋｎは、圧力および当然ながら特性長さ尺度と逆に変化することとなる。第１に、全体的(global)Ｋｎは、“全体的”すなわち大きな寸法のガス力学を規定するリアクタの有効直径に基づいて導かれる。Ｌが２０ｃｍ用に、上述した１から１０００ミリトールのチャンバ圧力を超えて、Ｋｎは０．０００２５と０．２５との間で変化する。しかしながら、比較的小さい尺度、すなわちガス注入オリフィスの下流（オリフィス直径と比較可能な尺度において）または基板の近傍でガス力学を考慮した場合、Ｋｎを再評価し適切な長さ尺度(流れの巨視的特性が越えて変化する傾斜尺度)をもって規定しなければならない。例えば、圧力が１０ミリトールで、全体的Ｋｎはほぼ０．０２５であり、オリフィス出口面でのＫｎは、５００ｓｃｃｍの流量(mass flow)用にほぼＯ．１のオーダーであり、そして、オリフィスのわずかに下流(〜１ｃｍ)でのＫｎの局部的定義は５のオーダーである。一般に、１よりも大きいＫｎの値は、自由分子流形態(regime)を示し、また、０．０１より小さいＫｎの値は連続流形態を示す。多くのプラズマアシスト処理は、遷移形態０．０１＜Ｋｎ＜１を生ずる(少なくとも全体的尺度において)。中立流力学は、ほとんどの低圧処理用に非常に複雑にできる。
【００４３】
分子ガス力学および連続流体力学の各Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程式解法（ＤＳＭＣ、直接シミュレーションモンテカルロ(Direct Simulation Monte Carlo)を使用して）およびＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法の詳細に入ることなく、貴重な洞察は、限定ケースの簡単な第１オーダー分析から得ることができ、Ｋｎ→(無限大)およびＫｎ→０(または実際上、Ｋｎ＞＞１およびＫｎ＜＜１)である。Ｋｎ＜０．０１の場合、ガスは連続流としてふるまい、また、その運動は、Ｎａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法によって管理される。しかしながら、低圧領域へのＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ解法の応用可能性は、Ｋｎが０．１までほぼ受入可能である。このことは、Ｂｉｒｄ，Ｇ．Ａ．，分子ガス力学およびガス流の直接シミュレーション、１９９４年Ｏｘｆｏｒｄ、Ｃｌａｒｅｎｄｏｎ Ｐｒｅｓｓを参照してほしい。Ｋｎが０．０１以下にさらに減少するにつれて、流れは粘性層の外側で等エントロピー(isentropic)になり、Ｅｕｌｅｒ方程式(粘性応力を除外するＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式の誘導形式)で処理される。
【００４４】
流れ領域が不変と推定できる場合、すなわち、チャンバ圧力が一定の値の傾向の期間にわたって（または、換言すれば、連続ガスパルスが、チャンバ圧力が変化しないで留まるように）、システム中への流量(mass flow)は、システムから出る流れレートとバランスしなければならない。すなわち、制御体積を、リアクタ体積を収容するために規定する場合、チャンバに侵入する流量ρ＊ｕ＊Ａ＊ ｔは、チャンバを出る流量ρｃＳとバランスしなければならない。ここで、ρ＊はチャンバ入口のガス密度であり、ｕ＊はチャンバ入口のガス速度であり、Ａ＊ ｔは全オリフィス領域（Ａ＊ ｔ＝ＮＡ＊；Ｎ＝オリフィスの数、Ａ＊＝オリフィス領域）であり、ρｃはチャンバガス密度であり、Ｓは排出平面でのチャンバポンプ速度である。
【００４５】
処理チャンバの出口平面でのポンプ速度Ｓは、ほぼＳ＝（ＣＳｉｎｌｅｔ）／（Ｃ＋Ｓｉｎｌｅｔ）と推定される。ここで、Ｃは、ポンプ入口とチャンバ出口平面との間の流れコンダクタンス（チャンバの形状とこれらの２つの点の間の圧力に依存する）であり、Ｓｉｎｌｅｔは、ポンプ入口でのポンピング(pumping)速度、すなわちポンプ入口での流れ容積レートであってこれは入口圧力に依存する。Ｃ、ＳおよびＳｉｎｌｅｔは、全て単位時間当たりのガス体積の単位である。例えば、図１４Ｂにおいてチャンバ出口平面は、注入板１８’の平面であり、ポンプ入口平面は、線２１で現わされている。代表的な効率曲線（すなわちＥ＝Ｓ／Ｓｉｎｌｅｔ）は図３に示されている。連続限界において、平均圧力領域は、チャンバを通して連続的パルスを“プッシュ(push)”する。
【００４６】
図４は、チャンバに入る量（時間τのパルス長さすなわち１つの半サイクル）の、与えられたチャンバ圧力内で出る量に対する比率を示している。比率が１またはそれ以下の値になった場合の状態は、連続限界におけるガス交換レートを規定する。図４には曲線の２つの集団があり、実線で示された第１は、３２ｃｍの基部直径、６２ｃｍの頂部直径、および１７ｃｍのチャンバ高さ、Ｈ、の寸法を有する大きな半円錐チャンバにおけるガス交換用の比率値を示している。点線で示された第２は、曲線の第１のセットに関連する寸法よりも２つ小さい因数の寸法を有する半円錐チャンバにおけるガス交換用の比率値を示している。入口流量に依存して、図４は、３０％ほども変わる最小パルス幅を示している。この流量変化は、高圧での改良された単にポンピング効率に帰される。６インチ基板用の小さいチャンバにおいて、最小パルス時間は、１．５ミリ秒程度に短くできる。チャンバにおけるガス交換レートを改良するためのガス注入の調整は、以下において議論する。
【００４７】
限界Ｋｎｕｄｓｏｎ数＞＞１において、分子は、壁の衝突がそれらの移動方向を指示する出口平面へ、チャンバを通って移動することが期待されている。すなわち、それらの平均自由工程はチャンバ構造と比較して大きい。ガス分子は、衝突なしでチャンバを通って基板に移動する場合、弾性的に基板表面と衝突し、それがチャンバと離れた出口平面に跳ね返る最短の移動時間を有することが期待される。この状態は図２Ｂに示されている。この前提とともに、ガス分子の最小滞留時間は、ほぼ２Ｈ／ａであることが想定可能である。ここで、Ｈはチャンバの高さであり、ａは室温での音速である。これは、上記で規定された小さい方のチャンバ用の０．６ミリ秒の推定最小滞留時間τｒを与える。滞留時間を決定するために、ＤＳＭＣ手引きを使用して、滞留時間用の見込み分布関数(probability distribution function)（ＰＤＦ）を決定するためのいくつかの粒子の経路を追従することが必要である。“いくつか”の粒子は、出来事(event)の統計的平均を得るのに十分な数を意味している。
【００４８】
しかしながら、上記で紹介された議論は、プラズマの複雑な態様をまだ含んでいるのではない。プラズマの存在において、中立流(neutral flow)に影響するいくつかの第１のオーダー(order)が観察できる。プラズマの１つの重要な態様は、チャンバ内でイオン搬送が直接的または間接的に中立搬送に影響するイオン中立流ポンピングであろう。第１に、例えば、ＲＦパワー適用によるイオン化可能なガスの励起によって発生されたイオンは、プラズマから境界面に連続的に変化するプラズマ電位傾斜(plasma potential gradient)に直接比例する静電気の適用下で、壁に流れる(ここにおいて、主要な電位傾斜がシース(sheath)を交差して生ずる)。壁との衝突に際して、イオンは電子と再結合し、中立種を形成する。したがって、中立粒子は効果的にイオン化され、静電気により壁へ搬送され、それ故それらは再結合する。第２に、イオンが壁へ搬送されるにつれて、中立粒子を出すために外方流れ運動量を交換でき、それ故、それらを外方へ再方向付けするか、または本質的に中立粒子をポンピングする。しかしながら、両方のポンピング効果の意味は、チャンバ圧力およびより重要には平均自由工程に直接依存する。この効果は、大きく単純化され、イオン化、解離、再結合、ガス過熱、壁吸着、壁重合、等の効果を導くプラズマの複雑さの中のただ１つの効果を有する。
【００４９】
中立流に結合されたプラズマの複雑な態様は、確かに滞留時間に影響し、多分理想的ケースからそれを増加する。しかしながら、上述の交換レートは、少なくとも達成可能な最小可能滞留時間の提供を意味する簡単な物理学に基づいて合理的に評価できる。要約すると、従来のチャンバは、τが１０ミリ秒のレートのガス交換の達成が可能である。処理体積の跳躍面でポンピング速度を最大化するために適応された真空構造、および、ガス注入に向けられた高速用に実行する方法を備えて、１ミリ秒(および多分サブミリ秒)動作を達成することが可能である。
ここで先に示唆したように、ガス注入システムが、ほぼ１ミリ秒の長さ、すなわち、その間に各ガス種が導入される期間τがこの持続期間を有するガスパルスを生成した場合、ガス注入システムの繰り返し操作の周波数、ｆ＝１／２τ、は５００Ｈｚである。ガス注入システムに要求するこのことは、極めて実質的であるが、しかし、プラズマ実験用の超音波パルスガス注入の分野において達成されてきた結果の観点から可能性がある。
【００５０】
この可能性を有するパルスガス注入システムの構造は、低圧環境に入る連続的およびパルス化されたガスシステムのガス力学、ガスパルス作動の方法、およびガスバルブ構造の主要部の考慮を必要とする。以下の議論は、本質的にガス注入システム用の構造の好ましい形状に関するが、それに替わる解決法もカバーする。
【００５１】
最初に連続流注入システムのガス力学を理解し、次いでパルスガス注入システムの不安定な力学用にこの理解の適用可能性を考慮してほしい。第１に、その中にガスが注入されるべき低圧環境は、限定されるものではないが、ほぼ１＜Ｐｃ＜１０００ミリトールにわたり、ソースの全圧力は０．１＜Ｐｔ＜１００トールにわたる。全圧力は、注入板の後方にあるガス空間内のガスの滞留圧力、すなわち、ガス速度が等エントロピー的に零に減少された場合のガス圧力である。全圧力の用語は、一般に、静圧と動圧の合計を対象とする。これらの圧力範囲を横切って、ガス力学は、局部的圧力のＫｎｕｄｓｅｎ数の依存と、先にも述べたように、連続流から自由分子流への結果としての遷移とにより大きく変更でき、これは引き続く比較的大きいＫｎとなる。
【００５２】
先にも述べた圧力の上端部（Ｐｔ＞１０〜１００トール）で、注入オリフィス(直径が０．５ｍｍ)を通るガス流は、流れが連続方法で行動し、また、Ｎａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式を使用してよく現わすことができる非常に多くの数の衝突と遭遇する。さらに，Ｋｎｕｄｓｏｎ数は十分に小さく、または、Ｒｅｙｎｏｌｄ数は十分に大きく、連続オリフィス流は、等エントロピーとして考慮され、続いてＮａｖｉｅｒ−Ｓｔｏｋｅｓ方程式すなわちＥｕｌｅｒ方程式の誘導された形に従う。
【００５３】
これらの状態が存在する場合、また、オリフィスを横切る圧力比、すなわちオリフィスに出口を越えた周囲の圧力に対する入力全圧力比が十分に大きい場合、オリフィスは、“チョークされた(choked)”状態に達する。チョークされた状態において、体積流レート(volume flow rate)は、この場合チャンバ圧力であるバック圧力(back pressure)(この分野でよく知られた用語)の更なる減少、または、入力全圧力の増加のいずれかとともに不変である。事実、オリフィスを通る流量は、入力全圧力の増加によってのみ増加でき、それ故ガス濃度に影響をおよぼす。もちろん、これは、スロート(throat)またはオリフィス領域の変更が維持できないことを推量する。
オリフィスがチョークされると、マッハ数(Mach number)(局部的音速に対する局部的速さの比率)はオリフィススロート(最小断面領域)で１の値を呈する。一定領域オリフィス用に、スロートは、摩擦効果のためのオリフィス出口平面を生ずる。流れがスロートで一旦音速になると、領域内で増加を体験した場合に超音速（Ｍ＞１）に加速される(領域拡大中に減速する音速以下の流れと異なる)。
【００５４】
図５は注入オリフィスの概略を示していて、発散ノズルに入る一定領域オリフィスを有している。この概略は、圧力領域定義変更のための配置を示していて、ソースの全圧力Ｐｔ、オリフィススロート圧力Ｐ＊、オリフィス出口圧力Ｐｅ、およびチャンバ圧力Ｐｃを有している。一定領域オリフィス(すなわち、発散部分のない)のために、スロート圧力は出口圧力に等しい。
【００５５】
超音波オリフィスまたはノズルの校正用に重要な他のパラメータは、スロート縦横比である。縦横比は、スロート(最小断面領域)の直径に対する最小断面領域の部分の長さに関連する。一般的に、１より小さくて好ましくは１より大きくない縦横比を有することが望ましい。図５、８、９、および１２は、そのような構成の取り組みを示している。アクチュエータと拡張オリフィスとの間に延びる部分がスロートの直径よりも大きい直径である限りにおいて、ガスパルスアクチュエータが、拡張オリフィス／ノズルから離間して配置されることに注目してほしい。しかしながら、この部分が長くなればなるほど、ガス注入遅延時間が大きくなる。
【００５６】
一定領域注入オリフィスに沿ったマッハ数と静圧変化は、各図６Ａと６Ｂに示されている。明らかに、ガスは、注入長さの最後の２０％を越えて音速状態（Ｍ＝１）に加速され、この拡張中の静圧の対応する低下を伴う。一定領域オリフィスと関連する条件下で、ガスは、真空チャンバ内のオリフィスの下流でのいくつか(５〜１０)のオリフィス直径内の自由分子流への連続流から急激な遷移を受ける。
【００５７】
一般に、チャンバ圧力に対するソース全圧力の比は、１から２の大きさによって臨界圧力比を超える。したがって、スロート圧力または一定領域オリフィス用出口圧力は、周囲のチャンバ圧力よりも非常に大きい。これは一般的に、拡張下での状態として参照される。出口圧力が周囲のチャンバ圧力と等しい圧力一致状態を達成するために、適切に構成された領域拡大または発散ノズルが使用される。この状態は、低圧環境に入る一定に向けられたガスジェットの特性を表わす。しかしながら、発散ノズルが使用された場合、ガス膨張によるＫｎの上昇が再び遭遇される。それ故これは、遷移流効果を注目するために考慮可能である。
【００５８】
上述した圧力範囲（０．５＜Ｐｔ＜１０トール）による中間で、粘度は、オリフィスを通るガス流の成長役割をし、最終的には、等エントロピーとして処理される領域は流れ領域内にはない。比較的低い圧力で、オリフィス内で起きる衝突は、ガス流が、自由分子流の動作(behavior)を表わす範囲までより頻繁ではなくなる。そして、連続方向(continuum sense)における包括的特性(macroscopic property)は、流れの行動をもはや適切に述べることができない。
【００５９】
要約すると、ガス注入の条件は、連続動作の前提、および理想的な等エントロピーで連続動作がなされる比較的高圧で最も理解される。特に、比較的高い流量レートが達成された場合、比較的高い全圧力すなわち５００から１０００ｓｃｃｍおよびそれ以上の流量レートが得られる。これらの条件下での操作の本来の利点は、基板の衝突に際し合体(coalesce)するために組織された、高度に管理的なガスジェットの生成である。さらに、出口平面で自由分子流に遷移するために構成できる。この特性のガス注入構造は、比較的大きい搬送レートを可能にし、チャンバガス交換レートを減少できる。
【００６０】
上記の議論は、高圧ガス注入のいくつかの利点を明らかにした。事実、低圧処理と調和して使用された高圧ガス注入は、一般に、高い流量レートまたは処理量(throughput)を必要とする。したがって、処理リアクタの出口平面またはウエハー平面でのポンピング速度を最適化し最終的に増加することが望ましい。これは、ポンプ入口と処理容積との間に大きなターボ分子ポンプおよび良好な真空構造を有することによってなされる。さらなる改良は、改良されたポンピング方法が開発されるにつれて可能になるであろう。
【００６１】
今までは、連続的オリフィス流すなわち安定的流れのみが考慮されてきた。しかしながら、パルスガス注入の概念がここで導入されてきた。比較的高い圧力で、オリフィス流が等エントロピーである連続流として行動する場合、最小パルス時間は、ガスが流れない状態から音速状態へ加速するために必要な時間の合計と、膨張を受ける分子の十分な数の領域を確立するために必要な時間と、ガスパルス密度がパルスの開始と終了とで速度分散によって影響されないような十分に長い時間とを超える（Ｊ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．Ｖｏｌ．７５、Ｎｏ．５(１９８１)のＳａｅｎｇｅｒ，Ｋ．Ｌ．による“パルス分子ビーム：十分に展開された超音波膨張用のパルス持続時間の下限”参照）。例えば、Ｐｔが２００トールで、最小パルス時間は１０μ秒のオーダーである。これは１から１０ミリ秒よりも十分小さい。
【００６２】
この注入システム用のガスパルスを作動するために、所望のパルス幅とパルス周波数が想起される現在利用可能ないくつかの方法がある。いくつかの例は次のものの使用である。すなわち、キャパシタが急速に放電される電磁バルブの使用であり、Ｇｅｎｔｒｙ＆ＧｉｅｓｅによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．４９、Ｎｏ．５、ｐ１８８８（１９７８）の、１μ秒パルス分子ビームソースおよび急速イオン化検知器、に開示されていて；類似する目的のために修正されてきた自動車燃料注入バルブの使用であり、ＫｅｎｄａｌｌによるＪ．Ｖａｃ．Ｓｃｉ．Ｔｅｃｈｎｏｌ．Ａ、Ｖｏｌ．５、Ｎｏ．１（１９８７）の、残留ガス分析装置のオンライン較正用パルスガス注入、Ｒｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５１、Ｎｏ．８（１９８０）の、超音波ノズル実験に使用するためオン単純なパルスバルブ、およびＢｅｈｌｅｎ等のＣｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．Ｎｏ．６０、ｐ３６４（１９７９）に開示されていて；ならびに、圧電電子バルブの使用であり、Ｃｒｏｓｓ＆ＶａｌｅｎｔｉｎｉによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５３、Ｎｏ．１、ｐ３８（１９８２）の、高反復レートパルスノズルビームソース、ＢａｔｅｓおよびＢｕｒｅｌｌによるＲｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．、Ｖｏｌ．５５、Ｎｏ．６（１９８４）の、プラズマ物理実験用急速ガス注入システム、に開示されている。
【００６３】
電磁バルブは、１〜１０Ｈｚと同じくらいの高さのパルス反復レート（ＰＲＲ）を有する１０から１００μ秒と同じくらい短いパルス持続期間を達成できる。しかしながら、これらの値は、一般にかなりのノイズを生成し、高電流レベルを切り換える複雑な高電圧電力供給装置を必要とし、寿命が短い。
【００６４】
商業的に利用可能な自動車用燃料注入バルブは、５０ＨｚまでのＰＲＲを有して、使用が簡単であるけれども遅い。さらに、改変された自動車用燃料注入バルブ（パルス変調ビーム用に使用される）は、数百ｋＨｚを越えるＰＲＲを達成できる。ここにおいて先に述べた電磁バルブは、しかしながら、貧弱なデューティーサイクルを有するパルス用の比較的短い持続時間を達成できる。本発明による処理においてほぼ５０％のデューティーサイクルが望まれるので、パルス幅または持続時間は、求められているものである。したがって、商業的に利用可能な自動車用燃料注入バルブの技術に基づいた注入バルブは、微粒子の発生を最小にでき、５０％デューティーサイクルを有する高ＰＲＲを達成し、そして低電圧電力供給装置を必要とするので好ましい。
代表的には、最新式の圧電バルブは、２００Ｈｚ以上の反復レートと３ミリ秒より小さいパルス幅を有するパルス方法で操作できる。ガスパルスの上昇時間と下降時間は、各０．１秒と０．２５秒とを得ることができる。上述のＢａｔｅｓとＢｕｒｒｅｌｌは、超音波ジェットを生成するためにガスチューブを有する標準的ＶｅｅｃｏＰＶ-１０の圧電バルブを採用している。事実、上述のＣｒｏｓｓとＶａｌｅｎｔｉｎｉとによって報告されたバルブは、パルス幅が１００μ秒程度に短い７５０ＨｚのＰＲＲで特定される。
【００６５】
図８は、圧電バルブ、ガス入力ライン、注入ノズル、およびパルス監視用のマイクロホンまたは圧力トランスデューサを有する注入システムの例を示している。処理チャンバは、複数のそのようなシステムと組み込まれていて、各システムは、図示したような高圧ガス供給ラインによって供給される。各ガス供給とその関連する単一の注入システムまたは複数のシステムとの間に、ソース圧力または流量を調整するための高応答圧力調整装置、および流量センサ（図示せず）が設けられている。これらの構成要素は、処理チャンバの外側である。
【００６６】
各注入システムにおいて、ガスラインは、ガスシールドによって取り囲まれた小さいバルブプレナム(plenum)を供給する。プレナムは、バルブ操作に際し小さい注入ポート(port)に間歇的に曝される。マイクロホンと、圧力調整装置と、流量センサとは、次いでこのフィードバックによりパルスレートと流量を制御するコンピュータによって全て監視される。バルブ機構は、燃料注入バルブ、または上記で参照したタイプのバルブの他のもののような電磁バルブである。ガスパルスが低圧チャンバ内に拡大する前にその中を移動するガスラインは、滞留時間を最小にするために長さが短くなければならず、また、薄層状の流れを確実にするために小さい直径を有していなければならない。このラインのガスパルス用の代表的な滞留時間は、２ｃｍライン用に０．０８ミリ秒であり、これは、ラインの長さに沿ったガス速度の逆数(inverse)を積分することによって決定される。より一般的には、ラインは、０．５から２ｃｍの長さを有していて、対応する直径は０．５ｃｍのオーダーであり、また、０．２から１ｃｍの縦横比を有するオリフィスの直径は、０．５から１ｍｍである。
【００６７】
プラズマ処理チャンバは、代表的には、交互に導入されるべき２つまたはそれ以上のガスの適切な分布を可能にするために設けられなければならないようなバルブ装置と関連する注入板を供えている。２つの独立したバルブを使用する２つのガスの交互用に、各バルブは、互いに位相を異にして１８０度で開成され閉成される。
さらに、２つのガスバルブは、単一のガス注入ポートに結合でき、これは、図９に示されたように、各バルブとバルブプレナムが各ガスＡおよびＢ用に設けられている。図９はさらに、２つのガスＡとＢの流れを制御するためにバルブに供給される閉成および開成制御信号の波形を示している。
【００６８】
ガス注入用の第２の例は、注入板の周囲から接近することである。この場合において、ガスパルスバルブは、板の周りの種々の周囲部分に設けられ、ガスは、機械加工されたチャンネルを介して板の内部に分布される。このアプローチは、注入板の頂部にアクセスするための何らかの障害物がある場合にのみ応用可能である。この配置を有する問題点は、ガスパルス開始から注入出口までの時間が長くなることであって、それ故、注入ラインの入口から出口までのガスの滞留時間は、パルス時間と同様のオーダーかまたは大きくなる。低圧チャンバに侵入するパルスの時間にわたってある制御をするために、２つのガスのパルスは、ガスパルスの“列(train)”を生成するために同一の注入ラインに交互に間に合うように導入される。最悪の場合、２つの異なったガスＡとＢのパルスは、パルス開始とチャンバ入口との間である程度のタイムラグを有して連続する。１つの利点は、そのようなガス列が連続的ガス流を模写(mimic)することであって、これは、特にガス特性すなわちガス定数、特定過熱比率などが類似している場合である。
【００６９】
しかしこのアプローチをもっても、注入ラインの長さは、各ガスパルスのコヒーレンス(coherence)に厳格である。換言すれば、移動距離が長くなればなるほど、隣接するパルスのガス種間の拡散は大きくなる。２つのガスが最初互いに隣接しているので、２つのガスパルスが注入ライン内へ連続して導入された場合、２つのパルスに含まれたガスは、徐徐に互いの中へ拡散する。２つのパルスからのガスが、互いの中へ拡散するガス流の方向の距離は、ガスパルス拡散長さとして知られている。拡散に加えて、各ガスパルスの空間的長さは、注入ラインからの発生(emergence)まで注入ライン内で遭遇された加速流によって次第に増加する。先にすでに規定されたように、これらの注入流は激しくなく、したがって、搬送は完全に分子拡散に依存する。しかしながら、分子拡散性の係数は、特にチャンバの入口近傍において顕著にできるが、これは圧力に反比例する。この圧力は、図６Ｂに示されたように、ガスが膨張するにつれて低下する。
【００７０】
注入ラインに沿った距離、ｘ、に関するガスパルス拡散長さ、δ、の成長の例は図１０に示されている。直ぐに、δは境界層の発生(developing)と類似して増加する。しかしながら、それは、分子拡散性の係数が顕著に増加した場合に、端部に向かって画期的に変化する。比較的大きい流量または比較的短い滞留時間のために、相対的拡散長さδ／ｌ(ここで、ｌは各ガスパルスの存在する空間長さ)は、図１１に見られるように、５％のような受入可能な限界以下に維持できる。
【００７１】
要約すると、ガス“列”アプローチを使用することが、ほぼ数ミリ秒のパルス幅を有するコヒーレントなガスパルスを生成するために、ＡＬＥ文献においてなされた作業と調和して、適切な条件下で実行可能である。
第３の変形例は、第２の変形例と同様に、第２の処理ガス、例えば、ＣＦ４の搬送ガスとして、アルゴン（Ａｒ）ガス流を使用する。すなわち、Ａｒガス流は、Ａｒガス流内へのＣＦ４ガスパルスの間歇的注入を有してチャンバへ連続的に流れる。この場合において、Ａｒガスは、チャンバ内に常に存在し、ＣＦ４は、離れた時間間隔中にチャンバ内でＡｒガスと混合される。
【００７２】
ガス注入用の第４の変形例は図１２に示されている。作動／通気タイプの注入システムとして注目でき、ガスＡとガスＢとは各入力ライン内に連続的に流入し、摺動バルブは２つのガス流を適切に再方向付けするために２つの端部間で振動する。図１２に示されたように、摺動バルブが一番左端にある場合、ガスＡは排出され、ガスＢはチャンバ内に注入される。逆に、摺動バルブが一番右端にある場合、ガスＡはチャンバ内に注入され、ガスＢは排出される。
【００７３】
図１３は、本発明の１つの実施例に基づいて、ガスパルスの処理チャンバへの供給を制御するためのシステムを示す概略線図である。２つのガス、ＡとＢとは高圧下においてガスリザーバの各部分に貯蔵され、ガスは各リザーバ部から複数の圧力調節装置へ供給される。各調節装置に供給されたガスは、典型的には流量センサを含む各流量制御装置を通って、各ガス注入システムの関連する入口に導かれる。この実施例において、各ガス注入システムは、図９に示されたような形状を有していて、図８に示されたような圧力トランスデューサによって補足されている。コンピュータ制御システムは、全部の流量センサからの流量信号と、全部のガス注入システムからの圧力信号を受けるために接続されている。制御システムはさらに、各圧力調節装置の圧力設定を制御するためと、各ガス注入システムのバルブの開成と閉成とを制御するために接続されている。制御システムは、調節装置の出口での所望のガス圧力を維持するために、また、ガス注入システムを適切な周波数と位相関係で操作するために、この分野ですでに知られた原則に従って構成されプログラムされている。制御システムが、圧力トランスデューサから圧力情報を受けるので、ガスの流量レートとガスパルスレートのフィードバック制御は達成される。
【００７４】
図９に示されたように、ガス流は、矩形波(square wave)関数に従って変調される。しかしながら、先にも述べたように、ガス流は、周期的なランプ関数(ramp function)または正弦関数(sinusoidal function)を表わす波形に従って変調される。制御されたランプ関数は、ランプ関数に接近する増加ステップ(incremental step)のシリーズにおいて流れレートを変えることによって生成される。これは、流量制御装置（図１３に示されている）をランプ関数の特質と関連された方法でステップするか、または、超音波注入用の調整可能なスロート領域であるガス注入オリフィスの開成と閉成をステップするかのいずれかによって実行できる。前者の場合において、各ステップの時間的持続期間は、１００ミリ秒を超える。後者の場合、各ステップは、１００ミリ秒よりも小さい持続期間を有する。ランプ関数を発生する付加的な手段は、緩慢(slow)応答ＥＭまたは圧電バルブを使用することであり、与えられたパルス用の上昇時間は１から１００ミリ秒のオーダーである。このアプローチは、制御しにくいという欠点を有しているが、装着するのがかなり簡単にできる。同様のアプローチは、正弦応答(すなわち、Ｓｌｏｐｐｙの“矩形”波)用に行なわれる。
【００７５】
ガスパルス作動のいくつかのアプローチが提案されているが、図５、８および９に示されたようなガス注入システムの使用を伴う第１の解決方法と、図１２に示されたような多分第４の解決方法は、現在において好ましい。それは、パルス波形、パルス幅、パルス周波数および流量の必要で活発な制御を提供するために、これらがより容易に構成できることが信じられているからである。
【００７６】
本発明によるガス注入システムは、従来のプラズマ処理システムに採用されたタイプのガス注入板に設けることができる。そのような板は、ＲＦプラズマに直面する板を冷却するための冷却チャンネルを含んでいる。さらに、いずれの図面にも示されていないけれども、注入システムノズルは、注入板に形成されてもよく、公知の方法で機能的に冷却されてもよい。しかしながら、ノズルの機能的冷却は、各ノズルでのガス膨張によって生成される冷却の観点から必要ではないかもしれない。
【００７７】
本発明によるエッチング方法を実行するためのリアクタは、パルスモードエッチング（ＰＭＥ）リアクタとして構成される。そのようなリアクタの実施例を、反応チャンバコンダクタンスを改良するこれらの特徴を強調してこれから述べる。それらの内の２つの実施例が図１４Ａと１４Ｂとに示されている。これらの２つの実施例は、ガスの注入と排出の取り扱いにおいてのみ、他のものとは異なる。これらの実施例は、Ｊｏｈｎｓｏｎによって米国を指定して、「インピーダンス減少チャンバ」の表題で１９９９年４月１２日に出願された出願中の普通に所有されている国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／０７６２に開示されている態様を組み込み、その開示をここで参照して取り込む。
【００７８】
各実施例は、基板を支持する垂直に移動可能なチャック６を収容するロードロック(load lock)４を装着された円錐状の下端部を有する逆半円錐状の処理チャンバを収容するハウジング２を備えている。基板は、代表的には、ウエハー８の形状であり、その上面はエッチングされるようになっている。チャック６は、ウエハー８の交換を可能にするために、また、プラズマ領域の底部をシールするために垂直移動(translation)用に設けられている。ハウジング２は円錐状の形状を有し、変調されたＲＦ電流を受けるために接続されている複数回巻回された螺旋コイル１４によって取り囲まれている。ＲＦ電流は、ハウジング２によって囲まれた円錐状の処理領域にＲＦ領域を発生する。ハウジング２は、この分野で知られた原則に従って、処理領域を電磁気的にシールドするために構成されている。ハウジング２はさらに、処理領域の頂部の処理ガス注入アセンブリ(assembly)１８、１８’と、処理ガス注入アセンブリ１８の上方に配置された排出ポンプアセンブリ２０とを有している。ポンプアセンブリ２０は、詳細には示されないが、適切なターボ分子ポンプによって公知の方法で構成される。各図は、第１の半サイクルのスタートの瞬間を示していて、ＣＦ４ガスは、処理領域内にポンピングされ、Ａｒガスは外へポンピングされる。
【００７９】
図１４Ａに示された実施例において、処理ガス注入アセンブリ１８は中央に配置された注入板を備えている。使用されたガスおよびエッチングされた生産物は、注入板とハウジング２の壁との間の環状の領域を通して上方へポンプアセンブリ２０に排出される。 図１４Ｂに示された実施例において、アセンブリ１８’の注入板は、処理領域を完全に横切って延びていて、処理領域の上部境界を一様に横切るのにいずれも貢献する注入ポートと排出ダクトとを有している。 これらの各実施例において、処理されるべき基板は、逆半円錐状の基部に配置されている。注入板は、チャンバの頂部に配置されている。
【００８０】
注入板すなわちマニホールド１８、１８’の例示的実施例は、各１５Ａと１５Ｂとに示されている。図１５Ａにおいて、２０個の小さい注入オリフィスがあり、これらはそのスロート(throat)でほぼ１ｍｍの直径であり、図５に示されたような発散ノズルの入口端部である。板１８に設けることができるオリフィスの数は、２０個に限定されない。板１８はさらに、ノズルの内部配列を取り巻く４つの大きいポンピング象限が設けられている。図１５Ｂに示された第２の注入／排出板は、注入ガスと排出ガスとの間の相互作用を最小にし排出ダクト領域を最大にする意図をもって、プラズマソースの頂部を横切って注入ポートと排出ダクトとを一様に分布する。これらの実施例は、１２インチウエハー処理または構造的に類似する他の変形用に寸法を定めることができる。
【００８１】
本発明によるエッチング方法を実行するためのリアクタの３つの更なる実施例は、図１６Ａ、１６Ｂおよび１６Ｃに示されている。３つの全ての構造において、ガス注入は、基板およびチャックすなわち基板ホルダーに対向して行なわれ、また、真空ポンプはチャックを取り囲む環状の領域を通って処理容積にアクセスする３つの全ての実施例において、コイル１４はハウジング２の頂部部分を取り囲む。このように、処理領域またはプラズマソースは、ハウジング２の頂部部分に配置されている。３つの構造間での唯一の相異は、コイル１４の形状、従って処理領域である。容積構造は、１６Ａに示されたような円筒状の構造、図１６Ｂに示されたような円錐台状の構造、および図１６Ｃに示されたような半球状の構造図を有している。
【００８２】
これらの実施例の処理チャンバ内において、壁の傾斜はいくつかの機能を達成する。高いＫｎｕｄｓｏｎ数限界で、チャンバのコンダクタンス(conductance)を改良するために、内面領域に関して可能な限り大きい出口領域を有することが望ましい。さらに、ガスが頂部からチャンバに注入されチャンバから排出された場合、図２Ｂに示されたように、単一跳ね返り(single bounce)原子／分子動作が生じる大きな可能性がある。これと対照的に、自由分子形態(regime)において操作する従来のリアクタは、チャンバを出るために原子／分子用に少なくとも２回の壁衝突を必要とする。低いＫｎｕｄｓｏｎ数限界で、連続流と関連して、側壁の傾斜は、チャンバの底部と側壁との間に形成されたコーナー内で流れの分離を伴わないで、概略的に図２Ａに示されたように流れを促進する。さらに、傾斜した側壁は、表面的に円形の円筒状チャンバ構造の容積を最小にする。
【００８３】
ガス注入の調整とチャンバのコンダクタンスの増加に加えて、チャンバポンピング容量の増加がガス交換時間を付加的に改良する。チャンバに隣接した５０００リッター／秒のポンプの配置、または、チャンバ上へのいくつかの１５００リッター／秒のポンプの配置は、ポンプ科学技術の包絡線を後押しできる。最後に、その開示をここで参照して取り込むが、Ｄａｎｄｌ等によって米国を指定して、「プラズマ真空ポンピングセル」の表題で１９９９年６月２９日に出願された出願中の普通に所有されている国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／１２８２７に開示されているように、増加されたポンピング達成が期待される。
【００８４】
要約すると、本発明は、ガスがリアクタ内で交換できるレートを最大化するために、高いコンダクタンスチャンバにおいて、調整されたガス注入技法を従来のポンピング能力に結合する。本発明によるＰＭＥリアクタの１つの実務的実施例は、図１７Ａにその側部立面図が、図１７Ｂにその平面図が、図１７Ｃにその端部立面図が示されている。図１７Ａと図１７Ｃから明らかなように、この実施例の構成要素は、リアクタを製造設備内のあらゆる所望の位置にもたらすことができるためにローラに設けられた支持フレームによって運ばれる。リアクタの個々の構成要素の全ては公知であって、それ自身この分野ですでによく知られた原則に基づいて構成できるか、またはここで開示されているかのいずれかである。
【００８５】
示されたＰＭＥリアクタは、プラズマソース３０と、ロードロックチャンバ３２と、ウエハー取り扱いシステム３４と、図２Ａと２Ｂに関連して上述したように垂直移動用に設けられ自己バイアスを生成するためにＲＦパワーが適用される垂直に移動可能なチャック３６と、自由走行オシレータ(free running oscillator)（ＦＲＯ）と、多分インピーダンス整合ネットワーク(match network)を有しプラズマソースコイル用にＲＦ流を生成するソースパワー供給装置３８と、ソース３０上の中間真空チャンバ４０と、ターボ分子ポンプ４２と、ソース３０とポンプ４２上の板４４と、線形移動バルブ４６と、板４４上の排出ガス流領域４８とから成る。バルブ４６は、バルブ４６がポンプ４２上で板４２の開口をブロックする完全に閉成された位置と、バルブ４６が板４４の開口から最大の距離である位置にある完全に開成された位置との間の位置の範囲を越えて移動可能である。このようにして、バルブ４６は、板４４の開口部によって形成された排出ガス流経路と、排出ガス流領域４８を通って流れるガスのレートを制御するために操作可能である。リアクタはさらに、適切な処理ガスおよび冷媒供給カップリング(図示せず)を有している。
【００８６】
ＲＦ流は、ＦＲＯである別個の装置４９、または、従来のソリッドステートＲＦ発生器からのパワー移動を最大化するための整合ネットワークである別個の装置４９によってチャック３６に適用できる。
ソース３０は、この分野の標準的慣例に従って、ＦＲＯ３８によって生成された（または、整合ネットワーク３８により従来のソリッドステートＲＦ発生器によって同等に生成された、または、個々のＲＦ信号励磁機および整合ネットワーク３８によるＲＦパワー増幅器によって最後に生成された）ＲＦ流を受けるための螺旋コイル５０と、静電シールド３２と、図１５Ａと１５Ｂとに示された一方の形状を有するガス注入アセンブリ（図示しない）とを備えている。
【００８７】
ポンプ４２は、５０００リッター／秒のターボ分子ポンプが商業的に入手可能であり、プラズマソース３０に隣接して設けられ、中間真空チャンバ４０と排出ガス流領域４８を介してプラズマソース３０に接続されている。現在入手可能な５０００リッター／秒のターボ分子ポンプが上下逆に向けられないので、この据え付け配置が選択される。
【００８８】
ソース３０と関連するガス注入アセンブリは、注入オリフィスと排出領域の両方を備えていて、後者は、中間真空チャンバ４０を介してポンプ４２と連通している。このように、ガス注入アセンブリと排出オリフィスの両方は、プラズマソース３０によって取り囲まれた処理領域を中間真空チャンバ４０から分離する。
第２の実施例は、いくつかの比較的小さいターボ分子ポンプを中間真空チャンバの上方に採用することができる。
【００８９】
第３の実施例は、その開示をここで参照して取り込むが、「プラズマポンプ」の表題で１９９８年１２月３０日に出願番号０６／１１４，４５３号として米国予備特許出願された出願中の代理人整理番号第７１４６９／２３８０７３、および、先に引用した国際出願ＰＣＴ／ＵＳ９９／１２８２７に開示されている。この実施例は、改良されたポンピング効率と空間利用を提供する。
【００９０】
図１８は、図１７Ａに類似したもので、本発明によるＰＭＥリアクタの更なる実際的実施例を示している。図１８に示されたリアクタの多くの構成要素は、図１７Ａ、１７Ｂおよび１７Ｃに示されたこれらのものと同一である。これらの構成要素は、図１７Ａ、１７Ｂおよび１７Ｃで採用された参照符号によって識別され、再度記述はしない。
【００９１】
図１７に示された実施例のケースにおけるように、図１８に示された実施例の構成要素は、リアクタを製造設備内のあらゆる所望の位置にもたらすことができるためのローラに設けられた支持フレームによって運ばれる。 プラズマソース３０の頂部は、ガスライン入口６２が装備されたガス注入／排出板６０によって限界が定められている。図１７の実施例は、ガス注入／排出板とガスライン入口とともに装着することができるけれども、これらは図１７において特に識別されていない。
【００９２】
図１８に示された実施例は、本質的に、プラズマ３０の上方でこれと垂直配置のターボ分子ポンプ６４の配置によって図１７のものと異なっている。ターボ分子ポンプ６４は、ゲート入口バルブ６６と変移(transition)ダクト６８とによって板６０から分離されている。 図１８に示されたリアクタの好ましい実施例において、ターボ分子ポンプは、単一の３０００リッター／秒ポンプであり、図１７の５０００リッター／秒ポンプに替わるものである。
【００９３】
図１８には示されているが図１７に示されていないものとして、ベローズ７０と、チャック３６に関連するリフトピン７２とがある。この分野の従来のように、ベローズ７０は、チャックの垂直移動を可能にするけれども、プラズマソース３０によって取り囲まれた処理領域はシールされたままに維持されるのを保証する。この分野で同様に慣例的なリフトピン７２は、ウエハー取り扱いアセンブリ３４によって処理領域から取り除くために、ウエハーを静電チャック３６から持上げるのに操作される。
【００９４】
図１９Ａ、１９Ｂおよび１９Ｃは、図１７のリアクタと同様に、図１８のリアクタに利用することができる注入／排出板の３つの可能な実施例を示す平面図である。 図１９Ａにおいて、板８０は、ポンプ６４と連絡する真空戻しポート８４の列を含む中央領域を取り囲んだガス注入ポート８２のいくつかの集中的列が設けられている。境界８６は、ポート８２によって占められた領域をポート８４によって占められた領域から分離する。 図１９Ｂは、真空戻しポート９４の丸い列によって取り囲まれたガス注入ポート９２の列を有する板９０を示している。境界９６は、注入ポート９２によって占められた領域を戻しポート９４によって占められた領域から分離する。この実施例において、ポンプ６４と連絡する戻しポートは、比較的大きい直径を各有している。
【００９５】
図１９Ｃは、板１００の実施例を示していて、ガス注入ポート１０２は、真空戻しポート１０４とともに実質的に点在されている。ガス注入ポート１０２は、真空戻しポート１０４のリングに替わるガス注入ポート１０２のリングを有し、真空戻しポート１０４のように、複数の円形の集中的リングを形成するために配置されている。ここで先にも述べたように、プラズマソースに供給されたＲＦパワーの振幅は、特定の処理に望ましいプラズマ状態を生成するために変調される。例えば、本発明によれば、ＲＦソースパワーは、例えば、チャンバ内のＣＦ４とＡｒガスの交換と同期して“低(low)”パワーレベルと“高(high)”パワーレベルとの間で変調される。しかしながら、パワーレベル調整とガス交換との間のπ輻射(radiant)と比較して小さい位相シフトがある。
【００９６】
この時間尺度のＲＦパワーの一時的変調は、主として、プラズマソースの負荷インピーダンスを変更する時間を整合する能力によって制限され、またそれ故、１００％のパワー伝達を維持する。キャパシタを調整するために機械的装置に使用する従来のＲＦ整合ネットワークは、１％以内の正確さでＲＦパワーパルスを規定するために１００ステップを想定する２〜５秒の制御されたパルス幅のみを得ることができる(最速整合ネットワークの応答時間は、２５０から５００ミリ秒に達する)。ガス交換レートに関連して先に議論したように、ＲＦソースパワーの変調は、ガス滞留時間(またはガス交換時間)と比較可能なパルス幅を有して操作するためである。これは、現在の整合ネットワークの能力を確実に超える１〜１０ミリ秒の時間尺度でＲＦパワーソースをパルス化する可能性を必要とする。
【００９７】
本発明によれば、所望のパワー変調レートは、その開示をここで参照して取り込むが、「誘導的に結合されたプラズマを発生するための無線周波数パワーソース」の表題で１９９９年７月１３日に特許出願番号６０／１４３５４８として米国予備特許出願された出願中の代理人整理番号第２５１１０５に開示されているような、自由走行オシレータ（ＦＲＯ）を使用することによって得られるであろう。ＲＦパワー供給装置は、負荷共振(resonant)周波数の変化に応じて入力ＲＦ周波数を自動的に変調する自由作業オシレータを組み込む。ＦＲＯの使用は、整合ネットワークとソリッドステートＲＦパワー供給装置の必要性を除去し、それらをプラズマソースに占められた(local)ＲＦ部分と、離隔して配置されたＤＣパワー供給装置とで置き換える。ＲＦパワー、圧力、温度、流量、および／または、ガス種によってプラズマ状態がＥＳＲＦソースに変わるので、ＲＦ周波数（またはオシレータ周波数）は、プラズマソースの自然周波数の変化に応じて変調する。これには、提案された解決方へのいくつかの利点があり、それは、信頼性、反復可能性、速度、パルス能力、および、プラズマ状態の診断として監視する周波数の使用である。
【００９８】
ＦＲＯのプラズマソース変化に対する応答は、入力変化によるリアクタ内を安定するためにガス／プラズマ用の時間に限定される。これは、運転状態中で何十μ秒であり、開始状態中で１ミリ秒ほどの高さである。ＦＲＯが、運転状態と開始状態の両方における機械的調整を全く必要としないという事実は、入力ＲＦパワー供給装置の応答において付加的遅滞が全くないことを意味する。それ故、ＦＲＯは、零と一定のパワーレベルとの間、および各３０μ秒および５０μ秒の上昇および下降時間を有するパワーの異なったレベルで、ＲＦパワーをパルス化する能力を実証する。２から５秒の持続時間または幅を有するパルスの生成が可能な整合ネットワークを有するソリッドステートパワー供給装置と異なり、ＦＲＯは、３から５ミリ秒の一時的なパルス幅を有するＲＦパワーパルスを生成できる。さらに、パワーの異なったレベル間でパルス化するためのＦＲＯの能力は、複雑なマルチレベル、時間との周期的または非周期的依存を使用してＲＦパワーの変化を可能にする。
【００９９】
ＦＲＯシステムは、高電圧ＤＣパワー供給装置と、電子管を通って流れる電子を制御するための可変電位グリッドを備えた電子管を有するオシレータを備えている。これらの全ての構成要素は、螺旋コイルによってプラズマソースに誘電的に結合されている。結果としての振動の持続性は、帰還電圧のゲインが単一よりも大きいか否かに依存する。プラズマの状態が変化するにつれて、帰還によって電位が電子管を横切り、そしてそれに続いて電子管は振動周波数を自己変調する。
【０１００】
最後に述べた出願中の米国予備特許出願には、２つの変形が述べられている。パルス化操作達成の１つの方法は、電子グリッド電位をパルス化することである。この方法とともに、各３０μ秒および５０μ秒のパルス上昇および下降時間が得られる。第２の方法は、Ｂ＋パワー供給をパルス化する。このパルス化は比較的高いパワーであるが、パルス上昇および下降時間が比較的短く、反復レートが比較的高くできる。
【０１０１】
このように、ＦＲＯは、パルスＲＦパワーをチャックと同様プラズマソースに分布するのに現在好ましいシステムであり、これは以下に述べられる。これは、５００Ｈｚ以上に高いレートでパルス処理することを可能にし、ＲＦパワーレベルまたはプラズマ密度の制御用に強固なシステムを提供する。プラズマ密度制御は、プラズマ密度の測定と測定されたプラズマ密度値の帰還を必要とする。
より高価に見える他のアプローチは、周波数の帰還制御用の位相／量検知器とともに周波数が機敏な(agile)ＲＦパワー発生器を使用する必要がある。このようにして、ＲＦパワーは変調できるのに対して、最大パワー移動は、ＲＦ周波数を変えることによって維持される。このタイプの発生器は、１９９７年１１月１８日にＨａｎａｗａに対して発行された米国特許５，６８８，３５７号に記載されている。しかしながら、本発明によるシステム用に、すでに存在する増幅器の位置にパルス変調されたＲＦ増幅器を含むように修正され得る。
【０１０２】
さらに他のアプローチは、パワーパルス化可能性を有する従来のソリッドステートＲＦ発生器またはＲＦ信号励磁器、および、各パワーレベル用に構成されたプリセットキャパシタ設定を有する整合ネットワークとともにパルス化パワーの可能なＲＦ増幅器を使用することである。キャパシタ設定が固定されるので、パルス時間は機械的構成要素の応答に制限されない。第１の例は、プリセットキャパシタ間での切り換えが可能なスイッチを備えている。そのようなシステム用の第２の例は、共通の励磁機、共通の励磁機信号出力間の位相シフター(phase shifter)、２つまたはそれ以上のＲＦ増幅器、特定のパワーレベル用に構成された２つまたはそれ以上のプリセット整合ネットワーク、および、プラズマソースを取り囲む２つまたはそれ以上の誘電コイルを備えることができる。例えば、２つのパワーレベルが選択された場合、一連の連続したＲＦパワーを生成するために位相を異にして、２つのパワー増幅器が１８０度(degree)操作される。しかしながら、信号間の位相差および各信号のデューティーサイクルは変えられる。両方の場合において、正確なインピーダンス整合は、整合ネットワークの固定された特性のために達成できない。しかしながら、反射されたパワーが受入可能である場合、前方へのパワーは、増幅器からの全パワー出力を増加することによって、所望のレベルに増加する。
【０１０３】
パルス変調されたＲＦパワーを持ったプラズマソースを駆動するために以上述べたような方法を備え、ガス種の変更を制御するための方法をここで述べる。ガス種としてＣＦ４およびＡｒを使用するエッチング処置は先に述べた。変更されるべき２つのガス種は、ここにおいてより一般的にＡおよびＢとして識別される。しかしながら、ある処置のために、２つ以上のガス種および対応するＲＦサイクルができることを理解しなければならない。このことは以下により詳細に述べる。
図２０Ａ、２０Ｂおよび２０Ｃは、増幅の例と３つの一時的に変調された処理構成要素の相対的位相を示す線図である。すなわち、ガス種が図２０Ａに、ＲＦソースパワーが図２０Ｂに、およびチャックに適用されるＲＦバイアスパワーが図２０Ｃに示されている。ガス交換パルス周期Ｔｇは、各ＲＦソースとチャックバイアスパワー周期ＴＲＦ−ＳおよびＴＲＦ−ｂに、少なくともほぼ等しいことが想定される。しかしながら、一般的に、これは常に正確である必要はない。
【０１０４】
図２０Ａにおいて、ガス交換サイクルはその周期、Ｔｇ、によって規定され、２つのガスの半サイクルの各パルス幅はτＡとτＢであり、２つのガスの各流量レートはＦＡとＦＢである。
同様に、図２０Ｂにおいて、ＲＦソースパワーサイクルはその周期、ＴＲＦ−Ｓ、によって規定され、各ＲＦソースパワーサイクルの２つの半サイクルの各増幅はＰＡ１とＰＢ１であり、各ＲＦソースパワーサイクルの各半サイクルの各パルス幅はτＡ１とτＢ１であり、各ＲＦソースパワー半サイクルの各位相は各ガス種の半サイクルに関してφＡ１とφＢ１である。
【０１０５】
図２０Ｃは、チャックに適用されたＲＦバイアスパワー用の比較可能な変数を示していて、それらは、ＲＦバイアスパワーサイクル周期、ＴＲＦ−ｂ、各ＲＦバイアスパワーサイクルの２つの半サイクルの各増幅ＰＡ２とＰＢ２、各ＲＦバイアスパワーサイクルの半サイクルの各パルス幅τＡ２とτＢ２、および、各ガス種半サイクルに関するＲＦソースパワー半サイクルの各位相φＡ２とφＢ２である。
【０１０６】
さらに本発明によれば、ソースパワー、バイアスパワー、および／または、ガス流の変調は、チャンバ状態の変更、および／または、処理要求に依存する変更周期性を有することができる。図２０Ｄは、そのような変調パターンの１つの例を示していて、反復周期τ１を有するパルスがその間に提供される第１の時間間隔Ｔ１、反復周期τ２を有するパルスがその間に提供される第２の時間間隔Ｔ２、および、その間に変調がない第３の時間間隔Ｔ３からなる。そのようなパターンは、エッチングまたは蒸着処理がいくつかのステップから成る多くの応用において有利である。各ステップは、時間間隔Ｔ１、Ｔ２、Ｔ３の各１つなどに関連する。各ステップは、異なったチャンバ状態、処理端点に先立つエッチングレートの可能な減少のような異なったエッチングレート用の要求、エッチング処理の異なった選択性等に関連する。
【０１０７】
上述したシステムの複雑さゆえに、また特に独立した複数の変数ゆえに、集中型コンピュータは、データベースから、電気システムからの元の場所の診断、および／または、所望のエッチングレート、選択性、特徴態様変数、等を含む予め蓄積された処理データを受け、また、最適処理結果を達成するための大きな変数空間を調整するニューラルネットワークを採用することが有用である。複数変数統計的分析用のニューラルネットワークの使用は、文献でよく立証されている。
【０１０８】
今まで提供された記述において、最小パルス幅が最小ガス交換時間に制限されることが想定されてきた。これは１から１０ミリ秒であろう。しかしながら、ガスとＲＦパワーのパルス化は、この時間尺度に制限される。これらは例えば１ミリ秒に調整される。ガスがこの時間間隔において完全に交換できず、それ故、ガスパルス化に関するＲＦパワー応用に位相整合することによって調整できる遅延時間があることが生ずる。これは単に１つの例に過ぎない。位相シフトは、非常に高いパルスレートでの非最適状態の観点から、処理を最適の状態にするために変調することを可能にする。
【０１０９】
２つ以上のガス構成要素および処理構成要素が可能である。従って、これらの構成要素は、Ｐｉｊおよびφｉｊ等によって表わされる。ここで、“ｉ”と“ｊ”は、ガス構成要素と処理構成要素とを各表わす。各変数は、標準的には経験に基づいてセットされ、処理結果の観察に基づいて変更できる。例えば、以下において議論されるプラズマ密度監視、または、本来の場所の放射分光学は、これらの変数を調整するために、システム較正要素への帰還によりリアルタイムな制御を提供するために採用できる。
【０１１０】
ガス種とＲＦソースパワーの変調は、イオンエネルギーとイオンエネルギー分布を制御するために、チャックに適用されるＲＦバイアスパワーの変調とともに結合されている。イオンエネルギーは、基板に存在し、プラズマシース(sheath)を横切って基板内に陽イオンを加速するために駆動ポテンシャルを与えられたＤＣ自己バイアスに直接関連する。
ＲＦパワーが、結合キャパシタにより基板を保持するチャックに適用された場合、ＤＣ自己バイアスは、電子の可動性とプラズマシースを横切る陽イオンにおける差の結果として開始する。ＤＣ自己バイアスを発生するためのメカニズムおよび技法は、この分野で既によく知られている。
【０１１１】
チャックに供給されたＲＦパワーの変調は、次のものからなる。すなわち、（ｉ）ＲＦパワーの振幅の変調、（ｉｉ）パルス較正要素間の位相の変調、および（ｉｉｉ）ＲＦ信号内の調波成分の変調である。それぞれの意味は、以下に提起される。
振幅の一時的変調とチャンバ内のガスの交換に関連するチャックに供給されたＲＦバイアスパワーの位相は、振幅の一時的変調とＲＦソースパワーの位相に関して上述したのと類似した方法で実現される。ＲＦソースパワーと同様に、自由走行オシレータ（ＦＲＯ）がＲＦパワーをチャックに供給するために採用できる。
【０１１２】
調波成分の変調およびＲＦバイアスされたチャックに関連して、プラズマシースを制御する本質に考慮が与えられなければならない。酸化エッチングにおいて、一般に、現在利用可能なプラズマリアクタが、ウエハーＲＦ駆動と、プラズマシースのインピーダンスを大規模以上によって越える接地との間の回路インピーダンスを呈することが信じられている。そのような高インピーダンスレベルは、有効なプラズマシース制御の達成を阻止する。十分低いインピーダンスを有するプラズマリアクタ構造は、先に引用した出願中の国際出願ＰＣＴ／ＵＳ／９９／０７９６２に開示されている。
【０１１３】
代表的には、プラズマリアクタ内において、リアクタの接地電極と被駆動電極（すなわちチャック）との間のインピーダンスは、いくつかの較正要素に貢献する。リアクタ構造は、チャックとその支持部を取り巻くベローズを通過して、チャックからチャンバ壁に延びたスポークを外壁の上へ通過して、プラズマソースを通過して注入板へ、チャックから接地への電気経路を必要とする。これは、先に引用した出願中の国際出願ＰＣＴ／ＵＳ／９９／０７９６２に開示されている。図１４Ａと１４Ｂに示されたリアクタ構造は、上記電気経路のいくつかの較正要素、例えば、チャンバ壁、ベローズおよびチャンバ底部のスポークを省略する。チャックは、プラズマソース底部に直接隣接して配置されていて、チャックは事実リアクタの底壁として役立つ。チャックは、ウエハーを受容し供給するために、垂直に下方のロードロックチャンバ内に移動でき、次いで垂直上方へ移動しプラズマソース基部のように役立つその走行位置内にロックできるように、上下に移動するために構成されている。いくつかのリアクタンスの省略によるチャンバインピーダンスの減少によって、プラズマシースの制御はより実用に合うようになる。
【０１１４】
プラズマソースに分布されたＲＦパワーをパルス化する方法と、１％の正確さの達成が可能なＦＲＯを使用した矩形波の形状におけるＲＦ振幅の変調は、先にも既に述べられた。しかしながら、最終的目的は、ＲＦ振幅の制御に類似した方法でプラズマ密度を制御することである。これはＲＦ振幅を変調する制御システム用の帰還を提供するためのプラズマ密度の監視を必要とする。
パルスガス注入とＲＦパワーレベルとに加えて、本発明によるプラズマ処理操作は、処理チャンバ圧力を、一方のガスまたはパワーレベルパルスから、他方のまたはそのような各パルス中に変えることを同様に有する。
【０１１５】
本発明のいくつかの例示的実施例のみが上記において詳細に述べられたが、この分野の当業者は、本発明の新規な教示と利点から多くの変更が可能であることを容易に評価する。したがって、そのような変更は本発明の目的内に含まれるようにいとされている。
【図面の簡単な説明】
【図１Ａ】 本発明に係わる処理の一例を構成する基板エッチング処理におけるステージを示す拡大された正面図である。
【図１Ｂ】 本発明に係わる処理の一例を構成する基板エッチング処理におけるステージを示す拡大された正面図である。
【図２Ａ】 逆円錐側壁を有するプラズマ処理チャンバでの、異なった流れの状態におけるガスの流れのパターンを示す概略図である。
【図２Ｂ】 逆円錐側壁を有するプラズマ処理チャンバでの、異なった流れの状態におけるガスの流れのパターンを示す概略図である。
【図３】 プラズマ処理チャンバ内の異なった動作パラメータの変化を示す図である。
【図４】 プラズマ処理チャンバ内の異なった動作パラメータの変化を示す図である。
【図５】 本発明に係わるガス注入システムの第１の実施形態の断面図である。
【図６Ａ】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図６Ｂ】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図７】 本発明に係わるプラズマ処理システムでの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図８】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図９】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図１０】 本発明に係わるプラズマ処理システムの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図１１】 本発明に係わるプラズマ処理システムの様々の流れのパラメータを示す図である。
【図１２】 本発明に係わるガス注入システムの更なる実施形態の断面図である。
【図１３】 本発明に係わるガス供給システムの概略図である。
【図１４Ａ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された概略図である。
【図１４Ｂ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された概略図である。
【図１５Ａ】 図１４Ａのリアクタの構成部品を形成する注入／排出面の一実施形態の平面図である。
【図１５Ｂ】 図１４Ｂのリアクタの構成部品を形成する注入／排出面の一実施形態の平面図である。
【図１６Ａ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１６Ｂ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１６Ｃ】 本発明を実施するためのプラズマリアクタの構造の形状を示す単純化された断面図である。
【図１７Ａ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の側面図である。
【図１７Ｂ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の平面図である。
【図１７Ｃ】 本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の実際の実施形態の端部正面図である。
【図１８】 図１８は、本発明に係わって動作され得るリアクタ装置の更なる実際的な実施形態の、部分的に断面が示された側面図である。
【図１９Ａ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図１９Ｂ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図１９Ｃ】 図１４Ａおよび１４Ｂのリアクタ装置においてのみでなく、図１８のリアクタ装置の構成部品としても夫々に使用され得る注入／排出面の実施形態の平面図である。
【図２０Ａ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｂ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｃ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２０Ｄ】 本発明に係わる処理におけるパラメータの変調を示す波形図である。
【図２１】 本発明に係わって動作するプラズマリアクタ開口のウエーハチャック上の自己バイアスの発生を示す信号図である。
Claims (23)
- リアクタ内の基板にプラズマアシスト処理を施すための方法であって：
第１の時間周期中に第１の処理ガスとして少なくとも１つの処理ガスをリアクタ内に導入し、そして第１の時間周期に続く第２の時間周期中に第１の処理ガスとは異なった成分を有する第２の処理ガスを導入し；
リアクタ内でＲＦ電磁場を確立し、電磁場を前記第１および第２の処理ガスと相互作用することによってリアクタ内でプラズマを生成し；
各エネルギーレベル値が基板の各異なった処理プロセスの実行と関連されるように、電磁場が、いずれもプラズマを維持するのに十分な少なくとも２つの値間で周期的に変化するエネルギーレベルを有するようにし；
前記リアクタ内の前記基板を支持するための支持部材の上方に取り付けられたガス注入板内の排出ダクトを通して前記第１および第２の処理ガスを前記真空ポンプへと排出し；
各エネルギーレベル値は、基板への各異なった処理プロセスの実行と関連付けられている方法。 - 前記エネルギーレベルを有するようにするステップにおいて、電磁場のエネルギーレベルは非矩形波関数にしたがって変化される請求項１記載の方法。
- 前記エネルギーレベルを有するようにするステップにおいて、電磁場のエネルギーレベルは正弦関数、ランプ関数、またはステップ関数にしたがって変化される請求項１記載の方法。
- 前記エネルギーレベルを有するようにするステップにおいて、電磁場のエネルギーレベルはそれぞれがプラズマを維持するのに十分な少なくとも３つの値の間で変化される請求項１記載の方法。
- 前記エネルギーレベルを有するようにするステップにおいて、電磁場のエネルギーレベルは各異なった時間間隔中に各異なった反復周期を有して周期的に変化される請求項１記載の方法。
- リアクタ内でガス圧力の周期的変化を維持することをさらに備えた請求項１記載の方法。
- 他方の処理ガスをリアクタ内に導入する前に、先に導入された一方のガスの実質的に全体をリアクタから引き出すことをさらに備えた請求項１記載の方法。
- 周期的に変化するために前記電磁場を生ずるステップは、第１の時間周期のほとんどの部分中において２つの値のうちの第１の値と、第２の時間周期のほとんどの部分中において２つの値のうちの第２の値を有するためのエネルギーレベルを生ずるためにもたらされる請求項７記載の方法。
- 第１の処理ガスを導入するステップと第２の処理ガスを導入するステップとは、周期的方法で反復される請求項８記載の方法。
- 各時間周期は、１００ミリ秒よりも短い持続期間を有する請求項９記載の方法。
- 基板は、チャックに設けられたウエハーであって、ＲＦバイアス電圧をチャックに適用することをさらに備えた請求項１０記載の方法。
- 前記ＲＦバイアス電圧を適用するステップは、ＲＦバイアスを周期的に２つの値の間で変化することを備えた請求項１１記載の方法。
- ＲＦバイアス電圧は、ＲＦ領域強度の周期的変化と同時に変更される請求項１２記載の方法。
- 前記第１の処理ガスを導入するステップと第２の処理ガスを導入するステップにおいて、各処理ガスは、非矩形波関数にしたがって変化する流れレートで導入される請求項９記載の方法。
- 前記第１の処理ガスを導入するステップと第２の処理ガスを導入するステップにおいて、各処理ガスは、正弦関数、ランプ関数、またはステップ関数にしたがって変化する流れレートで導入される請求項１０記載の方法。
- 第２の時間周期に続く第３の時間周期中に、第１と第２の処理ガスのそれぞれとは異なった成分を有する少なくとも第３の処理ガスを導入することをさらに備えた請求項１記載の方法。
- リアクタのガス圧力の周期的変化を維持することをさらに備えた請求項１記載の方法。
- 基板にプラズマアシスト処理を施すためのリアクタであって：
プラズマ領域を取り囲むチャンバと；
第１の時間周期中に第１の処理ガスを前記チャンバ内に導入し、そして第１の時間周期に続く第２の時間周期中に第１の処理ガスとは異なった成分を有する第２の処理ガスを導入するように構成されている、プラズマ領域に直接隣接したガス注入アセンブリと；
プラズマを生ずるために前記第１および第２の処理ガスの少なくとも１つと相互作用し、いずれもプラズマを維持するのに十分な少なくとも２つの値間で周期的に変化するエネルギーレベルを有するＲＦ電磁場をプラズマ領域に生成するように構成されているＲＦソースパワー供給装置と；
基板をプラズマ領域と連絡してチャンバに支持するための支持部材と；
選択された真空圧力をプラズマ領域で維持するレートで処理ガスを引き出すように適応される、プラズマ領域と連絡する真空ポンプと；
を備え、
前記ガス注入アセンブリは、複数のガス注入ノズルを設けられたガス注入板と、前記第１および第２の処理ガスの少なくとも１つを供給するために前記ノズルの少なくとも１つに各接続された複数のガス注入バルブと、前記各ノズルに供給される前記第１および第２の処理ガスを間歇的方法で生ずるために前記複数のガス注入バルブに接続されたバルブ制御装置とを備え、
前記ガス注入板は、前記支持部材の上方に取り付けられ、前記第１および第２の処理ガスが通って前記真空ポンプへと流れる複数の排出ダクトを備えている、リアクタ。 - 前記バルブ制御装置は、各処理ガスをパルスの形態で前記チャンバ内に導入するために操作される請求項１８記載のリアクタ。
- 前記各注入バルブは、電磁装置または圧電装置である請求項１８記載のリアクタ。
- 前記各注入バルブは、ガスを前記ノズルの単一の各１つに供給するために接続されている請求項１８記載のリアクタ。
- 前記各注入バルブは、ガスを前記ノズルの各複数に供給するために接続されている請求項１８記載のリアクタ。
- 前記各注入ノズルは、超音波注入ノズルである請求項１８記載のリアクタ。
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