JP2003218428A - 磁気検出素子 - Google Patents
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Abstract
及び/またはフリー磁性層の材質および膜構造を改良す
ることで、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/
R)の向上を図ることが可能な磁気検出素子を提供する
ことを目的としている。 【解決手段】 固定磁性層20及びフリー磁性層26に
は、強磁性且つハーフメタル的な合金層で形成された磁
性層17、22が形成されている。前記ハーフメタル的
な性質を有する合金層からなる磁性層17、22は、従
来のCoFe合金などに比べてβ値が大きく、また比抵
抗値ρも大きいから、従来よりも抵抗変化量ΔRを大き
くすることができ、抵抗変化率(ΔR/R)の向上を適
切に図ることが可能になる。
Description
perpendicular to the plane)型の磁気検出素子に
係り、特に抵抗変化率(ΔR/R)の向上を効果的に図
ることが可能な磁気検出素子に関する。
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図である。
1の上にPtMnなどの反強磁性層2が形成されてい
る。さらに前記反強磁性層2の上にはCoFeなどで形
成された固定磁性層3が形成され、前記固定磁性層3の
上にはCuなどで形成された非磁性材料層4が形成さ
れ、さらに前記非磁性材料層4の上にはNiFeなどで
形成されたフリー磁性層5が形成されている。図8に示
すように前記フリー磁性層5の上には上部電極6が形成
されている。
化は、前記反強磁性層2との交換異方性磁界によって図
示Y方向に固定される。
リー磁性層5のトラック幅方向(図示X方向)の両側に
形成された図示しないハードバイアス層からの縦バイア
ス磁界によって図示X方向に揃えられる。
ら流れる電流が、反強磁性層2からフリー磁性層5まで
の多層膜を膜厚方向(図示Y方向)に流れるCPP(cu
rrent perpendicular to the plane)型と呼ばれる
磁気検出素子である。
る電流が、反強磁性層2からフリー磁性層5までの多層
膜を膜面と平行な方向(図示X方向)に流れるCIP
(current in the plane)型の磁気検出素子に比べ
て、素子サイズの狭小化によって再生出力を大きくで
き、CPP型は、今後の高記録密度化に伴う素子サイズ
の狭小化に適切に対応できるものと期待された。
密度化に向けたCPP型磁気検出素子の実用化の一つの
課題として、抵抗変化率(ΔR/R)の向上がある。抵
抗変化率の向上を図るには、抵抗変化量(ΔR)を向上
させなければならない。
β2)]・ρF・tFに比例することがわかっている。ここ
でβは、強磁性層(固定磁性層3及びフリー磁性層5)
の材質によって決定される値であり、ρ↓/ρ↑=(1
+β)/(1−β)[ここでρ↓は、伝導電子のうちダ
ウンスピンの伝導電子に対する比抵抗値であり、ρ↑
は、伝導電子のうちアップスピンの伝導電子に対する比
抵抗値である]なる関係式が成り立っている。
ピン及びアップスピンの伝導電子に対する比抵抗値の平
均値)であり、tは強磁性層の膜厚である。
が使用されていた。前記CoFe合金は、前記β値が概
ね0.5であり、また比抵抗値ρFは、概ね16μΩ・
cmであった。
nt perpendicular to plane magnetoresistance?(in
vited)」(J.Appl.Phys.79(8),15 April 1996)の表
1には、Coのβ値が0.38〜0.54、Ni84F
e16のβ値が0.34〜0.66であることが記載さ
れている。
s to determine the spin polarization of ferr
omagnetic materials」(1999 American Institute o
f Physics)のグラフ4には、NiFe、Co、Ni及
びFeの分極率Pが概ね0.33〜0.45であること
が開示されている。なおここで「分極率P」は、上記し
たβ値と相関があり、分極率Pが大きいとβ値(絶対
値)も大きくなることがわかっている。
Fe16、NiFe、Ni及びFeなどの磁性材料では、
前記β値や分極率Pなどが十分に大きな値ではなく、今
後の高記録密度化に適切に対応するには、さらに抵抗変
化量(ΔR)を大きくして、抵抗変化率(ΔR/R)の
向上を図ることが期待された。
ためのものであり、特に磁性層の材質および膜構造を改
良することで、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(Δ
R/R)の向上を図ることが可能な磁気検出素子を提供
することを目的としている。
固定磁性層、非磁性材料層及びフリー磁性層を有する多
層膜が設けられ、前記多層膜の各層の膜面と垂直方向に
電流が流れる磁気検出素子において、前記固定磁性層及
びフリー磁性層の少なくとも一方は、強磁性且つハーフ
メタル的な合金層を有して形成されていることを特徴と
するものである。
センス電流は、前記多層膜の各層の膜面と垂直方向に流
れる。
性層の少なくとも一方は、強磁性且つハーフメタル的な
合金層を有して形成されていることに特徴がある。「ハ
ーフメタル(Half-metal)的」とは、強磁性体や反強磁
性体において、片方のスピンの伝導電子が金属的な振る
舞いをし、他方のスピンの伝導電子が絶縁体的な振る舞
いをすることをいう。
合金などの磁性材料は、金属的な性質を有していたが、
ハーフメタル的な性質を有する合金層は、前記CoFe
合金などに比べてβ値あるいは分極率Pが大きく(具体
的にはβ値(絶対値)は0.7以上または分極率P(絶
対値)は0.5以上)、また比抵抗値ρも大きいことか
ら、前記固定磁性層及び/またはフリー磁性層に前記強
磁性且つハーフメタル的な合金層を含むことで、従来よ
りも抵抗変化量ΔRを大きくすることができ、抵抗変化
率(ΔR/R)の向上を適切に図ることが可能になる。
量(ΔR)が大きくなる理由(メカニズム)は、前記β
値が大きくなると、片方のスピンの伝導電子に対する比
抵抗値(ρ↓)が大きくなり、逆に他方のスピンの伝導
電子に対する比抵抗値(ρ↑)は小さくなり、これはす
なわち前記片方のスピンの伝導電子が強磁性層内を流れ
にくくなりあるいはシャットアウトされて前記ダウンス
ピンの伝導電子の平均自由行程が短くなる(絶縁的な挙
動を示す)一方、他方のスピンの伝導電子が強磁性層内
を流れやすくなり他方のスピンの伝導電子の平均自由行
程が延びる(金属的な挙動を示す)ことでアップスピン
の伝導電子とダウンスピンの伝導電子との平均自由行程
差が大きくなったからであると考えられる。
抵抗変化量(ΔR)が大きくなる理由(メカニズム)
は、前記分極率Pが大きくなると、片方のスピンはフェ
ルミエネルギー近傍の状態密度が高く(=個数が多く)
なり、一方、他方のスピンはフェルミエネルギー近傍の
状態密度が低く(=個数が少なく)なり、これによって
前記アップスピンの伝導電子とダウンスピンの伝導電子
の平均自由行程差が大きくなって、抵抗変化量(ΔR)
が大きくなったからであると考えられる。
前記スピン偏極性の大きさは、フリー磁性層26と固定
磁性層20との相対的な磁化方向の関係で変化する。
X2YZ(ただしXは、周期表のIIIA族からIIB
族までのうちから選択された一元素、YはMn、Zは、
Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、Tl、Pb、S
bのうちから選択された1種または2種以上の元素)で
表されるホイスラー合金で形成されることが好ましい。
具体的には、前記ホイスラー合金は、Co2MnZ(Z
は、Al、Si、Ga、Ge、Snのうちから選択され
た1種または2種以上の元素)であることが好ましい。
がXYZ(ただしXは、周期表のIIIA族からIIB
族までのうちから選択された一元素、YはMn、Zは、
Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、Tl、Pb、S
bのうちから選択された1種または2種以上の元素)で
表されるホイスラー合金で形成されることが好ましい。
具体的には、前記ホイスラー合金は、NiMnSb、P
tMnSb、PdMnSb、PtMnSnであることが
好ましい。
Sr0.3MnO3、CrO2、あるいはF3O4で形成され
てもよい。
フリー磁性層は2層以上の磁性層の積層構造からなり、
それら磁性層のうち、前記非磁性材料層と接する磁性層
に前記強磁性且つハーフメタル的な合金層が形成される
ことが好ましい。前記非磁性材料層と接する磁性層が最
も抵抗変化率に寄与する部分であるから、この部分に強
磁性且つハーフメタル的な合金層を形成することで、抵
抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)の向上を
図ることが可能になると考えられる。
たはフリー磁性層は2層以上の磁性層の積層構造からな
り、それら磁性層のうち、前記非磁性材料層と接する磁
性層以外の磁性層に前記強磁性且つハーフメタル的な合
金層が形成されることが好ましい。上記したように非磁
性材料層と接する磁性層に強磁性且つハーフメタル的な
合金層を設けることで、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変
化率(ΔR/R)の向上を図ることができると考えられ
るが、しかし前記合金層がMnを多量に含む組成の場合
には、非磁性材料層とこのMnとが拡散しやすく、拡散
したMnはアップスピンの伝導電子のスピン拡散距離や
平均自由行程を短くしてしまい、逆に抵抗変化量(Δ
R)及び抵抗変化率(ΔR/R)を低下させる虞がある
ものと考えられる。従って強磁性且つハーフメタル的な
合金層がMnを多量に含む組成である場合には、前記合
金層を非磁性材料層から離した位置に形成することが抵
抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)の向上を
図る上で好ましいものと思われる。
タル的な合金層が形成された磁性層以外の磁性層はCo
Fe合金、CoFeNi合金、NiFe合金あるいはC
oのいずれかの磁性材料で形成されることが好ましい。
たはフリー磁性層は磁性層の3層構造からなり、それら
3層のうち、真ん中の磁性層に強磁性且つハーフメタル
的な合金層が形成されることが好ましい。このように前
記非磁性材料層と前記合金層とを離すことで、上記した
ように非磁性材料層との間での拡散を防止し伝導電子の
スピン拡散距離や平均自由行程を長く延ばすことができ
ること、および前記合金層を反強磁性層からも離すこと
で前記固定磁性層と反強磁性層間で発生する交換結合磁
界を大きなものにできるなどの効果を期待することがで
きる。
の磁性層以外の磁性層はCoFe合金、CoFeNi合
金、NiFe合金あるいはCoのいずれかの磁性材料で
形成されることが好ましい。
たはフリー磁性層は、第1磁性層と第2磁性層間に非磁
性中間層が介在する積層フェリ構造であり、少なくとも
前記磁性層のうち非磁性材料層と接する側の第1磁性層
が、上記した前記強磁性且つハーフメタル的な合金層を
有する多層構造、あるいは前記強磁性且つハーフメタル
的な合金層の単層構造で形成されることが好ましい。
気検出素子の全体構造を記録媒体との対向面側から見た
部分断面図である。なお、図1ではX方向に延びる素子
の中央部分のみを破断して示している。
録された信号を再生するためのものである。図示してい
ないが、この磁気検出素子上に、記録用のインダクティ
ブヘッドが積層されていてもよい。
−チタンカーバイト(Al2O3−TiC)で形成された
スライダのトレーリング端面上に形成される。前記スラ
イダは、記録媒体との対向面と逆面側で、ステンレス材
などによる弾性変形可能な支持部材と接合され、磁気ヘ
ッド装置が構成される。
の磁性材料で形成された下部シールド層10である。こ
の実施形態では前記下部シールド層10が下部電極を兼
ねている。
料で形成された下地層11が形成されている。前記下地
層11が下部ギャップ層を兼ねている。前記下地層11
は、Ta,Hf,Nb,Zr,Ti,Mo,Wのうち少
なくとも1種以上で形成されることが好ましい。前記下
地層11は例えば50Å以下程度の膜厚で形成される。
12が形成される。前記シードレイヤ12を形成するこ
とで、前記シードレイヤ12上に形成される各層の膜面
と平行な方向における結晶粒径を大きくでき、耐エレク
トロマイグレーションの向上に代表される通電信頼性の
向上や抵抗変化率(ΔR/R)の向上などをより適切に
図ることができる。
iFeCr合金やCrなどで形成される。前記シードレ
イヤ12は形成されていなくてもよい。
層13が形成される。前記反強磁性層13は、元素X
(ただしXは、Pt,Pd,Ir,Rh,Ru,Osの
うち1種または2種以上の元素である)とMnとを含有
する反強磁性材料で形成されることが好ましい。あるい
は前記反強磁性層13は、元素Xと元素X′(ただし元
素X′は、Ne,Ar,Kr,Xe,Be,B,C,
N,Mg,Al,Si,P,Ti,V,Cr,Fe,C
o,Ni,Cu,Zn,Ga,Ge,Zr,Nb,M
o,Ag,Cd,Sn,Hf,Ta,W,Re,Au,
Pb、及び希土類元素のうち1種または2種以上の元素
である)とMnを含有する反強磁性材料により形成され
ることが好ましい。
かもブロッキング温度も高く次に説明する固定磁性層2
4との界面で大きな交換異方性磁界を発生し得る。また
前記反強磁性層13は80Å以上で300Å以下の膜厚
で形成されることが好ましい。
層20が形成されている。この実施形態では前記固定磁
性層20は5層構造で形成されている。
単層、および符号19の多層は磁性層であり、前記第2
磁性層14と第1磁性層19との間に、Ruなどで形成
された非磁性中間層15が介在し、この構成により、前
記第2磁性層14と第1磁性層19の磁化方向は互いに
反平行状態にされる。これはいわゆる積層フェリ構造と
呼ばれる。なおこの明細書においては、積層フェリ構造
において、非磁性材料層21と接する側の磁性層を第1
磁性層と、もう一方の磁性層を第2磁性層と呼ぶ。前記
非磁性中間層15は、Ru、Rh、Ir、Cr、Re、
Cuのうち1種またはこれらの2種以上の合金で形成さ
れている。特にRuによって形成されることが好まし
い。
の前記反強磁性層13に接する第2磁性層14との間に
は磁場中熱処理によって交換異方性磁界が発生し、例え
ば前記第2磁性層14の磁化がハイト方向(図示Y方
向)に固定された場合、もう一方の第1磁性層19を構
成する3層の磁性層はRKKY相互作用により、ハイト
方向とは逆方向(図示Y方向と逆方向)に磁化され固定
される。この構成により前記固定磁性層20の磁化を安
定した状態にでき、また前記固定磁性層20と前記反強
磁性層13との界面で発生する交換異方性磁界を見かけ
上大きくすることができる。
10〜70Å程度、多層からなる第1磁性層19の膜厚
は、20Å〜80Å程度で形成される。また非磁性中間
層15の膜厚は3Å〜10Å程度で形成される。
はそれぞれ単位面積当たりの磁気モーメントが異なって
いる。前記磁気モーメントは飽和磁化Ms×膜厚tで設
定され、前記第2磁性層14と第1磁性層19の磁気モ
ーメントを異ならせることで適切に前記第2磁性層14
と第1磁性層19を積層フェリ構造にすることが可能で
ある。
料層21が形成されている。前記非磁性材料層21は例
えばCuなどの電気抵抗の低い導電性材料によって形成
される。前記非磁性材料層21は例えば25Å程度の膜
厚で形成される。
磁性層26が形成される。この実施形態では、前記フリ
ー磁性層26は磁性層の3層構造で形成される。また前
記フリー磁性層26の全体の膜厚は、20Å以上で20
0Å以下程度の膜厚で形成されることが好ましい。
料で形成された保護層25が形成されている。前記保護
層25は上部ギャップ層をも兼ねる。前記保護層25
は、Ta,Hf,Nb,Zr,Ti,Mo,Wのうち少
なくとも1種以上で形成されることが好ましい。前記保
護層25は例えば50Å以下程度の膜厚で形成される。
25までの多層膜に比べて、前記下部シールド層10
は、トラック幅方向(図示X方向)に長く延ばされて形
成されている。そして前記多層膜のトラック幅方向(図
示X方向)の両側であって延出した前記下部シールド層
10上にはAl2O3やSiO2などの絶縁材料で形成さ
れた絶縁層40が形成されている。この実施形態では前
記絶縁層40の上面は、前記フリー磁性層26の下面よ
り下側に形成され、前記絶縁層40上に形成されたCo
PtCr合金などで形成されたハードバイアス層27が
前記フリー磁性層26の両側端面に磁気的に接続された
状態になっている。なお前記ハードバイアス層27は前
記フリー磁性層26の両側端面に少なくとも一部、磁気
的に接続されていればよい。前記ハードバイアス層27
からの縦バイアス磁界が前記フリー磁性層26内に流入
することで前記フリー磁性層26の磁化はトラック幅方
向(図示X方向)と平行な方向に単磁区化される。前記
フリー磁性層26の磁化状態は、前記固定磁性層20の
磁化状態と異なって外部磁界に対し磁化反転できる程度
に弱く単磁区化されている。
O3やSiO2などの絶縁材料で形成された絶縁層28が
形成されている。このように前記ハードバイアス層27
の上下は絶縁層40、28によって囲まれている。
と前記絶縁層28の上面はほぼ同一平面状に形成された
状態にあり、前記保護層25上から前記絶縁層28上に
かけてNiFe合金などの磁性材料で形成された上部シ
ールド層29が形成されている。前記上部シールド層2
9は磁気検出素子の上部電極をも兼ねている。
ド層10及び上部シールド層29がシールド機能のみな
らず電極としても機能しているため、前記下地層11か
ら保護層25間までの膜厚でギャップ長Glを決定で
き、前記ギャップ長Glの長さ寸法を短くすることがで
きる。
保護層25までの多層膜の上下に電極を兼用したシール
ド層10、29が形成され、前記シールド層10、29
間を流れる電流は、前記多層膜を膜厚方向(図示Z方
向)に流れるCPP(currentperpendicular to the
plane)型となっている。前記電流は、前記ハードバイ
アス層27の上下が絶縁層40、28で囲まれているこ
とで、このハードバイアス層27に分流することなく適
切に前記多層膜内を流れ、再生出力の向上を図ることが
可能になっている。
どの記録媒体の走行方向はZ方向であり、記録媒体から
の洩れ磁界がY方向に与えられると、フリー磁性層26
の磁化が図示X方向と平行な方向からY方向へ向けて変
化する。このフリー磁性層26内での磁化の方向の変動
と、固定磁性層20の第1磁性層19の固定磁化方向と
の関係で電気抵抗が変化し(これを磁気抵抗効果とい
う)、この電気抵抗値の変化に基づく電圧変化により、
記録媒体からの洩れ磁界が検出される。
いて以下に説明する。図1に示す実施形態では、前記非
磁性材料層21と接する側の固定磁性層20の第1磁性
層19が磁性層の3層構造となっている。前記第1磁性
層19が実際に磁気抵抗効果に寄与する層であるので、
特にこの第1磁性層19を以下のような構造にすること
で、従来に比べて高い抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化
率(ΔR/R)を得ることが可能になる。
層のうち真ん中の磁性層17が強磁性且つハーフメタル
的な合金層である。「強磁性」である必要性は、この合
金が使用される層が第1磁性層19の一部を成し、磁化
をハイト方向(図示Y方向)に適切にピン止めする必要
があるからである。ここで「ハーフメタル(Half-meta
l)的」とは、強磁性体や反強磁性体において、片方の
スピンの伝導電子が金属的な振る舞いをし、他方のスピ
ンの伝導電子が絶縁体的な振る舞いをすることをいう。
β2)]・ρF・tFに比例する。ここでβは、磁性層17
の材質によって変化する値(なおβは−1よりも大きく
1よりも小さい範囲内の値)であり、このβ値が大きい
ほど抵抗変化量(ΔR)を大きくできる。前記強磁性且
つハーフメタル的な合金のβ値は、従来、強磁性層とし
て使用されてきたCoFe合金やNiFe合金のそれに
比べて大きく、これによって「ハーフメタル的」な性質
を帯びる。なお本発明では、0.7以上のβ値(絶対
値)を有し、あるいは後述する分極率P(絶対値)を
0.5以上有する強磁性合金を「ハーフメタル的」と規
定する。
電子に対する比抵抗値)/ρ↑(アップスピンの伝導電
子に対する比抵抗値)=(1+β)/(1―β)なる関
係が成り立っている。すなわちβ値が大きくなるという
ことは、ρ↓が大きくなり且つρ↑が小さくなることを
意味する。
スピンの伝導電子に対する比抵抗値(ρ↓)は大きくな
るから強磁性層内を前記ダウンスピンの伝導電子は流れ
難くあるいはシャットアウトされて前記ダウンスピンの
伝導電子の平均自由行程は短くなり(絶縁的な挙動を示
す)、一方、アップスピンの伝導電子に対する比抵抗値
(ρ↑)は小さくなるから強磁性層内を前記アップスピ
ンの伝導電子は流れやすくなり前記アップスピンの伝導
電子の平均自由行程は延び(金属的な挙動を示す)、前
記アップスピンの伝導電子とダウンスピンの伝導電子の
平均自由行程差が大きくなると考えられる。このような
作用はスピン偏極性と呼ばれ、β値が高い、具体的には
0.7以上のβ値(絶対値)を有する強磁性且つハーフ
メタル的な合金は、このスピン偏極性が強く働き、前記
平均自由行程差はよりいっそう大きくなる。
(ΔR/R)は、アップスピン及びダウンスピンの伝導
電子の各平均自由行程差に対して正の相関を示すから、
従来よりも前記β値が大きいハーフメタル的な合金を使
用したことよるアップスピンの伝導電子とダウンスピン
の伝導電子の平均自由行程差の拡大によって抵抗変化量
(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)が増大し、今後の
高記録密度化に適切に対応することが可能な磁気検出素
子を製造することが可能になるのである。
は、上記したβ値以外に分極率Pの大きさによって判断
することもできると考えられる。前記分極率Pはβ値と
相関があり、分極率Pが大きいとβ値(絶対値)が大き
くなることがわかっている。
R)に比例するので、前記分極率Pが大きくなるほど前
記抵抗変化量(ΔR)を大きくすることができる。前記
分極率PはP=(N↑−N↓)/(N↑+N↓)(ただ
しPは、−1≦P≦1である)で示され、N↑は、フェ
ルミエネルギー付近におけるアップスピンの伝導電子数
であり、N↓は、フェルミエネルギー付近におけるダウ
ンスピンの伝導電子数であり、フェルミエネルギー付近
における伝導電子が、実際に伝導に寄与する。
{すなわちフェルミエネルギー近傍の状態密度が高くな
り(=個数が多くなり)}、N↓が小さくなる{すなわ
ちフェルミエネルギー近傍の状態密度が低くなる(=個
数が少なくなる)}ほど分極率Pは大きくなり、よって
抵抗変化量(ΔR)は大きくなる。
ことは、強磁性層内をアップスピンによる伝導電子が流
れやすくなって前記アップスピンの伝導電子の平均自由
行程が延び、一方、ダウンスピンによる伝導電子が流れ
難くなりあるいはシャットアウトされて前記ダウンスピ
ンの伝導電子の平均自由行程が短くなったことを意味
し、よって前記アップスピンの伝導電子とダウンスピン
の伝導電子の平均自由行程差が大きくなって、抵抗変化
量(ΔR)が大きくなるものと考えられる。
ーフメタル的な合金を磁性層17として使用することが
好ましい。具体的には前記分極率P(絶対値)は0.5
以上であることが好ましい。本発明では、前記分極率P
(絶対値)が0.5以上である強磁性材料を「ハーフメ
タル的」な性質を有しているものとする。
層26と固定磁性層20との相対的な磁化方向の関係で
変化する。
は、CoFe合金などに比べて比抵抗値(ρF)も大き
いので、前記第1磁性層19の真ん中の磁性層17を強
磁性且つハーフメタル的な合金層とすることで、抵抗変
化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)を向上させる
ことができる。なおここで言う「比抵抗値(ρF)」と
は、アップスピンの伝導電子に対する比抵抗値とダウン
スピンの伝導電子に対する比抵抗値の平均値のことであ
る。
上記したように強磁性且つハーフメタル的な合金である
ことと、さらにキュリー温度(Tc)が200℃以上で
あることが好ましい。前記キュリー温度(Tc)が20
0℃よりも低いと使用環境温度等からして実際にデバイ
スとして使用できない。また比抵抗ρFは、50μΩ・
cm以上であることが好ましい。これによって従来、磁
性層としてCoFe合金などを使用していた場合に比べ
て、より適切に抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(Δ
R/R)の向上を図ることができる。本発明では、前記
抵抗変化率(ΔR/R)は30%以上であることが好ま
しい。
材質として本発明では以下の(1)〜(3)の材質を挙
げることができる。 (1)組成式がX2YZ(ただしXは、周期表のIII
A族からIIB族までのうちから選択された一元素、Y
はMn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、
Tl、Pb、Sbのうちから選択された1種または2種
以上の元素)で表されるホイスラー合金。
造である。具体的な材質としては、Co2MnZ(Z
は、Al、Si、Ga、Ge、Snのうちから選択され
た1種または2種以上の元素)を挙げることができる。
合金としては具体的に、Co0.5Mn0.25(Al100-aS
ia)0.25(ただしaは0〜100)を挙げることができ
る。
表のIIIA族からIIB族までのうちから選択された
一元素、YはMn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、I
n、Sn、Tl、Pb、Sbのうちから選択された1種
または2種以上の元素)で表されるホイスラー合金。
構造である。具体的な材質としては、NiMnSb、P
tMnSb、PdMnSb、PtMnSnを挙げること
ができる。
明する。上記した「Andreev reflection:A new mean
s to determine the spin polarization of ferr
omagnetic materials」(1999 American Institute o
f Physics)のグラフ4には、NiMnSbの分極率P
が0.55であることが開示されている。
etallic Ferromagnets」(1983 The American Phys
ical Society)の表1には、理論計算により求めたN
iMnSb、PtMnSb、PdMnSb、PtMnS
nのN(E)↑、N(E)↓が記載されており、この数
値を用いて分極率Pを計算すると、NiMnSbの分極
率Pは1、PtMnSbの分極率Pは1、PdMnSb
の分極率Pは0.51、及びPtMnSnの分極率Pは
−0.33である。なおPtMnSnは組成比を調整す
ることで分極率Pを絶対値で0.5以上にできるものと
考えられる。
あるいはF3O4 なお上記した「Andreev reflection:A new means t
o determine the spin polarization of ferromag
netic materials」(1999 American Institute of P
hysics)のグラフ4には、La0.7Sr0.3MnO3の分極
率Pが0.55、CrO2の分極率Pが0.9であるこ
とが開示されている。
0.7Sr0.3MnO3、CrO2、Fe3O4は、いずれもβ
値(絶対値)が0.7以上あるいは分極率P(絶対値)
が0.5以上で強磁性且つハーフメタル的な性質を有
し、これらの材質のいずれかで磁性層17を形成するこ
とで、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)
を従来に比べて向上させることができる。またこれら材
質はいずれもキュリー温度(Tc)が200℃以上で、
また比抵抗値(ρF)も50μΩ・cm以上と大きい。
る磁性層16と18は、従来から使用されている磁性材
料、具体的にはCoFe合金、CoFeNi合金、ある
いはNiFe合金、Coのいずれかで形成されることが
好ましい。
磁性層18を、CoFe合金などの磁性材料で形成する
ことで、この磁性層18と非磁性材料層21間での元素
の拡散をより適切に防止でき、アップスピンの伝導電子
のスピン拡散距離や平均自由行程を長く延ばし、抵抗変
化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)の向上を適切
に図ることが可能である。
(1)や(2)のホイスラー合金であると、前記ホイス
ラー合金に含まれるMnが、Cuなどで形成された非磁
性材料層21と拡散し、拡散したMnはアップスピンの
伝導電子のスピン拡散距離や平均自由行程を短くし抵抗
変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)を低下させ
てしまう虞がある。従って図1のように、強磁性且つハ
ーフメタル的な合金で形成された磁性層17を、前記非
磁性材料層21から離れた位置に形成し、前記磁性層1
7と非磁性材料層21との間にCoFe合金などで形成
された磁性層18を介在させることで、上記した拡散を
適切に防止することが可能になると考えられる。なお前
記磁性層18はCoFe合金で形成することがより上記
した拡散を防止できて好ましい。
メタル的な合金層で形成された磁性層17とRuなどで
形成された非磁性中間層15との間にCoFe合金など
で形成された磁性層16を介在させることで、前記第2
磁性層14との間で発生するRKKY相互作用による反
強磁性結合を強めることができると考えられ、前記第1
磁性層19の磁化のピン止めを適切に行うことが可能に
なる。
14と第1磁性層19との間にRuなどの非磁性中間層
15を挟んだ積層フェリ構造であり、固定磁性層20の
磁化のピン止めを強めるには、前記第2磁性層14と第
1磁性層19間で発生するRKKY相互作用における反
強磁性結合を強める必要がある。このRKKY相互作用
における反強磁性結合を強めるには、非磁性中間層15
と接する上下の磁性層14、16をCoFe合金などの
磁性材料で形成することが好ましく、したがって本発明
では、前記磁性層16をCoFe合金などの磁性材料で
形成することとしたのである。なお前記磁性層16はC
oFe合金で形成されることが、より適切にRKKY的
相互作用における反強磁性結合を強めることができて好
ましい。
層26が磁性層の3層構造であり、この3層の磁性層の
うち真ん中の磁性層22は、強磁性且つハーフメタル的
な合金層であり、その上下に形成された磁性層23、3
0はCoFe合金、CoFeNi合金、Coのいずれか
の磁性材料で形成されていることが好ましい。
と同様に強磁性且つハーフメタル的な合金層を含むこと
で、アップスピンの伝導電子とダウンスピンの伝導電子
との平均自由行程差を大きくでき、抵抗変化量(ΔR)
及び抵抗変化率(ΔR/R)を向上させることができ、
今後の高記録密度化に適切に対応可能な磁気検出素子を
形成することができる。
をCoFe合金などの磁性材料で形成することで、前記
磁性層30と非磁性材料層21間での拡散を適切に防止
でき、アップスピンの伝導電子のスピン拡散距離や平均
自由行程を適切に延ばすことができ、より適切に抵抗変
化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)を大きくする
ことができる。前記磁性層30はCoFe合金で形成さ
れると、より適切に上記の拡散を防止することが可能に
なる。
も保磁力Hcの小さい材質で前記磁性層23を形成する
ことで、前記フリー磁性層26の記録磁界に対する感度
を向上させることができる。前記磁性層23はNiFe
合金で形成されることがより好ましい。
て感度良く磁化反転しなければならない。そうでないと
再生特性に優れた磁気検出素子を製造できないからであ
る。上記した(1)〜(3)のホイスラー合金等の強磁
性且つハーフメタル的な合金は保磁力Hcが大きいもの
が多い。具体的には10Oe(=約790(A/m)以
上である。また非磁性材料層21と接して形成される磁
性層30がCoFe合金で形成される場合には、前記C
oFe合金の保磁力Hcも比較的大きい。従って、前記
フリー磁性層26の外部磁界に対する感度を向上させる
には、保磁力Hcの小さい磁性層を前記フリー磁性層2
3内に付加することが好ましい。それが前記磁性層23
であり、NiFe合金で形成された前記磁性層23は、
強磁性且つハーフメタル的な合金やCoFe合金などで
形成された磁性層に比べて保磁力Hcが小さく、よって
前記フリー磁性層26に保磁力Hcの小さい磁性層23
を設けることで、外部磁界に対して感度良く磁化反転可
能な再生特性に優れた磁気検出素子を製造することが可
能になるのである。
フリー磁性層26を構成する全ての磁性層は、既に説明
したβ値の符号及びP値の符号がすべて同じ符号となる
材質で形成される必要がある。
な合金層で形成された磁性層17、22が正の値のβ値
を有しているとすると、磁性層16、18、30、23
も同様に正の値のβ値を有する磁性材料で形成されてい
なければならない。正の値のβ値を有し、且つこのβ値
が高い(具体的には0.7以上)強磁性且つハーフメタ
ル的な合金層には、アップスピンの伝導電子の平均自由
行程を延ばし(金属的な挙動を示す)、一方、ダウンス
ピンの伝導電子の平均自由行程を短くする(絶縁的な挙
動を示す)作用(スピン偏極性)が強く働き、アップス
ピンの伝導電子とダウンスピンの伝導電子の平均自由行
程差がCoFe合金などの金属的な材質を使用する場合
に比べて大きくなる。
タル的な合金層は、逆にダウンスピンの伝導電子の平均
自由行程を延ばし、アップスピンの伝導電子の平均自由
行程を縮める作用が働く。このことは分極率Pにも同じ
く言えることである。
性層16、18、30、23にも上記したスピン偏極性
があるが、これら磁性層のβ値は正の値である。したが
って、仮に強磁性且つハーフメタル的な合金層である磁
性層17、22が、負の値を有するβ値を有している
と、正の値のβ値を有する磁性層16、18、30、2
3との間で、上記のスピン偏極性が打ち消されてしま
い、アップスピンの伝導電子の平均自由行程とダウンス
ピンの伝導電子の平均自由行程との差を適切に大きくで
きず、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)
を効果的に大きくすることができなくなる。
極率Pが負の値である場合、固定磁性層20及びフリー
磁性層26も同様にして負のβ値、分極率Pを有する強
磁性材料を選択することが、スピン偏極性が大きく、抵
抗変化量(ΔR)を効果的に大きくすることができる。
例えばこのような強磁性材料としては、FeV(β値は
約−0.11)、NiCr(β値は約−0.24〜−
0.11)、FeCr(β値は約−0.09)などがあ
る。
フリー磁性層26を構成する全ての磁性層16、17、
18、30、22、23を、β値が同じ符号を有する材
質で形成し、これによって前記スピン偏極性が相乗的に
強くなり、より効果的に前記アップスピンの伝導電子の
平均自由行程とダウンスピンの伝導電子の平均自由行程
との差を大きくでき、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化
率(ΔR/R)の向上を適切に図ることが可能になるの
である。
符号のβ値あるいは分極率Pを有する材質を使用する点
については図2以降についても同じである。
検出素子の構造を記録媒体との対向面側から見た部分断
面図である。なお図2以降の説明は、固定磁性層20と
フリー磁性層26の膜構造のみに注目しているが、それ
以外の層の構成については図1と変わるところがないの
で図1を参照されたい。
9は2層構造である。このうち磁性層17は、強磁性且
つハーフメタル的な合金層であり、磁性層16は、Co
Fe合金、CoFeNi合金、NiFe合金、Coのい
ずれかの磁性材料で形成された合金層であることが好ま
しい。
磁性層26も固定磁性層20の第1磁性層19と同様に
2層構造であり、磁性層22が強磁性且つハーフメタル
的な合金層であり、磁性層23がCoFe合金、CoF
eNi合金、NiFe合金、あるいはCoから選択され
た磁性材料で形成されることが好ましい。
は、組成式がX2YZ(ただしXは、周期表のIIIA
族からIIB族までのうちから選択された一元素、Yは
Mn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、T
l、Pb、Sbのうちから選択された1種または2種以
上の元素)で表されるホイスラー合金や、組成式がXY
Z(ただしXは、周期表のIIIA族からIIB族まで
のうちから選択された一元素、YはMn、Zは、Al、
Si、Ga、Ge、In、Sn、Tl、Pb、Sbのう
ちから選択された1種または2種以上の元素)で表され
るホイスラー合金、あるいはLa0.7Sr0.3MnO3、
CrO2、F3O4などで形成されることが好ましい。
に、上記した強磁性且つハーフメタル的な合金層が含ま
れることによって、アップスピンの伝導電子とダウンス
ピンの伝導電子との平均自由行程差を従来に比べて大き
くでき、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/
R)の向上を図ることが可能になる。
26の非磁性材料層21と接する磁性層17、22を強
磁性且つハーフメタル的な合金層にすると、前記合金層
にMnが含まれている場合、前記非磁性材料層21との
間でMnの拡散が発生する虞があるため、図2に示す実
施形態は図1に示す実施形態に比べて、前記抵抗変化量
(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)が小さくなりやす
いと考えられるが、従来のように第1磁性層19、およ
びフリー磁性層26をCoFe合金層やNiFe合金層
などの磁性材料のみで形成した場合より前記抵抗変化量
(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)を向上させること
ができると考えられる。
タル的な合金層を上記の拡散が発生しにくいホイスラー
合金やCrO2、F3O4などで形成することが好まし
い。
する第2磁性層14と反強磁性層13間で交換結合磁界
を発生させるときに施す熱処理工程に起因するところが
大きいので、例えば交換結合磁界を発生させるのに熱処
理工程が必要ない、あるいは必要であってもその熱処理
温度が低い場合などは、そもそも上記の拡散は起こり難
く、かかる場合には、材質に制約なく強磁性且つハーフ
メタル的な合金層からなる磁性層17、22を形成する
ことが可能になる。
検出素子の構造を記録媒体との対向面側から見た部分断
面図である。
定磁性層20を構成する第1磁性層19及びフリー磁性
層26は2層構造であるが、非磁性材料層21と接する
磁性層18及び磁性層30は、強磁性且つハーフメタル
的な合金層ではなく、CoFe合金、CoFeNi合
金、NiFe合金、Coなどの磁性材料で形成された層
である。この磁性層18、30は、CoFe合金で形成
されることが、非磁性材料層21間での拡散をより適切
に防止できて好ましい。
材料層21から離れた磁性層17及び磁性層22が、強
磁性且つハーフメタル的な合金層である。
は、組成式がX2YZ(ただしXは、周期表のIIIA
族からIIB族までのうちから選択された一元素、Yは
Mn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、T
l、Pb、Sbのうちから選択された1種または2種以
上の元素)で表されるホイスラー合金や、組成式がXY
Z(ただしXは、周期表のIIIA族からIIB族まで
のうちから選択された一元素、YはMn、Zは、Al、
Si、Ga、Ge、In、Sn、Tl、Pb、Sbのう
ちから選択された1種または2種以上の元素)で表され
るホイスラー合金、あるいはLa0.7Sr0.3MnO3、
CrO2、F3O4などで形成されることが好ましい。
に、上記した強磁性且つハーフメタル的な合金層が含ま
れることによって、アップスピンの伝導電子とダウンス
ピンの伝導電子との平均自由行程差を従来に比べて大き
くでき、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/
R)の向上を図ることが可能になる。
を構成する第1磁性層19のうち非磁性中間層15と接
する磁性層17が、強磁性且つハーフメタル的な合金層
で形成されているので、図1の実施形態に比べて、第1
磁性層19と第2磁性層14間で発生するRKKY相互
作用による結合磁界は弱まる虞があるが、例えば前記磁
性層17の膜厚を薄くする(具体的には10Å以下)な
どすれば、前記RKKY相互作用による結合磁界の弱ま
りを抑制でき、適切に前記第1磁性層19の磁化をピン
止めすることが可能になる。
検出素子を記録媒体との対向面側から見た部分断面図で
ある。
の膜構成は、図1に示す固定磁性層20の膜構成と同じ
である。
31と第2磁性層33間にRuなどの非磁性中間層32
が介在した積層フェリ構造である。
構成する第1磁性層31は3層構造である。前記3層の
うち真ん中の磁性層22は、強磁性且つハーフメタル的
な合金層である。
は、組成式がX2YZ(ただしXは、周期表のIIIA
族からIIB族までのうちから選択された一元素、Yは
Mn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、In、Sn、T
l、Pb、Sbのうちから選択された1種または2種以
上の元素)で表されるホイスラー合金や、組成式がXY
Z(ただしXは、周期表のIIIA族からIIB族まで
のうちから選択された一元素、YはMn、Zは、Al、
Si、Ga、Ge、In、Sn、Tl、Pb、Sbのう
ちから選択された1種または2種以上の元素)で表され
るホイスラー合金、あるいはLa0.7Sr0.3MnO3、
CrO2、F3O4などで形成されることが好ましい。
23、30は、CoFe合金、CoFeNi合金、Ni
Fe合金、Coのうちいずれかの磁性材料で形成される
ことが好ましい。前記非磁性材料層21と接する磁性層
30は、前記非磁性材料層21との拡散を適切に防止す
べく、前記の磁性材料のうちCoFe合金で形成される
ことがより好ましい。
26の外部磁界に対する感度を向上させるために保磁力
Hcの小さい材質で形成されることが好ましく、前記磁
性層23はNiFe合金で形成されることが好ましい。
なお磁性層23と非磁性中間層32との間、および/ま
たは磁性層33と非磁性中間層32との間には、RKK
Y相互作用による反強磁性結合を大きくするためCoF
e合金層を設けても良い。
26は、その両側に形成されたハードバイアス層27か
らの縦バイアス磁界の影響を受けて、例えば前記フリー
磁性層26の3層の第1磁性層31が図示X方向に磁化
されると、前記第2磁性層33の磁化は、前記第1の磁
性層31と第2磁性層33間で発生するRKKY相互作
用による結合磁界によって前記第1磁性層31の磁化方
向とは反平行に磁化される。
の第1磁性層19に、強磁性且つハーフメタル的な合金
層からなる磁性層17を有し、さらにフリー磁性層26
の第1磁性層31に、強磁性且つハーフメタル的な合金
層からなる磁性層22を有し、よってアップスピンの伝
導電子とダウンスピンの伝導電子との平均自由行程差を
従来に比べて大きくでき、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗
変化率(ΔR/R)の向上を図ることが可能になる。
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図である。
及びフリー磁性層26が共に、積層フェリ構造ではな
く、磁性層の多層構造のみで形成されている。図5に示
すように前記固定磁性層20は、磁性層の3層構造であ
り、その真ん中の磁性層17が、強磁性且つハーフメタ
ル的な合金層で形成されている。前記磁性層17の上下
に形成されている磁性層16、18は、CoFe合金、
CoFeNi合金、NiFe合金、Coのいずれかの磁
性材料で形成されていることが好ましい。
ル的な合金層で形成された磁性層17との間に、CoF
e合金などの磁性材料で形成された磁性層16が介在す
ることによって前記反強磁性層13と前記磁性層16間
で発生する交換結合磁界を大きくすることができ、前記
固定磁性層20の磁化のピン止めを適切に行うことがで
きるものと考えられる。前記磁性層16はCoFe合金
で形成されることがより好ましく、これによって前記磁
性層16と反強磁性層13間で発生する交換結合磁界を
効果的に大きくすることができる。
26が磁性層の2層構造であり、磁性層22は、強磁性
且つハーフメタル的な合金層であり、一方、磁性層23
はCoFe合金、CoFeNi合金、NiFe合金、C
oのいずれかの磁性材料で形成されていることが好まし
い。
構造であるが、これが図1に示すような磁性層の3層構
造であってもよく、あるいは2層構造であっても図3の
ような、強磁性且つハーフメタル的な合金層からなる磁
性層22と、前記磁性層22と非磁性材料層21との間
にCoFe合金などからなる磁性層30とが設けられた
膜構成であってもよい。
及びフリー磁性層26は、強磁性且つハーフメタル的な
合金層からなる磁性層17、22を有し、よってアップ
スピンの伝導電子とダウンスピンの伝導電子との平均自
由行程差を従来に比べて大きくでき、抵抗変化量(Δ
R)及び抵抗変化率(ΔR/R)の向上を図ることが可
能になる。
検出素子の構造を記録媒体との対向面側から見た部分断
面図である。
は、第2磁性層14と第1磁性層19との間にRuなど
からなる非磁性中間層15が介在した積層フェリ構造で
あるが、前記第1磁性層19は、強磁性且つハーフメタ
ル的な合金層の単層からなり、図1ないし図5のような
多層構造ではない。
つハーフメタル的な合金層の単層構造である。
が、強磁性且つハーフメタル的な合金層の単層構造であ
れば、容易にこれらの層を形成することができる。
層に、既に説明したβ値が負の値となる材料(例えばP
tMnSnなど)を使用したとき、CoFe合金やNi
Fe合金など従来、一般的に磁性層として用いられてき
た材質はβ値が正の値であるため、これらCoFe合金
と、β値が負の値となる強磁性且つハーフメタル的な合
金層とを組み合せて使用すると、スピン偏極性が相殺さ
れてしまい大きな抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率
(ΔR/R)を得ることができず、よってβ値が負の値
となる強磁性且つハーフメタル的な合金層は単層で形成
することが好ましい。かかる場合、磁性層である第2磁
性層14、第1磁性層19及びフリー磁性層26をすべ
て負のβ値を有する強磁性且つハーフメタル的な合金層
で形成することが好ましい。
検出素子の構造を記録媒体との対向面側から見た部分断
面図である。
は、積層フェリ構造ではなく、強磁性且つハーフメタル
的な合金層の単層構造である。同様にフリー磁性層26
も積層フェリ構造ではなく、強磁性且つハーフメタル的
な合金層の単層構造である。
が、強磁性且つハーフメタル的な合金層の単層構造であ
れば、容易にこれらの層を形成することができる。
フリー磁性層26が、強磁性且つハーフメタル的な合金
層で形成されていれば、アップスピンの伝導電子とダウ
ンスピンの伝導電子との平均自由行程差を従来に比べて
大きくでき、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR
/R)の向上を図ることが可能になる。
示すようにCPP型の磁気検出素子に関わるものである
が、本発明の特徴的部分である強磁性且つハーフメタル
的な合金層を、CIP(current in the plane)
型、すなわち電流を多層膜の膜面(図示X方向)と平行
な方向に流すタイプの磁気検出素子に使用した場合に
は、抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化率(ΔR/R)の
増大をほとんど見込めないものと考えられる。その理由
は、強磁性且つハーフメタル的な合金層は比抵抗が大き
いため他層へのシャントロスが大きくなるからである。
タル的な合金層は、CPP型の磁気検出素子に使用され
ると、より効果的に抵抗変化量(ΔR)及び抵抗変化量
(ΔR/R)の増大を図ることができる。
では、固定磁性層20及びフリー磁性層26の双方に、
強磁性且つハーフメタル的な合金層が含まれていたが、
この合金層は、前記固定磁性層20及びフリー磁性層2
6の少なくとも一方の層に含まれていればよい。
強磁性且つハーフメタル的な合金層が含まれている部分
の磁性層の多層構造は、最大で3層構造(例えば図1の
第1磁性層19やフリー磁性層26を参照のこと)であ
ったが、これが4層以上であってもよい。またかかる場
合、前記強磁性且つハーフメタル的な合金層はどの積層
位置に形成されていてもよい。
フリー磁性層26側が積層フェリ構造で、固定磁性層2
0側が、積層フェリ構造ではなく磁性層のみの単層構造
あるいは多層構造である形態はないが、当然にこのよう
な形態であってもかまわない。
性層26が積層フェリ構造である場合、第2磁性層1
4、33側も、第1磁性層19、31のように強磁性且
つハーフメタル的な合金層からなる単層構造、あるいは
前記強磁性且つハーフメタル的な合金層を含んだ多層構
造で形成されていてもかまわない。
い固定磁性層20の積層構造とフリー磁性層26の積層
構造の組合わせ、例えば図1に示す固定磁性層20の積
層構造と図2に示すフリー磁性層26の積層構造とが組
み合わされた磁気検出素子であってもよいことは言うま
でもない。
は、全て、下から反強磁性層13、固定磁性層20、非
磁性材料層21およびフリー磁性層26の順に積層形成
されているが、これが下からフリー磁性層26、非磁性
材料層21、固定磁性層20及び反強磁性層13の順に
積層形成されていてもよい。
は、固定磁性層とフリー磁性層とが1層づつ設けられた
シングルスピンバルブ型薄膜素子と呼ばれる構造である
が、本発明は、下から反強磁性層、固定磁性層、非磁性
材料層、フリー磁性層、非磁性材料層、固定磁性層、反
強磁性層からなるデュアルスピンバルブ型薄膜素子と呼
ばれる構造などにも適用可能である。
ドディスク装置に搭載される薄膜磁気ヘッドにのみ使用
可能なものではなく、テープ用磁気ヘッドや磁気センサ
などにも使用可能なものである。
層及びフリー磁性層の少なくとも一方は、強磁性且つハ
ーフメタル的な合金層を有して形成されている。
金などの磁性材料は、金属的な性質を有していたが、ハ
ーフメタル的な性質を有する合金層を用いることで、β
値が大きくなり、また比抵抗値ρも大きくなることか
ら、従来よりも抵抗変化量ΔRを大きくすることがで
き、抵抗変化率(ΔR/R)の向上を適切に図ることが
可能になる。
は、例えば組成式がX2YZ(ただしXは、周期表のI
IIA族からIIB族までのうちから選択された一元
素、YはMn、Zは、Al、Si、Ga、Ge、In、
Sn、Tl、Pb、Sbのうちから選択された1種また
は2種以上の元素)で表されるホイスラー合金で形成さ
れることが好ましい。
性層に含まれる強磁性且つハーフメタル的な合金層の形
成位置を適正化することで、より効果的に抵抗変化量Δ
Rを大きくすることができ、抵抗変化率(ΔR/R)の
向上を適切に図ることが可能になる。
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
を記録媒体との対向面側から見た部分断面図、
面側から見た部分断面図、
Claims (12)
- 【請求項1】 反強磁性層、固定磁性層、非磁性材料層
及びフリー磁性層を有する多層膜が設けられ、前記多層
膜の各層の膜面と垂直方向に電流が流れる磁気検出素子
において、 前記固定磁性層及びフリー磁性層の少なくとも一方は、
強磁性且つハーフメタル的な合金層を有して形成されて
いることを特徴とする磁気検出素子。 - 【請求項2】 前記合金層は、組成式がX2YZ(ただ
しXは、周期表のIIIA族からIIB族までのうちか
ら選択された一元素、YはMn、Zは、Al、Si、G
a、Ge、In、Sn、Tl、Pb、Sbのうちから選
択された1種または2種以上の元素)で表されるホイス
ラー合金で形成される請求項1記載の磁気検出素子。 - 【請求項3】 前記ホイスラー合金は、Co2MnZ
(Zは、Al、Si、Ga、Ge、Snのうちから選択
された1種または2種以上の元素)である請求項2記載
の磁気検出素子。 - 【請求項4】 前記合金層は、組成式がXYZ(ただし
Xは、周期表のIIIA族からIIB族までのうちから
選択された一元素、YはMn、Zは、Al、Si、G
a、Ge、In、Sn、Tl、Pb、Sbのうちから選
択された1種または2種以上の元素)で表されるホイス
ラー合金で形成される請求項1記載の磁気検出素子。 - 【請求項5】 前記ホイスラー合金は、NiMnSb、
PtMnSb、PdMnSb、PtMnSnである請求
項4記載の磁気検出素子。 - 【請求項6】 前記合金層は、La0.7Sr0.3Mn
O3、CrO2、あるいはF3O4で形成される請求項1記
載の磁気検出素子。 - 【請求項7】 前記固定磁性層及び/またはフリー磁性
層は2層以上の磁性層の積層構造からなり、それら磁性
層のうち、前記非磁性材料層と接する磁性層に前記強磁
性且つハーフメタル的な合金層が形成される請求項1な
いし6のいずれかに記載の磁気検出素子。 - 【請求項8】 前記固定磁性層及び/またはフリー磁性
層は2層以上の磁性層の積層構造からなり、それら磁性
層のうち、前記非磁性材料層と接する磁性層以外の磁性
層に前記強磁性且つハーフメタル的な合金層が形成され
る請求項1ないし6のいずれかに記載の磁気検出素子。 - 【請求項9】 前記強磁性且つハーフメタル的な合金層
が形成された磁性層以外の磁性層はCoFe合金、Co
FeNi合金、NiFe合金あるいはCoのいずれかの
磁性材料で形成される請求項7または8に記載の磁気検
出素子。 - 【請求項10】 前記固定磁性層及び/またはフリー磁
性層は磁性層の3層構造からなり、それら3層のうち、
真ん中の磁性層に強磁性且つハーフメタル的な合金層が
形成される請求項1ないし6のいずれかに記載の磁気検
出素子。 - 【請求項11】 前記真ん中の磁性層以外の磁性層はC
oFe合金、CoFeNi合金、NiFe合金あるいは
Coのいずれかの磁性材料で形成される請求項10記載
の磁気検出素子。 - 【請求項12】 前記固定磁性層及び/またはフリー磁
性層は、第1磁性層と第2磁性層間に非磁性中間層が介
在する積層フェリ構造であり、少なくとも前記磁性層の
うち非磁性材料層と接する側の第1磁性層が、前記強磁
性且つハーフメタル的な合金層を有する多層構造、ある
いは前記強磁性且つハーフメタル的な合金層の単層構造
で形成される請求項1ないし11のいずれかに記載の磁
気検出素子。
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