JPH0583486B2 - - Google Patents
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- JPH0583486B2 JPH0583486B2 JP62145988A JP14598887A JPH0583486B2 JP H0583486 B2 JPH0583486 B2 JP H0583486B2 JP 62145988 A JP62145988 A JP 62145988A JP 14598887 A JP14598887 A JP 14598887A JP H0583486 B2 JPH0583486 B2 JP H0583486B2
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Description
第1図は本発明の第1の実施例の超電導体と臨
界温度との関係を示す図、第2図は本発明の第1
の実施例のBaxY2-xCuO4-yのx線回折図、第3
図はBaxY2-xCuO4-yの電気抵抗と温度との関係
を示す図、第4図は各種超電導体の臨界温度と上
部臨界磁界との関係を示す図、第5図は本発明の
第2の実施例の超電導体と臨界温度との関係を示
す図、第6図は本発明の第2の実施例のBaxY1-x
CuO3-yのx線回折図、第7図はBaxY1-xCuO3-y
の電気抵抗と温度との関係を示す図、第8図は各
種超電導体の臨界温度と上部臨界磁界との関係を
示す図、第9図および第10図はそれぞれ本発明
の第3の実施例の超電導体と臨界温度との関係を
示す図、第11図は(Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yの
電気抵抗と温度との関係を示す図、第12図は
(Sr1-zCaz)xLa2-xCuO4-yの電気抵抗と温度との関
係を示す図、第13図および第14図はそれぞれ
各種超電導体の上部臨界磁界の温度依存性を示す
図、第15図は本発明の第4の実施例の超電導体
と臨界温度との関係を示す図、第16図は本発明
の第4の実施例のSrxLa2-xCuO4-yのx線回折図、
第17図はSrxLa2-xCuO4-yの電気抵抗と温度と
の関係を示す図、第18図は各種超電導体の上部
臨界磁界の温度依存性を示す図、第19図は本発
明実施例の中間法で作製したBaxY1-xCuO3-yの
x線回折図、第20図は従来の超電導体の電気抵
抗と温度との関係を示す図である。
界温度との関係を示す図、第2図は本発明の第1
の実施例のBaxY2-xCuO4-yのx線回折図、第3
図はBaxY2-xCuO4-yの電気抵抗と温度との関係
を示す図、第4図は各種超電導体の臨界温度と上
部臨界磁界との関係を示す図、第5図は本発明の
第2の実施例の超電導体と臨界温度との関係を示
す図、第6図は本発明の第2の実施例のBaxY1-x
CuO3-yのx線回折図、第7図はBaxY1-xCuO3-y
の電気抵抗と温度との関係を示す図、第8図は各
種超電導体の臨界温度と上部臨界磁界との関係を
示す図、第9図および第10図はそれぞれ本発明
の第3の実施例の超電導体と臨界温度との関係を
示す図、第11図は(Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yの
電気抵抗と温度との関係を示す図、第12図は
(Sr1-zCaz)xLa2-xCuO4-yの電気抵抗と温度との関
係を示す図、第13図および第14図はそれぞれ
各種超電導体の上部臨界磁界の温度依存性を示す
図、第15図は本発明の第4の実施例の超電導体
と臨界温度との関係を示す図、第16図は本発明
の第4の実施例のSrxLa2-xCuO4-yのx線回折図、
第17図はSrxLa2-xCuO4-yの電気抵抗と温度と
の関係を示す図、第18図は各種超電導体の上部
臨界磁界の温度依存性を示す図、第19図は本発
明実施例の中間法で作製したBaxY1-xCuO3-yの
x線回折図、第20図は従来の超電導体の電気抵
抗と温度との関係を示す図である。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1 組成式LxY2-xCuO4-yで表され、LがSrおよ
びBaのいずれかであり、0<x<2であること
を特徴とする超電導体。 2 組成式(Sr1-zAz)xY2-xCuO4-yで表され、A
はBaおよびCaの一種であり、0<x<2,0≦
z≦1であることを特徴とする超電導体。 3 組成式BaxY1-xCuO3-yで表され、0<x<
1であることを特徴とする超電導体。 4 組成式LxY2-xCuO4-yで表され、LがSrおよ
びBaのいずれかであり、0<x<2である超電
導体、組成式(Sr1-zAz)xY2-xCuO4-yで表され、
AはBaおよびCaの一種であり、かつ0<x<
2,0≦z≦1である超電導体および組成式 BaxY1-xCuO3-yで表され、0<x<1である
超電導体のうちの一種を製造する方法であつて、 前記超電導体を構成する銅および複数種の元素
の硝酸塩を前記組成式の組成となるように混合
し、その水溶液に酸を加えて、前記銅および複数
種の元素の酸化物を共沈させ、該共沈によつて生
成した沈殿物を焼結した後に酸化することを特徴
とする超電導体の製造方法。 5 組成式LxY2-xCuO4-yで表され、LがSrおよ
びBaのいずれかであり、0<x<2である超電
導体、組成式(Sr1-zAz)xY2-xCuO4-yで表され、
AはBaおよびCaの一種であり、0<x<2,0
≦z≦1である超電導体および組成式BaxY1-x
CuO3-yで表され、0<x<1である超電導体の
うちの一種を製造する方法であつて、前記超電導
体を構成する銅および複数種の元素の化合物の粉
末を前記組成式の組成となるように混合し、該混
合粉末を焼結した後に酸化することを特徴とする
超電導体の製造方法。 6 組成式LxY2-xCuO4-yで表され、LがSrおよ
びBaのいずれかであり、0<x<2である超伝
導体、組成式(Sr1-zAz)xY2-xCuO4-yで表され、
AはBaおよびCaの一種であり、0<x<2,0
≦z≦1である超電導体および組成式BaxY1-x
CuO3-yで表され、0<x<1である超電導体の
うちの一種を製造する方法であつて、前記超電導
体を構成する銅の化合物粉末と前記複数種の元素
のうちの少なくとも一種の元素の化合物粉末を混
合して固相反応させて第1の中間体を作製し、前
記銅の化合物粉末と前記複数種の元素のうちの残
りの元素の化合物粉末を混合して固相反応させて
第2の中間体を作製し、前記第1および第2の中
間体を混合して固相反応させることを特徴とする
超電導体の製造方法。 【特許請求の範囲】 [産業上の利用分野] 本発明は、超電導性を利用する超電導体および
その製造方法に関するものである。 [従来の技術] 極低温度において電気抵抗がゼロになる超電導
体としては、Nb3Ge,Nb3Snなどニオブ(Nb)
系合金が最も多く用いられている。しかしこれら
Nb合金の臨界温度は20K付近であり、液体ヘリ
ウムで冷却しなければ使用できないという欠点が
ある。比較的高い臨界温度を持つ物質としてBa
−La−Cu−O系が知られている。 第20図はBa−La−Cu−O系の超電導体の電
気抵抗の温度変化を示している(Z.Phys.B;J.G.
Bednorz and K.A.Muller,64,189,1986)。こ
の物質系では、臨界温度が35Kであり、また臨界
磁界は60Tである。 [発明が解決しようとする問題点] しかしながら、上述のBa−La−Cu−O系の超
電導体における臨界温度35Kおよび上部臨界磁界
60Tは低い値なので液体水素や液体ネオンを用い
て冷却しながら超電導体を使用するには、困難で
あるという問題点があつた。 本発明の目的は上述の問題点を解決し、臨界温
度および臨界磁界の高い超電導体およびその製造
方法を提供することにある。 [問題点を解決するための手段] かかる目的を達成するために本発明の超電導体
は、組成式LxY2-xCuO4-yで表され、LがSrおよ
びBaのいずれかであり、0<x<2であること
を特徴とする。 また、組成式(Sr1-zAz)xY2-xCuO4-yで表さ
れ、AはBaおよびCaの一種であり、0<x<
2,0≦z≦1であることを特徴とする。 また、組成式BaxY1-xCuO3-yで表され、0<
x<1であることを特徴とする。 本発明による方法は、上記組成の超電導体の製
造方法において、銅および複数種の元素の硝酸塩
混合水溶液に酸を加えて、銅および複数種の元素
の酸化物を共沈させ、共沈によつて生成した沈殿
物を焼結した後に酸化することを特徴とする。 また、上記組成の超電導体の製造方法におい
て、銅および複数種の元素の化合物混合粉末を焼
結した後に酸化することを特徴とする。 さらに、銅および複数種の元素を含む酸化物か
らなる超電導体の製造方法において、銅の化合物
粉末と複数種の元素のうちの少なくとも1種の元
素の化合物粉末を混合して固相反応させて第1の
中間体を作製し、銅の化合物粉末と複数種の元素
のうちの残りの元素の化合物粉末を混合して固相
反応させて第2の中間体を作製し、第1および第
2の中間体を混合して固相反応させることを特徴
とする。 [作用] 本発明の超電導体は新規の組成を有し、そのた
めに臨界温度は少なくとも開始温度で54K以上、
上部臨界磁界は少なくとも78T以上を得ることが
できる。超電導体の組成によつては、臨界温度は
開始温度で134K以上、上部臨界磁界は240T以上
を得ることができる。 [実施例] 以下、図面を参照して本発明を詳細に説明す
る。 まず、本発明の超電導体の製造法について説明
する。製造法は共沈法、粉末法および中間体法に
分けられる。共沈法および粉末法においては、結
晶を焼結する際に酸素の含有量を調整する。 製造法 共沈法 (1) BaxY2-xCuO4-yの製造法 Ba,Y,Cuが所定のモル比となるよう
に、それぞれの硝酸塩を定量して水に溶か
す。この硝酸塩の水溶液にシユウ酸を加えて
Ba,Y,Cuの酸化物を共沈させた後、沈殿
物を乾燥させる。 乾燥させた沈殿物を900℃前後で仮焼する。 仮焼した沈殿物を粉末状に砕き、プレスで
成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.01〜100000Torr(最
適圧力は組成に依存する)の酸素ガス中にお
いて、900℃前後で焼鈍する。 (2) (Sr1-ZBaz)xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-zCaz)
xLa2-xCuO4-yの製造法 Sr,Ba,La,CuまたはSr,Ca,La,Cu
が所定のモル比となるように、それぞれの硝
酸塩を定量して水に溶かす。この硝酸塩の水
溶液にシユウ酸を加えてSr,Ba,La,Cuの
酸化物またはSr,Ca,La,Cuの酸化物を共
沈させた後、沈殿物を乾燥させる。 乾燥させた沈殿物を900℃前後で仮焼する。 仮焼した沈殿物を粉末状に砕き、プレスで
成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.05〜780Torrの酸素
ガス中において、900℃前後で焼鈍する。 (3) SrxLa2-xCuO4-yの製造法 Sr,La,Cuが所定のモル比となるよう
に、それぞれの硝酸塩を定量して水に溶か
す。この硝酸塩の水溶液にシユウ酸を加えて
Sr,La,Cuの酸化物を共沈させた後、沈殿
物を乾燥させる。 乾燥させた沈殿物を900℃前後で仮焼する。 仮焼した沈殿物を粉末状に砕き、プレスで
成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.05〜50Torr(最適圧
力0.5Torr)の酸素ガス中において、850〜
900℃で焼鈍する。 粉末法 (1) BaxY2-xCuO4-yの製造法 Ba,Y,Cuが所定のモル比となるよう
に、それぞれの酸化物あるいは炭酸塩あるい
は硝酸塩粉末、または酸化物と炭酸塩粉末あ
るいは酸化物と硝酸塩粉末の混合を900℃前
後で仮焼する。 仮焼きした混合物を粉末状に砕き、プレス
で成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.01〜100000Torr(最
適圧力は組成に依存する)の酸素ガス中にお
いて、900℃前後で焼鈍する。 (2) (Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-zCaz)
xLa2-xCuO4-yの製造法 Sr,Ba,La,CuまたはSr,Ca,La,Cu
が所定のモル比となるように、それぞれの酸
化物あるいは炭酸塩粉末、または酸化物と炭
酸塩粉末の混合を900℃前後で仮焼する。 仮焼きした混合物を粉末状に砕き、プレス
で成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.05〜104Torrの酸素
ス中において、900℃前後で焼鈍する。 (3) SrxLa2-xCuO4-yの製造法 Sr,La,Cuが所定のモル比となるよう
に、それぞれの酸化物あるいは炭酸塩粉末、
または酸化物と炭酸塩粉末の混合を900℃前
後で仮焼する。 仮焼きした混合物を粉末状に砕き、プレス
で成形した後、900℃前後で焼結する。 この焼結体を、圧力0.05〜104Torr(最適圧
力1Torr)の酸素ガス中において、850〜900
℃で焼鈍する。 中間体法 (1) BaxY1-xCuO3-yの製造法 BaおよびCuが所定のモル比となるよう
に、炭酸バリウム粉末および酸化銅粉末を混
合して、温度600〜900℃で、2〜3時間固相
反応させ、中間体を作製する。また、Yおよ
びCuが所定のモル比となるように、炭酸イ
ツトリウム粉末および酸化銅粉末を混合し
て、BaおよびCuの場合と同様に温度600〜
900℃で、2〜3時間固相反応させ、中間体
を作製する。 これらの中間体を混合し、さらに固相反応
させる。反応温度および時間は中間体作製の
場合と同様である。 上述の固相反応の際の化学反応式は、中間体の
場合はそれぞれ次のように示される。 BaCO3+CuO→BaCuO2+CO Y2(CO3)3+CuO→Y2CuO4+3CO2 これらの中間体の混合の固相反応の場合は次の
ように示される。 2/3BaCuO3+1/6Y2CuO4+1/6CuO→
Ba2/3Y1/3CuO17/6 中間体法は、反応温度が低く、反応時間も短
く、また組成のコントロールが容易であるという
特徴を持つ。 以上、超電導体製造の3つの方法について説明
したが、例としてあげた物質についてだけではな
く、本発明のすべての超電導体についてこれらの
製造方法が適用できる。 次に、超電導体を薄膜状に加工する、スパツタ
薄膜作製法について述べる。 スパツタ薄膜作製法 (1) BaxY2-xCuO4-yの薄膜作製法 BaxY2-xCuO4-yの、上述の共沈法、粉末法ま
たは中間体法で作製された焼結体をターゲツトと
して、アルゴンと酸素の混合ガス中でスパツタし
て薄膜を作製する。このときのアルゴンガス分圧
は0.01Torr前後、基板温度は800℃前後とする。 (2) (Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-zGaz)
xLa2-xCuO4-yの作製法 (Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yまたは(Sr1-zCaz)x
La2-xCuO4-yの、上述の共沈法、粉末法または中
間体法で作製された焼結体をターゲツトとして、
アルゴンと酸素の混合ガス中でスパツタして薄膜
を作製する。このときのアルゴンと酸素の混合ガ
ス圧は、0.01Torr前後、基板温度は800℃前後と
する。 (3) SrxLa2-xCuO4-yの作製法 SrxLa2-xCuO4-yの、上述の共沈法、粉末法ま
たは中間体法で作製された焼結体をターゲツトと
して、アルゴンと酸素の混合ガス中でスパツタし
て薄膜を作製する。このときの酸素ガス分圧は1
×10-3〜1Torr(最適圧力0.01Torr)、基板温度は
500〜900℃(最適温度800℃)とする。 以上は超電導体の製造方法の説明であるが、以
下に本発明の超電導体の特性について説明する。 第1図は本発明の第1の実施例の超電導体の組
成と臨界温度との関係を示す図である。本図にお
いて横軸はBaxY2-xCuO4-yのxの値であり、縦
軸は臨界開始温度Tcである。xの値が変化して
も、臨界開始温度Tcはほぼx=0.8で最高値134K
程度をとる。 第2図は本発明の第1の実施例のBaxY2-x
CuO4-y(x=1)のX線回折図である。x=1の
場合、BaYCuO4-yとなるが、K2NiF4構造のX線
回折図と同じである。また、X線回折図の基本構
造はK2NiF4構造であり、xの値により斜方晶か
ら正方晶に変化する。 本図において符号Oで示されたピークはOrtho
−Y2CuO4のピークである。符号Cで示されたピ
ークはCubic−Perovskiteのピークである。本図
において上方に描かれているのが焼鈍前のX線回
折図であり、下方に描かれているのが焼鈍後のX
線回折図である。 第3図はBaxY2-xCuO4-yの電気抵抗の温度に
よる変化を示す図である。本図において、●でプ
ロツトされた曲線はBa1.0Y1.0CuO4-y(x=1.0)
についての測定値である。■および○でプロツト
された曲線はBa0.8Y1.2CuO4-y(x=0.8)および
Ba0.6Y1.4CuO4-y(x=0.6)についての測定値の
一例である。 Tcは臨界温度の開始点を示す。超電導体のこ
こでいう臨界温度とは臨界温度の開始点Tcのこ
とである。Ba1.0Y1.0CuO4-yの臨界温度は215Kで
あり、Ba0.8Y1.2CuO4-yは134K、Ba0.6Y1.4CuO4-y
は120Kである。 第4図は各種超電導体の上部臨界磁場の温度依
存性を示す図である。本図において実線で示され
た曲線はBaxY2-xCuO4-yにおいてx=0.8、すな
わちBa0.8Y1.2CuO4-yの関係図である。 本図において、BaxY2-xCuO4-y以外の超電導
体は従来の超電導体である。これらと比較すると
本発明の上部臨界磁場が高く、しかも液体ヘリウ
ム温度をこえる温度でも高い磁界磁場が保たれて
いることがわかる。 第5図は本発明の第2の実施例の超電導体の組
成と臨界温度との関係を示す図である。本図にお
いて横軸はBaxY1-xCuO3-yの値であり、縦軸は
臨界温度Tcである。xの値が変化しても、臨界
温度Tcはほぼx=2/3で最高値125K程度をと
る。 第6図は本発明の第2の実施例のBaxY1-x
CuO3-y(x=2/3)のX線回折図である。x=
2/3の場合、Ba2/3Y1/3CuO3-yとなるが、酸素
欠損型ペロブスカイトBa3La3Cu6O14+y構造のX
線回折図と同じである。また、xの値により斜方
晶から正方晶に変化する。 第7図はBaxY1-xCuO3-yの電気抵抗の温度に
よる変化を示す図である。本図において、●でプ
ロツトされた曲線はBa0.5Y0.5CuO3-y(x=0.5)
についての測定値である。■および○でプロツト
された曲線はBa2/3Y1/3CuO3-y(x=2/3)およ
びBa0.6Y0.4CuO3-y(x=0.6)についての測定値
の一例である。 Tcは臨界温度の開始点を示す。超電導体のこ
こでいう臨界温度とは臨界温度の開始点Tcのこ
とである。Ba0.5Y0.5CuO3-yの臨界温度は120Kで
あり、Ba2/3Y1/3CuO3-yは125K、Ba0.6Y0.4CuO3-y
は123Kである。 第8図は各種超電導体の上部臨界磁場の温度依
存性を示す図である。本図において実線で示され
た曲線はBaxY1-xCuO3-yにおいてx=2/3、
すなわちBa2/3Y1/3CuO3-yの関係図である。 本図において、BaxY1-xCuO3-y以外の超電導
体は従来の超電導体である。これらと比較すると
本発明の上部臨界磁場が高く、しかも液体ヘリウ
ム温度をこえる温度でも高い磁界磁場が保たれて
いることがわかる。 第9図および第10図は、それぞれ本発明の第
3の実施例の超電導体の組成と臨界温度との関係
を示す図である。第9図において横軸は(Sr1-z
Baz)xLa2-xCuO4-yのzの値であり、縦軸は臨界
温度Tcである。第10図において横軸は(Sr1-z
Caz)xLa2-xCuO4-yのzの値であり、縦軸は臨界
温度Tcである。それぞれの場合においても、z
の値が変化すると、臨界温度Tcは54Kから35Kお
よび54Kから18Kに変化する。 第11図は(Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yの電気抵
抗の温度による変化を示す図である。本図におい
て、■でプロツトされた曲線はSr1.0La1.0CuO4-y
(x=1.0,z=0.0)についての測定値の一例で
ある。○でプロツトされた曲線はSr0.9Ba0.1La1.0
CuO4-y(x=1.0,z=0.1)についての測定値の
一例である。●でプロツトされた曲線はSr0.8
Ba0.2La1.0CuO4-y(x=1.0,z=0.2)についての
測定値の一例である。 第12図は(Sr1-zCaz)xLa2-xCu4-yの電気抵抗
の温度による変化を示す図である。本図において
■でプロツトされた曲線は第11図と同様であ
る。○,■でプロツトされた曲線は、第11図に
示す同記号を付した曲線のBaをCaに置き換えた
物質についての測定値の一例である。 第11図および第12図において、Tcは臨界
温度の開始点、TCMは臨界温度の中間点、Tceは
臨界温度の終了点を示す。Sr1.0La1.0CuO4-yの臨
界温度は54.0Kである。Sr0.9Ba0.1La1.0CuO4-yお
よびSr0.9Ca0.1La1.0CuO4-yの臨界温度はそれぞれ
53.0K,52.5Kである。また、Sr0.8Ca0.2La1.0
CuO4-yおよびSr0.8Ca0.2La1.0CuO4-yの臨界温度は
それぞれ52.0K,50.0Kである。 第13図および第14図は、それぞれ各種超電
導体の上部臨界磁場の温度依存性を示す図であ
る。 第13図および第14図において実線、破線、
一点鎖線で示された曲線は、それぞれ、(Sr1-z
Baz)xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-zCaz)xLa2-x
CuO4-yにおいてx=1.0,z=0.0すなわちSr1.0
La1.0CuO4-yの関係図である。また、二点鎖線お
よび三点鎖線で示された曲線はx=1.0 z=0.2
すなわち第13図においてはSr0.8Ba0.2La1.0
CuO4-yの、第14図においてはSr0.8Ca0.2La1.0
CuO4-yの上部臨界磁場と温度との関係を示して
いる。このときのyの値は、どちらの場合もy=
0.8〜1.2である。 第13図および第14図において、(Sr1-zBaz)
xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-zCaz)xLa2-xCuO4-y以
外の超電導体は従来の超電導体である。これらと
比較すると本発明の超電導体は、上部臨界磁場が
114Tから130Tと高く、しかも液体水素温度をこ
える温度でも高い磁界磁場が保たれていることが
わかる。 以上は(Sr1-zBaz)xLa2-xCuO4-yおよび(Sr1-z
Caz)xLa2-xCuO4-yにおける実施例についての説
明であるが、(Sr1-zBaz)xLa1-xCuO3-yおよび
(Sr1-zCaz)xLa1-xCuO3-yについても同様の効果を
得ることはいうまでもない。 第15図は本発明の第4の実施例の超電導体の
組成と臨界温度との関係を示す図である、本図に
おいて横軸はSrxLa2-xCuO4-yのxの値であり、
縦軸は臨界温度Tcである。xの値が変化しても、
臨界温度Tcはほぼ54Kで安定している。 第16図は本発明の第4のSrxLa2-xCuO4-y(x
=1)のX線回折図である。x=1の場合、
SrLaCuO4-yとなるが、SrとLaのイオン半径はほ
ぼ等しいのでLa2CuO4-yのX線回折図と同じであ
る。また、X線回折図の基本構造はK2NiF4構造
なので、yがいかなる値をとつてもX線回折図は
基本的に変化しない。 本図において符号Oで示されたピークはOrtho
−La2CuO4のピークである。符号Cで示されたピ
ークはCubic−Perovskiteのピークである。本図
において上方に描かれているのが焼鈍前のX線回
折図であり、下方に描かれているのが焼鈍後のX
線回折図である。焼鈍前には物質中に含まれてい
たCubic−Perovskiteが焼鈍後にはなくなつて、
ほぼ完全なOrtho−La2CuO4-yの焼結体が作製さ
れたことがわかる。 第17図はSrxLa2-xCuO4-yの電気抵抗の温度
による変化を示す図である。本図において、●で
プロツトされた曲線はSr1.0La1.0CuO4-y(x=1)
についての測定値である。■および○でプロツト
された曲線はSr0.8La1.2CuO4-y(x=0.8)につい
ての測定値の一例であり、2つの曲線の差異は試
料によるばらつきを表わすものである。 Tcは臨界温度の開始点、TCMは臨界温度の中
間点、Tceは臨界温度の終了点を示す。Sr1.0La1.0
CuO4-yの臨界温度は54.0Kであり、Sr0.8La1.2
CuO4-yは2つの試料についてそれぞれ42.3Kと
42.0Kである。 第18図は各種超電導体の上部臨界磁場の温度
依存性を示す図である。本図において実線で示さ
れた曲線はSrxLa2-xCuO4-yにおいてx=0.8すな
わちSr0.8La1.2CuO4-yの関係図である。また、破
線で示された曲線はx=1.0すなわちSr1.0La1.0
CuO4-yの上部臨界磁場と温度の関係を示してい
る。一点鎖線で示された曲線はx=0.8すなわち
Sr0.8La1.2CuO4-yの焼鈍温度を変えた場合の上部
臨界磁界と温度の関係を示している。このときの
yの値は、どちらの場合もy=0.8〜1.2である。 本図において、SrxLa2-xCuO4-y以外の超電導
体は従来の超電導体である。これらと比較すると
本発明の上部臨界磁場が高く、しかも液体ヘリウ
ム温度をこえる温度でも高い磁界磁場が保たれて
いることがわかる。 以上はSrxLa2-xCuO4-yにおける実施例につい
ての説明であるが、SrxLa1-xCuO3-yについても
同様の効果を得ることはいうまでもない。 第19図は本発明の中間体法で作製したBax
Y1-xCuO3-y(x=0.6)のx線回折図である。本
図において符号Dで示されたピークは酸素欠損ペ
ロブスカイトのピークである。 中間体法は、反応温度が低く、また反応時間も
短いことが利点である。また、組成のコントロー
ルも容易にできるので目的とする物質を確実に得
ることができる。さらに、イオンサイズの影響を
受けにくいので、目的物質を確実に得ることがで
きる。 以上はBaxY1-xCuO3-yにおける実施例につい
ての説明であるが、BaxY2-xCuO4-yについても
同様の効果を得ることはいうまでもない。 以上の実施例においては、第A族元素として
Ca,Sr,Baを、第族元素としてLa,Sc,Yを
用いた酸化物を示した。しかし本発明は第A族
元素、第族元素と銅を含む酸化物超電導体に広
く適用することができる。ただし、Raは放射性
元素であるために利用する可能性がほとんどない
ので適用範囲から除いた。また、アクチノイド元
素は放射性元素であるために除いた。 [発明の効果] 以上説明したように、本発明の超電導体では、
従来の超電導体においては不可能であつた臨界温
度が少なくとも54K以上、組成によつては134K
以上、上部臨界磁界が少なくとも78T以上、組成
によつては240T以上が実現できる。このことに
より、従来は不可能であつた液体水素あるいは液
体窒素冷却による超電導機器の利用も可能とな
る。
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