DE2804462A1 - In form eines kepler-teleskops ausgebildetes optisches suchersystem fuer eine einaeugige spiegelreflexkamera - Google Patents

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HOFFMANN · EITLE & PARTNER

PATENTANWÄLTE DR. ING. E. HOFFMANN · DIPL.-ING. W. EITLE · DR. RER. NAT. K. HOFFMAN N · DIPL.-ING. W. LEH N D-8000 MDNCHEN 81 - ARABE LLASTRASS E 4 (STERNHAUS) ■ TELEFON (089) 9110 87 · TELEX 05-29619 (PATHE)

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Asahi Kogaku Kogyo Kabushiki Kaisha, Tokyo / Japan

In Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem für eine einäugige Spiegelreflexkamera

Um bei einer einäugigen Spiegelreflexkamera das Objektivbild zu betrachten, ist ein beweglicher Spiegel zwischen dem Objektiv und der Filmebene angeordnet, so dass die optische Achse im wesentlichen im rechten Winkel nach oben umgelenkt wird, und ist eine Bildplatte am zugehörigen Bildpunkt bezüglich der Filmebene angeordnet. Das durch das Objektiv erhaltene Bild wird durch den beweglichen Spiegel so reflektiert, dass das Bild, das auf der Bildplatte scharf abgebildet wird, ein aufrechtstehendes Bild ist, bei dem die rechte und die linke Seite vertauscht sind. Bei einer einäugigen Spiegelreflexkamera mit einem quadratischen Sichtfeld, beispielsweise bei einer 6x6 Kamera, ist es zweckmässig, die Okularlinsen direkt an der Bildplatte anzuordnen, um das aufrechtstehende und seitenverkehrte Bild durch einen Sucher auf sog. Lichtschachthöhe zu betrachten.

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Da das Bild jedoch seitenverkehrt ist, ist es sehr schwierig, eine Kamera mit einem optischen Suchersystem, wie es bei einer Kamera mit einem quadratischen 6x6 Sichtfeld verwandt wird, insbesondere bei der Aufnahme von Längsansichten, zu bedienen. Bei einer einäugigen Spiegelreflexkamera mit einer verschiedenen Seiten- und Längsabmessung des Bildfeldes, beispielsweise bei einer Kleinbildkamera, einer Kamera mit halber Bildgrösse und einer 6x7 Kamera ist es erforderlich, das normale aufrechtstehende Bild durch den Sucher auf der sog. Augenhöhe zu betrachten .

Um ein normales aufrechtstehendes Bild zu liefern, werden bisher drei Arten von optischen Suchersystemen für eine einäugige Spiegelreflexkamera verwandt. Das erste Suchersystem ist der bekannte Primsensucher, der im allgemeinen in einäugigen Spiegelreflex-Kleinbildkameras verwandt wird. Das zweite optische Suchersystem ersetzt die Bildumkehrflächen des Pentaprismas durch zwei unabhängige Reflexionsspiegel, d.h. durch den sog. Porro-Spiegel. Dieses optische Suchersystem ist sehr gross und wird gegenwärtig aufgrund der geringen Bildvergrösserung selten verwandt. Das dritte optische Suchersystem ist das Kepler-Teleskop. Bei diesem Suchersystem wird das Bild erst einmal durch die Übertragungslinsen auf der Bildplatte scharf abgebildet und danach durch ein Okular betrachtet. Bei diesem System ist es ausreichend, eine ungeradzahlige Anzahl von ebenen Spiegeln als Reflexionselemente hinter der Bildplatte im optischen Suchersystem anzuordnen. Die das Bild umkehrenden Reflexionsflächen sind bei diesem System nicht erforderlich. Auf den ersten Blick erscheinen diese Eigenschaften dieses dritte System besonders attraktiv zu machen. Wenn das optische Suchersystem jedoch in Wirklichkeit aufgebaut wird, kann der Abstand von der Bildplatte zu den übertragungslinsen nicht leicht verkürzt werden. Der Grund dafür liegt darin, dass dann, wenn diese Länge verkürzt wird, im allgemeinen die Übertragungslinsen gross werden, die Anzahl der Übertragungslinsen zunimmt und der sichtbare Eindruck bzw. die Sichtempfindlichkeit des optischen Systems nach oben begrenzt ist.

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Durch die Erfindung wird ein in Form eines Kepler-Telekops ausgebildetes optisches Suchersystem geliefert, bei dem die optische Länge von der Bildplatte zu den Übertragungslinsen mittels eines einfachen Prismas verlängert werden kann. Durch die Erfindung wird weiterhin eine Vorrichtung geliefert, die es ermöglicht, die Länge des Prismas zu verkürzen. Die das Licht empfangenden Elemente für die Innenmessung können so angeordnet sein, dass die das Licht aussendende Fläche des Prismas ausgenutzt wird. Anzeigeelemente im optischen Suchersystem sind an der Stelle angeordnet, die der zweiten Bildebene des Kepler-Teleskops entspricht, so dass die Anzeigeelemente im Sucher nicht mehr am Rand der Bildplatte angeordnet sind. Durch die Erfindung wird somit ein stark verbessertes und in Form eines herkömmlichen Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem geliefert, das besonders für die praktische Verwendung geeignet ist.

Ein besonders bevorzugter Gedanke der Erfindung ist ein in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem für eine Spiegelreflexkamera, das im Gegensatz zu optischen Suchersystemen mit flächigen Spiegeln oder Pentaprismen ein einfaches und kompaktes Prisma verwendet, das etwa eine Keilform hat. Das Prisma kann so geformt sein, dass der Winkel zwischen der optischen Achse des einfallenden Lichtes zur optischen Achse des ausgesandten Lichtes kleiner als 90° ist, um die Gesamtgrösse der Kamera weiter zu verringern. In diesem Fall ist ein zusätzliches keilförmiges Prisma zwischen die erste Bildebene des optischen Systems und das Prisma eingefügt, um die chromatische Aberration zu verringern. Das zusätzliche keilförmige Prisma kann mit einer Oberfläche versehen sein, die in Form der Aussenfläche einer Kondensorlinse ausgebildet ist.

Im folgenden werden anhand der zugehörigen Zeichnung bevorzugte Ausführungsbeispiele der Erfindung näher erläutert:

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- 7 Fig. 1 zeigt schematisch ein Kepler-Teleskop.

Fig. 2 zeigt schematisch ein in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem.

Fig. 3 zeigt in einer abgewickelten Ansicht ein Ausführungsbeispiel des erfindungsgemässen in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildeten optischen Suchersystems.

Fig. 4 zeigt eine schematische Ansicht eines Ausführungsbeispiels des optischen Suchersystems mit einem einzigen Reflexionsspiegel.

Fig. 5 zeigt eine schematische Ansicht eines Ausführungsbeispiels des optischen Suchersystems mit drei Reflexionsspiegeln.

Fig. 6 zeigt die Form des erfindungsgemäss verwandten Prismas.

Fig. 7 zeigt ein verkleinertes Ausführungsbeispiel des erfindungsgemäss verwandten Prismas.

Fig. 8 . zeigt die Verkleinerung des Prismas durch die Verwendung eines keilförmigen Prismas.

Fig. 9 zeigt die Kondensorlinse und das keilförmige Prisma, die zu einem einzigen optischen Element kombiniert sind.

Fig. 10 zeigt die Anordnung der lichtempfangenden Elemente für die Innenmessung (TTL).

Fig. 11 zeigt schematisch ein Ausführungsbeispiel des erfindungsgemässen Suchers, wobei die Anzeigeelemente in der zweiten Bildebene angeordnet sind.

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In der Zeichnung und insbesondere in Fig. 1 ist ein herkömmliches Kepler-Teleskop dargestellt, das das optische Grundsystem des erfindungsgemässen Suchers bildet. In Fig. 1 wird das Bild des Objektes S durch die Objektivlinse L- an einer ersten Bildebene als umgekehrtes Bild S' scharf abgebildet und wird das normale aufrechtstehende Bild S", das durch die Objektivlinse L₂ an einer zweiten Bildebene scharf abgebildet wird, unter Verwendung der Okularlinse L₃ betrachtet.

Fig. 2 zeigt ein in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem, bei dem Bild des Objektes als ein aufrechtstehendes umgekehrtes Bild S' durch einen beweglichen Spiegel R₁ an einer ersten Bildebene P scharf abgebildet wird, deren Lage optisch der Lage der Bildebene F zugeordnet ist. Das Bild S' wird durch den Spiegel R2 und die Übertragungslinse L₂ an einer zweiten Bildebene P¹ als normales aufrechtstehendes Bild S" abgebildet, das durch die Okularlinse L₃ betrachtet wird. Beim Fotografieren wird der bewegliche Spiegel R. bis zu der durch eine unterbrochene Linie dargestellten Lage R₁' angehoben und wird der Film durch die Betätigung eines nicht dargestellten Schlitzverschlusses belichtet. Der Grundaufbau des oben beschriebenen optischen Systems ist allgemein bekannt.

Fig. 3 zeigt eine schematische abgewickelte Ansicht eines in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildeten Suchers zur Erläuterung des Grundbauprinzips des erfindungsgemässen Suchersystems. Das Bild S¹, das durch ein nicht dargestelltes Objektiv scharf abgebildet wird, wird durch einen nicht dargestellten beweglichen Spiegel reflektiert und auf einer Bildplatte an einer ersten Bildebene P scharf abgebildet. Die Hälfte des Bildes S¹ oberhalb der optischen Achse geht durch eine Kondensorlinse C und ein Prisma T zu den übertragungslinsen L-/ während die Hälfte des Bildes S¹ unterhalb der optischen Achse durch die Kondensorlinse C und den Luftzwischenraum zu den übertragungslinsen L₂ geht. Mit U, V und W sind die Randlichtstrahlen bezeichnet, die den kürzeren Seiten, den längeren Seiten und den Diagonallinien des Sichtfeldes jeweils entsprechen. Der Unter-

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schied in der Länge zwischen den Teilen oberhalb und unterhalb der optischen Achse beruht auf dem Brechungsindex η des oben erwähnten Prismas und dem Brechnungsindex 1 der Luft. D.h., dass die obere und die untere Bildplatte an denselben optisch zusammengehörenden Stellen bezüglich der Übertragungslinsen L₂ angeordnet sind. Das Bild S¹, das durch die Übertragungslinsen L₂ geht, wird an der zweiten Bildebene P" scharf abgebildet, an der das Bild S¹ wieder zum Bild S" wird. Das Bild S" wird durch Okularlinsen L₃ betrachtet.

Im folgenden wird zunächst anhand von Fig. 4 nur die untere Hälfte unterhalb der optischen Achse in Fig. 3 betrachtet. Das durch das nicht dargestellte Objektiv scharf abgebildete Bild wird durch den beweglichen Spiegel R₁ reflektiert und als Bild S¹ auf einer Bildplatte P abgebildet, das seinerseits durch die Kondensorlinse C, einen Spiegel R₂ und die Übertragungslinsen L₂ als das Bild S" abgebildet und durch die Okularlinsen L-, betrachtet wird. Bei diesem optischen System muss der oben erwähnte Spiegel R₃ gross genug sein, um zu verhindern, dass die Randlichtstrahlen U der kurzen Seiten gestört oder blockiert werden.

Im folgenden wird wiederum nur die untere Hälfte unterhalb der optischen Achse in Fig. 3 anhand nunmehr von Fig. 5 betrachtet. Der Unterschied zwischen dem in Fig. 4 und dem in Fig. 5 dargestellten optischen System besteht darin, dass das in Fig. 5 dargestellte System zusätzliche Spiegel R- und R. aufweist. Bei diesem optischen System müssen die Spiegel R„, R, und R. gross genug sein, um zu verhindern, dass die Lichtstrahlen U der kürzeren Seiten gestört oder blockiert werden.

Im Gegensatz zu den in den Fig. 4 und 5 dargestellten optischen Systemen zeigt Fig. 6 ein optisches System, das der oberen Hälfte oberhalb der Achse in Fig. 3 entspricht, wobei die Grundform des erfindungsgemäss verwandten Prismas dargestellt ist. Das durch das nicht dargestellte Objektiv gehende Bild wird durch einen beweglichen Spiegel R.. reflektiert und als Bild S¹ auf einer BiId-

platte P scharf abgebildet. Das Bild S¹ geht durch eine Kondensorlinse C und diejenige Einfallsfläche T₁ des Prismas T, die senkrecht zur optischen Achse A für das einfallende Licht liegt, wird an der ersten Reflexionsfläche T- bezüglich der Bedienungsperson der Kamera nach vorne reflektiert, an der oben erwähnten Einfallsfläche T., totalreflektiert, danach an der zweiten Reflexionsfläche T-. nach hinten reflektiert, von der Ausgangsfläche T^, die senkrecht zur optischen Achse B für das Ausgangslicht liegt, ausgegeben, geht durch die übertragungslinsen L~ und wird als Bild S" scharf abgebildet, das durch die Okularlinsen L^ betrachtet wird. Der Winkel zwischen der oben erwähnten optischen Achse A für das Einfallslicht und der optischen Achse B für das Ausgangslicht liegt bei 90°. Der Winkel ß zwischen der von der oben erwähnten ersten Reflexionsfläche T„ ausgehenden optischen Reflexionsachse zur oben erwähnten Einfallsfläche T₁ ist durch den genauen Wert eines Winkel ß' , der von dem Randlichtstrahl U und der oben erwähnten Einfallsfläche T₁ gebildet wird und vom oben erwähnten Brechungsindex η des Prismas T nach der folgenden Beziehung bestimmt:

ß = 90° - sin"¹(1 )

Wenn η = 1,51633 (optisches Glas BK-7) und ß - ß¹ = 7°30" der Winkel zwischen der optischen Achse in

Fig. 3 und der Randlichtstrahl U ist, dann ist ß = 41°, oder genauer ß = 41°15".

Obwohl Fig. 4 ein einfacheres optisches System zeigt, ist im Vergleich von Fig. 6 mit den Fig. 4 und 5 die Strecke von der Bildplatte P zu den Übertragungslinsen L₂ sehr lang, was zur Folge hat, dass die Strecke von der Vorderseite zur Rückseite der Kamera ungebührlich gross wird. Da weiterhin die Höhe der optischen Achse der übertragungslinsen L„ und der Okularlinsen Ln gleichfalls gross ist, wird auch die Strecke vom Boden zum oberen Ende der Kamera gleichfalls ungebührlich gross. Obwohl das in Fig. 5 dargestellte optische System eine relativ kleine

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oder kompakte Grosse verglichen mit Fig. 4 hat, hat das in Fig. 5 dargestellte optische System die folgenden Nachteile:

1. Der Abstand von der Bildplatte zu den Übertragungslinsen ist gross.

2. Die Lichtmenge ist um etwa 0,88 =68 % vermindert, wenn die Reflexionsspiegel R₂, Ro und R₄ unter Verwendung einer Aluminiumaufdampftechnik hergestellt sind, da die Spiegel R₂/ ^R3 ^un<^ R4 Oberflächenreflexionsspiegel sind.

3. Wenn die Funktion der Spiegel R₃ und R- durch die eines Prismas ersetzt werden kann, ist die Verminderung der Lichtmenge nicht so gross. Bei einem solchen Ersatz ist jedoch die Strecke zwischen der Bildplatte P und den Übertragungslinsen L₂ sehr lang, so dass die Gesamtlänge von der Vorderseite zur Rückseite der Kamera ungebührlich gross ist.

4. Es ist schwierig, die tatsächliche optische Achse zur konstruktiv ausgelegten optischen Achse auszurichten, da die Spiegel R₂, R₃ und R. jeweils festgehalten oder fest angebracht sind.

Im Vergleich mit den Fig. 4 und 5 ist in Fig. 6 die Höhe des optischen Systems gering und beträgt die durch das Prisma T gehende Lichtmenge 0,94 χ 1 χ 0,94 = 88 %, wenn die Reflexionsflächen T₂ und T₃ durch das Aufdampfen von Aluminium ausgebildet sind. Die Höhe des optischen Suchersystems hat einen grossen Einfluss auf die Gesamtgrösse der Kamera,und der oben genannte Wert der Lichtmenge übertrifft die Werte bei den in den Fig. 4 und dargestellten optischen Systemen um etwa 20 %. In Fig. 6 ist die Strecke zwischen der Bildplatte P und den Übertragungslinsen L₂ merklich verkürzt, so dass die Gesamtlänge der Kamera von der Vorderseite zur Rückseite verkürzt werden kann. Zusätzlich ist es leicht, die optische Achse mit der konstruktiv ausgelegten optischen Achse durch eine genaue Bearbeitung des Prismas T in Übereinstimmung zu bringen, da die Reflexionsflächen sich im Prisma T befinden. Bei der Bearbeitung des Prismas T sind nur

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die Winkel der Reflexions flächen T-. , T„, T_ von Bedeutung, da es keine Dachfläche wie bei einem herkömmlichen optischen System gibt. Die Bearbeitung ist daher sehr einfach.

Fig. 7 zeigt ein verkleinertes Ausführungsbeispiel des Prismas und entspricht dem oberen Teil des Sichtfeldes bezüglich seiner kurzen Seite wie in Fig. 6. In Fig. 7 wird das nicht dargestellte Bild, das durch das fotografische Objektiv scharf abgebildet wird, an einem beweglichen Spiegel R- unter einem Reflexionswinkel cfJ reflektiert, an einer Bildplatte P scharf abgebildet, geht das Bild durch eine Kondensorlinse C, wird das Bild durch die Einfallsfläche T₁ eines Prismas T übertragen, die senkrecht zur optischen Achse A des Einfallslichtes liegt, wird das Bild an der ersten Reflexionsfläche T_ nach vorne reflektiert, an der oben erwähnten Einfallsfläche totalreflektiert, an der zweiten Reflexionsfläche T- nach hinten reflektiert, danach von der Ausgangsfläche T. ausgegeben, geht das Bild durch die Übertragungslinsen L₂ und wird das Bild als Bild S" wieder scharf abgebildet, das durch die Okularlinsen L^ betrachtet wird. Der WinkelcL zwischen der oben erwähnten optischen Achse A und der oben erwähnten Ausgangsachse B ist gleich dem oben erwähnten Winkel oG¹und der Winkel oC ist gleich einem rechten Winkel abzüglich des Unterschiedes zwischen dem Winkel ß zwischen der von der ersten Reflexionsfläche T₂ ausgehenden optischen Reflexionsachse und der oben erwähnten Einfallsfläche T-. und dem Winkel ß' zwischen den Randlichtstrahl· U und der oben erwähnten Einfailsflache T₁, d.h. σθ = 90° - (ß - ß¹)· Wie in Fig. 6 ergibt sich aus der Beziehung ß - ß" = 7°32', dass oC = 82°28' ist. Das hat zur Folge, dass der Randlichtstrahl U, der von der oben erwähnten zweiten Reflexionsfiäche T_ zur oben erwähnten

T₁ geht, para^el zur oben erwähnten Einfails-₁ verläuft. Im Vergleich zu dem in Fig. 6 dargeste^ten optischen System ist die Grosse des Prismas T in Fig. 7 kiein oder kompakt. Der oben erwähnten Winkel ß liegt wie in Fig. 6 bei 41°. Obwohl der Winkel ß in Fig. 7 gleich dem in Fig. 6 ist,

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kann der Winkel zwischen der horizontalen optischen Achse und der Reflexionsfläche T₂ verringert werden. D.h. mit anderen Worten, dass dadurch/ dass der oben erwähnten Winkel oG zwischen der oben erwähnten Einfallsachse A und der oben erwähnten optischen Ausgangsachse B von 90° aus kleiner gemacht wird, die Form des oben erwähnten Prismas T verglichen mit der Ausbildung von Fig. 6 stark verkleinert wird.

Fig. 8 zeigt die Verkleinerung des optischen Suchersystems durch die Verwendung eines keilförmigen Prismas und entspricht der kurzen Seite des Sichtfeldes oberhalb der optischen Achse in Fig. 3. Ein durch das fotografische Objektiv durchgehendes Bild wird an einem beweglichen Spiegel R₁ und einem Reflexionswinkel von 90° reflektiert, an einer Bildplatte P als Bild S¹ fokussiert und geht durch eine Kondensorlinse C in ein keilförmigen Prisma mit einer Einfallsfläche X., , die senkrecht zur optischen Achse A für das einfallende Licht liegt. Eine Ausgangsfläche X₂ des keilförmigen Prismas X liegt parallel zur Einfallsfläche des Prismas T. Die Einfallsfläche T. liegt schräg, d.h. nicht unter einem rechten Winkel zur oben erwähnten optischen Achse, wie es in Fig. 8 dargestellt ist, um die Totalreflexion zu erleichtern. Das hat zur Folge, dass zwar sonst eine chromatische Aberration entstehen würde, dass aber aufgrund der Tatsache, dass das von der oben erwähnten Ausgangsfläche X- ausgehende Licht das Einfallslicht für die Einfallsfläche T₁ wird, die chromatische Aberration kompensiert wird. Das Licht wird an einer ersten Reflexionsfläche T₂ bezüglich der Bedienungsperson für die Kamera nach vorne reflektiert, an der Einfallsfläche T- totalreflektiert, an der zweiten Reflexionsfläche T- nach hinten reflektiert, von einer Ausgangsfläche T. durch die Übertragungslinsen L₂ ausgesandt und als Bild S" scharf abgebildet, das durch die Okularlinsen L₃ betrachtet wird.

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Das in Fig. 8 dargestellte optische System unterscheidet sich von dem in Fig. 7 dargestellten System dadurch, dass der Winkel öC/ zwischen der oben erwähnten optischen Achse für das Einfallslicht und der oben erwähnten Ausgangsachse B 90° beträgt, dass das oben erwähnte keilförmige Prisma vorgesehen ist und dass die oben erwähnte erste Reflexionsfläche in Fig. 8 leicht schräg liegt. Das in Fig. 8 dargestellte optische Suchersystem ist etwas grosser als das in Fig. 7 dargestellte System. Das in Fig. 7 dargestellte optische Suchersystern hat jedoch den Nachteil, dass beispielsweise bei der Betrachtung des optischen Systems auf Lichtschachthöhe bei ausgebautem Prisma T es unmöglich ist, das Bild unten zu betrachten und dass es schwierig ist, die oben erwähnte Bildplatte P und die Kondensorlinse C an der Kamera anzubringen, da die optische Achse A für das Einfallslicht nicht senkrecht umgelenkt wird. In Hinblick auf die Vorteile und die Nachteile der in den Fig. 7 und 8 dargestellten optischen Suchersysteme sollte daher das bessere optische Suchersystem selektiv verwandt werden. Wenn das oben erwähnten keilförmige Prisma A in dem in Fig. 8 dargestellten optischen Suchersystem fortgelassen wird, da die oben erwähnten Einfallsfläche T. nicht senkrecht zur oben erwähnten optischen Achse A für das Einfallslicht liegt, ergibt sich im Bild des Suchers eine chromatische Aberration und wird gleichzeitig das Sichtfeld, das als rechtwinklig gesehen werden sollte, trapezförmig gesehen, da die obere Länge des Randlichtes U von der unteren Länge im Sichtfeld verschieden ist.

Fig. 9 zeigt ein optisches Suchersystem, bei dem das keilförmige Prisma und die Kondensorlinse in Fig. 8 durch eine einzige spezielle Kondensorlinse ersetzt sind. In Fig. 9 fehlt daher die oben erwähnte Kondensorlinse C und ist die Einfallsfläche X₁ des keilförmigen Prisma X zu einer Kondensorlinsenfläche verformt. Aus diesem Grunde ist es möglich, im Vergleich zu Fig. das in Fig. 9 dargestellte optische Suchersystem unter geringeren

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Kosten herzustellen, das System zu verkleinern und das Auftreten von Nebenbildern im Sucherbild aufgrund der Verringerung der Flächen zu reduzieren, durch die das Licht geht.

Fig. 10 zeigt die Anordnung der das lichtempfangenden Elemente. Der Platz, in dem die lichtempfangenden Elemente Y angeordnet sind, um eine Innenmessung (TTL) durchzuführen, ist auf beiden Seiten des Tubus Z ausreichend gross,in den die übertragungslinsen und die Okularlinsen eingesetzt sind, da die Ausgangsfläche T. eines Prismas T in seitlicher Richtung extrem gross ist. In den Fig. 6, 7, 8 und 9 ist es möglich, die lichtempfangenden Elemente Y auf derselben Höhe anzuordnen, auf der die oben erwähnte optische Achse für das Ausgangslicht liegt. Aus diesem Grunde ist es möglich, lichtempfangende Elemente Y zu verwenden, die in ihrer Vertikalrichtung eine gleichförmige Lichtempfangsverteilung haben.

Fig. 11 zeigt ein optisches Suchersystem, bei dem Anzeigeelemente im Sucher an der zweiten Bildebene eines in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildeten optischen Suchersystems angeordnet sind. Eine Steuerschaltung J und eine Anzeigeplatte K mit Leuchtdioden sind dem in Fig. 2 dargestellten optischen Suchersystem hinzugefügt. Bisher waren die Anzeigeelemente im Sucher einer einäugigen Spiegelreflexkamera,beispielsweise die Anzeige für die Verschlusszeit, die Anzeige für die Blendenöffnung oder die Belichtungsmessanzeige in Form einer Leuchtdiodenanzeige,einer Flüssigkristallanzeige und einer Warnsignalplatte oder ähnlichem, um die Bildebene P oder an einer optisch der erwähnten Bildebene P entsprechenden Stelle angeordnet, wobei das Licht unter Verwendung eines kleinen Prismas oder ähnlichem übertragen wurde. Es ist daher oftmals schwierig, die Anzeigeelemente im Sucher aufgrund des Blickwinkels der oben erwähnten Bildebene P und des Blickwinkels der oben erwähnten Anzeigeelemente im Sucher zu betrachten. Bei einem in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildeten optischen Suchersystem gibt es jedoch eine zweite BiId-

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ebene P' der übertragungslinse L₂ zusätzlich zu der oben erwähnten Bildebene P, so dass es möglich ist, die Anzeigeelemente im Suchersystem an der zweiten Bildebene anzuordnen. In Fig. 11 werden die Verschlusszeit und ähnliche Angaben an der oben erwähnten Leuchtdiodenanzeigeplatte K mittels von Leuchtdioden angezeigt, so dass die Anzeige durch die Okularlinse L₃ betrachtet wird. Da die Leuchtdiodenanzeige an der oben erwähnten zweiten Bildebene angeordnet ist, wird das Objekt S fehlerfrei mit dem Objektbild S" identifiziert. Selbst wenn die Betrachtungsposition der Bedienungsposition der Kamera geändert wird, weicht aus diesem Grunde das oben erwähnte Objektbild S" nicht von der Leuchtdiodenanzeige ab. Bezüglich irgendeines Anzeigeelementes im Sucher wird natürlich der oben erwähnten Effekt erhalten. Da es weiterhin unnötig ist, die Anzeigeelemente im Sucher an der Bildebene P anzuordnen, kann der Rand der Bildebene P einfach ausgebildet sein. In den Fig. 6 bis 9 sind die oben erwähnten Anzeigeelemente im Sucher an der Bildebene angeordnet, an der das Bild S" scharf abgebildet wird.Da weiterhin die Okularlinsen L^ die Funktion haben, die Grosse des oben erwähnten Objektbildes S" im wesentlichen auf dieselbe Grosse wie die des Bildes S¹ zu vergrössern, ist es selbst dann, wenn die oben erwähnten Anzeigeelemente im Sucher relativ klein sind, möglich, sie in einer ausreichenden Grosse zu betrachten.

Wie es oben erwähnt wurde, wird erfindungsgemäss zur Vergrösserung der optischen Länge von der Bildplatte P zu den Übertragungslinsen L₂ eines in Form eines Kepler-Teleskops ausgebildeten optischen Suchersystems für einäugige Spiegelreflexkameras ein einfaches und kleines Prisma T verwandt, das eine Einfallsfläche Τ.., Reflexionsflächen T_ und T₃ und eine Ausgangsfläche T. hat, wodurch das herkömmliche optische Suchersystem mit flächigen Spiegeln stark verbessert wird. Das erfindungsgemässe optische Suchersystem ist kleiner und heller als herkömmliche Systeme und dem herkömmlichen beim Zusammenbau überlegen. Um die

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die Form des Prismas T weiter zu verkleinern, wird durch die Erfindung ein optisches Suchersystem geliefert, bei dem ein Winkel 06 zwischen der Achse A des Einfallslichtes und der optischen Ausgangsachse B des Prismas kleiner als 90° ist, wird ein weiteres optisches Suchersystem vorgeschlagen, bei dem ein keilförmiges Prisma zwischen die Bildebene P und das Prisma T eingesetzt ist, um die chromatische Aberration herabzusetzen, die in dem kleineren Prisma T erzeugt wird, wobei die Einfallsfläche T₁ nicht senkrecht zur optischen Achse A für das Einfallslicht liegt, und wird ein weiteres optisches Suchersystem vorgeschlagen, bei dem die Einfallsfläche X₁ des keilförmigen Prismas X in Form der Aussenflache einer Kondensorlinse ausgebildet ist. Zusätzlich zu den oben erwähnten optischen Suchersystemen wird durch die Erfindung eine spezielle optische Anordnung vorgeschlagen, bei der die lichtempfangenden Elemente Y zur Innenmessung an der rechteckigen Ausgangsfläche T. des Prismas T angeordnet sind, bei der Anzeigeelemente K im Sucher an einer Stelle angeordnet sind, die der zweiten Bildebene des Kepler-Teleskops entspricht und bei der die Anzeigeelemente K im Sucher aus der Bildebene P herausgenommen sind, wodurch ein einfacher Aufbau des Randes der Bildebene P ermöglicht wird.

Bei dem in Fig. 3 dargestellten Ausführungsbeispiel können zusätzlich viele Abwandlungen vorgenommen werden. Um beispielsweise das optische Suchersystem noch weiter zu verkleinern, kann ein Spiegel vor oder hinter den Übertragungslinsen L„ und den Okularlinsen L_ angeordnet werden, um die optische Achse umzulenken und eine Einstellung des Blickwinkels zu ermöglichen, können die Okularlinsen vor- und zurückbewegt werden, kann die Kondensorlinse, die zur Erhöhung der Helligkeit des Sichtfeldes vorgesehen ist, fehlen oder können andere Abwandlungen in üblicher Weise vorgenommen werden.

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   In Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem für eine einäugige Spiegelreflexkamera

   PATENTANSPRÜCHE

   In Form eines Kepler-Teleskops ausgebildetes optisches Suchersystem für eine einäugige Spiegelreflexkamera, bei dem das fotografische Objektiv der Kamera die erste Objektivlinse des Kepler-Teleskops bildet und das eine Bildebene aufweist, die mit der Filmebene der Kamera zusammenfällt, wobei die Kamera einen beweglichen Spiegel zum Ablenken der Bildebene des fotografischen Objektivs an eine Stelle, die mit einer Bildplatte zusammenfällt, die sich an einer der Bildebenen entsprechenden Stelle befindet, aufweist und wobei das optische Suchersystem eine Übertragungslinse zum Abbilden des Bildes auf der Bildplatte einer zweiten Bildebene und eine Okularlinse zum Betrachten des auf die zweite Bildebene abgebildeten Bildes aufweist, gekennzeichnet durch ein Prisma (T), das sich zwischen der Bildplatte (P) und der übertragungs-

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   ORIGINAL INSPECTED

   linse (L₃) befindet und eine Einfallsfläche (T..), eine erste und eine zweite Reflexionsfläche (T-, T_) und eine Ausgangsfläche (T.) aufweist und das so geformt ist, dass das auf die Bildplatte (P) abgebildete Bild durch die Einfallsfläche (T₁) in das Prisma (T) eintritt, durch die erste Reflexionsfläche (T₃) nach vorne reflektiert wird, durch die Einfallsfläche (T₁) total-reflektiert wird, durch die zweite Reflexionsfläche (T.,) nach hinten reflektiert wird und von der Ausgangsfläche (T.) zur Übertragungslinse (L₂) ausgesandt wird.
2. 2. Optisches Suchersystem nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet , dass der Winkel (cC) zwischen der zur Einfallsfläche (T₁) des Prismas (T) senkrecht liegenden optischen Achse und der zur Ausgangsfläche (T.) des Prismas (T) senkrecht liegenden optischen Achse kleiner als 90° ist.
3. 3. Optisches Suchersystem nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet , dass lichtempfangende Elemente (Y) für die Innenmessung in der Nähe der Ausgangsfläche (T.) des Prismas (T) angeordnet sind.
4. 4. Optisches Suchersystem nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet , dass Anzeigeelemente (K) in der zweiten Bildebene (P¹) angeordnet sind.
5. 5. Optisches Suchersystem nach Anspruch 1 , gekennzeichnet durch ein keilförmiges Prisma (X), das sich zwischen der Bildplatte (P) und dem ersten Prisma (T) befindet, wobei das keilförmige Prisma (X) eine Einfallsfläche (X₁), die senkrecht zur optischen Achse liegt, die durch die Bildplatte (P) geht, und eine Ausgangsfläche (X₃) aufweist, die parallel zur Einfallsfläche (T₁) des ersten Prismas (T) liegt.

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6. 6. Optisches Suchersystem nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet , dass die Einfallsfläche (X₁) des keilförmigen Prismas (X) die Fläche einer Kondensorlinse

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