TW201011971A - Transmission medium - Google Patents

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201011971 六、發明說明： 【發明所屬之技術領域】 本發明，係有關於傳輸媒體，特別是有關於在訊號或 電力之傳輸時的相位延遲或是振幅衰減（電壓降下）爲極 少的傳輸媒體。 【先前技術】 Φ —般而言，當經由傳輸路徑來將訊號或電力作傳輸時 ，起因於傳輸路徑所具有之電阻成分或是電感成分，在受 訊側或受電側所受訊之訊號或電力，相對於送訊訊號（輸 入），係無法避免會有電壓降下（振幅衰減）或是相位延 遲而使傳輸特性劣化的事態。將此種相位延遲或是電壓之 降低抑制在最小限度，並以使傳輸特性成爲最佳化的方式 來設計傳輸路徑之構成一事，係成爲最大的課題。 特別是，在高頻訊號之傳輸時，由於存在於傳輸路徑 中之浮游電容或是電感、集膚效果（skin effect)或介電 損失等所致的損失、或是頻率分散等的影響，係會變大， 並使訊號劣化成爲顯著，而在長距離傳輸的情況時，在途 中而對訊號作放大之中繼器係成爲必要。 爲了對此種訊號劣化所致之問題作改善，於先前技術 中，設置有用以對於送訊側之送訊波形而預先考慮由於損 失所致之波形劣化並將其設爲對劣化量作了補償之波形的 等化器（Equalizer)之構成，係被實用化，但是’由於設 置等化器所致之成本上升、構成之複雜化，係成爲問題。 -5- 201011971 又，爲了對上述問題作對應，亦提案有：將訊號分離成訊 號劣化係爲顯著之高頻成分、和劣化爲少之低頻成分。例 如，藉由平面圖案呈現扁平之：？字形的波形劣化補償部， 來將送訊訊號分離爲低頻成分與高頻成分。亦即是，利用 高頻成分其對於電容之阻抗爲小一事，而形成利用有配線 間電容之高頻傳輸路徑，並藉由此高頻傳輸路徑來將高頻 成分作分離，另一方面，關於低頻成分，則係使用將該路 徑藉由3字形導體線路所構成了的低頻傳輸路徑來作分離 @ ，並藉由使低頻成分經過較高頻傳輸路徑而長度多出有特 定量之長度的低頻傳輸線路徑側，來在其與高頻傳輸路徑 之間形成傳輸之時間差，而使高頻成分較低頻成分而更快 地傳輸，藉由此，而對波形劣化作補償（將傳輸速度較低 頻成分爲更慢之高頻成分的延遲藉由距離差來作補償）。 藉由將此結果作合成，而對訊號波形劣化作補償。關於此 種構成之波形劣化補償傳輸路徑，係在專利文獻1中有所 揭示。 Θ 此種訊號劣化，在積體電路之配線中，亦爲相同，例 如，在以千兆赫以上之時脈頻率而動作之積體電路中，不 僅是配線之電感成分，作爲返回電流（return current)路 徑的接地之影響亦係變大，亦即是，在低頻區域中並不會 成爲問題之浮游電容或是電感，在高頻區域中係會成爲大 的問題，而返回電流係大大的依存於配線之頻率特性，而 並不一定會通過接地。其結果，在經由傳輸路徑而傳輸高 頻訊號時，傳輸特性係劣化，並在輸出端處產生更進一步 -6 - 201011971 之電壓準位的降低或是相位之延遲。 如此這般，在訊號傳輸路徑所傳輸之訊號品質，係會 受到傳輸路徑本身所具有之電阻成分、電容成分、電感成 分的影響，特別是在高頻傳輸時，此些成分之浮游成分係 會造成大的影響，因此，訊號之振幅衰減（電壓降下）、 相位延遲（延遲）係變得非常大，作爲傳輸特性之評價參 數的眼圖，係會嚴重的崩潰，而成爲訊號傳輸之最大的課 ❹ 題。 例如，在先前技術中，當經由2根的傳輸路徑，而將 原本並不存在相位之偏差的互爲相異之訊號，藉由相異之 傳輸特性來作傳輸的情況時，起因於傳輸路徑之傳輸頻率 特性的差異，在兩訊號中會產生相位差。爲了對此作補償 ，係將較快一方之訊號（相位延遲爲少之訊號）藉由延遲 器來使其延遲，而對兩訊號之相位差作補償。但是，此一 方法，係有必要特地將延遲時間爲少的訊號之相位與延遲 〇 爲大之訊號的相位作配合，而成爲與絕對性之訊號傳輸的 高速化之方向背道而馳的作法。 又，對於主要起因於傳輸路徑之電阻成分的振幅劣化 (電壓降下），係並不存在有對策，除了在傳輸路徑中來 藉由被內藏於中繼器中的放大器而將振幅放大之方法（此 係亦爲補償）以外，係並沒有更好的方法。此放大，係有 著亦將雜訊放大的可能性，而有著造成S/N比的降低之 虞。 總歸來說，在先前技術中，係僅採用爲了配合於較差 201011971 的特性而故意使較佳的特性惡化以作補償之消極的對策， 對於將經由傳輸路徑之傳輸時的訊號劣化作根本性的解決 一事，係爲不可能。 〔專利文獻1〕日本特開2004-297538號公報 【發明內容】 因此，本發明者，係提案有一種：在傳輸時之相位延 遲係爲極少，且振幅衰減（電壓下降）亦爲極少，而訊號 @ 劣化相較於先前技術係大幅地減少之傳輸媒體（日本特願 2006-67039(平成19年3月15日申請），以下，稱作先 前申請案）。 此先前申請案，係仍未被週知，如圖11中所示一般 ，將由導電材料所成之直線狀的第1與第2線#1、#2略 平行地分離配設，並將由導電材料所成之曲線狀的第3導 線#3’在第1與第2導線#1、#2上分別交互地從其中 一方向來糾纏，並沿著第1與第2導線#、#之長度方向 參 而捲繞。又，將由導電材料所成之曲線狀的第4導線#4 ’沿著第1與第2導線#1、#2，而以與第3導線#3之 形狀相反的形狀來在第1與第2導線#、#2上分別交互 地從其中一方向來作糾纏並捲繞。 亦即是，在此傳輸媒體之編織法中，若是對藉由點I 、Π、ΙΠ所被包圍之圖U中上側的三角形ta處之3根的 導線#1、#3、#4之重疊方式作觀察，則第4導線#4 係在點I處而從第1導線#1之上方來在交叉部Π處而通 -8 - 2010Π971 過第3導線#3之下方。以下，若是將此狀態表記爲#4: 1(導線1之上方）—Π (導線3之下方），則第3導線 #3之重疊方式，係成爲導線#3: Π (導線4之上方）— m(導線1之下方），第1導線#1之重疊方式，係成爲 導線#1:皿（導線3之上方）—1(導線4之下方），3 根的導線#1、#、#4，係分別交互相異地交叉並成爲對 稱。 φ 然而，在藉由點IV、π、ν所包圍的圖11中下側之 三角形tb處之3根的導線#1、#3、#2之重疊方式，係 成爲導線#3: IV (導線2之上方）ιΠ (導線4之上方 );導線#4: Π (導線3之下方V (導線2之下方 );導線#2:V (導線4之上方IV (導線3之下方 )，導線#3係在點IV以及Π之兩個場所處，成爲通過其 他之2根的導線#1、#2之上方（也可以說，導線#4係 在點Π以及V之兩個場所處，成爲通過其他之2根的導線 φ # 2、# 3之下方）。 然而，在此種先前申請案中，係發現了下述一般之新 的課題，亦即是：若是於該傳輸媒體處而施加例如在長度 方向上作拉張之外力，則其之全體的形狀係變形，產生電 磁場之三角形ta、tb亦變形，而成爲無法形成充分的空間 〇 亦即是，在點I以及m處，第1導線#4係以藉由第 1導線#4或是第3導線#3而被包挾的方式而被綁緊，又 ’第4、第3導線#4以及#3之相對於第1導線的上 -9- 201011971 下關係，由於係與在第4導線#4與第3導線#3之交叉 部Π處的上下關係相反，因此，綁緊力係爲強。然而’在 點rv以及V處，第3、第4導線#3、#4之相對於第2導 線#2的上下關係，由於係與在交叉部Π處之上下關係相 同，因此，第2導線#2之藉由第3、第4導線#3、#4 而被綁緊的力，係會變弱。 於圖12，展示其模樣。若是將在點I處之第1導線# 1從第4導線#4所受到的朝上以及朝下之力，分別設爲 @ flu、fid，並將在點IV處之第2導線#2從第3導線#3所 受到的朝上以及朝下之力，分別設爲fIV u、fIV d，則係成 爲fIu=fId>fIVu=fIVd。因此，當在此傳輸媒體處而從 外部被施加有力的情況時，在將第2導線#2作包挾之點 處，係會產生鬆弛，並成爲容易產生傳輸媒體全體之形狀 的崩潰。特別是，係發現了下述一般之新的課題：產生電 磁場之三角形ta、tb的空間，係成爲無法充分地保持，並 使得傳輸時之相位延遲與振幅衰減效果減少。 〇 本發明，係爲有鑑於此一新的發現而進行者，其目的 ，係在於提供一種：就算是負荷有外力，全體之形狀的變 形亦爲少，而能夠將傳輸時之相位延遲與振幅衰減效果提 升之傳輸媒體。 本發明，係爲一種傳輸媒體，其特徵爲，具備有：第 1、第2導線，其係被相互作分離配置且被略平行地並排 設置；和第3導線，其係在第1、第2導線的長度方向上 來形成在此些之第1、第2導線處而從其中一方向起來分 -10- 201011971 別交互地糾纏捲繞所成之複數的糾纏部；以及第4導線， 其係在第1、第2導線之長度方向上，分別形成在前述第 1、第2導線處而從其中一方向起來分別交互地糾纏捲繞 所成之複數的糾纏部，與在此些之第1、第2導線彼此的 內側處而與前述第3導線相交叉之複數的交叉部，前述第 3、第4導線之前述各糾纏部，係在前述第1、第2導線之 長度方向上分別被交互配置，前述第1、第2導線之其中 φ 一方與上述第3、第4導線間之各糾纏部的捲繞方向，係 分別爲同一方向，另一方面，此些第1、第2導線之各糾 纏部彼此的捲繞方向，係相互爲逆方向，在前述各交叉部 處之前述第3導線與第4導線的重疊方向，係於第1、第 2導線之長度方向上而交互成爲逆方向。 若藉由本發明，則能夠將訊號或電力之傳輸時的該訊 號或電力之相位延遲或者是振幅衰減（電壓降下）大幅度 地降低。又，就算是在傳輸媒體處負荷有長度方向之拉張 • 等的外力，亦能夠對其之全體的形狀之變化作抑制，因此 ，能夠對於前述相位延遲或振幅衰減之減低效果的下降作 抑制。 又，在前述發明中，較理想，前述第1〜第4導線， 係在由於此些中所流動之電流所致的電磁性相互作用會起 作用之範圍內而被作配設。 進而，在前述發明中，較理想，前述第3、第4形狀 態樣，係與前述第1、第2導線糾纏並被形成爲正弦波形 狀。 -11 - 201011971 進而，在前述發明中，較理想，前述第3、第4形狀 態樣，係與前述第1、第2導線糾纏並被形成爲山形狀。 進而’在前述發明中，較理想，前述第1〜第4導線 ’係在輸入端側與輸出端側處被作共通連接。 又’在前述發明中，較理想，前述第1、第2導線， 係在輸入端側與輸出端側處被作共通連接，前述第3、第 4導線，係在輸入端側與輸出端側處被作共通連接。 進而’在前述發明中，較理想，前述第1、第2導線 ❹ 之共通連接部係被接地，從前述第3、第4導線之被作了 共通連接的輸入側，係被輸入有訊號等之電力。 又，在前述發明中，較理想，前述第1、第2導線， 係在輸入端側與輸出端側處被作共通連接，前述第3、第 4導線，係被設爲獨立之導線。 進而，在前述發明中，較理想，前述第1、第2導線 ’係被作共通連接並接地，前述第3、第4導線，係爲獨 立之訊號導線。 Θ 【實施方式】 以下，針對本發明之實施形態，根據複數之添附圖面 而作說明。另外，在此些之複數的添附圖面中，對於相同 或是相當之部分，係附加有相同之符號。 圖1(A)，係爲展示本發明之其中一種實施形態的 傳輸媒體1之一部份的平面模式圖，圖1(B)，係爲同 傳輸媒體1的原理圖。 -12- 201011971 如圖1(A)中所示一般，傳輸媒體1，係具備有：身 爲空出有所需要之間隔W而被略平行地並排設置之直線 狀的第1、第2導線之第1、第2線#1、#2;和身爲在 此些之第1、第2線#1、#2之間而以略180度相異之相 位來分別以略8字狀而被捲繞，並使該捲繞在第丨、第2 導線#1、#2之長度方向上而反覆進行之第3、第4導線 的曲線# 3、# 4。 • 此些之各線#1〜#4，其導線表面係藉由絕緣膜而被 被覆。但是，就算是不藉由絕緣膜而作被覆，只要成爲相 互並不接觸的狀態即可。各線#1〜#4，係只要爲通常之 導電性線材即可，而可爲銅、鋁等，只要是導電材料，則 係不限定其種類。直線# 1、# 2之相隔距離W，例如係 爲略4 mm’第3、第4曲線#3、#4間之糾纏距離間隔s ’係爲略5mm。但是，此些尺寸，係可因應於傳輸媒體1 之用途等而適宜作選擇。 # 傳輸媒體1，在第3、第4曲線#3、#4的與第1、 第2線# 1、# 2間作糾纏之糾纏部、以及編織構造上，係 具備有下述之一大特徵。亦即是，關於圖1中所示一般之 山形狀或是正弦波形狀的第3、第4曲線#3、#4,在身 爲糾纏部之糾纏位置P1處，第3曲線#3係在圖中下方 之第2直線#2處，以從其之圖中前方（亦即是紙面上方 )側起來朝向後（亦即是紙面下方）側而繞回的方式而被 彎折並糾纏，在相鄰之糾纏位置P2處，則係以從圖中上 方之第1直線# 1的下側起來朝向上側而繞回的方式而被 -13- 201011971 作彎折並糾纏。 進而，在相鄰之糾纏位置P3處’曲線#3係在直線 # 2處，以從其之上側來朝向下側而彎折的方式來作糾纏 ，在糾纏位置P4處，則係以從圖中上方之直線# 1的下 側起來朝向上側而彎折的方式來作糾纏’在糾纏位置p 5 處，曲線# 3係以從直線# 2的上側起來朝向下側而彎折 的方式來作糾纏，之後，係被進行有相同之糾纏方法、編 織方法。因此，此些之曲線#3的糾纏位置（糾纏部）P1 ❹ 〜P5，係在第1、第2線#1、#2之長度方向上被反覆進 行。 另一方面，在圖1中，關於曲線#4，在糾纏位置P1 處，係在圖中上方之直線#1處，以從其之下側起來朝向 上側而彎折的方式來作糾纏，在糾纏位置P2處，則係以 從直線# 2的上側起來朝向下側而彎折的方式來作糾纏。 進而，在相鄰之糾纏位置P3處，第4曲線# 4係以從直 線# 1之下側來朝向上側而彎折的方式來作糾纏，在糾纏 © 位置P4處，則係以從直線# 2的上側起來朝向下側而彎 折的方式來作糾纏，在糾纏位置P 5處，曲線# 4係以從 直線# 1的下側起來朝向上側而彎折的方式來作糾纏，之 後，係被進行有相同之糾纏方法、編織方法。因此，此些 之曲線#4的糾纏位置P1〜P5，係在第1、第2線#1、 #2之長度方向上被反覆進行。 而後，在此些之各糾纏位置P1〜P5處，於第1線#1 側處’第3、第4曲線#3、#4係以從第線#1之下側起 -14- 201011971 來朝向上側而繞入的方式而被彎折並糾纏。另一方面，於 第2線#2側處，第3、第4曲線#3、#4係以從第2線 #2之上側起來朝向下側而繞入的方式而被彎折並糾纏， 其之繞入方向（亦即是捲繞方向），在第1線#1與第2 線# 2處，係成爲相反方向。 亦即是，如圖1 (A)中所示一般，在圖中上方之第1 線#1的各糾纏部PO〜Pn處，曲線狀之第3、第4曲線# 3、#4，係從第1線#11之圖中紙面下（後方）側起而繞 入至紙面上（前方）側處，且被彎折爲直角等之所需要的 角度，而被作捲繞。 另一方面，在圖1(A)中，在下方之第2線#2的各 糾纏部P0〜Pn處，曲線狀之第3、第4曲線# 3、# 4係 從第2線#2之圖中紙面上（前方）側來朝向紙面下方（ 後方）側而繞入，且以略直角等之所需要之角度而被彎折 並被作捲繞，該纏捲（捲繞）方向係成爲與第1線#1爲 φ 逆方向。故而，在第1、第2線#1、#2之相分離方向的 中間點處，當將與此些之第1、第2線#1、#2平行地前 進之省略圖示的水平中心線作爲對稱軸時，此些之第1、 第2線#1、#2的糾纏部P0〜Pn之捲繞方向係成爲非對 稱。 而後，在此些之各線#1〜#4的各糾纏部P0〜Pn之 長度方向各中間部處’係分別被形成有第3線#3與第4 線#4以直角等之所需要之角度而交叉的交叉部Cl、C2、 …、Cn。在此些之交叉部C1、C2.....Cn處，第3、第 -15- 201011971 4線#3、#4之其中一方，係通過另外一方之紙面上方（ 前方）側，並以使其之上下的重疊方向在第1、第2線#1 、#2之長度方向上而依序成爲相反的方式來作交叉。 例如，在圖1(A)中左端之交叉部C1處，第4線# 4係通過第3線#3之上方側，在下一個的交叉點C2處， 第3線#3係通過第4線#4之上方側，在後續之交叉部 C3〜Cn處，通過上方側之線，係成爲第4線#4、第3線 # 3、…而依序被作逆轉。 · 如圖1(B)中所示一般，於同圖1(A)中，若是從 糾纏部P0側之輸入（in)起來朝向輸出（out)側而通電 電流i，則在藉由第1線#1與第3、第4曲線#3、#4 所分別包圍形成之略三角形狀的各空間ma、ma.....m a中，例如係分別被形成有N極之垂直變動磁場N。 又，在藉由第2線#2與第3、第4曲線#3、#4所 分別包圍形成之略三角形狀的各空間mb、mb.....mb中 ，例如係分別被形成有S極之垂直變動磁場S。此些之N ❹ 'S極的垂直變動磁場，係朝向第1、第2線#1、#2之 長度方向而依序移動。 故而，可以理解，在此傳輸媒體1中，藉由此些之垂 直變動磁場N、S，在各線#1〜#4中所流動之電流的電 子係被加速，亦即是具備有所謂的自勵式之電子加速作用 。亦即是，換言之，此傳輸媒體1，係爲自勵式電子加速 器。針對此點之理論性的說明，係於後再述。 圖2，係爲本發明之第2實施型態的傳輸媒體1A之 -16- 201011971 槪略止體圖。於此所展示之實施型態中，此傳輸媒體ΙΑ ，係將上述傳輸媒體}之4根的線#1〜#4之輸入側與輸 出側的各個作結合並作爲丨根的線來作使用。 又，亦可如圖3中所示之傳輸媒體1β 一般，將2根 的直線#1、#2彼此作結合，另—方面，將2根的曲線# 3、#4彼此作結合，並藉由此來作爲2根的線而使用。進 而’亦可如圖4中所示之傳輸媒體ic 一般，將4根的各 Φ 線#1〜#4分別獨立地作利用。又，亦可將4根的線#1 〜#4中之2根作結合，並將剩餘的2根作爲獨立線來使 用。例如’藉由將作了結合之2根的直線#1、#2作接地 ，並將剩餘的2根作爲立體聲訊號之l線與R線來使用， 能夠謀求音質之大幅度的改善。 又，在圖1(A)之傳輸媒體中，雖係將直線的第1、 第2線#1、#2’和曲線的第3、第4線#3、#4，以相 互接觸的狀態來作編織，但是，只要相互間之配置關係係 # 爲如同上述—般之構成，則便可達成本發明之效果。例如 ’亦可將第1、第2線#1、#2在高度方向上以特定之距 離（當產生有電磁場之相互作用時）而作分離配置，並於 其之間來將2根的曲線在垂直方向上作分離配置。於此情 況，亦同樣的，係需要將所有的線#1〜#4配設在會被電 磁性地結合之範圍內。 接著，對於使用具備有上述構成之本發明所致的傳輸 媒體而進行了訊號傳輸時之實驗、藉由測定所得到之結果 以及效果作說明。 -17- 201011971 此實驗，係爲對於將圖1之第1、第2的2根的直線 #1、#2之輸入側與輸出側的各個作連接、結合而作爲第 1線（往路）來利用，並將2根的第3、第4曲線#3、# 4作連接、結合而作爲第2線（返路）來利用了的情況時 ，其輸入訊號之在輸出側處的訊號準位之衰減（電壓下降 )與相位延遲作了測定者。 實驗以及測定，係在此種構成下，將使頻率在 10 OkzH〜20MHz的範圍而作了變化之輸入訊號，在本發明 ❹ 之傳輸媒體中作傳輸，並對於輸出側之以示波器而作了測 定的輸出訊號之相位延遲與訊號衰減狀況作了測定。又， 爲了作比較，針對先前技術之傳輸路徑，亦進行了相同之 實驗。 圖5，係爲在本實驗中所被使用了的測定裝置之槪略 圖。 本測定裝置，係在至少包含有本發明所致之傳輸媒體 的傳輸媒體（在本實施例中，傳輸路徑本身係藉由本發明 G 所致之傳輸媒體所構成）之輸入側處，連接發訊訊號源10 ，並在輸出側處，連接用以對輸出訊號之相位延遲與衰減 狀況作監測的測定器（於本例中，係爲示波器）20。在輸 出側之示波器20處，係被連接有50 Ω之阻抗整合用（終 端用）的電阻。 若是更具體地對於在實驗中所使用之測定裝置與傳輸 路徑作說明，則係將圖1中所示之傳輸媒體1的第1、第 2直線# 1、# 2之輸入側與輸出側分別作連接，並構成第 -18- 201011971 1傳輸線#11(參考圖3)，並將第1傳輸線#11作接地 ，而設爲接地，且將第2傳輸線#22作爲訊號線，而輸入 從震盪源10而來之震盪訊號。從震盪源10所產生之震盪 訊號’係爲正弦波訊號與方形波訊號，且頻率係爲可變。 於此，所使用之本發明的傳輸媒體1的長度，例如係 爲2 9m，而電感係爲725mH，電阻値係爲3.3 Ω。另外， 藉由4根的線所構成之傳輸媒體，係亦可捲繞在捲線軸（ 參 磁性體之芯）上，經由實驗，可確認到，就算是此情況中 ，亦能夠得到與以下所說明者爲相同之效果。 又，對於作爲傳輸媒體而將從先前技術起便被一般性 地使用之被覆電線作爲傳輸媒體來使用時之實驗、測定結 果，亦同時作展示。 作爲圖5之測定裝置的震盪器1〇，係使用Tektronix 公司製之AFG3102，作爲示波器，係使用TEXIO公司製 之DSC-95 06，作爲探針，則係使用關西通信電線公司製 # 之RG-58A/U,Xm。又，作爲先前技術之傳輸路徑的線路 ，係使用被捲繞在芯上之長度29m的電線（線徑（芯線） 0.35ιηιηφ、線外徑（亦包含絕緣被覆）〇.4ιηιηΦ )而電感 値爲725mH、電阻値爲3.3Ω者，作爲本發明之傳輸媒體 ，係使用同樣的被捲繞在芯上之長度2 9m的線（直線详1 、#2與曲線#3、#4係均爲線徑（芯線）0.3 5 mm φ、線 外徑（亦包含絕緣被覆）0.4mm φ)，且曲線#3、#4之 電感値爲738mH、電阻値爲4.0Ω，直線#1、#2之電感 値爲741 mH、電阻値爲3.2 Ω者。 -19- 201011971 作爲測定條件，藉由震盪器1 0所產生之訊號，係爲 頻率100kHz、相位〇.〇°、電壓l.OVpp之方形波訊號，和 頻率1MHz、相位0_0°、電壓l.OVpp之正弦波訊號。 一般而言，高頻訊號之傳輸路徑，由於係由浮游電感 與浮游電容、還有電阻成份一般之等價性的分佈常數電路 所構成，因此，在傳輸時，係必定會產生有相位之延遲或 是振幅之衰減（電壓下降），並產生如同前述一般之訊號 波形的劣化。 0 相對於此，若使用本傳輸媒體1，則在實驗上，亦確 認到了 ：此相位延遲或是振幅衰減，相較於先前技術之傳 輸纜線等的傳輸路徑，係縮小了數十倍。 亦即是，在圖6(A)與圖6(B)中，係展示有當從 震盪器10而將100kHz之正弦波訊號輸入至本發明所致之 傳輸媒體與先前技術之傳輸媒體（電線）中時，在輸出側 之示波器所觀測到的波形圖。 於圖6(A)中，係展示有：當使用本發明所致之傳 © 輸媒體（傳輸路徑）時，在輸入了正弦波訊號時，藉由輸 出側之示波器20所測定了的將橫軸設爲時間軸之輸入波 形（虛線in )與輸出波形（實線out )。在此實驗中’係 觀測到了 1 76ns之相位延遲。 另一方面，於圖6(B)中，係展示有：當使用先前 技術之傳輸路徑時，在輸入了正弦波訊號時’藉由輸出側 之示波器20所測定了的將橫軸設爲時間軸之輸入波形（ 虛線in )與輸出波形（實線out)。在此實驗中’係觀測 -20- 201011971 到了 2.36// s( 2360ns)之相位延遲。 若依據此實驗結果，則相對於先前技術之傳輸路徑的 相位延遲係爲2360ns，若使用本實施型態所致之傳輸媒體 ’則相位延遲係爲1 76ns，相較於先前技術’係能夠抑制 在1 / 1 0以下的値。 於圖7(A)中，係展示有：當使用本發明所致之傳 輸媒體（傳輸路徑）時，在輸入了方形波訊號時’藉由輸 φ 出側之示波器20所測定了的將橫軸設爲時間軸之輸入波 形（虛線in )與輸出波形（實線〇ut )。在此實驗中’係 觀測到了 8ns之相位延遲。 另一方面，於圖7(B)中，係展示有：當使用先前 技術之傳輸路徑時，在輸入了方形波訊號時’藉由輸出側 之示波器20所測定了的將橫軸設爲時間軸之輸入波形（ 虛線U)與輸出波形（實線out)。在此實驗中，係觀測 到了 58ns之相位延遲。 # 若依據此實驗結果，則相對於先前技術之傳輸路徑的 相位延遲係爲58ns，若使用本實施型態所致之傳輸媒體， 則相位延遲係爲8ns，相較於先前技術’係能夠抑制在1 / 7以下的値。 此實驗結果，係令人感到驚訝’特別是，若是考慮到 在高頻帶域中傳輸媒體係爲等價性的分佈常數電路一事， 則此實驗結果係爲在通常常識中所無法想像到者。但是， 現實上，若是使用本發明之傳輸媒體’則係得到了此種的 結果。可以想見，如同上述一般’其主要之原因，係在於 -21 - 201011971 在具備有特徵性構成之4根的線#1〜#4中所流動之電流 所致之電磁的相互作用。 接下來，根據圖（A) 、( B )，圖9(A) 、( B ), 來對於此種本發明之作用效果的數理學性之理論考察作說 明。 圖8(A)，係爲對圖1(A)中所示之傳輸媒體1的 在2維平面上之電流h'h、〗3等的分布作展示之模式圖 ，（B)係爲對同傳輸媒體1之電磁場等的分佈作展示之 @ 模式圖。 圖9(A)，係爲對在圖8(B)中所示之數理學性理 論模式的理論方程式（〇)之數理學性理論模式作展示的 模式圖，同（B)係爲同（A)之部分擴大圖。 首先，對於在圖8、圖9中所示之傳輸媒體1的數理 學性理論模式之設定作假定。 在此理論模式中，可以想見，與某一三角渦（亦即是 圖1(A)中，將產生垂直變動磁場之空間ma、mb作包圍 〇 的三角形之線中所流動之渦電流）相鄰接之在中央之2個 的眼（交叉部C1〜Cn)之端點間所產生的起電力，係藉 由該三角渦之垂直磁場和相鄰接之2個的三角渦所作出之 垂直磁場而被作誘導（參考圖8(B))。而後，沿著眼 之中央線，於空間中係產生阻抗’並藉由起電力，而流動 電流（參考圖9)。由下述之說明，可以清楚得知，藉由 此，傳輸媒體係具備有衰減以及延遲爲極少的傳輸特性。 以下，假定電流係全部爲有頻率之交流，並將記號如 -22- 201011971 同下述一般的作定義。 I:從某一眼起而流向另一眼之電流。 △ In:在第η個的眼之中央的空間中所流動之電流的 1/ 2。

Jn:在第η與第（η+1)個之間的三角形之渦電流。 此時，請注意到，此設定係滿足克希何夫電流定律。 進而，如下述一般： m 〔數式1〕 Λ(β>): —個的眼之中央的空間之阻抗的2倍 C:三角形之二等邊與底邊之間的線間容量 i?:三角形之二等邊的一邊之線的電阻 r = C · i?:三角渦之循環電路的CR時間常數 Λ):相對於中央之二等邊的各邊之長度的三角形之底邊的長度之比 ρ = 2 + /?0,σ = 2 + σ0 φ §1.傳輸媒體上之電磁場（參考圖8(Α) 、（Β)) 對圖8(A) 、（Β)之設定作假定。 在傳輸媒體上所產生之電磁場，藉由電磁學，可以得 知係成爲下述一般。在傳輸媒體之各個的三角渦（圖（Β )中，藉由粗黑線所包圍之區域）中，藉由畢歐沙瓦定律 ，係產生有強的垂直變動磁場。進而，此垂直變動磁場， 係藉由電磁誘導之法則，而產生沿著傳輸媒體之中心線的 方向之電場。 因此，在此理論模式中，係如同下述一般地作考慮。 被誘導至相接於三角渦之2個的眼之端點間（圖8(b) -23- 201011971 中，2點鍊線箭頭）的起電力，係成爲 〔數式2〕 γ 3 _Vs(a+/2+〇w3) 進而，被誘導至相接於旁鄰之三角渦之2個的眼之端 點間（圖8 ( B )中，3點鍊線箭頭）的起電力，係成爲 φ 〔數式3〕 〜 d ~L\ +/2 +σ〇 -/3) 於此，係假設Λ、/2、/3(圖8(B)中，粗黑線箭頭）之相互的比，係接近於1’ σ0係爲由傳輸媒體之形狀所訂定之常數’電抗‘ζ，係爲由形狀與大小所訂定之常數。 〔數式4〕 此時，請注意到，^與^之比Γ/ζ，係僅經由傅输媒體之形狀而被決定，而並不依存於大小。 並且，下式係成立： \<LJL,<2 (左側之^等’係代表，在圖8(B)中，由於3點觸係較2點讎而距離三角渦更遠， 爲又’右邊之不等式’係代表，細8、圆9中，由於3點鍊線之一半係與2點鍊線之一半相一致， 因此ξ係爲/2以上’且由於在與2點鍊線並不—致之3點鍊線的—半中所產生的起電力，亦並非爲〇， 因此，係成爲i。/2<Α。） §2.傳輸媒體之理論方程式（參考圖9) 以下，對圖9(A)之設定作假定。 -24- 201011971 〔數式5〕 在此理論中，成爲^^。< < 1的情況，係假設僅限於ω〇< < «的情況。 於此，<a0係假設爲滿足ω0< < τ]之頻率値。 於此，係設爲η = 〇，1 Ν - 4。 對第（η + 2 )個與第（η + 3 )個的2個的眼之中央的起電力作注意（圖8(B)、2點鍊線箭頭）、 ⑼ 及⑻(δ/„+2(，) + δ/„+3(〇) = -1 · |- mt) + Δ/β+2 (Ο + J„+2 (〇) + (/(〇 + Δ/„+3 (ί) + Jn+2 {t)) + (σ0 -(Ι + ΑΙν+ J„+2 m ot -Ij —((/(Ο + AI„+1 (0 + J„+1 (〇) + (/ + Δ/β+2 (0 + y„+1 (0) + (σ0)(/ + Δ/,, (r) + Jn+1 (/)))

-Z ~ ((/(/) + Δ7„+3 (0 + J„+3 (/)) + (7 + Δ/„+4 (/) + J„+3 (0) + (σ0)(/ + AIn (t) + J„+3 (〇))

Ot (於圖8(B)中，第一項係爲粗黑線箭頭之三角渦所致的作用，第二項係爲下側之3點鍊線箭頭之三角渦所致的 作用，第三項係爲上側之3點鍊線箭頭之三角渦所致的作用。） 〔數式6〕 將上式作變形： R(0)-(AIn+1(t) + AIn+,(t)) = -Σ~(σ· I{t) + Δ/η+2 (Ο + ΑΙη+3 (〇 + (σ0) · ΑΙΝ (〇 + σ · Jn+2 (/)) οΤ -1~(2·σ· m + Δ/„+1 (Ο + Λ/„+2 (Ο + 2 · (σ0 )Α1Ν (〇 οΤ + Δ/„+3 W + Δ/„+4 (Ο + σ ·人+1 (〇 + σ ·人+3 (ί)) 〔數式7〕 進而對此式作變形，相對於η= Ο，1，.·.，Ν-4， Ο) {r{(0) + r. 1). (Δ/η+2(〇 + Δ/η+3 (〇) + Ζι ~(ΑΙη+ι(Ο + ΑΙη+2(Ο + ΑΙη+3(t) + ΑΙη+4(t)) =-(L ~)·(σ· /(〇 + (σ0) Μν (〇 + σ · Jn+2 (〇)

Ot ~)·{σ·I{t) + 2-{a0)·ΑΙΝ(〇 + σ· JM+1 (〇 + σ· Α/η+3(〇)) -25- 201011971 〔數式8〕 接著，相對於η = - 1，0，1，···，N— 3，在圖9(A)之粗黑線的三角渦之循環電路（參考圖9(B)) 中適用克希何夫電壓定律， ~ |((Λ+2(0 + Λ+3 (〇) + (Λ+2 (0 _ ^Λ+1 )))dt +M„^2{t) + Jn^2{t)) + R (/(〇 + Δ/„+3 (0 + Jn+2 (0) + (p0 R) (/(〇 + Mn (0 + J„+2 (f))) = 0 ' ^|((λ+2(〇-λ+3 (〇)+(·/ n+2 (0 - Λ+1 m ^R~ am+δ/λ+2 (0+jn+2 (〇) + (/(〇 + AI„+3 (t) + Jn+2 (0) + p0 · (/(〇 + Δ/,, (0 + J„+2 (〇)) = 0 故而，注意到 (人+2 W -人+3 W) + (人+2 W _ 人+1 (0) + Γ · ^· ((7W + ^+2 (0 + 人+2 ⑼ + (/(〇 + Δ/„+3 (0 + Jn+2 (0) + p〇 · (7(0 + Mn (0 + J„+2 m = 0 〔數式9〕 故而，對 (2) - 2 · Jn+2 (t) + Jn+l (t) + J„+3 (0 =t ~ (p · I(t) + AIn+2 (t) + Δ/„+3 (t) + p0-AIN(t) + p- Jn+2 (〇) ot 之數式作變形，並將電流全部設爲交流，相對於n = 〇，l，...，N—4， (3) {R{ai) + j ·ω·Ζ0)· (Δ/π+2 (0 + ΑΙη+3 {t)) + j ω·Ζι (Δ/„+1 (t) + Aln+2 (t) + Δ/„+3 (ί) + Δ/η+4 (t)) ® =-〇 · ω Ζ〇) · (σ · Ι(〇 + (σ0) · Δ/^(〇 + σ J„+2(〇) -〇'· <» · ^) · (σ · /(〇 + 2 · (σ0) · Δ/^, (/) + σ · Jn+1 (ί) + σ· Jn+3 (〇) 進而，相對於η = - 1，0，1，…，Ν - 3，係得到 (4) _ 2 · Λ+2 (0+(Λ+ι (0 + Λ+3 (0) = ]·ω·τ{ρ· I{t) + ρ Jn+2 (〇 + Δ/„+2 (〇 + Δ/π+3 (ί) + ρ0·ΑΙΝ (〇) 將此（3)，（4) (η = 0，1，.._，Ν—4)，稱作傳輸媒體之理論方程式。 -26- 201011971 〔數式ι〇〕 如下述一般，設爲

=^Μη = \,2,···,Ν,αηάΥ„ =^forn = 〇X2,--,N ，並取得其與上述之理論方程式的號碼差了 1個者間之差， 相對於η = 0，1，…，N-5，而得到下式。 〔數式11〕

(5) (R(i〇) + j ·ω·Σ0)(Χ„+4 + Χη+2) + j (〇-Lx{Χη+5 + ^η+\) =-7'ωΖ0<τ(7„+3 - Υη+2) - ]ωϊχσ(Υ„+/ί - Υη+3 + Υη+2 - 7η+1) 〔數式12〕 又，相對於η=- 1，〇，1，..·，Ν-4，下式係成立： (6) 2(f„+3-y„+2)-(y„+2-r„+l +r„+4-rn+3) =j^t(X„+4 -X„+2 +p(F„+3 -Y„+1)) 對於（5)而針對Xn+5來求解，相對於n = 〇，1，···，N—5， ⑺ Χη+5 =夂+1 + (-> + _/·琴)(总+4-心）

Lx -Zj -σ·-γ- (Yn+3 - Yn+2)-σ· (Υη+Α - Υη+3 + Υη+2 - Υη+1)

A 將(6)設爲η + 1 ’並針對r„+5來求解，相對於η = — 2 ’ 一 1，0，1，·，Ν— 5，可得到 W U _匕+3) + 匕+2 _·/··ω·7(尤”+5 _义《+3) 將此（7)、（8)稱爲傳輸媒體之理論差分方程式。 -27- 201011971 〔數式13〕 又，若是設爲n=l，2，...，則 yn=K~ Υη-Χ >χη=χη~ Χη-2 + ~ ΆΡ > Ά)^ ' Λ-1 請注意到，傳輸媒體之理論差分方程式，係可寫爲如同下述一般：相對於η = 0，2，4，...， (9) ^«+5 = ~Xn^ +(-^- + 7- ^ ~)^„+4 ~ay~yn^ Ζ, ω _ L Lx /ιλ、 . L0 R(〇))、 . Κ(ω) (1 〇) Xn+6 = _ΧΜ+4 +(--^ + 7--ψ-) · Χη+5 - 1σ· ~y— · Λ+4 _ σ(Χ+3 + 凡+5 ) ij ω · L' Lx (11) Λ+5 =(2-；·«·Γ·(/7-σ))·^+4 -^η+3-ΐ·ω·τ·χη^

(12) 凡+6 = Γ ® · χ„+5 -少„+4 + (2 - /?. _/ω · γ) ·凡+5 〔數式14〕 於此-若是設爲： (13) f{zx,z2,zz,z^^x,w2,yv^,M>^a,b,c,s,t) =Zj + (-a + j·i)(z4 -z2)-b-a-(w3 -w2)-b-{w^ -wi+w2-wl) 則，（7)係成爲 (14) X5 =/(不，υ3，υ，Κ,；Γ4，|^σ,Α^^,τ·ω)

Lx ω· L'

〔數式15〕 進而'若是設爲 (15) g(zl,z2,z3,z4,wl,w2,wi,w^,a,b,c,s,t) = (3-j-t-c)(wi-w3) + w2 ，則（8)係成爲 (16) Υ5 =8(Χι,Χ2,Χ3,Χ„Υι,Υ2,Υ3,Υ„^,σ,ρ,^-,τ·ω)

Lx ω· L' -28- 201011971 〔數式1 6〕 使用此式，設爲 ν = (Χι,Χ2,Χ3)ΧΑ,Υ},Υ2,Υ3,Υ4)ί, Ψ(Χ5,Χ6,Χ7,Χ„Υ5Μ^ ，並使用8次行列，而可寫成

W = Α(^-,σ,ρ,^^-,τ·ω)·ν Lx W'LX 因此，遞迴式，係可»爲 (17) X” =(_，σ，Α 黑，r.W㈣]1)„+4[㈣… ❹ 一【一)]·α+3|” 4] 。又，亦應注意到，若是使用(9)，(10)，(11)，(12)，則可使用4次行列來作計算。 §3.理論方程式之特性行列 〔數式17〕 (1)行列冰|1^，/7，^^.外係具備有並不依存於頻率之固有値似及其之固有向量

Zj W'LX (1，0，1，0,0,0,0,0)，，(0，1，0，1，0,0,0,0)ί，(0,0,0,0,UUV。 〔數式18〕 請注意到，初始之固有向量’係藉由（⑺式，而賦予在奇數時得到相同値，並在偶數時得到0的解’ 第2個的固有向量，係藉由（18)式’而賦予在偶數時得到相同値，並在奇數時得到0的解。 以及，固有値0與其之固有向量。 (-σΑΟΛΙΑΟ’Ο)， 又，Α^,σ,ρΑΟ)，除此之外，係具備有固有値1，1、和喊〆》 厶1 但是，當。<^<聰，係爲Η=ι，《* 1’而當2時、α係爲實數。 Α 厶1 -29- 201011971 〔數式19〕 證明：關於不依存於頻率之固有値，係可直接容易地作確認。 藉由具體的計算，下式係成立： J(a，6，c，0,0)= 1 a 0 ~a 氺 * 幸 * -a \-a2 a a2 * * 木 * a2 a3 - a \-a2 -a3 +a 氺 氺 氺 氺 -a3 +a -a4 +2a2 a3 -a a4 -2a2 +1 氺 氺 氺 * 0 0 0 0 0 1 -3 3 0 0 0 0 0 3 —8 6 0 0 0 0 0 6 -15 10 0 0 0 0 0 10 -24 15 〔數式20〕 A(a，b，c，〇,〇)之固有多項式，係爲 \t-Et -A{a,b,c,0fi)\ = t(t-\Y{t2 +Aa2 +2)t + \) =-1)5 (卜《〇 ⑷X，- α,⑷） 但是， a0 (a) = (1 / 2)(a4 -4a2+2) + (1/ 2)^-^4-(a4 -4a2 +2)2, a, (a) = (1 /2)(a4 - 4a2 +2)-(1/ 2)yTl^4-(a4 -4a2 +2)2 〔數式21〕 故而，除了上述之固有暄l,U〇以外，係具備固有値l，l,a。⑷，⑷。 請注意，此時，〇r〇⑷· ⑷=1係成立。 於此，若是注意到4-(a4 -4a2 +2)2 = a2 (a2 -2)2(4-a2)， 則可以得知，當a 2 2時，《。(a), a, (a)係爲實數。 當a<2時，若是注意到((a4 - 4a2 + 2)/2)2 +(^4 - ((a4 - 4a2 + 2)2 /2)2 =1 -則係成爲|a0⑷卜&⑷卜1。 故而，若是設爲a = a。(a)，貝[J係成爲cT1 = ⑷，題意係成立。 -30- 201011971 〔數式22〕 故而，當<U _ < 1時，亦即是，當頻率爲 ω·Σ} (18) ω0<<ω< < γ'1 時，可考慮爲 —^y-,τ-ω) = Α(-γ-,σ,ρ,0,0) Ζ, ί» ·Ζ, Zj 。因此，除了不依存於頻率之固有値1，1，1，0以外， 係成爲存在有接近於1之2個的固有値，和接近於ACT1之2個的固有値。

〔數式23〕 Λ 、- (2)於此，假定1<芸<2。 A 進而，對於充分大的m，係存在有對於某一頻率ω而並不依存之常數CC r_1中，對於所有的|Γ|< <1，下式係成立： ,σ, ρ, ω. L' ,τ·ω)η·ν Φ 〔數式24〕 證明：在1<S<2之條件下，當^〈〈iyCCr-1時，也^,<7，/7,3^义《)/?1，由於8個的固有値， Lx L' ω · L' 係僅有接近1之7個的固有値與〇固有値，因此，藉由行列之擾動理論， 係存在有對於某一頻率ω而並不依存之常數C , Α^,σ,ρ,^-,τ-ωΤ -V ^C-\V\ 係成立。 §4.輸入輸出特性 爲了求取出眼數N之傳輸媒體的輸入輸出特性，係必 -31 - 201011971 須要對於傳輸媒體之理論方程式系（3) 、（4)求解。此 理論方程式系，係與理論差分方程式系（7) 、 （8)和 n = N— 4之（3)以及n=N-3之（4)爲同値。 〔數式25〕 於此-對於終端邊界條件’以使 厂=(7/^-3，^W-2，义"-1，，4-4，^W-3，心-2，心-1 ) V0 = ^0 滿足η = N —4之⑶、和η =N—3之(4)、以及η = N—5，N—6之(8)的方式來作賦予。 而後，使用理論差分方程式，而能夠歸納性地求取出η爲小之 故而 > 於此’係對終端邊界値剛求解 > 並求取輸入輸出特性° (相較於此，入端邊界値問題係難以作處理）。 〔數式26〕 以下，從傳輸媒體之方向的相反方向起來附加號碼， 並對於眼數N之傳輸媒體的輸入輸出比 / + Δ/】+ c/〇 1 + Χλ + Υ0 I + AIn+Jn l + XN+YN ，根據端邊界値條件來作考慮。 〔數式27〕 首先，對於終端邊界値條件 V ^(Χ},Χ2,Χ3,Χ4,Υ„Υ2,Υ3,Υ4Υ,v0 =Ya ，以使其滿足η = - 2，- 1之(8似及後述的(19)與(20)(由η = Ν — 4之⑶與η = Ν—3之⑷所導出） 的方式來作賦予。 -32- 201011971 〔數式28〕 (19) X4 =-(^,+X2+X3)-

Kc〇)_A )(X2 +X3)

Ln —^r- · (¢7 + (<j — 2) * + ¢7 · ) — (¢7 + 2(cr — 2) + c * (ί^ ~ί" ))

A (20) = ~~Yq + 2 · + j * co' + /9 · + JTj + -^2 P * ) 〔數式29〕 φ 請注意到，此時，如同在§1中所示一般，1 < ¥ < 2。 L' 於此，假定頻率ω係滿足(18)。 此時，在某一广(的e %處，對於滿足 |F(iy) + F»|«l,|v0(iy)-v；(iy)|«l 之終端邊界條件作考察。 數式30〕 首先，藉由假定， Z, ω L0 ,τ·ω) ΚΛΜ)/4] ν'(ω) = Υ\ώ) 藉由§ 3之(2)，設爲m =〔(# -1)/4〕，而成爲 > 冰>,σ，·的，)/4] · (Γ⑻-Κ㈣)

Zj ω-L。 -33- 201011971 〔數式31〕 故而’係得到 Α(^-, σ, p,, τ · ω)Ι(Λ,-1)/4] · {V{m) - ¥(ω)) «1 A 〇>L0 。因此，可得到&与}ν故而’％与1係成立， 而可以得知係幾乎沒有衰減或是。 結論：當頻率爲（18)時，亦即是當ω〇<<ω<< τ」時’在終端邊界條件係充分接近於非衰減非延遲解之 @ 終端邊界條件時，衰減與延遲係爲極少。進而，此時之解 所取之値係充分地接近於非衰減非延遲解所取之値。故而 ，在此意義下，由於非衰減非延遲解係具備有安定性，因 此’係成爲能夠作爲實際之物理現象而出現。另一方面， 當頻率並非爲（18)時，非衰減非延遲解只要從終端邊界 條件而有少許的移動’便會成爲衰減爲大的解，在此意義 下’係並不具備有如同上述一般之安定性，而在物理上並 不存在’解係僅被限定於衰減延遲爲大者。 〇 圖10(A) ’係爲展示圖1(A)中所示之本發明的 傳輸媒體1之一部份的擴大圖，（B)係爲同圖（A)之立 體圖。 如圖1〇(Α)中所示—般，傳輸媒體1，係具備有以 下之特徵：糾纏於第1、第2線#1、#2之第3、第4線 #3、#4的編織方法’係較藉由圖11、圖I〗所展示之先 前申請案中的傳輸媒體之編織方法而更具有對稱性。 亦即是，此傳輸媒體1，係如同圖i〇(a)中所示一 -34- 201011971 般，具備有藉由圖中之點r、π，、m’所包圍之上側的三 角形部t a、和藉由點IV，、π，、v，所包圍的圖中下側之三 角形部tb。上側之三角形部ta，係藉由第1線#丨和第3 、第4線# 3、# 4所包圍。此些之三角形部ta、tb，係如 同上述一般而爲流動有渦電流之三角渦，並爲垂直變動磁 場的產生場所，從在上側與下側處而相鄰之三角形部ta、 tb的頂點（交叉部Cl〜Cn)，係產生強力的電磁波。 φ 此上側之三角形部ta處的第1、第3、第4線#1、 #3、#4彼此之重疊狀態，係成爲：第4線#4係在點工， 處而從第1線#1之下側來朝向上側而繞入，且在其之上 側處而以略直角來彎折，並朝向第2線#2之上側的點v， 而略直線地伸長，但是，在前面之點Π’處，係通過第3 線#3之下方。若是將此狀態例如以#4:1’（#1之上） βΠ’（#3之下）的方式來作表現’則第3線#3，係成 爲#3: ϋ，（#4之上瓜’（#1之下）。又，第！線 Φ #1，係成爲#1:11，（#4之下）—111’（#3之下）。 而，在圖中下側之三角形部tb處的第2、第3、第4 線#2、#3、#4彼此之重疊狀態’第3線#3，係成爲# 3:IV’（#1之下）->11’（#3之上）。第4線#4’係成 爲#4: H，（#3之下）—V，（#2之上）。第2線#2, 係成爲#2:1¥，（#3之上）—乂’（#3之下）。 故而，在此些之上下的三角形部ta、tb處，各線 〜#4亦係分別交互地交叉’而其之重疊方式’係成爲對 稱性。又，作爲傳輸媒體全體’從上下左右表背面方向來 -35- 201011971 看，亦係具有對稱性。 如此這般，藉由在三角形部ta、tb處之各線#ι〜#4 的重疊方法係爲具有對稱性一事，在三角形部ta、tb之各 線#1〜#4的交叉點（Γ〜V’）處之上下關係，係成爲 具有對稱性。故而，在I’、m，、IV’、v，之各點處，係以 使第1、第2線#1、#2藉由第1、第2線#1、#2而被 包挾的方式而被均等地收緊。 亦即是，如同圖10(B)中所示一般，若是將在點I’ 0 處之第1線#1從第4線#4所受到的朝上以及朝下之力 ，分別設爲Fru、Frd，並將在點IV’處之第2線#2從第3 線# 3所受到的朝上以及朝下之力，分別設爲b，u、f>v，d ，則係成爲Fru= Frd> fw，u= fw，d。故而，就算是在從外 部而被施加有力的情況時，在各交叉點處形狀亦係被保持 ，而難以產生傳輸媒體全體之形狀的崩潰。 因此，若藉由此傳輸媒體1，則就算是負荷有外力， 亦能夠對於產生垂直變動磁場之三角形狀部ta、tb之變形 Θ 量作抑制，故而，能夠對於身爲傳輸媒體1之效果的訊號 或是電力之傳輸延遲與振幅（電壓）衰減作抑制。另外， 本發明之傳輸媒體，係亦可適用在將電力作送配電之電力 纜線中。 〔產業上之利用可能性〕 若藉由本發明，則能夠將訊號或是電力之傳輸延遲與 振幅（電壓）之衰減降低。 -36- 201011971 . 【圖式簡單說明】 〔圖1〕 （A)係爲展示本發明之其中一種實施形態 的傳輸媒體之一部份的平面圖，（B)係爲（a)的原理圖 〇 〔圖2〕展示本發明之其他實施例的簡單化後之構成 ’並爲將4根的導線之輸入側與輸出側分別作結合並作爲 1根的導線來使用之實施例的槪略平面圖。 φ 〔圖3〕展示本發明之另外之其他實施例的簡單化後 之構成’並爲將2根的直線導線彼此作結合，且將2根的 曲線導線彼此作結合，並作爲2根的導線來使用之實施例 的槪略平面圖。 〔圖4〕展示本發明之其他實施例的簡單化後之構成 ，並爲將4根的各導線作獨立使用之實施例的槪略平面圖 〇 〔圖5〕在用以對本發明之效果作實證之實驗、測定 • 中所使用的測定裝置之槪略構成圖。 〔圖6〕 （A)係爲當在本發明所致之傳輸媒體中輸 入了正弦波訊號時，於輸出側之藉由示波器所觀測到了的 波形圖，（B)係爲同樣的在先前技術之傳輸路徑中的波 形圖。 〔圖7〕 （A)係爲當在本發明所致之傳輸媒體中輸 入了方形波訊號時’於輸出側& _ $示 '波器所觀 '測到了的 波形圖，（B)係爲同樣@#失：ttiS術；Z傳鞴莖Φ的波 形圖。 -37- 201011971 ' 〔圖8〕 （A)係爲藉由—次平面來對圖1(a)中所 示之傳輸媒體的電磁場之分布作展示的模式圖，（B)係 爲同（A)之數理學性的理論模式圖。 〔圖9〕 （A)係爲對在圖8(B)中所示之數理學性 理論模式的理論方程式（〇)之設定例作展示的模式圖， (B)係爲對在圖8(A)中所示之數理學性理論模式的理 論方程式（2)之設定例的一部份作展示之模式圖。

〔圖1〇〕 （A)係爲對當在圖1(A)中所示之傳輸 媒體處被負荷有外力時的應力等作展示之該傳輸媒體的一 部份擴大平面圖，（B)係爲對於在同（A)中所示之應力 作展示的該傳輸媒體之一部分擴大立體圖。 〔圖11〕本發明之先前申請案的傳輸媒體之一部份擴 大平面圖。 〔圖12〕圖11中所示之傳輸媒體的一部份擴大立體 圖。

【主要元件符號說明】 1 :傳輸媒體 1A :傳輸媒體 1B :傳輸媒體 1C :傳輸媒體 # 1 :第1線 # 2 :第2線 # 3 :第3曲線 -38- 201011971 # 4 :第4曲線 # 1 1 :第1傳輸線 # 12 :第2傳輸線 1 〇 :發訊訊號源 20 :示波器 P0〜Pn:糾纏位置 C1〜Cn :交叉部 Φ m a :三角形之各空間 mb ··三角形之各空間 N :垂直變動磁場 S :垂直變動磁場 i : 電流 ❹ -39

Claims (1)

1. 201011971 七、申請專利範面： 1. 一種傳輸媒體，其特徵爲，具備有： 第1、第2導線，其係被相互作分離配置且被略平行 地並排設置；和 第3導線，其係在第1、第2導線的長度方向上來形 成在此些之第1、第2導線處而從其中一方向起來分別交 互地糾纏捲繞所成之複數的糾纏部；以及 第4導線，其係在第1、第2導線之長度方向上，分 ❹ 別形成在前述第1、第2導線處而從其中一方向起來分別 交互地糾纏捲繞所成之複數的糾纏部，與在此些之第1、 第2導線彼此的內側處而與前述第3導線相交叉之複數的 交叉部， 前述第3、第4導線之前述各糾纏部，係在前述第1 、第2導線之長度方向上分別被交互配置，前述第1、第 2導線之其中一方與上述第3、第4導線間之各糾纏部的 捲繞方向，係分別爲同一方向，另一方面，此些第1、第 © 2導線之各糾纏部彼此的捲繞方向，係相互爲逆方向，在 前述各交叉部處之前述第3導線與第4導線的重疊方向， 係於第1、第2導線之長度方向上而交互成爲逆方向。 2. 如申請專利範圍第1項所記載之傳輸媒體，其中 ，前述第1〜第4導線，係被配設在於該些中所流動之電 流所致的電磁性交互作用的作用範圍內。 3. 如申請專利範圍第1項或第2項所記載之傳輸媒 體，其中，前述第3、第4形狀態樣，係與前述第1、第2 -40- 201011971 導線糾纏並被形成爲正弦波形狀。 4. 如申請專利範圍第1項或第2項所記載之傳輸媒 體’其中’前述第3、第4形狀態樣，係與前述第1'第2 導線糾纏並被形成爲山形狀。 5. 如申請專利範圍第1〜4項中之任一項所記載之傳 輸媒體’其中，前述第1〜第4導線，係在輸入端側與輸 出端側處被作共通連接。 參 6 ·如申請專利範圍第1〜4項中之任一項所記載之傳 輸媒體’其中’前述第1、第2導線，係在輸入端側與輸 出端側處被作共通連接，前述第3、第4導線，係在輸入 端側與輸出端側處被作共通連接。 1 ·如申請專利範圍第6項所記載之傳輸媒體，其中 ’前述第1、第2導線之共通連接部係被接地，從前述第 3、第4導線之被作了共通連接的輸入側，係被輸入有訊 號等之電力。 0 8·如申請專利範圍第1〜4項中之任一項所記載之傳 輸媒體’其中，前述第1、第2導線，係在輸入端側與輸 出端側處被作共通連接，前述第3、第4導線，係被設爲 獨立之導線。 9.如申請專利範圍第8項所記載之傳輸媒體，其中 ’前述第1、第2導線係被共通連接並被接地，前述第3 、第4導線係爲獨立之訊號導線。 -41 -