JPS6020341A - 位相補正された反射型磁気光学再生装置 - Google Patents
位相補正された反射型磁気光学再生装置Info
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- JPS6020341A JPS6020341A JP12865283A JP12865283A JPS6020341A JP S6020341 A JPS6020341 A JP S6020341A JP 12865283 A JP12865283 A JP 12865283A JP 12865283 A JP12865283 A JP 12865283A JP S6020341 A JPS6020341 A JP S6020341A
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（発明の技術分野）
本発明は位相子を設けることにより再生信号強度の低下
を防止した反射型磁気光学再生装置に関する。
を防止した反射型磁気光学再生装置に関する。
（発明の背景）
光磁気記録媒体は、例えばＧｄＣｏ、 ＧｄＴｂＦｅの
ような垂直磁化膜を主体とするもので、この垂直磁化膜
の磁化の方向を一旦−ヒ向きか下向きのいずれかに揃え
ておき、記録したい部分にレーザ・−光線を照射して、
その部分の温度を例えば磁性材料のキュリ一点以上に加
熱することにより、元の磁化方向を自由に解放し、同時
に反対向きの弱い磁場をその部分に印加するととで、そ
の部分の磁化方向を膜の磁化方向とは反対向きにし、そ
の上でレーザー光線の照射を止めて、その反対向きの磁
化を固定する。これにより仮に膜の磁化方向をＯとし、
反対方向を１とすれば、レーザー光線の照射は０．１の
デジタル信号の１として記録されることになる。
ような垂直磁化膜を主体とするもので、この垂直磁化膜
の磁化の方向を一旦−ヒ向きか下向きのいずれかに揃え
ておき、記録したい部分にレーザ・−光線を照射して、
その部分の温度を例えば磁性材料のキュリ一点以上に加
熱することにより、元の磁化方向を自由に解放し、同時
に反対向きの弱い磁場をその部分に印加するととで、そ
の部分の磁化方向を膜の磁化方向とは反対向きにし、そ
の上でレーザー光線の照射を止めて、その反対向きの磁
化を固定する。これにより仮に膜の磁化方向をＯとし、
反対方向を１とすれば、レーザー光線の照射は０．１の
デジタル信号の１として記録されることになる。
こうして記録された磁化膜の磁化方向の相違つまり、上
向き、下向きは、直線偏光を照射して、その反射光の偏
光面の回転状況が磁化の向きによって相違する現象（磁
気カー効果）を利用して読み取られる。つまり、入射光
に対して磁化の向きが上向きのとき、反射光の偏光面が
入射光の偏光面に対してθ度回転したとすると、入射光
に対して磁化の向きが下向きのときは一θ度回転する。
向き、下向きは、直線偏光を照射して、その反射光の偏
光面の回転状況が磁化の向きによって相違する現象（磁
気カー効果）を利用して読み取られる。つまり、入射光
に対して磁化の向きが上向きのとき、反射光の偏光面が
入射光の偏光面に対してθ度回転したとすると、入射光
に対して磁化の向きが下向きのときは一θ度回転する。
従って、反射光の先に偏光子（アナライザーとも呼ばれ
る）の主軸を一〇度面にほぼ直交するように置いておく
と、下向き磁化の部分からの光はアナライザーをほとん
ど透過せず、上向きの磁化の部分からの光は８石２θを
乗じた分だけ透過するので、アナライザーの先にディテ
クター（光電変換素子）を設置しておけば、記録媒体を
高速でスキャンニングして行くと、記録された磁化状態
に基づいて電流の強弱信号として再生される。
る）の主軸を一〇度面にほぼ直交するように置いておく
と、下向き磁化の部分からの光はアナライザーをほとん
ど透過せず、上向きの磁化の部分からの光は８石２θを
乗じた分だけ透過するので、アナライザーの先にディテ
クター（光電変換素子）を設置しておけば、記録媒体を
高速でスキャンニングして行くと、記録された磁化状態
に基づいて電流の強弱信号として再生される。
以上述べたような原理に基づく再生装置を反射型磁気光
学再生装置と１うが、この装置は例えば第１図又は第２
図に示す如き基本構成を有する。
学再生装置と１うが、この装置は例えば第１図又は第２
図に示す如き基本構成を有する。
つまり、第１図ではレーザー光源（１）からの偏光ビー
ムをビームスプリッタ−（２）で進行方向を９０度曲げ
た後、記録媒体（３）にほぼ垂直に照射し、その反射光
を再びビームスプリッタ−（２）を通してアナライザー
（４）に通し、その透過光を光電変換素子のようなディ
テクター（５）で受光させる。
ムをビームスプリッタ−（２）で進行方向を９０度曲げ
た後、記録媒体（３）にほぼ垂直に照射し、その反射光
を再びビームスプリッタ−（２）を通してアナライザー
（４）に通し、その透過光を光電変換素子のようなディ
テクター（５）で受光させる。
それに対して第２図の装置では、レーザー光源（１）か
らの偏光ビームをビームスプリッタ−（２）を透過させ
て記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、その反射
光をビームスプリッタ−（２）に入射させ、そこでの反
射光をアナライザー（４）に導き、その透過光をディテ
クター（５）で受光させる。
らの偏光ビームをビームスプリッタ−（２）を透過させ
て記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、その反射
光をビームスプリッタ−（２）に入射させ、そこでの反
射光をアナライザー（４）に導き、その透過光をディテ
クター（５）で受光させる。
第１図、第２図いづれの装置にせよ、ビームスプリッタ
−（２）が必要になるが、ビームスプリッタ−によって
は、Ｓ偏光とｐ偏光の位相差δがゼロでないことがある
。そして、ビームスプリッタ−（２）に位相差δがある
場合には再生信号強度（Ｓ）は低下することが判明した
。
−（２）が必要になるが、ビームスプリッタ−によって
は、Ｓ偏光とｐ偏光の位相差δがゼロでないことがある
。そして、ビームスプリッタ−（２）に位相差δがある
場合には再生信号強度（Ｓ）は低下することが判明した
。
（発明の目的）
従って、本発明の目的は、ビームスプリッタ−を使用し
た反射型磁気光学再生装置に於いて、該ビームスプリン
ターに位相差がある場合に再生信号強度（Ｓ）が低下す
るのを防止することにある。
た反射型磁気光学再生装置に於いて、該ビームスプリン
ターに位相差がある場合に再生信号強度（Ｓ）が低下す
るのを防止することにある。
（発明の概要）
今、（イ）Ｗ！、性薄膜のカー回転角をθ、振幅反射率
をｒｌ（ロ）ビームスプリッタ−の位相差をδ、Ｑウア
ナライザーの方位角をａとし、に）レーザー光源から発
せられる偏光の方位角がゼロとすると、アナライザー（
５）を通過した後の光強度■ は、複雑な計算になるの
で途中を省略すると、 Ｉａｃｃｌｒｌ”ＸＩθｓｉｎ ２ （Ａ ｃｏｓδ＋
２ （１＋ｃｎｓ ２ａ ）Ｉ・・・（式１）％式％ さて、磁性薄膜の磁化の方向が入射光の入射方向と同じ
ときの光強度を１．磁化の方向が入射方向と反対のとき
の光強度を■↓とすると、゛光強度差すなわち再生信号
強度（Ｓ）は、 ５＝ＩＩ↑−Ｉ↓１であるから、 。
をｒｌ（ロ）ビームスプリッタ−の位相差をδ、Ｑウア
ナライザーの方位角をａとし、に）レーザー光源から発
せられる偏光の方位角がゼロとすると、アナライザー（
５）を通過した後の光強度■ は、複雑な計算になるの
で途中を省略すると、 Ｉａｃｃｌｒｌ”ＸＩθｓｉｎ ２ （Ａ ｃｏｓδ＋
２ （１＋ｃｎｓ ２ａ ）Ｉ・・・（式１）％式％ さて、磁性薄膜の磁化の方向が入射光の入射方向と同じ
ときの光強度を１．磁化の方向が入射方向と反対のとき
の光強度を■↓とすると、゛光強度差すなわち再生信号
強度（Ｓ）は、 ５＝ＩＩ↑−Ｉ↓１であるから、 。
８ｏｃ ｌ ｒ ｌ” ｘ ｌ ｔｌｓｉ［ｌ２ａａｓ
ａ ｌ −・（式２）式２に於いてアナライザーの方位
角αの最適値は、使用するディテクター、光源としての
レーザー、アナライザー等によって異なるが、いずれに
せよαは入射偏光に対し消光位置（α＝９０°）近くに
設定されるので、５ｔｎ２α々１．ｃｏｓ２αｚＯにな
るので、反射率ｒが一定、θが一定とすると、再生（ｉ
号強度Ｓは、 ３ ｏ＝ ｌ０強δ１・・・・・・・・・・・・・・・
（式３）なお、これまでカー回転を受けた反射光の回転
状況（θ又は−〇）の検出のためにアナライザー（４）
を使用する方法を説明して来たが、このようなアナライ
ザーを使用する直接法の他に、第３図に示すようにウオ
ーラストンプリズム、トムソンプリズム、ロションプリ
ズム、薄膜型などの偏光ビームスプリッタ−（４勺を・
１吏用し、これにより光を互いに直交した偏光成分を持
ち、かつほぼ等しい光強度に二分して各ディテクター（
５ａ） 、 （５ｂ）に導き、差動増幅器（６）により
両ディテクターからの出力差を取る、いわゆる差動法も
知られている。差動法は直接法に比べ８７Ｎ比の点で有
利な場合がある。
ａ ｌ −・（式２）式２に於いてアナライザーの方位
角αの最適値は、使用するディテクター、光源としての
レーザー、アナライザー等によって異なるが、いずれに
せよαは入射偏光に対し消光位置（α＝９０°）近くに
設定されるので、５ｔｎ２α々１．ｃｏｓ２αｚＯにな
るので、反射率ｒが一定、θが一定とすると、再生（ｉ
号強度Ｓは、 ３ ｏ＝ ｌ０強δ１・・・・・・・・・・・・・・・
（式３）なお、これまでカー回転を受けた反射光の回転
状況（θ又は−〇）の検出のためにアナライザー（４）
を使用する方法を説明して来たが、このようなアナライ
ザーを使用する直接法の他に、第３図に示すようにウオ
ーラストンプリズム、トムソンプリズム、ロションプリ
ズム、薄膜型などの偏光ビームスプリッタ−（４勺を・
１吏用し、これにより光を互いに直交した偏光成分を持
ち、かつほぼ等しい光強度に二分して各ディテクター（
５ａ） 、 （５ｂ）に導き、差動増幅器（６）により
両ディテクターからの出力差を取る、いわゆる差動法も
知られている。差動法は直接法に比べ８７Ｎ比の点で有
利な場合がある。
差動法の場合には、再生信号強度（、Ｓ’）は、４５°
１３５° ４５° １３５゜ Ｓ＝＋（１↑−Ｉ ↑ ）−（Ｉｔ−Ｉｔ ）１と衣わ
されるから、右辺に式１を代入すると、 Ｓ■１θ魚δ１・・・・・・・・・・・・（式４）％式
％ 従って、アナライザーを用いる直接法にせよ、偏光ビー
ムスプリッタ−を用いる差動法にせよ、再生信号強度（
Ｓ）は、式３及び式４から、１θ魚δ１ に比例することが判明した。
１３５° ４５° １３５゜ Ｓ＝＋（１↑−Ｉ ↑ ）−（Ｉｔ−Ｉｔ ）１と衣わ
されるから、右辺に式１を代入すると、 Ｓ■１θ魚δ１・・・・・・・・・・・・（式４）％式
％ 従って、アナライザーを用いる直接法にせよ、偏光ビー
ムスプリッタ−を用いる差動法にせよ、再生信号強度（
Ｓ）は、式３及び式４から、１θ魚δ１ に比例することが判明した。
つまり、位相差δを鳴するビームスプリッタ−を使用す
ると、再生信号強度（Ｓ）は、ωｑδを乗じた値に低下
することが判る。例えはδが６０°であると、Ｓは半減
しでしまい、位相差δは無視できない存在となる。
ると、再生信号強度（Ｓ）は、ωｑδを乗じた値に低下
することが判る。例えはδが６０°であると、Ｓは半減
しでしまい、位相差δは無視できない存在となる。
本発明者は、
５ｏｃｌθ。δ１
の式から、位相差δを新たに設ける位相子で補正するこ
とを着想した。
とを着想した。
位相子（７）を媒体（３）とビームスグリツタ−（２）
との間又はビームスプリッタ−（２）とアナライザー（
４）もしくは偏光ビームスプリッタ−（４勺との間に方
位角をほぼ０として設けると、同様な計算の結果、Ｓ■
１θ可（δ＋△）１・・・・・・・・・式５が導かれる
ことが判った。（但し、△は位相子の位相差である。）
この場合、位相子（７）を媒体（３）とビームスズリツ
タ−（２）との間に配設したときには、偏光ビームは位
相子を入射時と反射時の２度通ることになるが、入射時
は偏光ビームの偏光面が位相子の主軸と一致するように
位相子を設けるので、位相子の影響はない。
との間又はビームスプリッタ−（２）とアナライザー（
４）もしくは偏光ビームスプリッタ−（４勺との間に方
位角をほぼ０として設けると、同様な計算の結果、Ｓ■
１θ可（δ＋△）１・・・・・・・・・式５が導かれる
ことが判った。（但し、△は位相子の位相差である。）
この場合、位相子（７）を媒体（３）とビームスズリツ
タ−（２）との間に配設したときには、偏光ビームは位
相子を入射時と反射時の２度通ることになるが、入射時
は偏光ビームの偏光面が位相子の主軸と一致するように
位相子を設けるので、位相子の影響はない。
式５から、δに応じて△を適渦に選ぶことにより、１ｃ
ｏｓ（δ＋△）１を１にすることができ、そうすれば再
生信号強度（Ｓ）を低下させることはない。
ｏｓ（δ＋△）１を１にすることができ、そうすれば再
生信号強度（Ｓ）を低下させることはない。
それ故、本発明は光源（１）からの偏光ビームを、透過
光に対し位相差δを与えるビームスプリッタ−（２）で
反射さぜた後、光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直
に照射し、該媒体（３）からのカー回転を受けた反射光
を前記ビームスプリンター（２ンに透過させ、この透過
光をアナライザー（４）に通してティチクター（５）に
受光させるか又は偏光ビームスプリッタ−（４′）によ
り２つの直交する偏光に分割して各々ディテクター（５
ａ、 ５ｂ）に受光させる磁気光学再生装置（１）ある
いは光源（１）からの低光ヒームを、反射光に対し位相
差δを与えるビームスプリンター（２）を透過させた後
、光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、該
媒体（３）からのカー回転を受けた反射光を前記ビーム
スプリッタ−（２）で反射させ、この反射光をアナライ
ザー（４）に通してディテクター（５）に受光させるか
又は偏光ビームスプリッタ−（４）により２つの直交す
る偏光に分割して各々ディテクター（５ａ、 ５ｂ）に
受光させる磁気光学再生装置（Ｉｔ）に於いて、前記媒
体（３）と前記アナライザー（４）又は前記偏光ビーム
スプリンター（４勺との間に、式：％式％） を満足する位相差△を有する位相子を設けたことを特徴
とする反射型磁気光学再生装置。
光に対し位相差δを与えるビームスプリッタ−（２）で
反射さぜた後、光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直
に照射し、該媒体（３）からのカー回転を受けた反射光
を前記ビームスプリンター（２ンに透過させ、この透過
光をアナライザー（４）に通してティチクター（５）に
受光させるか又は偏光ビームスプリッタ−（４′）によ
り２つの直交する偏光に分割して各々ディテクター（５
ａ、 ５ｂ）に受光させる磁気光学再生装置（１）ある
いは光源（１）からの低光ヒームを、反射光に対し位相
差δを与えるビームスプリンター（２）を透過させた後
、光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、該
媒体（３）からのカー回転を受けた反射光を前記ビーム
スプリッタ−（２）で反射させ、この反射光をアナライ
ザー（４）に通してディテクター（５）に受光させるか
又は偏光ビームスプリッタ−（４）により２つの直交す
る偏光に分割して各々ディテクター（５ａ、 ５ｂ）に
受光させる磁気光学再生装置（Ｉｔ）に於いて、前記媒
体（３）と前記アナライザー（４）又は前記偏光ビーム
スプリンター（４勺との間に、式：％式％） を満足する位相差△を有する位相子を設けたことを特徴
とする反射型磁気光学再生装置。
本発明に使用される位相子それ自体は既に広く知られて
おり、一部市販品として入手することも可能である。一
般に位相子は例えば水晶、雲母などの薄膜で作られ、任
意の位相差△を有する位相子の入手も容易である。
おり、一部市販品として入手することも可能である。一
般に位相子は例えば水晶、雲母などの薄膜で作られ、任
意の位相差△を有する位相子の入手も容易である。
以下、実施例により本発明を説明する。
（実施例１）
第４図に示すように、レーザー光源（１）からの波長λ
＝８３０ｎｍのｐ偏光ビームを、反射光に位相差−３７
，８°を与えるビームスプリッタ−（２）を透過させた
後、カー回転角θ＝０．４°のＧｄＴｂＦｅ磁性薄膜を
有する光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し
、その反射光をビームスプリッタ−（２）で反射させて
アナライザー（４）に導き、ディテクター（５）で受光
させる磁気光学再生装置（ＩＤを使用する。
＝８３０ｎｍのｐ偏光ビームを、反射光に位相差−３７
，８°を与えるビームスプリッタ−（２）を透過させた
後、カー回転角θ＝０．４°のＧｄＴｂＦｅ磁性薄膜を
有する光磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し
、その反射光をビームスプリッタ−（２）で反射させて
アナライザー（４）に導き、ディテクター（５）で受光
させる磁気光学再生装置（ＩＤを使用する。
ここに使用するビームスプリッタ−（２）は、通常ハー
フミラ−と呼ばれるもので、その構造は第５図に示すよ
うに、屈折率ｎ ＝ １．５１のＢ１０−７プリズムＣ
５１）の斜面に、 １−Ｈｅｉ ： Ｔｉｅｊ（ｎ＝２．２） ／光学膜厚
０．２９９λＬ層： ８ｉ０． （ｎ＝１．４５３）／
光学膜厚０．３８４λ０２層を）ｌ（ＬＨ）″の順に交
互に１１層蒸着して（５２）を形成した後、その上に同
じ材質のプリズム（５１）の斜面を密着させてなるもの
である。このビームスプリンター（２）はｐ偏光に対し
て反射率透過率共にほぼ５０φで、反射の際Ｓ偏光とｐ
偏光との間に位相差−３７，８°を与える。
フミラ−と呼ばれるもので、その構造は第５図に示すよ
うに、屈折率ｎ ＝ １．５１のＢ１０−７プリズムＣ
５１）の斜面に、 １−Ｈｅｉ ： Ｔｉｅｊ（ｎ＝２．２） ／光学膜厚
０．２９９λＬ層： ８ｉ０． （ｎ＝１．４５３）／
光学膜厚０．３８４λ０２層を）ｌ（ＬＨ）″の順に交
互に１１層蒸着して（５２）を形成した後、その上に同
じ材質のプリズム（５１）の斜面を密着させてなるもの
である。このビームスプリンター（２）はｐ偏光に対し
て反射率透過率共にほぼ５０φで、反射の際Ｓ偏光とｐ
偏光との間に位相差−３７，８°を与える。
ビームスブリック−（２）の位相差δが−３７，８°で
あるので、式＝１咲（△＋δ）１＝１を満足する解の１
つとして△＝＋３７．８°を得る。
あるので、式＝１咲（△＋δ）１＝１を満足する解の１
つとして△＝＋３７．８°を得る。
そこで位相差＋３７．８°の水晶製位相子を入手し、こ
れを第４図に（７）として示すが、記録媒体（３）とビ
ームスプリッタ−（２）との間に、主軸がｐ偏光面と一
致するように設置した。
れを第４図に（７）として示すが、記録媒体（３）とビ
ームスプリッタ−（２）との間に、主軸がｐ偏光面と一
致するように設置した。
これにより再生信号強度（８）は、位相子（７）を設け
ない場合に比べて、２７チ向上した。
ない場合に比べて、２７チ向上した。
また、上記位相子（７）を第４図に於いてビームスプリ
ンター（２）とアナライザー（４）との間に設値、シて
も同じ結果を得た。更に上記位相子に代えて、位相差△
＝ ＋２１７．８°を有する位相子を使用しても同じ結
果を得た。
ンター（２）とアナライザー（４）との間に設値、シて
も同じ結果を得た。更に上記位相子に代えて、位相差△
＝ ＋２１７．８°を有する位相子を使用しても同じ結
果を得た。
第１図に示す如き磁気光学再生装置（Ｔ）に於いても、
引用数字７又は７′で示す位置に位相子を配設すると、
同じような再生信号強度（Ｓ）の向上が認められる。
引用数字７又は７′で示す位置に位相子を配設すると、
同じような再生信号強度（Ｓ）の向上が認められる。
同、光磁気記録媒体（３）において、媒体の基板あるい
は保護基板が複屈折による位相差δ′を有する場合、入
射偏光方位を複屈折の軸に一致させると全体の位相差は
δ＋δ′になり、従って部（δ＋δ午△）−１になるよ
うに△を選ぶことで同様の効果を得ることも出来る。
は保護基板が複屈折による位相差δ′を有する場合、入
射偏光方位を複屈折の軸に一致させると全体の位相差は
δ＋δ′になり、従って部（δ＋δ午△）−１になるよ
うに△を選ぶことで同様の効果を得ることも出来る。
（発明の効果）
以上の通り、本発明に従い特定の位相子を設けることに
より、位相差を有するビームスプリッタ−を使用した場
合の再生信号強度（Ｓ）の低下が解消される。
より、位相差を有するビームスプリッタ−を使用した場
合の再生信号強度（Ｓ）の低下が解消される。
第１〜３図は従来の磁気光学再生装置の基本構成を示す
説明図である。 第４図は本発明の一実施例を示す磁気光学再生装置（ル
の基本構成を示す説明図である。 第５図は実施例に使用したビームスプリッタ−の断面図
である。 第６図は本発明の他の実施例を示す装置（１）の基本構
成を示す説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 １・・・・・・・・・レーザー光源 ２・・・・・・・・・ビームスプリンター３・・・・・
・・・・光磁気記録媒体 ４・・・・・・・・・アナライザー ４′・・・・・・・・・偏光ビームスプリッタ−５，５
ａ、 ５ｂ・・・・・・ティチクター６・・・・・・差
動増幅器 ７．７′・・・・・・・・・位相子 オゴ囚 第２図 オづ図 第４図 第５図 矛６区
説明図である。 第４図は本発明の一実施例を示す磁気光学再生装置（ル
の基本構成を示す説明図である。 第５図は実施例に使用したビームスプリッタ−の断面図
である。 第６図は本発明の他の実施例を示す装置（１）の基本構
成を示す説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 １・・・・・・・・・レーザー光源 ２・・・・・・・・・ビームスプリンター３・・・・・
・・・・光磁気記録媒体 ４・・・・・・・・・アナライザー ４′・・・・・・・・・偏光ビームスプリッタ−５，５
ａ、 ５ｂ・・・・・・ティチクター６・・・・・・差
動増幅器 ７．７′・・・・・・・・・位相子 オゴ囚 第２図 オづ図 第４図 第５図 矛６区
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 光源（１）からの偏光ビームを、透過光に対し位相差δ
を与えるビームスプリッタ−（２）で反射さぜた後、光
磁気記録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、該媒体
（３）からのカー回転を受けた反射光を前記ビームスノ
リツタ−（２）に透過させ、この透過光をアナライザー
（４）に通してディテクター（５）に受光させるか又は
偏光ビームスプリンター（４′）により２つの直交する
偏光に分割して各々ディテクター（５ａ、 ５ｂ）に受
光させる反射型磁気光学再生装置（Ｉ）あるいは光源（
１）からの偏光ビームを、反射光に対し位相差δを与え
るビームスプリッタ−（２）を透過づせた後、光磁気記
録媒体（３）に対し、はぼ垂直に照射し、該媒体（３）
からのカー回転を受けだ反射光を前記ビームスプリッタ
−（２）で反射させ、この反射光をアナライザー（４）
に通してティチクター（５）に受光させるか又は偏光ビ
ームスプリッタ−（４勺により２つの直交する偏光に分
割して各々ティチクター（５ａ、 ５ｂ）に受光させる
反射型磁気光学再生装置（ＩＩ）に於いて、 前記媒体（３）と前記アナライザー（４）又は前記ｆ１
．ｔ ｆ（：ビームスプリッタ−（４’）との間に、式
：％式％） を満足する位相差△を有する位相子を設けたことを特徴
とする反射型磁気光学再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12865283A JPS6020341A (ja) | 1983-07-14 | 1983-07-14 | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12865283A JPS6020341A (ja) | 1983-07-14 | 1983-07-14 | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
Related Child Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4347586A Division JPH0752530B2 (ja) | 1992-12-28 | 1992-12-28 | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6020341A true JPS6020341A (ja) | 1985-02-01 |
| JPH0412528B2 JPH0412528B2 (ja) | 1992-03-04 |
Family
ID=14990099
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP12865283A Granted JPS6020341A (ja) | 1983-07-14 | 1983-07-14 | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6020341A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60143461A (ja) * | 1983-12-29 | 1985-07-29 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
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| WO1995029483A1 (fr) * | 1994-04-23 | 1995-11-02 | Sony Corporation | Support d'enregistrement et tete d'enregistrement magneto-optiques |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US8358142B2 (en) | 2008-02-27 | 2013-01-22 | Cypress Semiconductor Corporation | Methods and circuits for measuring mutual and self capacitance |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5963041A (ja) * | 1982-08-24 | 1984-04-10 | エヌ・ベ−・フイリツプス・フル−イランペンフアブリケン | 磁気光学素子 |
-
1983
- 1983-07-14 JP JP12865283A patent/JPS6020341A/ja active Granted
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5963041A (ja) * | 1982-08-24 | 1984-04-10 | エヌ・ベ−・フイリツプス・フル−イランペンフアブリケン | 磁気光学素子 |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60143461A (ja) * | 1983-12-29 | 1985-07-29 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
| JPS60151855A (ja) * | 1984-01-20 | 1985-08-09 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
| JPS61160852A (ja) * | 1984-12-30 | 1986-07-21 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
| WO1995029483A1 (fr) * | 1994-04-23 | 1995-11-02 | Sony Corporation | Support d'enregistrement et tete d'enregistrement magneto-optiques |
| US6002653A (en) * | 1994-04-23 | 1999-12-14 | Sony Corporation | Magneto-optical head unit capable of compensating the Kerr ellipticity |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0412528B2 (ja) | 1992-03-04 |
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