JP2797618B2 - 光磁気記録媒体の記録信号再生装置 - Google Patents
光磁気記録媒体の記録信号再生装置Info
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- JP2797618B2 JP2797618B2 JP7565490A JP7565490A JP2797618B2 JP 2797618 B2 JP2797618 B2 JP 2797618B2 JP 7565490 A JP7565490 A JP 7565490A JP 7565490 A JP7565490 A JP 7565490A JP 2797618 B2 JP2797618 B2 JP 2797618B2
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magneto
- return light
- recording medium
- optical recording
- light
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Description
【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は光磁気記録媒体の記録信号を再生するための
装置に関するものである。
装置に関するものである。
（従来の技術） 従来、光磁気記録媒体の記録信号再生は光磁気記録媒
体にコヒーレントな直線偏光の入射光を照射し、上記光
磁気記録媒体の記録信号により変調されて得られる戻り
光の回転角（カー回転角あるいはファラデー回転角）を
利用して行なわれており、再生装置においても該方法が
用いられている。しかしながら、磁性ガーネットなど光
吸収損失が少ない磁気光学物質を記録膜として用いた光
磁気記録媒体においては、戻り光の回転角を利用した再
生方法より、戻り光の楕円率から記録信号の再生を行な
うことが優位に立つ可能性があると考えられてきている
ため、上記した両者の方法の互換性を有する再生装置が
必要である。しかしながら従来の装置は互換性がないの
が現状である。
体にコヒーレントな直線偏光の入射光を照射し、上記光
磁気記録媒体の記録信号により変調されて得られる戻り
光の回転角（カー回転角あるいはファラデー回転角）を
利用して行なわれており、再生装置においても該方法が
用いられている。しかしながら、磁性ガーネットなど光
吸収損失が少ない磁気光学物質を記録膜として用いた光
磁気記録媒体においては、戻り光の回転角を利用した再
生方法より、戻り光の楕円率から記録信号の再生を行な
うことが優位に立つ可能性があると考えられてきている
ため、上記した両者の方法の互換性を有する再生装置が
必要である。しかしながら従来の装置は互換性がないの
が現状である。
（発明が解決しようとする課題） 本発明の目的は、光磁気記録媒体からの戻り光の回転
角を利用した再生方法及び楕円率を利用した再生方法の
どちらでも利用することのできる光磁気記録媒体の記録
信号再生装置を提供することにある。
角を利用した再生方法及び楕円率を利用した再生方法の
どちらでも利用することのできる光磁気記録媒体の記録
信号再生装置を提供することにある。
（課題を解決するための手段） 本発明者らは上記課題を解決するために鋭意検討を行
なった結果、戻り光の回転角を利用した従来の再生装置
に相対位相差が180゜以下の複屈折位相板を組み込むこ
とにより、戻り光の楕円率を利用して光磁気記録媒体の
記録信号を再生することができることを見出だし本発明
を完成するに至った。すなわち本発明は、コヒーレント
な直線偏光の入射光を光磁気記録媒体に照射し、上記光
磁気記録媒体の記録信号により変調されて得られる戻り
光を通す相対位相差が180゜以下の複屈折位相板、該複
屈折位相板を通過した戻り光を分割する偏光ビームスプ
リッター、該偏光ビームスプリッターにより分割された
戻り光を受光するディテクター、該ディテクターにより
受光した戻り光の強度によって戻り光の回転角及び楕円
率を検出する検出器及び該検出器により検出された戻り
光の回転角または楕円率によって光磁気記録媒体の信号
を再生する手段を備え、かつ前記複屈折位相板の進相
軸、遅相軸が戻り光の偏光面に対して回転可能としたこ
とを特徴とする光磁気記憶媒体の記録信号再生装置であ
る。
なった結果、戻り光の回転角を利用した従来の再生装置
に相対位相差が180゜以下の複屈折位相板を組み込むこ
とにより、戻り光の楕円率を利用して光磁気記録媒体の
記録信号を再生することができることを見出だし本発明
を完成するに至った。すなわち本発明は、コヒーレント
な直線偏光の入射光を光磁気記録媒体に照射し、上記光
磁気記録媒体の記録信号により変調されて得られる戻り
光を通す相対位相差が180゜以下の複屈折位相板、該複
屈折位相板を通過した戻り光を分割する偏光ビームスプ
リッター、該偏光ビームスプリッターにより分割された
戻り光を受光するディテクター、該ディテクターにより
受光した戻り光の強度によって戻り光の回転角及び楕円
率を検出する検出器及び該検出器により検出された戻り
光の回転角または楕円率によって光磁気記録媒体の信号
を再生する手段を備え、かつ前記複屈折位相板の進相
軸、遅相軸が戻り光の偏光面に対して回転可能としたこ
とを特徴とする光磁気記憶媒体の記録信号再生装置であ
る。
（作用） 第１図に本発明の再生装置の一例を示すが、本発明は
これに限定されない。第１図に示す装置において、コヒ
ーレントな直線偏光の入射光はレーザー半導体素子１か
ら発せられる。この入射光はコリメートレンズ２により
平行光に整形され、レンズ４によって光磁気記録媒体５
上に収束される。この光磁気記録媒体５に照射された入
射光は光磁気記録媒体５の記録信号により変調され、戻
り光となってビームスプリッター３、ビームスプリッタ
ー６に導入される。なお、ビームスプリッター６におい
て、戻り光はサーボ系に導入される光と検出系に導入さ
れる光に分割される。次に検出系に導入された戻り光は
相対位相差が180゜以下の複屈折位相板７に導入され、
この複屈折位相板７を通過した戻り光は偏光ビームスプ
リッター８に導入される。戻り光はこの偏光ビームスプ
リッター８において分割され、この分割された戻り光は
２つのディテクター９に導入され、このディテクター９
で受光した戻り光の強度により差動検出によって戻り光
の回転角及び楕円率が検出され、さらにこの検出された
戻り光の回転角または楕円率によって光磁気記録媒体の
信号が再生される。ここで、本発明の装置は前記複屈折
位相板７の進相軸、遅相軸が戻り光の偏光面に対して回
転可能としたことに特徴がある。なお、本例の装置にお
いて組み込まれる複屈折位相板７は偏光ビームスプリッ
ター８の前段にあり、戻り光の偏光面に対して回転可能
であれば特に限定されない。
これに限定されない。第１図に示す装置において、コヒ
ーレントな直線偏光の入射光はレーザー半導体素子１か
ら発せられる。この入射光はコリメートレンズ２により
平行光に整形され、レンズ４によって光磁気記録媒体５
上に収束される。この光磁気記録媒体５に照射された入
射光は光磁気記録媒体５の記録信号により変調され、戻
り光となってビームスプリッター３、ビームスプリッタ
ー６に導入される。なお、ビームスプリッター６におい
て、戻り光はサーボ系に導入される光と検出系に導入さ
れる光に分割される。次に検出系に導入された戻り光は
相対位相差が180゜以下の複屈折位相板７に導入され、
この複屈折位相板７を通過した戻り光は偏光ビームスプ
リッター８に導入される。戻り光はこの偏光ビームスプ
リッター８において分割され、この分割された戻り光は
２つのディテクター９に導入され、このディテクター９
で受光した戻り光の強度により差動検出によって戻り光
の回転角及び楕円率が検出され、さらにこの検出された
戻り光の回転角または楕円率によって光磁気記録媒体の
信号が再生される。ここで、本発明の装置は前記複屈折
位相板７の進相軸、遅相軸が戻り光の偏光面に対して回
転可能としたことに特徴がある。なお、本例の装置にお
いて組み込まれる複屈折位相板７は偏光ビームスプリッ
ター８の前段にあり、戻り光の偏光面に対して回転可能
であれば特に限定されない。
以下、本発明の装置における戻り光の回転角、楕円率
の検出の原理について第２図に基づいて説明する。第２
図には偏光ビームスプリッターの前段に複屈折位相板と
して1/4波長板を組み込んだ場合の戻り光の偏光状態を
例示する。なお、図中、偏光ビームスプリッターは入射
光に対して45゜傾け、その軸をx,y軸に一致させてい
る。コヒーレントな直線偏光の入射光は光磁気記録媒体
の記録信号により変調され、第２図Ａのような右回りの
楕円偏光または左回りの楕円偏光となる。このとき、入
射光の直線偏光の軸と1/4波長板の進相（Ｆ軸）を一致
させれば、左回り楕円偏光の短軸成分の有する90゜の相
対位相遅れに、1/4波長板による90゜の位相差が加えら
れ、遅相軸（Ｓ軸）成分はＦ軸成分に対し逆相となり、
第２図Ｂのような−Θの直線偏光に置き換えられる。一
方、右回りの楕円偏光は第２図Ｃのような＋Θの直線偏
光に置き換えられる。従って、戻り光の楕円率は回転角
の再生と同様に再生することが可能となり、第２図中B,
Cのx,y軸成分に示した矢印が偏光ビームスプリッターで
分離された電界成分となって、それぞれのディテクター
で検出される。また、B,Cの状態は磁気記録媒体の磁化
の反転に対応することから差動光学系で再生することが
可能となる。更に、戻り光の回転角については第２図Ｄ
に示すように、ｘ軸と1/4波長板の進相軸（Ｆ軸）を一
致させれば＋Θ、−Θの直線偏光は第２図Ｅに示すよう
に長軸と短軸の比が逆転した楕円偏光となるので、差動
光学系で再生可能となる。以上のことから、本発明の装
置は光磁気記録媒体への入射偏光を直線偏光とし、偏光
ビームスプリッターの前の1/2以下の波長板をＡ（45
゜、135゜、225゜、315゜）,B（90゜、270゜）,C（０
゜、180゜）に設定することにより回転角再生モード、
楕円率再生モード、位相差マージンを広くした再生モー
ドに対応する。なお、上述の検出において入射光の直線
偏光の軸と1/4波長板の進相軸（Ｓ軸）を一致させるこ
とによっても戻り光の楕円率、回転角の検出は可能であ
る。
の検出の原理について第２図に基づいて説明する。第２
図には偏光ビームスプリッターの前段に複屈折位相板と
して1/4波長板を組み込んだ場合の戻り光の偏光状態を
例示する。なお、図中、偏光ビームスプリッターは入射
光に対して45゜傾け、その軸をx,y軸に一致させてい
る。コヒーレントな直線偏光の入射光は光磁気記録媒体
の記録信号により変調され、第２図Ａのような右回りの
楕円偏光または左回りの楕円偏光となる。このとき、入
射光の直線偏光の軸と1/4波長板の進相（Ｆ軸）を一致
させれば、左回り楕円偏光の短軸成分の有する90゜の相
対位相遅れに、1/4波長板による90゜の位相差が加えら
れ、遅相軸（Ｓ軸）成分はＦ軸成分に対し逆相となり、
第２図Ｂのような−Θの直線偏光に置き換えられる。一
方、右回りの楕円偏光は第２図Ｃのような＋Θの直線偏
光に置き換えられる。従って、戻り光の楕円率は回転角
の再生と同様に再生することが可能となり、第２図中B,
Cのx,y軸成分に示した矢印が偏光ビームスプリッターで
分離された電界成分となって、それぞれのディテクター
で検出される。また、B,Cの状態は磁気記録媒体の磁化
の反転に対応することから差動光学系で再生することが
可能となる。更に、戻り光の回転角については第２図Ｄ
に示すように、ｘ軸と1/4波長板の進相軸（Ｆ軸）を一
致させれば＋Θ、−Θの直線偏光は第２図Ｅに示すよう
に長軸と短軸の比が逆転した楕円偏光となるので、差動
光学系で再生可能となる。以上のことから、本発明の装
置は光磁気記録媒体への入射偏光を直線偏光とし、偏光
ビームスプリッターの前の1/2以下の波長板をＡ（45
゜、135゜、225゜、315゜）,B（90゜、270゜）,C（０
゜、180゜）に設定することにより回転角再生モード、
楕円率再生モード、位相差マージンを広くした再生モー
ドに対応する。なお、上述の検出において入射光の直線
偏光の軸と1/4波長板の進相軸（Ｓ軸）を一致させるこ
とによっても戻り光の楕円率、回転角の検出は可能であ
る。
（実施例） 以下、実施例として具体的な光磁気記録媒体の記録信
号再生を第１図に示す装置を用いて行なった場合を想定
してキャリアレベルの位相差依存性、複屈折位相板の依
存性を計算機にてシミュレーションした。シュミレーシ
ョンにおいては、ポリカーボネート基板上に厚さ900Å
の窒化珪素膜、厚さ250ÅのTbFeCo系の記録膜、厚さｄ
Åの窒化珪素膜および厚さ250Åのアルミニウム薄膜を
順次積層してなる光磁気記録媒体を想定し、厚さdAの窒
化珪素膜の厚みを変化させた。またポリカーボネート基
板の複屈折はないものとして考え、計算パラメーターは
記録膜の複素屈折率ｎ＝3.0＋i3.6、誘電率テンソルの
非対角成分ε＝−0.44＋i0.012とし、窒化珪素膜の複素
屈折率ｎ＝2.03、アルミニウム薄膜の複素屈折率ｎ＝2.
53＋i8.79とした。
号再生を第１図に示す装置を用いて行なった場合を想定
してキャリアレベルの位相差依存性、複屈折位相板の依
存性を計算機にてシミュレーションした。シュミレーシ
ョンにおいては、ポリカーボネート基板上に厚さ900Å
の窒化珪素膜、厚さ250ÅのTbFeCo系の記録膜、厚さｄ
Åの窒化珪素膜および厚さ250Åのアルミニウム薄膜を
順次積層してなる光磁気記録媒体を想定し、厚さdAの窒
化珪素膜の厚みを変化させた。またポリカーボネート基
板の複屈折はないものとして考え、計算パラメーターは
記録膜の複素屈折率ｎ＝3.0＋i3.6、誘電率テンソルの
非対角成分ε＝−0.44＋i0.012とし、窒化珪素膜の複素
屈折率ｎ＝2.03、アルミニウム薄膜の複素屈折率ｎ＝2.
53＋i8.79とした。
第３図に第１図に示した装置を用いて測定した光磁気
記録媒体の膜構成によるキャリアレベルの位相差依存性
を計算機にてシミュレーションした結果を示す。図中、
縦軸はディテクター９で検出した和信号と差信号の比で
あり、横軸は用いた1/4波長板のｘ軸に対する回転角で
ある。また、図中のφは、 式 φ＝tan-1（ηK/θＫ） （ただし、ηＫは戻り光の楕円率、θＫは戻り光の
回転角を示す） で示される位相差であり、この値は光磁気記録媒体の膜
構成による左右される。図中はｄ＝200Å、はｄ＝5
00Å、はｄ＝700Åとして計算した結果である。更に
Ａの位置は回転角再生モード、Ｂの位置は楕円率再生モ
ードである。この図からわかるように回転角のみであれ
ば45゜、135゜、225゜、315゜でキャリアレベルが最大
となり、楕円率が増加するにつれ、Ａの位置からピーク
がズレることが分かる。一方、楕円率が増加するにつれ
Ｂの位置でのピークが増大する。但し、楕円率のみを増
大させるのは現実的に難しく、反射率が極端に減少す
る。
記録媒体の膜構成によるキャリアレベルの位相差依存性
を計算機にてシミュレーションした結果を示す。図中、
縦軸はディテクター９で検出した和信号と差信号の比で
あり、横軸は用いた1/4波長板のｘ軸に対する回転角で
ある。また、図中のφは、 式 φ＝tan-1（ηK/θＫ） （ただし、ηＫは戻り光の楕円率、θＫは戻り光の
回転角を示す） で示される位相差であり、この値は光磁気記録媒体の膜
構成による左右される。図中はｄ＝200Å、はｄ＝5
00Å、はｄ＝700Åとして計算した結果である。更に
Ａの位置は回転角再生モード、Ｂの位置は楕円率再生モ
ードである。この図からわかるように回転角のみであれ
ば45゜、135゜、225゜、315゜でキャリアレベルが最大
となり、楕円率が増加するにつれ、Ａの位置からピーク
がズレることが分かる。一方、楕円率が増加するにつれ
Ｂの位置でのピークが増大する。但し、楕円率のみを増
大させるのは現実的に難しく、反射率が極端に減少す
る。
第４図は、再生光学系の波長板を変化させた結果であ
り、縦軸には再生信号強度をdB表示し、横軸には波長板
の相対位相差を示す。図より、1/n波長板のｎを大きく
すれば、つまり相対位相差の小さい波長板を用いれば光
学系の調整に有利となることがわかる。
り、縦軸には再生信号強度をdB表示し、横軸には波長板
の相対位相差を示す。図より、1/n波長板のｎを大きく
すれば、つまり相対位相差の小さい波長板を用いれば光
学系の調整に有利となることがわかる。
（発明の効果） 以上述べたとおり、本発明の装置は光磁気記録媒体か
らの戻り光の回転角を利用した再生方法及び楕円率を利
用した再生方法のどちらでも利用することのできる光磁
気記録媒体の記録信号再生装置となる。
らの戻り光の回転角を利用した再生方法及び楕円率を利
用した再生方法のどちらでも利用することのできる光磁
気記録媒体の記録信号再生装置となる。
第１図は本発明の装置の構成の一例を示す図である。 第２図は本発明の装置による記録信号再生の原理を示す
概念図である。 第３図は本発明の装置により光磁気記録媒体のキャリア
レベルの位相差依存性を計算機によりシュミレーション
した結果を示す図である。 第４図は本発明の装置において、用いる波長板を変化さ
せた場合の再生信号強度を計算機によりシュミレーショ
ンした結果を示す図である。
概念図である。 第３図は本発明の装置により光磁気記録媒体のキャリア
レベルの位相差依存性を計算機によりシュミレーション
した結果を示す図である。 第４図は本発明の装置において、用いる波長板を変化さ
せた場合の再生信号強度を計算機によりシュミレーショ
ンした結果を示す図である。
Claims (1)
- 【請求項１】コヒーレントな直線偏光の入射光を光磁気
記録媒体に照射し、上記光磁気記録媒体の記録信号によ
り変調されて得られる戻り光を通す相対位相差が180゜
以下の複屈折位相板、該複屈折位相板を通過した戻り光
を分割する偏光ビームスプリッター、該偏光ビームスプ
リッターにより分割された戻り光を受光するディテクタ
ー、該ディテクターにより受光した戻り光の強度によっ
て戻り光の回転角及び楕円率を検出する検出器及び該検
出器により検出された戻り光の回転角または楕円率によ
って光磁気記録媒体の信号を再生する手段を備え、かつ
前記複屈折位相板の進相軸、遅相軸が戻り光の偏光面に
対して回転可能としたことを特徴とする光磁気記録媒体
の記録信号再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7565490A JP2797618B2 (ja) | 1990-03-27 | 1990-03-27 | 光磁気記録媒体の記録信号再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7565490A JP2797618B2 (ja) | 1990-03-27 | 1990-03-27 | 光磁気記録媒体の記録信号再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH03276445A JPH03276445A (ja) | 1991-12-06 |
| JP2797618B2 true JP2797618B2 (ja) | 1998-09-17 |
Family
ID=13582444
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7565490A Expired - Lifetime JP2797618B2 (ja) | 1990-03-27 | 1990-03-27 | 光磁気記録媒体の記録信号再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2797618B2 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5852591A (en) * | 1994-04-23 | 1998-12-22 | Sony Corporation | Magneto-optical recording medium and head unit for a magneto-optical recording medium |
-
1990
- 1990-03-27 JP JP7565490A patent/JP2797618B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH03276445A (ja) | 1991-12-06 |
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