JPS5963041A - 磁気光学素子 - Google Patents
磁気光学素子Info
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- JPS5963041A JPS5963041A JP58151756A JP15175683A JPS5963041A JP S5963041 A JPS5963041 A JP S5963041A JP 58151756 A JP58151756 A JP 58151756A JP 15175683 A JP15175683 A JP 15175683A JP S5963041 A JPS5963041 A JP S5963041A
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- layer
- optical
- optic
- optical element
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/08—Construction or shape of optical resonators or components thereof
- H01S3/081—Construction or shape of optical resonators or components thereof comprising three or more reflectors
- H01S3/083—Ring lasers
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/0009—Materials therefor
- G02F1/0036—Magneto-optical materials
-
- G—PHYSICS
- G03—PHOTOGRAPHY; CINEMATOGRAPHY; ANALOGOUS TECHNIQUES USING WAVES OTHER THAN OPTICAL WAVES; ELECTROGRAPHY; HOLOGRAPHY
- G03G—ELECTROGRAPHY; ELECTROPHOTOGRAPHY; MAGNETOGRAPHY
- G03G5/00—Recording members for original recording by exposure, e.g. to light, to heat, to electrons; Manufacture thereof; Selection of materials therefor
- G03G5/16—Layers for recording by changing the magnetic properties, e.g. for Curie-point-writing
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11C—STATIC STORES
- G11C13/00—Digital stores characterised by the use of storage elements not covered by groups G11C11/00, G11C23/00, or G11C25/00
- G11C13/04—Digital stores characterised by the use of storage elements not covered by groups G11C11/00, G11C23/00, or G11C25/00 using optical elements ; using other beam accessed elements, e.g. electron or ion beam
- G11C13/06—Digital stores characterised by the use of storage elements not covered by groups G11C11/00, G11C23/00, or G11C25/00 using optical elements ; using other beam accessed elements, e.g. electron or ion beam using magneto-optical elements
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F10/00—Thin magnetic films, e.g. of one-domain structure
- H01F10/08—Thin magnetic films, e.g. of one-domain structure characterised by magnetic layers
- H01F10/10—Thin magnetic films, e.g. of one-domain structure characterised by magnetic layers characterised by the composition
- H01F10/18—Thin magnetic films, e.g. of one-domain structure characterised by magnetic layers characterised by the composition being compounds
- H01F10/193—Magnetic semiconductor compounds
- H01F10/1936—Half-metallic, e.g. epitaxial CrO2 or NiMnSb films
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は磁気光学層により反射する、または磁気光学層
を通って反射する偏光ビームの偏極（ｐｏｌａ、ｒｉｚ
ａｌ；ｉｏｎ ）状態の変化を、光ビームがかかるｌ−
上に衝突する区域における磁化によって生ずる金属強磁
性物質からなる磁気光学層を存する基体から構成した磁
気光学素子（ｍａｇｎｅｔｏ −ｏｐｔ、ｉｃδ１ｅｌ
ｅｍｅｎｔ ）に関する。偏極状態の変化は偏極楕円の
長軸の楕円率および／または配向を変える。例えば、か
かる長軸の右旋性または左旋性は実際上回転影響に応答
しうる磁化にかかわらず影響するが、１ＦのまたはＨｚ
の極性によって光ビームを生ずる。アナライザーと直線
性複屈折素子（ｌｉｎｅａｒｌｙｂｉｒｅｆｒｉｎｇｅ
ｎｔ ｅｌ、ｅｍｅｎｔ、 ）とを磁気光学層によって
または磁気光学層を通して反射する光ビームの光通路に
位置する場合には、アナライザーから放赦される楕円的
偏光ビームは偏極状態の生ずる変化に依存する異なる強
さを有する。
を通って反射する偏光ビームの偏極（ｐｏｌａ、ｒｉｚ
ａｌ；ｉｏｎ ）状態の変化を、光ビームがかかるｌ−
上に衝突する区域における磁化によって生ずる金属強磁
性物質からなる磁気光学層を存する基体から構成した磁
気光学素子（ｍａｇｎｅｔｏ −ｏｐｔ、ｉｃδ１ｅｌ
ｅｍｅｎｔ ）に関する。偏極状態の変化は偏極楕円の
長軸の楕円率および／または配向を変える。例えば、か
かる長軸の右旋性または左旋性は実際上回転影響に応答
しうる磁化にかかわらず影響するが、１ＦのまたはＨｚ
の極性によって光ビームを生ずる。アナライザーと直線
性複屈折素子（ｌｉｎｅａｒｌｙｂｉｒｅｆｒｉｎｇｅ
ｎｔ ｅｌ、ｅｍｅｎｔ、 ）とを磁気光学層によって
または磁気光学層を通して反射する光ビームの光通路に
位置する場合には、アナライザーから放赦される楕円的
偏光ビームは偏極状態の生ずる変化に依存する異なる強
さを有する。
磁気光学効果は多くの異なる磁気光学装置に用いること
かできろ。例えば、記鐘磁気データは偏極し、焦点合ぜ
された光ビームによって検出でき、この光ビームは磁気
データの区助における記録媒体によって反射する。反射
光ビームの強さの差は記録磁気データを表わす。すべて
、この事は、例えば１つの１ａ件の磁化を有する位置を
走査する時に光通路に位置するアナライザーは光を最大
に伝導し、同じ大きさの磁化を有するが、しかし反対の
極性を有する位置を走査する時に光を最小に伝導するよ
うに行うことができる。この手段において、磁気的に記
録されたデータを光学的に読取ることができる。
かできろ。例えば、記鐘磁気データは偏極し、焦点合ぜ
された光ビームによって検出でき、この光ビームは磁気
データの区助における記録媒体によって反射する。反射
光ビームの強さの差は記録磁気データを表わす。すべて
、この事は、例えば１つの１ａ件の磁化を有する位置を
走査する時に光通路に位置するアナライザーは光を最大
に伝導し、同じ大きさの磁化を有するが、しかし反対の
極性を有する位置を走査する時に光を最小に伝導するよ
うに行うことができる。この手段において、磁気的に記
録されたデータを光学的に読取ることができる。
他の用途としては環状レーザー ジャイロスコープにお
ける磁気光学ミラーとして用いることができろ。
ける磁気光学ミラーとして用いることができろ。
反射において常粘＾でイノＰ来知られている最大の磁気
光学効果を示す材料はＭｎＢ１である。しかし、この何
科は結晶学的に安定していない。この事は、キュｌ］−
Ｙ晶庶付近の温度に加熱する際に、著しく小さい磁気光
学効果を有する相に結晶転移を示すことを意味する。こ
の結果として、ＭｎＢ１は磁気データを１１ （ｍ気菌
に（ｔ、］ｔｅｒｍｏｍａｇｎｅｔ、１ｃａｌｌｙ ）
反復記録するのに適当でない。実際のところ、熱磁気６
己録方法において、セ料はキュリ一温度付近の温度に局
部的に加熱して磁化の方向を逆にできるようにする必要
がある。
光学効果を示す材料はＭｎＢ１である。しかし、この何
科は結晶学的に安定していない。この事は、キュｌ］−
Ｙ晶庶付近の温度に加熱する際に、著しく小さい磁気光
学効果を有する相に結晶転移を示すことを意味する。こ
の結果として、ＭｎＢ１は磁気データを１１ （ｍ気菌
に（ｔ、］ｔｅｒｍｏｍａｇｎｅｔ、１ｃａｌｌｙ ）
反復記録するのに適当でない。実際のところ、熱磁気６
己録方法において、セ料はキュリ一温度付近の温度に局
部的に加熱して磁化の方向を逆にできるようにする必要
がある。
他の金属磁気光学材料、例えばＧｄＣｏおよびＧｄＦｅ
は結晶学的に安定であるが、しかしＭｎＢ１より著しく
小さい磁気光学効果を示す。
は結晶学的に安定であるが、しかしＭｎＢ１より著しく
小さい磁気光学効果を示す。
これに関連して、透過において確実な酸化性材料（ｏｘ
ｉｄｉｃ ｍａｔｅｒｉｎｌｓ ）（フェライトおよび
ガーネット）は極めて高い磁気光学Ｑ−ファクター（フ
ァラデー効果を吸収係数で割った飴を示す）を有する。
ｉｄｉｃ ｍａｔｅｒｉｎｌｓ ）（フェライトおよび
ガーネット）は極めて高い磁気光学Ｑ−ファクター（フ
ァラデー効果を吸収係数で割った飴を示す）を有する。
しかしながら、酸化性材料のこの特性は低い吸収に関連
して記録装置に用いる場合にはむしろ埋い厚さく約０゜
５μｍ）をイテするようにする必要かある。この事は、
書込み（ｖｙｒｉｔ、ｉｎｇ）が困難であること（多く
の電力を必要とする）および事際上憧めて小さいビット
を書込むことができないこと（最適でない記録密度）を
：は味する。磁気光学的活性層は反射に用いることがで
き、このために薄い層（０，５μｍ以下、特に０．００
５〜０．２μｍの範囲の厚さ）が適当である。これらの
薄い層における記録情報は僅かな電力ですみ（金属層の
吸収は高い）、極めて小さいビットを書込みすることが
できる。しかも、薄い金属フィルムは、例えば単結晶ガ
ーネット フィルムに比較して安価である。これらのす
べてのファクターは磁気光学的用途における金属フィル
ムにおいて極めて興味深い。
して記録装置に用いる場合にはむしろ埋い厚さく約０゜
５μｍ）をイテするようにする必要かある。この事は、
書込み（ｖｙｒｉｔ、ｉｎｇ）が困難であること（多く
の電力を必要とする）および事際上憧めて小さいビット
を書込むことができないこと（最適でない記録密度）を
：は味する。磁気光学的活性層は反射に用いることがで
き、このために薄い層（０，５μｍ以下、特に０．００
５〜０．２μｍの範囲の厚さ）が適当である。これらの
薄い層における記録情報は僅かな電力ですみ（金属層の
吸収は高い）、極めて小さいビットを書込みすることが
できる。しかも、薄い金属フィルムは、例えば単結晶ガ
ーネット フィルムに比較して安価である。これらのす
べてのファクターは磁気光学的用途における金属フィル
ムにおいて極めて興味深い。
本発明の目的は、特に反射において化学的安定性と最・
適な磁気光学効果との胡合さった金属磁気光学層を有す
る磁気光学素子を提供することである。
適な磁気光学効果との胡合さった金属磁気光学層を有す
る磁気光学素子を提供することである。
本発明の磁気光学素子は、その磁気光学的活性層をＰｔ
、 −Ｍｎ −Ｓｈシステムにおいて０１ｂ６１造の単
相均貿領域の組成を有する合金から構成したことを特徴
とする。この領域における特有の組成はＰ ｊ ｉ Ｍ
ｎ ＩＳ ｂ ｚである。
、 −Ｍｎ −Ｓｈシステムにおいて０１ｂ６１造の単
相均貿領域の組成を有する合金から構成したことを特徴
とする。この領域における特有の組成はＰ ｊ ｉ Ｍ
ｎ ＩＳ ｂ ｚである。
本発明におい−Ｃは６００〜０００ ｎｍの波長範囲に
おいてこのタイプの合金層の磁気光学（カー）−効果（
反射モードにおける磁化山Ｉの回転）がＭｎ−Ｂ１／１
Δのカー効果より５０％以上大きく、確かに稀土類鉄ガ
ーネット層のカー効果より１００％大ぎく、しかもこの
タイプの合金はキュリ一温度以上数１００°Ｃまで結晶
学的に安定であることを見出した。史に、Ｐｔ、 −Ｉ
ｎ −Ｓｈの磁うＣ光学ファラテー効果（透過モードに
おける磁化向の回転）はＭｎ−Ｂ１のファラデー効果に
対して従来知られている金属磁気光学材料の次に大きい
。
おいてこのタイプの合金層の磁気光学（カー）−効果（
反射モードにおける磁化山Ｉの回転）がＭｎ−Ｂ１／１
Δのカー効果より５０％以上大きく、確かに稀土類鉄ガ
ーネット層のカー効果より１００％大ぎく、しかもこの
タイプの合金はキュリ一温度以上数１００°Ｃまで結晶
学的に安定であることを見出した。史に、Ｐｔ、 −Ｉ
ｎ −Ｓｈの磁うＣ光学ファラテー効果（透過モードに
おける磁化向の回転）はＭｎ−Ｂ１のファラデー効果に
対して従来知られている金属磁気光学材料の次に大きい
。
本発明の磁気光学装置の１構造例は情報を熱磁気的に潜
込み［〜、かつ磁気光学的に読取る磁気光学装置θに関
し、この装置は上述する磁気光学素子、輻射線源、該輻
射線源により生ずる輻射線を磁気光学的活性層のｌ”１
４沢区域に向け、かつ短時間にかかる活性層０滉度を高
めろ手段、前記層をその表］用に対して垂直方向に磁化
する手段、および磁気光学ａｉｌｖり手段から＋ＬＩｉ
成する。磁気光学装置トイにおいて、磁気光学的活性Ｐ
ｔ； −Ｍｎ −Ｓｂからなる層の使用はコントラスト
の改善、特に信号雑ｉｌ比の著１、い数置を傅ひく。
込み［〜、かつ磁気光学的に読取る磁気光学装置θに関
し、この装置は上述する磁気光学素子、輻射線源、該輻
射線源により生ずる輻射線を磁気光学的活性層のｌ”１
４沢区域に向け、かつ短時間にかかる活性層０滉度を高
めろ手段、前記層をその表］用に対して垂直方向に磁化
する手段、および磁気光学ａｉｌｖり手段から＋ＬＩｉ
成する。磁気光学装置トイにおいて、磁気光学的活性Ｐ
ｔ； −Ｍｎ −Ｓｂからなる層の使用はコントラスト
の改善、特に信号雑ｉｌ比の著１、い数置を傅ひく。
本発明の磁Ｘ光学装置の他の構造例は反射の際に入射…
［−偏光ビームに非相反相Ｊ［＋移（ｎｏｎ −ｒｅｃ
ｉｐｒＯｃａｌ ｐｈａｓｅ ５ｈｉｆｔ ’）を与え
る７直気光学ミラーに関し、この磁気光学ミラーは上述
する磁気光学実子、および磁気光学的活性層を面一偏光
ビームの入射向に対して垂１ｔｔに向う磁界に作用させ
る手段から構成する。磁気ミラーに磁気光学的活性ｐｉ
、 −Ｍｎ −Ｓｂからなる層ケ使用するＣとは非相反
性（ｎｏｎ −ｒｅｃｉｐｒｏｃｉｔｙ ）を高めるよ
うに、ＩＪびく。
［−偏光ビームに非相反相Ｊ［＋移（ｎｏｎ −ｒｅｃ
ｉｐｒＯｃａｌ ｐｈａｓｅ ５ｈｉｆｔ ’）を与え
る７直気光学ミラーに関し、この磁気光学ミラーは上述
する磁気光学実子、および磁気光学的活性層を面一偏光
ビームの入射向に対して垂１ｔｔに向う磁界に作用させ
る手段から構成する。磁気ミラーに磁気光学的活性ｐｉ
、 −Ｍｎ −Ｓｂからなる層ケ使用するＣとは非相反
性（ｎｏｎ −ｒｅｃｉｐｒｏｃｉｔｙ ）を高めるよ
うに、ＩＪびく。
磁う（ミラーは特に環状レーザー ンヤイロスコープに
用いられるが、しかし１ｙ１１えば光絶縁物、変調器お
よびフィルターのような仙の用途（／Ｃ用いることがで
きる。
用いられるが、しかし１ｙ１１えば光絶縁物、変調器お
よびフィルターのような仙の用途（／Ｃ用いることがで
きる。
Ｐｔ −Ｍｎ −ｓｂからなろ磁気光学的活性層はｆｌ
、００５〜０゜５μｍの厚さの基体に、１４１−槓する
のが好ましい。
、００５〜０゜５μｍの厚さの基体に、１４１−槓する
のが好ましい。
第二相、例えばＰｔ−Ｍｎを存在することは望ましくな
い。なせならば、この第二相（・ま磁気、光学効果の１
直（Ｃ悲影詣をもたらすためである。
い。なせならば、この第二相（・ま磁気、光学効果の１
直（Ｃ悲影詣をもたらすためである。
次に、本発明を添付図［Ｉｒｉについて説明する。
カー回転（１ぐｅｒｒ −ｒａｔ、ａｔ、ｉｏｎ ’）
は４６気媒体で反射する際に」ｄける伯線状偏光ビーム
の偏極血の回転である。特に、反射ビームはもはや白線
的に偏極しないが、しかし楕円的に偏極する。反射ビー
ムの偏極のイ付円率はカーｔ？ｔ ）１１率ε□と称さ
れる。磁気光学的記録システムにおいて、読取信けは結
合カーイカ果θ１（＝（ψと＋εに２ 代（ここにおい
て、ψえはカー回転を示す）によって測定する。回転お
よび楕円率の打上は、媒体のｔｍ化方向が逆になる場合
（′（は反対にＡＣ，る。カー効果は、入射光ビームお
よび磁化が反射面を横切る場合に極性カー効果と相、さ
れろ。こい墨は記録目的のために適当な配置゛である。
は４６気媒体で反射する際に」ｄける伯線状偏光ビーム
の偏極血の回転である。特に、反射ビームはもはや白線
的に偏極しないが、しかし楕円的に偏極する。反射ビー
ムの偏極のイ付円率はカーｔ？ｔ ）１１率ε□と称さ
れる。磁気光学的記録システムにおいて、読取信けは結
合カーイカ果θ１（＝（ψと＋εに２ 代（ここにおい
て、ψえはカー回転を示す）によって測定する。回転お
よび楕円率の打上は、媒体のｔｍ化方向が逆になる場合
（′（は反対にＡＣ，る。カー効果は、入射光ビームお
よび磁化が反射面を横切る場合に極性カー効果と相、さ
れろ。こい墨は記録目的のために適当な配置゛である。
ｐｔ；−Ｍｌコ−Ｓｂのカー効果の測定においては、第
１１図に示す配置を用いた。第１波長にオ・５いて、１
（ｅ−ＨｅレーザーＬ□（スー６８３ ｎｍ ）および
Ｇａ −ＡｓレーザーＬ２（λ二８３０ ｎｍ ）を交
互に用いた。
１１図に示す配置を用いた。第１波長にオ・５いて、１
（ｅ−ＨｅレーザーＬ□（スー６８３ ｎｍ ）および
Ｇａ −ＡｓレーザーＬ２（λ二８３０ ｎｍ ）を交
互に用いた。
Ｌ の赤夕）光を軽光ミラーＭ０により平行にして通し
た。このミラーはレーザーＬ工の赤色光を反射する。偏
光子Ｐは光をミラーＭ２の入射面に対して横方向に偏極
する。Ｐｔ、 −Ｉｎ −Ｓｂ試試験体への入射角は０
．８°より小さくする。゛市磁石ＦＭにより試験体Ｓを
その表…Ｊに対して横方向に、入射ビームに関して平行
にまたは非平行（ａ酎；ｉ −ｐａｒａｌ］、ｅｌ）に
磁化する。反射イＸ・、光ビームを偏極楕円の配向を変
調すｈ 偏痙変調Ｈｉ Ｐｈ（（’ｐｏｌａｒｉｚａｔ
ｉｏｎ ＋ｎｏｄｕｌａ−１、ｏｒｌおよびアナライザ
ーＡに］１ｉ１す。アナライザーＡはステップモータ（
ステップ当り０．００１°）で駆動する。最後に、光ビ
ームを検出器りとして作用するアバランシェ フォトダ
イオードに焦点を合せる。電子制御システムによりアナ
ライザーを七〇市１１が試験体３１７’）表１ｎ］で反
射した後光ビームの偏極に対し−Ｃ垂ＦｆＥになる位置
ｇに位ｔｈ−させる。このイ）’ｒ ｔρを、１介、取
る。そこで、カー［０１転を次のようにして測定する：
先づ、試験体Ｓを入射ビームに対して非平行な磁化によ
り磁気的に飽和Ｌ、アナライザーの位置を記録する。次
いで、磁化を逆にし、アナライザーの新し７い位１ｉｆ
ｔを記録する。これら両位置間の弄がダブルカー回転（
ｄｏｕｂｌｅ ｌ＜ｅｒｒ −ｒｏｔ、ａｔｉｏｎ ）
である。楕円率は変調器ＰＭの正面に配置する直ｉｆ＋
！！状初屈折素子（′／４．λプ１／−ト）により上述
する湘１定を繰返して測定する。この？１ｌｌｌ定にお
いて、ツｙ−効果を２つの波共において測定した後、２
８０〜２０００ｎｍのと皮１％範［ｉＮをモノクロメー
タ−および二１１１屈折仮により連続（−て変化する光
７厘によって泗ｉ定する（第８図）。Ｐｔ、−Ｍｎ−ｓ
ｂのダブルカー回転２９にはλ＝ ７２０ ｎｍにおい
て２．５°より大きい最大を有しているのを確めた（比
較のために、ＭｎＢ１の最大のダブルカー回転は１．５
°である）。λ＝ ６８３ ｎｍにおけるＭｎＢ ｉと
ＰｔｌＭｎｌ５ｂ０とのカー回転ψえ、カー楕円率ε□
２１／ および結合カー効果θえ−（ψｌ＋εｋ）２の比較を次
の衣に示す： Ｐｔ、 −Ｍｎ −Ｓｂかもなる磁気光学球子は、タイ
プＣ１ｂの結晶構造（ＭｙＡｙＡｓ構造）を有するアモ
ルファスＰｔ−Ｍｎ−８ｂの薄層６をスノくツタリング
または蒸発により、例えばガラスまたは石英の基体７に
堆積させた第２図に示す構鮨を何している。
た。このミラーはレーザーＬ工の赤色光を反射する。偏
光子Ｐは光をミラーＭ２の入射面に対して横方向に偏極
する。Ｐｔ、 −Ｉｎ −Ｓｂ試試験体への入射角は０
．８°より小さくする。゛市磁石ＦＭにより試験体Ｓを
その表…Ｊに対して横方向に、入射ビームに関して平行
にまたは非平行（ａ酎；ｉ −ｐａｒａｌ］、ｅｌ）に
磁化する。反射イＸ・、光ビームを偏極楕円の配向を変
調すｈ 偏痙変調Ｈｉ Ｐｈ（（’ｐｏｌａｒｉｚａｔ
ｉｏｎ ＋ｎｏｄｕｌａ−１、ｏｒｌおよびアナライザ
ーＡに］１ｉ１す。アナライザーＡはステップモータ（
ステップ当り０．００１°）で駆動する。最後に、光ビ
ームを検出器りとして作用するアバランシェ フォトダ
イオードに焦点を合せる。電子制御システムによりアナ
ライザーを七〇市１１が試験体３１７’）表１ｎ］で反
射した後光ビームの偏極に対し−Ｃ垂ＦｆＥになる位置
ｇに位ｔｈ−させる。このイ）’ｒ ｔρを、１介、取
る。そこで、カー［０１転を次のようにして測定する：
先づ、試験体Ｓを入射ビームに対して非平行な磁化によ
り磁気的に飽和Ｌ、アナライザーの位置を記録する。次
いで、磁化を逆にし、アナライザーの新し７い位１ｉｆ
ｔを記録する。これら両位置間の弄がダブルカー回転（
ｄｏｕｂｌｅ ｌ＜ｅｒｒ −ｒｏｔ、ａｔｉｏｎ ）
である。楕円率は変調器ＰＭの正面に配置する直ｉｆ＋
！！状初屈折素子（′／４．λプ１／−ト）により上述
する湘１定を繰返して測定する。この？１ｌｌｌ定にお
いて、ツｙ−効果を２つの波共において測定した後、２
８０〜２０００ｎｍのと皮１％範［ｉＮをモノクロメー
タ−および二１１１屈折仮により連続（−て変化する光
７厘によって泗ｉ定する（第８図）。Ｐｔ、−Ｍｎ−ｓ
ｂのダブルカー回転２９にはλ＝ ７２０ ｎｍにおい
て２．５°より大きい最大を有しているのを確めた（比
較のために、ＭｎＢ１の最大のダブルカー回転は１．５
°である）。λ＝ ６８３ ｎｍにおけるＭｎＢ ｉと
ＰｔｌＭｎｌ５ｂ０とのカー回転ψえ、カー楕円率ε□
２１／ および結合カー効果θえ−（ψｌ＋εｋ）２の比較を次
の衣に示す： Ｐｔ、 −Ｍｎ −Ｓｂかもなる磁気光学球子は、タイ
プＣ１ｂの結晶構造（ＭｙＡｙＡｓ構造）を有するアモ
ルファスＰｔ−Ｍｎ−８ｂの薄層６をスノくツタリング
または蒸発により、例えばガラスまたは石英の基体７に
堆積させた第２図に示す構鮨を何している。
１脅６の厚さは一般に０．００５〜０．５μｍである。
第２図に示す磁気光学素子は磁気光学記録装置に用いる
ことができる。
ことができる。
１１〜４図は一部分図形（ｄｒａｗｉｎｇ １の形でお
よび一部分ブロック図の形で磁気光学読取りによりデー
タを熱磁気記録する９置の形式の磁気光学装置を示して
いる。この装置は基体７に畦積した磁化性材料層６から
なり、かつ単軸性磁気異方性の好ましい機構ｎを套する
磁気光牢記＠素子から構成する。磁化性材料はＰｔ、
−Ｍｎ −ｓｂからなる組成を有している。当込み情報
ビット（ｗｒｉｔ、ｉｎｇ ｉｎｆｏｒ−ｍａｔ、ｉｏ
ｎ ｂｉｔｓ ’）の場合には、装置は輻射線源ｌを含
んでいる。この輻射線源１はエネルギーパルスヲ生シ、
このパルスをレンズ２で焦点合せおよび偏向装ｆｉｔ
（ｄｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｄｅｖｉｃｅ ）Ｒで偏向後
ｊ＠ ６の選定区域またはアドレスに衝突させる（明確
にするために、入射光ビームと標皐との曲の角αを著し
く大きく示し、平均入射角を約００にしている）６゜こ
の場合、保磁力の減少が入射輻射線により発生する温度
の増加によって生ずる。偏向装置Ｍ Ｂはアドレッシン
グ装置ｉ （ａｄｄｒｅｓｓｉｎｇ ｄｅｖｉｃｅ ）
４により制御する。同時に、コイル９を付勢し、適当
な磁界の強さを有する磁界を通電して層の磁化を表面を
横切り上方にまたは下方に向は配向する。蓄積情報を読
取る場合、偏光子５を偏向装置８と層６との間に位置し
、この結果アナライザー１０゜レンズ１１および光電検
出器１２は反射ヒームノ方向に位置する。読取る場合、
輻射線源ｌを書込みの場合より著しく小さいエネルギー
を有する輻射線ビームを生ずるように適応させる。アナ
ライザー１０を回転し、このために予定方向に磁化する
層６の部分で反射する光は消滅する。この事はε□＝０
の場合である。εに￥０の場合には、アナライザーを直
線状に偏極した楕円的偏光を与える直線状複屈折素子と
組合せることができる。これによって、初めの方向には
反対にｆｔＢ化する層の部分で反射する光だけが光電検
出器１２に入射する。
よび一部分ブロック図の形で磁気光学読取りによりデー
タを熱磁気記録する９置の形式の磁気光学装置を示して
いる。この装置は基体７に畦積した磁化性材料層６から
なり、かつ単軸性磁気異方性の好ましい機構ｎを套する
磁気光牢記＠素子から構成する。磁化性材料はＰｔ、
−Ｍｎ −ｓｂからなる組成を有している。当込み情報
ビット（ｗｒｉｔ、ｉｎｇ ｉｎｆｏｒ−ｍａｔ、ｉｏ
ｎ ｂｉｔｓ ’）の場合には、装置は輻射線源ｌを含
んでいる。この輻射線源１はエネルギーパルスヲ生シ、
このパルスをレンズ２で焦点合せおよび偏向装ｆｉｔ
（ｄｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｄｅｖｉｃｅ ）Ｒで偏向後
ｊ＠ ６の選定区域またはアドレスに衝突させる（明確
にするために、入射光ビームと標皐との曲の角αを著し
く大きく示し、平均入射角を約００にしている）６゜こ
の場合、保磁力の減少が入射輻射線により発生する温度
の増加によって生ずる。偏向装置Ｍ Ｂはアドレッシン
グ装置ｉ （ａｄｄｒｅｓｓｉｎｇ ｄｅｖｉｃｅ ）
４により制御する。同時に、コイル９を付勢し、適当
な磁界の強さを有する磁界を通電して層の磁化を表面を
横切り上方にまたは下方に向は配向する。蓄積情報を読
取る場合、偏光子５を偏向装置８と層６との間に位置し
、この結果アナライザー１０゜レンズ１１および光電検
出器１２は反射ヒームノ方向に位置する。読取る場合、
輻射線源ｌを書込みの場合より著しく小さいエネルギー
を有する輻射線ビームを生ずるように適応させる。アナ
ライザー１０を回転し、このために予定方向に磁化する
層６の部分で反射する光は消滅する。この事はε□＝０
の場合である。εに￥０の場合には、アナライザーを直
線状に偏極した楕円的偏光を与える直線状複屈折素子と
組合せることができる。これによって、初めの方向には
反対にｆｔＢ化する層の部分で反射する光だけが光電検
出器１２に入射する。
また、第２図に示す磁気素子は、例えば環状レーザーに
おいて非相反相推移を入射面一偏光ビームに与える磁気
ミラーとして用いることができる。
おいて非相反相推移を入射面一偏光ビームに与える磁気
ミラーとして用いることができる。
環状レーザーは光波を活性レーザー媒体によって光空胴
共振器（ｏａｔ、１ｃａｌ ｃａｖｉｔｙ ）に導入す
る閉今貞ループのまわりに光波を伝導するように予定さ
れた複数のミラー１Ｂ、１４．１５および１６の如き構
成部分を有する第５図に示す光空胴共振器から構成する
。第５図において、通常の無線周波装置により励起し、
かつガラス管２０に封入された活性レーザー媒体、例え
ば標＊、 Ｈｅ −Ｎｅ−ガス混合物は、管２０の端部
をシールする光学的平坦板２１および２２を通る長軸に
沿う両方向に光波を放射する。光空胴共ｈｅ （ｏｐｔ
ｉｃａｌ ｒｅｓｏｎａｎｔ、 ｃａｖｉｔｙ）を形ｂ
ｙするミーｊｒ−１８，１４，１５および１６は閉鎧ル
ープ１７のまわりで反対方向に反射する。
共振器（ｏａｔ、１ｃａｌ ｃａｖｉｔｙ ）に導入す
る閉今貞ループのまわりに光波を伝導するように予定さ
れた複数のミラー１Ｂ、１４．１５および１６の如き構
成部分を有する第５図に示す光空胴共振器から構成する
。第５図において、通常の無線周波装置により励起し、
かつガラス管２０に封入された活性レーザー媒体、例え
ば標＊、 Ｈｅ −Ｎｅ−ガス混合物は、管２０の端部
をシールする光学的平坦板２１および２２を通る長軸に
沿う両方向に光波を放射する。光空胴共ｈｅ （ｏｐｔ
ｉｃａｌ ｒｅｓｏｎａｎｔ、 ｃａｖｉｔｙ）を形ｂ
ｙするミーｊｒ−１８，１４，１５および１６は閉鎧ル
ープ１７のまわりで反対方向に反射する。
光学的平坦板２１および２２は、光波を光空胴共振器の
面に平行する面において偏極するように管２０の長ａｌ
ｌとの角を囲んでいる（いわゆる、ブルースター角）。
面に平行する面において偏極するように管２０の長ａｌ
ｌとの角を囲んでいる（いわゆる、ブルースター角）。
このために、ミラー１３，１４゜ｉ５および１６に入射
する場合に、光波は入射面において常に偏極する。
する場合に、光波は入射面において常に偏極する。
光空胴共眼器における非相反効果の結果として生ずる反
対方向光波の周波数間の差の４１１１定は、コーナー
ミラー１５を通る各ビームのエネルギーの１部を２１７
ＮのミラーＩＲ，１９、ビームヌプリッターｚ３および
光検出器２４からなる絹合せ機構に通して達成すること
ができる。右回りに回り、かつミラー１５を通る光ビー
ム（ＯＷ ）の成分はミラー１９およびビームスプリッ
タ−２８で反ｒ＋、ｒ 後光（・（吊器２４に達する。
対方向光波の周波数間の差の４１１１定は、コーナー
ミラー１５を通る各ビームのエネルギーの１部を２１７
ＮのミラーＩＲ，１９、ビームヌプリッターｚ３および
光検出器２４からなる絹合せ機構に通して達成すること
ができる。右回りに回り、かつミラー１５を通る光ビー
ム（ＯＷ ）の成分はミラー１９およびビームスプリッ
タ−２８で反ｒ＋、ｒ 後光（・（吊器２４に達する。
同様に、光空胴共振Ｈにから引ｍされる左回り光波ｒｃ
ａｗ）の部分は、光波を異なる周波数で電気信号を発生
する光検出器２４を通る０Ｍ光波と共線的関係において
ミラー１８で反射し、かつビームスプリッタ−２３で部
分的に反射する。
ａｗ）の部分は、光波を異なる周波数で電気信号を発生
する光検出器２４を通る０Ｍ光波と共線的関係において
ミラー１８で反射し、かつビームスプリッタ−２３で部
分的に反射する。
いわゆる、［モードロッキング（ｍｏｄｅ ｌｏｃｋｉ
ｎｇ）Ｊをｌｉｈ止するために、光空胴共振器は非相反
相推移赤子を含む。この目的のために、第２図に示す層
４４Ｍ ７Ｍのタイプから形成するミラー１６の区域で
磁界を発生する。あるいは、またミラー１６は磁気光学
的特性を有する材料から形成することができ、またミラ
ー１６は反射および／または磁気光学効果を高める付加
層を有する第２図に示すような層ｇｔ Ｍのタイプから
形成することができる。ミラー１６の磁化は反射する際
に差相推移（ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａＬ。
ｎｇ）Ｊをｌｉｈ止するために、光空胴共振器は非相反
相推移赤子を含む。この目的のために、第２図に示す層
４４Ｍ ７Ｍのタイプから形成するミラー１６の区域で
磁界を発生する。あるいは、またミラー１６は磁気光学
的特性を有する材料から形成することができ、またミラ
ー１６は反射および／または磁気光学効果を高める付加
層を有する第２図に示すような層ｇｔ Ｍのタイプから
形成することができる。ミラー１６の磁化は反射する際
に差相推移（ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａＬ。
ｐｈａｓｅ ５ｈｉｆ＋、 ）を与えるような入射（Ｃ
Ｗ）および（ＣＣＷ）光波との相互作用を有する。この
結果として、（ＣＷ）および（ＣＯＷ ）光波は異なる
周波数で振動し、このために「モードロッキング」の現
象は生じない。ミラー１６の磁化は光空胴共塾器の而に
対して垂直に配向し、光波はミラー１６上の入射［ｆｉ
ｉに偏極する。楢カー効果を用いるこれらの条件は光波
の偏極を維持しながら所望相推移を生ずる。
Ｗ）および（ＣＣＷ）光波との相互作用を有する。この
結果として、（ＣＷ）および（ＣＯＷ ）光波は異なる
周波数で振動し、このために「モードロッキング」の現
象は生じない。ミラー１６の磁化は光空胴共塾器の而に
対して垂直に配向し、光波はミラー１６上の入射［ｆｉ
ｉに偏極する。楢カー効果を用いるこれらの条件は光波
の偏極を維持しながら所望相推移を生ずる。
本発明の要点はＰｔ−Ｍｎ−８ｂかうなる組成を有する
常温強／Ｂ性物質の使用である。必要に応じて、例えば
キュＱ −ｉＭ度をＭＭＩ ｒＭする場合には、他の合
価をＰｔまたはＭｎと部分的に置侠することができろ。
常温強／Ｂ性物質の使用である。必要に応じて、例えば
キュＱ −ｉＭ度をＭＭＩ ｒＭする場合には、他の合
価をＰｔまたはＭｎと部分的に置侠することができろ。
第１図はカー効果を６（１１定するＩＩ Ｉｔの説明用
線図、第２図は本発明の磁気光学素子の磁気光学層を有
する基体を示す一部断面図、 第８図は入射ビームの波長、λの函数としてプロットし
たＰｔ −Ｍｎ −Ｓｂのダブリユカー回転２ψえおよ
びダブリュ４ｔ７円率２ε□を示す曲線図、Ｍ４図は磁
気光学記憶語１ａを説明するための線図、および 第５図は光学環状レーザー空胴共娠器を説明するための
線図である。 Ｌ −Ｈｅ−Ｎｅレーザー Ｌ２− Ｇａ−Ａｓレー
ザーＭｅ・・・昼光ミラー Ｐ・・・偏光子Ｓ
・＝ Ｐｔ −Ｍｎ−８ｂ試験体 ＥＭ−＊ ｈｅ石Ｄ
・・・（夷ｔｆｌ器 ＰＭ・・・偏極ｆＡ器
■・・・１幅射線源 ２．１１・・・レンズ８
・・・（ｌｉｄ向装価 ４・・・アドレッシン
グ装置５・・・（ｌｉｄ光子 ９・・・コイ
ル１０・・・アナライザー １２・・・光重検出器
１３．１４，１５，１６，１８．１９・・・ミラー１７
・・・閉鎖ループ ２０・・・ガラス管２１ 、
２２・・・光学的平坦板 ２８・・・ビーム スプリッター ｚ４・・・尤検／Ｉ鳳器。 ＦＩＧ、４ 第１頁の続き ０発 明 者 タルト・ヘインツ・イユルゲン・ブスオ オランダ国５６２１ベーアー・アイ ンドーフエン・フルーネヴアウ ツウエツハ１ ０発 明 者 ロナルド・ヨンヘブレルオランダ国５
６２１ベーアー・アイ ンドーフエン・フルーネヴアウ ツウエツハ１
線図、第２図は本発明の磁気光学素子の磁気光学層を有
する基体を示す一部断面図、 第８図は入射ビームの波長、λの函数としてプロットし
たＰｔ −Ｍｎ −Ｓｂのダブリユカー回転２ψえおよ
びダブリュ４ｔ７円率２ε□を示す曲線図、Ｍ４図は磁
気光学記憶語１ａを説明するための線図、および 第５図は光学環状レーザー空胴共娠器を説明するための
線図である。 Ｌ −Ｈｅ−Ｎｅレーザー Ｌ２− Ｇａ−Ａｓレー
ザーＭｅ・・・昼光ミラー Ｐ・・・偏光子Ｓ
・＝ Ｐｔ −Ｍｎ−８ｂ試験体 ＥＭ−＊ ｈｅ石Ｄ
・・・（夷ｔｆｌ器 ＰＭ・・・偏極ｆＡ器
■・・・１幅射線源 ２．１１・・・レンズ８
・・・（ｌｉｄ向装価 ４・・・アドレッシン
グ装置５・・・（ｌｉｄ光子 ９・・・コイ
ル１０・・・アナライザー １２・・・光重検出器
１３．１４，１５，１６，１８．１９・・・ミラー１７
・・・閉鎖ループ ２０・・・ガラス管２１ 、
２２・・・光学的平坦板 ２８・・・ビーム スプリッター ｚ４・・・尤検／Ｉ鳳器。 ＦＩＧ、４ 第１頁の続き ０発 明 者 タルト・ヘインツ・イユルゲン・ブスオ オランダ国５６２１ベーアー・アイ ンドーフエン・フルーネヴアウ ツウエツハ１ ０発 明 者 ロナルド・ヨンヘブレルオランダ国５
６２１ベーアー・アイ ンドーフエン・フルーネヴアウ ツウエツハ１
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 Ｌ６ｊｉ気光学的ｎ件層により反射する、または７ｔ４
ＳＸＣ光学的活性層を通って反射する偏光ビームの編
棒状態の変化を光ビームがかかる層上に衝突する区域に
おける磁化によって生ずる金（イ）強磁性物質からなる
磁気光学的活性層を有する基体から構成した磁気光学素
子において、前記磁気光学的活性層をＰｔ、 −Ｉｎ
−ｓｂシステムにおいてＣ１ｂ構情の単相均質領域の、
＋ｌＩ成を有する合金から構成したことを％徴とする磁
気光学素子。 ２、 Ｐｔ、−Ｍｎ−８ｂシステムにおいてＣ１ｂ構
造の屯相均質頓誠の組成を有する合金からなる磁気光学
的活性１？Ｊを住する基体から構成した磁気光学素子、
輻射線源、該輻射線源により生１−る輻射、ひ−を前記
層の国定区域に向け、かつ！１．１２時間に前記層の温
度を高める手段、前記層をその表面に対して垂１ａ方向
に磁化する手段、。 および磁気光学読取り手段から構成したことを特徴とす
る熱磁気的書込みおよび磁気光学的読取り情報用の磁気
光学装置。 ８、 Ｐｔ−Ｍｎ−８ｈシステムにおいてｃ１ｂ構造
の単相均質領域の組成を有する合金からなる磁気光学的
活性層を有する基体から構成した磁気光学素子、および
該素子の磁気光学的活性層を面一偏光ビームの入射面に
対して垂直に向つ（ｄ３界に作用させる手段から構成し
たことを特徴とする反射の際に非相反相推移を入射面−
偏光ビームに与える磁気光学ミラー。 屯 前記磁気光学的活性ノーは０．００５〜０．５μｍ
の厚さを有する特許請求の範囲第１項記載の磁気光学素
子。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8203296 | 1982-08-24 | ||
| NL8203296A NL8203296A (nl) | 1982-08-24 | 1982-08-24 | Magneto-optische inrichting. |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5963041A true JPS5963041A (ja) | 1984-04-10 |
Family
ID=19840169
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58151756A Pending JPS5963041A (ja) | 1982-08-24 | 1983-08-22 | 磁気光学素子 |
Country Status (7)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4650290A (ja) |
| EP (1) | EP0104675B1 (ja) |
| JP (1) | JPS5963041A (ja) |
| AU (1) | AU1818783A (ja) |
| CA (1) | CA1216939A (ja) |
| DE (1) | DE3361423D1 (ja) |
| NL (1) | NL8203296A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6020341A (ja) * | 1983-07-14 | 1985-02-01 | Nippon Kogaku Kk <Nikon> | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
| JPS60143461A (ja) * | 1983-12-29 | 1985-07-29 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
| JPS6163945A (ja) * | 1984-09-04 | 1986-04-02 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 光磁気デイスク装置 |
| JPS63233097A (ja) * | 1986-10-22 | 1988-09-28 | Hitachi Ltd | 単結晶薄膜 |
| JPH04364274A (ja) * | 1991-10-09 | 1992-12-16 | Olympus Optical Co Ltd | 情報記録再生装置 |
| WO1996008008A1 (fr) * | 1994-09-06 | 1996-03-14 | Migaku Takahashi | Couche magneto-optique mince, support d'enregistrement magneto-optique et son procede de production |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5107460A (en) * | 1990-01-18 | 1992-04-21 | Microunity Systems Engineering, Inc. | Spatial optical modulator |
| US6869567B2 (en) | 2002-05-15 | 2005-03-22 | Steven Kretchmer | Magnetic platinum alloys |
| DE102011052217B4 (de) * | 2011-07-27 | 2019-08-08 | Helmholtz-Zentrum Dresden - Rossendorf E.V. | Verfahren zum Bestimmen der wellenlängenabhängigen magnetooptischen Kopplungskonstante einer zu charakterisierenden Schicht in einem Schichtsystem mit einer oder mehreren magnetisierbaren Schichten |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US3927946A (en) * | 1968-03-21 | 1975-12-23 | Sperry Rand Corp | Ring laser frequency biasing mechanism |
| NL160659C (nl) * | 1972-01-08 | 1979-11-15 | Philips Nv | Magneto-optische inrichting. |
-
1982
- 1982-08-24 NL NL8203296A patent/NL8203296A/nl not_active Application Discontinuation
-
1983
- 1983-07-29 DE DE8383201128T patent/DE3361423D1/de not_active Expired
- 1983-07-29 EP EP83201128A patent/EP0104675B1/en not_active Expired
- 1983-08-18 CA CA000434899A patent/CA1216939A/en not_active Expired
- 1983-08-22 JP JP58151756A patent/JPS5963041A/ja active Pending
- 1983-08-22 AU AU18187/83A patent/AU1818783A/en not_active Abandoned
-
1985
- 1985-01-17 US US06/692,276 patent/US4650290A/en not_active Expired - Fee Related
Cited By (9)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6020341A (ja) * | 1983-07-14 | 1985-02-01 | Nippon Kogaku Kk <Nikon> | 位相補正された反射型磁気光学再生装置 |
| JPH0412528B2 (ja) * | 1983-07-14 | 1992-03-04 | Nippon Kogaku Kk | |
| JPS60143461A (ja) * | 1983-12-29 | 1985-07-29 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気ピツクアツプ装置 |
| JPS6163945A (ja) * | 1984-09-04 | 1986-04-02 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 光磁気デイスク装置 |
| JPH0439137B2 (ja) * | 1984-09-04 | 1992-06-26 | ||
| JPS63233097A (ja) * | 1986-10-22 | 1988-09-28 | Hitachi Ltd | 単結晶薄膜 |
| JPH04364274A (ja) * | 1991-10-09 | 1992-12-16 | Olympus Optical Co Ltd | 情報記録再生装置 |
| WO1996008008A1 (fr) * | 1994-09-06 | 1996-03-14 | Migaku Takahashi | Couche magneto-optique mince, support d'enregistrement magneto-optique et son procede de production |
| US6190763B1 (en) | 1994-09-06 | 2001-02-20 | Migaku Takahashi | Magnetooptic thin film, magnetoopic record medium |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| DE3361423D1 (en) | 1986-01-16 |
| AU1818783A (en) | 1984-03-01 |
| EP0104675A1 (en) | 1984-04-04 |
| NL8203296A (nl) | 1984-03-16 |
| CA1216939A (en) | 1987-01-20 |
| EP0104675B1 (en) | 1985-12-04 |
| US4650290A (en) | 1987-03-17 |
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