JPS6020342A - 位相子を設けた磁気光学再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （発明の技術分野） 本発明は再生信号強度の向上（、た磁気光学再生装置に
関する。

（発明の背景） 光磁気記録媒体は、例えばＧｄＣ０１ＧｄＴＩ〕Ｃｏ、
ＧｄＴｂＦｅ　、ＤｙＴｂＦｅのような垂直磁化可能な
磁性薄膜を基板の上に積層したもので、この破性薄膜の
磁化方向を一旦膜方向に対し」−向きか下向きのいずれ
かに揃えておき、記録し７たい部分にレーサー光線を照
射して、その部分の温度を例えば磁性材料のキュリ一点
以−ヒに加熱することにより元の磁化方向を自由に解放
し、同時に反対向きの弱い磁場をその部分に印加するこ
とで、その部分を膜の磁化方向とは反対方向に磁化し、
その上でし一ず一光線の照射を止めて、反対方向の磁化
を固定する。これにより仮に膜の磁化方向を０とし、反
対方向を１とずれ−”、レーサー光線の照射を受けた微
小スポット領域は、０，１のデジタル信号のうちの１と
して記録が残る。

こうして記録された磁性薄膜の磁化方向の相違（つ咬り
、上向き、下向き）は、これに直線偏光を照射して、そ
の反射光又は透過光の偏光面の回転状況が磁化の向きに
よって相違する現象（１ｉＢ気カー効果又は磁気）７′
ラデー効果）を利用して読み取られる。つまり、入射光
に対し磁化の向きが上向きのとき偏光面がＵ度回転した
とすると、入射光に対し磁化の向きが下向きのとき偏光
面は一θ度回転する。

従って、反射光又は透過光の先に偏光子（主軸に一致し
た偏光成分°のみを通すもので、アナライザーとも呼ば
れる）を置いておくと、アナライザーに入射する偏光を
仮に直線偏光とした場合、その偏光面の回転状況に応じ
てアナライザーを透過する光強度は増減する。つｔす、
一方の回転角−θとは’；ｉ７′ｆ交する方向に主軸を
一致させて光路上にアナライザ゛−を置くと、十〇の回
転角を有１゛る偏光が入射し７た場合Ｋ１−１アナライ
サ゛−を透過１２、−〇の回転角を有する偏光が入射［
７た場合にはアナライザーを１１とんど透過しない。

従って、アナライザーの先につＹ；知、変換素子のよう
なディテクタ・−を負いておけば、光強度の強弱は餉；
流の強弱に変換される。つ捷り、磁ｔ：＋　ＴＥ￥膜の
磁化方向の相違によるデジタル記録信号は、偏光面の回
転角十〇に変換され、そ［７てそれはアナライザ゛−を
通して光強度の強弱だ変換され、最後にディテクターに
より電流の強弱に変換される。従って、再生信号の強関
（つまりディテクタ・による電流の強弱の差）ｌｌ−ｔ
、２０に依存するものである。

ところが、一般的には記録媒体からの反射光又は透過光
は厳密な意味で直線偏光にならす楕円率χを持った楕円
偏光になる。通常げθに比べχは非常に小さいのでθの
みを利用し、でいる。しか１．。

なから、磁性材料及び照射する偏光ビームの波長によっ
てはθとχがはソ等しくなることがあり、その場合には
χを無視することは再生信号強度にとって大きな損失と
なる。尚、θ及びχの値は、磁性材料そわ１身以外の原
因、例えば基板や保護基板などによっても変化すること
がある。

（発明の目的） 従って、本発明の目的に、記録媒体の反射光又は透過光
の楕円率χを有効に第１１用できるようにし、それによ
り再生信号強度ひいてはＳ／Ｎ比を向上させた磁気光学
再生装置を提供することにある。

（発明の概要） そのため、本発明者は位相子を設けることによりχを再
生信号強度Ｓの向上に寄与させることを着想し、どのよ
うな位相子を設ければ、再生信号強度（Ｓ）が向上する
かを理論計算により見い出し、本発明を成すに至った。

カー効果を利用する磁気光学再生装置（反射型）は、一
般に第１〜３図に示すような基本構成を有し、ファラデ
ー効果を利用する磁気光学再生装置（透過型）は、一般
に第４図に示すような基本構成を有し、令弟１〜４図に
引用記号（ＰＨ）として示す位置に位相子を設けた場合
を考乏る。第１〜４図に於いて、Ｐ　Ｉ−（は位相子、
Ｋは記録媒体、Ｌはレーサ゛−光源（偏光光源）、ＢＳ
はビートスシリツタ−１Ａはアナライザ゛＋、Ｄはディ
テクターである。

ここに於いて、（イ）磁性薄膜のカー回転角又はファラ
デー回転角をθ、カー楕円率又はファラデー楕円率をχ
、振幅反射率又は振幅透過率をｒとし、（ロ）位相子の
位相差を△、主軸方位角をの（のけほぼゼロに等しくす
る）とし、ＣＪアナライザーの方位角をαとし、に）レ
ーサ゛−光源から発せられる偏光の方位角がゼロとする
と、アナライザ゛−（Ａ）を通過した後の光強度工　は
、複雑な計算になるので途中を省略すると、 ■α−１ｒｌ”ｘｌθ５ｉｎ２αＣＱＳ△＋χ（１＋ｃ
ｏｓ２α＋ｓｉｎαＸ５ｉｎ△）＋　（１＋Ｃ０８２α
）＋２のＸ５ｉｎ２αｓ　ｉｎ２△１　・・・・・・・
・・・・・・・・（式１）と導かれるっこの場合、第１
図及び第２図の各（イ）の態様では位相子（ＰＨ）を入
射時と反射時の２度通ることになるが、入射時は直線偏
光の偏光面が位相子の主軸と一致させるようにするので
位相子の影響はなく、反射型（第１〜３図）、透過型（
第４図）共に同じ式１になる。

さて、磁性薄膜の磁化の方向が入射光の入射方向と同じ
ときの光強度を工↑、磁性薄膜による複素カー又はファ
ラデー回転角をθ十１χ、磁化の方向が入射方向と反対
のときの光強度な■↓、複素カー又はファラデー回転角
を一〇−１χとすると、光強度差すなわち再生（ｇ号強
度５（ｌ−ｔＳ−１ｒ１２ｘｌθ５ｉｎ２αＣＯ３△＋
χ（，１＋Ｃ，ｏｓ　２α十５ｉｎ２αＸ５ｉｎΔ）１ ＝　１ｒ１２ｘｌ　ｓｉｎ　２α（θｃｏｓ　Δ＋　：
ｔ　ｓｉｎΔ）　＋　ｘ　（１十ｃｏｓ２α）１　・・
・・・・・・・・・・（式２　）また、アナライず−を
使用する直接法の代りに、第７図に示すようにウオーラ
ストンプリズム、ローションプリズム、トムソンプリズ
ム、薄膜型などの偏光ビームスプリッタ−（ＰＢＳ）に
より、互いに直交した偏光方向を持ち、かつほぼ等し、
い光強度に二分して各ディテクター（’　ＤＩ　、　Ｄ
２　’）に導き・両ディテクターからの出力差を取る、
いＪ）４５゜ ゆる差動法では、再生信号強度Ｓは８＝ｌ（’ｉ↑れる
から、右辺に式１を代入すると、 ８−１０ＣＯ８Δ＋ｚＳｉｎ　Δ’　ｌが導かれる〇 一方、直接法の場合、式２に於いてアナライ号゛−の方
位角αの最適値は、使用するディテクター、光源として
のレーず−、アナライザー等によって異なるが、いずれ
にせよαは入射偏光に対し、消光位置（α＝９０°）近
くに設定されるので、５ｉｎ２αｚ１、ｃｏｓ　２αｚ
Ｏになるので、反射率ヌは透過率ｒが一定、θ、χが一
定とすると、再生信号強度Ｓは、 ５ｏｃ１θＣＱＳ△＋Ｚ　Ｓｌｎ　△ｌとなる。

従って、検光法が直接法にせよ差動法にせよ５Ｌ）ｃｌ
θＣｏＳ△十χｓｉｎ△１　・・・・・・・・・（式３
）が成立する。

従って、位相子を設けない（つ才り、△＝０、ｓｉｎ△
−０）ときには、χを再生信号強度（Ｓ）に反映ないし
利用することができないことが判る。

しかしながら、△の値によっては、θＣＱＳ△が小さく
なるので、常に １θＣＯ８△＋χＳｌｎ△１〉Ｉθｌ　−・−（式４）
となることはない。そこで式４が成立する△の値をめる
ことにする。

を考えると、包と旧の内積Ｃ（Ｃ＝ｆｌ−Ｔｏ）はＣ−
（θ（ｏ　３△十χｓｉｎ△）となる。ところでＣが０
とわの内積であればＣは改の単位ベクトル１ｂへの写影
を意味する。

従って、ベクトルα、しと写影Ｃとの関係を図示すれば
、θ、χ共に正のとき第５図の如くなる。

そうしてみると、Ｃの長さは△がゼロのときθの長さと
等しく、△が大きくなるに従ってθの長さより長くなり
、△がベクトルａとθ軸との成す角と等１−２〈なりた
ときに最大になり、ベクトル嵯の長さと等しくなる。そ
し、で、△がベクトル在とθ軸との成す角を越えると、
Ｃの長さは今度シ」逆に小さくなり始め、ついに△がベ
クトルひとθ軸との成す角の２倍になったときに、再び
θの長さと等しくなる。そ（７て△が更に大きくなると
、Ｃの長さはθの長さより短かくなってし甘う。

ここでベクトル昨とθ軸との成す角は、ｌａｌ’ｌ−１
７ｊで与えられ、ベクトルαの長さはｔθ２＋２．　で
与えられるから、Ｃ＝（θＣｏＳΔ十χｓｉｎ△）が常
に１０１より大きくなるのけ、 ２　ｔａｎ　’　−）Δ”）　Ｑ°　・＝−＝−（式５
）のときとめられ、Ｃが最大になるのけ△＝ｊａｎ−１
−７；のときでその最大値は６＋　２２　とめられる。

従って、仮にΔ＝　ｔａｎ−”−なる位相差△を有する
位相子を設けたとすれば、位相子を設けない場合に比べ
、再生信号強度（Ｓ）は、 り７「戸 θ 倍に向上する。

丑だ、χが正、θが負のときには第６図の如くなり、（
θＣＱＳ△十χｓｉｎΔ）の値が常に１０１より太きく
なるのは、 １８０°〉△）２　’Ｌａｎ−１＝−１８０°　・・・
・・・（弐６）θ のときであり、△＝　ｊａｎ”−１−のとき最大となる
。

θ 同様にχ、θ共に負のとき、（θＣ□Ｓ△＋χｓｉｎΔ
）の値が邦に１０１より大きくなるのは、２ｊａｎ”−
＋１８０°〉Δ〉１８０゜θ のときであるが、５−ＩＣＩでＣの正負に意味はないか
ら、 ２ｔ４１　”　、）△〉０゜ と同じ意味になる。

１′ｕｊ様にχが負、θが正のときには（θＣＱＳΔ＋
χｓｉｎΔ）の値が常に１０１より太きくなるのは、 χ ３６０°＞△）　２　ｔａｎ−１゜ とめられるが、前と同様に式６と同じ」１こなる０ 従って、まとめると１θＣＱＳ△＋χｓｉｎθ１が常に
１０１より犬きくなるのは、 のときである。

従って、本発明（第１発明、）はｊノー回転角又はファ
ラデー回転角０及びカー楕円率又ｉｌＳ［ファラデー楕
円率χを有する光磁気記録媒体（Ｋ）を使用する場合に
於いて、 なる位相差△を有する位相子（Ｐ）（）を設けたことを
特徴とする磁気光学再生装置を提供する。

位相子自身は広く知られており、例えば水晶、雲ｆｆＪ
：々どの薄膜て作られる。そ１〜で任意の位相差△を有
する位相子の入手も容易である。

位相子を設ける位置は、光磁気記録媒体（Ｉ（）からの
反射光又は透過光光路中であることは当然であるが、第
１〜４図に示すように該媒体（Ｋ　）とカー回転又はフ
ァラデー回転を検出するためのアナライナー（Ａ）との
間に設けなければ効果がない。先にアナライず−（Ａ）
を用いる直接法の代りに偏光ビームスシリツタ−（以下
、Ｐ１３Ｓと略す）を用いる差動法について触れたが、
カー回転又はファラデー回転を検出する方法として、ア
ナライず−を使用する直接法の他に、第７図に一例を示
すようにウオーラストンプリズム、トムソンプリズム、
ローションプリズム、薄膜型などのＰＨ８を使用し、こ
れにより光を互いに直交した偏光成分を持ち、かつほぼ
等しい光強度に二分Ｉ、て各ディテクター（ＤＩ　）　
、　（Ｄ２　）に導き、差動増幅器（ＤＡ）により両デ
ィテクターからの出力差を取る、いわゆる差動法も知ら
ｆｌでいる。差動法は直接法に比べ８７Ｎ比の点で有利
力、場合がある。

従って、差動法の場合Ｋｆｄ、位相子（’　Ｐ）］　）
は記録媒体（Ｋ）と（Ｐ　Ｂ　Ｓ　）との間に設けるこ
とになる。第７図は単に一例に１きす、第１図の（Ｏ）
第２図、第３図及び第４図に於いても７プライ４）−（
Ａ）の代りに（ＰＢＳ）を用いた差動法に変えることが
できる。

ところで、反射型の磁気光学再生装置に於いでは、光年
系の配置又ｉｔ＃Ｉ立を容易にする／ｉ：めに、偏光ビ
ーノ・を記録媒体（１（）に対し７垂直に照射すること
が多く（第１図、第２図及び第７図参照）、その場合に
はビームスプリッタ−（ＢＳ）を必要とする。この場合
、ビームスプリッタ−がそれ自身位相差δを持つことが
多い。従って、ビームスプリッタ−が位相差δを持つ場
合には、別途位相子を設けると、全体の位相差が誓化し
７、その結果、杓゛生信号強度（Ｓ）が低下する恐れが
ある。

そこで、ビームスフ０リツターが位相差δを持つ場合に
は、 χ ｊ＞Ｏのとき　２　ｊａｎ　：’　−ｊｊ〉Δ′十δ〉
０゜χ −ｙ＜Ｏのとき　１８０°〉Δ′十δ）　２　ｔａｎ　
ｘ、　ｏ　１８０゜を満足するような位相差Δ′を有す
る位相子（ＰＩ−１）を設ける必要がある。

従って、本願の第２発明り、光源（Ｌ）からの偏光ビー
ムを、透過光に対し位相差δを与えるビームスプリッタ
−（ＢＳ）で反射さぜた後、カー回転角θ及びカー楕円
率χを有する光磁気記録媒体（Ｋ　）に対し、はぼ垂直
に照射し、該媒体（１り）からのカー回転を受けた反射
光を前記ビームスプリッタ−（ＢＳ）に透溝させ、この
透過光をアナライ−ｔｌ’−（Ａ）に通（７てディテク
ター（Ｄ）に受光させるか又は偏光ビームスプリッタ−
（ＰＢＳ）により２つの直交する偏光に分割して各々デ
ィテクター（Ｄよ、Ｄ２）に受光させる磁気光学再生装
置（Ｉ′）あるいは光源（’　Ｌ　）からの偏光ビーム
を、反射光に対し位相差δを与えるビームスシリツタ−
（Ｂ、９）を透過させた後、カー回転角θ及びカー楕円
率χを有する光磁気記録媒体（Ｋ）Ｋ対し、ｔｉは垂直
に照射し、該媒体（Ｋ　）７）・らのカー回転を受けだ
反射光を前記ビームスプリッタ−（ｉＢ８）で反射させ
、この反射光をアナライザー（Ａ）に通してディテクタ
ー（Ｄ）に受光させるが又は偏光ビームスプリッタ−（
ＰＢＳ）により２つの直交する偏光に分割し、て各々デ
ィテクター（Ｄよ。

Ｄ２　）　に受光させる磁気光学再生装置（Ｉｔ’）に
於いて、 χ ７〉０のとき　２　ｔａｎ　１７〉Δ′十δ〉０゜χ ７く０のとき １８０°〉Δ′十δ）２　ｔａｎ　”　−−１８０゜θ なる位相差Δ′を有する位相子（ＰＨ）を、前記媒体、
（Ｋ）とアナライザ゛−（Ａ）又目側光ビームスプリッ
タ−（ＰＢＳ）との間に設けたことを特徴とする磁気光
学再生装置を提供する。

尚、場合によってはビームスフ０リツター（ＢＳ’）の
位相差δを積極的に利用（〜、別途位相イを設けずに、
位相差δを有するビームスプリッタ−（ＢＳ）を位相子
（Ｐｌ（）と兼用させてもよい。この賜金にげ、δは でなけわばならない。

また、万一光磁気記録媒体の基板又は保護基板の複屈折
による位相差δ′あるいは再生装置の光学系ＶＣビーム
スフ０リッター（ＢＳ）以外の原因による位相差δ′が
・イン２る場合には、 χ ０−〉０のとき ２　ｔａｎ　’−：）△〃十δ十δ′〉Ｏ２０ χ ０−〈０のとき θ １８０°〉Δ″＋δ十δ’）２　Ｌａｎ７ｌ−−１８０
゜θ なる位相差Δ′を有する位相子を設ける必要があるＯ 以下、実施例により本発明を説、明する、（実施例１） ガラス製の透明基板の上に厚さ約１０００　ＡのＧｄ　
−Ｃｏ系磁性薄膜をスパッタリングにより形成し、記録
媒体（Ｋ）を得る。この磁性薄膜−カー回転角θが約３
０分でカー楕円率χが約２０分である（入射光の波長λ
が６３３　ｎｍのとり）〇一方、再生装置として第１図
の（−ｆ）に示す如キ茫本構成を有するものを用意する
。つ１す、レー→夛゛−光源（Ｌ）からのｐ偏光ビーム
（波長λ＝６３３ｎｍ）をビームスプリンター（ＢＳ）
で反射音せた後、上記記録媒体（、Ｋ　）　Ｋ対し、は
ぼ垂直に照射し、その反射光をビームスプリッタ−ＣＢ
Ｓ）に透過させ、その透過光をアナライ４’ｒ゛−（Ａ
）Ｋ導き、ディテクター（Ｄ）で受光させる装置である
。

この装置に使用したビームスシリツタ−（’ＢＳ）は、
第８図に示すように屈折率１４６の溶融石英製プリズム
（８１）の斜面に、 Ｈ層；　ｚｒｏ２（ｎ　・＝２．０　）　／光学膜厚０
２９２λＬｉ　：　ＭｇＦ２（ｒｒ＝１．３ｓ　）／光
学膜厚０３７７λの２層をＨ’（ＬＨ）６の順に交互に
１３層蒸着して（８２）を形成した後、その上に同じ材
質のプリズム（８１）の斜面を密着させてなるものであ
り、ｐ偏光に対する反射率透過率は、共にほぼ５０％で
、位相差（ｐ−ｓ）δはゼロである。

そこで、最大の再生信号強度（Ｓ）を与えるχ　２０ ｊａｎ−１−ｊｊ　＝　ｊａｎ−１ゴ了　を計算すると
、３３．７゜とめられるので、位相差△＝　３３．７°
の水晶位相子を用意する。

この位相子を第１図（イ１のＰＨの位置に主軸がｐ偏光
面と一致するように設けると、設けない場合に比べ、再
生信号強度（Ｓ）は約２０％向上した。

（実施例２） ここでは、実施例１と同じθ＝約３０分、χ＝約２０分
の記録媒体（Ｋ）を使用するが、再生装置は第２図（イ
）に示す構成を有するものを使用する。

つ捷り、レーザー光源（Ｌ）からのｐ偏光ビーム（波長
λ＝６３３　ｎｍ　）をビームスプリンター＜　Ｂ　Ｓ
　）を透過させ／ヒ後、上記記録媒体（Ｋ）に対し、は
ぼ垂直に照射し、その反射光をビームスプリッタ−（Ｂ
Ｓ）で反射させてアナライナー（Ａ）に導き、ディテク
ター（Ｄ）で受光さゼ−る。

この装置に使用したビームスシリツター（ＢＳ）は、第
８図に示すように屈折率ｎ＝１．５１のＢｓｃ７ガラス
製のプリズム（８１）の余１面に、Ｈ層＝り４０２（ｎ
＝２．２　）　／光学膜厚０３００λＬ層：　Ｓ　＋０
２　（ｎ　＝１．４５３　）　／光学膜厚　０３８４λ
の２層をＨ（Ｌ　Ｈ）５の順に交互に１１層蒸着して（
８２）を形成した後、その上に同じ材質のプリズム（８
１）の斜面を密着させてなるものであり、ｐ偏光に対す
る反射率透過率は共にはソ５０％である。そして、この
ビームスシリツター（、ＢＳ）は位相差（ｐ−８）　δ
＝　−３７，８°を有しているＯ ところで上記記録媒体についで、最大の再生信号強度（
’　Ｓ　）を与えるｊ　ａｎ　”　ｏを計算すると、そ
の値は３３．７°になるから Δ′　＋δｃ−３７．８）＝３３．７゜と置いてΔ′、
をめると　△’＝７１．．５°となる。

そこで位相差△’＝７１．５°を有する位相子を入手Ｉ
７で、これを第２図（イ）図の位置に位相子の主軸をｐ
偏光の偏光方向と一致するように配設する。

位相子（ＰＨ）を設けると、設けない場合に比べ、再生
信号強度１）は約３．２７倍に向上した。

（実施例３） ここでは実施例１と同じ記録媒体と実施例２と同じ再生
装置を使用するが、ビームスプリッタ−（ＢＳ）として
、第８図に示すように屈折率ｎ＝１．５１のＥＳＣ７ガ
ラス製のプリズム（８１）の斜面に、 ＨＪ５　：　ＴｉＯ２（ｎ＝＝２．２　）　／光学膜厚
０２７４λＬ層：　ｂ　＋０２　（ｎ＝１．４５３　）
　／光学膜厚０．３５３λの２層をｌ−１（ＬＨ）”の
順に交互に１１層蒸着して（８２）を形成した後、その
上に同じ材質のプリズム（８１）の斜面を密Ｍさせて得
られるビームスプリンターをイ史用する。

このビームスプリンターは、ｐ偏光に対する反射率が３
７％、透過率が６３％で位相差（ｐ　−８）δ＝３３．
６°を有する。

このビームスプリッタ−を使用すると、位相差δがゼロ
で同じｐ偏光に対する反射率（３７％）透過率（６３％
）を有するビームスプリッタ−を使用した場合に比べで
、再生信号強度（Ｓ）ｔｌ−ｊ約２０％向上する。

本実施例の場合には、ビームスプリッタ−（ＢＳ）が既
にｔａｎ−”　Ｌ−１ａｎ　”　−−３３，７゜θ　３
０ にほぼ等しい位相差δを有しており、位相子（ｐｎ）を
兼用しているので、第２図（ｒ）にＰＨで示す位相子は
設ける必要はない。

（発明の効果） 以上の通り、本発明によれば、特定の位相子を設けるこ
とによりこれまで利用されなかったカーまだはファラギ
ー楕円率χを有効利用でき、その結果再生イ８号強度（
Ｓ）を向上きせることかできる０

【図面の簡単な説明】

第１〜４図は、本発明の実施例にかかる磁気光学再生装
置の基本構成を示す説明図である０第５〜６区１に、ベ
クトルの説明図である。 第７図は本発明の仙の宴施例しくかかる磁気光学再生装
置の基本構成を示す説明図でｔ】る０第８図にピ゛−ム
スゾリッターの断面図である。 〔主要部分の符号の説明］ Ｋ：光磁気記録媒体 Ｌ：レーーＩＰ−光源 ＢＳ：ビームスプリンター Ａ：アナライず− Ｄ　、　Ｄｌ　＋　Ｄ２　：デイデクターＰＨ：位相子 Ｐ　Ｂ　Ｓ　：　（ｆｉｉｆ光ビームスプリッタ−ＤＡ
：差動増幅器 出願人　日本光学工業株式会社 代理人　渡　辺　隆　男 矛１図 十？図

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １　光源（Ｌ）からの偏光ビームを、カー回転角又はフ
   ァラデー回転角０及びカー楕円率又はファラデー楕円率
   χを有する光磁気記録媒体（Ｋ）に照射し、該媒体（Ｋ
   ）によシカ−回転又はファラデー回転をシけた反射光又
   は透過光を、アナライザ゛−（Ａ）に通してディテクタ
   ー（Ｄ）に受光させるか、あるいは偏光ビームスプリッ
   タ−（ＰＢＳ）により２つの直交する偏光に分割して各
   々ディテクター（Ｄｌ、　Ｄ、、　）に受光させる磁気
   光学再生装置に於いて、 該媒体（Ｋ）と、アナライザ゛−（Ａ）又は偏光ビーム
   スプリッタ−（ＰＢＳ）との間に、χ　χ Ｈ＜Ｏのとき１８０°〉△＞　２　ｊａｎ　’　７ｊ−
   １８０゜なる位相差△を有する位相子（ＰＨ）を設けた
   ことを特徴とする磁気光学再生装置。 ２　光源（Ｌ）からの偏光ビームを、透過光に対し位相
   差δを与えるビームスシリツタ−（ＢＳ）で反射させた
   後、カー回転角θ及びカー楕円率χを肩する光磁気記録
   媒体（Ｋ）に対し、はぼ垂直に照射し、該媒体（Ｋ）か
   らのカー回転を受けた反射光を前記ビームスシリツタ−
   （ＢＳ）に透過させ、この透過光をアナライ−１；ｌ’
   　−（Ａ　）に通してディテクター（Ｄ）に受光させる
   か又は偏光ビームスプリッタ−（ＰＢＳ）により２つの
   直交する偏光に分割して各々ディテクター（Ｄｌ　＋　
   Ｄ２　）に受光させる磁気光学再生装置（１）あるいは
   光源（Ｌ）からの偏光ビームを、反射光に対し位相差δ
   を与えるビームスノリツタ−（ＰＢＸ）を透過させた後
   、カー回転角θ及びカー楕円率χを有する光磁気記録媒
   体（■（）に対し、はぼ垂直に照射し、該媒体（、ｉ＜
   ）からのカー回転を受けた反射光を前記ビームスジリソ
   ター（ＢＳ）で反射させ、この反射光をアナライず−（
   Ａ）にｉＬでディテクター（Ｄ）に受光させるが又は偏
   光ビームスプリッタ−（ｐＢｓ）により２つの直交する
   偏光に分割して各々ディテクター（Ｄ□、Ｄ２）に受光
   させる磁気光学再生装＠（■）に於いて、 なる位相差Δ′を有する位相子（ＰＨ）を、前記媒体（
   Ｋ）とアナライｒ　−（Ａ　）又は偏光ビームスシリツ
   タ−（ＰＢＳ）との間に設けたことを特徴とする磁気光
   学再生装置。 ３　前記ビームスプリッタ−（ＢＳ）が位相子（ＰＨ）
   を兼用しており、δが −＜０のとき θ １８０°〉δ）　２　ｔａｎ”　ｏ　］　８０゜である
   ことを特徴とする特許請求の範囲第２項記載の磁気光学
   再生装置。