JPS6055537A - 非対称カ−効果を利用する磁気光学再生方法並びにそれに使用する記録媒体及び再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （発明の技術分野） 本発明は非対称カー効果を利用する新しい磁気光学再生
方法並びにそれに使用する記録媒体及び再生装置に関す
るものである。

（発明の背景） 最近の情報化社会の発展は著しく、それに伴ない大容量
の記録媒体並びに記録再生方式の必装性が急速に高まっ
ており、一部既５こレーザービデオディスク、ビデオデ
ィスク、デジタルオーディオディスクなどの再生専用光
ディスクや追加ｉｃ：　Ｈ可能ないわゆるＤ　ＲＡＷ　
（Ｄｉｒｅｃｔ　１％ｅａｄ　、／１．ｆｔ、ｅｒＷｒ
ｉｔｅ　）方式の光デイスクメモリが実用化されている
。しかしながら、これまでに実用化された記録媒体−二
置換えができない欠点があり、書換え可能な記録媒体並
びに記録再生方法が望まれており、そのような書換え可
能な記録媒体の１つとして磁気光学記録媒体が提案され
ている。

磁気光学記録媒体は、例えばＧｄＣｏ、ＧｄＴｂＦｅの
ような垂直磁化膜を記録層とするもので、この垂直磁化
膜の磁化の方向を一旦上向きか下向きのいずれかに揃え
ておき、記録したいビットにレーザービームを照射して
、そのピットの温度を例えば磁性材料のキュ１１一点以
上に加熱することにより、元の磁化方向を自由に解放し
、同時に反対向きの弱い磁場をそのピットに印加するこ
とで、そのピットの磁化方向を膜の磁化方向とは反対向
きにし、その上でレーザービームの照射を＋ｈめて、そ
の反対向きの磁化を固定する。これにより仮に膜の磁化
方向を０とし、反対方向を１とすれば、レーザービーム
の照射は０．１のデジタル信号の［Ｊとして記録さ１１
．ることになる。

こうしてＨ己録されたビットの磁化方向の相違つまり、
上向き、下向きは、直線ｆｈｉｌ光を照射して、その反
則光の偏光ｊｉ１の回転状況が磁化の向ｊｊによって相
違する現象（磁気カー効果）を利用して献１み取られる
。つまり、入射光にえ１して磁化の向きが上向きのとき
、反射光の偏光１１１が入射光の偏光面に対して＋θに
度回転したとすると、入射″ｉｊと対して磁化の向きが
下向きのときは一〇に度回転する。従って、反射光の先
に１１１ＩＩ光子（了ナライー９・−とも呼ばれる）の
主軸を一θに度面にほぼ直父するように置いてよ５く々
、下向き（ｄ化のビットからの光はアナライザーをほと
んど透過せず、上向きの磁化のピットからの光６：ｌ：
ｓｉｎ　２　／／Ｋを米じた分だけ透過するので、アナ
ライザーの先ｌこディデクター（光電変換素子）を設置
Ｍｔ、ておけば、ｌ己録媒体を高速でスキャンニングし
て行くと、記録されたビットに基づいて電気信号の強弱
として内生されるのである。

そして、これまでに４Ｊｆ案ざノまた（１ａ気）Ｙ、学
記録婢体は、カー効果が対称的、つまり偏光面の回転が
＋θに、−θにと符号は異なるものの絶対直が同じであ
り、そのため媒体からの反射光はそのままでは光強度に
差がなく、従って＋θに、−θにの回転状況を区別する
ために、再生装置にはアナライザーが必要であった。ま
た、差動法ではアナライザーの代りにウオーラストンプ
リズム、ローションプリズム、トムソンプリズム、薄膜
型などの偏光ビームスジ１１ツタ−（ＰＢＳ）が必要で
あった。

このＰＢＳは、カー回転前の偏光面に対しＰＢＳの方位
を４５度に設定しておくと、その入射光を、互いに偏光
面が直交し光強度がほぼ等しい２本のビームに分解する
ものであり、差動法では分解されたビームを各々ディテ
クターで受光させて電気信号に変換し、両ディテクター
の出力差をとることにより、＋θＫ（！ニー〇にとの回
転状況を電気信号の強弱として区別するのである。差動
法は光源の光強度のゆらぎ、その他のノイズ成分を除去
するのに有利である。

しかしながら、アナライザーを用いる直接法に（５） せよＰＢＳを用いる差動法にせよ、対４＋’＋、的なカ
ー効果を利用して媒体上の記録を読み取る、こね才での
磁気光学再生方法ｔよ、再生装置が沙雑になる欠点があ
った。

（発明の目的） 従って、本発明の目的の１新規な磁気光学再生方法を発
明し、それにより再生装置の構造をより簡単にすること
にある。

（発明の概要） 本発明者は、再生装置の構造が複雑になることの原因に
ついて、その１つの因子がカー回転角十θに、−θにの
絶対１１ｕが等しい点に注目し、研究を進めた結果、本
発明を成すに至った。

即ち、本発明（第１発明）は、偏光ビームを偏光ビーム
スプリツＪ−（ＰＩＩｓ）で１００％反射（又は１００
ｑ６透過）させ、その反射光（又は透過光）を、非対称
カー効果を示す磁気光学記録媒体ＣＭ）に対し、はぼ垂
直に照射し、前記録媒ＣＭ）で反射された反射光を再び
前記ＰＢＳに入射させ、該ＰＢＳの透過光（又は反射光
）を光電（６） 変換素子で受光して電気信号に再生することを特徴とす
る磁気光学再生方法を提供する。

通常の垂直磁化膜からなる記録媒体は対称的なカー効果
しか示さないので、本発明（第２発明）はまた次のよう
な非対称カー効果を示す磁気光学記録媒体も提供する：
垂直磁化膜からなる非記録層（Ａ）の上に透明中間層（
Ｂ）を介して又は介さずに垂直磁化膜からなる記録層（
Ｂ）を積層したことを特徴とする非対称カー効果を示す
磁気光学記録媒体。

ここに於いて、垂直磁化膜からなる非記録層（Ａ）とし
ては、記録に使用しないのでキュリー温度の高く、カー
回転の大きい例えばＭｎＢ１、’ｌ”ｂＦｅｃｏなどが
好ましく、一方記録層（Ｃ）としてはキュリ一温度の比
較的低いＧｄＴｂＦｅ％’ｌ’ｂｌｉ’ｅあるいは補償
温度が室温付近に設定されたＧｄＣ０１ＧｄＴｂＣＯな
どが好ましい。

非記録層（Ａ）の厚みは、特に制限されることはないが
、０．０５〜Ｑ、５１１ｍもあれば十分である。

それに対し、記録層（Ｃ）は金属の場合、検出光を透過
させる必要があることから、厚みはｆｌ、０１〜０．０
６７１ｍにする必要がある。ただし、磁性ガーネットの
ようなファラデー効果を利用出来る＋１２化物磁性体の
場合には、更に厚＜３Ｌ：もよい。

非記録層（Ａ）も記録層（Ｃ）も、磁性カーネットのよ
うにガーネ・ノド基板に液相成長させる場合を除き、ス
パッタリング１．１１１：空蒸着のような薄膜成形技術
により形成さノ１、るが、いずれも薄いのでガラス板、
硬質又Ｖよ軟質プラスチック板、セラミック板のような
支持基板（Ｋ　）が必要であり、その上に形成する。基
板（Ｋ　）に接して積層するのは、層（Ａ）でもＩｎ　
（Ｃ）でも良いが、Ｒ’ｆ２録層（Ｃ）を保護し、また
同じ媒体を２枚貼り合わせて表裏両面を使用できるよう
にしたい揚台には基板（Ｋ）に接して記録層（Ｃ）を設
け、その−ヒに層（Ａ）を積層する。

いずれにせよ、層（Ａ）も層（１１）も夕１部圃、場を
印加することにより、その磁化方向を一旦一方向（（上
向き又は下向き）に揃える。（ｌ、１（Ａ）と層（ｌ（
）の磁化の向きが同一である必要はなく、互いに向い合
っていてもよい。向きが同一である場合を概念的に第３
図に示す。

このような本発明の記録媒体の記録層（Ｃ）に対し、微
小径（例えばφ０．４〜１０μｍ）に絞ったレーザービ
ームを照射し加熱する。そうすると、記録層（Ｃ）のそ
のピットの抗磁力が低下し、その低下した抗磁力より大
きく非記録層（Ａ）の抗磁力より小さな反転外部磁場を
印加すると、そのビットの磁化の向きが反転する。その
状態でレーザービームの照射を止めると冷えて、反転し
た磁化向きが固定される。それに対し非記録層（Ａ）の
磁化向きは反転せずに元のままに保存される。

この様子を概念的に第４図に示す。

こうして記録又は消去が行なわれるが、記録層（Ｃ）に
対して非記録層（Ａ）が接していると熱が層（Ａ）に逃
げ易く温度が上がりにくくなるので保温のために間に透
明中間層（Ｂ）を配してもよい。また、層（Ａ）と層（
Ｂ）が直接接触していると、磁気的に不都合な相互作用
が生じることもあるので、その場合には両者の間に透明
中間層（Ｂ）を設けることが好ましい。また、光の干渉
を利用して磁気光学効果を高めるために透明中間層（Ｂ
）を設ける場合もある。

そのほか記録層（Ｃ）の上に透明な保ｄｌＩ層又は前述
の光干渉層として透明層（Ｉ））例えば５ｒｏｔ、Ｍ、
０３、Ｚｒ　Ｏｔ、Ｃｒ、０．、Ｔａｔ　０１１−１４
　ｆ　Ｑ　ｘ、Ｃｅ　０２、ＭｇＦｔなどの薄膜を設け
てもよい。

一方、記録された記録媒体を再生するには、記録層（Ｃ
）に対しレーザービームを照射する。そうすると、レー
ザービームは記録Ｉ＠（Ｃ）で反射されるものと、記録
層（Ｃ）を透過して非記録層（Ａ）に達し、そこで反射
されるものとがでてくる。いずれも反射光はカー回転を
受け、従って記録層（Ｃ）によるカー回転角をθＣ１非
記録層（Ａ）によるカー回転角をθＡとすると、記録媒
体で反射される反射光はθＣとθＡとの合成されたカー
回転θＫを示す。ここで磁化方向が上向き↑のときカー
回転角の符号をプラス、下向き↓のときマイナスとする
と、 ｔ となる。上述した説明は概念臼ｉのであり実際には光の
干渉効果のためθに１又はθに２はθＣとθＡとの和に
等しくはならないが、少なくともｏＫｌとθに２との絶
対１直は等しくなる。

第５図の光ベクトルで説明するが、媒体に照射するレー
ザービームのベクトルを７８、記録層（Ｃ）の磁イし方
向が上向きのときの反射光のベクトルをＯＳ、、下向き
のときのそれをＯ８３、両ベクトルのＯ８に直交する軸
への写影ベクトルをそれぞれＯ８τ、Ｏ８′２とする。

一方、Ｏ８，の長さとＯ８２とはいずれもＯ８の長さに
媒体での反射率Ｒの平方根７πを乗じたものに等しい。

そこで今Ｏ８の長さを簡単のために１とすると、Ｏ８；
　の長さは一、／π５ｌＩＩθに１、ｏｓＧの長さは、
／　Ｒｓｉｎθに２となる。

従って、ベクトルＯＳｉ　、　ＯＳＧで表わさＪする尤
を光電変換素子（３）で受光すれば、受光階の；Ｊ：’
１（Ｏ８ｆ）”　（Ｏ８Ｇ）２で表；１つされ、内“化
イト１月強度（Ｓｔ　）はこの差に比例するから ＳＬ　”　（ＯＳ’＋　）”　（０８４）”＝　（Ｊ　
Ｒ５１ｅ　ｏＫｌ　）　”−（Ｊ　Ｒ５１ｎθに２）２
＝　Ｒ（ｆｌｉｐ”θＫＬ　−５ｉ−θに！　）勺Ｒ（
θ’Ｋｌ−θ！に２） ＳｔｏｃＲ（θ靴１−０”Ｒ２）・・・・・・・川・・
・・・（式１）他方、媒体（Ｍ）で反射された反射光が
面線偏光でなく楕円偏光になった場合にしｌ“、カー楕
円率をｏＫｌ　、θに２に対応させてχＫｌ　、χに２
とすると、先の式１は ５ｔｏｃｋ（（θ”Ｋｌ　−トｚ２Ｋｓ　）−（、Ｏ’
に２−１−　Ｚ”Ｒ２）　）・・・・・・・・・・・・
・・・（式２）％式％ つまり再生信−り強度（Ｓｔ）＆；Ｉ−反則率１もが１
０ｉＧ）はど、またｏＫｌとθに２（！：の絶％ｌ　ｆ
ｔ１′１の井が大きい程高くなる。

従って、Ｓｔを上げる上で透明な中間層（Ｂ）が式２の
右辺の１直を高めるための干渉膜であることは好ましく
、また記録層（Ｃ）の上に式２の右辺の値を高めるため
の干渉膜（１））を積層することも好ましい。

以上のつＩＪす、中間層（Ｂ）は■保温層、■記録層（
Ｃ）と非記録層（Ａ）との分離層、又は式２の右辺の直
を高めるための干渉膜などの役割を果す」場合がある。

このような中間層（Ｂ）は単層でも多層でもよいが、構
成材料としては８１０％　５ｌｏｔ、ＺｒＯ２、Ｃｒ２
Ｏ３、ＴｉＯ２、Ａｌｌ　２０ａ、Ｍｇ　Ｆｔ、ＣｅＯ
２、Ｔａ　、ｏいＨｆＯ，などの無機！Ｉ電体が使用さ
れる。

中間層（Ｂ）の厚さは一般には０〜５μｍである。

一方、偏光ビームスプリッタ−（ＰＢＳ）例、ｊばウオ
ーラストンブ１１ズム、ローションブ１１ズム、トムソ
ンブ１１ズム、薄膜型偏光ビームスプリッタ−は、入射
偏光を互いに偏光面が直交した２つの偏光に分解するも
ので、分解された２つの偏光の強度比はそのＰＢＳの方
位と入射偏光の偏光面との成す角度によって決まる。従
って、入射偏光の偏光面（第５図のＯ８方向）とＰ　Ｂ
　Ｓの方位−一を一致させておくと、その入射光はＰ　
１１　Ｓを１００チ透過するかＰ　Ｂ　Ｓで１００係反
射される。

そこで、逆に１００％透過又は１（１０％反射される方
向から光源光をＰＢＳに入射させ、ＰＢＳを経て記録媒
体に１１（１躬すれば、ＰＩＩＳによる光損失が全くな
くなり、史に記録媒体に垂直照射すれば媒体で反射され
た信号光（第５１％ｌのべ〃トルＯ８，又はＯ８，）が
同じＩ）　Ｂ　Ｓに入射する訳であるが、そうするとＰ
ＢＳに」：ってカー回転を受ける前の偏光成分とそｉｌ
に直交１−る偏光成分（第５図のベクトルＯ８ｉ又は０
８Ｇ）とに分解され、前者は光源方向に後者は別の方向
に進む。

従って、後者（ベクトルＯ８Ｓ又１ｄＯ８Ｇ）！そのま
才でビットの磁化の向きに応じて元ｌが異４ｆる（Ｏ８
１〜０８Ｇ）ので、アナザイラーを通すことｆ、ｃくそ
のまま光重ヶ換素子（３）に導けば、電気信号の強弱と
して再生できる。

従って、本発明（第３発明）はまた（ｌｉ１１光元（１
θ（１）、偏光ビームスジ１１ツタ−（２）及び光電変
換素子（３）からなる構造の簡単な磁気光学再生装置を
枡供する。

以下、実施例により本発明を具体的に説明する。

（実施例１）吏対淋カー効果を示ず配録第６図（断面図
）に示すように屈折率ｎ＝１．５２のガラス基板（■（
）の上に真空蒸着により非記録層（Ａ）として厚さ１０
０ＯＡのＭｎＢ１からなる垂直磁化膜を形成し、更にそ
の上に真空蒸着によって記録層（Ｃ）として厚さ１５０
ＡのＧｄ　Ｔｂ　Ｆｅからなる垂直磁化膜を積層した。

その後、更に干渉層＜　Ｄ　＞　ｄして厚ざ０．１６λ
（λ−６３２８Ａ）のＺｒ　Ｏｔを蒸着し、その上に屈
折率ｎ　＝　１．５２の接着剤（Ａ）で屈折率ｎ＝１．
５２のガラス基板（Ｋ）を接着し、本実施例の記録媒体
を製作した。

この媒体は反射率Ｒが約３０チでθＫｌ　＝　（１，９
°％χＫｌ　＝−０，５５°、θに２　＝　０．２６°
、χに２＝−Ｑ、４゜の非対称なカー効果を示した。

この媒体について式２の右辺を計算すると、０．２６の
直が得られる。

（実施例２）＝非対称カニ効米夛示す−ｇＱ録媒体第７
図（断面図）ｌこ示すように、ｎ＝１．Ｆｉ２のガラス
基板（Ｋ　）の上に非記録層（Ａ）、Ｉ−シて貞−空蒸
着により厚さ］　００　（ｌ　ＡのＭ１１旧からなる１
１（直磁化膜を形成し、その上に透明な中間層（１３）
として Ｚｒ０ｔ　：　（１，２４λ ｓｌｏ、：　０．０７λ　（λ＝　（ｉ　３２８　Ａ　
）Ｚｒ０２　：　（Ｌ２４λ の３層からなる干渉膜を形成し、その上に１＋１２録層
（Ｃ）として真空蒸着にｊ；り厚さ１５　ｎ　ＡＱ）Ｇ
ｄ　Ｔｂ　Ｆｅからなるジｌ直磁化膜を檀１ｍＬ、た。

その後、四に干渉層（Ｄ　）として Ｚｒ０ｔ　：　０．２λ ＳｉＯ□　：０．２５λ　（λ＝　６　：（２８Ａ　）
Ｚｒ（）ｔ　：　０．２λ の３層を蒸着した後、接着剤（、Ａｄ　）を用いて同種
のガラス基板（ｆ（）を接層することにより、本実施例
の記録媒体を製作した、 この媒体は反射率が約３．２％であるが、θ１（１−３
，４６°、χＫｌ　＝−１，４６°、θに２　＝　（１
，２１°、χに２＝−１，７２°の非対称なカー効果を
示した。

この媒体について式２の右辺を計算すると、０．３５で
あり、実施例１の０．２６に比べて再生信号強度（Ｓｔ
）が３４チ高いと１える。

−（実施例３）再生装置 本実施例の再生装置の全体的な構成を第８図に示す。

ＰＢＳとして薄膜壓ＰＢＳを使用し、このＰＢＳ（２）
にレーザー光源（１）、からＳ偏光ビームを入射させる
と、１００係反射されて進路が９０°折り曲げられる。

折り曲げられたＳ偏光を実施例１の記録媒体（Ｍ）にほ
ぼ垂直に照射すると、その照射された部分（ピット）の
磁化の向き↑又は↓に応非対称なカー効果を受けて反射
される。

この反射光はＰ　Ｂ　Ｓ　（２）に戻るがＰＢＳではＰ
成させ、Ｓ成分は光源（１）方向に反射する。

Ｐｕ５（２）を透過した１層成分けそθ）まま光電変換
素子（３）例えばシ１１：１ン・ホトダイオード（ＳＪ
）Ｉ））やガ１１ウムｓ１ニソ、　＋１ン・ホトダイオ
ード（Ｇ　Ｐ１〕）に受光さｔｌて？ｌＩ気信−けに再
生する。

尚、ＰＢＳ（２）］個では消光比がノ■Ａりない場合に
は、第９図に示すように別のＰ　ｌ）　Ｓ　（２’）及
び（２勺を合わせてイノ１団１してもよい。

（実施ガ＜＞ｐｓ生装置 本例の再生装置を第１Ｏ図に示す。

本例でもＰＢＳ（２）として薄膜型１）　Ｂ　Ｓを使用
し、このＰ　１１　Ｓ　（２）にレーザー光源（１）か
らのＰ偏光ビームを入射ざぜる乏、１００チ透過するの
で、その透過光を実施例１の記録媒体ＣＭ、　）にほぼ
垂直に入射させる。

そうすると媒体（Ｍ）のピットに応じて非対称なカー回
転を受けて反射され、この反射光がＰ　ＢＳ（２）ｉこ
戻ってくる。ＰＢＳ（２）ｔｄ今度はＳ成分（第５図の
ベクトルＯ８１又はｏｓ’に相当）のみを９（：０方向
に反射し、Ｐ成分は光源（１）方向に透過させる。

そこでＰ　Ｒ８（２）で反射されたＳ成分をそのまま光
電変換素子（３）に受光させて電気信号に変換させると
、記録媒体（・Ｍ）上に磁化方向の上向き下向きという
０．１信号で記録された情報が電気信号の強弱という０
．１信号の形で再生される。

（実施例５）再生装置 本例は実施例３の変形例であり、第１１図に示すように
、光源（１）とＰ　Ｒ８（２）との間に透過率９０チ反
射率１０％のビームスプリッタ−（４）を配設しである
。

そのため光源（１）からのＳ偏光ビームはビームスプリ
ッタ−（４）で９０チに減光してＰ　Ｂ　Ｓ　（２）に
入射するが、ＰＢＳ（２）では全量反射されて媒体（Ｍ
）に入射する。

媒体（Ｍ）でカー回転を受けた反射光はＰＢＳ（２）に
戻ると、Ｐ成分とＳ成分に分解され、Ｐ成分はそのまま
透過して情報光として光電変換素子（３）に入射する。

一般にカー回転角は僅かであるので光量的には大部分が
Ｓ成分（非情根元）に分解され７、Ｓ成分はＰ　Ｂ　Ｓ
　（２）で光源（１）方向に反射される。

光源（１）方向に反射されたＳ成分はビームスプリッタ
−（４）によって１０チ反射されるので、この１０チの
反射光をオートフォーカスやオートトラッキングのため
の制御光さして使用する。

（発明の効果） 以上の通り、本発明によノ１．ば、（１）ｌｆ生装肯が
、高価な結晶ポラライｌ’−または吸＋１！ｌ／が大き
く光損失の大きい高分子ポラライザーに代表されるアナ
ライザーを使用する必要がなく、そのため構造が簡単に
なり、また■従来、この袖の反射型再生装置ではハーフ
ミラ−が使用されていたので、そわに比べＩ）　Ｂ　Ｓ
を使用するこ々により光源光の有効利用度が高くなり、
このことは信号光強度の向上はもちろん、光源パワーを
上げて記録又は消去を実施しようさするときに特に有利
であり、四に■カー回転角は大きいもののキｊ、　＋１
一温度が高く従って抗磁力が大きくてＨｌ−：録ｊ−と
して使１旧、難いＭｎＢ１や’ｌ’ｂＪｉ’ｏＣｏなど
も利用することができ、それによりカー回転の大きい記
録媒体がイ１＃られ、かつ使用できる利点が得られる。

【図面の簡単な説明】

第１図及び第２図は本願の第２発明にかかる記録媒体の
断面図である。 第３図及び第４図は第１図の記録媒体の磁化の様子を説
明する説明図である。 第５図は偏光状態を示すベクトル図である。 第６図は本願の実施例１にかかる記録媒体の断面図であ
る。 第７図は同じ〈実施例２にかかる記録媒体の断面図であ
る。 第８図は実施例３にかかる再生装置の全体的な構成を示
す概念図である。 第９図は実施例３の装置の変形例を示す概念図である。 第１０図は実施例４の再生装置の全体的な構成を示す概
念図である。 第１１図は実施例５の再生装置の全体的な構成を示す概
念図である。 〔主要部分の符号の説明〕 Ｋ・・・・・・・・・基板　）Ｍ・・・・・・・・・記
録媒体ｌ・・・・・・・・・光源 ２・・・・・・・・・偏光ビーノ・スプリッター３・・
・・・・・・・ｙｒ：ｗｔ変変換壬子出願人ＥＪ本光学
工業株式会社 代理人　渡　辺　隆　男

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １　偏光ビームを偏光ビームスジ１１ツタ−で１００チ
   反射（又は１００％透過）させ、その反射光（又は透過
   光）を、非対称カー効果を示す磁気光学記録媒体に対し
   、はぼ垂直に照射し、前記媒体で反射された反射光を再
   び前記偏光ビームスプリッタ−に入射させ、その透過光
   （又は反射′ｙｔ、）を光電変換素子で受光して電気信
   号に再生することを特徴とする、非対称カー効果を利用
   する磁気光学再生方法。 ２　垂直磁化膜からなる非記録層（Ａ、　）の−ヒに透
   明中間層（Ｂ）を介して又は介さずに垂直磁化膜からな
   る記録層（１１）を積層したことを特徴とする非対称カ
   ー効果を示す磁気光学記録媒体。 ３　偏光光源（１）、偏光ビームスプリッタ−（２）及
   び光電変換素子（３）から成り、光源（１）からのイ扁
   光ビームを偏光ビームスプリッタ−（２）で１００チ反
   射（又は１００　％透過）させ、その反射光（又は透過
   光）を非対称カー効果を示す磁気光学記録媒体（Ｍ）に
   対しほぼ垂直に照射し、該媒体（Ｍ、　）で反射された
   反射光を再び偏光ビームスプリッタ−（２）に入射させ
   、その透３１４光（又は反射）￥】）を光電変換素子（
   ３）に受光させることをｌｌＩ′「徴とする磁気光学再
   生装置。