JPH02186547A - 反射電子線ホログラフイー装置 - Google Patents
反射電子線ホログラフイー装置Info
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- JPH02186547A JPH02186547A JP1004999A JP499989A JPH02186547A JP H02186547 A JPH02186547 A JP H02186547A JP 1004999 A JP1004999 A JP 1004999A JP 499989 A JP499989 A JP 499989A JP H02186547 A JPH02186547 A JP H02186547A
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- 238000001093 holography Methods 0.000 title claims description 11
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- 238000000034 method Methods 0.000 abstract description 4
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J37/00—Discharge tubes with provision for introducing objects or material to be exposed to the discharge, e.g. for the purpose of examination or processing thereof
- H01J37/26—Electron or ion microscopes; Electron or ion diffraction tubes
- H01J37/29—Reflection microscopes
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J2237/00—Discharge tubes exposing object to beam, e.g. for analysis treatment, etching, imaging
- H01J2237/15—Means for deflecting or directing discharge
- H01J2237/151—Electrostatic means
- H01J2237/1514—Prisms
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、表面針?11!I装置にかかわり、特に固体
表面の凹凸の精密測定や試料に垂直な磁場の測定に好適
な反射電子線ホログラフィ−装置に関する。
表面の凹凸の精密測定や試料に垂直な磁場の測定に好適
な反射電子線ホログラフィ−装置に関する。
従来の技術では、例えば、0ptic 5upp1.3
77(1987)pp、4およびJpn、J、Appl
、Phys。
77(1987)pp、4およびJpn、J、Appl
、Phys。
VoR,27Nn9.(1988/9)pp、L177
2−L1774に示されているように、電子顕微鏡内で
試料から反射された電子波どうしを干渉させることによ
って、中本程度の干渉縞を得、そのまがりを測定するこ
とによって、表面ステップの高さ測定を行っていた。し
かしお互いに干渉する反射波は試料表面の凹凸によって
位相が変調されており、通常の干渉顕微像のように平面
波である参原波と試料で変調された物質波との干渉とは
ならず、物質波と物質波どうしの干渉となり、その解釈
が難しい。
2−L1774に示されているように、電子顕微鏡内で
試料から反射された電子波どうしを干渉させることによ
って、中本程度の干渉縞を得、そのまがりを測定するこ
とによって、表面ステップの高さ測定を行っていた。し
かしお互いに干渉する反射波は試料表面の凹凸によって
位相が変調されており、通常の干渉顕微像のように平面
波である参原波と試料で変調された物質波との干渉とは
ならず、物質波と物質波どうしの干渉となり、その解釈
が難しい。
従来、反射波と直接波(試料に入射していない波)を干
渉させ〃ようとすると干渉縞の1111隔が現在の電子
線装置の分解能の限界を超える狭さになってしまうため
上記従来技術のように反射波どうしの干渉によって電子
線ホログラムを形成せざるを得なかった。
渉させ〃ようとすると干渉縞の1111隔が現在の電子
線装置の分解能の限界を超える狭さになってしまうため
上記従来技術のように反射波どうしの干渉によって電子
線ホログラムを形成せざるを得なかった。
本発明の目的は、反射波と直接波を電子線の可干渉距離
内で重畳させ記録可能な干渉縞間隔をもつ反射電子線ホ
ログラムを形成することができる電子光学系をもつ反射
電子線ホログラフィ−装置を提供することにある。
内で重畳させ記録可能な干渉縞間隔をもつ反射電子線ホ
ログラムを形成することができる電子光学系をもつ反射
電子線ホログラフィ−装置を提供することにある。
電子顕微鏡では、電子レンズの焦点によって、像面にお
いて試料の反射像と試料に入射していない電子線の相対
位置が変化する。それぞれの像を試料と像記録装置との
間に電子線バイプリズムを′#置し重畳させる時に特定
の焦点はすれ量と電子線ハイプリスムの′電位を与える
ことによって、反射波と直接波を電子線の可干渉距離内
で重畳し記録可能な干渉縞間隔となるようにすることが
可能である。よって、その範囲で焦点はすれ量と電子線
バイプリズム電源を連動させれば、上記目的が、達成さ
れる。
いて試料の反射像と試料に入射していない電子線の相対
位置が変化する。それぞれの像を試料と像記録装置との
間に電子線バイプリズムを′#置し重畳させる時に特定
の焦点はすれ量と電子線ハイプリスムの′電位を与える
ことによって、反射波と直接波を電子線の可干渉距離内
で重畳し記録可能な干渉縞間隔となるようにすることが
可能である。よって、その範囲で焦点はすれ量と電子線
バイプリズム電源を連動させれば、上記目的が、達成さ
れる。
また複数個の電子線バイプリズムを設置するこのホロク
ラムを作ることが可能である。
ラムを作ることが可能である。
対物レンズの焦点はすれ斌Δイによって、反射像と直接
波の像の距離dは、試料面換算でd=csa’−Δfα
・・(1) となる。Csは対物レンズの球面収差係数、αは反射波
と直接波のなす角度である。(1)式かられかるように
焦点はすれ斌がCsα2を境に2つの像の位置関係は反
転する(像の距離の符号が反転する)。像面と試料の間
に電子線バイプリズムを(4ン 設置し2つを重畳させる時に、2つの位置関係のうち片
方では、重畳する角度が反射波と直接波の角度より小さ
くなり、もう一方では反対になる。
波の像の距離dは、試料面換算でd=csa’−Δfα
・・(1) となる。Csは対物レンズの球面収差係数、αは反射波
と直接波のなす角度である。(1)式かられかるように
焦点はすれ斌がCsα2を境に2つの像の位置関係は反
転する(像の距離の符号が反転する)。像面と試料の間
に電子線バイプリズムを(4ン 設置し2つを重畳させる時に、2つの位置関係のうち片
方では、重畳する角度が反射波と直接波の角度より小さ
くなり、もう一方では反対になる。
従って重畳角が小さくなり干渉縞間隔が記録可能なよう
に焦点距離と電子線バイプリズム電位を選べば反射波、
直接波干渉のホログラムをつくることが可能である。対
物レンズの焦点距離と゛電子線リ バイプタズム電位を読みこみ制御できる装置を設け2つ
の量を連動させることにより反射電子線ホロクラムがで
きる。
に焦点距離と電子線バイプリズム電位を選べば反射波、
直接波干渉のホログラムをつくることが可能である。対
物レンズの焦点距離と゛電子線リ バイプタズム電位を読みこみ制御できる装置を設け2つ
の量を連動させることにより反射電子線ホロクラムがで
きる。
第1図は本発明の第1の実施例を示す図である。
電子源1から出た電子は収束レンズ2によって、−旦絞
られ、絞り3を通して平行性の良い電子線になる。偏向
装置4によって電子線は試料5に例えば全反射を起こす
ようなブラッグ角で入射する。
られ、絞り3を通して平行性の良い電子線になる。偏向
装置4によって電子線は試料5に例えば全反射を起こす
ようなブラッグ角で入射する。
この時電子線の半分は、試料に入射しないように試料5
の位置ならびに電子線の位置を調整する。
の位置ならびに電子線の位置を調整する。
この反射波と直接波は対物レンズ6によって結像される
。このレンズの後焦点面に絞り7を置き反側波と直接波
を通し他の非弾性散乱等を止めS/N比をあげている。
。このレンズの後焦点面に絞り7を置き反側波と直接波
を通し他の非弾性散乱等を止めS/N比をあげている。
この次に中心のワイヤーと両端のアース電極からなる電
子線バイプリズムを設置する。この時対物レンズ6の焦
点外れ斌ΔfをCsα2以−ヒに過焦点にtノでおく。
子線バイプリズムを設置する。この時対物レンズ6の焦
点外れ斌ΔfをCsα2以−ヒに過焦点にtノでおく。
電子線バイプリズム8にはマイナスの電位を与え両側を
通る反射波と直接波を互いに発散させる。これによって
像面では反射波と直接波は重畳し、しかもその角度は、
試料面に換算してもとの反射波と直接波の角度よりも小
さくなっている。対物レンズ6は。
通る反射波と直接波を互いに発散させる。これによって
像面では反射波と直接波は重畳し、しかもその角度は、
試料面に換算してもとの反射波と直接波の角度よりも小
さくなっている。対物レンズ6は。
対物レンズ電源1]−によって駆動されており、電子線
バイプリズム8は、バイプリズム電源12によって駆動
されている。制御装置13に必要な干渉領域を入力する
ことによって対物レンズ電源11とバイプリズム電源1
2を連動させ、所望の干渉領域と干渉縞間隔をもつ反射
電子線ホログラ11を作成する。これは、拡大レンズ9
を通して拡大され像記録装置10で記録されるゎ記録装
置は、写真乾板、写真フィルム、蛍光板とイメージイン
テンシファイヤーとテレビカメラの組合せなどを使うこ
とができる。
バイプリズム8は、バイプリズム電源12によって駆動
されている。制御装置13に必要な干渉領域を入力する
ことによって対物レンズ電源11とバイプリズム電源1
2を連動させ、所望の干渉領域と干渉縞間隔をもつ反射
電子線ホログラ11を作成する。これは、拡大レンズ9
を通して拡大され像記録装置10で記録されるゎ記録装
置は、写真乾板、写真フィルム、蛍光板とイメージイン
テンシファイヤーとテレビカメラの組合せなどを使うこ
とができる。
本実施例では、電子線バイプリズムは1段しか使用して
いないので、角度調整等の必要がなく使いやすい装置に
できるメリットがある。
いないので、角度調整等の必要がなく使いやすい装置に
できるメリットがある。
第2図に試料で反射される電子線が表面の凹凸によって
位相がどれだけ変化するかを示した。試料5には高さd
の表面ステップがあるものとする。
位相がどれだけ変化するかを示した。試料5には高さd
の表面ステップがあるものとする。
電子線114はステップの下側のテラスで反射されるも
のとし、電子線■15は上側のテラスで反り 射されるものとする。この時、両twfmz位相差Δφ
は単純に光路差となるので幾何学的の次のように求まる
。
のとし、電子線■15は上側のテラスで反り 射されるものとする。この時、両twfmz位相差Δφ
は単純に光路差となるので幾何学的の次のように求まる
。
Δφ= 2 d sin 13 /λ
−(2)ここにλは電子線の波長で、θは電子線の入射
の視斜角。100kVの加速電圧を仮定すると例えば0
.1人のステップで位相は1波長の1/3程変化する。
−(2)ここにλは電子線の波長で、θは電子線の入射
の視斜角。100kVの加速電圧を仮定すると例えば0
.1人のステップで位相は1波長の1/3程変化する。
現在位相の読み取り精度は1波長の1/100はどなの
で、この変化は十分に検出可能である。電子線ホログラ
ムは光学的または、直接ホログラム像を計算器に入力す
ることによって晶さ分布を示す像に変換することが可能
である。
で、この変化は十分に検出可能である。電子線ホログラ
ムは光学的または、直接ホログラム像を計算器に入力す
ることによって晶さ分布を示す像に変換することが可能
である。
第3図に試料に垂直な磁場が存在する時の位相の変化を
示した。II!i直磁場は従来の透過形ホロクラフィー
では検出不可能であった。電子線の進行方向と平行な磁
場は電子線の位相に影響を与えないからである。反射の
場合では、電子線は表面すれすれに入射させることがで
きるので垂直磁場と電子線の進行方向は第73図のよう
にほぼ垂直にできる。磁場Bをバク1〜ルポテンシヤル
Aで表すと、B = rot A
−(3)となり位相差Δφは、 Δφ=fA−d s ・・(4)と
なる。dsは電子線の光路に沿ってとった線素である。
示した。II!i直磁場は従来の透過形ホロクラフィー
では検出不可能であった。電子線の進行方向と平行な磁
場は電子線の位相に影響を与えないからである。反射の
場合では、電子線は表面すれすれに入射させることがで
きるので垂直磁場と電子線の進行方向は第73図のよう
にほぼ垂直にできる。磁場Bをバク1〜ルポテンシヤル
Aで表すと、B = rot A
−(3)となり位相差Δφは、 Δφ=fA−d s ・・(4)と
なる。dsは電子線の光路に沿ってとった線素である。
第4図に第2の実施例を示す。電子源1から出た電子は
収束レンズ2によって、−旦絞られ、絞り3を通して平
行性の良い電子線なる。偏向装置4によって傾けられた
電子線は電子線パイプリズ118によって2つの電子線
に分割される。分割された電子線の間の角度は試料での
反射角と入射角の和と等しくすることによって、対物レ
ンズ6に入射する反射波と直接波は略平行になる。これ
を結像する対物レンズ6の後焦点m1に絞り7をb4き
反射波と直接波のみをとおす。このとき2つの波は平行
入射なので絞り7は1つの穴でよく製作が容易である。
収束レンズ2によって、−旦絞られ、絞り3を通して平
行性の良い電子線なる。偏向装置4によって傾けられた
電子線は電子線パイプリズ118によって2つの電子線
に分割される。分割された電子線の間の角度は試料での
反射角と入射角の和と等しくすることによって、対物レ
ンズ6に入射する反射波と直接波は略平行になる。これ
を結像する対物レンズ6の後焦点m1に絞り7をb4き
反射波と直接波のみをとおす。このとき2つの波は平行
入射なので絞り7は1つの穴でよく製作が容易である。
次に電子線バイプリズム8を2つ設置し反射波と直接波
を重畳させる。電子線バイプリズムを2段にすることに
よって、重畳する角度と重畳する領域の広さを独立に換
えることができる。
を重畳させる。電子線バイプリズムを2段にすることに
よって、重畳する角度と重畳する領域の広さを独立に換
えることができる。
この重畳像、すなわち反射電子線ホロクラ11は拡大レ
ンズ9によって像記録装置10の分解能で記録できる大
きさまで拡大され記録される。
ンズ9によって像記録装置10の分解能で記録できる大
きさまで拡大され記録される。
本実施例では、先の第1の実施例に比べると直接波が試
料の手前で分割されているので、試料自体が非常に大き
く第1実施例の方法では、直接波がとりにくい場合など
に有効である。また対物しぼり7が単孔でよいのも利点
である。第1の実施例では、2箇所に孔が必要であるか
、その距離は回折条件で変化するのでいろいろな距離の
絞りを備えて変換できるようにする必要がある。
料の手前で分割されているので、試料自体が非常に大き
く第1実施例の方法では、直接波がとりにくい場合など
に有効である。また対物しぼり7が単孔でよいのも利点
である。第1の実施例では、2箇所に孔が必要であるか
、その距離は回折条件で変化するのでいろいろな距離の
絞りを備えて変換できるようにする必要がある。
本実施例で423つの電子線バイプリズム8と対物レン
ズ6を連動させて制御することにより操作性の良い装置
となる。
ズ6を連動させて制御することにより操作性の良い装置
となる。
本発明によれば、表面の凹凸が電子線ホログラフィ−の
方法を用いて0.1人 より良い精度で測定することが
できる。また従来の透過電子線ホログラフィ−法ではl
不可能であった1表面に垂直な磁場の測定も可能にする
ことができる。さらに透過の場合、薄膜試料に限られて
いた観測対象がバルク試料も観?ll!l対象になるの
で、応用範囲が拡大する。
方法を用いて0.1人 より良い精度で測定することが
できる。また従来の透過電子線ホログラフィ−法ではl
不可能であった1表面に垂直な磁場の測定も可能にする
ことができる。さらに透過の場合、薄膜試料に限られて
いた観測対象がバルク試料も観?ll!l対象になるの
で、応用範囲が拡大する。
第1図は本発明の第1の実施例の電子光学系の断面図、
第2図は表面の高さ分布での電子線の位相の変化を説明
する図、第3図は表面に垂直な磁場による位相差を説明
する図、第4図は本発明の第2の実施例の電子光学系の
断面図である。 1・・・電子源、2・収束レンズ、3・・・絞り、4・
・・偏向装置、5−・試料、6・対物レンズ、7・・・
絞り、8・・電子線バイブリズ11.9・・・拡大レン
ズ、1゜・・像記録装置、11・・・対物レンズ電源、
12・バイプリズム電源、13・・・制御装置、14・
・・電子線■、15 電子線■。 第 ■
第2図は表面の高さ分布での電子線の位相の変化を説明
する図、第3図は表面に垂直な磁場による位相差を説明
する図、第4図は本発明の第2の実施例の電子光学系の
断面図である。 1・・・電子源、2・収束レンズ、3・・・絞り、4・
・・偏向装置、5−・試料、6・対物レンズ、7・・・
絞り、8・・電子線バイブリズ11.9・・・拡大レン
ズ、1゜・・像記録装置、11・・・対物レンズ電源、
12・バイプリズム電源、13・・・制御装置、14・
・・電子線■、15 電子線■。 第 ■
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、少なくとも一つの電子線源と電子レンズと像記録装
置と電子線重畳装置からなる電子線干渉装置において、
試料から反射された電子と試料に入射していない電子と
を重畳させた反射電子線ホログラムを形成することを特
徴とした反射電子線ホログラフイー装置。 2、第1項の反射電子線ホログラムを、上記電子レンズ
の焦点距離と上記試料と上記像記録装置との間に設けら
れた電子線バイプリズムの電位とを連動させて試料から
反射された電子と試料に入射していない電子とを重畳さ
せることによつて形成することを特徴とした反射電子線
ホログラフイー装置。 3、第1項の反射電子線ホログラムを、上記試料と上記
電子線源との間に少なくとも1つの電子線バイプリズム
を置き、電子線波面を分割し片方を試料に反射させ片方
を試料に入射させずに像記録装置までの光学系に導入し
重畳させることによつて形成することを特徴とした反射
電子線ホログラフイー装置。
Priority Applications (5)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1004999A JP2776862B2 (ja) | 1989-01-13 | 1989-01-13 | 反射電子線ホログラフイー装置 |
US07/462,769 US4998788A (en) | 1989-01-13 | 1990-01-10 | Reflection electron holography apparatus |
EP90100644A EP0378237B1 (en) | 1989-01-13 | 1990-01-12 | Reflection electron holography apparatus |
DE69031765T DE69031765T2 (de) | 1989-01-13 | 1990-01-12 | Elektronen-Reflektions-Holographie-Gerät |
US07/697,576 US5192867A (en) | 1989-01-13 | 1991-05-09 | Electron optical measurement apparatus |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1004999A JP2776862B2 (ja) | 1989-01-13 | 1989-01-13 | 反射電子線ホログラフイー装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH02186547A true JPH02186547A (ja) | 1990-07-20 |
JP2776862B2 JP2776862B2 (ja) | 1998-07-16 |
Family
ID=11599286
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP1004999A Expired - Lifetime JP2776862B2 (ja) | 1989-01-13 | 1989-01-13 | 反射電子線ホログラフイー装置 |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4998788A (ja) |
EP (1) | EP0378237B1 (ja) |
JP (1) | JP2776862B2 (ja) |
DE (1) | DE69031765T2 (ja) |
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---|---|---|---|---|
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WO2005098896A1 (ja) * | 2004-03-31 | 2005-10-20 | Riken | 電子線干渉装置および電子顕微鏡 |
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WO2010026867A1 (ja) * | 2008-09-02 | 2010-03-11 | 株式会社日立製作所 | 電子線装置 |
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