JP2001358379A - 磁気検出素子 - Google Patents
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Abstract
り高感度に検出できる磁気検出素子を提供する。 【解決手段】 スピン偏極されたセンス電流を流す非磁
性層を用いて、外部磁界を検出する磁気検出素子であ
り、磁気抵抗変化を利用するMR素子の強磁性層に接し
てこの非磁性層を設けると、強磁性層の磁化方向とセン
ス電流を形成する電子スピンの方向との変化に基づいて
外部磁界を高感度に検出できる。
Description
ス電流を利用してハードディスク等の磁気記録媒体に記
録された磁気記録情報を高感度に読取り・再生すること
が可能な磁気検出効果素子に関する。
スクドライブ装置(HDD)等の磁気記録再生装置つい
ては、高記録密度化への要請は高まるばかりである。よ
って、高密度に記録された磁気記録情報を高感度に再生
できる磁気検出素子への要求についても年々高くなって
いる。
て、各ビットからの漏れ磁界(信号磁界)はより小さく
なり、これを感知するためにより高感度な素子を用いた
再生ヘッドが案出されてきている。従来よく知られてい
る再生ヘッド用の素子としては、磁気抵抗効果を利用す
る磁気抵抗効果素子(MR素子)がある。このMR素子
には異方性磁気抵抗効果(AMR)を利用するAMR
膜、より高感度化を図った巨大磁気抵抗効果(GMR)
を利用するため積層状に形成したGMR膜等がある。
性層、非磁性金属層及び自由磁性層の4つの層を基本積
層としたスピンバルブ膜がよく用いられており、この膜
構造については多くの改良提案もなされている。
含むMR素子に関する提案は、それらが本来的に有して
いた基本構造を前提とし、使用する磁性材料の改良、組
合せに関するものや、構造の一部を多層化する等の改善
に関するものが殆どである。しかしながら、より高記録
密度化された磁気記録媒体からの漏れ磁界(信号磁界)
は、益々弱くなる。上記のようにMR素子の材料、構造
の改良を行う従来型の提案では急速に進む高密度化に対
応できなくなる虞が生じている。すなわち、MR素子に
要求される再生感度を保証できなくなり、磁気記録媒体
に記録された磁気情報を十分に再生できなくなるという
問題を生じる。
媒体からの磁気的信号をより高感度に検出できる磁気検
出素子を提供することである。
性層に流れるスピン偏極されたセンス電流を用いて外部
磁界を検出する磁気検出素子により達成することができ
る。
電流を流す非磁性層を用いることで、磁気抵抗効果型の
磁気検出素子や半導体を用いた磁気検出素子として高感
度な再生素子を提供できることになる。
される一形態として、互いの磁化方向を平行とし且つ離
間して配置された一対の強磁性体を前記非磁性層に接し
て配設し、強磁性体それぞれを電極としてセンス電流を
供給する構成を採用することができる。
或いはGMR膜を用いる磁気抵抗効果を利用するMR素
子の新規な構成として具現化することができる。すなわ
ち、上記磁気検出素子の非磁性層に強磁性層を接して設
け、この強磁性層を異方性磁気抵抗効果膜とすることが
できる。また、この強磁性層が巨大磁気抵抗効果膜内の
自由磁性層を成す構成とすることができる。この場合、
非磁性層は巨大磁気抵抗効果膜を構成する非磁性層とす
ることができる。
構成した場合、強磁性層の磁化方向は、非磁性層内のセ
ンス電流を形成する偏極した電子スピンの方向と平行又
は反平行に設定される。そして、強磁性層の磁化方向
は、検出すべき磁気記録媒体からの信号磁界(外部磁
界)を受けると回転する。強磁性層の磁化方向が電子の
スピンの向きと反平行のときには磁気抵抗が最大とな
り、強磁性層の磁化が電子のスピンの向きと平行のとき
には磁気抵抗が最少となる。このように変化する磁気抵
抗の変化率(MRR:Magnetic Resist
ance Ratio)は従来のMR素子の場合よりも
大きく取ることができる。よって、本発明の磁気検出素
子はより高感度な磁気抵抗効果素子として提供すること
ができる。
材料を用いた磁気検出素子としても構成することがで
き、前記一対で形成された強磁性体の片方側の強磁性体
の磁化方向の変化により外部磁界を検出することができ
る。
検出素子をより詳細に説明する。本発明の磁気検出素子
は磁気抵抗変化を利用して磁気記録媒体からの信号磁界
(外部磁界)を検出する磁気抵抗効果型の検出素子、或
いは半導体材料を用いオン−オフのスイッチングを行っ
て磁気検出を行う素子として構成できる。
果素子(MR素子)とする場合について説明する。この
場合の磁気検出素子は磁気記録媒体からの信号磁界を高
感度に検出するための基本構成として強磁性層と非磁性
層とを備え、この強磁性層の磁化方向と非磁性層を流れ
るセンス電流を形成する電子のスピン偏極方向とを所定
の関係に制御することで信号磁界を高感度に検出する。
MR素子が有する基本構成を説明するために示した図で
ある。図1(A)は強磁性層の磁化方向と非磁性層を流
れるセンス電流の電子スピンの方向とが平行である場合
について示し、図1(B)は強磁性層の磁化方向と非磁
性層を流れるセンス電流の電子スピンの方向とが反平行
である場合について示している。
磁化方向2は上向きである。センス電流を形成する電子
5の流は下から上に向っている。このときに非磁性層3
内を電子5が移動するときには上向きスピンに偏極した
状態のスピン電子4Aとなるように制御されている。こ
の制御方法については後に詳述する。よって、強磁性層
1の磁化方向2とスピン電子4Aの方向とが平行となる
ので、強磁性層1と非磁性層3との界面での散乱は小さ
くなる。したがって、図1(A)に示す状態での磁気抵
抗値Rは小さい値RSとなる。
とは逆の状態となる。強磁性層1の磁化方向2が上向き
であり、センス電流を形成する電子5が下から上に向う
点は同様であるが、非磁性層3内では電子5は下向きス
ピンに偏極した状態のスピン電子4Bとなっている。
磁化方向2とスピン電子4Bの方向が反平行となるの
で、強磁性層1と非磁性層2との界面での散乱は大きく
なる。したがって、図1(B)に示す状態での磁気抵抗
値Rは大きな値RLとなる。
状態と図1(B)の状態を用いて、磁気記録媒体からの
信号磁界を検出する。すなわち、磁気記録媒体からの信
号磁界に対応して強磁性層1の磁化方向2を回転させる
ことで上記図1(A)の状態と図1(B)の状態を出現
させ、磁気抵抗変化率(MRR)を大きく取れるように
して検出感度を向上させる。
層1の磁化方向2とスピン電子4Bの方向が反平行であ
るときに求められた磁気抵抗値RLと、強磁性層1の磁
化方向2とスピン電子4Aの方向が平行であるときに求
められた磁気抵抗値RSとから算出される下記式(1)
により定義できる。
子の磁気抵抗変化率MRRが従来のMR素子のものより
高くなることについて説明する。図2は従来のGMR膜
を用いたMR素子について、その磁気抵抗変化を説明す
るために示した図である。図2で示す従来のGMR膜1
0は、下から自由磁性層11、非磁性層12及び固定磁
性層13を含んでいる。なお、実際のGMR膜10は、
この他に反強磁性層、バイアス膜等を備えるが、ここで
は磁気抵抗変化に影響を与える層のみが示される。
流れるセンス電流に関してその電子のスピン状態を制御
していないのでスピン偏極した状態ではない。すなわ
ち、上向きと下向きのスピンを持った電子が混在し、そ
れぞれが独立して振るまう状態となっている。
層11の磁化方向と固定磁性層13の磁化方向とが反平
行となる(a)においては、センス電流を形成する電子
15がそのスピンの向きにより自由磁性層11との界面
では小さな抵抗値RSを取り、さらに固定磁性層13と
の界面で大きな抵抗値RLを取る場合と、その逆に自由
磁性層11との界面で大きな抵抗値RLを取り、さらに
固定磁性層13との界面で小さな抵抗値RSを取る場合
とが存在している。なお、図2では、図1とは異なり、
GMR膜10を寝かせて示したのでスピンの向きが左右
方向で示されている。
の磁化方向と固定磁性層13の磁化方向とが平行となる
(b)においては、センス電流を形成する電子15がそ
のスピンの方向により、自由磁性層11との界面で小さ
な抵抗値RSを取る場合は、さらに固定磁性層13との
界面でも小さな抵抗値RSを取る。また、自由磁性層1
1との界面で大きな抵抗値RLを取る場合は、固定磁性
層13との界面でも大きな抵抗値RLを取る。
素子では、非磁性層内の電子スピンの状態が制御されて
おらず、反平行について示した(a)の場合、平行につ
いて示した(b)のどちら場合でも2種類の抵抗状態が
あり、これらから抵抗変化値が決定することになる。
磁性層11の磁化方向と固定磁性層13の磁化方向とが
反平行である。これは、図2で上段に示すように磁気抵
抗値Rが最大Roとなる状態である。このときのGMR
膜10の磁気抵抗値Rは(a)下に示す等価な回路
(c)により求めることができる。すなわち、図2で
(a)で示される場合の最大磁気抵抗値RoはRo=
(RL+RS)/2により求めることができる。
層11の磁化方向と固定磁性層13の磁化方向とは平行
であり、図2で上段に示すように磁気抵抗値Rが最少R
pとなる状態である。このときのGMR膜10の磁気抵
抗値Rは(b)下に示す等価な回路(d)により求める
ことができる。すなわち、図2で(b)で示される場合
の最少磁気抵抗値RpはRp=2RL・RS/(RL+
RS)により求めることができる。
従来のMR素子について、その磁気抵抗変化率(MR
R)を上記式(1)と同様にして求めると下記式(2)
となる。 MRR=(Ro−Rp)/Ro=1−4RL・RS/(RL+RS)2 (2) ここで、従来のGMR膜での磁気抵抗変化率が10%程
度であることから、試算として上記式(2)のMRR値
に0.1を代入して、2次方程式を解くと、RS/RL
=0.52となる。そして、このRS/RL=0.52
を本発明のMR素子について示した、上記式(1)に代
入するとMRRが48%(0.48)にもなる。よっ
て、磁気抵抗変化率が約5倍まで高まるので、再生ヘッ
ド用の磁気検出素子として用いれば高感度に信号磁界を
検出できることが分かる。
たMR素子に対して、本発明でもGMR膜を用いた場合
のMR素子について説明する。図3は本発明でGMR膜
を用いてMR素子を形成した場合について、その磁気抵
抗変化を説明するために示した図である。図3で示す本
発明のGMR膜20も、下から自由磁性層21、非磁性
層22及び固定磁性層23を含んでいる。図3のGMR
膜20では非磁性層22内を流れるセンス電流に関して
は、電子のスピンを右向きに偏極させている。上記本発
明のGMR膜20では、電子のスピン状態は一方向に制
御された状態である。よって、従来のように(a)、
(b)場合それぞれについて2種類ずつの磁気抵抗状態
は存在せず、それぞれ1つの抵抗状態のみが形成され
る。すなわち、図3中段左に示す自由磁性層21の磁化
方向と固定磁性層23の磁化方向とが反平行となる
(a)においては、固定磁性層23との界面で小さな抵
抗値RSを取り、自由磁性層21との界面で大きな抵抗
値RLを取る場合のみとなる。また、図3で中段右に示
す自由磁性層21の磁化方向と固定磁性層23の磁化方
向とが平行となる(b)においては、自由磁性層21と
の界面で小さな抵抗値RSを取り、さらに固定磁性層2
3との界面でも小さな抵抗値RSを取る場合のみとな
る。
示した(a)の場合、平行に示した(b)のどちら場合
に関しても形成される抵抗状態は1つとなる。GMR膜
20の磁気抵抗値Rは(a)下に示す等価な回路(c)
により求めることができ、最大磁気抵抗値RoはRo=
RL+RSで示される。また、(b)下に示す等価な回
路(d)により求めることができ、最少磁気抵抗値Rp
1はRp1=2RSで示される。そして、この図3で示し
たGMR素子の磁気抵抗変化率(MRR)を上記式
(1)、(2)と同様に求めると下記式(3)となる。 MRR=(Ro−Rp1)/Ro=1−2RS/(RL+RS) (3) ここで、前述と同様に試算として従来のGMR膜でのM
RR値が0.1であるとすると、RS/RL=0.52
であるから、これを上記式(3)に代入すると磁気抵抗
変化率は31%となる。よって、GMR膜を用いて構成
したMR素子の場合にも磁気抵抗変化率を約3倍まで高
めることができるので、再生ヘッド用の高感度な磁気検
出素子として採用できる。なお、図3で示した、GMR
膜20に関しては、図1で示した2層膜の強磁性層1を
自由磁性層21に、非磁性層3を非磁性層22に対応す
るように構成すればよい。
センス電流をスピン偏極した状態とするために採用可能
なスピンフィルタ30の概要構成を示す図である。図4
で非磁性層31の上面の両端に一対の強磁性体32、3
3が配設されている。この強磁性体32、33は導電性
を備え端子電極としても機能する。
Cr及びこれらの合金から選択した導電性非磁性材料で
形成できる。また、上記強磁性体32、33は、例えば
Fe、Co、Ni及びこれらの合金から選択した伝導性
を有する強磁性材料により形成できる。さらに強磁性体
32、33にセンス電流を供給するための電源35を接
続してスピンフィルタ30の基本構成とする。
に、強磁性体32、33の磁化方向が互いに平行に設定
されている場合に、電源35から電流を供給するとその
間にある非磁性層31内を通る電子をスピン偏極した状
態に制御することができる。このような構造体の構成に
ついては、例えばJohnson と SilsbeeはPhys. Rev. B3
7, 5326(1988)について開示されているが、その用途に
関する提案はなされていない。本発明者等は、上記スピ
ンフィルタ30の非磁性層31に強磁性層を接した構造
体を形成することで本発明の一実施形態が実現きること
を確認した。
を説明する。図5は、本発明の第1実施例について示す
図である。本第1実施例では、MR素子40の強磁性層
にAMR膜41を用いている。図5では図4で示したス
ピンフィルタ30に相当する部位には同一符号を付して
いる。
30の下面にAMR膜41を接して設けた簡単な構成で
ある。このAMR膜41は従来と同様にパーマロイ、セ
ンダスト等を用いて形成すればよい。AMR膜41の磁
化方向42は非磁性層31側の電子のスピン方向と平行
又は反平行状態となるよう予め設定しておく。外部から
信号磁界Hsigを受けるとAMR膜41の磁化方向4
2が回転し、磁気抵抗変化として磁気記録を高感度に検
出する。本実施例で示した、2層膜構造のMR素子の感
度の向上は、上記図1及び図2を用いて説明したように
従来のMR素子と比較して5倍程度の磁気抵抗変化率と
することができ、感度が著しく向上している。
例えばスパッタリング法、レジストマスクを用いての現
像処理、エッチング等を用いて製造することができる。
2層膜構造の上に一対の強磁性体を形成するというシン
プルな構成であり、簡易な工程で高感度なMR素子を製
造することができる。
である。本第2実施例では、MR素子50にGMR膜と
してスピンバルブ膜を用いた例を示す。スピンバルブ膜
は自由磁性層、非磁性層、固定磁性層及び反強磁性層を
備えた積層体で構成されるが、この自由磁性層と非磁性
層に関して前述したスピンフィルタ30により電子スピ
ンを制御し、偏極させる構成を作り込んでいる。図6に
おいても図4で示したスピンフィルタ30に相当する部
位には同一符号を付している。
はスピンフィルタ30の非磁性層31上に自由磁性層5
1を有し、非磁性層31下には固定磁性層52及びこれ
をピン止めするための反強磁性層53を有した層構成と
なる。
を用いて形成することができる。自由磁性層51の磁化
方向54は非磁性層31側の電子のスピン方向と平行又
は反平行状態となるよう予め設定しておく。外部から信
号磁界Hsigを受けると自由磁性層51の磁化方向5
4が回転し、磁気抵抗変化として磁気記録を高感度に検
出する。本実施例で示した、スピンバルブ膜構造を用い
たMR素子の感度の向上は、上記図3を用いて説明した
ように従来のGMR素子と比較して3倍程度の磁気抵抗
変化率とすることができ、高感度なMR素子50を提供
できる。
60について示す図である。前述した第1、第2実施例
では強磁性層側の磁化方向と非磁性層内のセンス電流を
形成する電子のスピン方向との関係から生じる磁気抵抗
変化を外部磁界の検出に用いていた。本第3実施例では
非磁性層を半導体材料により形成し、外部磁界に対して
オン−オフのスイッチングを行って磁界の検出を行うF
ET型の磁気検出素子を示す。
フィルタ30と同様な構成となる。非磁性層61の両端
部に端子電極を兼ねる強磁性体62、63が配置され、
強磁性体62、63の磁化方向は平行(図7で共に右向
き)に設定されている。
nAlAs、InGaAsで形成し、電源35から強磁
性体62、63に電流を供給すると、図7に示すように
スピン偏極したセンス電流が非磁性層61内を流れる。
なお、このような構造についていは、例えばS.Datraと
B.DasがAppl. Phys. Lett. 56 665(1990)にスピン偏極
したFETについて示すされるがその利用法については
明らかにされていない。本第3実施例では、このスピン
偏極したFETを用いて磁気記録媒体からの信号磁界を
検出するために用いている。その検出動作を図8を用い
て説明する。図8は上記磁気検出素子60を磁気記録媒
体としてのハードディスク70に対向して配置した図で
ある。図8(A)は面内方向に記録された磁化が向き合
う、いわゆる吹出し位置での検出につて示し、図8
(B)は磁化が逆向きとなる、いわゆる吸い込み位置で
の検出につて示している。
の信号磁界の方向と強磁性体62の磁化方向が平行であ
り、図7で示したスピン偏極したセンス電流が強磁性体
62から強磁性体63に流れ、オン状態となる。逆に図
8(B)では、ハードディスク70からの信号磁界の方
向と強磁性体62の当初の磁化方向が反平行となり、強
磁性体62の磁化方向は信号磁界の方向と平行なるよう
に反転される。そのため、図7に示したセンス電流を流
す状態を維持できなくなり、強磁性体62と強磁性体6
3は電気的に絶縁され、オフ状態となる。よって、本第
3実施例では半導体のスイッチング作用を用いて外部磁
界を検出する磁気検出素子とすることができる。
導体形成技術或いは薄膜形成技術を用いて製造できるこ
とは言うまでもない。また、上記強磁性体62及び強磁
性体63についても導電性の強磁性材料、例えば、F
e、Co、Ni及びこれらから形成される合金を用いる
ことで形成できる。強磁性体62及び強磁性体63は同
一或いは異なる材料で形成してもよい。ただし、強磁性
体62の磁化方向は信号磁界を受けて方向転換が可能で
あり、強磁性体63の磁化方向は一定に維持する必要が
ある。
出素子を再生ヘッドとして採用した磁気記憶装置の一例
を、図9及び図10と共に説明する。図9は磁気記憶装
置の要部を示す断面図であり、図10は同装置の要部を
示す平面図である。この磁気記憶装置は媒体に記録され
た磁気情報を読取るとき、スピン偏極したセンス電流が
流れるヘッドを有する情報記憶装置となる。
置は大略ハウジング113からなる。ハウジング113
内には、モータ114、ハブ115、複数の磁気記録媒
体110、複数の記録再生ヘッド117、複数のサスペ
ンション118、複数のアーム119及びアクチュエー
タユニット120が設けられている。磁気記録媒体11
6はモータ114により回転されるハブ115に取付け
られている。記録・再生ヘッド117は、図5、図6及
び図7で示したいずれかを用いる再生ヘッドと、インダ
クティブヘッド等の記録ヘッドとからな複合型の記録再
生ヘッドである。各記録再生ヘッド117は、対応する
アーム119の先端にサスペンション118を介して取
付けられている。アーム119はアクチュエータユニッ
ト120により駆動される。この磁気記憶装置の基本構
成自体は周知であり、その詳細な説明は本明細書では省
略する。磁気記録媒体116の数は3枚には限定され
ず、1枚でも、2枚又は4枚以上であってもよい。ここ
で用いる磁気記憶媒体は磁気ディスクに限定されるもの
ではない。
したが、本発明は係る特定の実施形態に限定されるもの
ではなく、特許請求の範囲に記載された本発明の要旨の
範囲内において、種々の変形・変更が可能である。
を開示する。
されたセンス電流を用いて外部磁界を検出する磁気検出
素子。
れ、互いの磁化方向を平行とし且つ離間して配置された
一対の強磁性体と、該強磁性体それぞれを電極としてセ
ンス電流を供給する電源を備えたことを特徴とする付記
1記載の磁気検出素子。
層を設け、該強磁性層の磁化方向を前記センス電流の電
子スピンの方向と平行又は反平行としたこと特徴とする
付記1又は2記載の磁気検出素子。
抗効果膜又は巨大磁気抵抗効果膜を成す自由磁性層とし
て構成したこと特徴とする付記3記載の磁気検出素子。
ピンバルブ膜であることを特徴とする付記4記載の磁気
検出素子。 (付記6) 前記非磁性層はAl、Cu、Cr及びこれ
らの合金からなる群から選択された1つで形成されるこ
と特徴とする付記1から5いずれかに記載の磁気検出素
子。
形成し、前記一対で形成された強磁性体の片方側の強磁
性体の磁化方向の変化により外部磁界の検出を行うこと
を特徴とする付記2記載の磁気検出素子。
As又はInGaAsであること特徴とする付記7記載
の磁気検出素子。
o、Ni及びこれらの合金から成る群から選択され材料
の1つで形成されること特徴とする付記1から8いずれ
かに記載の磁気検出素子。
を読取るとき、スピン偏極したセンス電流が流れる再生
ヘッドを有することを特徴とする情報記憶装置。
に、本発明によれば、スピン偏極されたセンス電流を流
す非磁性層を用いることで、磁気抵抗効果型の磁気検出
素子や半導体を用いた磁気検出素子として高感度な磁気
検出素子を提供できる。
場合は、磁気抵抗変化率を従来のMR素子の場合よりも
大きく取ることができ、高感度な磁気情報再生素子とし
て提供することができる。また、半導体材料を用いて非
磁性層を構成した場合は、強磁性体の磁化方向の変化に
よりオン−オフを行い高感度に外部磁界を検出する磁気
検出素子として提供することができる。
R素子が有する基本構成を説明するために示した図であ
る。
の磁気抵抗変化を説明するために示した図である。
場合について、その磁気抵抗変化を説明するために示し
た図である。
様子を示す図である。
要部を示す断面図である。
る。
Claims (5)
- 【請求項1】 非磁性層に流れるスピン偏極されたセン
ス電流を用いて外部磁界を検出する磁気検出素子。 - 【請求項2】 前記非磁性層に接して配設され、互いの
磁化方向を平行とし且つ離間して配置された一対の強磁
性体と、該強磁性体それぞれを電極としてセンス電流を
供給する電源を備えたことを特徴とする請求項1記載の
磁気検出素子。 - 【請求項3】 前記非磁性層に接して強磁性層を設け、
該強磁性層の磁化方向を前記センス電流の電子スピンの
方向と平行又は反平行としたこと特徴とする請求項1又
は2記載の磁気検出素子。 - 【請求項4】 前記強磁性層を異方性磁気抵抗効果膜又
は巨大磁気抵抗効果膜を成す自由磁性層として構成した
ことを特徴とする請求項3記載の磁気検出素子。 - 【請求項5】 前記非磁性層を半導体材料で形成し、前
記一対で形成された強磁性体の片方側の強磁性体の磁化
方向の変化により外部磁界の検出を行うことを特徴とす
る請求項2記載の磁気検出素子。
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