JPH11110809A - 光学的情報記憶装置 - Google Patents
光学的情報記憶装置Info
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- JPH11110809A JPH11110809A JP9272866A JP27286697A JPH11110809A JP H11110809 A JPH11110809 A JP H11110809A JP 9272866 A JP9272866 A JP 9272866A JP 27286697 A JP27286697 A JP 27286697A JP H11110809 A JPH11110809 A JP H11110809A
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- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1356—Double or multiple prisms, i.e. having two or more prisms in cooperation
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- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1372—Lenses
- G11B7/1378—Separate aberration correction lenses; Cylindrical lenses to generate astigmatism; Beam expanders
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- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1372—Lenses
- G11B2007/13727—Compound lenses, i.e. two or more lenses co-operating to perform a function, e.g. compound objective lens including a solid immersion lens, positive and negative lenses either bonded together or with adjustable spacing
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- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 本発明は光学的情報記憶装置に関し、比較的
簡単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー
信号及びトラッキングエラー信号を生成し、高品質な光
磁気信号を検出することを目的とする。 【解決手段】 光源と、光源から出射される光束を反射
して記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタ
と、記録面により反射された光束が偏光ビームスプリッ
タを通過することにより発生するコマ収差を除去する第
１の手段と、偏光ビームスプリッタ及び第１の手段によ
り発生される非点収差を除去する第２の手段と、非点収
差を発生される第３の手段とを備えるように構成する。
簡単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー
信号及びトラッキングエラー信号を生成し、高品質な光
磁気信号を検出することを目的とする。 【解決手段】 光源と、光源から出射される光束を反射
して記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタ
と、記録面により反射された光束が偏光ビームスプリッ
タを通過することにより発生するコマ収差を除去する第
１の手段と、偏光ビームスプリッタ及び第１の手段によ
り発生される非点収差を除去する第２の手段と、非点収
差を発生される第３の手段とを備えるように構成する。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光学的情報記憶装置
に係り、特に高品質の光磁気信号を記録媒体から再生す
るのに適した光学的情報記憶装置に関する。本明細書で
は、「情報記憶装置」とは、情報を記録媒体に記録し、
及び／又は情報を記録媒体から再生する装置を言う。
に係り、特に高品質の光磁気信号を記録媒体から再生す
るのに適した光学的情報記憶装置に関する。本明細書で
は、「情報記憶装置」とは、情報を記録媒体に記録し、
及び／又は情報を記録媒体から再生する装置を言う。
【０００２】
【従来の技術】光学的情報記憶装置では、光源から出射
された光束を、板状偏光ビームスプリッタで反射して光
記録媒体の記録面に照射する。光記録媒体の記録面で反
射された光束は、板状偏光ビームスプリッタを通過して
光検出器へ導かれる。光記録媒体からの反射光束が板状
偏光ビームスプリッタを通過すると、非点収差が発生
し、コンパクトディスク（ＣＤ）から信号を再生するＣ
Ｄプレーヤ等では、この非点収差を利用してフォーカス
エラー信号を生成する。
された光束を、板状偏光ビームスプリッタで反射して光
記録媒体の記録面に照射する。光記録媒体の記録面で反
射された光束は、板状偏光ビームスプリッタを通過して
光検出器へ導かれる。光記録媒体からの反射光束が板状
偏光ビームスプリッタを通過すると、非点収差が発生
し、コンパクトディスク（ＣＤ）から信号を再生するＣ
Ｄプレーヤ等では、この非点収差を利用してフォーカス
エラー信号を生成する。
【０００３】図９は、ＣＤプレーヤの一例の光学系の概
略構成を示す平面図である。同図中、半導体レーザ１４
から出射した光束は、回折格子１５に入射し、トラッキ
ングエラーを検出するための副光ビームである±１次光
が生成される。回折格子１５を通過した光束は、ハーフ
ミラー１６により振幅分割され、反射率に応じて反射さ
れてコリメータレンズ１７に入射する。コリメータレン
ズ１７は、入射光を平行光に変換する。平行光に変換さ
れた光束は、立ち上げミラー１８により紙面に垂直な方
向に反射されて対物レンズ１９に入射し、回折限界まで
絞り込まれてＣＤ上のピット２１に照射される。同図で
は、ＣＤに照射される光束の電気ベクトルの方向を矢印
２０で示す。ＣＤの場合、照射される光束の電気ベクト
ルの方向はあまり重要ではないが、ピット２１の列に対
して４５度の方向に設定されている。
略構成を示す平面図である。同図中、半導体レーザ１４
から出射した光束は、回折格子１５に入射し、トラッキ
ングエラーを検出するための副光ビームである±１次光
が生成される。回折格子１５を通過した光束は、ハーフ
ミラー１６により振幅分割され、反射率に応じて反射さ
れてコリメータレンズ１７に入射する。コリメータレン
ズ１７は、入射光を平行光に変換する。平行光に変換さ
れた光束は、立ち上げミラー１８により紙面に垂直な方
向に反射されて対物レンズ１９に入射し、回折限界まで
絞り込まれてＣＤ上のピット２１に照射される。同図で
は、ＣＤに照射される光束の電気ベクトルの方向を矢印
２０で示す。ＣＤの場合、照射される光束の電気ベクト
ルの方向はあまり重要ではないが、ピット２１の列に対
して４５度の方向に設定されている。
【０００４】ピット２１により反射された光束は、再び
対物レンズ１９に入射し、更にコリメータレンズ１７を
通過して収束光となる。この収束光は、ハーフミラー１
６により振幅分割され、透過率に応じて透過する。ハー
フミラー１６を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。ハーフミラー１６を透過した光束は、ハー
フミラー１６に対して反対側に傾いた平凹レンズ２２を
通過することにより、コマ収差が除去されて非点収差の
みが抽出される。そして、平凹レンズ２２を通過した光
束は、光検出器２３ａにより検出され、ＲＦ信号、フォ
ーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号が光検出
器２３ａの出力に基づいて生成される。
対物レンズ１９に入射し、更にコリメータレンズ１７を
通過して収束光となる。この収束光は、ハーフミラー１
６により振幅分割され、透過率に応じて透過する。ハー
フミラー１６を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。ハーフミラー１６を透過した光束は、ハー
フミラー１６に対して反対側に傾いた平凹レンズ２２を
通過することにより、コマ収差が除去されて非点収差の
みが抽出される。そして、平凹レンズ２２を通過した光
束は、光検出器２３ａにより検出され、ＲＦ信号、フォ
ーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号が光検出
器２３ａの出力に基づいて生成される。
【０００５】図１０は、光検出器２３ａの概略構成を示
す拡大平面図である。光検出器２３ａは、検出部Ａ，
Ｂ，Ｃ，Ｄからなる４分割検出器２４ａと、検出器２５
ａ，２６ａとからなる。ＲＦ信号は、４分割検出器２４
ａの検出部Ａ〜Ｄの出力光電流Ａ〜Ｄの和であるＡ＋Ｂ
＋Ｃ＋Ｄから生成する。フォーカスエラー信号は、４分
割検出器２４ａの検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検
出部Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差から生成する。ト
ラッキングエラー信号は、検出器２５ａの出力光電流と
検出器２６ａの出力光電流との差から生成する。ＣＤ上
のピット２１の列に応じてＣＤの半径方向に現われるプ
ッシュプル信号は、同図中矢印でその発生方向を示す
が、トラッキングエラー信号としては用いられない。
す拡大平面図である。光検出器２３ａは、検出部Ａ，
Ｂ，Ｃ，Ｄからなる４分割検出器２４ａと、検出器２５
ａ，２６ａとからなる。ＲＦ信号は、４分割検出器２４
ａの検出部Ａ〜Ｄの出力光電流Ａ〜Ｄの和であるＡ＋Ｂ
＋Ｃ＋Ｄから生成する。フォーカスエラー信号は、４分
割検出器２４ａの検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検
出部Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差から生成する。ト
ラッキングエラー信号は、検出器２５ａの出力光電流と
検出器２６ａの出力光電流との差から生成する。ＣＤ上
のピット２１の列に応じてＣＤの半径方向に現われるプ
ッシュプル信号は、同図中矢印でその発生方向を示す
が、トラッキングエラー信号としては用いられない。
【０００６】図９に示すように、ＣＤプレーヤにおいて
は、非点収差が発生する方向が、ＣＤの信号が流れる方
向に対して略４５度傾くような設計となっている。これ
は、回折限界まで絞り込まれた光ビームのスポットが、
ＣＤ上のピット２１に照射されると、回折現象によりＣ
Ｄの半径方向にプッシュプル信号が現われるからであ
る。このプッシュプル信号の周波数は、ＣＤの偏心量、
回転数及びトラックピッチにより決まる。又、このプッ
シュプル信号の信号帯域は、非点収差法により求めたフ
ォーカスエラー信号の帯域と略同じである。
は、非点収差が発生する方向が、ＣＤの信号が流れる方
向に対して略４５度傾くような設計となっている。これ
は、回折限界まで絞り込まれた光ビームのスポットが、
ＣＤ上のピット２１に照射されると、回折現象によりＣ
Ｄの半径方向にプッシュプル信号が現われるからであ
る。このプッシュプル信号の周波数は、ＣＤの偏心量、
回転数及びトラックピッチにより決まる。又、このプッ
シュプル信号の信号帯域は、非点収差法により求めたフ
ォーカスエラー信号の帯域と略同じである。
【０００７】他方、図１１は、ＣＤプレーヤにおいて非
点収差が発生する方向が、ＣＤの信号の流れる方向と平
行な場合を示す図である。又、図１２は、光検出器２３
ｂの概略構成を示す平面図である。図１１中、図９と同
一部分には同一符号を付し、その説明は省略する。この
場合、トラッキングエラー信号は、光検出器２３ｂの検
出器２５ｂ，２６ｂの出力光電流の差から生成でき、特
に不都合は生じない。しかし、フォーカスエラー信号を
生成するのに使用する４分割検出器２Ｂｂの検出部Ａ〜
Ｄは、図１２に示すような配置とする必要がある。従っ
て、非点収差の発生方向が、プッシュプル信号の発生方
向と平行又は垂直となり、４分割検出器２Ｂｂの分割線
（暗線）はプッシュプル信号の発生方向に対して４５度
傾くことになる。このため、フォーカスエラー信号にプ
ッシュプル信号がクロストークとして容易に混入し、安
定したフォーカスエラー信号が得られなくなる。
点収差が発生する方向が、ＣＤの信号の流れる方向と平
行な場合を示す図である。又、図１２は、光検出器２３
ｂの概略構成を示す平面図である。図１１中、図９と同
一部分には同一符号を付し、その説明は省略する。この
場合、トラッキングエラー信号は、光検出器２３ｂの検
出器２５ｂ，２６ｂの出力光電流の差から生成でき、特
に不都合は生じない。しかし、フォーカスエラー信号を
生成するのに使用する４分割検出器２Ｂｂの検出部Ａ〜
Ｄは、図１２に示すような配置とする必要がある。従っ
て、非点収差の発生方向が、プッシュプル信号の発生方
向と平行又は垂直となり、４分割検出器２Ｂｂの分割線
（暗線）はプッシュプル信号の発生方向に対して４５度
傾くことになる。このため、フォーカスエラー信号にプ
ッシュプル信号がクロストークとして容易に混入し、安
定したフォーカスエラー信号が得られなくなる。
【０００８】尚、ＣＤのような再生専用の記録媒体の場
合、記録媒体上に照射される光ビームの偏光方向は、ど
のような方向であっても特に不都合は生じない。
合、記録媒体上に照射される光ビームの偏光方向は、ど
のような方向であっても特に不都合は生じない。
【０００９】
【発明が解決しようとする課題】ところで、光磁気記録
媒体の場合は、信号再生時に光磁気記録媒体の記録面に
照射される光ビームの偏光方向が極めて重要である。一
般に、光ビームの偏光方向は、トラキングガイド用のグ
ルーブに対して平行又は垂直の場合にノイズが低くなる
ことが知られている。これは、光磁気記録媒体の基板の
複屈折及びグルーブの形状に起因している。従って、光
磁気記録媒体から信号を再生する光学的情報記憶装置の
場合、図１１に示すＣＤプレーヤの場合のように、板状
偏光ビームスプリッタを用いて非点収差法によりフォー
カスエラー信号を生成しようとすると、プッシュプル信
号がクロストークとしてフォーカスエラー信号に混入し
てしまうと共に、安定したトラキングエラー信号を生成
することが極めて難しいという問題があった。他方、光
磁気記録媒体の場合、記録面に照射される光ビームの偏
光方向をグルーブに対して平行又は垂直にすることが極
めて重要であるというジレンマがあった。
媒体の場合は、信号再生時に光磁気記録媒体の記録面に
照射される光ビームの偏光方向が極めて重要である。一
般に、光ビームの偏光方向は、トラキングガイド用のグ
ルーブに対して平行又は垂直の場合にノイズが低くなる
ことが知られている。これは、光磁気記録媒体の基板の
複屈折及びグルーブの形状に起因している。従って、光
磁気記録媒体から信号を再生する光学的情報記憶装置の
場合、図１１に示すＣＤプレーヤの場合のように、板状
偏光ビームスプリッタを用いて非点収差法によりフォー
カスエラー信号を生成しようとすると、プッシュプル信
号がクロストークとしてフォーカスエラー信号に混入し
てしまうと共に、安定したトラキングエラー信号を生成
することが極めて難しいという問題があった。他方、光
磁気記録媒体の場合、記録面に照射される光ビームの偏
光方向をグルーブに対して平行又は垂直にすることが極
めて重要であるというジレンマがあった。
【００１０】そこで、本発明は、比較的簡単、且つ、安
価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及びトラッ
キングエラー信号を生成することが可能であり、高品質
な光磁気信号を検出することのできる光学的情報記憶装
置を提供することを目的とする。
価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及びトラッ
キングエラー信号を生成することが可能であり、高品質
な光磁気信号を検出することのできる光学的情報記憶装
置を提供することを目的とする。
【００１１】
【課題を解決するための手段】上記の課題は、請求項１
記載の、光源と、該光源から出射される光束を反射して
記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタと、
該記録面により反射された光束が該偏光ビームスプリッ
タを通過することにより発生するコマ収差を除去する第
１の手段と、該偏光ビームスプリッタ及び該第１の手段
により発生される非点収差を除去する第２の手段と、非
点収差を発生される第３の手段とを備えた光学的情報記
憶装置によって達成される。
記載の、光源と、該光源から出射される光束を反射して
記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタと、
該記録面により反射された光束が該偏光ビームスプリッ
タを通過することにより発生するコマ収差を除去する第
１の手段と、該偏光ビームスプリッタ及び該第１の手段
により発生される非点収差を除去する第２の手段と、非
点収差を発生される第３の手段とを備えた光学的情報記
憶装置によって達成される。
【００１２】請求項２記載の発明では、請求項１におい
て、前記第２の手段はシリンドリカルレンズからなる。
請求項３記載の発明では、請求項２において、前記シリ
ンドリカルレンズは稜線を有する両面凹シリンドリカル
レンズであり、前記稜線は前記光源からの光束が入射さ
れる前記偏光ビームスプリッタの入射面と平行であり、
且つ、前記第１〜第３の手段の光軸と直交する。
て、前記第２の手段はシリンドリカルレンズからなる。
請求項３記載の発明では、請求項２において、前記シリ
ンドリカルレンズは稜線を有する両面凹シリンドリカル
レンズであり、前記稜線は前記光源からの光束が入射さ
れる前記偏光ビームスプリッタの入射面と平行であり、
且つ、前記第１〜第３の手段の光軸と直交する。
【００１３】請求項４記載の発明では、請求項２におい
て、前記シリンドリカルレンズは２つの稜線を有する両
面凹シリンドリカルレンズであり、少なくとも一方の稜
線は前記光源からの光束が入射される前記偏光ビームス
プリッタの入射面と平行であり、且つ、前記第１〜第３
の手段の光軸と直交し、他方の稜線は該偏光ビームスプ
リッタの入射面に対して４５度傾いており、且つ、該光
軸と直交する。
て、前記シリンドリカルレンズは２つの稜線を有する両
面凹シリンドリカルレンズであり、少なくとも一方の稜
線は前記光源からの光束が入射される前記偏光ビームス
プリッタの入射面と平行であり、且つ、前記第１〜第３
の手段の光軸と直交し、他方の稜線は該偏光ビームスプ
リッタの入射面に対して４５度傾いており、且つ、該光
軸と直交する。
【００１４】請求項５記載の発明では、請求項１〜４の
いずれかにおいて、前記第１の手段は前記光源からの光
束に対して光学的に透明であり、光束が入射する面と出
射する面とが平行な光学結晶素子からなる。請求項６記
載の発明では、請求項５において、前記光学結晶素子の
面は前記偏光ビームスプリッタの入射面に垂直で光軸を
含む面に対して傾いている。
いずれかにおいて、前記第１の手段は前記光源からの光
束に対して光学的に透明であり、光束が入射する面と出
射する面とが平行な光学結晶素子からなる。請求項６記
載の発明では、請求項５において、前記光学結晶素子の
面は前記偏光ビームスプリッタの入射面に垂直で光軸を
含む面に対して傾いている。
【００１５】請求項７記載の発明では、請求項５又は６
において、前記光学結晶素子はウォラストンプリズムか
らなる。請求項８記載の発明では、請求項７において、
前記ウォラストンプリズムは一対の貼り合わされた光学
結晶からなり、該光学結晶の光学異方性を示す光学軸が
互いに直交しない。
において、前記光学結晶素子はウォラストンプリズムか
らなる。請求項８記載の発明では、請求項７において、
前記ウォラストンプリズムは一対の貼り合わされた光学
結晶からなり、該光学結晶の光学異方性を示す光学軸が
互いに直交しない。
【００１６】請求項１記載の発明によれば、比較的簡
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
【００１７】従って、本発明によれば、比較的簡単、且
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
【００１８】
【発明の実施の形態】以下、本発明の各実施例を図面と
共に説明する。
共に説明する。
【００１９】
【実施例】図１は、本発明になる光学的情報記憶装置の
第１実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。同
図中、半導体レーザ１から出射した光束は、紙面に垂直
な方向に電気ベクトル（Ｓ偏光成分）を有し、本実施例
では、光学系の光軸に対し２０度傾いて配置された板状
偏光ビームスプリッタ２により反射される。板状偏光ビ
ームスプリッタ２は、平板ガラスに偏光ビームスプリッ
タ用膜が形成された構成を有する。尚、板状偏光ビーム
スプリッタ２は、光学系の光軸に対し約２０度〜約３５
度傾いて配置されていることが望ましい。板状偏光ビー
ムスプリッタ２の偏光反射特性は、Ｐ偏光成分及びＳ偏
光成分に対する透過率を夫々Ｔｐ，Ｔｓとし、Ｐ偏光成
分及びＳ偏光成分に対する反射率を夫々Ｒｐ，Ｒｓとす
ると、Ｔｐ：Ｒｐ＝８０：２０、Ｔｓ：Ｒｓ＝２０：８
０に設定されている。
第１実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。同
図中、半導体レーザ１から出射した光束は、紙面に垂直
な方向に電気ベクトル（Ｓ偏光成分）を有し、本実施例
では、光学系の光軸に対し２０度傾いて配置された板状
偏光ビームスプリッタ２により反射される。板状偏光ビ
ームスプリッタ２は、平板ガラスに偏光ビームスプリッ
タ用膜が形成された構成を有する。尚、板状偏光ビーム
スプリッタ２は、光学系の光軸に対し約２０度〜約３５
度傾いて配置されていることが望ましい。板状偏光ビー
ムスプリッタ２の偏光反射特性は、Ｐ偏光成分及びＳ偏
光成分に対する透過率を夫々Ｔｐ，Ｔｓとし、Ｐ偏光成
分及びＳ偏光成分に対する反射率を夫々Ｒｐ，Ｒｓとす
ると、Ｔｐ：Ｒｐ＝８０：２０、Ｔｓ：Ｒｓ＝２０：８
０に設定されている。
【００２０】板状偏光ビームスプリッタ２により反射さ
れた光束は、コリメータレンズ３により平行光に変換さ
れる。平行光に変換された光束は、立ち上げミラー４に
より反射されて対物レンズ５に入射し、回折限界まで絞
り込まれて光磁気ディスク上のトラック６を構成するラ
ンド又はグルーブを照射し、磁気ドメイン７が記録され
るか、或いはトラック６上の磁気ドメイン７が再生され
る。同図では、光磁気ディスクに照射される光束の電気
ベクトルの方向を矢印Ｅで示す。この電気ベクトルの方
向Ｅは、トラック６の延在方向と直交するように設定さ
れている。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁気
ディスクに照射される光束の電気ベクトルの方向を、ト
ラック６の延在方向に対して平行となるように設定する
こともできる。
れた光束は、コリメータレンズ３により平行光に変換さ
れる。平行光に変換された光束は、立ち上げミラー４に
より反射されて対物レンズ５に入射し、回折限界まで絞
り込まれて光磁気ディスク上のトラック６を構成するラ
ンド又はグルーブを照射し、磁気ドメイン７が記録され
るか、或いはトラック６上の磁気ドメイン７が再生され
る。同図では、光磁気ディスクに照射される光束の電気
ベクトルの方向を矢印Ｅで示す。この電気ベクトルの方
向Ｅは、トラック６の延在方向と直交するように設定さ
れている。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁気
ディスクに照射される光束の電気ベクトルの方向を、ト
ラック６の延在方向に対して平行となるように設定する
こともできる。
【００２１】磁気カー効果により偏光面が回転した反射
光は、再び対物レンズ５に入射し、更にコリメータレン
ズ３を通過して収束光となる。この収束光は、板状偏光
ビームスプリッタ２に入射し、上記偏光特性に応じて板
状偏光ビームスプリッタ２を透過する。板状偏光ビーム
スプリッタ２を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。板状偏光ビームスプリッタ２を透過した光
束は、両面凹シリンドリカルレンズ８に入射する。
光は、再び対物レンズ５に入射し、更にコリメータレン
ズ３を通過して収束光となる。この収束光は、板状偏光
ビームスプリッタ２に入射し、上記偏光特性に応じて板
状偏光ビームスプリッタ２を透過する。板状偏光ビーム
スプリッタ２を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。板状偏光ビームスプリッタ２を透過した光
束は、両面凹シリンドリカルレンズ８に入射する。
【００２２】両面凹シリンドリカルレンズ８の入射側の
凹シリンドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、且つ、光軸と直交する。他
方、両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の凹シリン
ドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッタ２の入
射面に対して４５度傾いており、且つ、光軸と直交す
る。両面凹シリンドリカルレンズ８を通過した光束は、
光学結晶からなるウォラストンプリズム９に入射する。
ウォラストンプリズム９は、板状偏光ビームスプリッタ
２の入射面内で傾いており、板状偏光ビームスプリッタ
２が発生する非点収差及びコマ収差のうち、コマ収差を
除去する。従って、両面凹シリンドリカルレンズ８が設
けられていなければ、板状偏光ビームスプリッタ２及び
ウォラストンプリズム９が傾くことにより発生する非点
収差は、そのまま保存される。しかし、本実施例では両
面凹シリンドリカルレンズ８が設けられているため、板
状偏光ビームスプリッタ２及びウォラストンプリズム９
が傾くことにより発生する非点収差は除去される。
凹シリンドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、且つ、光軸と直交する。他
方、両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の凹シリン
ドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッタ２の入
射面に対して４５度傾いており、且つ、光軸と直交す
る。両面凹シリンドリカルレンズ８を通過した光束は、
光学結晶からなるウォラストンプリズム９に入射する。
ウォラストンプリズム９は、板状偏光ビームスプリッタ
２の入射面内で傾いており、板状偏光ビームスプリッタ
２が発生する非点収差及びコマ収差のうち、コマ収差を
除去する。従って、両面凹シリンドリカルレンズ８が設
けられていなければ、板状偏光ビームスプリッタ２及び
ウォラストンプリズム９が傾くことにより発生する非点
収差は、そのまま保存される。しかし、本実施例では両
面凹シリンドリカルレンズ８が設けられているため、板
状偏光ビームスプリッタ２及びウォラストンプリズム９
が傾くことにより発生する非点収差は除去される。
【００２３】ウォラストンプリズム９は、結晶を貼り合
わせた直方体又は立方体のブロックからなり、２つの結
晶が光軸入射面に対して角度をなす平面で接合されてい
る。ウォラストンプリズム９は、無限焦点として調整す
るため、調整後ブロックを接着固定しても良い。図２及
び図３は、夫々板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラ
ストンプリズム９が傾くことにより発生する非点収差が
除去される原理を説明するための光学系の概略構成を示
す平面図である。図２は、板状偏光ビームスプリッタ２
及びウォラストンプリズム９が傾くことにより発生する
非点収差を説明する平面図であり、図３は、両面凹シリ
ンドリカルレンズ８の入射側シリンドリカル面が発生す
る非点収差を説明する平面図である。
わせた直方体又は立方体のブロックからなり、２つの結
晶が光軸入射面に対して角度をなす平面で接合されてい
る。ウォラストンプリズム９は、無限焦点として調整す
るため、調整後ブロックを接着固定しても良い。図２及
び図３は、夫々板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラ
ストンプリズム９が傾くことにより発生する非点収差が
除去される原理を説明するための光学系の概略構成を示
す平面図である。図２は、板状偏光ビームスプリッタ２
及びウォラストンプリズム９が傾くことにより発生する
非点収差を説明する平面図であり、図３は、両面凹シリ
ンドリカルレンズ８の入射側シリンドリカル面が発生す
る非点収差を説明する平面図である。
【００２４】図２及び図３に示すように、板状偏光ビー
ムスプリッタ２及びウォラストンプリズム９が傾くこと
により発生する非点収差の極性（即ち、最小錯乱円の前
後における楕円の長軸方向）と、両面凹シリンドリカル
レンズ８の入射側の凹シリンドリカル面が発生する非点
収差の極性とが逆となり、最長の楕円形状が得られる一
方の位置Ｓ１とＳ３とが略一致し、最長の楕円形状が得
られる他方の位置Ｓ２とＳ４とが略一致するように、板
状偏光ビームスプリッタ２、両面凹シリンドリカルレン
ズ８及びウォラストンプリズム９の配置が設定されてい
る。又、両面凹シリンドリカルレンズ８の入射側の凹シ
リンドリカル面が発生する非点収差の最小錯乱円の位置
２７ｂが、板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラスト
ンプリズム９が傾くことにより発生する非点収差の最小
錯乱円の位置２７ａと略一致するように、板状偏光ビー
ムスプリッタ２、両面凹シリンドリカルレンズ８及びウ
ォラストンプリズム９の配置が設定されている。
ムスプリッタ２及びウォラストンプリズム９が傾くこと
により発生する非点収差の極性（即ち、最小錯乱円の前
後における楕円の長軸方向）と、両面凹シリンドリカル
レンズ８の入射側の凹シリンドリカル面が発生する非点
収差の極性とが逆となり、最長の楕円形状が得られる一
方の位置Ｓ１とＳ３とが略一致し、最長の楕円形状が得
られる他方の位置Ｓ２とＳ４とが略一致するように、板
状偏光ビームスプリッタ２、両面凹シリンドリカルレン
ズ８及びウォラストンプリズム９の配置が設定されてい
る。又、両面凹シリンドリカルレンズ８の入射側の凹シ
リンドリカル面が発生する非点収差の最小錯乱円の位置
２７ｂが、板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラスト
ンプリズム９が傾くことにより発生する非点収差の最小
錯乱円の位置２７ａと略一致するように、板状偏光ビー
ムスプリッタ２、両面凹シリンドリカルレンズ８及びウ
ォラストンプリズム９の配置が設定されている。
【００２５】尚、図２及び図３では、紙面に垂直な方向
の光束についても、便宜上紙面に平行に図示してある。
上記の如く、両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の
凹シリンドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面に対して４５度傾いている。従って、両面
凹シリンドリカルレンズ８の出射側の凹シリンドリカル
面が発生する非点収差を用いてフォーカスエラー信号を
生成することができる。他方、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面が発生する非点収差は、板状偏光ビームス
プリッタ２の入射面に対して４５度傾いて発生する。
の光束についても、便宜上紙面に平行に図示してある。
上記の如く、両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の
凹シリンドリカル面の稜線は、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面に対して４５度傾いている。従って、両面
凹シリンドリカルレンズ８の出射側の凹シリンドリカル
面が発生する非点収差を用いてフォーカスエラー信号を
生成することができる。他方、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面が発生する非点収差は、板状偏光ビームス
プリッタ２の入射面に対して４５度傾いて発生する。
【００２６】上記の様子を、図４と共に説明する。図４
は、光検出器１０の概略構成を拡大して信号再生系と共
に示す図である。光検出器１０は、検出部Ａ，Ｂ，Ｃ，
Ｄからなる４分割検出器１１と、検出器１２，１３とか
らなる。光磁気（ＭＯ）信号は、光検出器１２，１３の
出力電流の差を求める差動増幅器１１１から生成され
る。フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）は、４分割検出器
１１の検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検出部Ｂ，Ｄ
の出力光電流Ｂ＋Ｄとの差である、（Ａ＋Ｃ）−（Ｂ＋
Ｄ）を求める演算増幅器１１２，１１３及び差動増幅器
１１６から生成される。トラッキングエラー信号（ＴＥ
Ｓ）は、４分割検出器１１の検出部Ａ，Ｄの出力光電流
Ａ＋Ｄと検出部Ｂ，Ｃの出力光電流Ｂ＋Ｃとの差であ
る、（Ａ＋Ｄ）−（Ｂ＋Ｃ）を求める演算増幅器１１
４，１１５及び差動増幅器１１７から生成される。
は、光検出器１０の概略構成を拡大して信号再生系と共
に示す図である。光検出器１０は、検出部Ａ，Ｂ，Ｃ，
Ｄからなる４分割検出器１１と、検出器１２，１３とか
らなる。光磁気（ＭＯ）信号は、光検出器１２，１３の
出力電流の差を求める差動増幅器１１１から生成され
る。フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）は、４分割検出器
１１の検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検出部Ｂ，Ｄ
の出力光電流Ｂ＋Ｄとの差である、（Ａ＋Ｃ）−（Ｂ＋
Ｄ）を求める演算増幅器１１２，１１３及び差動増幅器
１１６から生成される。トラッキングエラー信号（ＴＥ
Ｓ）は、４分割検出器１１の検出部Ａ，Ｄの出力光電流
Ａ＋Ｄと検出部Ｂ，Ｃの出力光電流Ｂ＋Ｃとの差であ
る、（Ａ＋Ｄ）−（Ｂ＋Ｃ）を求める演算増幅器１１
４，１１５及び差動増幅器１１７から生成される。
【００２７】図４に示すように、非点収差の方向は、光
磁気ディスク上のグルーブによる回折現象に応じたプッ
シュプル信号の発生方向に対して４５度の傾きを有す
る。即ち、４分割検出器１１の分割線（暗線）は、グル
ーブと平行な方向及び直交する方向に配置できる。この
ため、プッシュプル信号のフォーカスエラー信号（ＦＥ
Ｓ）へのクロストークとしての混入は抑さえられ、安定
したフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成することが
できる。同様にして、プッシュプル信号のトラッキング
エラー信号（ＴＥＳ）へのクロストークとしての混入は
抑さえられ、安定したトラッキングエラー信号（ＴＥ
Ｓ）も生成することができる。更に、光磁気（ＭＯ）信
号は、光検出器１２，１３の出力電流の差から求められ
るので、上記クロストークの問題は発生せず、高品質な
光磁気（ＭＯ）信号を生成することができる。
磁気ディスク上のグルーブによる回折現象に応じたプッ
シュプル信号の発生方向に対して４５度の傾きを有す
る。即ち、４分割検出器１１の分割線（暗線）は、グル
ーブと平行な方向及び直交する方向に配置できる。この
ため、プッシュプル信号のフォーカスエラー信号（ＦＥ
Ｓ）へのクロストークとしての混入は抑さえられ、安定
したフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成することが
できる。同様にして、プッシュプル信号のトラッキング
エラー信号（ＴＥＳ）へのクロストークとしての混入は
抑さえられ、安定したトラッキングエラー信号（ＴＥ
Ｓ）も生成することができる。更に、光磁気（ＭＯ）信
号は、光検出器１２，１３の出力電流の差から求められ
るので、上記クロストークの問題は発生せず、高品質な
光磁気（ＭＯ）信号を生成することができる。
【００２８】又、本実施例で使用するウォラストンプリ
ズム９は、互いに貼り合わされた光学結晶の光学異方性
を示す各々の光学軸が互いに直交しないような構成にな
っている。このため、ウォラストンプリズム９からは、
偏光面が互いに直交すると共に進行方向が分離された２
つの光束と、更にそれらの２つの光束成分が混在する１
つの光束の、合計３つの光束（光ビーム）が得られる。
上記の如く、２つの光束成分が混在する１つの光束は、
フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）及びトラッキングエラ
ー信号（ＴＥＳ）を生成するのに用いられる。他方、偏
光面が互いに直交する２つの光束は、光磁気（ＭＯ）信
号を生成するのに用いられる。
ズム９は、互いに貼り合わされた光学結晶の光学異方性
を示す各々の光学軸が互いに直交しないような構成にな
っている。このため、ウォラストンプリズム９からは、
偏光面が互いに直交すると共に進行方向が分離された２
つの光束と、更にそれらの２つの光束成分が混在する１
つの光束の、合計３つの光束（光ビーム）が得られる。
上記の如く、２つの光束成分が混在する１つの光束は、
フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）及びトラッキングエラ
ー信号（ＴＥＳ）を生成するのに用いられる。他方、偏
光面が互いに直交する２つの光束は、光磁気（ＭＯ）信
号を生成するのに用いられる。
【００２９】図５は、両面凹シリンドリカルレンズ８の
一実施例を示す平面図であり、図６は、両面凹シリンド
リカルレンズ８の一実施例を示す斜視図である。図５及
び図６において、両面凹シリンドリカルレンズ８の入射
側の凹シリンドリカル面と、出射側の凹シリンドリカル
面とは、互いに４５度で交差している。つまり、両面凹
シリンドリカルレンズ８の入射側の稜線８ａと出射側の
稜線８ｂとは、互いに４５度で交差している。
一実施例を示す平面図であり、図６は、両面凹シリンド
リカルレンズ８の一実施例を示す斜視図である。図５及
び図６において、両面凹シリンドリカルレンズ８の入射
側の凹シリンドリカル面と、出射側の凹シリンドリカル
面とは、互いに４５度で交差している。つまり、両面凹
シリンドリカルレンズ８の入射側の稜線８ａと出射側の
稜線８ｂとは、互いに４５度で交差している。
【００３０】本実施例では、板状偏光ビームスプリッタ
２が発生するコマ収差を、ウォラストンプリズム９を傾
けることで除去する。又、稜線が互いに４５度をなす両
面凹シリンドリカルレンズ８を用い、一方の凹シリンド
リカル面により板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラ
ストンプリズム９を傾けることにより発生する非点収差
を除去すると共に、他方の凹シリンドリカル面により新
たに非点収差を発生されている。
２が発生するコマ収差を、ウォラストンプリズム９を傾
けることで除去する。又、稜線が互いに４５度をなす両
面凹シリンドリカルレンズ８を用い、一方の凹シリンド
リカル面により板状偏光ビームスプリッタ２及びウォラ
ストンプリズム９を傾けることにより発生する非点収差
を除去すると共に、他方の凹シリンドリカル面により新
たに非点収差を発生されている。
【００３１】従って、本実施例によれば、光磁気ディス
クの記録面に形成されたトラック６に対して垂直又は平
行な電気ベクトルを有する光ビームを照射し、非点収差
法によりフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成する際
に、４分割検出器１１の分割線がトラック６と平行又は
垂直となるような配置を採用しているので、フォーカス
エラー信号（ＦＥＳ）にプッシュプル信号がクロストー
クとして混入することを抑制することができる。又、同
様にして、クロストークの混入が抑制されたトラッキン
グエラー信号（ＴＥＳ）を生成することもできる。これ
により、安定したフォーカスサーボ及びトラッキングサ
ーボを行うことができる。更に、高品質の光磁気（Ｍ
Ｏ）信号を生成することもできる。つまり、比較的簡
単、且つ、安価な構成の光学系を用いることにより、高
性能の光学的情報記憶装置を実現することができる。
クの記録面に形成されたトラック６に対して垂直又は平
行な電気ベクトルを有する光ビームを照射し、非点収差
法によりフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成する際
に、４分割検出器１１の分割線がトラック６と平行又は
垂直となるような配置を採用しているので、フォーカス
エラー信号（ＦＥＳ）にプッシュプル信号がクロストー
クとして混入することを抑制することができる。又、同
様にして、クロストークの混入が抑制されたトラッキン
グエラー信号（ＴＥＳ）を生成することもできる。これ
により、安定したフォーカスサーボ及びトラッキングサ
ーボを行うことができる。更に、高品質の光磁気（Ｍ
Ｏ）信号を生成することもできる。つまり、比較的簡
単、且つ、安価な構成の光学系を用いることにより、高
性能の光学的情報記憶装置を実現することができる。
【００３２】上記実施例では、両面凹シリンドリカルレ
ンズ８の入射側の稜線８ａが、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、光軸と直交している。又、
両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の稜線８ｂは、
板状偏光ビームスプリッタ２の入射面に対して４５度傾
いており、光軸と直交している。しかし、以下に説明す
る実施例のように、これらの関係は逆であっても良い。
ンズ８の入射側の稜線８ａが、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、光軸と直交している。又、
両面凹シリンドリカルレンズ８の出射側の稜線８ｂは、
板状偏光ビームスプリッタ２の入射面に対して４５度傾
いており、光軸と直交している。しかし、以下に説明す
る実施例のように、これらの関係は逆であっても良い。
【００３３】図７は、本発明になる光学的情報記憶装置
の第２実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。
同図中、図１と同一部分には同一符号を付し、その説明
は省略する。本実施例では、図７に示すように、両面凹
シリンドリカルレンズ８の入射側の稜線８ａが、板状偏
光ビームスプリッタ２の入射面に対して４５度傾いてお
り、光軸と直交している。又、両面凹シリンドリカルレ
ンズ８の出射側の稜線８ｂは、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、光軸と直交している。更
に、光磁気ディスクのトラック６に照射される光束の電
気ベクトルの方向Ｅは、トラック６の延在方向と平行で
ある。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁気ディ
スクのトラック６に照射される光束の電気ベクトルの方
向Ｅは、上記第１実施例のようにトラック６の延在方向
と直交するようにしても良い。
の第２実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。
同図中、図１と同一部分には同一符号を付し、その説明
は省略する。本実施例では、図７に示すように、両面凹
シリンドリカルレンズ８の入射側の稜線８ａが、板状偏
光ビームスプリッタ２の入射面に対して４５度傾いてお
り、光軸と直交している。又、両面凹シリンドリカルレ
ンズ８の出射側の稜線８ｂは、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面と平行であり、光軸と直交している。更
に、光磁気ディスクのトラック６に照射される光束の電
気ベクトルの方向Ｅは、トラック６の延在方向と平行で
ある。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁気ディ
スクのトラック６に照射される光束の電気ベクトルの方
向Ｅは、上記第１実施例のようにトラック６の延在方向
と直交するようにしても良い。
【００３４】図８は、図７に示す光検出器１０の概略構
成を拡大して示す平面図である。同図中、図４と同一部
分には同一符号を付し、その説明は省略する。図８から
わかるように、本実施例では、プッシュプルの発生方向
が、上記第１実施例の場合と９０度変化している。本実
施例による効果は、上記第１実施例の場合と同様であ
る。
成を拡大して示す平面図である。同図中、図４と同一部
分には同一符号を付し、その説明は省略する。図８から
わかるように、本実施例では、プッシュプルの発生方向
が、上記第１実施例の場合と９０度変化している。本実
施例による効果は、上記第１実施例の場合と同様であ
る。
【００３５】上記各実施例では、光磁気ディスクを記録
媒体の一例として説明したが、本発明はその他の光磁気
記録媒体へも同様にして適用可能である。以上、本発明
を実施例により説明したが、本発明は上記実施例に限定
されるものではなく、本発明の範囲内で種々の変形及び
改良が可能であることは言うまでもない。
媒体の一例として説明したが、本発明はその他の光磁気
記録媒体へも同様にして適用可能である。以上、本発明
を実施例により説明したが、本発明は上記実施例に限定
されるものではなく、本発明の範囲内で種々の変形及び
改良が可能であることは言うまでもない。
【００３６】
【発明の効果】請求項１記載の発明によれば、比較的簡
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
【００３７】従って、本発明によれば、比較的簡単、且
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
【図１】本発明になる光学的情報記憶装置の第１実施例
の光学系の概略構成を示す平面図である。
の光学系の概略構成を示す平面図である。
【図２】板状偏光ビームスプリッタ及びウォラストンプ
リズムが傾くことにより発生する非点収差を説明する平
面図である。
リズムが傾くことにより発生する非点収差を説明する平
面図である。
【図３】両面凹シリンドリカルレンズの入射側シリンド
リカル面が発生する非点収差を説明する平面図である。
リカル面が発生する非点収差を説明する平面図である。
【図４】光検出器の概略構成を拡大して信号再生系と共
に示す図である。
に示す図である。
【図５】両面凹シリンドリカルレンズの一実施例を示す
平面図である。
平面図である。
【図６】両面凹シリンドリカルレンズの一実施例を示す
斜視図である。
斜視図である。
【図７】本発明になる光学的情報記憶装置の第２実施例
の光学系の概略構成を示す平面図である。
の光学系の概略構成を示す平面図である。
【図８】光検出器の概略構成を拡大して示す平面図であ
る。
る。
【図９】ＣＤプレーヤの一例の光学系の概略構成を示す
平面図である。
平面図である。
【図１０】光検出器の概略構成を示す拡大平面図であ
る。
る。
【図１１】ＣＤプレーヤにおいて非点収差が発生する方
向がＣＤの信号の流れる方向と平行な場合を示す図であ
る。
向がＣＤの信号の流れる方向と平行な場合を示す図であ
る。
【図１２】光検出器の概略構成を示す平面図である。
１ 半導体レーザ ２ 板状偏光ビームスプリッタ ３ コリメータレンズ ４ 立ち上げミラー ５ 対物レンズ ６ トラック ７ 磁気ドメイン ８ 両面凹シリンドリカルレンズ ８ａ，８ｂ 稜線 ９ ウォラストンプリズム １０ 光検出器
Claims (8)
- 【請求項１】 光源と、 該光源から出射される光束を反射して記録媒体の記録面
に照射する偏光ビームスプリッタと、 該記録面により反射された光束が該偏光ビームスプリッ
タを通過することにより発生するコマ収差を除去する第
１の手段と、 該偏光ビームスプリッタ及び該第１の手段により発生さ
れる非点収差を除去する第２の手段と、 非点収差を発生される第３の手段とを備えた、光学的情
報記憶装置。 - 【請求項２】 前記第２の手段はシリンドリカルレンズ
からなる、請求項１記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項３】 前記シリンドリカルレンズは稜線を有す
る両面凹シリンドリカルレンズであり、前記稜線は前記
光源からの光束が入射される前記偏光ビームスプリッタ
の入射面と平行であり、且つ、前記第１〜第２の手段の
光軸と直交する、請求項２記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項４】 前記シリンドリカルレンズは２つの稜線
を有する両面凹シリンドリカルレンズであり、少なくと
も一方の稜線は前記光源からの光束が入射される前記偏
光ビームスプリッタの入射面と平行であり、且つ、前記
第１〜第３の手段の光軸と直交し、他方の稜線は該偏光
ビームスプリッタの入射面に対して４５度傾いており、
且つ、該光軸と直交する、請求項２記載の光学的情報記
憶装置。 - 【請求項５】 前記第１の手段は前記光源からの光束に
対して光学的に透明であり、光束が入射する面と出射す
る面とが平行な光学結晶素子からなる、請求項１〜４の
いずれか１項記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項６】 前記光学結晶素子の面は前記偏光ビーム
スプリッタの入射面に垂直で光軸を含む面に対して傾い
ている、請求項５記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項７】 前記光学結晶素子はウォラストンプリズ
ムからなる、請求項５又は６記載の光学的情報記憶装
置。 - 【請求項８】 前記ウォラストンプリズムは一対の貼り
合わされた光学結晶からなり、該光学結晶の光学異方性
を示す光学軸が互いに直交しない、請求項７記載の光学
的情報記憶装置。
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