DE19514065C2 - Nichtlinearer optischer Strontium-Beryllatoborat-Kristall, Verfahren zur Herstellung und seine Verwendung - Google Patents
Nichtlinearer optischer Strontium-Beryllatoborat-Kristall, Verfahren zur Herstellung und seine VerwendungInfo
- Publication number
- DE19514065C2 DE19514065C2 DE19514065A DE19514065A DE19514065C2 DE 19514065 C2 DE19514065 C2 DE 19514065C2 DE 19514065 A DE19514065 A DE 19514065A DE 19514065 A DE19514065 A DE 19514065A DE 19514065 C2 DE19514065 C2 DE 19514065C2
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- crystal
- sbbo
- beryllatoborate
- strontium
- nlo
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Fee Related
Links
Classifications
-
- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C30—CRYSTAL GROWTH
- C30B—SINGLE-CRYSTAL GROWTH; UNIDIRECTIONAL SOLIDIFICATION OF EUTECTIC MATERIAL OR UNIDIRECTIONAL DEMIXING OF EUTECTOID MATERIAL; REFINING BY ZONE-MELTING OF MATERIAL; PRODUCTION OF A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; SINGLE CRYSTALS OR HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; AFTER-TREATMENT OF SINGLE CRYSTALS OR A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; APPARATUS THEREFOR
- C30B29/00—Single crystals or homogeneous polycrystalline material with defined structure characterised by the material or by their shape
- C30B29/10—Inorganic compounds or compositions
- C30B29/16—Oxides
- C30B29/22—Complex oxides
-
- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C30—CRYSTAL GROWTH
- C30B—SINGLE-CRYSTAL GROWTH; UNIDIRECTIONAL SOLIDIFICATION OF EUTECTIC MATERIAL OR UNIDIRECTIONAL DEMIXING OF EUTECTOID MATERIAL; REFINING BY ZONE-MELTING OF MATERIAL; PRODUCTION OF A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; SINGLE CRYSTALS OR HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; AFTER-TREATMENT OF SINGLE CRYSTALS OR A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; APPARATUS THEREFOR
- C30B9/00—Single-crystal growth from melt solutions using molten solvents
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/355—Non-linear optics characterised by the materials used
- G02F1/3551—Crystals
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/37—Non-linear optics for second-harmonic generation
Landscapes
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- Crystallography & Structural Chemistry (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Materials Engineering (AREA)
- Metallurgy (AREA)
- Organic Chemistry (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Inorganic Chemistry (AREA)
- Crystals, And After-Treatments Of Crystals (AREA)
Description
Die Erfindung betrifft ein neues optoelektronisches Material,
und zwar einen vollständig neuen nichtlinearen optischen
Strontium-Beryllatoborat-Kristall Sr2Be2B2O7 (kurz SBBO) nach
dem Oberbegriff der Ansprüche 1 oder 2, sowie ein Verfahren
zur Herstellung dieses Kristalls nach dem Oberbegriff des
Anspruchs 8.
Der sogenannte nichtlineare optische bzw. NLO-Effekt ist als
ein Kristalleffekt definiert, bei dem die Frequenz eines
Laserstrahls eine Änderung von der ursprünglichen Frequenz zu
einer anderen Frequenz erfährt, wie Fig. 1 zeigt, wenn er
durch einen Kristall geht, wobei die Polarisationsrichtung des
Laserstrahls und die Eintrittsrichtung in den Kristall
gesteuert werden.
Es gibt heute zwei Kristalle, die sich besonders in
nichtlinearen optischen UV-Materialien auszeichnen, und zwar
β-BaB2O4 (C. T. Chen, B. C. Wu et al., Sci. Sin. B28, 234
(1985)) und KBe2BO3F2 (kurz KBBF) (C. T. Chen, B. C. Wu et al.,
Nonlinear Optics: Materials, Fundamentals and applications,
MA7-1/19. Aug. 17-21, 1992, Hawaii, USA), beide erfunden und
entwickelt von der Forschungsgruppe von Prof. C. T. Chen
am Fujian Institute of Research on the Structure of Matter,
Chinese Academy of Sciences. BBO-Kristall hat eine planare
(B3O6)-Gruppe als die Grundstruktureinheit, und daher gibt es
ein konjugiertes π-
Orbital der Unsymmetrie in den valenten Orbitalen der
Gruppe, was der strukturelle Grund dafür ist, daß die Gruppe
eine hohe mikroskopische Empfindlichkeit zweiter Ordnung
erzeugen kann. Dabei sind die Gruppen in dem Kristall
räumlich auf solche Weise orientiert, daß Einschalt-BBO sehr
hohe makroskopische NLO-Effekte besitzt. Tatsächlich ist der
d22-Koeffizient, ein wichtiger makroskopischer NLO-Koeffi
zient von BBO, kleiner als oder gleich wie 2,7 pm/v, was der
höchste Wert in den bisher gefundenen UV-NLO-Kristallen ist.
Es gibt jedoch Nachteile bei BBO als ein UV-NLO-Kristall.
Die drei wichtigsten sind nachstehend angegeben.
- 1. Der Bandabstand der Gruppe ist zu schmal, so daß die Absorptionskante des Kristalls zu der IR-Seite des Spektrums verschoben wird, die bis ca. 189 nm reicht. Wenn BBO ver wendet wird, um Harmonische im Bereich von 200 nm bis 300 nm zu erzeugen, wird somit der Absorptionsfaktor stark erhöht im Vergleich mit dem Fall der Verwendung im sichtbaren Bereich. Das ist der Grund, weshalb der Kristall so leicht beschädigt wird, wenn er zur Erzeugung der vierten Harmoni schen mit hoher optischer Grundleistung eingesetzt wird. Außerdem ist aufgrund der partiellen Absorption der ver vierfachten Frequenz der Temperaturanstieg im Bereich des der Lichtstrahlung ausgesetzten Kristalls inhomogen, was zu einer lokalen Änderung der Brechzahl und einem starken Abfall der optischen Güte der erzeugten Harmonischen führt.
- 2. Infolge der Begrenzung der Absorptionskante, wie oben gesagt, kann er nicht verwendet werden, um eine Harmonische zu erzeugen, die kürzer als 193 nm ist.
- 3. Die Doppelbrechung von BBO ist Δn 1/4 0,12 und ist eben falls auf die planare Struktur der B3O6-Gruppe bezogen, die in dem Kristallgitter isoliert angeordnet ist. Eine solche größere Doppelbrechung von BBO macht den Einfangwinkel bei der Vierfachfrequenz zu klein (ΔΘ = 0,45 mrad), um für Vorrichtungsanwendungen geeignet zu sein.
In unserer oben genannten Veröffentlichung anläßlich des
Treffens 1992 auf Hawaii wurde darauf hingewiesen, daß es
möglich ist, die obigen Nachteile von BBO zu überwinden,
indem die aktive NLO-Gruppe B3O6 durch BO3 ersetzt wird.
Ferner wurde dort angegeben, daß die drei endständigen
Sauerstoffatome von BO3 gleichzeitig Brücken zu anderen
Atomen werden sollten, wenn die Verbindung mit BO3 als der
Grundstruktureinheit die größeren NLO-Effekte von BBO be
halten sollte, wobei die Absorptionskante vergleichsweise in
Richtung zur blauen Seite des Spektrums im Bereich von
150 nm bis 160 nm verschoben wird. Es ist außerdem mit einer
solchen Verbindung möglich, die Doppelbrechung herabzu
setzen, was ein Vorteil bei der Vergrößerung des Einfang
winkels des Kristalls ist. Auf der Grundlage dieser theo
retischen Überlegungen ist es uns gelungen, einen neuen Typ
von UV-NLO-Kristall KBe2BO3F2 (kurz KBBF) zu entwickeln,
dessen Absorptionskante den Bereich von 155 nm erreicht,
dessen Doppelbrechung auf ca. 0,7 herabgesetzt ist und
dessen phasenanpaßbarer Bereich sich bis 185 nm erstreckt.
So ist KBBF offensichtlich in den drei vorgenannten Punkten
ideal. Es wurde aber gefunden, daß es sehr schwer ist, KBBF
zu züchten, und zwar wegen eines zu starken Flächen-Habitus
des Kristallgitters. Und relativ dazu ist das Erscheinungs
bild des Kristalls ähnlich dem von Glimmer mit einer starken
Spaltung in der (001)-Ebene des Gitters. Somit wird das
Züchten von KBBF wegen des zu starken Flächen-Habitus des
Kristallgitters sehr erschwert. Außerdem ist das Erschei
nungsbild des Kristalls ähnlich dem von Glimmer mit einer
starken Spaltung in der (001)-Ebene des Gitters. Dadurch
ergeben sich große Schwierigkeiten bei der praktischen Ver
wendung von KBBF als NLO-Kristall.
Aufgabe der Erfindung ist die Bereitstellung eines neuen
NLO-Kristalls, der einerseits die Nachteile von BBO und KBBF
überwindet und andererseits die Vorteile von BBO in bezug
auf die Erzeugung der zweiten Harmonischen (kurz SHG) bei
behält oder sogar verbessert. Insbesondere öffnet die
Erfindung einen neuen Weg zur Entwicklung von NLO-Kristallen
für Vakuum-UV-Anwendungen.
Auf der Grundlage der Prinzipien der Theorie der anionischen
Gruppen für NLO-Effekte von Kristallen (C. T. Chen, Y. Wu und
R. Li et al., Rv. Phys. Chem., Bd. 8, 65 (1989)) und der
vorstehenden Überlegungen wird vorgeschlagen, daß die (BO3)-
Gruppen als die strukturellen Grundeinheiten geeignet sind,
wenn die Gruppen eine komplanare Anordnung enthalten können,
wobei ihre drei endständigen Sauerstoffatome gleichmäßig
unter den Gruppen oder mit anderen Gruppen verteilt sind wie
im Fall von KBBF, und wobei es außerdem notwendig ist, eine
kovalente Bindung vorzusehen, um die Wechselwirkung zwischen
den Schichten zu verstärken, um dadurch den Flächen-Habitus
von KBBF zu überwinden. Wir haben nunmehr eine vollständig
neue Bor-Beryllium-Verbindung synthetisiert und die Züchtung
der Kristalle mit größerer Größe und mit hoher optischer
Güte erreicht. Dabei handelt es sich um einen vollständig
neuen Strontium-Beryllatoborat-NLO-Kristall mit der chemi
schen Formel Sr2Be2B2O7, abgekürzt SBBO. Die Strukturbe
stimmung zeigt, daß die Strukturcharakteristiken von SBBO
gemäß Fig. 2b in sämtlichen Konstruktionsaspekten vollkommen
erfüllt sind: Die BO3-Gruppen sind gemeinsam mit BeO4-
Gruppen auf komplanare Weise angeordnet, um eine (B3Be3O6)∞-
Fläche zu bilden, um so die drei endständigen Sauerstoff
atome zu entfernen, und zusätzliche Sauerstoffatome werden
als die vierte Koordination der Berylliumatome als Brücken
zwischen zwei nächstbenachbarten Flächen eingeführt.
Die SBBO-Verbindung wurde synthetisiert durch den Ablauf der
chemischen Reaktion des Festkörperzustands (siehe Beispiel 1
für eine genaue Synthese-Technologie):
2SrCO3 + 2BeO + 2H3BO3 → Sr2Be2B2O7 + 2CO2↑ + 3H2O↑.
Die SHG-Messung der aus der obigen Reaktion erhaltenen
pulverförmigen Probe zeigte, daß die SHG-Effekte drei- bis
viermal höher als diejenigen der pulverförmigen Probe von
KDP sind. Außerdem wurde ein Hochtemperatur-Flußverfahren
mit Kopfbeimpfung für das Kristallwachstum von SBBO gewählt,
wobei SrB2O4, NaF und andere Fluoride als Flußlösungsmittel
eingesetzt wurden, ein Platintiegel diente als Behälter, ein
Widerstandsofen zum Erhitzen, und DWK-702 diente zur indivi
duellen Einstellung der Temperatur. Mit diesem Verfahren
wurde erfolgreich ein SBBO-Einkristall gezüchtet. Die Er
gebnisse der Strukturbestimmung des Einkristalls sind die
folgenden: Raumgruppe P63(C6 6) (Punktsymmetriegruppe: C6),
Elementarzelle: a = 4,663(3) Å, c = 15,311(7) Å, z = 2,
V = 283,3 Å3, und die Kristallstruktur ist in Fig. 2a, 2b
gezeigt. Es gibt zwei prinzipielle Strukturcharakteristiken
in dem SBBO-Kristallgitter, die in den Figuren deutlich
demonstriert sind:
- 1. Es existiert ein Netzwerk-Schichtgitter, bestehend aus der BO3- und der BeO4-Gruppe, das entlang der xy-Ebene des Kristalls unendlich verlängert ist. Die Atome der BO3-Gruppe und BeO3-Atome aus der BeO4-Gruppe sind in einer nahezu komplanaren Weise angeordnet. Auf diese Weise sind die drei endständigen Sauerstoffatome der BO3-Gruppe zu Brückenatomen zu den nächsten drei Nachbarn des Berylliumatoms geworden. Das erfüllt prinzipiell die Anforderungen des Gruppen designs, eine Schichtstruktur wie KBBF zu behalten, wodurch große SHG-Effekte des Kristalls und eine Ausdehnung der Absorptionskante zu ca. 150 ~ 160 nm gewährleistet sind.
- 2. Innerhalb jedes Paars von Schichten sind Sauerstoffatome überbrückt, die zu der Außenschicht-Koordination des Berylliums gehören. Das genügt einer weiteren wichtigen Forderung unseres Designs, die sicherstellt, daß der Kri stall keinen starken Flächen-Habitus und bessere mechanische Eigenschaften hat.
Die theoretisch vorhergesagten NLO-Eigenschaften von SBBO
wurden durch die experimentellen optischen Messungen gut
bestätigt. Sie zeigten, daß die kritische Wellenlänge auf
der UV-Seite λ = 155 nm ist. Der Kristall gehört zu den
jenigen mit einer negativen optischen Achse, und die Doppel
brechung ist gleich 0,06 bei einer Laserwellenlänge
λ = 5893 Å. Entsprechend der Punktsymmetriegruppe C6, zu der
SBBO gehört, gibt es nur einen SHG-Effekt d22, der bestimmt
werden muß. Die Formel der effektiven SHG-Koeffizienten deff
für SBBO ist gegeben als deff = d22cosΘsin3ϕ. Dabei ist Θ
ein Winkel zwischen der optischen Achse (d. h. der z-Achse
der dreifachen Symmetrieachse des Kristalls) und der Ein
trittsrichtung des Laserstrahls. Wir haben deff vorläufig
gemessen unter Anwendung der Methode der Phasenanpassung und
von d22 des BBO-Kristalls als Standard. Das Resultat ist
d22 = (1~1,22) × d22(BBO). Ferner wurde der Phasenanpassungs
bereich von SBBO gemessen, und es wurde erkannt, daß SBBO
eine SHG-Ausgangsleistung von wenigstens 1800 nm bis 200 nm
erreichen kann. Außerdem hat SBBO eine Mohssche Härte von
ca. 7, der Schmelzpunkt liegt über 1400°C, und es ist nicht
feuchtigkeitsanziehend, so daß es bessere mechanische
Eigenschaften besitzt.
Die wichtigsten Vorteile des SBBO-Kristalls sind nachstehend
zusammengefaßt:
- 1. Er überwindet weitgehend den starken Flächen-Habitus, und es tritt keine ersichtliche Spaltungsebene auf, und er hat im Vergleich mit KBBF bessere mechanische Eigenschaften.
- 2. Die Dichte der aktiven Gruppen BO3 in dem SBBO-Gitter ist doppelt so groß wie diejenige in KBBF, und daher ist der SHG-Koeffizient ungefähr zweimal höher als bei KBBF.
- 3. Er überwindet außerdem Nachteile von BBO in bezug auf viele NLO-Eigenschaften wie Absorptionskante, Doppelbrechung und auch phasenanpaßbaren Bereich, wohingegen der SHG- Koeffizient der gleiche wie der von BBO bleibt.
Es ist daher abzusehen, daß der SBBO-Kristall weitgehend auf
dem Gebiet von NLO-Anwendungen eingesetzt werden wird. Er
hat großes Potential, den BBO-Kristall bei vielen Anwendun
gen zu ersetzen, beispielsweise auf den Gebieten der Daten
speicherung, der Photolithographie im Submikronbereich bei
der Herstellung von Halbleiterbauelementen hoher Dichte, in
der Laserchemie (insbesondere zum Spleißen von Molekülen),
in der Laser-Spektroskopie, in Generatoreinrichtungen für
Harmonische und auch in optischen Parameter- und Verstär
kereinrichtungen. Insbesondere ergeben sich dadurch NLO-
Anwendungsmöglichkeiten im Vakuum-UV-Bereich.
Die Erfindung wird nachstehend auch hinsichtlich weiterer
Merkmale und Vorteile anhand der Beschreibung von Ausfüh
rungsbeispielen und unter Bezugnahme auf die beiliegenden
Zeichnungen näher erläutert. Die Zeichnungen zeigen in:
Fig. 1 ein typisches Schema der Verwendung von SBBO als
ein SHG-Kristall, um den NLO-Effekt zu zeigen: (1)
Laser; (2)-(3) Reflektoren; (4) eine λ/2-Platte;
(5)-(6) Linsen; (7) SBBO-Kristall, mit a und c
jeweils eine Kristallachse, Θ = Phasenanpassungs
winkel; (8) ein Dispersionsprisma; ω und 2ω =
Grundwellenfrequenz bzw. SHG-Frequenz;
Fig. 2 die Kristallstuktur von SBBO; Fig. 2a zeigt die
Schichtanordnung von SBBO (entlang der x-Achse
projiziert); Fig. 2b zeigt die Projektion einer
komplanaren (B3Be3O6)∞-Netzwerkschicht entlang der
z-Achse; •-Kation B3+; O-Anion O2-; ⊕-Kation Be2+;
Fig. 3 das Röntgenbeugungsspektrum von SBBO; Fig. 3a
zeigt das Röntgenbeugungsspektrum von SBBO-Pulver
aus der Festkörpersynthese; Fig. 3b zeigt das
Röntgenbeugungsspektrum von SBBO-Einkristall
pulver.
Es folgen drei typische Beispiele der Durchführung der
Erfindung.
Bei der Synthese von SBBO wurde eine Feststoffreaktion mit
Sinterung bei einer Temperatur von 950°C angewandt, und die
chemische Reaktionsgleichung war die folgende:
2SrCO3 + 2BeO + 2H3BO3 → Sr2Be2B2O7 + 2CO2↑ + 3H2O↑
Es folgen die chemische Reinheit der Chemikalien und die
Produkthersteller:
SrCO3: Ar, The Beijing Chemical Plant, Reinheit <99,0%; BeO: Ar, The Shanghai Xi-zhi Chemical Plant, Reinheit <99,5%; H3BO3: Ar, The Yun-ling Chemical Plant, Reinheit <99,5%.
SrCO3: Ar, The Beijing Chemical Plant, Reinheit <99,0%; BeO: Ar, The Shanghai Xi-zhi Chemical Plant, Reinheit <99,5%; H3BO3: Ar, The Yun-ling Chemical Plant, Reinheit <99,5%.
Es folgen die Mengen der drei bei der Reaktion eingesetzten
Chemikalien:
SrCO3: 29,53 g (0,2 mol); BeO: 5,00 g (0,2 mol); H3BO3: 12,37 g (0,2 mol).
SrCO3: 29,53 g (0,2 mol); BeO: 5,00 g (0,2 mol); H3BO3: 12,37 g (0,2 mol).
Für die Reaktion wurden die folgenden Schritte ausgeführt:
Man gibt SrCO3 (29,53 g), BeO (5,00 g) und H3BO3 (12,37 g)
in einem Molverhältnis von exakt 1 : 1 : 1 in einen Mörser und
vermahlt sorgfältig in einem Arbeitsraum. Dann wird das
vermahlene homogene Gemisch in einen Tiegel einer Größe von
Φ60 × 60 mm verbracht und nach dem Einbringen kräftig
gepreßt. Der abgedeckte Tiegel wird in einen Ofen verbracht,
langsam auf 950°C erhitzt und für zwei Tage gesintert. Nach
dem Abkühlen wird die Probe aus dem Tiegel, die ganz lose
ist, in einen Mörser verbracht, erneut vermahlen und wie
derum in dem Tiegel plaziert. Dieser wird wieder in den Ofen
gestellt, um erneut für zwei Tage bei 950°C gesintert zu
werden. Nach dem obigen Prozeß ist die Probe nunmehr zu
einer festen Form gesintert, die das SBBO-Produkt ist. Das
Röntgenbeugungsspektrum des Pulverprodukts ist in Fig. 3a
gezeigt.
Ein Flußverfahren wird für das Wachstum eines SBBO-Ein
kristalls angewandt. Der selbst gebaute Widerstandsofen wird
mit DWK-702-Einheit geregelt. Der Ablauf wird nachstehend
beschrieben:
NaF von analytischer Reinheit und Sr2B2O4, das selbst syn
thetisiert wurde, werden als Flußmittel gewählt. Sie werden
gemeinsam mit dem oben erhaltenen SBBO-Produkt in einem
Molverhältnis von NaF : SrB2O4 : SBBO = 0,55 : 0,45 : 0,45 × 35/65
behandelt, die behandelte Probe wird dann in einen Tiegel
einer Größe von 40 × 40 mm verbracht, und dieser wird in einen
Wachstumsofen verbracht, der ausgebildet ist, um die Tem
peratur auf 1000°C zu erhöhen, um das Ausgangsmaterial zum
Schmelzen zu bringen; der Ofen wird durch Thermostat für ca.
1 h so gehalten. Nach Verringern der Temperatur auf 800°C
mit einer Absenkrate von 10°C/d wird der SBBO-Einkristall
einer Größe von 7 × 5 × 2 mm3 erhalten.
Der SBBO-Einkristall wird zur Erzeugung der Harmonischen
zweiter Ordnung bzw. der SHG-Erzeugung verwendet, wobei
dieser Vorgang in Fig. 1 gezeigt ist. Der Laser 1 sendet,
wie die Figur zeigt, Laserlicht der Grundwellenform mit
einer bestimmten Wellenlänge aus. Die Polarisationsrichtung
des emittierten Laserstrahls wird durch die λ/2-Platte 4
moduliert, um zu der a-Achse des Kristalls parallel zu
werden. Somit wird das Licht der Grundwellenform durch den
SBBO-Kristall durchgelassen, wobei die Durchlaßrichtung die
c-Achse des Kristalls unter einem Winkel Θ kreuzt, der der
sogenannte Phasenanpassungswinkel ist. Die Größe des Pha
senanpassungswinkels ist durch die Wellenlänge des Laser
strahls bestimmt. Beispielsweise ist der SBBO-Phasenanpas
sungswinkel Θ = 20°, wenn die Laserwellenlänge λ = 1,06 µm
ist. Wenn der Laserstrahl durch den SBBO-Kristall 7 geht,
enthält der aus dem SBBO-Kristall austretende Lichtstrahl
gleichzeitig sowohl das Licht der Grundwellenform als auch
die erzeugte Harmonische zweiter Ordnung, und zwar mit der
Frequenz ω bzw. 2ω. Das reine SHG-Ausgangslicht kann durch
das Dispersionsprisma 8 erhalten werden.
Das vorstehende Beispiel ist nur eine sehr einfache Anwen
dungsmöglichkeit des SBBO in der nichtlinearen Optik. Der
SBBO-Kristall kann auch verwendet werden, um eine Summen
frequenz oder eine Differenzfrequenz abzugeben. Wenn zwei
Laserstrahlen der Frequenz ω1 und ω2 den SBBO-Kristall mit
einer bestimmten Polarisationsrichtung und Eintrittsrichtung
passieren, können zwei Strahlarten der Frequenz ω1 + ω2 und
ω1 - ω2 erhalten werden. Wenn ferner gepumptes Laserlicht
den SBBO-Kristall passiert, um einen optischen Parameter-
Resonator oder einen optischen Parameter-Verstärker zu
unterstützen, kann auch ein Laserstrahl erhalten werden,
dessen Frequenz kontinuierlich moduliert wird.
Claims (8)
1. Strontium-Beryllatoborat-Kristall,
gekennzeichnet durch,
die Formel Sr2Be2B2O7,
die Raumgruppe P63, und
die Punktsymmetriegruppe C6.
die Formel Sr2Be2B2O7,
die Raumgruppe P63, und
die Punktsymmetriegruppe C6.
2. Strontium-Beryllatoborat-Kristall der Formel Sr2Be2B2O7,
synthetisch herstellbar durch die Festkörpersynthese aus
SrCO3, BeO und H3BO3.
3. Kristall nach einem der Ansprüche 1 oder 2,
gekennzeichnet durch
die folgenden Eigenschaften:
Mohs-Härte von etwa 7
Schmelzpunkt von etwa 1400°C, nicht feuchtigkeitsanziehend.
Mohs-Härte von etwa 7
Schmelzpunkt von etwa 1400°C, nicht feuchtigkeitsanziehend.
4. Kristall nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
gekennzeichnet durch
eine SHG-Ausgangsleistung von 1800 nm bis 200 nm für einen
Laserstrahl der Wellenlänge von λ = 1,06 µm.
5. Verwendung des Kristalls Sr2Be2B2O7 nach einem der
vorhergehenden Ansprüche als opto-elektronisches Material.
6. Verwendung des Kristalls Sr2Be2B2O7 nach einem der
vorhergehenden Ansprüche 1-4 für nichtlineare optische (NLO)
Einrichtungen.
7. Verwendung des Kristalls Sr2Be2B2O7 nach einem der
vorhergehenden Ansprüche 1-4 für Einrichtungen zur Erzeugung
von harmonischen Ausgangswellen, für optische
Parametereinrichtungen, für optische Verstärker und/oder für
optische Wellenleiter im UV-Bereich.
8. Verfahren zur Herstellung eines Strontium-Beryllatoborat-
Kristalls der Struktur Sr2Be2B2O7 nach einem der Ansprüche 1
oder 2 unter Anwendung eines Flußverfahrens und unter
Verwendung von SrB2O4, NaF und/oder anderen Fluoriden als
Flußlösungsmittel.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
CN94103759A CN1038352C (zh) | 1994-04-15 | 1994-04-15 | 新型非线性光学晶体硼铍酸锶 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE19514065A1 DE19514065A1 (de) | 1995-10-26 |
DE19514065C2 true DE19514065C2 (de) | 2000-06-21 |
Family
ID=5031263
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19514065A Expired - Fee Related DE19514065C2 (de) | 1994-04-15 | 1995-04-13 | Nichtlinearer optischer Strontium-Beryllatoborat-Kristall, Verfahren zur Herstellung und seine Verwendung |
Country Status (5)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US5523026A (de) |
JP (1) | JP2693740B2 (de) |
CN (1) | CN1038352C (de) |
DE (1) | DE19514065C2 (de) |
RU (1) | RU2112089C1 (de) |
Families Citing this family (15)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2866924B2 (ja) * | 1996-08-02 | 1999-03-08 | 科学技術庁金属材料技術研究所長 | 酸化物単結晶とその製造方法 |
CN1084399C (zh) * | 1998-05-14 | 2002-05-08 | 中国科学技术大学 | 化合物r2mb10o19非线性光学晶体及其制法和用途 |
DE19828310C2 (de) * | 1998-06-25 | 2000-08-31 | Forschungszentrum Juelich Gmbh | Einkristallpulver- und Monokornmembranherstellung |
DE69935146T2 (de) | 1998-08-04 | 2007-12-06 | Japan Science And Technology Agency, Kawaguchi | Nichtlinearer optischer kristall |
US6264858B1 (en) * | 1999-06-18 | 2001-07-24 | Fee - Forschungsinstitut Fur Mineralische Und Mettallische Werkstoffe Edelsteine/Edelmetalle Gmbh | Method for radiation conversion with bismuth borate crystals |
US6500364B2 (en) * | 2001-03-12 | 2002-12-31 | Reytech Corporation | Nonlinear optical (NLO) beryllate materials |
CN1142328C (zh) * | 2001-11-02 | 2004-03-17 | 中国科学院理化技术研究所 | 化合物Na3La9B8O27非线性光学晶体及其制法和用途 |
US8023180B2 (en) | 2006-09-15 | 2011-09-20 | Technical Institute Of Physics And Chemistry Chinese Academy Of Sciences | Fluoroberyllium borate non-linear optical crystals and their growth and applications |
CN102191553B (zh) * | 2010-03-02 | 2015-04-15 | 中国科学院福建物质结构研究所 | 一类红外非线性光学晶体及其制备方法 |
CN102191554B (zh) * | 2010-03-02 | 2015-06-17 | 中国科学院福建物质结构研究所 | 一类红外非线性光学晶体Ln4GaSbS9 |
CN103031606A (zh) * | 2011-09-29 | 2013-04-10 | 中国科学院福建物质结构研究所 | 低温相硼铍酸锶化合物及其非线性光学晶体与晶体生长方法 |
CN102409407B (zh) * | 2011-11-09 | 2015-04-15 | 中国科学院福建物质结构研究所 | 红外非线性光学材料Ba3AGa5Se10Cl2及其制备方法 |
CN102560648B (zh) * | 2012-03-13 | 2015-02-18 | 武汉大学 | 一种红外非线性光学晶体材料及其制备方法 |
CN103359756B (zh) * | 2012-03-29 | 2014-11-12 | 中国科学院理化技术研究所 | 硼铍酸钇化合物、硼铍酸钇非线性光学晶体及制备和用途 |
CN106917141A (zh) * | 2017-03-29 | 2017-07-04 | 中国科学院新疆理化技术研究所 | 化合物锶硼氧氢和锶硼氧氢非线性光学晶体及制备方法和用途 |
Family Cites Families (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4499061A (en) * | 1983-08-03 | 1985-02-12 | Rockwell International Corporation | Strontium ferrite borate |
US4493819A (en) * | 1983-08-03 | 1985-01-15 | Rockwell International Corporation | Ceramic strontium ferrite borate |
JPH0297490A (ja) * | 1988-09-30 | 1990-04-10 | Toshiba Corp | SrB2O4単結晶の製造方法 |
-
1994
- 1994-04-15 CN CN94103759A patent/CN1038352C/zh not_active Expired - Fee Related
-
1995
- 1995-04-13 DE DE19514065A patent/DE19514065C2/de not_active Expired - Fee Related
- 1995-04-13 JP JP7111087A patent/JP2693740B2/ja not_active Expired - Fee Related
- 1995-04-14 RU RU95105453/25A patent/RU2112089C1/ru not_active IP Right Cessation
- 1995-04-17 US US08/423,260 patent/US5523026A/en not_active Expired - Fee Related
Non-Patent Citations (4)
Title |
---|
Chuangtian, Chem. et al.: New development of non linear opticals crystals for the ultraviolet re- gion with molecular engineering approach. In: J. Appl. Phys., 1995, Bd.77, H.6, S.2268-2272 * |
Chuangtian,C. et al.: Design and synthesis of an ultraviolet-transparent non linear optical crystalSv¶2¶ Be¶2¶ B¶2¶O¶7¶. In: Nature, 1.1995, Vol.373,S.322-324 * |
Datenbank: HCA Plus auf STN. AN= 1995:333901. Hong H. et al.: Study of flux phase transaction and crystal growth of new NLO material - SBBO. In: Hangzhou Daxue Xucbao, Ziran Kexueban, Bd.21, H.4, 1994, S.463-4 * |
Xounan,X. et al.: New Non Linear Optical Crystals for UV and VUV Harmonic Gerneration. In: AclvancedMaterials Bd.7, H.1, 1995, S.79-81 * |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JP2693740B2 (ja) | 1997-12-24 |
JPH0854656A (ja) | 1996-02-27 |
DE19514065A1 (de) | 1995-10-26 |
US5523026A (en) | 1996-06-04 |
RU2112089C1 (ru) | 1998-05-27 |
CN1038352C (zh) | 1998-05-13 |
CN1110335A (zh) | 1995-10-18 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE19514065C2 (de) | Nichtlinearer optischer Strontium-Beryllatoborat-Kristall, Verfahren zur Herstellung und seine Verwendung | |
DE112009000467B4 (de) | Lichtleitersysteme und Verfahren | |
DE2423757A1 (de) | Duennschicht-wellenleiter | |
DE2245339A1 (de) | Kristallmaterial, insbesondere fuer oszillatoren | |
DE1764651C3 (de) | Vorrichtung zur elektrooptischen Modulation oder nichtlinearen Frequenzänderung von kohärentem Licht durch Phasenanpassung | |
DE19963941B4 (de) | Borat-Einkristall, Verfahren zum Züchten desselben und Verwendung desselben | |
DE2021621C3 (de) | Akustooptische Vorrichtung | |
DE69629770T2 (de) | Nichtlineare kristalle und ihre verwendungen | |
DE69633585T2 (de) | Element zur optischen Wellenlängenumwandlung und Konverter Modul für optische Wellenlängen | |
EP0986768B1 (de) | Streifenwellenleiter und verfahren zu seiner herstellung | |
DE2113373C3 (de) | Modulator für kohärente elektromagnetische Strahlung des optischen Wellenlängenbereichs | |
DE69924424T2 (de) | Vorrichtung zur Erzeugung der zweiten harmonischen Welle | |
EP0252536B1 (de) | Verfahren zur Herstellung eines optischen Streifenwellenleiters für nicht-reziproke optische Bauelemente | |
DE2134413B2 (de) | Anordnung zur frequenzwandlung kohaerenter strahlung mit einem optisch nichtlinearen organischen kristall | |
DE69919624T2 (de) | Verfahren zur Herstellung einer einkristalliner Schicht | |
DE69924423T2 (de) | Vorrichtung zur Erzeugung der zweiten harmonischen Welle | |
EP0573737B1 (de) | Optische Vorrichtung mit einem durch Cerium dotiertem Kristall | |
WO2017054347A1 (zh) | 非线性光学晶体氟硼铍酸盐及其制备方法和用途 | |
DE4116048C2 (de) | Neues 1-Aryl-substituiertes Azol, nicht-lineares optisches Material und dieses enthaltender neuer Molekular-Kristall sowie Verfahren und Modul zur Umwandlung von Lichtwellenlängen unter Verwendung derselben | |
DE1915105A1 (de) | Parametrische Vorrichtung | |
EP0476347A2 (de) | Verfahren zur Herstellung einer optischen Wellenleiteranordnung für die optische Frequenzvervielfachung | |
DE4412099A1 (de) | Molekular-Kristall und diesen verwendende Vorrichtungen zur Wellenlängenumwandlung | |
DE69927633T2 (de) | Vorrichtung zur Erzeugung der zweiten harmonischen Welle | |
EP2004884B1 (de) | Behandlung von kristallen zur vermeidung optischen schadens | |
DE4006602C2 (de) | Optisches Element zur Erzeugung von Harmonischen höherer Ordnung |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
8110 | Request for examination paragraph 44 | ||
D2 | Grant after examination | ||
8364 | No opposition during term of opposition | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |