DE1808928C2 - Halbleiterbauelement mit polykristallinen Bereichen und Verfahren zum Herstellen - Google Patents
Halbleiterbauelement mit polykristallinen Bereichen und Verfahren zum HerstellenInfo
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf ein Halbleiterbauelement nach dem Oberbegriff des Anspruchs 1.
Ein derartiges Halbleiterbauelement Ist Gegenstand
des älteren Rechtes nach der deutschen Patentschrift 14 423. Diese zeigt in Flg. 4 ein Halbleiterbauelement,
bei dem die Unterlage 10 und die epitaktische Schicht 12
vom selben Leitfähigkeitstyp sind, so daß der durch EIndlffundleren
eines Akzeptstörstoffes in den polykristallinen Bereich 13 erzeugte pn-übergang auch zwischen dem
polykristallinen Bereich und der Unterlage verläuft. Der polykristalline Bereich hat demnach einen zur Unterlage
entgegengesetzten Leitfähigkeitstyp. Ferner 1st der polykristalline Bereich mit einer Elektrode verbunden. Dabei
erstreckt sich jedoch der polykristalline Bereich nicht bis zur vom ersten Bereich abgewandten Oberfläche des
zweiten Bereichs. Auch 1st an dieser Stelle keine Elektrode auf Ihm vorgesehen.
Aus der US-PS 31 89 973 Ist ein Halbleiterbauelement
bekannt, das einen ersten monokristallinen Halblelterbereich und einen auf diesem aufgedampften zweiten HaIblelterbereich
hat. In diesem sind mindestens ein monokristalliner und ein polykristalliner Teilbereich vorgesehen.
In den polykristallinen Teilbereich ist ein Störstoff elnduffundiert. Der zweite Halbleiterbereich Ist nicht
unmittelbar auf den ersten Halbleiterbereich aufgedampft. Zwischen beiden befindet sich vielmehr eine
Sillciumdloxydschicht. Diese ist an einer Stelle durchbrochen.
Hier wächst eine epltaktlsche Schicht monokristal-Un
auf, auf der Siliciumdioxydschlcht polykristallin. Die Siliciumdioxydschlcht isoliert hierbei den polykristallinen
Teilbereich des zweiten Halbleiterbereichs vom ersten Halbleiterbereich. Im fertigen Halbleiterbauelement dient
der polykristalline Teilbereich des zweiten Halbleiterbereichs
als elektrische Verbindung zum monokristallinen Teilbereich des zweiten Halbleiterbereiches. Dabei kann
der pn-übergang zwischen dem aufgedampften Halbleiterbereich seiner Größe und seiner Tiefe nach nicht in
einfacher Weise genau vorgegeben werden. Ferner weist
der polykristalline Teilbereich eine Störstoffkonzentration auf, die der des monokristallinen Teilbereichs im zweiten
Halbleiterbereich entspricht, so daß seine elektrische. Leitfähigkeit relativ gering bleibt.
Der Erfindung Hegt die Aufgabe zugrunde, ein Halbleiterbauelement zu schaffen, bei dem in tiefen Bereichen mindestens ein pn-übergang ausgebildet Ist, zu dem von außen eine elektrische Verbindung besteht.
Der Erfindung Hegt die Aufgabe zugrunde, ein Halbleiterbauelement zu schaffen, bei dem in tiefen Bereichen mindestens ein pn-übergang ausgebildet Ist, zu dem von außen eine elektrische Verbindung besteht.
Diese Aufgabe wird durch die im Kennzeichnenden Teil des Anspruchs 1 genannten Merkmale gelöst.
Ein solches Halbleiterbauelement wird in der im Anspruch 2 genannten Weise hergestellt.
Von der aus dem Stand der Technik bekannten Lösung unterscheidet sich das erfindungsgemäße Halbleiterbauelement
dadurch, daß der pn-übergang nicht zwischen dem aufgedampften monokristallinen Teilbereich und
dem ersten Halbleiterbereich ausgebildet 1st, sondern zwischen dem aufgedampften polykristallinen Teilbereich
und dem darunterliegenden Halbleiterbereich. Das hat den entscheidenden Vorteil, daß aufgrund der hohen
Diffusionsgeschwindigkeit des StörstoiTs Im polykristallinen
Teilbereich die Größe bzw. Tiefe des pn-Übergangs in einfacher Welse und sehr genau vorgegeben werden
kann. Da außerdem der Störstoff erst nach dem Aufdampfen des zweiten Halbleiterbereichs in den polykrlstallinen
Teilbereich eindiffundiert wird, läßt sich der polykristalline Teilbereich zur Schaffung einer besonders
guten elektrischen Zuführung zum pn-übergang mit einer höheren Störstoffkonzentration versehen.
Ausführungsbeispiele der Erfindung sind anhand der
"® Zeichnung erläutert, und zwar zeigt
Fig. IA bis IG Im stark vergrößerten Maßstab und
schematisch Querschnitte durch einen Übergangs-Feldeffekttransistor in verschiedenen Stufen seiner Herstellung,
Fig. 2A bis 2F Querschnitte entsprechend Flg. 1 bei
Herstellung eines anderen Übergangs-Feldeffekttransistors,
Flg. 3A bis 3E Querschnitte durch einen weiteren
Feldeffekttransistor In verschiedenen Stufen seiner Herstellung
Fl g. 4A bis 4C Querschnitte durch einen Transistor In
verschiedenen Stufen seiner Herstellung und Flg. S einen Querschnitt durch eine Diode.
FI g. 1 zeigt beispielsweise ein Verfahren zur Herstel-
lung eines Übergangs-Feldeffekttransistors.
Ein Einkristall-Halbleiterkörper 1, beispielsweise p-leltendes
Silicium, wird zumindest an einer Oberflache la spiegelglatt und sauber ausgebildet (Fl g. IA).
Die Oberfläche Ια des Stltciumkörpers 1 wird mit einer
Einkrfstallhalbleiterscblcht beschichtet, beispielsweise
mit n-leltendem Silicium 2, das also die entgegengesetzte
Leitfähigkeit .hat wie der Siliclumkörper 1. Dadurch entsteht
ein pn-Übergangj, (Fig. IB).
Anschließend werden zum Bilden von Polykristallfmlbleiterbereichen
auf die Oberfläche la der Elnkristallhalbleiterschlcht
2 an denjenigen Stellen Kristallkeime oder -kerne 3D, 3G und 35 aufgebracht, an denen letzten
Endes Source, Gate und Drain zu liegen kommen (FIg. IC). Die Kristallkeime oder -kerne 3D, 3G und 35
können aus einem Material mit einer anderen Gitterkonstante
als die Elnkristallhalbleiterschicht 2 oder aus einem nichtkristallinen Material bestehen, und die Kristallkeime
können durch Aufrauhen oder Einritzen der Oberfläche la der Einkristallhalbleiterschicht 2 an
bestimmten Stellen gebildet werden, um dadurch das Gitter In der Halblelterschlcht 2 zu zerstören. In diesem
Fall bestehen die Kristallkeime oder -kerne beispielsweise aus einer aufgedampften Siliciumschicht, die die
Störstellen nicht abdeckt, oder sie sind durch Einritzen der Einkristallschicht zum Zerstören des Gitters gebildet.
Anschließend wird eine Halbleiterschicht 4 uer gleichen
Leitfähigkeit wie die Einkristallhalbleiterschicht 2 oder eine Halbleiterschicht 4 mit hohem Widerstandswert,
beispielsweise eine im wesentlichen eigenleitende Siliciumschicht, durch Dampfablagerungsverfahren, auf
die Halbleiterschicht 2 aufgebracht (Fig. ID). Die Halbleiterschicht
4 besteht aus Polykristallhalbleiterbereichen 4D, 4G und 4S, die sich auf den Kristallkeimen ZD. 3G
und 35 aufgebaut haben, sowie einem Einkristallhalbleiterbereich 4', der sich unmittelbar auf der Oberfläche la
der Halbleiterschicht 2 an denjenigen Bereichen aufgebaut hai, an denen keine Kristallkeime 3D, 3G und 3S
gebildet worden sind. Selbst wenn die Halbleiterschicht 4 durch Dampfablagern eine eigenleitenden Halbleiters
aufgebracht ist, wird der η-leitende Slörstoff der darunter befindlichen Halbleiterschicht 2 durch die Wärme beim
Ablagern der Halbleiterschicht 4 in diese eindiffundert.
Nach dem Formen der Halbleiterschicht 4 wird eine Oxidschicht 5, beispielsweise eine Slllclumoxidschlcht,
die eine Maske für einen Störstoff bildet, auf eine Oberfläche 4α der Halbleiterschicht 4 durch Wärmeztfsetzung,
Aufdampfen oder Oxidleren der Oberfläche 4a bei
Wärme abgelagert. Die Slllclumoxidschlcht 5 wird stellenwelse durch Photoätzen oder dgl. entfernt und man
erhält darin über dem Polykrlstallhalblelterberelch 4G ein Fenster SG. Ein Störstoff der gleichen Leitfähigkeit wie
der Halbleiterkörper 1, d. h. ein p-leitender Störstoff, wird durch das Fenster SG in den Polykrlstallhalblelterabschnitt
4G eindiffundert (Fig. IE). Da die Diffusionsgeschwindigkeit des Störstoffes Im Polykrlstallhalbleiterbereich
aufgrund der Korngrenzdiffusion außerordentlich hoch Ist, wird der Störstoff reicht nur in den Polykrlstallhaibleiterbereich
4G, sondern auch in den daran angrenzenden Bereich eindiffundiert und man erhält einen pleitenden
Bereich 6G hoher Störstoffkonzentration und niedrigen spezifischen Widerstands. Wenn der unterhalb
des Polykrlstallhalblelterberelchs 4G liegende Kristallkeim 3G beispielsweise aus nichtkristallinem Silicium ω
besteht, das den Störstoff durchläßt, wird der Störstoff In
die Halbleiterschicht 2 eindiffundert. Selbst wenn der Kristallkeim 3G aus einem Material wie Siliciumoxid, das
den Störstoff nicht durchnäßt hat, durch Aufdampfen, thermisches Zersetzen oder durch Oxidleren der Oberfläehe
der Schicht 2 bei Wärme gebildet wird, wird der Störstoff
In die Halblelterschlcht 2 durch deren Umfangsbereich
eindiffundert, so daß sich der Bereich 6G bis In die Halblelterschlcht 2 erstrecken kann. Durch dea Bereich
6G bildet sich ein pn-übergang J1 und zwischen den
Übergängen yi und J1 entsteht in der Halbletterschlcht 2
ein Kanal C. Der Obergang J1 bildet steh In der Elnkristallhalblelterschlcht
2 und Im Einkristallbereich 4' der Halbletterschicht 4 und hat folglich einwandfreie Eigenschaften.
Anschließend an die oder gleichzeitig mit der Störstoffdlffuslon
zum Erzielen des Bereichs 6G wird eine Oxidschicht 5 entsprechend der als Abdeckung verwendeten
Schicht auf die Oberfläche 4a der Halbleiterschlcht
4 derart aufgebracht, daß das Fenster 5G verschlossen und dann die Oxidschicht S stellenweise z. B. durch Photoätzen
entfernt wird. Man erhält Fenster 5D und 55 oberhalb der Polykristallhalbleiterberelche 4D und 4S.
Durch dieses Fenster 5£> und 55 wird Störstoff der gleichen
Leitfähigkeit wie die Halbleiterschichten 2 und 4, also ein n-leltender Störstoff, in die Polykristallbereiche
4D und 45 eindiffundert und man erhält eine hohe Störstoffkonzentration
und Bereiche 6D und 65 niedrigen
spezifischen Widerstands, die jeweils <iie Polykristallhalb'eiterbereiche
4D und 45 und die cie umgebenden
Abschnitte einschließen. Auch in diesem Fall reicht der in die Polykristallabschnitte AD und 45 eindiffunderte
Störstoff bis zur Halbleiterschicht 2 und folglich sind die Bereiche 6D und 65 jeweils gleichleitend mit der Halbleiterschicht
2,
In diesem Beispiel werden die Störstoffe vorzugsweise
von der Oberfläche 4a aus In die Polykristallbereiche 4G, 45 und 4D und deren sie umgebenden Bereiche diffundert,
wobei Form, Größe und Anordnung der Fenster 5G, 55 und SD der Diffusionsabdeckungen zum Bilden
der Bereiche 6G, 65 und 6£> hoher Störstoffkonzentration
entsprechend gewählt werden.
Schließlich werden, auf die Bereiche 6D, 6G und 65 mit
geringer spezifischer Leitfähigkeit in Ohmschem Kontakt stehende Elektroden ID, IG und 75 abgelagert, die als
Drain, Gate bzw. Source dienen. Man erhält auf diese Weise einen Übergangs-Feldeffekttransistor pemäß
Fig. IG. Wenn die Elektroden TD, IG und 75 auch auf
den jeweiligen Bereichen 6D, 6G und 65 vorgesehen sind, können sie dennoch vorzugsweise an Bereichen angeordnet
werden, die die Polykristallhalblelterbereiche 4D, 4G
und 45 umgebenden Schichten hoher Stnrstoffkonzentration
einschließen.
Bei dem Übergangs-Feldeffekttransislor mit dem
beschriebenen Aufbau reichen die Bereiche 6D und 65 niedrigen spezifischen Widerstands an den Bereichen der
Dralnelektrode TD und der Sourceelektrode 75 bis hinunter
in die Nähe des Kanals C, so daß die in Reihe geschalteten Widerstände von Drain und Source weitgehend
vermindert werden können. Da der Gatebereich aus dem Bereich 6G hoher Störstoffkonzentration besteht,
kann iiin Widerstandswert verringert werden. Der auf
diese Welse erhaltenen Übergangs-Feldeffekttransistor hat ausgezeichnete Hochfrequenzkennlinien.
Weiterhin wurde festgestellt, daß der spezifische
Widerstand des Poly kristall halbleiterberelchs bis auf V10
des Wertes eines durch Eindiffundieren eines Störstoffs unter den gleichen bedingungen erhaltenen Elnkristallhalblsiterberelchs
verringert werden kann.
Im vorstehenden Beispiel sind die Polykristallhalbleiterberelche 4D, 4G und 45 und die Bereiche 6D, 6G und
65 hoher Störstoffkonzentration jeweils Im Berich von Drain, Gate und Source vorgesehen und stellen Bereiche
niedrigen spezifischen Widerstands dar.
Der Gatebereich besteht im vorstehenden Beispiel aus dem Polykrlstallbereich 4G und dem Bereich 6G. Da die
Geschwindigkeit der Störstoffdiffuslon im Einkristallbereich
bedeutend geringer ist als im Polykristallberelch, findet die Störstoffdiffusion zum Bilden des Gatebereichs
In Abwärtsrichtung zum Boden des Polykrlstallberelchs
4G mit großer Geschwindigkeit statt, die jedoch jenseits des Bereichs 4(7, also Im Bereich 6(7. sehr abnimmt.
Folglich Ist die Tiefe des Gatebereichs und dementsprechend die Dicke des Kanals durch die Tiefe des Bereichs
4(7 und durch die Dicke der Halbleiterschicht 2 genau bestimmbar.
Zwar besteht der Gatebereich aus dem Bereich 6(7. der
vom Polykrlstallbereich 4(7 gebildet Ist, er kann jedoch
auch durch Diffusion entsprechend Fig. 2 hergestellt sein.
Bei diesem Verfahren wird ein p-leiter.der Elnkrlstall-Sillciumkörper
11 gemäß Flg. 2A verwendet, der zumindest an einer Oberfläche 11a spiegelglatt und sauber ausgebildet
ist.
Anschließend werden Kristallkeime oder Kerne 13D und 13S entsprechend den Keimen bzw. Kernen 3D und
35 Im vorstehenden Beispiel auf die Oberfläche Ha des Körpers U an denjenigen Stellen gebildet, an denen der
Drain- bzw. der Sourcebereich des fertigen Übergangs-Feldeffekttransistors
zu liegen kommt (Fig. 2B).
Nun wird durch Dampfablagerung auf die Oberfläche
UA des Körpers 11 mit den Kristallkeimen 130 und 136
eine η-leitende Halbleiterschicht, beispielsweise eine SlIiciumschlcht 12 entgegengesetzter Leitfähigkeit wie der
Körper 11 aufgebracht und man erhält einen pn-übergang j ι (Fig. 2C).
Auf gleiche Weise wie in Fig. I besteht die Slliclumschicht
12 aus Polykrlstallhalblelterberelchen 120 und 125. die sich an den Kristallkeimen 13£>
und 135 gebildet haben, sowie einem Einkristallhalbleiterbereich 12' unmittelbar an der Oberfläche UA des Körpers 11 an
demjenigen Bereich, an dem keine Kristallkeime 13D und 135 vorhanden sind.
Anschließend wird die Oberfläche I2a der Siiiciumschicht
12 mit einer Schicht 15 beschichtet, die - ebenso wie die Schicht 5 - eine Maske für den Störstoff bildet;
diese Schicht 15 wird stellenweise durch Photoätzen oder dgl. entfernt, so daß Fenster 15D und 155 oberhalb der
Polykristallhalbleiterbereiche 12D und 125 entstehen. Anschließend wird durch die Fenster 15D und 155 ein
Störstofr der gleichen Leitfähigkeit wie die Siiiciumschicht 12, also ein η-leitender Störstoff, in die Polykristallhalbleiterbereiche
12D und 125 eindiffundert. Man erhält dabei n-le.tende Schichten 16ß und 165 hoher
Störstoffkonzentration, die die Polykristallhalbleiterbereiche 12D und 125 sowie deren sie umgehende Bereiche
einschließen (Fig. 2D).
Anschließend an das oder gleichzeitig mit dem Bilden der Bereiche 16D und 165 wird eine Schicht entsprechend
der als Störstoffdiffusionsmaske dienende Schicht 15 auf die Oberfläche HA der Siliciumschicht 12 abgelagert und
stellenweise durch Photoätzen entfernt; man erhält dadurch ein Fenster 15G oberhalb der Stelle, in der der
Gatebereich zu liegen kommen soll. Durch das Fenster 15G diffundert man einen Störstoff der gleichen Leitfähigkeit
wie der Körper 11, d. h. einen p-leitenden Störstoff,
in die Siliciumschicht 12 ein und erhält in der Siliciumschicht 12 einen p-leitenden Bereich, d. h. einen
Gatebereich 16(7 (F i g. 2E). Auf diese Weise ist zwischen dem Übergang jt und dem Übergang J1 ein Kanal C
gebildet, der zwischen dem Gatebereich 16G und der Siliciumschicht
12 Hegt.
Nach Fertigstellen des Gatebereichs 16(7 werden an den Drain. Gate- und Sourcebereichen 16Z), 16G bzw. 165
die Drainelektrode 17D. die Gateelektrode 17D und die
Sourceelektrode 175 geformt und man erhält einen Übergangs- bzw. Sperrsicht-Feldeffekttransistor 18 gemäß
Fig. 2F. Wie Im vorstehenden Beispiel, schließen auch hler vorzugsweise die Bereiche 16D und 165 hoher Störstoffkonzentration
und niedrigen spezifischen Widerstandes die Polykristallhalbleiterbereiche 12D und 125 und
deren sie umgebende Bereiche hoher Störstoffkonzentration ein und die Drainelektrode 17£>
und die Sourceelektrode 175 sind jeweils über den gesamten Bereich gebildet,
der die freiliegenden Oberflächen der Polykrlstallberelche 12D und 125 und deren sie umgebende Bereiche
enthalt.
Der Übergangs-Feleffekttranslstor 18 hat die gleichen Vorteile wie der vorstehend beschriebene, so daß die In
Reihe geschalteten Widerstände von Drain und Source verringert werden können, weil die Bereiche 16D und
16(7 hoher Störstoffkonzentration in den Bereichen der Drain- und der Sourceelektrode 17/) bzw. 17G liegen.
Die gleichen Ergebnisse werden bei einem p-ieiienüeii
Übergangs-Feldeffekttransistor anstelle des vorstehend beschriebenen n-leltenden Übergangs-Feldeffekttransistorr
erzielt.
Fig. 3 zeigt als weiteres Ausführungsbeispiel einen anderen Übergangs-Feldeffekttransistor und seine Herstellung.
Auf einen p-leltenden Sillclum-Halblelterkörper 31
wird durch Dampfablagern zum Bestimmen der Breite eines Kanals eine n-leltende Siliciumschicht 32
aufgebracht. Die η-leitende Siliciumschicht 32 kann auch durch eine durch Diffusion erhaltene, versenkte Schicht
ersetzt sein. Auf den aus dem Halbleiterkörper 31 und der Siliciumschicht 32 bestehenden Halbleiterkörper 33
wird beispielsweise ein aus Silicium bestehender Kristallkeim 34 aufgedampft (Fig. 3A).
Anschließend wird auf die gesamte den Kristallkeim 34 enthaltene Oberfläche des Halbleiterkörpers 33 mittels
Darnpfabiagern eine η-leitende Schicht 35 aufgebracht
(Fig. 3B). Die Schicht 35 umfaßt eine dampfabgelagerte Polykristallschlcht 36 und eine dampfabgelagerte Einkristallschicht
37. Die Schicht 35 wird mit einem Slliclumoxidfilm 38 beschichtet, der anschließend zum Erzielen
von Fenstern 39 und 39' stellenweise wieder entfernt wird (Flg. 3C). Durch die Fenster 39 und 39' wird p-leitender
Störstoff eindiffundiert und man erhält Gatebereiche 40 und 40' hoher Störstoffkonzentration (Fig. 3D). Fig. 3E
ist eine perspektivische Ansicht des erhaltenen Aufbaus. Wie aus Fig. 3E ersichtlich, umgeben die Gatebereiche
40 und 40' des längs der Linien L geschnittenen FeIdeffekttransistors
elektrisch den Drainbereich D und der Sourcebereich 5 ist mit dem Drainbereich D durch Kanäle
42 und 42' unterschiedlicher Tiefe verbunden. Aus diesem Grunde ist die Pinch-off-Spannung des Kanals 42
hoch und die des Kanals 42' niedrig und die Kennlinien des Feldeffekttransistors vereinigen die Kennlinien beider
Kanäle in sich.
Im dargestellten Beispiel besteht der Gatebereich 40 einer der vier Seiten aus der auf dem Halbleiterkörper 33
dampfabgelagerten Polykristallschicht 36 und einem Diffusionsbereich
41, der sich in einem Teil der die Polykristallschicht 36 umgebenden dampfabgelagerten Einkristallschicht
bei Eindiffundieren des p-leitenden Störstoffs aufgrund der Diffusionsgeschwindigkeit des Bereichs
hoher Störstoffkonzentration in der Polykristallschicht 36 bildet. Die Gatebereiche 40' der anderen drei Seiten (von
denen In der Figur nur zwei dargestellt sind) sind durch
Diffundieren auf bekannte Weise gebildet.
Auf diese Weise können Übergänge unterschiedlicher
Auf diese Weise können Übergänge unterschiedlicher
Diffusionstiefen Innerhalb sehr kurzer Zeit hergestellt werden und die Leitfähigkeit des von der Oberfläche des
Feldeffekttransistors bis hinunter zu dem tief Im Halbleiterbereich liegenden Übergang Ist sehr groß, so daß der
Widerstand dieses Bereichs kliin lsi. Folglich Ist der
Gate-Feldeffekttransistor aufgrund des niedrigen Widerstand der Gatebereiche besonders bei hohen Frequenzen
vorteilhaft. Darüber hinaus ist der tiefliegende Gatebereich Kinerhalb sehr kurzer Zelt durch Diffusion herstellbar, so daß der p-leltende Störstoff aus dem p-leitenden
Halbleiterkörper nicht In die bei der Diffusion die Breite
des Kanals bestimmende, η-leitende, dampfabgelagerte Schicht diffundert und glelchförmge Kennlinien erzielbar
sind.
Nachstehend Ist ein Transistor und seine Herstellung
als weiteres Ausführungsbeispiel der Erfindung beschrieben.
Auf einen p-leltenden Sillclumkörper 31 hoher Störstoffkonzentration, der den Kollektorbereich bildet, wird
durch Dampfablagern eine p-leltende Slliclumschlcht 32 aufgebracht. Man erhält einen Halbleiterkörper 33, auf
den Kristallkeime 34 ringförmig aufgebracht werden. In diesem Fall besteht der Kristallkeim 34 vorteilhafterweise
aus Siliciumoxid, das als Störstoffdiffuslonsabdeckung dient. Dadurch wird die n-leltcnde Störstoffkonzentration
des Kristallkeims 34 auf der Seite des Halbleiterkörpers 33 auf ein Mindestmaß verringert. Anschließend wird auf
die gesamte Oberfläche des Halbleiterkörpers 33 durch Dampfablagern eine p-le!tende Schicht 35 aufgebracht,
die den Kristallkeim 34 einschließt (Fig. 4A). Die Schlch· 35 umfaßt eine ringförmige, dampfabgelagerte
Polykristallschicht 36 und eine dampfabgelagerte Einkristallschicht 37. Anschließend wird ein Sillciumoxldfilm
38 auf die Schicht 35 aufgebracht und stellenweise wieder entfernt. Man erhält ein Fenster 39, das die ringförmige
Polykristallschicht 36 umgibt, und das offene Ende des
Fensters 39 kann oberhalb der Polykristallschicht 37
liegen. Durch das Fenster 39 wird η-leitender Störstoff eindiffundiert und man erhält einen Basisbereich 40
gemäß Flg. 4B. Da der n-lellende Störstoff mit hoher
Diffuslonsgeschwlndlgke't In die Polykristallschicht 36
eindiffundiert wird, wlrri In diesem Fall deren Störstoffkonzentration sehr hoc'.i und ihre Leitfähigkeit dementsprechend groß. Nach Fertigstellen des Basisbereichs 40
wird ein dabei gebildetster Oxidfilm stellenweise wieder
entfernt und man erhält ein Fenster 44, durch das zum
Bilden eines Emitterbereiches 43 ein p-leltender Störstoff
eindiffundiert wird (Flg. 4C). Mit diesem Verfahren kann die Störstoffkonzentration In der dampfabgelagerten
Polykristallschicht 36 Innerhalb sehr kurzer Zelt stark erhöht werden, so daß zur Herstellung eine wesentlich
kürzere Zelt benötigt wird als bei den bekannten Diffusionsverfahren zum Bilden eines Bereichs hoher Konzentration und hoher Leitfähigkeit. Folglich diffundert beim
Bilden des Basisbereichs 40 der Störstoff im Halbleiterkörper 33 nicht In die dampfabgelagerte Schicht 35, so
daß der Kollektorobergang einer weit höheren Spannung standhalten kann.
Flg. 5 zeigt einen Querschnitt durch eine Diode, bei
der die den Teilen In Flg. 4 entsprechenden Teile gleiche
Bezugszeichen tragen. Bei dieser Diode sind Ohmsche
Elektroden 46 und 47 vorgesehen. Mit Hilfe eines solchen
Aufbaus kann der Relhenwlderütand der Diode verringert werden.
Claims (2)
1. Halbleiterbauelement mit einem Halbleiterkörper mit einem ersten monokristallinen Halbleiterbereich
und einem auf" diesem durch Dampfablagerung erzeugten zweiten Halbleiterbereich, der mindestens
einen polykristallinen und einen monokirstalllnen Teilbereich umfaßt, bei dem In dem polykristallinen
Teilbereich ein zu der des ersten Halbleiterbereichs entgegengesetzten Leitfähigkeitstyp erzeugender Störstoff
eindiffundiert ist, so daß unerhalb des polykristallinen Teilbereichs ein pn-übergang im ersten
Halbleiterbereich ausgebildet Ist und bei dem der polykristalline Teilbereich mit einer Elektrode verbunden
ist, dadurch gekennzeichnet, daß sich der eine hohe Störstoffkonzentration aufweisende polykristalline
Teilbereich {AG: YW, YlS; 36) vom ersten Halbleiterbereich (2; 11; 32) bis zu der von ihnvabgewandten
Oberfläche des zweiten Halbleiterbereiches (4; 12; 35) erstreckt und daß auf seiner dem ersten
Halbleiterbereich abgewandten Oberfläche die mit ihm verbundene Elektrode (7(7. 17Z), 175; 46) angeordnet
ist.
2. Verfahren zum Herstellen eines Halbleiterbauelements nach Anspruch 1, bei dem auf einer monokristallinen
Halbleiter-Unterlage eines Leitfähigkeitstyps durch Dampfablagern eine Halbleiterschicht mit mindestens
einem monokrlstalllncn und einem polykristallinen Teilbereich erzeugt wird, bei dem in dem
polykristallinen Teilbereich ein Störstoff mit zum Leitfähigkeitstyp der Halbleiterunterlage entgegengesetzten
Leitfähigkeitstyp elndfi runden wird, und bei dem der polykristalline Teilbereich mit einer Elektrode
verbunden wird, dadurch ^kennzeichnet, daß die Halbleiterschicht (4; 12; 35) so abgelagert wird,
daß sich der polykrlstailine Teilbereich (4G; YlD, 125; 36) bis zu Ihrer von der Unterlage (2; 11; 32) abgewandten
Oberfläche erstreckt, daß zur Erzielung einer hohen Störstoffkonzentration im polykristallinen Teilbereich
der Störstoff von außen eindiffundiert wird, und daß die Elektrode OG; YlD, YlS; 46) auf der der
Unterlage abgewandten Oberfläche des polykristallinen Teilbereichs angebracht wird.
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