JPS6223695A - コンバ−ゼンス補正装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明はコンバーゼンス補正装置に係り、特にインライ
ン形電子銃を有するセルフコンバーゼンス方式のカラー
受像管において発生するミスコンバーゼンスパターンを
補正するコンバーゼンス補正装置に関する。

従来の技術 一般に、カラーテレビジョン受像機に使用するカラー受
像管においては、３つの電子銃から個々に出射された電
子ビームが螢光面において集束するだけでなく、シャド
ウマスクの同じ穴に集中（コンバーゼンス）することが
必要である。

このため、従来の３Ｔ１子銃インライン型カラー受像管
においては、３電子ビームの螢光面上における良好な集
中を得るために、偏向ヨークの水平偏向磁界を強いピン
クッション形（糸巻形）、垂直偏向磁界を強いバレル形
（ビール樽形）にし、良好なコンバーゼンスを得るよう
にしている。

ところが、カラー受像管の偏向角が９０°位に大きくな
ると、偏向磁界を良好なコンバーゼンスとなるようにす
ると、上下のラスターにピンクッション形歪やバレル形
歪が発生して実用に供しなくなり、また逆に上下のラス
ターの歪を最適にすると、第１２図に示す正クロスのミ
スコンバーゼンス（正トリレンマ）又は第１３図に示す
逆クロスのミスコンバーげンス（逆トリレンマ）が発生
して同じく実用に供しなくなり、コンバーゼンス特性と
上下のラスター歪を同時に満足させることは、不可能か
或いは非常な技術的困難を伴うものであった。

本出願人は、上記問題点を解決するｖｔ置として、先に
特開昭５７−２０６１８４＠（特願昭５６−９１２７５
号）及び特開昭５８−１４４５３号（特願昭５６−１１
１６５０号）を提案した。この提案になる装置は、偏向
ヨークを構成する対の鞍を水平偏向コイル及びトロイダ
ル巻垂直偏向コイルのうち、各水平偏向コイルに垂直偏
向周期でインピーダンスが変化するりアクタを接続して
、水平偏向コイルの回路インピーダンスを差動的に変化
させて、水平偏向磁界分布の様相を時間とともに変化さ
せることによって、上記正クロス又は逆クロスのミスコ
ンバーゼンスパターンを補正した装置である。

発明が解決しようとする問題点 しかるに、上記の提案装置においても、例えば第１４図
に示すような画面の中間部で正クロス、最周辺部で逆ク
ロスとなるミスコンバーゼンスパターンが発生してしま
う。この種のミスコンバーゼンスを補正することは従来
技術では非常に困難・である。その理由を以下に説明す
る。

第１４図に示すミスコンバーゼンスパターンを補正する
一つの方法として、前記特開昭５７−２０６１８４＠に
記載されている方法がある。この補正方法のポイントは
、第１５図に示す磁界と後述するりアクタの被制御コイ
ルのインダクタンスとの関係を示すグラフにおいて、後
述する永久磁石による直流磁気バイアス吊をＡより８に
小さくして、リアクタに作用する制御磁界の動作範囲を
Ｃとすることである。このような動作範囲Ｃを得るため
には、直流磁気バイアス耐を小とするだけでなく、リア
クタを構成する後述するドラム型コアの芯径をかなり細
くしなければならず、この結果、ドラム型コア製造工程
で歩留りが低下したり、巻線時のドラム型コアの折れが
多発し、量産上問題がある。

現状では、上記第１４図に示すミスコンバーゼンスを完
全に除去することは出来ないため、コンバーゼンスのズ
レを画面全体に分散し、どの点においてもズレが平均的
に表われるような妥協点を求めて生産している。しかし
、ドツトピッチが０．２１〜０．３１＋ｎｍの超高精細
用又高精細用受像管においては、ミスコンバーゼンスの
ズレを０．２ｍｍ以下にすることが理想的であるが、し
かし、ミスコンバーゼンスのズレをこの程度にまで小と
する調整には熟練作業者を必要とすると共に、非常に長
い時間がかかり、しかも満足出来る品位のものが得られ
ない。即ち、現在市場が要求しているようなミスコンバ
ーゼンスレベルのものを大量に安価に供給することが出
来ないという問題点があった。

そこで、本発明は上記制御磁界の大きさを非直線的に変
化させることによ、す、上記問題点を解決したコンバー
ゼンス補正装置を提供することを目的とする。

問題点を解決するための手段 本発明になるコンバーゼンス補正装置は、一対の垂直偏
向コイルに接続され、かつ、可飽和リアクタに巻回され
た補助制御コイルと、補助制御コイルに鋸歯状波以外の
波形の垂直偏向周期をもつ電流を供給し、これにより発
生される補助制御磁界の大きさを非直線的に変化させる
手段とより構成される。

作用 上記手段により発生される補助制御磁界の大きさは非直
線的に変化させることができ、前記の如く可飽和リアク
タの被制御コイルのインダクタンスを非直線的に変化さ
せることができる。従って、再生画面に現われるミスコ
ンバーゼンスパターンに応じて、上記補助制御磁界の大
きさを調節することにより、再生画面の各部におけるミ
スコンバーゼンスのずれけと補正量とを一致させること
ができる。

実施例 第１図、第２図及び第３図は夫々本発明になるコンバー
ゼンス補正装置の一実施例の回路図、本発明装置を適用
した偏向ヨークの斜視図及びその断面図を示す。各図中
、Ｌｌ−１１，１）＋２は対の鞍型水平偏向コイル、Ｌ
ｖ＋　、ＬＶ２はトロイダル巻垂直偏向コイルであり、
偏向ヨーク１を構成する。

垂直偏向コイルＬＶ１．ＬＶ２が巻線されている一対の
コア２，３は突き合わされ、水平偏向コイルＬＨＩＩＬ
Ｈ２が組込まれたプラスナック等の絶縁材料製のセパレ
ータ４の上から組込ませた状態で、クランパ５により固
定しである。更には本発明の要部をなす一対の可飽和リ
アクタＳＲ＋　。

ＳＲ２が突き合わせ部６，７の近傍に取付けられている
。

上記可飽和リアクタＳＲ＋　、ＳＲ２は、第３図及び第
４図に示すようにドラム型コア８ａ〜８ｄに形成された
被制御コイル９ａ〜９ｄを有するコイル体１０ａ〜１０
ｄと、直流磁気バイアス用永久磁石１１ａ、１１ｂとが
ケース１２ａ、１２ｂ内に組込まれ、その外周に補助制
御コイル１３ａ。

１３ｂが巻回された構成である。この可飽和リアクタＳ
Ｒ＋は、可飽和リアクタＳＲ２も同様であるが、第２図
に示す如くケース１２ａと一体の端子板１４をセパレー
タ４の円筒状鍔部１５に固定されて取付けられている。

また、被制御コイル９ａと９ｂ、及び９Ｃと９ｄとは共
に巻方向が互いに逆方向となるように接続しである。

又第１図（Ａ）に示すように、補助制御コイル１３ｂ（
■〜Ｏ）、１３ａ（■〜ｅ　＞　は並列に接続されてお
り、さらに端子の〜Ｏ（又は■〜■　）間にはダイオー
ドＤ＋　、Ｄ２が互いに逆極性に接続された並列回路、
あるいは第１図（Ｂ）に示すように互いに逆極性に直列
接続されたツェナーダイオードＺＤＩ、Ｚ［）２よりな
る直列回路が接続されている。これらの補助制御コイル
１３ａ。

１３ｂ及びダイオードＤ＋　、Ｄ２からなる並列回路（
又はツェナーダイオードＺＤ１．ＺＤ２からなる直列回
路）が垂直偏向コイルＬｖ１．ＬＶ２と直列に接続しで
ある。またこの補助制御コイル１３ａ、１３ｂの巻方向
はコアから外部に放出される磁界Ｈｖ’、Ｈｖ”と同極
性の補助磁界Ｈｃが発生するように定めである。被制御
コイル９ａ。

９ｂは−の水平偏向コイルＬＨＩ　と、被制御コイル９
ｃ、９ｄは他の水平偏向コイルＬ）−１２と夫々直列に
接続しである。

また永久磁石１１ａ、１１ｂは径方向幅広凹溝を有する
円板であり、外部より手動操作により回動させうるよう
に取付けてあり、回動させることにより直流バイアス磁
界が可変調整される。

上記構成の可飽和リアクタＳＲ＋　には、第３図に示す
ように、コア外に垂直偏向周期で放出される磁界Ｈｖ’
及び永久磁石１１ａによる直流バイアス磁界Ｈｏｅに加
えて、補助制御コイル１３ａに流れる垂直偏向電流によ
る補助制御磁界Ｈｃとが作用し、Ｈｖ’　＋Ｈｃの制６
０磁界の変化に応じて被制御コイル９ａ、９ｂの両端間
、即ち端五Ｄ〜［Ｆ］間のインダクタンスが変化する。

同様に、他の可飽和リアクタＳＲ２は、コア外に放出さ
れる磁界Ｈｖ″及び補助制御コイル１３ｂによる補助υ
１１！Ｉｌ磁界Ｈｃの制御磁界により、被制御コイル９
ｃ、９ｄの両端間、即ち端４〜■間のインダクタンスが
変化する。

上記のように、本発明装置は、水平偏向コイルＬ＋−ｚ
とＬｌ−１２との回路インピーダンスを垂直偏向周期で
変化する制御磁界（Ｈｖ’−トＨｃ）と（Ｈｖ”＋Ｈｃ
）及び被制御コイル９ａ〜９ｄに流れる水平偏向電流に
よって発生する磁界Ｈ１〜Ｈ４によって変化させるよう
にして、コンバーゼンスのズレを補正するように構成し
である。

ここで、ダイオードＤ＋　、Ｄ２がオンするためのしき
い値（例えば、０．７Ｖ程度）又はツェナーダイオード
ＺＣ）ＩＩＺＤ２のツェナー電圧（以下、これらを総称
して「ターンオン電圧」と称す）と電子ビームが垂直偏
向方向の略中間部まで偏向されたときの補助制御コイル
１３ａ、１３ｂの両端の電圧とが一致するように設定さ
れている。

上記構成において、垂直偏向コイルＬＶ＋。

ＬＶ２の漏洩磁束φＶ（前記磁界Ｈｖ’　、Ｈｖ“に相
当する）は第５図に示す如く垂直偏向電流に比例した鋸
歯状波形を有している。一方補助制御コイル１３ａ、１
３ｂによる磁束φＣ（前記補助制御磁界Ｈｃに相当する
）は、第５図（Ｂ）に示す如く補助制御コイル１３ａ、
１３ｔ）の両端の電圧が上記ターンオン電圧に達するま
では垂直偏向電流の増加と共に増加し、ターンオン電圧
を越えるとクランプされたような波形をとなる。従って
、前記可飽和リアクタＳＲ＋　、ＳＲ２の被制御コイル
９ａ〜９ｄは、第５図（Ｃ）に示す如く上記両者を加算
した波形を有する磁束、（φＶ＋φＣ）と、前記永久磁
石１１ａ、１１ｂによる磁束φＤＣ（前記直流バイアス
磁界Ｈｏｃに相当する）の作用を受ける。

この場合、上記被制御コイル９ａ〜９ｄのインダクタン
ス変化曲線は第６図に示すようになる。

ここで、実線■は被制御コイル９ｂ、９ｄに対応し、一
方破線■は被制御コイル９ａ、９ｃに対応している。上
記インダクタンス変化曲線■と■は互いに磁束がφｏｃ
を中心として左右対称の波形となっており、磁束φＤＣ
を中心として画面上側に偏光する場合の磁束変化量（φ
ν＋φＣ）及び画面下側に偏向する場合の磁束変化ａ（
−φｖ　−φＣ）よりなる磁束変化範囲を有している。

いま上記インダクタンス変化曲線工及び■において、垂
直偏向が微小偏向である画面中央部付・近のインダクタ
ンス変化曲線の微係数をθｍ、垂直偏向が最大偏向であ
る画面上、下辺部のインダクタンス変化曲線の微係数を
θｅとすると、θｍ〉θｅとなり、横線のコンバーゼン
ス補正台の増加の度合いが垂直偏向が進むにつれて減少
する。このため、前記第１４図に示ず如く、従来の装置
では画面中央部で補正過剰となり、−万両面周辺部では
補正不足となるミスコンバーゼンスパターンの補正が可
能とな、る。

次に、前記第１３図に示す如く、偏向角度９０°。

２０インチ等の大型受像管の場合に発生する逆トリレン
マのパターンを、従来の装置で前記正トリレンマの場合
とは逆極性の補正をしたときに残るミスコンバーゼンス
パターンも第１４図に示すようなパターンとなる。但し
、この場合は第１４図の場合とは異なり、画面中央部付
近では可飽和リアクタＳＲ＋　、ＳＲ２による補正が過
剰で、−万両面周辺部では補正が不足する。

従って、上記ミスコンバーゼンスパターンを補正するに
は、前記第１図において、可飽和リアクタＳＲ＋　、Ｓ
Ｒ２の接続を逆とし、端衣α〜０間に可飽和リアクタＳ
Ｒ２を接続し、一方単侶ツ〜［Ｆ］゛間に可飽和リアク
タＳＲ＋を接続するか、あるいは接続は第１図のままで
前記第３図に示す永久磁石１１ａ、ｌｌｂの極性を逆に
し、前記直流バイアス磁界Ｈｏｅの発生方向を逆にする
等の方法がある。このようにして、補助制御コイル１３
ａ、１３１）による磁束φＣの向きと垂直偏向コイルＬ
Ｖ１．ＬＶ２による漏洩磁束φＶの向きとが互いに逆方
向となるよう構成する。また、この場合も前記第１図に
示す如く、補助制御コイル１３ａ、１３ｂと並列にダイ
オードＤ＋　、Ｄ２あるいはツェナーダイオードＺＤＩ
ＩＺＤ２を接続することは勿論である。

このとき、補助制御コイル１３ａ、１３ｂによる垂直偏
向周期の磁束φＣ′は、第７図（Ａ）に示す如く、前記
第５図（Ｂ）示した磁束φＣとは逆極性の波形となる。

従って、この場合の可飽和リアクタＳＲ＋　、ＳＲ２の
被制御コイル９ａ〜９ｄに作用する磁束（φＶ＋φｃ’
）は第７図（Ｂ）に示すような波形となり、この結果被
制御コイル９ａ〜９ｄのインダクタンス変化曲線は第８
図に示す如く、前記第６図とは逆の極性となる。

また、磁気変化ｍは（φＶ＋φｃ’）及び（−φＶ−φ
ｃ’）となる。

ここで、前記と同様に、垂直偏向が微小偏向である画面
中央部付近のインダクタンス変化曲線の微係数をθｍ′
、垂、直偏向が最大偏向である画面上、下辺部のインダ
クタンス変化曲線の微係数をθｅ′としたとき、θｍ／
　＜θｅ′となり、横線のコンバーゼンス補正量の増加
の度合いが垂直偏向が進むにつれて増加する。従って、
上記逆トリレンマを補正した場合に残るミスコンバーゼ
ンスパターンの補正が可能となる。

また、垂直偏向コイルＬＶ１．ＬＶ２の漏洩磁束量１φ
Ｖ１と補助制御コイル１３ａ、１３ｂによる磁束量１φ
ｃ’　　ｌとの比、換言すれば使用される垂直偏向コイ
ルＬＶ１．ＬＶ２と補助制御コイル１３ａ、１３ｂとの
巻数比を変えることにより、被制御コイル９ａ〜９ｄの
インダクタンス変化曲線を第８図〜第１０図に示すよう
に種々に選択することができ、横線のミスコンバーゼン
スパターンに応じたインダクタンス変化曲線を選ぶこと
で最適なコンバーゼンス補正が可能となる。

ここで、補助制御コイル１３ａ、１３ｂの両端の電圧が
前記ターンオン電圧以下の動作状態におい、上記巻数比
（すなわち、１φｖｌと１φｃ’　　ｌとの比）と上記
第８図〜第１０図との対応関係は以下に示す如くになる
。

１φｖ１〉１φｃ’　　ｌのとき第８図１φｖ１＝１φ
ｃ’　　ｌのとき第９図１φｖ　ｌ＜ｌφｃ’　　Ｉの
とき第１０図なお、可飽和リアクタＳＲ＋　、ＳＲ２に
作用する制御磁束口を上記１φＶ＋φＣ１又は１φＶ＋
φｃ′　Ｉに限定せず、必要に応じて例えば外部の補助
制ＯＩｌ］イル１３ａ、１３ｂによる磁束１φＣ１又は
１φｃ’　　ｌのみとなるよう構成してもよい。

また、補助制御コイル１３ａ、１３ｂに流す垂直偏向電
流はダイオードで整流するだけでなく、例えば能動素子
等を用いて波形整形し、これによりコンバーゼンスずれ
Ｍに応じた第１１図に示すような複雑な磁束φ　ＩＩを
発生させてコンバーゼンス補正を行なわせることも可能
である。

発明の効果 上述の如く、本発明によれば、制御磁界の大きさを非直
線的に変化させることにより、コンバーゼンス補正量の
増加の度合いを画面周辺部で減少させることができるこ
とは勿論のこと、画面周辺部で増大させることもでき、
よって種々のパターンのコンバーゼンス補正ができるか
ら、その適用範囲が広（、またこのため、従来の鋸歯状
波偏向電流による制御磁界ではミスコンバーゼンスずれ
吊と補正量とが一致しないために発生するミスコンバー
ゼンスパターンを本発明では良好に補正することができ
、これによりコンバーぜンス品位の大幅な向上及び生産
コストの低減が実現できる等の特長を有する。

【図面の簡単な説明】

第１図、第２図及び第３図は夫々本発明になるコンバー
ゼンス補正装置の一実施例を示す回路図、本発明装置を
適用した偏向ヨークの斜視図及びその断面図、第４図は
本発明装置を構成する可飽和リアクタの斜視図、第５図
及び第７図は第１図図示回路により発生される磁束の一
例を示す波形図、第６図は第５図図示波形になる制御磁
束による可飽和リアクタの被制御コイルの一例のインダ
クタンス変化曲線図、第８図〜第１０図は夫々第７図図
示波形になる制御磁束による可飽和リアクタの被制御コ
イルの一例のインダクタンス変化曲線図、第１１図は本
発明装置により発生される補助制御磁束の他の一例を示
す波形図、第１２図〜第１４図は夫々従来の装置による
ミスコンバーゼンスパターンの一例を示す図、第１５図
は従来のコンバーゼンス補正方法による可飽和リアクタ
の被制御コイルのインダクタンス変化曲線図である。 １３ａ、１３ｂ・・・補助制御コイル、ＬＨＩ。 ＬＨ２・・・水平偏向コイル、ＬＶＩ、＋−Ｖ２・・・
垂直偏向コイル、ＳＲ＋　、ＳＲ２・・・可飽和リアク
タ、Ｄ＋　、Ｄ２・・・ダイオード、ＺＤｌ、Ｚ［）２
・・・ツェナーダイオード。 特許出願人　日本ビクター株式会社 第１図 （Ａ）１ 第２図 １′３図　　□ 第４図 第６図 第５図 ＠８図 第９図 第１２ｒＭ＠１４図 第１３図 第１５図

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）偏向ヨークを構成している一対の水平偏向コイル
   と一対の垂直偏向コイルとにおける前記一対の水平偏向
   コイルによる水平偏向磁界をピンクッション形とし、ま
   た、前記一対の垂直偏向コイルによる垂直偏向磁界をバ
   レル形として、インライン配置の３本の電子銃からの３
   本の電子ビームの動集中が前記水平垂直偏向磁界により
   自動的に行なわれるようなセルフコンバーゼンス方式カ
   ラー受像管に適用されており、該偏向ヨークの該一対の
   水平偏向コイルに流れる水平偏向電流を垂直偏向周期と
   水平偏向電流とで差動的に変化させることによって、水
   平偏向磁界の分布の態様を時間とともに変化させて横線
   のコンバーゼンスのズレを補正する可飽和リアクタを用
   いたコンバーゼンス補正装置において、前記一対の垂直
   偏向コイルに接続され、かつ、該可飽和リアクタに巻回
   された補助制御コイルと、該補助制御コイルに鋸歯状波
   以外の波形の垂直偏向周期をもつ電流を供給し、これに
   より発生される補助制御磁界の大きさを非直線的に変化
   させる手段とを設けてなることを特徴とするコンバーゼ
   ンス補正装置。
2. （２）該手段は、該補助制御コイルに並列に接続された
   、少なくとも一対の互いに逆極性に並列接続されたダイ
   オード又は少なくとも一対の互いに逆極性に直列接続さ
   れたツェナーダイオードであって、そのしきい値又はツ
   ェナー電圧が該電子ビームが垂直偏向方向の略中間部ま
   で偏向されたときの該補助制御コイルの両端の電圧値と
   一致するよう構成したことを特徴とする特許請求の範囲
   第１項記載のコンバーゼンス補正装置。