JP2002241191A - 半導体の結晶成長方法 - Google Patents
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Abstract
導体結晶を得る。 【解決手段】 Si(111)基板(下地基板)10に、略常
温で水素イオン(H+ )を1×1016/cm2 のドーズ量
で、加速電圧10keVのエネルギーで注入する。これ
により、イオン注入面からh≒100nm前後の深さの
一帯に、イオン濃度が局所的に高いイオン注入層が形成
される。上記のSi基板10のイオン注入面上に、Al
GaNより成るバッファ層20を約300nm成長し、
更にその上に、目的の半導体結晶である窒化ガリウム
(GaN)層30を約200μm成長する。この結晶成
長過程において、上記のSi基板10は、イオン注入層
を境に徐々に破断し、最終的には膜厚約100nmの薄
膜部11とSi基板10の主要部とに分離される。以上
の半導体結晶の製造方法により、従来よりも結晶性に優
れた、クラックのない窒化ガリウムの単結晶を得ること
ができる。
Description
下地基板とは相異なる半導体物質を結晶成長させて半導
体結晶を得る「半導体の結晶成長方法」に関する。
窒化ガリウム(GaN)を結晶成長させ、その後常温ま
で冷却すると、GaN成長層に転位やクラックが多数入
ることが一般に知られている。この様に、成長層に転位
やクラックが多数入ると、その上にデバイスを作製した
場合に、デバイス中に格子欠陥や転位、変形、クラック
等が多数生じる結果となり、デバイス特性の劣化を引き
起こす原因となる。また、シリコン(Si)基板を除去
し、成長層のみを残して、独立した基板を得ようとする
場合、上記の転位やクラック等の作用により、大面積
(1cm2 以上)のものが得られ難い。
テロエピタキシャル成長によって良質の半導体結晶を得
る手段としては、次の様な施策が取られてきた。 (従来手段1)低温堆積緩衝層を基板上に成膜する。例
えばAlGaN,AlN,GaN、或いは、AlGaI
nN等の III族窒化物半導体を低温で堆積させて、格子
定数差に基づく内部応力を緩和する所謂バッファ層を成
膜する方法である。
子定数が近い材料を結晶成長基板の材料として選択す
る。例えば、単結晶の窒化ガリウム(GaN)を目的の
半導体結晶とする場合等には、炭化シリコン(SiC)
を結晶成長基板の材料として選択する。
的の半導体結晶と基板との間に生じる応力は十分には緩
和できない。即ち、上記の様なバッファ層は応力の一部
しか緩和できず、例えば、サファイヤ基板上に窒化ガリ
ウム(GaN)を結晶成長させる際等には、GaN低温
堆積緩衝層を用いたとしても、かなりの数の欠陥が目的
の半導体結晶(窒化ガリウム層)に発生する。
有する基板を用いる場合、格子定数差に起因する応力を
緩和することはできても、熱膨張係数差に基づく応力を
緩和することは難しく、結晶成長後の降温時等にかなり
の数の欠陥が目的の半導体結晶(窒化ガリウム層)に発
生することになる。また、クラックも発生し、自立した
大面積の半導体結晶が得られ難い。
されたものであり、その目的は、クラックが無く、転位
の密度が低い高品質の半導体結晶を得ることである。
めには、以下の手段が有効である。即ち、第1の手段
は、下地基板上にその下地基板とは相異なる半導体物質
を結晶成長させる半導体の結晶成長手順において、結晶
成長を開始する前に下地基板の結晶成長面よりイオンを
注入することである。
おいて、上記の結晶成長後に下地基板を昇温又は降温す
ることにより下地基板の一部又は全部を破断させること
である。
の手段において、結晶成長面から20μm以内の深さに
イオンを注入することである。
の何れか1つの手段において、注入するイオンとして、
水素イオン(H+ )、又はヘリウムイオン(He+ )を
用いることである。
の何れか1つの手段において、イオンの結晶成長面に対
する単位面積当りの注入量を「1×1015〔/cm2 〕〜
1×1020〔/cm2 〕」にすることである。
の何れか1つの手段において、上記の下地基板の材料と
して、シリコン(Si),サファイア(Al2 O3 )、
炭化シリコン(SiC),砒化ガリウム(GaAs),
酸化亜鉛(ZnO),酸化ガリウムネオジム(NdGa
O3 ),酸化ガリウムリチウム(LiGaO2 )又は、
酸化アルミニウムマグネシウム(MgAl2 O4 )を選
択することである。
の何れか1つの手段において、上記の半導体物質を III
族窒化物系化合物半導体とすることである。
物半導体」一般には、2元、3元、又は4元の「Alx
Gay In(1-x-y) N(0≦x≦1,0≦y≦1,0≦
x+y≦1)」成る一般式で表される任意の混晶比の半
導体が含まれ、更に、これらの組成比x,y等を殆ど左
右しない程度の微量若しくは少量のp型或いはn型の不
純物が添加された半導体も、本明細書の「 III族窒化物
系化合物半導体」の範疇とする。従って、例えば2元系
や或いは3元系の「 III族窒化物系化合物半導体」の場
合、AlN、GaN、InNや、或いは、任意又は適当
な混晶比のAlGaN、AlInN、GaInN等は言
うまでもなく、これらの各種半導体の組成比を殆ど左右
しない程度の微量若しくは少量のp型或いはn型の不純
物が添加された半導体も、本明細書の「 III族窒化物系
化合物半導体」に含まれる。
a,In)の内の一部をボロン(B)やタリウム(T
l)等で置換したり、或いは、窒素(N)の一部をリン
(P)や砒素(As)、アンチモン(Sb)、ビスマス
(Bi)等で置換したりした半導体等もまた、本明細書
の「 III族窒化物系化合物半導体」の範疇とする。ま
た、上記のp型の不純物としては、例えば、マグネシウ
ム(Mg)や、或いはカルシウム(Ca)等を添加する
ことができる。また、上記のn型の不純物としては、例
えば、シリコン(Si)や、硫黄(S)、セレン(S
e)、テルル(Te)、或いはゲルマニウム(Ge)等
を添加することができる。また、これらの不純物は、同
時に2元素以上を添加しても良いし、同時に両型(p型
とn型)を添加しても良い。
の何れか1つの手段において、イオンの注入後、結晶成
長の開始前に、下地基板を熱処理することである。
いて、上記の第1乃至第8の何れか1つの手段によって
製造された半導体結晶を少なくとも結晶成長基板として
備えることである。
8の何れか1つの手段によって製造された半導体結晶を
少なくとも結晶成長基板として利用した結晶成長によ
り、目的の半導体発光素子を製造することである。以上
の手段により、前記の課題を解決することができる。
表面(イオン注入面)の全面に渡って、イオンの加速電
圧を同一レベルとし、その加速電圧を一定時間保てば、
イオンが注入される下地基板の表面(イオン注入面)か
らの深さも略一定に維持される。即ち、この様なイオン
注入によれば、イオン密度が最も高くなる深さ(最大密
度の深さh)は上記の加速電圧に略比例し、このイオン
注入面の全面にわたって略一様となる。以下、「最大密
度の深さh」近傍の、イオン密度が局所的に高くなって
いる層を「イオン注入層」と言う。また、下地基板中に
注入されたイオンは、例えば昇温過程において膨張した
り気化したりする等の、主に物理的な状態変化を起こ
す。そして、これらの状態変化は、下地基板の熱膨張等
の状態変化よりも格段に大きな状態変化として発現す
る。
を結晶成長基板として用いた場合、結晶成長温度や昇降
温過程等において、上記のイオン注入層を境に下地基板
の部分的な破断が起きる。これらの下地基板は、最終的
にはイオン注入面側の薄膜部と元来の主要部とに分離す
る。したがって、この薄膜部上に成長した目的の半導体
結晶には、基板(薄膜部)が非常に薄く部分的に分離さ
れているために、格子定数差に基づく応力が殆ど作用し
ない。このため、目的の半導体結晶は、従来よりも結晶
性に優れた良好なものとなる。
基板(薄膜部)が非常に薄く部分的に分離されているた
めに、この薄膜部上に成長した目的の半導体結晶と下地
基板との熱膨張係数差に基づく応力により、降温過程の
比較的初期に、イオン注入層を境にイオン注入面側の薄
膜部と元来の主要部とに分離する。このため、それ以
降、薄膜部とこの薄膜部上に成長した目的の半導体結晶
には、熱膨張係数差に基づく応力が殆ど作用しない。こ
れらの作用により、本発明の手段を用いれば、クラック
が無く、転位の密度が低い高品質の半導体結晶を得るこ
とができる。
さh)は、目的の半導体結晶の厚さよりも薄い方が望ま
しく、一般的な絶対的目安としては、20μm以内が望
ましい。この厚さが厚過ぎると、上記の応力が十分には
緩和されない。
知の結晶成長基板の材料が有効であり、例えば、シリコ
ン(Si)、サファイア(Al2 O3 ),炭化シリコン
(SiC),砒化ガリウム(GaAs),酸化亜鉛(Z
nO),酸化ガリウムネオジム(NdGaO3 ),酸化
ガリウムリチウム(LiGaO2 )又は、酸化アルミニ
ウムマグネシウム(MgAl2 O4 )等を結晶成長基板
(上記の下地基板)として用いた結晶成長に関して、上
記の作用・効果を得ることができる。
基づいて説明する。ただし、本発明は以下に示す実施例
に限定されるものではない。 (1)イオン注入基板(下地基板)の作製 Si(111)基板(下地基板)に、略常温で水素イオン(H
+ )を1×1016/cm 2 のドーズ量で、加速電圧10k
eVのエネルギーで注入する(図1(a))。
に対する注入イオン数(密度)を例示したグラフであ
る。本図2からも判る様に、このイオン注入により、表
面(イオン注入面)からの深さが100nm前後の所
に、イオン密度が局所的に高いイオン注入層が形成され
る。
て、以下の結晶成長を実施する。即ち、まず、上記のS
i基板(下地基板)10のイオン注入面上に、約110
0℃でAlGaNより成るバッファ層20を約300n
m成長し、更にその上に、1050℃で目的の半導体結
晶である窒化ガリウム(GaN)層30を約200μm
成長する(図1(b))。この結晶成長前の昇温過程に
おいて、上記のSi基板10は、その表面(イオン注入
面)からh=100nm前後に位置する上記のイオン注
入層を境に部分的に破断し、最終的には、成長後の降温
過程において膜厚約100nmの薄膜部11とSi基板
10の主要部とに分離される。
よりも結晶性に優れた、クラックのない窒化ガリウム
(GaN)の単結晶を得ることができる。従って、この
様な良質の単結晶を、例えば結晶成長基板等の半導体発
光素子の一部として用いれば、発光効率が高いか、或い
は駆動電圧が従来よりも抑制された、高品質の半導体発
光素子や半導体受光素子等の半導体製品を製造すること
が可能又は容易となる。また、この様な良質の単結晶を
用いれば、光素子のみならず、耐圧性の高い半導体パワ
ー素子や高い周波数まで動作する半導体高周波素子等の
所謂半導体電子素子の製造も、可能又は容易にすること
ができる。
実施形態の変形可能な範囲に付いて例示する。ただし、
これらの変形は、上記の実施例に対してもそれぞれ適用
可能なものである。
属化合物気相成長法(MOVPE法)を用いたが、本発
明の結晶成長は、ハイドライド気相成長法(HVPE
法)等によっても実施可能である。また、水素イオン
(H+ )の代わりに(He+ )を用いても、上記の実施
例と略同様の作用・効果を得ることができる。
の材質等にも依存するが、概ね1×1015〔/cm2 〕〜
1×1020〔/cm2 〕の範囲において有効で、この条件
下において上記と略同様の作用・効果を得ることができ
る。より望ましくは、水素イオンのドーズ量は、3×1
015〜1×1017〔/cm2 〕程度が良く、更に望ましく
は、8×1015〜2×1016〔/cm2 〕程度が良い。ド
ーズ量を適当な量に選べば、下地基板の薄膜部と主要部
とを、結晶成長過程において分離することも可能であ
る。
ら薄膜部を確実に分離させることが困難となる。また、
この値が大き過ぎると、薄膜部へのダメージが大きくな
り、下地基板から薄膜部を略一様な厚さで綺麗につなが
った形状に分離させることが困難となる。
基板から分離する薄膜部の厚さを制御することも可能で
ある。図3に、イオンの注入エネルギーに対するイオン
が注入される深さ(最大密度の深さh)の測定結果を例
示する。例えば、この様に、イオンが注入される深さ
(最大密度の深さh)は、イオンの注入エネルギーに略
比例するので、入射エネルギー(加速電圧)を調整する
ことにより、薄膜部の厚さを適当に制御することができ
る。
処理を行うことにより、予めイオン注入層における部分
的な破断部(ボイド)を形成すると同時に、イオン照射
によってダメージを受けた下地基板のイオン注入部の結
晶性を回復させることができる。また、これにより、そ
の上に成長する半導体の結晶性を向上させることができ
る。
ましい。この厚さが薄い程、目的の半導体結晶に対する
引っ張り応力が緩和されて、転位やクラックの発生密度
が減少する。従って、より望ましくは、薄膜部の厚さは
2μm以下が良く、更に望ましくは200nm以下が良
い。これらの値を実現するためには、前述の図3などに
従って、注入イオン数のピークがこの程度の深さになる
様にイオンの注入エネルギー(加速電圧)を調整すれば
良い。ただし、イオン注入層が厚くなってしまうと、薄
膜部の厚さを制御し難くなるため、イオン注入層の厚さ
等にも注意を要する。
ないが、例えば図2の注入イオン数のピーク値に対する
半値幅等が1つの目安になり得る。上記の薄膜部の厚さ
は、このイオン注入層の厚さを薄くする程制御し易くな
る。従って、イオンの注入エネルギー(加速電圧)を極
力一定値に保つ等の手段が、薄膜部の厚さを正確に制御
する上で有効となる。
半導体結晶の厚さは、薄膜部の厚さと略同等以上とする
ことが望ましい。この様な設定により、所望の半導体結
晶に対する応力が緩和され易くなり、転位やクラックの
発生を従来よりも大幅に抑制することが可能となる。こ
の応力緩和効果は、目的の半導体結晶を相対的に厚くす
る程大きくなる。また、この応力緩和効果は、薄膜部の
厚さ等にも依存するが、薄膜部の厚さが20μm以下の
場合には、約50〜200μm程度で略飽和する。
晶の種類(材質)に特段の制限が無く、前述の下地基板
及び半導体結晶の各材料同士の任意の組み合わせを含
め、公知或いは任意の種類のヘテロエピタキシャル成長
に適用することができる。
図。
(密度)を例示するグラフ。
される深さ(最大密度の深さh)を例示するグラフ。
式的な断面図。
Claims (10)
- 【請求項1】 下地基板上に前記下地基板とは相異なる
半導体物質を結晶成長させる、半導体の結晶成長方法で
あって、 前記結晶成長を開始する前に、前記下地基板の結晶成長
面よりイオンを注入することを特徴とする半導体の結晶
成長方法。 - 【請求項2】 前記結晶成長後、前記下地基板を昇温又
は降温することにより、前記下地基板の一部又は全部を
破断させることを特徴とする請求項1に記載の半導体の
結晶成長方法。 - 【請求項3】 前記結晶成長面から20μm以内の深さ
に、 前記イオンを注入することを特徴とする請求項1または
請求項2に記載の半導体の結晶成長方法。 - 【請求項4】 前記イオンが、 水素イオン(H+ )、又は、ヘリウムイオン(He+ )
であることを特徴とする請求項1乃至請求項3の何れか
1項に記載の半導体の結晶成長方法。 - 【請求項5】 前記イオンの前記結晶成長面に対する単
位面積当りの注入量を1×1015〔/cm2 〕以上、1×
1020〔/cm2 〕以下としたことを特徴とする請求項1
乃至請求項4の何れか1項に記載の半導体の結晶成長方
法。 - 【請求項6】 前記下地基板をシリコン(Si),サフ
ァイア(Al2 O3 )、炭化シリコン(SiC),砒化
ガリウム(GaAs),酸化亜鉛(ZnO),酸化ガリ
ウムネオジム(NdGaO3 ),酸化ガリウムリチウム
(LiGaO2 )又は、酸化アルミニウムマグネシウム
(MgAl2 O4 )としたことを特徴とする請求項1乃
至請求項5の何れか1項に記載の半導体の結晶成長方
法。 - 【請求項7】 前記半導体物質を III族窒化物系化合物
半導体としたことを特徴とする請求項1乃至請求項6の
何れか1項に記載の半導体の結晶成長方法。 - 【請求項8】 前記イオンの注入後、前記結晶成長の開
始前に、 前記下地基板の前記結晶成長面を熱処理することを特徴
とする請求項1乃至請求項7の何れか1項に記載の半導
体の結晶成長方法。 - 【請求項9】 請求項1乃至請求項8の何れか1項に記
載の製造方法を用いて製造された前記半導体結晶を少な
くとも結晶成長基板として有することを特徴とする半導
体発光素子。 - 【請求項10】 請求項1乃至請求項8の何れか1項に
記載の製造方法を用いて製造された前記半導体結晶を少
なくとも結晶成長基板として利用した結晶成長により製
造されたことを特徴とする半導体発光素子。
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