JPS63228551A - 陰極線管の磁界集束レンズ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は陰極線管に関連し、これは電子ビームを発生す
る少なくとも１つの電子銃と、電子ビームの偏向コイル
系と、電子ビームを集束する磁界を生成し、そして電子
ビームを取り巻きかつ磁界を発生する少なくとも実質的
に反対の磁気配向（ｍａｇｎｅｔｉｃ　ｏｒｉｅｎｔａ
ｔｉｏｎ）を存する２つの永久磁石からなる磁界集束レ
ンズを具え、この磁界が偏向の前に電子ビームの軸に少
なくとも実質的に同軸的な軸に対して少なくとも実質的
に対称的でありかつ磁界集束レンズを越えてお互いに減
衰している。

そのような陰極線管は、黒白テレビジョン、カラーテレ
ビジョン、投影テレビジョン、データ表示装置および陰
極線管が使用されている他の装置において使われている
。

冒頭の記事に記載された構造の陰極線管は米国特許明細
書第３３８７１５８号に開示されている。この構造では
表示スクリーン上にスポットを形成するために電子ビー
ムを集束する磁界集束レンズはその磁界が少なくとも実
質的に同一な２つのリング状同軸永久磁石から構成され
ている。この磁石は同軸的に磁化され、すなわち軸に平
行な磁化方向に磁化されている。この既知の構造におい
て、磁界集束レンズを越えて存在する上記のレンズの磁
界、すなわちレンズの漂遊磁界は、１つの単一磁石から
なる磁界集束レンズに対してかなり減少されている。

表示スクリーン上のスポットの寸法、従って鮮明度（ｄ
ｅｆｉｎｉｔｉｏｎ）は倍率によって決定される。

これを可能な限り小さくするために、レンズと表示スク
リーン間の距離であるスポット距離は可能な限り小さく
なくてはならない。偏向コイル系と表示スクリーンの間
の距離は固定されているから、従って偏向コイル系と磁
界集束レンズとの間の距離も可能な限り小さくなくては
ならない。しかし、磁界集束レンズを越えて存在する磁
界集束レンズの磁界、すなわち磁界集束レンズの漂遊磁
界と、電子ビームが偏向°されている空間（゛すなわち
偏向空間）の偏向コイル系の偏向磁界との重なりによっ
て画像偏向が生じている。特に言及しない限り、磁界集
束レンズは前部磁石および後部磁石（ｆｒｏｎｔａｎｄ
　ｒｅａｒ　ｍａｇｎｅｔ　）の前面および後面によっ
てそれぞれ制限されていると考えられている。磁界集束
レンズの磁界と偏向コイル系の偏向磁界との重なり、従
ってそれによって生じた画像欠陥は磁界集束レンズと偏
向コイル系の間の距離が減少するにつれ、かつ漂遊磁界
が増大するにつれて増大する。従って偏向コイル側の磁
界集束レンズの漂遊磁界は、所与の画像欠陥に対して磁
界集束レンズと偏向コイル系の間の距離を効果的に減少
できるように、可能な限り減少されねばならない。

米国特許出願第３３８７１５８号で開示された構造の磁
界集束レンズの漂遊磁界は２つの永久磁石間の距離を減
少することにより減少できる。しかし、これはまたレン
ズ強度の減少という結果になる。

要求されたレンズの強度は電子銃とレンズの間の距離お
よびレンズと表示スクリーンとの間の距離、（対物とス
ポットの距離）、によって決定されるから、磁化の増大
によって生成されたレンズの増大された強度あるいは磁
石の寸法はレンズの強度のそのような減少に対して補償
するよう使われねばならぬであろう。

磁石の間の距離を減少する付加的な欠点は、上記の磁石
が磁石の減磁を妨げるように磁気的に硬い材料から作成
されねばならぬということである。

本発明の目的はレンズの強度を著しく減少すること無し
に偏向空間のレンズの漂遊磁界をかなり減少することで
ある。

本発明の基礎となる根本的な考えは、２つの異なる永久
磁石によって発生されている２つの本質的に非同−な磁
界から構成されている磁界集束レンズによってこの目的
が達成できることである。

冒頭の記事で述べられたタイプの陰極線管は、本発明に
よって、集束レンズの軸磁界がレンズの中心に対して本
質的に非対称であり、かつ電子ビームが集束レンズの他
の側の空間におけるよりも偏向コイル系の磁界によって
偏向されている空間で磁石の磁界がお°互いにもっと強
く減衰することを特徴としている。

本発明の重要な態様は、偏向空間のレンズの漂遊磁界が
これまで説明された磁界集束レンズの使用によってかな
り減少されるという事実に存在している。画像欠陥はレ
ンズの強度がかなり減少されること無しにかなり減少さ
れている。

一実施例は、偏向空間に最も近く存在する磁石の軸磁界
の絶対極値（ａｂｓｏｌｕｔｅ　ｅｘｔｒｅｍｕｍ　）
が磁界集束レンズの内側の他の磁石の軸磁界の同符号の
極値と少なくとも実質的に一致していることを特徴とし
ている。磁石の磁界は可能な限り小さく磁気レンズ内で
お互いに中和している。

種々の画像欠陥を区別すべきである。すなわち生起する
第１の画像欠陥はコマである。この画像欠陥は電子ビー
ムが偏向磁界によって軸からそれて偏向され、同時に電
子ビームがまた磁界集束レンズの漂遊磁界によって集束
されることから生じている。

生起する第２の画像欠陥は画像回転である。これは移動
電子上のローレンツ力の結果として磁界集束レンズの漂
遊磁界がビームを回転させ、同時に上記のビームが既に
偏向されていることによって生成される。

別の実施例は磁石が実質的にコマを最小にするよう適応
されていることを特徴としている。

さらに別の実施例は磁石が実質的に画像回転を最小にす
るよう適応されていることを特徴としている。

実質的にコマを最小にし、従って画像鮮明度を実質的に
最適化する構造は高解像度データ表示に対し有利である
。実質的に画像回転を最小にする構造は画像表示を改善
する。

本発明の範囲内で、磁石はネック上あるいはネック内に
組立てられたあとで磁化されることが有利である。

その場所での（ｉｎ　５ｉｔｕ　）磁化の利点は、磁界
集束レンズの性質が磁石の磁化の選択によってアプリオ
リに制限されず、その結果、磁石の不変的組立て（ｐｅ
ｒ、ｍａｎｅｎｔ　ａ、ｓｓｅｍｂｌｙ）のあとで、本
発明による陰極線管に遺している磁界集束レンズが形成
されるように磁石を磁化することが可能であるという点
である。磁石の少なくとも実質的に最適な磁化は実験的
に決められている。

本発明の少数の実施例を図面を参照して詳細に説明する
。

第１図は本発明による陰極線管、この場合は投影テレビ
ジョン管の一部分を切り欠いた斜視図である。本発明は
またカメラ、黒白テレビジョンおよびカラーテレビジボ
ン、データ表示装置、および陰極線管が使用されている
他の装置にも適用されよう。この管は表示管２を持つガ
ラス外囲器１、コーン３とネック４、電子ビーム６を発
生するために上記のネック４にある電子銃５を具えてい
る。

上記の電子ビーム６はスポット８を形成するよう表示ス
クリーン７上に集束されている。表示スクリーン７は表
示窓２の内側に備えられている。電子ビーム６は偏向コ
イル系９を用いて２つのお互いに垂直な方向Ｘ、ｙに表
示スクリーン７にわたって偏向されている。電子ビーム
６はネック４上に組立てられた２個の非同−磁石１３と
１４からなる磁界集束レンズ１２によって集束されてい
る。

第２図は軸方向に磁化されたリング状永久磁石からなる
本発明によらない磁界集束レンズの断面図である。示さ
れた例は厚さＤ、内径Ｒ１、外径Ｒ２を有するリング状
磁石である。この例では磁石１５の回転対称軸である対
称軸はＺ軸に位置している。

また第２図は上記の磁石１５の若干の磁力線１６を示し
ている。この図と以下の図でｔ′！磁石の磁気配向は矢
印で示されている。軸２で回転する上記の磁石１５の軸
磁界Ｈｚ　（１５）が第３図に示されている。

第４図はこの例では第２図に示された永久磁石１５と同
一である２個の同一のリング状永久磁石１Ｂと１９から
なる米国特許出願第３３８７１５８号に記載されたよう
なタイプの磁界集束レンズを示している。

上記のリング状磁石１８．１９は磁化の反対方向に同軸
的に位置決めされている。磁石１８．１９はそれらの北
極（Ｎ）と南極（Ｚ）がお互いに反対に位置決めされて
いる。上記の磁界集束レンズ１７の軸磁界Ｈｚ　（１７
）が実線によって第５図に示されている。

磁石１８の軸磁界Ｈ−ｚ（１８）および磁石１９の軸磁
界Ｈ２（１９）は破線によって第５図に示されている。

単一リング状磁石からなる磁界集束レンズ１５の軸磁界
とこの軸磁界とを比べると、磁界集束レンズ１７の両側
の漂遊磁界が減少していることが分る。磁界集束レンズ
１７を越える漂遊磁界は磁石１８と１９の間の距離を減
少することによってさらに減少できる。

しかしこれはまたレンズ１７内の磁界の強度、従ってレ
ンズ１７の強度が減少するという結果となる。

第６図は本発明による磁界集束レンズ２０の断面図であ
る。上記の磁気レンズは磁化の反対方向に同軸的に位置
決めされた２個の非同−永久磁石２１と２２から構成さ
れている。この実施例およびさらなる実施例の各々に対
して、磁石はその北極（Ｎ）およびその南極（Ｚ）の双
方に対しお互いに反対に位置決めされることが維持され
ている。この例では、磁石２０は第２図の永久磁石１５
と同じである。

磁石２２は磁石２１と同じ磁化を有し、この例では同じ
内径と外径を有している。この例では磁石の厚さは異な
っている。上記の磁気レンズの軸磁界Ｈ２（２０）は実
線によって第７図に示されている。磁石２１の軸磁界Ｈ
２（２１）と磁石２２の軸磁界Ｈｚ　（２２）もまた破
線によって第７図に示されている。この例では、軸磁界
Ｈ，（２１）の絶対極値Ａおよび軸磁界Ｈ２（２２）の
磁界集束レンズの内側に位置する同じ符号の極値Ｂは少
なくとも実質的に一致している。

このように磁石の磁界は磁石間でお互いに可能な限り僅
かしか違わない。この図面の軸磁界の零を通る最後の径
路（ｌａｓｔ　ｐａｓｓａｇｅ）はＺｏによって示され
ている。２つの同一磁石１８と１９で構成されている第
５図の既知の磁界集束レンズ１７の軸磁界と比較すると
、漂遊磁界は一方の側で減少され、他方の側で増大され
ている。最大軸磁界は実質的に等しい。本発明において
、磁石２２が偏向コイルから最も離れているように磁界
集束レンズ２０が位置されているので、偏向空間内の漂
遊磁界は減少される。

第８．９．１０図は磁石２１と２２の内径Ｒ１、外径Ｒ
２および磁化が異なっている磁界集束レンズ２０の代案
の実施例を示して、いる。磁化の差は第１０図中で・磁
力線１６の異な番密度によって表わされている。

その１つが第１１ａ図に示されている他の可能な実施例
は第６．８，９．１０図に示された磁石間の２つあるい
はそれ以上の差の組合せによって形成され、これは内径
と外径、内径と厚さ、外径と厚さ、厚さと磁化等々の双
方が異なっていることを意味している。本発明による陰
極線管に適した磁界集束レンズは軸方向に磁化された磁
石あるいは矩形断面を有する磁石からなる磁界集束レン
ズに限定されない。異なる断面積を有するかあるいは異
なる磁化を有する磁石もまたこれまで説明されたような
磁界集束レンズとして適していよう。これらの磁界集束
レンズは回転対称設計にも限定されない。

第１１ｂ、　ｌｌｃ、　ｌｉｄ、　ｌｌｃ図は他の若干
の可能な実施例を示している。第１１ｂ図は２個の非同
−トロイダル磁石２１と２２からなる磁界集束レンズの
断面図である。第１１ｃ図は２個の部分的に軸方向に、
および部分的に半径方向に磁化された非同−磁石２１と
２２からなる磁界集束レンズ２０の断面図である。

第１ｉｄ図は２個の半径方向に磁化された非同−磁石２
１と２２からなる磁界集束レンズ２０の断面図である。

第１ｉｅ図は対称軸２を有する２個の非同−１非回転対
称磁石２１と２２からなる磁界集束レンズの部分的斜視
図である。

本発明によって実現できるところの、偏向空間中の漂遊
磁界の減少、画像欠陥の関連する減少、さらに特定する
とコマと画像回転を若干の例を参照して詳細に説明する
。

２つの画像欠陥は磁界集束レンズの漂遊磁界と偏向コイ
ル系の偏向磁界との重なりから生じる。

生起する第１の画像欠陥はコマである。この欠陥は偏向
空間中の漂遊磁界のレンズ強度によって決められる。上
記のレンズ強度は第１近似として偏向空間の２軸にわた
って積分された軸磁界強度の自乗に比例する。

ＪＨｚ”ｄｚ 偏向空間 そのような積分は今後Ｌｃによって示される。

生起する第２の画像欠陥は画像回転である。この画像回
転は漂遊磁界の結果としてのビーム回転によって生じる
。上記のビーム回転は偏向空間の２軸にわたって積分さ
れた軸磁界強度に比例している。

ＪＨ２ｄｚ 偏向空間 に比例する。この積分は今後りと示される。

そこでこれらの積分は全強度、コマおよびレンズの画像
回転を決定する。第１２ｂ、　１３ｂ、　１４ｂ図に示
された若干のレンズのコマと画像回転が比較されている
以下の例において、とりわけ言われない限り、偏向空間
は第１２ｂ、　１３ｂ図に示された点Ｆで始まり、上記
の点はすべてのレンズに対して同一であることが仮定さ
れている。これはレンズが偏向コイル系から同じ距離に
位置され、かつ偏向空間が第７図に示された点Ｚ０の近
くで始まるようになっている状態に対応している。

第１２ａ、　１３ａ、　１４ａ図では、Ｌ、　Ｅｊ／Ｌ
およびＬｃ／Ｌが第１２ｂ、　１３ｂ、　１４ｂ図に示
されたように３つの異なる磁気レンズ２３．２４および
２５に対して示されており、それらはそれぞれ、第１２
ａ図の２個の同一磁石２６と２７の間の距離Ｚの関数と
して、第１３ａ図の磁石２８の厚さＳの関数として、そ
して第１４ａ図の磁石２９の内径Ｒ１の関数として示さ
れている。

これらの図面中の破線はＬに対して値２、Ｂ／Ｌに対し
て値０．１　、ｔ、ｃ　／ｌ、に対して値０．０１を示
している。

磁石２６と２８の間の距離および磁石２６と２９の間の
距離それぞれは、磁石２８と２９の軸磁界の絶対極値が
それぞれ磁気レンズ内の磁石２６の軸磁界の同符号の極
値に少なくとも実質的に等しいように選ばれている。従
ってこれらの例の磁石間の距離は磁石２６の軸磁界の最
大と最小の間の距離に等しい。

Ｂ／ＬとＬｃ／ＬはＳあるいはＲの関数として最小値を
示す。等しいＬによって、上記の最小値は第１２ａ図と
第１３ａ図および第１４ａ図の比較から明かなよう憾２
個の同一磁石からなる磁界集束レンズの値より数倍小−
さい。本発明の構造によると、コマと画像回転はレンズ
強度をかなり減少すること無（既知の構造に比べてかな
りの程度減少できる。画像欠陥のこの減少は１つの磁石
の外径あるい、、は磁化を変えることにより、あるいは
２個の磁石間の差の組合せを選ぶことにより達成できる
。

非矩形断面を有する磁石を選ぶこともまた可能である。

既知の磁気レンズの同−磁石間の差の減少は、磁石の減
磁を妨げるよう上記の磁石が磁気的に硬く作られねばな
らぬという付加的な欠陥を有している。

実質的にコマを最小にし、従って画像鮮明度を実質的に
最適化する構造は本発明による磁界集束レンズによって
可能である。第１３ａ図および第１４ａ図においてこれ
は本質的にＬＣ／Ｌの最小値に対応している。そのよう
な構造は高解像度データ表に不利である。画像回転は実
質的に最小にする構造は本発明による磁界集束レンズに
よってまた可能である。画像回転は望ましくないから、
これは画像表示を改善する。第１３ａ図および第１４ａ
図においてこれは実質的にＢ／Ｌの最小値に対応してい
る。表示スクリーン上で実質的に最適な表示を得るため
に上記のエラーの組合せを実質的に最小にする構造もま
た可能である。ＳあるいはＲの実質的に最適な選択は一
般的にＬｃ／ＬおよびＢ／Ｌの最小値によって示された
領域、あるいはそのすぐ近くの領域に存在するであろう
。

レンズ強度は一般的に電子銃とレンズの間の距離、およ
びレンズと表示スクリーンの間の距離によって決められ
る。当業者は所与のレンズ強度がコマ、あるいは画像回
転、あるいは磁性材料の全量あるいは磁石間の最小距離
あるいは上記の性質の組合せを実質的に最適化するよう
な本発明による磁界集束レンズの構造を選ぶことができ
る。上記の異なる規準を満足する磁界集束レンズを設計
するために本発明によって当業者にもたらされた可能性
は本発明の重要な利点である。

第１５図は陰極線管のネック４の断面図であって、ここ
で本発明に従いかつ２個の非同−磁石３１と３２からな
る磁石集束レンズが結合されている。

第１６図は陰極線管のネック４の断面図であって、ここ
で本発明によりかつ２個の非同−磁石３４と３５からな
る磁界集束レンズが結合されている。

この磁石は、多分実験的に確定されるような表示スクリ
ーン上の最適表示を得るために、例えば磁石３１と３２
の間あるいは磁石３４と３５の間の距離が変化できるよ
うにすることおよび／またはレンズと偏向コイル系３６
の間の距離が変化できるようにする手段を具えてもよい
。これらの手段はエレメント３７と３８によって第１５
図と第１６図に線図的に示されている。例えば、もし磁
界集束レンズの磁石の形状と磁化がアプリすりに規定さ
れるなら、磁石の相互位置および／または偏向コイルに
対するそれらの位置をコマあるいは画像回転あるいはこ
れらの特性の組合せが最小になるような態様で設定する
ことは可能である。

磁石の同軸配列を簡単化するために、双方の磁石は実質
的な同軸配列を可能にするエレメント３９と４０よって
第１５図および第１６図に線図的に示された手段を具え
てもよい。実質的に同軸でない磁石の配列は表示欠陥と
なろう。双方の磁石は例えば実質的に同一内径および／
または外径を具えてもよく、その場合、もしネックの内
側の直径あるいは外側の直径が正確に作られているなら
、簡単な態様で外囲器のネック上あるいはネック内で磁
石は実質的に同軸的に配列することができる。

半径方向の磁界集束レンズの漂遊磁界を遮蔽するために
、磁気遮蔽箱４１と４２がそれぞれ備えられよう。

磁石はネックに備えられる前に、あるいはその間に、あ
るいはそのあとのいずれがで磁化されよう。既に予＠ｌ
化された磁石の使用は上記の磁石のその場所での磁化よ
り簡単である。しがしその場所での磁化は磁界集束レン
ズの特性が磁石の磁化の選択によってアプリオリに制限
されないという利点を有している。例えば、もし磁界集
束レンズの磁石の１つが一定磁化を有するなら、コマ、
あるいは画像回転、あるいはこれらの特性の組合せが最
小になるような態様で他の磁石をその場所で磁化する。

ことが可能である。

（要　約） 陰極線管が表示窓２、コーン３およびネック４からなる
外囲器１中に、電子ビーム６を発生する上記のネック４
中の電子銃５を具えている。電子ビーム６はネック４に
組み立てられている２個の非同−磁石１３および１４か
らなる磁界集束レンズ１２によって集束されている。上
記の磁界集束レンズの磁界はレンズの中心に対して本質
的に非対称であり、かつ磁石の磁界は電子ビームが偏向
されている空間で集束レンズの他の側よりももっと強く
お互いに減衰している。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明による陰極線管の一部を切り欠いした斜
視図であり、 第２図は軸方向に磁化されたリング状永久磁石からなる
磁界集束レンズの断面図であり、第３図は第２図に示さ
れた磁界集束レンズの軸磁界を示し、 第４図は軸方向に磁化されかつ磁化の反対方向で位置決
めされた２つの同一リング状永久磁石からなる磁界集束
レンズの断面図であり、第５図は第４図に示された磁界
集束レンズの軸磁界を示し、 第６図は本発明による陰極線管に適合する磁界集束レン
ズの断面図であり、 第７図は第６図に示された磁界集束レンズの軸磁界を示
し、 第８．９．１０およびｌｌａ、　ｌｌｂ、　Ｌｌｃ、　
ｌｌａ図は本発明による陰極線管に適合する磁界集束レ
ンズの別の実施例の断面図であり、 第１ｉｅ図は本発明による陰極線管に適合した磁界集束
レンズの部分斜視図であり、 第１２ａ図は全レンズ強度、ビーム回転、および２つの
同一永久磁石からなる磁界集束レンズの漂遊磁界のレン
ズ強度を相互距離の関数として示し、第１２ｂ図は第１
２ａ図に対応する磁気レンズの断面図であり、 第１３ａ図は全レンズ強度、ビーム回転、および２つの
非同−磁石からなる磁界集束レンズの漂遊磁界のレンズ
強度を１つの磁石の内径の関数として示し、 第１３ｂ図は第１３ａ図に対応する磁気レンズの断面図
であり、 第１４ａ図は全レンズ強度、ビーム回転、および２つの
非同−磁石からなる磁界集束レンズの漂遊磁界のレンズ
強度を１つの磁石の厚さの関数として示し、 第１４ｂ図は第１４ａ図に対応する磁気レンズの断面図
であり、 第１５図は陰極線管のネック上に組み立てられた磁界集
束レンズを示し、 第１６図は陰極線管のネック内に組み立てられた磁界集
束レンズを示している。 １・・・ガラス外囲器　　２・・・表示窓３・・・コー
ン　　　　　４・・・ネック５・・・電子銃　　　　　
６・・・電子ビーム７・・・表示スクリーン ８・・・スポット　　　　９・・・偏向コイル系１０・
・・ベース　　　　　エト・・接続１２・・・磁界集束
レンズ １３、１４・・・非同−磁石 １５・・・リング状永久磁石 １６・・・磁力線　　　　　１７・・・磁界集束レンズ
１８、１９・・・同一リング状磁石 ２０・・・磁界集束レンズ ２１、２２・・・非同−永久磁石 ２３、２４．２５・・・磁気レンズ ２６、２７・・・同一磁石　　２８．２９・・・磁石３
０・・・磁界集束レンズ ３１、３２・・・非同−磁石 ３４、３５・・・非同−磁石 ３６・・・偏向コイル系 ３７、３８・・・エレメント ３９、４０・・・エレメント ４１、４２・・・磁気遮蔽箱 特許出願人　　　エヌ・ベー・フィリップス・フルーイ
ランベンファプリケン １゛ □ ｉ　内 Ｆｌｏ　６

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、陰極線管であって、電子ビームを発生する少なくと
   も１つの電子銃と、電子ビームの偏向コイル系と、電子
   ビームを集束する磁界を生成し、そして電子ビームを取
   り巻きかつ磁界を発生する少なくとも実質的に反対の磁
   気配向を有する２つの永久磁石からなる磁界集束レンズ
   を具え、概磁界が偏向の前に電子ビームの軸に少なくと
   も実質的に同軸的な軸に対して少なくとも実質的に対称
   的でありかつ磁界集束レンズを越えてお互いに減衰する
   ものにおいて、 集束レンズの軸磁界がレンズの中心に対し て本質的に非対称であり、かつ電子ビームが集束レンズ
   の他の側の空間におけるよりも偏向コイル系の磁界によ
   って偏向されている空間で磁石の磁界がお互いにもっと
   強く減衰することを特徴とする陰極線管。 ２、偏向空間に最も近い磁石の軸磁界の絶対極値が磁界
   集束レンズの内側の他の磁石の軸磁界の同符号の極値と
   少なくとも実質的に一致していることを特徴とする請求
   項１記載の陰極線管。 ３、磁石が実質的にコマを最小にするよう適応されてい
   ることを特徴とする請求項１もしくは２記載の陰極線管
   。 ４、磁石が実質的に画像回転を最小にするよう適応され
   ていることを特徴とする請求項１もしくは２記載の陰極
   線管。 ５、請求項１ないし４のいずれか１つに記載の陰極線管
   を具えるデバイス。 ６、陰極線管のネック上あるいはネック内に組み立てら
   れたあとで永久磁石がその場所で磁化されることを特徴
   とする請求項１ないし５のいずれか１つに記載の陰極線
   管の製造方法。