JPH0418476B2 - - Google Patents
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- JPH0418476B2 JPH0418476B2 JP59132194A JP13219484A JPH0418476B2 JP H0418476 B2 JPH0418476 B2 JP H0418476B2 JP 59132194 A JP59132194 A JP 59132194A JP 13219484 A JP13219484 A JP 13219484A JP H0418476 B2 JPH0418476 B2 JP H0418476B2
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Description
【発明の詳細な説明】
<技術分野>
本発明は光半導体装置に関するもので、特に
MBEあるいはMO−CVD等によつて製作可能な
半導体薄膜中の量子効果を利用した量子井戸光導
波領域を含む量子井戸レーザ、量子井戸光変調
器、量子井戸光導波回路等の光半導体装置の構造
に関するものである。
MBEあるいはMO−CVD等によつて製作可能な
半導体薄膜中の量子効果を利用した量子井戸光導
波領域を含む量子井戸レーザ、量子井戸光変調
器、量子井戸光導波回路等の光半導体装置の構造
に関するものである。
<従来技術>
近年、分子線エピタキシー(MBE)法あるい
は有機金属を用いた気相成長(MO−CVD)法
などの薄膜単結晶成長技術の進歩は著しく、これ
らの成長技術を用いれば10〓程度の薄いエピタキ
シヤル成長層を得ることが可能となつている。こ
のような製造技術の進歩は、半導体レーザにおい
ても従来の液相エピタキシヤル(LPE)成長法
では製作が困難であつた極めて薄い層を有する素
子構造に基く新しい効果を利用したレーザ素子の
製作を可能とした。その代表的なものは量子井戸
(Quautum Well:略してQW)レーザである。
このQWレーザは従来の二重ヘテロ接合(DH)
レーザでは数百〓以上であつた活性層厚を100〓
程度あるいはそれ以下とすることによつて、活性
層中に量子化準位が形成されることを利用してお
り、従来のDHレーザに比べて閾値電流が下が
る、温度特性が良い、あるいは過渡特性に優れて
いる等の数々の利点を有している。
は有機金属を用いた気相成長(MO−CVD)法
などの薄膜単結晶成長技術の進歩は著しく、これ
らの成長技術を用いれば10〓程度の薄いエピタキ
シヤル成長層を得ることが可能となつている。こ
のような製造技術の進歩は、半導体レーザにおい
ても従来の液相エピタキシヤル(LPE)成長法
では製作が困難であつた極めて薄い層を有する素
子構造に基く新しい効果を利用したレーザ素子の
製作を可能とした。その代表的なものは量子井戸
(Quautum Well:略してQW)レーザである。
このQWレーザは従来の二重ヘテロ接合(DH)
レーザでは数百〓以上であつた活性層厚を100〓
程度あるいはそれ以下とすることによつて、活性
層中に量子化準位が形成されることを利用してお
り、従来のDHレーザに比べて閾値電流が下が
る、温度特性が良い、あるいは過渡特性に優れて
いる等の数々の利点を有している。
(参考文献)
(1) W.T.Tsang、Ahysics Letters、vol。39、
No.10pp.786(1981)。
No.10pp.786(1981)。
(2) N.K.Dutta、Journal of Applied Physics、
vol.53、No.11、pp.7211(1982)。
vol.53、No.11、pp.7211(1982)。
(3) H.Iwamura、T.Saku、T.Ishibashi、K.
Otsuka、Y.Horikoshi、Electronics Letters、
vol.19、No.5、pp.180(1983)。
Otsuka、Y.Horikoshi、Electronics Letters、
vol.19、No.5、pp.180(1983)。
このように、MBEやMO−CVDなどの薄膜単
結晶成長技術を用いることにより、新しい多層構
造を有する高性能半導体レーザの実用化への道が
開かれてきた。
結晶成長技術を用いることにより、新しい多層構
造を有する高性能半導体レーザの実用化への道が
開かれてきた。
第2図は従来のキヤリアリザーバ層を有する単
一量子井戸レーザの積層構造を示す断面図であ
る。n型GoAs基板1上にn型GaAsバツフア層
2(0.5μm)、n型Ga0.5Al0.5Asクラツド層(1μ
m)、ノンドープGa0.7Al0.3Asキヤリアリザーバ
層4(0.1μm)、ノンドープGaAs量子井戸活性層
5(0.01μm)、ノンドープGa0.7Al0.3Asキヤリ
アリザーバ層6(0.1μm)、p型Ga0.5Al0.5Asク
ラツド層7(1μm)、p型GaAsキヤツプ層8
(0.3μm)をMBE法により連続成長させたもので
ある。第3図は第2図に示すレーザ構造を形成す
るクラツド層3,7、キヤリアリザーバ層4,6
及び活性層5から成る積層構造のAl混晶比分布
を示したものである。レーザ発振は最もAl混晶
比の低いGaAs量子井戸活性層5で起こるが、活
性層5の厚みが0.01μmと光の波長に比べて極め
て薄いため光学的には無視することができる。こ
のため光導波はキヤリアリザーバ層4,6とクラ
ツド層3,7で形成される光導波路により行なわ
れる。この構造では、単一量子井戸活性層5が非
常に薄くかつよりエネルギーギヤツプの大きなキ
ヤリアリザーバ層4,6にはさまれているために
生ずる量子井戸活性層5内の量子化準位を介して
レーザ発振が起こる。このような量子化準位は量
子井戸界面における急峻なエネルギーギヤツプの
変化により生ずるものであるため、活性層5界面
の組成は急峻に変化することが望ましい。しかし
ながら、第2図に示したレーザ素子構造において
は、量子井戸界面を形成するのはGaAlAs三元混
晶であるため、成長層界面に平行な方向でGaと
Alの微視的な配列の不均一あるいは配列の不規
則性が生じている。このため、エネルギーギヤツ
プの変化は界面で完全に急峻とはならずかなりの
ゆらぎをもつたものとなり、理想的な量子井戸の
特性を実現することは困難である。
一量子井戸レーザの積層構造を示す断面図であ
る。n型GoAs基板1上にn型GaAsバツフア層
2(0.5μm)、n型Ga0.5Al0.5Asクラツド層(1μ
m)、ノンドープGa0.7Al0.3Asキヤリアリザーバ
層4(0.1μm)、ノンドープGaAs量子井戸活性層
5(0.01μm)、ノンドープGa0.7Al0.3Asキヤリ
アリザーバ層6(0.1μm)、p型Ga0.5Al0.5Asク
ラツド層7(1μm)、p型GaAsキヤツプ層8
(0.3μm)をMBE法により連続成長させたもので
ある。第3図は第2図に示すレーザ構造を形成す
るクラツド層3,7、キヤリアリザーバ層4,6
及び活性層5から成る積層構造のAl混晶比分布
を示したものである。レーザ発振は最もAl混晶
比の低いGaAs量子井戸活性層5で起こるが、活
性層5の厚みが0.01μmと光の波長に比べて極め
て薄いため光学的には無視することができる。こ
のため光導波はキヤリアリザーバ層4,6とクラ
ツド層3,7で形成される光導波路により行なわ
れる。この構造では、単一量子井戸活性層5が非
常に薄くかつよりエネルギーギヤツプの大きなキ
ヤリアリザーバ層4,6にはさまれているために
生ずる量子井戸活性層5内の量子化準位を介して
レーザ発振が起こる。このような量子化準位は量
子井戸界面における急峻なエネルギーギヤツプの
変化により生ずるものであるため、活性層5界面
の組成は急峻に変化することが望ましい。しかし
ながら、第2図に示したレーザ素子構造において
は、量子井戸界面を形成するのはGaAlAs三元混
晶であるため、成長層界面に平行な方向でGaと
Alの微視的な配列の不均一あるいは配列の不規
則性が生じている。このため、エネルギーギヤツ
プの変化は界面で完全に急峻とはならずかなりの
ゆらぎをもつたものとなり、理想的な量子井戸の
特性を実現することは困難である。
量子井戸構造としては、前述した単一量子井戸
の他に第4図に示すようなAl混晶比分布を有す
る多重量子井戸も従来より多く用いられている。
この多重量子井戸構造は5つのGaAs量子井戸活
性層12(0.01μm)を4つのGa0.7Al0.3Asバリ
ア層13(0.005μm)で分離形成した多重量子井
戸構造をGa0.7Al0.3Asクラツド層11ではさん
だ構造となつている。ここに示す多重量子井戸構
造では活性層12とバリア層13より成る量子井
戸の平均的Al混晶比は約0.086とGa0.7Al0.3Asに
比べて小さく量子井戸部の厚みが0.07μmと比較
的厚いため、光導波路として働かせることができ
る。多重量子井戸構造においては、更に量子井戸
層12及びバリア層13の数を増加することによ
り量子井戸内に存在する導波光の比率を増すこと
ができる。従つて、量子井戸に特有の強いエキシ
トンの効果を利用したような、光導波路、光スイ
ツチ、光変調器の光導波デバイスに応用する際に
は単一量子井戸よりも多重量子井戸を用いる方が
効果的である。但しこの場合においても前述の単
一量子井戸の場合と同様に、バリア層13あるい
はクラツド層11にGaAlAsのような混晶を用い
ると、成長層面内のゆらぎの悪影響を受けること
になる。
の他に第4図に示すようなAl混晶比分布を有す
る多重量子井戸も従来より多く用いられている。
この多重量子井戸構造は5つのGaAs量子井戸活
性層12(0.01μm)を4つのGa0.7Al0.3Asバリ
ア層13(0.005μm)で分離形成した多重量子井
戸構造をGa0.7Al0.3Asクラツド層11ではさん
だ構造となつている。ここに示す多重量子井戸構
造では活性層12とバリア層13より成る量子井
戸の平均的Al混晶比は約0.086とGa0.7Al0.3Asに
比べて小さく量子井戸部の厚みが0.07μmと比較
的厚いため、光導波路として働かせることができ
る。多重量子井戸構造においては、更に量子井戸
層12及びバリア層13の数を増加することによ
り量子井戸内に存在する導波光の比率を増すこと
ができる。従つて、量子井戸に特有の強いエキシ
トンの効果を利用したような、光導波路、光スイ
ツチ、光変調器の光導波デバイスに応用する際に
は単一量子井戸よりも多重量子井戸を用いる方が
効果的である。但しこの場合においても前述の単
一量子井戸の場合と同様に、バリア層13あるい
はクラツド層11にGaAlAsのような混晶を用い
ると、成長層面内のゆらぎの悪影響を受けること
になる。
<発明の目的>
本発明は、以上のような問題点に鑑み、混晶に
起因する界面のゆらぎのない理想的な量子井戸光
導波路を有する光半導体装置を提供することを目
的とする。
起因する界面のゆらぎのない理想的な量子井戸光
導波路を有する光半導体装置を提供することを目
的とする。
<実施例>
第1図は本発明の一実施例を示す量子井戸構造
半導体レーザの断面構造に対応するAl混晶比分
布図である。本実施例においてはAl混晶比0と
1すなわちGaAsとAlAsの二元系化合物のみにて
量子井戸構造を形成しており、混晶を含まない構
造となつている。素子構造は、第2図の構造と同
様に、n型GaAs基板上にn型GaAsバツフア層
(0.5μm)を成長し、その上に第1図に示すよう
にn型GaAs(10Å)とn型AlAs(10Å)を交互に
それぞれ500層積層した超格子クラツド層23、
ノンドープGaAs(25Å)(禁制体幅のより小さい
第1の二元系化合物半導体薄層)とノンドープ
AlAs(10Å)(禁制体幅のより大きい第2の二元
系化合物半導体薄層)を交互にそれぞれ30層積層
した超格子光ガイド層24、ノンドープGaAs量
子井戸活性層(100Å)25、ノンドープGaAs
(25Å)(禁制体幅のより小さい第1の二元系化合
物半導体薄層)とノンドープAlAs(10Å)(禁制
体幅のより大きい第2の二元系化合物半導体薄
層)を交互にそれぞれ30層積層した超格子光ガイ
ド層26、p型GaAs(10Å)とp型AlAs(10Å)
を交互にそれぞれ500層積層した超格子クラツド
層27、さらにその上にp型GaAsキヤツプ層
(0.3μm)をMBE法又はMO−CVD法により連続
的に成長させることにより得られる。MBE法や
MO−CVD法を利用することにより、前述した
如く非常に薄い層を得ることができる。この構造
では超格子クラツド層23,27の等価的なAl
混晶比は0.5と超格子光ガイド層24,26の等
価的なAl混晶比約0.29に比べて大きく光導波路と
しては第3図とほぼ等価な構造となつているため
活性層25を中心として有効に光が導波される。
また、活性層25の量子化準位の形成に重要な影
響を及ぼす光ガイド層24,26に混晶を含まな
いため、混晶に起因するゆらぎもなく優れた量子
効果が得られる。活性層25の界面では組成が急
峻な変化を呈し、エネルギーギヤツプも急峻とな
る。本実施例のようにMBE法によりAlAs層を成
長する場合、Al分子線と残留酸素等との反応に
よる結晶性の低下が懸念されるが、本実施例で示
したように単一AlAs層の厚みを10Åと薄く設定
することにより、AlAs単層の成長時間は数秒程
度と短いため、混晶として平均的にAl分子線を
飛ばしている場合と何ら変わらない結晶性の超格
子層を得ることができる。次にn型GaAs基板の
裏面にn側金属電極、p型キヤツプ層上にp側金
属電極を蒸着形成して超格子構造のダブルヘテロ
接合型半導体レーザ素子が作製され、また必要に
応じて電流狭穿用ストライプ構造が設けられる。
半導体レーザの断面構造に対応するAl混晶比分
布図である。本実施例においてはAl混晶比0と
1すなわちGaAsとAlAsの二元系化合物のみにて
量子井戸構造を形成しており、混晶を含まない構
造となつている。素子構造は、第2図の構造と同
様に、n型GaAs基板上にn型GaAsバツフア層
(0.5μm)を成長し、その上に第1図に示すよう
にn型GaAs(10Å)とn型AlAs(10Å)を交互に
それぞれ500層積層した超格子クラツド層23、
ノンドープGaAs(25Å)(禁制体幅のより小さい
第1の二元系化合物半導体薄層)とノンドープ
AlAs(10Å)(禁制体幅のより大きい第2の二元
系化合物半導体薄層)を交互にそれぞれ30層積層
した超格子光ガイド層24、ノンドープGaAs量
子井戸活性層(100Å)25、ノンドープGaAs
(25Å)(禁制体幅のより小さい第1の二元系化合
物半導体薄層)とノンドープAlAs(10Å)(禁制
体幅のより大きい第2の二元系化合物半導体薄
層)を交互にそれぞれ30層積層した超格子光ガイ
ド層26、p型GaAs(10Å)とp型AlAs(10Å)
を交互にそれぞれ500層積層した超格子クラツド
層27、さらにその上にp型GaAsキヤツプ層
(0.3μm)をMBE法又はMO−CVD法により連続
的に成長させることにより得られる。MBE法や
MO−CVD法を利用することにより、前述した
如く非常に薄い層を得ることができる。この構造
では超格子クラツド層23,27の等価的なAl
混晶比は0.5と超格子光ガイド層24,26の等
価的なAl混晶比約0.29に比べて大きく光導波路と
しては第3図とほぼ等価な構造となつているため
活性層25を中心として有効に光が導波される。
また、活性層25の量子化準位の形成に重要な影
響を及ぼす光ガイド層24,26に混晶を含まな
いため、混晶に起因するゆらぎもなく優れた量子
効果が得られる。活性層25の界面では組成が急
峻な変化を呈し、エネルギーギヤツプも急峻とな
る。本実施例のようにMBE法によりAlAs層を成
長する場合、Al分子線と残留酸素等との反応に
よる結晶性の低下が懸念されるが、本実施例で示
したように単一AlAs層の厚みを10Åと薄く設定
することにより、AlAs単層の成長時間は数秒程
度と短いため、混晶として平均的にAl分子線を
飛ばしている場合と何ら変わらない結晶性の超格
子層を得ることができる。次にn型GaAs基板の
裏面にn側金属電極、p型キヤツプ層上にp側金
属電極を蒸着形成して超格子構造のダブルヘテロ
接合型半導体レーザ素子が作製され、また必要に
応じて電流狭穿用ストライプ構造が設けられる。
n側電極とp側電極を介して電流を注入すると
超格子構造によつて光が導波され、活性層25に
キヤリアが閉じ込められてレーザ動作が開始され
る。光はガイド層24,26の領域まで導波さ
れ、共振器内で充分に増幅される。その結果、誘
導放射の条件を満たし共振端面よりレーザ光が放
射される。光ガイド層24,26は活性層25で
の過度の光密度増大を緩和し、安定にレーザ発振
を持続される。放射されるレーザ光は高出力なも
のとなり量子井戸特性も良好となる。また発振閾
値電流も小さく、従つて出力動作の安定な実用価
値の高いレーザ装置として情報処理、光通信、計
測等種々の分野に利用することができる。
超格子構造によつて光が導波され、活性層25に
キヤリアが閉じ込められてレーザ動作が開始され
る。光はガイド層24,26の領域まで導波さ
れ、共振器内で充分に増幅される。その結果、誘
導放射の条件を満たし共振端面よりレーザ光が放
射される。光ガイド層24,26は活性層25で
の過度の光密度増大を緩和し、安定にレーザ発振
を持続される。放射されるレーザ光は高出力なも
のとなり量子井戸特性も良好となる。また発振閾
値電流も小さく、従つて出力動作の安定な実用価
値の高いレーザ装置として情報処理、光通信、計
測等種々の分野に利用することができる。
第5図は本発明の他の実施例を示す多重量子井
戸光導波路の電面構造に対応するAl混晶比分布
図である。超格子クラツド層31はGaAs(25Å)
とAlAs(10Å)を交互にそれぞれ500層積層して
おり、その間に5つのGaAs量子井戸活性層32
(100Å)をGaAs(25Å)(禁制体幅のより小さい
第1の二元系化合物半導体薄層)が2層と、
AlAs(10Å)(禁制体幅のより大きい第2の二元
系化合物半導体薄層)が3層とから成るバリア層
33を介して配置した構造を有している。光導波
構造としては第4図の多重量子井戸光導波路とほ
ぼ等価であるが、混晶に起因するゆらぎの影響が
無いため、より強い量子効果が得られる。
戸光導波路の電面構造に対応するAl混晶比分布
図である。超格子クラツド層31はGaAs(25Å)
とAlAs(10Å)を交互にそれぞれ500層積層して
おり、その間に5つのGaAs量子井戸活性層32
(100Å)をGaAs(25Å)(禁制体幅のより小さい
第1の二元系化合物半導体薄層)が2層と、
AlAs(10Å)(禁制体幅のより大きい第2の二元
系化合物半導体薄層)が3層とから成るバリア層
33を介して配置した構造を有している。光導波
構造としては第4図の多重量子井戸光導波路とほ
ぼ等価であるが、混晶に起因するゆらぎの影響が
無いため、より強い量子効果が得られる。
以上、本発明の実施例において、GaAsとAlAs
から成る量子井戸レーザの光ガイド層及び光導波
路のバリア層といつた光導波機構について示した
が、本発明はこれに限定されるものではなく2元
系化合物としてGaSb、InAs、InPその等の半導
体を用いることも可能である。
から成る量子井戸レーザの光ガイド層及び光導波
路のバリア層といつた光導波機構について示した
が、本発明はこれに限定されるものではなく2元
系化合物としてGaSb、InAs、InPその等の半導
体を用いることも可能である。
<発明の効果>
以上詳説した如く本発明によれば、従来の量子
井戸半導体装置で問題となつていた混晶の同一成
長層面内での組成ゆらぎあるいは不規則性に起因
する量子効果の低下といつた悪影響を受けること
なく量子効果特性の高い量子井戸レーザ、量子井
戸光導波回路等の量子井戸半導体装置を構成する
ことが可能となる。
井戸半導体装置で問題となつていた混晶の同一成
長層面内での組成ゆらぎあるいは不規則性に起因
する量子効果の低下といつた悪影響を受けること
なく量子効果特性の高い量子井戸レーザ、量子井
戸光導波回路等の量子井戸半導体装置を構成する
ことが可能となる。
第1図は本発明の1実施例を説明する単一量子
井戸半導体レーザのAl混晶比分布図である。第
2図は従来の単一量子井戸半導体レーザの断面構
成図である。第3図は第2図に示すGaAlAs量子
井戸レーザのAl混晶比の分布を示す説明図であ
る。第4図は従来の多重量子井戸光導波路のAl
混晶比分布図である。第5図は本発明の他の実施
例を説明する単一井戸半導体レーザのAl混晶比
分布図である。 23,27……クラツド層、24,26……光
ガイド層、25……活性層、31……クラツド
層、32……活性層、33……バリア層。
井戸半導体レーザのAl混晶比分布図である。第
2図は従来の単一量子井戸半導体レーザの断面構
成図である。第3図は第2図に示すGaAlAs量子
井戸レーザのAl混晶比の分布を示す説明図であ
る。第4図は従来の多重量子井戸光導波路のAl
混晶比分布図である。第5図は本発明の他の実施
例を説明する単一井戸半導体レーザのAl混晶比
分布図である。 23,27……クラツド層、24,26……光
ガイド層、25……活性層、31……クラツド
層、32……活性層、33……バリア層。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1 二元系化合物半導体からなる活性層と、該活
性層の両面に隣接して活性層からの光に対し透明
な超格子層とからなる積層構造を1つ以上備えた
光導波路と、 該光導波路の両面に隣接した超格子クラツド層
と、を備えてなり、 前記光導波路の超格子層及び超格子クラツド層
は、それぞれ、禁制体幅のより小さい第1の二元
系化合物半導体薄層と、禁制体幅のより大きい第
2の二元系化合物半導体薄層とを多層に積層した
構造を有し、 前記光導波路の超格子層の第1の二元系化合物
半導体薄層の膜厚は、前記活性層の膜厚より薄い
ことを特徴とする光半導体装置。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59132194A JPS6110293A (ja) | 1984-06-25 | 1984-06-25 | 光半導体装置 |
US06/746,710 US4746181A (en) | 1984-06-25 | 1985-06-20 | Optical semiconductor device |
EP85304481A EP0166593B1 (en) | 1984-06-25 | 1985-06-24 | A semiconductor laser device |
DE3587748T DE3587748T2 (de) | 1984-06-25 | 1985-06-24 | Halbleiterlaseranordnung. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59132194A JPS6110293A (ja) | 1984-06-25 | 1984-06-25 | 光半導体装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6110293A JPS6110293A (ja) | 1986-01-17 |
JPH0418476B2 true JPH0418476B2 (ja) | 1992-03-27 |
Family
ID=15075592
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP59132194A Granted JPS6110293A (ja) | 1984-06-25 | 1984-06-25 | 光半導体装置 |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4746181A (ja) |
EP (1) | EP0166593B1 (ja) |
JP (1) | JPS6110293A (ja) |
DE (1) | DE3587748T2 (ja) |
Families Citing this family (30)
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JPS61154191A (ja) * | 1984-12-27 | 1986-07-12 | Mitsubishi Electric Corp | 半導体レ−ザ素子 |
JPS61244086A (ja) * | 1985-04-22 | 1986-10-30 | Sharp Corp | 半導体レ−ザ素子 |
JPH0728022B2 (ja) * | 1985-05-07 | 1995-03-29 | 株式会社日立製作所 | 光信号伝達系を備えた電子デバイス |
FR2592739B1 (fr) * | 1986-01-06 | 1988-03-18 | Brillouet Francois | Structure semi-conductrice monolithique d'un laser et d'un transistor a effet de champ et son procede de fabrication |
JPS62165385A (ja) * | 1986-01-14 | 1987-07-21 | Nec Corp | 半導体発光装置 |
FR2593966B1 (fr) * | 1986-02-04 | 1988-09-09 | Ankri David | Structure semi-conductrice monolithique d'un transistor bipolaire a heterojonction et d'un laser |
JPS62188295A (ja) * | 1986-02-13 | 1987-08-17 | Sharp Corp | 半導体レ−ザ素子 |
FR2596529B1 (fr) * | 1986-03-28 | 1988-05-13 | Thomson Csf | Guide d'onde optique en materiau semiconducteur, laser appliquant ce guide d'onde et procede de realisation |
US4851886A (en) * | 1986-06-11 | 1989-07-25 | Texas Instruments Incorporated | Binary superlattice tunneling device and method |
US4760579A (en) * | 1986-07-01 | 1988-07-26 | Hughes Aircraft Company | Quantum well laser with charge carrier density enhancement |
JPS63153887A (ja) * | 1986-08-08 | 1988-06-27 | Sharp Corp | 半導体レ−ザ素子 |
JPH0666519B2 (ja) * | 1986-08-14 | 1994-08-24 | 東京工業大学長 | 超格子構造体 |
JPS6371826A (ja) * | 1986-09-16 | 1988-04-01 | Hitachi Ltd | 光半導体装置 |
FR2607978A1 (fr) * | 1986-12-09 | 1988-06-10 | Thomson Csf | Laser infrarouge a semi-conducteur accordable a double puits quantiques |
JP2544378B2 (ja) * | 1987-03-25 | 1996-10-16 | 株式会社日立製作所 | 光半導体装置 |
JP2558768B2 (ja) * | 1987-12-29 | 1996-11-27 | シャープ株式会社 | 半導体レーザ装置 |
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JPH0629621A (ja) * | 1992-07-09 | 1994-02-04 | Mitsubishi Electric Corp | 半導体レーザ装置 |
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US6783849B2 (en) | 1998-03-27 | 2004-08-31 | Yissum Research Development Company Of The Hebrew University Of Jerusalem | Molecular layer epitaxy method and compositions |
US6316098B1 (en) | 1998-03-27 | 2001-11-13 | Yissum Research Development Company Of The Hebrew University Of Jerusalem | Molecular layer epitaxy method and compositions |
TWI341600B (en) * | 2007-08-31 | 2011-05-01 | Huga Optotech Inc | Light optoelectronic device and forming method thereof |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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JPS57152178A (en) * | 1981-03-17 | 1982-09-20 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Semiconductor light emitting device with super lattice structure |
Family Cites Families (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4261771A (en) * | 1979-10-31 | 1981-04-14 | Bell Telephone Laboratories, Incorporated | Method of fabricating periodic monolayer semiconductor structures by molecular beam epitaxy |
-
1984
- 1984-06-25 JP JP59132194A patent/JPS6110293A/ja active Granted
-
1985
- 1985-06-20 US US06/746,710 patent/US4746181A/en not_active Expired - Lifetime
- 1985-06-24 DE DE3587748T patent/DE3587748T2/de not_active Expired - Lifetime
- 1985-06-24 EP EP85304481A patent/EP0166593B1/en not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS57152178A (en) * | 1981-03-17 | 1982-09-20 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Semiconductor light emitting device with super lattice structure |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE3587748T2 (de) | 1994-06-01 |
EP0166593A2 (en) | 1986-01-02 |
JPS6110293A (ja) | 1986-01-17 |
US4746181A (en) | 1988-05-24 |
EP0166593A3 (en) | 1987-08-19 |
DE3587748D1 (de) | 1994-03-24 |
EP0166593B1 (en) | 1994-02-09 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |