JPH0250729B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は、核磁気共鳴（nuclear magnetic
reso−nance）（以下これを「NMR」と略称す
る。）現象を利用して、被検体内における特定原
子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁
気共鳴による検査装置に関するものである。特
に、医療用装置に適するNMR画像装置の改良に
関する。

〔原理の説明〕

本発明の説明に先だつて、はじめにNMRの原
理について概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなつており、こ
れらは全体として、核スピン核運動量Ｉで回転し
ているとみなされる。

第１図は、水素の原子核（¹H）を示したもの
で、イに示すように１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数1/2で表される回転をしている。ここで、
陽子Ｐは、ロに示すように正の電荷e⁺を持つてい
るので、原子核の回転に従い、磁気モーメントμ
が生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核
は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、
鉄のような強磁性体では、この微小磁石の方向が
イに示すように揃つており、全体として磁化が観
測される。これに対して、水素等の場合は、微小
磁石の方向（磁気モーメントの向き）はロに示す
ようにランダムであつて、全体として磁化は見ら
れない。

ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場
H₀を印加すると、各原子核がH₀の方向に揃う。
すなわち核のエネルギー準位がＺ方向に量子化さ
れる。

第３図イは水素原子核についてこの様子を示し
たものである。水素原子核のスピン量子数は1/2
であるから、第３図ロに示すように、−1/2と＋1/
２の２つのエネルギー準位に分かれる。２つのエ
ネルギー準位間のエネルギー差ΔEは、(1)式で表
される。

ΔE＝γ〓H₀ ……(1) ただし、γ：磁気回転比 〓＝ｈ／2π ｈ：プランク定数 H₀：磁気強度 ここで各原子核には、静磁場Ｈ_０→によつて、 μ→×Ｈ_０→ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、
(2)式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γH₀（ラーモア角速度） ……(2) この状態の系に角速度ωに対応する周波数の電
磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこ
り、原子核は(1)式で示されるエネルギー差ΔEに
相当するエネルギーを吸収して、高い方のエネル
ギー準位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原
子核が数種類混在していても、各原子核によつて
磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波数が異
なり、したがつて特定の原子核の共鳴のみを取り
出すことができる。また、その共鳴の強さを測定
すれば、原子核の存在量も知ることができる。ま
た、共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる
時間の後に、高い準位へ励起された原子核は、低
い準位へもどる。

この緩和時間は、スピン−格子緩和時間（縦緩
和時間）T₁と、スピン−スピン緩和時間（横緩
和時間）T₂とに分類され、この緩和時間を観測
することにより物質分布のデータを得ることがで
きる。一般に固体では、スピンは結晶格子の上に
決まつた位置にほぼ固定されているので、スピン
同士の相互作用が起こりやすい。したがつて緩和
時間T₂は短く、核磁気共鳴で得たエネルギーは、
まずスピン系にゆきたわつてから格子系に移つて
ゆく。したがつて時間T₁はT₂に比べて著しく大
きい。これに対して、液体では分子が自由に運動
しているので、スピン同士スピンと分子系（格
子）のエネルギー交換の起こりやすさは同程度で
ある。したがつて時間T₁とT₂はほぼ等しい値に
なる。特に時間T₁は、各化合物の結合の仕方に
依存している時定数であり、正常組織と悪性腫瘍
とでは、値が大きく異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（¹H）について説明し
たが、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核
で同様の測定を行うことが可能であり、水素原子
核以外に、リン原子核（³¹P）、炭素原子核
（¹³C）、ナトリウム原子核（²³Na）、フツ素原子
核（¹⁹F）、酸素原子核（¹⁷O）等に適用可能であ
る。

このように、NMRによつて、特定原子核の存
在量およびその緩和時間を測定することができる
ので、物質内の特定原子核について種々の化学的
情報を得ることにより、被検体内に種々の検査を
行うことができる。

〔従来の技術〕

従来より、このようなNMRを利用した検査装
置として、Ｘ線CTと同様の原理で、被検体の仮
想輪切り部分のプロトンを励起し、各プロジエク
シヨンに対応するNMR共鳴信号を、被検体の数
多くの方向について求め、被検体の各位置におけ
るNMR共鳴信号強度を再構成法によつて求める
ものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手
法の一例を説明するための動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gzと、イに示すように細い周波数スペク
トルのRFパルス（90゜パルス）を印加する。こ
の場合、ラーモア角速度は ω＝γ（H₀＋ｚ・Gz） ……(3) となる。したがつて、ｚがこれを満たすｘ−ｙ面
上のプロトンのみが励起され、磁化Ｍを第５図イ
に示すような角速度ωで回転する回転座標系上に
示せば、y′軸方向90゜向きを変えたものとなる。
続いて、第４図ハ，ニに示すようにｘ勾配磁場
Gxとｙ勾配磁場Gyを加え、これによつて２次元
勾配磁場を作り、ホに示すようなNMR共鳴信号
を検出する。ここで、磁化Ｍは第５図ロに示すよ
うに、磁場の不均一性によつて、x′，y′面内で矢
印方向に次第に分散して行くので、やがてNMR
共鳴信号は減少し、第４図ホに示すようにτ時間
を経過して無くなる。このようにして得られた
NMR共鳴信号をフーリエ変換すれば、ｘ勾配磁
場Gx、ｙ勾配磁場Gyにより合成された勾配磁場
と直角方向のプロジエクシヨンとなる。

以下、同じようにして、所定の時間τ′だけ待つ
て、次のシーケンスを繰り返す。各シーケンスに
おいては、Gx，Gyを少しずつ変える。これによ
つて、各プロジエクシヨンに対応するNMR共鳴
信号を被検体の数多くの方向について求めること
ができる。

〔発明の目的〕

このような動作をなす従来技術において、本発
明者は、前記RFパルス（90゜パルス）を印加した
後に磁化Ｍが緩和時間T₁により熱平衡状態にな
るまで待たずに、位相が90゜異なる180゜−ｘパル
スを与えて、スピンの動きを逆転させてエコーを
発生させて、このエコーの最大時に90゜パルスで
再度磁化をｚ方向に戻す方法を発明した。

第６図にこの方法の動作波形図を示す。すなわ
ち、第６図イに示すように第一の高周波パルス
（90゜パルス）を印加してから時間Ts₁を経過して
から、第二の高周波パルス（180゜−ｘパルス）を
印加し、さらに時間Ts₂が経過してから第三の高
周波パルス（90゜パルス）を印加することにより、
１回のシーケンスを構成し、その後第三の時間
Tdを経過してから上記シーケンスを繰り返す。
この第一の時間Ts₁および第二の時間Ts₂では、
第６図ハ，ニに示すように、それぞれ時間Tm₁
およびTm₂にわたり、勾配磁界GxおよびGyを印
加する。この方法によれば、NMR信号強度を観
測することにより、緩和時間を待たずに緩和時間
T₁，T₂および原子核密度を測定することができ
る。このように第一および第三の高周波パルスを
印加して、NMR信号を観測する方法において、
本発明者は勾配磁界の強度を制御すると、第二の
高周波パルスを印加してから第三の高周波パルス
を印加するまでの時間を短縮することができるこ
とに気付いた。

すなわち本発明は、複数回の高周波パルスを印
加するためのシーケンスを短縮し、核磁気共鳴に
よる検査を行う時間を短縮できる検査装置を提供
することを目的とする。

〔発明の要旨〕

本発明は、第二の高周波パルスを与えてから第
三の高周波パルスを与えるまでの時間に、被検体
に印加する勾配磁界の強度を大きくして、その時
間を短縮することを特徴とする。

すなわち、第一の勾配磁界の印加時間Tm₁、
第二の勾配磁界の印加時間Tm₂は、勾配磁界Gx
の強度をgx₁，gx₂、勾配磁界Gyの強度をgy₁，
gy₂とするとき、 gx₁×Tm₁＝gx₂×Tm₂ gy₁×Tm₁＝gy₂×Tm₂ であり、かつ Tm₂＜Tm₁ の関係になるように設定することを特徴とする。

〔実施例〕

以下図面を参照して本発明実施例を説明する。

第７図は本発明の一実施例の構成を示すブロツ
ク図である。図において、１は一様静磁場H₀（こ
の場合の方向をＺ方向とする。）を発生させるた
めの静磁場用コイル、２はこの静磁場用コイル１
の制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでい
る。静磁場用コイル１によつて発生する磁束の密
度H₀は、0.1T〜0.2T程度であり、また均一度は
10^-4以上であることが望ましい。

３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第８図イは勾配磁場用コイル３の一例を示す構
成図で、Ｚ勾配磁場用コイル３１、ｙ勾配磁場用
コイル３２，３３、図示してないがｙ勾配磁場用
コイル３２，３３と同じ形であつて、90゜回転し
て設置されるｘ勾配磁場用コイルを含んでいる。
この勾配磁場用コイルは、一様静磁場H₀と同一
方向磁で、ｘ，ｙ，ｚ軸方向にそれぞれ直線勾配
をもつ磁場を発生する。６０は制御回路４のコン
トローラである。

５は被検体に細い周波数スペクトルのRFパ
ルスを電磁波として与える励磁コイルで、その構
成を第８図ロに示す。

６は測定しようとする原子核のNMR共鳴条件
に対応する周波数（例えばプロトンでは、42.6M
Hz／Ｔ）の信号を発生する発振器で、その出力
は、コントローラ６０からの信号によつて開閉が
制御されるゲート回路６１、パワーアンプ６２を
介して励磁コイル５に印加されている。７は被検
体におけるNMR共鳴信号を検出するための検出
コイルで、その構成は第８図ロに示す励磁コイル
と同じで、励磁コイル５に対して90゜回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体
にできるだけ近接して設置されることが望ましい
が、必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよ
い。

７１は検出コイル７から得られるNMR共鳴信
号（FID：free induction decay）を増幅する増
幅器、７２は位相検波回路、７３は位相検波され
た増幅器７１からの波形信号を記憶するウエーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８は
ウエーブメモリ回路７３からの信号を例えば光フ
アイバで構成される伝送路７４を介して入力し、
所定の信号処理を施して断層像を得るコンピユー
タ、９は得られた断層像を表示するテレビジヨン
モニタのような表示器である。

このように構成した装置の動作を、第９図を参
照しながら説明する。

まず、はじめに制御回路２は静磁場用コイル１
に電流を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒
内に設置される。）に静磁場H₀を与えた状態とす
る。この状態において、コントローラ６０は、は
じめに制御回路４を介してＺ勾配磁場用コイル３
１に電流を流し、第９図ロに示すようにＺ勾配磁
場Gz₊を与える。また、Gz⁺が与えられている下
で、ゲート回路６１を開とし、発振器６からの信
号を増幅器６２を介して励磁コイル５に印加し、
第９図イに示すように細いスペクトルを持つた
90゜パルスで、被検体の一面を励起する。なお、
第９図ロにおいて、Gz⁺に続くGz^-は、被検体の
異なる部分からのNMR共鳴信号の位相を一致さ
せるための波形信号であつて、この技術は公知の
技術である。

この時点t₀においては、磁化Ｍはy′の方向に90゜
向きを変える。続いてｘ勾配磁場用コイルおよび
ｙ勾配磁場用コイル３２，３３に電流を流し、第
９図ハ，ニに示すように所定の大きさの磁場Gx，
Gyを印加し、検出コイル７から得られる第９図
ホに示すようなNMR共鳴信号を検出する。

検出コイル７で検出されるNMR共鳴信号は、
時間とともに次第に減衰するもので、この信号は
増幅器７１で増幅され、位相検波回路７２で位相
検波され、ウエーブメモリ回路７３を介してコン
ピユータ８に印加される。ここで、NMR共鳴信
号はフーリエ変換され、１プロジエクシヨンの信
号となる。これまでの動作は従来装置と同様であ
る。

NMR共鳴信号が無くなるまでのTs₁時間経過
後にコントローラ６０は、再びＺ勾配磁場用コイ
ル３１に電流を流し、第９図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gz⁺を与えるとともに、ゲート回路６１を
開とし、励磁コイル５に電流を流し、今度は第９
図イに示すように同一面に180゜−ｘパルス（180゜
−ｘは発振器６からの信号の位相を反転したも
の）を印加する。続いて、第９図ハ，ニに示すよ
うにｘ勾配磁場用コイルおよびｙ勾配磁場用コイ
ルに電流を流し、磁場Gx，Gyを同時に印加させ
る。

180゜−ｘパルスを印加すると、分散した磁化Ｍ
は再び集合し始め、検出コイル７からは、第９図
ホに示すように次第に増大するNMR共鳴信号
（この信号をエコー信号と呼ぶ。）が検出される。

ここで本発明の特徴とするところは、はじめの
90゜パルスから180゜−ｘパルスまでの時間Ts₁に与
える勾配磁界は時間Tm₁でその強度はgx₁，gy₁
であるが、つづく180゜−ｘパルスからつぎの90゜
パルスまでの時間Ts₂に与える勾配磁界の時間
Tm₂は前の時間Tm₁より短くし、しかもその勾
配磁界の強度gx₂，gy₂は前の強度gx₁，gx₂より
大きく制御するところにある。

このように制御すると、NMR信号は第９図ホ
に示すように、時間Ts₂で短い時間に集中して、
エコー信号がすぐに現れる。特に、勾配磁界を印
加する時間と勾配磁界の強度との関係を gx₁×Tm₁＝gx₂×Tm₂ gy₁×Tm₁＝gy₂×Tm₂ ……(4) とすることにより、短時間でエコー信号を観測す
ることができることになる。

ここでTm₁は、データ収集のために必要な時
間であり、これは固定的であるから、原子核のス
ピンの集合に要する時間Tm₂を短くすることに
より全体のシーケンスの時間を短縮することが可
能である。

また、180゜パルスから90゜パルスまでの時間が
短くなると、被検体の緩和時間T₂によるスピン
の拡がりが少なくなり、次に観測するときの信号
が大きくなる。

この状態からある時間Tdを経過後、緩和によ
つて磁化ＭはZ′軸に一致する。ここで、t₃の時点
から、磁化ＭがZ′軸に一致するまでの時間Tdは、
t₃の時点では磁化ＭがZ′軸から僅かに分散してい
るだけであることから、緩和時間T₁に比較して
十分短く、例えば4Ts程度でよい。時間Tsが経
過した時点で、第１回目のシーケンスが終了し、
以後同様のシーケンスを繰り返す。それぞれのシ
ーケンスについて、すなわち、それぞれのプロジ
エクシヨンについて、検出コイル７からNMR共
鳴信号およびエコー信号を得る。

コンピユータ８は、各シーケンスにおいて、例
えば、はじめに出力されるNMR共鳴信号または
時間反転波であるエコー信号もしくは両者の和を
フーリエ変換し、Ｘ線CTと同様な公知の手法
（例えばfiltered back projection）によつて再構
成演算を行い、断層像を得て、これを表示器９に
表示する。

このようにして、本発明では得られる情報にか
わりなく、１回のシーケンスの周期を短縮するこ
とができる。

つぎに本発明の他の実施例への応用について説
明する。

第１０図は上記実施例に示したPR法に加えて、
インバージヨン・リカバリ法を適用する場合の本
発明実施例のパルス系列を示す波形図である。こ
の例は第一の高周波パルス（90゜パルス）を印加
するに先立つ時間Ts₀の時点で一度180゜パルスを
印加する方法である。この方法によつても同様に
本発明を実施することができる。

第１１図は３次元PR法に本発明を実施した場
合のパルス系列波形図である。この例は第一の高
周波パルスは90゜パルスであり、第二の高周波パ
ルスが180゜−ｘパルスであり、第三の高周波パル
スが90゜パルスである。この方法にも本発明を同
様に実施することができる。

第１２図はフーリエ法に本発明を実施した場合
のパルス系列波形図である。この例は第一の高周
波パルスは90゜パルスであり、第二の高周波パル
スが180゜−ｘパルスであり、第三の高周波パルス
が90゜パルスであるが、勾配磁界の与え方に特徴
があり、勾配磁界Gyについて本発明の方法を実
施する。この方法にも本発明を同様に実施して同
様の効果を得ることができる。

第１３図は３次元フーリエ変換法に本発明を実
施した場合のパルス系列波形図である。この例は
上記第１２図のフーリエ法を３次元に適用するも
のである。勾配磁界Gyについて本発明を実施す
る。この方法によつても同様の効果を得ることが
できる。

第１４図はセレクテイブライン法に本発明を実
施した場合のパルス系列波形図である。この方法
は第一の高周波パルスが180゜パルスであり、第二
の高周波パルスが180゜−ｘパルスであり、第三の
パルスが90゜パルスであり、さらに、第一のパル
スの前に90゜パルスが与えられるものである。勾
配磁界Gyについて本発明を実施する。この方法
によつても同様の効果を得ることができる。

第１５図はスピンワープ法に本発明を実施した
場合のパルス系列波形図である。この方法は第一
の高周波パルスが90゜パルスであり、第二の高周
波パルスが180゜パルスであり、第三のパルスが
90゜パルスである。勾配磁界Gxの大きさを繰り返
しの度に変化させること、ならびに勾配磁界Gy
に正負の磁界を与えるところに特徴がある。この
方法にも本発明を実施して同様の効果を得ること
ができる。

第１６図はPR法に180゜エコー法を併用した方
法のパルス系列波形図であり、この方法にも本発
明を実施することができる。この方法では、第二
の高周波パルスを与えてから第三の高周波パルス
を与えるまでの時間Ts₂に、勾配磁界Gxおよび
Gyは時間Tm₂のみその強度を大きくするように
制御し、時間Tm₂を短縮することができる。こ
のときの時間関係は同様に、 gx₁×Tm₁＝gx₂×Tm₂ gy₁×Tm₁＝gy₂×Tm₂ ……(4) とすることがよい。

第１７図は上記第１６図の方法にインバージヨ
ンリカバリ法を併用したもので、第一のパルスに
先立つて180゜パルスを与えるものである。この方
法にも同様に本発明を実施することができる。

第１８図は３次元PR法に180゜エコー法を併用
した方法のパルス系列波形図であり、この方法に
も本発明を実施することができる。この方法では
第一の高周波パルスを与えてから第二の高周波パ
ルスを繰り返して与えるが、この第二の高周波パ
ルスの繰り返し周期を本発明を実施することによ
り短縮することができる。

第１９図は２次元フーリエ法に180゜エコー法を
併用したものであり、この方法にも本発明を実施
することができる。この方法も第二の高周波パル
スを繰り返す方法であり、この繰り返し周期を短
縮することができる。

第２０図は３次元フーリエ法に180゜エコー法を
併用したものであり、この方法にも本発明を実施
することができる。

第２１図は第１９図または第２０図に示した方
法で第一の高周波パルスに先立つて反転パルスを
与える方法であり、この方法にも同様に本発明を
実施することができる。

第２２図はスピンワープ法に180゜エコー法を併
用したものであり、この方法にも本発明を実施す
ることができる。この方法も第二の高周波パルス
を繰り返して与える方法であるが、本発明により
その第二の高周波パルスの繰り返しの周期を短縮
することができる。

数値の一例について検討した結果を示すと、信
号の大きさをＶ、被検体の縦緩和時間をT₁、横
緩和時間をT₂とすると、 Ｖ＝Ｋ１−exp（−Td／T₁）／１−exp（−Td／T₁−Ts₁
＋Ts₂／T₂）……(5) なる関係がある。

数値の一例として、鶏卵の卵白について示す
と、 T₁＝713ms、T₂＝124ms、 Ts₁＝10ms、Ts₂＝1ms、 Td＝50ms とすると、 Ｖ＝Ｋ×0.309 となる。一方従来例方法で、 Ts₁＝10ms、Ts₂＝10ms、 とすると、 Ｖ＝Ｋ×0.209 となる。この例についていくつかの時間 Ts＝Ts₁＋Ts₂ について、Ｋ＝１として計算結果を第２３図に示
す。Ａ，Ｂ，ＣはそれぞれTsが５，10，20msの
場合である。

〔発明の効果〕

以上説明したように、本発明によれば、一回の
シーケンスの中で、第二の高周波パルスを与えて
から第三の高周波パルスを与えるまでの時間、す
なわち原子核のスピンの集合に要する時間を短縮
することができ、シーケンスを短くすることがで
きる。この時間の短縮によつても、緩和時間およ
び原子密度についての情報は従前と同様に得ら
れ、失われる情報はない。また、第三の高周波パ
ルスを与えるまでの時間が短くなるので、緩和時
間T₂によるスピンの拡がりが少なくなり、次に
観測するときの信号が大きくなる利点がある。

特に本発明では、90゜，180゜，90゜の高周波パル
スを印加するシーケンスにより原子核のスピンを
集合させているので、静磁場の不均一性によつて
生ずるスピンのバラツキを解消する効果があり、
さらに、被検体からエコー信号を得ることができ
るので、信号対雑音比が良好で分解能が良い画像
を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は水素原子のスピンを説明する図。第２
図は水素原子の磁気モーメントを模式化した図。
第３図は水素原子の原子核が磁場の方向に揃う状
態を説明する図。第４図はNMRによる検査パル
ス波形の一例を示す図。第５図は磁化Ｍを回転座
標系に表示する図。第６図は従来例方法のパルス
系列を示す図。第７図は本発明を実施する装置の
構成例を示す図。第８図は磁場用コイルの一例を
示す構造図。第９図〜第２２図は本発明実施例を
パルス系列波形図。第２３図は本発明実施例方法
による測定結果の一例をシミユレーシヨンにより
求めたものを示す図。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 被検体に一様静磁界を与える手段と、 被検体に３次元軸ｘ，ｙ，ｚ方向のうち少なく
   とも１方向に勾配磁界を印加する手段と、 上記被検体の組織を構成する原子の原子核に核
   磁気共鳴を与えるための90゜の第一の高周波パル
   スを印加する手段と、 この90゜バルスの高周波を印加してから第一の
   時間Ts₁の経過後に上記原子核に180゜の第二の高
   周波パルスを印加する手段と、 さらに第二の時間Ts₂が経過してから上記原子
   核に90゜の第三の高周波パルスを印加する手段と を含み、 上記第一ないし第三の高周波パルスを印加する
   ３つの手段で１回のシーケンスを構成し、 上記シーケンスの間に上記原子核に生ずる核磁
   気共鳴信号を測定して、上記原子核が共鳴してい
   る高いエネルギーレベルから熱平衡状態の低いエ
   ネルギーレベルに戻るまでの自由誘導減衰振動の
   測定を行う手段と、 その後第三の時間Tdを経過してから、上記シ
   ーケンスを繰り返えす手段と を備え、 上記勾配磁界を印加する手段は、上記シーケン
   スの上記第一の時間Ts₁および上記第二の時間
   Ts₂の時間中にそれぞれ設定された第一の勾配磁
   界印加時間Tm₁および第二の勾配磁界印加時間
   Tm₂に行う手段であり、 さらに、上記測定を行う手段は各シーケンスで
   核磁気共鳴信号の強度を被検体の多数の部分につ
   いて行い、その多数の部分についての測定の結果
   を演算して、スピン−格子緩和時間T₁、スピン
   −スピン緩和時間T₂および原子核密度のうちの
   少なくとも一つの２次元およびまたは３次元の画
   像を求める検査装置において、 上記勾配磁界を印加する手段は、 上記勾配磁界の印加時間Tm₁，Tm₂は、ｘ軸
   方向の勾配磁界GxのTm₁における強度をgx₁、
   Tm₂における強度をgx₂、ｙ軸方向の勾配磁界Gy
   のTm₁における強度をgy₁、Tm₂における強度を
   gy₂とするとき、 gx₁×Tm₁＝gx₂×Tm₂ gy₁×Tm₁＝gy₂×Tm₂ であり、かつ Tm₂＜Tm₁ の関係になるように設定する手段を含む ことを特徴とする核磁気共鳴による検査装置。