JPS6249577B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、核磁気共鳴（nuclear magnetic
resonance）（以下これを「NMR」と略称する）
現象を利用して、被検体内における特定原子核分
布等を被検体外部より知るようにした核磁気共鳴
による検査方法及び検査装置に関するものであ
る。

本発明の説明に先だつて、はじめにNMRの原
理について概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなつており、こ
れらは全体として、核スピン角運動量で回転し
ているとみなされる。

第１図は、水素の原子核（ ¹H）を示したもの
で、イに示すように１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数1/2で表わされる回転をしている。ここ
で陽子Ｐは、ロに示すように正の電荷e⁺をもつて
いるので、原子核の回転に従い、磁気モーメント
が生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核
は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、
鉄のような強磁性体では、この微小磁石の方向が
イに示すように揃つており、全体として磁化が観
測される。これに対して、水素等の場合、微小磁
石の方向（磁気モーメントの向き）はロに示すよ
うにランダムであつて、全体として磁化は見られ
ない。

ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場
H₀を印加すると、各原子核がH₀の方向に揃う
（核のエネルギ準位がＺ方向に量子化される）。

第３図イは、水素原子核についてこの様子を示
したものである。水素原子核のスピン量子数は1/
２であるから、第３図ロに示すように、−1/2と＋
1/2の２つの準位に分かれる。２つのエネルギー
準位間のエネルギー差ΔＥは、(1)式で表わされ
る。

ΔＥ＝γhH₀ (1) ただし、γ：磁気回転比 ｈ＝ｈ／２π ｈ：ブランク定数 ここで各原子核には、静磁場_０によつて、 ×_０ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、
(2)式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γH₀（ラーモア角速度） (2) この状態の系に角速度ωに対応する周波数の電
磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこ
り、原子核は(1)式で示されるエネルギー差ΔＥに
相当するエネルギーを吸収して、高い方のエネル
ギー準位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原
子核が数種類混在していても、各原子核によつて
磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波数が異
なり、したがつて特定の原子核の共鳴のみをとり
だすことができる。また、その共鳴の強さを測定
すれば、原子核の存在量も知ることができる。ま
た、共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる
時間の後に、高い準位へ励起された原子核は、低
い準位へもどる。この緩和時間のうち、特にT₁
と呼ばれるスピン−格子間緩和時間（縦緩和時
間）は、各化合物の結合の仕方に依存している時
定数であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、値が大
きく異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（ ¹H）について説明し
たが、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核
で同様の測定を行なうことが可能であり、水素原
子核以外に、リン原子核（ ³¹P）、炭素原子核（
¹³C）、ナトリウム原子核（ ²³Na）、フツ素原子核
（ ¹⁹F）、酸素原子核（ ¹⁷O）等に適用可能であ
る。

このように、NMRによつて、特定原子核の存
在量およびその緩和時間を測定することができる
ので、物質内の特定内の特定原子核についての
種々の化学的情報を得ることにより、被検体内の
種々の検査を行なうことができる。

従来より、このようなNMRを利用した検査装
置として、Ｘ線CTと同様な原理で、被検体の仮
想輪切り部分のプロトンを励起し、各プロジエク
シヨンに対応するNMR共鳴信号を、被検体の数
多くの方向について求め、被検体の各位置におけ
るNMR共鳴信号強度を再構成法によつて求める
ものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手
法の一例を説明するための動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gz⁺と、イに示すように細い周波数スペク
トルｆのRFパルス（90゜パルス）を印加する。
この場合、ラーモア角速度ω＝γ（H₀＋ΔGz）
となる面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第
５図イに示すようなωで回転する回転座標系上に
示せば、y′軸方向に90゜向きを変えたものとな
る。続いて、第４図ハ，ニに示すようにｘ勾配磁
場Gxとｙ勾配磁場Gyを加え、これによつて２次
元勾配磁場を作り、ホに示すようなNMR共鳴信
号を検出する。ここで、磁化Ｍは第５図ロに示す
ように、磁場の不均一性によつて、x′、y′面内で
矢印方向に次第に分散していくので、やがて
NMR共鳴信号は減少し、第４図ホに示すように
τ時間経過して無くなる。このようにして得られ
たNMR共鳴信号をフーリエ変換すれば、ｘ勾配
磁場Gx、ｙ勾配磁場Gyにより合成された勾配磁
場と直角方向のプロジエクシヨンとなる。

以下、同じようにして、所定の時間τ′だけ待
つて、次のシーケンスを繰り返す。各シーケンス
においては、Gx、Gyを少しずつ変える。これに
よつて、各プロジエクシヨンに対応するNMR共
鳴信号を被検体の数多くの方向について求めるこ
とができる。

このような動作をなす従来装置においては、第
４図において、NMR共鳴信号が無くなるまでの
時間τは、10〜20ｍＳであるが、次のシーケンに
移るまでの所定時間τ′は、緩和時間T₁のため
1sec程度は必要となる。それ故に、一つの被検体
断面を、例えば128プロジエクシヨンで再構成す
るものとすれば、その測定には少なくとも２分以
上の長い時間を必要とする。

ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置
におけるこのような欠点を除去することを目的に
なされたものである。

本発明に係る方法は、１回の励起シーケンス内
で勾配磁場を反転させることによつて拡散した磁
化Ｍを集合させ、エコーをつくり、複数のプロジ
エクシヨンデータを得るようにした点に特徴があ
る。

第６図は本発明の手法を実現するための装置の
一実施例の構成を示すブロツク図である。図にお
いて、１は一様静磁場H₀（この磁場の方向をＺ
方向とする）を発生させるための静磁場用コイ
ル、２はこの静磁場用コイル１の制御回路で、例
えば直流安定化電源を含んでいる。静磁場用コイ
ル１によつて発生する磁束の密度H₀は0.1T程度
であり、また均一度は10^-4以上であることが望ま
しい。

３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第７図イは勾配磁場用コイル３の一例を示す構
成図で、Ｚ勾配磁場用コイル３１、ｙ勾配磁場用
コイル３２，３３、図示してないがｙ勾配磁場用
コイル３２，３３と同じ形であつて、90゜回転し
て設置されるｘ勾配磁場用コイルを含んでいる。
この勾配磁場用コイル３は、一様静磁場H₀と同
一方向磁場で、ｘ、ｙ、ｚ軸方向にそれぞれ直線
勾配をもつ磁場を発生する。６０は制御回路４の
コントローラである。

５は被検体に細い周波数スペクトルｆのRFパ
ルスを電磁波として与える励磁コイルで、その構
成を第７図ロに示す。

６は測定しようとする原子核のNMR共鳴条件
に対応する周波数（例えばプロトンでは、42.6M
Hz／Ｔ）の信号を発生する発振器で、その出力
は、コントローラ６０からの信号によつて開閉が
制御されるゲート回路６１、パワーアンプ６２を
介して励磁コイル５に印加されている。７は被検
体におけるNMR共鳴信号を検出するための検出
コイルで、その構成は第７図ロに示す励磁コイル
と同じで、励磁コイル５に対して90゜回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体
にできるだけ近接して設置されることが望ましい
が、必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよ
い。

７１は検出コイル７から得られるNMR共鳴信
号（FID：free induction decay）を増幅する増
幅器、７２は位相検波回路、７３は位相検波され
た増幅器７１からの波形信号を記載するウエーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８は
ウエーブメモリ回路７３からの信号を例えば光フ
アイバで構成される伝送路７４を介して入力し、
所定の信号処理を施して断層像を得るコンピユー
タ、９は得られた断層像を表示するテレビジヨン
モニターのような表示器である。

このように構成した装置の動作を、次に第８図
及び第９図を参照しながら説明する。

まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル
１に電流を流し、被検体（被検体は各コイルの円
筒内に設置される）に静磁場H₀を与えた状態と
する。この状態において、コントローラ６０は、
はじめに制御回路４を介してｚ勾配磁場用コイル
３１に電流を流し、第８図ロに示すｚ勾配磁場
Gzを与える。また、Gzが与えられている下で、
ゲート回路６１を開とし、発振器６からの信号を
増幅器６２を介して励磁コイル５に印加し、第８
図イに示すように細いスペクトルを持つた90゜パ
ルスで被検体の１面を選択励起する。

この時点t₀においては、磁化Ｍは第９図イの回
転座標系に示すようにy′軸方向に90゜向きを変え
たものとなる。続いて、ｘ勾配磁場用コイル及び
ｙ勾配磁場用コイル３２，３３に電流を流し、第
８図ハ，ニに示すように所定の大きさの勾配磁場
Gx₁、Gy₁を印加し、この下で検出コイル７から
得られる第８図ホに示すようなNMR共鳴信号を
データE₁として検出する。NMR共鳴信号が検出
されている時点（例えばt₁の時点）では、磁化Ｍ
は第９図ロに示すように、x′、y′面内で破線矢印
方向に次第に分散していく途中にある。

検出コイル７で検出されるNMR共鳴信号は、
時間とともに次第に減衰するもので、この信号
は、増幅器７１で増幅され、位相検波回路７２で
位相検波され、ウエーブメモリ回路７３を介して
コンピユータ８に印加される。ここで、NMR共
鳴信号はフーリエ変換され、１プロジエクシヨン
の信号となる。

NMR共鳴信号が無くなるまでのτ時間経過
後、コントローラ６０は、制御回路４を介してｘ
勾配磁場用コイル及びｙ勾配磁場用コイル３２，
３３に前回とは逆方向の電流を流し、前回とは反
転した大きさの等しい勾配磁場−Gx₁、−Gy₁を、
第８図ハ，ニに示すように印加する。−Gx₁、−
Gy₁を印加すると、磁界の不均一性により拡散し
ていた磁化Ｍが、その方向を反転して、今度は第
９図ハに示すように集合し始め、NMR共鳴信号
（エコー信号）が第８図ホに示すように次第に強
くなる。そして、このエコー信号は90゜パルスを
印加してから、２τ（−Gx₁、−Gy₁を印加してか
らτ）経過した時点（t₃）で、磁化Ｍが第９図ニ
に示すようにy′軸に揃い、最大となる。このエコ
ー信号は、データE₁′として検出コイル７から検
出される。このデータE₁′は、２τ時間の間、被
検体の状態が変らないものとすれば、はじめに検
出したデータE₁と時間軸に対して対称な信号波
形となる。

以後、第８図ハ，ニに示すように、印加する勾
配磁場の大きさをGx₂、Gy₂、−Gx₂、−Gy₂、
Gx₃、Gy₃、−Gx₃，−Gy₃……のように僅かづつ変
えるとともに、τ時間ごとにその極性を反転し、
この下で得られる核磁気共鳴信号を各プロジエク
シヨンのデータ（E₂、E₂′）、（E₃、E₃′）……とし
て検出する。

ここで、第８図ホに示すNMR共鳴信号（エコ
ー信号）の包絡線（破線で示す）は、横緩和時間
T₂で減衰しており、このような動作は、NMR共
鳴信号が得られている間、１回の励起シーケンス
の中で繰り返して行なうことが可能であり、
NMR共鳴信号が弱くなつたら、再びｚ勾配磁場
の下で、90゜パルスの電磁波を印加して被検体を
励起し、次のシーケンスに移ることができる。

コンピユータ８は、各プロジエクシヨンのデー
タ（E₁、E₁′、E₂、E₂′、E₃、E₃′……）のうち、
一方のデータ、E₁、E₂、E₃……をそれぞれフー
リエ変換し、Ｘ線CTと同様の公知の手法
（filtered back projection）によつて再構成演算
を行ない、２次元の断層像を得、これを表示器９
に表示する。

なお、コンピユータ８は、一方のデータE₁、
E₂、E₃……の他に、各プロジエクシヨンの他方
のデータE₁′、E₂′、E₃′……をも利用してもよ
い。この場合、利用の仕方としては例えば次のよ
うなものがある。

(i) データE₁（E₂、E₃……）とデータ
E₁′（E₂′、E₃′……）との平均値を演算し、こ
れを１プロジエクシヨンのデータとして、再構
成演算を行ない、ひとつの断層像を得る。

(ii) データE₁、E₂、E₃……を利用してプロトン
密度画像を得るとともに、データE₁とデータ
E₁′との差信号を演算し、これを１プロジエク
シヨンのデータとして再構成演算を行ない、
T₂と呼ばれる横緩和時間（T₂は近傍の電子核
同志のスピンの相互作用に起因している）に基
づくT₂画像の両方の画像を得る。

(iii) 前記(ii)において、プロトン密度画像とT₂画
像とを合成して他の別の画像を得る。

これらの手法をとることによつて、Ｓ／Ｎ比を
良好にし、良質の画像を得ることができる。ま
た、診断の目的に応じて、これらの手法を選択す
ることにより、目的に適した断層像を得ることが
できる。なお、ここでは２次元像を得る場合であ
るが、３次元像を得る場合にも同様の手法が適用
可能である。

第１０図は、２次元フーリエ変換法と呼ばれる
手法に本発明を適用した場合である。ここでは、
第１０図イ，ロに示すように、ｚ勾配磁場Gzの
下で90゜パルスを印加し、被検体を励起後、ハ，
ニに示すように、所定時間τの期間内で、ｘ勾配
磁場Gxを所定時間ｔ_x1印加し、続いてｙ勾配磁
場Gyを印加し、続いて次の所定時間τの期間内
で、反転させたｙ勾配磁場−Gyを印加し、続い
て反転させたｘ勾配磁場−Gxを所定時間ｔ_x1印
加する。以後同じように２τの期間内において印
加するｘ勾配磁場Gx、及びその反転磁場−Gxの
印加時間ｔ_x2、ｔ_x3……を少しずつ変える。そし
て、ｙ勾配磁場Gy及びその反転磁場−Gyを印加
している下で、NMR共鳴信号（エコー信号）を
データE₁、E₂、E₃……（E₁′、E₂′、E₃′……）と
して検出する。

なお、ここでは２次元フーリエ変換法と呼ばれ
る手法に適用したものであるが、３次元フーリエ
変換法にも同様にして適用できる。

第１１図は本発明に係る手法の他の例を示す動
作波形図である。この実施例では本発明をスピン
ワープ法と呼ばれている手法に適用した場合であ
つて、第１０図に示した手法において、ｘ勾配磁
場Gxの大きさを１回の励起シーケンス内におい
てGx₁、−Gx₁、Gx₂、−Gx₂……と変えるととも
に、このｘ勾配磁場を印加している所定時間ｔ_x
の期間、同時に第１１図ニに示すようにｙ勾配磁
場−Gy′を印加する点が異なつている。この場
合、核磁気共鳴信号は、第１１図ホに示す通りと
なり、勾配磁場＋Gy、−Gyを印加している下で
のNMR信号を、データE₁、E₁′（E₂、E₂′、E₃、
E₃′……）として検出する。

第１２図に示す手法は、第８図又は第１０図又
は第１１図に示す手法において、90゜パルスを被
検体に印加する前（τ″時間前）に、第１２図イ
に示すように180゜パルスの電磁波を印加するよ
うにしたものである。ここで、180゜パルスを印
加してから、90゜パルスを印加するまでの時間
τ″は、180゜パルスによつて方向が180゜反転し
た磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間が必要であ
る。この手法によればτ″時間のT₁の緩和によ
り、NMR信号の強度が変り、これからT₁画像を
得ることができる。

以上説明したように、本発明に係る手法は、被
検体を90゜パルスの電磁波で励起後、印加する勾
配磁場の極性を正転、反転を繰り返すことによつ
てエコー信号を作り、90゜パルスによる１回の励
起（１回の励起シーケンスに対応）で複数個のデ
ータを得ることができるようにしたもので、短時
間で、被検体の特定原子核分布等に関連する断層
像を得ることができる。また、被検体から、２τ
の期間内において２個のデータE₁（E₂、E₃…
…）、E₁′（E₂′、E₃′……）を得ることができるの
で、これらの各信号を利用することによつて、
Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得るこ
とができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説
明図、第２図は核磁気モーメントの配列について
説明するための説明図、第３図は静磁場による核
磁気モーメントの整列について説明するための
図、第４図は従来の手法の一例を説明するための
動作波形図、第５図は第４図の手法による磁化Ｍ
の方向を説明するための説明図、第６図は本発明
に係る手法を実現するための装置の一例を示すブ
ロツク図、第７図イは第６図装置に用いられてい
る勾配磁場コイルの一例を示す構成図、ロは同じ
く励磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手
法のひとつを説明するための動作波形図、第９図
は本発明の手法によるそれぞれの時点での磁化Ｍ
の方向を回転座標系上に示した説明図、第１０図
は本発明に係る手法において、他のパルス系列を
使用した場合のそれぞれの時点での磁化Ｍの方向
を示した説明図、第１１図及び第１２図は本発明
の手法の他の例を示す動作波形図である。 １……静磁場用コイル、２……静磁場用コイル
制御回路、３……勾配磁場用コイル、５……励磁
コイル、６０……コントローラ、７……検出コイ
ル、８……コンピユータ。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
   し、核磁気共鳴信号（NMR信号）を検出して被
   検体内における特定原子核分布を被検体外部より
   知るようにした検査方法において、 はじめに被検体に90゜パルスの電磁波とＺ軸勾
   配磁場Gzを同時に印加して被検体の特定面を励
   起し、続いて所定大きさのＸ軸勾配磁場GxとＹ
   軸勾配磁場Gyを同時に印加しその下でNMR信号
   を検出し、前記90゜パルスの電磁波を印加後τ時
   間経過しNMR信号が無くなつた時点で前回とは
   極性が反転しかつ大きさが等しいＸ軸勾配磁場−
   GxとＹ軸勾配磁場−Gyを同時に印加しその下で
   NMR信号を検出し、前記90゜パルスの電磁波を
   印加後２τ時間経過しNMR信号が再び最大とな
   る時点でＸ軸勾配磁場とＹ軸勾配磁場の極性をそ
   れぞれ反転させるとともにＸ軸勾配磁場及びＹ軸
   勾配磁場の大きさを少しづつ変え前記と同様の操
   作を２τ時間を周期に繰返し、Ｙ軸勾配磁場の極
   性を反転する前及び又は後に検出されるNMR信
   号の複数個を利用するようにしたことを特徴とす
   る核磁気共鳴による検査方法。 ２ 正転した勾配磁場を印加している下で検出さ
   れるNMR信号と、反転した勾配磁場を印加して
   いる下で検出されるNMR信号との平均値を演算
   し、これを１プロジエクシヨンのデータとする特
   許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査
   方法。 ３ 正転した勾配磁場を印加している下で検出さ
   れる複数個のNMR信号を利用してプロトン密度
   画像を得るとともに、前記複数個のNMR信号
   と、反転した勾配磁場を印加している下で検出さ
   れる複数個のNMR信号とを利用しT₂画像を得る
   ようにした特許請求の範囲第１項記載の核磁気共
   鳴による検査方法。 ４ 被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
   し、核磁気共鳴信号（NMR信号）を検出して被
   検体内における特定原子核分布を被検体外部より
   知るようにした検査方法において、 はじめに被検体に90゜パルスの電磁波とＺ軸勾
   配磁場Gzを同時に印加して被検体の特定面を励
   起し、続いて所定時間Ｘ軸勾配磁場Gxを印加後
   Ｙ軸勾配磁場Gyを印加し、Ｙ軸勾配磁場Gyを印
   加している下でNMR信号を検出し、前記90゜パ
   ルスの電磁波を印加後τ時間経過しNMR信号が
   無くなつた時点で前回とは極性が反転しかつ大き
   さが等しいＹ軸勾配磁場−Gyを印加しその下で
   NMR信号を検出し、その後前回とは極性が反転
   するＸ軸勾配磁場−Gxを所定時間印加し、前記
   90゜パルスの電磁波を印加後２τ時間経過し
   NMR信号が再び最大となる時点でＸ軸勾配磁場
   の印加時間を少しづつ変えるとともにＹ軸勾配磁
   場の極性をそれぞれ反転させる前記と同様の操作
   を２τ時間を周期に繰返し、Ｙ軸勾配磁場の極性
   を反転する前及び又は後に検出されるNMR信号
   の複数個を利用するようにしたことを特徴とする
   核磁気共鳴による検査方法。 ５ 被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
   し、更に前記被検体に２種以上の勾配磁場を与
   え、被検体からの核磁気共鳴信号（NMR信号）
   を検出して被検体内における特定原子核分布を被
   検体外部により知るようにした検査方法におい
   て、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに
   180゜パルスの電磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に
   印加し、所定時間経過後被検体に90゜パルスの電
   磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に印加して被検体
   の特定面を励起し、続いて所定大きさのＸ軸勾配
   磁場GxとＹ軸勾配磁場Gyを同時に印加しその下
   でNMR信号を検出し、前記90゜パルスの電磁波
   を印加後τ時間経過しNMR信号が無くなつた時
   点で、前回とは極性が反転しかつ大きさが等しい
   Ｘ軸勾配磁場−GxとＹ軸勾配磁場−Gyを同時に
   印加しその下でNMR信号を検出し、前記90゜パ
   ルスの電磁波を印加後２τ時間経過しNMR信号
   が再び最大となる時点でＸ軸勾配磁場とＹ軸勾配
   磁場の極性をそれぞれ反転させるとともにＸ軸勾
   配磁場及びＹ軸勾配磁場の大きさを少しづつ変え
   前記と同様の操作を２τ時間を周期に繰返し、Ｙ
   軸勾配磁場の極性を反転する前及び又は後に検出
   されるNMR信号の複数個を利用し、T₁画像を得
   ることを特徴とする核磁気共鳴による検査方法。 ６ 被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
   し、更に前記被検体に２種以上の勾配磁場を与
   え、被検体からの核磁気共鳴信号（NMR信号）
   を検出して被検体内における特定原子核分布を被
   検体外部により知るようにした検査方法におい
   て、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに
   180゜パルスの電磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に
   印加し、所定時間経過後被検体に90゜パルスの電
   磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に印加して被検体
   の特定面を励起し、続いて所定時間Ｘ軸勾配磁場
   Gxを印加後Ｙ軸勾配磁場Gyを印加し、Ｙ軸勾配
   磁場を印加している下でNMR信号を検出し、前
   記90゜パルスの電磁波を印加後τ時間経過し
   NMR信号が無くなつた時点で前回とは極性が反
   転しかつ大きさが等しいＹ軸勾配磁場−Gyを印
   加しその下でNMR信号を検出し、その後前回と
   は極性が反転するＸ軸勾配磁場−Gxを所定時間
   印加し、前記90゜パルスの電磁波を印加後２τ時
   間経過しNMR信号が再び最大となる時点でＸ軸
   勾配磁場の印加時間を少しづつ変えるとともにＹ
   軸勾配磁場の極性をそれぞれ反転させる前記と同
   様の操作を２τ時間を周期に繰返し、Ｙ軸勾配磁
   場の極性を反転する前及び又は後に検出される
   NMR信号の複数個を利用し、T₁画像を得ること
   を特徴とする核磁気共鳴による検査方法。 ７ 被検体に一様静磁場を与える静磁場形成手
   段、前記被検体に該被検体のＺ軸方向、Ｘ軸方向
   及びＹ軸方向にそれぞれ勾配をもつ磁場を発生す
   る勾配磁場発生手段、前記被検体にパルス状の電
   磁波を印加するための励振手段、この励振手段及
   び前記勾配磁場発生手段に与える信号を制御する
   制御手段、前記被検体からの核磁気共鳴信号を検
   知する手段、この検知手段からのデータを演算処
   理して特定原子核分布に関連する断層像を得る演
   算手段を具備し、 前記制御手段は、前記勾配磁場発生手段及び励
   振手段を介して、はじめに被検体に90゜パルスの
   電磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に印加して被検
   体の特定面を励起し、続いて所定大きさのＸ軸勾
   配磁場GxとＹ軸勾配磁場Gyを同時に印加しその
   下でNMR信号を検出し、前記90゜パルスの電磁
   波を印加後τ時間経過しNMR信号が無くなつた
   時点で前回とは極性が反転しかつ大きさが等しい
   Ｘ軸勾配磁場−GxとＹ軸勾配磁場−Gyを同時に
   印加しその下でNMR信号を検出し、前記90゜パ
   ルスの電磁波を印加後２τ時間経過しNMR信号
   が再び最大となる時点でＸ軸勾配磁場とＹ軸勾配
   磁場の極性をそれぞれ反転させるとともにＸ軸勾
   配磁場及びＹ軸勾配磁場の大きさを少しづつ変え
   前記と同様の操作を２τ時間を周期に繰返し、前
   記演算手段はＹ軸勾配磁場の極性を反転する前及
   び又は後に検出されるNMR信号の複数個を利用
   して特定原子核分布に関連する断層像を得るよう
   にした核磁気共鳴による検査装置。 ８ 被検体に一様静磁場を与える静磁場形成手
   段、前記被検体に該被検体のＺ軸方向、Ｘ軸方向
   及びＹ軸方向にそれぞれ勾配をもつ磁場を発生す
   る勾配磁場発生手段、前記被検体にパルス状の電
   磁波を印加するための励振手段、この励振手段及
   び前記勾配磁場発生手段に与える信号を制御する
   制御手段、前記被検体からの核磁気共鳴信号を検
   知する手段、この検知手段からのデータを演算処
   理して特定原子核分布に関連する断層像を得る演
   算手段を具備し、 前記制御手段は、前記勾配磁場発生手段及び励
   振手段を介して、はじめに被検体に90゜パルスの
   電磁波とＺ軸勾配磁場Gzを同時に印加して被検
   体の特定面を励起し、続いて所定時間Ｘ軸勾配磁
   場Gxを印加後Ｙ軸勾配磁場Gyを印加し、Ｙ軸勾
   配磁場Gyを印加している下でNMR信号を検出
   し、前記90゜パルスの電磁波を印加後τ時間経過
   しNMR信号が無くなつた時点で前回とは極性が
   反転しかつ大きさが等しいＹ軸勾配磁場−Gyを
   印加しその下でNMR信号を検出し、その後前回
   とは極性が反転するＸ軸勾配磁場−Gxを所定時
   間印加し、前記90゜パルスの電磁波を印加後２τ
   時間経過しNMR信号が再び最大となる時点でＸ
   軸勾配磁場の印加時間を少しづつ変えるとともに
   Ｙ軸勾配磁場の極性をそれぞれ反転させる前記と
   同様の操作を２τ時間を周期に繰返し、前記演算
   手段はＹ軸勾配磁場の極性を反転する前及び又は
   後に検出されるNMR信号の複数個を利用して特
   定原子核分布に関連する断層像を得るようにした
   核磁気共鳴による検査装置。