JPH0222348B2

JPH0222348B2 -

Info

Publication number: JPH0222348B2
Application number: JP57157274A
Authority: JP
Inventors: Hideto Iwaoka; Kenji Fujino; Sunao Sugyama; Hiroyuki Matsura
Original assignee: Yokogawa Electric Corp
Current assignee: Yokogawa Electric Corp
Priority date: 1982-09-09
Filing date: 1982-09-09
Publication date: 1990-05-18
Also published as: JPS5946546A; GB2126731A; GB2126731B; GB8324000D0; US4536712A

Description

【発明の詳細な説明】本発明は、核磁気共鳴（nuclear magnetic
resonance）（以下これを「NMR」と略称する）
現象を利用して、被検体内における特定原子核分
布等を被検体外部より知るようにした核磁気共鳴
による検査方法及び検査装置に関するものであ
る。

本発明の説明に先だつて、はじめにNMRの原
理について概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなつており、こ
れらは全体として、核スピン角運動量Ｉで回転し
ているとみなされる。

第１図は、水素の原子核（¹H）を示したもの
で、イに示すように１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数1/2で表わされる回転をしている。ここ
で陽子Ｐは、ロに示すように正の電荷e⁺をもつて
いるので、原子核の回転に従い、磁気モーメント
μが生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核
は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、
鉄のような強磁性体では、この微小磁石の方向が
イに示すように揃つており、全体として磁化が観
測される。これに対して、水素等の場合、微小磁
石の方向（磁気モーメントの向き）はロに示すよ
うにランダムであつて、全体として磁化は見られ
ない。

ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場
H₀を印加すると、各原子核がH₀の方向に揃う
（核のエネルギ準位がＺ方向に量子化される）。

第３図イは、水素原子核についてこの様子を示
したものである。水素原子核のスピン量子数は1/
２であるから、第３図ロに示すように、−1/2と＋
１／２の２つの準位に分かれる。２つのエネルギー
準位間のエネルギー差ΔEは、(1)式で表わされる。

ΔE＝γH₀ …(1) ただし、γ：磁気回転比：ｈ／2π ｈ：プランク定数ここで各原子核には、静磁場H₀によつて、 μ×H₂ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、
(2)式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γH₀（ラーモア角速度） …(2) この状態の系に角速度ωに対応する周波数の電
磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこ
り、原子核は(1)式で示されるエネルギー差ΔEに
相当するエネルギーを吸収して、高い方のエネル
ギー準位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原
子核が数種類混在していても、各原子核によつて
磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波数が異
なり、したがつて特定の原子核の共鳴のみをとり
だすことができる。また、その共鳴の強さを測定
すれば、原子核の存在量も知ることができる。ま
た、共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる
時間の後に、高い準位へ励起された原子核は、低
い準位へもどる。この緩和時間のうち、特にT₁
と呼ばれるスピン−格子間緩和時間（縦緩和時
間）は、各化合物の結合の仕方に依存している時
定数であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、値が大
きく異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（¹H）について説明し
たが、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核
で同様の測定を行なうことが可能であり、水素原
子核以外に、リン原子核（³¹P）、炭素原子核
（¹³C）、ナトリウム原子核（²³Na）、フツ素原子
核（¹⁹F）、酸素原子核（¹⁷O）等に適用可能であ
る。

このように、NMRによつて、特定原子核の存
在量およびその緩和時間を測定することができる
ので、物質内の特定原子核についての種々の化学
的情報を得ることにより、被検体内の種々の検査
を行なうことができる。

従来より、このようなNMRを利用した検査装
置として、Ｘ線CTと同様な原理で、被検体の仮
想輪切り部分のプロトンを励起し、各プロジエク
シヨンに対応するNMR共鳴信号を、被検体の数
多くの方向について求め、被検体の各位置におけ
るNMR共鳴信号強度を再構成法によつて求める
ものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手
法の一例を説明するための動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gz⁺と、イに示すように細い周波数スペク
トルのRFパルス（90゜パルス）を印加する。こ
の場合、ラーモア角速度ω＝γ（H₀＋ΔGz）とな
る面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５図
イに示すようなωで回転する回転座標系上に示せ
ば、y′軸方向に90゜向きを変えたものとなる。続
いて、第４図ハ，ニに示すようにｘ勾配磁場Gx
とｙ勾配磁場Gyを加え、これによつて２次元勾
配磁場を作り、ホに示すようなNMR共鳴信号を
検出する。ここで、磁化Ｍは第５図ロに示すよう
に、磁場の不均一性によつて、x′，y′面内で矢印
方向に次第に分散していくので、やがてNMR共
鳴信号は減少し、第４図ホに示すようにτ時間経
過して無くなる。このようにして得られたNMR
共鳴信号をフーリエ変換すれば、ｘ勾配磁場Gx、
ｙ勾配磁場Gyにより合成された勾配磁場と直角
方向のプロジエクシヨンとなる。

以下、同じようにして、所定の時間τ′だけ待つ
て、次のシーケンスを繰り返す。各シーケンスに
おいては、Gx，Gyを少しずつ変える。これによ
つて、各プロジエクシヨンに対応するNMR共鳴
信号を被検体の数多くの方向について求めること
ができる。

このような動作をなす従来装置においては、第
４図において、NMR共鳴信号が無くなるまでの
時間τは、10〜20mSであるが、次のシーケンに
移るまでの所定時間τ′は、緩和時間T₁のため1sec
程度は必要となる。それ故に、一つの被検体断面
を、例えば128プロジエクシヨンで再構成するも
のとすれば、その測定には少なくとも２分以上の
長い時間を必要とする。

ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置
におけるこのような欠点を除去することを目的に
なされたものである。

本発明に係る方法は、磁化Ｍが緩和時間T₁に
より熱平衡状態（ＭがZ′軸方向を向く）になるま
で待たず、パルス系列を用いて、磁化ＭをZ′方向
へ強制的に向けるようにした点に特徴がある。

第６図は本発明の手法を実現するための装置の
一実施例の構成を示すブロツク図である。図にお
いて、１は一様静磁場H₀（この磁場の方向をＺ方
向とする）を発生させるための静磁場用コイル、
２はこの静磁場用コイル１の制御回路で、例えば
直流安定化電源を含んでいる。静磁場用コイル１
によつて発生する磁束の密度H₀は、0.1T程度で
あり、また均一度は10^-4以上であることが望まし
い。

３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第７図イは勾配磁場用コイル３の一例を示す構
成図で、Ｚ勾配磁場用コイル３１、ｙ勾配磁場用
コイル３２，３３、図示してないがｙ勾配磁場用
コイル３２，３３と同じ形であつて、90゜回転し
て設置されるｘ勾配磁場用コイルを含んでいる。
この勾配磁場用コイル３は、一様静磁場H₀と同
一方向磁場で、ｘ，ｙ，ｚ軸方向にそれぞれ直線
勾配をもつ磁場を発生する。６０は制御回路４の
コントローラである。

５は被検体に細い周波数スペクトルのRFパ
ルスを電磁波として与える励磁コイルで、その構
成を第７図ロに示す。

６は測定しようとする原子核のNMR共鳴条件
に対応する周波数（例えばプロトンでは、42.6M
Hz／Ｔ）の信号を発生する発振器で、その出力
は、コントローラ６０からの信号によつて開閉が
制御されるゲート回路６１、パワーアンプ６２を
介して励磁コイル５に印加されている。７は被検
体におけるNMR共鳴信号を検出するための検出
コイルで、その構成は第７図ロに示す励磁コイル
と同じて、励磁コイル５に対して90゜回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体
にできるだけ近接して設置されることが望ましい
が、必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよ
い。

７１は検出コイル７から得られるNMR共鳴信
号（FID：free induction decay）を増巾する増
巾器、７２は位相検波回路、７３は位相検波され
た増巾器７１からの波形信号を記憶するウエーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８は
ウエーブメモリ回路７３からの信号を例えば光フ
アイバで構成される伝送路７４を介して入力し、
所定の信号処理を施して断層像を得るコンピユー
タ、９は得られた断層像を表示するテレビジヨン
モニターのような表示器である。

このように構成した装置の動作を、次に第８図
及び第９図を参照しながら説明する。

まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル
１に電流を流し、被検体（被検体は各コイルの円
筒内に設置される）に静磁場H₀を与えた状態と
する。この状態において、コントローラ６０は、
はじめに制御回路４を介してＺ勾配磁場用コイル
３１に電流を流し、第８図ロに示すようにＺ勾配
磁場Gz⁺を与える。また、Gz⁺が与えられている
下で、ゲート回路６１を開とし、発振器６からの
信号を増巾器６２を介して励磁コイル５に印加
し、第８図イに示すように細いスペクトルを持つ
た90゜パルスで、被検体の１面を励起する。なお、
第８図ロにおいて、Gz⁺に続くGz^-は、Ｓ／Ｎ比
を良好にするためであつて、公知の手法である。

この時点t₀においては、磁化Ｍは第９図イの回
転座標系に示すようにy′軸方向に90゜向きを変え
る。続いて、ｘ勾配磁場用コイル及びｙ勾配磁場
用コイル３２，３３に電流を流し、第８図ハ，ニ
に示すように所定の大きさの磁場Gx，Gyを印加
し、検出コイル７から得られる第８図ホに示すよ
うなNMR共鳴信号を検出する。NMR共鳴信号
が検出されている時点（例えばt₁の時点）では、
磁化Ｍは第９図ロに示すように、x′，y′面内で破
線矢印方向に次第に分散していく途中にある。検
出コイル７で検出されるNMR共鳴信号は、時間
とともに次第に減衰するもので、この信号は、増
巾器７１で増巾され、位相検波回路７２で位相検
波され、ウエーブメモリ回路７３を介してコンピ
ユータ８に印加される。ここで、NMR共鳴信号
はフーリエ変換され、１プロジエクシヨンの信号
となる。これまでの動作は従来装置と同様であ
る。

NMR共鳴信号が無くなるまでのτ時間経過
後、コントローラ６０は、再びＺ勾配磁場用コイ
ル３１に電流を流し、第８図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gz⁺を与えるとともに、ゲート回路６１を
開とし、励磁コイル５に電流を流し、今度は第８
図イに示すように同一面に180゜−ｘパルス（180゜
−ｘは発振器６からの信号の位相を反転したも
の）を印加する。続いて、第８図ハ，ニに示すよ
うにｘ勾配磁場用コイル及びｙ勾配磁場用コイル
に電流を流し、前回と同様の所定の大きさの磁場
Gx，Gyを同時に印加させる。

180゜−ｘパルスを印加すると、分散した磁化Ｍ
は、第９図ハに示すように再び集合し始め、検出
コイル７からは、第８図ホに示すように次第に増
大するNMR共鳴信号（この信号をエコー信号と
呼ぶ）が検出される。180゜−ｘパルスを印加して
から、τ時間経過後、エコー信号は第８図ホに示
すように最大となる。このエコー信号は、τ時間
の間、被検体の状態が変わらないものとすれば、
はじめに出力されたNMR共鳴信号と時間軸に対
して対称な信号波形となる。この時点t₃で、ゲー
ト回路６１を開とし、Gz⁺の下で励磁コイル５に
電流を流し、今度は第８図イに示すように90゜パ
ルスを印加し、磁化ＭをZ′軸方向に強制的に向け
る。この時点t₃では、磁化Ｍは、第９図ニに示す
ように、緩和時間T₂のためにZ′軸に一致せず、
少し分散した状態にある。

この状態から少しの時間τ₀経過後、緩和によつ
て磁化ＭはZ′軸に一致する。ここで、t₃の時点か
ら、磁化ＭがZ′軸に一致するまでの時間τ₀は、t₃
の時点では磁化ＭがZ′軸から僅かに分散している
だけであるところから、緩和時間T₁に比較して
十分短かく、例えば4τ程度でよい。

τ₀経過した時点で、第１回目のシーケンスが終
了し、以後、同様のシーケンスを繰り返す。各シ
ーケンスでは、被検体に与えるGx，Gyを少しず
つ変え、それぞれのシーケンスについて、すなわ
ち、それぞれのプロジエクシヨンについて、検出
コイル７からNMR共鳴信号及びエコー信号を得
る。

コンピユータ８は、各シーケンスにおいて、例
えばはじめに出力されるNMR共鳴信号をフーリ
エ変換し、Ｘ線CTと同様な公知の手法（filterd
back projection）によつて再構成演算を行ない、
断層像を得、これを表示器９に表示する。

なお、上記ではコンピユータ８は、エコー信号
を利用しないことを想定したものであるが、各シ
ーケンスにおいて、はじめに出力されるNMR共
鳴信号（これを単にNMR信号と略す）と、続い
て出力されるエコー信号の両方を利用してもよ
い。この場合、利用の仕方としては例えば次のよ
うなものがある。

(i) NMR信号とエコー信号の時間軸を反転した
信号との平均値を演算し、これを１プロジエク
シヨンのデータとして、再構成演算を行ない、
ひとつの断層像を得る。

(ii) NMR信号を利用してプロトン密度画像を得
るとともに、NMR信号とエコー信号の時間軸
を反転した信号との差信号を演算し、これを１
プロジエクシヨンのデータとして再構成演算を
行ない、T₂と呼ばれる横緩和時間（T₂は近傍
の電子核同志のスピンの相互作用に起因してい
る）に基づくT₂画像の両方の画像を得る。

(iii) 前記(ii)において、プロトン密度画像とT₂画
像とを合成して他の別の画像を得る。

(iv) 複数のシーケンスのNMR信号とエコー信号
をいくつか平均し、これを１プロジエクシヨン
のデータとする。

これらの手法をとることによつて、Ｓ／Ｎ比を
良好にし、良質の画像を得ることができる。ま
た、診断の目的に応じて、これらの手法を選択す
ることにより、目的に適した断層像を得ることが
できる。

なお、上記の説明において、被検体に印加する
電磁波のパルス系列として、（90゜＋ｘ）→（180゜
−x′）→（90゜＋ｘ）の場合を説明したが、これ
に代えて、（90゜＋ｘ）→（180゜y′）→（90゜−ｘ）
の電磁波のパルス系列を使用してもよい。

第１０図は、（90゜＋ｘ）→（180゜y′）→（90゜−
ｘ）の電磁波のパルス系列を使用した場合、第８
図に示す各時点t₀，t₁，t₂，t₃における磁化Ｍの
向きを示したものである。この場合、エコー信号
が最大となる時点t₃で、90゜パルスを印加すると、
磁化Ｍは第１０図ニに示すようにy′軸側からZ′軸
方向に強制的に向けられることとなる。

ここで、180゜y′パルスは、発振器６からの信号
の位相を90゜遅れさせたものであり、90゜−ｘパル
スは、発振器６からの信号の位相を180゜遅れさせ
たものを表わしている。

第１１図は本発明に係る手法の他の例を示す動
作波形図である。この手法は、第８図に示す手法
において、90゜パルスを被検体に印加する前
（τ″時間前）に、第１１図イに示すように180゜パ
ルスを印加するようにしたものである。なお、
180゜パルスと同時に、第１１図ロに示すように
Gz⁺を与える。ここで、180゜パルスを印加してか
ら90゜パルスを印加するまでの時間τ″は、180゜パル
スによつて方向が180゜反転した磁化Ｍが、もとに
戻るまでの時間が必要である。この手法によれ
ば、τ″間のT₁の緩和により、NMR信号の強度が
変わり、これからT₁画像を得ることができる。

上記の説明では、被検体の仮想輪切り部分の特
定を、いずれも、はじめにGzを印加し、次に
Gx，Gyを同時に印加して行なうものであるが、
これは、他の手法でもよい。以下、本発明を他の
手法に適用した場合を第１２、第１３図及び第１
５図に示す。

第１２図は、フーリエ変換法と呼ばれる手法に
適用したものである。この手法は、はじめに、第
１２図イに示すように、Gz⁺（第１２図ロ参照）
の下で、90゜パルスの電磁波を被検体に印加して
被検体の一面を励起する。次に第１２図ハに示す
ように、Gxをt_x間、被検体に与え、磁化Ｍの位
相を(3)式に示すようにｘ方向に目盛付する。

γLx∫_txdt・Gx＝2πn …(3) ただし、Lx：ｘ方向の被検体長さｎ：整数（ｎ＝−N′／２，−Ｎ／２＋１， …， −１，０，＋１，Ｎ／２−１）Ｎ：ｘ方向の分割数続いて、第１２図ニ及びホに示すように、Gy
の下で、MNR信号を検出する（ｙ方向はラーモ
ア角速度で目盛付けを行なう）。続いて、第１２
図イに示すように、90゜パルスを印加してからτ
時間後、180゜−ｘパルスを印加する。続いて、第
１２図ニ，ハ，ロに示すようにGy，Gx，Gzを順
次与え、その下で第１２図ホに示すようにエコー
信号を作る。このエコー信号が最大となつた時点
（180゜−ｘパルスを印加してからτ時間経過後）
であつて、Gz⁺の下で、第１２図イに示すように
90゜パルスを印加して、磁化ＭをZ′軸方向に向け
る。τ′時間経過後、前記したシーケンスを繰り返
す。各シーケンスでは、Gxのパルス幅txを順次
変え、Ｎ個のNMR信号データを得る。このよう
にして得られたＮ個のNMR信号を２次元フーリ
エ変換し、断層像を得る。

なお、この手法において、各シーケンスにおい
てGxのパルス幅txを順次変える代りに、txを一
定とし、Gxの大きさを順次変えるようにしても
よい。

また、第１２図に示す手法におけるシーケンス
において、第１１図イの場合と同様に、90゜パル
スを印加する前にＺ軸勾配磁場Gzを印加してい
る下で、180゜パルスを印加し、T₁画像を得るよう
にしてもよい。この場合、パルス系列としては、
次のような組合せが可能である。

（180゜）→（90゜）→（180゜−x′）→（90゜−ｘ）（180゜）→（90゜−x′）→（180゜−x′）→（90゜）（180゜）→（90゜−x′）→（180゜y′）→（90゜−x
′）第１３図は、セレクテイブエクサイテイシヨン
ライン法と呼ばれる手法に適用したものである。

ここでは、はじめに、第１３図イ，ロに示すよ
うにGzの下で、90゜パルスを印加し、これによつ
て、第１４図イに示すように被検体の面Szを励
起する。続いて、第１３図イ，ハに示すように
Gxの下で、180゜パルスを印加し、第１４図ロに
示すように被検体の面Sxを励起する。これによ
つて、第１４図ロにおいて、面SzとSxが交わる
線Ｌ上のプロトンによるエコー信号が誘起され、
これが第１３図ホに示すように最大となる時点t₂
で、第１３図ニに示すようにGyを印加し、エコ
ー信号をデータとして取り出す。このデータをフ
ーリエ変換すれば、線Ｌ上のプロトン密度分布を
得ることができる。

続いて、第１３図イに示すように、Gzの下で、
180゜−ｘパルスを印加し、続いてGy，Gxを印加
して、Ｌ部を除くSz面への履歴を逆行させる。
Gyを印加しているとき、Ｌ部のエコー信号をデ
ータとして取り出す。続いて発生するSz面のエ
コー信号が最大の時点で、第１３図イに示すよう
に90゜パルスを印加し、Sz面の磁化ＭをZ′軸へ強
制的に向ける。

第１５図の手法は、第１３図の手法の変形例で
ある。この手法の第１３図のものと異なる点は、
第１５図ニに示すようにGyを印加するタイミン
グを変えたもので、第１５図ホに示すようにエコ
ー信号の全体をデータ信号として取り出すように
したものである。

以上説明したように、本発明に係る手法は、Ｚ
軸勾配磁場を印加している下で、それぞれ細い周
波数スペクトルを含む90°パルス、180゜パルス、
90゜パルスの電磁波を被検体に印加するもので、
磁化Ｍの向きを強制的に変え、短時間で磁化Ｍを
熱平衡状態へ戻すようにすることができ、短時間
で、被検体内の特定原子核分布等に関連する断層
像を得ることができる。

また、被検体からは所望のスライス面からの
NMR信号及びエコー信号を得ることができるの
で、これらの各信号を利用することによつて、
Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得るこ
とができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説
明図、第２図は核磁気モーメントの配列について
説明するための説明図、第３図は静磁場による核
磁気モーメントの整列について説明するための
図、第４図は従来の手法の一例を説明するための
動作波形図、第５図は第４図の手法による磁化Ｍ
の方向を説明するための説明図、第６図は本発明
に係る手法を実現するための装置の一例を示すブ
ロツク図、第７図イは第６図装置に用いられてい
る勾配磁場コイルの一例を示す構成図、ロは同じ
く励磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手
法のひとつを説明するための動作波形図、第９図
は本発明の手法によるそれぞれの時点での磁化Ｍ
の方向を回転座標系上に示した説明図、第１０図
は本発明に係る手法において、他のパルス系列を
使用した場合のそれぞれの時点での磁化Ｍの方向
を示した説明図、第１１図は本発明の手法の他の
例を示す動作波形図、第１２図、第１３図及び第
１５図は本発明に係る手法の他の適用例を示す動
作波形図、第１４図は第１３図の例において被検
体の励起面を示す説明図である。１……静磁場用コイル、２……静磁場用コイル
制御回路、３……勾配磁場用コイル、５……励磁
コイル、６０……コントローラ、７……検出コイ
ル、８……コンピユータ。

Claims

【特許請求の範囲】１被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
し、更に前記被検体にこの被検体からの核磁気共
鳴信号の放射部分を特定するための磁場を与え、
前記被検体の特定部分からの核磁気共鳴信号
（NMR信号）得るようにした検査方法において、前記被検体に印加する電磁波として、細い周波
数スペクトルの電磁波を用いるとともに、はじめ
に被検体にＺ軸勾配磁場を印加している下で90゜
パルスを印加し被検体を励起後、Ｚ軸勾配磁場を
印加している下で180゜パルスを印加しエコー信号
を作り、前記エコー信号が最大の時点で再びＺ軸
勾配磁場を印加している下で90゜パルスを印加し
て磁化を熱平衡状態へ戻すようにし、以後前記の
シーケンスを所定間隔で繰り返すことを特徴とす
る核磁気共鳴による検査方法。２ひとつのシーケンスの中で得られるNMR信
号とエコー信号の時間軸を反転した信号との平均
値を演算し、これを１プロジエクシヨンのデータ
として得るようにした特許請求の範囲第１項記載
の核磁気共鳴による検査方法。３ NMR信号とエコー信号の時間軸を反転した
信号との差信号を演算し、これを１プロジエクシ
ヨンのデータとし、所定の演算を行なつてT₂画
像を得るようにした特許請求の範囲第１項記載の
核磁気共鳴による検査方法。４複数のシーケンスで得られる複数個のNMR
信号及びまたは複数個のエコー信号を平均化し、
これを１プロジエクシヨンのデータとするように
した特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴によ
る検査方法。５被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
に核磁気共鳴を誘記させる周波数の電磁波を印加
し、更に前記被検体にこの被検体からの核磁気共
鳴信号の放射部を特定するための磁場を与え、前
記被検体の特定部分からの核磁気共鳴信号を得る
ようにした検査方法において、前記被検体に印加する電磁波として、細い周波
数スペクトルの電磁波を用いるとともに、はじめ
に被検体にＺ軸勾配磁場を印加している下で180゜
パルスを印加し、所定時間経過後Ｚ軸勾配磁場を
印加している下で90゜パルスを印加し被検体を励
起し、その後Ｚ軸勾配磁場を印加している下で
180゜パルスを印加しエコー信号を作り、前記エコ
ー信号が最大の時点で再びＺ軸勾配磁場を印加し
ている下で90゜パルスを印加して磁化を熱平衡状
態へ戻すようにし、以後前記のシーケンスを所定
間隔で繰り返し、各シーケンスで得られた核磁気
共鳴信号を利用して所定の演算を行なつてT₁画
像を得るようにしたことを特徴とする核磁気共鳴
による検査方法。６被検体に一様静磁場を与える静磁場形成手
段、前記被検体からの核磁気共鳴信号の放射部分
を特定するための勾配磁場を発生する勾配磁場発
生手段、前記被検体に細い周波数スペクトルを含
んだパルス状の電磁波を印加するための励振手
段、この励振手段に与える信号を制御するととも
に前記勾配磁場発生手段に与える信号を制御する
制御手段、前記被検体からの核磁気共鳴信号
（NMR信号）を検知する手段、この検知手段か
らの信号を処理するとともに所定の演算を行なつ
て断層像を得る演算手段を具備し、前記制御手段は、前記勾配磁場発生手段及び前
記励振手段を介してはじめに被検体にＺ軸勾配磁
場を印加している下で90゜パルスを印加し被検体
を励起させ、その後Ｚ軸勾配磁場を印加している
下で180゜パルスを印加しエコー信号を作り、前記
エコー信号が最大の時点で再びＺ軸勾配磁場を印
加している下で90゜パルスを印加して磁化を熱平
衡状態へ戻すようにし、以後、前記のシーケンス
を所定間隔で繰り返す動作をなすことを特徴とす
る核磁気共鳴による検査装置。