JP2001250468A - 電界電子放出装置およびその製造方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】高密度に配向させられたナノチューブにより構
成されて電子放出効率の一様なエミッタを備えた電界電
子放出装置およびその製造方法を提供する。 【解決手段】エミッタ２８は、珪素が除去されることに
より表面４８から陽極に向かう一方向に沿って伸びるよ
うに生成された複数本のナノチューブ４６と、炭化珪素
のままの炭化物部３６とナノチューブ４６との界面に生
成された炭素層４２とを有していることから、周縁部か
らナノチューブ４６に至る通電経路がその表面４８に沿
った方向において導電性を有する炭素層４２によって形
成されるため、その通電経路の抵抗率が十分に低くな
る。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、電界放出型表示装
置（Field Emission Display：ＦＥＤ）、陰極線管（Ca
thode Ray Tube：ＣＲＴ）、平面型ランプ、電子銃等の
電子線源に用いられる電界電子放出装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】例えば、電界放出によって電子源（エミ
ッタ）から陽極に向かって真空中に電子を放出させる電
界電子放出装置は、その電子で蛍光体を励起する表示装
置や発光装置、或いは電界顕微鏡の電子銃等に好適に用
いられている。ここで、「電界放出（電界電子放出）」
とは、強電場の作用により、量子力学的なトンネル現象
を利用して電子を固体表面から真空準位へ引き出すこと
である。真空準位と金属または半導体表面とのエネルギ
ー差は仕事関数(work function) φで表されるが、例え
ば通常の金属材料では仕事関数φが数(eV)と大きいた
め、室温において金属中の電子が真空中に飛び出すこと
はない。しかしながら、外部から強電場を作用させるこ
とによりポテンシャル障壁を薄くすると、トンネル効果
によって電子が確率論的に真空中に飛び出す。これが電
界放出であり、仕事関数φが小さいほど弱い電場で電子
を放出させることが可能となる。

【０００３】上記のような電界電子放出装置において、
エミッタを多数本のカーボン・ナノチューブ（以下、単
にナノチューブという）で構成することが提案されてい
る。例えば、特開平１０−１４９７６０号公報に記載さ
れた電界放出型冷陰極装置や特開平１０−０１２１２４
号公報に記載された電子放出素子等がそれである。ナノ
チューブとは、円筒状を成す炭素原子(C) の結合体であ
って、径の異なる複数個のグラファイト・シート（グラ
フェン・シートすなわち主として炭素の六員環から成る
グラファイト層）が入れ子になり、全体の直径が 1〜50
(nm)程度、長さが100(μm)程度以下の寸法を有する微細
な構造体をいう。このようなナノチューブは、微小径に
されたその先端から効率よく電子放出が起き且つエミッ
ション特性に優れると共に、炭素原子だけで構成される
ことから真空中で耐酸化性が高く化学的安定性に優れ且
つ耐イオン衝撃性も高い特徴を有している。そのため、
先端部を尖鋭にしたSpindt型と称されるモリブデン・コ
ーン等で構成した数密度が数万 (個／cm²)程度以下にし
かならないエミッタに比較して、極めて高い数密度で配
設されて高い電子放出効率を有し且つ気密空間内の残留
ガスによる酸化や損傷延いては経時変化（劣化）等が生
じ難いエミッタを簡単な製造工程で得ることができる。

【０００４】

【発明が解決しようとする課題】上記のナノチューブの
製造方法として、例えば特開平１０−２６５２０８号公
報に記載されているように、真空下で炭化珪素(SiC) 焼
結体から成る基板を加熱処理して焼結体中の珪素原子を
除去する方法がある。このような製造方法によれば、従
来から行われていた不活性ガス雰囲気下で蒸発させたカ
ーボンを凝縮（再結合）させるようなアーク放電法やレ
ーザ・アブレーション法等に比較して、他の炭素同素体
の生成を伴うことなく、ナノチューブの向き、高さや配
設密度を揃えることができる。そのため、微小な電子発
生源としてだけではなく、広い面積に亘って一様な輝度
が要求されるＦＥＤ等の表示装置や照明装置等にも好適
に用い得るナノチューブが得られる。上記公報に記載さ
れた製造方法では、炭素が比較的高温まで安定な真空下
で加熱された基板の表面から珪素(Si)が選択的に除去さ
れることにより、その珪素除去層内に残留する炭素原子
で珪素の移動方向すなわち基板内部から表面に向かう一
方向に沿って配向するナノチューブが元の炭素原子密度
に基づく高い数密度で生成されるものと考えられる。こ
のようなナノチューブ生成作用は、炭化珪素焼結体に限
られず他の共有結合性炭化物基板を熱処理する場合にも
同様に得ることができる。ここで「共有結合性炭化物」
とは、炭素と非金属元素（炭素との間でイオン性炭化物
を作るものよりは陽性が弱く、侵入型炭化物を作るもの
よりは原子半径が小さい珪素等の元素）との化合物であ
って、共有性炭化物ともいう。

【０００５】しかしながら、上述した基板の熱処理でナ
ノチューブを生成したエミッタでは、一様にナノチュー
ブが生成されているにも拘わらず、その内周部における
電子放出効率が周縁部に比較して低いという問題があっ
た。ナノチューブは導電性の低い炭化物から成る基板表
面に生成されていることから、基板周縁部から内周部に
位置するナノチューブに至る通電経路は専らナノチュー
ブ相互の僅かな接触によって形成される。そのため、通
電経路の抵抗率が比較的高くなることから、内周部に向
かうに従って通電経路の全抵抗値が高くなってナノチュ
ーブに流れる電流値が小さくなり、電子放出効率が低く
なるものと考えられる。したがって、内周部における電
子放出効率の低下はエミッタの面積が大きくなるほど顕
著となり、例えば 3(mm)×5(mm) 程度以上の大きさでは
無視できない程度に拡大する。

【０００６】本発明は、以上の事情を背景として為され
たものであって、その目的は、高密度に配向させられた
ナノチューブにより構成されて電子放出効率の一様なエ
ミッタを備えた電界電子放出装置およびその製造方法を
提供することにある。

【０００７】

【課題を解決するための第１の手段】斯かる目的を達成
するための第１発明の電界電子放出装置の要旨とすると
ころは、気密空間内において互いに対向して配置された
エミッタおよび陽極間に電圧を印加することにより、そ
のエミッタから電子を放出させる形式の電界電子放出装
置であって、そのエミッタが、(a) 共有結合性炭化物か
ら成る基板を真空下で加熱してその表層部から非金属元
素を除去することによりその基板の一面から前記陽極に
向かって伸びるように生成された複数本のナノチューブ
と、(b) 前記共有結合性炭化物から成る炭化物部と前記
複数本のナノチューブとの界面にそのナノチューブと原
子レベルで連続するように前記基板から生成されて炭素
原子が相互に結合させられることにより前記一面に沿っ
た方向において導電性を有する炭素層とを、含むことに
ある。

【０００８】

【第１発明の効果】このようにすれば、電界電子放出装
置のエミッタは、基板の一面に炭素層を介してその一面
から陽極に向かうように伸びる複数本のナノチューブを
備えて構成される。そのため、基板周縁部からナノチュ
ーブに至る通電経路がその一面に沿った方向において導
電性を有し且つナノチューブに原子レベルで連続する炭
素層によって形成されることから、その通電経路の抵抗
率が十分に低くなる。したがって、内周部においてもナ
ノチューブに流れる電流値が十分に大きくなるため、そ
の内周部において電子放出効率が低下することが抑制さ
れ、エミッタの電子放出効率が全面で略一様となる。な
お、「導電性の炭素層」とは、アモルファス・カーボン
（無定形炭素）、グラファイトやフラーレン等の導電性
を有する炭素の同素体から成る層をいい、ナノチューブ
が含まれていても差し支えない。

【０００９】

【課題を解決するための第２の手段】また、前記の目的
を達成するための第２発明の電界電子放出装置の製造方
法の要旨とするところは、気密空間内において互いに対
向して配置されたエミッタおよび陽極間に電圧を印加す
ることにより、そのエミッタから電子を放出させる形式
の電界電子放出装置の製造方法であって、共有結合性炭
化物から成る基板を、10(Pa)以下の圧力範囲の真空下に
おいて、1550乃至 1800(℃) の温度範囲で 1時間以上加
熱する真空熱処理工程を含むことにある。

【００１０】

【第２発明の効果】このようにすれば、真空下すなわち
大気中よりも酸素分圧の低い雰囲気中において加熱され
た基板は、その表面から次第に共有結合性炭化物を構成
する非金属元素が選択的に除去されるため、その表層部
に炭素だけで構成される非金属元素除去層が形成される
と共にその非金属元素除去層内に基板表面から前記陽極
に向かって伸びる複数本のナノチューブが高密度に生成
される。このとき、基板は10(Pa)以下の圧力下において
1550〜 1800(℃) の温度で 1時間以上の長時間に亘って
加熱されることから、その表層部の非金属元素除去層は
次第に厚くなる。この厚くなった非金属元素除去層は、
上層部が陽極に向かって伸びるナノチューブ構造に保た
れる一方、下層部は表面に沿った方向にグラファイトや
無定形炭素等が連なると共にそのナノチューブに原子レ
ベルで連続する炭素層となる。そのため、陽極に向かっ
て伸びる複数本のナノチューブがそれに原子レベルで連
続する導電性を有する炭素層を介して基板表面に生成さ
れることから、基板の周縁部からナノチューブに至る通
電経路の抵抗率が十分に低くなる。したがって、内周部
においてもナノチューブに流れる電流値が十分に大きく
なるため、その内周部において電子放出効率が低下する
ことが抑制され、エミッタの電子放出効率が全面で略一
様となる。

【００１１】なお、共有結合性炭化物からナノチューブ
が生成される反応は、例えば炭化珪素の場合には、 2SiC + O₂ → 2SiO↑+ 2C であると考えられている。すなわち、炭化珪素中のSiが
雰囲気中に微量含まれる酸素(O₂)に酸化されることによ
りガス化してその表面から消失させられ、残留するC に
よってナノチューブが形成される。上記酸化反応は、他
の共有結合性炭化物でも略同様である。そのため、非金
属元素除去層が厚くなるほど、すなわちナノチューブが
長くなるほどその下層部と表面との間のガス流通（O₂の
侵入或いはSiO の脱出）が困難になることから、上記反
応により生成されたC がそのガスの流れに沿って成長さ
れるナノチューブにはならず、構造の乱れた炭素層にな
るものと考えられる。このとき、炭素層が形成されるた
めには上記のようにナノチューブが十分に成長する必要
があることから、加熱時間は 1時間以上の長時間としな
ければならない。また、酸素分圧が高いと上記反応によ
り生成されたC が C + O₂ → CO₂↑ との酸化反応で表面からガス化して消失するため、長時
間加熱の前提下では圧力が10(Pa)以下の真空下で加熱処
理を施す必要がある。また、温度が高くなるほどナノチ
ューブの成長速度すなわちSiC の分解速度は高くなるた
め、 1550(℃) よりも低温ではガスの流通速度がその分
解速度に対して十分に高く保たれることになって炭素層
は生成されずナノチューブだけが成長する。反対に 180
0(℃) よりも高温ではガスの流通速度が上記分解速度に
対して低くなり過ぎるため、非金属元素除去層の上層部
までナノチューブが乱れて略全体が炭素層になる。した
がって、加熱温度は1550〜 1800(℃) の温度範囲にする
必要がある。また、過度の酸化反応を抑制するために
は、酸素分圧を 5(Pa)以下とすることが望ましい。な
お、上記の酸素分圧は、水蒸気、一酸化炭素、二酸化炭
素等が雰囲気中に含まれる場合には、これらに含まれる
酸素をO₂に換算した場合の分圧である。

【００１２】

【発明の他の態様】ここで、好適には、上記の製造方法
において、前記圧力範囲は10^-4乃至10(Pa)である。この
ようにすれば、共有結合性炭化物が適度な速度で分解さ
れる範囲に真空度が設定されていることから、炭化物部
の表面に炭素層を介してナノチューブが生成された構造
を比較的短時間で得ることができる。なお、10^-4(Pa)よ
りも低い圧力（すなわち高い真空度）では、雰囲気中の
O₂量が過少になって酸化反応の進行が極めて遅くなるた
め、ナノチューブの成長速度が極めて遅くなると共に非
金属元素除去層の下層部においてもその構造が乱れ難く
なり、炭素層を介した構造を得るまでに極めて長時間を
要することになる。

【００１３】また、好適には、前記の基板は炭化珪素か
ら成るものである。このようにすれば、基板表面に一層
緻密且つ一様に配向させられたナノチューブを生成でき
る。これは、珪素と炭素との酸化傾向が微妙に異なり、
珪素のみが酸化される条件があるためと推定される。な
お、炭化珪素は一般にα型（α-SiC）およびβ型（β-S
iC）に分類されるが、何れから成る基板にもナノチュー
ブが好適に生成される。上記のα型およびβ型は、多数
存在する炭化珪素の多形を二分類したものであり、立方
晶の３Ｃをβ型といい、それ以外の非等軸晶（六方晶の
２Ｈ、４Ｈ、６Ｈおよび菱面体の１５Ｒ等）をα型とい
う。ここで、２Ｈ等はRamsdellの表記法に従ったもので
ある。

【００１４】また、好適には、前記基板は、その結晶面
に平行な表面を備えた単結晶である。このようにすれ
ば、ナノチューブは結晶面に垂直な方向に配向する傾向
があることから、表面に生成されるナノチューブ相互の
独立性が高められて実質的な電子放出位置（エミッショ
ン・サイト）が多くなるため、電子放出効率が一層高め
られる。一層好適には、上記表面は、炭素だけが存在す
る第１の層と非金属元素だけが存在する第２の層とが交
互に積み重ねられる方向における積層面である。このよ
うにすれば、ナノチューブの配向性延いては独立性を更
に高めることができる。これは、最表面に位置する非金
属元素が除去される際、余った炭素原子がチューブ形状
を形成し易いためと考えられる。上記の積層面は、例え
ば、２Ｈのα-SiC単結晶等のような六方晶の化合物にお
いては（０００１）面であり、β-SiC単結晶等のような
立方晶の化合物においては（１１１）面である。

【００１５】また、好適には、前記複数本のナノチュー
ブは、前記陽極側に位置する先端が開放させられたもの
である。このようにすれば、先端が開放させられたナノ
チューブは、円筒状のグラファイト層の端面でその先端
が構成されることとなるため、その先端における曲率半
径は実質的にそこに位置する炭素原子の半径に略一致す
る。しかも、ナノチューブは円筒状を成す複数個のグラ
ファイト層が入れ子になって構成されたものであるた
め、ドーム状に閉じている先端が開放されることにより
内周側に備えられているグラファイト層の端面が露出さ
せられる。そのため、そのナノチューブの先端は、それ
ぞれ炭素原子の原子半径に略等しい曲率半径を有した複
数のグラファイト層の端面で構成され、その開放された
先端に位置する個々の炭素原子から電子が放出される。
したがって、先端の曲率半径が極めて小さく、且つ実質
的な電子放出位置が多くなることから、電子放出効率が
飛躍的に高められる。

【００１６】上記のような先端が開放されたナノチュー
ブは、例えば、前記の真空熱処理工程の後に、酸素の存
在下において450 〜750(℃) 程度の温度で加熱する酸化
熱処理工程を施すことによって得ることができる。ナノ
チューブの先端が閉じるように導入されている五員環或
いは七員環は、グラファイトの基本構成要素である六員
環よりも結合力が小さいことから、熱を加えることによ
り優先的に分解されるため、ドーム状の先端部（通常、
「キャップ」と称される）がそれら五員環或いは七員環
の存在する位置から分離されるのである。酸化熱処理時
間は、好適には、10秒乃至 3分程度であり、処理温度に
応じて適宜設定される。なお、450(℃)よりも低温或い
は10秒よりも短時間では五員環および七員環が分解され
ないため先端を開放できない。一方、750(℃) よりも高
温或いは 3分よりも長時間では六員環も分解されてナノ
チューブが失われることとなる。

【００１７】また、ナノチューブの先端の開放は、その
先端側からプラズマ・エッチングすることによっても行
うことができる。このようにすれば、先端の開放処理時
に酸素によってナノチューブが劣化し、或いは酸素の吸
着によってエミッション特性が低下させられることが好
適に抑制される。なお、エッチングに利用するガスは、
水素、アルゴン、ヘリウム、窒素、或いはそれらの混合
ガスが好適に用いられる。

【００１８】

【発明の実施の形態】以下、本発明の一実施例を図面を
参照して詳細に説明する。

【００１９】図１は、本発明の電界電子放出装置の一適
用例であるＦＥＤ１０の構成の要部を模式的に示す断面
図である。図において、ＦＥＤ１０は、透光性を有する
略平坦な前面板１２と、それに平行に配置された背面板
１４とが枠状のスペーサ１６を介して接合されることに
より、内部が10^-4(Pa)程度以下、好ましくは10^-5(Pa)程
度以下の真空度の気密容器に構成されている。前面板１
２および背面板１４は、それぞれ1 〜2(mm) 程度の厚さ
のソーダライム・ガラス製の平板等から成るものであ
る。但し、背面板１４は透光性を要求されないため、セ
ラミックス或いは琺瑯等の電気絶縁性を有する他の材料
で構成してもよい。また、上記のスペーサ１６は、例え
ば前面板１２および背面板１４の構成材料と同様な熱膨
張係数を有する材料、例えばそれらと同様なソーダライ
ム・ガラスや表面に絶縁層を設けた４２６合金等から成
るものであって、例えば0.3(mm) 程度の一様な厚さを備
えている。

【００２０】上記の前面板１２の内面１８には、透明な
ＩＴＯ（Indium Tin Oxide：酸化インジウム錫）等から
成る複数本の陽極（アノード）２０が、一方向に沿って
ストライプ状に配列形成されている。この陽極２０は、
例えばスパッタや蒸着等の薄膜プロセスによって1(μm)
程度の膜厚に設けられたものであり、シート抵抗値で10
(Ω／□) 程度の高い導電性を有する。これら複数本の
陽極２０の各々の下面には、例えば赤、緑、青にそれぞ
れ発光させられる蛍光体層２２が、それら３色が繰り返
し並ぶように設けられている。蛍光体層２２は、例え
ば、低速電子線で励起されることにより可視光を発生さ
せる(Zn,Cd)S:Ag,Cl（赤）、ZnGa₂O₄:Mn（緑）やZnS:Cl
（青）等の蛍光体材料から構成されるものであり、例え
ば10〜 20(μm)程度の色毎に定められた厚さを以て厚膜
スクリーン印刷法等で形成されている。

【００２１】一方、背面板１４の内面２４には、例えば
ストライプ状の複数本の陰極２６が上記の陽極２０と直
交する他方向に沿って配列形成されている。陰極２６
は、例えば、Ni、Cr、Au、Ag、Mo、W 、Pt、Ti、Al、C
u、Pd等の金属、合金、或いは金属酸化物とガラスとか
ら構成される厚膜印刷導体である。これら複数本の陰極
２６の各々の上には、後述するように電子の発生源とな
るエミッタ２８が、例えば導電性接着剤等によって陰極
２６と導通させられた状態で固着されている。エミッタ
２８と陽極２０との距離は、例えば数十 (μm)〜数十(m
m)程度、例えば20(mm)程度である。なお、図においては
エミッタ２８が図の左右方向において陰極２６と略同じ
長さ寸法に描かれているが、エミッタ２８は、実際には
例えば陰極２６上においてＦＥＤ１０の画素（独立して
制御される発光単位）毎に分割して設けられており、個
々のエミッタ２８の大きさは、例えば 3×5(mm) 程度で
ある。そして、エミッタ２８の上方には、陰極２６と直
交する方向、すなわち陽極２０と同様な一方向に沿って
配列されたストライプ状の複数本のゲート電極３０が、
絶縁膜３２によってエミッタ２８と電気的に絶縁させら
れた状態で備えられている。ゲート電極３０は、例えば
クロム(Cr)等から構成されて、陰極２６との交点の各々
に直径1 〜2(μm)程度の複数個の電子通過孔３４を備
え、エミッタ２８との距離は数(mm)程度以下、例えば0.
5(mm) 程度である。また、絶縁膜３２は、二酸化珪素(S
iO₂)等の絶縁材料で構成されている。これらゲート電極
３０および絶縁膜３２は、何れも真空蒸着法、印刷法、
或いはスパッタ法等によって形成されている。

【００２２】そのため、陰極２６およびゲート電極３０
にそれぞれ信号電圧および走査電圧が印加されると、そ
れらの間の大きな電圧勾配に基づいて生じる電界放出
（Field Emission）によってその陰極２６上に固着され
ているエミッタ２８から電子が放出される。この電子
は、前面板１２上に設けられている陽極２０に所定の正
電圧が印加されることにより、ゲート電極３０に設けら
れている電子通過孔３４を通ってその陽極２０に向かっ
て飛ぶ。これにより、その陽極２０上に設けられている
蛍光体層２２に電子が衝突させられ、蛍光体層２２が電
子線励起により発光させられる。したがって、ゲート電
極３０の走査のタイミングに同期して所望の陽極２０に
正電圧を印加することにより、所望の位置にある蛍光体
層２２が発光させられるため、その光が前面板１２を通
して外部に射出されることにより、所望の画像が表示さ
れる。なお、駆動方法の詳細については、本発明の理解
に必要ではないので説明を省略する。

【００２３】図２(a) 、(b) は、上記のエミッタ２８の
断面構成を詳しく示す図である。図２(a) において、エ
ミッタ２８は、例えば炭化珪素から成る炭化物部３６
と、その炭化物部３６の表面全体を覆う珪素除去層３８
とを備えている。この珪素除去層３８は、製造方法を後
述するように炭化珪素を構成する珪素が除去されること
により炭素だけから構成された厚さ寸法ｈが数 (μm)程
度、例えば1.4(μm)程度の厚みの層である。図２(a) に
おいて一点鎖線ｂで囲んだ範囲を図２(b) に拡大して模
式的に示すように、珪素除去層３８は、エミッタ２８の
略平坦な表面４８側においては、炭化物部３６の表面４
０上に形成された珪素除去層３８の下層部を構成する炭
素層４２と、その炭素層４２の表面４４上から伸びて珪
素除去層３８の上層部を構成する多数本のナノチューブ
４６とから成る。また、エミッタ２８の他の面、すなわ
ち図２(a) における側面および底面にはナノチューブ４
６は殆ど存在せず、実質的に炭素層４２だけで珪素除去
層３８が構成されている。炭素層４２の厚さｈｇは数百
(nm)〜数 (μm)程度、例えば1.0(μm)程度であり、ナノ
チューブ４６の長さ寸法ｈｎは数十〜数百(nm)程度、例
えば0.4(μm)程度である。

【００２４】上記の炭素層４２は、主として炭素原子の
平坦な網目構造から成るグラファイトや無定形炭素等か
ら成るものである。炭素層４２内では、炭素原子の結合
構造が図における左右方向に連なることにより、その表
面４４延いては炭化物部３６の外周面に沿った方向にお
いて高い導電性を有している。このため、陰極２６上に
エミッタ２８の下面を導電性接着剤等で固着するだけ
で、その表層部に形成された炭素層４２によってその陰
極２６とナノチューブ４６との間に導電性の高い通電経
路が形成される。なお、図２(b) においては、炭化物部
３６の表面４０および炭素層４２の表面４４が平坦に描
かれているが、実際には、これら表面４０、４４は略平
坦な例えば高低差が1(μm)程度以下の凹凸面である。こ
の炭素層４２は、後述する製造方法や図６等から明らか
なように炭化物部３６の表面４０から原子レベルで連続
しており、何ら接合処理等を施すことなく、その炭化物
部３６上に一体的に設けられている。

【００２５】また、上記のナノチューブ４６は、炭素層
４２の表面４４に例えば 10¹¹(本/cm²) 程度以上［例え
ば、10000 〜40000(本／μm²) 程度］の数密度で緻密に
立設されたものである。各々のナノチューブ４６の直径
ｄは例えば5 〜10(nm)程度であって、表面４４に対して
略垂直を成す方向に配向しており、陽極２０に向かうそ
の先端は高低差が数(nm)〜数十(nm)程度の略一様な高さ
に位置する。このナノチューブ４６も炭素層４２の表面
４４から原子レベルで連続しており、実質的に炭化物部
３６上に一体的に設けられている。前述した駆動過程に
おけるエミッタ２８からの電子の放出は、これらのナノ
チューブ４６の先端から為されるものであり、したがっ
て、本実施例においては、エミッタ２８の表面４８に備
えられた多数本のナノチューブ４６の各々が実質的にエ
ミッタとして機能する。

【００２６】図３に先端部を拡大した分子構造モデルを
示すように、上記のナノチューブ４６は、その周壁が炭
素原子５０の六員環が網状に連結されて成る複数本（例
えば2 〜10本程度）の順次径の異なる円筒状グラファイ
ト層５２ａ、５２ｂ、〜５２ｋ（以下、特に区別しない
ときは単にグラファイト層５２という）が入れ子になっ
て、2 〜10層程度の多層構造から成る円筒状のグラファ
イト層５２で構成されたものである。個々のナノチュー
ブ４６の先端には多重構造を成すグラファイト層５２の
端面が露出している。すなわち、ナノチューブ４６は陽
極２０に向かう先端が開放した形状を備えており、その
グラファイト層５２の端面を構成する複数の炭素原子５
０の各々から電子が放出されることとなる。したがっ
て、エミッタ２８の先端の実質的な曲率半径は、炭素原
子５０の半径に一致する。なお、最外周に位置するグラ
ファイト層５２ａの直径すなわちナノチューブ４６の直
径ｏｄは例えば5 〜10(nm)程度であり、最内周に位置す
るグラファイト層５２ｋの直径ｉｄは例えば3(nm) 程度
である。すなわち、本実施例においては、実質的に、直
径ｏｄ＝10(nm)程度以下の極めて微細な領域内に極めて
多数のエミッション・サイト（電子の放出位置）が存在
する。また、各グラファイト層５２の相互間隔ｇは、平
坦なグラファイトの層間隔に略等しい3.4(Å) 程度であ
り、グラファイト層５２は相互に略独立している。

【００２７】そのため、複数本のナノチューブ４６は、
相互に独立し或いは僅かに接触する程度の位置関係にあ
り、ナノチューブ４６相互間の電気抵抗は比較的大き
い。しかしながら、ナノチューブ４６はそれ自身が導電
性の高いグラファイト層５２で構成されると共に、表面
４８に沿った方向において高い導電性を有した炭素層４
２上に原子レベルで連続するように立設されているた
め、何れのナノチューブ４６に対しても、その炭素層４
２を介した極めて抵抗率の低い通電経路が形成される。
また、炭化物部３６を構成する炭化珪素の導電性は極め
て低いが、その表面全体が導電性の高い炭素層４２で覆
われているため、エミッタ２８にはその表層部の珪素除
去層３８を通る導電性の高い通電経路が形成される。

【００２８】したがって、その炭素層４２の表面４４に
備えられたナノチューブ４６は、炭素層４２および導電
性接着剤を介して陰極２６に導通させられることから、
前述のように陰極２６およびゲート電極３０間に電圧を
印加することによりナノチューブ４６に通電させられ、
その先端から電子が放出されることとなる。このとき、
陰極２６からエミッタ表面４８の内周側に至る通電経路
は、専ら炭素層４２だけで構成されることから、ナノチ
ューブ４６に流れる電流値は、その表面４８の外周部お
よび内周部の何れに位置するものも同様な大きさとな
る。すなわち、エミッタ２８は、珪素が除去されること
により一面４８から陽極２０に向かう一方向に沿って伸
びるように生成された複数本のナノチューブ４６と、炭
化珪素のままの炭化物部３６とナノチューブ４６との界
面に生成された炭素層４２とを有していることから、周
縁部からナノチューブ４６に至る通電経路がその一面４
８に沿った方向において導電性を有する炭素層４２によ
って形成されるため、その通電経路の抵抗率が十分に低
くなる。そのため、内周部においてもナノチューブに流
れる電流値が十分に大きくなることから、その内周部に
おいて電子放出効率が低下することが抑制され、エミッ
タの電子放出効率が全面で一様となる。上記により、個
々のエミッタ２８からはその表面４８全面で一様に電子
が放出され、延いては複数本の陰極２６の上にそれぞれ
設けられているエミッタ２８の略全面から略一様に電子
が放出され、略一様な電界が形成されることとなる。こ
のように、一方向に配向して緻密に配設され且つそれぞ
れが炭素層４２を介して陰極２６に接続された複数本の
ナノチューブ４６からエミッタが構成されることから、
高電流密度で特性の一様なエミッタ２８を備えたＦＥＤ
１０が得られる。

【００２９】なお、上記のエミッタ２８の電気的性能を
評価するために、同様な構造を有して表面４８が 5×5
(mm) 程度の大きさに形成されたエミッタを用いて、ナ
ノチューブ４６とゲート電極３０との距離を0.5(mm) 程
度、ゲート電極３０と陽極２０との距離を20(mm)程度と
した三極管構造の電界電子放出装置を作製した。この装
置において、ゲート電圧 3(kV)、アノード（陽極）電圧
7(kV)とすると、放出電流すなわち陽極２０と陰極２６
との間に流れる電流値は200(μA)以上と十分に大きく、
また、蛍光体層２２の発光を観察することにより、エミ
ッタの周縁部および中央部から略一様に電子が放出され
ることが確かめられた。このような高い電子放出能力が
得られるのは、前述したようにナノチューブ４６の先端
が開放させられて内周側に位置するグラファイト層５２
の端面が露出させられていることから、各々の端面の先
端に位置する多数の炭素原子５０の各々が実質的なエミ
ッション・サイトとして機能するためエミッション・サ
イトが極めて多く、且つ先端の曲率半径が極めて小さい
ことの寄与も大きいと考えられる。

【００３０】ところで、上記のエミッタ２８は、例え
ば、以下のようにして製造される。以下、工程の要部段
階を示す図４(a) 〜(c) を参照してその製造方法を説明
する。まず、例えば（０００１）面が表面５４に現れた
α型、或いは（１１１）面が表面５４に現れたβ型の炭
化珪素単結晶から成る基板５６を用意し、真空炉５８内
にその表面５４が上向きとなるように配置する。図４
(a) はこの状態を示している。

【００３１】次いで、この真空炉５８内において基板５
６を1550〜 1800(℃) 程度の範囲内の温度、例えば 170
0(℃) 程度の温度で、 1時間以上の長時間、例えば10時
間程度だけ加熱する真空熱処理を施す。この加熱処理中
においては、真空炉５８内が、10^-4〜10(Pa)の範囲内の
圧力、例えば10^-2(Pa)程度の減圧下すなわち真空下に保
たれ、炉内雰囲気が酸素(O₂)の希薄な状態すなわち酸素
分圧の低い状態とされる。これにより、炭化珪素を構成
する珪素（すなわち共有結合性炭化物を構成する非金属
元素）が基板５６の表面５４を含む外周面全体から酸化
され且つガス化して次第に除去され、その平坦な表面５
４近傍に炭素原子５０だけから成る前記の珪素除去層３
８が形成される。すなわち、炭化物部３６の表面４０に
炭素層４２を介してナノチューブ４６が形成される。図
４(b) はこの状態を示しており、図５にこの段階におけ
る基板表面近傍の前記の図２(b) に対応する要部断面を
示す。生成されたナノチューブ４６は主に炭素の六員環
で構成されているが、その端部には五員環或いは七員環
が導入されて曲率半径10(nm)程度の小さなドーム状に閉
じている。また、生成されたナノチューブ４６は、α型
においては［０００１］方向に、β型においては［１１
１］方向に高配向している。

【００３２】図６は、上記の真空熱処理によるナノチュ
ーブ４６の形成過程を説明するモデル図である。（００
０１）面および（１１１）面は、炭素５０だけの層と珪
素６０だけの層が交互に積層された結晶面であるが、こ
のような面から珪素６０が除去される際には、炭素５０
がチューブ形状を形成し易い。すなわち、炭化珪素から
珪素原子６０が選択的に抜け出ると、基板５６には表面
５４（仮想線で示す）側から順に炭素４４だけの分子構
造が形成されていく。このように形成される分子は、前
述のように炭素原子５０が網状につながった六員環構造
を成すグラファイトであるが、上記の結晶面から珪素原
子６０が除去されると、その六員環構造は珪素原子６０
の移動方向に沿ってエピタキシャル的に成長し、基板表
面５４の結晶面に応じてその成長方向が決定されるもの
と考えられる。そのため、熱処理の進行に伴って珪素除
去層３８が深くなると、上記のような結晶方位では円筒
状のグラファイト・シートが基板５６の厚み方向すなわ
ち珪素除去層３８の進行方向に伸びるように形成され、
炭化珪素の結晶構造をある程度受け継いで図に示される
ように炭化物部３６と原子レベルで連続させられた形
で、緻密に並び且つ基板表面５４すなわちエミッタ表面
４８に略垂直な方向に配向したナノチューブ４６が得ら
れるものと推定される。

【００３３】このように珪素除去層３８延いてはナノチ
ューブ４６が形成される過程において、本実施例では 1
700(℃) 程度と十分に高い加熱温度および10^-2(Pa)程度
と圧力延いては酸素分圧の十分に低い条件下において加
熱時間が10時間程度と長時間に設定されているため、珪
素除去層３８の深さｈは例えば1.4(μm)程度にもなる。
前記のような珪素原子６０の脱出は、真空炉５８内の酸
素で酸化反応が生じることにより促進されるものであ
り、また、ナノチューブ４６はその珪素原子６０が表面
５４に略垂直な方向に速やかに脱出することで高配向に
形成されるものであるが、珪素除去層３８が深くなるほ
ど、表面５４と内部すなわち炭化物部３６の表面４０と
の間のガス流通が妨げられるため、ガス流通が阻害され
た条件下ではナノチューブ４６が成長し難くなる。した
がって、珪素除去層３８の一定以上の深さ位置、上記の
条件下では0.4(μm)以上の深さ位置においてはガス流通
を必須とするナノチューブ４６は殆ど生成されず、表面
５４に沿った方向に連なるグラファイト或いは無定形炭
素等により構成された前記の炭素層４２がそのナノチュ
ーブ４６および炭化物部３６の何れとも原子レベルで連
続した状態で生成されることとなるものと考えられる。

【００３４】すなわち、上記の条件下においては、表面
５４側から炭化珪素の酸化反応は生じるがそれにより生
成された炭素の酸化反応は生じ難いため、当初はナノチ
ューブ４６が好適に生成される。しかしながら、酸化反
応の進行により珪素除去層３８が深くなると、ガス流通
が阻害されることにより、炭化珪素の酸化反応は生じて
もそのガスの流通方向に沿って伸びるナノチューブ４６
の成長が困難になる。そのため、本実施例のように比較
的深く形成される珪素除去層３８では、その下層部が構
造の乱れた炭素層４２になるのである。陽極２０に向か
う一方向に沿って伸びる複数本のナノチューブ４６は、
このようにして導電性を有する炭素層４２を介して基板
表面５４に生成される。

【００３５】なお、図６においてはナノチューブ４６の
先端に中央部を除いて円筒状グラファイト層５２の端面
が描かれているが、実際には、その中央部および前記の
図５に示すように、その先端部は五員環或いは七員環が
導入されることでドーム状に閉じている。

【００３６】図４に戻って、(c) に示される酸化熱処理
工程においては、上記のようにして基板表面５４上にナ
ノチューブ４６を形成した後、その基板５６を加熱炉６
２中で熱処理する。熱処理条件は、例えば、大気雰囲気
（酸化雰囲気）中で、温度500(℃) 、処理時間 1分程度
である。酸化熱処理が施された基板５６は、ナノチュー
ブ４６の先端部のうち六員環に比較して結合力が小さい
五員環等で構成される部分が破壊され、その部分から先
が分離される。これにより、前記の図２(b) や図３等に
示されるようにナノチューブ４６の先端が開放されるた
め、高く且つ一様な電子放出効率を有するエミッタ２８
が得られるのである。

【００３７】また、本実施例においては、結晶面に平行
且つ平坦な表面５４を備えた炭化珪素単結晶から成る基
板５６が用いられることから、ナノチューブ４６の結晶
面に垂直な方向に配向する傾向に基づき、表面５４に生
成されるナノチューブ４６相互の独立性が高められて実
質的なエミッション・サイトが一層多くなるため、電子
放出効率が一層高められる。しかも、本実施例において
は、特に、α-SiCの（０００１）面或いはβ-SiCの（１
１１）面のような炭素原子５０だけが存在する層と珪素
原子６０だけが存在する層とが交互に積み重ねられる方
向における積層面が表面５４に現れた基板５６が用いら
れるため、ナノチューブ４６の配向性延いては独立性が
一層高められる。

【００３８】ここで、前記のエミッタ２８の製造工程に
おける真空熱処理条件を種々変更した実験結果について
説明する。エミッタ２８の出発材料には全て（０００
１）面が表面５４に現れたα−炭化珪素から成る4 〜5
(mm) ×1(mm) ×厚さ0.3(mm) 程度の大きさの基板５６
を用い、前記の真空炉５８内に配置して加熱温度を1500
〜2000(℃) の範囲で、圧力を 2×10^-4〜6(Pa) の範囲
で、および加熱時間を 0.5〜10.0時間の範囲でそれぞれ
適宜設定して加熱処理を施した。真空熱処理により表面
４８にナノチューブ４６が生成された試料について、そ
の表面４８における表面抵抗（シート抵抗）を測定して
ナノチューブ４６に至る通電経路の導電性を評価した。
結果を下記の表１に示す。なお、表面抵抗は、試料の長
手方向の両端部に電極を軽く押し当てて電極間の抵抗値
を測定して求めた。表１において表面抵抗の単位は「Ω
／□」である。なお、 1800(℃) を越える温度で加熱し
た試料では、珪素除去層３８が全てグラファイトおよび
無定形炭素から成る炭素層４２で構成されてナノチュー
ブ４６が生成されなかったため、表面抵抗を測定してい
ない。したがって、加熱温度は 1800(℃) 以下に設定す
る必要がある。

【００３９】

【００４０】図７、図８は、上記の結果を加熱時間或い
は圧力を横軸に、表面抵抗を縦軸にとってそれぞれ表し
たものである。加熱時間と表面抵抗との関係を表した図
７においては、加熱時間が長くなるほど表面抵抗が低下
することが判る。従来においてナノチューブ４６を生成
するために行っていた 0.5時間程度の加熱処理時間で
は、珪素除去層３８の深さが炭素層４２が生成される程
度には深くないことから、1500〜 1600(Ω／□) 程度の
高い表面抵抗であるが、 1時間以上、好適には 2時間以
上の加熱処理を施すことにより珪素除去層３８が深くな
るに伴って炭素層４２が生成されるため表面抵抗が低下
する。例えば、 1800(℃) 、6 ×10^-2(Pa)の条件下では
2時間程度の加熱で200(Ω／□) 程度の表面抵抗にな
る。珪素除去層３８は加熱時間が長くなるほど深くなる
ため、その深さが十分な厚さに炭素層４２が形成される
程度になると、表面５４に沿った方向におけるその導電
性に基づいて表面抵抗が低下するのである。そのため、
本実施例によれば、電子源として使用するために好まし
い300(Ω／□) 程度以下の高い導電性を有するエミッタ
２８を、図７から明らかなように、加熱温度、圧力、加
熱時間の各条件の適宜の組み合わせにより得ることがで
きる。

【００４１】因みに、ナノチューブ４６を電子の放出源
とするエミッタ２８を備えたＦＥＤ１０において、一画
素の大きさが前述したように 3(mm)×5(mm) 程度と大き
くされる場合には、エミッタ表面４８における導電性を
十分に高くすることがその内周部における電子放出効率
を周縁部におけるそれと同様にするために極めて重要に
なる。そして、エミッタ２８をこの程度の大きさにする
場合に表面４８全面で電子放出効率を略一様にするため
には、前記のように導電性が300(Ω／□) 程度以下であ
ることが好ましいのである。但し、必要な導電性はエミ
ッタ２８の大きさに応じて相違し、 0.8(mm)×4(mm) 程
度の大きさでは可及的に高い導電性を有することが好ま
しいもののエミッタ２８の表面抵抗は殆ど問題になら
ず、これらの中間の大きさのエミッタ２８においては、
300(Ω／□) 程度以上の適宜の導電性がその大きさに応
じて要求される。すなわち、上述した電子源として好ま
しい「300(Ω／□) 程度以下」との値は、上記のような
大きさのエミッタ２８を前提とした値である。

【００４２】また、下記の表２に特定の温度および圧力
の条件下における加熱時間とナノチューブ長さとの関係
を示すように、例えば 1700(℃) 、10^-2〜 6×10^-2(Pa)
の条件下では、 6時間程度加熱することによりナノチュ
ーブ４６の長さすなわち珪素除去層３８の深さが1(μm)
程度にも達する。そのため、その下層部では例えば0.6
(μm)以上の厚い炭素層４２が生成されることから、エ
ミッタ２８の表層部における導電性が高められて、図７
に示されるように表面抵抗が低くなるのである。なお、
図７から明らかなように、 1500(℃) 程度の加熱温度で
は加熱時間を長くしても表面抵抗が全く改善しない。こ
のような低温では珪素除去層３８の生成速度すなわちナ
ノチューブ４６の成長速度が下記の表２に示されるよう
に極めて遅いため、その成長に必要なガス流通の阻害が
殆ど生じないためと考えられる。

【００４３】［表２］ ［温度： 1500(℃) 、圧力：10^-2(Pa)］加熱時間(hr) 0.5 3 6 ナノチューブ長(nm) 65 150 180 ［温度： 1700(℃) 、圧力：10^-2(Pa)］加熱時間(hr) 0.5 2 6 10 ナノチューブ長(nm) 200 450 900 1400 ［温度： 1700(℃) 、圧力：6 ×10^-2(Pa)］加熱時間(hr) 0.5 1 6 ナノチューブ長(nm) 250 330 1000

【００４４】なお、上記の図７において、実験範囲では
全く変化の見られない 1500(℃) での加熱を除いた何れ
の条件においても、珪素除去層３８の上層部に次第に減
耗して短くなるものの数百(nm)程度以上の長さのナノチ
ューブ４６を有したまま、加熱時間が長くなるほど表面
抵抗が低下する傾向がある。したがって、加熱時間は、
珪素除去層３８が深くなることに起因する基板５６の強
度低下が問題とならず、且つ、炭素層４２の生成開始以
降は専ら減耗するナノチューブ４６が十分な長さ寸法を
保つ範囲で、表面抵抗を低くするためには可及的に長く
することが好ましい。但し、前記の表２に示されるよう
に10時間程度加熱しても珪素除去層３８の深さは1(μm)
程度に過ぎないため、基板５６の厚さが取り扱い上数百
(μm)程度以上であることを鑑みれば、基板５６の強度
上の加熱時間の制限は実質的にないものといってよい。
なお、工業的な意味では加熱時間は短いことが望まれ、
実施例で示した10時間程度以下が好ましい。

【００４５】一方、圧力と表面抵抗との関係を表した図
８では、表面抵抗を低くするためには一定の範囲の圧力
で加熱する必要があることが判る。すなわち、従来では
10^-8〜10(Pa)程度の範囲内の何れの圧力でもナノチュー
ブ４６が生成されることから、その範囲内の圧力が任意
に選定されていたが、珪素除去層３８内に炭素層４２を
生成して表面抵抗を低下させるためには、例えば10^-4〜
10(Pa)程度の圧力で加熱処理を施す必要がある。図８か
ら明らかなように、特に、高い導電性を得るためには、
10^-2〜10^-1(Pa)程度の圧力範囲が好ましく、それよりも
低圧であっても高圧であってもその圧力範囲よりも表面
抵抗が高くなる傾向にある。図に示された範囲では、10
^-2〜6 ×10^-2(Pa)程度の圧力下において、 1700(℃) 程
度の温度では 6時間以上、 1800(℃) 程度の温度では 2
時間以上加熱することが望ましく、この条件下で200(Ω
／□) 程度以下の極めて高い導電性が実現される。

【００４６】また、図９は、更に、前述したような電子
源として好ましい300(Ω／□) 程度以下の導電性を得る
ために必要となる最短加熱時間を加熱温度毎に測定した
結果を、真空度を横軸にとって表したものである。な
お、この実験は、真空度が10^-4〜6(Pa) 、測定時間が13
時間以下の範囲で実施した。図に示されるように、 155
0(℃) の加熱温度においては、 3×10^-2(Pa)程度以上の
圧力範囲において、11時間程度以上の加熱時間を設定す
ることにより十分な導電性が得られる。また、上記の圧
力範囲において、低圧となるほど、すなわち真空度が高
くなるほど長時間の加熱を必要とする傾向があり、 3×
10^-2(Pa)程度の圧力では13時間の加熱を必要とする。ま
た、 1600(℃) においては、 3×10^-4(Pa)程度以上の圧
力範囲において、 6時間程度以上の加熱時間を設定する
ことにより十分な導電性が得られる。また、この温度お
よび圧力範囲においても、低圧になるほど長時間の加熱
を必要とする傾向があり、 3×10^-4(Pa)程度の圧力では
13時間程度の加熱を必要とする。

【００４７】一方、1700〜 1850(℃) においては、実験
した圧力範囲の略全域に亘って十分な導電性が得られ、
10^-2〜10^-1(Pa)程度の圧力下で加熱した場合に必要時間
が最も短くなり、それよりも低圧になるほど、また、そ
れよりも高圧になるほど長時間の加熱が必要となる傾向
がある。 1700(℃) においては、その圧力範囲において
4時間程度の加熱で十分な導電性が得られ、10^-4(Pa)程
度および 2(Pa)程度の圧力では13時間程度の加熱が必要
となる。 1800(℃) においては、上記の圧力範囲におい
て 1.5時間程度の加熱で十分な導電性が得られ、10^-4(P
a)程度の圧力では 7時間程度、 3(Pa)程度の圧力では13
時間程度の加熱が必要となる。なお、 1850(℃) の加熱
でも必要な加熱時間の傾向は 1800(℃) の場合と同様で
あるが、この温度では高い導電性が得られるものの比較
的短時間の加熱でナノチューブ４６が著しく減耗して殆
ど残存しなくなるため、エミッタ２８の製造条件として
採用することはできない。

【００４８】上記の傾向は、真空度が悪い（低真空すな
わち圧力が高い）場合においては、高温になるほど生成
したナノチューブ４６が分解し易いことから、その長さ
が炭素層４２が生成する程度まで深くなり難く或いは深
くなるために長時間を必要とすることに基づくものと考
えられる。また、真空度が良い（高真空すなわち圧力が
低い）場合においては、低温になるほど炭化珪素の酸化
すなわち分解が遅いことから、その長さが炭素層４２が
生成する程度まで深くなり難く或いは深くなるために長
時間を必要とすることに基づくものと考えられる。要す
るに、真空度や加熱温度に応じて、エミッタの製造にお
いて所望の導電性が得られるまでの加熱時間が変化す
る。そのため、必要な加熱時間は、加熱温度および真空
度に応じて、上記の傾向に基づき、必要な導電性が得ら
れるように定められるべきものである。

【００４９】また、図１０乃至１２は、それぞれ1600、
1700、 1800(℃) における加熱時間に応じたナノチュー
ブ４６および炭素層４２の生成状態を圧力毎に表した模
式図である。各図において、横軸は加熱時間を、縦軸は
各圧力条件における基板表面５４からの深さ寸法をそれ
ぞれ表す。何れの加熱条件においても、図に一点鎖線で
示す表面５４から基板５６が次第に酸化すなわち炭化珪
素が分解されてその表層部に珪素除去層３８が形成さ
れ、当初の構造を保った炭化物部３６との境界すなわち
その表面４０の深さ位置が次第に深くなる。すなわち、
加熱時間が長くなるに従ってナノチューブ４６が深い位
置まで形成される。このとき、炭化珪素の分解により生
成された炭素も表面５４から次第に酸化されるため、生
成されたナノチューブ４６はその先端部から炭素原子を
失って次第に減耗する。そのため、ナノチューブ４６の
先端位置すなわち加熱処理された後の基板表面の位置
は、当初の位置５４から図に実線４８で示す位置まで掘
り下げられることとなる。

【００５０】前述したように、炭素層４２が生成される
ためには、ナノチューブ４６が表面４８と炭化物部３６
表面との間のガス流通を阻害する程度の長さまで成長す
る必要があるが、そのナノチューブ４６の長さ寸法は、
掘り下げられた表面４８と炭化物部表面４０との深さの
差で定められる。そのため、炭化珪素の分解速度に対し
て珪素除去層３８の分解速度（すなわちナノチューブ４
６先端の分解速度）が遅いほどナノチューブ４６の実質
的な成長速度が高くなって容易に炭素層４２が生成され
ることになる。全体的傾向としては、真空度が低いほど
（すなわち、圧力が高いほど）炭化珪素の分解速度も珪
素除去層３８の分解速度も高くなるが、それらの相対的
な関係は温度に依存する。

【００５１】まず、加熱温度が比較的低い 1600(℃) で
は炭化珪素および珪素除去層３８の分解速度が何れも低
いが、10(Pa)程度以下の圧力下ではそれらの速度の真空
度依存性は前者の方が高いため、低真空になるほど炭化
珪素の分解速度が珪素除去層３８の分解速度に対して高
くなる。そのため、炭素層４２が生成される程度の長さ
寸法までナノチューブ４６が十分に成長するためには、
低真空度（悪い真空度）で長時間加熱することが必要で
ある。すなわち、図に示されるように、10^-4〜6(Pa) 程
度の圧力範囲では、最も低真空の6(Pa) において最も短
時間で炭素層４２が生成して十分な導電性が生ずる。

【００５２】また、 1700(℃) 程度の加熱温度では、図
に示される圧力範囲において 1600(℃) 程度の温度の場
合に比較して珪素除去層３８の分解速度の真空度依存性
が高くなるため、 6(Pa)程度の低真空ではナノチューブ
４６の減耗量が大きく、長時間加熱してもその長さが十
分に長くならず炭素層４２が生成され難い。一方、10 ^-4
(Pa)程度以上の高真空では、炭化珪素の分解速度が低い
ためナノチューブ４６が十分に長くなるまでに長時間を
要する。したがって、10^-2(Pa)程度の圧力において最も
短時間で炭素層４２が生成して十分な導電性が生ずるこ
とになる。

【００５３】1800(℃) 程度の加熱温度においても 1700
(℃) の場合と同様な傾向が見られる。すなわち、 6(P
a)程度の低真空ではナノチューブ４６の減耗が著しく長
時間加熱しても炭素層４２が生成され難いが、10^-2(Pa)
程度の圧力では比較的短時間でナノチューブ４６が十分
な長さ寸法に成長してその下側に炭素層４２が生成さ
れ、十分な導電性が発現する。一方、10^-4(Pa)程度以上
の高真空では、炭化珪素の分解速度が低いため、10^-2(P
a)程度の圧力の場合に比較して炭素層４２が生成するま
でに長時間を要する。但し、圧力が10^-2(Pa)の場合の図
から明らかなように、炭素層４２が生成した後はナノチ
ューブ４６は先端側から減耗するだけであるので、加熱
時間をナノチューブ４６が十分な長さ寸法で残存する程
度に留める必要がある。すなわち、基板５６を加熱処理
してエミッタ２８を製造する際の加熱時間は、導電性だ
けでなく表面４８に存在するナノチューブ４６の状態を
も考慮することが望まれる。

【００５４】以上、本発明の一実施例を図面を参照して
詳細に説明したが、本発明は、更に別の態様でも実施で
きる。

【００５５】例えば、実施例においては、本発明がＦＥ
Ｄ１０に適用された場合について説明したが、本発明
は、エミッション・サイトの密度や電子放出効率の一様
性を高めることが望まれるものであれば、平面型ラン
プ、陰極線管や電子銃等の種々の電界電子放出装置に同
様に適用し得る。これらの用途において、必要な導電性
延いては熱処理条件は、用いられるエミッタの大きさに
応じて適宜選択される。

【００５６】また、実施例においては、炭化珪素から成
る基板５６を真空中で熱処理することにより、ナノチュ
ーブ４６が高い配向性を以て緻密に配設されたエミッタ
２８を製造する場合について説明したが、真空中の加熱
によって非金属元素が除去される共有結合性炭化物であ
れば、炭化ホウ素等の他の材料が用いられてもよい。

【００５７】また、実施例においては、エミッタ２８を
構成する炭素層４２の厚さ寸法が数百(nm)〜数 (μm)程
度、ナノチューブ４６の長さ寸法が数十〜数百(nm)程度
である場合について説明したが、これらの厚さ寸法およ
び長さ寸法は、用途や工程管理上の都合等に応じて適宜
変更できる。

【００５８】また、実施例においては、ナノチューブ４
６を生成した後に更に酸素の存在下で酸化熱処理を施す
ことによりその先端を開放させていたが、先端の開放処
理は必ずしも行われなくともよい。但し、前述のように
先端を開放させることによってエミッタ２８の実質的な
曲率半径が飛躍的に小さくなると共に、エミッション・
サイトも飛躍的に増大して、エミッタ２８の効率が一層
高められるため、先端を開放する方が望ましい。なお、
熱処理条件は、実施例に示したものに限られず、温度は
450 〜750(℃) 程度の範囲で適宜設定され、処理時間も
例えば10秒乃至3分程度の範囲で処理温度に応じて適宜
変更される。

【００５９】また、実施例においては、エミッタ２８が
陰極２６に導電性接着剤で固着されるように説明した
が、陰極２６が前述のような厚膜印刷導体で構成される
場合には、その焼結過程で同時にエミッタ２８を固着す
るようにしてもよい。

【００６０】その他、一々例示はしないが、本発明は、
その趣旨を逸脱しない範囲で種々変更を加え得るもので
ある。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の一実施例のＦＥＤの構成を説明する断
面図である。

【図２】(a) は、図１のＦＥＤに備えられるエミッタの
断面構造を説明する図であり、(b) は、(a) に一点鎖線
ｂで示される部分を拡大した図である。

【図３】図２のエミッタに備えられるナノチューブの先
端部の構成を説明する分子モデル図である。

【図４】(a) 〜(c) は、図２のエミッタの製造工程の要
部段階を説明する図である。

【図５】図４の製造工程において真空熱処理後の図２
(b) に対応する基板の要部断面を説明する図である。

【図６】図４の製造工程におけるナノチューブの生成作
用を説明する分子モデル図である。

【図７】真空熱処理工程の加熱時間と表面抵抗との関係
を説明する図である。

【図８】真空熱処理工程の圧力と表面抵抗との関係を説
明する図である。

【図９】所定の導電性を得るために必要な加熱時間、真
空度、および温度との関係を測定した結果を示す図であ
る。

【図１０】1600(℃) における加熱時間に応じたナノチ
ューブ生成の模式図を圧力毎に説明する図である。

【図１１】1700(℃) における加熱時間に応じたナノチ
ューブ生成の模式図を圧力毎に説明する図である。

【図１２】1800(℃) における加熱時間に応じたナノチ
ューブ生成の模式図を圧力毎に説明する図である。

【符号の説明】

１０：ＦＥＤ（電界電子放出装置） ２０：陽極 ２６：陰極 ２８：エミッタ ３６：炭化物部 ３８：珪素除去層（非金属元素除去層） ４２：炭素層 ４６：ナノチューブ ４８：表面

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.⁷ 識別記号 ＦＩ テーマコート゛(参考） Ｈ０１Ｊ 29/04 Ｈ０１Ｊ 1/30 Ｆ 31/12 Ａ (72)発明者 左合 澄人 愛知県名古屋市西区則武新町三丁目１番36 号 株式会社ノリタケカンパニーリミテド 内 (72)発明者 楠 美智子 愛知県名古屋市熱田区六野二丁目４番１号 財団法人ファインセラミックスセンター 内 Ｆターム(参考） 4G046 CA00 CB01 CB08 CC02 5C031 DD09 DD19 5C035 AA01 BB01 BB03 5C036 EE19 EG12 EH04

Claims (3)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 気密空間内において互いに対向して配置
   されたエミッタおよび陽極間に電圧を印加することによ
   り、そのエミッタから電子を放出させる形式の電界電子
   放出装置であって、そのエミッタが、 共有結合性炭化物から成る基板を真空下で加熱してその
   表層部から非金属元素を除去することによりその基板の
   一面から前記陽極に向かって伸びるように生成された複
   数本のカーボン・ナノチューブと、 前記共有結合性炭化物から成る炭化物部と前記複数本の
   カーボン・ナノチューブとの界面にそのカーボン・ナノ
   チューブと原子レベルで連続するように前記基板から生
   成されて炭素原子が相互に結合させられることにより前
   記一面に沿った方向において導電性を有する炭素層と
   を、含むことを特徴とする電界電子放出装置。
2. 【請求項２】 気密空間内において互いに対向して配置
   されたエミッタおよび陽極間に電圧を印加することによ
   り、そのエミッタから電子を放出させる形式の電界電子
   放出装置の製造方法であって、 共有結合性炭化物から成る基板を、10(Pa)以下の圧力範
   囲の真空下において、1550乃至 1800(℃) の温度範囲で
   1時間以上加熱する真空熱処理工程を含むことを特徴と
   する電界電子放出装置の製造方法。
3. 【請求項３】 前記圧力範囲は、10^-4乃至10(Pa)である
   請求項２の電界電子放出装置の製造方法。