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Hintergrund der Erfindung
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Gebiet der Erfindung
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Die
vorliegende Erfindung bezieht sich allgemein auf eine optische Informationsspeichervorrichtung
und insbesondere auf eine Vorrichtung zum Aufzeichnen und Reproduzieren
optischer Information zum Aufzeichnen optischer Signale auf sowohl
Erhebungen als auch Rillen, die auf einem Aufzeichnungsmedium gebildet
sind, und Reproduzieren der aufgezeichneten optischen Signale vom
Aufzeichnungsmedium.
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Beschreibung der verwandten
Technik
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Eine
optische Platte hat Aufmerksamkeit erfahren als ein Speichermedium,
das ein Kern in der jüngsten
schnellen Entwicklung von Multimedia wird, und sie ist gewöhnlich in
einem Kassettengehäuse untergebracht,
das zur praktischen Verwendung als eine Kassette für eine optische
Platte vorgesehen werden soll. Die Kassette für eine optische Platte wird
in ein Laufwerk für
optische Platten geladen, um mittels eines optischen Aufnehmers
(optischer Kopf) ein Lesen/Schreiben von Daten (Information) von der/in
die optischen/optische Platte durchzuführen.
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Ein
neues Laufwerk für
optische Platten, das dazu gedacht ist, eine Größenreduzierung zu realisieren,
besteht aus einem feststehenden optischen Aufbau, der einen Laserdiodenmodul,
einen Polarisationsstrahlteiler zum Reflektieren und Durchlassen eines
Laserstrahls und einen Photodetektor zum Empfangen von reflektiertem
Licht von einer optischen Platte enthält, und einem beweglichen optischen
Aufbau, der einen Wagen und einen optischen Kopf mit einer Objektivlinse
und einen auf dem Wagen montierten Strahlverstärkungsspiegel (engl. beam raising
mirror) enthält.
Der Wagen ist mittels eines Schwingspulenmotors in der radialen
Richtung der optischen Platte entlang einem Paar Schienen bewegbar.
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Ein
von dem optischen Laserdiodenmodul des feststehenden optischen Aufbaus
emittierter Schreibleistung-Laserstrahl wird zuerst durch eine Kollimatorlinse
kollimiert, als näch stes
durch den Polarisationsstrahlteiler durchgelassen, als nächstes durch
den Strahlverstärkungsspiegel
des optischen Kopfes reflektiert und schließlich durch die Objektivlinse
auf der optischen Platte fokussiert, dadurch Daten auf die optischen
Platte schreibend. Andererseits wird ein Datenlesen durchgeführt, indem
ein Leseleistung-Laserstrahl auf die optische Platte gerichtet wird.
Reflektiertes Licht von der optischen Platte wird zuerst durch die
Objektivlinse kollimiert, als nächstes durch
den Polarisationsstrahlteiler reflektiert und schließlich durch
den Photodetektor detektiert, dadurch das detektierte optische Signal
in ein elektrisches Signal umwandelnd.
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Mehrere
Rillen sind auf einem Substrat der optischen Platte in konzentrischer
oder spiralförmiger Weise
gebildet, um einen auf das Substrat zu richtenden Laserstrahl zu
führen.
Ein zwischen beliebigen benachbarten Rillen definierter flacher
Abschnitt wird Steg oder Erhebung genannt. In einer allgemeinen optischen
Platte nach dem Stand der Technik, z.B. nach der
US 5,610,897 , werden entweder die
Erhebungen oder die Rillen als Aufzeichnungsspuren verwendet, auf
denen Information aufgezeichnet wird. Eine neue wichtige technische
Aufgabe, die in Betracht zu ziehen ist, besteht jedoch darin, eine
Aufzeichnungsdichte zu erhöhen,
indem sowohl die Erhebungen als auch die Rillen als die Aufzeichnungsspuren
verwendet werden, um dadurch eine Spurteilung zu verringern. In
dieser Hinsicht wurden schon verschiedene Verfahren zum Realisieren
dieser Aufgabe vorgeschlagen.
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In
einem Laufwerk für
magnetooptische Platten als eine Art eines Laufwerks für optische
Platten wird ein auf einer magnetooptischen Platte aufgezeichnetes
magnetooptisches Signal reproduziert, indem ein Leseleistung-Laserstrahl
auf die magnetooptische Platte gerichtet wird und eine P-polarisierte Lichtkomponente
und eine S-polarisierte Lichtkomponente von reflektiertem Licht
von der magnetooptischen Platte durch ein in der Technik wohlbekanntes Verfahren
differentiell detektiert werden. So muß das magnetooptische Signal
optimal reproduziert werden, indem die P-polarisierte Lichtkomponente
und die S-polarisierte Lichtkomponente des reflektierten Lichts
differentiell detektiert werden. Einzelne Laufwerke für magnetooptische
Platten weisen jedoch Unterschiede in Charakteristiken ihrer optischen Komponenten
auf, die in jedem Laufwerk für
magnetooptische Platten eine Phasendifferenz zwischen der P-polarisierten
Lichtkomponente und der S-polarisierten
Lichtkomponente des reflektierten Lichts verursachen. Ferner bewirkt
ein Unterschied in der Art zwischen Aufzeichnungsmedien ebenfalls
eine ähnliche
Phasendifferenz.
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1 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen einer Phasendifferenz und einem Träger-Rausch-Verhältnis (CNR)
in einer magnetooptischen Platte mit 640 MB (Megabytes) und in einer
magnetooptischen Platte mit 1,3 GB (Gigabytes) zeigt. Wie aus 1 ersichtlich ist, ist eine
einen maximalen Wert des CNR ergebende Phasendifferenz in jeder
der magnetooptischen Platte mit 640 MB und der magnetooptischen
Platte mit 1,3 GB vorhanden. Obgleich die graphische Darstellung
von 1 ferner zeigt,
daß das
CNR in der magnetooptischen Platte mit 1,3 GB mit einer höheren Aufzeichnungsdichte
unempfindlicher gegen die Phasendifferenz ist, weist die magnetooptische
Platte mit 1,3 GB aber ein Problem auf, daß das magnetooptische Signal
(MO-Signal) in hohem Maße
wellig ist.
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2 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen einer Phasendifferenz und einer MO-Welligkeit/MO-Amplitude in einer
magnetooptischen Platte mit 640 MB und einer magnetooptischen Platte
mit 1,3 GB darstellt. Die MO-Welligkeit
meint, daß die
Einhüllende
eines MO-Signals in einer Plattenumdrehung wellig ist. Eine derartige
MO-Welligkeit ist in 3 dargestellt.
Die MO-Welligkeit verursacht eine Verschlechterung im Zittern beim
Abschneiden eines MO-Signals bei einem bestimmten Schnittpegel.
Wie aus 2 ersichtlich
ist, ändert sich
die MO-Welligkeit in der magnetooptischen Platte mit 1,3 GB steil
mit einer Änderung
in der Phasendifferenz. Dementsprechend muß die Phasendifferenz eingestellt
sein, um eine optimale reproduzierte Signalqualität zu erhalten.
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In
einem Laufwerk für
magnetooptische Platten zum Aufzeichnen von Information auf sowohl
den Erhebungen als auch den Rillen eines Aufzeichnungsmediums ist
ferner die Breite jeder Spur kleiner als der Durchmesser eines auf
dem Aufzeichnungsmedium zu bildenden Strahlflecks, so daß die durch den
Strahlfleck abgedeckte Spur durch Nebensprechen von der benachbarten
Spur in hohem Maße
beeinflußt
wird. Solch ein Erhebungs/Rillen-Aufzeichnungsverfahren weist folglich
ein Problem derart auf, daß eine
unerwünschte
Lichtkomponente, die von irgendeiner benachbarten Rille oder Erhebung
reflektiert wird, erhöht
oder verstärkt
wird, um eine damit verbundene Phasendifferenz und eine resultierende Änderung
im Polarisationszustand von reproduziertem Licht zu erzeugen. Folglich
kann eine Information von dem magnetooptischen Aufzeichnungsmedium nicht
gut reproduziert werden.
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4 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen der Phasendifferenz und CNR beim Durchführen einer
Erhebungs-Reproduktion und einer Rillen-Reproduktion zeigt. Wie
aus 4 ersichtlich ist, ändert sich
das CNR mit einer Änderung
in der Phasendifferenz bei sowohl einem Erhebungs-Lesen als auch einem
Rillen-Lesen, und in jedem Fall gibt es eine optimale, ein maximales
CNR ergebende Phasendifferenz. Dementsprechend ist es notwendig,
eine Phasenkompensation von polarisierten Lichtkomponenten von reproduziertem
Licht in sowohl einem Erhebungs-Lesen als auch Rillen-Lesen durchzuführen, wodurch
eine optimale Phasendifferenz zwischen der P-polarisierten Lichtkomponente und der
S-polarisierten Lichtkomponente erhalten wird. Die offengelegten
japanischen Patente Nr. 9-282730, 9-282733 und 10-134444 offenbaren
z.B. Verfahren zum Umschalten einer Phasendifferenz zwischen polarisierten
Lichtkomponenten von reproduziertem Licht zwischen einer Erhebungs-Reproduktion
und einer Rillen-Reproduktion. Jedes Verfahren verwendet jedoch
ein komplexes optisches System.
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Eine
Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist daher, eine optische Informationsspeichervorrichtung zu
schaffen, die Information gut reproduzieren kann, indem verschiedene
Phasenkompensationsbeträge für ein Erhebungs-Lesen
und ein Rillen-Lesen
mit einem relativ einfachen und billigen optischen System geliefert
werden.
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Gemäß einem
Gesichtspunkt der vorliegenden Erfindung wird eine optische Informationsspeichervorrichtung
geschaffen, um einen einfallenden Lichtstrahl auf ein Aufzeichnungsmedium
mit einer aus Erhebungen und Rillen als Spuren bestehenden Aufzeichnungsoberfläche zu richten
und ein reproduziertes Signal von einem reflektierten Lichtstrahl
von dem Aufzeichnungsmedium zu detektieren, mit einer Phasenplatte,
die in einem optischen Weg des reflektierten Lichtstrahls vorgesehen
ist, um zwischen einer ersten Position, in der die Phasenplatte
dem reflektierten Lichtstrahl einen ersten Phasenkompensationsbetrag
verleiht, der für
eine Detektion von Signalen von den Erhebungen erforderlich ist,
und einer zweiten Position neigbar zu sein, in der die Phasenplatte
dem reflektierten Lichtstrahl einen zweiten Phasenkompensationsbetrag
verleiht, der für
eine Detektion von Signalen von den Rillen erforderlich ist; und
einem Antriebsmittel zum Neigen der Phasenplatte.
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Die
optische Informationsspeichervorrichtung weist ferner vorzugsweise
ein Steuermittel auf, um ein erstes Steuersignal an das Antriebsmittel
zu liefern, um die Phasenplatte zu der ersten Position zu neigen,
wenn die Erhebungen als die Spuren ausgewählt sind, und um ein zweites
Steuersignal an das Antriebsmittel zu liefern, um die Phasenplatte
zu der zweiten Position zu neigen, wenn die Rillen als die Spuren
ausgewählt
sind.
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Die
Phasenplatte ist an einem Gehäuse
befestigt. Das Gehäuse
wird durch das Antriebsmittel schwenkbar bewegt. Beispiele des Antriebsmittels schließen ein
Solenoid, einen umkehrbaren Gleichstrommotor und einen Schwingspulenmotor
ein. Eine erste Stoppeinrichtung und eine zweite Stoppeinrichtung
sind vorgesehen, um die Phasenplatte an der ersten Position bzw.
der zweiten Position zu stoppen. Die erste Stoppeinrichtung und
die zweite Stoppeinrichtung sind vorzugsweise einstellbar.
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Falls
als das Antriebsmittel ein umkehrbarer Gleichstrommotor übernommen
wird, kann durch die Kombination eines Magneten und eines Hallelements
eine dritte Position zwischen der ersten Position und der zweiten
Position detektiert werden. Falls als das Antriebsmittel ein Schwingspulenmotor übernommen
wird, kann die Phasenplatte an einer beliebigen Position zwischen
der ersten Position und der zweiten Position gestoppt werden, so
daß eine
gewünschte
Phasendifferenz leicht realisiert werden kann. Sogar in dem Fall,
daß die
Einstellung beim Zusammenbauen der Vorrichtung nicht ausge führt wird, kann
dementsprechend eine beliebige Phasendifferenz nach einem Zusammenbauen
der Vorrichtung realisiert werden.
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Gemäß einem
anderen Gesichtspunkt der vorliegenden Erfindung wird eine optische
Informationsspeichervorrichtung geschaffen, mit einem Gehäuse mit
einer Basis, einem optischen Aufzeichnungsmedium, das in dem Gehäuse drehbar
untergebracht ist und eine aus Erhebungen und Rillen als Spuren
bestehende Aufzeichnungsoberfläche
aufweist, einer auf der Basis montierten Lichtquelle, einem optischen
Kopf, der eine Objektivlinse zum Fokussieren eines einfallenden
Lichtstrahls aufweist, der von der Lichtquelle auf die Aufzeichnungsoberfläche des
optischen Aufzeichnungsmediums emittiert wird, einem auf der Basis
montierten Photodetektor zum Detektieren eines reproduzierten Signals
von dem reflektierten Lichtstrahl von dem optischen Aufzeichnungsmedium,
einer Phasenplatte, die in einem optischen Weg des reflektierten
Lichtstrahls vorgesehen ist, um zwischen einer ersten Position,
in der die Phasenplatte dem reflektierten Lichtstrahl einen ersten
Phasenkompensationsbetrag verleiht, der für eine Detektion von Signalen
von den Erhebungen erforderlich ist, und einer zweiten Position
neigbar zu sein, in der die Phasenplatte dem reflektierten Lichtstrahl
einen zweiten Phasenkompensationsbetrag verleiht, der für eine Detektion
von Signalen von den Rillen erforderlich ist; und einem Antriebsmittel
zum Neigen der Phasenplatte.
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Die
obigen und andere Aufgaben, Merkmale und Vorteile der vorliegenden
Erfindung und die Art und Weise, in der sie realisiert werden, wird
ersichtlicher, und die Erfindung selbst wird am besten aus einem
Studium der folgenden Beschreibung und beigefügten Ansprüche mit Bezugnahme auf die
beigefügten
Zeichnungen verstanden, die einige bevorzugte Ausführungsformen
der Erfindung zeigen.
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KURZE BESCHREIBUNG DER
ZEICHNUNGEN
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1 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen einer Phasendifferenz und einem CNR in
einer magnetooptischen Platte mit 640 MB und in einer magnetooptischen
Platte mit 1,3 GB zeigt;
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2 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen einer Phasendifferenz und einer MO-Welligkeit/MO-Amplitude in einer
magnetooptischen Platte mit 640 MB und in einer magnetooptischen
Platte mit 1,3 GB zeigt;
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3 ist eine Veranschaulichung
einer MO-Welligkeit;
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4 ist eine graphische Darstellung,
die die Beziehung zwischen einer Phasendifferenz und einem CNR beim
Durchführen
eines Erhebungsspur-Lesens und Rillenspur-Lesens zeigt;
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5 ist eine obere perspektivische
Ansicht eines Laufwerks für
magnetooptische Platten, das eine Phasenkompensationseinheit gemäß der vorliegenden
Erfindung enthält;
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6 ist eine untere perspektivische
Ansicht des Laufwerks für
magnetooptische Platten;
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7 ist eine Draufsicht, die
einen Zustand zeigt, in dem eine Kassette für eine magnetooptische Platte
in das Laufwerk für
magnetooptische Platten ein wenig eingeführt ist;
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8 ist eine Draufsicht eines
optischen Systems im Laufwerk für
eine magnetooptische Platte;
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9 ist eine rechtsseitige
Ansicht von 8;
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10 ist eine Frontansicht
von 8;
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11 ist eine Veranschaulichung
des Prinzips einer Phasenkompensation in der vorliegenden Erfindung;
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12 ist eine graphische Darstellung,
die ein Beispiel der Beziehung zwischen einem Phasenplatte-Neigungswinkel
und einer Phasendifferenz zeigt;
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13 ist eine graphische Darstellung,
die ein anderes Beispiel der Beziehung zwischen einem Phasenplatte-Neigungswinkel
und einer Phasendifferenz zeigt;
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14 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit gemäß einer
ersten bevorzugten Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung;
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15 ist eine rechtsseitige
Ansicht der in 14 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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16 ist eine perspektivische
Ansicht der in 14 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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17 ist eine perspektivische
Explosionsdarstellung der in 14 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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18 ist eine 14 ähnliche
Ansicht, die eine Modifikation der ersten bevorzugten Ausführungsform
zeigt;
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19 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit gemäß einer
zweiten bevorzugten Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung;
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20 ist eine rechtsseitige
Ansicht der in 19 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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21 ist eine perspektivische
Ansicht der in 19 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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22 ist eine perspektivische
Explosionsdarstellung der in 19 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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23 ist eine 19 ähnliche
Ansicht, die eine Modifikation der zweiten bevorzugten Ausführungsform
zeigt;
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24 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit gemäß einer
dritten bevorzugten Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung;
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25 ist eine rechtsseitige
Ansicht der in 24 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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26 ist eine perspektivische
Ansicht der in 24 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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27 ist eine perspektivische
Explosionsdarstellung der in 24 gezeigten
Phasenkompensationseinheit;
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28 ist eine 24 ähnliche
Ansicht, die eine Modifikation der dritten bevorzugten Ausführungsform
zeigt; und
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29 ist eine rechtsseitige
Ansicht der in 28 gezeigten
Phasenkompensationseinheit.
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AUSFÜHRLICHE BESCHREIBUNG DER BEVORZUGTEN
AUSFÜHRUNGSFORMEN
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Bezugnehmend
auf 5 ist eine perspektivische
Ansicht eines Laufwerks 10 für magnetooptische Platten einschließlich eines
Phasenkompensationsmechanismus gemäß der vorliegenden Erfindung
dargestellt, wie es von der Oberseite aus gesehen wird. 6 ist eine perspektivische
Ansicht des Laufwerks 10 für magnetooptische Platten,
wie es von der Unterseite aus gesehen wird. Das Laufwerk 10 für magnetooptische
Platten nimmt eine Kassette 14 für eine magnetooptische Platte
mit einem Kassettengehäuse
und einer im Kassettengehäuse
drehbar untergebrachten magnetooptischen Platte auf und führt ein
Lesen/Schreiben von Information von der/in die magnetooptische Platte
der Kassette 14 für
eine magnetooptische Platte durch.
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Wie
im folgenden ausführlich
beschrieben wird, enthält
das Laufwerk 10 für
magnetooptische Platten einen Lade/Auswurfmechanismus für die Kassette 14 für eine magnetooptische
Platte, einen Spindelmotor zum Drehen der magnetooptischen Platte,
einen Vorspannungsmagnetfeld-Erzeugungsmechanismus, einen Positionierer,
einen optischen Kopf und eine feststehende optische Einheit. Das Laufwerk 10 für magnetooptische
Platten weist ferner eine Einsetzöffnung 12 zum Aufnehmen
der Kassette 14 für
eine magnetooptische Platte auf.
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7 ist eine Draufsicht, die
einen Zustand zeigt, in dem die Kassette 14 für eine magnetooptische
Platte von der Einsetzöffnung 12 ein
wenig in das Laufwerk 10 für magnetooptische Platten eingesetzt
ist. Bezugsziffer 22 bezeichnet eine Laufwerksbasis des
Laufwerks 10 für
magnetooptische Platten. Ein Kassettenhalter 24 zum Halten
der Kassette 14 für
eine magnetooptische Platte, die in das Laufwerk 10 für magnetooptische
Platten eingesetzt ist, ist auf der Laufwerksbasis 22 montiert.
Der Kassettenhalter 24 ist mit einer Führungsrille 26 ausgebildet.
Die Führungsrille 26 besteht
aus einem ersten Abschnitt, der von einem Ende der Einsetzöffnung 12 (5) seitlich einwärts in den
Kassettenhalter 24 schräg
verläuft,
und einem zweiten Abschnitt, der vom inneren Ende des ersten Abschnitts
zum rückwärtigen Ende des
Kassettenhalters 24 parallel zur Längsrichtung des Laufwerks 10 für magnetooptische
Platten verläuft.
Ein erstes Gleitstück 28 und
ein zweites Gleitstück 30 stehen
mit der Führungsrille 26 verschiebbar
in Eingriff. Das zweite Gleitstück 30 ist
mit dem ersten Gleitstück 28 durch
eine (nicht dargestellte) Feder verbunden, so daß, wenn das erste Gleitstück 28 entlang
der Führungsrille 26 einwärts des
Kassettenhalters 24 bewegt wird, das zweite Gleitstück 30 durch
diese Feder entlang der Führungsrille 26 zum rückwärtigen Ende
des Kassettenhalters 24 bewegt wird.
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Wenn
die Kassette 14 für
eine magnetooptische Platte von der Einsetzöffnung 12 in das Laufwerk 10 für magnetooptische
Platten eingesetzt wird, kommt das erste Gleitstück 28 in Anlage an
einen Endabschnitt 20a eines eine Verschlußklappe öffnenden
Arms 20, der an einer Verschlußklappe 18 der Kassette 14 für eine magnetooptische
Platte montiert ist. Während
eines weiteren Einsatzes der Kassette 14 für eine magne tooptische
Platte in das Laufwerk 10 für magnetooptische Platten wird
das erste Gleitstück 28 entlang
der Führungsrille 26 einwärts des Kassettenhalters 24 bewegt,
um den eine Verschlußklappe öffnenden
Arm 20 zu schieben, wodurch die Verschlußklappe 18 geöffnet wird.
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An
der Laufwerksbasis 22 sind ferner ein Paar Magnetkreise 34,
ein Paar Führungsschienen 36,
eine feststehende optische Einheit 38 mit einem Halbleiterlaser
und einem Photodetektor und ein Spindelmotor 40 angebracht.
Bezugsziffer 42 bezeichnet einen Wagen zum Tragen eines
optischen Kopfes 44 mit einer Objektivlinse. Der Wagen 42 ist mit
einem Paar Spulen 46 an gegenüberliegenden Positionen versehen,
die jeweils dem Paar Magnetkreise 34 entsprechen. Die Magnetkreise 34 und
die Spulen 46 bilden einen Schwingspulenmotor (VCM). Wenn
durch die Spulen 46 ein Strom geleitet wird, wird der Wagen 42 durch
das Paar Führungsschienen 36 geführt, um
sich in der radialen Richtung einer magnetooptischen Platte 16 zu
bewegen. Bezugsziffer 48 bezeichnet einen Vorspannungsmagnetfeld-Erzeugungsmechanismus,
der auf dem Kassettenhalter 24 angebracht ist, um einen
Bewegungsbereich des optischen Kopfes 44 abzudecken.
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Bezugnehmend
auf 8 ist eine Draufsicht eines
optischen Systems in dem Laufwerk 10 für magnetooptische Platten dargestellt. 9 ist eine rechtsseitige
Ansicht von 8, und 10 ist eine Vorderansicht
von 8. Ein von einem
Halbleiterlaser 50 emittierter Laserstrahl wird durch eine
Kollimatorlinse 52 in einen parallelen Lichtstrahl umgewandelt,
und der parallele Lichtstrahl tritt in einen Polarisationsstrahlteiler 54 ein.
Der Polarisationsstrahlteiler 54 hat eine Durchlaß-Charakteristik
und eine Reflexions-Charakteristik, wie im folgenden dargelegt wird.
Mögen z.B.
Tp und Ts die Durchlässigkeiten
einer P-polarisierten Lichtkomponente bzw. einer S-polarisierten
Lichtkomponente bezeichnen und Rp und Rs die Reflexionsvermögen einer
P-polarisierten Lichtkomponente bzw. einer S-polarisierten Lichtkomponente
bezeichnen, sind die Durchlaß-Charakteristik
und die Reflexions-Charakteristik festgelegt, um die Beziehungen
Tp : Rp = 80 : 20 und Ts : Rs = 2 : 98 zu erfüllen.
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Ein
durch den Polarisationsstrahlteiler 54 gemäß dessen
Durchlaß-Charakteristik
durchgelassener Laserstrahl wird durch einen Strahlverstärkungsspiegel 56 im
optischen Kopf 44 reflektiert und dann durch eine Objektivlinse 58 im
optischen Kopf 44 auf die mgnetooptische Platte 16 fokussiert.
Beim Schreiben von Information auf die magnetooptische Platte 16 wird
ein Vorspannungsmagnetfeld mit einer festgelegten Richtung an eine
Laserrichtposition auf der magnetooptischen Platte 16 durch
den Vorspannungsmagnetfeld-Erzeugungsmechanismus 48 angelegt
(siehe 7), der sich
bezüglich
der magnetooptischen Platte 16 gegenüber der Objektivlinse 58 befindet.
Demgemäß wird durch
den darauf fokussierten Laserstrahl eine Aufzeichnungsmarkierung auf
der magnetooptischen Platte 16 gebildet.
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Beim
Reproduzieren der auf der magnetooptischen Platte 16 aufgezeichneten
Information wird ein Laserstrahl mit einer niedrigeren Leistung
als derjenigen des Laserstrahls zum Aufzeichnen auf die magnetooptische
Platte 16 gerichtet, und die Orientierung einer Polarisationsebene
von reflektiertem Licht von der Aufzeichnungsmarkierung auf der
magnetooptischen Platte 16 wird detektiert. Das reflektierte
Licht von der magnetooptischen Platte 16 wird durch die
Objektivlinse 58 kollimiert, als nächstes durch den Strahlverstärkungsspiegel 56 reflektiert und
als nächstes
durch den Polarisationsstrahlteiler 54 gemäß dessen
Reflexions-Charakteristik reflektiert. Der Laserstrahl von dem Polarisationsstrahlteiler 54 wird
durch einen Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 zum
Befestigen einer (im folgenden zu beschreibenden) Phasenkompensationseinheit
geleitet, die für
die vorliegende Erfindung charakteristisch ist. Danach wird der
Lichtstrahl durch einen ersten Strahlteiler 62 in zwei
Laserstrahlen geteilt.
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Der
vom ersten Strahlteiler 62 reflektierte Laserstrahl wird
durch ein Wollaston-Prisma 64 geleitet und als nächstes auf
einem Zweizonen-Photodetektor 68 zum Detektieren eines
magnetooptischen Signals (MO-Signals) durch eine Kondensorlinse 66 fokussiert.
Auf der anderen Seite wird der durch den ersten Strahlteiler 62 durchgelassene
Laserstrahl durch eine Kondensorlinse 70 geleitet und als
nächstes
durch einen zweiten Strahlteiler 72 in zwei Laserstrahlen
geteilt. Einer dieser beiden Laserstrahlen wird in einen Vierzonen-Photodetektor 76 zum
Detektieren eines Fokussierfehlers eingeführt, und der andere Laserstrahl
wird in einen Zweizonen-Photodetektor 78 zum Detektieren
eines Spurfehlers eingeführt.
In dieser bevorzugten Ausführungsform
wird der Foskussierfehler durch ein Messerschneide-Verfahren gemessen,
und der Spurfehler wird durch ein Gegentaktverfahren gemessen. Bezugsziffer 74 bezeichnet
eine Messerschneide.
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In
dieser bevorzugten Ausführungsform
ist eine im folgenden zu beschreibende Phasenkompensationseinheit
in dem Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 eingesetzt,
um eine Phasenkompensation für
den auf der magnetooptischen Platte 16 reflektierten Laserstrahl
durchzuführen.
Im Fall eines handelsüblich
erhältlichen
3,5-Zoll-Laufwerks für
magnetooptische Platten kann ein kubischer Raum mit einer Seite
von etwa 13 mm als der Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 16 in
Anbetracht eines Schaltungsraums 80 zum Unterbringen einer
bedruckten Leiterplatte verwendet werden.
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11 veranschaulicht das Prinzip
einer Phasenkompensation in der vorliegenden Erfindung. Wenn ein
Laserstrahl auf eine Phasenplatte 82 wie z.B. eine Halbwellenplatte
gerichtet ist, wird zwischen einer Z-Achse-Komponente (S-polarisierte Lichtkomponente)
des Laserstrahls und einer X-Achse-Komponente (P-polarisierte Lichtkomponente) des
Laserstrahls eine Phasendifferenz Δ erzeugt. Die Phasendifferenz Δ ist eine
Funktion der Dicke d der Phasenplatte 82 und der Brechungsindizes
nz und nx der Phasenplatte 82 in
den Z-Achse- und X-Achse-Richtungen,
und wird wie folgt ausgedrückt: Δ =
2 π (nz – nx) d/λ
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Durch
Neigen der Phasenplatte 82 wird die Dicke d entlang dem
optischen Weg des Laserstrahls in der Phasenplatte 82 geändert, was
eine Änderung in
der Phasendifferenz Δ zur
Folge hat. Dieses Prinzip wird für
alle im folgenden zu beschreibenden bevorzugten Ausführungsformen
verwendet.
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12 ist eine graphische Darstellung,
die ein Beispiel der Beziehung zwischen dem Neigungswinkel 8 einer
Phasenplatte und der Phasendifferenz Δ zeigt, wie sie durch eine Berechnung
erhalten wird. In dem Fall, daß als
die Phasenplatte ein Quarz übernommen
wird, kann die von 0° bis
+180° reichende Phasendifferenz
erhalten werden, indem der Neigungswinkel der Phasenplatte von 0° bis +25° geändert wird.
In jeder, im folgenden zu beschreibenden bevorzugten Ausführungsform
wird angenommen, daß der
Neigungswinkel der Phasenplatte zwischen 0° und +32° geändert wird. In dem Fall, daß als die Phasenplatte
Lithiumniobad (LiNbO3) übernommen wird, kann eine von
0° bis –180° reichende
Phasendifferenz erhalten werden, indem der Neigungswinkel der Phasenplatte
von 0° bis
+10° geändert wird. 13 ist graphische Darstellung,
die ein anderes Beispiel der Beziehung zwischen dem Neigungswinkel
einer Phasenplatte und der Phasendifferenz zeigt. In diesem Beispiel
ist die Phasenplatte aus Quarz geschaffen. Durch Verwenden dieser
Phasenplatte kann eine von –20° bis +180° reichende
Phasendifferenz durch Ändern
des Neigungswinkels der Phasenplatte von 0° bis +30° erhalten werden.
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Bezugnehmend
auf 14 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit 84A gemäß einer ersten bevorzugten
Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung dargestellt. 15 ist eine rechtsseitige Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84A; 16 ist eine perspektivische Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84A; und 17 ist eine perspektivische Explosionsdarstellung
der Phasenkompensationseinheit 84A. Die Phasenkompensationseinheit 84A ist
in dem in 8 gezeigten
Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 montiert.
Hauptsächlich
auf 17 verweisend ist
eine aus einem uniaxialen Quarzkristall gebildete Phasenplatte 86 in
einem Loch 88a eines aus Harz gebildeten Gehäuses 88 eingepaßt und durch
ein Klebemittel am Gehäuse 88 befestigt.
Eine Welle 84 befindet sich im Preßsitz mit einem Durchgangsloch 88b des Gehäuses 88,
und das Gehäuse 88 ist
durch die Welle 94 an einem aus Eisen gebildeten Rahmen 90 schwenkbar
angebracht. Zwei C-Ringe 86 stehen
mit der Welle 94 an ihren gegenüberliegenden Enden in Eingriff,
um eine axiale Bewegung der Welle 94 in bezug auf den Rahmen 90 zu
verhindern.
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Bezugsziffer 98 bezeichnet
als Ganzes ein Stellglied zum Neigen der Phasenplatte 86.
Das Stellglied 98 besteht aus einem Solenoid 98a,
das einen Magnetkreis enthält,
einem T-förmigen Plungerkolben 98b,
der mit dem Solenoid 98a betriebsfähig verbunden ist, und einer
Schraubenfeder 98c, die an dem T-förmigen Plungerkolben 98b angebracht
ist, um den Plungerkolben 98b normalerweise in seine vorstehende
Richtung vorzuspannen. Der Plungerkolben 98b steht an seinem
Vorder ende mit einer U-förmigen
Aussparung 88c verschiebbar in Eingriff, die in dem Gehäuse 88 ausgeschnitten
ist. Der Rahmen 90 weist ein Loch 92, um einen
Durchgang des auf der Platte 16 reflektierten Laserstrahls
zu erlauben, und ein Paar Gewindelöcher 90a und 90b auf. Ein
Paar einstellbare Schrauben 100 und 102 sind mit
den Gewindelöchern 90a bzw. 90b des
Rahmens 90 verschraubt. Die Schrauben 100 und 102 wirken als
Stoppeinrichtungen für
das Gehäuse 88 in
den unwirksamen bzw. wirksamen Zuständen des Solenoids 98a.
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Im
unwirksamen Zustand des Solenoids 98a ist der Plungerkolben 98b durch
die Vorspannkraft der Schraubenfeder 98c expandiert (aus
dem Solenoid 98a ausgefahren), und ein oberer Endabschnitt des
Gehäuses 88 liegt
an der Schraube 100 an. In diesem Zustand ist die Phasenplatte 86 im
wesentlichen senkrecht zu einem optischen Weg des reflektierten
Lichtstrahls. Wenn an das Solenoid 98a eine Gleichspannung
(+5V) angelegt wird, wird der Plungerkolben 98b gegen die
Vorspannkraft der Schraubenfeder 98c kontrahiert (in das
Solenoid 98a gezogen), so daß das Gehäuse 88, wie in 14 dargestellt, im Uhrzeigersinn
um die Achse der Welle 94 gedreht wird, bis ein unterer
Endabschnitt des Gehäuses 88 an
die Schraube 102 anstößt.
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Das
heißt,
da der Plungerkolben 98b mit der Aussparung 88c des
Gehäuses 88 verschiebbar
in Eingriff steht, wird die an dem Gehäuse 88 befestigte Phasenplatte 86 in
den durch einen zweiseitigen Pfeil 104 in 14 dargestellten entgegengesetzten Richtungen
geneigt, indem die angelegte Spannung am Solenoid 98a ein-
und ausgeschaltet wird, wodurch gemäß dem Neigungswinkel der Phasenplatte 86 eine
Phasendifferenz zwischen einer P-polarisierten Lichtkomponente und
einer S-polarisierten
Lichtkomponente des reflektierten Lichtstrahls erhalten wird. Wie
oben erwähnt
wurde, sind die Schrauben 100 und 102 am Rahmen 90 einstellbar
angebracht und wirken als Stoppeinrichtungen für das Gehäuse 88 im unwirksamen
bzw. wirksamen Zustand des Solenoids 98a. Durch Einstellen
der Vorschübe
der Schrauben 100 und 102 kann der Neigungswinkel
der Phasenplatte 86 innerhalb des Hubs des Plungerkolbens 98b willkürlich geändert werden.
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Durch
Einstellen des Neigungswinkels der Phasenplatte 86 mit
den Schrauben 100 und 102, um optimale Phasendifferenzen
beim Reproduzieren von auf einer Erhebungsspur und einer Ril lenspur aufgezeichneter
Information zu liefern, ist es möglich, dem
reflektierten Lichtstrahl optimale Phasenkompensationsbeträge für ein Erhebungsspur-Lesen
und ein Rillenspur-Lesen
zu verleihen, indem das Solenoid 98a erregt und aberregt
wird. Zum Beispiel wird die Position, in der das Gehäuse 88 an
die Schraube 100 stößt, zum
Erhebungsspur-Lesen verwendet, und die Position, in der das Gehäuse 88 an
die Schraube 102 stößt, wird
zum Rillenspur-Lesen verwendet.
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Eine
Steuerschaltung 99, wie z.B. eine MPU, ist mit dem Solenoid 98a verbunden,
wie in 14 gezeigt ist.
Die Steuerschaltung 99 bestimmt beispielsweise gemäß der Adresse
auf der magnetooptischen Platte 16 oder der Polarität eines
Spurfehlersignals, ob die eine Reproduktion durchmachende Spur eine
Erhebung oder eine Rille ist, und liefert an das Solenoid 98a ein
Steuersignal, das eine Erhebung oder eine Rille angibt. Demgemäß kann die Phasenplatte 86 geneigt
werden, je nachdem ob die eine Reproduktion durchmachende Spur eine
Erhebung oder eine Rille ist, und dem reflektierten Lichtstrahl
kann für
jede Spurreproduktion ein optimaler Phasenkompensationsbetrag verliehen
werden.
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Die
Schrauben 100 und 102 als Stoppeinrichtungen können auch
für eine
Feineinstellung beim Zusammenbauen jedes der einzelnen Laufwerke
für magnetooptische
Platten verwendet werden, um optimale Phasenkompensationsbeträge für eine Reproduktion
von Erhebungsspuren und eine Reproduktion von Rillenspuren in jedem
Laufwerk für
magnetooptische Platten zu liefern. In dem Fall, daß die optimalen
Phasenkompensationsbeträge
für eine Reproduktion
von Erhebungsspuren und eine Reproduktion von Rillenspuren einander
gleich sind, kann ferner der wirksame Zustand des Solenoids 98a,
in dem die Phasenplatte 86 geneigt ist, als Phasenpunkte
für ein
Erhebungsspur-Lesen und Rillenspur-Lesen verwendet werden, und der
unwirksame Zustand des Solenoids 98a, in dem die Phasenplatte 86 nicht
geneigt ist, kann als ein Punkt einer Phasendifferenz Null verwendet
werden. In diesem Fall kann die vorliegende Erfindung auch für eine herkömmliche
Aufzeichnungsplatte verwendet werden, die keine Phasenkompensation
erfordert, wobei folglich eine höhere
Abwärtskompatibilität realisiert
wird.
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Bezugnehmend
auf 18 ist eine Modifikation 84A' der Phasenkompensationseinheit
gemäß der ersten
bevorzugten Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung dargestellt. In dieser Modifikation ist
die Phasenplatte 86 in einem Gehäuse 88' montiert, um bezüglich des
Gehäuses 88' einleitend
geneigt zu werden. In dem unwirksamen Zustand des Solenoids 98a wird
das Gehäuse 88' aus seiner
vertikalen Position wie in 18 ersichtlich
durch die Vorspannkraft der Schraubenfeder 98c im Gegenuhrzeigersinn
geneigt, und ein oberer Endabschnitt des Gehäuses 88' stößt an eine Schraube 100' als eine Stoppeinrichtung.
In diesem Zustand ist die Phasenplatte 86 im wesentlichen
senkrecht zum optischen Weg des reflektierten Lichtstrahls.
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Wenn
das Solenoid 98a erregt wird, wird das Gehäuse 88' wie in 18 ersichtlich im Uhrzeigersinn
gedreht, und ein unterer Endabschnitt des Gehäuses 88' stößt an eine Schraube 102' als eine weitere
Stoppeinrichtung. Durch Ein- und Ausschalten der angelegten Spannung
an das Solenoid 98a wird die Phasenplatte 86 in
den durch einen zweiseitigen Pfeil 106 dargestellten entgegengesetzten
Richtungen geneigt, wodurch eine dem Neigungswinkel der Phasenplatte 86 entsprechende
Phasendifferenz erhalten wird. Gemäß dieser Modifikation wird
die Phasenplatte 86 bezüglich
des Gehäuses 88' einleitend geneigt,
so daß die
Drehwinkel im Uhrzeigersinn und Gegenuhrzeigersinn des Gehäuses 88' aus seiner vertikalen
Position einander gleich gemacht werden können.
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Bezugnehmend
auf 19 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit 84B gemäß einer zweiten bevorzugten
Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung dargestellt. 20 ist eine rechtsseitige Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84B; 21 ist eine perspektivische Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84B; und 22 ist eine perspektivische Explosionsdarstellung
der Phasenkompensationseinheit 84B. Die Phasenkompensationseinheit 84B kann
im in 8 gezeigten Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 montiert werden.
Hauptsächlich
auf 22 Bezug nehmend ist
die Phasenplatte 86 in einem Loch 108a eines aus Harz
gebildeten Gehäuses 108 eingepaßt und durch ein
Klebemittel am Gehäuse 108 befestigt.
Das Gehäuse 108 weist
ein Durchgangsloch 108b auf, Eine Welle 112 eines
umkehrbaren Gleichstrommotors 110 befin det sich mit dem
Durchgangsloch 108b des Gehäuses 108 im Preßsitz, wodurch
das Gehäuse 108 auf
der welle 112 des Motors 110 fest montiert ist.
Durch Anlegen von Spannungen verschiedener Polaritäten an den
Gleichstrommotor 110 kann das Gehäuse 108 um die Achse
der Welle 112 in den durch einen zweiseitigen Pfeil 122 in 19 gezeigten entgegengesetzten
Richtungen gedreht werden, wodurch eine dem Neigungswinkel der Phasenplatte 86 entsprechende
Phasendifferenz erhalten wird.
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Ein
Paar Stoppeinrichtungen 114 und 116 ist mit der
Welle 112 eingebaut und auf einer Endfläche des Gleichstrommotors 110 durch
ein Klebemittel oder dergleichen auf solch eine Weise befestigt,
daß ein
gegebener Winkel zwischen den Stoppeinrichtungen 114 und 116 definiert
ist. Durch Ändern
der Polarität
der an den Gleichstrommotor 110 angelegten Spannung kann
man das Gehäuse 108 an
die Stoppeinrichtungen 114 und 116 stoßen lassen,
wodurch dem reflektierten Lichtstrahl optimale Phasenkompensationsbeträge für eine Erhebungsspur-Reproduktion und
Rillenspur-Reproduktion verliehen werden. Wie die erste bevorzugte
Ausführungsform
können
die Stoppeinrichtungen 114 und 116 in einer Position
eingestellt werden, um am Gleichstrommotor 110 befestigt
zu werden, wodurch optimale Phasenkompensationsbeträge realisiert
werden, die durch einzelne Laufwerke für magnetooptische Platten verlangt
werden.
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In 19 breitet sich der reflektierte
Lichtstrahl in der durch einen Pfeil 124 dargestellten
Richtung aus, und die Phasenkompensationseinheit 84B kann
in dem in 8 gezeigten
Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 montiert
sein, so daß die
Phasenplatte 86 zu dem optischen Weg entlang der Richtung 124 in
dem Zustand im wesentlichen senkrecht ist, in dem das Gehäuse 108 an
die Stoppeinrichtung 116 stößt. Wie die erste bevorzugte Ausführungsform
ist eine Steuerschaltung 99 wie z.B. eine MPU mit dem Gleichstrommotor 110 wie
in 20 gezeigt verbunden.
Die Steuerschaltung 99 bestimmt beispielsweise gemäß der Adresse
auf der magnetooptischen Platte 16 oder der Polarität eines Spurfehlersignals,
ob die eine Reproduktion durchmachende Spur eine Erhebung oder eine
Rille ist, und liefert an den Gleichstrommotor 110 ein
Steuersignal, das eine Erhebung oder eine Rille angibt.
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Dementsprechend
kann die Phasenplatte 86 geneigt werden, je nachdem ob
die eine Reproduktion durchmachende Spur eine Erhebung oder eine Rille
ist, und dem reflektierten Lichtstrahl kann ein optimaler Phasenkompensationsbetrag
für jede
Spurreproduktion verliehen werden.
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Außerdem ist
im Gehäuse 108 ein
Magnet 118 angebracht, und ein Hallelement 120 ist
auf dem Gleichstrommotor 110 so angebracht, daß es dem Magneten 118 gegenüberliegt.
Durch Detektieren der Drehstellung des Magneten 118 mit
dem Hallelement 120 während
einer Drehung des Gehäuses 108 kann ein
anderer Phasenpunkt zusätzlich
zu den beiden Phasenpunkten für
ein Erhebungsspur-Lesen und Rillenspur-Lesen ausgewählt werden.
Durch Verwenden eines dieser drei Phasenpunkte entsprechend dem
Magneten 118, der Stoppeinrichtung 114 und der
Stoppeinrichtung 116 als ein Punkt einer Phasendifferenz
Null kann eine höhere
Abwärtskompatibilität ähnlich der
ersten bevorzugten Ausführungsform
realisiert werden.
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Bezugnehmend
auf 23 ist eine Modifikation 84B' der Phasenkompensationseinheit
gemäß der zweiten
bevorzugten Ausführungsform
dargestellt. In dieser Modifikation ist die Phasenplatte 86 in einem
Gehäuse 108' montiert, um
bezüglich
des Gehäuses 108' einleitend
geneigt zu werden, und die Drehwinkel im Uhrzeigersinn und Gegenuhrzeigersinn
des Gehäuses 108' aus seiner
vertikalen Position sind einander gleich gemacht. Wenn das Gehäuse 108' an die Stoppeinrichtung 116 stößt, ist
die Phasenplatte 86 im wesentlichen senkrecht zum optischen
Weg des reflektierten Lichtstrahls, wie durch einen Pfeil 124' in 23 dargestellt ist. Durch
Antreiben des Gleichstrommotors 110 in den normalen und
umgekehrten Richtungen kann die Phasenplatte 86 in den
entgegengesetzten Richtungen gedreht werden, die durch einen zweiseitigen
Pfeil 126 in 23 dargestellt
sind, wodurch der Neigungswinkel der Phasenplatte 86 geändert wird.
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Bezugnehmend
auf 24 ist ein Aufriß einer
Phasenkompensationseinheit 84C gemäß einer dritten bevorzugten
Ausführungsform
der vorliegenden Erfindung dargestellt. 25 ist eine rechtsseitige Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84C; 26 ist eine perspektivische Ansicht der
Phasenkompensationseinheit 84C; und 27 ist eine perspektivische Explosionsdarstellung
der Phasenkompensationseinheit 84C. Die Phasenkompensationseinheit 84C kann
in dem in 8 gezeigten
Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 montiert sein.
Hauptsächlich
auf 27 Bezug nehmend
ist die Phasenplatte 86 in einem Loch 128a eines
aus Harz gebildeten Gehäuses 128 eingepaßt und durch ein
Klebemittel am Gehäuse 128 befestigt.
Wie in 24 dargestellt
ist, ist die Phasenplatte 86 bezüglich des Gehäuses 128 einleitend
geneigt.
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Das
Gehäuse 128 weist
ein Durchgangsloch 128b auf, und in einem unteren Abschnitt
des Gehäuses 128 unterhalb
des Durchgangslochs 128b ist eine Spule 130 eingebettet.
Eine Welle 132 befindet sich im Preßsitz mit dem Durchgangsloch 128b des Gehäuses 128,
und das Gehäuse 128 ist
durch die Welle 132 an einem Paar magnetische Rahmen 134 und 136 schwenkbar
befestigt, die jeweils aus Eisen oder dergleichen gebildet sind.
Zwei C-Ringe 138 stehen mit der Welle 132 an ihren
gegenüberliegenden
Enden in Eingriff, um eine axiale Bewegung der Welle 132 in
bezug auf die magnetischen Rahmen 134 und 136 zu
verhindern. Ein Permanentmagnet 140 ist mit dem Rahmen 134 so
verbunden, daß er der
Spule 130 gegenüberliegt.
Die als Joch dienenden Rahmen 134 und 136 und
der Permanentmagnet 140 bilden einen Magnetkreis. Dieser
Magnetkreis und die Spule 130 bilden einen Schwingspulenmotor (VCM).
Durch Leiten eines Stroms durch die Spule 130 kann das
Gehäuse 128 in
den durch einen zweiseitigen Pfeil 152 in 24 dargestellten entgegengesetzten Richtungen
um die Achse der Welle 132 gedreht werden, um dadurch die
Phasenplatte 86 zu neigen.
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Ein
Paar Stoppeinrichtungen 142 und 144 zum Bilden
eines Anschlags für
das Gehäuse 128 ist an
den Rahmen 134 und 136 an ihren oberen Abschnitten
so drehbar abgestützt,
daß sie
sich dazwischen erstrecken. Zwei C-Ringe 146 stehen mit
jeder der Stoppeinrichtungen 142 und 144 an ihren
gegenüberliegenden
Enden in Eingriff, um eine axiale Bewegung der Stoppeinrichtungen 142 und 144 in
bezug auf die Rahmen 134 und 136 zu verhindern.
Die Stoppeinrichtungen 142 und 144 haben die gleiche Struktur,
so daß jede
der Stoppeinrichtungen 142 und 144 aus einem Harzpol 150 und
einer Welle 148 besteht, die in dem Harzpol 150 in
einer exzentrischen Beziehung zueinander im Preßsitz gelagert ist. Ein Schlitz 148a ist
an einem Ende der Welle 148 gebildet. Durch Einsetzen eines
Flachschraubenziehers in den Schlitz 148a der Welle 148 und
Drehen der Stoppeinrichtungen 142 und 144 kann
der Neigungswinkel der Phasenplatte 86 geeignet eingestellt
werden, um dadurch optimale Phasenkompensationsbeträge für ein Erhebungsspur-Lesen
und Rillenspur-Lesen ähnlich
der ersten bevorzugten Ausführungsform
zu erhalten. Wenn das Gehäuse 128 an die
Stoppeinrichtung 144 stößt, ist
die Phasenplatte 86 im wesentlichen senkrecht zum optischen
Weg des reflektierten Lichtstrahls, der durch einen Pfeil 154 in 24 dargestellt ist.
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Wie
in 25 gezeigt ist, ist
eine Steuerschaltung 99 wie z.B. eine MPU mit der Spule 130 verbunden.
Die Steuerschaltung 99 bestimmt, ob die eine Reproduktion
durchmachende Spur eine Erhebung oder eine Rille ist, beispielsweise
gemäß der Adresse
auf der magnetooptischen Platte 16 oder der Polarität eines
Spurfehlersignals, und liefert an die Spule 130 ein Steuersignal,
das eine Erhebung oder eine Rille angibt. Dementsprechend kann die
Phasenplatte 86 geneigt werden, je nachdem ob die eine Reproduktion
durchmachende Spur eine Erhebung oder eine Rille ist, und dem reflektierten
Lichtstrahl kann für
jede Spurreproduktion ein optimaler Phasenkompensationsbetrag kann
verliehen werden.
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Ähnlich der
ersten bevorzugten Ausführungsform
können
zwei Phasenpunkte für
eine Erhebungsspur-Reproduktion und Rillenspur-Reproduktion durch
den Anschlag des Gehäuses 128 an
den Stoppeinrichtungen 142 und 144 eingestellt
werden. Außerdem
kann die Phasenplatte 86 bei einem gewünschten Neigungswinkel gestoppt
werden, indem der durch die Spule 130 geleitete Strom gesteuert wird,
wobei so eine gewünschte
Phasendifferenz realisiert wird. Dementsprechend kann nach Installieren der
Phasenkompensationseinheit 84C in das Laufwerk für magnetooptische
Platten ohne die Notwendigkeit einer Einstellung zum Zeitpunkt einer
Montage der Phasenkompensationseinheit 84C eine willkürliche Phasendifferenz
realisiert werden.
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28 ist ein Aufriß einer
Modifikation 84C' der
Phasenkompensationseinheit gemäß der dritten bevorzugten
Ausführungsform,
und 29 ist eine rechtsseitige
Ansicht von 28. In dieser
Modifikation ist die Phasenplatte 86 in einem aus Harz
gebildeten Gehäuse 128' so angebracht,
daß sie
bezüglich
des Gehäuses 128' nicht geneigt
ist. Ein Paar Stoppeinrichtungen 156 und 158 zum
Bilden eines Anschlags für
das Gehäuse 128' ist an den
Rahmen 134 und 136 an ihren unteren Abschnitten
so drehbar abgestützt,
daß sie
sich dazwischen erstrecken. Die Phasenkompensationseinheit 84C' kann in dem
in 8 gezeigten Phasenkompensationseinheit-Befestigungsraum 60 montiert
sein, so daß,
wenn das Gehäuse 128' an die Stoppeinrichtung 156 stößt, die Phasenplatte 86 im
wesentlichen senkrecht zum optischen Weg des reflektierten Lichtstrahls
ist, der durch einen Pfeil 160 in 28 dargestellt ist. Durch Leiten eines
Stroms durch die Spule 130 kann die Phasenplatte 86 in
den entgegengesetzten Richtungen geneigt werden, die durch einen
zweiseitigen Pfeil 162 in 28 dargestellt
sind.
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In
jeder der ersten bis dritten bevorzugten Ausführungsformen, die oben erwähnt wurden,
ist eine Phasenkompensationseinheit vorgesehen, die eine Phasenplatte,
einen Schaltmechanismus und einen Einstellmechanismus aufweist.
Dementsprechend ist die vorliegende Erfindung nicht nur für ein 3,5-Zoll-Laufwerk für magnetooptische
Platten, sondern auch für
irgendeine andere Erhebung/Rille-Aufzeichnungs/Reproduktionsvorrichtung
verwendbar, wie z.B. ein 5-Zoll-Laufwerk für magnetooptische Platten und
ein Laufwerk für
Digitalvideoplatten (DVD).
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Gemäß der vorliegenden
Erfindung, wie sie oben beschrieben wurde, können durch ein relativ einfaches
und kostengünstiges
optisches System optimale Phasenkompensationsbeträge für ein Erhebungsspur-Lesen
und Rillenspur-Lesen geliefert werden, wodurch die Qualität eines
reproduzierten Signals verbessert wird.
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Die
vorliegende Erfindung ist nicht auf die Einzelheiten der oben beschriebenen
bevorzugten Ausführungsformen
beschränkt.
Der Umfang der Erfindung ist durch die beigefügten Ansprüche definiert, und alle Änderungen
und Modifikationen, wie sie in den Äquivalenzbereich des Umfangs
der Ansprüche fallen,
sollen daher durch die Erfindung eingeschlossen sein.