JPS6049969B2 - 信号再生装置 - Google Patents
信号再生装置Info
- Publication number
- JPS6049969B2 JPS6049969B2 JP8064777A JP8064777A JPS6049969B2 JP S6049969 B2 JPS6049969 B2 JP S6049969B2 JP 8064777 A JP8064777 A JP 8064777A JP 8064777 A JP8064777 A JP 8064777A JP S6049969 B2 JPS6049969 B2 JP S6049969B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- magnetoresistive element
- current
- coil
- signal
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
Links
Landscapes
- Magnetic Heads (AREA)
- Recording Or Reproducing By Magnetic Means (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は磁気抵抗効果素子を用いて磁気記録装置から
信号を再生する信号再生装置の改良に関するものである
。
信号を再生する信号再生装置の改良に関するものである
。
第１図は磁気抵抗効果素子を用いた従来の信号再生装置
の一例を示すブロック構成図で、図において、１は磁気
抵抗効果素子、２は磁気抵抗効果素子１にバイアス磁界
を供給するコイル、３は磁気抵抗効果素子１に一定の電
流を供給するための定電流源、４は磁気抵抗効果素子１
の抵抗変化に基つく電圧変化を増幅する増幅器、５はコ
イル２に電流を供給する電源、６は定電流源３に直列に
接続された抵抗、７は出力端子である。
の一例を示すブロック構成図で、図において、１は磁気
抵抗効果素子、２は磁気抵抗効果素子１にバイアス磁界
を供給するコイル、３は磁気抵抗効果素子１に一定の電
流を供給するための定電流源、４は磁気抵抗効果素子１
の抵抗変化に基つく電圧変化を増幅する増幅器、５はコ
イル２に電流を供給する電源、６は定電流源３に直列に
接続された抵抗、７は出力端子である。
なお、磁気抵抗効果素子１とコイル２との部分の斜視図
を第２図に示す。
を第２図に示す。
１１は基板、１２は絶縁層、１３は磁気抵抗効果素子１
に電流を供給するための端子、１４は磁気テープである
。
に電流を供給するための端子、１４は磁気テープである
。
次に動作について説明する。
先ず信号が記録された磁気テープ１４からの漏洩磁束に
よる磁界が磁気抵抗効果素子に入ると、この磁界に依存
して磁気抵抗効果素子１の磁化の向きが回転する。一方
磁気抵抗効果素子１には定電流源３から抵抗６および端
子１３を介して一定電流が流れており、この電流の向き
は不変で、上述の磁化の向きとなす角θが磁気テープ１
４の磁界強度によつて変ることになる。この状態を第３
図ａに示した。この図においてＨ、は磁気テープからの
漏洩磁界、Ｍは磁気抵抗効果素子１の回転後の磁化、Ｉ
は電流量とその向きである。このときいわゆる゛゛磁気
抵抗効果’’によつて磁気抵抗効果素子１の電流量Ｉの
向きの電気抵抗値は角θに依存して変化する。したがつ
て、電流Ｉが流れている磁気抵抗効果素子１の両端すな
わち端子１３に発生する電圧は角θを変える磁気テープ
１４からの磁界強度に依存して変化することになる。こ
の電圧を増幅器４によつて増幅し検知する。Ｊ しカル
ながら、角θと磁気抵抗効果素子１の抵抗変化δρとの
関係は第３図をに示したようにδρ＝Δρｃｏｓ２θの
関係にある。
よる磁界が磁気抵抗効果素子に入ると、この磁界に依存
して磁気抵抗効果素子１の磁化の向きが回転する。一方
磁気抵抗効果素子１には定電流源３から抵抗６および端
子１３を介して一定電流が流れており、この電流の向き
は不変で、上述の磁化の向きとなす角θが磁気テープ１
４の磁界強度によつて変ることになる。この状態を第３
図ａに示した。この図においてＨ、は磁気テープからの
漏洩磁界、Ｍは磁気抵抗効果素子１の回転後の磁化、Ｉ
は電流量とその向きである。このときいわゆる゛゛磁気
抵抗効果’’によつて磁気抵抗効果素子１の電流量Ｉの
向きの電気抵抗値は角θに依存して変化する。したがつ
て、電流Ｉが流れている磁気抵抗効果素子１の両端すな
わち端子１３に発生する電圧は角θを変える磁気テープ
１４からの磁界強度に依存して変化することになる。こ
の電圧を増幅器４によつて増幅し検知する。Ｊ しカル
ながら、角θと磁気抵抗効果素子１の抵抗変化δρとの
関係は第３図をに示したようにδρ＝Δρｃｏｓ２θの
関係にある。
ここにΔρは角θが９００のときと００のときとの磁気
抵抗効果素子１の電気抵抗値の差である。また磁気テー
プ１４７からの磁界の強度に角θの変化は比例しない。
したがつて、前述のようにして検知された電圧値は磁気
テープ１４からの磁界に比例したものではなく、比例関
係に復元することが困難な程複雑な関係にある。これは
原信号に対して再生信号が非常に歪んだ関係にあること
を示している。特にアナログ信号の再生には不適で用い
ることができない。また、δρ＝ΔρＣＯｓ２θの関係
はθが正のときも負のときも同じ値になることを表わし
ており、この点では別途にこの区別の手段を用いないと
、記録媒体の磁化を逆転するディジタル方式の記録にお
いても使用が困難になる。この欠点を少しでも改良する
ために行なわれている従来の方法はコイル２を用いたバ
イアス磁界印加法である。
抵抗効果素子１の電気抵抗値の差である。また磁気テー
プ１４７からの磁界の強度に角θの変化は比例しない。
したがつて、前述のようにして検知された電圧値は磁気
テープ１４からの磁界に比例したものではなく、比例関
係に復元することが困難な程複雑な関係にある。これは
原信号に対して再生信号が非常に歪んだ関係にあること
を示している。特にアナログ信号の再生には不適で用い
ることができない。また、δρ＝ΔρＣＯｓ２θの関係
はθが正のときも負のときも同じ値になることを表わし
ており、この点では別途にこの区別の手段を用いないと
、記録媒体の磁化を逆転するディジタル方式の記録にお
いても使用が困難になる。この欠点を少しでも改良する
ために行なわれている従来の方法はコイル２を用いたバ
イアス磁界印加法である。
電源５からコイル２に電流を供給してバイアス磁界を発
生させ、第３図ｂに示したＣＯｓ２θの曲線の比較的直
線に近い０＝４５たの位置に磁気抵抗効果素子１の磁化
の向きをあらかじめ設定しておく方法である。しかし、
このような従来の信号再生装置では本質的に非直線性は
除去されず、少し振幅が大きくなれば大きな歪みを生ず
るばかりでなく、再生できる信号のダイナミックレンジ
は前述のように、バイアス磁界を用いて予め角θを４５
のに設定するものとしてθは±４５予の範囲しかとれな
いので非常に狭いものとなる。
生させ、第３図ｂに示したＣＯｓ２θの曲線の比較的直
線に近い０＝４５たの位置に磁気抵抗効果素子１の磁化
の向きをあらかじめ設定しておく方法である。しかし、
このような従来の信号再生装置では本質的に非直線性は
除去されず、少し振幅が大きくなれば大きな歪みを生ず
るばかりでなく、再生できる信号のダイナミックレンジ
は前述のように、バイアス磁界を用いて予め角θを４５
のに設定するものとしてθは±４５予の範囲しかとれな
いので非常に狭いものとなる。
この発明は以上のような点に鑑みてなされたものて、被
測定信号磁界を打消す方向に磁界を生じるコイルを設け
、このコイルに流れる電流を制御して、磁気抵抗効果素
子に及ほす信号磁界の効果をコイル電流で打消すように
して、このときのコイル電流から再生信号を得ることに
よつて、高忠実度のダイナミックレンジの大きい信号再
生装置を実現せんとするものである。
測定信号磁界を打消す方向に磁界を生じるコイルを設け
、このコイルに流れる電流を制御して、磁気抵抗効果素
子に及ほす信号磁界の効果をコイル電流で打消すように
して、このときのコイル電流から再生信号を得ることに
よつて、高忠実度のダイナミックレンジの大きい信号再
生装置を実現せんとするものである。
以下この発明の一実施例を図について説明する。
第４図において、２１は基準電圧発生回路、２２は増幅
器４によつて増幅された磁気抵抗効果素子１の出力電圧
と上記の基準電圧との差を増幅する差動増幅回路、２３
は差動増幅回路２２の出．力信号に基づいてコイル２の
電流を制御するコイル電流制御回路、２４はこのコイル
電流の変化を検知し、この検知変化に応じた出力電圧を
発生する電流電圧変換回路である。つぎに動作について
説明する。
器４によつて増幅された磁気抵抗効果素子１の出力電圧
と上記の基準電圧との差を増幅する差動増幅回路、２３
は差動増幅回路２２の出．力信号に基づいてコイル２の
電流を制御するコイル電流制御回路、２４はこのコイル
電流の変化を検知し、この検知変化に応じた出力電圧を
発生する電流電圧変換回路である。つぎに動作について
説明する。
先づ、基準電圧く発生回路２１の出力は、磁気抵抗効果
素子１において最も検出感度が高い前述の角θが４５１
の近傍にあるときの増幅後の出力電圧に等しい電圧にあ
らかじめ設定され、差動増幅回路２２の一方の入力に印
加される。一方、磁気抵抗効果素子１の出力電圧は増幅
器４によつて増幅された後に同じく差動増幅回路２２の
他方の入力に印加され、両者の差が増幅されてコイル電
流制御回路２３に入り、この両者の差がなくなる向きに
コイル電流を発生する。コイル電流とコイルが発生する
磁界強度とは優れた比例関係にある。磁気テープ１４か
らの磁界を打消して磁気抵抗効果素子１の磁化の向きを
前述の角θが４５抵に等しい位置に保つようフにコイル
電流を印加するとき、この電流は磁気テープ１４からの
磁界強度に比例したものとなる。第５図はこの関係を更
に詳しく説明するための波形図で、第５図ａは記録され
た磁気テープ１４からの磁界強度の変化波形図である。
このような門磁界を磁気抵抗効果素子１が受けたとき、
この素子１の出力の微少な変化によつて、差動増幅回路
２２が大きな出力を出し、コイル電流制御回路２３がコ
イル電流を調節して磁気抵抗効果素子１の出力をほぼ一
定に保つよう制御するので第５図ｂ１に示したように素
子１の出力はほぼ一定に保たれる。このとき、磁気抵抗
効果素子１の出力を一定にするために制御されたコイル
電流の変化は第５図ｃに示したように入力磁界強度変化
と丁度反比例の関係にある。このコイル電流の変化を電
流電圧変換回路２４によつて電圧に変換し、極性を反転
すると歪みのない、しかもコイル２の電流範囲を大きく
とることによつて広いダイナミックレインジを持つ原信
号が再生できる。この発明に基づく信号再生装置は上記
に説明したように磁気抵抗効果素子１の出力がほぼ一定
になるようにコイル電流を制御するというフィード・バ
ック回路を形成している。
素子１において最も検出感度が高い前述の角θが４５１
の近傍にあるときの増幅後の出力電圧に等しい電圧にあ
らかじめ設定され、差動増幅回路２２の一方の入力に印
加される。一方、磁気抵抗効果素子１の出力電圧は増幅
器４によつて増幅された後に同じく差動増幅回路２２の
他方の入力に印加され、両者の差が増幅されてコイル電
流制御回路２３に入り、この両者の差がなくなる向きに
コイル電流を発生する。コイル電流とコイルが発生する
磁界強度とは優れた比例関係にある。磁気テープ１４か
らの磁界を打消して磁気抵抗効果素子１の磁化の向きを
前述の角θが４５抵に等しい位置に保つようフにコイル
電流を印加するとき、この電流は磁気テープ１４からの
磁界強度に比例したものとなる。第５図はこの関係を更
に詳しく説明するための波形図で、第５図ａは記録され
た磁気テープ１４からの磁界強度の変化波形図である。
このような門磁界を磁気抵抗効果素子１が受けたとき、
この素子１の出力の微少な変化によつて、差動増幅回路
２２が大きな出力を出し、コイル電流制御回路２３がコ
イル電流を調節して磁気抵抗効果素子１の出力をほぼ一
定に保つよう制御するので第５図ｂ１に示したように素
子１の出力はほぼ一定に保たれる。このとき、磁気抵抗
効果素子１の出力を一定にするために制御されたコイル
電流の変化は第５図ｃに示したように入力磁界強度変化
と丁度反比例の関係にある。このコイル電流の変化を電
流電圧変換回路２４によつて電圧に変換し、極性を反転
すると歪みのない、しかもコイル２の電流範囲を大きく
とることによつて広いダイナミックレインジを持つ原信
号が再生できる。この発明に基づく信号再生装置は上記
に説明したように磁気抵抗効果素子１の出力がほぼ一定
になるようにコイル電流を制御するというフィード・バ
ック回路を形成している。
このフィード・バックの閉回路で重要なことは、その安
定性と速応性とである。その安定性については、磁気抵
抗効果素子１の出力とコイル２の電流量との関係によつ
て、列えば一方が他方に対して比例の関係すなわち一次
の関係にあるか、２乗すなわち２次の関係にあるか、も
しくはステップ的に変化するかで異つて来る。しかし、
いずれの場合も安定状態を作り出すことは可能であり、
また既存の回路部品例えば集積回路などを用いて、いず
れの関係でも作り出すことが可能である。この回路の速
応性はその周波数特性に依存し、再生信号の周波数より
高い周波数特性を有する回路を使用しなければならない
ことはもちろんである。場合によつてはこの再生信号装
置の出力部に再生信号の周波数以上を切るフィルター設
け、回路が振動しやすい周波数帯を除去することは有効
なことである。例えば、音声信号を再生する場合、２０
ＫＨｚ以上の周波数は不要となるので、フィルターを設
け２０ＫＨｚ以上の帯域を切ることは有効である。また
、第５図ｃに示したコイル電流の極性が同図ａの信号磁
界に対して反転しており、最終段でこの極性を反転する
回路の挿入という不便に対しては、コイル電流の流す向
きによつてバイアス磁界の向きを反転できるので、信号
磁界の向きとバイアス磁界の向きを、コイルと電源端子
との接続を逆にすることによつて逆転し、コイル電流量
と信号磁界の強度との極性を一致させ上記の回路を除去
することができる。
定性と速応性とである。その安定性については、磁気抵
抗効果素子１の出力とコイル２の電流量との関係によつ
て、列えば一方が他方に対して比例の関係すなわち一次
の関係にあるか、２乗すなわち２次の関係にあるか、も
しくはステップ的に変化するかで異つて来る。しかし、
いずれの場合も安定状態を作り出すことは可能であり、
また既存の回路部品例えば集積回路などを用いて、いず
れの関係でも作り出すことが可能である。この回路の速
応性はその周波数特性に依存し、再生信号の周波数より
高い周波数特性を有する回路を使用しなければならない
ことはもちろんである。場合によつてはこの再生信号装
置の出力部に再生信号の周波数以上を切るフィルター設
け、回路が振動しやすい周波数帯を除去することは有効
なことである。例えば、音声信号を再生する場合、２０
ＫＨｚ以上の周波数は不要となるので、フィルターを設
け２０ＫＨｚ以上の帯域を切ることは有効である。また
、第５図ｃに示したコイル電流の極性が同図ａの信号磁
界に対して反転しており、最終段でこの極性を反転する
回路の挿入という不便に対しては、コイル電流の流す向
きによつてバイアス磁界の向きを反転できるので、信号
磁界の向きとバイアス磁界の向きを、コイルと電源端子
との接続を逆にすることによつて逆転し、コイル電流量
と信号磁界の強度との極性を一致させ上記の回路を除去
することができる。
以上詳述したように、この発明では磁気抵抗効果素子に
抵抗測定用電流を流し、この定電流の方向に対して垂直
方向の磁界成分を有する被測定信号磁界が印加されるよ
うにし、一方、この磁気抵抗効果素子に上記被測定信号
磁界の方向と逆方向の磁界を印加するコイルを設け、上
記磁気抵抗効果素子の抵抗変化にもとづき上記定電流に
よつて生ずる電圧瞬時値が一定になるように上記コイル
に流れる電流を制御して、このコイル電流から再生出力
信号を得ているので、磁気抵抗効果素子の非直線性の影
響を受けない再生精度の高い出力信号が得られ、且つ、
そのダイナミックレンジも大きくできる。
抵抗測定用電流を流し、この定電流の方向に対して垂直
方向の磁界成分を有する被測定信号磁界が印加されるよ
うにし、一方、この磁気抵抗効果素子に上記被測定信号
磁界の方向と逆方向の磁界を印加するコイルを設け、上
記磁気抵抗効果素子の抵抗変化にもとづき上記定電流に
よつて生ずる電圧瞬時値が一定になるように上記コイル
に流れる電流を制御して、このコイル電流から再生出力
信号を得ているので、磁気抵抗効果素子の非直線性の影
響を受けない再生精度の高い出力信号が得られ、且つ、
そのダイナミックレンジも大きくできる。
第１図は磁気抵抗効果素子を用いた従来の信号再生装置
を示すブロック構成図、第２図はその磁気抵抗効果素子
部分の斜視図、第３図は磁気抵抗効果素子の動作を説明
するための図で、第３図ａは電流と磁界との関係を、第
３図ｂは抵抗変化特性を示す。 第４図はこの発明の一実施例を示すブ．ロック構成図、
第５図ａ−ｃはその動作を説明する各波形図である。図
において、１は磁気抵抗効果素子、２はコイル、３は定
電流源、４は増幅器、１４は磁気テープ、２１は基準電
圧発生回路、２２は差動増幅回フ路、２３はコイル電流
制御回路である。
を示すブロック構成図、第２図はその磁気抵抗効果素子
部分の斜視図、第３図は磁気抵抗効果素子の動作を説明
するための図で、第３図ａは電流と磁界との関係を、第
３図ｂは抵抗変化特性を示す。 第４図はこの発明の一実施例を示すブ．ロック構成図、
第５図ａ−ｃはその動作を説明する各波形図である。図
において、１は磁気抵抗効果素子、２はコイル、３は定
電流源、４は増幅器、１４は磁気テープ、２１は基準電
圧発生回路、２２は差動増幅回フ路、２３はコイル電流
制御回路である。
Claims (1)
- １ 抵抗測定用の定電流が流されこの電流の方向に対し
て垂直方向の磁界成分を有する被測定信号磁界が印加さ
れる磁気抵抗効果素子、この磁気抵抗効果素子に上記被
測定信号磁界の方向と逆方向の磁界を印加するコイル、
及び上記磁気抵抗効果素子の抵抗変化にもとづき上記定
電流によつて生ずる電圧の瞬時値が一定になるように上
記コイルに流れる電流を制御する電流制御回路を備え、
上記コイルを流れる電流から再生出力信号を得るように
した信号再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8064777A JPS6049969B2 (ja) | 1977-07-05 | 1977-07-05 | 信号再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8064777A JPS6049969B2 (ja) | 1977-07-05 | 1977-07-05 | 信号再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5414719A JPS5414719A (en) | 1979-02-03 |
| JPS6049969B2 true JPS6049969B2 (ja) | 1985-11-06 |
Family
ID=13724149
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP8064777A Expired JPS6049969B2 (ja) | 1977-07-05 | 1977-07-05 | 信号再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6049969B2 (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62106863A (ja) * | 1985-11-06 | 1987-05-18 | Ohbayashigumi Ltd | 塗装ロボツト |
| JPS6369559A (ja) * | 1986-09-10 | 1988-03-29 | Shimizu Constr Co Ltd | 塗装用ロボツト |
| JPH0424413Y2 (ja) * | 1986-03-17 | 1992-06-09 |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4433092A (en) * | 1981-03-09 | 1984-02-21 | Champion Spark Plug Company | Green ceramic of lead-free glass, conductive carbon, silicone resin and AlPO4, useful, after firing, as an electrical resistor |
| JPS6157011A (ja) * | 1984-08-27 | 1986-03-22 | Sony Corp | 磁気抵抗効果型磁気ヘツド装置 |
| JPS61175417U (ja) * | 1985-04-03 | 1986-11-01 | ||
| FR2709855B1 (fr) * | 1993-09-06 | 1995-10-20 | Commissariat Energie Atomique | Tête magnétique de lecture et d'écriture à élément magnétorésistant compensé en écriture. |
-
1977
- 1977-07-05 JP JP8064777A patent/JPS6049969B2/ja not_active Expired
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62106863A (ja) * | 1985-11-06 | 1987-05-18 | Ohbayashigumi Ltd | 塗装ロボツト |
| JPH0424413Y2 (ja) * | 1986-03-17 | 1992-06-09 | ||
| JPS6369559A (ja) * | 1986-09-10 | 1988-03-29 | Shimizu Constr Co Ltd | 塗装用ロボツト |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS5414719A (en) | 1979-02-03 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JPS589484B2 (ja) | 磁気読取ヘツド | |
| JPS5858722B2 (ja) | 変換回路 | |
| EP0081240A2 (en) | Thin film magnetic head | |
| JPS594769B2 (ja) | トランスジュ−サの出力感知回路 | |
| JPS6049969B2 (ja) | 信号再生装置 | |
| JPH04186517A (ja) | 磁気記録再生装置 | |
| US6219194B1 (en) | MR head read amplifier with improved write to read recovery time | |
| US3255316A (en) | Process for measuring magnetic unidirectional fields of low intensity, more especially for controlling magnetic sound instruments as regards noisefree unidirectional field quality | |
| JPH0341890B2 (ja) | ||
| JPH09293215A (ja) | 磁気記録再生装置 | |
| JPH05182113A (ja) | 磁気記録再生装置 | |
| JPS5928497Y2 (ja) | 磁気記録装置 | |
| JPH0452482B2 (ja) | ||
| JPH10188230A (ja) | 磁気抵抗効果型磁気ヘッドの検査方法 | |
| JPS606894Y2 (ja) | 磁気録音再生機の録音特性調整装置 | |
| JPH0440775B2 (ja) | ||
| JPH03254405A (ja) | マルチ信号変換素子および記録再生装置 | |
| JPS5928496Y2 (ja) | 磁気記録装置 | |
| JPS6037521B2 (ja) | 磁気記録再生装置 | |
| JPH06203339A (ja) | 磁気抵抗型薄膜磁気ヘッド | |
| JPH01279406A (ja) | 磁気ヘッド | |
| JPS601689B2 (ja) | 磁気録音増幅器 | |
| JPH03250403A (ja) | 記録再生装置 | |
| JPH06243404A (ja) | Ｍｒヘッドの抵抗変動補償回路 | |
| JPS6043205A (ja) | 磁気記録再生装置 |