JPS5971120A - 垂直磁化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘツド - Google Patents
垂直磁化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘツドInfo
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- JPS5971120A JPS5971120A JP18072482A JP18072482A JPS5971120A JP S5971120 A JPS5971120 A JP S5971120A JP 18072482 A JP18072482 A JP 18072482A JP 18072482 A JP18072482 A JP 18072482A JP S5971120 A JPS5971120 A JP S5971120A
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- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Magnetic Heads (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、垂直磁気記録媒体に記録された信号の再生方
法およびそれに好適な磁気抵抗効果形杵生ヘッドに関す
る。
法およびそれに好適な磁気抵抗効果形杵生ヘッドに関す
る。
従来例の構成とその問題点
垂直磁気記録は従来の長手方向磁気記録より本質的に高
密度記録に適していることが知られている。しかし、再
生過程においてはまだいろいろ問題があった。例えば、
電磁誘導による巻線形磁気ヘッドで再生する場合には、
単磁極形ヘッドや、リング形ヘッドが提案されている。
密度記録に適していることが知られている。しかし、再
生過程においてはまだいろいろ問題があった。例えば、
電磁誘導による巻線形磁気ヘッドで再生する場合には、
単磁極形ヘッドや、リング形ヘッドが提案されている。
リング形ヘッドで再生する場合、垂直記録の特徴である
短波長信号を再生するためには、ギャップ長を極端に小
さくする必要があり、その場合磁気ヘッドの磁気回路能
率が非常に悪くなる。再生感度を上げるために巻線数を
増やしていくと、ヘッドインダクタンスの増大による自
己共振周波数が低下する。一方、記録波長の短波長化に
伴い信号周波数が高くなるため、磁気ヘッドの自己共振
周波数の低下は信号再生において、極めて不都合であっ
た。また、単磁極形ヘッドにおいても、巻線形であるた
め、同様の問題をもっている。電磁誘導形ヘッドで共通
したさらに大きな問題は、ヘッドと記録媒体間５１、− の相対速度が小さい場合、再生出力電圧が小さくなり、
その対策としては巻線数の増大と々す、上記問題を大き
くする。一方、磁気ヘッドを多数並設するマルチトラッ
ク構成においては、巻線スペーースが問題となる。さら
に、薄膜技術で構成する場合には、巻線数が限られ、高
感度な再生ヘッドを実現できない。
短波長信号を再生するためには、ギャップ長を極端に小
さくする必要があり、その場合磁気ヘッドの磁気回路能
率が非常に悪くなる。再生感度を上げるために巻線数を
増やしていくと、ヘッドインダクタンスの増大による自
己共振周波数が低下する。一方、記録波長の短波長化に
伴い信号周波数が高くなるため、磁気ヘッドの自己共振
周波数の低下は信号再生において、極めて不都合であっ
た。また、単磁極形ヘッドにおいても、巻線形であるた
め、同様の問題をもっている。電磁誘導形ヘッドで共通
したさらに大きな問題は、ヘッドと記録媒体間５１、− の相対速度が小さい場合、再生出力電圧が小さくなり、
その対策としては巻線数の増大と々す、上記問題を大き
くする。一方、磁気ヘッドを多数並設するマルチトラッ
ク構成においては、巻線スペーースが問題となる。さら
に、薄膜技術で構成する場合には、巻線数が限られ、高
感度な再生ヘッドを実現できない。
これらの問題を解決するために、最近、磁気抵抗効果（
以下ＭＲと略記する）ヘッドが注目されている。従来の
ＭＲヘッドは、例えば、短冊状ＭＲ素子の長手方向に電
流を流し、記録媒体［ＭＲ素子を垂直に配置し、信号磁
界が素子面内に、長手方向と直角に入る素子単体形ＭＲ
ヘッドがある。
以下ＭＲと略記する）ヘッドが注目されている。従来の
ＭＲヘッドは、例えば、短冊状ＭＲ素子の長手方向に電
流を流し、記録媒体［ＭＲ素子を垂直に配置し、信号磁
界が素子面内に、長手方向と直角に入る素子単体形ＭＲ
ヘッドがある。
このタイプのＭＲヘッドでは、ヘッド構造のみに起因す
る波長応答特性はＭＲ素子幅ｗ［よって決定されること
が知られている。この波長損失を充分小さくするために
は素子幅Ｗを波長λ程度にする必要があり、これは短波
長指向のヘッドにとっては極めて不利である。一方、Ｍ
Ｒ素子の厚さ方向の両側に高透磁率の磁性体を配置した
シールド６ベーシ 形ＭＲヘッドがある。このタイプのＭＲヘッドは従来の
リング形巻線ヘッドと略同じ波長応答を示し、かなり短
波長まで高感度に使用できることが知られている。しか
し、ＭＲ素子と両側の高透磁率磁性体との間には磁気的
、電気的な絶縁を施す必要があり、この間の絶縁層厚ｑ
１．ｑ２が従来のリング形巻線ヘッドのギャップ長に相
当する。さらに、近似的にはｑｌのギャップ損失と９２
のギャップ損失の積の形になるため、短波長におけるギ
ャップ損失を充分小さくするためには、ｑｌ、ｑ２共極
端に小さくする必要があり、この状況下で、磁気的、電
気的にリークのない狭ギャップ長を形成することは極め
て困難である。
る波長応答特性はＭＲ素子幅ｗ［よって決定されること
が知られている。この波長損失を充分小さくするために
は素子幅Ｗを波長λ程度にする必要があり、これは短波
長指向のヘッドにとっては極めて不利である。一方、Ｍ
Ｒ素子の厚さ方向の両側に高透磁率の磁性体を配置した
シールド６ベーシ 形ＭＲヘッドがある。このタイプのＭＲヘッドは従来の
リング形巻線ヘッドと略同じ波長応答を示し、かなり短
波長まで高感度に使用できることが知られている。しか
し、ＭＲ素子と両側の高透磁率磁性体との間には磁気的
、電気的な絶縁を施す必要があり、この間の絶縁層厚ｑ
１．ｑ２が従来のリング形巻線ヘッドのギャップ長に相
当する。さらに、近似的にはｑｌのギャップ損失と９２
のギャップ損失の積の形になるため、短波長におけるギ
ャップ損失を充分小さくするためには、ｑｌ、ｑ２共極
端に小さくする必要があり、この状況下で、磁気的、電
気的にリークのない狭ギャップ長を形成することは極め
て困難である。
更に垂直磁気記録媒体としては通常ＣｏＣｒ 合金など
の金属薄膜が使用されるため、ＭＲ素子に流れる電流が
媒体側に漏洩するといわゆるリークノイズが発生し信号
検出にとって好ましくない。
の金属薄膜が使用されるため、ＭＲ素子に流れる電流が
媒体側に漏洩するといわゆるリークノイズが発生し信号
検出にとって好ましくない。
以上のような問題点が解決したものとしてつぎのような
ＭＲヘッドが提案されている。
ＭＲヘッドが提案されている。
このヘッドは、ＭＲ素子の両端に電極を有するＮ１−Ｆ
θ、 Ｎｉ −Ｃｏ などの強磁性体よりなるＭＲ素
子の幅方向の一端に、記録媒体と接する透磁性体の一端
を磁気的に結合し、そのＭＲ素子の幅方向の他端に、記
録媒体と接する透磁性薄膜を磁気的に結合し、ＭＲ素子
とその透磁性薄膜とを電気的に絶縁する構成であり、そ
の特徴は電磁変換特性に関与する磁気ギャップを有せず
、ＭＲ素子幅に起因する幅損失を解消し、導電性記録媒
体と組合せた場合においても安定な動作をすることであ
る。
θ、 Ｎｉ −Ｃｏ などの強磁性体よりなるＭＲ素
子の幅方向の一端に、記録媒体と接する透磁性体の一端
を磁気的に結合し、そのＭＲ素子の幅方向の他端に、記
録媒体と接する透磁性薄膜を磁気的に結合し、ＭＲ素子
とその透磁性薄膜とを電気的に絶縁する構成であり、そ
の特徴は電磁変換特性に関与する磁気ギャップを有せず
、ＭＲ素子幅に起因する幅損失を解消し、導電性記録媒
体と組合せた場合においても安定な動作をすることであ
る。
以下にこの従来例について具体的に説明する。
第１図および第２図に示すようにフェライトのような絶
縁性磁性基板１の表面に切欠き溝２を設け、その切欠き
部に非磁性材３を充填し基板１の表面と同一面に仕上げ
られた新たな表面上に例えば、Ｎｉ−Ｆｅ合金を蒸着手
段で５００人程鹿の厚さに被着し、写真食刻技術で電極
５，６’ｉｉＭＲ素子４の長手方向の両端に配置し、Ｍ
Ｒ素子４を切欠き溝２の長さ方向と平行に設けるＯＭＲ
素子４の上端部を磁性基板中に設けられた切欠き溝２の
上端部１０と磁気的に結合し、ＭＲ素子４の下端部は略
同−厚さの透磁性薄膜７の上端部と電気的に絶縁され磁
気的に結合されている。その接合部１２での具体例を、
第２図に示す。記録媒体８と当接する透磁性薄膜７を切
欠き溝２と平行に配置し、その上に絶縁層１５を被着後
、ＭＲ素子４となる磁性薄膜を被着形成し、両者間の磁
気的接合部１６を構成する。なお切欠き溝の媒体移動方
向寸法は媒体に記録された波長よりも充分大きい。
縁性磁性基板１の表面に切欠き溝２を設け、その切欠き
部に非磁性材３を充填し基板１の表面と同一面に仕上げ
られた新たな表面上に例えば、Ｎｉ−Ｆｅ合金を蒸着手
段で５００人程鹿の厚さに被着し、写真食刻技術で電極
５，６’ｉｉＭＲ素子４の長手方向の両端に配置し、Ｍ
Ｒ素子４を切欠き溝２の長さ方向と平行に設けるＯＭＲ
素子４の上端部を磁性基板中に設けられた切欠き溝２の
上端部１０と磁気的に結合し、ＭＲ素子４の下端部は略
同−厚さの透磁性薄膜７の上端部と電気的に絶縁され磁
気的に結合されている。その接合部１２での具体例を、
第２図に示す。記録媒体８と当接する透磁性薄膜７を切
欠き溝２と平行に配置し、その上に絶縁層１５を被着後
、ＭＲ素子４となる磁性薄膜を被着形成し、両者間の磁
気的接合部１６を構成する。なお切欠き溝の媒体移動方
向寸法は媒体に記録された波長よりも充分大きい。
ＭＲ素子４と略直角な面１１は記録媒体８と当接する面
であり、矢印９は媒体の移動方向である。
であり、矢印９は媒体の移動方向である。
以上のようなＭＲヘッドによってその裏面に軟磁性層８
′の被着された垂直記録媒体８に記録された信号磁化に
よって発生した磁束はその透磁性薄膜７の下端部に導か
れ、その上端部からＭＲ素子４の下端部に導かれ、その
上端部から基板１中の切欠き溝２の端部９に導かれ、基
板を通り、媒体８との当接面１１に導かれ、媒体８に戻
り媒体裏面の軟磁性層８′ヲ介して透磁性薄膜７の下端
部に９／ 戻る閉路を通るため単体形ＭＲヘッドにおける素子幅損
失がなくそして透磁性薄膜７の厚さｉＭＲ素子４と同程
度の厚さにすることにより、ギャップ損失に相当する素
子厚さ損失もなく、さらに、導電性記録媒体と組合せた
場合でも電気的リークの問題のない薄膜磁気ヘッドを実
現できた。
′の被着された垂直記録媒体８に記録された信号磁化に
よって発生した磁束はその透磁性薄膜７の下端部に導か
れ、その上端部からＭＲ素子４の下端部に導かれ、その
上端部から基板１中の切欠き溝２の端部９に導かれ、基
板を通り、媒体８との当接面１１に導かれ、媒体８に戻
り媒体裏面の軟磁性層８′ヲ介して透磁性薄膜７の下端
部に９／ 戻る閉路を通るため単体形ＭＲヘッドにおける素子幅損
失がなくそして透磁性薄膜７の厚さｉＭＲ素子４と同程
度の厚さにすることにより、ギャップ損失に相当する素
子厚さ損失もなく、さらに、導電性記録媒体と組合せた
場合でも電気的リークの問題のない薄膜磁気ヘッドを実
現できた。
このＭＲヘッドは上記のように多くの利点があるが、一
つの大きな問題点は、信号磁束を導く透磁性薄膜とＭＲ
素子とが空間的に分離されているため、記録媒体に直接
ＭＲ素子が接触する型の通常のＭＲヘッドに比べてＭＲ
素子を通過する磁束量が低下しその結果、再生効率が低
下することである。第３図に、透磁性薄膜の厚みｔ４．
Ｍ Ｒ素子の厚みｔ２が等しいときのヘッド断面の磁
束密度分布を示す。同図で縦軸はｙ方向の距離、横軸は
磁束密度を示す。これは、有限要素法により解析により
求められたものである。（実線）。この結果、記録媒体
に接する透磁性薄膜中の磁束密度はＭＲ素子中の磁束密
度よりもかたり大きいことがわかる。上記解析では透磁
性薄膜およびＭＲ素子１ｏ４・−二・ のヒステリシスカーブの非線形性を考慮していないが、
当然実際には材料の最大磁束密度で飽和が生じる。例え
ば透磁性薄膜およびＭＲ素子として、その最大磁束密度
が第３図中Ｐ点にあるような材料を選んだ場合には、透
磁性薄膜中の最大磁束密度がＰで抑えられるため、透磁
性薄膜、さらＩＱ／ＩＲ素子に導かれる総磁束量が低下
するため、両者の磁束密度は第３図破線のように低下す
る。すな°わち、上記従来例においては、両者の材料定
数の関係を規定していないため場合により媒体上の信号
磁束が充分にＭＲ素子に導かれず再生効率の低下する惧
れがあった。
つの大きな問題点は、信号磁束を導く透磁性薄膜とＭＲ
素子とが空間的に分離されているため、記録媒体に直接
ＭＲ素子が接触する型の通常のＭＲヘッドに比べてＭＲ
素子を通過する磁束量が低下しその結果、再生効率が低
下することである。第３図に、透磁性薄膜の厚みｔ４．
Ｍ Ｒ素子の厚みｔ２が等しいときのヘッド断面の磁
束密度分布を示す。同図で縦軸はｙ方向の距離、横軸は
磁束密度を示す。これは、有限要素法により解析により
求められたものである。（実線）。この結果、記録媒体
に接する透磁性薄膜中の磁束密度はＭＲ素子中の磁束密
度よりもかたり大きいことがわかる。上記解析では透磁
性薄膜およびＭＲ素子１ｏ４・−二・ のヒステリシスカーブの非線形性を考慮していないが、
当然実際には材料の最大磁束密度で飽和が生じる。例え
ば透磁性薄膜およびＭＲ素子として、その最大磁束密度
が第３図中Ｐ点にあるような材料を選んだ場合には、透
磁性薄膜中の最大磁束密度がＰで抑えられるため、透磁
性薄膜、さらＩＱ／ＩＲ素子に導かれる総磁束量が低下
するため、両者の磁束密度は第３図破線のように低下す
る。すな°わち、上記従来例においては、両者の材料定
数の関係を規定していないため場合により媒体上の信号
磁束が充分にＭＲ素子に導かれず再生効率の低下する惧
れがあった。
発明の目的
本発明は、上記のように、電気的リークがなく幅損失、
ギャップ損失のない垂直磁化信号再生用ＭＲヘッドにお
いて問題となっていたＭＲ素子の磁束利用率の低下を解
消し、再生効率の良い上記ＭＲヘッドを使用した垂直磁
化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘッドを提
供することを目的とする。
ギャップ損失のない垂直磁化信号再生用ＭＲヘッドにお
いて問題となっていたＭＲ素子の磁束利用率の低下を解
消し、再生効率の良い上記ＭＲヘッドを使用した垂直磁
化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘッドを提
供することを目的とする。
１１／’；−：
発明の構成
本発明は上記の目的を達成するために以下の部材によっ
て構成することを特徴とする。
て構成することを特徴とする。
ｆａｌ 長手方向に電流を流され、記録媒体上の信号
磁化から発生した磁束によって磁気抵抗効果を示すＭＲ
素子。
磁化から発生した磁束によって磁気抵抗効果を示すＭＲ
素子。
（ｂ） 垂直磁気記録媒体に記録されている信号磁化
から発生する信号磁束をＭＲ素子に導ひき、その厚みと
、材料自体の最大磁束密度がＭＲ素子の厚みと最大磁束
密度の積よりも大きい透磁性薄膜。
から発生する信号磁束をＭＲ素子に導ひき、その厚みと
、材料自体の最大磁束密度がＭＲ素子の厚みと最大磁束
密度の積よりも大きい透磁性薄膜。
（ｃ）ＭＲ素子を通過した信号磁束を再び記録媒体に導
く透磁性体。
く透磁性体。
（ｄ） ｆａ）、（ｂ）の薄膜を電気的に絶縁する絶
縁体。
縁体。
＋ｅ） 記録媒体に接する面でｆｂ）の透磁性薄膜と
ＩＣＩの透磁性体を記録媒体上の再生すべき信号の波長
よりも充分長い距離にわたって磁気的に絶縁する非磁性
体。
ＩＣＩの透磁性体を記録媒体上の再生すべき信号の波長
よりも充分長い距離にわたって磁気的に絶縁する非磁性
体。
（ｆｌ （ａ１〜（θ）の部材からなる磁気抵抗効果
形再生ヘッド。
形再生ヘッド。
ｆｃｒｌ 垂直磁気記録された記録媒体。
本発明によれば二層膜垂直記録媒体に記録された信号磁
化によって発生した磁束は透磁性薄膜の下端部に導かれ
、その上端部からＭＲ素子の下端部に導かれ、その上端
部から透磁性体を通り媒体裏面の軟磁性層に戻る閉路を
通るため、単体ｖＭＲヘッドにおける幅損失、シールド
形ＭＲヘッドにおけるギャップ損失がない。さらに導電
性記録媒体と組み合わせた場合でも電気的リークの問題
がなく、また（ｂ）の透磁性薄膜の厚みｔｌと最大磁束
密度Ｂｒｎ１の積ｔ１Ｂｍ１ばｆａｌのＭＲ素子の厚み
ｔ２と最大磁束密度ＢＩＴ１２の積ｔ２Ｂｍ２よりも大
きいため（ｂ）の透磁性薄膜の磁気飽和により（ａ）の
ＭＲ素子に流入する磁束量が低下する割合はｔ１Ｂｍ１
≦ｔ２Ｂｍ２の場合にくらべ少ない。したがって、ｔｌ
Ｂｍｌ＜ｔ２Ｂ＋１’１２の場合に比べ高い再生効率が
得られる。
化によって発生した磁束は透磁性薄膜の下端部に導かれ
、その上端部からＭＲ素子の下端部に導かれ、その上端
部から透磁性体を通り媒体裏面の軟磁性層に戻る閉路を
通るため、単体ｖＭＲヘッドにおける幅損失、シールド
形ＭＲヘッドにおけるギャップ損失がない。さらに導電
性記録媒体と組み合わせた場合でも電気的リークの問題
がなく、また（ｂ）の透磁性薄膜の厚みｔｌと最大磁束
密度Ｂｒｎ１の積ｔ１Ｂｍ１ばｆａｌのＭＲ素子の厚み
ｔ２と最大磁束密度ＢＩＴ１２の積ｔ２Ｂｍ２よりも大
きいため（ｂ）の透磁性薄膜の磁気飽和により（ａ）の
ＭＲ素子に流入する磁束量が低下する割合はｔ１Ｂｍ１
≦ｔ２Ｂｍ２の場合にくらべ少ない。したがって、ｔｌ
Ｂｍｌ＜ｔ２Ｂ＋１’１２の場合に比べ高い再生効率が
得られる。
実施例の説明
構成は第１図および第２図に示すものと同一であり、透
磁性薄膜７の最大磁束密度Ｂｍ１とＭＲ素子４の最大磁
束密度Ｂｍ２の間にＢｍ１≧２Ｂｍ２の関１３゜ 係がある。なおそれぞれの厚み１１．１２はほぼ等しい
。
磁性薄膜７の最大磁束密度Ｂｍ１とＭＲ素子４の最大磁
束密度Ｂｍ２の間にＢｍ１≧２Ｂｍ２の関１３゜ 係がある。なおそれぞれの厚み１１．１２はほぼ等しい
。
以下に本実施例の作用を説明する。
基本的な動作は前記従来例と同様である。ここで切欠き
溝２の寸法は、このヘッドで再生すべき記録波長におい
ていわゆるシールド型ＭＲヘッドのギャップの如き作用
をしない程度にしておく必要がある。具体的にはこのギ
ャップ長を記録波長の１０倍程度以上にとるのが望まし
い。この範囲はギャップ損失を表わす一般的な式 ｑ：ギャップ長 λ：記録波長 で、判るようにλ）ｑの場合に比べ３０ｄＢ程度以上再
生出力の低下した領域に相当し実質的に再生ヘッドのギ
ャップとして作動していないと考えてよい。
溝２の寸法は、このヘッドで再生すべき記録波長におい
ていわゆるシールド型ＭＲヘッドのギャップの如き作用
をしない程度にしておく必要がある。具体的にはこのギ
ャップ長を記録波長の１０倍程度以上にとるのが望まし
い。この範囲はギャップ損失を表わす一般的な式 ｑ：ギャップ長 λ：記録波長 で、判るようにλ）ｑの場合に比べ３０ｄＢ程度以上再
生出力の低下した領域に相当し実質的に再生ヘッドのギ
ャップとして作動していないと考えてよい。
第４図に透磁性薄膜７の磁気特性を示す。図でＨｓｉｇ
は信号磁界、Ｂ１は信号磁界が入力された時１４ペー゛ の透磁性薄膜７中の最大磁束密度、Ｂ２はＭＲ素子４中
の最大磁束密度である。Ｂ２と馬の間にはＢ２＝ｋＢ１
の関係があり第３図に示すようにに＝％である。
は信号磁界、Ｂ１は信号磁界が入力された時１４ペー゛ の透磁性薄膜７中の最大磁束密度、Ｂ２はＭＲ素子４中
の最大磁束密度である。Ｂ２と馬の間にはＢ２＝ｋＢ１
の関係があり第３図に示すようにに＝％である。
ここでＭＲ素子４に磁気飽和寸前の大きな磁界が加わる
場合すなわちＢ２ユＢｍ２の場合でも、Ｂ１ユ２Ｂ２ユ
２Ｂｍ２≦Ｂｍｉの関係が成り立ち、Ｂ１はＢｍｌより
低く、透磁性薄膜７は磁気飽和を起すことがない。言い
かえれば、上記実施例ではＭＲ素子４への磁束が透磁性
薄膜７によって制限されることがな（ＭＲ素子の磁束利
用率の低下がない。
場合すなわちＢ２ユＢｍ２の場合でも、Ｂ１ユ２Ｂ２ユ
２Ｂｍ２≦Ｂｍｉの関係が成り立ち、Ｂ１はＢｍｌより
低く、透磁性薄膜７は磁気飽和を起すことがない。言い
かえれば、上記実施例ではＭＲ素子４への磁束が透磁性
薄膜７によって制限されることがな（ＭＲ素子の磁束利
用率の低下がない。
なお、上記実施例ではＢｍ１≧ｎＢｍ２（ｎ＝２ ）と
したが、１〈ｎ〈２の場合でも上記実施例のような充分
な効果はないが、透磁性薄膜７とＭＲ素子を同一材料（
たとえばパーマロイ）で作る（ ｎ＝１）よりはＭＲ素
子の磁束利用率の改善がなされることは明らかである。
したが、１〈ｎ〈２の場合でも上記実施例のような充分
な効果はないが、透磁性薄膜７とＭＲ素子を同一材料（
たとえばパーマロイ）で作る（ ｎ＝１）よりはＭＲ素
子の磁束利用率の改善がなされることは明らかである。
さらに上記実施例でＦｉ、ｔ１＝ｔ２としたが、ｔｌ−
ｍｔ２ｍ〉１とすれば、ｎはより小さい値で良い。
ｍｔ２ｍ〉１とすれば、ｎはより小さい値で良い。
すなわち、透磁性薄膜７中を通過する総磁束量は１６１
− Φ１ｏｃｔ１．ＭＲ素子４中を通過する総磁束量はΦ２
” ｔ２であるので、Φ２＝にΦ１（ｋ＝、％）とす
れ効果がある。
− Φ１ｏｃｔ１．ＭＲ素子４中を通過する総磁束量はΦ２
” ｔ２であるので、Φ２＝にΦ１（ｋ＝、％）とす
れ効果がある。
比較して、１＜ｎ＜２の場合も同様に充分ではないが改
善がある。
善がある。
但し、ｔｌ、ｔ２の値には次のような制限がある。
ｔ２はＭＲ素子の厚みであるが、これは３ｏｏ〜５００
人程度のものが最もＭＲ効果の大きいことが判っている
。またｔ、は、ｔ２ニ比べ大きくするほどＢｍｌは小さ
くても良いが、ｔ、の寸法に対応してギャップ損失に対
応する厚み損失が生じるので、例えば、記録波長を０．
６μｍとすれば、ｔｌ＞０．２μｍにはできない。なお
ＭＲ素子４の材料としてはパーマロイが一般的である。
人程度のものが最もＭＲ効果の大きいことが判っている
。またｔ、は、ｔ２ニ比べ大きくするほどＢｍｌは小さ
くても良いが、ｔ、の寸法に対応してギャップ損失に対
応する厚み損失が生じるので、例えば、記録波長を０．
６μｍとすれば、ｔｌ＞０．２μｍにはできない。なお
ＭＲ素子４の材料としてはパーマロイが一般的である。
ｔ １） ｔ ２としてＢｍｌ：１：＝Ｂｍ２とする場
合には透磁性材料７の材料としてもパーマロイが適当で
あるがｔ１ユｔ２としてもｌｌｌｌｌｎｎ１）８ｍ２と
する場合には、Ｂｍの大きい値の得られるアモルファス
材料が適当である。
合には透磁性材料７の材料としてもパーマロイが適当で
あるがｔ１ユｔ２としてもｌｌｌｌｌｎｎ１）８ｍ２と
する場合には、Ｂｍの大きい値の得られるアモルファス
材料が適当である。
またアモルファス材料にはパーマロイよりも耐摩耗の点
ですぐれたものがあり、この点でも媒体摺動部に使用す
ることは有利である。
ですぐれたものがあり、この点でも媒体摺動部に使用す
ることは有利である。
発明の効果
以上のように本発明によれば、導電性記録媒体を用いた
場合でも電気的リークがなく、幅損失。
場合でも電気的リークがなく、幅損失。
ギャップ損失がなく、ＭＲ素子の磁束利用率の高い再生
効率の良い垂直磁化信号再生が可能で、そのだめの再生
ヘッドを得ることができる。
効率の良い垂直磁化信号再生が可能で、そのだめの再生
ヘッドを得ることができる。
第１図は、磁気抵抗効果形ヘッドの斜視図、第２図は、
第１図の要部を示す図、第３図は、本発明の一実施例に
おける要部の磁束密度分布を示す図、第４図は、透磁性
薄膜７の磁気特性と、入力信号磁界、該薄膜中の磁束密
度との関係を示す図である。 １・・・・・・透磁性体、３・・・・・・非磁性体、４
・・・・・・ＭＲ素子、７・・・・・・透磁性薄膜、８
・・・・・・記録媒体。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名第１
図 第２図 （０ 第３図
第１図の要部を示す図、第３図は、本発明の一実施例に
おける要部の磁束密度分布を示す図、第４図は、透磁性
薄膜７の磁気特性と、入力信号磁界、該薄膜中の磁束密
度との関係を示す図である。 １・・・・・・透磁性体、３・・・・・・非磁性体、４
・・・・・・ＭＲ素子、７・・・・・・透磁性薄膜、８
・・・・・・記録媒体。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名第１
図 第２図 （０ 第３図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 （１） 垂直磁気記録された媒体と、再生ヘッドに相
対的運動を与え信号を再生する垂直磁化再生方法におい
て、再生ヘッドが、厚みｔｌ、最大磁束密度Ｂｍ、なる
第１の透磁性薄膜の幅方向一端部を記録媒体に接する面
と踵厚みｔ２．最大磁束密度Ｂｍ２なる磁気抵抗効果を
有する第２の透磁性薄膜の長手方向に電流を流しその幅
方向一端部を上記第１の透磁性薄膜の幅方向他端部と磁
気的に結合し、上記第２の透磁性薄膜の幅方向他端部を
透磁性体と磁気的に結合し、上記透磁性体の一端部が記
録媒体に面する構造とし、上記第１の透磁性薄膜と上記
第２の透磁性薄膜とを電気的に絶縁する絶縁体と、上記
透磁性体の記録媒体に面する側で上記透磁性体と上記第
１の透磁性薄膜とを記録媒体上の再生すべき信号の記録
波長に比べて充分に長い２７．、・ 距離にわたって磁気的に絶縁する非磁性体とを具備し、
ｔｌＢｍｌ〉ｔ２ＢｒＱ２ である磁気抵抗効果形再
生ヘッドであることを特徴とする垂直磁化再生方法。 （匂 厚みｔｌ、最大磁束密度Ｂｍ１々る第１の透磁性
薄膜の幅方向一端部を記録媒体に接する面とし、厚みｔ
２．最大磁束密度Ｂｍ２なる磁気抵抗素子よりなる第２
の透磁性薄膜の長手方向に電流を流しその幅方向一端部
を上記第１の透磁性薄膜の幅方向他端部と磁気的に結合
し、上記第２の透磁性薄膜の幅方向他端部を透磁性体と
磁気的に結合し、上記透磁性体の一端部が記録媒体に面
する構造とし、上記第１の透磁性薄膜と上記第２の透磁
性薄膜とを電気的に絶縁する絶縁体と上記透磁性体の記
録媒体に面する側で上記透磁性体と上記第１の透磁性薄
膜とを記録媒体上の再生すべき信号の記録波長に比べて
充分に長い距離にわたって磁気的に絶縁する非磁性体と
を具備し、ｔｌＢｍｌ〉１２８ｍ２であることを特徴と
する磁気抵抗効果形古生ヘッドー ３／ 、 （３） ｔ、Ｂｍｌ）２ｔ２Ｂｍ２であることを特徴
とする特許請求の範囲第２項記載の磁気抵抗効果形弄中
ヘッド０ （４） ｔ、＝ ｔ２． Ｂｍ、 ） Ｂｍ２である
ことを特徴とする特許請求の範囲第２項記載の磁気抵抗
効果形−ヘッド。 （５） ｔ１＝ ｔ２． Ｂｍｌ＞２Ｂｍ２であるこ
とを特徴とする特許請求の範囲第２項記載の磁気抵抗効
果形外魂ヘッド。 （６） 第１の透磁性薄膜が、アモルファス材料、第
２の透磁性薄膜がパーマロイからなることを特徴とする
特許請求の範囲第２項記載の磁気抵抗効果＠箒性ヘッド
。 （７）第１および第２の透磁性薄膜がパーマロイからな
ることを特徴とする特許請求の範囲第２項記載の磁気抵
抗効果Ｍンｍ４ヘッド。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP18072482A JPS5971120A (ja) | 1982-10-14 | 1982-10-14 | 垂直磁化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘツド |
| EP83302024A EP0091812B1 (en) | 1982-04-14 | 1983-04-11 | A playback head for perpendicular magnetic recordings |
| US06/483,614 US4613918A (en) | 1982-04-14 | 1983-04-11 | Perpendicular magnetic playback head and a perpendicular magnetic recording and reproducing device |
| DE8383302024T DE3374622D1 (en) | 1982-04-14 | 1983-04-11 | A playback head for perpendicular magnetic recordings |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP18072482A JPS5971120A (ja) | 1982-10-14 | 1982-10-14 | 垂直磁化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘツド |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5971120A true JPS5971120A (ja) | 1984-04-21 |
Family
ID=16088197
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP18072482A Pending JPS5971120A (ja) | 1982-04-14 | 1982-10-14 | 垂直磁化再生方法およびそのための磁気抵抗効果形ヘツド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5971120A (ja) |
-
1982
- 1982-10-14 JP JP18072482A patent/JPS5971120A/ja active Pending
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