JPH11176019A - 光学的情報記憶装置 - Google Patents
光学的情報記憶装置Info
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- JPH11176019A JPH11176019A JP10060067A JP6006798A JPH11176019A JP H11176019 A JPH11176019 A JP H11176019A JP 10060067 A JP10060067 A JP 10060067A JP 6006798 A JP6006798 A JP 6006798A JP H11176019 A JPH11176019 A JP H11176019A
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- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1381—Non-lens elements for altering the properties of the beam, e.g. knife edges, slits, filters or stops
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- G—PHYSICS
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
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- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
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- G11B7/08—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers
- G11B7/09—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers with provision for moving the light beam or focus plane for the purpose of maintaining alignment of the light beam relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following
- G11B7/0908—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers with provision for moving the light beam or focus plane for the purpose of maintaining alignment of the light beam relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following for focusing only
- G11B7/0909—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers with provision for moving the light beam or focus plane for the purpose of maintaining alignment of the light beam relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following for focusing only by astigmatic methods
Landscapes
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- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 本発明は光学的情報記憶装置に関し、比較的
簡単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー
信号及びトラッキングエラー信号を生成し、高品質な光
磁気信号を検出することを目的とする。 【解決手段】 光源と、光源から出射される光束を反射
して記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタ
と、記録面により反射され偏光ビームスプリッタを通過
した光束が入射する入射面と出射する出射面とを有する
光学的に透明な光学素子とを備え、光学素子は、偏光ビ
ームスプリッタの入射面に垂直で、且つ、光束の進行方
向となる光軸を含む面内に傾いており、光学素子の入射
面及び出射面は互いに平行であるように構成する。
簡単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー
信号及びトラッキングエラー信号を生成し、高品質な光
磁気信号を検出することを目的とする。 【解決手段】 光源と、光源から出射される光束を反射
して記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタ
と、記録面により反射され偏光ビームスプリッタを通過
した光束が入射する入射面と出射する出射面とを有する
光学的に透明な光学素子とを備え、光学素子は、偏光ビ
ームスプリッタの入射面に垂直で、且つ、光束の進行方
向となる光軸を含む面内に傾いており、光学素子の入射
面及び出射面は互いに平行であるように構成する。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光学的情報記憶装置
に係り、特に高品質の光磁気信号を記録媒体から再生す
るのに適した光学的情報記憶装置に関する。本明細書で
は、「情報記憶装置」とは、情報を記録媒体に記録し、
及び／又は情報を記録媒体から再生する装置を言う。
に係り、特に高品質の光磁気信号を記録媒体から再生す
るのに適した光学的情報記憶装置に関する。本明細書で
は、「情報記憶装置」とは、情報を記録媒体に記録し、
及び／又は情報を記録媒体から再生する装置を言う。
【０００２】
【従来の技術】光学的情報記憶装置では、光源から出射
された光束を、板状偏光ビームスプリッタで反射して光
記録媒体の記録面に照射する。光記録媒体の記録面で反
射された光束は、板状偏光ビームスプリッタを通過して
光検出器へ導かれる。光記録媒体からの反射光束が板状
偏光ビームスプリッタを通過すると、非点収差が発生
し、コンパクトディスク（ＣＤ）から信号を再生するＣ
Ｄプレーヤ等では、この非点収差を利用してフォーカス
エラー信号を生成する。
された光束を、板状偏光ビームスプリッタで反射して光
記録媒体の記録面に照射する。光記録媒体の記録面で反
射された光束は、板状偏光ビームスプリッタを通過して
光検出器へ導かれる。光記録媒体からの反射光束が板状
偏光ビームスプリッタを通過すると、非点収差が発生
し、コンパクトディスク（ＣＤ）から信号を再生するＣ
Ｄプレーヤ等では、この非点収差を利用してフォーカス
エラー信号を生成する。
【０００３】図８は、ＣＤプレーヤの一例の光学系の概
略構成を示す平面図である。同図中、半導体レーザ１４
から出射した光束は、回折格子１５に入射し、トラッキ
ングエラーを検出するための副光ビームである±１次光
が生成される。回折格子１５を通過した光束は、ハーフ
ミラー１６により振幅分割され、反射率に応じて反射さ
れてコリメータレンズ１７に入射する。コリメータレン
ズ１７は、入射光を平行光に変換する。平行光に変換さ
れた光束は、立ち上げミラー１８により紙面に垂直な方
向に反射されて対物レンズ１９に入射し、回折限界まで
絞り込まれてＣＤ上のピット２１に照射される。同図で
は、ＣＤに照射される光束の電気ベクトルの方向を矢印
２０で示す。ＣＤの場合、照射される光束の電気ベクト
ルの方向はあまり重要ではないが、ピット２１の列に対
して４５度の方向に設定されている。
略構成を示す平面図である。同図中、半導体レーザ１４
から出射した光束は、回折格子１５に入射し、トラッキ
ングエラーを検出するための副光ビームである±１次光
が生成される。回折格子１５を通過した光束は、ハーフ
ミラー１６により振幅分割され、反射率に応じて反射さ
れてコリメータレンズ１７に入射する。コリメータレン
ズ１７は、入射光を平行光に変換する。平行光に変換さ
れた光束は、立ち上げミラー１８により紙面に垂直な方
向に反射されて対物レンズ１９に入射し、回折限界まで
絞り込まれてＣＤ上のピット２１に照射される。同図で
は、ＣＤに照射される光束の電気ベクトルの方向を矢印
２０で示す。ＣＤの場合、照射される光束の電気ベクト
ルの方向はあまり重要ではないが、ピット２１の列に対
して４５度の方向に設定されている。
【０００４】ピット２１により反射された光束は、再び
対物レンズ１９に入射し、更にコリメータレンズ１７を
通過して収束光となる。この収束光は、ハーフミラー１
６により振幅分割され、透過率に応じて透過する。ハー
フミラー１６を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。ハーフミラー１６を透過した光束は、ハー
フミラー１６に対して反対側に傾いた平凹レンズ２２を
通過することにより、コマ収差が除去されて非点収差の
みが抽出される。そして、平凹レンズ２２を通過した光
束は、光検出器２３ａにより検出され、ＲＦ信号、フォ
ーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号が光検出
器２３ａの出力に基づいて生成される。
対物レンズ１９に入射し、更にコリメータレンズ１７を
通過して収束光となる。この収束光は、ハーフミラー１
６により振幅分割され、透過率に応じて透過する。ハー
フミラー１６を透過する光束は、非点収差及びコマ収差
を発生する。ハーフミラー１６を透過した光束は、ハー
フミラー１６に対して反対側に傾いた平凹レンズ２２を
通過することにより、コマ収差が除去されて非点収差の
みが抽出される。そして、平凹レンズ２２を通過した光
束は、光検出器２３ａにより検出され、ＲＦ信号、フォ
ーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号が光検出
器２３ａの出力に基づいて生成される。
【０００５】図９は、光検出器２３ａの概略構成を示す
拡大平面図である。光検出器２３ａは、検出部Ａ，Ｂ，
Ｃ，Ｄからなる４分割検出器２４ａと、検出器２５ａ，
２６ａとからなる。ＲＦ信号は、４分割検出器２４ａの
検出部Ａ〜Ｄの出力光電流Ａ〜Ｄの和であるＡ＋Ｂ＋Ｃ
＋Ｄから生成する。フォーカスエラー信号は、４分割検
出器２４ａの検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検出部
Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差から生成する。トラッ
キングエラー信号は、検出器２５ａの出力光電流と検出
器２６ａの出力光電流との差から生成する。ＣＤ上のピ
ット２１の列に応じてＣＤの半径方向に現われるプッシ
ュプル信号は、同図中矢印でその発生方向を示すが、ト
ラッキングエラー信号としては用いられない。
拡大平面図である。光検出器２３ａは、検出部Ａ，Ｂ，
Ｃ，Ｄからなる４分割検出器２４ａと、検出器２５ａ，
２６ａとからなる。ＲＦ信号は、４分割検出器２４ａの
検出部Ａ〜Ｄの出力光電流Ａ〜Ｄの和であるＡ＋Ｂ＋Ｃ
＋Ｄから生成する。フォーカスエラー信号は、４分割検
出器２４ａの検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋Ｃと検出部
Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差から生成する。トラッ
キングエラー信号は、検出器２５ａの出力光電流と検出
器２６ａの出力光電流との差から生成する。ＣＤ上のピ
ット２１の列に応じてＣＤの半径方向に現われるプッシ
ュプル信号は、同図中矢印でその発生方向を示すが、ト
ラッキングエラー信号としては用いられない。
【０００６】図８に示すように、ＣＤプレーヤにおいて
は、非点収差が発生する方向が、ＣＤの信号が流れる方
向に対して略４５度傾くような設計となっている。これ
は、回折限界まで絞り込まれた光ビームのスポットが、
ＣＤ上のピット２１に照射されると、回折現象によりＣ
Ｄの半径方向にプッシュプル信号が現われるからであ
る。このプッシュプル信号の周波数は、ＣＤの偏心量、
回転数及びトラックピッチにより決まる。又、このプッ
シュプル信号の信号帯域は、非点収差法により求めたフ
ォーカスエラー信号の帯域と略同じである。
は、非点収差が発生する方向が、ＣＤの信号が流れる方
向に対して略４５度傾くような設計となっている。これ
は、回折限界まで絞り込まれた光ビームのスポットが、
ＣＤ上のピット２１に照射されると、回折現象によりＣ
Ｄの半径方向にプッシュプル信号が現われるからであ
る。このプッシュプル信号の周波数は、ＣＤの偏心量、
回転数及びトラックピッチにより決まる。又、このプッ
シュプル信号の信号帯域は、非点収差法により求めたフ
ォーカスエラー信号の帯域と略同じである。
【０００７】他方、図１０は、ＣＤプレーヤにおいて非
点収差が発生する方向が、ＣＤの信号の流れる方向と平
行な場合を示す図である。又、図１１は、光検出器２３
ｂの概略構成を示す平面図である。図１０中、図８と同
一部分には同一符号を付し、その説明は省略する。この
場合、トラッキングエラー信号は、光検出器２３ｂの検
出器２５ｂ，２６ｂの出力光電流の差から生成でき、特
に不都合は生じない。しかし、フォーカスエラー信号を
生成するのに使用する４分割検出器２４ｂの検出部Ａ〜
Ｄは、図１１に示すような配置とする必要がある。従っ
て、非点収差の発生方向が、プッシュプル信号の発生方
向と平行又は垂直となり、４分割検出器２４ｂの分割線
（暗線）はプッシュプル信号の発生方向に対して４５度
傾くことになる。このため、フォーカスエラー信号にプ
ッシュプル信号がクロストークとして容易に混入し、安
定したフォーカスエラー信号が得られなくなる。
点収差が発生する方向が、ＣＤの信号の流れる方向と平
行な場合を示す図である。又、図１１は、光検出器２３
ｂの概略構成を示す平面図である。図１０中、図８と同
一部分には同一符号を付し、その説明は省略する。この
場合、トラッキングエラー信号は、光検出器２３ｂの検
出器２５ｂ，２６ｂの出力光電流の差から生成でき、特
に不都合は生じない。しかし、フォーカスエラー信号を
生成するのに使用する４分割検出器２４ｂの検出部Ａ〜
Ｄは、図１１に示すような配置とする必要がある。従っ
て、非点収差の発生方向が、プッシュプル信号の発生方
向と平行又は垂直となり、４分割検出器２４ｂの分割線
（暗線）はプッシュプル信号の発生方向に対して４５度
傾くことになる。このため、フォーカスエラー信号にプ
ッシュプル信号がクロストークとして容易に混入し、安
定したフォーカスエラー信号が得られなくなる。
【０００８】尚、ＣＤのような再生専用の記録媒体の場
合、記録媒体上に照射される光ビームの偏光方向は、ど
のような方向であっても特に不都合は生じない。
合、記録媒体上に照射される光ビームの偏光方向は、ど
のような方向であっても特に不都合は生じない。
【０００９】
【発明が解決しようとする課題】ところで、光磁気記録
媒体の場合は、信号再生時に光磁気記録媒体の記録面に
照射される光ビームの偏光方向が極めて重要である。一
般に、光ビームの偏光方向は、トラキングガイド用のグ
ルーブに対して平行又は垂直の場合にノイズが低くなる
ことが知られている。これは、光磁気記録媒体の基板の
複屈折及びグルーブの形状に起因している。従って、光
磁気記録媒体から信号を再生する光学的情報記憶装置の
場合、図１０に示すＣＤプレーヤの場合のように、板状
偏光ビームスプリッタを用いて非点収差法によりフォー
カスエラー信号を生成しようとすると、プッシュプル信
号がクロストークとしてフォーカスエラー信号に混入し
てしまうと共に、安定したトラキングエラー信号を生成
することが極めて難しいという問題があった。他方、光
磁気記録媒体の場合、記録面に照射される光ビームの偏
光方向をグルーブに対して平行又は垂直にすることが極
めて重要であるというジレンマがあった。
媒体の場合は、信号再生時に光磁気記録媒体の記録面に
照射される光ビームの偏光方向が極めて重要である。一
般に、光ビームの偏光方向は、トラキングガイド用のグ
ルーブに対して平行又は垂直の場合にノイズが低くなる
ことが知られている。これは、光磁気記録媒体の基板の
複屈折及びグルーブの形状に起因している。従って、光
磁気記録媒体から信号を再生する光学的情報記憶装置の
場合、図１０に示すＣＤプレーヤの場合のように、板状
偏光ビームスプリッタを用いて非点収差法によりフォー
カスエラー信号を生成しようとすると、プッシュプル信
号がクロストークとしてフォーカスエラー信号に混入し
てしまうと共に、安定したトラキングエラー信号を生成
することが極めて難しいという問題があった。他方、光
磁気記録媒体の場合、記録面に照射される光ビームの偏
光方向をグルーブに対して平行又は垂直にすることが極
めて重要であるというジレンマがあった。
【００１０】そこで、本発明は、比較的簡単、且つ、安
価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及びトラッ
キングエラー信号を生成することが可能であり、高品質
な光磁気信号を検出することのできる光学的情報記憶装
置を提供することを目的とする。
価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及びトラッ
キングエラー信号を生成することが可能であり、高品質
な光磁気信号を検出することのできる光学的情報記憶装
置を提供することを目的とする。
【００１１】
【課題を解決するための手段】上記の課題は、請求項１
記載の、光源と、該光源から出射される光束を反射して
記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタと、
該記録面により反射され該偏光ビームスプリッタを通過
した光束が入射する入射面と出射する出射面とを有する
光学的に透明な光学素子とを備え、該光学素子は、該偏
光ビームスプリッタの入射面に垂直で、且つ、光束の進
行方向となる光軸を含む面内に傾いており、該光学素子
の入射面及び出射面は互いに平行である光学的情報記憶
装置によって達成される。
記載の、光源と、該光源から出射される光束を反射して
記録媒体の記録面に照射する偏光ビームスプリッタと、
該記録面により反射され該偏光ビームスプリッタを通過
した光束が入射する入射面と出射する出射面とを有する
光学的に透明な光学素子とを備え、該光学素子は、該偏
光ビームスプリッタの入射面に垂直で、且つ、光束の進
行方向となる光軸を含む面内に傾いており、該光学素子
の入射面及び出射面は互いに平行である光学的情報記憶
装置によって達成される。
【００１２】請求項２記載の発明では、請求項１におい
て、前記光学素子は光学結晶素子からなる。請求項３記
載の発明では、請求項２において、前記光学結晶素子は
ウォラストンプリズムである。請求項４記載の発明で
は、請求項３において、前記ウォラストンプリズムは一
対の貼り合わされた光学結晶からなり、該光学結晶の光
学異方性を示す光学軸が互いに直交しない。
て、前記光学素子は光学結晶素子からなる。請求項３記
載の発明では、請求項２において、前記光学結晶素子は
ウォラストンプリズムである。請求項４記載の発明で
は、請求項３において、前記ウォラストンプリズムは一
対の貼り合わされた光学結晶からなり、該光学結晶の光
学異方性を示す光学軸が互いに直交しない。
【００１３】請求項５記載の発明では、請求項３又は４
において、前記偏光ビームスプリッタと前記ウォラスト
ンプリズムとの間に配置され、該偏光ビームスプリッタ
の入射面に垂直で、且つ、前記光軸を含む面に対して４
５度の面内に傾いた凹レンズを更に備える。請求項６記
載の発明では、請求項３又は４において、前記偏光ビー
ムスプリッタと前記ウォラストンプリズムとの間に配置
され、少なくとも１つのシリンドリカル面を有するシリ
ンドリカルレンズを更に備え、該シリンドリカルレンズ
の稜線は、該偏光ビームスプリッタの入射面に対して４
５度傾いている。
において、前記偏光ビームスプリッタと前記ウォラスト
ンプリズムとの間に配置され、該偏光ビームスプリッタ
の入射面に垂直で、且つ、前記光軸を含む面に対して４
５度の面内に傾いた凹レンズを更に備える。請求項６記
載の発明では、請求項３又は４において、前記偏光ビー
ムスプリッタと前記ウォラストンプリズムとの間に配置
され、少なくとも１つのシリンドリカル面を有するシリ
ンドリカルレンズを更に備え、該シリンドリカルレンズ
の稜線は、該偏光ビームスプリッタの入射面に対して４
５度傾いている。
【００１４】請求項７記載の発明では、請求項６におい
て、前記シリンドリカルレンズは互いに直交する２つの
稜線を有する両面凹シリンドリカルレンズであり、各稜
線は前記偏光ビームスプリッタの入射面に対して４５度
傾いている。請求項８記載の発明では、請求項７におい
て、前記両面凹シリンドリカルレンズの両面の曲率半径
は互いに異なる。
て、前記シリンドリカルレンズは互いに直交する２つの
稜線を有する両面凹シリンドリカルレンズであり、各稜
線は前記偏光ビームスプリッタの入射面に対して４５度
傾いている。請求項８記載の発明では、請求項７におい
て、前記両面凹シリンドリカルレンズの両面の曲率半径
は互いに異なる。
【００１５】請求項１記載の発明によれば、比較的簡
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
【００１６】従って、本発明によれば、比較的簡単、且
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
【００１７】
【発明の実施の形態】以下、本発明の各実施例を図面と
共に説明する。
共に説明する。
【００１８】
【実施例】図１は、本発明になる光学的情報記憶装置の
第１実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。同
図中、半導体レーザ１から出射した光束は、紙面に垂直
な方向に電気ベクトル（Ｓ偏光成分）を有し、本実施例
では、光学系の光軸に対し２０度傾いて配置された板状
偏光ビームスプリッタ２により反射される。板状偏光ビ
ームスプリッタ２は、平板ガラスに偏光ビームスプリッ
タ用膜が形成された構成を有する。尚、板状偏光ビーム
スプリッタ２は、光学系の光軸に対し約２０度〜約３５
度傾いて配置されていることが望ましい。板状偏光ビー
ムスプリッタ２の偏光反射特性は、Ｐ偏光成分及びＳ偏
光成分に対する透過率を夫々Ｔｐ，Ｔｓとし、Ｐ偏光成
分及びＳ偏光成分に対する反射率を夫々Ｒｐ，Ｒｓとす
ると、Ｔｐ：Ｒｐ＝８０：２０、Ｔｓ：Ｒｓ＝２０：８
０に設定されている。
第１実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。同
図中、半導体レーザ１から出射した光束は、紙面に垂直
な方向に電気ベクトル（Ｓ偏光成分）を有し、本実施例
では、光学系の光軸に対し２０度傾いて配置された板状
偏光ビームスプリッタ２により反射される。板状偏光ビ
ームスプリッタ２は、平板ガラスに偏光ビームスプリッ
タ用膜が形成された構成を有する。尚、板状偏光ビーム
スプリッタ２は、光学系の光軸に対し約２０度〜約３５
度傾いて配置されていることが望ましい。板状偏光ビー
ムスプリッタ２の偏光反射特性は、Ｐ偏光成分及びＳ偏
光成分に対する透過率を夫々Ｔｐ，Ｔｓとし、Ｐ偏光成
分及びＳ偏光成分に対する反射率を夫々Ｒｐ，Ｒｓとす
ると、Ｔｐ：Ｒｐ＝８０：２０、Ｔｓ：Ｒｓ＝２０：８
０に設定されている。
【００１９】板状偏光ビームスプリッタ２により反射さ
れた光束は、コリメータレンズ３により平行光に変換さ
れる。平行光に変換された光束は、立ち上げミラー４に
より反射されて対物レンズ５に入射し、回折限界まで絞
り込まれて光磁気ディスク上のトラック６を構成するラ
ンド又はグルーブを照射し、磁気ドメイン７が記録され
るか、或いは、トラック６上の磁気ドメイン７が再生さ
れる。同図では、光磁気ディスクに照射される光束の電
気ベクトルの方向を矢印Ｅで示す。この電気ベクトルの
方向Ｅは、トラック６の延在方向と直交するように設定
されている。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁
気ディスクに照射される光束の電気ベクトルの方向を、
トラック６の延在方向に対して平行となるように設定す
ることもできる。
れた光束は、コリメータレンズ３により平行光に変換さ
れる。平行光に変換された光束は、立ち上げミラー４に
より反射されて対物レンズ５に入射し、回折限界まで絞
り込まれて光磁気ディスク上のトラック６を構成するラ
ンド又はグルーブを照射し、磁気ドメイン７が記録され
るか、或いは、トラック６上の磁気ドメイン７が再生さ
れる。同図では、光磁気ディスクに照射される光束の電
気ベクトルの方向を矢印Ｅで示す。この電気ベクトルの
方向Ｅは、トラック６の延在方向と直交するように設定
されている。尚、光学系全体を９０度回転すれば、光磁
気ディスクに照射される光束の電気ベクトルの方向を、
トラック６の延在方向に対して平行となるように設定す
ることもできる。
【００２０】磁気カー効果により偏光面が回転した反射
光は、再び対物レンズ５に入射し、更にコリメータレン
ズ３を通過して収束光となる。この収束光は、板状偏光
ビームスプリッタ２に入射し、上記偏光反射特性に応じ
て板状偏光ビームスプリッタ２を透過する。板状偏光ビ
ームスプリッタ２を透過する光束は、非点収差及びコマ
収差を発生する。板状偏光ビームスプリッタ２を透過し
た光束は、平凹レンズ８に入射する。
光は、再び対物レンズ５に入射し、更にコリメータレン
ズ３を通過して収束光となる。この収束光は、板状偏光
ビームスプリッタ２に入射し、上記偏光反射特性に応じ
て板状偏光ビームスプリッタ２を透過する。板状偏光ビ
ームスプリッタ２を透過する光束は、非点収差及びコマ
収差を発生する。板状偏光ビームスプリッタ２を透過し
た光束は、平凹レンズ８に入射する。
【００２１】平凹レンズ８は、板状偏光ビームスプリッ
タ２の入射面（紙面に平行な面）と垂直で、且つ、光束
の進行方向となる光軸を含む面に対して４５度の面内方
向に傾いている。これにより、平凹レンズ８により非点
収差が新たに発生される。平凹レンズ８により発生され
る非点収差は、光軸と垂直な面において、紙面から４５
度の方向とこれと直交する方向に現われる。平凹レンズ
８を通過した光束は、光学結晶からなるウォラストンプ
リズム９に入射する。
タ２の入射面（紙面に平行な面）と垂直で、且つ、光束
の進行方向となる光軸を含む面に対して４５度の面内方
向に傾いている。これにより、平凹レンズ８により非点
収差が新たに発生される。平凹レンズ８により発生され
る非点収差は、光軸と垂直な面において、紙面から４５
度の方向とこれと直交する方向に現われる。平凹レンズ
８を通過した光束は、光学結晶からなるウォラストンプ
リズム９に入射する。
【００２２】ウォラストンプリズム９は、紙面と垂直で
光軸を含む面内方向に傾いており、板状偏光ビームスプ
リッタ２が発生する非点収差を除去する。これは、板状
偏光ビームスプリッタ２及びウォラストンプリズム９の
傾いている方向が互いに直交しており、非点収差の極性
が逆になっているために非点収差が相殺されるからであ
る。つまり、例えば紙面と垂直な方向が正極性であれ
ば、紙面に平行で光軸と直交する方向を負極性となる。
従って、フォーカスエラー信号を生成するのに用いられ
る非点収差は、平凹レンズ８の作用のみに依存し、平凹
レンズ８は板状偏光ビームスプリッタ２の入射面（紙面
に平行な面）と垂直で、且つ、光束の進行方向となる光
軸を含む面に対して４５度の面内方向に傾いている。
光軸を含む面内方向に傾いており、板状偏光ビームスプ
リッタ２が発生する非点収差を除去する。これは、板状
偏光ビームスプリッタ２及びウォラストンプリズム９の
傾いている方向が互いに直交しており、非点収差の極性
が逆になっているために非点収差が相殺されるからであ
る。つまり、例えば紙面と垂直な方向が正極性であれ
ば、紙面に平行で光軸と直交する方向を負極性となる。
従って、フォーカスエラー信号を生成するのに用いられ
る非点収差は、平凹レンズ８の作用のみに依存し、平凹
レンズ８は板状偏光ビームスプリッタ２の入射面（紙面
に平行な面）と垂直で、且つ、光束の進行方向となる光
軸を含む面に対して４５度の面内方向に傾いている。
【００２３】図２は、光検出器１０の概略構成を拡大し
て信号再生系と共に示す図である。光検出器１０は、検
出部Ａ，Ｂ，Ｃ，Ｄからなる４分割検出器１１と、検出
器１２，１３とからなる。光磁気（ＭＯ）信号は、光検
出器１２，１３の出力電流の差を求める差動増幅器１１
１から生成される。フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）
は、４分割検出器１１の検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋
Ｃと検出部Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差である、
（Ａ＋Ｃ）−（Ｂ＋Ｄ）を求める演算増幅器１１２，１
１３及び差動増幅器１１６から生成される。トラッキン
グエラー信号（ＴＥＳ）は、４分割検出器１１の検出部
Ａ，Ｄの出力光電流Ａ＋Ｄと検出部Ｂ，Ｃの出力光電流
Ｂ＋Ｃとの差である、（Ａ＋Ｄ）−（Ｂ＋Ｃ）を求める
演算増幅器１１４，１１５及び差動増幅器１１７から生
成される。
て信号再生系と共に示す図である。光検出器１０は、検
出部Ａ，Ｂ，Ｃ，Ｄからなる４分割検出器１１と、検出
器１２，１３とからなる。光磁気（ＭＯ）信号は、光検
出器１２，１３の出力電流の差を求める差動増幅器１１
１から生成される。フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）
は、４分割検出器１１の検出部Ａ，Ｃの出力光電流Ａ＋
Ｃと検出部Ｂ，Ｄの出力光電流Ｂ＋Ｄとの差である、
（Ａ＋Ｃ）−（Ｂ＋Ｄ）を求める演算増幅器１１２，１
１３及び差動増幅器１１６から生成される。トラッキン
グエラー信号（ＴＥＳ）は、４分割検出器１１の検出部
Ａ，Ｄの出力光電流Ａ＋Ｄと検出部Ｂ，Ｃの出力光電流
Ｂ＋Ｃとの差である、（Ａ＋Ｄ）−（Ｂ＋Ｃ）を求める
演算増幅器１１４，１１５及び差動増幅器１１７から生
成される。
【００２４】図２に示すように、非点収差の方向は、光
磁気ディスク上のグルーブによる回折現象に応じたプッ
シュプル信号の発生方向に対して４５度の傾きを有す
る。即ち、４分割検出器１１の分割線（暗線）は、グル
ーブと平行な方向及び直交する方向に配置できる。この
ため、プッシュプル信号のフォーカスエラー信号（ＦＥ
Ｓ）へのクロストークとしての混入は抑さえられ、安定
したフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成することが
できる。この結果、安定したトラッキングエラー信号
（ＴＥＳ）も生成することができる。更に、光磁気（Ｍ
Ｏ）信号は、光検出器１２，１３の出力電流の差から求
められるので、上記クロストークの問題は発生せず、高
品質な光磁気（ＭＯ）信号を生成することができる。
磁気ディスク上のグルーブによる回折現象に応じたプッ
シュプル信号の発生方向に対して４５度の傾きを有す
る。即ち、４分割検出器１１の分割線（暗線）は、グル
ーブと平行な方向及び直交する方向に配置できる。この
ため、プッシュプル信号のフォーカスエラー信号（ＦＥ
Ｓ）へのクロストークとしての混入は抑さえられ、安定
したフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成することが
できる。この結果、安定したトラッキングエラー信号
（ＴＥＳ）も生成することができる。更に、光磁気（Ｍ
Ｏ）信号は、光検出器１２，１３の出力電流の差から求
められるので、上記クロストークの問題は発生せず、高
品質な光磁気（ＭＯ）信号を生成することができる。
【００２５】又、本実施例で使用するウォラストンプリ
ズム９は、互いに貼り合わされた光学結晶の光学異方性
を示す各々の光学軸が互いに直交しないような構成にな
っている。このため、ウォラストンプリズム９からは、
偏光面が互いに直交すると共に進行方向が分離された２
つの光束と、更にそれらの２つの光束成分が混在する１
つの光束の、合計３つの光束（光ビーム）が得られる。
上記の如く、２つの光束成分が混在する１つの光束は、
フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）及びトラッキングエラ
ー信号（ＴＥＳ）を生成するのに用いられる。他方、偏
光面が互いに直交する２つの光束は、光磁気（ＭＯ）信
号を生成するのに用いられる。
ズム９は、互いに貼り合わされた光学結晶の光学異方性
を示す各々の光学軸が互いに直交しないような構成にな
っている。このため、ウォラストンプリズム９からは、
偏光面が互いに直交すると共に進行方向が分離された２
つの光束と、更にそれらの２つの光束成分が混在する１
つの光束の、合計３つの光束（光ビーム）が得られる。
上記の如く、２つの光束成分が混在する１つの光束は、
フォーカスエラー信号（ＦＥＳ）及びトラッキングエラ
ー信号（ＴＥＳ）を生成するのに用いられる。他方、偏
光面が互いに直交する２つの光束は、光磁気（ＭＯ）信
号を生成するのに用いられる。
【００２６】図３は、図１に示す光学的情報記憶装置
を、上方４５度の角度から見た斜視図である。同図中、
１００はトラック６及び磁気ドメイン７を有する光磁気
ディスクを示す。本実施例によれば、光磁気ディスク１
００の記録面に形成されたトラック６に対して垂直又は
平行な電気ベクトルを有する光ビームを照射し、非点収
差法によりフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成する
際に、４分割検出器１１の分割線がトラックと平行又は
垂直となるような配置を採用しているので、フォーカス
エラー信号（ＦＥＳ）にプッシュプル信号がクロストー
クとして混入することを抑制することができる。これに
より、安定したフォーカスサーボ及びトラッキングサー
ボを行うことができる。更に、高品質の光磁気（ＭＯ）
信号を生成することもできる。つまり、比較的簡単、且
つ、安価な構成の光学系を用いることにより、高性能の
光学的情報記憶装置を実現することができる。
を、上方４５度の角度から見た斜視図である。同図中、
１００はトラック６及び磁気ドメイン７を有する光磁気
ディスクを示す。本実施例によれば、光磁気ディスク１
００の記録面に形成されたトラック６に対して垂直又は
平行な電気ベクトルを有する光ビームを照射し、非点収
差法によりフォーカスエラー信号（ＦＥＳ）を生成する
際に、４分割検出器１１の分割線がトラックと平行又は
垂直となるような配置を採用しているので、フォーカス
エラー信号（ＦＥＳ）にプッシュプル信号がクロストー
クとして混入することを抑制することができる。これに
より、安定したフォーカスサーボ及びトラッキングサー
ボを行うことができる。更に、高品質の光磁気（ＭＯ）
信号を生成することもできる。つまり、比較的簡単、且
つ、安価な構成の光学系を用いることにより、高性能の
光学的情報記憶装置を実現することができる。
【００２７】図４は、本発明になる光学的情報記憶装置
の第２実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。
同図中、図１及び図３と同一部分には同一符号を付し、
その説明は省略する。本実施例では、図４に示すよう
に、図１及び図３に示す平凹レンズ８の代わりにシリン
ドリカルレンズ２７が設けられている。このシリンドリ
カルレンズ２７は、両面凹型のシリンドリカルレンズで
あり、両面の稜線が互いに直交していると共に、両面の
曲率半径が互いに異なる。従って、シリンドリカルレン
ズ２７は、凹レンズとシリンドリカルレンズとを組み合
わせた場合と同様の機能及び効果を有する。つまり、非
点収差による最小錯乱円を拡大でき、光検出器１０の調
整が容易となると共に、ウォラストンプリズム９の配置
スペースを容易に確保することができる。
の第２実施例の光学系の概略構成を示す平面図である。
同図中、図１及び図３と同一部分には同一符号を付し、
その説明は省略する。本実施例では、図４に示すよう
に、図１及び図３に示す平凹レンズ８の代わりにシリン
ドリカルレンズ２７が設けられている。このシリンドリ
カルレンズ２７は、両面凹型のシリンドリカルレンズで
あり、両面の稜線が互いに直交していると共に、両面の
曲率半径が互いに異なる。従って、シリンドリカルレン
ズ２７は、凹レンズとシリンドリカルレンズとを組み合
わせた場合と同様の機能及び効果を有する。つまり、非
点収差による最小錯乱円を拡大でき、光検出器１０の調
整が容易となると共に、ウォラストンプリズム９の配置
スペースを容易に確保することができる。
【００２８】又、シリンドリカルレンズ２７の稜線は、
図４中紙面に対して４５度の傾きを持つように配置され
ているので、上記第１実施例の場合と同様の効果を得る
ことができる。図５は、図４に示す光検出器１０の概略
構成を拡大して示す平面図である。同図中、図２と同一
部分には同一符号を付し、その説明は省略する。更に、
シリンドリカルレンズ２７は、光軸に対して垂直に配置
されているので、コマ収差の発生がなく、極めて安定し
たプッシュプル信号を得ることができる。
図４中紙面に対して４５度の傾きを持つように配置され
ているので、上記第１実施例の場合と同様の効果を得る
ことができる。図５は、図４に示す光検出器１０の概略
構成を拡大して示す平面図である。同図中、図２と同一
部分には同一符号を付し、その説明は省略する。更に、
シリンドリカルレンズ２７は、光軸に対して垂直に配置
されているので、コマ収差の発生がなく、極めて安定し
たプッシュプル信号を得ることができる。
【００２９】次に、図６及び図７を用いて最小錯乱円の
拡大とウォラストンプリズム９の配置スペースの確保に
ついて説明する。図６は、片面凹型のシリンドリカルレ
ンズ２８を用いた場合を説明する図であり、図７は、上
記第２実施例における両面凹型のシリンドリカルレンズ
２７を用いた場合を説明する図である。尚、図６及び図
７では、非点収差が板状偏光ビームスプリッタ２とウォ
ラストンプリズム９との相互作用により相殺されている
ので、板状偏光ビームスプリッタ２の図示は省略する。
拡大とウォラストンプリズム９の配置スペースの確保に
ついて説明する。図６は、片面凹型のシリンドリカルレ
ンズ２８を用いた場合を説明する図であり、図７は、上
記第２実施例における両面凹型のシリンドリカルレンズ
２７を用いた場合を説明する図である。尚、図６及び図
７では、非点収差が板状偏光ビームスプリッタ２とウォ
ラストンプリズム９との相互作用により相殺されている
ので、板状偏光ビームスプリッタ２の図示は省略する。
【００３０】図６の場合、光磁気ディスク１００からの
反射光は、コリメータレンズ３を透過して収束光に変換
される。収束光となった光束は、片面凹型のシリンドリ
カルレンズ２８に入射し、非点収差が発生する。片面凹
型のシリンドリカルレンズ２８は、片面凹型のシリンド
リカルレンズ２８の稜線が同図中紙面に平行になるよう
な方向に配置されており、例えば紙面上の収束光（平面
光束）３０は片面凹型のシリンドリカルレンズ２８のレ
ンズ作用を全く受けない。即ち、収束光３０の片面凹型
のシリンドリカルレンズ２８に対する入射角と出射角は
同じである。従って、光束の収束点Ｓ１は、コリメータ
レンズ３の焦点距離と片面凹型のシリンドリカルレンズ
２８の厚みによって決定される。他方、紙面に垂直で光
軸を含む平面内の収束光は、片面凹型のシリンドリカル
レンズ２８の作用を受けるため、収束位置は片面凹型の
シリンドリカルレンズ２８の凹面の曲率によって収束点
Ｓ１より片面凹型のシリンドリカルレンズ２８から遠い
位置にある収束点Ｓ２にずれる。
反射光は、コリメータレンズ３を透過して収束光に変換
される。収束光となった光束は、片面凹型のシリンドリ
カルレンズ２８に入射し、非点収差が発生する。片面凹
型のシリンドリカルレンズ２８は、片面凹型のシリンド
リカルレンズ２８の稜線が同図中紙面に平行になるよう
な方向に配置されており、例えば紙面上の収束光（平面
光束）３０は片面凹型のシリンドリカルレンズ２８のレ
ンズ作用を全く受けない。即ち、収束光３０の片面凹型
のシリンドリカルレンズ２８に対する入射角と出射角は
同じである。従って、光束の収束点Ｓ１は、コリメータ
レンズ３の焦点距離と片面凹型のシリンドリカルレンズ
２８の厚みによって決定される。他方、紙面に垂直で光
軸を含む平面内の収束光は、片面凹型のシリンドリカル
レンズ２８の作用を受けるため、収束位置は片面凹型の
シリンドリカルレンズ２８の凹面の曲率によって収束点
Ｓ１より片面凹型のシリンドリカルレンズ２８から遠い
位置にある収束点Ｓ２にずれる。
【００３１】図６では、紙面に対して平行に見た場合の
光束の様子を収束光３１として示す。収束光３０及び収
束光３１の夫々の像高が同じになる位置が、所謂最小錯
乱円が現われる位置であり、光検出器１０が配置される
位置２９である。図７の場合、光磁気ディスク１００か
らの反射光は、コリメータレンズ３を透過して収束光に
変換される。収束光となった光束は、シリンドリカルレ
ンズ２７に入射し、非点収差が発生する。シリンドリカ
ルレンズ２７の両面の稜線は、互いに直交しおり、又、
両面の曲率は互いに異なる。説明の便宜上、シリンドリ
カルレンズ２７の入射面の稜線は紙面と平行であり、出
射面の稜線は紙面と垂直であるものとする。更に、シリ
ンドリカルレンズ２７の入射面の曲率半径は、出射面の
曲率半径よりも小さいものとする。
光束の様子を収束光３１として示す。収束光３０及び収
束光３１の夫々の像高が同じになる位置が、所謂最小錯
乱円が現われる位置であり、光検出器１０が配置される
位置２９である。図７の場合、光磁気ディスク１００か
らの反射光は、コリメータレンズ３を透過して収束光に
変換される。収束光となった光束は、シリンドリカルレ
ンズ２７に入射し、非点収差が発生する。シリンドリカ
ルレンズ２７の両面の稜線は、互いに直交しおり、又、
両面の曲率は互いに異なる。説明の便宜上、シリンドリ
カルレンズ２７の入射面の稜線は紙面と平行であり、出
射面の稜線は紙面と垂直であるものとする。更に、シリ
ンドリカルレンズ２７の入射面の曲率半径は、出射面の
曲率半径よりも小さいものとする。
【００３２】シリンドリカルレンズ２７は、上記の如く
配置となっているので、例えば紙面上の収束光（平面光
束）３３はシリンドリカルレンズ２７の入射側のレンズ
作用は全く受けない。しかし、シリンドリカルレンズ２
７の出射側の稜線は紙面に対して垂直であるため、上記
収束光３３はシリンドリカルレンズ２７の出射側のレン
ズ作用を受け、収束点Ｓ３はコリメータレンズ３の焦点
距離及びシリンドリカルレンズ２７の厚みによって決定
される位置よりもシリンドリカルレンズ２７から遠い位
置となる。他方、紙面に垂直で光軸を含む平面内の収束
光は、シリンドリカルレンズ２７の入射側のレンズ作用
を受けるが、シリンドリカルレンズ２７の出射側のレン
ズ作用は受けない。
配置となっているので、例えば紙面上の収束光（平面光
束）３３はシリンドリカルレンズ２７の入射側のレンズ
作用は全く受けない。しかし、シリンドリカルレンズ２
７の出射側の稜線は紙面に対して垂直であるため、上記
収束光３３はシリンドリカルレンズ２７の出射側のレン
ズ作用を受け、収束点Ｓ３はコリメータレンズ３の焦点
距離及びシリンドリカルレンズ２７の厚みによって決定
される位置よりもシリンドリカルレンズ２７から遠い位
置となる。他方、紙面に垂直で光軸を含む平面内の収束
光は、シリンドリカルレンズ２７の入射側のレンズ作用
を受けるが、シリンドリカルレンズ２７の出射側のレン
ズ作用は受けない。
【００３３】尚、シリンドリカルレンズ２７の入射側の
曲率半径は出射側の曲率半径より小さいため、紙面に垂
直で光軸を含む平面内の収束光は、シリンドリカルレン
ズ２７の厚みにもよるが、収束位置は収束点Ｓ３よりシ
リンドリカルレンズ２７から遠い位置にある収束点Ｓ４
にずれる。図７では、紙面に対して平行に見た場合の光
束の様子を収束光３４として示す。収束光３３及び収束
光３４の夫々の像高が同じになる位置が、所謂最小錯乱
円が現われる位置であり、光検出器１０が配置される位
置３５である。
曲率半径は出射側の曲率半径より小さいため、紙面に垂
直で光軸を含む平面内の収束光は、シリンドリカルレン
ズ２７の厚みにもよるが、収束位置は収束点Ｓ３よりシ
リンドリカルレンズ２７から遠い位置にある収束点Ｓ４
にずれる。図７では、紙面に対して平行に見た場合の光
束の様子を収束光３４として示す。収束光３３及び収束
光３４の夫々の像高が同じになる位置が、所謂最小錯乱
円が現われる位置であり、光検出器１０が配置される位
置３５である。
【００３４】上記各実施例では、光磁気ディスクを記録
媒体の一例として説明したが、本発明はその他の光磁気
記録媒体へも同様にして適用可能である。以上、本発明
を実施例により説明したが、本発明は上記実施例に限定
されるものではなく、本発明の範囲内で種々の変形及び
改良が可能であることは言うまでもない。
媒体の一例として説明したが、本発明はその他の光磁気
記録媒体へも同様にして適用可能である。以上、本発明
を実施例により説明したが、本発明は上記実施例に限定
されるものではなく、本発明の範囲内で種々の変形及び
改良が可能であることは言うまでもない。
【００３５】
【発明の効果】請求項１記載の発明によれば、比較的簡
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
単、且つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信
号及びトラッキングエラー信号を生成することが可能で
あり、高品質な光磁気信号を検出することができる。請
求項２〜８記載の発明によれば、比較的簡単、且つ、小
型の光学系を用いて安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成すると共に、高品質な光
磁気信号を検出することができる。
【００３６】従って、本発明によれば、比較的簡単、且
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
つ、安価な構成で、安定したフォーカスエラー信号及び
トラッキングエラー信号を生成し、高品質な光磁気信号
を検出することが可能となり、小型で高性能な光学的情
報記憶装置を実現できる。
【図１】本発明になる光学的情報記憶装置の第１実施例
の光学系の概略構成を示す平面図である。
の光学系の概略構成を示す平面図である。
【図２】光検出器の概略構成を拡大して信号再生系と共
に示す図である。
に示す図である。
【図３】光学的情報記憶装置の第１実施例の光学系を上
方４５度の角度から見た斜視図である。
方４５度の角度から見た斜視図である。
【図４】本発明になる光学的情報記憶装置の第２実施例
の光学系の概略構成を示す平面図である。
の光学系の概略構成を示す平面図である。
【図５】光検出器の概略構成を拡大して示す平面図であ
る。
る。
【図６】最小錯乱円の拡大とウォラストンプリズムの配
置スペースの確保について説明する図である。
置スペースの確保について説明する図である。
【図７】最小錯乱円の拡大とウォラストンプリズムの配
置スペースの確保について説明する図である。
置スペースの確保について説明する図である。
【図８】ＣＤプレーヤの一例の光学系の概略構成を示す
平面図である。
平面図である。
【図９】光検出器の概略構成を拡大して示す図である。
【図１０】ＣＤプレーヤにおいて非点収差が発生する方
向がＣＤの信号の流れる方向と平行な場合を示す図であ
る。
向がＣＤの信号の流れる方向と平行な場合を示す図であ
る。
【図１１】光検出器の概略構成を示す平面図である。
１ 半導体レーザ ２ 板状偏光ビームスプリッタ ３ コリメータレンズ ４ 立ち上げミラー ５ 対物レンズ ６ トラック ７ 磁気ドメイン ８ 平凹レンズ ９ ウォラストンプリズム １０ 光検出器 ２７ 両面凹型のシリンドリカルレンズ ２８ 片面凹型のシリンドリカルレンズ １００ 光磁気ディスク
Claims (8)
- 【請求項１】 光源と、 該光源から出射される光束を反射して記録媒体の記録面
に照射する偏光ビームスプリッタと、 該記録面により反射され該偏光ビームスプリッタを通過
した光束が入射する入射面と出射する出射面とを有する
光学的に透明な光学素子とを備え、 該光学素子は、該偏光ビームスプリッタの入射面に垂直
で、且つ、光束の進行方向となる光軸を含む面内に傾い
ており、 該光学素子の入射面及び出射面は互いに平行である、光
学的情報記憶装置。 - 【請求項２】 前記光学素子は光学結晶素子からなる、
請求項１記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項３】 前記光学結晶素子はウォラストンプリズ
ムである、請求項２記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項４】 前記ウォラストンプリズムは一対の貼り
合わされた光学結晶からなり、該光学結晶の光学異方性
を示す光学軸が互いに直交しない、請求項３記載の光学
的情報記憶装置。 - 【請求項５】 前記偏光ビームスプリッタと前記ウォラ
ストンプリズムとの間に配置され、該偏光ビームスプリ
ッタの入射面に垂直で、且つ、前記光軸を含む面に対し
て４５度の面内に傾いた凹レンズを更に備えた、請求項
３又は４記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項６】 前記偏光ビームスプリッタと前記ウォラ
ストンプリズムとの間に配置され、少なくとも１つのシ
リンドリカル面を有するシリンドリカルレンズを更に備
え、該シリンドリカルレンズの稜線は、該偏光ビームス
プリッタの入射面に対して４５度傾いている、請求項３
又は４記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項７】 前記シリンドリカルレンズは互いに直交
する２つの稜線を有する両面凹シリンドリカルレンズで
あり、各稜線は前記偏光ビームスプリッタの入射面に対
して４５度傾いている、請求項６記載の光学的情報記憶
装置。 - 【請求項８】 前記両面凹シリンドリカルレンズの両面
の曲率半径は互いに異なる、請求項７記載の光学的情報
記憶装置。
Priority Applications (3)
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|---|---|---|---|
| JP10060067A JPH11176019A (ja) | 1997-10-06 | 1998-03-11 | 光学的情報記憶装置 |
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| US09/049,796 US6091692A (en) | 1997-10-06 | 1998-03-27 | Optical information storage apparatus |
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| JP9-272865 | 1997-10-06 | ||
| JP10060067A JPH11176019A (ja) | 1997-10-06 | 1998-03-11 | 光学的情報記憶装置 |
Publications (1)
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|---|---|
| JPH11176019A true JPH11176019A (ja) | 1999-07-02 |
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ID=26401121
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