JPH07105206B2

JPH07105206B2 - ビデオ表示装置

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Publication number: JPH07105206B2
Application number: JP2297040A
Authority: JP
Inventors: ミリリマルク; プリエールべルナール
Original assignee: Thomson Tubes and Displays SA
Current assignee: Thomson Tubes and Displays SA
Priority date: 1988-10-31
Filing date: 1990-10-31
Publication date: 1995-11-13
Anticipated expiration: 2010-11-13
Also published as: JPH03184242A; DE68928125T2; KR100235807B1; SG93772A1; EP0425747B1; US5121028A; KR910008783A; DE68928125D1; ATE154468T1; EP0425747A1

Description

【発明の詳細な説明】＜産業上の利用分野＞この発明は、自己集中型のカラー映像管（CRT）を用い
た表示システムに関するものである。

＜発明の背景＞映像管のスクリーンの曲率半径は、電子ビームの偏向中
心からスクリーンまでの距離よりも非常に大であるか
ら、CRTの３本の電子ビームＲ、Ｇ、Ｂの各々中の電子
は、スクリーンの側辺に向って偏向された場合には中心
に向けて投射された場合に比べてより長大な距離を走行
する。各電子銃は相互に分離されているから、３本の電
子ビームは、スクリーンの側辺に向って偏向されるとそ
れぞれのランディング点が互に隔たることになる。一様
な偏向磁界を使用した場合には、上記の様な作用が相加
されて、スクリーン中心から離れた諸点では３本のビー
ムによる光点を互に隔てることになる。この様な状態は
誤集中（ミスコンバーゼンス）と言われ、表示される画
像の側辺部に色縁（カラーフリンジ）を生じさせる。或
る程度の誤集中は容認できるが、３種の光点が完全に分
離した形になると通常は許容できない。誤集中は、映像
管に適当なテスト信号を印加した場合に、スクリーン上
に描かれる網目パターン線の理想的には重なり合うべき
赤と青の線の、相互の隔たりとして測定できる。

３本の電子ビームはそれぞれラスタを描くように走査す
るもので、それぞれ対応する色で区別することができ
る。すなわち、緑ラスタは通常は中央の電子ビームで走
査され、両側のビームは赤と青のラスタをそれぞれ走査
する。網目パターンは各赤、緑および青のラスタで生成
できる。この網目パターンは一般に垂直および水平の線
でラスタの輪郭線を描くが、またその他に中間位置の垂
直および水平の線も含んでいる。

自己集中型のヨークでは、水平偏向巻線によって生成さ
れる磁界強度線または磁束は、そのヨークの電子銃側よ
りもスクリーンに近い部分で大体糸巻（ピンクッショ
ン）形の分布すなわち非均一性を持っている。その結
果、或る偏向電流において、その磁界はスクリーンの中
心におけるよりもたとえば時計文字盤になぞらえて３時
の位置と呼ぶことにするスクリーン右側辺中央におい
て、より強くなる。この様な磁界の不均一性が、垂直線
の３時位置における誤集中を低減することは良く知られ
ている。

一方、垂直偏向巻線によって生成される磁界の磁束線の
分布は、ヨークの電子銃側端とスクリーン側端の中間部
において樽（バレル）型にされる。この様な不均一磁界
によって垂直線の12時位置における誤集中が減少する。
この樽型磁界および糸巻型水平磁界の組合せによって、
たとえば、２時位置と呼ぶスクリーンの右上辺における
誤集中が減少することになる。

CRTのスクリーンを平坦化すればするほど誤集中による
誤差が顕著になる。すなわち、CRTの製造業者が、相異
なるスクリーン寸法および偏向角を有する角CRTのフェ
ースプレートパネルについて決めた標準曲率半径をＲと
して、たとえばスクリーンの曲率半径が比較的大きく1.
5Rまたはそれ以上のという風に1Rより大きい場合には、
垂直線上２時位置と３時位置の中間における２時半位置
の誤集中誤差は、第1a図に示される通り実用上許容でき
ないものとなる。実線で描いたわん曲垂直線は青の網状
パターンにおける垂直線を表わし、破線で示すわん曲垂
直線は赤の網状パターンから得られる垂直線を表わして
いる。この様な許容できない誤集中誤差は、２時位置と
３時位置の双方の誤集中誤差が許容可能である場合でも
発生する可能性がある。同様に、各中間的な垂直線上で
３時半、８時半および９時半位置という垂直方向の他の
半時間位置でも、許容できない誤集中誤差は発生する可
能性がある。そこで、垂直線上の２時位置および３時位
置の誤集中を発生させることなしに、垂直線上のたとえ
ば２時半位置というような各半時間位置における許容で
きない砂時計形の誤集中誤差を減少させることが要望さ
れる。

＜発明の概要＞この発明の一形態では、水平偏向巻線とCRTのネック部
との間で水平偏向巻線上に４個の透磁性タブまたは分路
部材が配置されている。このタブは、プラスチック材料
とフエライトとの混合物で構成され、プラスト・フエラ
イトと名付けられている。そのタブは、ヨークの入口部
と出口部との間の水平偏向巻線の中間部に配置されてい
る。この様なタブは、フーリエー高調波分解々析法で得
られる、水平磁界の第５高調波分布を変えて、前述した
半時間位置における誤集中誤差を減少させるために使用
される。

この発明の、また別の形態では、所望の第５高調波分布
を得るように、巻線中に設けた空所を利用している。

この発明の一つの特徴に従う自己集中型カラー表示シス
テムは、排気されたガラス外囲器を有し、また表示スク
リーンをなす該外囲器の一端部に設けられた相異なるカ
ラーを表わす蛍光体素子のアレイと同外囲器の他端部に
設けられた電子銃構体とを有する陰極線管を具えてい
る。この電子銃構体は、上記の相異なる蛍光体素子の各
一つを励起するための３本の水平インライン電子ビーム
を生成するように構成されている。透磁性の磁心もあ
る。水平偏向コイルと垂直偏向コイルとがこの磁心に対
して動作関係に配設されていて、付勢されると水平およ
び垂直偏向磁界を生成して、表示スクリーン上にラスタ
を描くようビームに走査動作をさせる。水平偏向磁界
は、表示スクリーンの垂直中心を通る水平軸に沿ってビ
ーム集中を行なうように、概して糸巻き型磁界である。
この水平偏向磁界の高調波組成は、この水平偏向磁界
が、ラスタの半時間位置における誤集中誤差を修正する
ような正の値を有する第５高調波成分を呈するように変
形されている。

＜詳細な説明＞以下、図面を参照して詳しく説明する。

第２図には、長手軸をＺとするカラー・テレビジョン表
示管構体の簡略縦断面が示されている。表示管CRT110
は、管体の円錐状部先端に表示スクリーン22を持ってい
る。CRT110は、たとえば、イタリーのアナグニ（Anagn
i）市のビデオカラー社製の型式66MP（平坦度中級）
で、その偏向角は110度、スクリーン寸法は66cm（26V）
である。なお、上記の信号MPはスクリーンの曲率半径
で、たとえば1.5Rという様にＲ＞１であることを示す。
表示スクリーン22と反対側のネック部端33には一平面上
に配置された３基の電子銃44が設けられ、そのうちの中
央電子銃は長手軸Ｚに中心を合せて位置している。CRT1
10のネック部の一部と円錐状部すなわちフレア部の一部
を囲む形で偏向ヨーク55が取付けられている。偏向ヨー
ク55は、１対のサドル形コイル10で形成された線偏向コ
イル構体77を有し、またそれぞれ軟性磁心66上に巻かれ
た１対のトロイダル・コイル990で形成されたフィール
ド偏向コイル構体88も持っている。これら２組の偏向コ
イル構体は、通常は、ほぼ截頭円錐形をした絶縁材料か
ら成る支持体（図示省略）上に取付けられている。コイ
ル10はテレビジョン受像機の水平偏向回路178によって
付勢され、コイル990は同じく垂直偏向回路177によって
付勢される。

各サドル形コイル10は、電子銃44に接近した真直ぐな後
端巻回部９（電子銃端という）を持っている。この後端
巻回部はCRT110のネック部から離れる方向に曲げられる
ことはなく、長手軸Ｚに大体平行に沿って設けられてい
る。サドル形コイル10の２番目の前端巻回部19は表示ス
クリーンに近く位置していて、スクリーン端というが、
上記軸Ｚからその軸に直交する方向に離れるように曲げ
られている。この様なサドル形のコイルを使用すること
によって、磁心66と絶縁性支持体のそれぞれは、２つの
部材を互に係止あるいは接着して組立てるのではなく、
一つものとして形成できる利点が得られる。

第3a図、第3b図、第3c図は、第２図に示したこの発明を
実施した対をなすサドル形コイル10の１つの、それぞれ
側面図、上面図および背面図である。その各巻回は、大
体サドル形をした導線ループで形成されている。第3d図
は、第3b図のＺ＝Z1位置の平面Ａ−Ａにおける断面を示
している。第２図および第3a図〜第3d図を通じ、同様な
数字符号および記号は同様な部材および機能を表わすも
のとする。

第3a図〜第3d図に示すサドル形コイル10の前端巻回部19
はフレア側部辺11と12によって真直ぐな後端巻回部９に
連続されている。ヨーク55の形成する偏向磁界の出口部
に位置している側辺11と12のセクションは、コイル内に
前部空所20を形成するように周知の方法で巻かれてい
る。前部空所20は、たとえば南北（上下）糸巻歪のよう
なラスタ・パターンの歪すなわち寸法形状歪を修正する
ように、磁界分布の高調波に影響を与え、すなわち変形
する。同じ様に、ヨーク455の入口部に位置している側
辺11と12のセクションは、コイル中に後部空所30と30a
を形成するように周知の方法で巻回されている。空所30
と30aは、水平コマ誤差を修正するように、磁界分布の
高調波を変形する。端部巻回９と19および側辺11と12は
窓18を形成している。

コマ誤差はコイル10の入口部で修正される。集中誤差
は、出口部と入口部の中間部で修正される。表示スクリ
ーンの最側辺における形状寸法の誤差は出口部で修正さ
れる。

ヨークの中間部では、空所100が集中作用に影響を及ぼ
す。しかし、この空所100の水平コマに対する作用は、
入力部における空所30、30aの作用に比べて弱い。同様
に、ラスタの側方糸巻歪に対する空所100の作用も空所2
0の作用よりも弱い。

空所20、30および30aはサドル形コイル10の両端部巻回
部中に在る。これらの空所の境界を決める導線は、全巻
線巻回部のうちの端部巻回部の開始点または完了点とな
る角を回るために可成りカーブしている。つまり、空所
20、30、30aの各々は、第3a図の導線98のような導線で
輪郭の一部が決められている。この空所の角の輪郭を形
成するために導線98の長さの中には互にはっきりした或
る角度をなすように延びるセグメント98aと98bが含まれ
ている。

これと対照的に、この発明の一特徴として、端部巻回部
の角から離れた空所を作るために、導線99のような巻線
部が用いられて空所100の輪郭が決められている。導線9
9の長さの中には、空所100の１辺をなすセグメント99c
と、この空所の前後の連続した巻線方向とほぼ同方向を
向いた空所100両側のセグメント99aと99bとが含まれて
いる。

サドル形コイル10中の空所100が形成されている位置
は、たとえば、前後端巻回部19、９から離れたそれらの
中間である。すなわち、導線セグメント99a、99bおよび
99cは、第3b図のたとえば側辺12の中間部に配置されて
いる。コイル10の４つの角に位置する導線セグメント99
d、99e、99fおよび99gは、完全な巻回部のループ形状を
作るためにはっきりとカーブしている。空所100はこれ
らの導線セグメント99d〜99gとは関係がない。従って、
コイルの角の部分から離れて空所100を設け得るように
することによって、電子ビームのランディング誤差を修
正するために巻線の高調波成分を変調する際に大きな融
通性が得られる。たとえば、後述するように、空所100
は、たとえば第1a図垂直線上の２時半位置であるような
半時間位置における誤集中を減らすように作用する。

上述したサドル形コイルは、電気絶縁材と熱硬化性樹脂
接着剤の被覆を施した細かい銅線を巻回して作ることが
できる。巻線作業は、サドル形コイルをほぼその最終形
状に巻回しかつその巻線動作中に第3a図〜第3c図の空所
20、30、30aおよび100を導入し得る巻線機で行なう。こ
れらの空所の形状と位置は、それらの空所がとり得る形
状を制限するような、巻線ヘッドにおける後退可能なピ
ンによって決定される。巻線工程に続いて、各サドル形
コイルは治具に入れて圧力をかけ、所望の機械的形状寸
法になるようにする。その導線に電流を通じて熱硬化性
樹脂接着剤を軟化させ、その後冷却し、導線が互に固着
して自立性をもったサドル形コイルとなるようにする。

第3a図〜第3d図に図示したサドル形コイル10が生成する
磁界の強度は適当なプローブを使って測定することがで
きる。その様な測定は、第3b図の座標点Ｚ＝Z1および第
3d図の座標点Ｙ＝０において、X1を軸Ｘすなわち水平偏
向方向に変えながら、座標点Ｘ＝X1において行なうこと
ができる。座標点Ｘ＝X1が変化する平面は、第3c図のサ
ドル形コイルの底辺11aおよび12aと図示されていない他
方のサドル形コイル10の底辺とを隔てている。この様な
分離平面は第２図の対をなすサドル形コイル10のそれぞ
れから等距離にあるものとされる。

一定の座標点Ｚ＝Z1および第3d図の座標点Ｙ＝Ｏについ
て座標Ｘの関数として磁界強度を測定した結果は、ベキ
級数Ｈ（Ｘ）＝H₀（Z1）＋H₂（Z1）X²＋H₄（Z1）H⁴の磁
界分布関数すなわち係数H₀（Z1）、H₂（Z1）およびH
₄（Z1）を周知の方法で計算するために使用することが
できる。Ｈ（Ｘ）は項は、Ｚ＝Z1、Ｙ＝０におけるＸ座
標の関数として磁界の強度を表すものである。そこで、
相異なる座標値Ｚについてこれらの係数H₀（Z1）、H
₂（Ｚ）およびH₄（Ｚ）を算出することができる。そし
て、各係数H₀（Ｚ）、H₂（Ｚ）およびH₄（Ｚ）の変化を
座標Ｚの関数として表わすグラフを描くことができる。

磁界分布関数H₂は、第3d図の角度φの関数としてサドル
形コイル中の巻線分布すなわち電流分布の第３高調波に
よって、主として決定される。この第３高調波の大きさ
はフーリエー解析を用いて計算できる。同じ様にパラメ
ータH₄はコイル中の巻線分布の第５高調波によって主に
決定される。従って、パラメータH₄と第５高調波は同一
極性を持っている。

側辺11と12中の空所100の位置を決めるため、第3a図〜
第3c図の空所100のような空所を持たないが第２図およ
び第3a図〜第3c図におけると同様な設計の偏向ヨークを
使って、上記の様な磁界強度の測定を行なう。その様な
ヨークをここでは初期設計偏向ヨークと呼ぶことにす
る。なお、この初期設計偏向ヨークは、第1a図に示され
る半時間位置の誤集中を呈するものであることを除け
ば、他の点では自己集中型でありまた全体として寸法形
状に関する修正が施されているものとする。

初期設計偏向ヨークに関する上記の磁界強度の測定結果
は、サドル形コイル10（参考のためＺ軸直下に図示し
た）の座標Ｚの関数として第４図に示された係数H₀、
H₂、H₄のグラフを求めるのに使用される。この図から判
るように、係数H₄の値は大体負で、磁界の中間部すなわ
ち主偏向域中に振れのピークがある。第２図〜第４図を
通じ同様な数字符号と記号は同様な部材および機能を示
している。

次に、この発明の一つの特徴を実現するため、第５図に
その１対が破線で示されている、たとえばプラスト・フ
エライト分路部材すなわちタブ100′のような４個の磁
界成形体が軸ＸとＹに対して対照的に配置されている。
このタブは、それぞれたとえば、5mm×10mmの寸法を持
っている。４個のタブ100′はサドル形コイル10のCRT10
0のガラス外囲器に対向する側面に配設される。各タブ
は、軸Ｘに関して第3d図で４個の所定角位置±φ、180
゜±φの各１位置に在るよう４つの象限のそれぞれに設
けられる。その角度φおよびＺ座標は、第1a図に示され
た誤集中が実質的に減殺されるように選ぶ。

再び、磁界強度の測定を行なう。その結果は第５図に示
された係数のグラフを得るために使用される。第２図〜
第５図において同様な数字符号および記号は同様な部材
および機能を示している。第５図では、コイルおよびタ
ブ100′の位置に対する係数の変化を示すために、Ｚ軸
の下側にコイル10を図示してある。第５図の係数H
₄（Ｚ）の値は、半時間位置における誤集中を低減させ
ることになるが、第４図の場合とは違って、ヨーク磁界
の中間部に顕著な負方向の振れを示していない。この係
数H₄は大体正性で、その振れのピークはヨーク磁界の入
口部に近い方に変位している。

上記の様なタブは、また、垂直偏向巻線が生成する磁界
に影響を及ぼすことがある。このタブは、また水平偏向
巻線とCRTネック部との間の間隔を減少させる可能性も
ある。そのために、この様な減少作用により、工場での
ヨーク調整工程で必要とされるCRTネック部に対するヨ
ークの偏傾運動を低減させる可能性がある。また、この
タブは蓄積エネルギを若干増加させる。更に、この様な
タブは高周波数で誘導電流のためにエネルギを消費する
こともある。その上、タブは通常手作業で配置するもの
であるから、製造工程中にヨークごとにばらつく可能性
もある。従って、水平磁界の磁界分布関数H₄（Ｚ）また
は第５高調波分布を変えるためにタブを使用することに
よる上記した諸不都合を除去したい場合が起ることがあ
る。

この発明の一特徴を実現する別の新しい方法では、タブ
100′の代りにサドル形コイル10の側辺11と12の中に第3
a図〜第3c図の空所100を設けている。空所100は、コイ
ル10中の、初期設計偏向ヨークにおける第1a図の誤集中
を修正するためにタブ100′を設けたのと大体同じ角度
位置およびＺ座標点に位置づけられる。こうして、半時
間位置におけるたとえば0.6mmの誤集中誤差は、この空
所100の使用により僅か0.3mmに減少させることができ
る。

第６図は、サドル形コイル10中に空所100を設けた場合
のこのコイルの座標Ｚの関数として示す係数H₀、H₂、お
よびH₄のグラフである。第２図〜第６図において同様な
記号および数字符号は同様な部材および機能を示してい
る。第６図ではＺ軸線の下にはコイル10を図示して、同
図の空所100の位置に対する係数の変化を示している。
第６図における係数H₄は、第５図におけるように、ヨー
ク磁界の中間部に顕著な負の振れを持っていない。この
H₄係数は、主として正性でそのピークの振れはヨーク磁
界の入口部に近い方に変位して、その結果半時間位置の
誤集中を大幅に低減する。

第４図〜第６図のサドル形コイル10によって生成される
水平偏向磁界は、表示スクリーン22の垂直中心で水平軸
に沿ってビーム集中が行なわれるように主として糸巻型
磁界をなしている。これは係数H₂が主として正性である
ことによって判る。第４図〜第６図は、また、コイル10
のビーム入口部、中間部およびビーム出口部の各位置を
示している。その入力部と出力部とは、巻線を構成して
いる導線がその向きを変えて、そのサドル形コイル10の
対応する４つの角を形成する部分にできる。

或る面では、第3a図〜第3c図のサドル形コイル10に空所
100を設けることは、上記したタブを使用することと概
念的には類似している。その理由は、タブは分路部材と
して働いて巻線によってその巻線の後側に形成される磁
界が電子ビームに影響を及ぼすことを防止するからであ
る。このタブの代りにコイル中に形成される空所100を
利用することによって、幾分同等の結果が得られる。し
かし、サドル形コイル10中に空所100を形成すると、た
とえば底辺11aと12aに近い部分の導線の密度が増加する
ことになる。その様な導線密度の増加は電流分布の第３
高調波に悪影響を及ぼすことがあるが、その影響は既知
の技法で補償することができる。

たとえば、角度φ＝18゜およびφ＝54゜では第５高調波
は零である。従って、タブ100′または空所100は、第５
高調波が零でなくタブや空所がその第５高調波の大きさ
に影響を与え得るような、上記とは別の角度位置に設け
ることが望ましい。第３高調波に対するタブ100′また
は空所100の好ましくない作用は、たとえば、その巻線
分布を最初の分布から更に変えることによって補償する
ことができる。

また、タブ100′またはそれに代る空所100を、第５高調
波に対しては充分に作用するが第３高調波に対しては顕
著な影響を与えないような角度位置に、都合よく設ける
こともできる。その様にするために、タブ100′または
それに代る第3a図〜第3cの空所100を、φ＝30゜として
角度位置±φおよび180゜±φの各対応するものに近接
して配置するこができる。こうすることによって、タブ
100′またはそれに代る第3a図〜第3c図の空所100は、た
とえば３時位置における集中を損なうことなく、第1a図
に示す半時間位置における誤集中を修正するように第５
高調波を変形することができる。

第４図、第５図および第６図を比較すると、第1a図に示
す誤集中の修正にタブ100′またはそれに代えて第3a図
〜第3c図の空所100を使用しても、関数H₀（Ｚ）は実質
的に変化しないことが判る。一方、関数H₄（ｚ）は大幅
に変化している。実際に、第６図のH₂（ｚ）は、たとえ
ば第3a図〜第3c図の空所100によって時間位置で誤集中
の劣化が幾分か生ずる程度まで変形される。従って、そ
の様な劣化を防ぐために実際には、角度φは30゜とは僅
かに異なり、20゜〜25゜の範囲内の値となる。

収差理論に基いて、この関数H₄（Ｚ）は、ガウス偏向の
適当なべきによる重み付けされると、半時間位置におけ
る誤差に対する関数H₄（Ｚ）の寄与を表わす。ガウス偏
向とは、誤差のない網目状ラスタを形成するような偏向
のことである。第４図では負性である関数H₄（Ｚ）の重
み付け効果は、半時間位置の誤差を修正するためタブ或
いは巻線中の空所を使用することによって、第５図およ
び第６図では除かれている。

【図面の簡単な説明】

第1a図は表示されたラスタの各半時間位置における誤集
中の作用を示す線図、第1b図は1a図に示されるような誤
集中の無い理想的ラスタを示す図、第２図は陰極線管に
取付けられた偏向ヨーク構体を示す断面図、第3a図、第
3b図、第3c図および第3d図はこの発明の一特徴を実施し
た空所を具えたサドル形コイルの、それぞれ側面図、上
面図、背面図および断面図、第４図は空所やタブを持っ
ていないサドル形コイルの磁界分布を示す曲線図、第５
図は第1a図に示された誤集中を修正するためにこの発明
の一特徴を実施したタブを取付けたサドル形コイルの磁
界分布を表わす曲線図、第６図はこの発明の一特徴を実
施した、第3a図〜第3c図のサドル形コイルの磁界分布を
示す曲線図である。 10……第１の偏向コイル（水平偏向用のサドル形コイ
ル）、22……表示スクリーン、44……電子銃構体、55…
…偏向ヨーク、66……透磁性磁心、110……CRT、100…
…空所、99a、ｂ、ｃ……第１巻線部の導線セグメン
ト、990……第２の偏向コイル（フィールド偏向用のト
ロイダル・コイル）。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献特開昭62−237647（ＪＰ，Ａ) 特開昭51−91615（ＪＰ，Ａ) 実開平１−48858（ＪＰ，Ｕ) 実開昭52−122620（ＪＰ，Ｕ)

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】排気されたガラス外囲器と、この外囲器の
一端にあって表示スクリーンを形成するカラー蛍光体素
子のアレイ、上記外囲器の他端にあって複数本の電子ビ
ームを発生する電子銃構体とを具えたカラー陰極線管
と；上記電子ビームに、上記表示スクリーン上でラスタの第
１の軸に沿った走査を行わせるような第１の傾向磁界を
生成する第１の偏向コイルであって、第１の量の電子ビ
ーム・ランディング誤差を修正する高調波巻線分布を有
する複数の導線巻回と、角部を含み、この第１の偏向コ
イル中に巻線窓を形成する完全なループとを有し、上記
複数の導線巻回は上記角部を形成する導線セグメントを
除く、互いに隔てられた導線セグメントを有する第１の
巻線部を含み、この第１の巻線部の上記互いに隔てられ
た導線セグメントは上記角部から離れて位置する巻線空
所の輪郭を定めており、この巻線空所が上記複数の導線
巻回の高調波巻線分布を変形させて上記ラスタの半時間
位置における電子ビーム・ランディングの誤集中誤差を
修正するものである、第１の偏向コイルと；上記電子ビームに、上記表示スクリーンの第２の軸に沿
って上記ラスタの走査を行わせるような第２の偏向磁界
を生成する第２の偏向コイルと；上記第１および第２の偏向コイルと共働して偏向ヨーク
を形成する透磁性磁心と；を具備して成るビデオ表示装置。
【請求項２】排気されたガラス外囲器と、この外囲器の
一端に配置されており表示スクリーンを形成する異なる
色を表す蛍光体素子のアレイと、上記外囲器の第２の端
部に配置されており、上記異なるカラー蛍光体素子のそ
れぞれを付勢する３本の水平インライン電子ビームを発
生するように構成された電子銃構体とを具えた陰極線管
と；透磁性磁心と；この磁心に対して動作関係で配置され、付勢された時、
上記ビームに上記表示スクリーン上にラスタを走査させ
る水平偏向磁界と垂直偏向磁界を発生する水平及び垂直
偏向コイルであって、上記水平偏向磁界が上記表示スク
リーンの垂直中心における水平軸に沿ってビーム集中を
行わせる概して糸巻き形状の磁界を含むものである、水
平及び垂直偏向コイルと；を含み、上記水平偏向磁界が上記ラスタの半時間位置に
おける誤集中誤差を修正するために充分な正の値を持つ
第５高調波成分を呈するように、上記水平偏向磁界の高
調波組成を変更する手段が設けられている、自己集中型
カラー表示装置。
【請求項３】排気されたガラス外囲器と、この外囲器の
フェースプレート端に配置されており、1.5Rまたはそれ
以上の大きな曲率半径を持つ表示スクリーン（但し、1R
はその表示スクリーンサイズに対する標準の曲率半径）
を形成する異なる色を表す蛍光体素子のアレイと、上記
外囲器の上記フェースプレート端と反対の端部に配置さ
れており、上記異なるカラー蛍光体素子のそれぞれを付
勢する３本の水平インライン電子ビームを発生するよう
に構成された電子銃構体とを具えた陰極線管と；透磁性磁心と；この磁心に対して動作関係で配置され、付勢された時、
上記ビームに上記表示スクリーン上にラスタを走査させ
る、概して糸巻き形状の磁界を含む水平偏向磁界と概し
て樽形の磁界を含む垂直偏向磁界とを発生する水平及び
垂直偏向コイルと；上記水平偏向磁界が上記大きな曲率半径に付随する電子
ビームランディング誤差を修正するための充分な正の値
を持った第５高調波成分を呈するように、上記水平偏向
磁界の高調波組成を変更する手段と；を具備して成る自己集中型カラー表示装置。