JPH04103014A - 磁気ヘッド - Google Patents
磁気ヘッドInfo
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-
- H—ELECTRICITY
- H10—SEMICONDUCTOR DEVICES; ELECTRIC SOLID-STATE DEVICES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H10N—ELECTRIC SOLID-STATE DEVICES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H10N50/00—Galvanomagnetic devices
- H10N50/10—Magnetoresistive devices
Abstract
め要約のデータは記録されません。
Description
膜に関し、特に磁気ディスク装置などに用いる再生用磁
気ヘットに適した磁気抵抗効果素子に関する。
抵抗効果を用いた磁気ヘットの研究が進められている。
e合金薄膜が用いられている。
抗効果素子は、バルクハウゼンノイズなどのノイズを示
すことが多く、他の磁気抵抗効果材料の研究も進められ
ている。最近、スエザヮ(Y、5ueza警a)らによ
るプロシーデインゲス オンザ インターナショナル
シンポジウム オンフィジックス オン マグネティッ
ク マテリアルス(Proceeclings of
the InternationalSymposiu
+i on Physics of Magnetjc
Materials) 。
クト オン スピン・ディペンデントトンネリング オ
ン ザ マグネティック プロバチイス オン マルチ
レイヤード フェロマグネティック シンフィルムス(
Effect of Sρin −dependent
Tunneling on the Magneti
cProperties of Multilayer
ed FerromagneticThin Film
s) Jのように、強磁性トンネル効果を示t N i
/ N i○/ Co多層膜が報告されている。
エザワらの論文に記載のように、異なる保磁力を持つN
1層とCo層の間にNi0層を形成している。
下のように考えられる。Ni層と00層の保磁力が異な
るため、磁界の大きさを変化させた場合、ある磁界のと
ころで、片方の層の磁化の向きが磁界の向きに変化する
。しかし、他方の層の保磁力は磁界よりも大きいため、
その層の磁化の向きは変化しない。さらに、磁界が大き
くなり、両方の保磁力よりも大きくなった時、残りの層
の磁化の向きも変化し、両層の磁化の向きは平行になる
。すなわち2両層の保磁力の間の大きさの磁界では、両
層の磁界の向きは、互いに、反平行である。また、この
磁界の範囲以外では、磁化の向きは平行である。810
層をトンネル電流が流れる場合、上記磁性層の磁化の向
きが、互いに、反平行である時より、磁化の向きが平行
である時の方が、コンダクタンスは高い。このため、磁
界の大きさによって、素子の電気抵抗が変化するものと
考えられる。
る場合を考えた場合、磁気ヘッドが低い磁界を検出する
必要がある。しかし、上記多層膜の磁性層の保磁力は数
十○eであり、従って、数十〇e以下の磁界は検出でき
ない。
トに適用する時の問題を解消し、低い磁界を検出できる
磁気抵抗効果素子を提供することにある。
て鋭意研究を重ねた結果、磁性膜を軟磁性材料とし、一
方の磁性層に反強磁性体からのバイアス磁界を印加し、
磁性層の磁化の方向を制御することができることを明ら
かにし、本発明を完成するに至った。
力が大きく異ならなくても(2層の材料が同じであって
も)、一方の磁性層に反強磁性体からのバイアス磁界を
印加すると、両層の磁化の向きが変化する磁界を変える
ことができる。このため、ある磁界の範囲内では、両層
の磁化の向きは反平行、その範囲以外では、両層の磁化
の向きは平行となり、磁気抵抗効果を示すようになる。
磁性金属上に形成することにより、磁気記録媒体に対向
する磁性層の面積を小さくすることができ、狭い領域の
磁界を検出することが可能となる。
保磁力が大きく異ならなくても(2層の材料が同じであ
っても)、一方の磁性層に反強磁性体からのバイアス磁
界を印加すると、両層の磁化の向きが変化する磁界を変
えることができる。
反平行、その範囲以外では1両層の磁化の向きは平行と
なり、磁気抵抗効果を示すようになる。
磁性金属上に形成することにより、磁気記録媒体に対向
する磁性層の面積を小さくすることができ、狭い領域の
磁界を検出することが可能となる。
らに具体的に説明する。
タリング装置を用いた。スパッタリングは以下の条件で
行った。
イオンガン加速電圧・・・1200V蒸着用イオンガン
イオン電流・・・120mAターゲット基板間距離・・
・127mm基板にはコーニング社製7059ガラスを
用いた。
。本実施例における強磁性トンネル効果膜は基板11上
に、膜厚1100nのFe−1、Oat% C合金から
なる下部磁性層12、膜厚10nmのAf1203から
なる中間層13、膜厚1100nのFe−1,○at%
C合金からなる上部磁性層14、膜厚50nmのCrか
らなる反強磁性層15を順に形成したものである。
レーサを用いて4.2にの温度で測定した。測定した磁
化曲線を第2図に示す。同図に示すように、下部磁性層
12および上部磁性層14の保磁力は、ともに、70e
である。しかし、上部磁性層14には反強磁性層15か
らのバイアス磁界が印加されており、磁化の向きが変化
する磁界の大きさが、高磁界側にシフトしている。この
ため、負の磁界から正の磁界の方に磁界を増加する場合
、7〜240eの磁界の範囲で下部磁性層12および上
部磁性層14の磁化の向きは互いに反平行であり、それ
以外の範囲では、磁化の向きは互いに平行である。また
、正の磁界から負の磁界の方に磁界を減少する場合、−
7〜100eの磁界の範囲で下部磁性層12および上部
磁性層14の磁化の向きは互いに反平行であり、それ以
外の範囲では、磁化の向きは互いに平行である。
果膜の電気抵抗は高く、磁化が平行になる磁界では、電
気抵抗が低くなるものと考えられる。
調べるために、第3図のような素子を作製した。上記素
子の作製プロセスを以下に述へる。
u電極31をイオンビームスパッタリング法およびイオ
ンミリング法で形成する。次に、Cu電極31の上に、
10μmX10μmX膜厚1100nのFe−1,0a
t%C合金からなる下部磁性層32.10μmX10μ
mX膜厚10nmのAQ20.からなる中間層33.1
0μmX10μmX膜厚1100nのFe−1,0at
%C合金からなる上部磁性層34.10μmX10μm
X膜厚50nmのCrからなる反強磁性層35を順に形
成する1次に、段差を樹脂で平坦化し、反強磁性層35
に接触するように、Cu電極36を形成する。
角の面内方向に磁界を印加し、電気抵抗の変化を調へた
。測定は、4.2にの温度で行った。磁界と電気抵抗の
変化との関係を第4図に示す。同図のように、磁界の強
さによって、素子の電気抵抗が変化する。最大の抵抗変
化率は約3.6%であった。電気抵抗が最大になる磁界
の値は、00eおよび1000程度であり、従来の強磁
性トンネル効果膜よりも低い。これは、本発明の強磁性
トンネル効果膜が比較的保磁力の低い磁性層のみを用い
ているためである。従来の強磁性トンネル効果膜は、2
層の磁性層の保磁力を異なる値にしなければならなかっ
たため、素子の動作する磁界が大きくなっていた。本発
明の強磁性トンネル効果膜は低い磁界で動作するため、
これを用いた磁気抵抗効果素子は、従来の素子よりも磁
気ヘッドに有利である。
で構成されている。軟磁性膜は磁気異方性の分散が小さ
く、このため、各磁性層の微小な部分の磁化の方向が、
きちんと、平行、反平行の角度を取り、中間の角度を取
りにくい。強磁性トンネル効果は、各磁性層の磁化の向
きのなす方向に依存するので、中間の角度を取りにくい
、本発明のような、軟磁性膜のみで構成されている強磁
性トンネル効果膜の抵抗変化率は比較的高いものとなる
。
一部を非磁性金属上に形成することにより、流した電流
がすべて中間層を通るようになり、効果的に磁気抵抗効
果を検出することができる。
、磁気抵抗効果膜のすくなくとも一部を非磁性金属上に
形成することにより、磁気記録媒体に対向する磁性層の
断面積を小さくすることができ、狭い領域の磁界を検出
することが可能となる。
theInternational Symposi
um on Physics ofMagnetic
Materials、 303〜306ページ(198
7年)に記載のrEffect of 5pin −d
ependent Tunneling on the
MagneticProperties of Mu
ltilayered FerromagneticT
hin FilmsJのように、上部磁性層と下部磁性
層が互いに直交する長方形であるため、磁気記録媒体に
対向する磁性層の断面積が大きく、狭い領域の磁界を検
出することが困難であった。
C合金層、中間層として、AQ203層を用いたが、磁
性層として、他の磁性材料、中間層として他の絶縁材料
を用いても同様の効果がある。また、反強磁性層につい
ても、磁気抵抗効果を測定する温度以上のネール点をも
っ反強磁性材料であれば、磁気抵抗効果が得られる。
成したが、反強磁性層は下部磁性層の下に形成しても同
様の効果がある。
。磁性層として、Fe 1.Oat%C合金層、中間
層として、AΩ20□層を用いた。反強磁性層としては
、Cr −1a t%Ru合金、Cr−25at%Au
合金を用いた。本実施例の磁気抵抗効果素子における電
気抵抗変化率は、室温で、Cr −1a t%Ru合金
を用いた場合、1.5%、Cr−25at%Au合金を
用いた場合、1.8%であった。また、電気抵抗が最大
になる磁界は、実施例1の素子とほぼ同じ磁界であった
・ [実施例3] 実施例1と同様の方法で、磁気抵抗効果素子を作製した
。磁性層として、Fe−1,0at%C合金層、中間層
として、AQ203層を用いた。反強磁性層としては、
Fe−50at%Mn合金を用いた。また、Fe−1,
0at%C合金層とFe−50at%Mn合金層の間に
は、膜厚5nmのNi−20at%Fe合金層を設けた
。この理由は以下のとおりである。
上に形成すると、α相の構造になりやすい。α相の構造
のFe−Mn系合金のネール点は室温よりも低い。これ
に対し、Fe−50at%Mn合金層は、面心立方構造
の材料の上に形成すると、γ相の構造になりやすい。γ
相の構造FeMn系合金のネール点は室温よりも高い。
Fe−1,Oat%C合金層とFe−50at%Mn合
金層の間に、面心立方構造のNi−20at%Fe合金
層を設けた。
、室温で、1.6%であった。また、電気抵抗が最大に
なる磁界は、実施例1の素子とほぼ同じ磁界であった。
層の磁性層の保磁力が大きく異ならなくても(2層の材
料が同じであっても)、一方の磁性層に反強磁性体から
のバイアス磁界を印加すると、両層の磁化の向きが変化
する磁界を変えることができ、磁気抵抗効果を示すよう
になる。また、上記強磁性トンネル効果膜の少なくとも
一部を非磁性金属上に形成することにより、磁気記録媒
体に対向する磁性層の面積を小さくすることができ、狭
い領域の磁界を検出することが可能となる。
、第2図は本発明の強磁性トンネル膜の磁化曲線の図、
第3図は本発明の磁気抵抗効果素子の概略図、第4図は
本発明の磁気抵抗効果素子に印加する磁界と抵抗変化率
との関係を示すグラフの図である。 11・・・基板、12・・・下部磁性層、13・・・中
間層、14・・・上部磁性層、15・・・反強磁性層、
31・・・Cu電極、32・・・下部磁性層、33・・
・中間層、34・・・上部磁性層、35・・・反強磁性
層、36・・14Il″化抵+t4 1S反張λ11イ
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、磁性層に他の組成の中間層を挿入して多層構造とし
た強磁性トンネル素子において、少なくとも一層の磁性
層に反強磁性体からのバイアス磁界が印加されているこ
とを特徴とする強磁性トンネル効果膜。 2、特許請求の範囲第1項に記載の強磁性トンネル効果
膜を用いた磁気抵抗効果素子。 3、特許請求の範囲第2項に記載の磁気抵抗効果素子の
少なくとも一部が非磁性金属上に形成されていることを
特徴とする磁気抵抗効果素子。
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