JPH0391270A - 半導体発光素子 - Google Patents
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は、II−VI族化合物半導体層を用いた半導体
発光素子に関するものである。
発光素子に関するものである。
(従来の極術)
近年、レーザ・ディスクやレーザ・プリンタなどにみら
れるように、光情報分野の進展にはめざましいものがあ
る。こうした分野では、光源として赤色の半導体レーザ
が使用されているが、大容量記録、高速読み出し、高速
印刷等に対応するためには、高出力化に加えてレーザの
短波長化が必要とされている。このため半導体レーザの
短波長化の研究も進んでいるが、緑ないし青色波長域(
0,3〜0.6μm)の半導体レーザは実現していない
。一方、各種表示素子に用いられている発光タイオード
をフルカラー素子として利用するためには、現在実用と
なっている赤色、緑色に加えて、青色の発光ダイオード
が必要となるか、現在実用となるものはできていない。
れるように、光情報分野の進展にはめざましいものがあ
る。こうした分野では、光源として赤色の半導体レーザ
が使用されているが、大容量記録、高速読み出し、高速
印刷等に対応するためには、高出力化に加えてレーザの
短波長化が必要とされている。このため半導体レーザの
短波長化の研究も進んでいるが、緑ないし青色波長域(
0,3〜0.6μm)の半導体レーザは実現していない
。一方、各種表示素子に用いられている発光タイオード
をフルカラー素子として利用するためには、現在実用と
なっている赤色、緑色に加えて、青色の発光ダイオード
が必要となるか、現在実用となるものはできていない。
ZnS、 Zn5e などのZn系II−VI族半導
体及びその混晶は、直接遷移型の広い禁止帯を有するた
め、緑色ないし青色の発光素子として有望視されている
。
体及びその混晶は、直接遷移型の広い禁止帯を有するた
め、緑色ないし青色の発光素子として有望視されている
。
更にZn系II−VIl族環導体、大きな非線形光学係
数を有するため、第2次高調波発生素子や光双安定素子
などの新機能素子にも有効であるといわれている。
数を有するため、第2次高調波発生素子や光双安定素子
などの新機能素子にも有効であるといわれている。
第4図に主なIII−VI族化合物半導体(ZnS。
Zn5e、CdS、CdSe 、 ZnTe、11:d
Te ) 、m−V族化合物半導体(GaAs、GaP
、InP) 、及びIV族半導体(Ge)の格子定数と
禁止帯幅の関係を示す。
Te ) 、m−V族化合物半導体(GaAs、GaP
、InP) 、及びIV族半導体(Ge)の格子定数と
禁止帯幅の関係を示す。
(発明が解決しようとする課題)
しかし、Zn系1l−VIl族環導体GaAsなどの■
V族基板上に高品質な結晶が成長できないという問題が
ある。この原因は主に、成長層と基板の線膨張係数の違
いにより、温度変化によって成長層が力を受は歪むため
である。
V族基板上に高品質な結晶が成長できないという問題が
ある。この原因は主に、成長層と基板の線膨張係数の違
いにより、温度変化によって成長層が力を受は歪むため
である。
第5図は従来の化合物半導体の温度−格子定数特性図で
あり、室温でGaAs基板にほぼ格子整合するZn5o
、o6seo、g4.500°CでGaAs基板にほぼ
格子整合するZn5o、 oc+seo、 9□及びG
aAsの格子定数と温度との特性をそれぞれ示したもの
である。図から明らかなように、室温ではZn5o、。
あり、室温でGaAs基板にほぼ格子整合するZn5o
、o6seo、g4.500°CでGaAs基板にほぼ
格子整合するZn5o、 oc+seo、 9□及びG
aAsの格子定数と温度との特性をそれぞれ示したもの
である。図から明らかなように、室温ではZn5o、。
aSeo、 +14とGaAsはほぼ格子整合するが、
例えば成長温度の500°Cでは約0.13%と比較的
大きな格子不整合が存在することになる。従って、実際
にZn5o、。6Seo、 94をGaAs基板上に成
長温度として400〜600°Cで成長した場合には、
成長時に歪みが発生し、格子欠陥や基板からの不純物拡
散を生じる。
例えば成長温度の500°Cでは約0.13%と比較的
大きな格子不整合が存在することになる。従って、実際
にZn5o、。6Seo、 94をGaAs基板上に成
長温度として400〜600°Cで成長した場合には、
成長時に歪みが発生し、格子欠陥や基板からの不純物拡
散を生じる。
一方、Zn5o、 o9Seo、 lliは、成長温度
500°CでGaAs基板にほぼ格子整合するが、室温
では約0.13%の不整合があるため、温度を下げると
成長層が歪み、やはり格子欠陥や基板からの不純物拡散
を生じる。
500°CでGaAs基板にほぼ格子整合するが、室温
では約0.13%の不整合があるため、温度を下げると
成長層が歪み、やはり格子欠陥や基板からの不純物拡散
を生じる。
以上のように、従来技術ではZn系■−■族化合物半導
体をGaAs、 GaP、 InPなどのm−v族化合
物半導体基板あるいはGe、 Siなどの■族基板上に
成長すると、温度変化により成長層が歪を受けるため、
高品質な成長層を得ることが困難であり、高蛛能な素子
は実現できなかった。
体をGaAs、 GaP、 InPなどのm−v族化合
物半導体基板あるいはGe、 Siなどの■族基板上に
成長すると、温度変化により成長層が歪を受けるため、
高品質な成長層を得ることが困難であり、高蛛能な素子
は実現できなかった。
本発明の目的は、上述した従来技術の問題点を解決する
ためになされたもので、温度変化に関係なく基板と基板
上に積層する化合物半導体層とがほぼ格子整合し高品質
な半導体発光素子を提供することにある。
ためになされたもので、温度変化に関係なく基板と基板
上に積層する化合物半導体層とがほぼ格子整合し高品質
な半導体発光素子を提供することにある。
(課題を解決するための手段)
本発明の特徴は、m−v族化合物半導体またはIV族半
導体からなる半導体基板と、該基板とほぼ格子整合し、
かつ線膨張係数がほぼ等しいII−VI族化合物半導体
層とで構成したことにある。
導体からなる半導体基板と、該基板とほぼ格子整合し、
かつ線膨張係数がほぼ等しいII−VI族化合物半導体
層とで構成したことにある。
(作用)
上記構成で、■−■族化合物半導体層は基板と格子整合
し、かつ線膨張係数が基板のそれとほぼ等しいので、温
度変化による成長層の歪がなく、従って発明の目的が達
成される。
し、かつ線膨張係数が基板のそれとほぼ等しいので、温
度変化による成長層の歪がなく、従って発明の目的が達
成される。
(実施例1)
以下に、図面を用いて本発明の詳細な説明する。
なお、以下では説明をわかりやくするために、基板材料
としてGaAs、基板上に積層する化合物半導体層とし
てZn系半導体とCd系半導体の混晶系を例にとり説明
する。
としてGaAs、基板上に積層する化合物半導体層とし
てZn系半導体とCd系半導体の混晶系を例にとり説明
する。
第1図は、本発明による第1の実施例であり、短波長帯
半導体発光素子の断面図である。
半導体発光素子の断面図である。
図において、1はn−GaAs基板、2はn−Cdo5
5Zno、 45309sseo、 O5よりなるn側
クラッド層で厚さ約2μm、3はCdo、 :+9Zn
o、 61sO31seo、 69よりなる活性層で厚
さ約0.2μm、4はp−(:do、 5sZno、
46SO9,、seo、 oaよりなるp側りラッド層
で厚さ約2μm、5は絶縁膜、6及び7は電極である。
5Zno、 45309sseo、 O5よりなるn側
クラッド層で厚さ約2μm、3はCdo、 :+9Zn
o、 61sO31seo、 69よりなる活性層で厚
さ約0.2μm、4はp−(:do、 5sZno、
46SO9,、seo、 oaよりなるp側りラッド層
で厚さ約2μm、5は絶縁膜、6及び7は電極である。
すなわち、本発明の特徴はII−VI族化合物半導体層
の■族元素のCdの組成比を調整することにより、If
−VI族化合物半導体層の線膨張係数を基板の線膨張係
数とほぼ等しくなるように構成したものである。
の■族元素のCdの組成比を調整することにより、If
−VI族化合物半導体層の線膨張係数を基板の線膨張係
数とほぼ等しくなるように構成したものである。
第2図は本発明による化合物半導体層であるCrdo、
:+5Zno、 61sO31seo、 69の温度
−格子定数の特性図である。図のように、本発明による
Zn系半導体とCd系半導体の混晶であるCd+−Xz
nxSi−ySeVが室温てGaAsに格子整合する組
成はほぼy=1.590x−0,666て表される直線
上になり、更に0.42<x<0.64の場合、線膨張
係数はGaAsとほぼ一致する。
:+5Zno、 61sO31seo、 69の温度
−格子定数の特性図である。図のように、本発明による
Zn系半導体とCd系半導体の混晶であるCd+−Xz
nxSi−ySeVが室温てGaAsに格子整合する組
成はほぼy=1.590x−0,666て表される直線
上になり、更に0.42<x<0.64の場合、線膨張
係数はGaAsとほぼ一致する。
この構造では、各層の組成か、基板との格子不整合が成
長温度、室温でともに±0.01%以下となるように選
ばれているため、温度変化による歪をほとんど受けない
高品質な結晶が得られ、その結果高性能な短波長発光素
子を得ることができる。
長温度、室温でともに±0.01%以下となるように選
ばれているため、温度変化による歪をほとんど受けない
高品質な結晶が得られ、その結果高性能な短波長発光素
子を得ることができる。
なお、n側クラッド層2は■(ヨウ素)を、p側りラッ
ド層4はLi (リチウム)をそれぞれドープすること
により、10I8CI11−3以上のキャリア濃度が得
られた。
ド層4はLi (リチウム)をそれぞれドープすること
により、10I8CI11−3以上のキャリア濃度が得
られた。
基板がGaAsの場合、基板と化合物半導体との線膨張
係数がほぼ等しくなる組成範囲としては、クラット層及
び活性層をCd、、ZnX5.−ySe、 (y=1.
590x−0,666,0,42<x<0.64)て構
成すればよい。また、基板なGeとした場合は、クラッ
ド層及び活性層をy=1.592x−0,679(0,
56<x<0.78)で表されるCd5−xZnXsl
−ySeyで構成すればよい。また、InP基板を使用
した場合はy=1.679x+0.159(0,10<
x<0.31)で表されるCd+−xZnxS1−yS
eyで構成すればよい。なお、GaPは線膨張係数が比
較的小さく、かつ格子定数が線膨張係数の大きいZnS
に近いため、Cdt−xZnxSl−ySeyては室温
と成長温度で共にほぼ格子整合させるのは困難である。
係数がほぼ等しくなる組成範囲としては、クラット層及
び活性層をCd、、ZnX5.−ySe、 (y=1.
590x−0,666,0,42<x<0.64)て構
成すればよい。また、基板なGeとした場合は、クラッ
ド層及び活性層をy=1.592x−0,679(0,
56<x<0.78)で表されるCd5−xZnXsl
−ySeyで構成すればよい。また、InP基板を使用
した場合はy=1.679x+0.159(0,10<
x<0.31)で表されるCd+−xZnxS1−yS
eyで構成すればよい。なお、GaPは線膨張係数が比
較的小さく、かつ格子定数が線膨張係数の大きいZnS
に近いため、Cdt−xZnxSl−ySeyては室温
と成長温度で共にほぼ格子整合させるのは困難である。
しかし、GaAs1−zPz混晶を基板とした場合は0
<z<0.5の範囲で室温及び成長温度で共にほぼ格子
整合させることが可能である。
<z<0.5の範囲で室温及び成長温度で共にほぼ格子
整合させることが可能である。
II−VI族化合物半導体層としてCd4−xZnxS
1−y−zSeyTe、を用いた場合の組成比は、次の
通りである。
1−y−zSeyTe、を用いた場合の組成比は、次の
通りである。
(1)基板がInPの場合。
0.14<x<1.0 、 0.0<y<0.76 、
0.0<z<0.58(2)基板がGaAsの場合。
0.0<z<0.58(2)基板がGaAsの場合。
0.44<x<1.0 、 0.0<y<0.35
、 0.0<z<0.36(3)基板がGeの場合。
、 0.0<z<0.36(3)基板がGeの場合。
0.58<x<1.0 、 0.17<y<0.29
、0.0<z<0.62(実施例2) 実施例1では、通常の2重へテロ構造であったが、活性
層またはクラッド層もしくはその両方を厚さが300オ
ングストローム以下で組成の異なる超薄膜を多層積層し
た膜であってもよい。
、0.0<z<0.62(実施例2) 実施例1では、通常の2重へテロ構造であったが、活性
層またはクラッド層もしくはその両方を厚さが300オ
ングストローム以下で組成の異なる超薄膜を多層積層し
た膜であってもよい。
第3図は本発明による第2の実施例であり、活性層30
のみを超格子構造にした半導体発光素子の断面図である
。図から明らかなように、活性層30はCdo3sZn
o、 6130.31seO,all井戸層31とCd
o、 =、=。
のみを超格子構造にした半導体発光素子の断面図である
。図から明らかなように、活性層30はCdo3sZn
o、 6130.31seO,all井戸層31とCd
o、 =、=。
Zno、 453095seo、 os障壁層32との
薄膜を複数積層した超格子構造で構成したものである。
薄膜を複数積層した超格子構造で構成したものである。
活性層30が超格子層の場合、量子井戸レーザとしての
特性を示す。
特性を示す。
実施例1及び2では、n−vi族半導体としてCdZn
SSeやCdZn5SeTeを取り上げたが、本発明は
この組成に限ることはなく、他のII−VIl族環導体
も適用できる。また、線膨張係数を調整するための■族
元素として、Cd、 Mg及びHgのうち少なくともひ
とつの元素を用いてもよい。
SSeやCdZn5SeTeを取り上げたが、本発明は
この組成に限ることはなく、他のII−VIl族環導体
も適用できる。また、線膨張係数を調整するための■族
元素として、Cd、 Mg及びHgのうち少なくともひ
とつの元素を用いてもよい。
(発明の効果)
以上に述べたように、本発明は基板とほぼ格子整合し、
かつ線膨張係数がほぼ等しくなるように化合物半導体層
を構成することにより、温度変化に関係なく高品質な半
導体発光素子を実現することができる。
かつ線膨張係数がほぼ等しくなるように化合物半導体層
を構成することにより、温度変化に関係なく高品質な半
導体発光素子を実現することができる。
化合物半導体層をCd1−XZnxSt−yseyて構
成することにより、GaAs基板と格子整合し、かつ線
膨張係数をほぼ等しくすることができる。
成することにより、GaAs基板と格子整合し、かつ線
膨張係数をほぼ等しくすることができる。
化合物半導体層をCd+−xZnxS1−y−JeyT
ezで構成することにより、Cd+−xZnxS1−y
seyに比べて禁止帯幅な広い範囲にわたってとれ、G
aAs基板と格子整合し、かつ線膨張係数をほぼ等しく
することができる。
ezで構成することにより、Cd+−xZnxS1−y
seyに比べて禁止帯幅な広い範囲にわたってとれ、G
aAs基板と格子整合し、かつ線膨張係数をほぼ等しく
することができる。
m−v族生導体基板を、GaAs、 InP及びGaA
sPのうち一つの化合物半導体で構成することにより、
化合物半導体層と格子整合をとることができる。
sPのうち一つの化合物半導体で構成することにより、
化合物半導体層と格子整合をとることができる。
0
IV族半導体基板を、Geで構成することにより、化合
物半導体層と格子整合をとることができる。
物半導体層と格子整合をとることができる。
線膨張係数を調整するための■族元素として、Cd、
Mg及びHgのうち少なくともひとつの元素を用いるこ
とにより簡単に調整することができる。
Mg及びHgのうち少なくともひとつの元素を用いるこ
とにより簡単に調整することができる。
これにより、本発明は室温で安定に動作する短波長光源
を実現することができる他、光双安定素子、■−v族ま
たは■旅寝波路構造の埋め込み用など、多くの半導体発
光素子に適用可能であり、その効果が極めて大である。
を実現することができる他、光双安定素子、■−v族ま
たは■旅寝波路構造の埋め込み用など、多くの半導体発
光素子に適用可能であり、その効果が極めて大である。
【図面の簡単な説明】
第1図は本発明による半導体発光素子の断面図、
第2図は本発明の化合物半導体層であるCdo、 39
Zno、 61S0.31Se0.69と基板であるG
aAsの格子定数の温度変化を示す特性図、 第3図は本発明による超格子構造の半導体発光素子の断
面図、 第4図は従来の元素及び化合物半導体の禁止帯1 幅と格子定数の関係図、 第5図は従来の化合物半導体層であるZn5o、 06
Seo、 94+ Zn5o、 09se0.91及び
GaAsの格子定数の温度変化の特性図である。 n−GaAs基板 n側クラッド層(Cdo5sZno、 4SSO,c+
5Se。 活性層(Cdo39zno、 atso3tseo、
sc+)p側りラッド層(Cdo、 5sZno、 4
530.95seO絶縁膜 n側電極 p側電極 超格子構造の活性層 井戸層 障壁層 os) 。5)
Zno、 61S0.31Se0.69と基板であるG
aAsの格子定数の温度変化を示す特性図、 第3図は本発明による超格子構造の半導体発光素子の断
面図、 第4図は従来の元素及び化合物半導体の禁止帯1 幅と格子定数の関係図、 第5図は従来の化合物半導体層であるZn5o、 06
Seo、 94+ Zn5o、 09se0.91及び
GaAsの格子定数の温度変化の特性図である。 n−GaAs基板 n側クラッド層(Cdo5sZno、 4SSO,c+
5Se。 活性層(Cdo39zno、 atso3tseo、
sc+)p側りラッド層(Cdo、 5sZno、 4
530.95seO絶縁膜 n側電極 p側電極 超格子構造の活性層 井戸層 障壁層 os) 。5)
Claims (4)
- (1)III−V族化合物半導体またはIV族半導体からな
る半導体基板と、 その上にもうけられる、該基板とほぼ格子整合し、かつ
線膨張係数がほぼ等しく、クラッド層にはさまれた活性
層を有するII−VI族化合物半導体層とで構成されている
ことを特徴とする半導体発光素子。 - (2)前記化合物半導体層は、Cd_1_−_xZn_
xS_1_−_ySe_yで構成されていることを特徴
とする請求項1記載の半導体発光素子。 - (3)前記化合物半導体層はCd_1_−_xZn_x
S_1_−_y_−_zSe_yTe_zで構成されて
いることを特徴とする請求項1記載の半導体発光素子。 - (4)前記III−V族半導体基板はGaAs、InP及
びGaAsPのうち一つの化合物半導体で構成されてい
ることを特徴とする請求項1記載の半導体発光素(5)
前記IV族半導体基板はGeで構成されていることを特徴
とする請求項1記載の半導体発光素子。
Priority Applications (3)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1224712A JPH0391270A (ja) | 1989-09-01 | 1989-09-01 | 半導体発光素子 |
US07/560,692 US5010376A (en) | 1989-09-01 | 1990-07-31 | Light emitting heterojunction semiconductor device |
FR9010885A FR2651605B1 (fr) | 1989-09-01 | 1990-08-31 | Dispositif emetteur de lumiere a semiconducteur. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1224712A JPH0391270A (ja) | 1989-09-01 | 1989-09-01 | 半導体発光素子 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0391270A true JPH0391270A (ja) | 1991-04-16 |
Family
ID=16818068
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---|---|---|---|
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Country Status (3)
Country | Link |
---|---|
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JP (1) | JPH0391270A (ja) |
FR (1) | FR2651605B1 (ja) |
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-
1989
- 1989-09-01 JP JP1224712A patent/JPH0391270A/ja active Pending
-
1990
- 1990-07-31 US US07/560,692 patent/US5010376A/en not_active Expired - Fee Related
- 1990-08-31 FR FR9010885A patent/FR2651605B1/fr not_active Expired - Fee Related
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---|---|
US5010376A (en) | 1991-04-23 |
FR2651605B1 (fr) | 1994-01-07 |
FR2651605A1 (fr) | 1991-03-08 |
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