JPH0355804B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 この発明はホログラム及びホログラムの製造方
法及びホログラムを利用した光ビーム走査装置に
関する。

干渉縞を記録したホログラムというものがあ
る。このホログラムは多岐にわたつて利用される
が、その一例として光ビーム走査装置に利用した
ものがある。

ホログラムを用いた光ビーム走査装置は、ホロ
グラムを回折格子として利用し、ホログラム内で
格子周期に分布があるホログラムを一次元的に移
動することによつて、回折角を変化させて光偏向
を行なう。この様な光ビーム走査装置に使用され
るホログラムに記録されるべきホログラム上の干
渉縞の位相分布は理論的に知られており、ホログ
ラム上にｘ−ｙ軸をとると、位相分布φ₁（ｘ，
ｙ）は φ₁（ｘ，ｙ）＝（Πr²）／（ΛF） (1) となる。

ここにr²＝x²＋y²、Λは光の波長、Ｆはホログ
ラムの焦点距離である。この様な、位相分布の干
渉縞の半径r_oはφ₁（ｘ，ｙ）＝2Π_oから次式のよう
になる。

r_o＝√2_o (2) ここに、ｎは干渉次数を表す整数である。従
来、(2)式の干渉縞を光学的に得るためには、平面
波と球面波の干渉による方法がとられていた。

この場合に、得られる干渉縞の位相は、 φ₂（ｘ，ｙ）＝2Π／Λ［√²＋²−Ｆ］ (3) であり、干渉縞の半径r_o′はφ₂（ｘ，ｙ）＝2Π_oから r_o′＝√2_o＋（_o）² (4) となる。したがつて、この干渉縞が理想的な干渉
縞に近似できるのは、 2ΛF_o≫（_oΛ）² (5) すなわち Ｆ≫_oΛ／２ (6) の場合である。この様な位相分布を有する干渉縞
を記録したホログラムを光ビーム走査装置に利用
すると、ホログラムの周辺に行くに従い収差が増
加し、走査スポツトが走査方向に伸びることが知
られている。このため分解能が劣化し、大きな走
査角の光ビーム走査装置が得られなかつた。

この様な走査スポツトの変形を小さくするた
め、従来は、干渉させる平面波に位相板を入れて
位相を補正する方法が試みられていたが、この方
法は、位相板として計算機で合成された干渉縞を
記録したホログラムを使うため、位相板内の位相
分布がデイジタル的で、この様な位相板を高精度
に作る手段が無いため十分な収差補正ができなか
つた。又、本願出願人による特願昭53−11711号
においては、従来の平面波と球面波との干渉に変
えて、発散球面波と集束球面波との干渉で干渉縞
を生成する方法を提案している。

その方法においては、ホログラムに記録された
干渉縞の位相分布は φ＝2Π／Λ［√²＋² ₁−F₁＋√²＋² ₂−F₂］ である。この場合の第(6)式に対応する近似条件
は、 Ｆ≫_oΛ／８ (7) であるから、干渉次数で４倍の改善がされ、この
ような干渉縞を記録したホログラムを用いた光ビ
ーム走査装置では従来の４倍程度の走査角に改善
されることが述べられている。しかし、この特願
昭53−11711号に記載された方法によつてもまだ
収差補正効果が不十分であるため、大走査角を必
要とし、又走査ビーム径の許容変動のきびしい、
画像記録等への応用はできなかつた。

この発明の目的は３つあり、その１つは従来に
なく近似度が高く収差補正が充分になされたホロ
グラムを提供する。２つめは前記ホログラムを製
造する方法を提供する。そして最後の３つめは走
査スポツトの収差が小さい光ビーム走査装置を提
供することにある。

まずホログラムとその製造方法について併せて
説明する。この発明のホログラムに記録すべき干
渉縞の生成方法は、２つあり、その一つはＮ個
（Ｎは整数）の球面波の位相を減算して得られる
位相減算発散波及び位相減算集束波のどちらか一
方の位相減算波と球面波との干渉によつて干渉縞
を生成する方法であり、もつ一つはＮ個球面波の
位相を減算して得られる位相減算発散波とＭ個の
球面波の位相を減算して得られる位相減算集束波
（Ｍ＝Ｎも含む）との干渉によつて干渉縞を生成
する方法である。

位相減算波を得る具体的な方法としては、減算
するべき複素振幅透過率の画像を記録した透明板
を物理的にＮ個重ね合せ、これに平面波を照射す
ることで得られる。または別な方法としては発散
球面波と集束球面波の干渉により得られる第１の
干渉縞を記録したホログラムに平面波を照射して
生成される前記２つの球面波の位相が減算された
位相減算波と球面波を干渉させて第２の干渉縞を
生成し、さらにこの第２の干渉縞を記録したホロ
グラムに平面波を照射し、前記３つの球面波の位
相減算波を発生させて、この位相減算波と球面波
とで第３の干渉縞を生成させる工程をくり返すこ
とでＮ個の球面波の位相減算波を得る方法があ
る。さらには前述の位相減算波どうしをくり返し
干渉させて得られる干渉縞を記録したホログラム
に平面波を照射してＫ個の球面波の位相減算波を
得る方法もある。本発明のホログラムの製造方法
は上述の後二者により得られる位相減算波を使つ
て、位相減算波と球面波または位相減算波どうし
を干渉して得られる干渉縞を記録媒体に記録して
ホログラムを製作する方法である。

次に図面を参照してこの発明を詳細に説明す
る。

第１図は、この発明で言うところの、２つの波
面の位相減算された波面を得る方法を説明するた
めの光学系を示す図である。

第１図において、ホログラム面３に垂直なＺ軸
を光軸とし、この光軸上の点１から発散する発散
球面波と、ホログラム面を対称面として点１と対
称な点２に集束する集束球面波の干渉縞がホログ
ラム面３で感光体に記録される場合を考案する。
今、簡単のため、２つの球面波の位相についての
み着目すると、点１から発散する発散球面波O₁
及び点２に集束する集束球面波R₁の座標（ｒ，
ｚ）の点における位相は次の様に表される。な
お、ｒはホログラム面３上の極座標の動径であ
る。

O₁＝exp［−ik（√²＋（−）²＋Zo）］ (8) R₁＝exp［ik（√²＋（−_R）²−Z_R）］ (9) ここにｋはｋ＝2Π／Λ（Λは光の波長）であ
る。Zo、Z_Rは各々点１及び点２のＺ座標である。

今、Zo＝−f₁、Z_R＝f₂として、Ｚ＝０すなわち
ホログラム面３上では、(8)、(9)式は O₁＝exp［−ik（√²＋₁ ²−f₁）］ (10) R₁＝exp［ik（√²＋₂ ²−f₂）］ （11） となる。

ホログラム面上に記録される干渉縞H₁は H₁＝R^* ₁O₁＋R₁O₁ ^* （12） で表され、＊は複素共役を表す。（12）式に(10)、
（11）式を代入すると H₁＝exp［−ik（√²＋₁ ²−f₁＋√²＋₂ ²−f
₂）］＋exp［ik（√²＋₁ ²−f₁＋√²＋₂ ² −f₂）］＝2cos｛ｋ（√²＋₁ ²−f₁＋√²＋
₂ ²−f₂）｝（13） となる。（13）式で表される干渉縞を記録したホ
ログラムを平面波exp［−ikz］で照射すると、再
生される光W₁は W₁＝exp［−ikz］H₁＝exp［−ik（√²＋₁ ²−f₁
＋√²＋₂ ²−f₂＋Ｚ）］ ＋exp［ik（√²＋₁ ²−f₁＋√²＋₂ ²−f₂
−Ｚ）］（14） となる。（14）式右辺第１項は、球面波ではない
発散波、第２項は球面波でない集束波であること
が知れる。

（14）式を、このホログラムを製作するのに使
用した２つの球面波の位相(10)、（11）式と比較す
ると、（14）式の２つの光の位相はもとの２つの
球面波の位相を互いに減算したものであることが
わる。このことは干渉縞を表す一般式（12）式を
考案しても容易に理解される。

今、（14）式右辺第１項の発散波をO₂とする
と、O₂はＺ＝０の面では、 O₂＝exp［−ik（√²＋₁ ²−f₁＋√²
＋₂ ²−f₂）］（15） となる。前述の点１，２と同じように光軸（Ｚ
軸）上にあるもう一つの点３０（Ｏ、f₂）に集束
する集束球面波をR₂とすると次式で表される。

R₂＝exp［ik（√²＋₃ ²−f₃）］ （16） 次に発散波O₂と集束球面波R₂の２つの光を干
渉させて得られる干渉縞は、（12）式に従つて H₂＝exp［−ik（√²＋₁ ²−f₁＋√²＋₂ ²−f
₂＋√²＋₃ ²−f₃）］＋exp［ik（√²＋₁ ²−f₁ ＋√²＋₂ ²−f₂＋√²＋₃ ²−f₃）］＝2cos
｛ｋ₃ 〓ⁿ⁼¹ （√²＋_o ²−f_o）｝ (17) となる。Ｚ＝０の平面上干渉縞の位相の分布を
φ₃とすると φ₃＝ｋ₃ 〓ⁿ⁼¹ （√²＋_o ²−f_o）｝ (18) となつている。この様にして得られた干渉縞を記
録したホログラムを平面波で照射して再生させる
集束波とこれに可干渉で上記３つの球面波と同じ
光軸を有する球面発散波、又は再生される発散波
と、これに可干渉で、上記３つの球面波と同じ光
軸をもつ集束球面波の干渉で再び干渉縞を作るこ
とを繰り返し行なつて得られるＺ＝０における平
面上の干渉縞の位相分布は φ_N＝ｋ_N 〓ⁿ⁼¹ （√²＋_o ²−f_o）｝ (19) となることは容易に理解される。又、上記の説明
では、ホログラムの再生波と球面波でホログラム
を作つたが、ホログラムからの再生波（集束波）
と他の同様なホログラムからの再生波（発散波）
でホログラムを作ることを繰り返して行なえば同
様に（19）式の位相分布のホログラムが得られ
る。（19）式においてＮは、使用した球面波の数
である。

本発明のホログラムは記録された干渉縞の位相
分布が前述の（19）式で表される干渉縞を記録し
たものであり、原理的には前述の方法によつて得
られる。この本発明のホログラムは以下に述べる
ような優れた点を有する。

本発明のホログラムの焦点距離をＦとすると
（19）式のホログラムは球面波の合成であるから １／Ｆ＝_N 〓ⁿ⁼¹ １／f_o （20） 今、説明の便宜上、f_oは全て等しいとしてf_eと
おくと １／Ｆ＝Ｎ／f_e （21） したがつて f_e＝NF （22） （22）式を（19）式に代入すると φ_N＝Nk（√²＋（）²−NF） （23） となり、ｎ次の干渉縞の半径をφ_N＝2Πnから求め
ると となり、このホログラムが理論上のホログラムで
ある(2)式に近似できるのは 2ΛF_o／（Λ_o／Ｎ）² （25） すなわち、 Ｆ≫Λ_o（／（2N²） （26） のときである。

例えばＮ＝３の場合は Ｆ≫Λ_o／18 （27） となる。これは、従来の平面波と球面波の干渉で
得られる干渉縞を記録したホログラムの近似条件
である(6)式と比べると同じ近似度になるのは、
（27）式のｎが(6)式のｎの９倍になつたときであ
る。

すなわち、従来の場合に比べ干渉次数にして９
倍まで同一近似度で使えるから、干渉縞の半径に
して３倍迄同一近似度で使える。したがつて本発
明の方法によればホログラムの大きさとして、従
来の３倍の大きさ迄使えることになる。

以上はＮ＝３の場合であるが、Ｎの増加と共に
（26）式でわかるようにさらに近似がよくなつて
いく。

この発明に使用するホログラムについて、上で
は理論式上の説明をしたが、次にホログラムを製
作する実際の光学系について説明をする。具体例
としてＮ＝３、すなわち、３つの球面波を使つて
位相減算したホログラムを作る場合について説明
する。

第２図は第１段階のホログラムを製作する光学
系を示した平面図で、レーザ（図示していない）
からの光ビームはビームスプリツタ（図示せず）
で２つに分けられその一方が光ビーム４としてレ
ンズ５で集束点６に集束し、発散球面波７とし
て、ホログラム記録媒体、例えばホログラフイツ
ク乾板８に到達する。ビームスプリツタからのも
う一方の光ビームはビームエキスパンダ（図示せ
ず）で拡げられたビーム９となりレンズ１０によ
り集束点１２に集束する集束球面波１１となりホ
ログラフイツク乾板８上で発散球面波７と干渉し
ホログラフイツク乾板８上に干渉縞が記録され
る。ホログラフイツク乾板８を現像処理すると、
第１段階のホログラムができる。この第１段階の
ホログラムを使つて、Ｎ＝３の光走査用ホログラ
ムを製作する光学系が第３図ａ及び第３図ｂであ
る。第３図ａでは、第２図の光学系で製作したホ
ログラム８を平面波１３で照射すると直接透過光
１４の他に集束点１５に集束する集束波１６とみ
かけ上点１７から発散する発散波１８が発生す
る。もちろん他に高次回折光を生じるが、第３図
ａでは省略してある。発散波１８と集束波１６
は、各々上述の（14）式右辺の第１項および第２
項に対応するもので２つの球面波の位相減算した
波面である。この波面を用いてＮ＝３の光走査用
ホログラムを製作するためには、上述の第（15）
式及び（16）式で示すようにＺ＝０すなわち、ホ
ログラム８上でこれら波面を第３の球面波と干渉
させなければならない。しかし、実際には、ホロ
グラム８上でこれら波面を使うことはできない。
なぜなら、ホログラム８からは直接透過光１４の
他高次回折光も同時に再生されており、ホログラ
ム８上ではこれらが空間的に重なつており、所望
の波面のみならず、全ての波面が記録されてしま
う。そこでＮ＝３のホログラムを製作するため
に、集束波１６のみを空間的に分離するために、
第３図ａに示す様に、ホログラム８からの集束波
１６が直接透過光１４や高次回折光と空間的に分
離される位置で可干渉な平面波１９と干渉させ
て、ホログラフイツク乾板２０に記録する。次に
第３図ｂに示す光学系で、第３図ａの光学系で製
作したホログラム２０を製作時の平面波（第３図
ａの１９）に対し逆進する平面波１９′で照射し
て再生すると、第３図ａの集束波１６の逆進波で
ある点１５′から発散する発散波１６′が得られ
る。この発散波１６′のホログラフイツク乾板３
１上の位相分布は、第３図ｂでホログラム２０と
ホログラフイツク乾板３１の位置関係を第３図ａ
のホログラフイツク乾板２０とホログラム８の位
置関係と同一にすれば第３図ａの集束波１６のホ
ログラム８上での位相分布と同じになる。そこで
第３図ｂで発散波１６′と点２１に集束する第３
の集束球面波２２とを干渉させて、ホログラフイ
ツク乾板３１に記録し、現象処理すれば、Ｎ＝３
の光走査用ホログラム、すなわち、本発明でいう
３つの球面波の位相減算したホログラムが得られ
る。第３図ａでは集束波１６を使つたが、他の製
作方法を述べると、第３図ａの発散波１８と平面
波の干渉でホログラムを製作し、逆進する平面波
で照射して発散波１８の逆進波である集束波を再
生して第３の発散球面波との干渉でホログラムを
作つてもＮ＝３のホログラムとなる。さらに次に
Ｎ＝４のホログラムの製作方法を述べると、上述
の説明で、Ｎ＝２のホログラム８を使つて、第３
図ａ及び第３図ｂの光学系でＮ＝３のホログラム
３０を使つたのと同じ様に第３図ａのホログラム
８のかわりにＮ＝３のホログラムを使えば、第３
図ａ及び第３図ｂの光学系でＮ＝４のホログラム
が製作できる。Ｎ＝４のホログラムの他の差異策
方法を述べると、第３図ａの集束波１６と発散波
１８の各々の逆進波を干渉させてホログラムを製
作してもＮ＝４のホログラムが得られる。

以上、第２図、第３図ａ、第３図ｂで説明した
様な光学系で、所望の走査用ホログラムを作るこ
とができる。

次に前述した本発明のホログラムを使用した光
ビーム走査装置について説明する。

第４図は、この発明の一実施例を示す平面図で
ある。

レーザ２３とレンズ２４とから成る光ビーム発
生器とホログラム２５と以下に説明するホログラ
ム移動機構（図示せず）とから構成されている。
レーザ２３から発生した光ビームはレンズ２４で
集束し、発散球面波としてホログラム２５を照射
する。ホログラム２５は、０次回折光と１次回折
光の分離を図るためにさきに第３図ｂで示したよ
うにオフアクシスに光を干渉させてＮ個の球面波
を使つて製作してある。ホログラムからの１次回
折光は走査面２６へ集束し、ホログラム移動機構
によつて本図において紙面垂直方向にホログラム
が移動するに従い紙面垂直方向に走査される。本
実施例において、ホログラムの１次元移動機構は
ホログラムをデイスク盤上に形成してデイスク
を、又はホログラムをドラム面上に形成してドラ
ムをモータで回転することによつても行なうこと
ができる。

次に、さらに、この発明を詳細に説明するため
に、第４図の実施例の走査面上のビーム径変動に
ついて説明する。第５図は、この発明の光ビーム
走査装置の結像関係を説明するための図である。

図において、２７は前述したφ_Nの位相を干渉
縞として記録したホログラムである。

光ビーム走査装置として、使うときは、２８か
ら発散する球面波をホログラムに照射して、ホロ
グラム２７を、ｘ軸方向に移動することにより走
査ビーム２９が走査面上を走査する。今、走査ビ
ームの結像距離ｂ（ｘ）を偏向角（走査角）β
（ｘ）に対して求めてみる。簡単のため上の説明
のｒをｘとして、１次元方向についてのみ考察す
る。ホログラムからの再生光、すなわち、走査ビ
ームの回折角（偏向角）β（ｘ±△ｘ）は回折格
子の回折角の関係から sinβ（ｘ±△ｘ）＝sin（T^-1 _ao±△ｘ／ａ
）−１／ｋ∂φ_N（ｒ）／∂r｜ｒ＝ｘ±△ｘ（28） （複号同順） となる。又結像距離ｂ（ｘ）は２光線の交点とし
て、次の様に求まる。

ｂ(x)＝２・△ｘ／tanβ（ｘ＋△ｘ）−tanβ（ｘ−△
ｘ）(29) 第６図から第９図迄は結像距離ｂ（ｘ）を偏向
角β（ｘ）に対して計算した結果を示す図である。
第６図は従来の平面波と球面波の干渉で製作した
ホログラムの場合、第７図は発散球面波と集束球
面波の干渉で製作したホログラムの場合、すなわ
ち、昭和53年特許願第11711号の光ビーム走査装
置の場合で、第８図、第９図は、本発明に使うホ
ログラムの場合である。これらの計算は、全て、
Ｆ＝100mm、走査面上の走査スポツト半径100μｍ
の場合について行なつたもので、ホログラムと走
査面の距離ｂ（ｏ）を変えて結像特性の相違を示
したものである。

走査倍率Ｍを Ｍ≡ｂ（ｏ）／Ｆ （30） で定義する。

第６図は、従来のホログラムの場合で、Ｍ＝５
のときであるが、走査角β（ｘ）と共に結像距離
は急激に大きくなつてしまう。ことため走査スポ
ツトが走査面上では増大してしまうため、実際に
使える走査角は±数度程度にすぎない。

第７図は、昭和53年特許願第11711号の光ビー
ム走査装置の場合について、各々Ｍ＝３（図７
ａ）、Ｍ＝４（図７ｂ）、Ｍ＝５（図７ｃ）のときで
ある。Ｍ＜４では、ホログラムの製作に使う２つ
の球面波の焦点距離の比を選ぶことで、走査角に
よらず結像距離をほとんど一定にできる。

第７図ａは、２つの球面波の焦点距離の一方が
左上から順に各々300mm、285mm、275mm、250mm、
200mmの場合である。

第７図ｂは、２つの球面波の焦点距離の一方
が、左上から順に各々300mm、250mm、200mmの場
合である。

又、第７図ｃは２つの球面波の焦点距離が共に
200mmの場合である。したがつて、この場合はＭ
＜４迄は、大きな走査角迄使用できる。

第８図は、本発明に使うホログラムの場合につ
いてホログラムの製作にＮ＝３の球面波を使つた
時の結像を示す。

使つた３つの球面波のうち、f₁＝f₂とした。第
８図ａ，ｂ，ｃは各々Ｍ＝６、Ｍ＝８、Ｍ＝９の
場合である。

第８図ａでは使つた球面波の焦点距離f₁が左上
から、順に420mm、410mm、400mm、390mm、300mm
の場合である。例えばf₁＝400mmとすれば、結像
距離の変化がほとんどなく、走査角±40°迄使え
る（図は正の走査角のみ示してあるが、負の走査
角も同じである）。

第８図ｂでは、使つた球面波の焦点距離f₁が左
上から順に、350mm、340mm、330mm、320mm、310
mm、300mmの場合である。したがつて例えばf₁＝
320mmとすれば、結像距離はｂ（ｘ）＝800⁺¹⁰ _-125mmの
変化で±40°走査できる。

第８図ｃでは、f₁が300mmの場合である。以上
第８図からわかる様にＮ＝３の場合はＭ＜９迄
は、結像距離の変化がほとんどなく大きな走査角
が得られる。

第９図は、本発明に使うホログラムの場合につ
いて、ホログラムの製作Ｎ＝４の球面波を使つた
時の結像を示す。

使つた４つの球面波のうち、f₁＝f₂、f₃＝f₄と
した。

第９図ａ，ｂ，ｃは各々Ｍ＝８、Ｍ＝12、Ｍ＝
16の場合である。

第９図ａではf₁が左上から順に各々1000mm、
900mm、850mm、800mm、400mmの場合である。

第９図ｂではf₁が左上から順に各々600mm、580
mm、560mm、550mmの場合である。

第９図ｃでは、f₁＝400mmの場合である。以上
第９図から、Ｎ＝４ではＭ＜16迄の収差補正が可
能なことがわかる。

以上の計算例か知れるように使つた球面波の数
Ｎに対してＭ＜N²迄の収差補正ができる。しか
し、Ｎを増して行くと、ホログラムを介して球面
波の位相を合成していくので、ホログラム記録媒
体、例えば乾板の粒状ノイズ、非線型ノイズ等が
増して来て最終的なホログラムの品質が劣化す
る。しかし、上の例のようにＮ＝３又は４で十分
大きな走査倍率で十分大きな走査角迄収差補正で
きるので、Ｎ＝３又は４程度ならノイズも少なく
実用的である。

以上説明したように本発明によれば非常に近似
度の高い干渉縞が記録されたホログラムが得ら
れ、またこのホログラムを光ビーム走査装置に用
いると走査角が大きく収差が小さく走査倍率の大
きな光ビーム走査装置が得られる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、この発明の原理を説明するためのホ
ログラムの製作光学系を示す図、第２図及び第３
図はこの発明のホログラムの製作光学系を示す平
面図、第４図は本発明の光ビーム走査装置の一実
施例を示す平面図、第５図は、この発明の光ビー
ム走査装置の結像関係を説明するための図、第６
図及び第７図ａ，ｂ，ｃは従来の光ビーム走査装
置の結像距離を走査角に対して計算した結果を示
す図、第８図ａ，ｂ，ｃ及び第９図ａ，ｂ，ｃは
この発明の光ビーム走査装置の結像距離を走査角
に対して計算した結果を示す図である。 図において１及び６は発散球面波の発散点、
２，１２，２１及び３０は集束球面波の集束点、
３はホログラム面、５，１０及び２４はレンズ、
７は発散球面波、８，２０，２５，２７及び３１
はホログラム、１１及び２２は集束球面波、１
３，１９及び１９′は平面波、１６は集束波、１
６′及び１８は発散波、２３はレーザ、２６は走
査面、２８は照射ビームの発散点、２９は走査ビ
ームの集束点を各々表す。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 記憶媒体に干渉縞を記録したホログラムにお
   いて、前記干渉縞の位相分布φが φ＝2Π／Λ_N 〓ⁿ⁼¹ （√²＋² _o−f_o） 〔但しΛは光の波長、ｒはホログラム上の任意の
   点の位置を示す座標、_N 〓ⁿ⁼¹ １／f_oはホログラムの
   焦点距離の逆数、Ｎは３以上の整数〕 で表されることを特徴としたホログラム。 ２ Ｎ個（Ｎは整数）の球面波の位相を減算した
   位相減算波と球面波との干渉により干渉縞を生成
   して、記録媒体に記録するこを特徴とするホログ
   ラムの製造方法。 ３ Ｎ個（Ｎは整数）の球面波の位相を減算して
   得られる位相減算発散波とＭ個（Ｍは整数、Ｍ＝
   Ｎも含む）の球面波の位相を減算して得られる位
   相減算集束波とを干渉させて干渉縞を生成し、こ
   の干渉縞を記録媒体に記録することを特徴とする
   ホログラムの製造方法。 ４ 位相分布φが φ＝2Π／Λ_N 〓ⁿ⁼¹ （√²＋² _o−f_o） 〔但しΛは光の波長、ｒはホログラム上の位置を
   示す座標、_N 〓ⁿ⁼¹ １／f_oはホログラムの焦点距離の
   逆数、Ｎは３以上の整数〕 で表される干渉縞を記録したホログラムと、前記
   ホログラムを照射する光を発生する光ビーム発生
   器と、前記ホログラムを移動する手段とから構成
   されることを特徴とする光ビーム走査装置。