JPH03172011A - 3次オーバトーン圧電振動子 - Google Patents
3次オーバトーン圧電振動子Info
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- JPH03172011A JPH03172011A JP1311838A JP31183889A JPH03172011A JP H03172011 A JPH03172011 A JP H03172011A JP 1311838 A JP1311838 A JP 1311838A JP 31183889 A JP31183889 A JP 31183889A JP H03172011 A JPH03172011 A JP H03172011A
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- piezoelectric vibrator
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- 230000002159 abnormal effect Effects 0.000 abstract description 5
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 10
- 230000008878 coupling Effects 0.000 description 7
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 description 7
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 description 7
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 7
- 230000005856 abnormality Effects 0.000 description 4
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- H—ELECTRICITY
- H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
- H03H—IMPEDANCE NETWORKS, e.g. RESONANT CIRCUITS; RESONATORS
- H03H9/00—Networks comprising electromechanical or electro-acoustic devices; Electromechanical resonators
- H03H9/02—Details
- H03H9/125—Driving means, e.g. electrodes, coils
- H03H9/13—Driving means, e.g. electrodes, coils for networks consisting of piezoelectric or electrostrictive materials
- H03H9/132—Driving means, e.g. electrodes, coils for networks consisting of piezoelectric or electrostrictive materials characterized by a particular shape
-
- H—ELECTRICITY
- H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
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- H03H9/00—Networks comprising electromechanical or electro-acoustic devices; Electromechanical resonators
- H03H9/02—Details
- H03H9/02007—Details of bulk acoustic wave devices
- H03H9/02062—Details relating to the vibration mode
- H03H9/0207—Details relating to the vibration mode the vibration mode being harmonic
-
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- H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
- H03H—IMPEDANCE NETWORKS, e.g. RESONANT CIRCUITS; RESONATORS
- H03H9/00—Networks comprising electromechanical or electro-acoustic devices; Electromechanical resonators
- H03H9/15—Constructional features of resonators consisting of piezoelectric or electrostrictive material
- H03H9/17—Constructional features of resonators consisting of piezoelectric or electrostrictive material having a single resonator
- H03H9/19—Constructional features of resonators consisting of piezoelectric or electrostrictive material having a single resonator consisting of quartz
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- Physics & Mathematics (AREA)
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- Piezo-Electric Or Mechanical Vibrators, Or Delay Or Filter Circuits (AREA)
- General Electrical Machinery Utilizing Piezoelectricity, Electrostriction Or Magnetostriction (AREA)
- Apparatuses For Generation Of Mechanical Vibrations (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
[産業上の利用分野]
本発明は、厚みすべり振動を行なう3次オーバトーン圧
電振動子に関するものである。
電振動子に関するものである。
[従来の技術とその解決すべき3題]
従来の厚みすべり振動を行う圧電振動子は、円形の水晶
振動子の両面に、円形の駆動電極を形成して主振動駆動
に適した構成としている。しかしこの振動子には、主振
動の他にも数多くの副振動を持っており、主振動で振動
中に高次の副振動との結合を生じると、特に周波数温度
特性において周波数異常現象を起すという問題がある。
振動子の両面に、円形の駆動電極を形成して主振動駆動
に適した構成としている。しかしこの振動子には、主振
動の他にも数多くの副振動を持っており、主振動で振動
中に高次の副振動との結合を生じると、特に周波数温度
特性において周波数異常現象を起すという問題がある。
そこで特に輪郭系の副振動との結合を避けるために、円
形の駆動電極の形状や寸法等の設計に重点をおいた提案
がなされている。(例えば、特公昭6〇一13608号
公報.特公昭63−40492号公報に開示。) しかしこの振動子には、上記のような副振動との結合の
他にも、主振動と高次倍調波振動に付随する厚みすべり
系副振動との結合を生じるという問題がある。そこでこ
れらの対策を考慮したものを、本願出願人は特公昭5
9−3 8 7 6 4号公報により先に提案している
。これは高次の副振動との結合に対する対策を講じたも
のであり、円形の駆動電極の上に、さらに周波数調整舟
の電極を眼鏡形状に設け、負荷マス効果を利用して解決
しようとしたものである。
形の駆動電極の形状や寸法等の設計に重点をおいた提案
がなされている。(例えば、特公昭6〇一13608号
公報.特公昭63−40492号公報に開示。) しかしこの振動子には、上記のような副振動との結合の
他にも、主振動と高次倍調波振動に付随する厚みすべり
系副振動との結合を生じるという問題がある。そこでこ
れらの対策を考慮したものを、本願出願人は特公昭5
9−3 8 7 6 4号公報により先に提案している
。これは高次の副振動との結合に対する対策を講じたも
のであり、円形の駆動電極の上に、さらに周波数調整舟
の電極を眼鏡形状に設け、負荷マス効果を利用して解決
しようとしたものである。
しかし、眼鏡形状の負荷マスを設けたものにおいても、
負Grマスを形成するためのマスクの位置がずれる等の
原因により、負荷マスの位置に誤差を坐じたり、!’l
! fflが少なく負荷マス効果が小さいなどの問題
がある。
負Grマスを形成するためのマスクの位置がずれる等の
原因により、負荷マスの位置に誤差を坐じたり、!’l
! fflが少なく負荷マス効果が小さいなどの問題
がある。
[允明の目的]
本発明の目的は、3次オーバトーン圧電振動子において
、周波数異常現象の発坐を除表することにある。
、周波数異常現象の発坐を除表することにある。
[目的を達成するための手段]
上記目的を達成するために、本発明の3次オーバトーン
の圧電振動子は、厚みすべり振動を行なう固形の圧電素
子の両主面にZ゛軸方向に横長の駆動電極が設けてあり
、圧電素子の直径をD1駆動電極のZ″軸方向の長さを
L,X軸方向の長さをWとしたとき、両駆動電極の各寸
法L,Wが、W < D / 3および0,5D≦L≦
2D/3の範囲に形成してある。
の圧電振動子は、厚みすべり振動を行なう固形の圧電素
子の両主面にZ゛軸方向に横長の駆動電極が設けてあり
、圧電素子の直径をD1駆動電極のZ″軸方向の長さを
L,X軸方向の長さをWとしたとき、両駆動電極の各寸
法L,Wが、W < D / 3および0,5D≦L≦
2D/3の範囲に形成してある。
【実施例]
周波数異常現象は、従来のジャンプ現象(厚みすべりの
基本モードの主振動が、これと比較的近接して存在する
副振動に引込まれる現象)とは全く発生の原因が異なる
もので、基本振動の共振周波数と掛け離れたn(3以」
一の奇数)倍の周波数の近くに存(Eする高周波振動(
特に荊記基本振動の共振周波数の3倍の周波数近くの振
動)と密接に関係し、周囲暦度や負荷容量の変動によっ
てその高周波振動の周波数のn分の1が前記基本振動の
共振周波数と一致したときに突発的に発生する。
基本モードの主振動が、これと比較的近接して存在する
副振動に引込まれる現象)とは全く発生の原因が異なる
もので、基本振動の共振周波数と掛け離れたn(3以」
一の奇数)倍の周波数の近くに存(Eする高周波振動(
特に荊記基本振動の共振周波数の3倍の周波数近くの振
動)と密接に関係し、周囲暦度や負荷容量の変動によっ
てその高周波振動の周波数のn分の1が前記基本振動の
共振周波数と一致したときに突発的に発生する。
例えば、基本振動で使用する場合にはこの基本波と3次
オーバトーンのスブリアス振動との関係、あるいは3次
オーバトーンで使用する場合には9次オーバトーンのス
ブリアス振動との関係でしばしば結合状態となり、周波
数異常現象を生ずる。
オーバトーンのスブリアス振動との関係、あるいは3次
オーバトーンで使用する場合には9次オーバトーンのス
ブリアス振動との関係でしばしば結合状態となり、周波
数異常現象を生ずる。
第6図は、従来の円形の駆動電極を有する円形の水晶振
動子を、3次オーバトーンで使用する場合の共振特性を
示しており、3次オーバトーン(F3)の周波数が23
.64495M H zであると、その3倍の周波数は
70.93485M H zであるが、この3倍の周波
数の近傍には、9次オーバトーン(F9)のスブリアス
振動(F9SI)として、周波数70.92996M
H zの振動が存在し、さらにもう1つのスブリアス振
動(F9S2)として、周波数70.94705M H
zの振動が存(Iニしている。このためにこの圧電振
動子を3次オーバトーン(F3)で使用しているときに
、周囲温度との関係で、9次オーバトーン(F9)のス
プリアス振動(F9S1)との結合を生じる。これは第
7図示の周波数温度特性図において、丸で囲った個所に
見られるような周波数異常現象として観察される。
動子を、3次オーバトーンで使用する場合の共振特性を
示しており、3次オーバトーン(F3)の周波数が23
.64495M H zであると、その3倍の周波数は
70.93485M H zであるが、この3倍の周波
数の近傍には、9次オーバトーン(F9)のスブリアス
振動(F9SI)として、周波数70.92996M
H zの振動が存在し、さらにもう1つのスブリアス振
動(F9S2)として、周波数70.94705M H
zの振動が存(Iニしている。このためにこの圧電振
動子を3次オーバトーン(F3)で使用しているときに
、周囲温度との関係で、9次オーバトーン(F9)のス
プリアス振動(F9S1)との結合を生じる。これは第
7図示の周波数温度特性図において、丸で囲った個所に
見られるような周波数異常現象として観察される。
本発明はこのような周波数異常現象を避けるために、各
々の振動モードについて分析し、電極膜のマスローディ
ング効果を利用して高次スプリアス振動との結合を避け
るように構成した。
々の振動モードについて分析し、電極膜のマスローディ
ング効果を利用して高次スプリアス振動との結合を避け
るように構成した。
第1.2図に示す本発明の圧電振動子の一実施例は、圧
電素子としての円形の水晶振動子1の両主面に、横長の
駆動電極2を形成したものである。
電素子としての円形の水晶振動子1の両主面に、横長の
駆動電極2を形成したものである。
水品振動子1は、本来の座標紬であるZ軸からY軸方向
にある一定角度、すなわち周波数塩度係数が0になる約
35.4°だけ傾いた面に沿って切断したATカットの
水晶振動子を用いている。この角度で水晶から切断され
た水晶板は、第1.2図で示すそれぞれの軸方向がX,
Y−,Z−となっている。このような切断角度による水
晶板から、直径Dの円形をなす本発明の水晶振動子1を
形成している。
にある一定角度、すなわち周波数塩度係数が0になる約
35.4°だけ傾いた面に沿って切断したATカットの
水晶振動子を用いている。この角度で水晶から切断され
た水晶板は、第1.2図で示すそれぞれの軸方向がX,
Y−,Z−となっている。このような切断角度による水
晶板から、直径Dの円形をなす本発明の水晶振動子1を
形成している。
この水晶振動子1の両主面に形成した駆動電極2は、第
3図示のように、Z′軸方向の長さをL,X軸方向の長
さをWとしたとき、W<D/3および0.5D≦L≦2
D/3の範囲になるようにその各寸法L,Wを設定し、
両主面の中心と駆動電極2の中心とを一致させて形成し
てある。またこの駆動電極2より引出電極2aが外周部
に向けて形成してある。
3図示のように、Z′軸方向の長さをL,X軸方向の長
さをWとしたとき、W<D/3および0.5D≦L≦2
D/3の範囲になるようにその各寸法L,Wを設定し、
両主面の中心と駆動電極2の中心とを一致させて形成し
てある。またこの駆動電極2より引出電極2aが外周部
に向けて形成してある。
本発明ではこの水晶振動子1を3次オーバトーン(F3
)で使用するものであるが、3次オーノ〈トーン(F3
)と共に高次倍調波振動およびそのスプリアス振動を生
じる。第l図(a)中の鎖線で示す楕円3は、3次オー
バトーン(F3)の電dzf果中領域を示しており、図
示していないが、電荷は中央部に集中している。
)で使用するものであるが、3次オーノ〈トーン(F3
)と共に高次倍調波振動およびそのスプリアス振動を生
じる。第l図(a)中の鎖線で示す楕円3は、3次オー
バトーン(F3)の電dzf果中領域を示しており、図
示していないが、電荷は中央部に集中している。
第1図(a)中の鎖線で示す3つの楕円4a,4b,4
cは、この3次オーバトーン(F3)によって生じる9
次オーバトーン(F9)のスブリアス振動(F9SI)
の電荷集中領域であって、電荷は第1図(b),(c)
図の電荷分41曲線に示すように、X軸−J.lおよび
Z′軸上において中央部の領域4aに果申し、かつ極性
の異なる電荷が領域4aのZ′軸上の両側部の領域4b
,4cに集中していることがわかる。このスブリアス振
動(F9S1)に対しては、電G?集中領域4a,4b
,4cのほほ全而に駆動電極2を有するので、電極膜に
よるマスローディング効果を与えている。
cは、この3次オーバトーン(F3)によって生じる9
次オーバトーン(F9)のスブリアス振動(F9SI)
の電荷集中領域であって、電荷は第1図(b),(c)
図の電荷分41曲線に示すように、X軸−J.lおよび
Z′軸上において中央部の領域4aに果申し、かつ極性
の異なる電荷が領域4aのZ′軸上の両側部の領域4b
,4cに集中していることがわかる。このスブリアス振
動(F9S1)に対しては、電G?集中領域4a,4b
,4cのほほ全而に駆動電極2を有するので、電極膜に
よるマスローディング効果を与えている。
さらに第2図(a)中の錯線て示す3つの楕円5a,5
b,5cは、3次オーバトーン(F3)によって生じる
9次オーバトーン(F9)のもう1つのスブリアス振動
(F9S2)の電荷集中領域であって、電荷は第2図(
b).(c)図の電荷分布曲線に示すように、X軸上お
よびZ′軸上において中央部の領域5aに集中し、かつ
極性の異なる電荷が領域5aのX軸上の両側部の領域5
b,5Cに集中していることがわかる。このスブリアス
振動(F9S2)に対しては、電荷集中領域4a,4b
,4cの中央の領域5aにのみ駆動電極2を有するので
、電極膜によるマスローディング効果の軽減を図ること
ができる。
b,5cは、3次オーバトーン(F3)によって生じる
9次オーバトーン(F9)のもう1つのスブリアス振動
(F9S2)の電荷集中領域であって、電荷は第2図(
b).(c)図の電荷分布曲線に示すように、X軸上お
よびZ′軸上において中央部の領域5aに集中し、かつ
極性の異なる電荷が領域5aのX軸上の両側部の領域5
b,5Cに集中していることがわかる。このスブリアス
振動(F9S2)に対しては、電荷集中領域4a,4b
,4cの中央の領域5aにのみ駆動電極2を有するので
、電極膜によるマスローディング効果の軽減を図ること
ができる。
第4図示は本発明のZ゛軸方向に横長の駆動電極2を有
する円形の水晶振動子1を3次オーバトーンで使用した
場合の共振特性を示しており、3次オーバトーン(F3
)の周波数は23.64720M Hzで、その3倍の
周波数は70.94160M H zである。
する円形の水晶振動子1を3次オーバトーンで使用した
場合の共振特性を示しており、3次オーバトーン(F3
)の周波数は23.64720M Hzで、その3倍の
周波数は70.94160M H zである。
この3倍の周波数の近傍に上記の9次オーバトーン(F
9)のスブリアス振動(F9Sl)が周波数70.92
510M H zで、さらにもう1つのスブリアス振動
(F9S2)が周波数70.97407M H zで存
在しているが、これらは第6図示のスブリアス振動(F
9SI)と比べて一側に、またスブリアス振動(F9S
2)と比べて十側に移動しており、3次オバトーン(F
3)との結合を避けることができる。これによって、第
5図示の周波数瓜度特性図に示すように、第7図に見ら
れたような周波数異常現象が生じなくなる。
9)のスブリアス振動(F9Sl)が周波数70.92
510M H zで、さらにもう1つのスブリアス振動
(F9S2)が周波数70.97407M H zで存
在しているが、これらは第6図示のスブリアス振動(F
9SI)と比べて一側に、またスブリアス振動(F9S
2)と比べて十側に移動しており、3次オバトーン(F
3)との結合を避けることができる。これによって、第
5図示の周波数瓜度特性図に示すように、第7図に見ら
れたような周波数異常現象が生じなくなる。
なお駆動電極2はZ゛軸方向に横長であればよく、楕円
形状.長方形状などでもよい。
形状.長方形状などでもよい。
[効果]
このような駆動電極を有する本発明の3次オーバトーン
汗電振動子は、9次オーバトーンのスプリアス振動の周
波数が、主振動としての3次オーバトーンの周波数の3
倍の周波数から離れるように改善されるので、広い温度
範囲に亘って上記したような周波数穴常現象の発生を確
実に除去ないしは抑制できる。したがって厚みすべり振
動の動作が安定し、その出力周波数が極めて高精度とな
る。しかも駆動電極の形状が簡単であるので、製造も極
めて容易で、均一な品質の圧電振動子を安価に提供でき
る。
汗電振動子は、9次オーバトーンのスプリアス振動の周
波数が、主振動としての3次オーバトーンの周波数の3
倍の周波数から離れるように改善されるので、広い温度
範囲に亘って上記したような周波数穴常現象の発生を確
実に除去ないしは抑制できる。したがって厚みすべり振
動の動作が安定し、その出力周波数が極めて高精度とな
る。しかも駆動電極の形状が簡単であるので、製造も極
めて容易で、均一な品質の圧電振動子を安価に提供でき
る。
第1図(a)は本発明の一実施例を示す圧電振動子の正
面図で、3次オーバトーンおよび9次オーバトーンのス
ブリアス振動における表面電荷分布を示しており、第1
図(b),(c)は上記のスプリアス振動における表面
電荷分布曲線図、第2図(a)は同上正面図において、
9次オーバトーンのもう1つのスプリアス振動における
表面電荷分布を示しており、第2図(b).(c)は同
上スプリアス振動における表面電荷分布曲線図、第3図
は駆動電極を示す正面図、第4図は本発明の圧電振動子
における3次オーバトーンと9次オーバトーンとの共振
特性図、第5図は本発明の圧電振動子における周波数温
度特性図、第6図は円形の駆動電極を6する従来の圧電
振動子における3次オーバトーンと9次オーバトーンと
の共振特性図、第7図は上記従来の圧電振動子における
周波数温度特性図である。 l ・圧電素子、 2・ ・駆動電極。 以 上 出 願 人 株式会社 精 工 舎 代 理 人 弁理士 松田和子
面図で、3次オーバトーンおよび9次オーバトーンのス
ブリアス振動における表面電荷分布を示しており、第1
図(b),(c)は上記のスプリアス振動における表面
電荷分布曲線図、第2図(a)は同上正面図において、
9次オーバトーンのもう1つのスプリアス振動における
表面電荷分布を示しており、第2図(b).(c)は同
上スプリアス振動における表面電荷分布曲線図、第3図
は駆動電極を示す正面図、第4図は本発明の圧電振動子
における3次オーバトーンと9次オーバトーンとの共振
特性図、第5図は本発明の圧電振動子における周波数温
度特性図、第6図は円形の駆動電極を6する従来の圧電
振動子における3次オーバトーンと9次オーバトーンと
の共振特性図、第7図は上記従来の圧電振動子における
周波数温度特性図である。 l ・圧電素子、 2・ ・駆動電極。 以 上 出 願 人 株式会社 精 工 舎 代 理 人 弁理士 松田和子
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 厚みすべり振動を行なう円形の圧電素子の両主面にZ^
−軸方向に横長の駆動電極が設けてあり、上記圧電素子
の直径をD、上記駆動電極のZ^−軸方向の長さをL,
X軸方向の長さをWとしたとき、 上記両駆動電極の各寸法L,Wが、 W<D/3 0.5D≦L≦2D/3 の範囲に形成してある ことを特徴とする3次オーバトーン圧電振動子。
Priority Applications (5)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1311838A JP2813996B2 (ja) | 1989-11-30 | 1989-11-30 | 3次オーバトーンatカット水晶振動子 |
GB9025626A GB2238907B (en) | 1989-11-30 | 1990-11-26 | Piezo-electric oscillator |
SG1995903472A SG26350G (en) | 1989-11-30 | 1990-11-26 | Piezo-electric oscillator |
KR1019900019374A KR940005377B1 (ko) | 1989-11-30 | 1990-11-28 | 3차 오버톤 압전 진동자 |
MYPI90002108A MY108578A (en) | 1989-11-30 | 1990-11-29 | Piezoelectric oscillator. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1311838A JP2813996B2 (ja) | 1989-11-30 | 1989-11-30 | 3次オーバトーンatカット水晶振動子 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH03172011A true JPH03172011A (ja) | 1991-07-25 |
JP2813996B2 JP2813996B2 (ja) | 1998-10-22 |
Family
ID=18022010
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP1311838A Expired - Fee Related JP2813996B2 (ja) | 1989-11-30 | 1989-11-30 | 3次オーバトーンatカット水晶振動子 |
Country Status (5)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2813996B2 (ja) |
KR (1) | KR940005377B1 (ja) |
GB (1) | GB2238907B (ja) |
MY (1) | MY108578A (ja) |
SG (1) | SG26350G (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP5104867B2 (ja) * | 2007-08-03 | 2012-12-19 | 株式会社大真空 | 圧電振動子 |
CN108123694A (zh) * | 2018-01-03 | 2018-06-05 | 宁波大红鹰学院 | 一种电极优化设计的压电薄膜谐振器 |
Families Citing this family (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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