JPH01257378A - 半導体受光素子 - Google Patents
半導体受光素子Info
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- JPH01257378A JPH01257378A JP63086423A JP8642388A JPH01257378A JP H01257378 A JPH01257378 A JP H01257378A JP 63086423 A JP63086423 A JP 63086423A JP 8642388 A JP8642388 A JP 8642388A JP H01257378 A JPH01257378 A JP H01257378A
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- Japan
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Landscapes
- Light Receiving Elements (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、光通信や光情報処理等に於て用いられる半導
体受光素子に関するものである。
体受光素子に関するものである。
1〔従来の技術〕
近年化合物半導体受光素子は、光通信或いは光情報処理
用の高感度受光器として活発に研究開発並びに実用化が
進められている。特に、石英系光ファイバの低損失帯域
に相当する1、0〜1.6μm帯波長域では、光吸収層
の材料としてInGaAsを用いた所謂InP/InG
aAs系のへテロ構造アバランシェ・フォトダイオード
(以下APDと記す)やpinフォトダイオード(pi
n−PDと記す)が注目を集めている。このInP/I
nGaAs系APDの従来例の断面構造の模式図を第3
図に示す、n”−InP基板1上にn−InPバッファ
層2を介して、n′t、・−I nGaAs光吸収層3
、n−InGaAsP層4、n−InPキャップ層5,
6を連続成長したエピウェーハに、受光部p+領領域及
びガードリンク8を形成して第3図に示した素子構造を
得ている。増倍領域を狭禁制帯幅の光吸収層3から分離
させ、広禁制帯幅のInP層5中に形成する事で、低暗
電流・高感度特性を得ている。n−InG a A s
P Ji14はへテロ界面での価電子帯バンド連続量
を緩和し応答特性を改善する為に入れた間層で、またI
nPキャップ層がn層5.n−6と二層構造になってい
るのは、ガードリング果を高める為である。
用の高感度受光器として活発に研究開発並びに実用化が
進められている。特に、石英系光ファイバの低損失帯域
に相当する1、0〜1.6μm帯波長域では、光吸収層
の材料としてInGaAsを用いた所謂InP/InG
aAs系のへテロ構造アバランシェ・フォトダイオード
(以下APDと記す)やpinフォトダイオード(pi
n−PDと記す)が注目を集めている。このInP/I
nGaAs系APDの従来例の断面構造の模式図を第3
図に示す、n”−InP基板1上にn−InPバッファ
層2を介して、n′t、・−I nGaAs光吸収層3
、n−InGaAsP層4、n−InPキャップ層5,
6を連続成長したエピウェーハに、受光部p+領領域及
びガードリンク8を形成して第3図に示した素子構造を
得ている。増倍領域を狭禁制帯幅の光吸収層3から分離
させ、広禁制帯幅のInP層5中に形成する事で、低暗
電流・高感度特性を得ている。n−InG a A s
P Ji14はへテロ界面での価電子帯バンド連続量
を緩和し応答特性を改善する為に入れた間層で、またI
nPキャップ層がn層5.n−6と二層構造になってい
るのは、ガードリング果を高める為である。
ところで、現在1nP/InGaAs系APDI G
b / s程度までの伝送速度の通信システム実用化さ
れているが、更に数G b / s領域への連化を図る
為には、高利得帯域幅積化、低容量等と併せて光吸収M
薄膜化によるキャリア走行間短縮も必須となる。
b / s程度までの伝送速度の通信システム実用化さ
れているが、更に数G b / s領域への連化を図る
為には、高利得帯域幅積化、低容量等と併せて光吸収M
薄膜化によるキャリア走行間短縮も必須となる。
発明が解決しようとする課題〕
ところで、光吸収層を薄膜化すると、光吸収層で吸収さ
れない透過光成分が増加する。この透光は100μm〜
200μm程度の厚いn+−nP基板1中を自由キャリ
ア吸収されながら、散しつつ進行する。裏面電極で反射
した後、再同様の過程を経る為、反射した透過光が光吸
収3中の受光領域(受光部p+領領域の真下に相する領
域)に再び結合される事はほとんど無。即ち、吸収層3
薄膜化により素子の量子効率が光きく低下するという問
題点がある。
れない透過光成分が増加する。この透光は100μm〜
200μm程度の厚いn+−nP基板1中を自由キャリ
ア吸収されながら、散しつつ進行する。裏面電極で反射
した後、再同様の過程を経る為、反射した透過光が光吸
収3中の受光領域(受光部p+領領域の真下に相する領
域)に再び結合される事はほとんど無。即ち、吸収層3
薄膜化により素子の量子効率が光きく低下するという問
題点がある。
本発明の目的は、光吸収層を薄膜化してキャリア走行時
間短縮を計っても高い量子効率を示す半導体受光素子を
得ることにある。
間短縮を計っても高い量子効率を示す半導体受光素子を
得ることにある。
前述の従来技術の問題点を解決する為に本発明が提供す
る半導体受光素子は、バンドギャップE1なる半導体基
板上に、バンドギャップE2(E2 <E、)なる光吸
収層を含む半導体多層構造を有しており、該光吸収層中
の受光領域たる特定領域の下に位置する前記半導体基板
及びバンドギャップがE2でない半導体層が選択的に除
去されており、且つ基板側電極の一部が前記光吸収層中
特定領域の下面に形成されている事を特徴とする。
る半導体受光素子は、バンドギャップE1なる半導体基
板上に、バンドギャップE2(E2 <E、)なる光吸
収層を含む半導体多層構造を有しており、該光吸収層中
の受光領域たる特定領域の下に位置する前記半導体基板
及びバンドギャップがE2でない半導体層が選択的に除
去されており、且つ基板側電極の一部が前記光吸収層中
特定領域の下面に形成されている事を特徴とする。
本発明では受光領域の下の半導体基板及び光吸収層以外
の半導体層を選択的に除去し、裏面電極の一部を光吸収
層受光領域の裏面に直接形成しているため、入射光のう
ち光吸収層を透過した光は、裏面電極による反射で効率
良く、受光領域に再入射される。従って光吸収層の厚さ
が約2倍になったと等価の効果があり、高い量子効率が
得られる。
の半導体層を選択的に除去し、裏面電極の一部を光吸収
層受光領域の裏面に直接形成しているため、入射光のう
ち光吸収層を透過した光は、裏面電極による反射で効率
良く、受光領域に再入射される。従って光吸収層の厚さ
が約2倍になったと等価の効果があり、高い量子効率が
得られる。
以下本発明の実施例について、図面を参照して詳細に説
明する。第1図は本発明の一実施例のInP/InGa
As系へテロ接合APDの構造を示す断面構造模式図で
ある。本実施例によれば、n”+InP基板1上に気相
成長法により順次n−InPバッフyN2、n−−I
nGaAs光吸収層3、バンド不連続量緩和の為のn−
InGaAs P層4、二層に分れたキャップ層n−I
nP5及びn−−InF3を結晶成長したエピウェー
ハに、”Beのイオン注入並びに活性化アニールにより
ガードリンク8を形成し、更にZn3P2をソースとし
た封管熱拡散によって受光部p+領領域形成している0
表面保護膜9としてS i NX膜を成長した後、リン
酸と臭化水素がら成るエツチング液で受光領域の下に位
置する領域のn”−InP基板1並びにn−InPバッ
ファ層2を選択エツチングにより除去している。そのf
& p側電極10及びn側電極11を形成し、第1図に
示す様な素子構造を得た。リン酸+臭化水素エッチャン
トによるエツチングではI nGaAsはエツチングさ
れない為、前述の選択エツチングはn−TnPバッファ
層2とn”’−InGaAs光吸収層3との界面でスト
ップする。従って露出したn−−I nGaAs裏面は
鏡面性良く得られる。この露出したn−−I nGaA
s裏面にn側電極11の一部が形成されているので、入
射光のうち光吸収層で吸収されなかった透過光成分はこ
のn−−1nGaAs 3と電極金属11との界面で反
射され効率良く受光領域に再入射される。量子効率の向
上度は、光吸収層3の厚さが2倍になったものとほとん
ど等価の値を示した。
明する。第1図は本発明の一実施例のInP/InGa
As系へテロ接合APDの構造を示す断面構造模式図で
ある。本実施例によれば、n”+InP基板1上に気相
成長法により順次n−InPバッフyN2、n−−I
nGaAs光吸収層3、バンド不連続量緩和の為のn−
InGaAs P層4、二層に分れたキャップ層n−I
nP5及びn−−InF3を結晶成長したエピウェー
ハに、”Beのイオン注入並びに活性化アニールにより
ガードリンク8を形成し、更にZn3P2をソースとし
た封管熱拡散によって受光部p+領領域形成している0
表面保護膜9としてS i NX膜を成長した後、リン
酸と臭化水素がら成るエツチング液で受光領域の下に位
置する領域のn”−InP基板1並びにn−InPバッ
ファ層2を選択エツチングにより除去している。そのf
& p側電極10及びn側電極11を形成し、第1図に
示す様な素子構造を得た。リン酸+臭化水素エッチャン
トによるエツチングではI nGaAsはエツチングさ
れない為、前述の選択エツチングはn−TnPバッファ
層2とn”’−InGaAs光吸収層3との界面でスト
ップする。従って露出したn−−I nGaAs裏面は
鏡面性良く得られる。この露出したn−−I nGaA
s裏面にn側電極11の一部が形成されているので、入
射光のうち光吸収層で吸収されなかった透過光成分はこ
のn−−1nGaAs 3と電極金属11との界面で反
射され効率良く受光領域に再入射される。量子効率の向
上度は、光吸収層3の厚さが2倍になったものとほとん
ど等価の値を示した。
次に第2図は本発明の別の実施例であるInP/InG
aAs pin−PDの構造を示す断面構造図である
。pin−PDの場合低バイアスで高速応答する様にp
n接合の位置がn−−InGaAsnGaAs光吸収層
上中に受光部p+領領域を形成しており、第1図で示し
たn −I rr G a A s P層4で及びガー
ドリンク8は無い。キャップ層はn−InP5−層から
成っている9表面保護膜9、電極10.11は第1図と
同様にして形成しな。APDの場合と同様に、受光領域
の下のn”−InP基板1とn−InPバッファ層2を
選択エツチングにより除去し、裏面電極11の一部をn
−−I nGaAsGaAs光吸収用3た裏面に形成し
である。やはり光吸収層薄膜化により高速応答化を図っ
ても、量子効率の低減を抑える事ができた。
aAs pin−PDの構造を示す断面構造図である
。pin−PDの場合低バイアスで高速応答する様にp
n接合の位置がn−−InGaAsnGaAs光吸収層
上中に受光部p+領領域を形成しており、第1図で示し
たn −I rr G a A s P層4で及びガー
ドリンク8は無い。キャップ層はn−InP5−層から
成っている9表面保護膜9、電極10.11は第1図と
同様にして形成しな。APDの場合と同様に、受光領域
の下のn”−InP基板1とn−InPバッファ層2を
選択エツチングにより除去し、裏面電極11の一部をn
−−I nGaAsGaAs光吸収用3た裏面に形成し
である。やはり光吸収層薄膜化により高速応答化を図っ
ても、量子効率の低減を抑える事ができた。
更に本発明を光導電性受光素子(photo cond
ucLor)に適用しても、量子効率の向上が図れるの
は自明である。
ucLor)に適用しても、量子効率の向上が図れるの
は自明である。
以上説明した様に、本発明によれば高速応答特性並びに
高量子効率特性を併せて有する半導体受光素子が得られ
る。
高量子効率特性を併せて有する半導体受光素子が得られ
る。
第1図は本発明の一実施例を示す半導体受光素子の断面
構造模式図、第2図は本発明による別の実施例を示す半
導体受光素子の断面構造模式図、第3図は従来例を示す
半導体受光素子の断面構造模式図である。 図に於いて、1はn”−InP基板、2はn−InPバ
ッファ層、3はn−−I nGaAs光吸収層、4はn
−InGaAsP、5はn−InP、6はn−−InP
、7は受光部p+領領域8はガードリング、9は表面保
護膜、10はp側電極、11はn側電極を各々示す。
構造模式図、第2図は本発明による別の実施例を示す半
導体受光素子の断面構造模式図、第3図は従来例を示す
半導体受光素子の断面構造模式図である。 図に於いて、1はn”−InP基板、2はn−InPバ
ッファ層、3はn−−I nGaAs光吸収層、4はn
−InGaAsP、5はn−InP、6はn−−InP
、7は受光部p+領領域8はガードリング、9は表面保
護膜、10はp側電極、11はn側電極を各々示す。
Claims (1)
- バンドギャップE_1なる半導体基板上に、バンドギ
ャップE_2(E_2<E_1)なる光吸収層を含む半
導体多層構造を有しており、該光吸収層中の受光領域た
る特定領域の下に位置する前記半導体基板及びバンドギ
ャップがE_2でない半導体層が選択的に除去されてお
り、且つ基板側電極の一部が前記光吸収層中特定領域の
下面に形成されている事を特徴とする半導体受光素子。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63086423A JPH01257378A (ja) | 1988-04-07 | 1988-04-07 | 半導体受光素子 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63086423A JPH01257378A (ja) | 1988-04-07 | 1988-04-07 | 半導体受光素子 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01257378A true JPH01257378A (ja) | 1989-10-13 |
Family
ID=13886482
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63086423A Pending JPH01257378A (ja) | 1988-04-07 | 1988-04-07 | 半導体受光素子 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH01257378A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2009124145A (ja) * | 2007-11-14 | 2009-06-04 | Jds Uniphase Corp | 前面照射型アバランシェ・フォトダイオード |
CN112635580A (zh) * | 2020-12-21 | 2021-04-09 | 中国科学院国家空间科学中心 | 一种用于空间粒子探测的硅半导体传感器 |
-
1988
- 1988-04-07 JP JP63086423A patent/JPH01257378A/ja active Pending
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2009124145A (ja) * | 2007-11-14 | 2009-06-04 | Jds Uniphase Corp | 前面照射型アバランシェ・フォトダイオード |
CN112635580A (zh) * | 2020-12-21 | 2021-04-09 | 中国科学院国家空间科学中心 | 一种用于空间粒子探测的硅半导体传感器 |
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