JP2018036633A - 回折光学素子、光照射装置 - Google Patents
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また、光を整形する別の手段として、回折光学素子(Diffractive Optical Element :DOE)が挙げられる。これは異なる屈折率を持った材料が周期性を持って配列している場所を光が通過する際の回折現象を応用したものである。DOEは、基本的に単一波長の光に対して設計されるものであるが、理論的には、ほぼ任意の形状に光を整形することが可能である。また、前述のLSDにおいては、照射領域内の光強度がガウシアン分布となるのに対し、DOEでは、照射領域内の光分布の均一性を制御することが可能である。DOEのこのような特性は、不要な領域への照射を抑えることによる高効率化や、光源数の削減等による装置の小型化等の点で有利となる(例えば、特許文献1参照)。
また、DOEは、レーザの様な平行光源や、LEDの様な拡散光源のいずれにも対応可能であり、また、紫外光から可視光、赤外線までの広い範囲の波長に対して適用可能である。
従来、多段階形状の段部の段数をP、光の波長をλ、DOEの素材の屈折率をnとしたときに、段部の一段当たりの段差Lは、以下の式を満たすと、出光効率が最もよいとされていた。
L=λ/(P(n−1))
図1は、本発明による回折光学素子の実施形態を示す平面図である。
図2は、図1の回折光学素子の例における部分周期構造の一例を示す斜視図である。
図3は、図2中の矢印G−G’の位置で回折光学素子を切断した断面図である。
図4は、回折光学素子を説明する図である。
なお、図1を含め、以下に示す各図は、模式的に示した図であり、各部の大きさ、形状は、理解を容易にするために、適宜誇張して示している。
また、以下の説明では、具体的な数値、形状、材料等を示して説明を行うが、これらは、適宜変更することができる。
なお、光源部210と、光源部210が発光する光が通過する位置に少なくとも1つ配置された、本実施形態の回折光学素子10とを組み合わせることにより、光を成形した状態で照射可能な光照射装置とすることができる。
また、本発明において透明とは、少なくとも利用する波長の光を透過するものをいう。例えば、仮に可視光を透過しないものであっても、赤外線を透過するものであれば、赤外線用途に用いる場合においては、透明として取り扱うものとする。
第1実施形態の回折光学素子10は、図1に示したA,B,C,Dのそれぞれの位置において深さが異なっている。すなわち、回折光学素子10は、4段階の高さの異なる多段階形状により構成されている。そして、回折光学素子10は、通常、異なる周期構造を持つ複数の領域(部分周期構造:例えば、図1のE,F領域)を有している。図2では、部分周期構造の一例を抽出して示している。
回折光学素子10は、図3に示すように、断面形状において複数の凸部11aが並んで配置されている高屈折率部11を備えている。この高屈折率部11は、同じ断面形状を維持したまま、断面の奥行き方向に延在している。
L=Fλ/(P(n−1))
上記式において、凸部11aの先端を含んで計数した段部の段数をP、光の波長をλ、高屈折率部11の屈折率をn、1を越える係数をFとする。
なお、計数Fは、1を越える値であることが必要であるが、1.2以下であることが望ましい。これは、Fが1.2を越えると、一次回折光の出光が低下して、光の利用効率が下がるからである。
本実施形態では、P=4、λ=500nm、n=1.5、F=1.025であり、L=0.76875nmを一段分の段差としている。
L0=λ/(P(n−1))
この従来の値に、P=4、λ=500nm、n=1.5を代入すると、L0=0.75nmであり、本実施形態の回折光学素子10の場合よりも小さな値となる。従来の回折光学素子では、このL0の値を一段当たりの段差として用いていた。
図5に示すように、本実施形態の回折光学素子10は、従来の回折光学素子100と比べて、各段部の一段当たりの段差が計数Fの分だけ一様に長くなっている。
回折効率の解析シミュレーションには、厳密結合波理論(RCWA(rigorous coupled−wave analysis)に基づいた演算を用いた。RCWAは、数学的には、行列の固有値問題と一次方程式を解くことに帰着されるので、原理的な困難さはない。また、このRCWAに基づいた電磁場解析のシミュレーション結果と現実とでは、現物における形状エラー等を除けば、基本的に合致する。
波長λ:500nm及び850nm
高屈折率部の屈折率n:1.5
低屈折率部の屈折率:1.0
ピッチ:2λ、3λ、4λ、6λ、8λ、10λの6種
多段階のレベル数P:4
本実施形態:L=Fλ/(P(n−1))
従来:L0=λ/(P(n−1))
また、本実施形態については、計数Fを、1.025、1.05、1.1の3種類とした。
図6は、波長λ=500nmにおいて、比較例のシミュレーション結果と、本実施形態のシミュレーション結果とをまとめて示した図である。
図6のシミュレーション出光値とは、入力光を1としたときの、各方向における出光値を示している。
図6中の0th、1st、−1stは、それぞれ、0次回折光、1次回折光、−1次回折光をそれぞれ示す。通常の利用方法では、1次回折光が大きい方が望ましく、また、0次回折光及び−1次回折光が少ない方が望ましい。
また、図6中には、比較例と本実施形態との差異が明確になるように、これらの間の差分値を示している。差分値は,本実施形態の数値から比較例の数値を差し引いて求めた値を示しており、したがって、1次回折光でみれば数値が大きくなるほど良好な結果であり、0次回折光及び−1次回折光でみれば数値が小さくなるほど良好な結果と判断できる。
図7は、波長λ=500nmにおいて、計数F=1.025の場合の差分値を示したグラフである。
図8は、波長λ=500nmにおいて、計数F=1.05の場合の差分値を示したグラフである。
図9は、波長λ=500nmにおいて、計数F=1.1の場合の差分値を示したグラフである。
図10は、波長λ=500nmにおいて、計数F=1.2の場合の差分値を示したグラフである。
図11は、波長λ=500nmにおいて、計数F=1.3の場合の差分値を示したグラフである。
図13は、波長λ=850nmにおいて、計数F=1.025の場合の差分値を示したグラフである。
図14は、波長λ=850nmにおいて、計数F=1.05の場合の差分値を示したグラフである。
図15は、波長λ=850nmにおいて、計数F=1.1の場合の差分値を示したグラフである。
図16は、波長λ=850nmにおいて、計数F=1.2の場合の差分値を示したグラフである。
図17は、波長λ=850nmにおいて、計数F=1.3の場合の差分値を示したグラフである。
また、0次回折光及び−1次回折光については、ピッチが3λ以上の範囲において、いずれの計数Fについても従来よりも出光値が減少(差分値がマイナス)しており、これら不要光を減らすためには有効であることがわかる。
さらに、係数Fが1.2を越えると、1次回折光の出光値が大幅に低下してしまうことがわかる。よって、1次回折光の出光効率を維持する観点から、係数Fは、1.2以下とすることが望ましい。
以上説明した実施形態に限定されることなく、種々の変形や変更が可能であって、それらも本発明の範囲内である。
11 高屈折率部
11a 凸部
11a−1 レベル1段部
11a−2 レベル2段部
11a−3 レベル3段部
11a−4 レベル4段部
11b 側壁部
12 凹部
13 空間
14 低屈折率部
15 回折層
100 回折光学素子
200 スクリーン
201 光
202 照射領域
204 照射領域
210 光源部
Claims (4)
- 光を整形する回折光学素子であって、
断面形状において複数の凸部が並んで配置されている高屈折率部と、
前記高屈折率部よりも屈折率が低く、少なくとも前記凸部の間に形成されている凹部を含む低屈折率部と、
を有する回折層を備え、
前記凸部は、その側面形状の少なくとも一方側に、高さの異なる複数の段部を備えた多段階形状を有しており、
前記凸部の先端を含んで計数した段部の段数をP、光の波長をλ、前記高屈折率部の屈折率をn、1を越える係数をFとしたときに、前記段部の一段当たりの段差Lは、
L=Fλ/(P(n−1))
を満たす値に構成されている回折光学素子。 - 請求項1に記載の回折光学素子において、
前記係数Fは、1.2以下の値であること、
を特徴とする回折光学素子。 - 光源部と、
前記光源部からの光が入射する位置に配置され、前記光源部からの光を成形する回折光学素子と、
を備え、
前記回折光学素子は、
断面形状において複数の凸部が並んで配置されている高屈折率部と、
前記高屈折率部よりも屈折率が低く、少なくとも前記凸部の間に形成されている凹部を含む低屈折率部と、
を有する回折層を備え、
前記凸部は、その側面形状の少なくとも一方側に、高さの異なる複数の段部を備えた多段階形状を有しており、
前記凸部の先端を含んで計数した段部の段数をP、光の波長をλ、前記高屈折率部の屈折率をn、1を越える係数をFとしたときに、前記段部の一段当たりの段差Lは、
L=Fλ/(P(n−1))
を満たす値に構成されている光照射装置。 - 請求項3に記載の光照射装置において、
前記係数Fは、1.2以下の値であること、
を特徴とする光照射装置。
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