DE931601C

DE931601C - Schaltung zum Verstaerken einer elektrischen Schwingung

Info

Publication number: DE931601C
Application number: DEN6242A
Authority: DE
Inventors: Johannes Meyer Cluwen
Original assignee: Philips Gloeilampenfabrieken NV
Current assignee: Koninklijke Philips NV
Priority date: 1951-10-22
Filing date: 1952-10-21
Publication date: 1955-08-11
Also published as: NL164858B; BE514972A; FR1076132A; GB743585A

Description

Die Erfindung bezieht sich auf eine Schaltung zum Verstärken einer elektrischen Schwingung mit einer Frequenz / unter Zuhilfenahme einer zum Selbstschwingen gebrachten elektrischen Entladungsröhre. Die Erfindung bezweckt insbesondere, eine Schaltung zu schaffen, die sich dazu eignet, die Eingangsschwingungen in hohem Grade zu verstärken und z. B. gleichzeitig zu demodulieren oder zu begrenzen.

In einem älteren Vorschlag wird eine Verstärkerschaltung beschrieben, bei der eine zu verstärkende Niederfrequenzschwingung im Gitterkreis der selbstschwingenden, elektrischen Entladungsröhre wirksam ist, wobei außerdem ein kleiner Teil der mit Hilfe eines Amplitudendemodulators demodulierten Oszillatorspannung diesem Gitter in solchem Sinne zugeführt wird, daß eine Zunahme der Oszillatoramplitude eine Verringerung der Steilheit der Oszillatorröhre mit sich bringt, so daß eine verstärkte Niederfrequenzschwingung am Ausgang dieses Demodulators erzeugt wird.

Gemäß der Erfindung wird eine Röhre mit mindestens zwei Steuergittern verwendet, in deren Anodenkreis mindestens ein nicht auf die Eigenfrequenz / abgestimmter Kreis eingeschaltet ist, wobei zwischen diesem Anodenkreis und den beiden Steuergittern der Röhre zwei Rückkopplungswege mit entgegengesetztem Rückkopplungsvorzeichen angebracht sind, wodurch die Röhre wenigstens zu einem wesentlichen Teil durch Konversionsverstärkung zu schwingen anfängt.

Die Erfindung wird an Hand der in den Figuren dargestellten Ausführungsbeispiele näher erläutert, wobei gleiche Bezugsziffern sich auf entsprechende Schaltelemente beziehen.

Fig. ι stellt eine Schaltung zum Verstärken und Demodulieren einer amplitudenmodulierten Schwingung dar;

Fig. 2 ist ein Vektordiagramm zur Erläuterung der.in Fig. ι dargestellten Schaltung;

Fig. 3, 4 und 5 stellen Varianten des Rückkopplungskreises der Schaltung nach Fig. 1 dar;

Fig. 6 zeigt eine Abart der Schaltung nach Fig. 1, die sich zum Verstärken und Begrenzen einer elektrischen Schwingung eignet;

Fig. 7 stellt eine andere Schaltung zum Verstärken und Begrenzen einer elektrischen Schwingung dar;

Fig. 8 zeigt eine Schaltung zum Verstärken und zum Frequenzgegenkoppeln bzw. Frequenznachregeln einer modulierten Schwingung;

Fig. 9 stellt eine Schaltung zum Verstärken und gleichzeitigen Erzeugen von mehreren Schwingungen mit verschiedenen Frequenzen dar; schließlich stellt

Fig. 10 eine Schaltung " zum Verstärken und Demodulieren einer amplitudenmodulierten Schwingung mit ganz oder teilweise unterdrückter Trägerwelle dar.

In Fig. ι werden die zu verstärkenden und zu demodulierenden, amplitudenmodulierten Eingangsschwingungen über einen Eingangskreis 4 einem oder beiden Steuergittern einer elektrischen Entladungsröhre 3 mit zwei Steuergittern 1 und 2 zugeführt. Der Anodenkreis der Röhre 3 enthält einen Kreis 5, der auf die halbe Eingangsfrequenz abgestimmt ist. Zwischen diesem Kreis 5 und den beiden Steuergittern 1 und 2 sind zwei Rückkopplungswege 6 und 7 mit entgegengesetztem Rückkopplungsvorzeichen vorgesehen, wodurch die Röhre 3 wenigstens zu einem wesentlichen Teil durch Konversionsverstärkung zum Selbstschwingen in einer Frequenz von V₂ f gebracht wird.

♦« cos (V₂ ft + g)

Dieses Selbstschwingen kann an Hand nachstehender Berechnung und des Verktordiagramms nach Fig. 2 erläutert werden.

Für den Anodenstrom i_a der Röhre 3 gilt die Beziehung

e_g O

(a₂

b₂ e_g ₂)

wobei e_sl bzw. e_s2 die Spannungen der beiden Steuergitter 1 und 2 bezeichnen und a_v b_v a₂ und b_% bei einer bestimmten Einstellung der Röhre nahezu als Konstanten betrachtet werden können.

Diese Gitterspannungen e_gl und e_g2 genügen bei der dargestellten Schaltart den Beziehungen

(2)

i = Z₂i

₂i_a

gilt _eih

(3)

= («j. + \ C₁₁ cos ft — O₁Z₁ i_a cos (V₂ ft + g + h)) - («₂ — b₂ e_i2 cos ft + b₂Z₂ i_a cos (V₂ ft + g+ A))

oder

(4)

wobei e_ix bzw. e_i2 zwei von der Eingangsschwingung abgeleitete Spannungen bezeichnen und für die Rückkopplungsspannungen e_tl bzw. e_t2 die Beziehungen

angenommen werden, wobei Z₁ bzw. Z₂ die Module und h die Phasendrehung (Argument) der Übertragungsimpedanzen der Rückkopplungsnetzwerke 5, 6 und S, 7 bezeichnen.

Wird angenommen, daß die Eingangsschwingung e_{ die Gestalt e,- · cos ft und der Anodenstrom i_a die Gestalt cos (V2 ft + g) hat, wobei g einen noch zu bestimmenden Phasenwinkel bezeichnet, so folgt aus der Substitution der Gleichungen (2) und (3) in der Gleichung (1)

i_acos(^l₂ft

A) + Ci_a cos (V₂ ft — g — A) + ....

wobei die Glieder mit cos 2 ft, cos 3/2 ft, cos ft und das konstante Glied außer Betracht gelassen sind und wobei

U ■— W₁ U₂^₂ H₂ (

C = H₂b_xb₂{e_nZ₂

und (5)

ist.

Die Schaltung wird also in der Frequenz V2 f schwingen, wenn die Werte der Größen D und C derart sind, daß die vorerwähnte Gleichung (4), soweit es sich um die Glieder mit cos V2 ft handelt, gleich sind. Wird beispielsweise angenommen, daß die Phasenwinkel g und h gleich Null sind, so gilt als Selbsterregungsbedingung

D +¹C= i. (6)

Das Glied D weist dabei auf die unmittelbare Verstärkung der Röhre hin; diese entsteht durch die Verstärkung der Rückkopplungsspannuhg, ohne daß Mischung mit der Eingangsschwingung stattfindet. Das Glied C hingegen weist auf die Konversionsverstärkung der Röhre 3 hin, da diese als Mischprodukt der Eingangsschwingung e_t am einen Steuergitter und der Rückkopplungsspannung e_t am anderen Steuergittef entsteht.

Wie es sich aus den angegebenen Vorzeichen der Rückkopplungsspannungen e_ti und e_t2 ergibt, ist es möglich, das. direkte Verstärkungsglied D klein zu halten, in welchem Falle die Röhre wenigstens zu einem wesentlichen Teil zum Selbstschwingen gerät infolge des Konversionsverstärkungsgliedes C. Es sind nun verhältnismäßig große Unterschiede zwischen der Oszillatorfrequenz V2 f und der Resonanzfrequenz des Kreises 5 zulässig, d. h., die Phasenwinkel g und h dürfen verhältnismäßig hohe Werte annehmen, ohne daß die Schaltung außer Tritt fällt.

Obenstehendes" kann an Hand des Vektordiagramms nach Fig. 2 erläutert werden, worin der Anodenstrom i_a und die beiden Rückkopplungsglieder D_ia und C_ia der Gleichung ('4) veranschaulicht sind und wobei die Selbstschwingungsbedingung erfüllt ist, wenn die Vektorialsumme der Vektoren C_ia und D_ia gerade gleich dem Vektor i_a ist. Die Vektoren stellen sich somit derart ein, daß für die Phasenwinkel g und h die Beziehung

sin (2 g + h)
sinÄ

(7)

jilt.

Diese Beziehung kann nicht erfüllt werden, d. h. der Oszillator gerät außer Synchronismus, sobald DIC sin h größer als 1 werden würde.

Wird nun eine bestimmte Schwankung zwischen Va/ (/ ist die Frequenz der Eingangsschwingung) und der Resonanzfrequenz des Kreises 5 zugelassen, wobei der Oszillator mit ¹Uf in Synchronismus bleiben soll, so entspricht dies einem maximal zulässigen Wert für die Phasenverschiebung h des Kreises 5 bei der Frequenz V2/ und somit einem maximal zulässigen Wert für das Verhältnis DlC. In der Praxis darf dieses Verhältnis zwar wesentlich höher als 1 sein, um eine zufriedenstellende Wirkung der Schaltung zu erhalten, aber es würde unzulässig groß werden, · wenn die Rückkopplungsfaktoren der Rückkopplungswege 6 und 7 gleiche Vorzeichen hätten, so daß die beiden Glieder des Ausdrucks für D nach Gleichung (5) gleiche Vorzeichen hätten.

Man kann die Phasenverschiebung h künstlich klein halten, indem nach Fig. 3 parallel zum Kreis 5 ein auf dieselbe Frequenz abgestimmter Reihenkreis 10 mit richtig bemessener Dämpfung geschaltet wird oder indem nach Fig. 4 auf dieselbe Frequenz abgestimmte, mit dem Kreis 5 kritisch gekoppelte Kreise 11 und 12 sowie o,o°-Phasendrehungsnetzwerke 13 und 14 in die Rückkopplungswege 6 und 7 aufgenommen werden oder indem nach Fig. 5 ein auf dieselbe Frequenz abgestimmter, richtig gedämpfter Kreis 15 mit dem Kreis 5 gekoppelt wird.

Die im Kreis 5 nach Fig. 1 erzeugte Schwingung wird mit Hilfe eines Amplitudendemodulators 18 mit dem Ausgangsfilter 19 demoduliert. Dieses Ausgangsfilter 19 enthält einen Spannungsteiler 20, dem eine Regelspannung V₁. entnommen wird, die über die Leitung 21 dem Steuergitter 1 der Röhre 3 in solchem Sinne zugeführt wird, daß das direkte Verstärkungsglied D kleiner, im vorliegenden Falle mehr negativ bei zunehmender Amplitude der Oszillatorschwingung im Kreise 5 wird.

Besteht der Teil des Spannungsteiles 20, dem die Regelspannung V₁. entnommen wird, nur aus dem dargestellten Kondensator 22, der eine vernachlässigbare Impedanz für die Modulationsfrequenz hat, so wird die Spannung V₁. das direkte Verstärkungsglied D der Röhre 3 derart einstellen, daß für die mittlere Amplitude der Eingangsschwingung e_t die Selbsterregungsbedingung (6) oder, allgemeiner, die Bedingung nach Fig. 2 erfüllt ist. Eine Amplitudenvergrößerung der Eingangsschwingung #,· bewirkt nun eine weitere Entdämpfung des Oszillators und somit eine Zunahme der Oszillatoramplitude; eine Amplitudenverringerung der Eingangsschwingung e_t hingegen eine Dämpfung des Oszillators und somit eine Abnahme der Oszillatoramplitude. Am Spannungsteiler 20 wird somit eine der Amplitudendemodulation der Eingangsschwingung ^ entsprechende, verstärkte, demodulierte Schwingung e_u erzeugt.

Die Regelspannung V₁. wird vorzugsweise der Reihenschaltung eines Widerstandes 23 und des erwähnten Kondensators 22 entnommen, welche Reihenschaltung eine Zeitkonstante größer als die Periode der niedrigsten Modulationsfrequenz hat. Der Widerstand 23 ist klein gegenüber dem weiteren Widerstand des Spannungsteilers 20. Es wird infolgedessen eine Verringerung der Verzerrungen des Verstärkers erhalten.

Wird hingegen, wie in Fig. 6 dargestellt ist, die ganze Spannung des Ausgangsfilters 19 des Amplitudendemodulators 18 als Regelspannung V₁. benutzt, so wird jede Augenblicks vergrößerung der Oszillatoramplitude eine Verringerung des direkten Verstärkungsgliedes D veranlassen und somit dieser Augenblicksamplitudenvergrößerung entgegenwirken. Dann erzeugt die Schaltung über den Kreis 5 eine in bezug auf die Eingangsschwingung e' verstärkte und begrenzte Schwingung und kann somit z. B. in einem Frequenzmodulationsempfänger verwendet werden. Die Regelspannung kann gegebenenfalls nach Glättung außerdem als selbsttätige Stärkeregelspannung einer vorangehenden Röhre (nicht dargestellt) der Schaltung zugeführt werden.

Fig. 7 stellt eine andere Schaltung zum Verstärken und Begrenzen einer elektrischen Schwingung, z. B. einer frequenzmodulierten Schwingung dar. Zwischen dem Anodenkreis 5, dessen Resonanzfrequenz wieder die Hälfte der des Eingangskreises 4 beträgt, und den beiden Steuergittern 1 und 2 der Röhre 3 sind wieder zwei Rückkopplungswege 6 und 7 mit entgegengesetztem Rückkopplungsvorzeichen vorgesehen, so daß wieder eine Schwingung mit einer Frequenz^/ von der Röhre 3 selbst erzeugt wird. Der Anodenkreis der n₀ Röhre 3 enthält noch einen zweiten Kreis 27, der auf die Frequenz f abgestimmt ist, über den durch direkte Verstärkung und durch Konversionsverstärkung der Eingangsschwingungen am Steuergitter ι der selbstschwingenden Röhre 3 an den Steuergittern 1 und 2 eine Spannung erzeugt wird, deren Amplitude zunimmt, wenn infolge Zunahme der Eingangsamplitude die Spannung im Kreis 5. zunimmt. Diese Spannung des Kreises 27 wird mit Hilfe des Amplitudendemodulators mit Ausgangsfilter 29 mit für die Modulationsfrequenzen kleiner Zeitkonstante demoduliert, wobei gegebenenfalls in Reihe mit dem Ausgangsfilter 29 noch ein zweites Filter 30 mit für die Modulationsfrequenzen großer Zeitkonstante geschaltet wird, dessen Spannung dem zweiten Steuergitter 2 zum Verringern . des

direkten Verstärkungsgliedes D bei Zunahme der mittleren Oszillatoramplitude zugeführt wird, welche Spannung gegebenenfalls auch als selbsttätige Stärkeregelspannung in einer vorangehenden Röhre der Schaltung benutzt werden kann.

Die Spannung am linken Ende des Ausgangsfilters 29 wird bei augenblicklicher Zunahme der Amplitude der Oszillatorschwingungen mehr positiv, wodurch ein in den Kreis des Eingangskreises 4 eingefügter Gleichrichter 31 mehr leitend wird, so daß er die Dämpfung des Kreises 4 erhöht und die Amplitudenzunahme der Oszillatorschwingung vermindert wird.

Fig. 8 stellt eine Schaltung zum Verstärken und Frequenzgegenkoppeln einer frequenzmodulierten Eingangsschwingung e_t mit Frequenz f. dar. Dazu enthält der Anodenkreis der Röhre 3 zwei Kreise 34 und 35, von denen der eine, 34, auf eine vorzugsweise nicht in einer harmonischen Beziehung zur Eingangsfrequenz f stehende Zwischenfrequenz f_m> der andere, 35, auf eine Frequenz f₀ gleich der Summe von oder dem Unterschied zwischen der Eingangsfrequenz / und der Zwischenfrequenz f_m abgestimmt ist. Zwischen den Anodenkreisen 34 und 35 und den Steuergittern 1 und 2 der Röhre 3 sind wieder zwei Rückkopplungs wege 6 und 7 mit entgegengesetzten Rückkopplungsvorzeichen vorgesehen, wodurch die Schwingungen mit Frequenzen f₀ und f_m von der Schaltung selbst erzeugt werden, und zwar bei richtiger Bemessung zum größten Teil durch Mischung dieser Schwingungen am einen Steuergitter mit der Eingangsschwingung am anderen Steuergitter. Ist diePhasendrehung der Rückkopplungsspannung in bezug auf den Anodenstrom des Kreises 34 bedeutend größer als die des Kreises 35, bei dem gleichen Frequenzhub der Schwingungen in diesen Kreisen, was im allgemeinen der Fall ist, wenn die Abstimmfrequenz f_m des Kreises 34 klein ist in bezug auf die Resonanzfrequenz f₀ des Kreises 35, so wird der Frequenzhub der Schwingungen durch den Kreis 34 nur einen kleinen Teil desjenigen der Eingangsschwingung betragen, so daß Frequenzgegenkopplung der Eingangsschwingung erzielt wird. Die Schaltung nach Fig. 8 eignet sich auch zum selbsttätigen Frequenznachregeln einer amplituden- bzw. frequenzmodulierten Schwingung. Damit dabei vermieden wird, daß die Frequenztoleranz innerhalb der eine bestimmte Eingangsschwingung noch eine entsprechende Zwischenfrequenzschwingung erzeugt, von der Eingangsamplitude abhängig ist, wird das Übertragungsnetzwerk 34, 6 vorzugsweise derart ausgebildet, daß die Phase der Rückkopplungsspannung bei zunehmender Frequenzabweichung zunächst zu- und darauf jedoch wieder abnimmt.

Die Erweiterung der Schaltung nach Fig. 8 zur Schaltung nach Fig. 9 ermöglicht es, gleichzeitig Schwingungen mit mehreren Frequenzen zu erzeugen. Dazu enthält der Anodenkreis der Röhre 3 eine Anzahl von Kreisen 37, 38, 39, 40, deren Abstimmfrequenzen untereinander um einen Wert gleich der Frequenz der Eingangsschwingung durch den Kreis 4 verschieden sind. Durch Rückkopplung mit entgegengesetztem Rückkopplungs-Vorzeichen jedes Kreises nach den beiden Steuergittern ι und 2 der Röhre 3 wird die Röhre in mindestens einer dieser Abstimmfrequenzen selbst schwingen und dabei durch Mischung mit der Eingangsschwingung gleichzeitig alle anderen Schwingungen erzeugen. Frequenzstabilisierung der erzeugten Schwingungen kann dabei auf einfache Weise praktisch erhalten werden, indem z. B. einem oder beiden Steuergittern auch eine Schwingung der stabilisierenden Frequenz (nicht dargestellt) gleich der Summe der Abstimmfrequenzen zweier Kreise, vorzugsweise — gerechnet nach Abstimmfrequenzen — des mittleren Kreispaars zugeführt werden.

Fig. 10 stellt eine Schaltung zum Empfangen einer amplitudenmodulierten Schwingung mit ganz oder teilweise unterdrückter Trägerwelle dar. Diese Schwingung wird wieder über den Eingangskreis 4, der auf die, gegebenenfalls abwesende Trägerwellenfrequenz abgestimmt ist, einem oder beiden Steuergittern der Mischröhre 3 zugeführt, deren Anodenkreis zwei Kreise 43 und 44 enhält, von denen der eine, 43, auf die Trägerwellenfrequenz und der andere, 44, auf eine Modulationsfrequenz abgestimmt ist. Durch Rückkopplung dieser Anodenkreise 43 und 44 nach den Steuergittern ι und 2 der Röhre 3 kommt die Röhre 3 wieder zur Selbsterregung.

Indem mit dem Kreis 43 nach Fig. 10 mit einem der Anodenkreise nach Fig. 9 bzw. 8 Mittel zum Begrenzen der Trägerwellenschwingung (nicht dargestellt) gekoppelt werden, entspricht die Amplitude der demodulierten Schwingung des Kreises 44 der Modulationsschwingung des Eingangssignals. Die fraglichen Mittel können z. B. sein eine Glühlampe, eine nicht lineare Impedanz, ein Gleichrichter in Reihe mit einem .RC-Filter mit für die Modulationsfrequenzen großer Zeitkonstante oder ein Amplitudendemodulator, dessen Ausgangsspannung auf die in Fig. 1 oder Fig. 6 dargestellte Weise das direkte Verstärkungsglied D der Röhre 3 nachregelt.

Claims

PATENTANSPRÜCHE:

I. Schaltungsanordnung zum Verstärken einer elektrischen Schwingung mit einer Frequenz/ mitHilfe einer zum Selbstschwingen gebrächten elektrischen Entladungsröhre mit mindestens zwei Steuergittern, wobei der Anodenkreis der Röhre mindestens einen nicht auf die Eingangsfrequenz f abgestimmten Kreis enthält, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen diesem (diesen) Anodenkreis (en) und den beiden Steuergittern der Röhre zwei Rückkopplungswege mit entgegengesetztem Rückkopplungsvorzeichen angebracht sind, wodurch die Röhre wenigstens zu einem wesentlichen Teil durch Konversionsverstärkung zum Selbstschwingen gerat.
2. Schaltung nach Anspruch i, dadurch gekennzeichnet, daß der erwähnte Anodenkreis auf eine Unterharmonische der Eingangsfrequenz/, vorzugsweise auf ¹Uf, abgestimmt ist.
3. Schaltung nach Anspruch ι oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß ein Ausgangskreis der Röhre mit einem Amplitudendemodulator zum Erzeugen einer Regelspannung gekoppelt ist, der über ein Steuergitter die direkte Ver-Stärkung der Röhre in einem einer Amplitudenänderung der in diesem Ausgangskreis erzeugten Schwingung entgegengesetztem Sinne steuert.
4. Schaltung nach Anspruch 3 zum Verstärken und Demodulieren der Eingangsschwingung, dadurch gekennzeichnet, daß der Amplitudendemodulator mit einem Ausgangsfilter versehen ist, über das die verstärkte und demodulierte Schwingung erzeugt wird, während die

ao Regelspannung, die einen kleinen Teil dieser demodulierten Schwingung beträgt, mit Hilfe eines Spannungsteilers diesem Ausgangsfilter entnommen wird (Fig. 1).
5. Schaltung nach Anspruch 4, dadurch ges5 kennzeichnet, daß der erwähnte Spannungsteiler die Reihenschaltung eines Widerstandes und eines Kondensators enthält, deren Zeitkonstante größer ist als die Periode der niedrigsten Modulationsfrequenz der Eingangsschwingung, welcher Reihenschaltung die Regelspannung entnommen wird.
6. Schaltung nach Anspruch 3 zum Verstärken und Begrenzen einer elektrischen Schwingung, dadurch gekennzeichnet, daß die verstärkte und begrenzte Schwingung dem erwähnten Anodenkreis entnommen wird, während der erwähnte Amplitudendemodulator eine einer unerwünschten Amplitudenmodulation der zu begrenzenden elektrischen Schwingung entsprechende Regelspannung erzeugt, die über ein Steuergitter die direkte Verstärkung der Röhre in einem dieser unerwünschten Amplitudenmodulation entgegengesetzten Sinne nachregelt (Fig. 6).
7. Schaltung nach Anspruch 2 oder 3 zum Verstärken und Begrenzen einer elektrischen Schwingung, gekennzeichnet durch einen mit einem Ausgangskreis der Röhre gekoppelten Amplitudendemodulator, dessen Ausgangsspannung einem Gleichrichter zugeführt wird, der mit einem auf die zu begrenzende Schwingung abgestimmten Eingangskreis zum Ändern der Dämpfung dieses Kreises gekoppelt ist (Fig. 7).
8. Schaltung nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß der Ausgangskreis des erwähnten Amplitudendemodulators (28) die Reihenschaltung zweier .RC-Filter enthält, von denen das eine (29) eine für die Modulationsfrequenzen kleine Zeitkonstante hat, dessen Spannung dem erwähnten Gleichrichter (31) zugeführt wird, und das andere (30) eine für die Modulationsfrequenzen große Zeitkonstante hat, dessen Spannung einem Steuergkter (1) der Röhre (3) zugeführt wird.
9. Schaltung nach Anspruch 2, gekennzeichnet durch eine mit dem erwähnten Anodenkreis gekoppelte Impedanz zum Verringern der Phasendrehung der Rückkopplungsspannung in bezug auf den Anodenstrom durch die Röhre als Funktion der Frequenz (Fig. 3, 4 und 5).
10. Schaltung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Anodenkreis der Röhre zwei abgestimmte Kreise enthält, wobei die Summe von bzw. der Unterschied zwischen ihren Resonanzfrequenzen gleich der Eingangsfrequenz ist und wobei von jedem dieser Kreise zwei Rückkopplungswege mit entgegengesetzten Rückkopplungsvorzeichen nach den beiden Steuergittern der Röhre vorgesehen sind (Fig. 8).
11. Schaltung nach Anspruch 10 für Frequenzgegenkopplung oder Frequenznachregelung einer modulierten Schwingung, dadurch gekennzeichnet, daß die Phase der Rückkopplungsspannung in bezug auf den Anodenkreis für den einen Kreis, dem die frequenzgegengekoppelte oder nachgeregelte Schwingung entnommen wird, wesentlich größer ist als die für den anderen Kreis, bei gleichem Frequenzhub der Schwingungen durch diese Kreise gemessen.
12. Schaltung nach Anspruch 10, gekennzeichnet durch eine Anzahl in den Anodenkreis eingeschalteter abgestimmter Kreise, deren Resonanzfrequenzen untereinander um einen Betrag gleich der Eingangssignalfrequenz verschieden sind, wobei von jedem dieser Kreise zwei Rückkopplungswege mit entgegengesetzten Rückkopplungsvorzeichen nach den beiden Steuergittern der Röhre führen (Fig. 9).

'
13. Schaltung nach Anspruch 1 zum Verstärken und Demodulieren einer amplitudenmodulierten Schwingung mit ganz oder teilweise unterdrückter Trägerwelle, dadurch gekennzeichnet, daß der Anodenkreis der Röhre zwei abgestimmte Kreise enthält, von denen der eine auf die Trägerwellenfrequenz abgestimmt ist, der andere auf eine Modulationsfrequenz, wobei von jedem dieser Kreise zwei Rückkopplungswege mit entgegengesetzten Rückkopplungsvorzeichen nach den beiden Steuergittern der Röhre führen (Fig. 10).

Angezogene Druckschriften: Schweizerische Patentschrift Nr. 194 293.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

509532 8.55