DE464053C - Verfahren zur Herstellung kuenstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen Leitung - Google Patents
Verfahren zur Herstellung kuenstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen LeitungInfo
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Description
DEUTSCHES REICH
AUSGEGEBEN AM
14. AUGUST 1928
REICHSPATENTAMT
PATENTSCHRIFT
JV£ 464053 KLASSE 21 a2 GRUPPE
Allgemeine Elektricitäts-Gesellschaft in Berlin*)
Patentiert im Deutschen Reiche vom 2. August 1925 ab
Ein Stück einer homogenen oder auch inhomogenen Doppelleitung kann in ihrer Wirkung
auf die angeschlossenen Apparate, z. B. Mikrophon, Telephon, Verstärker, vollständig durch
eine geeignete Vierpolschaltung ersetzt werden, bei welcher vier den vier Klemmen des Leitungsstückes entsprechende Pole durch ein Netz konzentrierter
Ohmscher Widerstände, Kapazitäten, Selbstinduktionen und gegenseitiger Induktionen
ίο verbunden sind. Die letztgenannte Kunstleitung
wird die natürliche Leitung ersetzen, wenn die charakteristischen Konstanten der beiden Arten
von Vierpolen über das ganze in Betracht kommende Frequenzgebiet miteinander übereinstimmen.
Ist die Doppelleitung wie meistens bezüglich einer von den beiden Eingangsklemmen und
den beiden Ausgangsklemmen gleich weit entfernten Ebene symmetrisch, so ist sie bezüglich
ihrer Wirkung nach außen durch zwei komplexe Konstanten, den Wellenwiderstand 3 UQd das
Fortpflanzungsmaß yl=i al + ßl gekennzeichnet.
Die Ströme am Anfang und am Ende der Leitung Ja und/e und die entsprechenden Spannungen
2$a und f&e sind durch 3 un-d yl mittels der
folgenden Gleichungen verbunden:
%* — Se
/α = Λ eof
/α = Λ eof
(γΐ) + 3 Je ®tn (yl), (1)
+ -^-Sin (/9. (2)
+ -^-Sin (/9. (2)
Als Ersatz einer derartigen Doppelleitung kann jedes vierpolige Netz aus den obengenannten
punktförmigen Schaltungselementen dienen, dessen Anfangs- und Endströme und Anfangs- und
Endspannungen miteinander durch ein System von Gleichungen der Form (1) und (2) verbunden
sind, sofern nur die komplexen Konstanten des vierpoligen Netzes die gleiche Frequenzabhängigkeit
besitzen wie die der nachzubildenden natürlichen Leitung.
Jedes vierpolige Netz, auch wenn seine Verzweigung eine noch so komplizierte ist, läßt sich
stets in eine Anzahl von Teilleitungen mit nur zwei offenen Enden (Zweipolen) auflösen. Dabei
braucht ein solcher Zweipol durchau? nicht aus einer bloßen Reihenschaltung zu bestehen, sondern
kann in sich in der vielfältigsten Weise verzweigt sein. Das einfachste Beispiel eines verzweigten
Zweipols ist der bekannte, aus einer Parallelschaltung von Kapazität und Selbstinduktion
bestehende Schwingungskreis.
Wie das gesamte Verhalten des symmetrischen Vierpols nach außen durch Fortpflanzungsmaß
und Wellenwiderstand als Funktion der Frequenz, so ist allgemein das Verhalten eines Zweipols
nach außen durch die Abhängigkeit einer einzelnen komplexen Konstanten, ihres Scheinwiderstandes,
von der Frequenz bestimmt. Zweipole, die im übrigen noch so verschieden voneinander
sein können, werden nach außen hin als Teil einer Schaltung durchaus gleichartig wirken,
wenn sie nur über das ganze in Betracht kommende Frequenzgebiet hin den gleichen Scheinwiderstand
besitzen. Infolgedessen lassen sich in
*> Von dem Patentsucher sind als die Erfinder angegeben worden:
Dr. Alfred B/k in Berlin-Charlottenburg und Dr. Ernst Ising in Berlin-Treptow,
jedem Vierpolnetz von bestimmter Art der Verzweigung, das überhaupt durch einen Wellenwiderstand
und ein Fortpflanzungsmaß gekennzeichnet ist, diese beiden Größen als Funktionen
der Scheinwiderstände der den Vierpol bildenden Zweipole darstellen. Umgekehrt liefern die Konstanten
des Vierpols in ihrer durch das nachzubildende Leitungsstück vorgeschriebenen Frequenzabhängigkeit
Bedingungen für die Scheinwiderstände der Zweipole in ihrer Frequenzabhängigkeit,
die diese mehr oder weniger festlegen.
Zweck der Erfindung ist es, künstliche Vierpolleitungen von vorgeschriebener Frequenzabhängigkeit
des Fortpflanzungsmaßes und des Wellenwiderstandes dadurch herzustellen, daß diese Vorschriften auf solche betreffend die Frequenzabhängigkeit
von Scheinwiderständen von Zweipolen, die den fraglichen Vierpol aufbauen,
zurückgeführt werden, und daß Zweipole von der so ermittelten Frequenzabhängigkeit des Scheinwiderstandes
aus Ohmschen Widerständen, Kapazitäten, Selbstinduktionen und gegenseitigen Induktionen aufgebaut und zu dem Vierpol zusammengesetzt
werden.
Das Verfahren kann sinngemäß auch auf die Nachbildung von unsymmetrischen Vierpolen
ausgedehnt werden, die durch mehr als zwei komplexe Konstanten gekennzeichnet sind. Auch ist
eine Ausdehnung auf symmetrische oder unsymmetrische Leitungsausschnitte möglich, die mehr
als vier Pole enthalten, so etwa auf ein aus einem Vierer herausgeschnittenes Leitungsstück,
das sich entsprechend dem Aufbau des Vierers aus zwei Stammleitungen als ein Achtpol darstellt.
In den praktisch wichtigsten Fällen der Nachbildung von symmetrischen Vierpolen ist meist
nur die Frequenzabhängigkeit von § und des reellen Teiles von yl, d. h. der Dämpfung ßl,
vorgeschrieben, während die Frequenzabhängigkeit des Winkelmaßes al willkürlich bleibt. Die
freie Verfügung über die Frequenzabhängigkeit von al wird die Herstellung der künstlichen Leitungen
im allgemeinen erleichtern.
Als Beispiel für die Leistungsfähigkeit des der Erfindung zugrunde liegenden Verfahrens soll
hier die Nachbildung eines symmetrischen Stükkes einer Pupinleitung durch eine symmetrische
^-Schaltung bezüglich des Wellenwiderstandes und des Dämpfungsmaßes in dem Gebiet der
Sprechfrequenzen zwischen ω = 3000 und ά ■=■ 14000 durchgeführt werden. Die symmetrische
^-Schaltung ist bekanntlich durch zwei komplexe Konstanten vom Charakter eines
Wellenwiderstandes und eines Fortpflanzungsmaßes gekennzeichnet. Über das Winkelmaß
als Funktion der Frequenz soll dabei noch frei verfügt werden dürfen.
Es handele sich um ein mit einem Leitungsstück gleich einem halben Spulenabstand be
ginnendes und endigendes Stück einer normalen Pupinstammleitung der deutschen Reichspost
von 0,9 mm Durchmesser und 150 km Länge. Die ßl-Werte dieser Leitung werden nach an ihr
vorgenommenenMessyngen durch die gestrichelte Kurve I der Abb. 4 dargestellt. Ihre nach der
für eine solche Pupinleitung mit sehr großer Annäherung gültigen Formel
9 7" Z*1
ω2 L0 C0
(3)
(L0 = 0,199 H Selbstinduktion, C0 = 0,0719 μ F
Kapazität eines vollständigen Leitungsabschnittes) berechneten Werte des Wellenwiderstandes
in Funktion der Frequenz sind in Abb. 5 als die gestrichelte Kurve I aufgetragen. Die Nachbildung
eines derartigen Kabelstückes durch einen Vierpol ist von erheblichem praktischen
Interesse, wenn es sich z. B. darum handelt, den Verstärkungsgrad eines Zwischenverstärkers im
Laboratorium unter Verhältnissen festzustellen, die der Betriebsweise des in die Fernleitung
eingebauten Apparates entsprechen.
Der Vierpol der symmetrischen ^-Schaltung (Abb. 1) läßt sich auf die drei verzweigten Zweipole
AB, AO, BD zurückführen. AB sei durch den Scheinwiderstand 5R1, AO und BD seien
durch die wegen der geforderten Symmetrie des Vierpols unter einander gleichen Scheinwiderstände
5R2 gekennzeichnet.
Das Fortpflanzungsmaß g = α i -\- b und der
Wellenwiderstand Q' eines derartigen Vierpols läßt sich aus den Scheinwiderständen 5R1 und 5R2
bekanntlich nach den folgenden Formeln ermitteln (vgl. z. B. Breisig »Theoretische TeIegrapbie«,
2. Auflage, S. 377):
Jl.
(4)
(5)
Die Bedingung, die man den Scheinwiderständen 5R1 und SR2 auferlegen muß, damit die
^-Schaltung die vorgelegte' Pupinleitung bezüglich Dämpfung und Wellenwiderstand nachbildet,
erhält man, indem man die Gleichungen (4) und (5) bezüglich 5R1 und 5R2 auflöst und darin
b = ßl, Q' = ζ setzt, während α von al verschieden
bleiben kann. Aus (4) und (5) ergibt sich auf diese Weise:
5R1 = § Sin (ßl) - cos (a)
()
+ * g Cos (ßl) sin (α),
+ * g Cos (ßl) sin (α),
.„
{Ό)
cos(«)
•'S
sin (a) 3 S0f(ß/)— cos (a)'
(7)
9 und ßl sind als gegebene Funktionen von w
anzusehen. Es handelt sich nun darum, für die Zweipole A B und A O bzw. BD solche Schaltungen
ausOhmschen Wi derständen, Kapazitäten, Selbst-Induktionen
und gegenseitigen Induktionen oder anderen konzentrierten, komplexen Schein widerständen
zu finden, daß ihre Scheinwiderstände gleich den durch die rechten Seiten von (6)
und (7) dargestellten komplexen B'unktionen der
Ό Frequenz werden.
Die freie Verfügung über α wollen wir dazu
benutzen, um (Si1))-, den reellen Teil von SR1,
frequenzunabhängig zu machen. Dann wird sich (SR1V experimentell durch einen einfachen Ohmsehen
Widerstand R wiedergeben lassen, mit dem ein i (5R1),, den imaginären Teil von SR1, darstellendes
Gebilde in Reihe zu schalten ist. Aus dieser Festsetzung ergibt sich
a = arc cos
(8)
Setzen wir, wie zulässig, für sin α das positive
Vorzeichen an, so liegt nunmehr beim Einsetzen dieses Wertes von α in (Ui1) ,· sowie in (5Jt2) r
und (SR2);, den reellen und imaginären Teil
von Ui2, die Frequenzabhängigkeit der beiden komplexen Scheinwiderstände Si1 und Ui2 bis
auf eine noch zu bestimmende Konstante Ui fest.
Trägt man (Ut1) ι als Funktion von χ in Form
einer Kurvenschar mit Ui als Parameter auf, so erkennt man, daß sich dieser imaginäre Scheinwiderstandsanteil
bei geeigneter Wahl von Ui durch einen einfachen Schwingungskreis mit parallel geschalteter Kapazität C und Selbstinduktion
L realisieren läßt. Der Längsbalken des Vierpols besteht also in der in Abb. ia dargestellten
Anordnung und kann, wenn es die Rücksicht auf die Symmetrie der ganzen An-Ordnung
erfordert, in zwei derartige Schaltungen zwischen den Punkten A B und den Punkten OD
der Abb. 1 zerlegt werden, wobei Widerstand und Selbstinduktion zu halbieren, die Kapazität
zu verdoppeln ist. Bei der numerischen Rechnung beschränken wir uns indes hier auf die
eigentliche zr-Schaltung, bei welcher zwischen
0 undD kein Scheinwiderstand liegt. Wählt man in diesem Falle für die Konstanten die folgenden
Werte:
A = π 550 Ω
Z=I 172 H C=o 036 IJ.F,
so stellen in Abb. 2 die zusammenfallenden achsenparallelen Geraden I und II den nachzubildenden
reellen Scheinwiderstandsanteil (SR1); = 3 @W (ß^) cos («) bzw. den reellen Scheinwiderstand
des nachbildendenOhmschenWiderstandsi? dar, während in Abb. 2 die gestrichelte Kurve III
den nachzubildenden imaginären Scheinwiderstandsanteil (5R1); = 3 ßof (ßl) sin («), die ausgezogeneKurvel
V den nachbildenden im aginären Scheinwiderstand des Schwingungskreises L, C
angeben. Wie man sieht, ist nicht nur die Nachbildung von (5R1),-, die wir durch Verfügung
über a in aller Strenge erreicht haben, sondern auch diejenige von (SR1)) innerhalb des ganzen
in Betracht kommenden Frequenzbereichs eine vorzügliche.
Mit der Festlegung von α und R sind nunmehr auch (SR2),- und (SR2); vollständig bestimmt.
Abb. 3, Kurve I (gestrichelt) und Kurve III (gestrichelt) geben die Werte von (SR2),- bzw. (SR2);
wieder, die durch unsere Schaltung realisiert werden müssen. Systematisches Probieren ergab,
daß sowohl der reelle wie der imaginäre Teil von SR2 durch die in Abb. 1 b dargestellte
Schaltung mit den folgenden Zahlenwerten der Schaltelemente nachgebildet werden kann:
R1 | = 1584 Ω |
L1 | = ο,4οο Η |
C1 | ■=■ 0,0084 M F |
= 336 Ω | |
lI | = o,oi6i H |
C2 | = 0,259 M F |
Rs | = 19,4 Ω |
L, | = 0,0942 H |
C4 | = Ο.Ο2Ο9 μ F |
C5 | = 0,0284 μ .F. |
Die Kurven II und IV der Abb. 3 zeigen den reellen und imaginären Scheinwiderstandsanteil
dieser als Querbalken der ^-Schaltung gewählten Anordnung. Die Übereinstimmung
mit den vorgeschriebenen Kurven I und III (Abb. 3) für diese Scheinwiderstandsanteile is
mindestens bis hinauf zu w = 13 000 im ge samten Gebiete der Sprechfrequenz eine vor
zügliche.
Aus den komplexen Scheinwiderständen des Längs- und des Querbalkens der τΓ-Schaltung
berechnen sich nach (4) und (5) die Dämpfung und der Wellenwiderstand des Vierpols als
Funktion der Frequenz. In Abb. 4, Kurve II, sind die so erhaltenen Werte von b, in Abb. 5,
Kurven II und IV, diejenigen von (9')»· un&
(§')<> des reellen und des imaginären Teiles von 3', aufgetragen. Die Abweichung zwischen
b und ßl überschreitet bei keiner Frequenz 0,7 °/0 und beträgt im Mittel 1J3 0J0. Die
Nachbildung der Dämpfung ist daher als eine vorzügliche zu bezeichnen, um so mehr, als die
empirisch gemessenen Werte von ßl bei einzelnen Frequenzen noch Fehler von mindestens
dieser Größenordnung enthalten dürften, (§')r
und das von vornherein als rein reell gegebene Q stimmen bis hinauf zu ω = 13 ooo auf mindestens
0,6 °/0 überein; die Abweichung beträgt im Mittel 0,27 °/0. Erst oberhalb w = 13 000
werden die Abweichungen etwas größer.
Nach der mit großer Annäherung gültigen Gleichung (3) würde der nachzubildende Wellen-
464058
widerstand überhaupt keinen imaginären Anteil
besitzen, und er würde somit durch die Abszissenachse in Abb. 5 dargestellt werden. Mit
dieser stimmt in der Tat der nachbildende Wellenwiderstandsanteil (Q'),- (Kurve IV der
Abb. 5) nahezu überein. Eine genauere Berechnung von g,·, wie sie sich unter Berücksichtigung
des Ohmschen Widerstandes der Pupinleitung ergeben würde, erscheint überflüssig,
da die von den bekannten Unregelmäßigkeiten im Aufbau einer jeden Pupinleitung herrührenden Schwankungen des imaginären
Wellenwiderstandsanteils weit über den eigentlichen Wert von §,· hinausgehen.
Abb. 5 der Kurve ΙΤΓ zeigt den wesentlich
durch diese Schwankungen bedingten imaginären Wellenwiderstandsanteil einer Pupinleitung
von der unserem Beispiel zugrunde liegenden Beschaffenheit nach einer tatsächliehen
Messung (vgl. F. Gehrts, Helios, Fachzeitschrift für Elektrotechnik 29 [1923], S. 350,
Abb. 25). Man sieht, daß der imaginäre Wellenwiderstandsanteil unserer Nachbildung sich
für alle Frequenzen durchaus innerhalb dieser Schwankungen hält, die der Nachbildungsmöglichkeit überhaupt eine Grenze setzen.
Unsere Schaltung (Abb. ia und ib) löst also
in der Tat in außerordentlich befriedigender Weise die Aufgabe, die gegebene Vierpol-Pupinleitung
bezüglich Dämpfung und Wellenwiderstand nachzubilden.
Künstliche Leitungen nach der Erfindung mit vorgeschriebener Frequenzabhängigkeit des
Wellenwiderstandes und der Dämpfung können außer bei Messungen des Verstärkungsgrades
auch noch bei zahlreichen anderen Messungen Verwendung finden, bei denen es sich darum
handelt, Apparate, die an Fernsprechleitungen angeschlossen werden sollen, im Laboratorium
auf ihre Wirksamkeit zu prüfen. Die künstliche Leitung kann dabei als vollkommener
Ersatz der betriebsmäßigen Fernsprechleitungsstrecke dienen. Auch kommen Fälle vor, in
denen an eine wirkliche Fernsprechleitung Verlängerangsleitungen angeschlossen werden, die
die gleichen Eigenschaften besitzen sollen wie ein Stück Leitung von vorgeschriebener Länge.
Dies ist zum Beispiel der Fall, wenn der Abstand zweier Verstärkerämter aus geographischen
oder anderen Gründen nicht den normalen Wert erreicht.
Claims (3)
- Patentansprüche:i. Verfahren zur Herstellung künstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen Leitung oder eines symmetrischen oder unsymmetrischen Leitungsabschnittes mit einer beliebigen Anzahl von Polen, insbesondere vier Polen, die durch eine Anzahl komploxer Konstanten in ihrer Frequenzabhängigkeit charakterisiert sind, dadurch gekennzeichnet, daß die künstliche Leitung (Vielpolschaltung) aus einer Anzahl von Zweipolschaltungen so aufgebaut wird, daß die charakteristischen komplexen Konstanten dieser Zweipole, die Scheinwiderstände, den aus der vorgeschriebenen Frequenzabhängigkeit der Konstanten des Vielpols sich ergebenden Frequenzabhängigkeitsbedingungen genügen.
- 2. Künstliche Leitung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß nur die Frequenzabhängigkeit des Wellenwiderstandes und des reellen Teiles des Fortpflanzungsmaßes, des Dämpfungsmaßes, vorgeschrieben ist, während der imaginäre Teil des Fortpflanzungsmaßes, des Winkelmaßes, beliebig gewählt werden darf.
- 3. Ausführungsform nach Anspruch 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Nachbildung einer mit dem halben Spulenabstand beginnenden und endigenden Pupinleitung bezüglich Wellenwiderstand und Dämpfung aus einer ^-Schaltung besteht, die in ihrem bzw. in ihren Längsbalken einen Ohmschen Widerstand in Reihe mit einer Parallelschaltung, einer Kapazität und einer Selbstinduktion enthält (Abb. la) und go in ihren Querbalken eine Parallelschaltung von Ohmschem Widerstand und einer Reihenschaltung von Selbstinduktion und Kapazität, welche Parallelschaltung sich in Reihe mit einer zweiten Parallelschaltung befindet, die parallel zu einer Kapazität eine Reihenschaltung der folgenden Teil- ■ schaltungen enthält: Ohmscher Widerstand, Parallelschaltung von Ohmschem Widerstand mit Reihenschaltung von Selbstin-.duktion und Kapazität, Parallelschaltung von Selbstinduktion und Kapazität (Abb. ib).Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Priority Applications (8)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
NL23255D NL23255C (de) | 1925-08-02 | ||
NL20281D NL20281C (de) | 1925-08-02 | ||
DEA45634D DE464053C (de) | 1925-08-02 | 1925-08-02 | Verfahren zur Herstellung kuenstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen Leitung |
DEA47285D DE480870C (de) | 1925-08-02 | 1926-03-17 | Vereinfachte Verlaengerungsleitung mit vorgeschriebener Frequenzabhaengigkeit der Daempfung und des Wellenwiderstandes |
DEA50677D DE496070C (de) | 1925-08-02 | 1927-04-22 | Verlaengerungsleitung |
DEA53078D DE503381C (de) | 1925-08-02 | 1928-01-24 | Verlaengerungsleitung |
DEA53077D DE500372C (de) | 1925-08-02 | 1928-01-24 | Verlaengerungsleitung |
DEA53076D DE500371C (de) | 1925-08-02 | 1928-01-24 | Verlaengerungsleitung |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DEA45634D DE464053C (de) | 1925-08-02 | 1925-08-02 | Verfahren zur Herstellung kuenstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen Leitung |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE464053C true DE464053C (de) | 1928-08-14 |
Family
ID=6934820
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DEA45634D Expired DE464053C (de) | 1925-08-02 | 1925-08-02 | Verfahren zur Herstellung kuenstlicher Leitungen zwecks Nachbildung einer gegebenen symmetrischen oder unsymmetrischen Leitung |
Country Status (2)
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---|---|
DE (1) | DE464053C (de) |
NL (2) | NL20281C (de) |
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0
- NL NL23255D patent/NL23255C/xx active
- NL NL20281D patent/NL20281C/xx active
-
1925
- 1925-08-02 DE DEA45634D patent/DE464053C/de not_active Expired
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
NL20281C (de) | |
NL23255C (de) |
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