JPS639199A - 電磁波吸収板 - Google Patents
電磁波吸収板Info
- Publication number
- JPS639199A JPS639199A JP15301686A JP15301686A JPS639199A JP S639199 A JPS639199 A JP S639199A JP 15301686 A JP15301686 A JP 15301686A JP 15301686 A JP15301686 A JP 15301686A JP S639199 A JPS639199 A JP S639199A
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- Japan
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- electromagnetic wave
- wave absorbing
- absorbing plate
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- Pending
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Landscapes
- Shielding Devices Or Components To Electric Or Magnetic Fields (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野〕
この発明は電波吸収の為の電磁波吸収板に関する。
従来の技術を電磁波無響室の例で説明すれば、第６図に
示すように、壁面１０に対し、電磁波吸収粉体等を分散
的に含有した角錐状の電磁波吸収ブロック１１を密接に
配置固定し、また天井面にも同様に施工した構成による
電波無響室が知られている。しかも床面ば大地接地面を
兼ねるので電磁波吸収ブロック等は置かないのが背進で
ある。
示すように、壁面１０に対し、電磁波吸収粉体等を分散
的に含有した角錐状の電磁波吸収ブロック１１を密接に
配置固定し、また天井面にも同様に施工した構成による
電波無響室が知られている。しかも床面ば大地接地面を
兼ねるので電磁波吸収ブロック等は置かないのが背進で
ある。
しかし、従来例として示した電波無響室は、電磁波の吸
収性能をよくするために、電磁波吸収ブロック１１の底
部１１Ｂから先端部１１Ｇまでの厚味を約６０ｃｍ程度
の寸法にしなければならないので、電波無響室内の有効
スペースが著しく減少する欠点があった０例えば間口５
ｍ、奥行６ｍ、高さ４ｍの電波無響室の場合では、有効
間口３．８ ｍ、有効奥行４．８ ｍ、 を効高さ３．
４ｍとなり、全体の有効スペースが１２０ホから約６２
Ｍへと半減する。
収性能をよくするために、電磁波吸収ブロック１１の底
部１１Ｂから先端部１１Ｇまでの厚味を約６０ｃｍ程度
の寸法にしなければならないので、電波無響室内の有効
スペースが著しく減少する欠点があった０例えば間口５
ｍ、奥行６ｍ、高さ４ｍの電波無響室の場合では、有効
間口３．８ ｍ、有効奥行４．８ ｍ、 を効高さ３．
４ｍとなり、全体の有効スペースが１２０ホから約６２
Ｍへと半減する。
そこでこの発明は従来のこのような欠点を解決するため
、有効スペースの減少を押さえることを目的としている
。
、有効スペースの減少を押さえることを目的としている
。
上記問題を解決するために、この発明は導電性の材料か
らなり、極めて薄い隔壁を有する凹部を平面状に配置し
たｔ磁波進入面を表面部とし、かつ前記凹部に対し完全
に密閉した接地面を裏面部とした薄型の電磁波吸収板を
、前記電磁波吸収ブロックに代わって用い、壁面および
天井面に対し、一様に密着固定する構成によって、電波
無響室の有効スペースの減少を押さえることを狙ったも
のである。しかも、電波無響室のみならず必要に応じそ
の用途を広く用いるようにしたものである。
らなり、極めて薄い隔壁を有する凹部を平面状に配置し
たｔ磁波進入面を表面部とし、かつ前記凹部に対し完全
に密閉した接地面を裏面部とした薄型の電磁波吸収板を
、前記電磁波吸収ブロックに代わって用い、壁面および
天井面に対し、一様に密着固定する構成によって、電波
無響室の有効スペースの減少を押さえることを狙ったも
のである。しかも、電波無響室のみならず必要に応じそ
の用途を広く用いるようにしたものである。
上記のように構成された電磁波吸収板に電磁波が到来し
て、凹部の内部へ向かって進入してくると、導電性の隔
壁の表面に沿って誘導電流が生じ、電波エネルギー及び
磁波エネルギー共に、渦電流の形態を通じて熱エネルギ
ーに変換されるため、進入電磁波の電界強度が急激に減
衰していき、電磁波の吸収が生ずる。この際、隔壁の寸
法、凹部の内径や深さの寸法等を適宜にとることにより
、電磁波を効果的に吸収することができる。
て、凹部の内部へ向かって進入してくると、導電性の隔
壁の表面に沿って誘導電流が生じ、電波エネルギー及び
磁波エネルギー共に、渦電流の形態を通じて熱エネルギ
ーに変換されるため、進入電磁波の電界強度が急激に減
衰していき、電磁波の吸収が生ずる。この際、隔壁の寸
法、凹部の内径や深さの寸法等を適宜にとることにより
、電磁波を効果的に吸収することができる。
以下にこの発明の実施例を図面に基づいて説明する。第
１図において電磁波吸収板ｌは電磁波の到来する表面部
２と、完全に密閉して一様に接地を行う裏面部３からな
り、全体が電気伝導性のよい金属で作られている。しか
しこの材料は金属に限定する必要はなく、導電性のよい
ゴム又は導電性プラスチック、通常の高分子材料を無電
界メッキ等によるコーティング、更には複合体など、良
好な導電性が保たれていれば、広く利用することができ
る０表面部２は正方形状の隔壁をもった凹部が一様に設
けられているが、これを第２図の要部拡大図で説明する
。
１図において電磁波吸収板ｌは電磁波の到来する表面部
２と、完全に密閉して一様に接地を行う裏面部３からな
り、全体が電気伝導性のよい金属で作られている。しか
しこの材料は金属に限定する必要はなく、導電性のよい
ゴム又は導電性プラスチック、通常の高分子材料を無電
界メッキ等によるコーティング、更には複合体など、良
好な導電性が保たれていれば、広く利用することができ
る０表面部２は正方形状の隔壁をもった凹部が一様に設
けられているが、これを第２図の要部拡大図で説明する
。
隔壁４の厚味は約０．０１ｗ程度の極めて薄い薄膜状に
作られており、縦横の隔壁すべて同様である。
作られており、縦横の隔壁すべて同様である。
凹部５の縦横の内側寸法すなわち内径は、上記隔壁４の
厚味の約２００倍程度以上の大きさに選ばれるが、強度
バランスから実施例では約２Ｒ位になっている。更に、
密閉して電磁波の進入漏洩を完全に防止するための裏面
部２に接地端子６が設けてあり、プラグイン等の通常の
適宜な接続手段によって簡単に固定および大地への接地
ができるようになっている。
厚味の約２００倍程度以上の大きさに選ばれるが、強度
バランスから実施例では約２Ｒ位になっている。更に、
密閉して電磁波の進入漏洩を完全に防止するための裏面
部２に接地端子６が設けてあり、プラグイン等の通常の
適宜な接続手段によって簡単に固定および大地への接地
ができるようになっている。
前記隔壁４と前記凹部５の寸法関係について、更に第３
図に示した電磁波吸収板の要部断面図で説明する。電Ｉ
ｆｆ波７が到来すると、隔壁上面４Ｂの面で、ごく一部
が反射し残りのほとんど全てが凹部４の中へ進入する。
図に示した電磁波吸収板の要部断面図で説明する。電Ｉ
ｆｆ波７が到来すると、隔壁上面４Ｂの面で、ごく一部
が反射し残りのほとんど全てが凹部４の中へ進入する。
後述するように、隔壁４の各壁面全体に対して誘導電流
８が生じ、ジュール熱の熱エネルギーに変換されて、電
磁波７のエネルギーが失われ、凹部底面５Ｂには、ごく
微弱な電磁波しか到達しない、この凹部底面５Ｂで反射
した電磁波は、再び誘導電流を反射誘ｉ電流８Ｂの形で
生ずるので、エネルギー減衰が更に進み、結局、凹部５
から外部へ向かって反射し戻っていく電磁波は無視でき
るほどに微量になる。従って、電磁波吸収板１の吸収率
あるいはこの逆となる反射率は電磁波吸収板１の表面部
２の全体の面積に対する隔壁上面４Ｂを全部合計した面
積との比率に関係する。例えば、隔壁４の厚味を０．０
１ｗ、凹部４の内径を２１１とする上、隔壁面積対表面
面積の比は隔壁上面の縦横各１辺、合計２辺で凹部１個
が対応するから、Ｏ，０Ｉｘ２ｘ２ ： ２ｘ２＝１
：１００となる。即ち、反射率は１％、吸収率は９９％
と理論計算ができる。
８が生じ、ジュール熱の熱エネルギーに変換されて、電
磁波７のエネルギーが失われ、凹部底面５Ｂには、ごく
微弱な電磁波しか到達しない、この凹部底面５Ｂで反射
した電磁波は、再び誘導電流を反射誘ｉ電流８Ｂの形で
生ずるので、エネルギー減衰が更に進み、結局、凹部５
から外部へ向かって反射し戻っていく電磁波は無視でき
るほどに微量になる。従って、電磁波吸収板１の吸収率
あるいはこの逆となる反射率は電磁波吸収板１の表面部
２の全体の面積に対する隔壁上面４Ｂを全部合計した面
積との比率に関係する。例えば、隔壁４の厚味を０．０
１ｗ、凹部４の内径を２１１とする上、隔壁面積対表面
面積の比は隔壁上面の縦横各１辺、合計２辺で凹部１個
が対応するから、Ｏ，０Ｉｘ２ｘ２ ： ２ｘ２＝１
：１００となる。即ち、反射率は１％、吸収率は９９％
と理論計算ができる。
次に第４図の本発明の作用説明図について述べる。電磁
波７の電界ベクトル７Ｂと磁界ベクトル７Ｃは、周知の
通り直角の関係で凹部５に進入すると、隔壁４およびそ
の他の隔壁についても同様に、誘導電流８が流れる。電
磁波７は高周波のため誘導電流も高周波電流で、ジュー
ル熱となって消えていく。
波７の電界ベクトル７Ｂと磁界ベクトル７Ｃは、周知の
通り直角の関係で凹部５に進入すると、隔壁４およびそ
の他の隔壁についても同様に、誘導電流８が流れる。電
磁波７は高周波のため誘導電流も高周波電流で、ジュー
ル熱となって消えていく。
第５図は本発明の他の実施例で凹部形状の種々の例を示
したものである。前記凹部５が正方形であるのに代わっ
て、円状の凹部９．長方形の凹部９Ｂ、更に蜂の巣状の
凹部９Ｃなど、種々の形状が可能である。いずれも平均
直径を内径と考えればよい。
したものである。前記凹部５が正方形であるのに代わっ
て、円状の凹部９．長方形の凹部９Ｂ、更に蜂の巣状の
凹部９Ｃなど、種々の形状が可能である。いずれも平均
直径を内径と考えればよい。
この発明は以上説明したように例えば電波無響室等の壁
面、天井面等に平面的に配設するだけで所望の効果が得
られ又１型で場所をとらずに設置できるので、電波無響
室等のスペースを存効に利用することができるだけでな
く、他の用途に用いた場合、外部の有害電波を完全に遮
断できる等大きな効果を希望できる。
面、天井面等に平面的に配設するだけで所望の効果が得
られ又１型で場所をとらずに設置できるので、電波無響
室等のスペースを存効に利用することができるだけでな
く、他の用途に用いた場合、外部の有害電波を完全に遮
断できる等大きな効果を希望できる。
第１図はこの発明にかかる電磁波吸収板の斜視図、第２
図は電磁波吸収板の要部拡大図、第３図は電磁波吸収板
の要部断面図、第４図はこの発明の作用説明図、第５図
はこの発明の他の凹部形状平面図、第６図は従来の電磁
波吸収板斜視図。 ｌ・・・・電磁波吸収板 ２・・・・表面部 ３・・・・裏面部 ４・・・・隔壁 ４Ｂ・・・隔壁上面 ５・・・・凹部 ５Ｂ・・・凹部底面 ６・・・・接地端子 ７・・・・電磁波 ７Ｂ・・・電界ベクトル ７Ｃ・・・磁界ベクトル ８・・・・誘導電流 ８Ｂ・・・反射誘導電流 ９・・・・円状の凹部 ９Ｂ・・・長方形の凹部 ９Ｃ・・・蜂の巣状の凹部 ＩＯ・・・・電波無響室の壁面 １１・・・・電磁波吸収ブロック １１Ｂ・・・底部 ｌＩＣ・・・先端部 以上 論 勲宮 本発明の電磁波吸収板斜視図 ８１ 図 第２図 を種波吸枢販プｔｐ断面図 ｖＳ ３ 図 本ノロ日月のノ乍フＨ電近朗５ｄ ｖ５４ 四ｄ
図は電磁波吸収板の要部拡大図、第３図は電磁波吸収板
の要部断面図、第４図はこの発明の作用説明図、第５図
はこの発明の他の凹部形状平面図、第６図は従来の電磁
波吸収板斜視図。 ｌ・・・・電磁波吸収板 ２・・・・表面部 ３・・・・裏面部 ４・・・・隔壁 ４Ｂ・・・隔壁上面 ５・・・・凹部 ５Ｂ・・・凹部底面 ６・・・・接地端子 ７・・・・電磁波 ７Ｂ・・・電界ベクトル ７Ｃ・・・磁界ベクトル ８・・・・誘導電流 ８Ｂ・・・反射誘導電流 ９・・・・円状の凹部 ９Ｂ・・・長方形の凹部 ９Ｃ・・・蜂の巣状の凹部 ＩＯ・・・・電波無響室の壁面 １１・・・・電磁波吸収ブロック １１Ｂ・・・底部 ｌＩＣ・・・先端部 以上 論 勲宮 本発明の電磁波吸収板斜視図 ８１ 図 第２図 を種波吸枢販プｔｐ断面図 ｖＳ ３ 図 本ノロ日月のノ乍フＨ電近朗５ｄ ｖ５４ 四ｄ
Claims (6)
- （１）導電性の金属材料から成り、平面上に隔壁を有す
る複数の凹部を設けて電磁波進入面を形成すると共に、
裏面を接地面としたことを特徴とする電磁波吸収板。 - （２）凹部の深さは、凹部の内径に対し等倍以上である
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の電磁波吸
収板。 - （３）隔壁の厚みは、前記凹部の内径に対し１０分の１
以下であることを特徴とする特許請求の範囲第１項記載
の電磁波吸収板。 - （４）前記裏面部に接地端子を設けたことを特徴とする
特許請求の範囲第１項記載の電磁波吸収板。 - （５）導電性材料は高分子材料であり、凹部を形成した
平面全体を導電性材料により薄膜コーティングしたこと
を特徴とする特許請求の範囲第１項記載の電磁波吸収板
。 - （６）前記凹部を円状もしくは多角形状の幾何学的形状
にしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の電
磁波吸収板。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15301686A JPS639199A (ja) | 1986-06-30 | 1986-06-30 | 電磁波吸収板 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15301686A JPS639199A (ja) | 1986-06-30 | 1986-06-30 | 電磁波吸収板 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS639199A true JPS639199A (ja) | 1988-01-14 |
Family
ID=15553119
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP15301686A Pending JPS639199A (ja) | 1986-06-30 | 1986-06-30 | 電磁波吸収板 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS639199A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1990000342A1 (en) * | 1988-06-29 | 1990-01-11 | Naito Yoshuki | Electromagnetic wave absorber |
| JPH03204999A (ja) * | 1990-01-05 | 1991-09-06 | Yokohama Rubber Co Ltd:The | 電波吸収体 |
-
1986
- 1986-06-30 JP JP15301686A patent/JPS639199A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1990000342A1 (en) * | 1988-06-29 | 1990-01-11 | Naito Yoshuki | Electromagnetic wave absorber |
| JPH03204999A (ja) * | 1990-01-05 | 1991-09-06 | Yokohama Rubber Co Ltd:The | 電波吸収体 |
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