JPS6332988A - 分布帰還形半導体レ−ザ - Google Patents
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- JPS6332988A JPS6332988A JP61176016A JP17601686A JPS6332988A JP S6332988 A JPS6332988 A JP S6332988A JP 61176016 A JP61176016 A JP 61176016A JP 17601686 A JP17601686 A JP 17601686A JP S6332988 A JPS6332988 A JP S6332988A
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- H01S5/00—Semiconductor lasers
- H01S5/10—Construction or shape of the optical resonator, e.g. extended or external cavity, coupled cavities, bent-guide, varying width, thickness or composition of the active region
- H01S5/12—Construction or shape of the optical resonator, e.g. extended or external cavity, coupled cavities, bent-guide, varying width, thickness or composition of the active region the resonator having a periodic structure, e.g. in distributed feedback [DFB] lasers
-
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- H01S5/2277—Buried mesa structure ; Striped active layer mesa created by etching double channel planar buried heterostructure [DCPBH] laser
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
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Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は光通信用あるいは光計測器用の光源として用い
られる単一軸モード動作の半導体レーザに関する。
られる単一軸モード動作の半導体レーザに関する。
(従来の技術と発明が解決しようとする問題点)共振器
内に回折格子を備え、単一軸モードで動作する分布帰還
形半導体レーザ(DistributedFeedba
ck La5er Diode;以下DFB LDと略
)は高速および長距離の光フアイバ通信用光源として、
あるいは単一波長動作に優れることから、コヒーレント
な光学系を組んだ光計測器用光源として期待され急速な
研究・開発が進められている。中でも共振器の中央に回
折格子位相がπ/2だけシフトする点を有す、λハシフ
ト形DFB LDは、主軸モードと副軸モードとの間の
発振閾値利得差が大きくとれる構造として注目される。
内に回折格子を備え、単一軸モードで動作する分布帰還
形半導体レーザ(DistributedFeedba
ck La5er Diode;以下DFB LDと略
)は高速および長距離の光フアイバ通信用光源として、
あるいは単一波長動作に優れることから、コヒーレント
な光学系を組んだ光計測器用光源として期待され急速な
研究・開発が進められている。中でも共振器の中央に回
折格子位相がπ/2だけシフトする点を有す、λハシフ
ト形DFB LDは、主軸モードと副軸モードとの間の
発振閾値利得差が大きくとれる構造として注目される。
安定な単一軸モード動作を示す素子が得られる歩留りが
高い構造として期待されている。この素子に関する報告
は、昭和59年度電子通信学会総合全国大会予稿集10
17の宇高等の論文に詳しく説明されている。ところが
、実際にこの素子を作製してみると必ずしも期待される
程の高い歩留りが得られない5発振間値以下の発光スペ
クトルから判断すると確かに、λ/4シフト形DF口1
.Dに特有なスペクトルが得られ、λ/4シフト楕遣が
実際に実現されているにも拘らず、10m−から20m
−で多軸モード発振、あるいは軸モードジャンプが生じ
るといった特性が多々見られた。
高い構造として期待されている。この素子に関する報告
は、昭和59年度電子通信学会総合全国大会予稿集10
17の宇高等の論文に詳しく説明されている。ところが
、実際にこの素子を作製してみると必ずしも期待される
程の高い歩留りが得られない5発振間値以下の発光スペ
クトルから判断すると確かに、λ/4シフト形DF口1
.Dに特有なスペクトルが得られ、λ/4シフト楕遣が
実際に実現されているにも拘らず、10m−から20m
−で多軸モード発振、あるいは軸モードジャンプが生じ
るといった特性が多々見られた。
本発明は上述の様に、λ/4シフトDFB LDで発振
軸モードの変化を制御し、高出力域まで安定な単一軸モ
ードで動作する単一軸モード半導体レーザを提供するこ
とにある。
軸モードの変化を制御し、高出力域まで安定な単一軸モ
ードで動作する単一軸モード半導体レーザを提供するこ
とにある。
(問題点を解決するための手段)
本発明によれば、共振器内部に形成された回折格子の一
部に設けられた位相シフト部における回折格子の位相シ
フト量がπ/2よりも小さく設定されていることを特徴
とする位相シフト形の分布帰還形半導体レーザが得られ
る。
部に設けられた位相シフト部における回折格子の位相シ
フト量がπ/2よりも小さく設定されていることを特徴
とする位相シフト形の分布帰還形半導体レーザが得られ
る。
(作用)
実施例を説明する前に、本発明の基本的な考え方を説明
する。λ/4シフト形DFB LDにおいて、多軸モー
ド化、あるいは軸モードがジャノブする原因として、電
子通信学会の昭和61年4月の光・量ニレ研究会の資料
(資料NLOQE86−7>で請出等が報告しているよ
うに、DFB LDの共振器内部におけるポールバーニ
ングの効果が考えられる。第2図に、光ガイド層2に回
折格子100を備え、その中央にλ/4シフト部110
を有し、両端面に、120.121の低反射膜が施され
た^/4シフト形(IFB Ll)共振器方向の断面図
を示す。この素子に電極130.131から電流を注入
すると、活性層3の中のキャリア密度の分布は、全体の
共振器長をLとすると、注入キャリア密度Ncは第3図
(a)に示す様に、注入電流密度Jcに対して、 NC=τsJc/eda (τS;キャリア寿命、e;単位電荷、da:活性層厚
) で与えられる。一方、λ/4シフトDFB LDでは、
共振器内部における、光の電界分布は、λ/4シフト部
110のところで最も強くそれから両側に行くに従って
減少して行く形となることが知られている。この様な光
の電界分布を与えるために、エレクトロンとホールが活
性層内部で再結合するが、この時の再結合キャリア密度
数NsLは、N5L(Z)・ξ?−sVg(Z)P(Z
) で与えられる。
する。λ/4シフト形DFB LDにおいて、多軸モー
ド化、あるいは軸モードがジャノブする原因として、電
子通信学会の昭和61年4月の光・量ニレ研究会の資料
(資料NLOQE86−7>で請出等が報告しているよ
うに、DFB LDの共振器内部におけるポールバーニ
ングの効果が考えられる。第2図に、光ガイド層2に回
折格子100を備え、その中央にλ/4シフト部110
を有し、両端面に、120.121の低反射膜が施され
た^/4シフト形(IFB Ll)共振器方向の断面図
を示す。この素子に電極130.131から電流を注入
すると、活性層3の中のキャリア密度の分布は、全体の
共振器長をLとすると、注入キャリア密度Ncは第3図
(a)に示す様に、注入電流密度Jcに対して、 NC=τsJc/eda (τS;キャリア寿命、e;単位電荷、da:活性層厚
) で与えられる。一方、λ/4シフトDFB LDでは、
共振器内部における、光の電界分布は、λ/4シフト部
110のところで最も強くそれから両側に行くに従って
減少して行く形となることが知られている。この様な光
の電界分布を与えるために、エレクトロンとホールが活
性層内部で再結合するが、この時の再結合キャリア密度
数NsLは、N5L(Z)・ξ?−sVg(Z)P(Z
) で与えられる。
ここでξ:活性層3への光の閉じ込め係数、vg;LD
中の光の速度、g(Z) ;位置Zにおける利得、P(
Z) ;位置lにおける光子密度である。光子密度Pと
Nstは比例関係にある。従って共振器内部でのNst
の分布は第3図(b)の様になる。これから活性層内部
における正味のキャリア密度Nnは、Nn=Nc−Ns
t ′7:手えられ、第3図(c)の様になる。
中の光の速度、g(Z) ;位置Zにおける利得、P(
Z) ;位置lにおける光子密度である。光子密度Pと
Nstは比例関係にある。従って共振器内部でのNst
の分布は第3図(b)の様になる。これから活性層内部
における正味のキャリア密度Nnは、Nn=Nc−Ns
t ′7:手えられ、第3図(c)の様になる。
即ち、共振器方向で平坦でなく、中央でキャリア密度が
減少した形となる。この様なキャリア密度の分布が形成
されると、活性層3内部における屈折率n3が平坦でな
くなってしまう、即ち、キャリア密度に対して、na”
naO+ 話力(Z) (nao;NJのときの屈折率
)となる様な屈折率変化が生じる。一般に話の値は負で
ある。従って、キャリア密度Nnが周囲より小さい領域
では、周囲より屈折率が高くなる。従って第3図(d)
の様な屈折率分布が実現されることになる。中央の^/
4シフト部付近で屈折率が最も大きくなり両端面部に向
うにつれ減少する形である。この様な屈折率分布は、回
折格子100の光学的なピッチが共振器内部で異なって
いることを意味する。この様な屈折率分布は光出力が増
すと更に強調されることになる。請出等は、前述の資料
で、計算により、主モード、副モードとの間の閾値利得
差が次第に小さくなり、多モード発振になり易い状態に
移行して行くことを説明している。従って彼等の結論と
して、屈折率分布があまり生じない様な光の電界強度分
布を実現してやる、即ち、回折格子100と光との結合
定数Kを制御し、KLを1.2から1.3程度に小さく
制御することが重要だとしている。この様に回折格子1
00の深さ等を制御するのも一方法であるが、−ffi
ににLを小さくすると、これはファプリー・ベロー型半
導体レーザの場合において、端面反射率を小さくするの
と等価であり、発振閾値の上昇が生じる、両端面の残留
反射によってファプリー・ベローモードが発振し易いな
どの欠点がある。従ってKLが1.5程度以上に大きく
しても安定な単一軸発振可能なことが望まれる。
減少した形となる。この様なキャリア密度の分布が形成
されると、活性層3内部における屈折率n3が平坦でな
くなってしまう、即ち、キャリア密度に対して、na”
naO+ 話力(Z) (nao;NJのときの屈折率
)となる様な屈折率変化が生じる。一般に話の値は負で
ある。従って、キャリア密度Nnが周囲より小さい領域
では、周囲より屈折率が高くなる。従って第3図(d)
の様な屈折率分布が実現されることになる。中央の^/
4シフト部付近で屈折率が最も大きくなり両端面部に向
うにつれ減少する形である。この様な屈折率分布は、回
折格子100の光学的なピッチが共振器内部で異なって
いることを意味する。この様な屈折率分布は光出力が増
すと更に強調されることになる。請出等は、前述の資料
で、計算により、主モード、副モードとの間の閾値利得
差が次第に小さくなり、多モード発振になり易い状態に
移行して行くことを説明している。従って彼等の結論と
して、屈折率分布があまり生じない様な光の電界強度分
布を実現してやる、即ち、回折格子100と光との結合
定数Kを制御し、KLを1.2から1.3程度に小さく
制御することが重要だとしている。この様に回折格子1
00の深さ等を制御するのも一方法であるが、−ffi
ににLを小さくすると、これはファプリー・ベロー型半
導体レーザの場合において、端面反射率を小さくするの
と等価であり、発振閾値の上昇が生じる、両端面の残留
反射によってファプリー・ベローモードが発振し易いな
どの欠点がある。従ってKLが1.5程度以上に大きく
しても安定な単一軸発振可能なことが望まれる。
ところで以上の様な共振器内部における屈折率変化は見
方を変えると、第4図で定性的に説明できる。即ち、横
軸に、ブラッグ波長λBに対応する伝搬定数βo(=
2.、L)からのずれ量を示すΔβL、IIII軸に、
発振閾値αLを与える図において、黒丸印は、通常のλ
ハシフトの場合(共振器内部での屈折率分布がないもの
と仮定)であり、第3図(d)に示す様な屈折率分布が
生じると、軸モードの位置が変化し、全体としてλ/4
シフトよりも更に大きな、位相シフトを与えたような結
果になり、第4図の曲線上で軸モードの位置が右側にず
れる様な形となる。大きくずれてしまえば白丸印の点の
様に、中央のブラッグ波長(Δβ・0)を挾んで両側で
閾値のモードが存在することになり、多モード発振とな
ってしまうことが考えられる。この様な状況を考えると
、光出力を大きくして、ホールバーニングが生じた場合
には、通常のλ/4シフトDFB LDは、位相シフト
量がλ/4よりも非常に大きな値になっていることが推
定される。
方を変えると、第4図で定性的に説明できる。即ち、横
軸に、ブラッグ波長λBに対応する伝搬定数βo(=
2.、L)からのずれ量を示すΔβL、IIII軸に、
発振閾値αLを与える図において、黒丸印は、通常のλ
ハシフトの場合(共振器内部での屈折率分布がないもの
と仮定)であり、第3図(d)に示す様な屈折率分布が
生じると、軸モードの位置が変化し、全体としてλ/4
シフトよりも更に大きな、位相シフトを与えたような結
果になり、第4図の曲線上で軸モードの位置が右側にず
れる様な形となる。大きくずれてしまえば白丸印の点の
様に、中央のブラッグ波長(Δβ・0)を挾んで両側で
閾値のモードが存在することになり、多モード発振とな
ってしまうことが考えられる。この様な状況を考えると
、光出力を大きくして、ホールバーニングが生じた場合
には、通常のλ/4シフトDFB LDは、位相シフト
量がλ/4よりも非常に大きな値になっていることが推
定される。
従って、この問題を解決するためには、あらかじめ共振
器内部に形成した位相シフト量は回折格子のピッチに対
してπ/2では大きすぎており、小さめの位相シフト量
を与えておいて、光出力が大きくなったところでλ/4
シフトになるように調整してやるという方法が考えられ
、これが本発明の基本的な考え方となっている。
器内部に形成した位相シフト量は回折格子のピッチに対
してπ/2では大きすぎており、小さめの位相シフト量
を与えておいて、光出力が大きくなったところでλ/4
シフトになるように調整してやるという方法が考えられ
、これが本発明の基本的な考え方となっている。
(実施例)
第1図に本発明の実施例である、位相シフト形二重チャ
ンネルプレーナ埋め込み形の分布帰還形半導体レーザの
斜視図を示す。まず作製の順に従って構造を説明すると
、<001)面のn形1nP基板1 (Snドープ、l
X 10”C11−’のキャリア濃度)に、共振器中
央に位相シフト111が設けられる様に、周期2400
Aの回折格子100を形成する。ここで位相シフト 1
11でのシフト量は回折格子のピッチにしてπ/2では
なく約π/4に設定した。次に液相エピタキシャル成長
法でn−1nGaAsP光ガイド層2(発光波長にして
1.3μm組成、回折格子100の山と谷の間の中間値
から上の層厚は0.2μm、Snドープでキャリア濃度
5 X 10”C11−3) 、ノンドープInGaA
sP活性層3(発光波長にして1.55μm5μm組成
0.1μm)、およびp−1nPクラッド層4(Znド
ープ、キャリア濃度2 X 10 ”C11−’、膜厚
1μm)をn−1nP基板1上に積層する。次に間にメ
サストライプ50がはさまれる様に平行な2本の714
51.52を形成する。メサストライプ50の中に含よ
れる活性層3の幅は1.5〜2.0μmである。又平行
な2本の溝51.52の幅は10μmである。次に第2
回目の液相成長では、ρ形1nP電流ブロック層5(Z
nドープ、キャリア濃度2XIO18,平坦部での膜厚
0.5μm)、n形InP電流閉じ込め層6(Teドー
プ、キャリア濃度5X1018、平坦部での膜厚0.5
μm)の2層を、中央のサメストライプ50の上部には
積層しない様にして形成し、更に連続して、 p−1n
P埋め込み層7(Znドープ、キャリア濃度I X 1
0”cm−’、平坦部での膜厚1.5μ+71 ) 、
piuGaAsPキャップ層8(Znドープ、キャリ
ア濃度8 X 10110l8’、平坦部での膜厚0.
5μm)を、全体を埋め込むような形状で積層する。
ンネルプレーナ埋め込み形の分布帰還形半導体レーザの
斜視図を示す。まず作製の順に従って構造を説明すると
、<001)面のn形1nP基板1 (Snドープ、l
X 10”C11−’のキャリア濃度)に、共振器中
央に位相シフト111が設けられる様に、周期2400
Aの回折格子100を形成する。ここで位相シフト 1
11でのシフト量は回折格子のピッチにしてπ/2では
なく約π/4に設定した。次に液相エピタキシャル成長
法でn−1nGaAsP光ガイド層2(発光波長にして
1.3μm組成、回折格子100の山と谷の間の中間値
から上の層厚は0.2μm、Snドープでキャリア濃度
5 X 10”C11−3) 、ノンドープInGaA
sP活性層3(発光波長にして1.55μm5μm組成
0.1μm)、およびp−1nPクラッド層4(Znド
ープ、キャリア濃度2 X 10 ”C11−’、膜厚
1μm)をn−1nP基板1上に積層する。次に間にメ
サストライプ50がはさまれる様に平行な2本の714
51.52を形成する。メサストライプ50の中に含よ
れる活性層3の幅は1.5〜2.0μmである。又平行
な2本の溝51.52の幅は10μmである。次に第2
回目の液相成長では、ρ形1nP電流ブロック層5(Z
nドープ、キャリア濃度2XIO18,平坦部での膜厚
0.5μm)、n形InP電流閉じ込め層6(Teドー
プ、キャリア濃度5X1018、平坦部での膜厚0.5
μm)の2層を、中央のサメストライプ50の上部には
積層しない様にして形成し、更に連続して、 p−1n
P埋め込み層7(Znドープ、キャリア濃度I X 1
0”cm−’、平坦部での膜厚1.5μ+71 ) 、
piuGaAsPキャップ層8(Znドープ、キャリ
ア濃度8 X 10110l8’、平坦部での膜厚0.
5μm)を、全体を埋め込むような形状で積層する。
以後は結晶の厚味が130μm程度になる様にn−In
P基板1側を研磨したのち、P側電極130としてCr
/Anを蒸着、n側電極131として^u/Ge/Ni
を蒸着し、熱処理する。共振器長が300μmとなる様
にして壁間したのち、両端面にSiNxの低反射膜12
0.121とプラズマCVD法により蒸着した、両端面
の反射率は0.5%から1%に低減されている。
P基板1側を研磨したのち、P側電極130としてCr
/Anを蒸着、n側電極131として^u/Ge/Ni
を蒸着し、熱処理する。共振器長が300μmとなる様
にして壁間したのち、両端面にSiNxの低反射膜12
0.121とプラズマCVD法により蒸着した、両端面
の反射率は0.5%から1%に低減されている。
回折格子100と光との結合係数には約70CII−’
であった。素子をダイアモンドヒートシンクに融着して
、特性を評価した。発振閾値は20mAから30m八程
へ、微分効率は片面当たり、0.15111ハから0.
25−ハ程度であった。発振した素子の90%以上が光
出力にして、10m1j以上まで、安定な単一軸モード
で発振した。この様に安定な単一軸モード発振を示す素
子の歩留りが高いのは次の様に考えられる。すなわち、
この素子が従来例と異なるのは位相シフト点111の位
相シフト量が回折格子のピッチにしてπ/2ではなく、
約π/4に設定しであることである。この場合光の波長
で表現すると、λ/8シフトが実現されていることにな
る。この場合発振閾値付近での光密度が比較的小さい場
合では主モードと副モード間の発振閾値がλ/4シフト
の場合よりも小さいが、十分単一軸モードで発振できる
同値利得差が得られている。また、更に、光出力を上昇
して行くと、内部の光電界が強くなって行き、第3図(
d)の様な屈折率分布が強まって行く、従って位相シフ
ト量はλ/8シフトから次第に大きくなって行きλ/4
シフトに近づいて行くため、主モードと副モードとの間
の閾値利得差が更に拡大して行く方向となる。5〜10
m Wの光出力域では、およそλ/4シフトに近い位相
シフト量が実現されているものと見なされる。従って通
常の動作領域である、5〜10mWでは主モードと副モ
ードとの間の発振閾値利得差が十分大きく、従って安定
な単一軸モードで動作し、その歩留りも高いものと考え
られる。
であった。素子をダイアモンドヒートシンクに融着して
、特性を評価した。発振閾値は20mAから30m八程
へ、微分効率は片面当たり、0.15111ハから0.
25−ハ程度であった。発振した素子の90%以上が光
出力にして、10m1j以上まで、安定な単一軸モード
で発振した。この様に安定な単一軸モード発振を示す素
子の歩留りが高いのは次の様に考えられる。すなわち、
この素子が従来例と異なるのは位相シフト点111の位
相シフト量が回折格子のピッチにしてπ/2ではなく、
約π/4に設定しであることである。この場合光の波長
で表現すると、λ/8シフトが実現されていることにな
る。この場合発振閾値付近での光密度が比較的小さい場
合では主モードと副モード間の発振閾値がλ/4シフト
の場合よりも小さいが、十分単一軸モードで発振できる
同値利得差が得られている。また、更に、光出力を上昇
して行くと、内部の光電界が強くなって行き、第3図(
d)の様な屈折率分布が強まって行く、従って位相シフ
ト量はλ/8シフトから次第に大きくなって行きλ/4
シフトに近づいて行くため、主モードと副モードとの間
の閾値利得差が更に拡大して行く方向となる。5〜10
m Wの光出力域では、およそλ/4シフトに近い位相
シフト量が実現されているものと見なされる。従って通
常の動作領域である、5〜10mWでは主モードと副モ
ードとの間の発振閾値利得差が十分大きく、従って安定
な単一軸モードで動作し、その歩留りも高いものと考え
られる。
本素子では、位相シフトの量として、λ/Bシフトにし
たが、実験的に評価したところ、λ/16がら3^/1
6程度以内に入っていれば約90%の単一軸モード動作
を示す素子が得られることがわがり、従来のλ/4シフ
トよりも小さいシフト量を与えることが単−釉モード動
作に効果的であることが確認できた。尚、位相シフト量
がλ/16〜3λ/16からはずれてもλ/4より小さ
ければ歩留り90%といかないまでも、歩留りは従来よ
りもはるかに良い6本素子では、発光波長は1.55μ
mであったが1.3μm帯の素子については回折格子1
00のピッチを約2300λにし、光ガイド層2、活性
層組成3を発光波長1.3μmに対応した組成にすれば
良い。上記実施例ではストライプ構造として埋込型を採
用したが、ストライプ構造は本発明においては本質的で
ないので、例えばプレーナストライプ、TJS 、 5
BII PCM型など、どのようなストライプ構造を用
いてもよい。また積層横道や回折格子の位置等もストラ
イプ構造と同様、本発明においては本質的でないので実
施例と異なるものを用いてもよい。
たが、実験的に評価したところ、λ/16がら3^/1
6程度以内に入っていれば約90%の単一軸モード動作
を示す素子が得られることがわがり、従来のλ/4シフ
トよりも小さいシフト量を与えることが単−釉モード動
作に効果的であることが確認できた。尚、位相シフト量
がλ/16〜3λ/16からはずれてもλ/4より小さ
ければ歩留り90%といかないまでも、歩留りは従来よ
りもはるかに良い6本素子では、発光波長は1.55μ
mであったが1.3μm帯の素子については回折格子1
00のピッチを約2300λにし、光ガイド層2、活性
層組成3を発光波長1.3μmに対応した組成にすれば
良い。上記実施例ではストライプ構造として埋込型を採
用したが、ストライプ構造は本発明においては本質的で
ないので、例えばプレーナストライプ、TJS 、 5
BII PCM型など、どのようなストライプ構造を用
いてもよい。また積層横道や回折格子の位置等もストラ
イプ構造と同様、本発明においては本質的でないので実
施例と異なるものを用いてもよい。
(発明の効果)
素子中央に設ける回折格子の位相シフト量をλ/4シフ
トよりも小さい値とすることで、安定な単一軸モードで
動作する素子を高い歩留りで得ることができた。
トよりも小さい値とすることで、安定な単一軸モードで
動作する素子を高い歩留りで得ることができた。
第1図は本発明の詳細な説明する斜視図、第2図は従来
例を説明する断面図、第3図は、共振器方向における、
注入キャリア密度りa)、再結合キャリア密度(b)、
正味のキャリア密度〈C)、屈折率分布(d)を示す図
、第4図は閾値利得を表す図である。図中1はn−1n
P半導体基板、2はn−1nGaAsP光ガイド層、3
はInGaAsP活性層、4はp−1nPクラッド層、
5はp−1nP電流ブロック層、6はn−1nP電流閉
じ込め層、7はp−1nP埋め込み層、8はp−1uG
aAsPキャップ層、50はメサストライプ、51.5
2は平行な2本の溝、100は回折格子、 110はλ
/4シフト、 111はλ/8シフト、120.121
は低反射膜、130,131は電極を各々示し第1図 コU メサストライプ 第2図 第3図 第4図 ○ ΔβL
例を説明する断面図、第3図は、共振器方向における、
注入キャリア密度りa)、再結合キャリア密度(b)、
正味のキャリア密度〈C)、屈折率分布(d)を示す図
、第4図は閾値利得を表す図である。図中1はn−1n
P半導体基板、2はn−1nGaAsP光ガイド層、3
はInGaAsP活性層、4はp−1nPクラッド層、
5はp−1nP電流ブロック層、6はn−1nP電流閉
じ込め層、7はp−1nP埋め込み層、8はp−1uG
aAsPキャップ層、50はメサストライプ、51.5
2は平行な2本の溝、100は回折格子、 110はλ
/4シフト、 111はλ/8シフト、120.121
は低反射膜、130,131は電極を各々示し第1図 コU メサストライプ 第2図 第3図 第4図 ○ ΔβL
Claims (1)
- 共振器内部に回折格子を備え、当該回折格子の一部に位
相シフト部を備えている分布帰還形半導体レーザにおい
て、前記回折格子の位相シフト量がπ/2よりも小さく
設定されていることを特徴とする位相シフト形の分布帰
還形半導体レーザ。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP61176016A JPS6332988A (ja) | 1986-07-25 | 1986-07-25 | 分布帰還形半導体レ−ザ |
US07/076,812 US4794618A (en) | 1986-07-25 | 1987-07-23 | Distributed feedback laser diode |
DE8787110685T DE3782462T2 (de) | 1986-07-25 | 1987-07-23 | Laserdiode mit verteilter rueckkopplung. |
EP87110685A EP0254311B1 (en) | 1986-07-25 | 1987-07-23 | A distributed feedback laser diode |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP61176016A JPS6332988A (ja) | 1986-07-25 | 1986-07-25 | 分布帰還形半導体レ−ザ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6332988A true JPS6332988A (ja) | 1988-02-12 |
Family
ID=16006244
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP61176016A Pending JPS6332988A (ja) | 1986-07-25 | 1986-07-25 | 分布帰還形半導体レ−ザ |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4794618A (ja) |
EP (1) | EP0254311B1 (ja) |
JP (1) | JPS6332988A (ja) |
DE (1) | DE3782462T2 (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US6330268B1 (en) | 1998-08-27 | 2001-12-11 | Nec Corporation | Distributed feedback semiconductor laser |
US6574261B2 (en) | 1998-08-27 | 2003-06-03 | Nec Corporation | Distributed feedback semiconductor laser |
JP2007324196A (ja) * | 2006-05-30 | 2007-12-13 | Nec Electronics Corp | 分布帰還型半導体レーザ |
Families Citing this family (10)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
NL8801667A (nl) * | 1988-07-01 | 1990-02-01 | Philips Nv | Fi - coating voor dfb/dbr laserdiodes. |
US4952019A (en) * | 1988-10-27 | 1990-08-28 | General Electric Company | Grating-coupled surface-emitting superluminescent device |
EP0606092A3 (en) * | 1993-01-08 | 1995-01-04 | Nippon Electric Co | Diode laser element. |
JP3778260B2 (ja) * | 2000-08-16 | 2006-05-24 | 日本電気株式会社 | 半導体レーザとこれを用いたデジタル光通信システムと方法 |
JP2003133638A (ja) * | 2001-08-14 | 2003-05-09 | Furukawa Electric Co Ltd:The | 分布帰還型半導体レーザ素子及びレーザモジュール |
US6856731B2 (en) * | 2003-04-10 | 2005-02-15 | Lucent Technologies Inc. | Heat tunable optical devices with linearity compensation |
JP4325558B2 (ja) * | 2005-01-05 | 2009-09-02 | 住友電気工業株式会社 | 半導体レーザ、および半導体レーザを作製する方法 |
KR20130120266A (ko) * | 2012-04-25 | 2013-11-04 | 한국전자통신연구원 | 분포 궤환형 레이저 다이오드 |
JP6183122B2 (ja) * | 2013-10-02 | 2017-08-23 | 富士通株式会社 | 光半導体素子、光半導体素子アレイ、光送信モジュール及び光伝送システム |
US10680409B2 (en) | 2018-03-07 | 2020-06-09 | Fraunhofer-Gesellschaft Zur Foerderung Der Angewandten Forschung E.V. | Laser device |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60178685A (ja) * | 1984-02-27 | 1985-09-12 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 単一軸モ−ド半導体レ−ザ装置 |
Family Cites Families (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS5858784A (ja) * | 1981-10-05 | 1983-04-07 | Kokusai Denshin Denwa Co Ltd <Kdd> | 分布帰還形半導体レ−ザ |
US4575851A (en) * | 1981-12-07 | 1986-03-11 | Nippon Electric Co., Ltd. | Double channel planar buried heterostructure laser with periodic structure formed in guide layer |
JPS59198786A (ja) * | 1983-04-26 | 1984-11-10 | Nec Corp | 分布帰還型半導体レ−ザ |
JPS6147685A (ja) * | 1984-08-15 | 1986-03-08 | Kokusai Denshin Denwa Co Ltd <Kdd> | 分布帰還形半導体レ−ザ |
-
1986
- 1986-07-25 JP JP61176016A patent/JPS6332988A/ja active Pending
-
1987
- 1987-07-23 EP EP87110685A patent/EP0254311B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1987-07-23 US US07/076,812 patent/US4794618A/en not_active Expired - Lifetime
- 1987-07-23 DE DE8787110685T patent/DE3782462T2/de not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60178685A (ja) * | 1984-02-27 | 1985-09-12 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 単一軸モ−ド半導体レ−ザ装置 |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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US6330268B1 (en) | 1998-08-27 | 2001-12-11 | Nec Corporation | Distributed feedback semiconductor laser |
US6574261B2 (en) | 1998-08-27 | 2003-06-03 | Nec Corporation | Distributed feedback semiconductor laser |
JP2007324196A (ja) * | 2006-05-30 | 2007-12-13 | Nec Electronics Corp | 分布帰還型半導体レーザ |
US7633986B2 (en) | 2006-05-30 | 2009-12-15 | Nec Electronics Corporation | Distributed feedback laser diode |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
EP0254311A2 (en) | 1988-01-27 |
US4794618A (en) | 1988-12-27 |
DE3782462T2 (de) | 1993-05-27 |
EP0254311B1 (en) | 1992-11-04 |
DE3782462D1 (de) | 1992-12-10 |
EP0254311A3 (en) | 1988-10-05 |
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