JPS63108254A - ２次元核磁気共鳴における位相補正方法 - Google Patents
２次元核磁気共鳴における位相補正方法Info
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- JPS63108254A JPS63108254A JP61253142A JP25314286A JPS63108254A JP S63108254 A JPS63108254 A JP S63108254A JP 61253142 A JP61253142 A JP 61253142A JP 25314286 A JP25314286 A JP 25314286A JP S63108254 A JPS63108254 A JP S63108254A
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4633—Sequences for multi-dimensional NMR
-
- G—PHYSICS
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- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
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- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4625—Processing of acquired signals, e.g. elimination of phase errors, baseline fitting, chemometric analysis
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は２次元核磁気共鳴（ＮＭＲ）に係わり、特に２
次元ＮＭＲの純吸収モードが得られるようにした２次元
ＮＭＨにおける位相補正方法に関する。
次元ＮＭＲの純吸収モードが得られるようにした２次元
ＮＭＨにおける位相補正方法に関する。
２次元Ｎ Ｍ Ｒ法は、ＮＭＲ信号を２次元スペクトル
として表示することにより、従来の方法に比して分解能
が向上しスペクトルの解析が容易になり、核スピン間の
相互作用を解明できる等の優れた点を持っている。
として表示することにより、従来の方法に比して分解能
が向上しスペクトルの解析が容易になり、核スピン間の
相互作用を解明できる等の優れた点を持っている。
このような従来の２次元ＮＭＲ測定を、例えば第２図（
ａ）に示すような９０°ｘ−Ｌｌ −９Ｑ’ｘ−ｔ、の
パルスシーケンスを用いて説明スる。
ａ）に示すような９０°ｘ−Ｌｌ −９Ｑ’ｘ−ｔ、の
パルスシーケンスを用いて説明スる。
２次元ＮＭＲ法における一般的測定プロセスは第２図（
ａ）に示すように、最初の９０’パルス以前の準備期間
と、展開期間（ｔ、）と、検出期間（ｔ２）の３つの時
間領域から成る。準備期間は核の磁化を適当な初期状態
に保つために必要であり、準備パルス（最初の９０°パ
ルス）によって磁化は非平衡の状態にされ、この状態は
展開期間１．において展開され、そのｔ、における磁化
の挙動は、検出パルス（２番目の９０＠パルス）印加後
の検出期間ｔ２において検出される自由誘導減衰信号（
ＦＩＤ信号）に位相及び振幅情報として手渡される。そ
こで、ｔ、を変数として段階的に例えばｎ段階に変化さ
せ、各段階における測定で検波信号の位相が互いに９０
’異なる２つの検出系から得られたｍ個ずつのＦＩＤ信
号（ＦＩＤａｌ〜ＦＩＤａｍ及びＦ ＩＤｂ １〜Ｆ
ＩＤｂｍ）の一方を実数部、他方を虚数部として組合わ
せた複素集合データＳ＋ （ｔｔ 、ｔ、）を得れば、
このデータ中にはｔ２における磁化の挙動ばかりでなく
、ｔ、における磁化の挙動の情報も含まれることになる
。
ａ）に示すように、最初の９０’パルス以前の準備期間
と、展開期間（ｔ、）と、検出期間（ｔ２）の３つの時
間領域から成る。準備期間は核の磁化を適当な初期状態
に保つために必要であり、準備パルス（最初の９０°パ
ルス）によって磁化は非平衡の状態にされ、この状態は
展開期間１．において展開され、そのｔ、における磁化
の挙動は、検出パルス（２番目の９０＠パルス）印加後
の検出期間ｔ２において検出される自由誘導減衰信号（
ＦＩＤ信号）に位相及び振幅情報として手渡される。そ
こで、ｔ、を変数として段階的に例えばｎ段階に変化さ
せ、各段階における測定で検波信号の位相が互いに９０
’異なる２つの検出系から得られたｍ個ずつのＦＩＤ信
号（ＦＩＤａｌ〜ＦＩＤａｍ及びＦ ＩＤｂ １〜Ｆ
ＩＤｂｍ）の一方を実数部、他方を虚数部として組合わ
せた複素集合データＳ＋ （ｔｔ 、ｔ、）を得れば、
このデータ中にはｔ２における磁化の挙動ばかりでなく
、ｔ、における磁化の挙動の情報も含まれることになる
。
次に、検出パルスの位相のみ９０°異ならせた第２ｔｇ
（ｂ）のパルスシーケンスを用いて上記と同一の複数
のｔｌについて測定を行い、それにより複素集合データ
Ｓｔ （Ｌｔ、ｔｔ）が得られる。
（ｂ）のパルスシーケンスを用いて上記と同一の複数
のｔｌについて測定を行い、それにより複素集合データ
Ｓｔ （Ｌｔ、ｔｔ）が得られる。
このようにして得られた２次元ＮＭＲスペクトルデータ
を平面上に表わすと、対角ピークと交差ピークとが対称
的に現れ、この対角、交差いずれのピークも吸収波形と
分散波形が混じり合った形をしており解析が困難なスペ
クトルになる。
を平面上に表わすと、対角ピークと交差ピークとが対称
的に現れ、この対角、交差いずれのピークも吸収波形と
分散波形が混じり合った形をしており解析が困難なスペ
クトルになる。
この対策として、従来、２次元スペクトルのω１、ω２
両周波数方向の吸収スペクトルを表示する純吸収モード
スペクトル表示法（Ｄ、Ｊｊｔａｔｅｓ＋ｅｔａｌ＋Ｊ
ｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａ
ｎｃｅ、４８，２８６（１９８２）、Ｄ＋Ｍａｒｉｏｎ
ａｎｄ Ｗｕｔｈｒｉｃｈ、Ｂｉｏｃｈｅｎ、Ｂｉ
ｏｐｈｙｓｉｃｓ Ｒｅｓ、Ｇｏｍｓｏｎ、１１３，９
６７（１９８３））が使用されている。
両周波数方向の吸収スペクトルを表示する純吸収モード
スペクトル表示法（Ｄ、Ｊｊｔａｔｅｓ＋ｅｔａｌ＋Ｊ
ｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａ
ｎｃｅ、４８，２８６（１９８２）、Ｄ＋Ｍａｒｉｏｎ
ａｎｄ Ｗｕｔｈｒｉｃｈ、Ｂｉｏｃｈｅｎ、Ｂｉ
ｏｐｈｙｓｉｃｓ Ｒｅｓ、Ｇｏｍｓｏｎ、１１３，９
６７（１９８３））が使用されている。
この従来の位相検波法について第３図を参照して説明す
る。
る。
先ず、９０°Ｘ Ｌｔ ９０°ｘ−ｔ、の磁化のＸ
成分Ｓｘ （Ｌｔ 、Ｌｘ ） 、 ９０” ｘ ｔ
ｌ −９０°ｙ−１！の磁化のｙ成分５３’ （ｊ＋
、ｔ２）を別々のメモリーに保存し、夫々１．軸のフー
リエ変換を施しφ２について位相補正を行った後、５ｘ
（ｔ、、Ｆｔ）のデータの実数部を残し、この虚数部を
、３ｙ （ｔｔ 、Ｆｚ ）の実数部データを９００位
相を変えたもので置き換える（実際の測定は９０＠位相
の異なった検出を行っている）。こうして得られたＳｘ
’ （ｔｌ 、Ｆりをｔ、軸に対してフーリエ変換し
てＳＸ’（Ｆｌ。Ｆｚ）を求め、φ１＝Ｏとする位相補
正を行うことにより、その実数部は純吸収波形を示すこ
ととなる。
成分Ｓｘ （Ｌｔ 、Ｌｘ ） 、 ９０” ｘ ｔ
ｌ −９０°ｙ−１！の磁化のｙ成分５３’ （ｊ＋
、ｔ２）を別々のメモリーに保存し、夫々１．軸のフー
リエ変換を施しφ２について位相補正を行った後、５ｘ
（ｔ、、Ｆｔ）のデータの実数部を残し、この虚数部を
、３ｙ （ｔｔ 、Ｆｚ ）の実数部データを９００位
相を変えたもので置き換える（実際の測定は９０＠位相
の異なった検出を行っている）。こうして得られたＳｘ
’ （ｔｌ 、Ｆりをｔ、軸に対してフーリエ変換し
てＳＸ’（Ｆｌ。Ｆｚ）を求め、φ１＝Ｏとする位相補
正を行うことにより、その実数部は純吸収波形を示すこ
ととなる。
しかしながら、このような従来の位相補正方法では、最
初のφ２についての位相補正にあたり、なんらかの手段
で補正量φ２が分かる場合以外は、経験あるいは勘に顧
って位相補正を行っているため、完全な補正は困難であ
る。そのため、φ１＝Ｏの位相補正をしたとき、ＳＸ’
（Ｆｌ 、Ｆｚ ）が第３図に示すように、（Ａ＋
＋ｉ Ｄ＋）（Ａｚｓｉｎφ！ ’ ＋Ｉ）茸Ｃｏ
ｓφ、′）の形となり、φ２ ′分が残ることになる。
初のφ２についての位相補正にあたり、なんらかの手段
で補正量φ２が分かる場合以外は、経験あるいは勘に顧
って位相補正を行っているため、完全な補正は困難であ
る。そのため、φ１＝Ｏの位相補正をしたとき、ＳＸ’
（Ｆｌ 、Ｆｚ ）が第３図に示すように、（Ａ＋
＋ｉ Ｄ＋）（Ａｚｓｉｎφ！ ’ ＋Ｉ）茸Ｃｏ
ｓφ、′）の形となり、φ２ ′分が残ることになる。
本発明は上記問題点を解決するためのもので、人の勘に
鯨らず、的確に両軸の位相補正をすることのできる２次
元核磁気共鳴における位相補正方法を堤供することを目
的とする。
鯨らず、的確に両軸の位相補正をすることのできる２次
元核磁気共鳴における位相補正方法を堤供することを目
的とする。
そのために本発明の２次元核磁気共鳴における位相補正
方法は、 （イ）第１のパルス又はパルス列の照射後展開期間【１
をおいて第２のパルス又はパルス列を照射し、第２のパ
ルス又はパルス列の照射後検出期間ｔ２にわたうて試料
からのＦＩＤ信号を９０″位相の異なる２つの検出系で
検出するシーケンスを用いて得られた複数のＦＴＤ信号
から成る複素集合データＳＸ （ｔｔ 、ｔｚ）を得
ること、（ロ）前記（イ）のシーケンスと同一のシーケ
ンスで、且つ第２のパルスが前記（イ）の第２のパルス
と位相がｎを自然数として９０”／ｎ異なるシーケンス
を用い、前記（イ）と同一の複数のｔ、について測定し
た複数のＦＴＤ信号から成る複素集合データｓｙ （
ｔｔ、ｔｔ）を得ること、（ハ）前記集合データ３１１
（Ｌｌ 、ｔｚ） 、５ｒ（ｔｔ、Ｌｘ）をｔ！に
対して複素フーリエ変換し、Ｓｘ （ｔｔ 、Ｆｔ）
の虚数部と、ｓｙ （ｔ。
方法は、 （イ）第１のパルス又はパルス列の照射後展開期間【１
をおいて第２のパルス又はパルス列を照射し、第２のパ
ルス又はパルス列の照射後検出期間ｔ２にわたうて試料
からのＦＩＤ信号を９０″位相の異なる２つの検出系で
検出するシーケンスを用いて得られた複数のＦＴＤ信号
から成る複素集合データＳＸ （ｔｔ 、ｔｚ）を得
ること、（ロ）前記（イ）のシーケンスと同一のシーケ
ンスで、且つ第２のパルスが前記（イ）の第２のパルス
と位相がｎを自然数として９０”／ｎ異なるシーケンス
を用い、前記（イ）と同一の複数のｔ、について測定し
た複数のＦＴＤ信号から成る複素集合データｓｙ （
ｔｔ、ｔｔ）を得ること、（ハ）前記集合データ３１１
（Ｌｌ 、ｔｚ） 、５ｒ（ｔｔ、Ｌｘ）をｔ！に
対して複素フーリエ変換し、Ｓｘ （ｔｔ 、Ｆｔ）
の虚数部と、ｓｙ （ｔ。
、Ｆりの実数部を入れ換えたＳｘ’（ｔ、、Ｆｚ）、Ｓ
ｙ ’ （Ｌ１、Ｆ８）を得ること、（ニ）Ｓｘ
’ （ｔｔ、Ｆｔ、、ＳＶ ’ （ｉｔ、Ｆ２）
をｔ１軸に対して複素フーリエ変換してＳ×’ （Ｆ
ｔ 、Ｆｔ）、ＳＶ ’ （Ｆｔ 、Ｆｔ）を得、一
方の軸の位相補正を行った後、Ｓｘ ’ （Ｆｔ 。
ｙ ’ （Ｌ１、Ｆ８）を得ること、（ニ）Ｓｘ
’ （ｔｔ、Ｆｔ、、ＳＶ ’ （ｉｔ、Ｆ２）
をｔ１軸に対して複素フーリエ変換してＳ×’ （Ｆ
ｔ 、Ｆｔ）、ＳＶ ’ （Ｆｔ 、Ｆｔ）を得、一
方の軸の位相補正を行った後、Ｓｘ ’ （Ｆｔ 。
Ｆ２）の虚数部とＳν’（Ｆ、、Ｆりの実数部を入れ換
えて他方の軸の位相補正を行うこと、を特徴とする。
えて他方の軸の位相補正を行うこと、を特徴とする。
本発明の２次元核磁気共鳴における位相補正方法は、２
次元ＮＭＨの２つの複素集合データの一方の軸のフーリ
エ変換をした後に２つのデータの実数部と虚数部を入れ
換えて他方の軸のフーリエ変換を行い、一方の軸の位相
補正を行った後、再度両スペクトルデータの実数部と虚
数部を入れ換えて他方の軸の位相補正を行うことにより
両軸の位相補正が可能となる。
次元ＮＭＨの２つの複素集合データの一方の軸のフーリ
エ変換をした後に２つのデータの実数部と虚数部を入れ
換えて他方の軸のフーリエ変換を行い、一方の軸の位相
補正を行った後、再度両スペクトルデータの実数部と虚
数部を入れ換えて他方の軸の位相補正を行うことにより
両軸の位相補正が可能となる。
以下、実施例を図面に基づき説明する。
９０°−ｔｔ ９０°−１，なるパルスシーケンスを
使用した２次元ＮＭＨの例につき説明する。
使用した２次元ＮＭＨの例につき説明する。
第１図は本発明の位相補正方法を説明するためのフロー
チャートである。先ず ９０”ｘ ｔｔ ９０”ｘ −ｔｔのパルスシーケ
ンスにおけるＦＩＤ信号のＸ成分５Ｘ（ｔｔ、ｔｔ）の
ｔ、軸に対するフーリエ変換は、 ５ｘ（ｔ＋＋ｈ）＝Ｍｏ ｃｏｓ（ωＩｔｌ＋φ１）
ｅｘｐ（−ｔ＋／Ｔｔ）Ｘ ［（Ａ（ωｔ’）ｃｏｓ
φ、＋Ｄ（ω２）ｓｉｎ φ２）＋ｉ （Ａ＜０ｇ）
ｓｉｎ φｔ＋Ｄ（（ｄｔ）ｃｏｓ φｇ）］とな
る、ま゛た、９０°ｘ ｔ＋９０°シーｔ２のパルス
シーケンスにおけるＦＩＤ信号のｙ成分５Ｖ（ｔｔ、ｔ
、）のｔ２軸に対するフーリエ変換は、５ｙ（ｔ＋＋Ｆ
ｔ）・−Ｍｏ ５ｉｎ（ωｔＬ＋＋φ＋） ｅｘｐ（−
ｔ＋／Ｔｘ）×［（＾（ω、）ｃｏｓ φｔ＋Ｄ（ａ＋
＊）ｓｉｎ ｍｔ ）＋ｉ （＾（ωｚ）ｓｉｎ
φ２＋口（ωｚ）ｃｏｓ φ２ ） 〕となる、ここ
で５ｘ（ｔｔ、Ｆｚ）の虚数部と５ｙ（ｔｔ、ｈ）の実
数部を入れ換えたＳに’ （ｔｔ、Ｆｔ） 、Ｓｙ’
（ｔｔ、Ｆ２）は、 Ｓｘ’ （ｔ＋＋Ｆｚ）＝Ｍｏ ｅｘｐ （−ｉ（ω、
ｔｌ＋φ１））ｅＸＰ（−ｔ＋／Ｔｘ） Ｘ （Ａ（ａ
ｌ ｔ）ｃｏｓ φｔ＋Ｄ（ω、）ｓｉｎ φ２）ＳＶ
’ （ｔ＋＋Ｆｚ）＝Ｍｏ ｅｘｐ （−ｉ（ωＩｌ
ｌ＋φ、））ｅｘｐ（−ｔ＋／Ｔｚ） Ｘ （＾（ｄｔ
）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（ａｌ ｔ）ｃｏｓ φ２）となる
、さらに、Ｓｘ ’ （ｔｔ、Ｐｇ）およびＳｙ’（ｔ
ｔ。
チャートである。先ず ９０”ｘ ｔｔ ９０”ｘ −ｔｔのパルスシーケ
ンスにおけるＦＩＤ信号のＸ成分５Ｘ（ｔｔ、ｔｔ）の
ｔ、軸に対するフーリエ変換は、 ５ｘ（ｔ＋＋ｈ）＝Ｍｏ ｃｏｓ（ωＩｔｌ＋φ１）
ｅｘｐ（−ｔ＋／Ｔｔ）Ｘ ［（Ａ（ωｔ’）ｃｏｓ
φ、＋Ｄ（ω２）ｓｉｎ φ２）＋ｉ （Ａ＜０ｇ）
ｓｉｎ φｔ＋Ｄ（（ｄｔ）ｃｏｓ φｇ）］とな
る、ま゛た、９０°ｘ ｔ＋９０°シーｔ２のパルス
シーケンスにおけるＦＩＤ信号のｙ成分５Ｖ（ｔｔ、ｔ
、）のｔ２軸に対するフーリエ変換は、５ｙ（ｔ＋＋Ｆ
ｔ）・−Ｍｏ ５ｉｎ（ωｔＬ＋＋φ＋） ｅｘｐ（−
ｔ＋／Ｔｘ）×［（＾（ω、）ｃｏｓ φｔ＋Ｄ（ａ＋
＊）ｓｉｎ ｍｔ ）＋ｉ （＾（ωｚ）ｓｉｎ
φ２＋口（ωｚ）ｃｏｓ φ２ ） 〕となる、ここ
で５ｘ（ｔｔ、Ｆｚ）の虚数部と５ｙ（ｔｔ、ｈ）の実
数部を入れ換えたＳに’ （ｔｔ、Ｆｔ） 、Ｓｙ’
（ｔｔ、Ｆ２）は、 Ｓｘ’ （ｔ＋＋Ｆｚ）＝Ｍｏ ｅｘｐ （−ｉ（ω、
ｔｌ＋φ１））ｅＸＰ（−ｔ＋／Ｔｘ） Ｘ （Ａ（ａ
ｌ ｔ）ｃｏｓ φｔ＋Ｄ（ω、）ｓｉｎ φ２）ＳＶ
’ （ｔ＋＋Ｆｚ）＝Ｍｏ ｅｘｐ （−ｉ（ωＩｌ
ｌ＋φ、））ｅｘｐ（−ｔ＋／Ｔｚ） Ｘ （＾（ｄｔ
）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（ａｌ ｔ）ｃｏｓ φ２）となる
、さらに、Ｓｘ ’ （ｔｔ、Ｐｇ）およびＳｙ’（ｔ
ｔ。
Ｆｚ）をそれぞれ１．軸に対してフーリエ変換すると、
Ｓｘ ’ （ＦＩＩＦ２）＝ＭＯ［Ａ（（Ｌｌ １）Ｃ
ＱＳ φ＋＋Ｄ（ａ＋＋）ｓｉｎ φ１＋ｉ （＾（ω
１）ｓｉｎ φ＋＋Ｄ（ω＋）ｃｏｓ φ１）］×（Ａ
（ωｚ）ｃｏｓ φ２＋［１（（１１ｚ）ｓｉｎ φ２
）ｓｙ ’ （Ｆｔ、Ｆｚ）＝Ｍｏ ［Ａ（ω＋）ｃｏ
ｓ φ＋＋Ｄ（ω＋）ｓｉｎ φ１＋ｉ （Ａ（（１
１、）ｓｉｎ φ＋＋Ｄ（（ａｌ 、）ｃｏｓ φ
、）］Ｘ （Ａ（ｄｔ）ｓｉｌｌ φｔ＋Ｄｃｄ
、）ｃｏｓ φ２）となる。
Ｓｘ ’ （ＦＩＩＦ２）＝ＭＯ［Ａ（（Ｌｌ １）Ｃ
ＱＳ φ＋＋Ｄ（ａ＋＋）ｓｉｎ φ１＋ｉ （＾（ω
１）ｓｉｎ φ＋＋Ｄ（ω＋）ｃｏｓ φ１）］×（Ａ
（ωｚ）ｃｏｓ φ２＋［１（（１１ｚ）ｓｉｎ φ２
）ｓｙ ’ （Ｆｔ、Ｆｚ）＝Ｍｏ ［Ａ（ω＋）ｃｏ
ｓ φ＋＋Ｄ（ω＋）ｓｉｎ φ１＋ｉ （Ａ（（１
１、）ｓｉｎ φ＋＋Ｄ（（ａｌ 、）ｃｏｓ φ
、）］Ｘ （Ａ（ｄｔ）ｓｉｌｌ φｔ＋Ｄｃｄ
、）ｃｏｓ φ２）となる。
このＳｘ ’ （Ｆｔ、Ｐｉ） 、ＳＶ ’ （Ｆｔ、
Ｆｚ）はそれぞれ次のように書き表わせる。
Ｆｚ）はそれぞれ次のように書き表わせる。
Ｓｘ’ （Ｆ＋＋Ｆｚ）＝Ｍｏ （Ａ（ω＋）
ｅｘｐ（ｉ φ＋）＋Ｄ（ω＋）ｅｘｐ（ｔ（９０＠−
φ、）））（＾（ｄｔ）ｃｏｓ φｚ＋Ｄ（６１ｚ）３
ｉｎφ２） Ｓｙ ’ （ＦｔＪｚ）Ｊｏ （八（ω、） ｅ
ｘｐ（ｉ φｌ）＋Ｄ（（１）＋）ｅｘｐ（＋（９０”
−φ、）ン （Ａ（ｄｔ）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（
ｍｔ＞ｃｏｓφ２） となる。この式から分かるように、位相補正量φ、を把
握することができるので、φ１−ＯとすることによりＦ
、軸の位相補正をすることができる。
ｅｘｐ（ｉ φ＋）＋Ｄ（ω＋）ｅｘｐ（ｔ（９０＠−
φ、）））（＾（ｄｔ）ｃｏｓ φｚ＋Ｄ（６１ｚ）３
ｉｎφ２） Ｓｙ ’ （ＦｔＪｚ）Ｊｏ （八（ω、） ｅ
ｘｐ（ｉ φｌ）＋Ｄ（（１）＋）ｅｘｐ（＋（９０”
−φ、）ン （Ａ（ｄｔ）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（
ｍｔ＞ｃｏｓφ２） となる。この式から分かるように、位相補正量φ、を把
握することができるので、φ１−ＯとすることによりＦ
、軸の位相補正をすることができる。
なおφ１は、Ｓｘ ’ （ＦＩＩＦり 、Ｓｙ ’ （
ｐ＋、ｐｇ）とも同じである。即ち、 Ｓｘ ’ （ＦｌｌＦり （φ＋□０）＝Ｍｏ （Ａ
（６７＋）＋ｉＤ（ω＋））（Ａ （６３２） ＣＱＳ
φｇ＋Ｄ（ωｚ）ｓｉｎ φ２）Ｓｙ ’ （Ｆｔ
、Ｆｚ） （φ１＝０）・門。（Ａ（ω＋）＋ｉＤ（ω
１））（Ａ（ｄｔ）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（”ｚ）ｃｏｓ
φ２）ここで、Ｓに’ （Ｆ１、Ｆｚ）（φ１＝０）の
虚数部とＳｙ’（Ｆｌ。
ｐ＋、ｐｇ）とも同じである。即ち、 Ｓｘ ’ （ＦｌｌＦり （φ＋□０）＝Ｍｏ （Ａ
（６７＋）＋ｉＤ（ω＋））（Ａ （６３２） ＣＱＳ
φｇ＋Ｄ（ωｚ）ｓｉｎ φ２）Ｓｙ ’ （Ｆｔ
、Ｆｚ） （φ１＝０）・門。（Ａ（ω＋）＋ｉＤ（ω
１））（Ａ（ｄｔ）ｓｉｎ φｚ＋Ｄ（”ｚ）ｃｏｓ
φ２）ここで、Ｓに’ （Ｆ１、Ｆｚ）（φ１＝０）の
虚数部とＳｙ’（Ｆｌ。
Ｆ２）（φ１−０）の実数部を入れ換えると、そのとき
の５Ｘ（Ｆｔ、Ｆｔ）（φ＋＝０ ） 、５ｙ（Ｆ１、
ｈ）（φ１＝０）は、５Ｘ（Ｆ＋＋Ｆ＊）（φ＋Ｊ ）
□Ｍｏ Ａ（ω＋） （Ａ（ωｚ） （ｃｏｓφ２＋
１ｓｉｎφｇ）＋Ｄ（０ｇ）（ｓｉｎ φｚ＋１ｃｏｓ
φ翼））＝Ｍｏ Ａ（ω＋） （Ａ（ａ）り ｅｘｐ（
ｉφｔ）＋Ｄ（ω１）ｅｘｐ （ｉ（９０’−φ２）
）〕 ５ｙ（Ｆ１、Ｆｔ）（φ＋＝０） ＝ＭｏＤ（ω＋）
（Ａ（（ａｌｚ）（ｃｏｓφｔ＋１ｓｉｎ φｇ）＋Ｄ
（ω１）（ｓｉｎ φｉｆ １ｃｏｓ ＄ ｔ） １＝
Ｍｏ Ｄ（ａｌｚ） （＾（（ｄｔ） ｅｘｐ（ｉφｔ
）＋［ｌ（０ｇ）ｏｘｐ （ｉ（９０°−φ２））） となる、これらの式から分かるようにＦ２軸の位相補正
量φ２を把握することができるので、φ２−〇とするこ
とにより、 ５ｘ（Ｆ１、ｐｇ）（φ１．φｔ；０）一台ｏＡ（ω、
）（＾（ω寡）÷ｉＤ（ω８））Ｓｌ （Ｆ 、 、
Ｆｌ）（φ１．φ２・０）＝Ｍｏ Ｄ（ω＋） （＾（
０ｇ）＋ｉＤ（０ｇ））が得られる。従って実数部はＭ
ｏＡ （ω、）Ａ（ω、）となり、完全な吸収波形が得
られる。
の５Ｘ（Ｆｔ、Ｆｔ）（φ＋＝０ ） 、５ｙ（Ｆ１、
ｈ）（φ１＝０）は、５Ｘ（Ｆ＋＋Ｆ＊）（φ＋Ｊ ）
□Ｍｏ Ａ（ω＋） （Ａ（ωｚ） （ｃｏｓφ２＋
１ｓｉｎφｇ）＋Ｄ（０ｇ）（ｓｉｎ φｚ＋１ｃｏｓ
φ翼））＝Ｍｏ Ａ（ω＋） （Ａ（ａ）り ｅｘｐ（
ｉφｔ）＋Ｄ（ω１）ｅｘｐ （ｉ（９０’−φ２）
）〕 ５ｙ（Ｆ１、Ｆｔ）（φ＋＝０） ＝ＭｏＤ（ω＋）
（Ａ（（ａｌｚ）（ｃｏｓφｔ＋１ｓｉｎ φｇ）＋Ｄ
（ω１）（ｓｉｎ φｉｆ １ｃｏｓ ＄ ｔ） １＝
Ｍｏ Ｄ（ａｌｚ） （＾（（ｄｔ） ｅｘｐ（ｉφｔ
）＋［ｌ（０ｇ）ｏｘｐ （ｉ（９０°−φ２））） となる、これらの式から分かるようにＦ２軸の位相補正
量φ２を把握することができるので、φ２−〇とするこ
とにより、 ５ｘ（Ｆ１、ｐｇ）（φ１．φｔ；０）一台ｏＡ（ω、
）（＾（ω寡）÷ｉＤ（ω８））Ｓｌ （Ｆ 、 、
Ｆｌ）（φ１．φ２・０）＝Ｍｏ Ｄ（ω＋） （＾（
０ｇ）＋ｉＤ（０ｇ））が得られる。従って実数部はＭ
ｏＡ （ω、）Ａ（ω、）となり、完全な吸収波形が得
られる。
なおＦｌ軸、Ｆ、軸の位相補正の順序は逆にし、φｚ
＝ＯとしてからＳｘ’ （Ｐ＋、Ｐｚ）の虚数部とＳｙ
’（Ｆ１、Ｆｔ）の実数部を入れ換え、それからφ＋
＝Ｏとしても同じである。
＝ＯとしてからＳｘ’ （Ｐ＋、Ｐｚ）の虚数部とＳｙ
’（Ｆ１、Ｆｔ）の実数部を入れ換え、それからφ＋
＝Ｏとしても同じである。
以上第２パルスの位相を９０″変えた場合を例にとって
説明したが、２次元ＮＭＲの一種であるＭ Ｑ Ｃ（Ｍ
ｕｌｔｉ Ｑｕａｎｔｕｍ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ）やＭ
Ｑ Ｆ （Ｍｕｌｔｉ Ｑｕａｎｔｕｓ＋ Ｆｉｌｔ
ｅｒ）の場合には９０’″ではなく９０°／’ｎ （ｎ
＝２．３．・・・）にする必要があり、一般的には９０
°／ｎ （ｎ＝”１、 ２． ３．・・・）変える必
要がある。又、本発明は上記ＭＱＣやＭＱＦを始め、あ
らゆる２次元ＮＭＲに適用することができる。
説明したが、２次元ＮＭＲの一種であるＭ Ｑ Ｃ（Ｍ
ｕｌｔｉ Ｑｕａｎｔｕｍ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ）やＭ
Ｑ Ｆ （Ｍｕｌｔｉ Ｑｕａｎｔｕｓ＋ Ｆｉｌｔ
ｅｒ）の場合には９０’″ではなく９０°／’ｎ （ｎ
＝２．３．・・・）にする必要があり、一般的には９０
°／ｎ （ｎ＝”１、 ２． ３．・・・）変える必
要がある。又、本発明は上記ＭＱＣやＭＱＦを始め、あ
らゆる２次元ＮＭＲに適用することができる。
Ｃ発明の効果〕
以上のように本発明によれば、２次元ＮＭＨの２つの複
素データの実数部と虚数部を入れ換える操作を行うこと
により、２軸のフーリエ変換を行った後、２次元ＮＭＲ
の両輪の位相補正を行うことが可能である。
素データの実数部と虚数部を入れ換える操作を行うこと
により、２軸のフーリエ変換を行った後、２次元ＮＭＲ
の両輪の位相補正を行うことが可能である。
第１図は本発明による位相補正方法のフローを説明する
ための図、第２図は２次元ＮＭＨのパルスシーケンスの
例を示す図、第３図は従来の位相補正方法のフローを説
明するための図である。
ための図、第２図は２次元ＮＭＨのパルスシーケンスの
例を示す図、第３図は従来の位相補正方法のフローを説
明するための図である。
Claims (1)
- （１）（イ）第１のパルス、又はパルス列の照射後展開
期間ｔ＿１をおいて第２のパルス、又はパルス列を照射
し、第２のパルス、又はパルス列の照射後検出期間ｔ＿
２にわたって試料からのＦＩＤ信号を９０°位相の異な
る２つの検出系で検出するシーケンスを用いて得られた
複数のＦＩＤ信号から成る複素集合データＳ＿ｘ（ｔ＿
１、ｔ＿２）を得ること、 （ロ）前記（イ）のシーケンスと同一のシーケンスで、
且つ第２のパルス、又はパルス列が前記（イ）の第２の
パルス、又はパルス列と位相がｎを自然数として９０°
／ｎ異なるシーケンスを用い、前記（イ）と同一の複数
のｔ＿１について測定した複数のＦＩＤ信号から成る複
素集合データＳ＿ｙ（ｔ＿１、ｔ＿２）を得ること、 （ハ）前記集合データＳ＿ｘ（ｔ＿１、ｔ＿２）、Ｓ＿
ｙ（ｔ＿１、ｔ＿２）をｔ＿２に対して複素フーリエ変
換し、Ｓｘ（ｔ＿１、Ｆ＿２）の虚数部と、Ｓｙ（ｔ＿
１、Ｆ＿２）の実数部を入れ換えたＳｘ′（ｔ＿１、Ｆ
＿２）、Ｓｙ′（ｔ＿１、Ｆ＿２）を得ること、（ニ）
Ｓｘ′（ｔ＿１、Ｆ＿２）、Ｓｙ′（ｔ＿１、Ｆ＿２）
をｔ＿１軸に対して複素フーリエ変換してＳｘ′（Ｆ＿
１、Ｆ＿２）、Ｓｙ′（Ｆ＿１、Ｆ＿２）を得、一方の
軸の位相補正を行った後、Ｓｘ′（Ｆ＿１、Ｆ＿２）の
虚数部とＳｙ′（Ｆ＿１、Ｆ＿２）の実数部を入れ換え
て他方の軸の位相補正を行うこと、からなる２次元核磁
気共鳴における位相補正方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61253142A JPS63108254A (ja) | 1986-10-24 | 1986-10-24 | ２次元核磁気共鳴における位相補正方法 |
| US07/110,941 US4766377A (en) | 1986-10-24 | 1987-10-20 | Phase correction method in two-dimensional NMR spectroscopy |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61253142A JPS63108254A (ja) | 1986-10-24 | 1986-10-24 | ２次元核磁気共鳴における位相補正方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63108254A true JPS63108254A (ja) | 1988-05-13 |
| JPH0516742B2 JPH0516742B2 (ja) | 1993-03-05 |
Family
ID=17247096
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61253142A Granted JPS63108254A (ja) | 1986-10-24 | 1986-10-24 | ２次元核磁気共鳴における位相補正方法 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4766377A (ja) |
| JP (1) | JPS63108254A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH02220635A (ja) * | 1988-11-30 | 1990-09-03 | General Electric Co <Ge> | 基準マーカを使用したｎｍｒ信号位相および振幅補正方式 |
| JPH11313812A (ja) * | 1998-03-17 | 1999-11-16 | General Electric Co <Ge> | 磁気共鳴スペクトロスコピイ方法 |
Families Citing this family (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| NL8702701A (nl) * | 1987-11-12 | 1989-06-01 | Philips Nv | Werkwijze en inrichting voor automatische fasecorrectie van complexe nmr spectra. |
| US5168229A (en) * | 1991-04-02 | 1992-12-01 | General Electric Company | Multidimensional nmr spectroscopy using switched acquisition time gradients for multiple coherence transfer pathway detection |
| US5262723A (en) * | 1991-07-09 | 1993-11-16 | General Electric Company | Method and apparatus for obtaining pure-absorption two-dimensional lineshape data for multidimensional NMR spectroscopy using switched acquisition time gradients |
| GB2286293A (en) | 1993-12-23 | 1995-08-09 | London Innovation Limited | Adjustable stator: winding construction: cooling and commutator construction inan electric machine |
| US5510711A (en) * | 1994-08-05 | 1996-04-23 | Picker International, Inc. | Digital combination and correction of quadrature magnetic resonance receiver coils |
| EP3158303B1 (en) * | 2014-06-17 | 2021-05-26 | University Of Virginia Patent Foundation | Frequency hopping spread spectrum (fhss) fourier transform spectroscopy |
Family Cites Families (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US3873908A (en) * | 1973-05-17 | 1975-03-25 | Varian Associates | Self-oscillating optically pumped magnetometer having automatic phase correction |
| JPS61194338A (ja) * | 1985-02-25 | 1986-08-28 | Yokogawa Electric Corp | 核磁気共鳴撮像装置の位相およびシエ−デイング補正方法 |
| US4720679A (en) * | 1985-12-31 | 1988-01-19 | Picker International, Inc. | Magnetic resonance imaging with phase encoded chemical shift correction |
| US4706027A (en) * | 1986-08-28 | 1987-11-10 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Method for correcting phase errors in magnetic resonance imaging data |
-
1986
- 1986-10-24 JP JP61253142A patent/JPS63108254A/ja active Granted
-
1987
- 1987-10-20 US US07/110,941 patent/US4766377A/en not_active Expired - Lifetime
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH02220635A (ja) * | 1988-11-30 | 1990-09-03 | General Electric Co <Ge> | 基準マーカを使用したｎｍｒ信号位相および振幅補正方式 |
| JPH0422575B2 (ja) * | 1988-11-30 | 1992-04-17 | Gen Electric | |
| JPH11313812A (ja) * | 1998-03-17 | 1999-11-16 | General Electric Co <Ge> | 磁気共鳴スペクトロスコピイ方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0516742B2 (ja) | 1993-03-05 |
| US4766377A (en) | 1988-08-23 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |