JPS63175754A - 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法Info
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- JPS63175754A JPS63175754A JP777987A JP777987A JPS63175754A JP S63175754 A JPS63175754 A JP S63175754A JP 777987 A JP777987 A JP 777987A JP 777987 A JP777987 A JP 777987A JP S63175754 A JPS63175754 A JP S63175754A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は２次元核磁気共鳴（ＮＭＲ）を拡張した多量子
分解３次元核磁気共鳴測定方法に関するものである。
分解３次元核磁気共鳴測定方法に関するものである。
第３図は吸収強度を縦軸に、周波数（又は磁場強度）を
横軸にして表したオキシトシンの１次元ＮＭＲと各ピー
クの帰属を示すスペクトルである。
横軸にして表したオキシトシンの１次元ＮＭＲと各ピー
クの帰属を示すスペクトルである。
このスペクトルは強度、化学シフト、結合定数、多重度
、線幅などの情報が横軸の周波数軸の中に−１１７にな
って含まれており、これらを分離するためには極めて複
雑なスペクトル解析をしなければならない。
、線幅などの情報が横軸の周波数軸の中に−１１７にな
って含まれており、これらを分離するためには極めて複
雑なスペクトル解析をしなければならない。
この１次元ＮＭＲの欠点を解決する手法として２次元Ｎ
ＭＲが開発されているが、この２次元ＮＭＲ法における
一般的測定プロセスは、第４図（イ）に示すように、最
初の９０″パルス以前の固定の準備期間（τｐ）と、発
展期間（ｔ、）と、固定の混合期間（τｍ）と、検出期
間（ｔ２）の４つの時間域からなる。ｉ１！備期間は核
の磁化を適当な初期状態に保つために必要であり、この
状態は発展期間ｔ、において展開され、そのｔ、におけ
る磁化の挙動は、混合期間τｍを経て検出パルス印加後
の検出期間ｔ２において検出される自由誘導減衰信号（
ＦＩＤ信号）に位相及び振幅情報として手渡される。そ
こでＣＩ、Ｌｚを変数としてデータをｓ（ｔ１、ｔｚ）
のような２次元マトリックスとして取り込む。このｔ、
とｔ２に発展する核磁化の共鳴周波数ω□、ω、が混合
期間に結合される。この両者の結合は混合期間にどのよ
うなパルスまたはパルス列を与えるかで定まり、このパ
ルスまたはパルス列の働きは数学的には種々の回転オペ
レータＲとして記述され、そのマトリックス成分Ｒ□９
．が２次元スペクトルの（ω、！ｌ’Ｓ ＋ Ｃ２，
り位置の強度を与える。この様子をｕ軸にＣ１、横軸に
Ｃ２をとって表示すると第４図（ロ）に示すようになる
。この２次元ＮＭＲ法は、従来の方法に比べて分解能が
向上しスペクトルの解析が容易になり、核スピン間の相
互作用を解明できる等の優れた点を持っている。
ＭＲが開発されているが、この２次元ＮＭＲ法における
一般的測定プロセスは、第４図（イ）に示すように、最
初の９０″パルス以前の固定の準備期間（τｐ）と、発
展期間（ｔ、）と、固定の混合期間（τｍ）と、検出期
間（ｔ２）の４つの時間域からなる。ｉ１！備期間は核
の磁化を適当な初期状態に保つために必要であり、この
状態は発展期間ｔ、において展開され、そのｔ、におけ
る磁化の挙動は、混合期間τｍを経て検出パルス印加後
の検出期間ｔ２において検出される自由誘導減衰信号（
ＦＩＤ信号）に位相及び振幅情報として手渡される。そ
こでＣＩ、Ｌｚを変数としてデータをｓ（ｔ１、ｔｚ）
のような２次元マトリックスとして取り込む。このｔ、
とｔ２に発展する核磁化の共鳴周波数ω□、ω、が混合
期間に結合される。この両者の結合は混合期間にどのよ
うなパルスまたはパルス列を与えるかで定まり、このパ
ルスまたはパルス列の働きは数学的には種々の回転オペ
レータＲとして記述され、そのマトリックス成分Ｒ□９
．が２次元スペクトルの（ω、！ｌ’Ｓ ＋ Ｃ２，
り位置の強度を与える。この様子をｕ軸にＣ１、横軸に
Ｃ２をとって表示すると第４図（ロ）に示すようになる
。この２次元ＮＭＲ法は、従来の方法に比べて分解能が
向上しスペクトルの解析が容易になり、核スピン間の相
互作用を解明できる等の優れた点を持っている。
このような２次元ＮＭＲは９０”パルスを２個用いた同
種核シフト相関法（ＣＯ３Ｙ）から出発し、現在この方
法は多方面に発展し、３重パルスを用いた２次元ＮＯＢ
（ＮＯＥＳＹ） 、多量子フィルターＣ０３Ｙ （Ｍ
ＱＦ−ＣＯ３Ｙ） 、５ＥＣ３Ｙ、異種核シフト相関法
（Ｈ−ＣＣＯ３Ｙ）などが生まれた。第５図はこのよう
な２次元ＮＭＲの発展の様子を示したものである。
種核シフト相関法（ＣＯ３Ｙ）から出発し、現在この方
法は多方面に発展し、３重パルスを用いた２次元ＮＯＢ
（ＮＯＥＳＹ） 、多量子フィルターＣ０３Ｙ （Ｍ
ＱＦ−ＣＯ３Ｙ） 、５ＥＣ３Ｙ、異種核シフト相関法
（Ｈ−ＣＣＯ３Ｙ）などが生まれた。第５図はこのよう
な２次元ＮＭＲの発展の様子を示したものである。
第６図はこれらの２次元ＮＭＲ法に用いられるパルス列
を示し、同図（イ）はｃｏｓｙ、同図（ロ）は５ＥＣ３
Ｙ、同図（ハ）はＭＱＦ−Ｃ０Ｓ Ｙ 、 同ｆｆＪ
（ニ）はＮ０ＥＳＹの場合の各パルス列であり、これら
パルスは同種核の場合で最大４重パルスとなる。
を示し、同図（イ）はｃｏｓｙ、同図（ロ）は５ＥＣ３
Ｙ、同図（ハ）はＭＱＦ−Ｃ０Ｓ Ｙ 、 同ｆｆＪ
（ニ）はＮ０ＥＳＹの場合の各パルス列であり、これら
パルスは同種核の場合で最大４重パルスとなる。
ところで、ある有機物質研究に２次元ＮＭＲ法が適用さ
れる場合、スペクトルの帰属にこれらの方法の殆どが応
用され、欲しい情報に応じて種々なパルス列が工夫され
ている。そのため必要とする情報が異なる毎に別々の実
験をしなければならず、全ての２次元ＮＭＲデータを同
一条件で得ることができないと共に、種々の２次元ＮＭ
Ｈの結合による解析には曖昧さが残り問題があった。
れる場合、スペクトルの帰属にこれらの方法の殆どが応
用され、欲しい情報に応じて種々なパルス列が工夫され
ている。そのため必要とする情報が異なる毎に別々の実
験をしなければならず、全ての２次元ＮＭＲデータを同
一条件で得ることができないと共に、種々の２次元ＮＭ
Ｈの結合による解析には曖昧さが残り問題があった。
本発明は上記問題点を解決するためのもので、１回のＮ
ＭＲ実験で全ての２次元ＮＭＲデータを得ることの可能
な多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法を提供すること
を目的とする。
ＭＲ実験で全ての２次元ＮＭＲデータを得ることの可能
な多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法を提供すること
を目的とする。
そのために本発明の多量子分解３次元核磁気共鳴測定方
法は、 （イ）磁気回転共鳴子を含む試料に対し所定の準備期間
後第１の９０°パルスを印加すること、（ロ）第１の９
０°パルス印加後の発展期間ｔｌ後に第２の９０″パル
スを印加すること、（ハ）第２の９０°パルス印加後の
一定混合期間τｍに１８０°スピンエコーパルスを印加
すると共に、一定混合期間τｍ後に第３の９０”パルス
を印加すること、 （ニ）第３の９０°パルス印加後の検出期間ｔ２にわた
って前記共鳴子の自由誘導減衰信号を検出して記憶する
こと、 （ホ）前記発展期間１．及び前記第１、第２の９０＠パ
ルス及び第３の１８０’パルスのラジオ波位相φをそれ
ぞれ変化させて検出期間ｔｔにわたって得られた自由誘
導減衰信号の集合Ｓ （ｔ、、ｔ２、φ）をｔ２につい
て複素フーリエ変換すること、 （へ）前記（ホ）における複素フーリエ変換によって得
られたＳ （ｔ＋ 、ωｚ１φ）をｔｌについて複素フ
ーリエ変換すること、 （ト）前記（へ）における複素フーリエ変換によって得
られたＳ（ω霊、Ｃ２、φ）をφについてｃｏｓｉｎｅ
フーリエ変換してＳ （（Ｌ’ Ｉ 、ωｚ 、ｐ）
を得ること、 を特徴とする。
法は、 （イ）磁気回転共鳴子を含む試料に対し所定の準備期間
後第１の９０°パルスを印加すること、（ロ）第１の９
０°パルス印加後の発展期間ｔｌ後に第２の９０″パル
スを印加すること、（ハ）第２の９０°パルス印加後の
一定混合期間τｍに１８０°スピンエコーパルスを印加
すると共に、一定混合期間τｍ後に第３の９０”パルス
を印加すること、 （ニ）第３の９０°パルス印加後の検出期間ｔ２にわた
って前記共鳴子の自由誘導減衰信号を検出して記憶する
こと、 （ホ）前記発展期間１．及び前記第１、第２の９０＠パ
ルス及び第３の１８０’パルスのラジオ波位相φをそれ
ぞれ変化させて検出期間ｔｔにわたって得られた自由誘
導減衰信号の集合Ｓ （ｔ、、ｔ２、φ）をｔ２につい
て複素フーリエ変換すること、 （へ）前記（ホ）における複素フーリエ変換によって得
られたＳ （ｔ＋ 、ωｚ１φ）をｔｌについて複素フ
ーリエ変換すること、 （ト）前記（へ）における複素フーリエ変換によって得
られたＳ（ω霊、Ｃ２、φ）をφについてｃｏｓｉｎｅ
フーリエ変換してＳ （（Ｌ’ Ｉ 、ωｚ 、ｐ）
を得ること、 を特徴とする。
本発明の多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法は、発展
期間１．と検出期間ｔ２に加えて、発展期間を挟んで加
えられる第１パルスと第２パルスのラジオ波位相をそれ
ぞれ変化させて検出期間ｔ２にわたって得られた自由誘
導減衰信号の集合５（ｔｌ−Ｃ２、φ）をＣ２について
複素フーリエ変換し、該複素フーリエ変換によって得ら
れた５（Ｃ３、Ｃ２、φ）をＬｌについて複素フーリエ
変換し、更に咳複素フーリエ変換によって得られたＳ（
Ｃ１、Ｃ２、φ）をφについてｃｏｓｉｎｅフーリエ変
換してＳ（Ｃ１、Ｃ２、ｐ）を得ることにより、１回の
ＮＭＲ実験で全ての２次元ＮＭＲデークを得ることがで
きる。
期間１．と検出期間ｔ２に加えて、発展期間を挟んで加
えられる第１パルスと第２パルスのラジオ波位相をそれ
ぞれ変化させて検出期間ｔ２にわたって得られた自由誘
導減衰信号の集合５（ｔｌ−Ｃ２、φ）をＣ２について
複素フーリエ変換し、該複素フーリエ変換によって得ら
れた５（Ｃ３、Ｃ２、φ）をＬｌについて複素フーリエ
変換し、更に咳複素フーリエ変換によって得られたＳ（
Ｃ１、Ｃ２、φ）をφについてｃｏｓｉｎｅフーリエ変
換してＳ（Ｃ１、Ｃ２、ｐ）を得ることにより、１回の
ＮＭＲ実験で全ての２次元ＮＭＲデークを得ることがで
きる。
以下、実施例を図面に基づき説明する。
２次元ＮＭＲ法の枠組を３次元に拡張する場合に、３次
元ＮＭＲではデータが３次元マトリックス上に展開する
ので、無用に大きなデータ域を必要としないように、ｒ
ＮＭＲの情報を与える必要最小限の実験法」として、混
合期に９０＠−１８０”−９０”パルス列を用いる。
元ＮＭＲではデータが３次元マトリックス上に展開する
ので、無用に大きなデータ域を必要としないように、ｒ
ＮＭＲの情報を与える必要最小限の実験法」として、混
合期に９０＠−１８０”−９０”パルス列を用いる。
第１図は本発明における印加パルス列を示す図で、一定
の準備期間後節１の９０″パルスを印加し、発展期間１
．後に第２の９０″パルスを印加し、さらに一定の混合
期間τｍ後に第３のパルスを印加する。前述したように
一定混合期間にはスピンエコーパルス１８０°φを印加
して化学シフトによる周波数の広がりを打ち消すことが
出来、混合朋τｍに依存した異なる周波数間の位相差を
零とすることが出来る。
の準備期間後節１の９０″パルスを印加し、発展期間１
．後に第２の９０″パルスを印加し、さらに一定の混合
期間τｍ後に第３のパルスを印加する。前述したように
一定混合期間にはスピンエコーパルス１８０°φを印加
して化学シフトによる周波数の広がりを打ち消すことが
出来、混合朋τｍに依存した異なる周波数間の位相差を
零とすることが出来る。
従来では第１パルスと第２パルスのラジオ波位相は固定
であったがこのラジオ波位相、スピンエコーパルス位相
φを変え、これに応じて混合期間τｍに展開するｐ！子
コヒーレンスはその強度を変える。
であったがこのラジオ波位相、スピンエコーパルス位相
φを変え、これに応じて混合期間τｍに展開するｐ！子
コヒーレンスはその強度を変える。
即ち、
Ｓ（ｔｌ、ｈ）−ΣＳ ｐ （ｔｌ、ｔｚ）
（１）ｐ＝−ｎ は次式のように表される。
（１）ｐ＝−ｎ は次式のように表される。
５（ｔｌ、ｔＺ、 φ） −Σｅ ”’Ｓｐ
（ｔｌ、 ｔｚ） （２）ｐ＝−ｎ 通常ｐの符号は区別せず、またＳ ｐ （ｔｌ、Ｌｘ）
＝Ｓす（ｂｌｔｚ）なので（２）式は、 となる。ここでｐ！子数は、時間に対して共役な周波数
の関係と同様に位相φに対して共役な周期（Ｐｅｒｉｏ
ｄｉｃｉｔｙ）の数を表している。このＳ、 （毘ｔｚ
）をｐに依存して別々に表示するのが多量子分解３次元
ＮＭＨの特徴である。またｐの符合は区別されないので
、この場合Ｓｐ （ｔｌ、ｔｚ）はｓ（ｔ、、Ｃ２、φ
）を実フーリエ変換（ｃｏｓ ｉｎｅ変換）することに
より得られる。
（ｔｌ、 ｔｚ） （２）ｐ＝−ｎ 通常ｐの符号は区別せず、またＳ ｐ （ｔｌ、Ｌｘ）
＝Ｓす（ｂｌｔｚ）なので（２）式は、 となる。ここでｐ！子数は、時間に対して共役な周波数
の関係と同様に位相φに対して共役な周期（Ｐｅｒｉｏ
ｄｉｃｉｔｙ）の数を表している。このＳ、 （毘ｔｚ
）をｐに依存して別々に表示するのが多量子分解３次元
ＮＭＨの特徴である。またｐの符合は区別されないので
、この場合Ｓｐ （ｔｌ、ｔｚ）はｓ（ｔ、、Ｃ２、φ
）を実フーリエ変換（ｃｏｓ ｉｎｅ変換）することに
より得られる。
Ｓｐ （ｔｌ、ｈ） ”Σｓ（ｔｌ、ｔｔ、φ） ｃ
ｏｓ（ｐφ） （４）結局、スペクトルを得るアルゴリ
ズムは、ｔｌ、Ｃ２については従来の２次元ＮＭＲ法の
場合と同様に複素フーリエ変換し、φについてはｃｏｓ
ｉｎｅ変換する。
ｏｓ（ｐφ） （４）結局、スペクトルを得るアルゴリ
ズムは、ｔｌ、Ｃ２については従来の２次元ＮＭＲ法の
場合と同様に複素フーリエ変換し、φについてはｃｏｓ
ｉｎｅ変換する。
５−ｃｏｍｐｌｅｘ ＦＴ
Ｓ（ｊ＋＋ｈ、ψ）□→Ｓ（ｔ、、 Ｃ２，φ）□ω
ｚ、ｐ） こうして得られた最終的なスペクトルは第２図に示すよ
うになる０通常のＣ０３Ｙはｐ＝ｔ、Ｎ０ＥＳＹはｐ＝
ｏに対応するが、その他２１子、３量子と区別して表示
するので分解能が高い。
ｚ、ｐ） こうして得られた最終的なスペクトルは第２図に示すよ
うになる０通常のＣ０３Ｙはｐ＝ｔ、Ｎ０ＥＳＹはｐ＝
ｏに対応するが、その他２１子、３量子と区別して表示
するので分解能が高い。
プロトンの場合、ｐ！子数として高々６くらいまでとれ
ばよいので、φのサンプリング点の総数は１６〜３２点
で十分である。換言すれば、２次元スペクトルのスタッ
ク数はこの半分（ナイキストの定理より）の８〜１６枚
程度となり、現実的なものとなる。またサンプリング点
が少ないので高ＪＦＴのアルゴリズムを取る必要がなく
、従ってサンプリング数はＮ＝２’に制限されない。
ばよいので、φのサンプリング点の総数は１６〜３２点
で十分である。換言すれば、２次元スペクトルのスタッ
ク数はこの半分（ナイキストの定理より）の８〜１６枚
程度となり、現実的なものとなる。またサンプリング点
が少ないので高ＪＦＴのアルゴリズムを取る必要がなく
、従ってサンプリング数はＮ＝２’に制限されない。
第７図〜第１０図はオキシトシンについて、ｐ、、、＝
３（７ｍ”’５０ｍ５）となるように位相φの値を変え
たもので、ナイキストの定理より２ｐ□８のサンプリン
グ点数が必要であり、３６０°をこれで等分するのでφ
の値はｐ。、、＝３の場合以下となる。φ−０°、６０
６．１２０’、１８００．２４０＠、３００’の６点を
与えている。
３（７ｍ”’５０ｍ５）となるように位相φの値を変え
たもので、ナイキストの定理より２ｐ□８のサンプリン
グ点数が必要であり、３６０°をこれで等分するのでφ
の値はｐ。、、＝３の場合以下となる。φ−０°、６０
６．１２０’、１８００．２４０＠、３００’の６点を
与えている。
第７図はＮ０ＥＳＹとＺＱＣ−ＣＯ３Ｙの和に該当し、
第８回は５ＱＣ−ＣＯ３ＹとＲＥＬＡＹＥＤ−ＣＯ３Ｙ
の和に該当し、第９図はＤＱＣ−ｃｏｓｙに該当し、第
１０図は３ＱＣ−ＣＯ３Ｙに８亥当するものである。
第８回は５ＱＣ−ＣＯ３ＹとＲＥＬＡＹＥＤ−ＣＯ３Ｙ
の和に該当し、第９図はＤＱＣ−ｃｏｓｙに該当し、第
１０図は３ＱＣ−ＣＯ３Ｙに８亥当するものである。
このように１回の測定でｐ−０〜３の３つの異なる２次
元ＮＭＲが得られ、これで帰属から構造解析までを完了
させることが可能となる。
元ＮＭＲが得られ、これで帰属から構造解析までを完了
させることが可能となる。
以上のように本発明によれば、第３の変数を２次元ＮＭ
Ｒに導入することにより、１回のＮＭＲ実験で全ての２
次元ＮＭＲデータを得ることができるので、同一条件で
全てのデータを得ることができ、Ｓ／Ｎ比が向上し、か
つ必要なＮＭＲパラメータを測定し忘れることがない。
Ｒに導入することにより、１回のＮＭＲ実験で全ての２
次元ＮＭＲデータを得ることができるので、同一条件で
全てのデータを得ることができ、Ｓ／Ｎ比が向上し、か
つ必要なＮＭＲパラメータを測定し忘れることがない。
また種々の２次元ＮＭＲの結合による解析にも曖昧さを
残さずに行うことが可能となる。
残さずに行うことが可能となる。
【図面の簡単な説明】
第１図は本発明の多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法
で使用する印加パルス列を示す図、第２図は本発明によ
る多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法で得られる３次
元スペクトルを示す図、第３図は吸収強度を縦軸に、周
波数（又は磁場強度）を横軸にして表したオキシトシン
の１次元ＮＭＲと各ピークの帰属を表すスペクトルを示
す図、第４図（イ）は２次元ＮＭＲで使用される印加パ
ルス列を示す図、第４図（ロ）は２次元スペクトルを示
す図、第５図は２次元ＮＭＲの発展経過を示す図、第６
図は２次元ＮＭＨに用いられる各種パルス列を示す図、
第７図〜第１１図は、オキシトシンについて、ｐ□、＝
３ （τ。＝５０ｆｆ１３＞となるように位相φの値を
変えた場合の測定結果を示す図である。 第４図 （イ） （ロ） 第６図 第７図 第８図 第９１！Ｉ 第１０図 手 続 主甫 正 書 （方式） １、事件の表示 昭和６２年特許願第７７７９号 ２、発明の名称 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法
３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 ４、代理人
で使用する印加パルス列を示す図、第２図は本発明によ
る多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法で得られる３次
元スペクトルを示す図、第３図は吸収強度を縦軸に、周
波数（又は磁場強度）を横軸にして表したオキシトシン
の１次元ＮＭＲと各ピークの帰属を表すスペクトルを示
す図、第４図（イ）は２次元ＮＭＲで使用される印加パ
ルス列を示す図、第４図（ロ）は２次元スペクトルを示
す図、第５図は２次元ＮＭＲの発展経過を示す図、第６
図は２次元ＮＭＨに用いられる各種パルス列を示す図、
第７図〜第１１図は、オキシトシンについて、ｐ□、＝
３ （τ。＝５０ｆｆ１３＞となるように位相φの値を
変えた場合の測定結果を示す図である。 第４図 （イ） （ロ） 第６図 第７図 第８図 第９１！Ｉ 第１０図 手 続 主甫 正 書 （方式） １、事件の表示 昭和６２年特許願第７７７９号 ２、発明の名称 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法
３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 ４、代理人
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 （イ）磁気回転共鳴子を含む試料に対し所定の準備期間
後第１の９０°パルスを印加すること、（ロ）第１の９
０°パルス印加後の発展期間ｔ＿１後に第２の９０°パ
ルスを印加すること、 （ハ）第２の９０°パルス印加後の一定混合期間τ＿ｍ
に１８０°スピンエコーパルスを印加すると共に、一定
混合期間τ＿ｍ後に第３の９０°パルスを印加すること
、 （ニ）第３の９０°パルス印加後の検出期間ｔ＿２にわ
たって前記共鳴子の自由誘導減衰信号を検出して記憶す
ること、 （ホ）前記発展期間ｔ＿１及び前記第１、第２の９０°
パルス及び第３の１８０°パルスのラジオ波位相φを変
化させて検出期間ｔ＿２にわたって得られた自由誘導減
衰信号の集合Ｓ（ｔ＿１、ｔ＿２、φ）をｔ＿２につい
て複素フーリエ変換すること、（ヘ）前記（ホ）におけ
る複素フーリエ変換によって得られたＳ（ｔ＿１、ω＿
２、φ）をｔ＿１について複素フーリエ変換すること、 （ト）前記（ヘ）における複素フーリエ変換によって得
られたＳ（ω＿１、ω＿２、φ）をφについてｃｏｓｉ
ｎｅフーリエ変換してＳ（ω＿１、ω＿２、ｐ）を得る
こと、 よりなる多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP777987A JPS63175754A (ja) | 1987-01-14 | 1987-01-14 | 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法 |
| US07/143,576 US4789832A (en) | 1987-01-14 | 1988-01-12 | Three-dimensional NMR spectroscopy |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP777987A JPS63175754A (ja) | 1987-01-14 | 1987-01-14 | 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63175754A true JPS63175754A (ja) | 1988-07-20 |
Family
ID=11675160
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP777987A Pending JPS63175754A (ja) | 1987-01-14 | 1987-01-14 | 多量子分解３次元核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS63175754A (ja) |
-
1987
- 1987-01-14 JP JP777987A patent/JPS63175754A/ja active Pending
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