JPS6113143A - 核磁気共鳴を用いた検査装置 - Google Patents
核磁気共鳴を用いた検査装置Info
- Publication number
- JPS6113143A JPS6113143A JP59133145A JP13314584A JPS6113143A JP S6113143 A JPS6113143 A JP S6113143A JP 59133145 A JP59133145 A JP 59133145A JP 13314584 A JP13314584 A JP 13314584A JP S6113143 A JPS6113143 A JP S6113143A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient
- signal
- chemical shift
- magnetic
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/485—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy based on chemical shift information [CSI] or spectroscopic imaging, e.g. to acquire the spatial distributions of metabolites
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）を用いて全体を無侵襲
で計測する装置に係り、特に生体のケミカルシフトに関
する情報の体内分布を高速測定するに好適な手法及び装
置に関する。
で計測する装置に係り、特に生体のケミカルシフトに関
する情報の体内分布を高速測定するに好適な手法及び装
置に関する。
最近、生体内のケミカルシフト情報を測定する手法とし
て、従来の表面コイル法〔Ｊ、Ｊ、Ｈ。
て、従来の表面コイル法〔Ｊ、Ｊ、Ｈ。
Ａｃｋｅｒｍａｎ ｅｔ ａ Ｑ 、、 Ｎａｔｕｒｅ
２８３，１６７（１９８０））あるいはフィールドプ
ロファイリング（Ｇ、Ｅ、Ｇｏｒｄｏｎｅｔ ａＱ 、
、Ｎａｔｕｒｅ ２８７，７３６ （１９８０））に代
わり、多次元（ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｄｉｍｅｎｓｉｏｎ
ａｌ ）フーリエイメージングを応用したケミカルシフ
トイメージラングの手法が提案されている。（Ａ、Ａ、
Ｍａｕｄｓｌｅｙ ａｔ ａ Ｑ 、。
２８３，１６７（１９８０））あるいはフィールドプ
ロファイリング（Ｇ、Ｅ、Ｇｏｒｄｏｎｅｔ ａＱ 、
、Ｎａｔｕｒｅ ２８７，７３６ （１９８０））に代
わり、多次元（ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｄｉｍｅｎｓｉｏｎ
ａｌ ）フーリエイメージングを応用したケミカルシフ
トイメージラングの手法が提案されている。（Ａ、Ａ、
Ｍａｕｄｓｌｅｙ ａｔ ａ Ｑ 、。
Ｊ 、 Ｍａｇｎ、Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ５１，１４７
（１９８３） ）この手法は、原理的に３次元ＮＭＲ法
の単純な応用であるが、ケミカルシフトの情報とスピン
分布の情報を同時に計測できるという長所を持っている
。
（１９８３） ）この手法は、原理的に３次元ＮＭＲ法
の単純な応用であるが、ケミカルシフトの情報とスピン
分布の情報を同時に計測できるという長所を持っている
。
しかしながら、現在のケミカルシフトイメージングでは
、通常のイメージングに比べ更に約−桁長い測定時間が
必要となるため、実際上その方法の一般的な適用は不可
能に近い。
、通常のイメージングに比べ更に約−桁長い測定時間が
必要となるため、実際上その方法の一般的な適用は不可
能に近い。
第１図を用いてこれを詳細に説明する。第１図は対象物
の特定のｘｙ平面のケミカルシフトイメージングを行な
う従来装置のパルスシーケンスを示す図であり、Ｈ，は
高周波磁場パルス（ただしそのエンベロープの片側のみ
示す）Ｇ、、Ｇｖ、Ｇ工は各々Ｘ１３’ｌＺ方向の勾配
磁場パルスを示す。
の特定のｘｙ平面のケミカルシフトイメージングを行な
う従来装置のパルスシーケンスを示す図であり、Ｈ，は
高周波磁場パルス（ただしそのエンベロープの片側のみ
示す）Ｇ、、Ｇｖ、Ｇ工は各々Ｘ１３’ｌＺ方向の勾配
磁場パルスを示す。
Ｓ、は信号のサンプリング期間を示し、またＳ５はその
サンプリング期間中に表れるケミカルシフト情報を含む
信号を示す。すなわち、２方向勾配磁場を印加するとと
もに９０°高周波磁場パルスを印加して上記平面の核ス
ピンを選択励起し、次にＸ方向、Ｘ方向の位相エンコー
ディング（ｐｈａｓｅ −ｅｎｃｏｄｉｎｇ）のために
Ｎｘ段階の大きさのＸ方向勾配磁場パルス、ＮＶ段階の
大きさのＸ方向勾配磁場パルスのうち、それぞれひとつ
の勾配磁場パルスを印加し、９０”高周波磁場パルスの
印加から時間ｔが経過した時点でＺ方向勾配磁場パルス
を印加すると同時に１８０°高周波磁場パルスを印加し
、その後再度時間ｔが経過した時点からのエコートレイ
ンをサンプリング計測する、この一連のパルスシーケン
スによる信号計測を、Ｘ方向磁場パルス、及びＸ方向磁
場パルスの大きさを変えてＮｘｘＮＶ回くり返して行な
い、得られたデータをフーリエ変換して上記所望平面の
ケミカルシフトイメージを得る。したがって通常のＮＭ
Ｒイメージングに比べて、１次元の位相エンコーディン
グのための分割数倍だけ計測回数が増加し、全測定時間
が非常に長くなる。
サンプリング期間中に表れるケミカルシフト情報を含む
信号を示す。すなわち、２方向勾配磁場を印加するとと
もに９０°高周波磁場パルスを印加して上記平面の核ス
ピンを選択励起し、次にＸ方向、Ｘ方向の位相エンコー
ディング（ｐｈａｓｅ −ｅｎｃｏｄｉｎｇ）のために
Ｎｘ段階の大きさのＸ方向勾配磁場パルス、ＮＶ段階の
大きさのＸ方向勾配磁場パルスのうち、それぞれひとつ
の勾配磁場パルスを印加し、９０”高周波磁場パルスの
印加から時間ｔが経過した時点でＺ方向勾配磁場パルス
を印加すると同時に１８０°高周波磁場パルスを印加し
、その後再度時間ｔが経過した時点からのエコートレイ
ンをサンプリング計測する、この一連のパルスシーケン
スによる信号計測を、Ｘ方向磁場パルス、及びＸ方向磁
場パルスの大きさを変えてＮｘｘＮＶ回くり返して行な
い、得られたデータをフーリエ変換して上記所望平面の
ケミカルシフトイメージを得る。したがって通常のＮＭ
Ｒイメージングに比べて、１次元の位相エンコーディン
グのための分割数倍だけ計測回数が増加し、全測定時間
が非常に長くなる。
本発明の目的は、現在行われているケミカルシフトイメ
ージングと同一の情報を、従来に比べ一桁以上単時間で
計測する装置を提供することにある。
ージングと同一の情報を、従来に比べ一桁以上単時間で
計測する装置を提供することにある。
ＮＭＲイメージングにおいては、静磁場に勾配を生じさ
せるための畷配磁場を用いる。信号観測の状態でこの勾
配磁場を一定間隔２τで反転するとスピンエコー信号が
連続的に生じるエコートレインが得られる。この信号は
、個々のエコーに着目すれば空間情報を含んでおり、ま
た２τごとにエコートレインをサンプリングすれば化学
シフトの情報のみを含んでいる。
せるための畷配磁場を用いる。信号観測の状態でこの勾
配磁場を一定間隔２τで反転するとスピンエコー信号が
連続的に生じるエコートレインが得られる。この信号は
、個々のエコーに着目すれば空間情報を含んでおり、ま
た２τごとにエコートレインをサンプリングすれば化学
シフトの情報のみを含んでいる。
この原理にもとづき、例えばｙ方向勾配磁場Ｇｖを反転
させて得られたエコートレインをサンプリング開始時刻
をシフトさせながら２τごとにサンプリングして得られ
たＮ組の信号に対して、Ｎ及びτについて、２次元フー
リエ変換を行なうと、Ｎ軸にはケミカルシフト、τ軸に
はそのスピン分布のＹ方向の空間情報を反映した２次元
イメージが得られる。例えば２次元（ＸＹ）のイメージ
ングを行う場合には、これに更に勾配磁場Ｇ８をエコー
トレイン以前に印加し、Ｘ方向の空間情報をエコートレ
インに位相エンコーディング（ｐｈａｓｅ−ｅｎｃｏｄ
ｉｎｇ） Ｌ／ておき、ＧＫについても第３番目のフー
リエ変換をすれば、最終的に、（Ｘ。
させて得られたエコートレインをサンプリング開始時刻
をシフトさせながら２τごとにサンプリングして得られ
たＮ組の信号に対して、Ｎ及びτについて、２次元フー
リエ変換を行なうと、Ｎ軸にはケミカルシフト、τ軸に
はそのスピン分布のＹ方向の空間情報を反映した２次元
イメージが得られる。例えば２次元（ＸＹ）のイメージ
ングを行う場合には、これに更に勾配磁場Ｇ８をエコー
トレイン以前に印加し、Ｘ方向の空間情報をエコートレ
インに位相エンコーディング（ｐｈａｓｅ−ｅｎｃｏｄ
ｉｎｇ） Ｌ／ておき、ＧＫについても第３番目のフー
リエ変換をすれば、最終的に、（Ｘ。
Ｙ、ケミカルシフト）を３軸とする３次元情報を得るこ
とができる。
とができる。
もちろん、反転勾配磁場として、Ｇ、＝Ｇｘｃｏｓθ＋
Ｇ、ｓｉｎθのようなものを用いて、例えば０＝０″〜
１８０°ｔｉ−Ｎ、分割して各々の場合の０１について
エコートレインを生じさせれば、上記と全く同様のサン
プリングをして得られたＮ′組の信号を、Ｎ′及びτに
ついて２次元フーリエ変換したものは、Ｎ′軸にはケミ
カルシフト、τ軸には、θで規定される各ｒ方向へのス
ピン分布の投影情報が得られる。したがってこれを投影
再結成法の原理に基づき、逆投影すれば、（ｒ＋ θ、
ケミカルシフト）を３軸とする３次元情報を得ることが
できる。
Ｇ、ｓｉｎθのようなものを用いて、例えば０＝０″〜
１８０°ｔｉ−Ｎ、分割して各々の場合の０１について
エコートレインを生じさせれば、上記と全く同様のサン
プリングをして得られたＮ′組の信号を、Ｎ′及びτに
ついて２次元フーリエ変換したものは、Ｎ′軸にはケミ
カルシフト、τ軸には、θで規定される各ｒ方向へのス
ピン分布の投影情報が得られる。したがってこれを投影
再結成法の原理に基づき、逆投影すれば、（ｒ＋ θ、
ケミカルシフト）を３軸とする３次元情報を得ることが
できる。
空間的３次元のケミカルシフトイメージングも同様な手
法により可能である。すなわち前者においては、残りの
一次元について更に位相エンコーディングを行ない得ら
れた信号を４次元フーリエ変換すればよいし、後者では
１反転磁場勾配の方向を３次元的に変化させ得られた信
号を３次元投影再構成すればよい。
法により可能である。すなわち前者においては、残りの
一次元について更に位相エンコーディングを行ない得ら
れた信号を４次元フーリエ変換すればよいし、後者では
１反転磁場勾配の方向を３次元的に変化させ得られた信
号を３次元投影再構成すればよい。
（発明の実施例〕
以下、本発明の実施例の構成及び動作の説明を行う。第
２図に本装置のブロックダイアグラムを示す。本装置は
ＣＰＵＩＩの管理のもとに動作するシーケンサ−１２，
送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．及び信
号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シーケン
サ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置に送る
。送信系は高周波発振器１３１．変調器１３２．高周波
増巾器１３２を含み、命令に従って振幅変調された高周
波電流パルスが高周波コイル１３４に供給されることに
より高周波磁場（Ｈ□）が対象物体２０に印加される。
２図に本装置のブロックダイアグラムを示す。本装置は
ＣＰＵＩＩの管理のもとに動作するシーケンサ−１２，
送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．及び信
号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シーケン
サ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置に送る
。送信系は高周波発振器１３１．変調器１３２．高周波
増巾器１３２を含み、命令に従って振幅変調された高周
波電流パルスが高周波コイル１３４に供給されることに
より高周波磁場（Ｈ□）が対象物体２０に印加される。
磁場勾配発生系は、ｘ、ｙ。
２の３方向に巻かれた勾配磁場コイル１６０と、それぞ
れのコイルのドライバー１６１とから成り、シーケンサ
−の命令に従って上記３方向の勾配磁場Ｇ、、Ｇｖ、Ｇ
、を対象物体２０に印加する。これらの磁場印加による
応答は前述のコイル１３４を通じて受信系１４にて受信
される。受信系は増幅器１４１２位相検波器１４２．Ａ
／Ｄ変換器１４３を有し、シーケンサ１２の命令による
タイミングでサンプリングされたデータが信号処理系に
送られる。信号処理系１７ではフーリエ変換及び像再構
成等の処理を行い、任意断面の信号強度分布、あるいは
複数の信号に適当な演算を行って得られた分布を画像化
し例えばＣＲＴディスプレイ１７１に表示する。
れのコイルのドライバー１６１とから成り、シーケンサ
−の命令に従って上記３方向の勾配磁場Ｇ、、Ｇｖ、Ｇ
、を対象物体２０に印加する。これらの磁場印加による
応答は前述のコイル１３４を通じて受信系１４にて受信
される。受信系は増幅器１４１２位相検波器１４２．Ａ
／Ｄ変換器１４３を有し、シーケンサ１２の命令による
タイミングでサンプリングされたデータが信号処理系に
送られる。信号処理系１７ではフーリエ変換及び像再構
成等の処理を行い、任意断面の信号強度分布、あるいは
複数の信号に適当な演算を行って得られた分布を画像化
し例えばＣＲＴディスプレイ１７１に表示する。
本方法を実施するには、前記のごとくデータ処理手法と
して多次元フーリエ変換を適用する方法及び投再構成を
適用する方法の２種類があるが。
して多次元フーリエ変換を適用する方法及び投再構成を
適用する方法の２種類があるが。
本例ではまず多次元フーリエ変換による方法をとり上げ
、２次元面のケミカルシフトイメージングを行う例をと
り上げる。
、２次元面のケミカルシフトイメージングを行う例をと
り上げる。
第３図に３次元フーリエ変換による測定パルスシーケン
スを示す。Ｈｌ は高周波磁場パルスＧＸ。
スを示す。Ｈｌ は高周波磁場パルスＧＸ。
Ｇ、ｔ、Ｇｒ、は各々Ｘ ＋ ３’ ｒ Ｚ方向の勾配
磁場を示している。サンプリング開始までには、帯域制
限高周波磁場パルスと０２との組合せにより特定のｘｙ
平而面スライスを行なうことは第１図で示した従来技術
と同様である。なお本例では帯域制限された９０°、及
び１８０°高周波磁場パルスを用いたが、これらは帯域
制限のない高周波磁場パルスでも良い。
磁場を示している。サンプリング開始までには、帯域制
限高周波磁場パルスと０２との組合せにより特定のｘｙ
平而面スライスを行なうことは第１図で示した従来技術
と同様である。なお本例では帯域制限された９０°、及
び１８０°高周波磁場パルスを用いたが、これらは帯域
制限のない高周波磁場パルスでも良い。
を−で示すサンプリング開始時点ではＧｘによる位相エ
ンコーディングに関する以外は位相のそろった最大信号
が準備されている。これ以後１図のようにτ−２τ−２
τ−・・・の期間ごとにＧＹをＮ回反転し、連続的に生
ずるエコートレイン信号をサンプリングする。ここでサ
ンプリング点には図のようにＥＮｙＮ という符号をつ
けておく。これを第４図に示すようにメモリー上で再結
成する。
ンコーディングに関する以外は位相のそろった最大信号
が準備されている。これ以後１図のようにτ−２τ−２
τ−・・・の期間ごとにＧＹをＮ回反転し、連続的に生
ずるエコートレイン信号をサンプリングする。ここでサ
ンプリング点には図のようにＥＮｙＮ という符号をつ
けておく。これを第４図に示すようにメモリー上で再結
成する。
ここでＮについて偶数と奇数の２種類のデータセットが
発生するが、これらは互いにケミカルシフトに関するわ
ずかな位相差を除いてＹ座標の符号を逆にした関係にあ
る。したがって、これらは最終的にＹ座標の符号を一致
させた上で加算すればよい。
発生するが、これらは互いにケミカルシフトに関するわ
ずかな位相差を除いてＹ座標の符号を逆にした関係にあ
る。したがって、これらは最終的にＹ座標の符号を一致
させた上で加算すればよい。
各ブロックのデータを各々Ｎについてフーリエ変換する
。この時にＮについてのフーリエ変換は、化学シフト情
報を与える。これを更にＮＹについてフーリエ変換を行
なえば、第５図に示すような化学シフトと、Ｙ座標を２
軸とする２次元データが得られる。Ｘ方向の情報は、Ｇ
ＫによるＮｘ回のｐｈａｓｅ−位相エンコーディングに
よって与えられており、これによりＧＫにより位相変調
されたＮｘ枚の上記と同種の２次元データが得られる。
。この時にＮについてのフーリエ変換は、化学シフト情
報を与える。これを更にＮＹについてフーリエ変換を行
なえば、第５図に示すような化学シフトと、Ｙ座標を２
軸とする２次元データが得られる。Ｘ方向の情報は、Ｇ
ＫによるＮｘ回のｐｈａｓｅ−位相エンコーディングに
よって与えられており、これによりＧＫにより位相変調
されたＮｘ枚の上記と同種の２次元データが得られる。
これをＮ、についてフーリエ変換すれば、最終的に第６
図に示すような（Ｘ、Ｙ、ケミカルシフト）を３軸とす
る、３次元情報を得ることができる。したがって、これ
からケミカルシフトを区別した２次元イメージ、あるい
は、２次元面内の任意の位置のケミカルシフト情報が得
られる訳である。
図に示すような（Ｘ、Ｙ、ケミカルシフト）を３軸とす
る、３次元情報を得ることができる。したがって、これ
からケミカルシフトを区別した２次元イメージ、あるい
は、２次元面内の任意の位置のケミカルシフト情報が得
られる訳である。
次に投影再構成法を用いたＸＹ平面のケミカルシフトイ
メージングの実施例を述べる。第７図に測定パルスシー
ケンスを示す。Ｈ□は高周波パルス、Ｇ工は２方向の勾
配ｒ場、Ｇ、はｘｙ平面内で回転する勾配磁場でありＧ
、＝Ｇ、ｃｏｓθ十Ｇｖｓｉｎθ（θ＝１８０’ Ｘ−
；ｎ、＝０．１，２．−、Ｎ、）で与えられる。この実
施例においては３次元フーリエ変換による方法と異なり
、サンプリング開始時７貞では位相エンコーディングな
しの位相のそろった最大信号が準備されている。これ以
後、勾配磁場Ｇ、を図のようにＮ′回反転しな途ら印加
し、連続的に生じるエコートレイン信号をサンプリング
する。ここでサンプリング点には図のようにＥ□９′と
いう符号をつけておく。これを第４図と同様に（Ｎ ｖ
”＋Ｎ 、 ｙ Ｎ−＋Ｎ ’ ）メモリー上で再編
成し、各ブロックのデータを各々Ｎ′についてフーリエ
変換する。この時、Ｎ′についてのフーリエ変換はケミ
カルシフト情報を与える。これを更にＮ１についてフー
リエ変換すれば、第５図と同様の（Ｙ座標（ＮＹ）→ｒ
座１１（Ｎ、）；ケミカルシフト（Ｎ）→ケミカルシフ
ト（Ｎ’ ））ケミカルシフトとｒ座標を２軸とする２
次元データが得られる。ここで、ｒ＝Ｘｃｏｓθ＋Ｙ
ｓｉｎθである。
メージングの実施例を述べる。第７図に測定パルスシー
ケンスを示す。Ｈ□は高周波パルス、Ｇ工は２方向の勾
配ｒ場、Ｇ、はｘｙ平面内で回転する勾配磁場でありＧ
、＝Ｇ、ｃｏｓθ十Ｇｖｓｉｎθ（θ＝１８０’ Ｘ−
；ｎ、＝０．１，２．−、Ｎ、）で与えられる。この実
施例においては３次元フーリエ変換による方法と異なり
、サンプリング開始時７貞では位相エンコーディングな
しの位相のそろった最大信号が準備されている。これ以
後、勾配磁場Ｇ、を図のようにＮ′回反転しな途ら印加
し、連続的に生じるエコートレイン信号をサンプリング
する。ここでサンプリング点には図のようにＥ□９′と
いう符号をつけておく。これを第４図と同様に（Ｎ ｖ
”＋Ｎ 、 ｙ Ｎ−＋Ｎ ’ ）メモリー上で再編
成し、各ブロックのデータを各々Ｎ′についてフーリエ
変換する。この時、Ｎ′についてのフーリエ変換はケミ
カルシフト情報を与える。これを更にＮ１についてフー
リエ変換すれば、第５図と同様の（Ｙ座標（ＮＹ）→ｒ
座１１（Ｎ、）；ケミカルシフト（Ｎ）→ケミカルシフ
ト（Ｎ’ ））ケミカルシフトとｒ座標を２軸とする２
次元データが得られる。ここで、ｒ＝Ｘｃｏｓθ＋Ｙ
ｓｉｎθである。
このような２次元データは種々のθについて得られるか
ら、本方法においてはｒ軸にはθで規定されるｒ方向へ
のスピン密度の投影情報が得られる。
ら、本方法においてはｒ軸にはθで規定されるｒ方向へ
のスピン密度の投影情報が得られる。
したがってこれを各ケミカルシフトについて投影再構成
法により逆投影すれば第８図に示すような（ｒ＋ θ
、ケミカルシフト）を３軸とする第６図と同等の３次元
情報を得ることができる。
法により逆投影すれば第８図に示すような（ｒ＋ θ
、ケミカルシフト）を３軸とする第６図と同等の３次元
情報を得ることができる。
尚上記の実施例においてはいずれも各エコーの後半の信
号をデータ処理しているが、各エコーの前半の信号も含
めてデータ処理することも測定パルスシーケンスの簡単
な変更により可能となる。
号をデータ処理しているが、各エコーの前半の信号も含
めてデータ処理することも測定パルスシーケンスの簡単
な変更により可能となる。
しかしこの点は本発明の本質的な点ではないので詳細は
割愛する。
割愛する。
また、上記の実施例においてはいずれも勾配磁場の反転
に要する時間は時間τに比べ非常に短いと仮定したが、
実際にはτに比べて完全には無視できない場合があり得
る。このような場合には、第９図に示すように面積Ｓユ
ＮＳ２となるため、勾配磁場印加効果の打消しがうまく
ゆかず連続的に生ずる各エコーのタイミングが著しく乱
されてしまい第４図に示すようなデータ処理の有効性が
失なわれる。これをさけるには、第９図に示すように反
転磁場勾配のタイミングにΔτだけのオフセットを加え
て面積Ｓ□＝８２の条件を満足させエコーのタイミング
を調整するのが簡単かつ有効である。
に要する時間は時間τに比べ非常に短いと仮定したが、
実際にはτに比べて完全には無視できない場合があり得
る。このような場合には、第９図に示すように面積Ｓユ
ＮＳ２となるため、勾配磁場印加効果の打消しがうまく
ゆかず連続的に生ずる各エコーのタイミングが著しく乱
されてしまい第４図に示すようなデータ処理の有効性が
失なわれる。これをさけるには、第９図に示すように反
転磁場勾配のタイミングにΔτだけのオフセットを加え
て面積Ｓ□＝８２の条件を満足させエコーのタイミング
を調整するのが簡単かつ有効である。
更に、勾配磁場の反転に要する時間かでと同程度である
場合には、上記実施例において前提としていた矩形波状
の反転の代わりに、コサイン波状に変化する勾配磁場を
用いることが有効である。
場合には、上記実施例において前提としていた矩形波状
の反転の代わりに、コサイン波状に変化する勾配磁場を
用いることが有効である。
これにより得られるエコートレインからもエコートレイ
ンの２次元フーリエ変換を行う前に信号に適切な重みを
つけてやれば（Ｍ、Ｍ、 Ｔｒｏｐｐａｒ；Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎ
ｃｅ ４２，１９３（１９８１）を参照）矩形波状の
反転の場合と同等の情報を得ることができる。
ンの２次元フーリエ変換を行う前に信号に適切な重みを
つけてやれば（Ｍ、Ｍ、 Ｔｒｏｐｐａｒ；Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎ
ｃｅ ４２，１９３（１９８１）を参照）矩形波状の
反転の場合と同等の情報を得ることができる。
現在一般的に行われているケミカルシフトイメージング
では、すでに第１図で説明したごとく２次元（ｘ、ｙ）
について各々Ｎｘ、Ｎ、回の位相エンコーディングを行
わねばならないため、測定時間はパルスシーケンスのく
り返し時間をｔ、とすると、（ｔ、）ｘ （Ｎ、）ｘ
（ＮＹ）となるのに対し、本方法によればｔ、〉〉でで
あるため測定時間は、（ｔ、） Ｘ （ＮＸ ）あるい
は（ｔ、）Ｘ（Ｎ、）となり、著しく短縮される。
では、すでに第１図で説明したごとく２次元（ｘ、ｙ）
について各々Ｎｘ、Ｎ、回の位相エンコーディングを行
わねばならないため、測定時間はパルスシーケンスのく
り返し時間をｔ、とすると、（ｔ、）ｘ （Ｎ、）ｘ
（ＮＹ）となるのに対し、本方法によればｔ、〉〉でで
あるため測定時間は、（ｔ、） Ｘ （ＮＸ ）あるい
は（ｔ、）Ｘ（Ｎ、）となり、著しく短縮される。
以上説明したごとく、本発明によれば従来に比べ著しく
短時間で、化学シフトと空間情報を同時に得ることが可
能となる。
短時間で、化学シフトと空間情報を同時に得ることが可
能となる。
第１図は従来装置の２次元面のケミカルシフＩ・イメー
ジングの測定パルスシーケンス例、第２図は、本発明の
一実施例を示すブロックダイアグラム、第３図は、３次
元フーリエ変換を用いた実施例における測定パルスシー
ケンスの一例、第４図は、本発明の実施例におけるデー
タ処理の説明、第５図はＧ、の位相エンコーデングがな
い時の工コートレインから得られる２次元情報、第６図
はＧ、の位相エンコーディングを行って得られる最終的
３次元情報、第７図は投影再構成を用いた本発明の実施
例の測定パルスシーケンスの一例、第８図は投影再構成
により得られる最終的３次元情報、第９図は磁場勾配反
転のタイミング補正法を示す図である。 １１・・・ＣＰＵ、１２・・シーケンサ、１３・・送信
系、１４・・受信系、Ｈｌ・・高周波磁場、Ｇ、、Ｇ、
、、Ｇ７第 １ 図 ｍ Ｚ ５ 図 （Ｎｒ） 猶６図 Ｙ厘作 第３図 第 ｑ 図 手続補正書（匂奏〕 事件の表示 昭和５９ 年特許願第１３３１４５ け発明の名称 核磁気共鳴を用いた検査装置 補正をする者 仰ｔとのｌ！ｌｆｆ 特許出願人 名 称 ＋５１Ｑ＋株式会＋１［］ 立 製
イ乍 所代 理 人 ゛・／′ 補正の内容 １．明細書の特許請求の範囲の欄の記載を別紙の通シに
訂正する。 ２、明細書の発明の詳細な説明の欄及び図面の簡単な説
明の欄につき以下の訂正を行なう。 （１）明細書第２頁第１０行「全体」を「物体」に訂正
する。 （２）明細書第３頁第１６行「勾配」を「勾配」をそれ
ぞれ「勾配」に訂正する。 （４）同頁第、９〉（σ行１「エコートレイン」を「自
由減衰振動（ＦＩＤ）ｊに訂正する。 （５） 同頁第１４行「フーリエ変換」の前に「３次
元」を加入する。 （６）明細書第５頁第２行「単時間」を「短時間」に訂
正する。 （７）同頁第５行「勾配」及び第６行「畷配」、並びに
同頁第７行及び第１３行「勾配」をそれぞれ「勾配」に
訂正する。 （８）明細書第６頁第１行及び第８行の「勾配」をそれ
ぞれ「勾配ｊに訂正する。 （９）同頁第１６行「再結成法」を「再構成法」に訂正
する。 （ｌＯ）明細書第７頁第４行、第１９行及び第２０行、
明細書第８頁第２行、並びに明細書第２行「勾配」をそ
れぞれ「勾配」に訂正する。 （１１）明細書第９頁第８行「これら」を「後者」に訂
正する。 （１２）同頁第１７行「再結成」を「再構成」に訂正す
る。 （１３）明細書第１０頁第１０行「ｐｈａｓ６− Ｊ
を頁第１６行、第１３頁第１〜２行、第６行。 正する。 以上 別１ 紙 特許請求の範囲 １、所定の静磁場、複数の勾配磁場及び高周波磁場を対
象物に印加して該対象物の核スピン信号を計測する検査
装置において、前記対象物へ印加される磁場勾配の向き
を規定する前記複数の勾配磁場のうちのひとつもしくは
複数を連続的に反転させるシーケンス制御手段と、前記
磁場勾配の反転によシ得られるエコートレイン状の計測
信号を磁合勾配印加の効−果が打ち消される時間ごとに
再編成し、再編成後のデータをフーリエ交換する信号処
理手段を有し、前記対象物のケミカルシフト情報と空間
情報とを同時に得ることを％徴とする核磁気共鳴な用い
た検査装置０ ２ 前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転を
空間的に一定の方向で行ない、かつ該一定の方向と直交
する方向の第２の勾配磁場を前記信号の計測以前に印加
し、該第２の勾配磁場の強度もしくは印加時間を変化さ
せて計測をくり返すことを特徴とする特許請求の範囲第
１項に記載の核磁気共鳴を用いた検査装置。 ３ 前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転に
用いる勾配磁場の向きを順次回転させて計測をくシ返す
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の核磁気
共鳴を用いた検査装置。
ジングの測定パルスシーケンス例、第２図は、本発明の
一実施例を示すブロックダイアグラム、第３図は、３次
元フーリエ変換を用いた実施例における測定パルスシー
ケンスの一例、第４図は、本発明の実施例におけるデー
タ処理の説明、第５図はＧ、の位相エンコーデングがな
い時の工コートレインから得られる２次元情報、第６図
はＧ、の位相エンコーディングを行って得られる最終的
３次元情報、第７図は投影再構成を用いた本発明の実施
例の測定パルスシーケンスの一例、第８図は投影再構成
により得られる最終的３次元情報、第９図は磁場勾配反
転のタイミング補正法を示す図である。 １１・・・ＣＰＵ、１２・・シーケンサ、１３・・送信
系、１４・・受信系、Ｈｌ・・高周波磁場、Ｇ、、Ｇ、
、、Ｇ７第 １ 図 ｍ Ｚ ５ 図 （Ｎｒ） 猶６図 Ｙ厘作 第３図 第 ｑ 図 手続補正書（匂奏〕 事件の表示 昭和５９ 年特許願第１３３１４５ け発明の名称 核磁気共鳴を用いた検査装置 補正をする者 仰ｔとのｌ！ｌｆｆ 特許出願人 名 称 ＋５１Ｑ＋株式会＋１［］ 立 製
イ乍 所代 理 人 ゛・／′ 補正の内容 １．明細書の特許請求の範囲の欄の記載を別紙の通シに
訂正する。 ２、明細書の発明の詳細な説明の欄及び図面の簡単な説
明の欄につき以下の訂正を行なう。 （１）明細書第２頁第１０行「全体」を「物体」に訂正
する。 （２）明細書第３頁第１６行「勾配」を「勾配」をそれ
ぞれ「勾配」に訂正する。 （４）同頁第、９〉（σ行１「エコートレイン」を「自
由減衰振動（ＦＩＤ）ｊに訂正する。 （５） 同頁第１４行「フーリエ変換」の前に「３次
元」を加入する。 （６）明細書第５頁第２行「単時間」を「短時間」に訂
正する。 （７）同頁第５行「勾配」及び第６行「畷配」、並びに
同頁第７行及び第１３行「勾配」をそれぞれ「勾配」に
訂正する。 （８）明細書第６頁第１行及び第８行の「勾配」をそれ
ぞれ「勾配ｊに訂正する。 （９）同頁第１６行「再結成法」を「再構成法」に訂正
する。 （ｌＯ）明細書第７頁第４行、第１９行及び第２０行、
明細書第８頁第２行、並びに明細書第２行「勾配」をそ
れぞれ「勾配」に訂正する。 （１１）明細書第９頁第８行「これら」を「後者」に訂
正する。 （１２）同頁第１７行「再結成」を「再構成」に訂正す
る。 （１３）明細書第１０頁第１０行「ｐｈａｓ６− Ｊ
を頁第１６行、第１３頁第１〜２行、第６行。 正する。 以上 別１ 紙 特許請求の範囲 １、所定の静磁場、複数の勾配磁場及び高周波磁場を対
象物に印加して該対象物の核スピン信号を計測する検査
装置において、前記対象物へ印加される磁場勾配の向き
を規定する前記複数の勾配磁場のうちのひとつもしくは
複数を連続的に反転させるシーケンス制御手段と、前記
磁場勾配の反転によシ得られるエコートレイン状の計測
信号を磁合勾配印加の効−果が打ち消される時間ごとに
再編成し、再編成後のデータをフーリエ交換する信号処
理手段を有し、前記対象物のケミカルシフト情報と空間
情報とを同時に得ることを％徴とする核磁気共鳴な用い
た検査装置０ ２ 前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転を
空間的に一定の方向で行ない、かつ該一定の方向と直交
する方向の第２の勾配磁場を前記信号の計測以前に印加
し、該第２の勾配磁場の強度もしくは印加時間を変化さ
せて計測をくり返すことを特徴とする特許請求の範囲第
１項に記載の核磁気共鳴を用いた検査装置。 ３ 前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転に
用いる勾配磁場の向きを順次回転させて計測をくシ返す
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の核磁気
共鳴を用いた検査装置。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、所定の静磁場、複数の勾配磁場及び高周波磁場を対
象物に印加して該対象物の核スピン信号を計測する検査
装置において、前記対象物へ印加される磁場勾配の向き
を規定する前記複数の勾配磁場のうちのひとつもしくは
複数を連続的に反転させるシーケンス制御手段と、前記
磁場勾配の反転により得られるエコートレイン状の計測
信号を磁場勾配印加の効果が打ち消される時間ごとに再
編成し、再編成後のデータをフーリエ交換する信号処理
手段を有し、前記対象物のケミカルシフト情報と空間情
報とを同時に得ることを特徴とする核磁気共鳴を用いた
検査装置。 ２、前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転を
空間的に一定の方向内で行ない、かつ該一定の方向と直
交する方向の第２の勾配磁場を前記信号の計測以前に印
加し、該第２の勾配磁場の強度もしくは印加時間を変化
させて計測をくり返すことを特徴とする特許請求の範囲
第１項に記載の核磁気共鳴を用いた検査装置。 ３、前記シーケンス制御手段は、前記磁場勾配の反転に
用いる勾配磁場の向きを順次回転させて計測をくり返す
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の核磁気
共鳴を用いた検査装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59133145A JPS6113143A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59133145A JPS6113143A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6113143A true JPS6113143A (ja) | 1986-01-21 |
| JPH0585172B2 JPH0585172B2 (ja) | 1993-12-06 |
Family
ID=15097781
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59133145A Granted JPS6113143A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6113143A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2601459A1 (fr) * | 1986-07-08 | 1988-01-15 | Thomson Cgr | Fantome de machine de rmn et procede de mesure des caracteristiques d'un champ magnetique utilisant un tel fantome |
| JPH02131746A (ja) * | 1987-08-14 | 1990-05-21 | Natl Res Dev Corp | 核磁気共鳴イメージング方法 |
| JPH02154742A (ja) * | 1988-12-08 | 1990-06-14 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング方法 |
| JPH07184875A (ja) * | 1993-12-27 | 1995-07-25 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法および検査装置 |
| JP2007528231A (ja) * | 2003-11-28 | 2007-10-11 | エルナンデス，ペレス，ラサロ，エウセビオ | 一般に癌およびエイズｈｉｖと判断される病気に主として対応する診断・治療法を統合する装置と方法 |
| JP2009072635A (ja) * | 2009-01-15 | 2009-04-09 | Hitachi Ltd | 磁気共鳴測定方法 |
-
1984
- 1984-06-29 JP JP59133145A patent/JPS6113143A/ja active Granted
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2601459A1 (fr) * | 1986-07-08 | 1988-01-15 | Thomson Cgr | Fantome de machine de rmn et procede de mesure des caracteristiques d'un champ magnetique utilisant un tel fantome |
| JPH02131746A (ja) * | 1987-08-14 | 1990-05-21 | Natl Res Dev Corp | 核磁気共鳴イメージング方法 |
| JPH02154742A (ja) * | 1988-12-08 | 1990-06-14 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング方法 |
| JPH07184875A (ja) * | 1993-12-27 | 1995-07-25 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査方法および検査装置 |
| JP2007528231A (ja) * | 2003-11-28 | 2007-10-11 | エルナンデス，ペレス，ラサロ，エウセビオ | 一般に癌およびエイズｈｉｖと判断される病気に主として対応する診断・治療法を統合する装置と方法 |
| JP2009072635A (ja) * | 2009-01-15 | 2009-04-09 | Hitachi Ltd | 磁気共鳴測定方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0585172B2 (ja) | 1993-12-06 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JPH0595933A (ja) | 核磁気共鳴イメージング方法 | |
| JPH074352B2 (ja) | 核磁気共鳴装置の操作方法 | |
| WO2000032107A1 (fr) | Dispositif de diagnostic par imagerie a resonance magnetique | |
| US4701709A (en) | NMR imaging method | |
| JPS6113143A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPS63216557A (ja) | 磁気共鳴映像装置 | |
| JPH0811112B2 (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査装置 | |
| JPH1066684A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JPH08308809A (ja) | 核磁気共鳴を用いた検査方法 | |
| JPH08140960A (ja) | 流速画像を算出できる磁気共鳴イメージング装置 | |
| JPH0723929A (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| JP3332951B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JP3152690B2 (ja) | 磁気共鳴映像装置 | |
| JPH0568672A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置における傾斜磁場印加方法 | |
| JPS60151548A (ja) | 核磁気共鳴による検査方法およびその装置 | |
| JP3317552B2 (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| EP0153703A2 (en) | NMR imaging apparatus | |
| JP2695594B2 (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| JPH03106339A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JP3322695B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JP3194606B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JP3708135B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JPS6148753A (ja) | 核磁気共鳴映像装置 | |
| JPH07163541A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置における血流描出方法 | |
| JP3263816B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |