JPH08308809A - 核磁気共鳴を用いた検査方法 - Google Patents
核磁気共鳴を用いた検査方法Info
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- JPH08308809A JPH08308809A JP7117015A JP11701595A JPH08308809A JP H08308809 A JPH08308809 A JP H08308809A JP 7117015 A JP7117015 A JP 7117015A JP 11701595 A JP11701595 A JP 11701595A JP H08308809 A JPH08308809 A JP H08308809A
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- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
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- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/561—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution by reduction of the scanning time, i.e. fast acquiring systems, e.g. using echo-planar pulse sequences
- G01R33/5615—Echo train techniques involving acquiring plural, differently encoded, echo signals after one RF excitation, e.g. using gradient refocusing in echo planar imaging [EPI], RF refocusing in rapid acquisition with relaxation enhancement [RARE] or using both RF and gradient refocusing in gradient and spin echo imaging [GRASE]
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 計測時間が短くかつ簡単な方法でＳ／Ｎを向
上させた画像を得る。 【構成】 所定の磁場空間に配置された被検体に、バー
スト波からなる励起高周波パルスを印加し、該被検体内
に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだして、該被
検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた検査方法に
おいて、前記励起高周波パルスとして、そのバースト波
の振幅を特定の関数で変調させたものを用いるととも
に、該特定の関数は極性反転を繰返しその極性反転毎に
振幅が変化する関数とした。
上させた画像を得る。 【構成】 所定の磁場空間に配置された被検体に、バー
スト波からなる励起高周波パルスを印加し、該被検体内
に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだして、該被
検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた検査方法に
おいて、前記励起高周波パルスとして、そのバースト波
の振幅を特定の関数で変調させたものを用いるととも
に、該特定の関数は極性反転を繰返しその極性反転毎に
振幅が変化する関数とした。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は核磁気共鳴を用いた計測
方法に係り、特に、その励起高周波パルスとしてバース
ト波を用いた核磁気共鳴を用いた計測方法に関する。
方法に係り、特に、その励起高周波パルスとしてバース
ト波を用いた核磁気共鳴を用いた計測方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】核磁気共鳴を用いた計測方法が適用され
る磁気共鳴イメージング装置は、核磁気共鳴を利用して
被検体の断層像を計測するために用いられている。
る磁気共鳴イメージング装置は、核磁気共鳴を利用して
被検体の断層像を計測するために用いられている。
【０００３】この装置では被検体内の原子核を励起する
ために静磁場強度に比例した周波数の高周波パルスを印
加するようになっている。そして、この励起高周波パル
スとしてはバースト波を印加する方法が知られている
(I.J.Lowe and R.E.Wysong:"DANTE Ultrafast Imaging
Sequence(DUFIS)",JOURNAL OF MAGNETIC RESONANCE.Ser
ies B 101,pp106-109(1993).)。ここで、バースト波と
はパルス列で構成される一連の高周波パルスをいう。
ために静磁場強度に比例した周波数の高周波パルスを印
加するようになっている。そして、この励起高周波パル
スとしてはバースト波を印加する方法が知られている
(I.J.Lowe and R.E.Wysong:"DANTE Ultrafast Imaging
Sequence(DUFIS)",JOURNAL OF MAGNETIC RESONANCE.Ser
ies B 101,pp106-109(1993).)。ここで、バースト波と
はパルス列で構成される一連の高周波パルスをいう。
【０００４】図１１（ａ）に示すように時間軸上のバー
スト波をフーリエ変換すると、周波数軸上でも時間軸上
とよく似たバースト形状となり、時間軸上のバースト波
の間隔をτ[秒]とすると、周波数軸上のバーストの間隔
は1/τ[ヘルツ]となる。
スト波をフーリエ変換すると、周波数軸上でも時間軸上
とよく似たバースト形状となり、時間軸上のバースト波
の間隔をτ[秒]とすると、周波数軸上のバーストの間隔
は1/τ[ヘルツ]となる。
【０００５】図１１（ｂ）は、このようなバースト波を
励起高周波パルスとして印加する撮影シーケンスの一例
である。同図において、横軸は時間を、縦軸は高周波パ
ルスや傾斜磁場等の強度を表す。ここで、バースト波２
１を構成する１個１個のパルスは実際には、図１２
（ａ）に示すように磁気共鳴周波数で周波数変調された
パルスである。この磁気共鳴周波数で周波数変調された
パルスを、この明細書では説明を簡単にするため、図１
２（ｂ）に示すように時間軸の上方に特定の時間幅と振
幅を有する線として表現する。また、図１２（ｃ）は、
図１２（ａ）に示したパルスに対して、位相が反転した
パルスである。図１２（ｃ）に示したパルスを、図１２
（ｄ）に示すように時間軸の下方に特定の時間幅と振幅
を有する線として表現し、図１２（ａ）に示したパルス
と区別する。
励起高周波パルスとして印加する撮影シーケンスの一例
である。同図において、横軸は時間を、縦軸は高周波パ
ルスや傾斜磁場等の強度を表す。ここで、バースト波２
１を構成する１個１個のパルスは実際には、図１２
（ａ）に示すように磁気共鳴周波数で周波数変調された
パルスである。この磁気共鳴周波数で周波数変調された
パルスを、この明細書では説明を簡単にするため、図１
２（ｂ）に示すように時間軸の上方に特定の時間幅と振
幅を有する線として表現する。また、図１２（ｃ）は、
図１２（ａ）に示したパルスに対して、位相が反転した
パルスである。図１２（ｃ）に示したパルスを、図１２
（ｄ）に示すように時間軸の下方に特定の時間幅と振幅
を有する線として表現し、図１２（ａ）に示したパルス
と区別する。
【０００６】ｘ方向に強度勾配を持った傾斜磁場Ｇｘと
バースト波２１を同時に被写体に印加すると、図１１
（ｃ）に示すように、細いストリップ内に存在する原子
核のみが励起される。図１１（ｃ）のストリップの実空
間上の位置は、時間軸上のバースト波の間隔τ[秒]と傾
斜磁場Ｇｘの強度勾配[テスラ/メートル]によって決ま
る。例えば、τを２００マイクロ秒、傾斜磁場Ｇｘの強
度勾配を４６．５ミリテスラ/メートルとする。この傾
斜磁場下では、１テスラにおける水素原子核の磁気共鳴
周波数は約４３メガヘルツになるため、１ミリメートル
離れた水素原子核の磁気共鳴周波数は約２キロヘルツだ
け異なる。時間軸上のバースト波をフーリエ変換した周
波数軸上のバーストの間隔は５キロヘルツであるため、
実空間上ではｘ方向に２．５ミリメートルおきに原子核
が励起される細いストリップが存在することになる。
バースト波２１を同時に被写体に印加すると、図１１
（ｃ）に示すように、細いストリップ内に存在する原子
核のみが励起される。図１１（ｃ）のストリップの実空
間上の位置は、時間軸上のバースト波の間隔τ[秒]と傾
斜磁場Ｇｘの強度勾配[テスラ/メートル]によって決ま
る。例えば、τを２００マイクロ秒、傾斜磁場Ｇｘの強
度勾配を４６．５ミリテスラ/メートルとする。この傾
斜磁場下では、１テスラにおける水素原子核の磁気共鳴
周波数は約４３メガヘルツになるため、１ミリメートル
離れた水素原子核の磁気共鳴周波数は約２キロヘルツだ
け異なる。時間軸上のバースト波をフーリエ変換した周
波数軸上のバーストの間隔は５キロヘルツであるため、
実空間上ではｘ方向に２．５ミリメートルおきに原子核
が励起される細いストリップが存在することになる。
【０００７】次にｚ方向に強度勾配を持ったスライス傾
斜磁場Ｇｚとπパルスを同時に被写体に印加すると、ｚ
軸に垂直な特定の幅を持った断面内にあるストリップ上
に存在する原子核の磁気モーメントは反転し、断面外に
あるストリップ上に存在する原子核の磁気モーメントは
位相がバラバラになる。
斜磁場Ｇｚとπパルスを同時に被写体に印加すると、ｚ
軸に垂直な特定の幅を持った断面内にあるストリップ上
に存在する原子核の磁気モーメントは反転し、断面外に
あるストリップ上に存在する原子核の磁気モーメントは
位相がバラバラになる。
【０００８】リードアウト傾斜磁場として再び傾斜磁場
Ｇｘを印加すると、断面内にあるストリップ上に存在す
る原子核の磁気モーメントの位相が再び揃い、バースト
波の波の数と同数のエコー信号22が観測される。
Ｇｘを印加すると、断面内にあるストリップ上に存在す
る原子核の磁気モーメントの位相が再び揃い、バースト
波の波の数と同数のエコー信号22が観測される。
【０００９】この際に、リードアウト傾斜磁場と同時に
位相エンコード傾斜磁場Ｇｙを印加することにより前記
エコー信号２１にｙ方向の位置情報が加えられる。その
後、該エコー信号２１に基づいて像再構成処理を施すこ
とにより断面像が得られる。
位相エンコード傾斜磁場Ｇｙを印加することにより前記
エコー信号２１にｙ方向の位置情報が加えられる。その
後、該エコー信号２１に基づいて像再構成処理を施すこ
とにより断面像が得られる。
【００１０】ここで、図１１（ｂ）では位相エンコード
傾斜磁場として一定時間同じ大きさの傾斜磁場を印加し
ているが、ブリップ状の傾斜磁場を用いる場合もある。
また、図１１（ｂ）では、リードアウト傾斜磁場をｘ方
向に、位相エンコード傾斜磁場をｙ方向に、スライスを
ｚ方向にしているが、これらは任意の方向に選ぶことが
できる。
傾斜磁場として一定時間同じ大きさの傾斜磁場を印加し
ているが、ブリップ状の傾斜磁場を用いる場合もある。
また、図１１（ｂ）では、リードアウト傾斜磁場をｘ方
向に、位相エンコード傾斜磁場をｙ方向に、スライスを
ｚ方向にしているが、これらは任意の方向に選ぶことが
できる。
【００１１】図１１（ｂ）に示した撮影シーケンスで
は、高速に撮影できる反面、画像のＳＮ比が悪いという
欠点がある。これは、断面内にあるストリップ内に存在
する原子核しか励起しないためである。画像のＳＮ比の
向上のため、撮影断面内の原子核をできるだけ多く励起
する、すなわちストリップ間の原子核も励起する方法と
して、バースト波の位相を変化させる方法(L.Zha,R.E.W
ysong, and I.J.Lowe:"Optimized Ultra-Fast Imaging
Sequence(OUFIS)",Proc.,SMRM,10th Annual Meeting,1
993,p.471.)と、バースト波の周波数を変化させる方法
(J.H.Duyn,P.V.Gelderen,G.Liu, and C.T.W.Moonen:"Fa
st Volume Scanning with Frequency-Shifted BURST MR
I",Magn.Reson.Med.,vol.32,pp.429-432(1994).)が知ら
れている。
は、高速に撮影できる反面、画像のＳＮ比が悪いという
欠点がある。これは、断面内にあるストリップ内に存在
する原子核しか励起しないためである。画像のＳＮ比の
向上のため、撮影断面内の原子核をできるだけ多く励起
する、すなわちストリップ間の原子核も励起する方法と
して、バースト波の位相を変化させる方法(L.Zha,R.E.W
ysong, and I.J.Lowe:"Optimized Ultra-Fast Imaging
Sequence(OUFIS)",Proc.,SMRM,10th Annual Meeting,1
993,p.471.)と、バースト波の周波数を変化させる方法
(J.H.Duyn,P.V.Gelderen,G.Liu, and C.T.W.Moonen:"Fa
st Volume Scanning with Frequency-Shifted BURST MR
I",Magn.Reson.Med.,vol.32,pp.429-432(1994).)が知ら
れている。
【００１２】時間軸上のバースト波を構成する１個１個
のパルスの位相を適当な順序で変化させると、周波数軸
上ではパルスが左右に動く。前者の方法はこれを利用
し、適当な順序でバースト波を構成する１個１個のパル
スの位相をふることにより、ストリップ間の原子核も励
起できるようになっている。
のパルスの位相を適当な順序で変化させると、周波数軸
上ではパルスが左右に動く。前者の方法はこれを利用
し、適当な順序でバースト波を構成する１個１個のパル
スの位相をふることにより、ストリップ間の原子核も励
起できるようになっている。
【００１３】また、バースト波を変調する周波数を変え
ても周波数軸上ではパルスが左右に動く。後者の方法は
これを利用して３次元画像を得るようになっている。す
なわち、ある変調周波数の第一のバースト波を被写体に
印加してエコー信号を得た後、変調周波数を第一のバー
スト波から少しシフトさせた第二のバースト波を印加し
てエコー信号を得、さらに同様に変調周波数を少しずつ
シフトさせながらバースト波を印加してエコー信号を得
るという手順でストリップ間の原子核も励起させなが
ら、位相エンコード傾斜磁場をｙ方向とｚ方向に印加
し、被写体の３次元情報を得るようになっている。
ても周波数軸上ではパルスが左右に動く。後者の方法は
これを利用して３次元画像を得るようになっている。す
なわち、ある変調周波数の第一のバースト波を被写体に
印加してエコー信号を得た後、変調周波数を第一のバー
スト波から少しシフトさせた第二のバースト波を印加し
てエコー信号を得、さらに同様に変調周波数を少しずつ
シフトさせながらバースト波を印加してエコー信号を得
るという手順でストリップ間の原子核も励起させなが
ら、位相エンコード傾斜磁場をｙ方向とｚ方向に印加
し、被写体の３次元情報を得るようになっている。
【００１４】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、このよ
うな核磁気共鳴を用いた検査方法において、バースト波
を構成する１個１個のパルスの位相をふる前者の方法
は、高周波パルスの空間的強度分布が撮影断面内におい
て不均一な場合、受信器の感度の限界もあって理想的に
は動作しないという問題が残存されていた。
うな核磁気共鳴を用いた検査方法において、バースト波
を構成する１個１個のパルスの位相をふる前者の方法
は、高周波パルスの空間的強度分布が撮影断面内におい
て不均一な場合、受信器の感度の限界もあって理想的に
は動作しないという問題が残存されていた。
【００１５】また、少しずつ変調周波数の異なるバース
ト波を次々と印加して３次元情報を得る後者の方法では
計測時間が増大するという問題が残存されていた。
ト波を次々と印加して３次元情報を得る後者の方法では
計測時間が増大するという問題が残存されていた。
【００１６】本発明は、このような事情に基づいてなさ
れたものであり、その目的は、計測時間が短くかつ簡単
な方法でＳ／Ｎを向上させた画像を得ることのできる核
磁気共鳴を用いた検査方法を提供することにある。
れたものであり、その目的は、計測時間が短くかつ簡単
な方法でＳ／Ｎを向上させた画像を得ることのできる核
磁気共鳴を用いた検査方法を提供することにある。
【００１７】
【課題を解決するための手段】本願において開示される
発明のうち、代表的なものの概要を簡単に説明すれば、
以下のとおりである。
発明のうち、代表的なものの概要を簡単に説明すれば、
以下のとおりである。
【００１８】手段１．所定の磁場空間に配置された被検
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、前記励起高周波パルスとして、その
バースト波の振幅を特定の関数で変調させたものを用い
るとともに、該特定の関数は極性反転を繰返しその極性
反転毎に振幅が変化する関数としたことを特徴とするも
のである。
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、前記励起高周波パルスとして、その
バースト波の振幅を特定の関数で変調させたものを用い
るとともに、該特定の関数は極性反転を繰返しその極性
反転毎に振幅が変化する関数としたことを特徴とするも
のである。
【００１９】手段２．手段１の構成において、特定の関
数はｓｉｎｃ関数であることを特徴とするものである。
数はｓｉｎｃ関数であることを特徴とするものである。
【００２０】手段３．手段１あるいは２の構成におい
て、バースト波の振幅を特定の関数で変調させた励起高
周波パルスは、その振幅変調に用いた該関数の周期と前
記バースト波の間隔との比が特定の値に設定されている
ことを特徴とするものである。
て、バースト波の振幅を特定の関数で変調させた励起高
周波パルスは、その振幅変調に用いた該関数の周期と前
記バースト波の間隔との比が特定の値に設定されている
ことを特徴とするものである。
【００２１】手段４．手段３の構成において、バースト
波の間隔は振幅変調に用いた関数の周期に対して近い値
に設定されていることを特徴とするものである。
波の間隔は振幅変調に用いた関数の周期に対して近い値
に設定されていることを特徴とするものである。
【００２２】手段５．手段１の構成において、励起高周
波パルスは複数の関数でそれぞれ振幅変調された各バー
スト波からなり、それら各バースト波の周波数は、バー
スト波の間隔の逆数を手段３記載の特定の値で割った値
分だけずれていることを特徴とするものである。
波パルスは複数の関数でそれぞれ振幅変調された各バー
スト波からなり、それら各バースト波の周波数は、バー
スト波の間隔の逆数を手段３記載の特定の値で割った値
分だけずれていることを特徴とするものである。
【００２３】手段６．所定の磁場空間に配置された被検
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、励起高周波パルスとして、第一のバ
ースト波と、この第一のバースト波と同波形で、パルス
の周波数をバースト波の間隔の逆数を２で割った値だけ
ずらし、かつ位相を９０°だけずらした第二のバースト
波からなり、これら各バースト波をそれぞれＱＤ照射に
おける２つの給電点に同時に入力すること特徴とするも
のである。
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、励起高周波パルスとして、第一のバ
ースト波と、この第一のバースト波と同波形で、パルス
の周波数をバースト波の間隔の逆数を２で割った値だけ
ずらし、かつ位相を９０°だけずらした第二のバースト
波からなり、これら各バースト波をそれぞれＱＤ照射に
おける２つの給電点に同時に入力すること特徴とするも
のである。
【００２４】手段７．所定の磁場空間に配置された被検
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、リードアウト傾斜磁場と位相エンコ
ード傾斜磁場の極性を順次反転させながら、かつ、位相
エンコード傾斜磁場の強度を反転毎に順次変えていくこ
とを特徴とするものである。
体に、バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、
該被検体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだ
して、該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた
検査方法において、リードアウト傾斜磁場と位相エンコ
ード傾斜磁場の極性を順次反転させながら、かつ、位相
エンコード傾斜磁場の強度を反転毎に順次変えていくこ
とを特徴とするものである。
【００２５】手段８．手段７の構成において、バースト
波のフリップ角の合計を９０°よりも大きく１８０°よ
りも小さく設定することを特徴とするものである。
波のフリップ角の合計を９０°よりも大きく１８０°よ
りも小さく設定することを特徴とするものである。
【００２６】
【作用】手段１に示した構成によれば、その励起高周波
パルスをフーリェ変換することによって明らかになるよ
うに、原子核を励起できる帯域が増大することから、Ｓ
／Ｎが向上できることになる。
パルスをフーリェ変換することによって明らかになるよ
うに、原子核を励起できる帯域が増大することから、Ｓ
／Ｎが向上できることになる。
【００２７】そして、特定の関数で変調されたバースト
波を励起高周波パルスとして用いていることから、簡単
な方法で上記効果を得ることができるようになる。
波を励起高周波パルスとして用いていることから、簡単
な方法で上記効果を得ることができるようになる。
【００２８】手段２に示した構成によれば、特定の関数
として従来から頻繁に用いられているものであることか
ら、変調手段として既存のものをそのまま用いることが
できるようになる。
として従来から頻繁に用いられているものであることか
ら、変調手段として既存のものをそのまま用いることが
できるようになる。
【００２９】手段３に示した構成によれば、振幅変調に
用いた該関数の周期と前記バースト波の間隔との比によ
ってＳ／Ｎが決定できることから、任意のＳ／Ｎを得る
ことができるようになる。
用いた該関数の周期と前記バースト波の間隔との比によ
ってＳ／Ｎが決定できることから、任意のＳ／Ｎを得る
ことができるようになる。
【００３０】手段４に示した構成によれば、Ｓ／Ｎを充
分向上させることができるようになる。
分向上させることができるようになる。
【００３１】手段５に示した構成によれば、励起されな
い原子核は全く存在しなくなり、Ｓ／Ｎを大幅に向上さ
せることができるようになる。
い原子核は全く存在しなくなり、Ｓ／Ｎを大幅に向上さ
せることができるようになる。
【００３２】手段６に示した構成によれば、手段５と同
様に、励起されない原子核は全く存在しなくなり、Ｓ／
Ｎを大幅に向上させることができるようになる。
様に、励起されない原子核は全く存在しなくなり、Ｓ／
Ｎを大幅に向上させることができるようになる。
【００３３】手段７に示した構成によれば、高速処理で
きるようになる。
きるようになる。
【００３４】手段８に示した構成によれば、高速処理で
きるとともに、アーチファクトの低減を図ることができ
るようになる。
きるとともに、アーチファクトの低減を図ることができ
るようになる。
【００３５】
【実施例】実施例１． 図１（ａ）は、本発明による核磁気共鳴を用
いた検査方法の一実施例を示した説明図で、核磁気共鳴
装置に組み込まれる撮影パルスシーケンスを示した図で
ある。
いた検査方法の一実施例を示した説明図で、核磁気共鳴
装置に組み込まれる撮影パルスシーケンスを示した図で
ある。
【００３６】同図（ａ）は、励起高周波パルス１１とし
て同図（ｂ）に示すパルスを用いた以外は図１１（ｂ）
に示した撮影パルスシーケンスと同様となっている。
て同図（ｂ）に示すパルスを用いた以外は図１１（ｂ）
に示した撮影パルスシーケンスと同様となっている。
【００３７】図１（ｂ）に示す励起高周波パルス１１
は、たとえば６４個のパルスからなるバースト波をｓｉ
ｎｃ関数で振幅変調したものとなっている。
は、たとえば６４個のパルスからなるバースト波をｓｉ
ｎｃ関数で振幅変調したものとなっている。
【００３８】このように、ｓｉｎｃ関数で振幅変調した
時間軸上のバースト波をフーリエ変換すると、図２
（ａ）に示すように周波数軸上では特定の幅を持った方
形周期波となる。ここで、時間軸上のバースト波の間隔
をτ[秒]とすると、周波数軸上の方形周期波の周期は1/
τ[ヘルツ]となり、また、時間軸上のバースト波を振幅
変調したｓｉｎｃ関数の周期をＴ[秒]とすると、周波数
軸上の方形周期波の幅は1/Ｔ[ヘルツ]となる関係にあ
る。
時間軸上のバースト波をフーリエ変換すると、図２
（ａ）に示すように周波数軸上では特定の幅を持った方
形周期波となる。ここで、時間軸上のバースト波の間隔
をτ[秒]とすると、周波数軸上の方形周期波の周期は1/
τ[ヘルツ]となり、また、時間軸上のバースト波を振幅
変調したｓｉｎｃ関数の周期をＴ[秒]とすると、周波数
軸上の方形周期波の幅は1/Ｔ[ヘルツ]となる関係にあ
る。
【００３９】そして、時間軸上のバースト波の間隔τを
たとえば２００マイクロ秒、バースト波を振幅変調した
ｓｉｎｃ関数の周期Ｔを２２０マイクロ秒とする。な
お、この実施例では、時間軸上のバースト波の個数を有
限の数(６４個)にしているため、時間軸上のバースト波
をフーリエ変換すると、周波数軸上では図２（ｂ）に示
すように完全な方形周期波でなくギプス現象が生じる。
ここで、このギプス現象はいわゆるアーチファクトの原
因となるものあるが、本実施例の効果を奏するためには
特に弊害となるものではなく、たとえば従来技術で公知
の画像信号の修正等により充分に解消できるものとなっ
ている。
たとえば２００マイクロ秒、バースト波を振幅変調した
ｓｉｎｃ関数の周期Ｔを２２０マイクロ秒とする。な
お、この実施例では、時間軸上のバースト波の個数を有
限の数(６４個)にしているため、時間軸上のバースト波
をフーリエ変換すると、周波数軸上では図２（ｂ）に示
すように完全な方形周期波でなくギプス現象が生じる。
ここで、このギプス現象はいわゆるアーチファクトの原
因となるものあるが、本実施例の効果を奏するためには
特に弊害となるものではなく、たとえば従来技術で公知
の画像信号の修正等により充分に解消できるものとなっ
ている。
【００４０】上述したように、励起高周波パルス１１、
時間軸上のバースト波の間隔τを２００マイクロ秒，時
間軸上のバースト波を振幅変調したｓｉｎｃ関数の周期
を２２０マイクロ秒としているため、図２（ｂ）に示す
ように周波数軸上でゼロの値を持つ帯域は全領域の約１
０％以下となり、撮影断面内の約９０％以上の原子核を
励起することができるようになる。
時間軸上のバースト波の間隔τを２００マイクロ秒，時
間軸上のバースト波を振幅変調したｓｉｎｃ関数の周期
を２２０マイクロ秒としているため、図２（ｂ）に示す
ように周波数軸上でゼロの値を持つ帯域は全領域の約１
０％以下となり、撮影断面内の約９０％以上の原子核を
励起することができるようになる。
【００４１】図３は、前述した図１１（ｃ）と対応させ
た図であり、励起される原子核の部分が大幅に増大して
いることを示している。
た図であり、励起される原子核の部分が大幅に増大して
いることを示している。
【００４２】このことから、振幅変調しない単純なバー
スト波を用いた場合と比べてストリップ間の原子核を励
起できるようになり、画像のＳＮ比を向上させることが
できるようになる。
スト波を用いた場合と比べてストリップ間の原子核を励
起できるようになり、画像のＳＮ比を向上させることが
できるようになる。
【００４３】図４は、ｓｉｎｃ関数で振幅変調したバー
スト波を形成する手段の一実施例を示す構成図である。
スト波を形成する手段の一実施例を示す構成図である。
【００４４】同図において、まず、発信器１５１により
磁気共鳴周波数で周波数変調された特定の時間幅と振幅
を有する高周波パルスを作る。次に、この高周波パルス
を一定時間間隔で電圧のオン-オフを繰り返す装置１５
２に入力し、一定振幅のバースト波を作る。次に、この
一定振幅のバースト波を、位相反転装置１５３に入力
し、１個１個のパルスの位相を適当な順序で反転する。
次に、この適当な順序で位相反転したバースト波を、増
幅率がｓｉｎｃ関数の絶対値に従って変化する増幅器１
５４に入力することにより、目的とするｓｉｎｃ関数で
振幅変調したバースト波を作ることができる。
磁気共鳴周波数で周波数変調された特定の時間幅と振幅
を有する高周波パルスを作る。次に、この高周波パルス
を一定時間間隔で電圧のオン-オフを繰り返す装置１５
２に入力し、一定振幅のバースト波を作る。次に、この
一定振幅のバースト波を、位相反転装置１５３に入力
し、１個１個のパルスの位相を適当な順序で反転する。
次に、この適当な順序で位相反転したバースト波を、増
幅率がｓｉｎｃ関数の絶対値に従って変化する増幅器１
５４に入力することにより、目的とするｓｉｎｃ関数で
振幅変調したバースト波を作ることができる。
【００４５】この場合、位相反転装置１５３と増幅器１
５４の順序は入れ替えてもよいことはいうまでもない。
また、１個のパルスの振幅は図５（ａ）に示すようにｓ
ｉｎｃ関数に従って変化することが好ましいが、装置の
簡単化のために同図（ｂ）に示すように一定値であって
も上述した効果を充分奏することができる。
５４の順序は入れ替えてもよいことはいうまでもない。
また、１個のパルスの振幅は図５（ａ）に示すようにｓ
ｉｎｃ関数に従って変化することが好ましいが、装置の
簡単化のために同図（ｂ）に示すように一定値であって
も上述した効果を充分奏することができる。
【００４６】なお、上述した本実施例では、図１（ａ）
の撮影パルスシーケンスにおける位相エンコード傾斜磁
場として一定時間同じ大きさの傾斜磁場を印加している
が、図６に示すようなブリップ状の傾斜磁場を用いても
よいことはいうまでもない。この場合、ブリップ状の位
相エンコード傾斜磁場は、同図に示すように、２つの信
号のほぼ中間の時刻で印加すると有効となる。
の撮影パルスシーケンスにおける位相エンコード傾斜磁
場として一定時間同じ大きさの傾斜磁場を印加している
が、図６に示すようなブリップ状の傾斜磁場を用いても
よいことはいうまでもない。この場合、ブリップ状の位
相エンコード傾斜磁場は、同図に示すように、２つの信
号のほぼ中間の時刻で印加すると有効となる。
【００４７】実施例２．図７（ａ）は、本発明による核
磁気共鳴を用いた検査方法の他の実施例を示した説明図
で、核磁気共鳴装置に組み込まれる撮影パルスシーケン
スを示した図である。
磁気共鳴を用いた検査方法の他の実施例を示した説明図
で、核磁気共鳴装置に組み込まれる撮影パルスシーケン
スを示した図である。
【００４８】同図（ａ）における励起高周波パルス７１
は、同図（ｂ）に示すように、７個のパルスからなるバ
ースト波をｓｉｎｃ関数で振幅変調したパルスからなっ
ている。そして、図１（ａ）に示した撮影パルスシーケ
ンスと比較すると、リードアウト傾斜磁場と位相エンコ
ード傾斜磁場の極性を同時に反転させながら、かつ位相
エンコード傾斜磁場の強度勾配をその反転毎に順次変化
していることに相違を有する。
は、同図（ｂ）に示すように、７個のパルスからなるバ
ースト波をｓｉｎｃ関数で振幅変調したパルスからなっ
ている。そして、図１（ａ）に示した撮影パルスシーケ
ンスと比較すると、リードアウト傾斜磁場と位相エンコ
ード傾斜磁場の極性を同時に反転させながら、かつ位相
エンコード傾斜磁場の強度勾配をその反転毎に順次変化
していることに相違を有する。
【００４９】ここで、図１（ａ）に示した撮影パルスシ
ーケンスの励起高周波パルス１１の代わりに図７（ｂ）
に示したバースト波をそのまま置換させて作動させた場
合について考えてみる。
ーケンスの励起高周波パルス１１の代わりに図７（ｂ）
に示したバースト波をそのまま置換させて作動させた場
合について考えてみる。
【００５０】画像のリードアウト方向（ｘ方向）の空間
分解能は、図１（ａ）の場合でも、図１（ａ）の励起高
周波パルス１１の代わりに図７（ｂ）に示したバースト
波を置き換えた場合でも同じとなる。一方、画像の位相
エンコード方向（ｙ方向）のステップ数は、図１（ａ）
の場合は６４であるのに対して、図７（ｂ）のバースト
波を励起高周波パルスとして用いた場合はパルスの個数
である７しかなく、このために視野が小さくなってしま
うか、あるいは空間分解能不足となってしまうことにな
る。
分解能は、図１（ａ）の場合でも、図１（ａ）の励起高
周波パルス１１の代わりに図７（ｂ）に示したバースト
波を置き換えた場合でも同じとなる。一方、画像の位相
エンコード方向（ｙ方向）のステップ数は、図１（ａ）
の場合は６４であるのに対して、図７（ｂ）のバースト
波を励起高周波パルスとして用いた場合はパルスの個数
である７しかなく、このために視野が小さくなってしま
うか、あるいは空間分解能不足となってしまうことにな
る。
【００５１】このため、励起高周波パルスとして、その
パルスの個数が少ない場合には、図７（ａ）に示す撮影
パルスシーケンスのように、リードアウト傾斜磁場と位
相エンコード傾斜磁場の極性を同時に反転させながら、
かつ位相エンコード傾斜磁場の強度勾配を反転毎に変え
ながら撮影することにより、位相エンコード方向のステ
ップ数を増やすことができるようになる。その理由は、
位相エンコード傾斜磁場の強度勾配を変えながら極性を
反転させることにより、位相エンコード方向に対して異
なる位置情報を有する信号が複数計測できるからであ
る。
パルスの個数が少ない場合には、図７（ａ）に示す撮影
パルスシーケンスのように、リードアウト傾斜磁場と位
相エンコード傾斜磁場の極性を同時に反転させながら、
かつ位相エンコード傾斜磁場の強度勾配を反転毎に変え
ながら撮影することにより、位相エンコード方向のステ
ップ数を増やすことができるようになる。その理由は、
位相エンコード傾斜磁場の強度勾配を変えながら極性を
反転させることにより、位相エンコード方向に対して異
なる位置情報を有する信号が複数計測できるからであ
る。
【００５２】図７（ａ）に示す撮影パルスシーケンスの
場合、同図に示すように、位相エンコード傾斜磁場の強
度勾配を変えながら９回極性を反転させており、このこ
とから位相エンコード方向のステップ数は７×９＝６３
となる。
場合、同図に示すように、位相エンコード傾斜磁場の強
度勾配を変えながら９回極性を反転させており、このこ
とから位相エンコード方向のステップ数は７×９＝６３
となる。
【００５３】ここで、上述した方法が、励起高周波パル
スとして振幅変調しないバースト波を適用させた場合に
ついても計測時間を短縮する効果を有することを詳述す
る。
スとして振幅変調しないバースト波を適用させた場合に
ついても計測時間を短縮する効果を有することを詳述す
る。
【００５４】図８は、たとえば８個のパルスからなるバ
ースト波を励起高周波パルス８１として用いた場合の撮
影パルスシーケンスを示している。
ースト波を励起高周波パルス８１として用いた場合の撮
影パルスシーケンスを示している。
【００５５】図１（ａ）のように、６４個のパルスから
なるバースト波を励起高周波パルスとして用いた撮影パ
ルスシーケンスと比較して、励起高周波パルス８１の印
加時間が短くなっていることが判る。また、励起高周波
パルス８１として振幅変調しない単純なバースト波を用
いる場合、１個のパルスのフリップ角は一般に（π／
２）パルスをパルスの個数で割った大きさにする。した
がって、図１１（ｂ）の撮影パルスシーケンスでは１個
のパルスのフリップ角は約１．４度であるのに対して、
図８の撮影パルスシーケンスでは、１個のパルスのフリ
ップ角は約１１．３度となり、約８倍大きくすることが
できる。この場合、１個のパルスのフリップ角を８倍大
きくすることにより、振幅の８倍大きい信号が得られる
ため、計測が有利になるという効果もある。
なるバースト波を励起高周波パルスとして用いた撮影パ
ルスシーケンスと比較して、励起高周波パルス８１の印
加時間が短くなっていることが判る。また、励起高周波
パルス８１として振幅変調しない単純なバースト波を用
いる場合、１個のパルスのフリップ角は一般に（π／
２）パルスをパルスの個数で割った大きさにする。した
がって、図１１（ｂ）の撮影パルスシーケンスでは１個
のパルスのフリップ角は約１．４度であるのに対して、
図８の撮影パルスシーケンスでは、１個のパルスのフリ
ップ角は約１１．３度となり、約８倍大きくすることが
できる。この場合、１個のパルスのフリップ角を８倍大
きくすることにより、振幅の８倍大きい信号が得られる
ため、計測が有利になるという効果もある。
【００５６】また、バースト波のフリップ角の大きさの
合計を（π／２）パルスにした場合、励起された原子核
が定常状態にもどるのに１秒程度かかるため、次の撮影
を行うまでの繰返し時間を１秒以上とるのが普通である
が、図７（ａ）、図８のバースト波のフリップ角の大き
さの合計を９０度よりも大きく１８０度よりも小さい値
にすることにより、繰返し時間を短くすることができる
ようになる。例えば、バースト波のフリップ角の大きさ
の合計を１５０度にした場合について考えてみる。バー
スト波の印加直後の原子核の磁気モーメントは定常状態
に対して１５０度倒れている。そこへπパルスを印加す
ると、撮影断面内にある原子核の磁気モーメントは反転
する。この時点で撮影断面内にある原子核の磁気モーメ
ントは定常状態に対して３０度倒れている。
合計を（π／２）パルスにした場合、励起された原子核
が定常状態にもどるのに１秒程度かかるため、次の撮影
を行うまでの繰返し時間を１秒以上とるのが普通である
が、図７（ａ）、図８のバースト波のフリップ角の大き
さの合計を９０度よりも大きく１８０度よりも小さい値
にすることにより、繰返し時間を短くすることができる
ようになる。例えば、バースト波のフリップ角の大きさ
の合計を１５０度にした場合について考えてみる。バー
スト波の印加直後の原子核の磁気モーメントは定常状態
に対して１５０度倒れている。そこへπパルスを印加す
ると、撮影断面内にある原子核の磁気モーメントは反転
する。この時点で撮影断面内にある原子核の磁気モーメ
ントは定常状態に対して３０度倒れている。
【００５７】したがって、磁気モーメントが定常状態に
対して９０度倒れている場合に比べて、定常状態に戻る
のに必要な時間が短くて済む。これにより繰返し時間を
短くすることが可能となり、連続して撮影を行うことも
可能となる。また、１枚の断層像を構成するのに必要な
情報を複数回に分けて取得する場合、繰返し時間が長い
と、その繰返し時間における体動などによりアーチファ
クトが生じる場合があるが、バースト波のフリップ角の
大きさの合計を９０度よりも大きく１８０度よりも小さ
い値にして繰返し時間を短くすることによりアーチファ
クトを低減することができる。
対して９０度倒れている場合に比べて、定常状態に戻る
のに必要な時間が短くて済む。これにより繰返し時間を
短くすることが可能となり、連続して撮影を行うことも
可能となる。また、１枚の断層像を構成するのに必要な
情報を複数回に分けて取得する場合、繰返し時間が長い
と、その繰返し時間における体動などによりアーチファ
クトが生じる場合があるが、バースト波のフリップ角の
大きさの合計を９０度よりも大きく１８０度よりも小さ
い値にして繰返し時間を短くすることによりアーチファ
クトを低減することができる。
【００５８】実施例３．図９（ａ）は、本発明による核
磁気共鳴を用いた検査方法の他の実施例を示した説明図
で、核磁気共鳴装置に組み込まれる撮影パルスシーケン
スを示した図である。
磁気共鳴を用いた検査方法の他の実施例を示した説明図
で、核磁気共鳴装置に組み込まれる撮影パルスシーケン
スを示した図である。
【００５９】同図（ａ）における励起高周波パルス９１
は、同図（ｂ）に示すように、９個のパルスからなるバ
ースト波をｓｉｎｃ関数で振幅変調した励起高周波パル
ス９１Ａと、この励起高周波パルス９１Ａに対して周波
数シフトさせた励起高周波パルス９１Ｂとから構成され
ている。
は、同図（ｂ）に示すように、９個のパルスからなるバ
ースト波をｓｉｎｃ関数で振幅変調した励起高周波パル
ス９１Ａと、この励起高周波パルス９１Ａに対して周波
数シフトさせた励起高周波パルス９１Ｂとから構成され
ている。
【００６０】そして、励起高周波パルス９１Ａの時間軸
上のバースト波の間隔τを２００マイクロ秒、そして時
間軸上のバースト波を振幅変調したｓｉｎｃ関数の周期
を４００マイクロ秒となっている。
上のバースト波の間隔τを２００マイクロ秒、そして時
間軸上のバースト波を振幅変調したｓｉｎｃ関数の周期
を４００マイクロ秒となっている。
【００６１】このため、同図（ｃ）に示すように、周波
数軸上でほぼゼロの値を持つ帯域とそうでない帯域の幅
が等しくなる。すなわち、撮影断面内の５０％の原子核
が励起されることになる。
数軸上でほぼゼロの値を持つ帯域とそうでない帯域の幅
が等しくなる。すなわち、撮影断面内の５０％の原子核
が励起されることになる。
【００６２】ここで、同図（ｂ）に示したバースト波と
波形は全く同じで、パルスの周波数を２．５キロヘルツ
だけシフトしたバースト波をフーリエ変換すると、同図
（ｃ）の波形がちょうど半周期シフトした波形、すなわ
ち、ほぼゼロの値を持つ帯域とそうでない帯域とが同図
（ｃ）と入れ替わった波形となる。
波形は全く同じで、パルスの周波数を２．５キロヘルツ
だけシフトしたバースト波をフーリエ変換すると、同図
（ｃ）の波形がちょうど半周期シフトした波形、すなわ
ち、ほぼゼロの値を持つ帯域とそうでない帯域とが同図
（ｃ）と入れ替わった波形となる。
【００６３】このため、図９（ａ）に示す撮影パルスシ
ーケンスのように、パルスの周波数を上述のようにシフ
トさせたバースト波からなる励起高周波パルス９１Ｂを
連続して照射させることによって、撮影断面内の全ての
原子核が励起されるようになって、画像のＳＮ比を向上
させることができる。
ーケンスのように、パルスの周波数を上述のようにシフ
トさせたバースト波からなる励起高周波パルス９１Ｂを
連続して照射させることによって、撮影断面内の全ての
原子核が励起されるようになって、画像のＳＮ比を向上
させることができる。
【００６４】なお、上述の実施例では、パルスの周波数
をシフトさせた２つのバースト波を用いた場合について
説明したが、３つ以上のｓｉｎｃ関数で振幅変調された
バースト波を用いた場合にも適用できる。この場合、そ
れぞれのバースト波の周波数を、「バースト波の間隔の
逆数」を「ｓｉｎｃ関数の周期とバースト波の間隔との
比」で割った周波数［ヘルツ］だけずらしていくことに
より、同様に撮影断面内の全ての原子核を励起すること
ができるようになる。
をシフトさせた２つのバースト波を用いた場合について
説明したが、３つ以上のｓｉｎｃ関数で振幅変調された
バースト波を用いた場合にも適用できる。この場合、そ
れぞれのバースト波の周波数を、「バースト波の間隔の
逆数」を「ｓｉｎｃ関数の周期とバースト波の間隔との
比」で割った周波数［ヘルツ］だけずらしていくことに
より、同様に撮影断面内の全ての原子核を励起すること
ができるようになる。
【００６５】また、図１０に示すように、πパルスを用
いることなく、ｚ方向の位相エンコード傾斜磁場を印加
することにより、３次元の位置情報を有する信号を高い
ＳＮ比で取得することができるようになる。
いることなく、ｚ方向の位相エンコード傾斜磁場を印加
することにより、３次元の位置情報を有する信号を高い
ＳＮ比で取得することができるようになる。
【００６６】実施例４．実施例３では、図９（ｂ）に示
したバースト波をそれぞれ周波数をシフトさせて２回連
続で照射する場合について説明したが、２回連続で照射
する代わりに、ＱＤ照射における２つの給電点に、図９
（ｂ）に示したバースト波と、このバースト波とは波形
は同じで、パルスの周波数を２．５キロヘルツだけシフ
トし、かつ位相を９０°ずらしたバースト波を、それぞ
れ同時に入力することにより、撮影断面内の全ての原子
核を励起することができるようになる。ここで、ＱＤ照
射とは、直交する２方向から９０°位相をずらして励起
高周波パルスを照射する方式をいう。
したバースト波をそれぞれ周波数をシフトさせて２回連
続で照射する場合について説明したが、２回連続で照射
する代わりに、ＱＤ照射における２つの給電点に、図９
（ｂ）に示したバースト波と、このバースト波とは波形
は同じで、パルスの周波数を２．５キロヘルツだけシフ
トし、かつ位相を９０°ずらしたバースト波を、それぞ
れ同時に入力することにより、撮影断面内の全ての原子
核を励起することができるようになる。ここで、ＱＤ照
射とは、直交する２方向から９０°位相をずらして励起
高周波パルスを照射する方式をいう。
【００６７】上述した各実施例では、バースト波の振幅
をｓｉｎｃ関数で変調した場合について説明したが、必
ずしもｓｉｎｃ関数に限らず、フーリエ変換したときに
周波数帯域を広くする関数であってもよいことはいうま
でもない。要は、極性反転を繰返しその極性反転毎に振
幅が変化する関数であれば適用できる。
をｓｉｎｃ関数で変調した場合について説明したが、必
ずしもｓｉｎｃ関数に限らず、フーリエ変換したときに
周波数帯域を広くする関数であってもよいことはいうま
でもない。要は、極性反転を繰返しその極性反転毎に振
幅が変化する関数であれば適用できる。
【００６８】また、上述した撮影パルスシーケンスに限
定されることなく、他の撮影パルスシーケンスにおいて
も適用できることはいうまでもない。
定されることなく、他の撮影パルスシーケンスにおいて
も適用できることはいうまでもない。
【００６９】
【発明の効果】以上説明したことから明らかなになるよ
うに、本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法によれ
ば、計測時間が短くかつ簡単な方法でＳ／Ｎを向上させ
た画像を得ることができるようになる。
うに、本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法によれ
ば、計測時間が短くかつ簡単な方法でＳ／Ｎを向上させ
た画像を得ることができるようになる。
【図１】本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法の一
実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込まれ
る撮影パルスシーケンスを示した図である。
実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込まれ
る撮影パルスシーケンスを示した図である。
【図２】本発明の一実施例による効果を示すための説明
図である。
図である。
【図３】本発明の一実施例による効果を示すための説明
図である。
図である。
【図４】ｓｉｎｃ関数で振幅変調したバースト波を形成
する手段の一実施例を示す構成図である。
する手段の一実施例を示す構成図である。
【図５】図４に示した手段の説明のための説明図であ
る。
る。
【図６】本発明の他の実施例を説明するための説明図で
ある。
ある。
【図７】本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法の他
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
【図８】本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法の他
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
【図９】本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法の他
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込ま
れる撮影パルスシーケンスを示した図である。
【図１０】本発明による核磁気共鳴を用いた検査方法の
他の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込
まれる撮影パルスシーケンスを示した図である。
他の実施例を示した説明図で、核磁気共鳴装置に組み込
まれる撮影パルスシーケンスを示した図である。
【図１１】従来の核磁気共鳴を用いた検査方法の他の実
施例を示した説明図である。
施例を示した説明図である。
【図１２】バースト波の説明図である。
１１、７１、８１、９１Ａ、９１Ｂ……励起高周波パル
ス。
ス。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 谷口 陽 東京都国分寺市東恋ケ窪１丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内
Claims (8)
- 【請求項１】 所定の磁場空間に配置された被検体に、
バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、該被検
体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだして、
該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた検査方
法において、 前記励起高周波パルスとして、そのバースト波の振幅を
特定の関数で変調させたものを用いるとともに、該特定
の関数は極性反転を繰返しその極性反転毎に振幅が変化
する関数としたことを特徴とする核磁気共鳴を用いた検
査方法。 - 【請求項２】 特定の関数はｓｉｎｃ関数であることを
特徴とする請求項１記載の核磁気共鳴を用いた検査方
法。 - 【請求項３】 バースト波の振幅を特定の関数で変調さ
せた励起高周波パルスは、その振幅変調に用いた該関数
の周期と前記バースト波の間隔との比が特定の値に設定
されていることを特徴とする請求項１あるいは２記載の
核磁気共鳴を用いた検査方法。 - 【請求項４】 バースト波の間隔は振幅変調に用いた関
数の周期に対して近い値に設定されていることを特徴と
する請求項３記載の核磁気共鳴を用いた検査方法。 - 【請求項５】 励起高周波パルスは複数の関数でそれぞ
れ振幅変調された各バースト波からなり、それら各バー
スト波の周波数は、バースト波の間隔の逆数を請求項３
記載の特定の値で割った値分だけずれていることを特徴
とする請求項１記載の核磁気共鳴を用いた検査方法。 - 【請求項６】 所定の磁場空間に配置された被検体に、
バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、該被検
体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだして、
該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた検査方
法において、 励起高周波パルスとして、第一のバースト波と、この第
一のバースト波と同波形で、パルスの周波数をバースト
波の間隔の逆数を２で割った値だけずらし、かつ位相を
９０°だけずらした第二のバースト波からなり、これら
各バースト波をそれぞれＱＤ照射における２つの給電点
に同時に入力すること特徴とする核磁気共鳴を用いた検
査方法。 - 【請求項７】 所定の磁場空間に配置された被検体に、
バースト波からなる励起高周波パルスを印加し、該被検
体内に生じる核磁気共鳴にともなう信号を取りだして、
該被検体の断層像を作成する核磁気共鳴を用いた検査方
法において、リードアウト傾斜磁場と位相エンコード傾
斜磁場の極性を順次反転させながら、かつ、位相エンコ
ード傾斜磁場の強度を反転毎に順次変えていくことを特
徴とする核磁気共鳴を用いた検査方法。 - 【請求項８】 バースト波のフリップ角の合計を９０°
よりも大きく１８０°よりも小さく設定することを特徴
とする請求項７記載の核磁気共鳴を用いた検査方法。
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