JPH0373300B2 - - Google Patents
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- JPH0373300B2 JPH0373300B2 JP60081509A JP8150985A JPH0373300B2 JP H0373300 B2 JPH0373300 B2 JP H0373300B2 JP 60081509 A JP60081509 A JP 60081509A JP 8150985 A JP8150985 A JP 8150985A JP H0373300 B2 JPH0373300 B2 JP H0373300B2
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/561—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution by reduction of the scanning time, i.e. fast acquiring systems, e.g. using echo-planar pulse sequences
- G01R33/5615—Echo train techniques involving acquiring plural, differently encoded, echo signals after one RF excitation, e.g. using gradient refocusing in echo planar imaging [EPI], RF refocusing in rapid acquisition with relaxation enhancement [RARE] or using both RF and gradient refocusing in gradient and spin echo imaging [GRASE]
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
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- G01R33/5617—Echo train techniques involving acquiring plural, differently encoded, echo signals after one RF excitation, e.g. using gradient refocusing in echo planar imaging [EPI], RF refocusing in rapid acquisition with relaxation enhancement [RARE] or using both RF and gradient refocusing in gradient and spin echo imaging [GRASE] using RF refocusing, e.g. RARE
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Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は試料に、均質な磁場の他に選択グラジ
エントを加えて90゜−選択パルスで励起し、然る
後に該選択グラジエントを、時間的に制限された
位相符号化グラジエントおよび読取りグラジエン
トで置換し、該選択グラジエント、位相符号化グ
ラジエントおよび読取りグラジエントをそれぞれ
対の形で互いに垂直に位置し、次いで、試料を、
位相符号化グラジエントの終末後に読取りグラジ
エントの存在下で、180゜−パルス列で照射し、そ
れにより所謂スピンエコーの形態で多数の核誘起
信号を発生する核磁気共鳴断層撮影のために試料
を励起する方法に関する。
エントを加えて90゜−選択パルスで励起し、然る
後に該選択グラジエントを、時間的に制限された
位相符号化グラジエントおよび読取りグラジエン
トで置換し、該選択グラジエント、位相符号化グ
ラジエントおよび読取りグラジエントをそれぞれ
対の形で互いに垂直に位置し、次いで、試料を、
位相符号化グラジエントの終末後に読取りグラジ
エントの存在下で、180゜−パルス列で照射し、そ
れにより所謂スピンエコーの形態で多数の核誘起
信号を発生する核磁気共鳴断層撮影のために試料
を励起する方法に関する。
従来技術
読取りグラジエントの印加前に印加される時間
的に制限された位相符号化グラジエントにより試
料に影響を与えて核磁気共鳴信号を発生し測定し
て、二次元フーリエ変換を適用することにより試
料の横断面画像を発生することができる。この方
法はまた2DFT法とも称される。上に述べたよう
に、基本的には、核誘起信号を発生するために、
一般に核磁気共鳴もしくはNMRスペクトルメー
タで使用されているスピンエコーパルス列、例え
ばカーパーセル（Carr−Purcell）パルス列また
はカーパーセルジルメイブーム（Carr−Purcell
−Gill−Meiboom）パルス列を使用することが
考えられ得る。これらパルス列もしくはシーケン
スによれば、１回の共通の励起後に多数のエコー
信号を発生することが可能であり、この励起は
SN比を改善するために或いはまたスピン−スピ
ン緩和時間T2を測定するのに用いることができ
る。しかしながら、2DFT法を適用する場合に
は、従来公知のパルス列もしくはシーケンスの使
用は制限される。と言うのは、エコー数の増加に
伴い、乱されていない画像に対し読取りグラジエ
ントの方向に平行な軸を中心に鏡像となる像が
増々大きく画像の形態で現れるからである。この
ような像を以下鏡像と称する。
的に制限された位相符号化グラジエントにより試
料に影響を与えて核磁気共鳴信号を発生し測定し
て、二次元フーリエ変換を適用することにより試
料の横断面画像を発生することができる。この方
法はまた2DFT法とも称される。上に述べたよう
に、基本的には、核誘起信号を発生するために、
一般に核磁気共鳴もしくはNMRスペクトルメー
タで使用されているスピンエコーパルス列、例え
ばカーパーセル（Carr−Purcell）パルス列また
はカーパーセルジルメイブーム（Carr−Purcell
−Gill−Meiboom）パルス列を使用することが
考えられ得る。これらパルス列もしくはシーケン
スによれば、１回の共通の励起後に多数のエコー
信号を発生することが可能であり、この励起は
SN比を改善するために或いはまたスピン−スピ
ン緩和時間T2を測定するのに用いることができ
る。しかしながら、2DFT法を適用する場合に
は、従来公知のパルス列もしくはシーケンスの使
用は制限される。と言うのは、エコー数の増加に
伴い、乱されていない画像に対し読取りグラジエ
ントの方向に平行な軸を中心に鏡像となる像が
増々大きく画像の形態で現れるからである。この
ような像を以下鏡像と称する。
他方、例えば多重指数スピン−スピン緩和にお
ける正確なT2測定または種々なT2寄与分の分析
は、多数のスピンエコーを用いてのみ実施可能で
あるので、診断医療で大きな重要性を有するよう
な検査には、2DFT法は、比較的小さい均質性の
磁場で良好な画像を発生することができこの理由
から特に単純な装置に非常に良く適していると言
う利点にも拘わらず、これまで用いることができ
なかつた。
ける正確なT2測定または種々なT2寄与分の分析
は、多数のスピンエコーを用いてのみ実施可能で
あるので、診断医療で大きな重要性を有するよう
な検査には、2DFT法は、比較的小さい均質性の
磁場で良好な画像を発生することができこの理由
から特に単純な装置に非常に良く適していると言
う利点にも拘わらず、これまで用いることができ
なかつた。
発明の目的
したがつて、本発明の課題は、冒頭に述べた型
の方法を、スピンエコーパルス列もしくはシーケ
ンスの使用に際して鏡像が生じないように改善す
ることにある。
の方法を、スピンエコーパルス列もしくはシーケ
ンスの使用に際して鏡像が生じないように改善す
ることにある。
発明の構成
この課題は、本発明によれば、スピンエコーパ
ルスシーケンスの経過中、試料に位相符号化グラ
ジエントを作用させて、各２つの180゜パルス間で
位相符号化グラジエントにより惹起される位相ず
れを、第１番目の180゜−パルス前に位相符号化グ
ラジエントにより惹起される位相ずれの２倍の大
きさにするように該位相符号化グラジエントを設
定することによつて解決される。
ルスシーケンスの経過中、試料に位相符号化グラ
ジエントを作用させて、各２つの180゜パルス間で
位相符号化グラジエントにより惹起される位相ず
れを、第１番目の180゜−パルス前に位相符号化グ
ラジエントにより惹起される位相ずれの２倍の大
きさにするように該位相符号化グラジエントを設
定することによつて解決される。
NMR断層撮影ならびにNMRスペクトロメー
タにおいては、スピンエコーパルスシーケンスを
使用する場合、読取りグラジエントに対し再整相
条件（Rephasierungsbedingung）が満されなけ
ればならないことは既に知られている。これは、
最も単純には、一定の定在読取りグラジエント下
において、２つの隣接する180゜−パルスの時間間
隔を、読取りグラジエントによる位相ずれの開始
と第１番目の180゜−パルスとの間の間隔の２倍に
選択することにより達成される。
タにおいては、スピンエコーパルスシーケンスを
使用する場合、読取りグラジエントに対し再整相
条件（Rephasierungsbedingung）が満されなけ
ればならないことは既に知られている。これは、
最も単純には、一定の定在読取りグラジエント下
において、２つの隣接する180゜−パルスの時間間
隔を、読取りグラジエントによる位相ずれの開始
と第１番目の180゜−パルスとの間の間隔の２倍に
選択することにより達成される。
本発明の方法によれば、読取りグラジエントに
対してばかりではなく位相符号化グラジエントに
対しても再整相条件が満される。しかしながら、
測定過程は、読取りグラジエントの存在下でのみ
行なわれ、他方、位相符号化グラジエントは、こ
れらグラジエントにより各測定過程の持続期間中
一定で１つのスピンエコーパルスシーケンス内に
おける総ての測定過程に対して同じ位相ずれが惹
起されるように印加される。これは、追つて述べ
る仕方で各２つの180゜パルス間で位相符号化グラ
ジエントを反復的に印加することにより達成され
る。
対してばかりではなく位相符号化グラジエントに
対しても再整相条件が満される。しかしながら、
測定過程は、読取りグラジエントの存在下でのみ
行なわれ、他方、位相符号化グラジエントは、こ
れらグラジエントにより各測定過程の持続期間中
一定で１つのスピンエコーパルスシーケンス内に
おける総ての測定過程に対して同じ位相ずれが惹
起されるように印加される。これは、追つて述べ
る仕方で各２つの180゜パルス間で位相符号化グラ
ジエントを反復的に印加することにより達成され
る。
本発明の第１の実施例に従がえば、位相符号化
グラジエントは第１番目の180゜−パルスの開始前
に第１回目に印加され、それにより或る位相ずれ
が惹起され、続いて各スピンエコーに対する測定
過程の終了後に各２つの180゜−パルス間で新たに
印加され、その結果惹起される位相ずれは、第１
番目の180゜パルス前に位相符号化グラジエントの
第１回目の作用中に惹起される位相ずれより２倍
大きくされる。
グラジエントは第１番目の180゜−パルスの開始前
に第１回目に印加され、それにより或る位相ずれ
が惹起され、続いて各スピンエコーに対する測定
過程の終了後に各２つの180゜−パルス間で新たに
印加され、その結果惹起される位相ずれは、第１
番目の180゜パルス前に位相符号化グラジエントの
第１回目の作用中に惹起される位相ずれより２倍
大きくされる。
本発明の第２の実施例によれば、位相符号化グ
ラジエントは、第１番目の180゜−パルスの開始前
に一回目に印加されてそれにより或る位相ずれを
惹起し、続いて、各スピンエコーに対する測定過
程の前に各２つの180゜−パルス間で位相符号化グ
ラジエントを印加し、その結果惹起される位相ず
れを、第１番目の180゜−パルス前における第１回
目の位相符号化グラジエントの作用中に惹起する
位相ずれの２倍の大きさにする。
ラジエントは、第１番目の180゜−パルスの開始前
に一回目に印加されてそれにより或る位相ずれを
惹起し、続いて、各スピンエコーに対する測定過
程の前に各２つの180゜−パルス間で位相符号化グ
ラジエントを印加し、その結果惹起される位相ず
れを、第１番目の180゜−パルス前における第１回
目の位相符号化グラジエントの作用中に惹起する
位相ずれの２倍の大きさにする。
本発明の第３の実施例によれば、位相符号化グ
ラジエントは、第１番目の180゜パルスの前ではな
く第１番目の180゜−パルス後に、各２つの180゜−
パルス間で測定過程の開始前に印加され、それに
より或る位相ずれを惹起し、続いて測定過程の終
末後でしかも次続の180゜パルスの開始前に再び極
性を反転して印加し、それにより上記グラジエン
トのこの２度目の作用で、第１回目の作用によつ
て惹起された位相ずれを相殺する。
ラジエントは、第１番目の180゜パルスの前ではな
く第１番目の180゜−パルス後に、各２つの180゜−
パルス間で測定過程の開始前に印加され、それに
より或る位相ずれを惹起し、続いて測定過程の終
末後でしかも次続の180゜パルスの開始前に再び極
性を反転して印加し、それにより上記グラジエン
トのこの２度目の作用で、第１回目の作用によつ
て惹起された位相ずれを相殺する。
本発明による方法は特に、2DFT法による
NMR断層撮影に対し従来のカーパーセルジルメ
イブーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パ
ルスシーケンスの使用を可能にする。位相符号化
グラジエントに対しても再整相条件を維持するこ
とにより、鏡像を生ぜしめる効果が除去される。
この場合、位相符号化グラジエントは読取りグラ
ジエントに対して付加的に印加することができ
る。なぜならば、2DFT法においては２つのグラ
ジエントの作用は互いに依存し合わないからであ
る。
NMR断層撮影に対し従来のカーパーセルジルメ
イブーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パ
ルスシーケンスの使用を可能にする。位相符号化
グラジエントに対しても再整相条件を維持するこ
とにより、鏡像を生ぜしめる効果が除去される。
この場合、位相符号化グラジエントは読取りグラ
ジエントに対して付加的に印加することができ
る。なぜならば、2DFT法においては２つのグラ
ジエントの作用は互いに依存し合わないからであ
る。
実施例
以下添付図面を参照し本発明を詳細に説明す
る。
る。
公知のように、NMR（核磁気共鳴）断層撮影
においては、被検試料、特に人体または人体部分
は、非常に均質な磁場βO内に置かれ、その場合の
試料の配位方向は、通常、直角座標系のＺ軸に対
応する。この磁場の作用下で、試料内の原子核の
磁気スピンモーメントは、通常、即ち付加的な外
部作用を加えることなく、Ｚ方向に配向する。画
像を発生するのに必要とされる情報は、Ｘ，Ｙ−
平面内でＺ方向を中心に回転したＺ軸に垂直なス
ピンモーメントの成分により発生されるHF信号
からしか得ることはできない。これら信号は、核
誘起信号と称される。したがつて、試料の画像を
発生すべき領域におけるスピンモーメントは、高
周波を照射することにより適当な仕方でＺ方向か
ら好ましくは90゜回転してＸ，Ｙ−平面内に位置
しなければならない。
においては、被検試料、特に人体または人体部分
は、非常に均質な磁場βO内に置かれ、その場合の
試料の配位方向は、通常、直角座標系のＺ軸に対
応する。この磁場の作用下で、試料内の原子核の
磁気スピンモーメントは、通常、即ち付加的な外
部作用を加えることなく、Ｚ方向に配向する。画
像を発生するのに必要とされる情報は、Ｘ，Ｙ−
平面内でＺ方向を中心に回転したＺ軸に垂直なス
ピンモーメントの成分により発生されるHF信号
からしか得ることはできない。これら信号は、核
誘起信号と称される。したがつて、試料の画像を
発生すべき領域におけるスピンモーメントは、高
周波を照射することにより適当な仕方でＺ方向か
ら好ましくは90゜回転してＸ，Ｙ−平面内に位置
しなければならない。
被検試料の断層像の発生のためには、したがつ
て、試料の選択された円板状領域内のスピンモー
メントを可能な限り完全にＸ，Ｙ−平面内に回転
し、他方、該円板状領域外ではスピンモーメント
は可能な限り完全にＺ方向に配位したままである
ようにしなければならない。このプロセスは、ス
ピンモーメントの選択的励起と称される。この選
択的励起が行われる断層撮影プロセス内の時間区
間もしくは期間は、選択相と称される。
て、試料の選択された円板状領域内のスピンモー
メントを可能な限り完全にＸ，Ｙ−平面内に回転
し、他方、該円板状領域外ではスピンモーメント
は可能な限り完全にＺ方向に配位したままである
ようにしなければならない。このプロセスは、ス
ピンモーメントの選択的励起と称される。この選
択的励起が行われる断層撮影プロセス内の時間区
間もしくは期間は、選択相と称される。
Ｘ，Ｙ−平面内に回転されたスピンモーメント
は、2DFT法で、位相符号化グラジエントおよび
読取りグラジエントと称されるグラジエント場の
位相ずれ作用（Dephasierende Wirkung）を受
ける。画像を発生するのに必要な情報は、観察す
べき核誘起信号に対するこの位相ずれ作用の影響
から得られるものであるので、選択的励起は、そ
れによつて、励起すべきスピンモーメントが可能
な限り同相関係でＸ，Ｙ−平面内に回転されるよ
うに行なわなければならない。言い換えるなら
ば、位相符号化グラジエント或いは読取りグラジ
エントの影響を受けることなく可能な限り同じ位
相でＺ方向を中心に回転するように行わなければ
ならない。
は、2DFT法で、位相符号化グラジエントおよび
読取りグラジエントと称されるグラジエント場の
位相ずれ作用（Dephasierende Wirkung）を受
ける。画像を発生するのに必要な情報は、観察す
べき核誘起信号に対するこの位相ずれ作用の影響
から得られるものであるので、選択的励起は、そ
れによつて、励起すべきスピンモーメントが可能
な限り同相関係でＸ，Ｙ−平面内に回転されるよ
うに行なわなければならない。言い換えるなら
ば、位相符号化グラジエント或いは読取りグラジ
エントの影響を受けることなく可能な限り同じ位
相でＺ方向を中心に回転するように行わなければ
ならない。
このような条件を満す従来公知の選択励起方法
においては、均質な磁場βOに、やはりＺ方向に対
して平行に配向されてその強さが画像発生に選択
された断層平面に対し垂直な方向に沿つて変化す
る磁気グラジエント場が重畳される。このグラジ
エント場は選択グラジエントと称される。印加さ
れる磁場の影響下で、試料内のスピンモーメント
のラーモア周波数は選択グラジエントの方向に沿
つて変化する。（グラジエント場の存在下で磁場
の強さが変化する方向は、以降、簡略にグラジエ
ントの方向と称することにする。）狭帯域のHF
パルスの照射により、選択グラジエントの方向に
対して垂直で厚さがHFパルスの帯域幅によつて
定められる試料の円板状領域内のスピンモーメン
トは、相応のパルスを用いることにより、Ｚ軸の
方向から角度αだけ、特に角度90゜だけ回転して、
Ｘ，Ｙ−平面内にすることができる。以下、スピ
ンモーメントを角度αだけ回転するパルスをαパ
ルスと称する。選択90゜−パルスの終末後、公知
の方法に従つて、選択グラジエントの方向を反転
し、90゜−パルスの期間中に選択グラジエントの
影響下で位相をずらされた（dephasierten）円板
状領域内のスピンモーメントの再整相
（Rephasierung）を行う。別法として、この再整
相は、選択グラジエントを不変のままに定在し
て、90゜−パルスの終末後に180゜−パルスを用い
て行うことができる。何れの場合にも、再整相が
完全に行われた時点においては選択グラジエント
は取除かれる。この時点が、選択相の終末時点で
ある。この終末時点は、第１図にt1で示されてい
る。時点t1における完全なスピンモーメントの再
整相で、所謂スピンエコー１の形態の核誘起信号
が現れる。しかしながら選択相は本発明の対象で
はない。したがつてこの選択相は第１図のグラフ
には示されてはいない。以下、選択相中に、上述
の仕方または他の仕方で、画像を形成すべき円板
領域内のスピンモーメントは可能な限り完全に
Ｘ，Ｙ−平面内に回転されて、時点t1において位
相がＺ方向を中心に回転するものと仮定する。
においては、均質な磁場βOに、やはりＺ方向に対
して平行に配向されてその強さが画像発生に選択
された断層平面に対し垂直な方向に沿つて変化す
る磁気グラジエント場が重畳される。このグラジ
エント場は選択グラジエントと称される。印加さ
れる磁場の影響下で、試料内のスピンモーメント
のラーモア周波数は選択グラジエントの方向に沿
つて変化する。（グラジエント場の存在下で磁場
の強さが変化する方向は、以降、簡略にグラジエ
ントの方向と称することにする。）狭帯域のHF
パルスの照射により、選択グラジエントの方向に
対して垂直で厚さがHFパルスの帯域幅によつて
定められる試料の円板状領域内のスピンモーメン
トは、相応のパルスを用いることにより、Ｚ軸の
方向から角度αだけ、特に角度90゜だけ回転して、
Ｘ，Ｙ−平面内にすることができる。以下、スピ
ンモーメントを角度αだけ回転するパルスをαパ
ルスと称する。選択90゜−パルスの終末後、公知
の方法に従つて、選択グラジエントの方向を反転
し、90゜−パルスの期間中に選択グラジエントの
影響下で位相をずらされた（dephasierten）円板
状領域内のスピンモーメントの再整相
（Rephasierung）を行う。別法として、この再整
相は、選択グラジエントを不変のままに定在し
て、90゜−パルスの終末後に180゜−パルスを用い
て行うことができる。何れの場合にも、再整相が
完全に行われた時点においては選択グラジエント
は取除かれる。この時点が、選択相の終末時点で
ある。この終末時点は、第１図にt1で示されてい
る。時点t1における完全なスピンモーメントの再
整相で、所謂スピンエコー１の形態の核誘起信号
が現れる。しかしながら選択相は本発明の対象で
はない。したがつてこの選択相は第１図のグラフ
には示されてはいない。以下、選択相中に、上述
の仕方または他の仕方で、画像を形成すべき円板
領域内のスピンモーメントは可能な限り完全に
Ｘ，Ｙ−平面内に回転されて、時点t1において位
相がＺ方向を中心に回転するものと仮定する。
Ｘ，Ｙ−平面内のスピンモーメントの位相位置
は、一般に慣用されているように、BOのラーモ
ア周波数でＺ軸の方向を中心に回転する座標系を
用いて記述することができる。この座標系におけ
る方向は、以下、Ｘ，ＹおよびＺで表し、その場
合、Ｚ方向は固定であつてＸおよびＹ方向はＸ，
Ｙ平面内で回転する。（静止座標系においては、
方向ＸおよびＹは、ラーモア周波数でＺ軸の方向
を中心に行われる歳差運動の位相位置を示す）。
以下、Ｘ方向は、90゜−Ｘパルスによる選択励起
が行われたという前提により確定されたものとす
る。この90゜−Ｘパルスとは、スピンモーメント
をＸの方向を中心に90゜回転させ、したがつて時
点t1には回転座標系のＹ方向と一致させるパルス
のことである。時点t1におけるスピンモーメント
のこの位相位置は第２図ａに９で示されている。
は、一般に慣用されているように、BOのラーモ
ア周波数でＺ軸の方向を中心に回転する座標系を
用いて記述することができる。この座標系におけ
る方向は、以下、Ｘ，ＹおよびＺで表し、その場
合、Ｚ方向は固定であつてＸおよびＹ方向はＸ，
Ｙ平面内で回転する。（静止座標系においては、
方向ＸおよびＹは、ラーモア周波数でＺ軸の方向
を中心に行われる歳差運動の位相位置を示す）。
以下、Ｘ方向は、90゜−Ｘパルスによる選択励起
が行われたという前提により確定されたものとす
る。この90゜−Ｘパルスとは、スピンモーメント
をＸの方向を中心に90゜回転させ、したがつて時
点t1には回転座標系のＹ方向と一致させるパルス
のことである。時点t1におけるスピンモーメント
のこの位相位置は第２図ａに９で示されている。
時点t1で、位相符号化グラジエントGPが印加さ
れると、次のような位相ずれ作用が生ずる。即
ち、時点t2で特定のスピンモーメントの位相位置
が、例えば矢印２の方向に回転されるという作用
である（第２図ｂ参照）。2DFT法は、位相符号
化グラジエントGPの持続期間または強さを変え
ることにより異なつた種々な位相位置を設定し、
該位相位置で、読取りグラジエントGL下で測定
される異なつた強さの信号を得て、これら信号を
相応に処理することにより試料の横断面の画像表
示を可能にするという方法である。
れると、次のような位相ずれ作用が生ずる。即
ち、時点t2で特定のスピンモーメントの位相位置
が、例えば矢印２の方向に回転されるという作用
である（第２図ｂ参照）。2DFT法は、位相符号
化グラジエントGPの持続期間または強さを変え
ることにより異なつた種々な位相位置を設定し、
該位相位置で、読取りグラジエントGL下で測定
される異なつた強さの信号を得て、これら信号を
相応に処理することにより試料の横断面の画像表
示を可能にするという方法である。
第２図ｂに示すように、スピンモーメント２
は、Ｙ成分３およびＸ成分４に分解することがで
きる。これらの成分と関連して、第１番目の180゜
−パルスの時点t3までにスピンモーメントの位相
ずれ（Dephasierung）が生ずる。この位相ずれ
は、時点t2で印加される読取りグラジエントGL下
での磁場の変化ならびにまた磁場の不均質性に帰
因するものである。時点t3におけるＹおよびＸ成
分に対する位相ずれは、第２図ｃおよび第２図ｄ
に示されている。時点t3における180゜−パルス
は、慣用の仕方で、位相ずれを逆方向に行つて、
180゜−パルス５後に、エコー信号６を発生するた
めの時間を得るのに用いられる。図示の実施例に
おいては、パルス５は、スピンモーメントをＹ軸
の回りに180゜回転する180゜−Ｙパルスであるとし
ている。この回転を図示するために、第２図ｃお
よび第２図ｄのスピンモーメントは、第３図ａお
よび第３図ｄにＸ，Ｚ平面における写像として示
されている。第２図ｂのＹ成分３に対しては、Ｙ
軸を中心に回転する180゜−パルスは、カーパーセ
ルジルメイブーム（Carr−Purcell−Gill−
Meiboom）パルス列もしくはシーケンスのパル
スと同様の作用をなす。このパルス列もしくはシ
ーケンスによれば、磁場の不均質性に起因する異
なつたラーモア周波数に由る位相誤差が補償され
るばかりではなく、パルスシーケンスの経過中
に、パルス長またはH1場の強さの局部的変化の
誤まつた校正に起因して特定のスピンモーメント
が「180゜−パルス」により実際上180゜よりも小さ
いかまたは大きい角度だけ回転されることにより
生ずる誤差も補償される。このような補償がどの
ように行われるかは、第３図ａに示されている。
パルス５による11から12への極めて小さい回転
は、13における出発点の還移により補償され、し
たがつてエコー信号８（第１図）における次続の
180゜−パルス７後には、スピンモーメントは再び
Ｘ，Ｙ−平面内に位置する（位置１４）ことにな
る。他の点に関しては、スピンモーメントの第２
図ｂのＸ成分４に関し第３図ｂに示す通りであ
る。この場合、位置２１から位置２２への回転に
は、位置２３から位置２４への非常に小さい回転
が続き、それにより、位相差は大きくなる。その
結果として、第１図に示すカーパーセルジルメイ
ブーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パル
ス列が存在する場合には、Ｘ成分に由来する信号
成分は短時間内に完全に消失し、Ｙ成分に由来す
る信号成分だけが残ることになる。Ｘ軸を中心に
回転するパルス列が用いられるとすると、Ｘ成分
に由来する信号成分に関する補償が行われ、他
方、Ｙ成分に由来する信号成分は消失することに
なろう。
は、Ｙ成分３およびＸ成分４に分解することがで
きる。これらの成分と関連して、第１番目の180゜
−パルスの時点t3までにスピンモーメントの位相
ずれ（Dephasierung）が生ずる。この位相ずれ
は、時点t2で印加される読取りグラジエントGL下
での磁場の変化ならびにまた磁場の不均質性に帰
因するものである。時点t3におけるＹおよびＸ成
分に対する位相ずれは、第２図ｃおよび第２図ｄ
に示されている。時点t3における180゜−パルス
は、慣用の仕方で、位相ずれを逆方向に行つて、
180゜−パルス５後に、エコー信号６を発生するた
めの時間を得るのに用いられる。図示の実施例に
おいては、パルス５は、スピンモーメントをＹ軸
の回りに180゜回転する180゜−Ｙパルスであるとし
ている。この回転を図示するために、第２図ｃお
よび第２図ｄのスピンモーメントは、第３図ａお
よび第３図ｄにＸ，Ｚ平面における写像として示
されている。第２図ｂのＹ成分３に対しては、Ｙ
軸を中心に回転する180゜−パルスは、カーパーセ
ルジルメイブーム（Carr−Purcell−Gill−
Meiboom）パルス列もしくはシーケンスのパル
スと同様の作用をなす。このパルス列もしくはシ
ーケンスによれば、磁場の不均質性に起因する異
なつたラーモア周波数に由る位相誤差が補償され
るばかりではなく、パルスシーケンスの経過中
に、パルス長またはH1場の強さの局部的変化の
誤まつた校正に起因して特定のスピンモーメント
が「180゜−パルス」により実際上180゜よりも小さ
いかまたは大きい角度だけ回転されることにより
生ずる誤差も補償される。このような補償がどの
ように行われるかは、第３図ａに示されている。
パルス５による11から12への極めて小さい回転
は、13における出発点の還移により補償され、し
たがつてエコー信号８（第１図）における次続の
180゜−パルス７後には、スピンモーメントは再び
Ｘ，Ｙ−平面内に位置する（位置１４）ことにな
る。他の点に関しては、スピンモーメントの第２
図ｂのＸ成分４に関し第３図ｂに示す通りであ
る。この場合、位置２１から位置２２への回転に
は、位置２３から位置２４への非常に小さい回転
が続き、それにより、位相差は大きくなる。その
結果として、第１図に示すカーパーセルジルメイ
ブーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パル
ス列が存在する場合には、Ｘ成分に由来する信号
成分は短時間内に完全に消失し、Ｙ成分に由来す
る信号成分だけが残ることになる。Ｘ軸を中心に
回転するパルス列が用いられるとすると、Ｘ成分
に由来する信号成分に関する補償が行われ、他
方、Ｙ成分に由来する信号成分は消失することに
なろう。
第１図に示した従来技術によるスピンエコーパ
ルス列（カーパーセルジルメイブーム（Carr−
Purcell−Gill−Meiboom）パルス列）の実施例
においては、したがつて、常に存在する180゜の回
転角の偏差に由りＸ成分に由来する信号は数個の
エコーの経過中に消失することが前提となつてい
る。その結果、情報の損失が生じ、Ｙ成分に由来
する残存信号成分は、時点t2において、正しく符
号化された位相位置を有するスピンモーメント２
（第４図ａ）ではなく、位相符号化グラジエント
下で元の位相位置１からＹ方向に反対方向の位相
回転で生じたそれぞれ２の２分の１の強さを有す
るスピンモーメント３１，３２が存在し、その合
成がＹ成分３となる（第４図ｂ）ことを表す。ス
ピンモーメントの成分３１および３２は、鏡像を
生じ、それにより実際の断面像は完全に誤謬化さ
れ、したがつて従来2DFT法でスピンエコーパル
ス列を用いることは不可能であつた。同様にし
て、180゜−パルスの位相位置が同じであるかまた
は単純に交互する別の公知のスピンエコーパルス
列においても鏡像が現れる。
ルス列（カーパーセルジルメイブーム（Carr−
Purcell−Gill−Meiboom）パルス列）の実施例
においては、したがつて、常に存在する180゜の回
転角の偏差に由りＸ成分に由来する信号は数個の
エコーの経過中に消失することが前提となつてい
る。その結果、情報の損失が生じ、Ｙ成分に由来
する残存信号成分は、時点t2において、正しく符
号化された位相位置を有するスピンモーメント２
（第４図ａ）ではなく、位相符号化グラジエント
下で元の位相位置１からＹ方向に反対方向の位相
回転で生じたそれぞれ２の２分の１の強さを有す
るスピンモーメント３１，３２が存在し、その合
成がＹ成分３となる（第４図ｂ）ことを表す。ス
ピンモーメントの成分３１および３２は、鏡像を
生じ、それにより実際の断面像は完全に誤謬化さ
れ、したがつて従来2DFT法でスピンエコーパル
ス列を用いることは不可能であつた。同様にし
て、180゜−パルスの位相位置が同じであるかまた
は単純に交互する別の公知のスピンエコーパルス
列においても鏡像が現れる。
上に述べた関係は次のように要約することがで
きる。即ち、2DFT法における鏡像の原因は、第
１図の時点t1およびt2間における位置符号化グラ
ジエントの１回目の作用下でスピンモーメントが
位相ずれを起す点にあるということができる。公
知の方法においては位相符号化グラジエントは
180゜−パルス間で新たに印加されることはないの
で、この位相ずれに関しては、スピンエコーパル
ス列の経過中に読取りグラジエントの影響下で行
われる位相ずれの場合とは異なり、再整相は行わ
れない。即ち、再整相条件は位相符号化グラジエ
ントに対してではなく読取りグラジエントに対し
てしか満たされていないのである。第１図に示し
たスピンエコーパルス列の経過中に、再整相が行
われる初期位相位置は、したがつて、時点t2にお
けるスピンモーメントの位相位置である。この位
相位置は一般にＹ方向と一致しないので（第２図
参照）、公知のスピンエコーパルス列を用いては、
上に述べた理由から、180゜誤差の完全な補償は不
可能である。
きる。即ち、2DFT法における鏡像の原因は、第
１図の時点t1およびt2間における位置符号化グラ
ジエントの１回目の作用下でスピンモーメントが
位相ずれを起す点にあるということができる。公
知の方法においては位相符号化グラジエントは
180゜−パルス間で新たに印加されることはないの
で、この位相ずれに関しては、スピンエコーパル
ス列の経過中に読取りグラジエントの影響下で行
われる位相ずれの場合とは異なり、再整相は行わ
れない。即ち、再整相条件は位相符号化グラジエ
ントに対してではなく読取りグラジエントに対し
てしか満たされていないのである。第１図に示し
たスピンエコーパルス列の経過中に、再整相が行
われる初期位相位置は、したがつて、時点t2にお
けるスピンモーメントの位相位置である。この位
相位置は一般にＹ方向と一致しないので（第２図
参照）、公知のスピンエコーパルス列を用いては、
上に述べた理由から、180゜誤差の完全な補償は不
可能である。
このような関係は知られていなかつたしまた自
明でもなかつた。従来は、寧ろ、鏡像の解明に多
大な努力が払われていた。しかしながら、ここで
鏡像の発生に関する上に述べた解明から、該鏡像
を回避することができる方法が、下に述べるよう
に可能となつたのである。
明でもなかつた。従来は、寧ろ、鏡像の解明に多
大な努力が払われていた。しかしながら、ここで
鏡像の発生に関する上に述べた解明から、該鏡像
を回避することができる方法が、下に述べるよう
に可能となつたのである。
この方法は、単に、スピンエコーパルス列の各
２つの180゜−パルス間で位相符号化グラジエント
を新たに所定の時間だけ印加すること、即ち、各
２つの180゜−パルス間における位相符号化グラジ
エントの作用により惹起される位相ずれを、最初
の180゜パルス前の位相符号化グラジエントの作用
により惹起される位相ずれの２倍の大きさにする
ことにその本質的特徴がある。これは、例えば、
位相符号化グラジエントが同じ強さであるとした
場合に、２倍の作用持続期間を用いるかまたは作
用持続期間が同じとした場合に２倍のグラジエン
トの強さを用いることにより達成される。この場
合、位相符号化グラジエントは、各測定過程の持
続期間中該グラジエントにより惹起される位相ず
れが一定であり１つのスピンエコーパルス列中の
全ての測定過程に対して同一であるように印加す
る必要がある。
２つの180゜−パルス間で位相符号化グラジエント
を新たに所定の時間だけ印加すること、即ち、各
２つの180゜−パルス間における位相符号化グラジ
エントの作用により惹起される位相ずれを、最初
の180゜パルス前の位相符号化グラジエントの作用
により惹起される位相ずれの２倍の大きさにする
ことにその本質的特徴がある。これは、例えば、
位相符号化グラジエントが同じ強さであるとした
場合に、２倍の作用持続期間を用いるかまたは作
用持続期間が同じとした場合に２倍のグラジエン
トの強さを用いることにより達成される。この場
合、位相符号化グラジエントは、各測定過程の持
続期間中該グラジエントにより惹起される位相ず
れが一定であり１つのスピンエコーパルス列中の
全ての測定過程に対して同一であるように印加す
る必要がある。
本発明による方法の１実施例が第５図に示して
ある。この図において、先ず、時点t1で表した選
択相の終時と第１番目の180゜−パルス５との間で
読取りグラジエントGLを印加した状態で期間θ
中位相符号化グラジエントGPを印加し、その場
合、GPの強さかまたは期間θを、2DFT法による
画像の撮影に対し必要とされる複数回のスピンモ
ーメントの励起へ過程中に変化させる。（複数の
グラジエントの作用下での位相ずれは互いに無関
係であるので、時間を節減する見地から、第５図
に示すように、位相符号化グラジエントおよび読
取りグラジエントを同時に印加するのが有利であ
る。）時点t1後、時間τの経過後、第１番目の
180゜パルス５が加えられる。このパルス５の時間
τの経過後にエコー６が現れる。このエコー６の
信号波形を、読取りグラジエントを印加して、時
点t6′とt6″との間で測定する。データ取出しの終
時点t6″と、180゜−パルス５に時間間隔にτを置い
て続く持続の180゜−パルス７との間で、期間2θに
渡り、位相符号化グラジエントを読取りグラジエ
ントに対して付加的に印加する。パルス５と７と
の間の上述のサイクルを、画像撮影に所望のエコ
ー数に対応して繰返す。この場合、HFパルスの
位相位置は、従来公知のカーパーセルジルメイブ
ーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）シーケ
ンスに対応する。即ち、90゜−Ｘパルスによる励
起は、Ｙパルスの場合180゜−パルスによる励起に
対応する。
ある。この図において、先ず、時点t1で表した選
択相の終時と第１番目の180゜−パルス５との間で
読取りグラジエントGLを印加した状態で期間θ
中位相符号化グラジエントGPを印加し、その場
合、GPの強さかまたは期間θを、2DFT法による
画像の撮影に対し必要とされる複数回のスピンモ
ーメントの励起へ過程中に変化させる。（複数の
グラジエントの作用下での位相ずれは互いに無関
係であるので、時間を節減する見地から、第５図
に示すように、位相符号化グラジエントおよび読
取りグラジエントを同時に印加するのが有利であ
る。）時点t1後、時間τの経過後、第１番目の
180゜パルス５が加えられる。このパルス５の時間
τの経過後にエコー６が現れる。このエコー６の
信号波形を、読取りグラジエントを印加して、時
点t6′とt6″との間で測定する。データ取出しの終
時点t6″と、180゜−パルス５に時間間隔にτを置い
て続く持続の180゜−パルス７との間で、期間2θに
渡り、位相符号化グラジエントを読取りグラジエ
ントに対して付加的に印加する。パルス５と７と
の間の上述のサイクルを、画像撮影に所望のエコ
ー数に対応して繰返す。この場合、HFパルスの
位相位置は、従来公知のカーパーセルジルメイブ
ーム（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）シーケ
ンスに対応する。即ち、90゜−Ｘパルスによる励
起は、Ｙパルスの場合180゜−パルスによる励起に
対応する。
時間的位相変化に対するグラジエント場の作用
が第５図ｂに示されている。平面内で１つの正方
形の４分の１を形成する４つの体積要素ｍ，ｎ，
ｏ，ｐがあり、そのうち要素ｍ，ｎもしくはｏ，
ｐは位相符号化グラジエントの方向に沿つて位置
し、要素ｎ，ｏもしくはｎ，ｐは読取りグラジエ
ントの方向に沿つて並んで位置する。時点t1に続
いて、体積要素ｍ，ｎは読取りグラジエントGL
の作用の結果として、体積要素ｏ，ｐ，とは別の
磁場を受ける。したがつて、前者の２つの体積要
素のスピンは後者の２つの体積要素のスピンとは
別のラーモア周波数を有することになる。したが
つて、時点t1まで同相であつて時間と共に増加す
るスピンモーメント間に位相差が生ずる。図示の
例の場合には、体静要素ｍ，ｎのスピンモーメン
トの位相は位相零に対して進み、他方、体積要素
ｏ，ｐのスピンモーメントの位相は零位相に対し
て遅れる。位相符号化グラジエントGPを設定す
ると付加的に、体積要素ｍおよびｎ間ならびにｏ
およびｐ間における位相の離間が生ずる。第１番
目の180゜−パルス５により位相反転（位相位置Ｙ
における鏡像）が生じ、それに続いて、期間Ａ中
に、読取りグラジエントGL下でのみ再び位相展
開が生じ、次いで時間幅2θに対応する期間Ｂ中に
２つのグラジエント下で位相展開が行なわれる。
このようにして、180゜パルス７の時点までに、第
１番目の180゜−パルスの出現時における時間区間
Ａの開始時と全く同じ位相関係が再び生ずること
が判る。爾後の展開も同じである。
が第５図ｂに示されている。平面内で１つの正方
形の４分の１を形成する４つの体積要素ｍ，ｎ，
ｏ，ｐがあり、そのうち要素ｍ，ｎもしくはｏ，
ｐは位相符号化グラジエントの方向に沿つて位置
し、要素ｎ，ｏもしくはｎ，ｐは読取りグラジエ
ントの方向に沿つて並んで位置する。時点t1に続
いて、体積要素ｍ，ｎは読取りグラジエントGL
の作用の結果として、体積要素ｏ，ｐ，とは別の
磁場を受ける。したがつて、前者の２つの体積要
素のスピンは後者の２つの体積要素のスピンとは
別のラーモア周波数を有することになる。したが
つて、時点t1まで同相であつて時間と共に増加す
るスピンモーメント間に位相差が生ずる。図示の
例の場合には、体静要素ｍ，ｎのスピンモーメン
トの位相は位相零に対して進み、他方、体積要素
ｏ，ｐのスピンモーメントの位相は零位相に対し
て遅れる。位相符号化グラジエントGPを設定す
ると付加的に、体積要素ｍおよびｎ間ならびにｏ
およびｐ間における位相の離間が生ずる。第１番
目の180゜−パルス５により位相反転（位相位置Ｙ
における鏡像）が生じ、それに続いて、期間Ａ中
に、読取りグラジエントGL下でのみ再び位相展
開が生じ、次いで時間幅2θに対応する期間Ｂ中に
２つのグラジエント下で位相展開が行なわれる。
このようにして、180゜パルス７の時点までに、第
１番目の180゜−パルスの出現時における時間区間
Ａの開始時と全く同じ位相関係が再び生ずること
が判る。爾後の展開も同じである。
180゜−パルスの時点までの全体的位相ずれ作用
は、一定の合成グラジエントG′の形態で位相符
号化グラジエントGPを印加した場合と全く同じ
である。（位相ずれの時間的変化は、単なる例と
して、第５図ｂに点線で示してある）。以上のよ
うに、本発明の方法は、再整相条件を維持するこ
とにより、位相符号化グラジエントに対しても、
従来のカーパーセルジルメイブーム（Carr−
Purcell−Gill−Meiboom）シーケンスの場合と
同じ関係を創成する。したがつて、従来の
CPGMシーケンスの補償作用も完全に存在する。
は、一定の合成グラジエントG′の形態で位相符
号化グラジエントGPを印加した場合と全く同じ
である。（位相ずれの時間的変化は、単なる例と
して、第５図ｂに点線で示してある）。以上のよ
うに、本発明の方法は、再整相条件を維持するこ
とにより、位相符号化グラジエントに対しても、
従来のカーパーセルジルメイブーム（Carr−
Purcell−Gill−Meiboom）シーケンスの場合と
同じ関係を創成する。したがつて、従来の
CPGMシーケンスの補償作用も完全に存在する。
本発明の方法の第２の実施例が第６図に示して
ある。この実施例においては、時間幅2θの位相符
号化グラジエントの再印加は、180゜−パルス５，
７等々の終末とそれに続く測定過程の開始時点
t6′，t8′等々との間で行なわれる。第６図ｂに示
した側方位相変化から、この場合にも、２つのグ
ラジエントに対する再整相条件が満されているこ
とが判る。
ある。この実施例においては、時間幅2θの位相符
号化グラジエントの再印加は、180゜−パルス５，
７等々の終末とそれに続く測定過程の開始時点
t6′，t8′等々との間で行なわれる。第６図ｂに示
した側方位相変化から、この場合にも、２つのグ
ラジエントに対する再整相条件が満されているこ
とが判る。
第６図ａおよび第６図ｂに示した実施例の変形
例として、第１番目の180゜−パルス５の前におけ
る位相符号化グラジエントの第１回目の印加を省
略し、180゜−パルス５と第１回目の測定プロセス
の開始時点t6′との間で位相符号化グラジエント
を単一の期間θだけ投入することができる。位相
符号化グラジエントに対する再整相条件が第２番
目の180゜−パルス７から始めて満されるこの変形
例は、第６図ｃおよび第６図ｂに示してある。第
６図ｂから明らかなように、第１回目の測定過程
中の位相ずれならびにそれに続く測定過程中の位
相ずれは第６図ａおよび第６図ｂに示した実施例
の場合と同じである。
例として、第１番目の180゜−パルス５の前におけ
る位相符号化グラジエントの第１回目の印加を省
略し、180゜−パルス５と第１回目の測定プロセス
の開始時点t6′との間で位相符号化グラジエント
を単一の期間θだけ投入することができる。位相
符号化グラジエントに対する再整相条件が第２番
目の180゜−パルス７から始めて満されるこの変形
例は、第６図ｃおよび第６図ｂに示してある。第
６図ｂから明らかなように、第１回目の測定過程
中の位相ずれならびにそれに続く測定過程中の位
相ずれは第６図ａおよび第６図ｂに示した実施例
の場合と同じである。
第７図には本方法の第３の実施例が示してあ
る。この実施例においては、位相符号化グラジエ
ントは、第１番目の180゜パルス開始前には印加さ
れない。したがつて、この時間中には、位相符号
化グラジエントによる位相ずれは生じない。した
がつて、再整相条件を維持するためには、２つの
隣接する180゜−パルス間で、位相符号化グラジエ
ント下での位相ずれをも除去しなければならな
い。これは、この実施例の場合、次のようにして
達成される。即ち、位相符号化グラジエントをそ
れぞれ測定過程の開始時点t′6，t′8等々の前に期
間θだけ印加し、そして測定過程の終時点t″6，
t″8等々後に同じ期間θだけ反転した記号で再び
印加することにより達成される。
る。この実施例においては、位相符号化グラジエ
ントは、第１番目の180゜パルス開始前には印加さ
れない。したがつて、この時間中には、位相符号
化グラジエントによる位相ずれは生じない。した
がつて、再整相条件を維持するためには、２つの
隣接する180゜−パルス間で、位相符号化グラジエ
ント下での位相ずれをも除去しなければならな
い。これは、この実施例の場合、次のようにして
達成される。即ち、位相符号化グラジエントをそ
れぞれ測定過程の開始時点t′6，t′8等々の前に期
間θだけ印加し、そして測定過程の終時点t″6，
t″8等々後に同じ期間θだけ反転した記号で再び
印加することにより達成される。
最後に述べた本発明の第３の実施例には次のよ
うな利点がある。即ち、位相符号化グラジエント
に対する再整相条件を維持することにより、２つ
の180゜−パルス間の時間間隔を、前に述べた他の
２つの実施例の場合の時間4θと比較して時間2θだ
け長くするだけでよく、それにより全測定時間を
特に有効に利用できると言う利点である。本発明
による方法の総ての実施例の別の利点は２つの相
続くエコーから得られる画像が、2DFT法におけ
る公知のスピンエコー発生方法と比較して、鏡像
ではなく、したがつて画像の反転を省略できるこ
とにある。
うな利点がある。即ち、位相符号化グラジエント
に対する再整相条件を維持することにより、２つ
の180゜−パルス間の時間間隔を、前に述べた他の
２つの実施例の場合の時間4θと比較して時間2θだ
け長くするだけでよく、それにより全測定時間を
特に有効に利用できると言う利点である。本発明
による方法の総ての実施例の別の利点は２つの相
続くエコーから得られる画像が、2DFT法におけ
る公知のスピンエコー発生方法と比較して、鏡像
ではなく、したがつて画像の反転を省略できるこ
とにある。
本発明による方法を或るモデルに関して実験し
たところ鏡像のない優れた画像が発生された。
たところ鏡像のない優れた画像が発生された。
第１図は、カーパーセルジルメイブーム
（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パルス列を
使用して公知の2DFT法におけるグラジエント場
および信号を示す時間ダイアグラム、第２図は、
第１図に示した方法の使用下でＸ，Ｙ平面内で回
転されるスピンモーメントを図解するベクトル
図、第３図は、第２図に示したスピンモーメント
のＸ，Ｚ平面におけるベクトル図、第４図は、鏡
像の発生を図解するベクトル図、第５図は、本発
明による方法の第１の実施例を図解する時間ダイ
ヤグラ、第６図は、本発明による方法の第２の実
施例を図解する時間ダイアグラム、そして第７図
は、本発明による方法の第３の実施例を図解する
時間ダイアグラムである。
（Carr−Purcell−Gill−Meiboom）パルス列を
使用して公知の2DFT法におけるグラジエント場
および信号を示す時間ダイアグラム、第２図は、
第１図に示した方法の使用下でＸ，Ｙ平面内で回
転されるスピンモーメントを図解するベクトル
図、第３図は、第２図に示したスピンモーメント
のＸ，Ｚ平面におけるベクトル図、第４図は、鏡
像の発生を図解するベクトル図、第５図は、本発
明による方法の第１の実施例を図解する時間ダイ
ヤグラ、第６図は、本発明による方法の第２の実
施例を図解する時間ダイアグラム、そして第７図
は、本発明による方法の第３の実施例を図解する
時間ダイアグラムである。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 試料に、均質な磁場の他に選択グラジエント
を加えて90゜−選択パルスで励起し、然る後に該
選択グラジエントを、時間的に制限された位相符
号化グラジエントおよび読取りグラジエントで置
換し、該選択グラジエント、位相符号化グラジエ
ントおよび読取りグラジエントをそれぞれ対の形
で互いに垂直に位置し、次いで、試料を、位相符
号化グラジエントの終末後に読取りグラジエント
の存在下で、180゜−パルス列で照射し、それによ
り所謂スピンエコーの形態で多数の核誘起信号を
発生する核磁気共鳴断層撮影のために試料を励起
する方法において、前記位相符号化グラジエント
および読取りグラジエントの作用により、各２つ
の180゜−パルス間に惹起される位相ずれ
（Dephasierungen）を、前記２つのグラジエント
の作用により第１番目の180゜−パルスの前に惹起
される位相ずれよりも２倍の大きさにすることを
特徴とする試料の励起方法。 ２ 位相符号化グラジエントの作用時間が、デー
タ記録の終りと次に続く180゜−パルスの開始との
間の時間内にある特許請求の範囲第１項記載の試
料の励起方法。 ３ 位相符号化グラジエントの作用時間が、180゜
−パルスの終末とそれに続くデータ記録の始めと
の間の時間内にある特許請求の範囲第１項記載の
試料の励起方法。 ４ 各２つの180゜パルス間における位相符号化グ
ラジエントの作用が、第１番目の180゜パルスの開
始前の位相符号化グラジエントの作用と同じ強さ
でその期間が後者の２倍の大きさである特許請求
の範囲第２項または第３項に記載の試料の励起方
法。 ５ 各２つの180゜−パルス間における位相符号化
グラジエントの作用が、第１番目の180゜パルスの
開始前における位相符号化グラジエントの作用と
同じ接続期間を有し後者より２倍大きい強さで行
われる特許請求の範囲第２項または第３項記載の
試料の励起方法。 ６ 試料に、均質な磁場の他に選択グラジエント
を加えて90゜−選択パルスで励起し、然る後に該
選択グラジエントを、時間的に制限された位相符
号化グラジエントおよび読取りグラジエントで置
換し、該選択グラジエント、位相符号化グラジエ
ントおよび読取りグラジエントをそれぞれ対の形
で互いに垂直に位置し、次いで、試料を、位相符
号化グラジエントの終末後に読取りグラジエント
の存在下で、180゜−パルス列で照射し、それによ
り所謂スピンエコーの形態で多数の核誘起信号を
発生する核磁気共鳴断層撮影のために試料を励起
する方法において、前記位相符号化グラジエント
を１回目は第１番目の180゜−パルス後に印加し、
然る後に、次のような仕方で周期的に印加する、
即ち各２つの180゜パルス間で先ず測定過程の開始
前に所定の時間印加し、続いて該測定過程の終末
後で次続の180゜−パルスの開始前にさらに所定の
時間印加し、それにより、これら２つの作用時間
中に惹起される位相ずれ（Dephasierungen）を
相殺することを特徴とする核磁気共鳴断層撮影の
ために試料を励起する方法。 ７ 位相符号化グラジエントを測定過程の前およ
び後に、同じ持続期間および強さで、但し異なつ
た極性で作用させる特許請求の範囲第６項記載の
試料を励起する方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| DE3414634.2 | 1984-04-18 | ||
| DE19843414634 DE3414634A1 (de) | 1984-04-18 | 1984-04-18 | Verfahren zum anregen einer probe fuer die nmr-tomographie |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6134451A JPS6134451A (ja) | 1986-02-18 |
| JPH0373300B2 true JPH0373300B2 (ja) | 1991-11-21 |
Family
ID=6233898
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP8150985A Granted JPS6134451A (ja) | 1984-04-18 | 1985-04-18 | 核磁気共鳴断層撮影のために試料を励起する方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4697148A (ja) |
| EP (1) | EP0158965B1 (ja) |
| JP (1) | JPS6134451A (ja) |
| DE (1) | DE3414634A1 (ja) |
Families Citing this family (11)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE3434161A1 (de) * | 1984-09-18 | 1986-03-27 | Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten | Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz |
| JPS61278742A (ja) * | 1985-06-04 | 1986-12-09 | Mitsubishi Electric Corp | 核磁気共鳴映像方法 |
| US5055787A (en) * | 1986-08-27 | 1991-10-08 | Schlumberger Technology Corporation | Borehole measurement of NMR characteristics of earth formations |
| US4965520A (en) * | 1987-12-15 | 1990-10-23 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Magnetic resonance imaging method |
| JPH0824145B2 (ja) * | 1988-12-19 | 1996-03-06 | 株式会社東芝 | Ｃｍｏｓ半導体装置の製造方法 |
| US5270654A (en) * | 1991-07-05 | 1993-12-14 | Feinberg David A | Ultra-fast multi-section MRI using gradient and spin echo (grase) imaging |
| JPH06217959A (ja) * | 1993-01-26 | 1994-08-09 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージングにおける位相エンコード量調整法 |
| DE4415393B4 (de) * | 1993-06-01 | 2010-10-14 | Siemens Ag | Verfahren zur Erzeugung von Bildern in einem Kernspintomographiegerät mit einer Spinecho-Pulssequenz |
| DE19626255C2 (de) * | 1996-06-29 | 1998-07-02 | Juergen Prof Dr Hennig | Verfahren der lokalisierten MR-Spektroskopie zur Messung überlappender Signale von gekoppelten Spinsystemen |
| US6265873B1 (en) * | 1999-03-17 | 2001-07-24 | Ge Medical Systems Global Technology Company, Llc | Non-CPMG fast spin echo MRI method |
| FR2838195B1 (fr) | 2002-04-05 | 2005-03-18 | Ge Med Sys Global Tech Co Llc | Procede d'imagerie rapide par resonnance magnetique nucleaire |
Family Cites Families (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4297637A (en) * | 1978-07-20 | 1981-10-27 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for mapping lines of nuclear density within an object using nuclear magnetic resonance |
| JPH0135652B2 (ja) * | 1980-03-14 | 1989-07-26 | Nat Res Dev | |
| DE3135335A1 (de) * | 1981-09-07 | 1983-08-18 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Kernspin-tomographie-verfahren |
| US4599565A (en) * | 1981-12-15 | 1986-07-08 | The Regents Of The University Of Calif. | Method and apparatus for rapid NMR imaging using multi-dimensional reconstruction techniques |
| DE3209264A1 (de) * | 1982-03-13 | 1983-09-22 | Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten | Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz fuer die nmr-tomographie |
| US4484138A (en) * | 1982-07-01 | 1984-11-20 | General Electric Company | Method of eliminating effects of spurious free induction decay NMR signal caused by imperfect 180 degrees RF pulses |
-
1984
- 1984-04-18 DE DE19843414634 patent/DE3414634A1/de active Granted
-
1985
- 1985-04-10 EP EP85104326A patent/EP0158965B1/de not_active Expired
- 1985-04-16 US US06/723,808 patent/US4697148A/en not_active Expired - Lifetime
- 1985-04-18 JP JP8150985A patent/JPS6134451A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0158965A2 (de) | 1985-10-23 |
| EP0158965A3 (en) | 1986-07-02 |
| US4697148A (en) | 1987-09-29 |
| DE3414634C2 (ja) | 1988-02-25 |
| JPS6134451A (ja) | 1986-02-18 |
| EP0158965B1 (de) | 1988-08-24 |
| DE3414634A1 (de) | 1985-10-24 |
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|---|---|---|---|
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