JP3010486B2 - 磁気共鳴撮影装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、磁気共鳴撮影装置
に係り、特に、高周波磁場パルスとしてバースト波を用
いて磁気共鳴スペクトロスコピックイメージ（画像）を
取得して診断等に用いる技術に関する。

【０００２】

【従来の技術】核磁気共鳴状態では、同じ種類の原子核
を含む物質であっても、分子構造が異なれば共鳴周波数
がわずかに変化する。これは、ケミカルシフトと呼ばれ
る現象であり、この現象を利用すれば、物質ごとの共鳴
信号を分離することができる。磁気共鳴スペクトロスコ
ピックイメ−ジング (Magnetic ResonanceSpectroscopi
c Imaging : MRSI) は、上記のようにして分離された信
号に対応する物質ごとに、その空間分布を画像化する手
法である。

【０００３】一般的なＭＲＳＩの一手法として、ジャー
ナル オブ マグネティック レゾナンス第61巻 : 第188-
191頁 (1985年) に記載された4-Dimensional ChemicalS
hift Imaging (4D-CSI) のパルスシーケンスを図２３に
示し、その動作について次に説明する。

【０００４】まず、核磁化励起用の高周波磁場パルスＲ
Ｆ₁には、磁気共鳴信号の検出プローブにより検出され
る横磁化の大きさを最大にするため、通常はフリップ角
の大きさを９０°にした、いわゆる９０°パルスが用い
られる。そして、高周波磁場パルスＲＦ₁を、Ｚ軸方向
に強度の勾配（傾斜）を有するスライス(ボリューム)選
択用の傾斜磁場Ｇｓ₁と同時に印加することにより、Ｚ
軸に垂直な所定の厚みを有するスライス(ボリューム)領
域内に含まれる核スピンの磁化を選択的に励起する。次
に、この励起により生じる磁化に対して、Ｘ軸、Ｙ軸及
びＺ軸方向に強度の勾配を有する位相エンコード用の傾
斜磁場Ｇｅ₁、Ｇｅ₂及びＧｅ₃を印加することにより、
各磁化の位相にＸ軸、Ｙ軸及びＺ軸方向の空間情報を付
与する。さらに、ＲＦ₁の印加からＴＥ／２後に(ＴＥ＝
エコータイム)、核磁化反転用の高周波磁場パルスＲＦ₂
(１８０°パルス)と、Ｚ軸方向に強度の勾配を有するス
ライス(ボリューム)選択用の傾斜磁場Ｇｓ₂を同時に印
加することにより、静磁場不均一により位相が互いにず
れていた核スピンの磁化を再び収束させて、ＲＦ₂の印
加からＴＥ／２後に磁気共鳴信号であるスピンエコー信
号を発生させる。

【０００５】このスピンエコー信号には、前述のケミカ
ルシフト情報が含まれており、スペクトル点数をｎ（整
数）とする場合は、ｎ点のサンプリングを行う。そし
て、サンプリングしたスピンエコー信号に逆フーリエ変
換を施すことにより、磁気共鳴スペクトルを得ることが
できる。なお、スペクトル帯域Ｆはサンプリング間隔Δ
ｔの逆数で決まり、スペクトル分解能Δｆはサンプリン
グ期間Ｔ(＝Δｔ×ｎ)の逆数で定まる。

【０００６】上記の一連の励起及び計測過程を、Ｇ
ｅ₁、Ｇｅ₂及びＧｅ₃の印加強度を段階的に変化させ、
Ｘ軸、Ｙ軸及びＺ軸方向のピクセル数（画素数）に相当
する回数分、ＴＲの間隔で繰り返す。これにより、ケミ
カルシフト情報、Ｘ軸、Ｙ軸及びＺ軸方向の空間情報を
含んだ磁気共鳴信号Ｓｉｇを得ることができる。

【０００７】ここで、図２３の撮影シーケンスの繰り返
し時間ＴＲは、励起された核スピンの縦磁化が元の熱平
衡状態に自然に回復する時間(縦緩和時間)に応じて決め
られる。この縦緩和時間は、物質ごとに異なり、また、
その物質の置かれた物理的及び化学的状態によっても変
化する。そして、磁気共鳴信号Ｓigに対して、計測次元
(軸)ごとに逆フーリエ変換を施すことにより、４次元ス
ペクトロスコピックイメージを得ることができる。例え
ば、空間マトリクス数ｍｘ×ｍｙ×ｍｚからなる画像を
得るためには、計測時間としてｍｘ×ｍｙ×ｍｚ×ＴＲ
が必要とされる。例えば、ｍｘ＝ｍｙ＝ｍｚ＝１６、Ｔ
Ｒ＝２秒とすると、計測時間は１３６．５分になり、か
なり長い時間が必要になる。

【０００８】この計測時間を短縮する高速ＭＲＳＩの一
手法として、ジャーナル オブ マグネティック レゾナ
ンス シリーズ ビー第110巻 : 第278-283頁 (1996年)
に記載されたSingle-Shot Spectroscopic Imaging (Ｓ
ＩＳＳＩ) のパルスシーケンスが提案されており、これ
を図２４に示す。この方法では、核磁化励起用の高周波
磁場パルスＲＦ₁として、バースト波を用いている。通
常、このバースト波は、横磁化を最大にするためバース
ト波のフリップ角の大きさの合計を９０°に設定されて
いる。ここで、バースト波とは、図２５（ａ）に示すよ
うに、複数の高周波磁場パルスをサブパルス１０１とし
て、時間軸上に離散的に配列してなる一連の高周波磁場
パルスをいう。この時間軸上のバースト波をフーリエ変
換すると、図２５（ｂ）に示すように、周波数軸上でも
時間軸上とよく似たバースト形状となる。いま、時間軸
上のバースト波のサブパルス１０１の間隔をτ、全体の
時間幅をＷとすると、周波数軸上のバースト波を構成す
る方形波１０２の幅は１／Ｗ、方形波の間隔は１／τの
関係になる。

【０００９】ここで、図２４の高周波磁場パルスＲＦ₁
を構成する１つ１つのサブパルス１０１は、図２６
（ａ）に示すように、磁気共鳴周波数(搬送周波数)１０
３で周波数変調されたパルスである。この磁気共鳴周波
数で周波数変調されたサブパルス１０１を、この明細書
では説明を簡単にするため、図２６（ｂ）に示すよう
に、時間軸の上側にサブパルス１０１の時間幅と振幅と
を有する外形として表現する。また、図２６（ｃ）は、
図２６（ａ）に示したサブパルス１０１に対して、位相
が反転したサブパルス１０１’である。これも同様に、
図２６（ｄ）に示すように、時間軸の下側にサブパルス
１０１’の時間幅と振幅を有する外形として表現し、図
２６（ａ）のサブパルス１０１と区別する。

【００１０】ところで、Ｘ軸方向に強度勾配を有する傾
斜磁場Ｇｒ₁とバースト状の高周波磁場パルスＲＦ₁を被
検体に同時に印加すると、図２７に示すように、細いス
トリップ状のストリップ領域１０３内に存在する原子核
のみが励起される。図２７のストリップ領域１０３の実
空間上の位置は、時間軸上のバースト波のサブパルス１
０１の間隔τと、傾斜磁場Ｇｒ₁の強度勾配によって決
まる。例えば、τ＝２００マイクロ秒、Ｇｒ₁＝４６．
５ミリテスラ／メートルとする。ここで、１テスラの磁
場強度における水素原子核の磁気共鳴周波数は、約４３
メガヘルツであるため、強度勾配Ｇｒ₁＝４６．５ミリ
テスラ／メートルの傾斜磁場の下では、１ミリメートル
離れた水素原子核の磁気共鳴周波数は、約２キロヘルツ
異なることになる。サブパルス１０１の間隔τ＝２００
マイクロ秒の時間軸上のバースト波を、フーリエ変換し
た周波数軸上のバースト波の方形波１０２の間隔１／τ
であるから、５キロヘルツになる。その結果、実空間上
では、Ｘ軸方向に２．５ミリメートルおきに、原子核が
励起される細いストリップ状のストリップ領域１０３が
存在することになる。

【００１１】次に、ＲＦ₁の印加からＴＥ／２後に、核
磁化反転用の高周波磁場パルスＲＦ₂(180°パルス)と、
Ｚ軸方向に強度勾配を有するスライス選択用の傾斜磁場
Ｇｓ₁を同時に印加する。これにより、ストリップ状の
励起領域を含むＺ軸に垂直な所定の厚みを有するスライ
ス領域内に含まれる核スピンの磁化が選択的に反転さ
れ、静磁場不均一により位相が互いにずれていた核スピ
ンの磁化が再び収束する。これにより、ＲＦ₂の印加か
らＴＥ／２後にスピンエコー信号Ｓigが発生することに
なる。

【００１２】このスピンエコー信号Ｓigを計測する際
に、Ｘ軸方向に強度勾配を有するリードアウト用の傾斜
磁場Ｇｒ₂を印加する。これにより、Ｇｒ₁の印加によっ
て位相が互いにずれていたストリップ領域１０３に含ま
れる原子核の磁気モーメントの位相が再び揃い、ＲＦ₁
のバースト波のサブパルス１０１の数と同数のグラジエ
ントエコー信号群からなるグラジエントエコートレイン
Ｓigiが観測される。このＳigiに含まれる各グラジエン
トエコー信号には、同じＸ軸方向の位置情報が周波数情
報としてエンコード（周波数エンコード）されており、
Ｘ軸方向のマトリクス数(リードアウト点数)をｍｘとす
る場合は、各エコー毎にｍｘ点のサンプリングを行う。

【００１３】また、図２４に示すように、Ｇｒ₁と同時
に、Ｙ軸方向に強度勾配を有する位相エンコード用の傾
斜磁場Ｇｅ₁を印加することにより、エコー毎に異なる
Ｙ軸方向の位置情報を位相エンコードさせることができ
る。その結果、１つのグラジエントエコートレインＳig
iに含まれるエコーの数が、Ｙ軸方向のマトリクス数ｍ
ｙ(エンコード点数)になる。したがって、１つのグラジ
エントエコートレインＳigiに対して、計測次元(Ｘ軸、
Ｙ軸)ごとに、逆フーリエ変換を施して画像の再構成を
することにより、１枚の２次元画像(通常の磁気共鳴画
像)を得ることができる。

【００１４】なお、図２４において、Ｙ軸方向に強度勾
配を有するＧｅ₂は、中心のグラジエントエコー信号Ｓi
gkにＹ軸方向のゼロエンコード情報（中心位置情報）を
付与するために印加する。さらに、Ｇｒ₂の強度勾配の
極性を周期的に反転させて繰り返し印加することによ
り、連続的に、グラジエントエコートレインＳig₁、Ｓi
g₂、・・・、Ｓigi、・・・、 Ｓignを発生させること
ができる。これらの各グラジエントエコートレインＳig
₁、Ｓig₂、・・・、Ｓigi、・・・、Ｓignには、各サン
プリング時刻とエコータイムＴＥとの時間差に応じて、
ｎ個の異なるケミカルシフト情報が周波数エンコードさ
れている。

【００１５】ここで、スペクトル帯域Ｆは、各グラジエ
ントエコートレインＳigiとＳigi+1の間隔Δｔの逆数で
決まる。また、スペクトル分解能Δｆは、サンプリング
期間Ｔ（＝Δｔ×ｎ）の逆数で定まる。したがって、図
２４のパルスシーケンスによる１回の励起及び計測で、
ケミカルシフト情報、Ｘ軸及びＹ軸方向の空間情報を含
んだ磁気共鳴信号を得ることができる。そして、この磁
気共鳴信号に対して、計測次元(軸)毎に逆フーリエ変換
を施すことにより、３次元スペクトロスコピックイメー
ジを得ることができる。

【００１６】図２８は、Ｚ軸方向に強度勾配を有する第
２位相エンコード用の傾斜磁場Ｇｅ₃を用いて、４次元
化した場合のＳＩＳＳＩのシーケンスである。このシー
ケンスを用いて、空間マトリクス数ｍｘ×ｍｙ×ｍｚの
画像を得るには、計測時間としてｍｚ×ＴＲが必要とな
る。これは、４Ｄ−ＣＳＩの計測時間の１／（ｍｘ×ｍ
ｙ）に相当するから、例えば、ｍｘ＝ｍｙ＝ｍｚ＝１６
としたとき、計測時間を１／２５６に短縮することが可
能となる。

【００１７】

【発明が解決しようとする課題】上述した従来の技術」
によるＳＩＳＳＩによる磁気共鳴撮影方法によれば、高
速に磁気共鳴スペクトロスコピック画像を撮影できる
が、画像のＳ／Ｎ比（ＳＮＲ：Signal-to-Noise Rati
o）が悪いという欠点がある。

【００１８】すなわち、図２５（ａ）に示した同一のサ
ブパルス１０１のパルス列からなるバースト波を、高周
波磁場パルスＲＦ₁として用いると、図２７に示したス
トリップ領域１０３に含まれる原子核しか励起されな
い。これを図２５（ｂ）に示した周波数軸上でみると、
方形波１０２の周波数帯域（τ／Ｗに相当）が狭いこと
からも説明できる。

【００１９】本発明が解決しようとする課題は、磁気共
鳴スペクトロスコピック画像のＳＮＲを改善することに
ある。

【００２０】また、磁気共鳴スペクトロスコピック画像
の計測時間を短縮することにある。

【００２１】

【課題を解決するための手段】本発明は、上記課題を解
決するため、基本的に、励起用の高周波磁場パルスとし
て、時間軸上に離散された複数の高周波磁場サブパルス
を、極性反転を繰り返しかつ極性反転毎に振幅が変化す
る関数(例えばsinc関数であり、以下、簡単のため特定
変調関数という。)で変調したバースト波を用いること
を特徴とする。

【００２２】このような特定変調関数で振幅変調したバ
ースト波は、特定変調関数の周期をＴとし、サブパルス
の間隔をτとすると、周波数軸上のバースト波の方形波
の幅は１／Ｔ、方形波相互の間隔は１／τとなる。した
がって、１つの方形波の幅が相互の間隔に占める割合
は、τ／Ｔとなる。図２５に示した従来のバースト波の
全体幅Ｗと上記Ｔとの関係はＷ＞Ｔであるから、本発明
によれば周波数軸上の方形波の周波数帯域を十分に広く
することができる。その結果、本発明の特定変調関数で
振幅変調したバースト波により被検体を励起すると、サ
ブパルスに対応したストリップ領域のみだけでなく、ス
トリップ領域に挟まれた領域にも励起領域が広がり、エ
コー信号の強度が増加してＳＮＲが改善される。

【００２３】具体的には、被検体が置かれる空間に静磁
場を発生する静磁場発生手段と、前記空間に互いに直交
する３軸方向の傾斜磁場を発生する傾斜磁場発生手段
と、前記空間に高周波磁場を発生する高周波磁場発生手
段と、前記被検体から発生する磁気共鳴信号を検出する
信号検出手段と、該信号検出手段により得られた磁気共
鳴信号に基づいて処理演算を行う演算手段と、前記各手
段を制御するシーケンス制御手段とを備えてなる磁気共
鳴撮影装置において、前記高周波磁場発生手段は、時間
軸上に離散された複数の高周波磁場サブパルスを、極性
反転を繰り返しかつ極性反転毎に振幅が変化する関数で
振幅変調した励起用のバースト高周波磁場パルスを発生
するものとする。そして、シーケンス制御手段は、前記
傾斜磁場発生手段と前記高周波磁場発生手段とを制御し
て、直交３軸方向の傾斜磁場のうち第１軸方向と第２軸
方向の傾斜磁場と前記バースト高周波磁場パルスとを、
又は第1軸方向の傾斜磁場と前記バースト高周波磁場パ
ルスとを、前記被検体に同一時に印加して前記被検体を
励起させる第１段階と、該第１段階の後に、前記直交３
軸方向の傾斜磁場のうちの第２軸と第３軸の少なくとも
いずれかの軸方向の傾斜磁場を位相エンコード用傾斜磁
場として印加する第２段階と、該第２段階の後に、前記
被検体に前記直交３軸方向の傾斜磁場のうちの第１軸と
第３軸のいずれかの軸方向の傾斜磁場と、核磁化反転用
の高周波磁場パルスを印加する第３段階と、該第３段階
の後に、前記被検体に第１軸方向の傾斜磁場の傾斜極性
を反転させながらリードアウト用傾斜磁場として繰り返
し印加するとともに、前記傾斜極性の少なくとも一方の
極性の印加に合わせて前記被検体から発生する磁気共鳴
信号を繰り返し検出させる第４段階からなる撮影制御手
順を実行するものとする。そして、前記演算手段は、前
記磁気共鳴信号を用いて磁気共鳴スペクトロスコピック
画像を再構成するものとする。

【００２４】この場合において、前記第３軸方向の強度
を変化させながら、前記第１から４段階の動作を繰り返
し実行する第５段階を付加することにより、画像の計測
次元を増やすことができる。

【００２５】第３段階の核磁化反転用の高周波磁場パル
スとして、極性反転を繰り返しかつ極性反転毎に振幅が
変化する関数で振幅変調してなる連続した高周波磁場パ
ルスを用いることができる。

【００２６】また、第３段階の磁化反転用の高周波磁場
パルスとして、核磁化励起用の高周波磁場パルスと同様
のバースト波を用い、核磁化反転用の高調波磁場パルス
の印加とともに第１軸方向の傾斜磁場を印加することが
好ましい。これによれば、励起用の高周波磁場パルスと
第１軸方向の傾斜磁場によって励起されたストリップ状
の励起領域の核スピンを選択的に反転させることができ
る。その結果、選択されなかったストリップ領域の核ス
ピンの縦磁化の大きさの低減が抑えられるから、１つの
ストリップ領域からのエコー信号取得後、縦磁化の回復
を待たずに、直ちに他のストリップ領域を励起・反転さ
せることができる。したがって、核磁化励起用と核磁化
反転用の高周波磁場パルスの中心周波数を、ストリップ
領域の幅に応じて順次ずらすことにより、縦磁化の回復
を待たずに順次隣のストリップ領域からのエコー信号を
取得することができ、撮影時間ないし計測時間を短縮で
きる。この場合に、第３軸方向の傾斜磁場（位相エンコ
ード用傾斜磁場）の強度を変化させずに上記操作を繰り
返すと、各ストリップ領域から同じ第２位相エンコード
が付与されたエコー信号が得られるので、それらのエコ
ー信号を加算することにより、撮影対象全域からのエコ
ー信号を得ることができるので、ＳＮＲを改善すること
ができる。これに代えて、励起・反転の繰返しごとに、
第３軸方向の傾斜磁場（位相エンコード用傾斜磁場）の
強度を変化させると、４次元のＭＲＳＩが得られ、かつ
その計測時間を短縮することができる。

【００２７】上記において、リードアウト用傾斜磁場の
波形は、傾斜極性が正極性時と負極性時とで異なるもの
でも、同一のものでもよい。

【００２８】

【００２９】

【実施の形態】以下、本発明の実施の形態を図面を用い
て説明する。 （第１実施の形態） 図１に、本発明に係る磁気共鳴撮影装置の主要部である
撮影シーケンスの一実施の形態を示し、図２に、図１の
撮影シーケンスを適用してなる磁気共鳴診断装置の一実
施形態のブロック構成図を示す。

【００３０】図２に示すように、被検体１は、静磁場発
生マグネット２により生成される静磁場および傾斜磁場
発生コイル３により生成される直交３軸方向の傾斜磁場
が印加される空間に置かれる。各コイルに流す電流を変
化させることにより、静磁場の均一度を調整することの
できるシムコイル１１を備えてもよい。被検体１に対
し、プロ−ブ４により生成される高周波磁場を照射して
磁気共鳴現象を生じさせるとともに、被検体１から発生
する磁気共鳴信号をプロ−ブ４により検出するようにな
っている。計算機５は、検出された磁気共鳴信号を取り
込み、被検体１の撮影部位の画像情報を生成してディス
プレイ６に表示する。シムコイル１１を駆動するシム用
電源部１２、傾斜磁場発生コイル３の傾斜磁場用電源部
７、送信器８および受信器９は、シ−ケンス制御装置１
０により図１に示すシーケンスに従って制御されるよう
になっている。また、必要に応じて、記憶媒体１３に測
定条件、計測信号、画像情報等を記憶させるようになっ
ている。

【００３１】ここで、図１に示した本発明の特徴である
シーケンスを説明する。

【００３２】まず、静磁場内に置かれた被検体に、直交
３軸（Ｘ、Ｙ、Ｚ）方向の傾斜磁場Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇｚの
うちの２軸方向の傾斜磁場Ｇｘ、Ｇｙを用いてＧｒ₁と
Ｇｅ₁とを印加しながら、励起用の高周波磁場パルスＲ
Ｆ₁（９０°パルス）を同一時に印加して、被検体を励
起させる。これにより、図２７に示した細いストリップ
状のストリップ領域１０３内に存在する原子核のみが励
起される。次いで、残りの軸方向の傾斜磁場Ｇｚを用い
てＧｅ₃を印加する。一般に、傾斜磁場Ｇｒ₁はリードア
ウト軸方向のディフェイズ用の傾斜磁場と称され、傾斜
磁場Ｇｅ₁及びＧｅ₃は、位相エンコード用の傾斜磁場と
称される。

【００３３】次いで、ＲＦ₁印加の中心からＴＥ／２経
過時に、Ｇｚ方向の傾斜磁場Ｇｓ₁を印加しながら、核
磁化反転用の高周波磁場パルスＲＦ₂（１８０°パル
ス）を印加する。ここで、傾斜磁場Ｇｓ₁は一般にスラ
イス選択用の傾斜磁場と称されている。この操作によ
り、ストリップ状の励起領域を含むＺ軸に垂直な所定の
厚みを有するスライス内に含まれる核スピンの磁化を選
択的に反転し、静磁場不均一により位相が互いにずれて
いた核スピンの磁化を再び収束させる。

【００３４】その後、被検体に励起時に印加した傾斜磁
場の１つの傾斜磁場、図１では傾斜磁場Ｇｘをリードア
ウト用傾斜磁場Ｇｒ₂として繰り返し印加する。この繰
り返し印加の際に、傾斜磁場の傾斜極性（すなわち、勾
配の向き）を反転させて印加する。そして、傾斜極性の
少なくとも一方の極性の印加に合わせて、被検体から発
生する磁気共鳴信号、つまり一群のエコー信号からなる
グラジエントエコートレインＳigiを繰り返し検出す
る。ここで、リードアウトのタイミングは、ＲＦ₂印加
からＴＥ／２時間経過時に、グラジエントエコートレイ
ンの中心が位置するようなタイミングとする。なお、リ
ードアウト用傾斜磁場Ｇｒ₂を印加する前に、位相エン
コード用傾斜磁場Ｇｅ₂を印加しているのは、中心のグ
ラジエントエコー信号にＹ軸方向のゼロエンコード情報
を付与するためである。

【００３５】観測されるグラジエントエコートレインＳ
igiに含まれるエコーの数は、ＲＦ₁のバースト波のサブ
パルス１０１の数と同数になる。そして、このＳigiに
含まれる各グラジエントエコー信号には、同じＸ軸方向
の位置情報が周波数情報としてエンコード（周波数エン
コード）されており、Ｘ軸方向のマトリクス数(リード
アウト点数)をｍｘとする場合は、各エコー毎にｍｘ点
のサンプリングを行う。また、Ｇｒ₁と同時に、Ｙ軸方
向に強度勾配を有する位相エンコード用の傾斜磁場Ｇｅ
₁を印加しているので、各グラジエントエコー信号に
は、エコー毎に異なるＹ軸方向の位置情報が位相エンコ
ードされている。その結果、１つのグラジエントエコー
トレインＳigiに含まれるエコーの数が、Ｙ軸方向のマ
トリクス数ｍｙ(エンコード点数)になる。したがって、
１つのグラジエントエコートレインＳigiに対して、計
測次元(Ｘ軸、Ｙ軸)ごとに、逆フーリエ変換を施して画
像の再構成をすることにより、１枚の２次元画像(通常
の磁気共鳴画像)を得ることができる。

【００３６】そして、各グラジエントエコートレインＳ
ig₁、Ｓig₂、・・・、Ｓigi、・・・、Ｓignには、各サ
ンプリング時刻とエコータイムＴＥとの時間差に応じ
て、ｎ個の異なるケミカルシフト情報が周波数エンコー
ドされているので、図１のシーケンスによる１回の励起
及び計測で、ケミカルシフト情報、Ｘ軸及びＹ軸方向の
空間情報を含んだ磁気共鳴信号を得ることができ、これ
に基づいてスペクトロスコピック画像を得ることができ
る。

【００３７】このような１回の計測を、第２位相エンコ
ード用傾斜磁場であるＺ軸方向の傾斜磁場Ｇｅ₃の強度
を、図中に点線で示したように変化させながら、必要な
回数実行することにより３次元の画像情報を計測するこ
とができる。

【００３８】ここで、本発明の特徴である、励起用の高
周波磁場パルスＲＦ₁として、時間軸上に離散された複
数の高周波磁場サブパルスを極性反転を繰り返しかつ極
性反転毎に振幅が変化する関数で変調したバースト波に
ついて、図３〜６を用いて詳細に説明する。図１の核磁
化励起用の高周波磁場パルスＲＦ₁は、図３に示すよう
に、１６個の高周波磁場サブパルス（以下、単にサブパ
ルスという）１０１時間軸上に離散して配列し、そのサ
ブパルス列をsinc関数で振幅変調したバースト波であ
る。

【００３９】ここで、sinc関数で振幅変調したバースト
波を生成する装置構成の一例を図５に示す。まず、発信
器２１により所定の磁気共鳴周波数で周波数変調された
一定の時間幅と振幅を有する高周波磁場パルス２２を発
生する。次に、この高周波磁場パルス２２を一定時間間
隔で電圧のオン-オフを繰り返す装置２３に入力して一
定振幅で一定周期の離散サブパルスからなるバースト波
２４を生成する。そして、そのバースト波２４を、位相
反転装置２５に入力し、所望の変調態様に応じて１つ１
つのサブパルスの位相を適宜反転する。次に、位相反転
したバースト波２６を、増幅率がsinc関数の絶対値に従
って変化する増幅器２７に入力し、所望とするsinc関数
で振幅変調したバースト波２８を生成することができ
る。なお、位相反転装置２５と増幅器２７の順序は入れ
替えても構わない。また、１個のサブパルスの振幅は、
図６（ａ）に示すようにsinc関数に従って変化させるこ
とが望ましいが、装置の簡単化のため、図６（ｂ）に示
すように平均的な一定値にしても構わない。

【００４０】このようにして図７のバースト波が得られ
る。図７のような時間軸上のバースト波をフーリエ変換
すると、図８に示すように周波数軸上では特定の幅を持
った方形波の周期波となる。ここで、時間軸上のバース
ト波の間隔をτとすると、周波数軸上の方形波の周期は
１／τとなる。また、時間軸上のバースト波を振幅変調
したsinc関数の周期をＴとすると、周波数軸上の方形波
の幅は１／Ｔとなる。

【００４１】したがって、１つの方形波の幅が方形波の
周期に占める割合は、τ／Ｔとなり、図２５に示した従
来のバースト波の場合に比べて、図１実施の形態によれ
ば、周波数帯域を十分に広くすることができる。その結
果、図２７に示したストリップ１０３の領域のみだけで
なく、ストリップ１０３の間の領域にも励起領域が広が
り、エコー信号の強度が増加してＳＮＲが改善される。
例えば、時間軸上のバースト波の間隔、つまりサブパル
ス１０１の間隔τを２１６マイクロ秒、バースト波を振
幅変調したsinc関数の周期Ｔを２４０マイクロ秒とし、
これをフーリエ変換すると図４に示すような周波数軸上
では周期的な方形波１０２からなるバースト波になる。
ここでは、時間軸上のバースト波の個数を有限の数（１
６個）にしているため、周波数軸上では完全な方形波で
なく、ギプス現象が生じているが、周波数軸上でゼロの
値を持つ帯域は全領域の約１０％になる。すなわち、撮
影断面内の約９０％の原子核を励起することができる。
これにより、図５に示した振幅変調しない単純なバース
ト波を用いた場合と比べて、ストリップ間の原子核を励
起できるため、画像のＳＮＲが向上する。

【００４２】（第２実施の形態） 図９に、本発明に係る磁気共鳴撮影装置の主要部である
撮影シーケンスの他の実施の形態を示す。本例では、核
磁化励起用の高周波磁場パルスＲＦ1、および核磁化反
転用の高周波磁場パルスＲＦ2として、１５個のサブパ
ルスの振幅をsinc関数で変調したバースト波を用いてい
る。例えば、図１０に示すように、時間軸上のバースト
波の間隔τを１５マイクロ秒とし、sinc関数の周期Ｔを
２４０マイクロ秒とした。この時間軸上のバースト波を
フーリエ変換すると、図１１に示すような周波数軸上の
バースト波になる。そして、τ／Ｔの関係から、撮影断
面内の約６％のストリップ領域（図１２のストリップＳ
1群）の原子核を励起することができる。

【００４３】ところで、図１の実施の形態のように、核
磁化反転用の高周波磁場パルスＲＦ₂(180°パルス)とし
て、通常のsincパルスを用いるとともに、Ｚ軸方向に強
度勾配を有するスライス選択用傾斜磁場Ｇｓ₁を同時に
印加した場合は、ストリップＳ₁だけではなく、これ以
外のＺ軸に垂直な所定の厚みを有するスライスに含まれ
る核スピンの磁化も反転させてしまう。このため、スト
リップＳ₁からの磁気共鳴信号を取得している間に、ス
トリップＳ₁以外のＺ軸に垂直な所定の厚みを有するス
ライスに含まれる核スピンの縦磁化の大きさが小さくな
る。

【００４４】この点、本実施の形態では、１５個のサブ
パルスをsinc関数で振幅変調したバースト波をＲＦ₂と
して用い、スライス選択用傾斜磁場Ｇｓ₁に代えて、Ｘ
軸方向に強度勾配を有する傾斜磁場Ｇｒ₃を同時に印加
するようにしている。これにより、ストリップＳ₁内に
含まれる核スピンの磁化だけを選択的に反転させること
ができる。つまり、図１２に示すように、ストリップＳ
₁領域からのエコー信号を取得後、直ちにストリップＳ₂
内に含まれる核スピンの磁化だけを選択的に励起・反転
させることができる。このように、ストリップＳ₂内に
含まれる核スピンの磁化だけを、選択的に励起・反転さ
せるためには、Ｓ₁のときのＲＦ₁およびＲＦ₂に対し
て、Ｓ₂のＲＦ₁およびＲＦ₂の中心周波数(送信時の搬送
周波数)を１／Ｔだけずらせばよい。したがって、図１
２のストリップＳ₁〜Ｓ₁₆を選択的に励起・反転させる
ためには、図９の１回の励起・反転シーケンス（ＴＲ）
を繰り返すごとに、ＲＦ₁およびＲＦ₂の中心周波数(送
信時の搬送周波数)を順次１／Ｔずらしながら実行する
ことにより、縦磁化の回復を待たずに、ストリップＳ₁
〜Ｓ₁₆からの信号を発生させることができる。

【００４５】ストリップＳ₁〜Ｓ₁₆からの信号を発生さ
せるにあたり、第２位相エンコード用傾斜磁場Ｇｅ₃を
変化させずに、繰り返し実行した場合は、発生したスト
リップＳ₁〜Ｓ₁₆からの信号に同じ位相エンコードの空
間情報が付与される。したがって、それらのエコー信号
を足し合わせることにより、撮影領域全体からの信号を
取得できるから、画像のSNRを向上させることができ
る。

【００４６】これに代えて、ストリップＳ₁〜Ｓ₁₆から
の信号を発生させるにあたり、ＲＦ₁およびＲＦ₂の中心
周波数をずらす度に、第２位相エンコード用傾斜磁場Ｇ
ｅ₃の強度を図示点線のように変化させて、異なる空間
情報を付与しながら繰り返し実行した場合は、４次元Ｍ
ＲＳＩの計測を行うことになり、その計測時間を短縮さ
せることができる。

【００４７】（第３実施の形態）図１３に、本発明に係
る撮影シーケンスの更に他の実施の形態を示す。本例で
は、核磁化励起用の高周波磁場パルスＲＦ₁、および核
磁化反転用の高周波磁場パルスＲＦ₂として、９個のサ
ブパルスの振幅をsinc関数で変調したバースト波を用い
ている。例えば、図１４に示すように、時間軸上のバー
スト波の間隔τを８０マイクロ秒とし、sinc関数の周期
Ｔを２４０マイクロ秒とした。この時間軸上のバースト
波をフーリエ変換すると、図１５に示すような周波数軸
上のバースト波になる。そして、τ／Ｔの関係から、撮
影断面内の約３３％の原子核を励起することができる。

【００４８】第１、第２実施の形態と同様に、リードア
ウト傾斜磁場Ｇｒ₂の反転繰り返し印加の第１番目のブ
ロックの印加量（図１６のＧｒ₂の斜線部）を、Ｇｒ₁の
印加量と同一にした場合は、従来の技術で述べたとお
り、Ｇｒ₁の印加により位相が互いにずれていたストリ
ップ状の励起領域に含まれる原子核の磁気モーメントの
位相が再び揃う。そのため、ＲＦ₁のサブパルスの数と
同じ９個のグラジエントエコー信号（Ｅ₁₁、Ｅ₁₂、・・
・Ｅ₁₉）を含んだグラジエントエコートレインＳigiが
観測される。

【００４９】ここで、図１６に示す９個のグラジエント
エコー信号Ｅ₁₁、Ｅ₁₂、・・・Ｅ_１９の信号強度に注目
すると、両端のエコー信号ほど信号強度が減少している
ことがわかる。これは、中央のエコー信号Ｅ_１５の取得
時には、エコー(横磁化のベクトル和)を形成する励起領
域内の横磁化が揃っているのに対し、両端のエコー信号
の取得時には、Ｇｒ₁及びＧｒ₂の影響により、横磁化の
位相がバラバラになるためである。このため、特に信号
減衰の激しいＥ₁₁、Ｅ₁₂、Ｅ₁₈、Ｅ₁₉を画像の再構成デ
ータとして用いると、画像全体のＳＮＲが低下してしま
うことになる。

【００５０】そこで、本実施の形態では、図１７に示す
ように、エコートレインの中心付近の５つのエコー信号
のみが発生するように、Ｘ軸方向に強度勾配を有するリ
ードアウト用傾斜磁場Ｇｒ₂の印加量（特に、時間）を
決めるようにしている。すなわち、まず、１セット目の
エコートレインＳig₁発生の際には、７個のエコー信号
Ｅ₁₁〜Ｅ₁₇が発生するようにＧｒ₂の印加量を決める。
続いて、リードアウト用傾斜磁場反転による２セット目
のエコートレインＳig₂を発生させるにあたり、真中の
５個のエコー信号Ｅ₂₃〜Ｅ₂₇が発生するようにＧｒ₂の
印加量を決める。以下、同様に、リードアウト用傾斜磁
場反転による３セット目以降のエコートレインＳig₃の
発生の際にも、５個のエコー信号Ｅ₃₃〜Ｅ₃₇が発生する
ようにＧｒ₂の印加量を決める。

【００５１】そして、本実施の形態では、１セット目の
７個のエコー信号の中で、１番目及び２番目のエコー信
号Ｅ₁₁とＥ₁₂は計測しないで、残りの５個のエコー信号
Ｅ₁₃〜Ｅ₁₇を計測し、２セット目以降の５個のエコー信
号は全て計測するようにする。これにより、エコー取得
時に励起されている領域の横磁化の向きがほぼそろって
いるエコーのみを画像再構成に用いることができるか
ら、画像全体のＳＮＲを向上させることができる。

【００５２】また、本実施の形態では、図１７に示した
波形のリードアウト用傾斜磁場Ｇｒ₂を用いることによ
り、図１６の場合に比べ反転周期を短くできるから、計
測可能なスペクトル帯域を拡大することができ、所望の
周波数成分の物質の検出範囲を広くすることができる。

【００５３】ところで、従来の技術で述べたように、１
つのグラジエントエコートレインに含まれるエコー信号
の数が、第１エンコード点数に相当するため、５個しか
エコーを取得しない場合には、第１エンコード軸方向の
視野が小さくなるか、あるいは空間分解能が低下する。
そこで、本実施の形態では、第２の実施の形態と同様
に、離散して配列された９個のサブパルスをsinc関数で
振幅変調したバースト波を核磁化反転用の高周波磁場パ
ルスＲＦ₂として用い、Ｘ軸方向に強度勾配を有する傾
斜磁場Ｇｒ₃を同時に印加するようにしている。これに
より、図１８に示すように、ＲＦ₁で励起された各スト
リップＳ_i（ｉ＝１，２，３）内に含まれる磁化だけを
反転させる。その結果、縦磁化の回復を待たずに、連続
してストリップＳ₁、Ｓ₂、Ｓ₃からの信号を発生させる
ことができる。

【００５４】また、第２実施の形態と同様に、ＲＦ₁と
ＲＦ₂の中心周波数を１／Ｔずつずらしながら、本実施
の形態ではＹ軸方向に強度勾配を有する第１位相エンコ
ード用のオフセット傾斜磁場Ｇｅ₄のステップ強度を変
化させることにより、ストリップＳ₁、Ｓ₂、Ｓ₃からの
信号にそれぞれ異なる空間情報(第１位相エンコード磁
場)を付与することができる。この場合は、第１位相エ
ンコード点数を３倍の１５に拡張することが可能とな
る。

【００５５】なお、本実施の形態において、図１９に示
すような、離散して配列された５個のサブパルス１０１
をsinc関数で振幅変調したバースト波を、ＲＦ₁とＲＦ₂
として用いることもできる。しかし、その場合は、励起
されている領域の横磁化の位相が全てのエコー信号につ
いてほぼそろうものの、バースト波のサブパルスの数が
減少しているため、ギプス現象による周波数軸上のバー
スト波の方形波又は台形波からなる周期波の乱れが大き
くなり、励起プロファイルの隣のストリップへの漏れ込
みが大きくなるという問題がある。したがって、中心周
波数をずらしたバースト波の高周波磁場パルスＲＦを併
用しても、被写体の撮影断面内の原子核ほぼ全てを励起
して撮影を行うことができなくなり、画像のＳＮＲは低
下する。

【００５６】（変形例１）第２と第３の実施の形態で
は、Ｚ軸方向に強度勾配を有するスライス(ボリューム)
選択用傾斜磁場を印加せず、Ｚ軸方向の空間情報を第２
位相エンコードで取得しているため、第２エンコード視
野外で且つプローブ感度内に信号源がある場合、その信
号が折り返して視野内の信号に重畳してしまう。これに
対しては、あらかじめ核磁化励起用の高周波磁場パルス
ＲＦ₁の印加前に、上記第２エンコード視野外の領域に
含まれる核スピンの磁化を選択的に疑似飽和させてお
く、いわゆるプレサチュレーションを行うことにより、
上記信号の混入を防ぐことができる。

【００５７】（変形例２）第１〜３実施の形態では、リ
ードアウト用傾斜磁場の反転周期を短くするために、図
２０に示すように、偶数番目のブロックを三角波とする
波形を用いていた。このような波形を用いた場合、偶数
番目のエコートレインＳig_eiの発生時におけるリードア
ウト傾斜磁場強度が一定でないため、偶数番目のエコー
トレインＳig_eiを画像再構成に用いることが困難であ
る。なお、図１、図９、図１３、図１６、図１７のシー
ケンス図では、説明を分かり易くするため、偶数番目の
エコートレインの表示を省略している。

【００５８】これに対して、図２１のように、リードア
ウト用傾斜磁場を繰り返し反転する波形として、偶数番
目のブロックを矩形波又は台形波の波形を用いた場合
は、リードアウト用傾斜磁場の反転周期が延びて計測時
間がかかるため、計測可能なスペクトル帯域は狭まる
が、偶数番目のエコートレインＳig_eiを画像再構成に用
いることが可能となる。すなわち、得られたエコートレ
インを奇数番目のグループ(Ｓig_oi)と偶数番目のグルー
プ(Ｓig_ei)に分離した後、両方のグループに対してそれ
ぞれ各実施の形態と同様の画像再構成を施す。そして、
得られた２つのケミカルシフト画像を、足し合わせるこ
とにより、ＳＮＲの高いケミカルシフト画像を得ること
ができる。なお、奇数番目のエコートレインと偶数番目
のエコートレインのサンプリング時刻が異なるため、上
記加算を行う前に、ケミカルシフト軸方向の位相ずれの
補正(いわゆる一次の位相補正)を行う必要が生じるが、
これは公知の位相ずれ補正で対応できる。

【００５９】（変形例３） 第１〜３実施の形態では、Ｘ軸方向の傾斜磁場Ｇｒ1と
バースト状の高周波磁場パルスＲＦ1と同時に、Ｙ軸方
向の位相エンコード用傾斜磁場Ｇｅ1を印加することに
より、エコー毎に異なるＹ軸方向の位置情報を位相エン
コードさせていた。このＧｅ1の代わりに、図２２に示
すように、Ｙ軸方向の位相エンコード用傾斜磁場Ｇｅ5
を、Ｇｒ2と同期させて周期的に強度勾配（傾斜極性）
を反転させて繰り返し印加することにより、エコー毎に
異なるＹ軸方向の位置情報を位相エンコードさせること
もできる。

【００６０】（変形例）第１〜３実施の形態では、バー
スト波の振幅をsinc関数で変調した場合について説明し
たが、本発明はsinc関数に限らず、フーリエ変換したと
きに周波数帯域を広くすることができる種々の変調関数
でバースト波を振幅変調することにより、同様の効果を
得ることができる。

【００６１】

【発明の効果】本発明によれば、周波数軸上のバースト
波を構成する方形波の周波数帯域を十分に広くすること
ができるから、本発明の特定変調関数で変調したバース
ト波により被検体を励起すると、サブパルスに対応した
ストリップ領域のみだけでなく、ストリップ領域に挟ま
れた領域にも励起領域が広がり、エコー信号の強度が増
加してＳＮＲが改善される。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の磁気共鳴撮影装置の第１実施の形態に
係る撮影シーケンスを示す図である。

【図２】本発明を適用してなる一実施の形態の磁気共鳴
診断装置の概要構成図である。

【図３】sinc関数で振幅変調された１６個のサブパルス
からなる本発明の特徴に係るバースト波の一例を示す図
である。

【図４】図３のバースト波をフーリエ変換した周波数軸
上でのバースト波を示す図である。

【図５】本発明の特徴に係るバースト波を生成する装置
の一例のブロック構成図である。

【図６】本発明の特徴に係るバースト波を構成するサブ
パルスの振幅の形状を説明する図である。

【図７】sinc関数で振幅変調したバースト波の一例を示
す図である。

【図８】図７のバースト波をフーリエ変換した周波数軸
上でのバースト波を示す図である。

【図９】本発明の磁気共鳴撮影装置の第２実施の形態に
係る撮影シーケンスを示す図である。

【図１０】sinc関数で振幅変調された１５個のサブパル
スからなる本発明の特徴に係るバースト波の一例を示す
図である。

【図１１】図１０のバースト波をフーリエ変換した周波
数軸上でのバースト波を示す図である。

【図１２】図９の撮影シーケンスよる連続励起・反転の
プロファイルを周波数軸上に示した図である。

【図１３】本発明の磁気共鳴撮影装置の第３実施の形態
に係る撮影シーケンスを示す図である。

【図１４】sinc関数で振幅変調された９個のサブパルス
からなる本発明の特徴に係るバースト波の一例を示す図
である。

【図１５】図１４のバースト波をフーリエ変換した周波
数軸上でのバースト波を示す図である。

【図１６】第１と第２実施の形態で用いるリードアウト
用傾斜磁場の波形を拡大して示した図である。

【図１７】第３実施の形態で用いるリードアウト用傾斜
磁場の波形を拡大して示した図である。

【図１８】図１３の撮影シーケンスよる連続励起・反転
のプロファイルを周波数軸上に示した図である。

【図１９】sinc関数で振幅変調された５個のサブパルス
からなる本発明の特徴に係るバースト波の一例を示す図
である。

【図２０】奇数番目のエコートレインのみを画像再構成
に用いる場合のリードアウト用傾斜磁場の波形を拡大し
て示した図である。

【図２１】奇数番目と偶数番目のエコートレインの双方
を画像再構成に用いる場合のリードアウト用傾斜磁場の
波形を拡大して示した図である。

【図２２】リードアウト用傾斜磁場の傾斜極性の反転に
同期させて、位相エンコード用傾斜磁場の傾斜極性を周
期的に反転させて繰返し印加する例を説明する波形図で
ある。

【図２３】従来技術による４Ｄ−ＣＳＩの撮影シーケン
スの一例を示す図である。

【図２４】従来技術による３Ｄ−ＳＩＳＳＩの撮影シー
ケンスの一例を示す図である。

【図２５】従来の時間軸上のバースト波及びそれをフー
リエ変換した周波数軸上のバースト波を示す図である。

【図２６】バースト波を構成する１個のサブパルスの波
形を説明する図である。

【図２７】バースト波により原子核が励起される細いス
トリップ領域を説明する図である。

【図２８】従来技術による４Ｄ−ＳＩＳＳＩの撮影シー
ケンスの一例を示す図である。

【符号の説明】

ＲＦ1 核磁化励起用の高周波磁場パルス ＲＦ2 核磁化反転用の高周波磁場パルス Ｇｘ Ｘ軸方向に強度勾配を有する傾斜磁場 Ｇｙ Ｙ軸方向に強度勾配を有する傾斜磁場 Ｇｚ Ｚ軸方向に強度勾配を有する傾斜磁場 Ｇｓ スライス選択用傾斜磁場 Ｇｒ リ−ドアウト用傾斜磁場 Ｇｅ 位相エンコ−ド用磁場 Ｓig エコ−信号／エコートレイン ＴＲ 計測繰返し時間 ＴＥ エコー時間 Ｅ エコー信号 ２ 静磁場発生マグネット ３ 傾斜磁場発生コイル ４ プローブ ５ 計算機 ６ ディスプレイ ７ 傾斜磁場用電源部 ８ 送信器 ９ 受信器 １０ シーケンス制御装置 １３ 記憶媒体

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 清水 博道 東京都千代田区内神田一丁目１番14号 株式会社 日立メディコ内 (56)参考文献 特開 平８−308809（ＪＰ，Ａ) 特開 平９−262220（ＪＰ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.⁷，ＤＢ名) A61B 5/055

Claims (11)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 被検体が置かれる空間に静磁場を発生す
   る静磁場発生手段と、前記空間に互いに直交する３軸方
   向の傾斜磁場を発生する傾斜磁場発生手段と、前記空間
   に高周波磁場を発生する高周波磁場発生手段と、前記被
   検体から発生する磁気共鳴信号を検出する信号検出手段
   と、該信号検出手段により得られた磁気共鳴信号に基づ
   いて処理演算を行う演算手段と、前記各手段を制御する
   シーケンス制御手段とを備え、 前記高周波磁場発生手段は、時間軸上に離散された複数
   の高周波磁場サブパルスを、極性反転を繰り返しかつ極
   性反転毎に振幅が変化する関数で振幅変調した励起用の
   バースト高周波磁場パルスを発生するものであり、 前記シーケンス制御手段は、前記傾斜磁場発生手段と前
   記高周波磁場発生手段とを制御して、直交３軸方向の傾
   斜磁場のうち第１軸方向と第２軸方向の傾斜磁場と前記
   バースト高周波磁場パルスとを、又は第1軸方向の傾斜
   磁場と前記バースト高周波磁場パルスとを、前記被検体
   に同一時に印加して前記被検体を励起させ、該励起され
   た前記被検体に前記直交３軸方向の傾斜磁場のうちの第
   ２軸と第３軸の少なくともいずれかの軸方向の傾斜磁場
   を位相エンコード用傾斜磁場として印加し、該印加後に
   前記被検体に前記直交３軸方向の傾斜磁場のうちの第１
   軸と第３軸のいずれかの軸方向の傾斜磁場と核磁化反転
   用の高周波磁場パルスを印加し、該印加後に前記被検体
   に第１軸方向の傾斜磁場の傾斜極性を反転させながらリ
   ードアウト用傾斜磁場として繰り返し印加するととも
   に、前記信号検出手段を制御して前記傾斜極性の少なく
   とも一方の極性の印加に合わせて前記被検体から発生す
   る磁気共鳴信号を繰り返し検出させる撮影制御を実行
   し、 前記演算手段は、前記磁気共鳴信号を用いて磁気共鳴ス
   ペクトロスコピック画像を再構成するものである磁気共
   鳴撮影装置。
2. 【請求項２】 請求項１に記載の磁気共鳴撮影装置にお
   いて、 前記シーケンス制御手段は、前記位相エンコード用傾斜
   磁場の強度を変化させながら、前記撮影制御を繰り返し
   実行することを特徴とする磁気共鳴撮影装置。
3. 【請求項３】 請求項１又は２に記載の磁気共鳴撮影装
   置において、 前記高周波磁場発生手段は、前記核磁化反転用の高周波
   磁場パルスとして、極性反転を繰り返しかつ極性反転毎
   に振幅が変化する関数で振幅変調してなる連続した高周
   波磁場パルスを発生することを特徴とする磁気共鳴撮影
   装置。
4. 【請求項４】 請求項１又は２に記載の磁気共鳴撮影装
   置において、 前記高周波磁場発生手段は、核磁化反転用の高周波磁場
   パルスとして、時間軸上に離散された複数の高周波磁場
   サブパルスを極性反転を繰り返しかつ極性反転毎に振幅
   が変化する関数で振幅変調したバースト波を発生し、 前記シーケンス制御手段は、核磁化反転用の高周波磁場
   パルスとともに印可する前記傾斜磁場として、前記第１
   軸方向の傾斜磁場を用いることを特徴とする磁気共鳴撮
   影装置。
5. 【請求項５】 請求項４に記載の磁気共鳴撮影装置にお
   いて、 前記シーケンス制御手段は、前記撮影制御の繰り返しの
   都度、前記第３軸方向の位相エンコード用傾斜磁場の強
   度を変化させ、かつ前記励起用と核磁化反転用の高周波
   磁場パルスの中心周波数をそれぞれ一定量シフトさせな
   がら前記撮影制御を実行することを特徴とする磁気共鳴
   撮影装置。
6. 【請求項６】 請求項１乃至５のいずれかに記載の磁気
   共鳴撮影装置において、 前記傾斜磁場発生手段は、前記リードアウト用傾斜磁場
   として、傾斜極性の正極性と負極性とで異なる波形の傾
   斜磁場を発生することを特徴とする磁気共鳴撮影装置。
7. 【請求項７】 請求項１乃至５のいずれかに記載の磁気
   共鳴撮影装置において、 前記傾斜磁場発生手段は、前記リードアウト用傾斜磁場
   として、傾斜極性の正極性と負極性とで同一波形の傾斜
   磁場を発生することを特徴とする磁気共鳴撮影装置。
8. 【請求項８】 請求項１乃至７のいずれかに記載の磁気
   共鳴撮影装置において、 前記バースト波を形成する高周波磁場サブパルスの個数
   が９個以上であり、前記変調されたバースト波の時間軸
   の中心に位置するサブパルスを中心として、５個のサブ
   パルスに対応する磁気共鳴信号を発生させるように、前
   記リードアウト用傾斜磁場の印加量が設定されてなるこ
   とを特徴とする磁気共鳴撮影装置。
9. 【請求項９】 請求項１乃至７のいずれかに記載の磁気
   共鳴撮影装置において、 前記バースト波を形成する高周波磁場サブパルスの個数
   が９個以上であり、前記磁気共鳴信号を検出する際に、
   前記リードアウト用傾斜磁場の傾斜極性反転に合わせて
   発生する第１番目と第２番目の磁気共鳴信号を検出しな
   いように設定されてなることを特徴とする磁気共鳴撮影
   装置。
10. 【請求項１０】 請求項１乃至９のいずれかに記載の磁
    気共鳴撮影装置において、 前記シーケンス制御手段は、前記リードアウト用傾斜磁
    場の傾斜極性反転に同期して、前記第２軸方向の傾斜磁
    場を周期的に傾斜極性を反転させながら繰り返し印加す
    ることを特徴とする磁気共鳴撮影装置。
11. 【請求項１１】 請求項１乃至１０のいずれかに記載の
    磁気共鳴撮影装置において、 前記バースト波の変調に係る関数が、sinc関数であるこ
    とを特徴とする磁気共鳴撮影装置。