JPS6238146A - 物体内の容積を選択励振する方法 - Google Patents
物体内の容積を選択励振する方法Info
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- JPS6238146A JPS6238146A JP61186157A JP18615786A JPS6238146A JP S6238146 A JPS6238146 A JP S6238146A JP 61186157 A JP61186157 A JP 61186157A JP 18615786 A JP18615786 A JP 18615786A JP S6238146 A JPS6238146 A JP S6238146A
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- volume
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4838—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective suppression or saturation of MR signals
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- Physics & Mathematics (AREA)
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- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、物体を均一な定常磁界に配置し、次に無線周
波電磁パルスおよび傾斜磁界を節制させて物体内の容積
を選択励振する方法に関するものである。
波電磁パルスおよび傾斜磁界を節制させて物体内の容積
を選択励振する方法に関するものである。
この種の方法は、例えば゛ジャーナル オブマグネティ
ック リゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅ
ｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ） ”５５．第３５０−３５
４頁（１９８４）、ダブリュー・ピー・オウエ（Ｗ、
Ｐ、 Ａｖｅ）等による論文に記載されている。この方
法によれば、傾斜磁界を連続的にＸ、Ｙ、Ｚ方向に供給
して、斯かる傾斜磁界中に複合無線周波パルスを各時間
ごとに発生する。
ック リゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅ
ｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ） ”５５．第３５０−３５
４頁（１９８４）、ダブリュー・ピー・オウエ（Ｗ、
Ｐ、 Ａｖｅ）等による論文に記載されている。この方
法によれば、傾斜磁界を連続的にＸ、Ｙ、Ｚ方向に供給
して、斯かる傾斜磁界中に複合無線周波パルスを各時間
ごとに発生する。
複合無線周波パルスの各々は一連の選択４５°パルス、
広帯域９０°パルスおよび選択４５°パルスから成る。
広帯域９０°パルスおよび選択４５°パルスから成る。
３個の複合パルスに続いて、位置、配向および大きさが
均一な定常磁界の強さ、傾斜磁界の勾配の強さおよび選
択無線周波パルスの周波数（帯）により定まる立方体（
ｃｕｂｅ）状容積を、（均一な定常磁界の方向に配向さ
せる）選択励振の前の励磁とは逆向きに励磁する。この
既知の方法には、傾斜磁界中に９０°非選択無線周波パ
ルスを発生させる必要があり、しかもこのパルスのピー
ク電力が極めて高いという欠点がある。このように無線
周波パルスを発生させるには、使用すべき無線周波送信
機に厳格な要件が課される。これがため、価格が高くな
るという欠点がある。
均一な定常磁界の強さ、傾斜磁界の勾配の強さおよび選
択無線周波パルスの周波数（帯）により定まる立方体（
ｃｕｂｅ）状容積を、（均一な定常磁界の方向に配向さ
せる）選択励振の前の励磁とは逆向きに励磁する。この
既知の方法には、傾斜磁界中に９０°非選択無線周波パ
ルスを発生させる必要があり、しかもこのパルスのピー
ク電力が極めて高いという欠点がある。このように無線
周波パルスを発生させるには、使用すべき無線周波送信
機に厳格な要件が課される。これがため、価格が高くな
るという欠点がある。
さらに、この既知の方法には、（高磁界強度〉０．５Ｔ
（定常磁界）に対し）課される安全条件に、前記強い無
線周波パルスの使用が適合しないという欠点を有する。
（定常磁界）に対し）課される安全条件に、前記強い無
線周波パルスの使用が適合しないという欠点を有する。
また、この方法は種々の励起パルスにより磁化された回
転する核スピンの総和に基づいている。励起パルスによ
り物体（以下「被検体」と称する）の選定された容積（
以下「選定容積」と称する）および被検体の残存部分夫
々において５４０°および２７０°の角度の回転を生じ
させるが、それら角度を完全に達成できない。この理由
は、選定された２層（傾斜磁界Ｇｚおよび２個の４５°
選択パルス）の核スピンは、３個の複合パルスの間に（
ｙ層およびＸ層に関する２本の直交する交線の微小体積
を除いて）３６０°回転させられるからである。同様な
ことが′選定された２層およびＸ層の核スピンにも適用
することができる。
転する核スピンの総和に基づいている。励起パルスによ
り物体（以下「被検体」と称する）の選定された容積（
以下「選定容積」と称する）および被検体の残存部分夫
々において５４０°および２７０°の角度の回転を生じ
させるが、それら角度を完全に達成できない。この理由
は、選定された２層（傾斜磁界Ｇｚおよび２個の４５°
選択パルス）の核スピンは、３個の複合パルスの間に（
ｙ層およびＸ層に関する２本の直交する交線の微小体積
を除いて）３６０°回転させられるからである。同様な
ことが′選定された２層およびＸ層の核スピンにも適用
することができる。
これかため、測定すべき選定立方体状容積に共鳴信号ま
たはＦＩＤ信号を形成するため、３個の複合パルスの次
に発生させた９０°パルスは、前記層からの共鳴信号を
生じさせ、妨害現象を生じさせる。
たはＦＩＤ信号を形成するため、３個の複合パルスの次
に発生させた９０°パルスは、前記層からの共鳴信号を
生じさせ、妨害現象を生じさせる。
本発明の目的は、所望の容積の周囲の物質から発生され
た共鳴信号の一因となる妨害信号を生じさせることなく
、所望の容積を排他的に選択することができる方法を提
供せんとするにある。
た共鳴信号の一因となる妨害信号を生じさせることなく
、所望の容積を排他的に選択することができる方法を提
供せんとするにある。
この目的を達成するため、本発明は物体を均一な定常磁
界に配置し、次に無線周波電磁パルスおよび傾斜磁界を
発生させて物体内の容積を選択励振するに当り、非選択
９０°パルスを発生し、次に核スピンをデフェーズする
傾斜磁界を供給し、次に非選択１８０°パルスを発生し
、続いて同一の傾斜磁界に直面する選択９０°パルスを
発生するようにしたことを特徴とする。本発明の方法に
よれば、非選択９０°パルスは均一な定常磁界の方向を
横切る平面内の磁化を方向付けする。続いて供給される
デフエージング傾斜磁界は前記平面内の核スピンをデフ
ェーズとする。均一な定常磁界の非一様性および化学シ
フト （δ）のための分散の効果をデフエージング傾斜
磁界の後に発生された非選択１８０°パルスにより補償
される。続いて供給される傾斜磁界は、非選択１８０°
パルスの前に導かれたデフエージングを相殺するのに利
用する。選択９０°パルスは、傾斜磁界により定められ
た層の核スピンの磁化を、当初の磁化方向或いは当初の
磁化方向とは逆の方向に復帰させる。したがって、被検
体の予め選定される層において、磁化を均一な定常磁界
の方向（或いは逆方向）に得る。横軸方向の磁化を前記
層の外側に全体的にデフェーズする。
界に配置し、次に無線周波電磁パルスおよび傾斜磁界を
発生させて物体内の容積を選択励振するに当り、非選択
９０°パルスを発生し、次に核スピンをデフェーズする
傾斜磁界を供給し、次に非選択１８０°パルスを発生し
、続いて同一の傾斜磁界に直面する選択９０°パルスを
発生するようにしたことを特徴とする。本発明の方法に
よれば、非選択９０°パルスは均一な定常磁界の方向を
横切る平面内の磁化を方向付けする。続いて供給される
デフエージング傾斜磁界は前記平面内の核スピンをデフ
ェーズとする。均一な定常磁界の非一様性および化学シ
フト （δ）のための分散の効果をデフエージング傾斜
磁界の後に発生された非選択１８０°パルスにより補償
される。続いて供給される傾斜磁界は、非選択１８０°
パルスの前に導かれたデフエージングを相殺するのに利
用する。選択９０°パルスは、傾斜磁界により定められ
た層の核スピンの磁化を、当初の磁化方向或いは当初の
磁化方向とは逆の方向に復帰させる。したがって、被検
体の予め選定される層において、磁化を均一な定常磁界
の方向（或いは逆方向）に得る。横軸方向の磁化を前記
層の外側に全体的にデフェーズする。
尚、非選択９０°および１８０ °無線周波パルスが
周波数ｆ。を有する場合には、選択９０°無線周波パル
スは周波数ｆ０からずれた周波数ｆ。＋Δｒを有し得、
そのためいわゆる゛′オフーセンター（ｏｆｆ ｃｅｎ
ｔｅｒ）”励振が起ることに注意を要する。傾斜磁界が
Ｘ方向に勾配を有する場合には、周波数ｆ。の無線周波
パルスで励振される層から距離ΔＸずれた層を選択し、
そのため角周波数２π・Δｆ＝７”−Ｇｘ・ΔＸとなる
。また、偏移周波数ｆ。＋Δｆの励振は、周波数ｆ。を
有する第１および第２無線周波パルスで位相コヒーレン
トである必要があることに注意を要する。
周波数ｆ。を有する場合には、選択９０°無線周波パル
スは周波数ｆ０からずれた周波数ｆ。＋Δｒを有し得、
そのためいわゆる゛′オフーセンター（ｏｆｆ ｃｅｎ
ｔｅｒ）”励振が起ることに注意を要する。傾斜磁界が
Ｘ方向に勾配を有する場合には、周波数ｆ。の無線周波
パルスで励振される層から距離ΔＸずれた層を選択し、
そのため角周波数２π・Δｆ＝７”−Ｇｘ・ΔＸとなる
。また、偏移周波数ｆ。＋Δｆの励振は、周波数ｆ。を
有する第１および第２無線周波パルスで位相コヒーレン
トである必要があることに注意を要する。
本発明の別の方法は非選択９０°パルス、デフエージン
グ傾斜磁界、非選択１８０°パルスおよび選択９０’パ
ルスより成るサイクルを同一の傾斜磁界において少なく
とも２回実行し、各サイクル実行中に供給さた傾斜磁界
が予め供給された傾斜磁界の傾斜方向と交差して延在す
る傾斜方向を有するようにしたことを特徴とする。
グ傾斜磁界、非選択１８０°パルスおよび選択９０’パ
ルスより成るサイクルを同一の傾斜磁界において少なく
とも２回実行し、各サイクル実行中に供給さた傾斜磁界
が予め供給された傾斜磁界の傾斜方向と交差して延在す
る傾斜方向を有するようにしたことを特徴とする。
本発明の方法の好適例において、前記サイクルを３回行
い、被検体内の立方体状容積を選択する。
い、被検体内の立方体状容積を選択する。
立方体状容積内には均一な定常磁界の（逆）方向に磁化
を得て、立方体状容積の外側の横方向磁化は全体的にデ
フェーズとなる。次の励振後に、立方体状容積の核スピ
ンは共鳴信号を発生し、この共鳴信号は立方体状容積の
外側にある核スピンの総和には影響されない。
を得て、立方体状容積の外側の横方向磁化は全体的にデ
フェーズとなる。次の励振後に、立方体状容積の核スピ
ンは共鳴信号を発生し、この共鳴信号は立方体状容積の
外側にある核スピンの総和には影響されない。
本発明の方法の好適例は、特に体積−選択分光学に適し
ている。このような分光測定の間に、選定容積から排他
的に信号を（尋るため、均一な定常磁界が体積内で一様
となり、従って極めて高いスペクトル分解能を有する分
光測定が可能となる。
ている。このような分光測定の間に、選定容積から排他
的に信号を（尋るため、均一な定常磁界が体積内で一様
となり、従って極めて高いスペクトル分解能を有する分
光測定が可能となる。
本発明の方法は、スピン密度分布およびＴ１および１２
分布（ＴＩおよびＴ２は夫々縦および横緩和時間定数で
ある）の高分解イメージを達成するのに適している。
分布（ＴＩおよびＴ２は夫々縦および横緩和時間定数で
ある）の高分解イメージを達成するのに適している。
横緩和時間定数を以下のように決定する。まず例えば立
方体状容積を選定した後、９０°パルスを発生し、待ち
時間τの後１８０°パルスを発生して、期間τの後合成
エコーパルスの最大値を発生させる。前記操作を、各時
間ごとに異なる待ち時間τを用いて繰返すことにより、
横緩和時間定数Ｔ２を、選定容積に対し決定することが
できる。この方法には数種類の変更が可能であること明
らかである（例えば、選定容積内の１２分布の決定）。
方体状容積を選定した後、９０°パルスを発生し、待ち
時間τの後１８０°パルスを発生して、期間τの後合成
エコーパルスの最大値を発生させる。前記操作を、各時
間ごとに異なる待ち時間τを用いて繰返すことにより、
横緩和時間定数Ｔ２を、選定容積に対し決定することが
できる。この方法には数種類の変更が可能であること明
らかである（例えば、選定容積内の１２分布の決定）。
さらに、本発明は縦緩和時間定数Ｔ１を決定する方法を
提供する。まず１８０°反転パルスを発生し、待ち時間
τの後、上述の方法により容積を選定する。そして９０
°励振パルスの後、発生された共鳴信号（ＦＩＤ信号）
を測定する。縦緩和時間定数を、異なる待ち時間τを用
いた上記操作を繰返すことにより決定する。高分解イメ
ージを形成するには、一方向のみを選定する必要がある
。この方向は、ヨーロッパ特許出願第００４６７８２号
明細書に記載されるように測定サイクルの準備段階中の
傾斜磁界の方向と同じになるようにする。
提供する。まず１８０°反転パルスを発生し、待ち時間
τの後、上述の方法により容積を選定する。そして９０
°励振パルスの後、発生された共鳴信号（ＦＩＤ信号）
を測定する。縦緩和時間定数を、異なる待ち時間τを用
いた上記操作を繰返すことにより決定する。高分解イメ
ージを形成するには、一方向のみを選定する必要がある
。この方向は、ヨーロッパ特許出願第００４６７８２号
明細書に記載されるように測定サイクルの準備段階中の
傾斜磁界の方向と同じになるようにする。
本発明の方法を実行する間、微小容積から信号を常時受
信するため、定常磁界を、例えばシムコイルまたは他の
調整手段により前もって一様度を高くし、したがって任
意の加工物が最小限となり、極めて高い分解能を達成す
ることができる。本発明の方法では、薄片状、棒状若し
くは立方体状体積に発生された共鳴信号の検出のため表
面コイルを有効に使用することができる。
信するため、定常磁界を、例えばシムコイルまたは他の
調整手段により前もって一様度を高くし、したがって任
意の加工物が最小限となり、極めて高い分解能を達成す
ることができる。本発明の方法では、薄片状、棒状若し
くは立方体状体積に発生された共鳴信号の検出のため表
面コイルを有効に使用することができる。
本発明の方法およびこの分野では均一な定常磁界の方向
をＺ軸方向としている。傾斜磁界の磁界方向は前記Ｚ軸
と一致する。一般に３種類の異なる傾斜磁界の傾斜方向
はＸ方向、ｙ方向およびＺ方向である。
をＺ軸方向としている。傾斜磁界の磁界方向は前記Ｚ軸
と一致する。一般に３種類の異なる傾斜磁界の傾斜方向
はＸ方向、ｙ方向およびＺ方向である。
本発明の方法に使用される９０°パルスは、例えハｘ−
パルスでアリ、選択９０°パルスを−Ｘ−パルストシ、
一方の非選択９０°パルスを＋ｘ−パルスとする。前述
した例では非選択１８０°パルスをｙ−パルストスル。
パルスでアリ、選択９０°パルスを−Ｘ−パルストシ、
一方の非選択９０°パルスを＋ｘ−パルスとする。前述
した例では非選択１８０°パルスをｙ−パルストスル。
即ち９０’Ｘ−パルス、１８０°ｙ−パルスオヨび９０
°ｘ〜パルス（全て非選択パルス）とする。９０°ｘ−
パルスおよび１８０°ｙ−パルスの使用法および表示法
はそれ自体知られており、例えば゛ポラリゼーション
トランスファーシーケンス フォー トウ ディメンジ
ョナル エヌエムアール バイ ハイゼンベルグ ベク
トル アナリシス（Ｐｏｌａｒｉｓａｔｉｏｎ Ｔｒａ
ｎｓｆｅｒ ５ｅｑｕｅｎｃｅｓ ｆｏｒＴｗｏ Ｄｉ
ｍｅｎｓｉｏｎａｌ ＮＭＲｂｙ Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒ
ｇ Ｖｅｃｔｏｒ八ｎａｌｙへｅｓ）′２ 「ジャーナ
ル オブ マグネティック リゾナンス（Ｊｏｒｎａｌ
ｏｆ ！、ｌａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）
４５、８−２９（１９８１）、 エム・アール・ベン
ドール（Ｍ、Ｒ。
°ｘ〜パルス（全て非選択パルス）とする。９０°ｘ−
パルスおよび１８０°ｙ−パルスの使用法および表示法
はそれ自体知られており、例えば゛ポラリゼーション
トランスファーシーケンス フォー トウ ディメンジ
ョナル エヌエムアール バイ ハイゼンベルグ ベク
トル アナリシス（Ｐｏｌａｒｉｓａｔｉｏｎ Ｔｒａ
ｎｓｆｅｒ ５ｅｑｕｅｎｃｅｓ ｆｏｒＴｗｏ Ｄｉ
ｍｅｎｓｉｏｎａｌ ＮＭＲｂｙ Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒ
ｇ Ｖｅｃｔｏｒ八ｎａｌｙへｅｓ）′２ 「ジャーナ
ル オブ マグネティック リゾナンス（Ｊｏｒｎａｌ
ｏｆ ！、ｌａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）
４５、８−２９（１９８１）、 エム・アール・ベン
ドール（Ｍ、Ｒ。
Ｂｅｎｄａｌｌ）等による論文に記載されている。
尚、非選択９０６パルスに対し＋ｘ−パルスおよび選択
９０°パルスに刻し−Ｘ−パルスを使用する（或いはこ
の逆でもよい）と有効である。この理由は選定容積の外
側からの効果が、例えば定常磁界の不完全性ゆえに相殺
されるからである。
９０°パルスに刻し−Ｘ−パルスを使用する（或いはこ
の逆でもよい）と有効である。この理由は選定容積の外
側からの効果が、例えば定常磁界の不完全性ゆえに相殺
されるからである。
その他に一例として被検体の容積を選定した後且つ（例
えば９０°）励振パルスによりその容積を励振した後に
、慣例的に共鳴信号を調整且つ測定し、エコー信号を形
成することもできる（例えばヨーロッパ特許第０８８９
７０号明細書参照）。
えば９０°）励振パルスによりその容積を励振した後に
、慣例的に共鳴信号を調整且つ測定し、エコー信号を形
成することもできる（例えばヨーロッパ特許第０８８９
７０号明細書参照）。
特許出願人 エヌ・ベー・フィリップス・フルーイラ
ンペンファブリケン
ンペンファブリケン
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、物体を均一な定常磁界に配置し、次に無線周波電磁
パルスおよび傾斜磁界を発生させて物体内の容積を選択
励振するに当り、非選択９０°パルスを発生し、次に核
スピンをデフェーズする傾斜磁界を供給し、次に非選択
１８０°パルスを発生し、続いて同一の傾斜磁界に直面
する選択９０°パルスを発生するようにしたことを特徴
とする物体内の容積を選択励振する方法。 ２、非選択９０°パルス、デフェージング傾斜磁界、非
選択１８０°パルスおよび選択９０°パルスより成るサ
イクルを同一の傾斜磁界において少なくとも２回実行し
、各サイクル実行中に供給さた傾斜磁界が予め供給され
た傾斜磁界の傾斜方向と交差して延在する傾斜方向を有
するようにしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項
記載の物体内の容積を選択励振する方法。 ３、前期９０°パルスをｘ−パルスとしたことを特徴と
する特許請求の範囲第１項記載の物体内の容積を選択励
振する方法。 ４、前記１８０°パルスをｙ−パルスとしたことを特徴
とする特許請求の範囲第１項乃至第３項の何れか一項記
載の物体内の容積を選択励振する方法。 ５、１８０°パルスを９０°ｘ−パルスの前後に生じる
１８０°−ｙ−パルスにより構成するようにしたことを
特徴とする特許請求の範囲第１項乃至第３項の何れか一
項記載の物体内の容積を選択励振する方法。 ６、前記選択９０°パルスを−ｘ−パルスとし、非選択
９０°パルスを＋ｘ−パルスとするようにしたことを特
徴とする特許請求の範囲第３項記載の物体内の容積を選
択励振する方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8502223 | 1985-08-12 | ||
| NL8502223A NL8502223A (nl) | 1985-08-12 | 1985-08-12 | Werkwijze voor het selektief exciteren van een volume in een objekt. |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6238146A true JPS6238146A (ja) | 1987-02-19 |
Family
ID=19846408
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61186157A Pending JPS6238146A (ja) | 1985-08-12 | 1986-08-09 | 物体内の容積を選択励振する方法 |
Country Status (6)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4712066A (ja) |
| EP (1) | EP0212735B1 (ja) |
| JP (1) | JPS6238146A (ja) |
| DE (1) | DE3671524D1 (ja) |
| IL (1) | IL79669A (ja) |
| NL (1) | NL8502223A (ja) |
Families Citing this family (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0620435B2 (ja) * | 1985-09-25 | 1994-03-23 | 株式会社日立メディコ | 核磁気共鳴イメージング装置 |
| US4843549A (en) * | 1986-02-21 | 1989-06-27 | U.S. Philips Corporation | Method of determining the spectral distribution of the nuclear magnetization in a limited volume, and device for performing the method |
| EP0278254B1 (de) * | 1987-01-30 | 1990-06-13 | Siemens Aktiengesellschaft | Gerät zur Ermittlung von kernmagnetischen Spektren aus räumlich selektierbaren Bereichen eines Untersuchungsobjektes |
| JPH01146529A (ja) * | 1987-12-02 | 1989-06-08 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング装置 |
| GB8827833D0 (en) * | 1988-11-29 | 1988-12-29 | Briand J | Magnetic resonance signal acquisition methods |
| US4983920A (en) * | 1989-08-11 | 1991-01-08 | Picker International, Inc. | NMR spectroscopy with phase encoding within a selected voxel |
Family Cites Families (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4451788A (en) * | 1980-03-14 | 1984-05-29 | National Research Development Corporation | Methods of producing image information from objects |
| GB2114756B (en) * | 1982-02-09 | 1986-11-26 | Oxford Res Syst | Method and apparatus for obtaining nmr spectra |
| DE3209263A1 (de) * | 1982-03-13 | 1983-09-22 | Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten | Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz |
| DE3209264A1 (de) * | 1982-03-13 | 1983-09-22 | Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten | Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz fuer die nmr-tomographie |
| US4431968A (en) * | 1982-04-05 | 1984-02-14 | General Electric Company | Method of three-dimensional NMR imaging using selective excitation |
| US4585993A (en) * | 1983-12-14 | 1986-04-29 | General Electric Company | Method for selective NMR imaging of chemically-shifted nuclei |
| US4613949A (en) * | 1984-02-17 | 1986-09-23 | General Electric Company | Composite pulses for time reversal in NMR imaging |
-
1985
- 1985-08-12 NL NL8502223A patent/NL8502223A/nl not_active Application Discontinuation
-
1986
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