JPH07506977A - 核磁気共鳴情報を取得する方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 核磁気共鳴情報を取得する方法および装置（技術分野） 本発明は、サンプル、特に短い（例えば、５００１１秒より短い）スピン−スピ ン綾和時間（Ｔ２）を持つサンプルから空間核磁気共鳴（ＮＭＲ）情報を取得す るためのノＪ法および装置に関する。

（背景技術） 固体における磁気共鳴映像の可能Ｈは、最近大きな関心を集めてきた。固体中の ＮＭＲイメージ形成は、広いＮＭＲ掃引線（ＮＭＲ１ｉｎｅｓ）の故に困難であ る。この問題に対する１つの可能な試みは、掃引線を人為的に狭めることである 。このような試みは、英国特許出願第２．２３４．５９４号に開示されている。

線間狭搾法（ｌ　ｉｎｅ　ｎａｒｒｏｗｉｎｇ）に代わるものについては、Ｃ。

ｔｔｒｃｌｌ等の論文「大きな振動磁界勾配を用いる固体のＮＭＲイメージ形成 （ＮＭＲｉｍａｇｉｎｇ　ｏｒ　５ｏｌｉｄｓ　ｕｓｉｎｇ　ｌａｒｇｅ　。

ｓｃｉｌｌａｔｉｎｇ　ｆｉｅｌｄ　ｇｒａｄｉｃｎｔｓ）Ｊ　（Ｍｃａｓ、Ｓ ｃｉ、Ｔｃｃｈｎｏｌ、１．１９９０年、６２４）に記載されている。この論文 は、同次双棲線の広がり（ｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ　ｄｉｐｏｌａｒ　ｂｒｏａ ｄｃｎｉｎｇ）を支配するため大きな振動磁界勾配を用いることを開示している 。磁界勾配がゼロを通る時に１１１−の９０°励起パルスが印加され、１つの完 全勾配サイクル後に勾配エコーが生成される。９０°のパルスがゼロ勾配の瞬間 に印加される故に、ＲＦ電力要ｆ’ｌは非常に緩やかになる。この論文に開示さ れたイメージ形成方式は、バック・プロジェクション法を用いるものであった。

バック・プロジェクション法（ｂａｃｋ　ｐｒｏｊｅｃｔｉｏｎ　ｍｃｔｈ。

ｄｓ）はこれまでソリッドステートＮＭＲイメージ形成において用いられてきた が、２次元フーリエ変換法（２ＤＦＴ法）がイメージ品質の改善をもたらすこと が期待されるので、この手法を用いるのが有利である。

（発明の概要） 本発明によれば、 歩な（とも１つの励起パルスをサンプルに印加し、静的成分を持ち、かつ第１お よび第２の方向に第１および第２の勾配磁界成分をそれぞれ持つ磁界をサンプル 中に生成し、サンプルから複数のＮ　Ｍ、Ｒサンプリング応答を生じるように、 ｉ；ｆ記または各励起パルスの印加と磁界の生成とを制御し、第１および第２の 成分が、各サンプリング応答かに一空間内に所要のサンプリング経路を生じるよ うに構成され、このような成分の相対的振幅が、前記複数のサンプリング応答に ゎたりに一空間内のサンプリング経路の所要の分布を生じるように複数のサンプ リング複数にわたって変化させられ、 前記複数のサンプリング応答にわたるに一空間内のサンプリング経路の所要の分 布を提供し、 各ＩＪ−ンプリング応答の発！１川！このような両成分の方向を逆にして、各サ ンプリング応答を検出すること を含む、サンプルから空間ＮＭＲ情報を得る方法が提供される。

このように、本発明は、以下に説明するように、２ＤＦＴ法を用いてＮＭＲイメ ージを提供することができる手法を供することができる。更に、従来の２ＤＦＴ 法とは異なり、他の勾配成分（例えば、周波数コード化成分）がオンに切換えら れる前に、１つの勾配成分（例えば、１つの位相コード化成分）がオフに切換え られるという要件がない。このような両成分は、連続的かつ同時に動作すること ができ、このためこのような成分をオンまたはオフすることによるスプリアス渦 電流磁界の問題を回避する。

Ｓ、Ｌｊｕｎｇｇｒｃｎの論文［フーリエ変換に基くイメージ形成法の簡単な図 形表示（Ａ　ｓｉｍｐｌｅ　ｇｒａｐｈｉｃａｌ　ｒｅｐｒｅｓｅｎＬａｔｉｏ ｎ　ｏｒ　Ｆｏｕｒｉｅｒ−ｂａｓｅｄ　ｍｅｔｈｏｄｓ）Ｊ　（Ｊ、Ｍａｇｎ 。

Ｒｅｓ、５４　（１９８３）３３８）に示されるように、ｋ−空間（空間周波数 領域）がド式により定義される。即ち、 イ１１シ、に、はｙ＠ｈ向における勾配磁界成分であり、Ｇ、は２軸方向におけ る勾配磁界成分である。Ｘに沿って均一であり（スライス選択なし）かっρ（ｙ 、ｚ）がｙ、Ｚ商に対する核スピン密度の射影であるサンプルの場合は、前記論 文は、自山誘導城衰（ｆ、ｉ、ｄ、）がＦ式により与えられることを示している 。

即ち、 ５（Ｌ）　ｙＳｐ（ｙ、ｚ）ｃｘｐ［ｉｌｋ＋（ｔ）ｙｎ、ｍｚｌ］ｃｘｐ（Ｌ ／Ｔ２）ｄｙｄｚ　（３）２ＤＦＴ？ｊ：を用いてに一空間からＮＭＲイメージ を再構成するためには、ｋ−空間における情報が直線路ｒ・上でサンプルされる ことを必要とする。本発明においては、第１および第２の勾配成分の波形および それらの相対振幅が複数の応答にわたって変化させられる方法の賢明な選択によ り、ｋ−空間をサンプリング経路の所要の分布（エキスカージョン：ｅｘｃｕｒ ｓｉｏｎｓ）としてサンプルすることができる。この分布は、（例えば、線形化 および内挿法により）直線格子への変換に適する分布サンプリング点の所要のセ ット（略々方形または矩形状の格子の如き）に区分（ｄｉｓｃｒｃＬｉｖｃｄ？ ）することができる。

第１および第２の成分の相対振幅を変化させることは、略々直線格子−ヒの１組 の分布サンプリング点の提供を特に容易にし得る。このような成分の波形が規則 的であり、かつ各サンプリング経路が略々線形であるならば、複数の応答にわた りこのような成分の相対振幅を変化させることで、直線格子を近似化し得る平行 なサンプリング経路の分布を生じることになる。もし更にサンプリング経路かに 一空間軸の１つに平行であれば、２０ＦＴ法に対し特に有効である直線格子を近 似化することができる。

波形などの選択かに一空間におけるサンプリング経路の所要の分布を生じるため に行われねばならない方法は、式１および２が与えられれば、当業者には明らか であろう。これらの式から、ｋ−空間のサンプリング経路が時間に関する第１お よび第２の勾配磁界成分（例えば、Ｇ、およびＧ、）の積分の関数であることが 明らかである。例えば、１つのサンプリング経路が例えばＧ、の振幅をその都度 増加させて、ｋ、のレベルが複数のサンプリング応答にわたって増加するように 複数の→Ｊ゛ンプリング応答にわたり反復されるならば、ｋ−空間は増加するに 、（Ｆ）−運のサンプリング経路においてサンプルされることになる。

ＮＭＲサンプリング応答は、例えば、ｆ、ｉ、ｄ、　とすることができる。しか し、励起パルスの印加後のｒ、ｉ、　ｄ、の初期部分が通常は失われる（これに 伴って計重な応答情報も失われる）ため、ＮＭＲサンプリング応答がエコーであ ることが望ましい。−ト記の理由により、勾配エコーが特に望ましい。（サンプ リング応答中）サンプリング経路の少なくとも部分的な反転が存在するならば、 ρ（ｙ。

Ｚ）が実数である時に適用し得る一般的関係ρ（−ｋ）＝ρ＊　（ｋ）　（４） は、ｋ−空間の４つの全ての象限（、ｌｔに２つの象限ではなく）をサンプルす ることを可能にするために用いることができ、これが典型的な実験における２倍 までの時間的節減をもたらし得る。全に一空間のこのようなサンプリングは、サ ンプリング応答の中心以後の信号の複素共役を用いることにより達成することが できる。励起パルスの印加に続く勾配成分の方向における反転により勾配エコー が典型的に生成されることが判るであろう。勾配エコーはこのように、勾配成分 の片方または両方に対する周期的波形が必要な反転を生じるので、このような波 形を用いることによって適当に生成される。このような波形は、エコーの発生中 に結果的に反転を有するように構成することができ、これにより先に述べたサン プリング経路の少なくとも部分的な反転を生じ、かつ式（４）における関係を介 してに一１空間の４つ全ての象限をサンプルすることを可能にする。

各サンプリング応答の発生中（望ましくは、その中心またはその付近）の両方の 勾配成分の方向を反転することにより、式４の関係を用いて（また、例えば第３ および第４の象限を包含して）応答の２番口の１分におけるに一空間のサンプリ ングを、（第１および第２の＆ｌＮを包含する）応答の最初のＩ′分におけるそ れと同様に関連付けるように構成することができる。実際に、各サンプリング応 答の最初の部分におけるサンプリング経路が各サンプリング応答の２番１−１の 部分において再トレースされる（これにより、典型的に対称的エコーを生じる） ように、第１および第２の成分が構成されることが特に望ましい。例えば、第３ および第４の象限におけるサンプリング経路は、第１および第２の象限における 経路に対する対称性と同様に関連させ得る。

第１および第２の成分の波形は周期的であり、１つの波形の期間は他の期間の整 数倍であり、その結果２つの波形は規則的に生じる同時のゼロ交差を持つように 構成することができ、これにより先に触れた両勾配磁界成分の望ましい反転を達 成する。このような構成は、所望の如（、勾配エコーが以降のゼロ交差点対にお いて形成するように構成できるので、両勾配磁界成分が略々ゼロである時に励起 パルスが印加されるならば、特に有利である。励起パルスを両勾配磁界成分が略 々ゼロである時に印加することは、励起パルスについての電力要件が最小である （その説明については、先に述べたＣｏｔｔｒｅｌｌ等の論文を参照されたい） ため望ましい。

望ましい実施例においては、このような両成分の波形は正弦波または余弦波であ り、一方の周期は他方の周期の２倍であり、波形は同時のゼロ交差点を有する。

正弦（または余弦）波形は、実現および同期が特に容易であり、波形間の２の因 数が、ｋ−空間におけるサンプリング点の特に良好な分布を生じることが発明者 によって発見された。

応答における情報を有効に用いるためには、勾配磁界成分の相対振幅が励起パル ス毎に、またはパルス・シーケンス（線間狭搾パルス・シーケンス（ａｌｉｎｅ 　ｎａｒｒｏｗｉｎｇ　ｐｕｌｓｅ　５ｅｑｕｅｎｃｅ）の如き）毎に異なるこ とが望ましい。サンプルが短いＴ２を持つならば、印加される励起パルス毎に、 あるいはパルス・シーケンス毎に唯１つの応答が検出され得る。Ｔ２が充分に長 ければ、幾つかの応答（例えば、ｒ、ｉ、ｄ、および一連のエコー）が励起パル ス毎に、あるいはパルス・シーケンス毎に検出され得る。

本発明は、 少なくとも１つの励起パルスをサンプルに印加する手段と、静的成分を有し、か つ第１および第２の方向に第１および第２の勾配磁界成分をそれぞれ何する磁界 をサンプルに生成する手段と、サンプルから複数のＮＭＲサンプリングを生成す るように応答前記印加手段および面記生成手段とを制御する手段とを備え、第１ および第２の成分が、各サンプリング応答かに一空間に所要のサンプリング経路 を生じるように構成され、このような成分の相対振幅が１１１工記複数のサンプ リング応答にわたりに一空間内にサンプリング経路の所要の分布を生じるように 複数のサンプリング応答にわたって変化させられ、前記側御手段が、各サンプリ ング応答の発生［ｌＩＩこ前記両成分を方向において反転するようになっており 、各サンプリング応答を検出する手段を備える、サンプルから空間ＮＭＲ情報を 得るための装置に危延する。

先に述べた方法の特徴に類似する更に別の装置の特徴は、従属する装置の請求の 範囲における特徴を有する。

本発明の望ましい特徴について、例示として添付図面に関して次に記述する。

（図面の簡単な説明） 図１は、ＮＭＲ情報を取得するための装置の概略図、図２は、ＮＭＲ情報を取得 する方法を示すタイミング図、図３は、（ａ）勾配エコーに対するサンプリング 経路と、（ｂ）エコー中心後のＮＭＲ信号の複素共役を要するエコーに対する修 正経路と、（ｃ）ｋ、における線形化の後であるかに、における線形化の前にお けるエコーに対する修正経路とを示すに一空間のプロット、 図４は、図４ａにおける断面で示されるＰＴＦＥのファンタム（ｐｈａｎｔ。

ｍ）の１９Ｆ　ＮＭＲイメージ（図４ｂ）、および図５は、実験結果および理論 的結果の比較を示す、図４に示された線ＸＸ′に関するＰＴＦＥファンタノ〜の 断面に対するピクセル数に対する正規化されたＩＯＦの密度のプロットである。

（実施例） 図１において、ＮＭＲイメージ形成装置は、この装置の他の構成要素に対する電 力および制御を提供するコントローラＩＯを含んでいる。当該装置はまた、イメ ージ形成されるべき対象物に静的磁界を生成する磁石１２と、ｙおよび２方向に 磁界勾配に、および（れをそれぞれ生成する勾配コイル１４．１６と、ｒ［トラ ンスミッタ１８と、ｒ「レシーバ２０とをも含んでいる。コントローラ１０とは 別に、当該装置は従来のものであり、その動作は当業者には周知であろう。前記 コントローラが実際にはこの装置の種々の構成要素に対して種々の個別の制御装 置からなっていることが理解されよう。特に、磁石１２は完全に個々に制御され 得る。

図２は、コントローラ１０がどのように２ＤＦＴ法を用いてＮＭＲイメージを生 成するように構成されるかを示している。

振動する磁界勾配 がｙ方向で、半分の周波数の振動磁界勾配期され、勾配Ｇ、の１つの周期Ｔ＝２ π／　ｏ］の後に、スピンが集束してエコーを生じる。（位相および象限におけ る）エコー・データが、Ｔ／２および３Ｔ／２間で記録される。タイミング−シ ーケンスは反復時間Ｔ、□および勾配Ｇ３の異なる値で反復される。

式１および２から判るように、タイミング・シーケンスの反復毎にＧ、の振幅を 一定に保持するがＧ、の振幅は変化させる効果は、連続的なエコーが同じに、軌 道を持つがそれらのに、軌道は変位させられることである。図３８は、ｋ−空間 におけるＴ／２から３Ｔ／２までの範囲を示している。同図においては、ｋｌが Ｔ／２に対応し、ｋ２が（エコーの中心で）Ｔに対応し、ｋ、が３Ｔ／２に対応 している。

式１によれば、ｋ、の最大値がＬ＝Ｔ／２で生じ、下式により与えられる。即ち 、 Ｔ／２　Ｔ／２＾　＾ 同様に式２からは、１Ｊｌ＝６４およびＬ＝Ｔである時、最大値に、が生じる。

Ｊ（７および８を比較して、もし下式ならば、ｋ、とに、の両方における同じエ クスカーション（ｅｘｃｕｒｓｉｏｎ）が得られる。即ち、エコーが勾配を反転 することにより形成される故に１、また１８ｏ０パルスによらない故に、ｋ−空 間のサンプリングのみが２つの象限にわたる。全ての４象限にわたるためには、 ρ（ｙ、ｚ）が実数である時に適用し得る式４における一般的関係が用いられる 。このため、エコー中心（Ｌ　＝Ｔ）後の信号の複素共役が用いられるならば、 ｋ−空間サンプリングはこの時間３ｂに示されるように、他の２象限にわたるこ とになる。

振動磁界勾配が用いられる時、ｋ−空間は均一にサンプルされず、データ収集中 の磁界勾配における変動に対して補正してサンプリングを均一（即ち、直線路ｒ ＞サンプリングに変換するために１つの手順が用いられる。従って、線形化はに ７およびに、の両方において実施される。ｋ、における線形化に関しては、図３ ５を参照して、ｔ−ＴからＬ−３Ｔ／２までのエコーの部分、特にに、に沿った 軌道について考察しよう。−二′Ａ、Ｉ７）勾配に、。の効果かに、における等 しい増分を生じることであるため、振動勾配によりｔ＝−ｒ＋ｔ’（即ち、エコ ー中心後のｔ’）である時に記録されたデータを一定の勾配におけるＬ＝Ｔ＋１ である時に記録されたデータに補正することができる。線形化は、下式を解くこ とからなる。即ち、 ｋ、（に、。（Ｔ＋１））＝に、　（Ｇ、　（Ｔ＋　Ｌ’）　）　（１０）即ち 、 Ｌ−Ｔ／２におけるに、の最大エクスカーシミ１ンは両方の楊合に同じになる。

このため、 ＋１ｊ純な線形内挿法を用いて、新たなデータ・セットを生成する。ｋ、におけ る線形化後のに一空間の範囲が、図３Ｃに概略が示される。

ｋ、における線形化については、図３Ｃから判るように、定数Ｊ（弐６から）に 対する典型的なサンプリング経路が、ｌｋ、ｌが増加するに伴いに、における減 少を結果として生じる。ｋヨが一定のままである水平方向経路に追従するために は、指数Ｊは１に、１だけ増加されねばならない。このことは、図３Ｃにおいて １′として示される。このように、式２および６から、所与のＪに対して、エコ ーの中心（ｔ　＝Ｔ）におけるに、の値は下式により与えられる。即ち、時間（ Ｌ　＝Ｔ＋　Ｌ’）　、即ちエコー中心後のｔ′においては、Ｇ、の指数Ｊ′に 対するに、の値は下式により与えられる。

このため、ｋｌが一定のままであるならば、式１２および１４から、Ｊおよび１ ′が下記条件により関連付けられる。即ち、Ｊ ｋ、における線形化後にに、における線形化を実施するように選択したため、式 １５をｔ′ではなくｔ′に関して表わすことが更に好都合である。このため、式 １１を用ると、式１５は下式となる。即ち、Ｊ 例えば、ｔ＝１．３３３７ならば、図３０においてに、軸におけるマークにより 示されるように、ｔ’＝ｏ、３３３Ｔ、ビニ領　３７５Ｔ、および１ｋｙｌ−〇 、７５に、、、となる。このように、Ｊ−２８ならば、式１５または式１６のい ずれかから、Ｊ’＝３７．３３３となる。ｌｉｔ純な線形内挿が、エコー・デー タ・セット３７および３８間で１１１び用いられる。

（すを例） 磁石１２として０．５Ｔの電磁石（２１４ＭＩＩＺ）を用いて実験が行われた。

勾配コイル１４および１６の設＋ｌはＺｕｐａｎｃｉｃおよびｐｉｒｓの研究（ Ｊ。

Ｐｂｙｓ、Ｅ　Ｓｃｉ、ｌｒ＋５Ｌｒｕｒｎ、’：ｊ、１９７６年、７９）に基 き、ｙおよびｌの両方向において３０Ｇ／ｃｍ／Ａを生じた。自家製のｒｆｌ− ランスミッタ１８およびレシーバ２０は、誘導結合された「送信」および「受信 」コイルからなっていた。ｒｒパルス強さは２ｍＴ（Ｌ、。＝３μ秒）であり、 ｒｆパルス後の１ノノ−バの休止時間は８１を秒であった。Ｉ−ｃ　Ｃｒ　Ｏｙ 　９４００　（商標）蓄積発振器がデータ捕捉および平均化のために二１ントロ ーラ１０の一部として用いられた１、このコントローラはまた、振動勾配を生じ るため用いられた２つの正弦波光＆２３を含み、に２発振器は、ゼロ交差検出器 からの同期パルスを用いてＧＦ発振器の周波数の半分にロックされた。各発振器 の出力は、Ａｃｏｒｎ　Ａｒｃｈｉｍｃｄｃｓ（商標）コンピュータにより制御 される１２ポルトＤＡＣの出力により乗じられた。これもコントローラ１０の一 部としての５Ｍｌ５（商標）パルス・プログラマが全てのタイミングおよび制御 のために用いられた。ＬｃＣｒｏｙオシロスコープからの平均化エコー・データ が、Ｔ　ＥＥＥバスを介してＡｒｃｈｉｍｃｄｃｓコンピュータへ転送された。

当業者は、理論、他の形式および製造による適当な装置を知悉していよう。

図４ｂは、本発明の方法および装置を用いて得られる約６０μ秒のＴ２を持つＴ ’ＴＦＥファントドの２次元のＩＮＦのイメージを示している。一部が除去され た円筒形状におけるファントノ・は、図４ａに示されるように、直径が５ｍｍ、 長さが４ｍｍであった。イメージは、１２０Ｇ／ｃｍビーク値の勾配Ｇ、により 得られたが、勾配Ｇ、は±６０　Ｇ　／　ｃ　ｍビーク値（２Ａピーク）にわた る１２９ステツプで変化させられた。勾配に７およびＧ、の周波数は、それぞれ １９．５ＫＨｚおよび！１．７５に＋−１ｚであった。エコー・データは、平均 が５０である１５０ミリ秒の反復時間Ｔ１５．で記録された。合計のイメージ形 成時間は２６分であった。

次に、ｔ１４５に示された実験特性＜ｍ散したデータ点で示される）と理論特性 （点鎖線で示される）の比較について述べれば、たたみこみ特性（ｃｏｎｖｎ　 Ｉ　ｕ　Ｌｉｎｎ　ｐｒｎｒｉｌｃ）（実線参照）を生じるため理論特性のガウ ス指数（−ｘ２／ａ））によるたたみこみにより、図４８における解が（Ｔ分の 高さにおける全幅である）１．６６ａ！；０．７ｍｍとなるように評価された。

この実験の解は２つの因子に依存している。第１の因子は、自然縮幅に対する信 号のスペクトル幅の比である。第２の因子は、振動勾配Ｇ２の１つの周期と等し いＴ／２乃至３Ｔ／２の有限データ捕捉窓により生じる切頭効果である。当該実 験においては、全分解能は０．８ｍｍであると予期され、このため実験の評価値 ０．７ｍｍと良好に　致している。

理論、本発明については純粋に例示として記載され、細部の変更は本発明の範囲 内で可能であることが理解されよう。

滲＠ｒ内容に変更なし） 面塁：１６．″ｌ順■ 平成　６年　７月１３日

Claims (13)

【特許請求の範囲】
1. １．サンプルから空間ＮＭＲ情報を得る方法において、少なくとも１つの励起パ ルスを前記サンプルに印加し、静的成分を持ち、かつ第１および第２の方向にお ける第１および第２の勾配磁界成分をそれぞれ持つ磁界をサンプルに生成し、前 記サンプルから複数のＮＭＲサンプリング応答を生じるように、各励起パルスの 印加と前記磁界の生成とを制御し、前記第１および第２の成分は、各サンプリン グ応答がｋ−空間内に所要のサンプリング経路を生成するように構成され、かか る成分の相対振幅は、前記複数のサンプリング応答にわたってｋ−空間にサンプ リング経路の所望の分布を生じるように、該複数のサンプリング応答にわたって 変化させられ、 各サンプリング応答の発生中に前記両成分を方向において反転させ、各サンプリ ング応答を検出すること を含む方法。
2. ２．前記ＮＭＲサンプリング応答がエコーである請の範囲第１項記載の方法。
3. ３．前記成分は、各サンプリング応答の第１の部分の間のサンプリング経路が各 サンプリング応答の第２の部分の間に再トレースされるように構成される請求の 範囲第１項または第２項に記載の方法。
4. ４．前記成分の波形が周期的であり、１つの波形の周期が他の波形の周期の整数 倍である請求の範囲第１項乃至第３項のいずれかに記載の方法。
5. ５．前記両成分が略々ゼロである時に１つの励起パルスが印加される請求の範囲 第１項乃至第４項のいずれかに記載の方法。
6. ６．前記両成分の波形が正弦波または余弦波であり、一方の周期が他方の周期の ２倍であり、該波形が同時のゼロ交差点を持つ請求の範囲第１項記載の方法。
7. ７．前記成分の相対振幅が、各励起パルスまたは各パルス・シーケンス毎に異な る請求の範囲第１項乃至第６項のいずれかに記載の方法。
8. ８．印加される励起パルスまたはパルス・シーケンス毎に１つの応答が検出され る請求の範囲第１項乃至第７項のいずれかに記載の方法。
9. ９．サンプルから空間ＮＭＲ情報を得る装置において、少なくとも１つの励起パ ルスを前記パルスに印加する手段と、静的成分を有し、かつ第１および第２の方 向における第１および第２の勾配磁界成分をそれぞれ有する磁界を前記サンプル に生成する手段と、前記サンプルから複数のＮＭＲサンプリング応答を生じるよ うに、前記印加手段と生成手段とを制御する手段とを備え、前記第１および第２ の成分が、各サンプリング応答がｋ−空間内で所定のサンプリング経路を生じる ように構成され、かかる成分の相対振幅が、前記複数のサンプリング応答にわた ってｋ−空間におけるサンプリング経路の所要の分布を生じるように、前記複数 のサンプリング応答にわたって変化させられ、前記制御手段が、各サンプリング 応答の発生の間に前記両成分を方向において反転させるためのものであり、各サ ンプリング応答を検出する手段 を備える装置。
10. １０．前記成分が、各サンプリング応答の第１の部分の間のサンプリング経路が 、各サンプリング応答の第２の部分の間に再トレースされるように構成される請 求の範囲第９項記載の装置。
11. １１．前記成分の波形が周期的であり、一方の波形の周期が他方の周期の整数倍 である請求の範囲第９項乃至第１０項のいずれかに記載の装置。
12. １２．前記制御手段が、前記両成分が略々ゼロである時に、励起パルスを印加す るためのものである請求の範囲第９項乃至第１１項のいずれかに記載の装置。
13. １３．前記制御手段が、前記両成分の波形が正弦波または余弦波であるように構 成され、一方の周期が他方の周期の２倍であり、前記波形が同時のゼロ交差点を 有する請求の範囲第９項記載の装置。