JPS63204143A - 固体のｎｍｒイメ−ジング方法 - Google Patents
固体のｎｍｒイメ−ジング方法Info
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- JPS63204143A JPS63204143A JP62035512A JP3551287A JPS63204143A JP S63204143 A JPS63204143 A JP S63204143A JP 62035512 A JP62035512 A JP 62035512A JP 3551287 A JP3551287 A JP 3551287A JP S63204143 A JPS63204143 A JP S63204143A
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Classifications
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/4816—NMR imaging of samples with ultrashort relaxation times such as solid samples, e.g. MRI using ultrashort TE [UTE], single point imaging, constant time imaging
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- General Physics & Mathematics (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、該磁気共鳴（ＮＭＲ）を用いたイメージング
法に係９、特に、固体中の希薄核スピン（例えば１３Ｃ
，２１１Ｓｉ）の高分解能イメージングを行うに好適な
測定手法に関する。
法に係９、特に、固体中の希薄核スピン（例えば１３Ｃ
，２１１Ｓｉ）の高分解能イメージングを行うに好適な
測定手法に関する。
固体試料が単結晶あるいは分子性結晶の場合には、ジャ
ーナル・オブ・マグネチック・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ ）ｌ、ｅｓｏｎａｎｃ
ｅ ） 。
ーナル・オブ・マグネチック・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ ）ｌ、ｅｓｏｎａｎｃ
ｅ ） 。
６０ 、４６０−４６６ 、第６０巻第４６０〜４６６
頁（１９８４）に記載されているように異種スピン間の
双極子デカップリングを行ないながら、液体と同じ原理
で磁場勾配を用いることにより、固体中希薄核スピン（
例えば１３Ｃ）のイメージングは容易に行うことができ
る。しかしながら、試料が例えば生体膜あるいは、アモ
ルファス系である場合には、化学シフトの異方性によ、
？ＮＭ几スペクトルの線巾が非常に広くなる（〜２ＫＨ
ｚ）。このため液体のイメージングと同じ原理により磁
場勾配を用いて上記のような固体の高分解能イメージン
グを行うのは非常に困難である。
頁（１９８４）に記載されているように異種スピン間の
双極子デカップリングを行ないながら、液体と同じ原理
で磁場勾配を用いることにより、固体中希薄核スピン（
例えば１３Ｃ）のイメージングは容易に行うことができ
る。しかしながら、試料が例えば生体膜あるいは、アモ
ルファス系である場合には、化学シフトの異方性によ、
？ＮＭ几スペクトルの線巾が非常に広くなる（〜２ＫＨ
ｚ）。このため液体のイメージングと同じ原理により磁
場勾配を用いて上記のような固体の高分解能イメージン
グを行うのは非常に困難である。
化学シフトの異方性による線巾を狭くするにはマジック
角度回転が有効である。米国特許第４．３０１，４１０
号明細書には、マジック角度回転下で固体のイメージン
グを行う方法が述べられている。
角度回転が有効である。米国特許第４．３０１，４１０
号明細書には、マジック角度回転下で固体のイメージン
グを行う方法が述べられている。
この方法は、磁場勾配の方向も試料の回転に同期して回
転するものである。これは、試料のマジック角度回転に
より化学シフト異方性を平均化してゼロにしながら、通
常の液体のイメージングの原理を適用してイメージング
も同時に行うことを意図しているためである。試料の回
転に同期して磁場勾配の方向も回転すれは、試料から見
れば磁場勾配の方向は静止していることになる。したが
つて、試料に対する磁場勾配に垂直な方向への試料の投
影像が得られることになる。試料の回転と磁場勾配の回
転の位相差全変化させて測定全くｐ返せば１位相差に対
応して種々の方向への投影像が得られイメージング力ｊ
Ｔ能になる。
転するものである。これは、試料のマジック角度回転に
より化学シフト異方性を平均化してゼロにしながら、通
常の液体のイメージングの原理を適用してイメージング
も同時に行うことを意図しているためである。試料の回
転に同期して磁場勾配の方向も回転すれは、試料から見
れば磁場勾配の方向は静止していることになる。したが
つて、試料に対する磁場勾配に垂直な方向への試料の投
影像が得られることになる。試料の回転と磁場勾配の回
転の位相差全変化させて測定全くｐ返せば１位相差に対
応して種々の方向への投影像が得られイメージング力ｊ
Ｔ能になる。
しかしながら、磁場勾配の方向を数ＫＨｚという速度で
高速回転するのは技術的に固唾であり、実用的な方法と
はなっていない。
高速回転するのは技術的に固唾であり、実用的な方法と
はなっていない。
本発明の目的は、化学シフト異方性を消失させるために
試料のマジック角度回転全行いながら、イメージングの
だめの磁場勾配の方向は空間的に固定して（試料から祭
れば回転する）固体の高分解能イメージングを行う方法
を提供することにある。これによｐ、磁場勾配の方向全
高速で回転させるという技術上の困離？避けることがで
きる。
試料のマジック角度回転全行いながら、イメージングの
だめの磁場勾配の方向は空間的に固定して（試料から祭
れば回転する）固体の高分解能イメージングを行う方法
を提供することにある。これによｐ、磁場勾配の方向全
高速で回転させるという技術上の困離？避けることがで
きる。
〔問題点を解決するだめの手段及び作用」上記目的は１
発明者らがすでに考案した回転する磁場勾配を用いたイ
メージング法の原理を適用することにより達成される。
発明者らがすでに考案した回転する磁場勾配を用いたイ
メージング法の原理を適用することにより達成される。
第１図にマジック角度回転を用いて固体中の希薄スピン
Ｓ（例えば１３ｃ）の高分解能スペクトルを測定するパ
ルスシーケンスを示す。Ｓスピンの横磁化はｉ−Ｓスピ
ン間（通常Ｉ−ＩＨ）の交叉緩和により生じさせられ、
この横磁化を■スピンに強いラジオ波磁場を照射し、更
に試料のマジック角度回転を行いながら測定する。前者
はｆ−８間双極子相互作用によるスペクトル線巾を、後
者は化学シフト異方性によるスペクトル線巾を消失させ
るためである。このようにして得られたＳスピンの信号
をフーリエ変換することによりＳスピンの高分解能スペ
クトル（等方的化学シフト情報）が得られる。
Ｓ（例えば１３ｃ）の高分解能スペクトルを測定するパ
ルスシーケンスを示す。Ｓスピンの横磁化はｉ−Ｓスピ
ン間（通常Ｉ−ＩＨ）の交叉緩和により生じさせられ、
この横磁化を■スピンに強いラジオ波磁場を照射し、更
に試料のマジック角度回転を行いながら測定する。前者
はｆ−８間双極子相互作用によるスペクトル線巾を、後
者は化学シフト異方性によるスペクトル線巾を消失させ
るためである。このようにして得られたＳスピンの信号
をフーリエ変換することによりＳスピンの高分解能スペ
クトル（等方的化学シフト情報）が得られる。
第２図は、回転している液体試料の２次元イメージング
を行うためのパルスシーケンスヲ示シたものである。全
ての測定は試料回転に同期して行われる。９０°パルス
による励起後、回転の１周期の間に（一般には周期の整
数倍でも良い）Ｘ。
を行うためのパルスシーケンスヲ示シたものである。全
ての測定は試料回転に同期して行われる。９０°パルス
による励起後、回転の１周期の間に（一般には周期の整
数倍でも良い）Ｘ。
ｙ方向の磁場勾配全容々Ｇ、＝Ｇ、Ｇ、＝Ｇωｔのよう
に印加する。ここでωは試料回転の角速度でおる。これ
により試料に固定した座標系（Ｘ′。
に印加する。ここでωは試料回転の角速度でおる。これ
により試料に固定した座標系（Ｘ′。
ｙ’）から見た磁場勾配Ｇ工′、Ｇア′によジｋｙ′＝
γＪ’ Ｇア′（ｔ′り旧′ のように定義されるに空間において作号の位相は第３図
に示すようにらせんの軌跡を描く（破線ンことが容易に
示される。この後Ｇ、＝Ｇア＝Ｇとすれば実線で示すよ
うに円の軌跡を描くことになる。実線で示されるような
円信号を測定すれば試料のイメージング情報を得ること
ができる。この円の半径はＧに比例する。したがって更
にＧｉＯ〜Ｇ３．！まで等間隔に変化させて測定をくり
返せば一連の同心円状の信号を得ることができる。この
ような信号を円の半径方向にフーリエ変換すれば半径と
垂直な方向への試料の投影像が得られる。
γＪ’ Ｇア′（ｔ′り旧′ のように定義されるに空間において作号の位相は第３図
に示すようにらせんの軌跡を描く（破線ンことが容易に
示される。この後Ｇ、＝Ｇア＝Ｇとすれば実線で示すよ
うに円の軌跡を描くことになる。実線で示されるような
円信号を測定すれば試料のイメージング情報を得ること
ができる。この円の半径はＧに比例する。したがって更
にＧｉＯ〜Ｇ３．！まで等間隔に変化させて測定をくり
返せば一連の同心円状の信号を得ることができる。この
ような信号を円の半径方向にフーリエ変換すれば半径と
垂直な方向への試料の投影像が得られる。
したがって得られた投影像を逆投影処理すれば試料中の
核スピン分布が得られる。
核スピン分布が得られる。
第１図に示した測定と第２，３図で示した測定を結合す
ることによシ固体試料の高分解能イメージングが可能と
なる。また本方法ではスペクトル情報も同時に得られる
のでスペクトロスコピックイメージングも容易に笑現で
きる。
ることによシ固体試料の高分解能イメージングが可能と
なる。また本方法ではスペクトル情報も同時に得られる
のでスペクトロスコピックイメージングも容易に笑現で
きる。
第４図に本発明に用いる基本的パルスシーケンスを示す
。まず、第１図と同様にＩ−８間の交叉緩和によシＳス
ピンの横磁化を準備する。その後。
。まず、第１図と同様にＩ−８間の交叉緩和によシＳス
ピンの横磁化を準備する。その後。
この横磁化にイメージング情報を位相変化の形でエンコ
ードするために、第２図と類似の磁場勾配印加を行う。
ードするために、第２図と類似の磁場勾配印加を行う。
本測定の場合には磁場勾配印加中に直接信号を測定せず
、ｔ２区間において磁場勾配のない状態で信号を測定す
る。この信号の位相に対して２つのｔ１区間でイメージ
ング情報全エンコードする。ｔ１区間内に存在する化学
シフト情報は一般にイメージング情報に混入する。しか
しながら、第４図に示すように常に交叉緩和終了時点と
信号のサンプリング開始時点の中間点でＳスピンに対し
て１８０°パルスを印加すれば、化学シフトによる信号
への位相変調の効果はキャンセルすることができる。こ
の時、磁場勾配の印加面積が１８０°パルスに対して対
称であればイメージング情報も信号に対して位相エンコ
ードされない。しかし、非対称であればその差分だけ信
号に位相変調を与える。このように１８００パルスを適
切な時点で印加することにより化学シフトの効果全キャ
ンセルしながら磁場勾配の効果のみを残すことができる
。磁場勾配の印加タイミングあるいは１８０°パルスの
印加タイミングを等間隔でシフトさせれば非対称分を変
化させることができ、その結果位相変調量を変化させる
ことができる。
、ｔ２区間において磁場勾配のない状態で信号を測定す
る。この信号の位相に対して２つのｔ１区間でイメージ
ング情報全エンコードする。ｔ１区間内に存在する化学
シフト情報は一般にイメージング情報に混入する。しか
しながら、第４図に示すように常に交叉緩和終了時点と
信号のサンプリング開始時点の中間点でＳスピンに対し
て１８０°パルスを印加すれば、化学シフトによる信号
への位相変調の効果はキャンセルすることができる。こ
の時、磁場勾配の印加面積が１８０°パルスに対して対
称であればイメージング情報も信号に対して位相エンコ
ードされない。しかし、非対称であればその差分だけ信
号に位相変調を与える。このように１８００パルスを適
切な時点で印加することにより化学シフトの効果全キャ
ンセルしながら磁場勾配の効果のみを残すことができる
。磁場勾配の印加タイミングあるいは１８０°パルスの
印加タイミングを等間隔でシフトさせれば非対称分を変
化させることができ、その結果位相変調量を変化させる
ことができる。
これによシ第３図と同様にに空間において円信号の軌跡
をたどることができる。更に、Ｇ’ｆｒＯ〜Ｇ□８′！
で等間隔で変化させることで円の半径を変える。このよ
うに結局、１８０°パルスに関する磁場勾配印加の非対
称量（ＧΔ１１）磁場勾配の強度（Ｇ）の２つをパラメ
ータとした３次元の測定を行うことにより３次元の信号
８（ＧΔｔｌ、Ｇ。
をたどることができる。更に、Ｇ’ｆｒＯ〜Ｇ□８′！
で等間隔で変化させることで円の半径を変える。このよ
うに結局、１８０°パルスに関する磁場勾配印加の非対
称量（ＧΔ１１）磁場勾配の強度（Ｇ）の２つをパラメ
ータとした３次元の測定を行うことにより３次元の信号
８（ＧΔｔｌ、Ｇ。
ｔｚ）を測定することになる。ｔｚに関するフーリエ変
換はスペクトル情報を与えるから分離された各スペクト
ル成分に関して、Ｇによって決まる半径の円信号がＧΔ
を軸上に得られる。したがって、これをＧに関してフー
リエ変換すればＧΔｔ１によって指定される方向への投
影像を得ることができる。これらを逆投影すれば最終的
に各スペクトル成分についての２次元スピン分布が得ら
れる。
換はスペクトル情報を与えるから分離された各スペクト
ル成分に関して、Ｇによって決まる半径の円信号がＧΔ
を軸上に得られる。したがって、これをＧに関してフー
リエ変換すればＧΔｔ１によって指定される方向への投
影像を得ることができる。これらを逆投影すれば最終的
に各スペクトル成分についての２次元スピン分布が得ら
れる。
以下、本発明の実施例の構成及び動作の説明を行う。第
５図に本装置のブロックダイアグラムを示す。本装置は
ＣＰＵＩＩの管理のもとに動作するシーケンサ−１２，
送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．及び信
号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シーケン
サ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置に送る
。送信系は２系統から成ｐ高周波発振器１３１，１３５
゜変調器１３２，１３６．高周波増幅器１３３゜１３７
を含み、命令に従って振幅変調等を行った高周波パルス
が高周波コイル１３４に供給されることにより高周波磁
場（Ｈｉ）が対象物体２ｏに印加される。磁場勾配発生
系は、ｘ、ｙ、ｚの３方向に巻かれた磁場勾配コイル１
６０と、それぞれのコイルのドライバー１６１とがら成
り、シーケンサ−の命令に従って上記３方向の磁場勾配
Ｇ、、Ｇ、、Ｑ、を対象物体２ｏに印加する。これらの
磁場印加による応答は前述のコイル１３４を通じて受信
系１４にて受信される。受信系は増幅器１４１２位相検
波器１４２．Ａ／Ｄ変換器１４３を有し、シーケンサ−
１２の館令によるタイミングでサンプリングされたデー
タが信号処理系に送られる。信号処理系１７では７−リ
エ変換及び像再構成、デジタルフィルタリング等の処理
全行い。
５図に本装置のブロックダイアグラムを示す。本装置は
ＣＰＵＩＩの管理のもとに動作するシーケンサ−１２，
送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．及び信
号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シーケン
サ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置に送る
。送信系は２系統から成ｐ高周波発振器１３１，１３５
゜変調器１３２，１３６．高周波増幅器１３３゜１３７
を含み、命令に従って振幅変調等を行った高周波パルス
が高周波コイル１３４に供給されることにより高周波磁
場（Ｈｉ）が対象物体２ｏに印加される。磁場勾配発生
系は、ｘ、ｙ、ｚの３方向に巻かれた磁場勾配コイル１
６０と、それぞれのコイルのドライバー１６１とがら成
り、シーケンサ−の命令に従って上記３方向の磁場勾配
Ｇ、、Ｇ、、Ｑ、を対象物体２ｏに印加する。これらの
磁場印加による応答は前述のコイル１３４を通じて受信
系１４にて受信される。受信系は増幅器１４１２位相検
波器１４２．Ａ／Ｄ変換器１４３を有し、シーケンサ−
１２の館令によるタイミングでサンプリングされたデー
タが信号処理系に送られる。信号処理系１７では７−リ
エ変換及び像再構成、デジタルフィルタリング等の処理
全行い。
信号強度分布、あるいは複数の信号に適当な演算を行っ
て得られた分布を画像化し例えばＣＲＴディスプレイ１
７１に衣示する。
て得られた分布を画像化し例えばＣＲＴディスプレイ１
７１に衣示する。
対象物体は第６図に示されるように静磁場方向からマジ
ック角度θ、＝５４．７°たけ傾いた軸のまわシに高速
回転（〜３ＫＨｚ）を行う。（例えばジャナル オブ・
ジ・アメリカン・ケミヵルソサイアティｔ （Ｊ 、
Ａｍ 、 Ｃｈｅｍ 、 Ｓｏｃ 、ン第９８巻第１０
３１頁、１９７６） 第７図は本実施例に用いたパルスシーケンスを示してい
る。本例では第４図に比べ磁場勾配のスイッチング時間
がｌ ｍ ｓ程度でも実行可能なように工夫が施されて
いる。すなわち、Ｓスピンの磁化が静磁場方向を向いて
いれば磁場勾配を印加しても磁化の位相変化はおこらな
いことを利用し、磁化を９００パルスによ多靜磁場に垂
直な平面内から静磁場方向にむけ、その方向に保持する
区間（ＳＴ）’ｔ ２ケ所に設けである。これらの区間
では、実際に磁場勾配が印加されていてもその効果はな
く印加されないのと等価である。したがって、第７図中
斜線部の磁場勾配は実質的に無視でき、ＳＴの区間金除
けば第４図と同等の測定を行うことができる。このパル
スシーケンスによｐ前述のように、まず、磁場勾配強度
を固定して、Ｓスピンに対する３番目の９０°パルスの
印加タイミングをシフトさせ実質的な磁場勾配の印加量
を変えた一連の測定を行い第８図に示すような一連の信
号を得る。ｔｚ軸に関してフーリエ変換すれば高分解能
スペクトルが得られる。もう一方の軸（磁場勾配の実質
的印加量ＧｏΔｔｌｉΔｔ ｌ＜２π／ω；ωはサンプ
ルの回転角速度）に関する信号は第３図に実線で示す円
信号に対応する。更に、磁場勾配強度Ｇ’ｋＯ〜Ｇｍｈ
工まで変化させて上記一連の測定を行うことにより半径
の異なる円信号を得ることができる。（第９図）一連の
同心円信号を半径方向（Ｇ軸）に７−リエ変換し得られ
る投影像を逆投影する。このようにして最終的に各スペ
クトル成分についての２次元スピン分布を得ることがで
きる。
ック角度θ、＝５４．７°たけ傾いた軸のまわシに高速
回転（〜３ＫＨｚ）を行う。（例えばジャナル オブ・
ジ・アメリカン・ケミヵルソサイアティｔ （Ｊ 、
Ａｍ 、 Ｃｈｅｍ 、 Ｓｏｃ 、ン第９８巻第１０
３１頁、１９７６） 第７図は本実施例に用いたパルスシーケンスを示してい
る。本例では第４図に比べ磁場勾配のスイッチング時間
がｌ ｍ ｓ程度でも実行可能なように工夫が施されて
いる。すなわち、Ｓスピンの磁化が静磁場方向を向いて
いれば磁場勾配を印加しても磁化の位相変化はおこらな
いことを利用し、磁化を９００パルスによ多靜磁場に垂
直な平面内から静磁場方向にむけ、その方向に保持する
区間（ＳＴ）’ｔ ２ケ所に設けである。これらの区間
では、実際に磁場勾配が印加されていてもその効果はな
く印加されないのと等価である。したがって、第７図中
斜線部の磁場勾配は実質的に無視でき、ＳＴの区間金除
けば第４図と同等の測定を行うことができる。このパル
スシーケンスによｐ前述のように、まず、磁場勾配強度
を固定して、Ｓスピンに対する３番目の９０°パルスの
印加タイミングをシフトさせ実質的な磁場勾配の印加量
を変えた一連の測定を行い第８図に示すような一連の信
号を得る。ｔｚ軸に関してフーリエ変換すれば高分解能
スペクトルが得られる。もう一方の軸（磁場勾配の実質
的印加量ＧｏΔｔｌｉΔｔ ｌ＜２π／ω；ωはサンプ
ルの回転角速度）に関する信号は第３図に実線で示す円
信号に対応する。更に、磁場勾配強度Ｇ’ｋＯ〜Ｇｍｈ
工まで変化させて上記一連の測定を行うことにより半径
の異なる円信号を得ることができる。（第９図）一連の
同心円信号を半径方向（Ｇ軸）に７−リエ変換し得られ
る投影像を逆投影する。このようにして最終的に各スペ
クトル成分についての２次元スピン分布を得ることがで
きる。
以上のように１本発明によれば、従来技術的に困難でお
った磁場勾配の高速回転を行うことなく固体のイメージ
ングを実現できる。本発明は固体材料の不均一性評価、
あるいは生体膜の局所スペクトルを得るための新しい手
段を提供するものである。
った磁場勾配の高速回転を行うことなく固体のイメージ
ングを実現できる。本発明は固体材料の不均一性評価、
あるいは生体膜の局所スペクトルを得るための新しい手
段を提供するものである。
第１図はマジック角度回転を用いた固体高分解能スペク
トル成分のパルスシーケンス、第２図は回転している液
体試料の２次元イメージングを行うだめのパルスシーケ
ンス、第３図は第２図の測定を行った場合の試料に固定
したに空間における信号位相の時間変化、第４図は本発
明に用いる基本的パルスシーケンス、第５図は本発明に
用いる装置のブロックダイヤグラム、第６図は試料のマ
ジック角度回転、第７図は本発明の実施例で用いたパル
スジルケンス、第８図は磁場勾配強度（Ｇ）を固定して
磁場勾配印加量（ＧΔ１１）を変えた一連の測定で得ら
れる２次元信号、第９図は磁場勾配強度（Ｇ）を更に変
化させて得られる３次元信号をそれぞれ示す図でるる。
トル成分のパルスシーケンス、第２図は回転している液
体試料の２次元イメージングを行うだめのパルスシーケ
ンス、第３図は第２図の測定を行った場合の試料に固定
したに空間における信号位相の時間変化、第４図は本発
明に用いる基本的パルスシーケンス、第５図は本発明に
用いる装置のブロックダイヤグラム、第６図は試料のマ
ジック角度回転、第７図は本発明の実施例で用いたパル
スジルケンス、第８図は磁場勾配強度（Ｇ）を固定して
磁場勾配印加量（ＧΔ１１）を変えた一連の測定で得ら
れる２次元信号、第９図は磁場勾配強度（Ｇ）を更に変
化させて得られる３次元信号をそれぞれ示す図でるる。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、所定の静磁場、磁場勾配、高周波磁場を回転してい
る試料に印加して該試料のスピン分布を計測する装置に
おいて、前記磁場勾配の方向を空間的に固定して印加し
、試料の回転に同期した測定によりＮＭＲ信号を計測す
ることを特徴とする固体のＮＭＲイメージング方法。 ２、前記の磁場勾配強度をゼロから所定の強度まで増大
させることによりフーリエ空間においてＮＭＲ信号の軌
跡をらせんとし、その後磁場勾配強度を固定し上記空間
において信号の軌跡を円とすることを特徴とする特許請
求の範囲第１項に記載の固体のＮＭＲイメージング方法
。 ３、前記磁場勾配強度を等間隔で変化させて測定をくり
返すことを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の固
体のＮＭＲイメージング方法。 ４、前記の磁場勾配印加中に、計測するスピン系に対し
て１８０°パルスを適切なタイミングで印加することに
より、信号位相に対する２つの効果である化学シフト、
磁場勾配のうち化学シフト効果を消失させることを特徴
とする特許請求の範囲第１項に記載の固体のＮＭＲイメ
ージング方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62035512A JP2574787B2 (ja) | 1987-02-20 | 1987-02-20 | 固体のｎｍｒイメ−ジング方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62035512A JP2574787B2 (ja) | 1987-02-20 | 1987-02-20 | 固体のｎｍｒイメ−ジング方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63204143A true JPS63204143A (ja) | 1988-08-23 |
| JP2574787B2 JP2574787B2 (ja) | 1997-01-22 |
Family
ID=12443805
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62035512A Expired - Lifetime JP2574787B2 (ja) | 1987-02-20 | 1987-02-20 | 固体のｎｍｒイメ−ジング方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2574787B2 (ja) |
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Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2574787B2 (ja) | 1997-01-22 |
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